Handbuch der physiologischen Methodik, Dritter Band, Erste Hälfte: Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane; Geruch und Geschmack; physiologische Akustik

Tigerstedt, Robert

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Handbuch der physiologischen Methodik, Dritter Band, Erste Hälfte: Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane; Geruch und Geschmack; physiologische Akustik

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{"created":"2022-01-31T14:32:33.886512+00:00","id":"lit29781","links":{},"metadata":{"contributors":[{"name":"Tigerstedt, Robert","role":"author"}],"detailsRefDisplay":"Leipzig: Hirzel","fulltext":[{"file":"a0001.txt","language":"de","ocr_de":"Handbuch\nder\nphysiologischen Methodik\nUnter Mitwirkung von\nL.\tAsher, Bern; A. Bethe, Kiel; Chr. Bohr, Kopenhagen; K. Biirker, T\u00fcbingen; W. Caspari, Berlin; J. R. Ewald, Strassburg; 0. Fischer, Leipzig: 0. Frank, M\u00fcnchen;\nM.\tvon Frey, W\u00fcrzburg; S. Garten, Giessen; A. Gullstrand, Upsala; F. B. Hofmann, K\u00f6nigsberg; R. Magnus, Utrecht; L Michaelis, Berlin; W. Nagel, Rostock; C. Oppenheimer, Berlin; I. P. Pawlow, St. Petersburg; J. Poirot, Helsingfors; A. Piitter, Bonn; M. Rubner, Berlin; K. Sch\u00e4fer, Berlin; F. Schenck, Marburg: J. Steiner, K\u00f6ln; W. Trendelenburg, Innsbruck; W. W\u00efrth, Leipzig; N. Zuntz, Berlin und\nH. Zwaardemaker, Utrecht\nherausgegeben\nvon\nRobert Tigerstedt\nDritter Band\nErste H\u00e4lfte\nDie sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane; Geruch und Geschmack: physiologische Optik; physiologisc\nMit 276 Figuren im Text und 2 Tafeln\nVereinnahmt in ber\n-\u201455\u2014------\neipzig\nvon S. Hirzel 1914\n'rrad)tr>eifung4.._.\nf\u00fcr......\n\nVerlag\n\u00ce5arett KieWjafjee","page":0},{"file":"a0002.txt","language":"de","ocr_de":"61L.003X\n* \u2022 M\u00c4X^L\u00c4ftiCK-l^\u00f6Tff \u00fcT\nMj\u00ab WI88EM8CHAFT8GESCHICHTE\nBibliothek\n------ ----\u2014t----\\\n00- 3^SZ","page":0},{"file":"a0003content.txt","language":"de","ocr_de":"Inhalt.\n1. Abteilung. (Sinnesphysiologie I.)\nSeite\nI.\tM. von Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der\nBewegungsorgane................................................1\u201445\nI.\tTemperaturempfindungen....................................... 1\nLiteratur.................................................. .\t9\nII.\tDruckempfindungen...............................................11\nLiteratur.....................................................28\nIII.\tSchmerzempfindungen.............................................30\n1.\tMechanische Eeize..............................................30\n2.\tThermische Reize............................................. 33\n3.\tChemische Reizung..............................................33\n4.\tElektrische Reizung . .........................................34\n5.\tDie Reaktionszeit der Schmerzempfindung........................34\nLiteratur.....................................................36\nIY. Bewegungs- und Lageempfindungen..................................36\n1.\tDie Methoden der GewichtsVergleichung..........................36\n2.\tDie Empfindungsschwellen der Gelenkbewegungen..................39\n3.\tUnterschiedsschwelle f\u00fcr Bewegungen............................41\n4.\tDie Wahrnehmung der Gliederlage................................43\n5.\tAnatomische und physiologische Untersuchungsmethoden...........43\nLiteratur.....................................................44\nII.\tH. Zwaardemaker, Geruch\tund\tGeschmack................ 46\u2014108\nI.\tDie Riechstoffe................................................46\nMethodologisch wichtige Eigenschaften.........................46\nKlassifikation der Riechstoffe................................50\nL\u00f6sungsmittel.................................................53\nII.\tOdorimetrie....................................................55\nITT. Das Riechen im Experiment.............\u2022.....................58\nIV.\tOlfaktometrie..................................................61\nHerstellung eines por\u00f6sen Zylinders aus Papier................64\nHerstellung eines por\u00f6sen Zylinders aus Porzellan.............64\nZusammenstellung des Magazinzylinders.........................65\nAnstellung der Beobachtungen..................................67\nFehlerquellen.................................................68\nTheorie des Olfaktometers.....................................70\nPr\u00e4zisionsmessung.............................................73\nKlinische Riechmessung........................................79\nY. Unterschiedsschwelle, Reaktionszeit, Erm\u00fcdung..................84\nA.\tUnterschiedsschwelle......................................84\nB.\tReaktionszeit.............................................84\nC.\tErm\u00fcdung..................................................86","page":0},{"file":"a0004.txt","language":"de","ocr_de":"IV\nInhalt\nVI.\tDie Mischung von Ger\u00fcchen .\nVII.\tDie schmeckbaren Stoffe ...**'\nVIII.\tDie Saporimetrie..............\nIX.\tDas Schmecken im Experiment\na.\tLokalisierende Methoden .......\nb.\tIntegrierende Methoden . . ...\nX.\tDie Geschmacksmessung (die Gustometrie)\na.\tRegion\u00e4re Geschmacksmessung\nb.\tIntegrale Geschmacksmessung\nXI.\tDer elektrische Geschmack . . . \" '\nXII.\tDie Reaktionszeit..................\nXIII.\tIntoxikationen des Geschmacks ....\nSeite\n87\n91\n93\n95\n96 99\n100\n100\n103\n106\n107\n107\n2. Abteilung. (Sinnesphysiologie II.)\nI\n. W. Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farben-\nsinnes ......................................... j\nA. Methoden zur Erforschung des Lichtsinns .\nI.\tDie Lichtquellen f\u00fcr physiologisch-optische Untersuchungen\n1.\tDie Verwendbarkeit der einzelnen Lichtquellen\n2.\tDie spektrale Zusammensetzung der Lichtquellen . .\t. '. . !\nII.\tVorrichtungen zur Abstufung der Lichtintensit\u00e4t\n1.\tAbstufung der Licht-Intensit\u00e4t durch Regulierung der Lichtquellen\n2.\tAbstufung der Beleuchtungsintensit\u00e4t durch \u00c4nderung des Lampenabstandes ..........................\n3.\tDie besonderen Vorrichtungen zur Abschw\u00e4chung des Lichtes\nIII.\tVersuche \u00fcber Lichtsinn...........................\n1.\tDunkeladaptation............................... .\n2.\tHelladaptation.......................\n3.\tFixierpunkt................................\n4.\tBesondere Apparate f\u00fcr Lichtsinnmessungen......................\n5.\tVersuche \u00fcber die Hemerolopie der Fovea\n6.\tUnterschiedsschwellen des Lichtsinns...........\nIV.\tVersuche \u00fcber den zeitlichen Verlauf der Reizung des Sehorgans '.\n1.\tVersuche \u00fcber die Einwirkung kurzdauernder Lichtreize\n2.\tVersuche \u00fcber intermittierende Lichtreize......................\n3.\t\\ ersuche \u00fcber das Abklingen der Erregung nach l\u00e4ngerer Reizung\npositive und negative Nachbilder.............................\u2019\nV.\tVersuche \u00fcber Gr\u00f6\u00dfe des Gesichtsfeldes und \u00fcber Skotome\nVI.\tVersuche \u00fcber inad\u00e4quate Netzhautreizung...............\nLiteratur......................................\nB. Methoden zur Erforschung des Farbensinns\nI. Die Gewinnung farbigen, insbesondere monochromatischen Lichtes\n1.\tFarbige Flammen................................\n2.\tStrahlenfilter.................................\n3.\tSpektrale Lichtzerstreuung.................\nII. Farbenmischung................................\n1.\tFarbenkreisel..........................................\n2.\tFarbenmischung ohne Farbenkreisel und ohne Spektralapparate !\n3.\tMischung von Spektralfarben im subjektiven Verfahren. Farbenmischapparate .............................................\n4.\tMischung von Spektralfarben im objektiven Verfahren............\n99\n1\n1\n1\n7\n10\n10\n10\n11\n17\n17\n17\n16\n21\n25\n26 29 26 32\n35\n36\n38\n39 42 42\n42\n43 55\n63\n64 66\n70\n77","page":0},{"file":"a0005.txt","language":"de","ocr_de":"Inhalt\nV\nSeite\nIII.\tVersuche zur Duplizit\u00e4tstheorie, Purkinjesches Ph\u00e4nomen.......80\nIV.\tFarbengleichungen ; Mischungsgleichungen......................83\n1.\tDichromatengleichungen.......................................8?\n2.\tDie Untersuchung peripherer\tNetzhautteile....................87\n3.\tPeripheriewerte..............................................88\nLiteratur....................................................90\nC. Methoden zur Untersuchung objektiver Lichtreizwirkungen im\nAuge...............................................................93\nVersuche am Sehpurpur............................................93\nDie Untersuchung der elektromotorischen Erscheinungen am Auge . .\t96\nLiteratur....................................................98\nII. F. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen 100\u2014224\nEinleitung.........................................................100\nI.\tUntersuchung der Sehsch\u00e4rfe........................................100\na.\tDas Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gen des\tAuges................................101\n1.\tVorgehen bei der Messung des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens im allgemeinen 103\n2.\tWahl des Probeobjektes........................................104\n3.\tVariation der Belichtung, bei gleichem Verh\u00e4ltnis der Lichtst\u00e4rke von\nProbeobjekt und Grund..........................................108\n4.\tVariation des Verh\u00e4ltnisses zwischen Lichtst\u00e4rke des Probeobjektes\nund des Grundes.................................................HO\n5.\tVergleich des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens im hell-und dunkeladaptierten Auge 111\n6.\tEinflu\u00df starker Belichtung der Netzhautperipherie (Blendung) . . . 113\nb.\tDie Empfindlichkeit des Auges f\u00fcr Lageunterschiede (mit Ausschlu\u00df der\nTiefe)............................................................114\nII.\tUntersuchung der optischen Lokalisierung nach H\u00f6he und\nBreite............................................................ 115\nVorbemerkungen....................................................115\nAllgemeines zur Methodik..........................................116\nA.\tLokalisation im ebenen Sehfelde bei aufrechter Kopfhaltung und bei Ausschlu\u00df von Nebenreizen...............................................117\na.\tWahrnehmung einfachster Formen und Lokalisierung von Eichtungen 117\n1.\tWahrnehmung der geraden Dichtung............................117\n2.\tErkennen des rechten Winkels................................120\n3.\tLokalisierung der horizontalen und vertikalen Richtung .... 121\n4.\tOptische Lokalisierung der Medianebene und der Horizontalebene\nder Augen ...................................................122\nb.\tVergleich von L\u00e4ngen bei Ausschlu\u00df von Nebenreizen. \u201eAusf\u00fcllung\ndes blinden Fleckes\u201c...........................................125\nc.\tVergleich von Lagen, Richtungen und Winkeln. Ged\u00e4chtnis f\u00fcr Richtungen und L\u00e4ngen.................................................127\nB.\tDer Einflu\u00df von Kopf- und K\u00f6rperhaltung auf die optische Lokalisation. Beeinflussung der Gr\u00f6\u00dfensch\u00e4tzung durch die Lage der Blickebene . . 129\nC.\tEinflu\u00df von optischen Nebenreizen auf die Lokalisierung von Richtungen\nund auf die Sch\u00e4tzung von L\u00e4ngen..................................131\nIII.\tUntersuchung der Korrespondenz beider Netzh\u00e4ute....................137\nA.\tNormale Korrespondenz...........................................137\nB.\tDas Gesetz der identischen Sehrichtungen........................141\nC.\tAnomale Netzhautbeziehung.......................................143\nIV.\tUntersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe . . 146\nA.\tMotive der Tiefenauslegung, die schon beim Sehen mit einem Auge in\nWirksamkeit treten................................................146\nB.\tBinokulare Tiefenwahrnehmung....................................150\na.\tNachweis der binokul\u00e4ren Tiefenwahrnehmung und ihrer Unabh\u00e4ngigkeit von der monokularen Tiefenvorstellung........................158\nb.\tWettstreit zwischen monokularem und binokularem Tiefeneindruck 161","page":0},{"file":"a0006.txt","language":"de","ocr_de":"VI\nInhalt\nc.\tDie binokulare Tiefenwahrnehmung beruht auf die Querdisparation\ndes Netzhautbildes................................................\nd.\tGrenze der binokularen Tiefenwahrnehmung (Tiefensehsch\u00e4rfe) . . 164\ne.\tVergleich der optischen Lokalisation nach der Tiefe mit der Anordnung der Dinge im wirklichen Raum................................165\n1.\tWelche Gegenst\u00e4nde werden in die Kernfl\u00e4che lokalisiert? Bestimmung des Horopters........................................165\n2.\tVergleich der Anordnung der Sehdinge relativ zur Kernfl\u00e4che mit\n^ der Anordnung der Objekte relativ zum Horopter..............167\n3.\tBestimmung des Abstandes der Kernfl\u00e4che vom Beobachter . . 170\nf.\tDie Beziehungen zwischen scheinbarer Gr\u00f6\u00dfe und Entfernung der\nObjekte......................................................... m\nAnhang. Bemerkungen \u00fcber das Stereoskopieren.......................177\nV.\tSehen von Bewegungen................................................ 183\nVI.\tUntersuchung der Augenbewegungen...................................189\nA.\tBestimmung des Drehpunktes des Auges.................! 189\nB.\tBestimmung der Prim\u00e4rstellung und der Netzhautorientierung bei Augenbewegungen. Parallele Rollung der Augen..............................192\na.\tDas Aufsuchen der Prim\u00e4rstellung der Augen und des Kopfes . . 192\nb.\tDas Studium der Abweichungen vom Listingschen Gesetze ... 194\nC.\tAssoziation der Augenbewegungen und ihre L\u00f6sung. Fusionsbewegungen.\nEinstellung der Augen bei Ausschlu\u00df des Fusionszwanges.............199\nD.\tGeschwindigkeit und Bahn der Augenbewegungen.....................206\nE.\tBestimmung der Blickfeldgrenzen. Wirkung der einzelnen Augenmuskeln 209\nLiteratur..........................................................211\n3. Abteilung. (Sinnesphysiologie III.)\nI. A. Gullstrand, Einf\u00fchrung in die Methoden der Dioptrik des\nI.\tAllgemeine Dioptrik............................................... 4\n1.\tDas Wesen der optischen Abbildung............................ 1\n2.\tDie speziellen Abbildungss\u00e4tze erster Ordnung................ 8\n3.\tDie Abbildungsgesetze h\u00f6herer Ordnung..........................19\n4.\tDie Untersuchung weit ge\u00f6ffneter Strahlenb\u00fcndel................25\n5.\tDie Helligkeit und Begrenzung der optischen Bilder.............36\n6.\tDas Auge in Verbindung mit optischen Instrumenten..............47\nII.\tObjektive Beobachtungsmethoden...................................55\n1.\tOphthalmoskopie..................................... \u2019\t55\n2.\tMethoden zur Beobachtung der durchsichtigen Medien und der brechenden Fl\u00e4chen.......................................................99\n3.\tParallaktische Methoden...............................\u2019\t400\nIII.\tEntoptische Beobachtungsmethoden................................113\n1.\tMethoden zur Beobachtung der Strahlenvereinigung..............113\n2.\tMethoden zur Beobachtung des im Auge entstehenden falschen Lichtes 125\n3.\tMethoden zur Beobachtung entoptischer Objekte.................129\nIV.\tMessungsmethoden.............................................. 140\n1.\tOptometrische Methoden................................ \u2019 * 440\n2.\tOphthalmometrie..................................... #\t449\nV.\tSpezielle Methoden zur Erforschung des Akkommodationsmechanismus ...........................................................\nII. J. R. Ewald, Die nicht-akustischen Funktionen des inneren Ohres...............................................................181\u2014203","page":0},{"file":"a0007.txt","language":"de","ocr_de":"Inhalt.\nVII\nSeite\nA.\tOperationen an Evertebraten und Fischen.........................183\nB.\tOperationen an Fr\u00f6schen.........................................184\n1.\tDie Operation von der Mundh\u00f6hle aus..........................185\n2.\tDie Operation vom R\u00fccken aus.................................189\nC.\tOperationen an Tauben...........................................191\nD.\tDie Entfernung des Labyrinths bei Hunden, Katzen, Kaninchen . . . 193\nE.\tDurchschneidung des Xervus.VIII.................................194\nF.\tUntersuchung einzelner Teile des Labyrinths.....................195\n1.\tPlombierung der B\u00f6gen...................................... 196\n2.\tReizungen des Labyrinths.....................................197\n3.\tChemische Eingriffe .........................................199\n4.\tThermische Eingriffe.........................................199\n5.\tElektrische Eingriffe........................................199\nLiteratur...........................................................200\nIII. K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.................................................. 204\u2014394\nI.\t\u00c4u\u00dferes Ohr.......................................................204\n1.\tDie Ohrmuschel..................................................204\n2.\tDer Geh\u00f6rgang...................................................206\nII.\tMittelohr..........................................................207\n1.\tDas Trommelfell.................................................207\n2.\tDie Geh\u00f6rkn\u00f6chelchenkette.......................................214\n3.\tDie Binnenohrmuskeln ...........................................218\n4.\tDie Paukenh\u00f6hle als Luftraum und die Tuba Eustachii.............223\nIII.\tInneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen...................................227\nA.\tPhysikalisch-Technisches........................................227\n1.\tTonerzeugungsmittel..........................................227\na.\tDie Bezold-Edelmannsehe\tkontinuierliche Tonreihe .... 228\nb.\tStimmgabeln................................................235\nc.\tSaiten.....................................................246\nd.\tLabialpfeifen und Gebl\u00e4seeinrichtungen.................... 259\ne.\tZungen.....................................................262\nf.\tSirenen....................................................272\n2.\tResonanz und Resonatoren.....................................285\n3.\tInterferenzapparate..........................................294\n4.\tSchwingungszahlenbestimmung..................................299\nTabellen. I. Die Fortpflanzungsgeschwindigkeit in der Luft . 322 II\u2014VI. Tonwellenl\u00e4ngen der temperierten 12-stufigen Leiter 323 VII\u2014IX. Schwingungszahlen der temperierten 12-stufigen\nLeiter..........................................328\nX\u2014XII. Schwingungszahlen der enharmonischen Leiter . . 330\nB.\tSpeziell Physiologisches........................................331\n1.\tTiefste T\u00f6ne und Bestimmung der unteren H\u00f6rgrenze.............331\n2.\tH\u00f6chste T\u00f6ne und Bestimmung der oberen H\u00f6rgrenze.............334\n3.\tUnterschiedsempfindlichkeit f\u00fcr Tonh\u00f6hen.....................344\na.\tBei aufeinanderfolgenden T\u00f6nen.............................344\nb.\tBei gleichzeitigen T\u00f6nen...................................347\n4.\tIntensit\u00e4tsschwellen und H\u00f6rsch\u00e4rfemessung. Unterschiedsempfindlichkeit f\u00fcr Intensit\u00e4ten ......................................348\na.\tBei T\u00f6nen................................................ 348-\nb.\tBei Ger\u00e4uschen . . ........................................364\n5.\tK\u00fcrzeste T\u00f6ne. Anklingen der Tonempfindung...................369\n6.\tAbklingen der Tonempfindung. Tonunterbrechungen..............377\n7.\tSchwebungen und Zwischent\u00f6ne.................................382\n8.\tKombinationst\u00f6ne.............................................386","page":0},{"file":"a0008.txt","language":"de","ocr_de":"\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\n\u25a0","page":0},{"file":"a0009.txt","language":"de","ocr_de":"1. Abteilung:\nSinnesphysiologie I","page":0},{"file":"a0010.txt","language":"de","ocr_de":"\n\n\n\n\n","page":0},{"file":"pa0001.txt","language":"de","ocr_de":"Die sensorischen Funktionen der Haut und der\nBewegungsorgane\nvon\nM. v. Frey in W\u00fcrzburg1.\n(Mit 31 Textfiguren.)\nI. Temperaturempfindungen.\nZur Untersuchung der Qualit\u00e4t und Intensit\u00e4t der Temperaturempfin-dungen und der Bedingungen, unter denen sie entstehen, sind zumeist Fl\u00fcssigkeiten oder feste K\u00f6rper von m\u00f6glichst konstanter, aber beliebig einstellbarer Temperatur benutzt worden. E. H. Weber (\u201946, \u201951)*) verwandte vorwiegend Wasser in Form von Hand- und Fingerb\u00e4dern, Eingie\u00dfungen usw., hat aber zuweilen auch Ol (94) bezw. mit \u00d6l gef\u00fcllte Glasgef\u00e4\u00dfe (99), sowie Metallger\u00e4te (44, 94, 99), gebraucht. Im allgemeinen hat er gro\u00dfe Massen dieser Stoffe zu den Versuchen benutzt, weil dadurch die Einhaltung einer bestimmten Temperatur besser gew\u00e4hrleistet ist. \u00c4hnlicher Verfahrungs-weisen wie Weber bediente sich K. Vierordt (\u201971). E. Hering (\u201977) hat bei seinen Untersuchungen zur Theorie des Temperatursinnes neben der Wirkung bestimmter Temperaturen, vor allem die Bedeutung der physikalischen Eigenschaften der Medien in der Umgebung der Haut oder in Ber\u00fchrung mit ihr (W\u00e4rmeleitung, Kapazit\u00e4t, Feuchtigkeitsgrad, Dichte, Oberfl\u00e4chenbeschaffenheit) er\u00f6rtert und vielerlei Materialien und Versuchsanordnungen herangezogen, um die Temperatur der Haut in dem gew\u00fcnschten Umfange zu ver\u00e4ndern.\nNachdem schon Weber (mittels \u00f6lgef\u00fcllter Glasgef\u00e4\u00dfe und Metallst\u00e4be) die gro\u00dfen \u00f6rtlichen Unterschiede der Haut in bezug auf ihre Empfindlichkeit gegen thermische Reize hervorgehoben hatte (99), sind dieselben durch Blix und bald darauf auch von Goldscheider und Donaldson zum Gegenstand besonderer Studien gemacht worden, ausgehend von der Vermutung, da\u00df f\u00fcr die Empfindung von K\u00e4lte und W\u00e4rme verschiedene nerv\u00f6se Apparate verantwortlich zu machen seien. Es entstand damit die Aufgabe, die thermischen Reize auf eine m\u00f6glichst kleine Fl\u00e4che zu beschr\u00e4nken.\nBlix (\u201982/84) erf\u00fcllte diese Aufgabe durch unipolare, faradische Reizung mittels einer feinen Metallspitze (\u201984,145), fern\u00e9r f\u00fcr die kaltempfindenden\n*) Der Hinweis auf das Literaturverzeichnis am Schl\u00fcsse des Abschnittes geschieht durch abgek\u00fcrzte Jahreszahlen (\u201946 = 1846, \u201903=1903) und wenn n\u00f6tig, noch durch A. B. usw. Die nicht fett gedruckten Zahlen sind Seitenzahlen.