	Die Theorie der Oollectivgegenst.nde.	135

	p' - b4p	± bp'	-. . ± b, = 0,	(1)

so ist
bi=p4±p4±...±p
b = p4 p ± p p3+, ± Pn-1 Pu
Man kann sich daher auf die n durch b4, b4 ... b bezeichneten
symmetrischen G-rundfunctionen von p4, p .. . beschrŠnken, um
eine vollstŠndige Bestimmung des Systems dieser Werthe und eine
mšglichst weitgehende Oharakterisirung des C. G. zu erhalten. Dabei
ist stets

b4 = p4 ±p + . . ± p = 1. 	(3)

An Stelle von b4, b4 . . . b4 kann man auch die Potenzsummen

Sj=P,±P±"±Pn
	= P1 +p2+- .+p"
		(4)

SnP7±P± .
wŠhlen, wo s4 = = 1. Denn die Werthe s4, s . . s4. hŠngen mit
den Werthen b4, b . . . b in einfacher Weise zusammen, da nach
den Newton'schen Formeln:
s4 - b4 = 0
s4 - b4s4 ± 2b = 0
S3	b4; ± bs4 - 3b3 = 0

und somit das eine Werthensystem aus dem andern gefunden wer-
den kann.
	Die Werthe b1, ... b und s4, 84 . . . s sind aber unterein-
ander und mit den p-Werthen nicht unmittelbar vergleichbar, da die
Summen, durch welche jene Werthe dargestellt werden, verschiedene
Anzahlen von Gliedern und Glieder von verschiedenen Dimensionen
besitzen. Es besteht nŠmlich b aus

mn\_n(n-1)... (n-i±1)
	1i1	1.2	...	i