\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 1.\n1","page":0},{"file":"pa0002.txt","language":"de","ocr_de":"2 M. v. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nFig. 1\nMetallkonas nach Blix, etwas ver\u00e4ndert. Das Thermometer zeigt die Temperatur des durchgeleiteten Wassers, der Konus ist auswechselbar gegen Ansatzst\u00fccke in Form leines Kegelstutzes mit verschieden gro\u00dfer Endfl\u00e4che.\nHautstellen (Kaltpunkte) durch Ber\u00fchrung mit stumpfen Dr\u00e4hten von Zimmertemperatur (152), nassen F\u00e4den (147), Aufsetzen von kleinen Wassertr\u00f6pfchen (147). F\u00fcr die isolierte Reizung einzelner Warmpunkte benutzte er einen hohlen Metallkonus mit stumpfer Spitze (153), durch den Wasser von geeigneter Temperatur geleitet wurde (Fig. 1).\nGoldscheider (\u201984/85) reizte die Kaltpunkte mit feinen in \u00c4ther getauchten Pinseln (54,108), fand den Reiz aber zu schwach, um alle kaltempfindlichen Hautstellen nachzuweisen. Dies gelang dagegen mit hohlen oder soliden Messingzylindern, die abgek\u00fchlt, bezw., wenn es sich um Reizung der Warmpunkte handelte, erw\u00e4rmt waren (54,108). Zur mechanischen Erregung der Temperaturnerven dienten ihm Glasnadeln oder spitze H\u00f6lzchen, die auf die Haut aufgesto\u00dfen wurden. Zur Erregung tiefliegender Nerven fand er Korkst\u00fccke bezw. einen Korkhammer brauchbar (65, 136). Die faradische Erregung einzelner Temperaturpunkte bewerkstelligte er wie Blix. Zur isolierten gleichzeitigen Erregung mehrerer Temperaturpunkte trug er auf die vorher bezeichneten Punkte etwas Eisenfeile auf und brachte diese in leitende Verbindung mit der Elektrode (68, 123). Die Analgesie der Temperaturpunkte pr\u00fcfte er mit spitzen Nadeln (71,124).\nDonaldson (\u201985) verwendete Metallst\u00e4be sowie den Konus von Blix, au\u00dferdem aber noch einen Thermokauter, durch dessen Strahlung er die Warmpunkte erregte. Zur \u00f6rtlichen Beschr\u00e4nkung des letzteren Reizes diente ein \u201ethermally opaque diaphragm\u201c mit einer \u00d6ffnung von 2 mm Durchmesser. Letzteres Verfahren, doch mit weiterem Diaphragma, hat schon S. Pollitzer (\u201984) angewendet. Donaldson schlo\u00df aus der zur Entstehung der W\u00e4rmeempfindung n\u00f6tigen Ann\u00e4herung des \u2022 Thermokauters an die Haut, auf deren W\u00e4rmeempfindlichkeit. Die topographische Aufnahme der empfindlichsten Fl\u00e4chenelemente suchte Donaldson dadurch genau und vollst\u00e4ndig zu machen, da\u00df er dem Blix sehen Konus eine mechanische F\u00fchrung gab, so da\u00df er, wie das Eisen einer Hobelmaschine, \u00fcber die festgelegte Haut hinwegglitt.\nDie Verfahrungsarten von Blix und Goldscheider sind sp\u00e4terhin stets in Verwendung gekommen, wo es sich um den Nachweis, die Lage, Dichte und Empfindlichkeit der Kalt- und Warmpunkte handelte. So haben Alrutz (\u201997, 323 und \u201908, 167), Kiesow (\u201999) und viele andere den Konus von Blix, Alrutz (\u201997) die Metallst\u00e4be von Goldscheider benutzt. F\u00fcr Konjunktiva","page":0},{"file":"pa0003.txt","language":"de","ocr_de":"T emperaturempfindungen.\n3\nund Kornea verwendete v. Frey (\u201995) sehr d\u00fcnne Dr\u00e4hte mit angeschmolzener Metallperle, Kupferscheibchen, die an einer Borste befestigt waren (168), temperierte Reizhaare (169) und kleine mit Vaseline getr\u00e4nkte Watte-b\u00e4uschchen (170). Durch diese Einrichtungen konnte die Schmerzhaftigkeit der Ber\u00fchrung wesentlich verringert bezw. vermieden werden. Noch besser gelingt dies, wenn man Luft aus einer feinen Spitze ausstr\u00f6men l\u00e4\u00dft, wie dies W. Nagel (\u201995,586) angegeben hat.\nWeniger leicht ist hierbei die Beschr\u00e4nkung des Reizes auf sehr kleine Fl\u00e4chen. Frei von mechanischer Erregung und gut lokalisierbar ist der Gebrauch eines Brennglases (Alrutz, 97, 333). Die Abstufung der Reizst\u00e4rke geschieht hierbei durch Drehung der Linse um eine zu den Lichtstrahlen senkrechte Achse (Alrutz) oder durch eine mit der Linse verbundene Irisblende (v. Frey). Auch Wassertropfen, deren Gr\u00f6\u00dfe und Temperatur ver\u00e4ndert werden kann und die aus 1 cm Abstand auf die Haut fallen, bilden ein thermisches Reizmittel von guter Abstufbarkeit (Toulouse und Vaschide (\u201900)). Die mechanische Reizbarkeit, insbesondere der Kaltpunkte, ist von Alrutz (\u201997,327) best\u00e4tigt worden. Er bediente sich dazu des Verfahrens von Goldscheider.\nDie Dichte der Temperaturpunkte an verschiedenen K\u00f6rperstellen ist von G. Sommer (\u201901) ermittelt worden.\nNeben den kleinfl\u00e4chigen thermischen Reizen haben indessen auch solche von gr\u00f6\u00dferer Wirkungsfl\u00e4che ihre Berechtigung, wo es sich um eine Untersuchung ausgedehnter Hautgebiete, insbesondere von klinischen Gesichtspunkten aus handelt. Eulenburg (\u201966, \u201984, \u201985) verwendete (zur Messung der Unterschiedsempfindlichkeit) Thermometer mit flachscheibenf\u00f6rmigem Quecksilbergef\u00e4\u00df mit 1,3 cm2 Bodenfl\u00e4che.\nGoldscheider (159) findet Fl\u00e4chen von 0,3 \u20140,4 cm2 am vorteilhaftesten (ob Metallst\u00e4be oder wasserdurchflossene R\u00f6hren wird nicht gesagt). Leegaard(\u201989,\u201991)\nhat zur Bestimmung der Indifferenzbreite kupferne Kupferblech nach Leeg a ard K\u00f6lbchen von polyedrischer Gestalt mit Wasser ge- zur gro\u00dffl\u00e4chigen thermischen f\u00fcllt und auf verschiedene Temperaturen eingestellt. Reizung der Haut.\n(Fig. 2). Die Reizfl\u00e4che betrug 9 cm2. Head und\nSherren (\u201905, 8), sowie Rivers und Head (\u201908, 28) benutzten mit temperiertem Wasser gef\u00fcllte Silberr\u00f6hren mit ebenem Boden von 1,2 cm2 Fl\u00e4che.\nDie bisher aufgez\u00e4hlten thermischen Reizmittel sind s\u00e4mtlich solche von station\u00e4rer oder doch ann\u00e4hernd station\u00e4rer Temperatur. Der Erfolg ist aber nicht allein von der Temperatur, sondern auch von dem zeitlichen Ablauf der W\u00e4rmebewegung abh\u00e4ngig, was sich u. a. darin zeigt, da\u00df von 2 K\u00f6rpern gleicher Temperatur (z. B. Holz und Metall) der besser Leitende st\u00e4rker erregt. Taucht man die Haut in eine gr\u00f6\u00dfere Wassermasse von\n1*","page":0},{"file":"pa0004.txt","language":"de","ocr_de":"4 M. v. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nabweichender Temperatur, so wird die W\u00e4rmebewegung durch die Haut und ebenso ihre Temperatur dauernd ver\u00e4ndert; trotzdem ist die Empfindung zeitlich begrenzt, weil, wie Hering (\u201977) hervorgehoben hat, eine Verschiebung des physiologischen Nullpunktes stattfindet. F\u00fcr manche Fragestellungen, besonders f\u00fcr wiederholte Reizungen derselben Hautfl\u00e4che sind daher Reize von rasch wachsender und wieder abnehmender Intensit\u00e4t vorteilhafter, weil weniger umstimmend. Ein solcher Reiz wird gesetzt, wenn ein K\u00f6rper von geringer Masse und W\u00e4rmekapazit\u00e4t, aber guter W\u00e4rmeleitung und von einer Temperatur, die verschieden ist von der an der Oberfl\u00e4che der Haut herrschenden, mit letzterer in Ber\u00fchrung gebracht wird. Ist er z. B. k\u00fchler als die Haut, so wird die Temperatur der letzteren an der Ber\u00fchrungsstelle zuerst rasch sinken, dann langsam wieder steigen. Der zeitliche Verlauf der Temperatur\u00e4nderung an der Hautoberfl\u00e4che kann bei gleicher Ber\u00fchrungsfl\u00e4che und gleichem Material dargestellt werden als eine Funktion der W\u00e4rmemengen, die bis zum Ausgleich der Temperaturen \u00fcbergef\u00fchrt werden m\u00fcssen. In dieser Dimension des Reizes sind dann die ver\u00e4nderliche Masse und die ver\u00e4nderliche Ausgangstemperatur, bezw. die Tempe-raturdifferenz zwischen Haut- und Reizger\u00e4t zusammengefa\u00dft. Eine genauere,\nnamentlich quantitative Untersuchung dieser Verh\u00e4ltnisse steht noch aus.\nDie Ermittlung der fraglichen W\u00e4rmemengen f\u00fcr eine bestimmte Versuchs-anordnung hatL.F.Barker (\u201996A,349, 352) ausgef\u00fchrt. Bei Verwendung kl ei-1 -ner St\u00fcckchen feinen Kupferdrahtes fand er die zur Erregung der Kaltpunkte n\u00f6tige kleinste W\u00e4rmeentziehung gleich 2,4 Mikrokalorien.\nIn sehr zweckm\u00e4\u00dfiger Weise hat Thunberg (\u201994; \u201901,386; \u201905,82), die der Masse proportionale W\u00e4rmemenge ungleich dicker Silber- (oder Kupfer-) bleche von gleicher Fl\u00e4che benutzt, um die Temp eratur\u00e4nderung verschieden tief in die Haut eindringen zu lassen. Die als \u201eReizlamellen\u201c bezeichnetenBleche sind auf Korkst\u00fccken als Handgriffen befestigt und werden durch ein Wasserbad geeigneter Bauart auf konstanter Temperatur, meist 100\u00b0, gehalten (Fig. 3). Um die Wirkung der Reizlamellen noch gleichm\u00e4\u00dfiger zu gestalten, stellte Thunberg (\u201994; 01,385) auch die Temperatur der zu pr\u00fcfenden Hautstelle auf eine bestimmte, willk\u00fcrlich zu w\u00e4hlende H\u00f6he ein mit Hilfe des Temperators (Fig. 4). Derselbe besteht aus einer flachen Metalldose von 22 cm2 ebener Bodenfl\u00e4che, durch die Wasser von konstanter Temperatur flie\u00dft, w\u00e4hrend ein in den Dosenraum eintauchendes Thermometer gestattet, die Temperatur jederzeit abzulesen. Ein kleinerer Temperator (16 cm2 Bodenfl\u00e4che) diente zuweilen zur thermischen Erregung der Haut, nachdem ihre Temperatur durch den gr\u00f6\u00dferen Temperator auf den gew\u00fcnschten Ausgangsgrad gebracht worden war (\u201901,425). Durch die erw\u00e4hnten Einrichtungen ist es Thunberg gelungen, die paradoxe K\u00e4lteempfindung bei fl\u00e4chenhafter Reizung beliebiger Hautstellen durch W\u00e4rme hervorzurufen und gute Beweise f\u00fcr die ungleiche Tiefenlage der Nervenenden f\u00fcr Schmerz, K\u00e4lte und W\u00e4rme beizubringen.\nFig. 3.\nWasserbad mit schr\u00e4gansteigender oberer Fl\u00e4che zur Erw\u00e4rmung der Reizlamellen auf 100\u00b0 (Thunberg).","page":0},{"file":"pa0005.txt","language":"de","ocr_de":"Temperaturempfindungen.\nO\nK. G. Holm hat bei seiner Untersuchung der Dauer der Temperaturempfindungen, sowie der zur\u00fcckbleibenden Temperaturempfindungen (\u201903, 242 u. 249) auf den Rat Tbunbergs dessen Temperator (14 cm2) vervollkommnet durch einen diesen umschlie\u00dfenden Hohlring, durch den Wasser von indifferenter Temperatur geleitet wurde. Es ist auf diese Weise m\u00f6glich, die Erw\u00e4rmung oder Abk\u00fchlung der zu pr\u00fcfenden Hautfl\u00e4che vorzunehmen, ohne da\u00df eine Ausbreitung auf benachbarte Hautbezirke eintritt.\n(Fig. 5).\nAlrutz (\u201908,165,191), der von dem Temperator vielfach Gebrauch gemacht hat (s. u.), hat ihm zum Teil eine noch kleinere Bodenfl\u00e4che und f\u00fcr\nFig. 4.\nTemperator zur Einstellung der Haut auf eine bestimmte Temperatur (Thunberg).\n/7\\\nFig. 5.\nTemperator mit umschlie\u00dfendem Hohlring u. selbst\u00e4ndiger Wasserzuf\u00fchrung (Holm).\ndie Untersuchung der Mundh\u00f6hle und der Lippen auch eine etwas andere Form gegeben.\nVersuche \u00fcber die Wirkung thermischer Eingriffe, welche nicht von der Epidermis, sondern von dem Unterhautzellgewebe aus auf die Nervenenden einwirken, sind ausgef\u00fchrt worden von Goldscheider (\u201985, Ges. Abh. I, 139), Dessoir (\u201992, 255) und Imamura (\u201903,233). Goldscheider und Imamura machten mit der Pravazspritze Injektionen von thermisch differenten L\u00f6sungen; Dessoir f\u00fchrte Nadeln ein, mit denen er die temperaturempfindlichen Apparate mechanisch und elektrisch zu erregen versuchte. Imamura hat die an der Hautoberfl\u00e4che auftretenden Temperatur\u00e4nderungen thermoelektrisch gemessen. Goldscheider hat auch die Wirkung thermischer Reize gepr\u00fcft auf die durch die Entfernung der Epidermis blo\u00dfgelegte Cutis (\u201986 B, Ges. Abh. 1,262).\nDie Bestimmung der Reaktionszeit von Temperaturempfindungen ist zuerst von Herzen versucht worden (\u201979;\u201985,95), welcher sie nach einem","page":0},{"file":"pa0006.txt","language":"de","ocr_de":"6 M. y. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nnicht n\u00e4her beschriebenen Verfahren f\u00fcr K\u00e4ltereize kaum doppelt, f\u00fcr W\u00e4rmereize mindestens dreimal so lang fand als auf Ber\u00fchrung mit thermisch indifferenten K\u00f6rpern. Zu den Messungen von Donaldson (\u201985,411) diente die Einwirkung der strahlenden W\u00e4rme eines Paquelin auf die Haut. Die \u00f6rtliche Begrenzung geschah durch einen Schirm mit \u00d6ffnung von 2 mm Durchmesser; die Entfernung des Gl\u00fchk\u00f6rpers von der Haut betrug 8 mm. Von der Freigabe der \u00d6ffnung bis zum Ansprechen der Warmpunkte verstrichen etwa 3 Sekunden, w\u00e4hrend Kaltpunkte und thermisch indifferente Fl\u00e4chenelemente der Haut, wenn \u00fcberhaupt, erst nach viel l\u00e4ngerer Zeit und\ndann nur \u00e4u\u00dferst schwach ansprachen. K\u00e4ltereize wurden nicht gepr\u00fcft. Weitere Beobachtungen hat Tanzi mitgeteilt (\u201986). Er vermied Ber\u00fchrungen und w\u00e4hlte K\u00e4lte-wie W\u00e4rmereize von solcher St\u00e4rke, da\u00df sie an der Schmerzgrenze lagen. F\u00fcr erstere benutzte er Dichlormethan, f\u00fcr letztere die Hitze einer Flamme. Der Beginn der Einwirkung fiel zusammen mit der Entfernung eines Schirmes, durch den das Chronoskop in Gang gesetzt wurde, v. Vintschgau und Steinach (\u201987, 367; \u201988, 152) verwendeten zu ihren Messungen einen kleinen von Wasser durchflossenen metallischen Zylinder von etwa 0,8 cm2 Grundfl\u00e4che, der^ an einem Handgriff so befestigt war, da\u00df er beim Aufsetzen auf die zu pr\u00fcfende Hautstelle einen galvanischen Strom schlo\u00df. Der Reagent beantwortete die -durch den Reiz gesetzte Temperaturempfindung mit der Unterbrechung des Stroms.\nIn eingehenderWeise hat Goldscheider (\u201988, Ges. Abh. I, 312\u2014340) die Reaktionszeiten der Temperaturempfindungen untersucht. Die zu pr\u00fcfende Hautstelle wurde an die abgek\u00fchlte oder erw\u00e4rmte Kugel eines kleinen Pendels herangef\u00fchrt, wobei ein Stromkreis ge\u00f6ffnet wurde (Fig. 6). Der Reagent signalisierte den Eintritt der Empfindung durch einen Bei\u00dfkontakt. Goldscheider hat namentlich auf den gro\u00dfen Einflu\u00df hingewiesen, den die thermische Empfindlichkeit der gepr\u00fcften Hautstelle sowie die Temperaturdifferenz zwischen Haut und Kugel auf die L\u00e4nge der Reaktionszeit aus\u00fcbt.\nDie Entdeckung der paradoxen K\u00e4lteempfindung hat dann Gelegenheit gegeben, die Reaktionszeiten bezw. Apperzeptionszeiten f\u00fcr die Empfindungen warm und kalt auf ein und denselben Reiz, Temperaturen von 45\u00b0 und und dar\u00fcber, zu vergleichen. Thunberg (\u201901,414) stellte, ohne Zeitmessungen auszuf\u00fchren, fest, da\u00df je nach der H\u00f6he der reizenden Temperatur, dann aber auch je nach der Ausgangstemperatur der Haut die W\u00e4rmeempfindung \u2019 fr\u00fcher, gleichzeitig mit oder sp\u00e4ter eintritt als die K\u00e4lteempfindung.\nFig. 6.\nStromunterbrecher in Form eines Pendels, an dessen erw\u00e4rmte oder gek\u00fchlte metallene Kugel die Haut herangef\u00fchrt wird (Goldscheider).","page":0},{"file":"pa0007.txt","language":"de","ocr_de":"Temperaturempfindungen.\ni\nSehr sorgf\u00e4ltige Messungen der Reaktionszeit f\u00fcr W\u00e4rme-, Hitze- und paradoxe K\u00e4lteempfindungen hat Alrutz (\u201908) mitgeteilt. Die Versuchsanordnung ist \u00e4hnlich der von Thunberg f\u00fcr Schmerzreaktionen gebrauchten (s. u.). Der reizende Apparat, Temperator oder Blixscher Konus, schlo\u00df den Strom zum Chronoskop; der Eintritt der Empfindung wurde vom Reagenten durch Strom\u00f6ffnung angezeigt. Neben konstanten individuellen Unterschieden sowie solchen zwischen verschiedenen Hautgebieten zeigte sich eine gute \u00dcbereinstimmung zwischen den Reaktionszeiten f\u00fcr Hitze und paradoxe K\u00e4lte, w\u00e4hrend die f\u00fcr W\u00e4rme stets betr\u00e4chtlich k\u00fcrzer ausfielen. Die Abh\u00e4ngigkeit der Reaktionszeit von der reizenden Temperatur wurde nur f\u00fcr die Hitzeempfindung n\u00e4her verfolgt (a. a. O. S. 176).\nBei dem gro\u00dfen Einflu\u00df, den nach Goldscheider (\u201988) die Empfindlichkeit der gepr\u00fcften Hautstelle auf die thermische Reaktionszeit aus\u00fcbt, d\u00fcrfte letztere auch das beste objektive Ma\u00df abgeben zur Bestimmung der St\u00e4rke des Temperatursinnes an verschiedenen K\u00f6rperstellen sowie zur sicheren Feststellung von pathologischen Abweichungen. Freilich geht die Dicke der Epidermis als ma\u00dfgebender Faktor in die Bestimmung ein; die Gr\u00f6\u00dfe dieses Einflusses d\u00fcrfte indessen wohl einer Messung zug\u00e4nglich sein. Die \u201eUntersuchungen \u00fcber die W\u00e4rmeleitung der Haut\u201c von Klug (\u201974) k\u00f6nnen als ein Anfang in dieser Richtung betrachtet werden. Bei Messung an gleichen Hautstellen f\u00e4llt dieser Einflu\u00df fort. Eine auf der St\u00e4rke der Temperaturempfindungen gegr\u00fcndete Topographie der Temperatursinne ist in ihren wesentlichen Z\u00fcgen von E. H. Weber (\u201951,98\u201499), Nothnagel (\u201967) und Eulenburg (\u201985,174) entworfen worden. In umfassender Weise hat Goldscheider (\u201987 B) sie darzustellen gesucht, indem er f\u00fcr den K\u00e4ltesinn 12, f\u00fcr den W\u00e4rmesinn 8 \u201eEmpfindlichkeitsgrade\u201c aufstellte. Die Unsicherheit der rein subjektiven Beurteilung und die sonstigen M\u00e4ngel des Verfahrens sind von Alrutz (\u201908,253) er\u00f6rtert worden. Thunberg hat dann auf die Notwendigkeit hingewiesen (\u201904), die Ausgangstemperatur der zu pr\u00fcfenden Hautstellen gleichzumachen. Dies ist von Alrutz in seiner Untersuchung der Topographie des W\u00e4rmesinns (\u201908,274) mit Hilfe des gro\u00dfen Temperators geschehen. Erst nach Adaptation der Hautstelle an dessen Temperatur wurde der kleinere (reizende) Temperator aufgesetzt. Es mu\u00df auch als ein Vorzug der Pr\u00fcfung von Alrutz betrachtet werden, da\u00df er sich mit der Aufstellung einer geringen Zahl von Intensit\u00e4tsstufen der Empfindung begn\u00fcgte.\nDie Pr\u00fcfung der Unterschiedsempfindlichkeit f\u00fcr Temperaturen wird durch das weitgehende Anpassungsverm\u00f6gen der peripheren Organe an die Temperatur der Umgebung sehr erschwert. Es kann sogar geschehen, da\u00df von 2 verglichenen Temperaturen die der Hauttemperatur n\u00e4herliegende auf h\u00f6rt f\u00fchlbar zu sein, worauf der Versuch nicht mehr eine Unterschiedsschwelle, sondern eine Empfindungsschwelle liefert. Keines der bisher ge\u00fcbten Verfahren hat diese Fehlerquelle mit Sicherheit vermieden und es lag hierzu auch keine Veranlassung vor, da zur Zeit der fraglichen Versuche die Zweiteilung des Temperatursinnes und das Vorhandensein einer verschieblichen Indifferenzstrecke noch nicht erkannt war. Die Temperaturvergleichung wurde gew\u00f6hnlich durch Eintauchen der Hand oder einzelner Finger in Wasserb\u00e4der verschiedener Temperatur vorgenommen","page":0},{"file":"pa0008.txt","language":"de","ocr_de":"8 M. y. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\n(E. H. Weber (\u201951,554); Lindemann (\u201957), Fechner(\u201960), Alsberg (\u201963), Nothnagel (\u201967), Kesseler (\u201984), vgl. Thunberg (\u201904,686/687)). Zum Vergleich des Unterscheidungsverm\u00f6gens verschiedener Hautgebiete setzte Nothnagel Holzgef\u00e4\u00dfe mit d\u00fcnnen Kupferb\u00f6den auf, die mit verschieden temperiertem Wasser gef\u00fcllt waren (a. a. O.). Eulenburg benutzte sein bereits oben erw\u00e4hntes Therm\u00e4sthesiometer, bestehend aus 2 Thermometern mit flachscheibenf\u00f6rmigen Quecksilbergef\u00e4\u00dfen (\u201966, \u201984, \u201985).\nMethodisch wichtig ist, da\u00df, wie Weber fand, die Unterscheidung viel feiner ist, wenn die beiden Temperaturen hintereinander auf dieselbe Hautfl\u00e4che wirken als gleichzeitig auf 2 verschiedene Fl\u00e4chen.\nDie Wahrnehmbarkeit \u00f6rtlicher Unterschiede an Temperaturemp-findungen ist stets mit Verfahrungsarten untersucht worden, die sich an den Zirkelversuch von E. H. Weber anlehnen. Czermak (\u201955,500) bestimmte zuerst mit Hilfe des Zirkels die Gr\u00f6\u00dfe des Bezirkes, innerhalb welches die gleichzeitigen und gleichen Eindr\u00fccke der Zirkelspitzen zu einer einzigen Empfindung verschmolzen. Der Bezirk wurde mit Tusche Umrissen. Auf 2 beliebige Punkte desselben wurden dann 2 sehr kleine Reagensgl\u00e4schen aufgesetzt, von denen das eine mit hei\u00dfem \u00d6l, das andere mit einer K\u00e4ltemischung gef\u00fcllt war. Die beiden ungleichen Empfindungen wurden wahrgenommen, eine r\u00e4umliche Sonderung war aber nicht m\u00f6glich. R\u00e4uber (\u201969) legte auf die Haut Brettchen mit Bohrl\u00f6chern in verschiedenem Abstande. Die Hautstellen unter den Bohrl\u00f6chern wurden erw\u00e4rmt durch Bestrahlung von seiten erhitzter Metallkugeln, die \u00fcber die L\u00f6chert gehalten oder in sie eingesetzt wurden oder durch Ber\u00fchrung mit den Enden von Drahtb\u00fcgeln, die durch die L\u00f6cher gesteckt und deren jenseits vorragende Teile bis auf die Ebene des Brettchens abgeschliffen waren. Es wird, ohne n\u00e4here Angaben, berichtet, da\u00df sich, anscheinend ohne Unterschied des Verfahrens, die W\u00e4rmeempfindungskreise gleich den Druckempfindungskreisen ergeben haben. Klug (\u201976), der unter Kroneckers Leitung arbeitete, benutzte ein von diesem angegebenes Therm\u00e4sthesiometer, bestehend aus einer Schiebelehre, deren Spitzen durch silberne R\u00f6hrchen mit Wassersp\u00fclung ersetzt waren. Die geschlossenen Enden der R\u00f6hrchen wurden auf die Haut gesetzt und ihr Abstand an der Millimeterteilung der Lehre abgelesen. Auch in diesen Versuchen fand sich die Raumschwelle f\u00fcr den Temperatursinn von ungef\u00e4hr gleicher Gr\u00f6\u00dfenordnung wie f\u00fcr den Tastsinn. Sie ergaben aber weiter eine um so kleinere Raumschwelle, je gr\u00f6\u00dfer der Temperaturunterschied zwischen Haut und Instrument gemacht wurde.\nGoldscheider (\u201984, \u201985) verband 2 in Spitzen auslaufende Messingzylinder durch ein Scharnier, erw\u00e4rmte oder k\u00fchlte sie und ber\u00fchrte damit gleichzeitig je 2 vorher bezeichnete W\u00e4rme- oder K\u00e4ltepunkte. Zur Erregung der letzteren benutzte er auch einen Zirkel, auf dessen Spitzen feine in \u00c4ther getauchte Pinsel gesteckt waren. Die wenigen von ihm mitgeteilten Zahlen sind Minimalwerte, die sich auf ausgew\u00e4hlte, hochempfindliche Punktpaare beziehen. Zur Aufstellung allgemeinerer Regeln sind offenbar die vorliegenden Beobachtungen noch nicht ausreichend. Derselbe (\u201984) hat auch das von Weber zuerst ge\u00fcbte Aufzeige verfahr en auf die Temperaturpunkte ausgedehnt, ist aber nicht zu abschlie\u00dfenden Ergebnissen gelangt.","page":0},{"file":"pa0009.txt","language":"de","ocr_de":"T emperaturempfindungen.\n9\nIm Vergleich mit den Verfahrungsarten zur Pr\u00fcfung des Ortssinnes im Gebiete der Tastempfindungen (s. unten) m\u00fcssen die hier geschilderten Ver-fahrungsweisen als ziemlich unvollkommen bezeichnet werden.\nDie Erregung und L\u00e4hmung der Temperaturempfindungsnerven durch chemische Stoffe, bzw. ihre Isolation durch L\u00e4hmung der \u00fcbrigen Nerven der Haut ist wiederholt Gegenstand von Untersuchungen gewesen. Donaldson (\u20198o, 413) beobachtete, da\u00df am Auge die Schmerzempfindung durch Kokain aufgehoben werden kann, ohne Sch\u00e4digung der Temperaturempfindung, eine Angabe, die v. Frey (\u201995, 169) nur teilweise best\u00e4tigen konnte. Goldscheider (\u201986 A u. B, \u201987 C) hat Kokain sowohl auf die Schleimh\u00e4ute aufgestrichen, wie unter die Haut injiziert und eine st\u00e4rkere Beeintr\u00e4chtigung der Temperaturempfindung als der \u00fcbrigen Empfindungsqualit\u00e4ten beobachtet. Er hat ferner die erregenden, erregbarkeitssteigernden und l\u00e4hmenden Wirkungen des Menthols, die l\u00e4hmenden der Karbols\u00e4ure, des Chloroforms und der Kohlens\u00e4ure zum Gegenstand eingehender Studien gemacht.\nR. du Bois-Reymond (\u201993) hat Beobachtungen mitgeteilt betreffend die W\u00e4rmeempfindung, die durch verschiedene Gase C02, S02, CI, NH3, HCl u. a. hervorgerufen wird. Rollet (\u201999) pr\u00fcfte die Wirkungen von Chloroform, \u00c4ther und Menthol auf eine \u00c4nzahl von Sinnesnerven und hat dabei auch die Erregung der K\u00e4ltenerven ber\u00fccksichtigt. Von Joteyko (\u201903) ist die Reihenfolge studiert worden, in der Menthol die Hautnerven l\u00e4hmt. Endlich hat Alrutz (\u201908, 246) die Angaben der fr\u00fcheren Forscher \u00fcber die Wirkung des Chloroforms und Menthols nachgepr\u00fcft und sie zum Teil best\u00e4tigt, zum Teil berichtigt und erg\u00e4nzt. Er hat namentlich auf die Notwendigkeit hingewiesen, die thermischen Empfindungen von den sie begleitenden Schmerzempfindungen zu trennen.\nSchwenkenbecher (\u201908) hat durch einen interessanten Selbstversuch gezeigt, da\u00df das Menthol seinen erregbarkeitssteigernden Einflu\u00df auf die Organe der Kaltempfindung auch vom Blut her aus\u00fcbt.\nMethodisch wertvoll ist die M\u00f6glichkeit, mit den vorerw\u00e4hnten fl\u00fcchtigen Stoffen die temperaturempfindlichen Organe an Orten zu erregen, die den anderen Reizverfahren nur sehr schwer zug\u00e4nglich sind. Sehr erw\u00fcnscht w\u00e4re es auch, wenn sich Substanzen nachweisen lie\u00dfen, die eine l\u00e4hmende Wirkung nur auf eine Gattung Sinnesnerven der Haut aus\u00fcben. Eine solche aus w\u00e4hl ende Wirkung hat sich jedoch bisher nicht mit Sicherheit feststellen lassen.\nLiteratur.\nS. Alrutz, \u201997, Skand. Archiv f. Physiol. 7, 321.\n---- \u201900, Ebenda 10, 340.\n---- \u201908, Zeitschr. f. Psychol. 47, 161.\n-------, Skand. Arch. f. Physiol. 21, 237.\nAlsberg, \u201963, Untersuchungen \u00fcber den Raum- und Temperatursinn. Diss. Marburg; zitiert nach Thunberg \u201904.\nL. F. Barker, \u201996 A, Deutsche Zeitschr. f. Nervenheilk. 8, 348.\n\u2014- \u201996 B, The Journal of Experimental Med. 1.","page":0},{"file":"pa0010.txt","language":"de","ocr_de":"10 M. v. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nM. Blix, \u201982, TJpsala l\u00e4karef\u00f6renings f\u00f6rhandl. 18, 87 und 427.\n---- '84, Zeitschr. f. Biolog. 20, 141.\nR.\tdu Bois-Reymond, \u201993, Archiv f. Physiol. 187.\nJ.\tCzermak, \u201955, Sitzber. d. Akad. d. Wissensch. Wien, math.-naturw. Klasse 15, 500. M. Dessoir, \u201992, Archiv f. Physiol. 175.\nH. H. Donaldson, \u201985, Mind 10, 399.\nA. Eulenburg, \u201966, Berl. klin. Wochenschr., Nr. 46.\n\u201984, Zentralbl. f. d. med. Wissensch. 561.\n\u201985, Zeitschr. f. klin. Med. 9, 174.\n(1. Fechner, \u201960, Elemente der Psychophysik. Leipzig I, 201.\nM. v. Frey, \u201995. Berichte d. Ges. d. Wissensch. Leipzig, math.-phys. Klasse 47, 166.\nA. Goldscheider, \u201984, Monatshefte f. prakt. Dermatologie, 3. Bd., Nr. 7 und 8; gesammelte Abhandlungen I, Nr. 2.\nAlle Anf\u00fchrungen aus Goldscheider geben die Seitenzahl in den gesammelten Abhandlungen an.\n---- \u201985, Archiv f. Physiol., Suppl.-Bd. Ges. Abh. I, Nr. 7.\n----\u201986 A, Ebenda 555. Ges. Abh.\tI, No. 9.\n11\u00ae *86 B, Monatshefte f. prakt. Dermatol. 5,\tNr. 2. Ges. Abh.\tI,\tNr.\t10.\n----\u201987 A, Archiv f. Physiol. 468.\tGes. Abh.\t1, Nr. 12.\n---- \u201987 B, Ebenda 473. Ges. Abh.\tI, Nr. 13 und Archiv f.\tPsychiatrie\t18, 659.\n------ \u201987 C, Ebenda 575. Ges. Abh.\tI. Nr. 14.\n---- \u201988, Ebenda 424. Ges. Abh. I, Nr. 15.\nH. Head und J. Sherren, 05, Brain 29.\nH. Head siehe auch Rivers.\nE.\tHering, \u201977, Grundz\u00fcge einer Theorie des Temperatursinnes. Sitzber. d. Akad. d.\nWissensch. Wien, 75. Bd., III. Abt.\n----\u201979, Der Temperatursinn. Hermanns Handb. d. Physiol. 3, II, 415.\nA. Herzen, \u201979, Lo Sperimentale 44, 354.\n---- \u201985, Archiv f. d. ges. Physiol. 38, 93.\nK.\tG. Holm, \u201903, Skand. Archiv f. Physiol. 14, 242 und 249.\nS.\tImamura, \u201903, Zentralbl. f. Physiol. 17, 233.\nJ. Joteyko, \u201903, Journ. de neurol.\nJ. Kesseler, \u201984, Untersuchungen \u00fcber den Temperatursinn. Diss. Bonn.\nF.\tKiesow, \u201999, Wundts philosophische Studien 14, 589.\nF.\tKlug, \u201974, Zeitschr. f. Biol. 10, 73.\n---- \u201976, Arb. aus d. physiol. Anstalt Leipzig 11. 168.\nChr. Leegaard, \u201989, Norsk. Magazin f. Laegevidensk. 50, Nr. 11.\n---- \u201991, Deutsches Archiv f. klin. Med. 48, 214.\nLindemann, \u201957, De sensu caloris. Diss. Halsi; zitiert nach Thunberg \u201904.\nW. A. Nagel, \u201995, Archiv f. d. ges. Physiol. 59, 563.\nH. Nothnagel, \u201967, Deutsches Archiv f. klin. Med. 2, 284.\nS.\tPolitzer, \u201984, The Journal of Physiology 5, 143.\nA. R\u00e4uber, '69, Zentralbl. f. d. med. Wissensch. 372.\nW. H. R. Rivers und H. Head, \u201908. Brain 32.\nA. Rollet, \u201999, Archiv f. d. ges. Physiol. 74, 383.\nA.\tSchwenkenbecher, \u201908, M\u00fcnchener med. Wochenschr. Nr. 28.\nG.\tSommer, 01, Sitzber. d. phys.-med. Gesellsch. W\u00fcrzburg 63.\nB.\tStern, \u201986, Archiv f. Psychiatrie 485; zitiert nach Dessoir \u201992.\nE. Tanzi, \u201988, S\u00fclle sensazioni del freddo etc. Milano-Torino und Riv. di filosofia scient., 2. ser. 5 (zitiert nach Sherrington, Sch\u00e4fers Textbook II, 963).\n---- \u201990, Rivista sperimentale di Freniatria 16.\nT.\tThunberg, \u201994, Upsala l\u00e4karef. f\u00f6rh. 30, 521.\n---- \u201901, Skand. Archiv f. Physiol. 11, 382.\n---- \u201904, Physiologie der Druck-, Temperatur- und Sehmerzempfindungen. Nagels\nHandb. d. Physiol. 3, 681.\n---- \u201905, Deutsche Zeitschr. f. Nervenheilk. 28 , 59.\n- E. Toulouse und N. Vaschide, \u201900, Compt. rend, de l\u2019acad. d. sciences 130. 199.","page":0},{"file":"pa0011.txt","language":"de","ocr_de":"Druckempfindungen.\n11\nK. Vierordt, \u201971, Grundri\u00df der Physiologie des Menschen, 4. Auf!., T\u00fcbingen, S. 302. M. v. Vintschgau und E. Steinach, \u201987, Archiv f. d. ges. Physiol. 41, 367.\n--- \u201988, Ebenda, 43, 152.\nE. H. Weber, \u201946, Der Tastsinn und das Gemeingef\u00fchl in R. Wagners Handw\u00f6rterbuch der Physiologie, 3. Bd., 2. Abt., Braunschweig, Vieweg\n--- \u201951. Derselbe Artikel in besonderem Abdruck, gleicher Verlag.\nDie Seitenzahlen zu Webers Untersuchungen beziehen sich alle auf diese Sonderausgabe.\nII. Druckempfindungen.\nDie Versuche, welche eine Beeinflussung der Druckempfindungen durch die Temperatur des Reizmittels zu beweisen scheinen (E. H. Weber \u201951, 44; Szabadf\u00f6ldi \u201965), k\u00f6nnen heutzutage nicht mehr als St\u00fctzen f\u00fcr die Annahme gelten, da\u00df Druck- und Temperaturempfindungen durch denselben nerv\u00f6sen Apparat vermittelt werden. Sie geh\u00f6ren ebenso wie die Verwechslungserscheinungen (Fick & Wunderli \u201960) in das Gebiet der Sinnest\u00e4uschungen.\nDie folgende Darstellung geht von der Voraussetzung aus, da\u00df es dieselben nerv\u00f6sen Gebilde sind, welche die fl\u00fcchtige Empfindung der Ber\u00fchrung wie die relativ andauernde des Druckes und Zuges hervorrufen. Diese Gebilde finden sich in der Haut und sind nur insofern verschieden, als die behaarten Hautfl\u00e4chen zur Ber\u00fchrungsempfindung, die unbehaarten zur Druckempfindung besonders bef\u00e4higt erscheinen (von Frey \u201996 216\u2014217). Die Auffassung, da\u00df die Ber\u00fchrungsempfindung den Gemeingef\u00fchlen zuzuteilen sei (Bastelberger \u201979) ist aus vielen Gr\u00fcnden (z. B. der scharfen Lokalisation) abzulehnen. Aber auch die Aufteilung des Tastsinns in einen Be-r\u00fchrungs- und einen Drucksinn, wie sie von Vaschide & Rousseau (\u201902) sowie von Trotter & Davies (09, 157) bef\u00fcrwortet wird, ist nicht gerechtfertigt. Die ausf\u00fchrliche Begr\u00fcndung dieses Standpunktes mu\u00df indessen an anderer Stelle erfolgen.\nE.H. Weber (\u201951, 42) hat er\u00f6rtert, da\u00df die Haut Empfindungen besonderer Art vermittelt, wenn sie zusammengedr\u00fcckt oder ausgedehnt wird, kurz ihre Spannung \u00e4ndert; ferner, da\u00df in die Tastvorstellungen sowohl diese Druckend Temperatur-) Empfindungen von seiten der Haut, wie auch Empfindungen von den Bewegungsorganen eingehen. Die n\u00e4heren Bedingungen, die erf\u00fcllt sein m\u00fcssen, damit die druckempfindlichen Organe der Haut in Erregung geraten, hat er nicht untersucht, sich vielmehr vorwiegend mit dem intensiven und \u00f6rtlichen Unterscheidungsverm\u00f6gen befa\u00dft. Uber die Messungsverfahren, die er hierzu ausbildete, s. unten. Er beschreibt nur einen Versuch (90), der als eine Vergleichung der Empfindlichkeit zweier Hautstellen gelten kann. Er legte 4 Unzen auf die Volarseite der mittleren Finger und 5 auf den Unterarm; die beiden Gewichte wurden gleich gesch\u00e4tzt und er schlie\u00dft daraus, da\u00df die Empfindlichkeit des Unterarms geringer ist. Ber\u00fccksichtigt man, da\u00df die unebenen Finger dem offenbar umf\u00e4nglichen Gewicht eine kleinere Unterst\u00fctzungsfl\u00e4che bieten m\u00fcssen, als der Unterarm, so erscheint der Schlu\u00df nicht gerechtfertigt. Aubert & Kammler (\u201958) suchten","page":0},{"file":"pa0012.txt","language":"de","ocr_de":"12 M. y. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\ndie kleinsten Gewichte zu bestimmen, die auf 9 mm2 Haut aufgesetzt noch empfunden werden. Sie benutzten der schlechten W\u00e4rmeleitung wegen Scheiben aus Kork oder Hollundermark von der genannten Gr\u00f6\u00dfe und beschwerten sie bis zu dem erforderlichen Grade. Mit Hilfe von Kokonf\u00e4den wurden die kleinen Gewichte langsam auf die Haut herabgelassen. Die Untersucher wurden gewahr, da\u00df bei dieser Versuchsanordnung die behaarten Hautfl\u00e4chen gegen\u00fcber den unbehaarten beg\u00fcnstigt sind. Durch Rasieren der Haare wurde die Schwelle auf ersteren um das mehrfache erh\u00f6ht. Unter Ber\u00fccksichtigung dieses Umstandes waren die Unterschiede in der Empfindlichkeit zwischen den verschiedenen Hautfl\u00e4chen, wenn nicht besonders verdickte Epidermis vorlag, gering und jedenfalls nicht von derselben Gr\u00f6\u00dfenordnung, wie sie f\u00fcr den Ortsinn von Weber gefunden worden waren. Der Schwellendruck betrug in hydrostatischem Ma\u00df etwa Viooo Atmosph\u00e4re. Dem gegen\u00fcber fand Mei\u00dfner (\u201959) hundermal gr\u00f6\u00dfere Dr\u00fccke unwirksam, wenn sie durch Untertauchen der Haut unter Quecksilber erzeugt wurden. Bloch (\u201991) hat die kleinsten Kr\u00e4fte zu messen gesucht, welche bei Zug und Druck eine Empfindung hervorrufen. Zu den Zugversuchen klebte er ein quadratisches St\u00fcck Heftpflaster von 64 mm2 Fl\u00e4che auf die Haut und zog an demselben mittels eines Fadens, in den eine feine geeichte Spiralfeder eingeschaltet war. Die Gr\u00f6\u00dfe der wirksamen Spannung wurde an einer Teilung abgelesen. Die Gr\u00f6\u00dfe der Fl\u00e4che h\u00e4lt er f\u00fcr unwichtig. Die kleinsten Schwellen verhalten sich zu den gr\u00f6\u00dften wie 1:400. Zu den Druckversuchen verwendete er an einem Griff befestigte Borsten oder Haare, an deren freies Ende ein quadratisches St\u00fcck Papier von 4\u20149 mm2 Fl\u00e4che geklebt war, die Papierfl\u00e4che der Borste parallel. Wird das Papierst\u00fcckchen auf die Haut gelegt, so ist die Borste tangential gerichtet zu der konvex gedachten K\u00f6rperstelle. Durch Biegen der Borste wird das Papier gegen die Haut gedr\u00fcckt mit einer Kraft,\ndie an einer Teilung abgelesen und vorher ausgemittelt werden kann. Die au\u00dferordentlich niederen Minimalwerte (V68 mg f\u00fcr die Ohrmuschel) und die Steigerung auf das 8000 fache f\u00fcr die unempfindlichsten Stellen (Haut der Arme und Beine, rasiert) lassen den Wert des Verfahrens zweifelhaft erscheinen (man vergl. hierzu v. Frey \u201996, 216). Griffing (\u201995, 17) hat das Verfahren insofern verbessert, als er auf die zu pr\u00fcfende Hautstelle ein Kartonscheibchen von \u201e0,9 cm Fl\u00e4che\u201c (?) auflegte und es dort dauernd liegen lie\u00df. Die Einwirkung geschah mit einer Vorrichtung \u00e4hnlich der von Bloch, doch war an das Ende der Borste nicht ein Papierst\u00fcck, sondern eine zweite Borste, in rechtem Winkel zur ersten, geklebt (Fig. 7). Verfasser bekam so wechselnde Werte, da\u00df er die Existenz einer Schwelle im Sinne einer physiologischen Konstante leugnet.\nDie Schwierigkeit, starre K\u00f6rper von einiger Ausdehnung der Haut gen\u00fcgend anzuschmiegen, und die St\u00f6rung, welche den Messungen durch die\nK\nFig. 7.\nBorstendynamometer zur Bestimmung der Empfindlichkeit des Drucksinns (Griffing).","page":0},{"file":"pa0013.txt","language":"de","ocr_de":"Druckempfmdungen.\n13\nAnwesenheit der Haare droht, lassen sich nur durch sehr kleinfl\u00e4chige Reize gen\u00fcgend \u00fcberwinden. Auch bei der klinischen Untersuchung des Drucksinnes kann die Behaarung Schwierigkeiten bereiten (man vergl. hierzu Rivers & Head \u201908, 25).\nKleinfl\u00e4chige Reize hat B\u00fcx (\u201985, 149) zuerst angewendet in der Absicht, die Spezifit\u00e4t der f\u00fcr Druck empfindlichen Nervenenden nachzuweisen. Er benutzte einen sehr leichten Hebel (Strohhalm h der Figur 8), der an seinem freien Ende ein nach unten gerichtetes St\u00fcckPferde-haar trug. Wurde der Hebel freigegeben, so fiel er gegen die unterliegende Hautstelle herab, wobei das Haar dem zu reizenden Punkt einen Sto\u00df erteilte. Die Kraft dieses Sto\u00dfes war ver\u00e4nderlich mit der Fallh\u00f6he und mit dem Drehungsmoment der Schwere an dem Gegengewicht m des Hebels, das in einer mit der Achse zusammenfallenden Horizontalebene entlang einer Kreisteilung g drehbar war.\nMit Hilfe dieses gut abstuf-baren ReizungsVerfahrens gelang es Bl ix, nicht nur das Vorhandensein besonderer, von den Temperaturpunkten verschiedenen Druckpunkten, sondern auch ihre \u00f6rtliche Beziehung zu den Haarb\u00e4lgen nachzuweisen. Bl ix versuchte auch die unipolare faradische Reizung der Punkte, kam aber hierbei nicht zu so eindeutigen Ergebnissen (\u201984 145, \u201985 154). Gegen\u00fcber der Vorrichtung von Blix bedeuten die von Goldscheider benutzten Hilfsmittel (\u201984; \u201985 I, 77 und 188), spitze und stumpfe Nadeln, zugespitzte H\u00f6lzchen und Korkst\u00fccke, Federfahnen, einen R\u00fcckschritt, weil sie die Einhaltung einer gleichm\u00e4\u00dfigen Reizst\u00e4rke und eine me\u00dfbare Abstufung derselben nicht gestatten. Die der Wirklichkeit nicht entsprechenden Angaben Goldscheiders \u00fcber Dichte und Verteilung der Druckpunkte finden darin ihre Erkl\u00e4rung. Handlicher als der Apparat von Blix und doch einer Eichung nach ihrem Wirkungsgrade zug\u00e4nglich sind die Reizhaare\nFig. 8.\nF allhebel zur kleinfl\u00e4chigen mechanischen Reizung der Haut (Blix).","page":0},{"file":"pa0014.txt","language":"de","ocr_de":"14 M. y. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nv. Freys (\u201994; 96, 208). Sie bestehen (vergl. Fig. 9) ans einem Holzst\u00e4bchen als Handgriff und einem recht- oder stumpfwinklig hierzu befestigten Haare. Wird das Haar auf die zu untersuchende Haut, senkrecht zu deren Oberfl\u00e4che, aufgesto\u00dfen, so kann die Einwirkung \u00fcber einen gewissen H\u00f6chstwert nicht hinausgehen. Diese als Kraft des Haares bezeichnete maximale Wirkungsweise kann auf der Wage bestimmt werden, v. Frey hat au\u00dferdem den Querschnitt seiner Reizhaare bestimmt und durch Division in die Kraft Reizwerte erhalten, welche die Dimension eines hydrostatischen Drucks besitzen. Nagel (\u201995) hat diese Auswertung beanstandet und vorwiegend auf Grund anatomischer \u00dcberlegungen die Kraft des Haares als die f\u00fcr die Reizwirkung an einem einheitlichen Sinnesapparat allein ma\u00dfgebende Dimension angesprochen; auch Trotter & Davies (\u201909, 161) haben sich neuerdings dieser Meinung angeschlossen. Die experimentelle Pr\u00fcfung\nA\nReizhaare naeh v. Frey, A auf die Haut aufgesetzt, B bis zur maximalen Kraftentwieklung durehgebogen.\nhat indessen ergeben, da\u00df auf denjenigen Hautfl\u00e4chen, auf welchen die Druckpunkte verstreut genug liegen, um eine isolierte Erregung zu gestatten, weder die Kraft noch der (hydrostatische) Druck des Haares eine eindeutige Ma\u00dfeinheit liefern k\u00f6nnen, wohl aber das Verh\u00e4ltnis der Kraft zum Halbmesser der wirkenden Fl\u00e4che, d. h. eine Gr\u00f6\u00dfe von der Dimension einer Oberfl\u00e4chenspannung. v. Frey empfiehlt daher (\u201996, 228), die Reizhaare sowohl nach Druckwerten (f\u00fcr andere Bestimmungen erforderlich, s. unten) als nach Spannungswerten zu eichen. Ist die Beschr\u00e4nkung der Erregung auf einzelne Druckpunkte nicht m\u00f6glich (wie auf dem Lippenrot oder den Fingerbeeren), so w\u00e4chst mit der Fl\u00e4che die Zahl der getroffenen Nervenenden und damit die physiologische Wirkung. Die Bestimmung von Druck- und Spannungswerten l\u00e4\u00dft sich sparen, wenn man allen Reizhaaren den gleichen Querschnitt gibt.\nDa jedes Reizhaar nur einen einzigen Reizwert besitzt, ist zu Versuchszwecken die Anfertigung eines Satzes derselben erforderlich. F\u00fcr sehr viele","page":0},{"file":"pa0015.txt","language":"de","ocr_de":"Druckempfindungen.\n15\nVersuche im Gebiete des Drucksinns kann man mit einem Satze von 5 Haaren mit den Spannungswerten 1, 2, 4, 8 u. 16 g/mm auskommen. Zu klinischen Zwecken haben Rivers & Head (\u201908, 26) einen Satz von 6 Haaren (1, 2, 3, 4, 5, 8 g/mm) ausreichend gefunden. Statt eines Satzes von Reizhaaren l\u00e4\u00dft sich auch ein einziges Haar (oder eine Borste) verwenden, welches mittels eines daran befestigten Drahtes verschieden weit aus einer H\u00fclse hervorgeschoben werden kann (vergl. Fig. 10) (von Frey \u201996, 214, Stransky \u201999, \u201900). Diese Anordnung hat aber 2 Nachteile. F\u00fcr schwache Reize mu\u00df das (nicht zu d\u00fcnne!) Haar soweit vorgeschoben werden, da\u00df es zu zitternden Bewegungen neigt und dann nicht mehr sicher auf den gew\u00fcnschten Punkt aufgesto\u00dfen werden kann; und ferner bedarf es einer sehr sorgf\u00e4ltigen Behandlung, wenn vermieden werden soll, da\u00df das Haar im Gebrauch oder beim Uberschieben der Schutzh\u00fclse eine Abknickung erleidet. Hierdurch w\u00fcrde die Eichung des Haares illusorisch werden.\nStatt der Haare oder Borsten k\u00f6nnen auch mit Vorteil feine Glasf\u00e4den oder Lamettadr\u00e4hte verwendet werden (Hensen \u201993, Thunberg \u201995,\nAlrutz \u201905). Ein anderes Me\u00dfprinzip f\u00fcr kleinfl\u00e4chige Reize ist von Toulouse & Vaschide (\u201900) eingef\u00fchrt worden. Es besteht in dem Aufsetzen von Nadeln, welche die Haut nur mit ihrem Eigengewicht belasten.\nDer Einflu\u00df der Geschwindigkeit der Deformation auf die Reizwirkung ist mit Hilfe von Schwellenreizen durch von Frey (\u201996, 188) untersucht worden, der sich hierzu der sogenannten Schwellenwage bediente (vergl. Fig. 11). Dieselbe besteht aus zwei einarmigen Hebeln, die sich um zwei horizontale \u00fcbereinander gelegene Achsen drehen. Die beiden Achsen sind durch ein St\u00fcck Uhrfeder miteinander verkuppelt, so da\u00df sie sich nicht unabh\u00e4ngig bewegen k\u00f6nnen. Wird der obere Hebel gedreht, so dr\u00fcckt der untere Hebel auf die von ihm ber\u00fchrte Hautstelle mit einer Kraft, die durch die Deformation der Uhrfeder bestimmt ist und empirisch ermittelt wird. Die Bewegung des oberen Hebels geschieht durch die Trommel eines Uhrwerkes, die den oberen Hebel bezw. einen an ihn gekn\u00fcpften Faden eine gewisse, beliebig einstellbare, Strecke weit mit nimmt und ihn dann in der neuen Stellung stehen l\u00e4\u00dft. Die R\u00fcckf\u00fchrung in die Ausgangslage geschieht mit der Hand. Mit der Umdrehungsgeschwindigkeit des Uhrwerkes \u00e4ndert sich auch die Geschwindigkeit der Deformation, ist aber, wie besondere Versuche lehrten, f\u00fcr jede Einstellung eine sehr ann\u00e4hernd gleichf\u00f6rmige. Um die Lage und Gr\u00f6\u00dfe der zu deformierenden Hautstelle sicher im voraus be-\n\nv \\/\nFig. 10.\nHaar\u00e4sthesiometer (v. Frey).","page":0},{"file":"pa0016.txt","language":"de","ocr_de":"16 M. y. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nstimmen zu k\u00f6nnen, lag der untere Hebel nicht unmittelbar auf der Haut, sondern ber\u00fchrte mit seinem Stift eine Scheibe von Karton oder Kork von 3,5\u201421 mm2 Fl\u00e4che. Die Versuche wurden an unbehaarten Stellen (Daumenballen, Handgelenk) ausgef\u00fchrt, der Arm in einer Gipsform gelagert. Das methodisch wesentlichste Ergebnis der Versuche ist, da\u00df bei einer relativ geringen Belastungsgeschwindigkeit von ungef\u00e4hr 5 g pro Sekunde schon die maximale Wirkung nahezu erreicht wird. Daraus folgt, da\u00df bei dem Aufsto\u00dfen der Reizhaare auf die Haut diese wirksamste Belastungsgeschwindigkeit in\nFig. 11.\nSehwellenwage nach v. Frey.\nder Regel leicht erreicht oder \u00fcberschritten werden kann, so da\u00df sich der Reiz auch in dieser Beziehung als ein merklich konstanter herausstellt.\nDen Einflu\u00df der Fl\u00e4chengr\u00f6\u00dfe bei konstanterBelastungs-bzw.Druckgeschwindigkeit haben v. Frey (\u201996,201) sowie v. Frey und Kiesow (\u201999) untersucht. Auch hierzu diente die oben beschriebene Schwellenwage. Die erstgenannten Versuche beziehen sich auf Fl\u00e4chen von 3,5\u201421 mm2, die letzteren auf solche von 0,48\u20141,77 mm2. In den letzteren Versuchen war ferner daf\u00fcr Sorge getragen, da\u00df stets nur ein einziger Druckpunkt gereizt wurde, indem m\u00f6glichst isoliert liegende, besonders empfindliche Punkte gew\u00e4hlt und diese mit einem Scheibchen aus d\u00fcnnem Kupferblech bedeckt wurden.","page":0},{"file":"pa0017.txt","language":"de","ocr_de":"Druckempfindungen.\n17\nDie an dem unteren Hebel der Schwellenwage befestigte Nadel wurde mit ihrer Spitze auf den Mittelpunkt des Scheibchens eingestellt. Um rasche Druckschwankungen \u00fcber gr\u00f6\u00dfere Fl\u00e4chen (Haut eines Fingers) zu erhalten, wurde in Anlehnung an den Versuch von Mei\u00dfner (\u201959) ein Glasrohr, in das der Finger eingef\u00fchrt war, mit Quecksilber gef\u00fcllt und abwechselnd vertikal und horizontal gerichtet. Das Ergebnis der Versuche, das zu einer Theorie der Wirkungsweise mechanischer Heize f\u00fchrte, kann hier nicht n\u00e4her er\u00f6rtert werden.\nDer Frage der Wirkungsweise deformierender Reize dienten ferner Versuche, \u00fcber die v. Frey (\u201997) und Clark (\u201998) berichtet haben. Leichte Scheiben von 0,3\u20140,5 und andererseits gro\u00dfe bis zu 50 mm2 wurden auf der Haut festgeklebt und durch Vermittlung eines doppelarmigen Hebels mit gleichen Kr\u00e4ften entweder auf Druck oder Zug beansprucht. Die Reize wurden teils als momentane oder Schlagreize, teils als andauernde gegeben.\nFig. 12.\nHebel zur Aus\u00fcbung von Druckreizen wechselnder Kraft und Fl\u00e4che (v. Frey).\nDie kleinfl\u00e4chigen Reize wirkten das eine Mal auf isoliert liegende leicht ansprechende Druckpunkte, das andere Mal auf Hautstellen, die frei von Druckpunkten waren. Endlich wurde die Erregbarkeit einzelner Druckpunkte durch l\u00e4ngere Belastung herabgemindert und hierauf der Erfolg auf momentane Druck- und Zugreize gepr\u00fcft.\nUber die Wahrnehmung andauernder Belastungen hat v. Frey (\u201996, 177) Beobachtungen mitgeteilt, wobei er sich ebenfalls eines Hebels von geringer Tr\u00e4gheit (Fig. 12) bediente. Au\u00dfer der Gr\u00f6\u00dfe des Gewichts und der belasteten Fl\u00e4che wurde auch der Ort und die Dauer der Einwirkung ver\u00e4ndert. Es h\u00e4ngt von den Versuchsbedingungen ab, ob die Empfindung den Reiz (die Belastung) \u00fcberdauert, oder fr\u00fcher als dieser erlischt.\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, l.\t2","page":0},{"file":"pa0018.txt","language":"de","ocr_de":"18 M. y. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nDie Frage der Nachdauer von Reizen kurzer Einwirkungszeit hat man, in Analogie mit den Erscheinungen am Farbenkreisel, aus der Verschmelzungsfrequenz bei intermittierender Reizung zu erschlie\u00dfen gesucht. Die Ergebnisse sind sehr verschieden ausgefallen, v. Wittich (\u201969), der einen Versuch Valentins wiederholte und variierte, erhielt u. a. auf der Fingerkuppe eine Verschmelzung erst bei nahe 4000 Reizen in der Sekunde (S. 338). Lalanne (\u201976) fand periodische Ber\u00fchrung einer Hautstelle mit Federbart, Pinsel oder Kautschukrand bei 13\u201422 Wiederholungen in der Sekunde in die Empfindung kontinuierlicher Ber\u00fchrung zusammenflie\u00dfend. Bloch (\u201980) lie\u00df eine elektrisch betriebene Stimmgabel gegen die Haut schlagen und beobachtete, da\u00df an den meisten Hautstellen 52\u201464 St\u00f6\u00dfe nicht mehr getrennt empfunden werden, auf der Volarseite der Finger war dagegen bei 70 St\u00f6\u00dfen die Verschmelzungsgrenze noch nicht erreicht. Sergi (\u201992) macht\nzuerst auf die Bedeutung der Amplitude aufmerksam und findet, da\u00df am Finger unter g\u00fcnstigen Bedingungen noch 1000 Schwingungen, 400\u2014500 an vielen anderen Stellen, 50 \u00fcberall unterschieden werden k\u00f6nnen. Bei Reizung der Haut mit sehr schwachen Wechselstr\u00f6men beobachtete Grandis (\u201920), da\u00df die anf\u00e4nglich diskontinuierliche^mp-findung nach einiger Zeit in eine andauernde Ber\u00fchrungsempfin-dung \u00fcberging. Hierher geh\u00f6rt auch das Gef\u00fchl der Rauhigkeit beim \u00dcberfahren mit dem Finger von St\u00e4ben, die mit D raht vers chi edener F einheit \u00fcb er-sponnen sind. Letzteres Verfahren, das freilich auch als Messung Fig- 13.\teiner Unterschiedsschwelle be-\n\u00c4sthesiometer von Graham Brown zur Pr\u00fcfung der trachtet werden kann, hat kli-Rauhigkeitsempfindang.\t.\t7\t_\t.\nmsche V erwertung gefunden (Rumpf \u201984, \u201989; Tr eitel \u201905). Eine Messung von intensiven und r\u00e4umlichen Unterschiedsschwellen liegt sicher vor bei dem von J. J. Graham Brown (\u201902) ausgebildeten Verfahren (Fig. 13), wobei eine Oberfl\u00e4che von me\u00dfbar ver\u00e4nderlicher Rauhigkeit \u00fcber die Haut gef\u00fchrt wird.\nVersuche zur Aufstellung einer Topographie der druckempfindlichen Organe in bezug auf ihre Dichte und Erregungsschwelle sind mit Hilfe kleinfl\u00e4chiger Reize ausgef\u00fchrt worden von Bl ix (\u201985), Goldscheider (mit unzul\u00e4nglichen Mitteln \u201985), v. Frey (\u201996), Kiesow und Fontana (\u201901), Kiesow (\u201902, \u201904 B), Alrutz \u201905 u. a.\n\u00dcber den zeitlichen Anstieg der Druckempfindung berichtet Arps (\u201909). Ergibt hintereinander auf die ersten Phalangen zweier benach-- barter Finger je einen Reiz. Der eine derselben, der \u201eNormalreiz\u201c, ist","page":0},{"file":"pa0019.txt","language":"de","ocr_de":"Druckempfindungen.\n19\nseiner St\u00e4rke nach konstant (134,2 bzw. 58,5 g), seiner Dauer nach aber wechselnd zwischen 13 und 1385 \u00f6; mit ihm wird der andere, der \u201eVergleichsreiz\u201c, verglichen, der von konstanter Dauer (V2\u20141 Sek.), aber wechselnder St\u00e4rke ist. Der Normalreiz wird durch einen Elektromagneten erteilt (Fig. 14 A und B), dieDauer des Stromschlusses durch das Kontaktpendel von Wundt bestimmt. Den Vergleichsreiz liefert eine Stratton sehe Druckwage (\u201996) mit pneumatischer Ausl\u00f6sung. In der Darstellung der Ergebnisse fehlt eine Er\u00f6rterung dar\u00fcber, inwieweit sie durch die mechanischen Eigenschaften des reizgebenden Apparates bedingt sind. Es ist namentlich zu vermuten, da\u00df das vorl\u00e4ufige relative Maximum, das in allen Versuchen bei 3800 gefunden wurde, durch eine Schwingung des ziemlich tr\u00e4gen Reizhebels veranla\u00dft sei.\nB-\nFig. 14 A.\nVersuchsanordnung von Arps zur Untersuchung des zeitlichen Anstiegs der Druekempfindung. Der Normalreiz links (2. Finger), der Vergleichsreiz rechts (3. Finger).\nFig. 14 B.\nEinrichtung f\u00fcr den Normalreiz nach Arps: Konstante St\u00e4rke aber wechselnde Dauer.\n2*","page":0},{"file":"pa0020.txt","language":"de","ocr_de":"20 M. v. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nDie Reaktionszeit der Druckempfindung ist durch von Wittich (\u201969) zuerst gemessen worden, der sie l\u00e4nger fand als die Reaktion auf elektrischen nicht schmerzhaften Hautreiz. Zur mechanischen Reizgebung verwandte v. Wittich den Tetanomotor Heidenhains in etwas ver\u00e4nderter Gestalt. Das Verfahren l\u00e4\u00dft den Einwand zu, da\u00df die versp\u00e4tete Reaktion wenigstens zum Teil durch die Tr\u00e4gheit der reizenden Vorrichtung bedingt ist. Einwandfreier ist in dieser Richtung das Verfahren Kiesows (\u201904A), der die Reizvorrichtung (Reizhaar oder Holzst\u00e4bchen zur Erregung ausgew\u00e4hlter Druckpunkte) zwar auch durch einen Elektromagneten bewegen lie\u00df, mit ihr aber starr verband einen Quecksilberkontakt, der in dem Moment geschlossen wurde, in welchem die Ber\u00fchrung der Haut stattfand, v. Vintschgau und Steinach (\u201988) haben ihr oben bereits erw\u00e4hntes Thermophor nicht nur zur Reaktionsmessung f\u00fcr Temperaturreize, sondern\nDie Unterschiedsempfindlichkeit oder die Feinheit des Drucksinns ist zuerst von E. H. Weber gepr\u00fcft worden (\u201951, 85) durch wechselweises Auflegen verschiedener Gewichte von gleich gro\u00dfer Oberfl\u00e4che auf dieselbe Hautstelle. Er fand dieses Verfahren f\u00fcr den Zweck vorteilhafter, als die gleichzeitige Belastung zweier symmetrischer Hautstellen mit den zu vergleichenden Gewichten. Zwischen dem Auflegen des ersten und zweiten Gewichtes darf ohne Schaden f\u00fcr die Sch\u00e4rfe der Vergleichung um so mehr Zeit (in \u201eSekunden) verstreichen, je gr\u00f6\u00dfer die Gewichte sind. Die Versuche f\u00fchrten zur Aufstellung des nach Weber benannten Gesetzes, das sich von allgemeiner Bedeutung f\u00fcr die Gr\u00f6\u00dfenvergleichung auf psychophysischem Gebiete erwiesen hat.\nDohrn (\u201961) verbesserte das Verfahren, indem er zur Reizgebung eine Wage (Fig. 15) benutzte, deren eine Schale einen nach unten vorragenden Stift trug, der die Haut ber\u00fchrte. Dieses seitdem oft wieder verwendete Prinzip gew\u00e4hrt den Vorteil, da\u00df die einwirkenden Gewichte eine F\u00fchrung erhalten und Belastung, namentlich aber Entlastung in viel reinerer, durch Ber\u00fchrungen nicht gest\u00f6rter Weise ausf\u00fchrbar sind. In einer Nachpr\u00fcfung, die Bastelberger (\u201979) ausf\u00fchrte, wobei er den Metallstift Do hr ns zweckm\u00e4\u00dfig durch eine thermisch indifferente Korkpelotte ersetzte, fand er die Methode sehr zuverl\u00e4ssig, aber nicht besonders bequem. Er suchte daher ein von Goltz (\u201963) zuerst angegebenes Verfahren auszubilden, das auf der Erkennbarkeit von Schlauchwellen durch die zu pr\u00fcfende Hautstelle beruhte. Ein mit Wasser unter bestimmtem Druck gef\u00fcllter Kautschuckschlauch wird an dem einen Ende zusammengedr\u00fcckt durch das auf der Schale einer Tafel wage niedergehende Gewicht; die erzeugte Welle dehnt an dem anderen Ende des Schlauches einen Kautschukfinger, der die zu pr\u00fcfende Hautstelle ber\u00fchrt. Neben der Schwierigkeit gleichm\u00e4\u00dfiger Anlegung hat das Verfahren\nauch f\u00fcr Druckreize verwertet.\nFig. 15.\nWage zur Erzeugung von Druehreizen (Dohrn).","page":0},{"file":"pa0021.txt","language":"de","ocr_de":"Druckempfindungen.\n21\nden Nachteil, da\u00df mit der Amplitude der Schlauch welle auch der Umfang der deformierten Hautstelle sich \u00e4ndert. Bastelberger hat auch das von Eulenburg (\u201969) zur Messung von Unterschiedsschwellen angegebene Bar\u00e4sthesiometer gepr\u00fcft und in seinen Angaben nicht zuverl\u00e4ssig befunden. F\u00fcr die Untersuchung der Schmerzempfindlichkeit der Haut, wobei st\u00e4rkere Drucke zul\u00e4ssig sind, haben \u00fcbrigens analog gebaute Instrumente (Spiralfederdynamometer) ihre Berechtigung (s. unten).\nDer Einflu\u00df der Geschwindigkeit der Druck\u00e4nderung auf die Unterschiedsschwelle ist zuerst von Hall und Motora (\u201987) untersucht worden. Auf dem sehr schweren Balken einer Wage bewegte sich ein Laufgewicht, das durch ein Uhrwerk mit gleichm\u00e4\u00dfiger Geschwindigkeit\nFig. 16.\nStrattons Druekwage. Der Stift d ruht auf der Hautstelle die gepr\u00fcft werden soll. Entfernung von b vergr\u00f6\u00dfert, von c vermindert die Wirkung des Gewichtes a.\nim Sinne einer Zunahme oder Abnahme der Belastung abgerollt werden konnte. Eine Unzweckm\u00e4\u00dfigkeit des Versuchsplanes bestand darin, da\u00df nicht die Merklichkeit oder Unmerklichkeit einer bestimmten Belastungs\u00e4nderung (bei gegebener Anderungsgeschwindigkeit) untersucht, sondern die Belastungs\u00e4nderung bis zur Erkennbarkeit fortgesetzt wurde, so da\u00df eine Verquickung von Schwellenbestimmung und Reaktionsmessung gegeben ist. Die Versuchsmethode ist nicht eingehend genug dargestellt, um in eine Er\u00f6rterung der m\u00f6glichen Fehlerquellen einzutreten, durch welche die zum Teil auffallenden Ergebnisse bedingt sein m\u00f6gen. Der von R. Funke (\u201991s) gemachte Vorschlag, die Empfindung der Klebrigkeit mit Wasser verschieden stark verd\u00fcnnten Glyzerins zur Beurteilung der Unterschiedsempfindlichkeit zu benutzen, hat keine Verwertung gefunden. In einer methodisch und kritisch vorz\u00fcglich durchgef\u00fchrten Arbeit hat Stratton (\u201996) die Wahrnehmung von Belastungs\u00e4nderungen wechselnder Geschwindigkeit untersucht. Zu pl\u00f6tzlichen Belastungs\u00e4nderungen benutzte er 3 \u00e4quilibrierte Hebel (Fig. 16), von denen 2 auf den dritten (den Reizhebel) so einwirkten, da\u00df das Normal-","page":0},{"file":"pa0022.txt","language":"de","ocr_de":"22 M. y. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\ngewicht des letzteren durch gleichartige Handgriffe (Abheben eines Gewichtes) um denselben beliebig w\u00e4hlbaren Teilbetrag vermehrt oder vermindert werden konnte. Bei den Belastungs\u00e4nderungen von abstufbarer Geschwindigkeit geschah die Abhebung des Gewichtes durch einen Schwimmk\u00f6rper (Fig. 17, K), der mit dem Spiegel des ihn tragenden Wassers stetig herabsank, sobald der Ausla\u00df ge\u00f6ffnet wurde. Durch die eigent\u00fcmlich gestaltete Form des Wassergef\u00e4\u00dfes war daf\u00fcr gesorgt, da\u00df das Sinken des Wasserspiegels proportional der Zeit erfolgte. Der fein einstellbare Hahn H gestattete die Wahl verschiedener Geschwindigkeiten. Die Abhandlung,\nFig. 17.\nStrattons Einrichtung zur Abhebung der Gewichte mit gleichm\u00e4\u00dfiger und w\u00e4hlbarer Geschwindigkeit.\ndie sich durch \u00fcbersichtliche Darstellung der Ergebnisse auszeichnet, enth\u00e4lt au\u00dferdem einen interessanten Versuch, das Urteil durch die Versuchsperson graphisch registrieren zu lassen, und eine eingehende Kritik der Untersuchung von Hall und Mo tor a. Auch Seashore (\u201996) hat f\u00fcr Belastungs\u00e4nderungen mit abstufbarer Geschwindigkeit die oben bereits bem\u00e4ngelte Vermengung von Schwellen- und Zeitmessung benutzt, f\u00fcr pl\u00f6tzliche \u00c4nderungen aber reine Schwellenmessungen ohne R\u00fccksicht auf die Wahrnehmungszeit. Die Ergebnisse der beiden Versuchsreihen sind also gar nicht direkt vergleichbar. Trotzdem versucht der Verfasser, sie ohne weiteres miteinander in Beziehung zu setzen. Die gebrauchten, nur beschriebenen, nicht abgebildeten, experimentellen Hilfsmittel scheinen denen Strattons \u00e4hnlich zu sein.","page":0},{"file":"pa0023.txt","language":"de","ocr_de":"Druckempfindungen.\n23\nVon Stratton (\u201996, 542) ist auch der Versuch gemacht worden, die mit der Zunahme der Belastung stets einhergehende r\u00e4umliche Ausbreitung der Deformation auf der Haut auszuschlie\u00dfen oder doch zu vermindern, um den Einflu\u00df der letzteren auf das Ergebnis der Schwellenbestimmnngen beurteilen zu k\u00f6nnen. Die Belastungs\u00e4nderung auf einen oder einige isolierte Druckpunkte zu beschr\u00e4nken, wodurch die Unterschiedsschwelle noch reiner zur Darstellung kommen w\u00fcrde, ist bisher nicht versucht worden.\nZur Messung der \u201eFeinheit des Ortssinnes\u201c der Haut hat sich E. H. Weber (\u201951,59) eines Zirkels bedient, dessen beide abgeschliffene Spitzen er gleichzeitig auf die Haut setzte. Ist der Abstand gen\u00fcgend klein, so werden die beiden Ber\u00fchrungen nur als eine empfunden. Der reziproke Wert des Abstandes, bei dem die Empfindung einer doppelten Ber\u00fchrung auftritt, ist das Ma\u00df f\u00fcr die Feinheit des \u00f6rtlichen Unterscheidungsverm\u00f6gens. Man bezeichnet die fragliche L\u00e4nge gegenw\u00e4rtig als die simultane Raumschwelle oder kurz Simultanschwelle des Drucksinnes an der gepr\u00fcften K\u00f6rperstelle. Auf diese Weise hat E. H. Weber die Simultanschwelle f\u00fcr eine gro\u00dfe Zahl von K\u00f6rperstellen bestimmt. Das Verfahren ist von Physiologen, Pathologen, Psychologen und P\u00e4dagogen vielfach angewendet worden und ist bis auf den heutigen Tag ein unentbehrliches Hilfsmittel der nerven\u00e4rzt-lichen Untersuchung (Head und Thompson\u201906). Die sp\u00e4teren Untersucher haben den Zirkel Webers entweder unver\u00e4ndert \u00fcbernommen, eventuell die metallenen Enden gegen Bein, Holz oder Kork vertauscht oder sie haben wie Sieveking (\u201958), Brown-S\u00e9quard (\u201958), Eulenburg (\u201965), Klug (\u201977) ihn durch einen Stangenzirkel ersetzt. Auch sind Kombinationen von Stangenzirkel und Spiralfeder-\u00c4sthesiometer angegeben worden (Kowalewsky \u201976, Griesbach\u201997, Michotte\u201905, 38). Alle diese Ab\u00e4nderungen geben indessen kaum bessere Gew\u00e4hr f\u00fcr das gleichzeitige und gleichstarke Aufsetzen der Spitzen, worauf bei der Schwellenbestimmung in erster Linie zu achten ist.\nGelenkzirkel wie Stangenzirkel erlauben eine stetige \u00c4nderung des Spitzenabstandes und demgem\u00e4\u00df die Untersuchung nach der Methode der Minimal\u00e4nderungen, welche in dem vorliegenden Falle darin besteht, da\u00df man unter Vergr\u00f6\u00dferung des Abstandes das Auftreten der Doppelempfindung sowie unter Verkleinerung des Abstandes das Verschwinden derselben beobachtet und aus den beiden, in zahlreichen Wiederholungen bestimmten Grenzwerten das Mittel zieht (man vgl. hierzu Wundt\u201902,1,476).\nIm Gegensatz hierzu benutzten Vierordts Sch\u00fcler feste Abst\u00e4nde, die von Linie zu Linie (1 Pariser Linie = 2% mm) fortschritten und die sie sich dadurch herstellten, da\u00df sie in Holzleisten je 2 Nadeln in den gew\u00fcnschten Abst\u00e4nden befestigten. Die K\u00f6pfe der Nadeln wurden auf die Haut gesetzt (Kottenkamp und Ulrich\u201970, Paulus\u201971, Riecker\u201973,\u201974, Hartmann\u201975, Camerer \u201981). An einer K\u00f6rperstelle wurden 10\u201412 Spitzenabst\u00e4nde in regelloser Folge und untermischt mit Vexierversuchen (d. h. mit Aufsetzen nur eines Nadelkopfes) gepr\u00fcft. Cam er er beschr\u00e4nkte sich auf 4\u20146 Spitzenabst\u00e4nde, pr\u00fcfte aber jeden derselben an der gleichen Hautstelle 8 mal hintereinander und mischte ohne bestimmte Ordnung 4 einfache Reizungen (Vexierversuche) dazwischen. Zu jedem Spitzenabstand erh\u00e4lt man dann einen gewissen Prozentsatz richtiger Urteile, der f\u00fcr die betreffende","page":0},{"file":"pa0024.txt","language":"de","ocr_de":"24 y. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nHautstelle charakteristisch ist und f\u00fcr eine andere Hautstelle einen anderen Wert besitzt. Das r\u00e4umliche Unterscheidungsverm\u00f6gen zweier verglichener Hautstellen ist gleichzusetzen den reziproken Werten jener Spitzenabst\u00e4nde, welche den gleichen Prozentsatz richtiger Urteile liefern. Da 'die Versuchs1 m\u00e4\u00dfige Ermittlung solcher \u00e4quivalenten Spitzenabst\u00e4nde zu einer un\u00fcbersehbaren H\u00e4ufung der Einzelbestimmung f\u00fchren w\u00fcrde und h\u00f6chstens zuf\u00e4llig den richtigen Abstand treffen lie\u00dfe, ist eine Ableitung aus den Versuchsergebnissen durch graphische Interpolation oder Rechnung erforderlich. Vierordt (77,317) hat sich des ersten Verfahrens bedient, w\u00e4hrend Fech-ner unter entsprechender Umgestaltung seiner urspr\u00fcnglich f\u00fcr die Verwertung der Gewichtsversuche aufgestellten Formel (\u201960,1,104; \u201984, \u201985) und G. E. M\u00fcller (79) auf Grund gewisser psychologischer Annahmen rechnerische Beziehungen zwischen den ermittelten und gesuchten Gr\u00f6\u00dfen aufgestellt haben. Eine vergleichende Pr\u00fcfung der Leistungsf\u00e4higkeit der verschiedenen Methoden findet sich in den beiden letztgenannten Schriften Fechners (\u201984,\u201985). Er nimmt dort bezug auf neue mit besonderer Vorsicht und mancherlei Ab\u00e4nderungen von Cam er er (\u201983) durchgef\u00fchrte Versuchsreihen und tritt entschieden f\u00fcr seine (Fechners) Berechnungsweise ein.\nAnstatt die f\u00fcr verschiedene Hautstellen \u00e4quivalenten Abst\u00e4nde nach der eben beschriebenen Methode der r. und f. F\u00e4lle durch Rechnung aus den Versuchen abzuleiten, kann man auch eine unmittelbare Bestimmung ausf\u00fchren, indem man die eine Hautstelle mit stets demselben \u00fcberschwelligen Spitzenabstand ber\u00fchrt und die zu vergleichende Hautstelle mit einem (subjektiv) deutlich gr\u00f6\u00dferen oder kleineren, worauf man sich durch schritt-' weise \u00c4nderung des Abstandes der scheinbaren Gleichheit n\u00e4hert.\nDies ist die Methode der \u00c4quivalente, die in oben erw\u00e4hnten Gewichtsvergleichungen Webers ein Analogon besitzt. Darstellungen der Methode finden sich bei Fechner (\u2019601131;\u201984), Versuche nach ihr sind mehr beil\u00e4ufig von Weber (\u201952), ausf\u00fchrlicher von Fechner (a. a. O.) und besonders von Camerer (\u201987) unternommen worden, welch letzterer zeigte, da\u00df sie durchaus nicht so einfach zu deutende Ergebnisse liefert, als man f\u00fcrs erste erwarten sollte.\nDen erheblichen Einflu\u00df, den die \u00dcbung auf die Ergebnisse aller Bestimmungen im Gebiete der Raumschwellen besitzt, hat zuerst Volkmann (\u201958) aufgedeckt. Weitere Untersuchungen hier\u00fcber stammen von Dresslar (\u201994), Tawney (\u201998) und Binet (\u201903). Letzterer hat auch den Vexierfehlern ein eingehendes Studium gewidmet. Man vgl. hierzu auch Henri und Tawney (\u201995). Auf die Einfl\u00fcsse, die eine Reihe weiterer Variablen auf den Wert der Raumschwelle haben, wie die Temperatur und der Blutreichtum der Haut, Narkose und andere chemische Einwirkungen, Erm\u00fcdung u. a. m. kann hier nicht n\u00e4her eingegangen werden. Literatur hier\u00fcber findet sich bei Judd (\u201996).\nDa f\u00fcr die Bestimmung der simultanen Raumschwelle Gleichzeitigkeit und Abgleichung der Reize von gro\u00dfer Bedeutung sind, hat Br\u00fcckner (\u201901), der unter der Leitung v. Freys arbeitete, die Reizk\u00f6rper (die stumpfen Enden zweier Nadeln) dauernd auf der Haut (bezw. den gew\u00e4hlten Druckpunkten) ruhen lassen, mit so geringem Gewicht, da\u00df sie f\u00fcr gew\u00f6hnlich keine Empfindung erregten. Die Reizung erfolgte dadurch, da\u00df die Holz-","page":0},{"file":"pa0025.txt","language":"de","ocr_de":"Druckempfindungen.\n25\nhebe!, in denen die Nadeln befestigt waren, durch kleine Elektromagnete gegen die Haut bewegt wurden mit einer Kraft, die von dem ver\u00e4nderlicben Abstand zwischen Magnet und Anker abbing (Fig. 18). Durch eine besondere Schaltvorrichtung konnte der Strom nach Belieben durch beide, oder, ohne \u00c4nderung seiner St\u00e4rke, durch einen der beiden Elektromagnete geschickt werden, wodureh die Einschaltung von Vexierversuchen m\u00f6glich war. Br\u00fcckner hat die Einrichtung weniger zur Ermittlung bestimmter Schwellenwerte als zum Studium einer Anzahl von Einfl\u00fcssen auf dieselben benutzt.\nEine zweite von Volkmann (\u201944) eingef\u00fchrte, sp\u00e4ter auch von Weber (\u201952) benutzte Pr\u00fcfung der Feinheit des Ortssinnes der Haut besteht darin, da\u00df der Versuchsleiter eine Hautstelle des Beobachters ber\u00fchrt und letzterer, unter Ausschlu\u00df des Gesichtes, den Ort anzeigt, wo die Ber\u00fchrung seiner Meinung nach stattgefunden hat. Indem er dies mit einer Sonde tut, erh\u00e4lt er eine neue Empfindung, die mit der ersten verglichen wird.\nUm diese zweite Empfindung zu vermeiden, haben Henri (\u201993,\u201998,\n118) sowie Pillsbury (\u201995) den vermeintlichen Olt dei Reizung\tElektromagnetischer Reizhebel (Br\u00fcckner),\nauf einer lebensgro\u00dfen\nPhotographie des fraglichen K\u00f6rperteils oder auf einem Gipsabgu\u00df desselben angeben lassen. In dieser Form ist der Versuch nur f\u00fcr K\u00f6rperabschnitte verwertbar, die der Selbstbeobachtung durch das Auge leicht zug\u00e4nglich und f\u00fcr welche gen\u00fcgend deutliche optische Erinnerungsbilder vorhanden sind. Spearman (\u201906) hat die Nachbildungen ersetzt durch eine leere Fl\u00e4che, die sich dicht \u00fcber dem gereizten Gliede befand und dasselbe v\u00f6llig verdeckte. Die Versuchsperson mu\u00dfte bei geschlossenen oder offenen Augen den Punkt der Fl\u00e4che bezeichnen, unter dem nach ihrer Meinung die gereizte Hautstelle gelegen war. In letzter Zeit istPonzo (\u201909) zum zweiten Web ersehen Verfahren zur\u00fcckgekehrt, das er dahin ab\u00e4nderte, da\u00df nicht beliebige Hautstellen gereizt wurden, sondern nur einzelne ausgew\u00e4hlte Druckpunkte. Bez\u00fcglich des Aufzeigeverfahrens \u00fcberhaupt sei bemerkt, da\u00df von seiten des Bewegungsapparates diesen Versuchen keine in Betracht kommenden Fehler drohen, denn die Einstellung der Hand auf einen vorgegebenen Ort ist unter g\u00fcnstigen Bedingungen von ganz au\u00dferordentlicher Feinheit. Man vgl. dar\u00fcber Einthoven (\u201904) sowie Spearman (\u201906,428).\nDie wenigen Zahlen, die Volkmann und Weber in ihren Mitteilungen \u00fcber das zweite Verfahren anf\u00fchren, lassen bereits erkennen, da\u00df der Abstand, in welchem zwei hintereinander einwirkende Reize nicht mehr unterscheidbar sind, kleiner ist, als bei simultaner Reizung. Aber erst Lotze (\u201952,401) und Czermak(\u201955,\u201956) haben auf die theoretische Bedeutung dieser","page":0},{"file":"pa0026.txt","language":"de","ocr_de":"26 M. y. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nTatsache hinge wiesen, letzterer auch die nach beiden Verfahrungsarten gewonnenen Raumschwellen miteinander verglichen. Eine systematische Untersuchung der sukzessiven Raumschwelle hat Judd (\u201996) ver\u00f6ffentlicht, der auch einen Reiz von konstanter Intensit\u00e4t anwandte, bestehend aus einem beinernen Stift, der durch ein Gewicht beschwert zuerst auf die eine und dann auf die andere Hautstelle aufgesetzt wurde. Die Verschiebung konnte an einem Ma\u00dfstab abgelesen werden (Fig. 19). Zu einer zweiten Versuchsreihe verwendete er 2 gleichartige Reizstifte, die nacheinander in dem gew\u00e4hlten Abstande auf die Haut gesetzt wurden, so da\u00df schlie\u00dflich f\u00fcr kurze Zeit beide Stifte auf der Haut ruhten. Uber eine weitere Ver-\nFig. 19.\nEinrichtung zur Bestimmung der Raumschwelle hei sukzesiver Reizung (Judd).\nB\nsuchsreihe Judds zur Bestimmung der Schwelle der erkennbaren Gr\u00f6\u00dfe siehe unten. Endlich haben v. Frey und Metzner (\u201902), v. Frey (\u201902) die Beziehung der Sukzessivschwelle zur r\u00e4umlichen Verteilung der Druckpunkte untersucht und sich hierzu der elektromagnetischen Reizhebel bedient, die schon Br\u00fcckner (\u201901) benutzt hatte. Durch einen rotierenden Unterbrecher konnte das Intervall zwischen den beiden Reizen in weiten Grenzen abge\u00e4ndert werden.\nBei der Simultanreizung der Haut geht die einfache Empfindung nicht sprungweise in die doppelte \u00fcber, sondern es besteht eine \u00dcberleitung, dargestellt durch Abst\u00e4nde, in welchen die beiden Reize noch nicht als getrennt empfunden werden, aber den Eindruck von etwas breitem oder einer Linie machen. Man nennt diesen Abstand im Anschlu\u00df an Fe ebner die Schwelle der erkennbaren Gr\u00f6\u00dfe oder kurz Linienschwelle. Man kann auch von einer Formschwelle sprechen, indem hier zu der dimensional nicht n\u00e4her bestimmten, \u00f6rtlich begrenzten oder punktf\u00f6rmigen Empfindung die Wahrnehmung einer Ausdehnung hinzutritt. Die Linienschwelle und ebenso die Schwellen f\u00fcr entwickeltere Raumformen verschiedener Gr\u00f6\u00dfe sind mit","page":0},{"file":"pa0027.txt","language":"de","ocr_de":"Druckempfindungen.\n27\nsehr einfachen Hilfsmitteln untersucht worden. Judd (\u201996) benutzte Kartonstreifen, Eisner (\u201988) Hartgummischeiben, die mittels einer Handhabe auf die Haut gesetzt wurden. Nichols (\u201994) hat mit Linien, Fl\u00e4chen, Hohlk\u00f6rpern und Punktreihen gearbeitet. Toulouse und Vas chide (\u201900) fertigten einfache geometrische Figuren aus Kupferblech und steigerten den auf dieselben ausge\u00fcbten Druck, bis die Form erkannt wurde. Thompson und Sakijewa (\u201902) nahmen quadratische und runde Scheiben wechselnder Gr\u00f6\u00dfe aus Kork, die sie mit Bleist\u00fcckchen oder einem # Spiralfederdynamometer in verschiedenem Grade belasteten. (Fig. 20.) \u00dcber die Erkennung auf die Haut geschriebener Zeichen haben Weber (\u201952,98) und Churchill (\u201902) Mitteilungen gemacht.\nEinrichtung zum Nachweis des Einflusses von Nehenreizen auf die Sch\u00e4tzung der L\u00e4nge linearer Hautreize (Pearce).\nAu\u00dfer den bereits erw\u00e4hnten Vexierfehlern und dem ebenfalls erw\u00e4hnten, von Thunberg (\u201905) beschriebenen Verfahren zur Erzeugung der Empfindung starker Gl\u00e4tte sind noch mehrfach Anordnungen beschrieben worden, durch die T\u00e4uschungen im Gebiete des Drucksinnes entstehen. Dahin geh\u00f6rt die Beeinflussung von Druckempfindungen durch gleichzeitige Temperaturempfindungen (Weber, Szabadf\u00f6ldi); die Verwechslung von Druck- und W\u00e4rmeempfindung (Fick und Wunderli), von Druck- und Zugreizen (v. Frey\u201997, Clark\u201998), von Entlastung mit Belastung (v. Frey\u201996,185), das Verschwinden der Druckempfindung vor Aufh\u00f6ren des Reizes, das namentlich bei kleinfl\u00e4chiger Reizung allen Untersuchern aufgefallen ist, die Nachdauer der Druckempfindung \u00fcber die Dauer des mitKortscheihe Reizes hinaus, die ver\u00e4nderte Auffassung eines Hauptreizes ^T^tTjewa)& durch ihn begleitende Nebenreize (Pearce \u201903 (Fig. 21),\nJaensch \u201906), verkehrte Lokalisation (Henri \u201998, 66, Stransky \u201999) u. a. m. In betreff der \u00dcber- oder Untersch\u00e4tzung ausgef\u00fcllter Strecken gegen\u00fcber leeren vgl. man Rieb er (\u201903), und Cook (\u201910).\t)\nVersuche, die Empfindlichkeit gewisser tierischer Organe gegen Druck oder Spannung nachzuweisen, mit Hilfe der Aktionsstr\u00f6me in den zugeh\u00f6rigen afferenten Nerven sind von S. Fuchs (\u201995) f\u00fcr die unter der Haut liegenden Kanalsysteme der Selachier, von Steinach (\u201996) f\u00fcr die Haut des Frosches, von K\u00f6ster und Tschermak (\u201902) f\u00fcr die Enden des Nervus depressor in der Wand der Aorta ausgef\u00fchrt worden. Ein n\u00e4heres Eingehen auf das hierbei ge\u00fcbte Verfahren mu\u00df indessen einem anderen Abschnitt dieses Handbuches Vorbehalten bleiben.\njr\nE\nI\nV______>\nFig. 20.\nDynamometer","page":0},{"file":"pa0028.txt","language":"de","ocr_de":"28 M. v. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nLiteratur.\nS. Alrutz, '05, Skand. Archiv f. Physiol. 17, 86.\nG. F. Arps, \u201909, Psychologische Studien 4, 431.\nAubert und Kammler, \u201958, Moleschotts Untersuchungen etc. 5, 145.\nBastelberger, \u201979, Drucksinnmessung. Preisschrift, Stra\u00dfburg.\nA. Binet, \u201903. Ann\u00e9e psychol. 9, 235.\nM. Blix, \u201984, Zeitschr. f. Biol. \u00a30, 141.\n\u201985, Ebenda 21. 145.\nA. M. Bloch, \u201979, Travaux du lab. de Marey \u201978/79. 259.\n\u2014 \u201991, Archives de physiol., 5. s\u00e9r. 23, 322.\nJ. J. Graham Brown, \u201902, Journ. of Physiol. 27. 85.\n--- \u201902, Neurolog. Zentralbl. 21, 882.\nBrown-S\u00e9quard, \u201958, Journ. de la physiol. 1, 344.\nA. Briickner, \u201901, Zeitschr. f. Psychol. 26, 33.\nW. Camerer, \u201981, Zeitschr. f. Biol. 17, 1.\n--- \u201983, Ebenda 19, 280.\n\u2014\t\u201985, Ebenda 21, 527.\n--- \u201987, Ebenda 23, 509.\nW. Churchill, \u201902, Philos. Studien 18, 478.\nG.\tP. Clark, \u201998, Americ. Journ. of Physiol. 1, 346.\nH.\tD. Cook \u201903 Arch. f. d. ges. Psych. 16.\nJ. Czermak, \u201955, Sitzber d. Akad. d. Wissensch. Wien, math.-naturw. Klasse 17, 589.\n\u2014\t\u201956, Moleschotts Unters. 1, 195.\nR. Dohrn, 61, Zeitchr. f. rat. Med., 3. Reihe, Bd. 10. 339.\nF.\tB. Dresslar, \u201994, Americ.. Journ. of Psychol. 6, 313.\nW. Einthoven, \u201904, Arch, internat, de physiol. 1, 72.\nM. Eisner, \u201988, Diss. Erlangen.\nA. Eulenburg, \u201965, Berl. klin. Wochenschr., Nr. 52.\n--- \u201969, Ebenda Nr. 40.\nG.\tTh. Fechner, \u201960, Elemente der Psychophysik. Leipzig, Breitkopf & H\u00e4rtel.\n--- \u201984, Abh. d. math.-phys. Klasse d. Gesellsch. d. Wissensch. Leipzig 13, 109.\n--- \u201985, Zeitschr. f. Biol. 21, 527.\nA. Fick (und Wunderli), \u201960, Moleschotts Unters, etc. 7, 393.\nGes. Schriften 3, 521.\nM. von Frey, \u201994A, Ber. d. Gesellsch. der Wissensch. Leipzig 46, 185.\n--- \u201994B, Ebenda 46, 283.\n---\u201995, Ebenda 47, 166.\n---\u201996, Abh. d. Gesellsch. d. Wissensch. Leipzig, math.-phys. Klasse 23, 175.\n--- \u201997, Ber. d. Gesellsch. d.. Wissensch. Leipzig 49, 463.\n\u2014\u2014 \u201999, Sitzber. d. physik.-med. Gesellsch. W\u00fcrzburg 97.\n--- \u201902, Ebenda 54.\nM. v. Frey und F. Kiesow, \u201999, Zeitschr. f. Psychol. 20, 126.\nM. v. Frey und R. Metzner, \u201902, Ebenda 29, 161.\nSigm. Fuchs, \u201995, Archiv f. d. ges. Physiol. 59, 454.\nR.\tFunke, \u201991, Festschrift zur Zentenarfeier des Allgemeinen Krankenhauses in Prag.\nBerlin. Fischer.\nA. Goldscheider, \u201984, Monatsh. f. prakt. Dermatol. 3. Ges. Abh. I, Nr. 3.\n--- \u201985, Archiv f. Physiol., Suppl.-Bd. S. 1. Ges. Abh. I. Nr. 7.\nF.\tGoltz, \u201963, Zentralbl. f. d. med. Wissensch. 1, 273.\nY. Grandis, \u201902, Archives ital. de biol. 37, 96.\nH.\tGriesbach, \u201997, Archiv f. d. ges. Physiol. 68, 65.\nH.\tGriffing, \u201995, The Psychological Review, Monograph Supplem. Nr. 1.\nS.\tHall und Y. Motora, \u201987, The Americ. Journ. of Psychol. 1, 72.\nG.\tHartmann, \u201975, Zeitschr. f. Biol. 11, 79.\nH.\tHead und Th. Thompson, \u201906, Brain 29, 537.\nTL Head siehe auch Rivers.","page":0},{"file":"pa0029.txt","language":"de","ocr_de":"Literatur.\n29\nV. Henri, \u201993, Archives de physiol., S. 619.\n--- '98, Die Raumuntersuchungen des Tastsinnes. Berlin, Reuther & Reichard.\nV. Henri und G. Tawney, \u201995, Philos. Studien 11, 394.\nV.\tHensen, \u201993, Archiv f. Ohrenheilk. 35, 173.\nE.\tJaensch, \u201906, Zeitschr. f. Psychol. 41, 280, 382.\nCh. H. Judd, \u201996, Philos. Studien 12, 409.\nF.\tKiesow und A. Fontana, \u201901, Archives ital. de biol. 36, 303.\nF.\tKiesow, \u201902, Wundts Philos. Studien 19, 260.\n--- \u201904 A, Zeitschr. f. Psychol. 35, 8.\n---\u201904B, Ebenda 35, 234.\nF.\tKlug, \u201977, Archiv f. Physiol., S. 275.\nG.\tK\u00f6ster und A. Tschermak, \u201902, Archiv f. d. ges. Physiol. 93, 24.\nR. Kottenkamp und H. Ullrich, \u201970, Zeitschr. f. Biol. 6, 37.\nP. Kowalewski, \u201976, Medizin. Anzeiger, Nr. 18 (russisch). Zitiert nach d. Jahresber. f. Anat. u. Physiol. 1876, II, 154.\nLalanne, \u201976, Compt. rend, de l\u2019acad. des scienc. 82, 1314 und Journ. de l\u2019anat. et de la physiol. 449.\nR. H. Lotze, \u201952, Medizinische Psychologie. Leipzig, Weidmann.\nG.\tMei\u00dfner, \u201959, Zeitschr. f. rat. Med., 3. Reihe, Bd. 7, S. 92.\nA. Michotte, \u201905, Les signes r\u00e9gionaux, Paris, Alcan.\nG.\tE. M\u00fcller, \u201979, Archiv f. d. ges. Physiol. 19, 191.\nW.\tNagel, \u201995, Ebenda 59, 595.\nH.\tNichols, \u201994, Our notions of number and space, vol. I. Boston, Ginn.\nA. Paulus, \u201971, Zeitschr. f. Biol. 7, 237.\nH.\tJ. Pearce, \u201903, Archiv f. d. ges. Psychol. 1, 31.\nW. B. Pillsbury, \u201995, Americ. Journ. of Psychol. 7, 42.\nM. Ponzo, \u201909, Memorie Reale Accad. Torino, ser. 2, tom. 60, 4L A. Riecker, \u201973, Zeitschr. f. Biol. 9, 95.\n\u2014\t\u201974, Ebenda 10, 177.\nCh. H. Rieb er, '03, Psychol. Review Mon. Suppl. IV, 47.\nW. H. R. Rivers und H. Head, \u201908, Brain 32.\nRumpf, \u201984, Archiv f. Psychiatrie 15.\n\u2014\t\u201989, Neurolog. Zentralbl. 8, 7.\nC. E. Seashore, \u201996, Studies from the Yale Psychol. Laborat. 4, 27.\nG. Sergi, \u201992, Zeitschr. f. Psychol. 3, 175.\nSieveking, \u201958, Brit. Review und Schmidts Jahrb\u00fccher 101, 164.\nC. Spearman, \u201906, Psychol. Studien (Wundt) 1. 390.\nE. Steinach, \u201996, Archiv f. d. ges. Physiol. 63, 495.\nE. Stransky, \u201999, Wien. klin. Wochenschr., Nr. 32 und 33.\n--- \u201900, Jahrb. f. Psychiatrie und Neurologie.\nG. M. Stratton, \u201996, Philos. Studien 12, 525.\nM.\tSzabadf\u00f6ldi, \u201965, Moleschotts Unters, etc. 9, 624.\nG.\tA. Tawney, \u201998, Philos. Studien 13, 163.\nH.\tB. Thompson und K. Sakijewa, \u201902, Zeitschr. f. Psychol. 27, 187.\nT. Thunberg, \u201995, Upsala l\u00e4karef\u00f6r. f\u00f6rh. 1, 294.\n---\u201905, Skand. Archiv f. Physiol. 17, 302.\nTreitel, \u201905, Archiv f. Psychiatrie 40, 419.\nW. Trotter und H. M. Davies, \u201909, The Journ. of Physiology 38, 134.\nToulouse und Vaschide, '00, Compt. rend, de l\u2019acad. des scienc. 130, 669.\n--- \u201900, Ebenda 131, 128.\nN.\tVaschide und P. Rousseau, \u201902, Ebenda 135, 259.\nK. Vierordt, \u201977, Grundri\u00df der Physiologie des Menschen, 5. Aull. T\u00fcbingen, Laupp. A. W. Volkmann, \u201944, Wagners Handw\u00f6rterb. d. Physiol. 2, 571.\n\u2014\t\u201958, Berichte d. Gesellsch. d. Wissenselm Leipzig 10, 38.\nE. H. Weber, \u201946, Die Lehre vom Tastsinn und Gemeingef\u00fchl etc. in R. Wagners Handw\u00f6rterb. d. Physiol., 3. Bd., 2. Abt. Braunschweig, Vieweg.\n--- '51, Dasselbe in besonderem Abdruck, gleicher Verlag.","page":0},{"file":"pa0030.txt","language":"de","ocr_de":"30 M. v. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nE.H. Weber, \u201952, Berichte d. Gesellsch. d. Wissensch. Leipzig, math.-phys. Klasse 4.85. von Wittich, \u201969, Archiv f. d. ges. Physiol. 2, 329.\nW. Wundt, \u201902, Grundz\u00fcge der physiologischen Psychologie, 5. Aufl. Leipzig, Engelmann.\nIII. Schmerzempfindungen.\nDie Methoden zur Untersuchung und Messung der Schmerzempfindlichkeit der Haut \u2014 Algesimetrie \u2014 sind, verglichen mit denen f\u00fcr das Studium der Druckempfindung, in quantitativer Richtung noch wenig entwickelt; sie sind aber viel mannigfaltiger, weil die Schmerzempfindung durch W\u00e4rme und K\u00e4lte, durch mechanische, chemische und elektrische Einwirkungen hervorgerufen werden kann.\nBei ihrer Anwendung kommen neben der Abstufung der St\u00e4rke oder Intenstit\u00e4t noch folgende Gesichtspunkte in Frage: Die Wirkung kann\n1.\tder Fl\u00e4che nach eine umschriebene oder ausgebreitete sein;\n2.\tnur oberfl\u00e4chlich stattfinden oder auch in die Tiefe dringen;\n3.\tandauernd oder vor\u00fcbergehend sein.\nfl\u00e4che und sie sind daher\n1, Mechanische Reize.\nVon den mechanischen Reizmitteln besitzen Nadeln die kleinste Wirkungs-\nvon Blix (\u201985, 159), Goldscheider (\u201985, Ges. Abh. I, 197), v. Frey (\u201994A, 191) benutzt worden, um die \u00f6rtlich ungleiche Empfindlichkeit der Haut gegen Einstich nachzuweisen. Die Nadel ist auch das Mittel, durch welches bei der klinischen Untersuchung die Schmerzempfindlichkeit fast ausschlie\u00dflich untersucht wird. F\u00fchrt man sie mit der Hand, so ist es nat\u00fcrlich nicht ganz leicht, die aufgewendete Kraft bzw. die Tiefe des Eindringens genau zu beherrschen, v. Frey (96, 241) hat daher meist auf den Gebrauch von Nadeln verzichtet und seine Reizhaare (s. oben) verwendet, die er aber f\u00fcr diesen Zweck eichte nach der auf die Fl\u00e4cheneinheit wirkenden Kraft. Um an Hautfl\u00e4chen geringer Schmerzempfindlichkeit eine vollst\u00e4ndige Aufnahme aller Schmerzpunkte zu erzielen, hat er starke Reizhaare (Pferdehaare) zur Verkleinerung der Wirkungsfl\u00e4che mit dem Messer zugesch\u00e4rft. Auch eine Kombination von Reizhaar und Nadel hat er versucht, indem er an das Ende des ersteren einen feinen Opuntienstachel klebte. In besserer Form ist derselbe Gedanke von Trotter und Davies (\u201909,151) ausgef\u00fchrt worden (Fig. 22). Die Nadel, die in einer F\u00fchrung leicht spielt, tr\u00e4gt an ihrem stumpfen Ende ein kleines Bleik\u00fcgelchen. Dasselbe ist an der der Nadel abgewendeten Seite ausgeh\u00f6hlt -zur Aufnahme des freien Endes des Reizhaares. Wird die Nadel auf die\nAL\nFig. 22.\njesimeter von Trotter & Davies.","page":0},{"file":"pa0031.txt","language":"de","ocr_de":"Schmerzempfindungen. \u2666\n31\nHaut gesetzt, so sucht sie gegen das Haar auszuweichen, findet aber hierbei einen der Kraft des Haares entsprechenden Widerstand, der durch die Nadel auf die Haut \u00fcbertragen wird. Der Griff des Reizhaares und die F\u00fchrungsh\u00fclse der Nadel sind durch ein leichtes Querst\u00fcck verbunden. Die ganze Vorrichtung ist so einfach, da\u00df sie in jedem Laboratorium leicht angefertigt und, wenn n\u00f6tig, in Mehrzahl bereit gehalten werden kann. Je nach der Kraft des gew\u00e4hlten Reizhaares erh\u00e4lt man Schmerzreize von verschiedener Intensit\u00e4t. Man k\u00f6nnte der Nadel auch dadurch eine F\u00fchrung\ne\tf\nl\n3 | 'H 5\nFig. 23.\nAlgesimeter von Thonberg.\ngeben, da\u00df man sie an einem leichten einarmigen Hebel befestigt. Es w\u00fcrde dann im Gebrauch die Beschr\u00e4nkung auf lotrechte Nadelstellung entfallen.\nDieselbe Beschr\u00e4nkung gilt auch f\u00fcr das von Thunberg (\u201905) angegebene Algesimeter (Fig. 23). Es besteht im wesentlichen aus einem ungleicharmigen \u00e4quilibrierten Hebel, mit dessen langem Arm die Nadel gelenkig\nb\n\u2014er\n2\t3\t4\t5 6\nsk\nd\n\u00ca\n'\u00fc\u2014\nFig. 24.\nAlgesimeter von. Alrutz.\nverbunden ist. Durch ein kleines Laufgewicht kann der von der Nadel ausge\u00fcbte Druck abgestuft werden. Thunberg ver\u00e4nderte auch die einwirkende Fl\u00e4che, indem er Nadeln unter Kontrolle durch das Mikroskop bis zu dem gew\u00fcnschten Querschnitt abschliff. Er fand, da\u00df f\u00fcr die kleinsten Fl\u00e4chen (von 0,001 mm2 abw\u00e4rts) der Erfolg unabh\u00e4ngig wird von der Fl\u00e4che, so da\u00df die Reizschwellen durch die Belastung der Nadel gemessen werden k\u00f6nnen. Gebraucht man stets dieselbe Nadel, so ist selbstverst\u00e4ndlich die genannte Messungsart f\u00fcr jeden Querschnitt richtig. Der Apparat ist die Umbildung einer Einrichtung, die von demselben Verfasser benutzt worden","page":0},{"file":"pa0032.txt","language":"de","ocr_de":"32 M. v. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nist (\u201901B, 423), um die auf einen Einstich unter Umst\u00e4nden auftretenden doppelten Schmerzempfindungen zu beobachten. Nadelalgesimeter mit Ge-wichtsbelastung sind ferner von Philippe (\u201996) und Vannod (\u201996) beschrieben worden.\nAlgesimeter, bei welchen der Grad der Einwirkung bemessen wird nach der L\u00e4nge, mit welcher die Nadel oder ein konisch zugeschliffener Stift aus der Schutzh\u00fclse hervorragt, sind von He\u00df (\u20199*2), Moczutkowski (\u201998), Kulbin (\u201996) und von Bechterew (\u201999) beschrieben worden. Die beiden letzteren Verfasser lassen die Nadel aus der H\u00fclse hervorschnellen, Kulbin durch einen Elektromagneten, von Bechterew durch Federkraft. Bei dem Algesimeter von Alrutz (\u201908B) schiebt sich die Nadel mit 10\u20144mm2 Spitzenfl\u00e4che beim Aufsetzen auf die Haut in die H\u00fclse zur\u00fcck, wobei eine feine\nFig. 25.\nAlgesimeter mit stumpfem Ende\n(Gr if fing).\tVorrichtung f\u00fcr schmerzhafte Momentanreize (Thunberg).\nSpiralfeder zusammengedr\u00fcckt wird. Die Spannung der Feder und damit die St\u00e4rke des Reizes ist einstellbar (Fig. 24).\nAlgesimeter gr\u00f6\u00dferer Wirkungsfl\u00e4che, meistens in Form stumpfer Drahtenden sind ebenfalls mehrfach angegeben worden, so von Buch (\u201991 und 92) mit konstanter oder abgestufter Belastung, von Griffing (\u201995), Mac Donald (\u201998), Boas (\u201902), Head und Thompson (\u201907) u. a. Als Beispiel diene die Anordnung von Griffing a. a. O. (Fig. 25). Untersuchungen \u00fcber das Verh\u00e4ltnis zwischen Belastung und Fl\u00e4che in Hinsicht auf gleiche Reizwirkung liegen vor von Griffing (\u201995, 69) und von Frey (\u201996, 246), die darin \u00fcbereinstimmen, da\u00df mit der Fl\u00e4che auch die Belastung zunehmen mu\u00df. Griffing findet das Verh\u00e4ltnis mit der Fl\u00e4che abnehmend, v. Frey dagegen ann\u00e4hernd konstant. Abweichend von den bisher erw\u00e4hnten Vorrichtungen ist das Algesimeter von Bj\u00f6rnstr\u00f6m (\u201977), das aus einer Pinzette besteht, mit der eine abgehobene Hautfalte gekniffen wird. Die St\u00e4rke der Einwirkung wird auf einer Teilung abgelesen. \u00c4hnlich ist Richet verfahren (\u201977).","page":0},{"file":"pa0033.txt","language":"de","ocr_de":"Schmerzempfindungen.\n33\nEine Vorrichtung zur Erteilung schmerzhafter Reize von sehr kurzer Dauer hat Thunberg (\u201901B, 422) angegeben. (Fig. 26). Sie besteht aus einem St\u00fcck Klaviersaite, die auf einem passend geformten Rahmen befestigt und so gebogen ist, da\u00df sie der Haut tangential anliegt. Wird sie l\u00e4ngs einer Gradteilung aufgebogen und freigelassen, so schnellt sie gegen die Haut zur\u00fcck mit einer Kraft, die von dem Grade der Aufbiegung abh\u00e4ngt. Durch eine besondere, der Klaviersaite angelegte Spannfeder b kann diese Kraft noch vergr\u00f6\u00dfert werden.\n2. Thermische Reize.\nDonath (\u201985) bestimmte die Temperaturen, bei welchen sich einerseits zur K\u00e4lte-, andererseits zur W\u00e4rmeempfindung Schmerz hinzugesellt, mit Hilfe besonderer Thermometer, die er als Kryalgimeter und Thermalgimeter bezeichnet. Das Kryalgimeter hat ein Quecksilbergef\u00e4\u00df in Form einer ebenen Spirale, die durch Atherspray abgek\u00fchlt wird. Das Quecksilbergef\u00e4\u00df des Thermalgimeters wird durch einen umgewickelten Platindraht elektrisch erw\u00e4rmt. Es erscheint zweifelhaft, ob die Temperaturen der Thermometer und der Haut \u00fcbereinstimmten (man vergl. die Kritik Thunbergs, \u201905). Veress (\u201902) hat f\u00fcr die verschiedenen K\u00f6rperregionen die Temperatur zu bestimmen gesucht, welche W\u00e4rmeschmerz hervorruft. Er bediente sich des Konus von Blix (s. oben S. 2), dem er eine ebene Endfl\u00e4che von etwa 28 mm2 gab. Die Bestimmungen wurden nicht mit konstanten, sondern steigenden' und zwar ziemlich rasch steigenden Temperaturen ausgef\u00fchrt (0,5\u201410 pro Sek.). Bei dieser Sachlage ist es sehr unwahrscheinlich, da\u00df das Thermometer der Temperatur des Wassers folgen konnte, und es ist daher zu vermuten, da\u00df die schmerzhaften Grenztemperaturen zu niedrig abgelesen worden sind, wenigstens an allen Hautstellen, welche infolge d\u00fcnner Epidermis sich auf die Temperatur des Konus rasch einstellen konnten. An Stellen mit dicker Epidermis kann der Fehler aber auch in entgegengesetzter Richtung liegen, worauf \u00fcbrigens der Verfasser selbst aufmerksam gemacht worden ist (S. 13). Eine Bestimmung der Einstellungsgeschwindigkeit des Thermometers scheint nicht erfolgt zu sein. Ein weiterer Nachteil des Verfahrens besteht, wie auch Alrutz (\u201906) hervorgehoben hat, darin, da\u00df durch die ver\u00e4nderliche Temperatur und die \u00fcberdies noch wechselnde Anderungsgeschwindigkeit derselben die Adaptationsvorg\u00e4nge sehr un\u00fcbersichtlich werden. Vorz\u00fcglich geeignet zum Studium der thermischen Schmerzempfindung haben sich erwiesen die von Thunberg (\u201994, \u201901) eingef\u00fchrten, oben beschriebenen Reizlamellen sowie dessen Temperator. Die Temperatur\u00e4nderungen, welche erstere auf der Haut bewirken/ laufen so rasch ab, da\u00df eine Adaptation w\u00e4hrend derselben nicht zu bef\u00fcrchten ist; der Temperator ist besonders geeignet, einer Hautstelle eine bestimmte Temperatur zu erteilen, Uber die Verwendung der beiden Werkzeuge vergleiche man Thunberg (\u201901, 398, 404), Alrutz (\u201905, 427; \u201908A, 389, 08 B, 249).\n3. Chemische Reizung\nder \u201eGef\u00fchlsnerven\u201c, der Mundh\u00f6hle ist von Stich und Klaatsch (\u201959) beobachtet und als unabh\u00e4ngig von den Geschmacksempfindungen erkannt\nTigerstedt, Handb. d. pbys. Methodik III, 1.\t3","page":0},{"file":"pa0034.txt","language":"de","ocr_de":"34 M. y. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nworden. Sie benutzten Capsicum, Pfeffer, \u00e4therische Oie und Balsame. Goldscheider (\u201986, Ges. Abh. I, 253) erw\u00e4hnt, da\u00df Menthol auf der Haut neben K\u00e4lteempfindung auch Stechen, Prickeln und Brennen, an empfindlichen Teilen Schmerz hervorruft. Rollet (\u201999) hat die Wirkung von Chloroform, \u00c4ther und Menthol auf der \u00e4u\u00dferen Haut und verschiedenen Schleimhautfl\u00e4chen untersucht und auf die schmerzhaften Qualit\u00e4ten aufmerksam gemacht. In letzter Zeit hat sich Alrutz (\u201908 B) eingehend mit der chemischen Reizung der Schmerznerven besch\u00e4ftigt.\n4, Elektrische Reizung.\nWerden konstante oder induzierte Str\u00f6me der befeuchteten Haut durch feine Pinsel oder sehr kleinfl\u00e4chige metallische Elektroden zugef\u00fchrt, so tritt die schmerzhafte Wirkung stark in den Vordergrund. Sch\u00e4rfere Beobachtung l\u00e4\u00dft aber erkennen, da\u00df von den als Temperatur- und Druckpunkte bezeichneten Orten im allgemeinen auch die entsprechenden Empfindungen ausgel\u00f6st werden k\u00f6nnen. F\u00fcr diese (Versuche ist es zweckm\u00e4\u00dfig, der Anode des konstanten Stromes bzw. der Offnungsinduktionsstr\u00f6me eine gro\u00dfe Fl\u00e4che zu geben (indifferente Elektrode) und die kleinfl\u00e4chige (differente) Elektrode so zu gestalten, da\u00df sie auf der Haut mit geringem und gleichm\u00e4\u00dfigem Druck auf liegt, nicht kratzt und thermisch m\u00f6glichst indifferent ist. Dies l\u00e4\u00dft sich durch eine in warmes Wasser (oder Kochsalzl\u00f6sung) getauchte feine Pinselelektrode, aber auch durch ein federndes Dr\u00e4htchen erreichen, das man in der Flamme stumpf schmilzt. Es nimmt, auf der Haut ruhend, bald deren Temperatur an. Die Empfindung ist stichartig, bei Reizung mit Wechselstr\u00f6men kontinuierlich andauernd, nicht intermittierend; sie ist nicht von allen Hautstellen ausl\u00f6sbar. Die Reizschwelle ist an den verschiedenen Hautgebieten merklich konstant, wenn die Unterschiede des Widerstandes ausgeglichen werden (Tschiriew und de Wattville \u201979; de Voys (und Rumpf) \u201984) und f\u00fcr die Schmerzempfindung h\u00e4ufig etwas niedriger als f\u00fcr Druck und Temperatur (v. Frey \u201994B, 290). \u00dcber das Auftreten sekund\u00e4rer Schmerzempfindungen bei Reizung mit zwei oder mehreren Induktionsschl\u00e4gen haben Goldscheider (\u201990 A), Gad und Goldscheider (\u201991), bei Reizung mit einem einzigen Induktionsschlag Thunberg (\u201901B) berichtet. Letzterer benutzte als differente Elektrode eine Nadel, die er in die Haut ganz oberfl\u00e4chlich einstach, um Verschiebungen auszuschlie\u00dfen. Nach Winkler (\u201907) wird die Haut durch Gleichstr\u00f6me niederer Spannung analgetisch.\n5. Die Reaktionszeit der Schmerzempfindung.\nO. Rosenbach (\u201984, \u201989) hat bei fl\u00fcchtiger Ber\u00fchrung hei\u00dfer K\u00f6rper das gegen Druck und W\u00e4rme versp\u00e4tete Eintreten des Schmerzes hervorgehoben. Naunyn(\u201989) hat mit wiederholten schwachen mechanischen und elektrischen Reizen sp\u00e4t auftretende Schmerzempfindung bei Tabikern beobachtet und die Abh\u00e4ngigkeit des Erfolges von Zahl, St\u00e4rke und Intervall der Reize n\u00e4her studiert. Goldscheider (\u201990B) ma\u00df in einem pathologischen Falle eine Latenzzeit von 1\u20142 Sekunden f\u00fcr den Schmerz. Genaue Messungen der Reaktionszeit f\u00fcr die sekund\u00e4re Schmerzempfindung sind zuerst von Gad und Goldscheider (\u201991) mitgeteilt worden. Sie erzeugten","page":0},{"file":"pa0035.txt","language":"de","ocr_de":"Schmerzempfindung\u2019en.\n35\ndurch Metronom, magnetischen Hammer oder Stimmgabel eine zeitlich begrenzte Reihe von Induktionsschl\u00e4gen, die auf die Haut wirkten, und zu gleich auf der beru\u00dften Trommel des Kymographions verzeichnet wurden. Die Versuchsperson schrieb auf derselben Trommel den Eintritt der (sekund\u00e4ren) Empfindung. Thunberg (DIB) hat die Reaktionszeiten f\u00fcr Schmerz bei thermischer und mechanischer Reizung gemessen, wobei er sowohl die prim\u00e4re wie sekund\u00e4re Phase ber\u00fccksichtigte. Die Pole einer Batterie waren\n0-\u2014CI\nFig. 27.\nVorrichtung zur Messung der Reaktionszeit der Sehmerzempfindung bei thermischer Reizung (Thunberg).\nFig. 28.\nVorrichtung zur Messung der Reaktionszeit der Schmerzempfindung bei mechanischer Reizung durch den Stich der Nadel C (Thunberg).\nmit 2 sehr feinen, parallel nebeneinander gespannten Dr\u00e4hten verbunden, welche die zu pr\u00fcfende Hautstelle ber\u00fchrten (Fig. 27). Das Aufsetzen der Reizlamelle oder des Temperators bewirkte den Stromschlu\u00df, der auf der beru\u00dften Trommel verzeichnet wurde. Das zweite Zeichen gab bei Eintritt der Empfindung die Versuchsperson. Zur mechanischen Reizung diente eine Nadel, die leicht in einer F\u00fchrung spielte und mit dem einen Pol der Batterie verbunden war. Den anderen Pol bildete das Gewicht, das zur Reizung auf die Nadel heruntergelassen wurde (Fig. 28).\n3*","page":0},{"file":"pa0036.txt","language":"de","ocr_de":"36 M. v. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nLiteratur.\nS.\tAlrutz, 05A, Skand. Archiv f. Physiol. 17, 86.\n---- \u201905B, Ebenda 17, 414.\n----'06, Ebenda 18, 1.\n---- \u201908 A, Ebenda 20, 371.\n---- \u201908B, Deutsche Zeitschr. f. Nervenheilk. 84, 478.\n\u2014\t\u201908 C, Skand. Archiv f. Physiol. 21, 237. v. Bechterew, \u201999, Neurolog. Zentralbl.\nBj\u00f6rnstr\u00f6m, \u201977, Nova acta soc. scient. Upsala, zitiert nach Thunberg \u201905.\nM. Blix, \u201982, Upsala l\u00e4karef\u00f6r. f\u00f6rh. 18, 427.\n\u2014\t\u201985, Zeitschr. f. Biol. 21, 145.\nBoas, \u201902, Magenkrankheiten, Teil 1, S. 93. Leipzig; zitiert nach Thunberg \u201905. Buch, \u201991 und \u201992, Petersb. med. Wochenschr.; zitiert nach Thunberg 05.\nJ. Donath, \u201985, Archiv f. Psychol, u. Nervenkrankh. 15, 695.\nM. v. Frey, \u201994A, Ber. d. Gesellsch. d. Wissensch. Leipzig, math.-phys. Klasse 46, 185. ---- \u201994 B, Ebenda 46, 283.\n\u2014- '96, Abh. d. Gesellsch. d. Wissensch. Leipzig 28, 175.\nA. Goldscheider, \u201985, Archiv f. Physiol., Suppl.-Bd. S. 1. Ges. Abh. I Nr. 7.\n---- \u201986, Ebenda. Ges. Abh. I Nr. 9.\n-- \u201990A, Ebenda. Ges. Abh. I Nr. 18.\n---- \u201990B, Deutsche med. Wochenschr., Nr. 31.\n---- \u201991, Zeitschr. f. klin. Med. 20.\nGriffing, \u201995, The Psychological Review, Monograph Suppl. Nr. 1.\nH. Head und Th. Thompson, 06, Brain 29, 537.\nHess, \u201992, Deutsche med. Wochenschr.; zitiert nach Thunberg \u201905.\nKulbin, \u201996, L\u2019ann\u00e9e psychologique; zitiert nach Thunberg \u201905.\nA.\tMacDonald, \u201999, The Psychological Review, March.\nMoczutkowski, \u201998, Nouv. Monographie de la Salp\u00eatri\u00e8re; zitiert nach Thunberg \u201905.\nB.\tNaunyn, \u201989, Archiv f. experiment. Pathol, und Pharmakol. 25, 272.\nPhilippe, \u201996, L\u2019ann\u00e9e psychologique; zitiert nach Thunberg \u201905.\nA. Rollet, \u201999, Archiv f. d. ges. Physiol. 74, 383.\n0. Rosenbach, \u201984, Deutsche med. Wochenschr. 10, Nr. 22.\n---- \u201989, Ebenda 15, Nr. 13.\nA. Stich (und Klaatsch), \u201959, Archiv f. pathol. Anat. u. Physiol. 17. 80.\nT.\tThunberg, 01A, Skand. Archiv f. Physiol. 11, 382.\n---- \u201901B, Ebenda 12, 394.\n\u2014\u2014 \u201905, Deutsche Zeitschr. f. Nervenheilk. 28, 59.\nW. Trotter und H. M. Davies, \u201909, The Journ. of Physiology 38, 134.\nTh. Vannod, \u201996, Revue m\u00e9d. de la Suisse rom. 712.\n---- \u201997, Ebenda 21.\nE. Veress, \u201902, Archiv f. d. ges. Physiol. 89, 1.\nWinkler, \u201907, Monatsh. f. prakt. Dermatol. 45, 284.\nIV. Bewegungs- und Lageempfindungen.\nMethoden zur Untersuchung der Empfindungen aus den Bewegungsorganen.\n1. Die Methoden der Gewichtsvergleichung.\nDie Untersuchungen der sinnesphysiologischen Leistungen des menschlichen Bewegungsapparates haben Ausgang genommen von der Beobachtung E. H. Webers (\u201946,546; \u201951,87), da\u00df die Unterscheidung von Gewichten wesentlich feiner ist, wenn sie von der Hand gehoben, nicht auf sie nieder-","page":0},{"file":"pa0037.txt","language":"de","ocr_de":"Bewegungs- und Lageempfindungen.\n37\ngesetzt werden.*) Die Mitwirkung des Drucksinnes glaubte er im ersten Falle ausschlie\u00dfen zu k\u00f6nnen, indem er die Gewichte in T\u00fccher legte und die zusammengeschlagenen Zipfel derselben von der Versuchsperson fest umgreifen lie\u00df. Er schreibt den Erfolg dem \u201eGemeingef\u00fchl der Muskeln\u201c zu. Fechner hat bei seinen zahlreichen Hebungsversuchen auf eine Trennung der oberfl\u00e4chlichen und tiefen Empfindungen verzichtet, sich vielmehr durch gleichzeitige Inanspruchnahme beider dem nat\u00fcrlichen Verhalten bei Gewichtsvergleichungen m\u00f6glichst anzun\u00e4hern gesucht (\u201960, 183). Er benutzte mit Griff versehene Gef\u00e4\u00dfe, in welche die erforderlichen Gewichte eingelegt wurden (\u201960,96;\u201982,359). Leyden (\u201969,326) modifizierte die Einrichtung zur Untersuchung tabetischer Kranken so, da\u00df die Hebung mit\nFig. 29.\nJ ae ob j s Vorrichtung (Kraftwage) zur Bestimmung der \u00fcntersebiedsempfindliebkeit f\u00fcr gehobene Gewichte.\ndem Fu\u00dfr\u00fccken geschehen konnte. Hering (\u201975,342) legte die Gewichte auf einen mit Griff versehenen Pappteller, Hitzig (\u201988) stellte gleich gro\u00dfe Kugeln von verschiedenem Gewicht her. G. E. M\u00fcller und Schumann (\u201989) verwendeten die Fechner sehe Versuchseinrichtung, ersetzten aber die relativ langsamen Hebungen jenes Forschers durch ruckartig vor sich gehende. Sie waren dadurch imstande, den ma\u00dfgebenden Einflu\u00df aufzudecken, welchen die Einstellung auf einen Hebungsimpuls bestimmter St\u00e4rke auf die Sch\u00e4tzung der Gewichtsunterschiede aus\u00fcbt. Die Verwertung der Ergebnisse geschah nach der Methode der r. und f. F\u00e4lle, die Bestimmung der Zeitfehler durch Wechsel in der Reihenfolge zwischen Grund- und Vergleichsgewicht. Derselbe ist f\u00fcr das Grundgewicht positiv, d. h. es besteht die Neigung, dasselbe kleiner zu sch\u00e4tzen, wenn es zuzweit, als wenn es zuerst gehoben wird. Das Web ersehe Gesetz wurde g\u00fcltig be-\n*) Besonders gro\u00df fand den Unterschied Charpentier(\u201991).","page":0},{"file":"pa0038.txt","language":"de","ocr_de":"38 M. y. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nfunden. Bloch (\u201990) suchte die Trennung der oberfl\u00e4chlichen von den tiefen Empfindungen teils wie Weber, teils dadurch zu erreichen, da\u00df er das benutzte Glied (Finger) durch Umschn\u00fcren unempfindlich machte. Statt Gewichte zu heben, dr\u00fcckte er mit dem Finger auf den langen Arm einer Schnellwage in wechselndem Abstande von der Achse. Sunkel (\u201990) bediente sich der Hi tzi g sehen Kugeln, w\u00e4hrend Waller (\u201991,\u201992) die Gewichtshebung durch Federspannung ersetzte. Auf die theoretische Bedeutung letzterer Modifikation hatten G. E. M\u00fcller und Schumann (\u201989, 63) hingewiesen.\nJacobj (\u201993) suchte die Hebung gleichm\u00e4\u00dfiger und die Urteile entsprechend sicherer zu gestalten, durch Verwendung eines ungleicharmigen,\n\u00e4quilibrierten Hebels, dem er durch reitende Gewichte ver\u00e4nderliche Drehungsmomente erteilte. Er bezeichnet die Einrichtung als Kraft wage (Fig. 29). Der Angriff der Hebevorrichtung H erfolgte durch ein auswechselbares auf Schneiden gelagertes Geh\u00e4nge D am Ende des langen Hebelarmes; sie war verschieden gestaltet, je nachdem die Hebung mit der Hand, dem Kiefer oder der Zunge erfolgen sollte. Der Verfasser wurde durch seine Versuche, wie vor ihm M\u00fcller und Schumann, aufmerksam auf die Bedeutung, welche der Geschwindigkeit des Bewegungsein-trittes f\u00fcr das Urteil der Versuchsperson zukommt.\nFig. 30.\nEinrichtung des Geh\u00e4nges an der Jacobj\u2019schen \u201eKraftwage\u201c ^ i i f n w j* tj-i\nmr Bestimmung der Schnelligkeit der Helrang.\tEr hat desllal? die Hebe-\nVorrichtung mit Kontakten\nversehen, durch welche sowohl der Beginn der Bewegung, wie der Augenblick der Abhebung der Last von der Unterst\u00fctzung angezeigt, also so zu sagen die Latenzzeit gemessen wurde (Fig.30). Wreschner(\u201998) hat die Methodik haupts\u00e4chlich dadurch zu verbessern gesucht, da\u00df er den hebenden Unterarm m\u00f6glichst reine Beugebewegungen ausf\u00fchren lie\u00df. Er hat ferner sein umfangreiches Versuchsmaterial einer sehr sorgf\u00e4ltigen Durcharbeitung unterzogen und dadurch Aufschl\u00fcsse gewonnen \u00fcber die Art, wie das Urteil durch die Reihenfolge der Versuche (Zeitfehler) sowie durch die \u00dcbung beeinflu\u00dft wird. Der Einflu\u00df der Geschwindigkeit der Gewichts\u00e4nderung auf die Wahrnehmung derselben ist von Seashore (\u201996) eingehend untersucht worden mit Einrichtungen, die anscheinend recht zweck-","page":0},{"file":"pa0039.txt","language":"de","ocr_de":"Bewegungs- und Lageempfindungen.\n39\nm\u00e4\u00dfig beschaffen, aber ohne Abbildungen so knapp beschrieben sind, da\u00df die Bildung eines Urteils schwierig ist. Das Grundgewicht wurde bei unterst\u00fctztem Arm um eine sehr kleine Strecke (2 mm) gehoben, worauf die \u00c4nderung erfolgte, indem der Auftrieb des in Wasser schwimmenden Zusatzgewichtes mit wechselnder Geschwindigkeit vermindert wurde. F\u00fcr pl\u00f6tzliche Gewichts\u00e4nderungen wurde die \u00c4quilibrierung des an einem Wagebalken h\u00e4ngenden Zusatzgewichtes rasch entfernt.\nBeobachtungen \u00fcber die kleinsten Gewichte, deren Widerstand gegen eine vorgeschriebene Gelenkbewegung noch erkannt wird, und \u00fcber die dabei auftretenden Empfindungsinhalte bei ungeschm\u00e4lerter bezw. herabgesetzter Empfindlichkeit der oberfl\u00e4chlichen oder auch der tiefen Gewebsteile sind von Goldscheider (\u201989 B 146ff, Ges. Abh. II 207ff.) nach verschiedenen Verfahrungsarten mitgeteilt worden. Zu einer Bestimmung der Reizschwellen f\u00fcr die hieran beteiligten Sinneswerkzeuge sind die Versuche nicht geeignet; sie geben aber Anhaltspunkte, in welchem Ma\u00dfe die oberfl\u00e4chlichen und tiefen Gewebe an dem Erfolge beteiligt sind.\n2. Die Empfindungsschwellen der Gelenkbewegungen.\nDie Messung der kleinsten passiven Gelenkdrehung, die erkannt wird, scheint zuerst von Leyden ausgef\u00fchrt worden zu sein. Er entzog das Glied der Einwirkung der Schwere, indem er es in eine passende Schwebe einh\u00e4ngte und fand die Schwelle bei V2\u20141\u00b0 f\u00fcr Gesunde (\u201969,344). Eine sehr eingehende Untersuchung fand die Frage durch Goldscheider, der das Versuchsverfahren ganz bedeutend verfeinerte. Seine Einrichtungen waren je nach dem zu pr\u00fcfenden Gliede etwas verschieden. Fingerglieder wurden nach Fixierung der Hand durch ein \u00fcber eine Rolle wirkendes Gegengewicht in leicht flektierter Stellung \u00e4quilibriert, worauf durch Zugabe oder Wegnahme von Zusatzgewichten kleine Bewegungen hervorgerufen wurden (II 1,5,19,100)A). Die Ausschl\u00e4ge wurden von einem Hebel vergr\u00f6\u00dfert aufgezeichnet, wodurch auch eine Messung der zeitlichen Verh\u00e4ltnisse erm\u00f6glicht war. Zur Verringerung oder Aufhebung der Druckempfindung in der Haut wurde der Finger durch Gummi- und. Metallh\u00fclsen fest umschn\u00fcrt, vielfach au\u00dferdem noch faradisiert mit Wechselstr\u00f6men, welche eben unter der Schmerzgrenze blieben. Hierbei ist jedoch darauf zu achten, da\u00df die zu untersuchenden Gelenke und deren Nerven von Stromschleifen m\u00f6glichst frei bleiben, weil sonst eine starke Erh\u00f6hung der Bewegungsschwelle eintritt. Eines \u00e4hnlichen Verfahrens bediente sich Goldscheider, um die Schwelle f\u00fcr willk\u00fcrliche Gelenkbewegungen zu ermitteln (II, 32). Zur passiven Bewegung des Handgelenks wurde das Verfahren haupts\u00e4chlich in 2 Richtungen abge\u00e4ndert: erstens wurde das Glied nicht mehr durch Ver\u00e4nderung des Gegengewichtes, sondern durch einen Hebel bewegt, dessen Drehung durch Anschl\u00e4ge begrenzt waren (II, 101), und zweitens geschah die \u00dcbertragung der Bewegung unter Zwischenschaltung einer mit Wasser gef\u00fcllten Gummimanschette, deren Aufgabe es war, den Druck \u00fcber eine gro\u00dfe Hautfl\u00e4che gleichm\u00e4\u00dfig zu verteilen (II, 118). End-\n1) Diese und die folgenden Literaturangab en beziehen sich auf Goldscheiders Gesammelte Abhandlungen.","page":0},{"file":"pa0040.txt","language":"de","ocr_de":"40 v. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nlieh wurde die Bewegung der gro\u00dfen Gliederabschnitte auf hydraulischem Wege bewerkstelligt (II, 121). Die beobachteten Schwellenwerte sind an den distalen Gelenken der Glieder im allgemeinen gr\u00f6\u00dfer als an den proximalen und an der oberen Extremit\u00e4t durchschnittlich kleiner als an der unteren. Die gefundenen Werte gelten f\u00fcr Winkelgeschwindigkeiten von 0,5\u201413\u00b0 pro Sekunde. Man vgl. hierzu die Zusammenstellungen des Verfassers (n, 182, 290).\nW\u00e4hrend Goldscheider durch die Faradisierung eine Erh\u00f6hung der Schwellenwerte nur dann fand, wenn die Wechselstr\u00f6me durch das bewegte Gelenk gingen, hat Pillsbury (\u201901) die gleiche Erh\u00f6hung auch bei Faradisierung eines distalen Gelenkes beobachtet. Seine Normalwerte sind von\nFig. 31.\nKlinometer zur Messung der Empfindungssekwelle f\u00fcr Gelenkbewegungen (Goldscheider).\nder gleichen Gr\u00f6\u00dfenordnung wie die Goldscheiders. Das untersuchte Glied ruhte auf einer drehbaren Schiene und wurde durch einen Elektromotor in Bewegung gesetzt. Spearman (\u201905) benutzte ein gro\u00dfes Rad mit einer seitlich verbreiterten Speiche, auf welche das Bein seines Patienten gelagert werden konnte. Bei einer Drehungsgeschwindigkeit von l\u00b0pro Sekunde fand er auf der gesunden Seite Werte, welche denen von Gold-scheider entsprechen, auch insofern, als sie f\u00fcr die proximalen Gelenke kleiner sind.\nNach M. Reichardt (\u201907), der indessen ausgedehntere Untersuchungen nicht ausgef\u00fchrt zu haben scheint, ist die Bewegungsschwelle nicht so niedrig und auch nicht konstant. Er benutzte einen von C. Rieger angegebenen Apparat.\nF\u00fcr den praktischen Gebrauch hat Goldscheider ein Instrument nach Art eines Klinometers anfertigen lassen, welches auf das zu pr\u00fcfende, horizontal gehaltene Glied aufgesetzt, die Winkeldrehung ablesen l\u00e4\u00dft, die von der Versuchsperson eben erkannt wird (II, 292), Fig. 31. Das Instrument ist im Falle sehr niedriger Schwellenwerte nicht immer ausreichend, vgl. - Hocheisen (\u201993).","page":0},{"file":"pa0041.txt","language":"de","ocr_de":"Bewegung^- und Lageempfindungen.\n41\nDer oben erw\u00e4hnte Einflu\u00df der Winkelgeschwindigkeit auf die Eben-merklichkeit einer passiven Drehung ist verst\u00e4ndlich, weil infolge der Tr\u00e4gheit des Gliedes jede Drehung um die (mit einer Haupttr\u00e4gheitsachse nicht zusammenfallende) momentane Gelenkachse zu einer Druckwirkung im Gelenk f\u00fchren mu\u00df, die um so gr\u00f6\u00dfer ist, je rascher die Drehung geschieht. Als weiteres Beispiel f\u00fcr zum Bewu\u00dftsein kommende Druck\u00e4nderungen im Gelenk kann die Widerstandsempfindung, insbesondere in ihrer sogenannten paradoxen Form gelten, die von Goldscheider in verschiedener Weise beobachtet worden ist (11,90,225,233,309,323). Auf Erh\u00f6hung des Gelenkdruckes (d. h. des Druckes, den die Gelenkfl\u00e4chen aufeinander aus\u00fcben) sind vielleicht jene Bewegungsempfindungen zur\u00fcckzuf\u00fchren, die zwar beabsichtigt sind, aber aus \u00e4u\u00dferen Gr\u00fcnden nicht ausgef\u00fchrt werden k\u00f6nnen. Man vgl. Sternberg (\u201985).\nUber den Grad der Sicherheit und Genauigkeit, mit welchem gewisse vorgeschriebene Gliederlagen und Einstellungen bei wechselnder Unterst\u00fctzung des K\u00f6rpers und mit und ohne Beihilfe der Augen ausgef\u00fchrt werden, hat Einthoven (\u201904) Bestimmungen mitgeteilt, die sich auf 8 Personen verschiedenen Alters erstrecken.\n3. Unterschiedsschwelle f\u00fcr Bewegungen.\nBestimmungen dieser Gr\u00f6\u00dfe liegen vor von M. Falk (\u201990), welcher unter Leitung Kraepelins arbeitete. Es wurde eine Armbewegung, welche die Versuchsperson auszuf\u00fchren hatte, verglichen mit einer zweiten von etwas gr\u00f6\u00dferem oder kleinerem Umfange. Ein kleiner auf Schienen laufender Wagen diente dem Unterarm als F\u00fchrung und die Gr\u00f6\u00dfe der Ausweichung wurde durch einstellbare Anschl\u00e4ge bestimmt. Die Geschwindigkeit der Bewegung wurde nach dem Metronom geregelt. Zur Ermittlung des fraglichen Wertes der U. E. diente die Methode der r. und f. F\u00e4lle, die Methode der eben merklichen Unterschiede und eine aus beiden kombinierte Methode. Letztere ergab eine gen\u00fcgende Zahl von Gleichheitsurteilen, um den mittleren Fehler derselben berechnen zu k\u00f6nnen. Segs-worth (\u201993) beschr\u00e4nkte die Bewegung auf ein Gelenk, dessen Ausschl\u00e4ge er registrierte. Die Unterschiedsschwelle wurde nach der Methode der Minimal\u00e4nderungen bestimmt. Auch Kramer und Moskiewicz (\u201900, 112) haben nur Drehungen um ein Gelenk zugelassen, um die Versuchsbedingungen zu vereinfachen; an die Grund- oder Normalstrecke schlo\u00df sich die Vergleichsstrecke unmittelbar an. Sie fanden wie Falk innerhalb der gebr\u00e4uchlichen Exkursionen des Gliedes ziemlich konstante Unterschiedsschwellen.\nEine sehr gro\u00dfe Zahl von Untersuchungen ist der Frage gewidmet worden, mit welcher Genauigkeit eine vorgegebene oder auch willk\u00fcrlich gew\u00e4hlte Bewegung durch dasselbe oder das symmetrische Glied reproduziert werden kann. So haben Bowditch und Southard (\u201981) einen vorher getasteten Punkt mit der gleichen oder anderen Hand wieder greifen, Hall und Hart well (\u201984, 103) auf einem Ma\u00dfstab mit den Zeigefingern beider H\u00e4nde subjektiv gleiche Strecken von der Mitte aus abmessen lassen. Jastrow (\u201986, 541) hat vorgegebene Strecken mit der Hand abgreifen oder nachfahren lassen, die dann mit derselben Hand durch \u00e4hnliche Bewegungen","page":0},{"file":"pa0042.txt","language":"de","ocr_de":"42 M. v. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nreproduziert werden mu\u00dften. A. M. Bloch (\u201990, 96) hat, wie schon vor ihm M. Blix (\u201984), symmetrische Punkte des F\u00fchlraumes mit den beiden H\u00e4nden gleichzeitig oder hintereinander aufsuchen oder bezeichnen lassen und hat den Einflu\u00df verschiedener Versuchsbedingungen auf die Genauigkeit der Ortsbestimmung gepr\u00fcft. In denVersuchen von E. B. Delabarre (\u201991, \u201992) sowie von Fullerton und Cattell (\u201992) war eine F\u00fchlstrecke einer ersten vorgegebenen gleich, gr\u00f6\u00dfer oder kleiner zu machen, w\u00e4hrend Woodworth (\u201999) die Versuchsperson einer vorgegebenen Linie eine gleiche nachzeichnen lie\u00df. Die Zeichnung geschah unter verschiedenen Versuchsbedingungen auf dem abrollenden Papier eines Uhrwerks. Angier (\u201905) hat unter Nagels Leitung zwei F\u00fchlstrecken verglichen, von denen die eine unver\u00e4nderlich war, w\u00e4hrend die andere in kleinen Schritten ver\u00e4ndert wurde. Er hat die Bewegung m\u00f6glichst auf einfache Drehung im Ellbogengelenk beschr\u00e4nkt und au\u00dferdem verschiedene Modifikationen gepr\u00fcft, wie den Wechsel zwischen passiver und aktiver Durchmessung der F\u00fchlstrecke, zwischen langsamer und rascher Bewegung u. a. Der Einflu\u00df einseitigen Zuges auf das tastende Glied ist vor Angier von Bloch (\u201990), Kramer und Mos-kiewicz (\u201900) u. a. untersucht und wenig oder gar nicht wirksam gefunden worden.\nZu wiederholten Untersuchungen hat eine hierhergeh\u00f6rige Beobachtung von J. Loeb (\u201987) Veranlassung gegeben. Er lie\u00df zum Teil in Verbindung mit M. Crem er (\u201987) auf einem frontal zur Versuchsperson gespannten Faden bei gleichzeitiger symmetrischer oder auch gleichsinniger Bewegung beider H\u00e4nde subjektiv gleiche Strecken abmessen. Hierbei sowie bei sukzessiver Abmessung zweier gleicher Strecken durch eine Hand waren fast ausnahmslos die beiden Strecken sehr verschieden gro\u00df, doch konnte Loeb feststellen, da\u00df die ungleichen Strecken in nahezu gleicher Zeit durchmessen wurden. In einer zweiten Abhandlung berichtet Loeb (\u201990) \u00fcber weitere, zum Teil mit Ostermann (\u201988) ausgef\u00fchrte Beobachtungen, in denen die objektive oder geometrische Ungleichheit der subjektiv gleichen Strecken in ihrer Abh\u00e4ngigkeit von dem Verk\u00fcrzungsgrad der t\u00e4tigen Muskeln, mit anderen Worten, von der Gliederstellung von dem Grade der Aufmerksamkeit sowie von \u00e4u\u00dferen Reibungswiderst\u00e4nden untersucht wurde.\nKramer und Moskiewicz (\u201900) haben im Laboratorium von Ebbinghaus die Bedingungen f\u00fcr die Richtung und Gr\u00f6\u00dfe der Ungleichheit sch\u00e4rfer herausgearbeitet. Sie fanden einseitigen Zug auf das reproduzierende Glied, d. h. Ver\u00e4nderung der Mukeispannungen, ohne Belang, von wesentlichem Einflu\u00df dagegen die Bequemlichkeit der Ausgangslage. Die Versuche bestanden in der symmetrischen Reproduktion gegebener Gliederlagen, einmalig oder alternierend zwischen rechts und links oder in der wiederholten Reproduktion einer Lage durch stets dasselbe Glied. Versuche mit einfacher Winkeldrehung in einem Gelenk gaben gleiche Resultate wie kompliziertere Bewegungen.\nE. Jaensch (\u201906) hat dann in demselben Laboratorium die Versuche weitergef\u00fchrt, indem er durch eine pneumatische Registrierung die Dauer der Bewegungen aufschrieb. Er fand, da\u00df die subjektiv f\u00fcr gleich gehaltenen Strecken, trotz erheblichen objektiven L\u00e4ngenunterschiedes, in merklich derselben Zeit durchlaufen werden. Die Wichtigkeit dieses psychischen","page":0},{"file":"pa0043.txt","language":"de","ocr_de":"Bewegungs- und Lageempfindungen.\n43\nMe\u00dfverfahrens f\u00fcr das Urteil der Versuchsperson kommt auch in der anschlie\u00dfenden Abhandlung desselben Verfahrens (Uber T\u00e4uschungen des Tastsinns \u201906) zum Ausdruck.\n4. Die Wahrnehmung der Gliederlage.\nWie die Reproduktion einer vorgegebenen Strecke um so ungenauer wird, je mehr dieselbe nach den Seitenteilen des bequemen Arbeitsfeldes verschoben wird, so ist auch die Beurteilung der Gliederlage eine um so unvollkommenere, je mehr sie von der bequemen K\u00f6rperhaltung abweicht. Del age (\u201988, 18) lie\u00df den Kopf um die vertikale Achse stark seitw\u00e4rts drehen und dann (bei verbundenen Augen) die scheinbare Richtung der Sagittalen durch einen Stab anzeigen. Er stellte fest, da\u00df die Kopfdrehung stets untersch\u00e4tzt wurde. Die zahlreichen Versuche von Mach, Delage, Aubert u. a. \u00fcber die Orientierung des K\u00f6rpers im Raume m\u00fcssen hier \u00fcbergangen werden, da es sich bei denselben um Leistungen des Vesti-bularapparates handelt. Sachs und Meller (\u201903) schnallten die Versuchsperson auf ein Brett, das um eine sagittale Achse drehbar war und den K\u00f6rper in beliebige Seitenneigung zu bringen erlaubte. Der Kopf, durch ein Bei\u00dfbrett fixiert, wurde aufrecht gestellt und ihm gegen\u00fcber, in bequemer Greifweite, ein Stab, der ebenfalls um eine sagittale Achse drehbar war. Die Versuchsperson hatte bei geschlossenen Augen den Stab so einzustellen, da\u00df er mit der scheinbaren Vertikalen, der scheinbaren Kopf- und K\u00f6rperlage \u00fcbereinstimmte. Neben anderen Ergebnissen fand sich, da\u00df der Winkel zwischen Kopf und Rumpf stets untersch\u00e4tzt wurde.\nEine sehr eingehende Studie hat der Frage Spearman (\u201906) gewidmet. Die Versuchsperson sa\u00df vor einem Tisch von Brusth\u00f6he, auf welchem der zu reizende linke Arm ruhte. Die Stellung desselben wechselte von \u00e4u\u00dferster Abduktion bis zu m\u00f6glichster Ann\u00e4herung an die Brust. Die Beibehaltung der gew\u00e4hlten Lage wurde durch eine passende Gipsform gesichert. Dicht oberhalb des Armes befand sich die aus einer Blechscheibe bestehende Registrierfl\u00e4che, auf welcher die Versuchsperson teils ohne, teils mit Unterst\u00fctzung durch die Augen den Punkt anzugeben hatte, der nach ihrer Meinung der gereizten Hautstelle entsprach. Die Versuche ergaben, da\u00df der konstante Fehler f\u00fcr eine gewisse mittlere Stellung des Arms ein Minimum werden und um so mehr wachsen, je weiter sich der Arm aus derselben entfernt. Das Vorzeichen des Fehlers lehrt, da\u00df die Abweichung des Arms von der Mittelstellung stets untersch\u00e4tzt wird. Wird die Lokalisation mit Unterst\u00fctzung der Augen ausgef\u00fchrt, so kommt noch ein weiterer Lokalisationsfehler hinzu, der von der Kopfdrehung herr\u00fchrt. .\n5. Anatomische und physiologische Untersuchungsmethoden.\nDer Nachweis rezeptorischer Nerven in den Bewegungsapparaten kann auch auf objektivem Wege gef\u00fchrt werden, sei es anatomisch oder experimentell. Auf die histologischen Methoden zur Darstellung der Nervenenden in den Knochen, dem Periost, den Muskeln, Sehnen und Aponeurosen kann hier nicht n\u00e4her eingegangen werden. Eine gute Zusammenstellung der anatomischen Literatur \u00fcber diese Nervenenden gibt Sherrington in Sch\u00e4fers Textbook of Physiology 1900, 2, 1006. Die rezeptorische Natur","page":0},{"file":"pa0044.txt","language":"de","ocr_de":"44 M. v. Frey, Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane.\nder Muskelb\u00fcndel ist von Sherrington durch Degenerations versuche nachgewiesen (\u201995). Auf experimentellem Wege ist die Anwesenheit rezeptorischer Nerven in den genannten Geweben von mehreren Forschern sichergestellt worden. Goldscheider (11,282) erhielt durch mechanische und thermische Reizung der Gelenkenden \u00c4nderungen der Atemt\u00e4tigkeit, Sternberg (\u201990) durch Ersch\u00fctterung des Knochens Reflexwirkungen auf die Muskeln. Die eingehendsten und wichtigsten Untersuchungen hier\u00fcber verdankt man Sherrington (vergl. dessen zusammenfassende Darstellung (\u201906) insbesondere dessen Ausf\u00fchrungen \u00fcber das propriozeptive System, S. 129 ff.). Es ist indessen unbekannt, wenn nicht gar zweifelhaft, ob die Erregung dieser f\u00fcr die Ordnung der Reflexe so \u00fcberaus wichtigen Nerven mit Vorg\u00e4ngen im Bewu\u00dftsein verkn\u00fcpft ist.\nLiteratur.\nR. P. An gier, \u201905, Zeitschr. f. Psychol. B9, 429.\nA. B le ch er, \u201993, Diss. Berlin.\nM. Blix, \u201984, Upsala l\u00e4karef\u00f6renings f\u00f6rhandl. 19, 123.\nA. M. Bloch, \u201990, Revue scientif. 45, Nr. 10, 294.\n--- \u201996, Compt. rend. Soc. de Biol. 25 janvier 1896, 81.\nH. P. Bowditch und W. F. Southard, 81, Journ. of Physiol. 3, 232.\nA. Charpentier, \u201981, Arch, de physiol, norm, et path. 122.\nM. Cremer, \u201987, Diss. W\u00fcrzburg.\nE.\tB. Dellabarre, \u201991, Diss. Freiburg i/B.\n--- \u201992, Mind 17, 379.\nJ. Del age, \u201986, Arch, de Zoologie exp\u00e9r. 2me S\u00e9rie 4, 535; \u00fcbersetzt von H. Aubert. T\u00fcbingen i888.\nW. Einthoven \u201904, Arch, internat, de physiol. 1, 72.\nM. Falk, \u201990, Diss. Dorpat.\nG. Th. Fechner, \u201960, Elemente der Psychophysik 1, Leipzig.\n--- \u201982, Revision der Hauptpunkte der Psychophysik, Leipzig.\nG. S. Fullerton und J. Me Keen Cattell, \u201992, On the Perception of small Differences. Philadelphia.\nA. Goldscheider, \u201987A , Zentralbl. f. Physiol., 1, 223; Ges. Abh. III.\n--- \u201987 B, Arch. f. Physiol. 483; Ges. Abh. II4.\n--- \u201988, Zeitschr. f. klin. Med. 15, 82; Ges. Abh. 11,9.\n--- \u201989 A Zentralbl. f. Physiol. 3, 90; Ges. Abh. 1190.\n--- \u201989 B Arch. f. Physiol. 369, 540, Suppl. 141; Ges. Abh.\tII 92,\t97, 201.\n--- \u201990 A, Ebenda, 38\u00d6; Ges. Abh. II 282.\n--- '90 B Berk klin. Wochenschr. Nr. 14, 46; Ges. Abh.\tII 288,\t296.\n--- \u201990 C Zeitschr. f. Psychol. 1, 145, (Autoreferat).\nA. Goldscheider und A. Blecher, \u201993, Arch. f. Physiol. 536; Goldscheider, Ges. Abh. II 309.\nG. S. Hall und E. M. Hartwell\u2019 84, Mind 9, 93.\nE. Hering, \u201975, Sitzbef. d. Wien. Akad., math.-naturw. Klasse, III. Abt., 72, 342. Hitzig, \u201988, Neurol, Zentralbl. 7, Nr. 9 und 10.\nP. Hoch eisen, 93, Zeitschr. f. Psych. 5, 239.\nC. Jacob j, \u201993, Arch. f. exp. Path, und Pharm. 32, 49.\nE.\tJaensch, \u201905, Zeitschr. f. Psych. 41, 257, 280 und 382.\nJ. Jastrow, \u201986, Mind 11, 539.\nF.\tKramer und Moskiewicz. \u201900, Zeitschr. f. Psych. 25, 101.\nE. Leyden, \u201969, Arch. f. path. Anat. 47, 321.\nJ. Loeb, \u201987, Arch. f. d. ges. Physiol. 41, 107.\n---\u201990, Ebenda, 46, 1.\nG.\tE. M\u00fcller und Fr. Schumann, \u201989, Arch. f. d. ges. Physiol. 45, 37.","page":0},{"file":"pa0045.txt","language":"de","ocr_de":"Literatur.\n45\nH. Ostermann, \u201988, Diss. W\u00fcrzburg.\nW. B. Pillsbury, \u201901, Americ. Journ. of Psycbol. 12, 346.\nM. Reichardt, 07, Zeitschr. f. Sinnesphysiol. 41, 430.\nM. Sachs und J. Meller, \u201903, Zeitschr. f. Psych. 31, 89.\nC. E. Seashore, \u201996, Studies from the Yale Psychol. Laborat. 4, 41.\nSegsworth, \u201993 vgl. Wundt, Physiol. Psychol. 4. Aufl. I. 429.\nC. S. Sherrington, \u201995, Journ. of Physiology 17, 215.\n--- \u201906, The integrative action of the nervous system, London.\nC. Spearman, '05, Journ. of Psychol. 1, 286.\n--- \u201906, (Wundt) Psychol. Studien, 1, 388.\nM. Sternberg, \u201985, Arch. f. d. ges. Physiol. 37, 1.\n--- \u201990, Kongr. f. inn. Med. 9, 428.\n--- \u201993, Die Sehnenreflexe, Wien.\nR. Sunk el, \u201990, Inaug.-Diss. Marburg.\nA. D. Waller, \u201991, Brain Nr. 54 und 55, 179, 432.\n--- \u201992. Proc. Physiol. Soc., Journ. of Physiol. 13.\nE. H. Weber, \u201946, Der Tastsinn und das Gemeingef\u00fchl in R. Wagners Handw\u00f6rterbuch der Physiologie, 3. Bd. 2. Abt. Braunschweig.\n\u2014- \u201951, Derselbe Artikel in besonderem Abdruck.\nR. S. Woodworth, \u201999, Psychol. Review, Monograph. Suppl. Nr. 13, 1\u2014106.\nA. Wreschner, \u201998, Schriften der Ges. f. psychol. Forschung, 3. Sammlung Heft 11. Leipzig.","page":0},{"file":"pa0046.txt","language":"de","ocr_de":"II.\nGeruch und Geschmack\nvon\nH. Zwaardemaker in Utrecht.\n(Mit 18 Figuren.)\nI. Die Riechstoffe.\nWir k\u00f6nnen die Riechstoffe definieren als chemisch reine Substanzen, welche, wie G. Cohn es ausdr\u00fcckt, \u201eauch durch den Geruchssinn wahrnehmbar sind.\u201c H\u00e4lt man an dieser, auch von den anderen neueren Autoren1) gegebenen Definition fest, so darf die Physiologie f\u00fcr ihre Versuche sich nur ausnahmsweise der Naturprodukte bedienen, denn die nat\u00fcrlich vorkommenden Riechstoffe sind meistens Gemische2) von zum Teil riechenden, zum Teil nicht riechenden Substanzen. Aber auch abgesehen von diesem formellen Grund, werden wir uns im Interesse der Untersuchung selbst zu bestreben haben, wo irgend m\u00f6glich, mit chemisch genau umschriebenen Substanzen zu arbeiten. Vor 10 Jahren3) war dies nur in sehr beschr\u00e4nktem Ma\u00dfe m\u00f6glich. Ich habe dann auch das Prinzip, nur mit reinen Stoffen zu arbeiten, in meiner Physiologie des Geruchs4) nicht durchf\u00fchren k\u00f6nnen, will jetzt jedoch versuchen, ihm in diesen^Handbuch gerecht zu werden und ausschlie\u00dflich Angaben \u00fcber chemisch definierte Riechstoffe oder genau bekannte L\u00f6sungen dieser Substanzen zu machen.\nMethodologisch wichtige Eigenschaften.\nDie Riechstoffe besitzen im allgemeinen einige Eigenschaften, die wir hier, weil sie f\u00fcr die Technik der Versuche wichtig sind, kurz auf z\u00e4hlen wollen.\na) Eine selten gro\u00dfe, meistens m\u00e4\u00dfige oder geringe Fl\u00fcchtigkeit bei gew\u00f6hnlicher Temperatur.\nNicht so sehr \u00fcber die Eigenschaft selbst werden wir uns zu verbreiten haben, denn sie ist f\u00fcr jeden, der die korpuskul\u00e4re Natur der Gemische anerkannt, selbstverst\u00e4ndlich, als \u00fcber die Art und Weise, auf welche sie bestimmt werden kann.\n1)\tJ. M. Klimont, Die synthetischen und isolierten Aromata. Leipzig 1899. E. Erdmann, Zeitschr. f. angewandte Chemie 1900, Heft 5, S. 103. G. Cohn, Die Riechstoffe (aus Bolley-Englers Handb. d. ehern. Technologie). Braunschweig 1904.\n2)\tJ. Ch. Sa wer, Odorigraphia. London 1892/4, 2 vol.\n3)\tDie hier vorliegende Bearbeitung der technischen Olfaktologie hat urspr\u00fcnglich 1905 stattgefunden, ist jetzt, M\u00e4rz 1910, von mir revidiert und mit einigen Zuschriften vervollst\u00e4ndigt.\n4)\tH. Zwaardemaker, Die Physiologie des Geruchs. Leipzig 1895.","page":0},{"file":"pa0047.txt","language":"de","ocr_de":"Die Riechstoffe.\n47\nDie Fl\u00fcchtigkeit eines in einem Versuche zur Anwendung kommenden Riechstoffs ist in drei F\u00e4llen scharf bestimmbar.\n1.\tWenn der Riechstoff in vollkommen reinem Zustande ohne Beimischung irgendeiner anderen Substanz benutzt wird. Die W\u00e4gung mittels analytischer Wage, resp. Mikrowage, ergibt dann, in Verbindung mit einem Chronometer (Rennuhr), ohne weiteres die L\u00f6sung des Problems.\n2.\tWenn die moderne physikalische Chemie den Riechstoff bereits im heterogenen Gleichgewicht mit einem anderen \u2014 an sich nicht riechenden \u2014 Stoff untersucht hat und also eine genau definierte Mischung vorliegt. Die Anzahl der Stoffe, f\u00fcr welche die Phasenlehre die Gleichgewichte zwischen einer fl\u00fcchtigen und einer gasf\u00f6rmigen Phase oder zwischen einer festen und einer gasf\u00f6rmigen Phase studiert hat, ist leider noch au\u00dferordentlich gering. Beispielsweise wollen wir hier auf das Gemisch Wasser-\u00c4ther1) hinweisen. In diesen F\u00e4llen tritt die Bedeutung der Temperatur ungemein klar hervor, so da\u00df sich die Notwendigkeit ergibt, in allen Riechversuchen, wobei es sich um die Verdunstung eines Riechstoffs aus einer L\u00f6sung handelt, die Temperatur genau zu beachten und zu verzeichnen.\n3.\tWenn ein Riechstoff in einem nicht fl\u00fcchtigen L\u00f6sungsmittel aufgenommen ist. Solcher geruchlosen (s. unten S. 53) L\u00f6sungsmittel gibt es nur wenige: Paraffinum liquidum, Glycerinum, Myristins\u00e4ure (eine feste Fetts\u00e4ure) und endlich \u00d6l. Von diesen ist nur das Paraffinum liquidum und das Glyzerin bequem geruchlos zu erhalten. Sowohl die Myristins\u00e4ure als das \u00d6l nehmen sehr leicht Ger\u00fcche, mit denen sie zuf\u00e4llig in Ber\u00fchrung gekommen, an und sind dann davon ohne umst\u00e4ndliche Prozeduren nicht zu befreien. Obgleich die Verdampfung eines Riechstoffs aus diesen Substanzen gew\u00f6hnlich sehr langsam vor sich geht, ist die Gewichtsverringerung des Ganzen unter Umst\u00e4nden sehr wohl einer W\u00e4gung zug\u00e4nglich, und in diesen F\u00e4llen f\u00fchrt dies unmittelbar zur Feststellung der Verdampfungsgeschwindigkeit.2 * *)\nBeispielsweise sei hier die Verdampfungsgeschwindigkeit einiger Stoffe aus paraffi-n\u00f6ser L\u00f6sung mitgeteilt und zwar nach in meinem Laboratorium von J. Hermanides vorgenommenen Messungen. Es verdampfte pro Minute und pro cm2 (Mittelwert \u00fcber die erste Viertelstunde des Verdampfens aus offener Schale):\nvon\t\u00c4thylbisulfid\taus\t0,1 %0\tL\u00f6sung 14\t10-8\tGramm\nyy\tGuajakol\tyy\tl%o\t\u00bb\t5\t10-7\tyy\nyy\tIsoamylazetat\tyy\t0,5 o/0\t\u201e\t36\t10-7\tyy\nyy\tNitrobenzol\tyy\t5%\t\u00bb\t92\t10-7\tyy\nn\tPyridin\tyy\t1%\t\u201e\t93\t10-8\tyy\nn\tSkatol\tyy\tl\u00b0/oo\t\u201e\t185\t10-9\tyy\nY)\tTerpineol\tyy\t2,5o/oo\t\u201e\t75\t10-7\tyy\nyy\tValerians\u00e4ure\tyy\t0,1 % 0\t\u00ab 28\t10r8\tyy\nb) Ein meistens verm\u00f6gen.\tim gasf\u00f6rmi\tgen\tZustande nicht\t\tsehr\tgro\u00dfes\nDie Diffusionsgeschwindigkeit verschiedener Riechstoffe nach ihrer Verfl\u00fcchtigung in der Luft ist au\u00dferordentlich verschieden. Der \u00c4therduft verbreitet sich verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig rasch. In der N\u00e4he der Riechquelle braucht der Konvektionsstrom des Aether aceticus, der von einer Verdampfungsfl\u00e4che entweicht, kaum eine Sekunde, um auf 10 cm merkbar zu werden. Eugenol hingegen braucht hierzu 15 Sekunden. Diese Verh\u00e4ltnisse lassen sich am leichtesten unter Verwendung sp\u00e4ter zu beschreibender Riechkasten genau feststellen. Physikalisch vollkommen befriedigend wird der Versuch jedoch nur f\u00fcr die wenigen Riechstoffe, deren Verdampfungsgeschwindigkeit an der Quelle und deren Konzentration am Beobachtungsorte bekannt sind.\nDie Diffusionsgeschwindigkeit eines Riechstoffs spielt physiologisch eine gro\u00dfe Rolle. In den Versuchen hat man ihr als einem mehr oder weniger st\u00f6renden Faktor Rechnung zu tragen.\n1)\tKonowalow, Wiedemanns Annalen. Neue Folge, Bd. 14, S. 23.\n2)\tCh. Henry hat 1891 einen auf den Areometerprinzip begr\u00fcndeten Verdampfungs-\nmesser angegeben, der f\u00fcr die alkoholischen L\u00f6sungen der Parf\u00fcmerieindustrie geeignet\nist, in der Physiologie vorl\u00e4ufig schwerlich Verwendung finden kann.","page":0},{"file":"pa0048.txt","language":"de","ocr_de":"48\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nc)\tEine manchmal bedeutende Adsorption an die W\u00e4nde und Gegenst\u00e4nde des Zimmers und an die Teile und Apparate, womit der Riechstoff in gasf\u00f6rmigem Zustande in Ber\u00fchrung kommt.\nDie Adsorption eines Riechgases, welcher man bei den Riechversuchen fortw\u00e4hrend begegnet, scheint haupts\u00e4chlich in der Kapillarschicht von verdichtetem Wasserdampf und Luft stattzufinden, die die Oberfl\u00e4che aller Gegenst\u00e4nde fortw\u00e4hrend bekleidet, denn wenn man die Oberfl\u00e4che sorgf\u00e4ltig mit verd\u00fcnntem Alkohol reinigt, mit Watte abreibt, und au\u00dferdem die Gegenst\u00e4nde erw\u00e4rmt, ist die Adsorption der Riechgase bedeutend geringer. Vereinzelt m\u00f6ge die Substanz des Gegenstandes selbst jedoch auch noch Riechgase an sich ziehen. Das Ionon z. B. haftet ungemein fest an mit Wachs eingeriebenen Holzfl\u00e4chen. Manchmal adh\u00e4riert das adsorbierte Riechgas so fest an den W\u00e4nden der Apparate, da\u00df letztere durch gew\u00f6hnliche Reinigung und Wattetrocknung davon nicht befreit werden k\u00f6nnen und man andere Kunstgriffe zu Hilfe nehmen mu\u00df. F\u00fcr Glasw\u00e4nde, die mit Vanillindampf in Ber\u00fchrung gewesen sind, hat sich das Abwischen mit einer Natriumbisulfitl\u00f6sung bew\u00e4hrt. In manchen anderen F\u00e4llen benutzen wir im Laboratorium trockne Kreide *), womit zumal gro\u00dfe Fl\u00e4chen sich bequem und rasch von adsorbierten Ger\u00fcchen befreien lassen. Ein souver\u00e4nes Mittel, das bei Gegenst\u00e4nden aus Glas und Metall au\u00dferordentlich zweckentsprechend ist, ist die Absp\u00fclung mit feinem, trocknem Sande.\nIn der Tabelle S. 49 sind die Ergebnisse einiger Untersuchungen mitgeteilt, welche in meinem Institut teils von J. Herrnanides, teils von mir selbst ausgef\u00fchrt worden sind. Die Messungen geschahen in der Weise, da\u00df ein mit gemessener Duftmenge geschw\u00e4ngerter Luftstrom w\u00e4hrend 5 Minuten mit einer Geschwindigkeit von 100 ccm pro Sekunde durch aus verschiedenen Materialien angefertigte R\u00f6hren von 10 cm L\u00e4nge und 0,8 cm Weite gef\u00fchrt wurde. Die Tabelle enth\u00e4lt Angaben \u00fcber di'e Zeit, w\u00e4hrend welcher die R\u00f6hren, nachdem die Str\u00f6mung unterbrochen und die Geruchsquelle entfernt worden war, den Adsorptionsgeruch beibehielten.\nd)\tDie Verschiedenheit des Duftes, die einige Riechstoffe in verschiedenen Konzentrationen darbieten.\nEs ist eine bemerkenswerte Tatsache, da\u00df manche Riechstoffe in verschiedenen Verd\u00fcnnungen qualitativ \u00e4u\u00dferst verschiedene Ger\u00fcche von sich geben. Das konzentrierte Ionon riecht krautartig, das reichlich verd\u00fcnnte hat einen angenehmen Veilchenduft. Das konzentrierte Anethol riecht nach verd\u00fcnntem Spiritus, das reichlich verd\u00fcnnte ist der Tr\u00e4ger des Anisgeruchs. Das konzentrierte Vanillin riecht nach altem Papier, das reichlich verd\u00fcnnte hat den Vanillecharakter. Sehr sch\u00f6n tritt die Erscheinung auch zutage beim Antranils\u00e4uremethylester. Der Geruch ist konzentriert scharf und unangenehm, verd\u00fcnnt erinnert es an Orangebl\u00fcten. Die Eigenschaft, qualitativ und infolgedessen auch quantitativ verschieden zu riechen, je nachdem man die D\u00fcfte im konzentrierten oder verd\u00fcnnten Zustande dem Geruchsorgan zuf\u00fchrt, kommt in ausgesprochenem Ma\u00dfe nur ganz wenigen reinen Ger\u00fcchen zu.1 2) Bei Mischungen k\u00f6nnen sukzessive Verd\u00fcnnungen mannigfache Folgen haben. In der physiologischen Versuchstechnik hat man sowohl die aus ihrer Eigenart variablen Ger\u00fcche als auch die durch Mischung wechselnd gef\u00e4rbten zu vermeiden.\ne)\tEin mittelhohes Molekulargewicht.\nWie G. Cohn bemerkt, sind die Riechstoffe im Vergleich zu den Farbstoffen verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig einfache K\u00f6rper. Den hochmolekularen Verbindungen geht der Geruch ab. Ferner \u00fcben die allereinfachst gebauten Verbindungeu keine Geruchswirkung aus.\nf)\tDas Vorkommen von bestimmten odoriphoren Atomgruppen im Molekularbau.\n1)\tJ. de Groot, Zeitschr. f. wissensch. Mikrosk., Bd. 15, S. 62.\n2)\tJ. Pa\u00dfy hat (Soc. de Biol., 5. Nozbr. 1892) f\u00fcr solche F\u00e4lle die Hypothese aufgestellt, da\u00df der betreffenden Substanz (als Beispiel f\u00fchrt er terti\u00e4ren Amylalkohol an) ein zusammengesetzter Geruch zukomme; in einem solchen Komplex sollten die Komponenten im konzentrierten Zustand sich gegenseitig verdecken, bei Verd\u00fcnnungen die eine unmerklich und so die \u00fcbrig bleibende vorherrschend werden.","page":0},{"file":"pa0049.txt","language":"de","ocr_de":"Adsorptions dau er.\nDie Riechstoffe.\n49\n\u00a9 \u00a9 \u2022E g\td g\t\u00a9 \u2022g3\u00a9* \u00a9 \u00a9\td g\t\u00a9 \u00d6 \u00a9\td g\to\tO\to\to\to\t#g \u00a7\to\nc8 CO t>\to CO\t\u00a9 02\tio\t\u00a9 02\tco\t\t\t\t\t\tCM\t\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\no\t\t\t\u00a9\t\t\t\t\u00a9\t02\t\t\t\t\n\to\tO\t.SpM* PS \u00a9\tO\to\td g\t\u2022jf\u00a9* \u00d6 \u00a9\t.SP M* \u00a9 \u00a9\to\to\to\t\u00a9 s\n\t\t\t\u00a9 02\t\t\t\t\u00a9 02\t\u00a9 02\t\t\t\t\n\u00a9\t\t\tpp\t\t\tTt<\tPP\t\t\t\t\tiC\nH\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\no -+J c<3\trd s \u00a9 HH> 02\t\u00a9 he \u00a9 H\tSP \u00a3-1\t\u00a9 b\u00df \u00a9 H\t\u00a9 $ H\t\u00a9 &C \u00a9 H\t\u00a9 &\u00df \u00a9 EH\t\u00a9 &\u00df \u00a9 H\t\u00a9 &\u00df \u00a9 H\t\u00a9 \u00d6D \u00a9 H\t\u00a9 6\u00a9 \u00a9 H\to\nm\tr-4\tco\t\tT\u20141\tOP\to CM\to\tco\tT\u2014i\to\tc~\t\na is\to\t02 .g3\u00a9*-\u00a9 \u00a9\to\tO\to\t\u00a9 g\td g\t\u00a7\t\u00a7\t\u00a9 \u00f6 \u00a9\td s\td g\n!>s\t\t\u00a9 02\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9 02\t\t\nPH\t\t\u00a3\t\t\t\tco\t\t<M\tM\t\t\tIO\n\t\u00ae\t02\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t02\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\nO o S N\t.SP M\t.SP _d\t\u2022g3\u00a9*\t\u2022 SP M\t.SP n\t\u2022g3\u00a9*\t.g3\u00a9*\t\u2022g3 2\t&M\t.SP j\t.gU\td\nHf \u00a9\t\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\tPP \u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00f6 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\tg\nS \u00a9\t\u00a9 02\t\u00a9 02\t\u00a9 02\t\u00a9 02\t\u00a9 02\t\u00a9 02\t\u00a9 02\t\u00a9 02\t\u00a9 02\t\u00a9 02\t\u00a9 02\t\n\t\u00a3\t\u00a3\t\u00a3\tPP\tES\t\tfS\t\t\t\tEs\tco\n\u00f6 o \u00a9\t&C\t<02 SP t-H\t\u00a9 &\u00a3 5\u00ab\t\u00a9 fcc\tSP\t\u00a9 \u2022g3\u00a9*\t\u00a9 &C \u00a9 \u2022rH \u00a9\t\u00a9 SP\t\u00a9 &C \u00a9\t\u00a9 &\u00df \u00a9 H\t\u00a9 &\u00df \u00a9\t\u00a9 \u2022g5 2\nCO S3\tr\u201c*\tCi\tH\tH\tH\t\u00d6 \u00a9 \u00a9 02\t\u00a9 a \u00a9 g\t^H\tH\t\tEH\ts \u00a9 \u0153 02\ns-\tT-H\t1\tCM\tCM\ttH\tES\t\u00a3\tTtl\tco\t(M T\u20144\t\tSP\nIb 11\tI \u00ae\t\u00a9 \u00f6 \u00a9\tO\to\to\t.s g\t\u00a9 .SPj* \u00a9 \u2019\u00a9\to\t\u00a9 \u2022SP 2 s \u00a9\tO\to\td g\n\t\t\u00a9 02\t\t\t\t\t\u00a9 02\t\t02 r/2\t\t\t\nhH\t\t\u00a3\t\t\t\t<M\t\t\tts\t\t\ttH\n\u00d6 o\t02 \u2022g3 ^\t\u00a9 5\u00bb\u00df \u00a9\t\u00a9\t1\t\u00a9 &\u00df \u00a9 H\t\u00a9 &C \u00a9\t\u00a9 b\u00df \u00a9\t02 b\u00a3\t\t&c \u00a9\t\u00a9 .SP \u00a9\t02\n\t\u00a9 \u00a9\t\tPS \u00a9\t1\t\tH\t\t\t\tH\t\u00a9 3\t\u00a9 \u00a9\no\t\u00a9 02\t\t\u00a9 02\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9 02\nl-H\t\u00a3\tCM\t\u00a3\t\t>\t\t\tCM\t\t\u2014<\t<02\tPP\n\t\t\t\t\tCM\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\no\td\td\t\td\td\t\u00a9\t\u00f6\t\u00d6\td\t\u00a9\tg\t\u00d6\n^\u00a9 'S5 PS O\ti tH\tiO\to\tS (M t-H\t\u00dc o r\u2014(\tg r>-\tg co\tCO\t\u00a7 io CM\t\u2022 pH \u00f6 \u00a9 \u00a9 02\ti co\tS iO\n\u25a0 T3\t\u00a9\t<02\t<02\t<02\t\t02\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\t\u00a9\t\n>, s\t.SP M\t\u20225P\u00a9<\t.SP H\t.SP H\t.\u00a9\t.SP\u00a9*\t.SP n\t.g3^\t\t_\u00f6\t.SP,H\t\u00e0\n\u00a93 ES\ts \u00a9\tpp \u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\tg\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00d6 \u00a9\tg\t\u00d6 \u00a9\tg\n.13 .2\t\u00a9 02\t\u00a9 02\t\u00a9 02\tgs\u00b0\t\t\u00a9 02\t\u00a9 02\t\u00a9 02\t\u00a9 02\t\t\u00a9 02\t\nrO\t\u00a3\t\u00a3\t\t\ttH\t\t\u00a3\t\t\u00a3\tT\u2014(\t\tCM\n\t\t\t\t\t_\u00a9\t\t\u2022\t\t\t\t\t\u00f6\n\t\t\t\t\t\u00a9\t\t\t\t\t\t\t\n\tCO cS\t\u00a9 \u00a9=E o\t?H \u00a9 jO\t2 'o\t\"g \u00a9\t\t<02 m\t.\u00a9 a \u00a9\tK> \u00f6\t2\t\u00a9 _\u00f6\t02 N O\n\to\t\t02\trK\t<5\t02\tH\t\tCS3\tpq\tCSJ\tPh\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, l.","page":0},{"file":"pa0050.txt","language":"de","ocr_de":"50\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nDa\u00df der Geruch eine konstitutive Eigenschaft der Molek\u00fcle ist, geht aus den Ausf\u00fchrungen Haycrafts1), Rupes2) und G. Cohns3) klar hervor. Wie mir scheint, sind das eine Mal intraatomistische Verh\u00e4ltnisse, das andere Mal intramolekulare Beziehungen f\u00fcr den Geruch bestimmend.4) Ersteres trifft zu f\u00fcr Verbindungen, in welchen die Elemente Arsen, Schwefel, Tellur, Brom und Jod vertreten sind, das zweite f\u00fcr die zahlreichen Verbindungen der organischen Chemie, in welchen man die geruchsbestimmenden Atomengruppen: Ester-, Aldehyd-, Keton-, Karboxyl-, Nitril-, Nitro- und die Azimidogruppe5) antrifft. Wiewohl das Molek\u00fcl wahrscheinlich als ein Ganzes bis in das Riechorgan eindringt, scheinen es doch im allgemeinen bestimmte Teile desselben zu sein, die f\u00fcr den Reiz ausschlaggebend sind, g) Die in manchen Hinsichten bestehende Analogie mit den Emanationen der radioaktiven Substanzen.\nDie \u00dcbereinstimmung zwischen den Riechstoffen einerseits und den Emanationen radioaktiver Substanzen andererseits ist schon mehrfach aufgefallen. Unter den Riechstoffen begegnet man einer Anzahl, die, obgleich sie fortw\u00e4hrend duften, fast nicht an Gewicht verlieren. Sowohl die D\u00fcfte als die Emanationen veranlassen Adsorptionen und sekund\u00e4re Wirkungen. Sowohl der adsorbierte Geruch als die adsorbierte Emanation ist nach einiger Zeit spurlos verschwunden. F\u00fcgt man noch den Einflu\u00df der Feuchtigkeit hinzu, so erh\u00e4lt man bereits eine stattliche Reihe \u00dcbereinstimmungen. Ihnen gegen\u00fcber stehen jedoch eine Reihe Differenzen. Die wiohtigsten von diesen sind die den Riechstoffen fehlende elektrische Ladung6; und ihre Unwirksamkeit auf die lichtempfindliche Platte.\nKlassifikation der Riechstoffe.\nIn den Kreisen der Nichtphysiologen begegnet man jetzt dem Bestreben, die Riechstoffe ausschlie\u00dflich nach chemischen Prinzipien einzuteilen. F\u00fcr Magazine und Kollektionen empfiehlt sich dieses Vorgehen entschieden und ich m\u00f6chte den Vorstehern von Instituten anraten, die olfaktologische Sammlung chemisch einteilen zu lassen. Nach diesem Gesichtspunkte wird sie auch jemand in Ordnung halten k\u00f6nnen, der dem Gebiete der Geruchsphysiologie fern steht, und man wird nie in die Verlegenheit dar\u00fcber kommen, wo ein neu erworbener Riechstoff einzuteilen sei. Eine geeignete, dabei innezuhaltende Reihenfolge ist die G. Cohns7), die f\u00fcr physiologische Sammlungen jedoch noch eine Vervollst\u00e4ndigung erfordert, wie wir sie hier Erdmann und Kl im ont entnehmen.\na Kohlenwasserstoffe, b Alkohole, c Azetalen. d \u00c4ther, e Ester.\n1)\tJ. B. Hay craft, Brain 1888, S. 166. Die Ha y er aft sehen Reihen zeigen keine \u00c4hnlichkeiten, sondern gleichm\u00e4\u00dfige \u00dcberg\u00e4nge.\n2)\tH. Rupe, Ber. d. d. ehern. Gesellsch., Bd. 33, S. 3401.\n3)\tG. Cohn, Riechstoffe. S. 181.\n4)\tH. Zwaardemaker, Akad. d. Wissensch. Amst., Proc. 25, Juni 1904, S. 152.\n5)\tDie geruchsbestimmenden Atomengruppen wurden von mir Odoriphoren genannt und in meiner Physiologie des Geruchs S. 247 angef\u00fchrt. Sp\u00e4ter nannten Klimont sie Aromatophorengruppen, Rupe und Majewski Osmophoren. Vergl. Majewski, In-auguraldiss. Basel 1898.\n6)\tBis jetzt begegnete ich, mit einem Exn er sehen Elektroskop pr\u00fcfend, keiner nennenswerten Ionisation (Methodologisches bei Stark, Die Elektrizit\u00e4t in Gasen, Leipzig 1902, S. 51).\n7)\tG. Cohn, Die Riechstoffe, Braunschweig 1904.","page":0},{"file":"pa0051.txt","language":"de","ocr_de":"Die Riechstoffe.\n51\nf Laktonen. g Aldehyde, h Ketone.\ni Phenole und Phenol\u00e4ther, j Nitroverbindungen, k Basen.\n1 S\u00e4uren.\nm Schwefelverbindungen, n Arsenverbindungen.\nF\u00fcr den Versuch aber kann die chemische Klassifikation nicht zur Richtschnur dienen, denn es ist klar, da\u00df nicht die Konstitution, sondern die Wirkungen der Konstitution auf den menschlichen und tierischen K\u00f6rper, hier das Ausschlaggebende werden. Die Wirkungen h\u00e4ngen sinnesphysiologisch in erster Linie von der Qualit\u00e4t des Geruchs ab, und wir bed\u00fcrfen daher einer Einteilung der Riechstoffe nach den Qualit\u00e4ten der von ihnen hervorgerufenen Empfindungen. Eine solche findet man bei Linnaeus. In meiner Physiologie des Geruchs habe ich sie den modernen Anforderungen anzupassen versucht. Sie l\u00e4\u00dft sich durchf\u00fchren f\u00fcr die rein olfaktiven, wie f\u00fcr die scharfen und schmeckenden Riechstoffe.\nTabelle der chemisch einheitlichen, rein olfaktiven Riechstoffe.1)\nNB. Die kleinen Buchstaben zwischen Klammern beziehen, sich auf die chemische Einteilung (siehe die unmittelbar vorhergehende Tabelle).\n1.\tKlasse. \u00c4therische Ger\u00fcche (odores aetherici Lorry).\nEssigs\u00e4ure\u00e4thylester (e).\nEssigs\u00e4ureisoamylester, riecht birnen\u00e4hnlich (e).\nButters\u00e4uremethylester, riecht nach Reinetten (e).\nButters\u00e4ure\u00e4thylester, riecht nach Ananas (e).\nIsovalerians\u00e4ure\u00e4thylester, riecht nach Obst (e).\nCaprons\u00e4ure\u00e4thylester, riecht ananas\u00e4hnlich (e).\nCapryls\u00e4ure\u00e4thylester, riecht ananas\u00e4hnlich (e).\nBenzylazetat, riecht nach Birnen (e).\nMethylheptenon, riecht wie Amylazetat (h).\nAzeton, riecht obst\u00e4hnlich (h).\nMenthonylaldehyd (g).\n\u00c4thyl\u00e4ther, riecht \u00e4therisch (d).\nButyl\u00e4ther, riecht \u00e4therisch (d).\nChloroform, riecht \u00e4therisch.\n2.\tKlasse. Aromatische Ger\u00fcche (odores aromatici L.)\na)\tKampferger\u00fcche.\nKampfer, Tr\u00e4ger des Kampfergeruchs (h).\nBorneol, dem Kampfer t\u00e4uschend \u00e4hnlich (b).\nFenchon, riecht wie Kampfer (h).\nBorneolazetat, Geruchstr\u00e4ger aller Koniferen\u00f6le (e).\nEukalyptol, siehe Cineol, riecht nach Cajaput\u00f6l (d).\nb)\tGew\u00fcrzartige Ger\u00fcche.\nZimtaldehyd, Tr\u00e4ger des Zimtgeruchs (g).\nEugenol, Tr\u00e4ger des Nelken\u00f6lgeruchs (i).\n1) F\u00fcr die jeden gesonderten K\u00f6rper betreffende, chemische Literatur siehe: Index phytochemicus, Systematische \u00dcbersicht aller Pflanzenk\u00f6rper, nach dem Kohlestofif-gehalt geordnet. Mit Angabe der Formel, der Nebennamen, der prozentischen Zusammensetzung, des Molekulargewichts, des Schmelz- und Siedepunktes, sowie der Literatur, bearbeitet von Greshoff, Ritsema, Sack. Haarlem Kolonialmuseum 1905.\n4*","page":0},{"file":"pa0052.txt","language":"de","ocr_de":"52\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\n3. Klasse.\n4.\tKlasse.\n5.\tKlasse.\n6. Klasse.\nc)\tAAisthymianger\u00fcche.\nSafrol, erinnert sowohl an K\u00fcmmel als an Eugenol (i).\nCarvon, Tr\u00e4ger des K\u00fcmmelgeruchs (h).\nSalizyls\u00e4uremethylester, riecht nach Gaultheria\u00f6l (e). Methylnonylketon, Tr\u00e4ger des Rauten\u00f6lgeruchs (h).\nCarv\u00e4nol, riecht wie Thymian (i).\nThymol, riecht wie Thymian (i).\nMenthol, hat starken Pfefferminzgeruch (b).\nApiol, Tr\u00e4ger des Geruchs des Petersiliensamen\u00f6ls (i). Tetrahydrobutylphtolid, siehe Sedanolid, riecht wie Sellerie\u00f6l (f). Anethol, riecht anisartig (i).\nAnisaldehyd (Aub\u00e9pine), riecht nach bl\u00fchendem Wei\u00dfdorn (g).\nd)\tZitronenger\u00fcche.\nLynalylazetat, Tr\u00e4ger des Bergamotgeruchs (e).\nZitral, Tr\u00e4ger des Zitronengeruchs (g).\ne)\tAmandelger\u00fcche.\nBenzaldehyd, Tr\u00e4ger des Bittermandel\u00f6lgeruchs (g).\nNitrobenzol, dem Amandelgeruch t\u00e4uschend \u00e4hnlich (j). Balsamische Ger\u00fcche (odores fragrantes L.).\na)\tBlumenger\u00fcche.\nGeraniol, riecht rosenartig (b).\nZitronellol, riecht rosenartig (b).\nNerol, riecht rosenartig (b).\nMethylenphenylglykol und Homologe, riecht nach Jasmin (c). Linalool, riecht maiblumenartig (b).\nDihydrocarveol, riecht nach Flieder (b).\nTerpineol, hat angenehmen Fliedergeruch (b). Anthranils\u00e4uremethylester, riecht nach Orangenbl\u00fcten (e).\nb)\tLilienger\u00fcche.\nZimtalkohol, siehe Styron, riecht nach Hyazinthen (b).\nPiperonal, Heliotropin (g).\nIonon, Tr\u00e4ger des Veilchenaromas (h).\nIron, Tr\u00e4ger des Irisaromas (h).\nc)\tVanilleger\u00fcche.\nVanillin, Tr\u00e4ger des Vanillegeruchs (g).\nCumarin, Waldmeister (f).\nMetilotin, riecht cumarin\u00e4hnlich (f).\nAmbermoschusger\u00fcche (odores ambrosiaci L.).\nTrinitrolbutyltoluol, Kunstmoschus (j).\nAllylkako dy Iger \u00fc che.\na)\tAllylger\u00fcche.\nAzetylen.\nSchwefelwasserstoff (m).\nMerkaptan.\nAlkylsulfide (m).\nAllylsulfide (m).\nb)\tKakodylfischger\u00fcche.\nArsenwasserstoff.\nPhosphorwasserstoff.\nKakodyl.\nTrimethylamin (k).\nc)\tBromger\u00fcche.\nBrom.\nEmpyreumatische Ger\u00fcche (odoros empyreumatici Haller).\nBenzol, Toluol, Xylol.\nPhenol, Cressol (Creoline) (i).\nBenzol, Naphthalin, Anthracen.","page":0},{"file":"pa0053.txt","language":"de","ocr_de":"Die Riechstoffe.\n53\nNaphthalin.\nAcrolein.\nAmylalkohol und Homologe (Handelsprodukte).\n7.\tKlasse. Kaprylger\u00fcche (odores hircini L.).\nKaprons\u00e4ure und Homologe (1).\nPentamethylendiamin (k).\n8.\tKlasse. Pyridin.\n9.\tKlasse. Indol, Skatol (k).\nKlassifikation der scharfen Riechstoffe.\nKlasse 1.\t\u00c4ther, Formaldehyd.\n\u201e\t2.\tKampfer, Eugenol.\n\u201e\t3. Ionon in gr\u00f6\u00dferer Konzentration.\n\u00bb\t4.\n\u201e\t5.\tMerkaptan, Allylsulfid, Chlor, Jod.\n\u201e\t6.\tAmmoniak (Handelsprodukt).\n\u201e\t7.\tAmeisens\u00e4ure, Essigs\u00e4ure.\n\u201e\t8. Pyridin in m\u00e4\u00dfiger oder starker Konzentration.\n\u201e\t9.\tSkatol, konzentriert.\nKlassifikation der schmeckenden Riechstoffe.\nKlasse 1. Chloroform (s\u00fc\u00df), \u00c4ther (bitter), Formaldehyd (s\u00fc\u00df),\nAldehyd (bitter), Essigs\u00e4ureisobutyl (s\u00fc\u00dflich).\n\u201e\t2.\tAnethol (s\u00fc\u00df).\n\u201e\t3.\tVanillin (s\u00fc\u00dflich), Cumarin (s\u00fc\u00dflich).\n\u201e\t4.\n\u00bb\t5.\tSchwefelwasserstoff (s\u00fc\u00dflich).\n\u00bb\t6.\n\u201e\t7.\tFetts\u00e4uren (sauer).\n\u00bb\t8-\t.\n\u201e\t9. Skatol (nach einzelnen Beobachtern s\u00fc\u00dflich).\nL\u00f6sungsmittel.\nDa die Riechstoffe in den Versuchen selten rein, meistens in verd\u00fcnntem Zustande Verwendung finden, bed\u00fcrfen wir geeigneter fl\u00fcssiger und fester L\u00f6sungsmittel. Diese L\u00f6sungsmittel sollen an und f\u00fcr sich vollkommen geruchlos sein und aus diesem Grunde ist ihre Zahl leider eine sehr beschr\u00e4nkte. Am besten bew\u00e4hrt haben sich Wasser, Glyzerin (spez. Gew. 1,26) und Paraffin (spez. Gew. 0,80). Die fl\u00fcssige Form ist f\u00fcr die Versuchstechnik in weitaus den meisten F\u00e4llen die beste; vereinzelt kommen auch noch festes Paraffin oder feste Myristins\u00e4ure zur Verwendung.\nTabelle von in Wasser gen\u00fcgend l\u00f6slichen Riechstoffen, welche bereits zu Riechversuchen verwendet worden sind.\nI.\tEssigsaures Isoamyl, propionsaures \u00c4thyl, essigsaures Isobutyl, \u00c4thyl\u00e4ther, Chloroform, Formaldehyd, Paraldehyd, \u00c4zetat.\nII.\tCamphora, Thymol, Benzaldehyd, Eugenol, Safrol, Eukalyptol, Carvon, Carvacrol.\nIII.\tAnthranils\u00e4ure-Methylester, Ionon, Iron, Cumarin.\nIV.\tTrinitrobutyltoluol.\nV.\tSchwefelwasserstoff, Allylsulfid, Trimethylamin, Brom, Schwefelkohlenstoff.\nVI.\tPhenol, Anilin, Amylalkohol.\nVII.\tValerians\u00e4ure, Kaprons\u00e4ure.\nVIII.\tPyridin.\nIX.\tSkatol.","page":0},{"file":"pa0054.txt","language":"de","ocr_de":"54\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nViele w\u00e4sserige Riechstoffl\u00f6sungen, bei starken Verd\u00fcnnungen fast alle, leiden an dem Ubelstande, da\u00df sie nach einigen Tagen stark an Riechkraft abnehmen, ja sogar geruchlos werden. Schuld daran tragen offenbar die Umsetzungen, welche entweder unter dem Einflu\u00df des Lichtes oder von Bakterien in verd\u00fcnnten organischen L\u00f6sungen vielfach statthaben. Diesem Ubelstande l\u00e4\u00dft sich einigerma\u00dfen Vorbeugen, wenn man statt reinen Wassers eine w\u00e4sserige */2 \u00b0/o'ige Antifebrinl\u00f6sung benutzt.1) Ich habe diesen Kunstgriff bei sehr verd\u00fcnnten Iononl\u00f6sungen mit Erfolg angewendet und dadurch wochenlange Haltbarkeit erzielt. Alle sauerstoffhaltigen Riechstoffe l\u00f6sen sich ferner ausgezeichnet in einer konzentrierten 50 \u00b0/0-igen L\u00f6sung von Natrium salicylicum (Geraniol, Linalool, Zitronellol, Borneol, Menthol; Benzaldehyd, Salizylaldehyd, Anisaldehyd, Zimtaldehyd, Zitral, Zitronellal, Cuminaldehyd, Vanillin, Heliotropin; Carvon, Methylheptenon, Pulegon, Methylnonylketon, Menthon, Thujon, Kampfer; Eugenol, Thymol, Carvacrol; Cineol2)). F\u00fcr Terpineol scheint Natronbenzoat empfehlenswert.\nDie Hinzuf\u00fcgung solcher Stoffe zu dem L\u00f6sungswasser \u00e4ndert selbstverst\u00e4ndlich einigerma\u00dfen die Verdampfungsgeschwindigkeit. A priori w\u00e4re dies keineswegs zu vernachl\u00e4ssigen. Findet man doch sogar im t\u00e4glichen Leben Personen, die nach dem Geruch beurteilen k\u00f6nnen, ob der Tee gezuckert oder ihre Suppe gesalzen ist. So scharfen Beobachtern gegen\u00fcber h\u00e4tte man sich nicht zu wundern, wenn auch die Versuchsergebnisse sich ein wenig \u00e4ndern w\u00fcrden, sobald man zu einer 1 \u00b0/00 Iononl\u00f6sung etwas Antifebrin hinzuf\u00fcgt. F\u00fcr gew\u00f6hnlich kann man jedoch solch feine Unter- ^ schiede vernachl\u00e4ssigen, angesichts der \u00fcbrigen, leider noch so zahlreichen und weit bedeutenderen Fehlerquellen.\nDas Glyzerin hat sich f\u00fcr Vanillin und Caryophyl\u00fcn als L\u00f6sungsmittel ausgezeichnet bew\u00e4hrt; das Paraffinum liquidum endlich ist f\u00fcr folgende Riechstoffe besonders geeignet.\nI.\tChloroform.\nII.\tBorneol, Eukalyptol, Thymol, Eugenol, Anethol, Zitral, Nitrobenzol.\nIII.\tCumarin, Heliotropin.\nIY.\nY. \u00c4thylbisulfid, Allylsulfid.\nYI. Guajakol.\nVII.\tKaprons\u00e4ure.\nVIII.\tPyridin.\nIX.\tSkatol.\nIm allgemeinen riechen die K\u00f6rper in w\u00e4sseriger L\u00f6sung bedeutend st\u00e4rker als in paraffin\u00f6ser. So gibt z. B. 1 \u00b0/o Borneol in Natriumsalizylat-l\u00f6sung einen 7 \u2019/2 mal kr\u00e4ftigeren Geruch ab als in Paraffinum liquidum.\nL\u00f6sungsmittel, die an sich nicht geruchlos sind, wird man vorl\u00e4ufig in der Physiologie prinzipiell vermeiden, in der Parf\u00fcmerie hingegen werden derartige riechende L\u00f6sungsmittel vielfach benutzt. Hier verwendet man sie zur Herstellung von Mischungen, haupts\u00e4chlich auch zur Sicherung einer gr\u00f6\u00dferen Haltbarkeit des zusammengesetzten Riechstoffs. Sie werden im letzteren Fall als Fixants bezeichnet. Selten sind es reine Stoffe, meistens\n1)\tAntifebrin (Azetanilid) ist im kalten Wasser 1:189 l\u00f6slich.\n2)\tDuyk, Bull, de l\u2019Acad. roy. du m\u00e9d. de Belgique 1899, S. 503.","page":0},{"file":"pa0055.txt","language":"de","ocr_de":"Odorimetrie.\n55\nKomplexe. Eine physikalische Erkl\u00e4rung der Wirkung solcher \u201eFixants\u201c ist bislang nicht gelungen. (Verdampfungskurve mit einem Minimumpunkte, f\u00fcr welchen die Verdampfung ohne \u00c4nderung der Zusammensetzung stattfindet C?)1)).\nII. Odorimetrie.\nJedem einzelnen chemisch reinen Riechstoffe kommt eine gewisse Riechkraft zu, deren Kenntnis f\u00fcr manche Zwecke wichtig ist. Sie wird gemessen durch die kleinste Menge Substanz, die, in einem Kubikzentimeter Luft verteilt, noch gerade ausreicht, um bei einer normalen Person eine minimale Geruchs empfindung hervorzurufen.\nDie beste odorimetrische Methode ist die von J. Pa\u00dfy, weil dabei die Fehlerquelle der summierten Adsorption der aufeinander folgenden Verd\u00fcnnungen umgangen wird. Pa\u00dfy tr\u00e4ufelte den Riechstoff in verd\u00fcnnter L\u00f6sung in einem Literkolben ab, lie\u00df ihn dort bei normaler Temperatur oder unter leichter Erw\u00e4rmung verdunsten und pr\u00fcfte an dem bis dahin geschlossenen Kolben, ob seinem Luftinhalt ein Geruch zukam oder nicht.\nTabelle,\nden Ver\u00f6ffentlichungen J. Pa\u00dfys entnommen, bez\u00fcglich der kleinstm\u00f6glichen riechbaren Menge Substanz pro Liter Luft.\nKampfer 5......................10\u20146 g\n\u00c4ther 1........................ \u201e\nCitral 0,5 \u00e0 1,0............... \u201e\nPiperonal (Heliotropin)\t0,1\t\u00e0\t0,05\t\u201e\nCumarin 0,05 \u00e0 0,01............ \u201e\nVanillin 0,005 \u00e0 0,0005\t....\t\u201e\nMethylalkohol 1000.......... \u201e\n\u00c4thylalkohol 250\t \u201e\nCaprons\u00e4ure 0,04................... \u201e\n\u00d6nanths\u00e4ure 0,3.................... \u201e\nCapryls\u00e4ure 0,05................... \u201e\nNonyls\u00e4ure 0,02............. \u201e\nCaprins\u00e4ure 0,05............ \u201e\nPropylalkohol 10 \u00e0 5...........10 -6 g\nButylalkohol 1.................... \u201e\nAmylalkohol 1..................... \u201e\nAmeisens\u00e4ure 25. ................. \u201e\nEssigs\u00e4ure 5...................... \u201e\nPropions\u00e4ure 0,05................. \u201e\nButters\u00e4ure 0,001................. \u201e\nValerians\u00e4ure 0,01................ \u201e\nLaurins\u00e4ure 0,1................... \u201e\nMyristins\u00e4ure, geruchlos ...\t\u201e\nChloroform........................ \u201e\nBromoform......................... \u201e\nJodoform.......................... \u201e\nDer Methode Pa\u00dfys nachgeahmt ist die weniger zeitraubende Odorimetrie in meinem sog. Riechkasten. (Fig. 1.) Mit diesem Kamen bezeichne ich einen Glaskasten, dessen obere und seitliche W\u00e4nde leicht abnehmbar sind, so da\u00df sie durch Abwischen mit trocknem Tuche von dem adsorbierten Dufte rasch befreit werden k\u00f6nnen. Empfehlenswert ist es, das Tuch mit einer ganz geringen Menge pulverisierter Kreide zu bestreuen und damit das Glas abzureiben. Man kann sich dann oft begn\u00fcgen, nur zwei der W\u00e4nde fortzunehmen und die \u00fcbrigen in situ abzuwischen. Die Luft innerhalb des Kastens ist w\u00e4hrend dieser Zeit erneuert und geruchlos geworden. In der Mitte der Vorderwand befindet^ sich eine \u00d6ffnung gerade gro\u00df genug, um die Nase durchzulassen. Die \u00d6ffnung bleibt bis zum Momente der Beobachtung durch ein vorgeschobenes Rezeptpapier verschlossen. In einem solchen vollst\u00e4ndig geschlossenen und geruchlosen Raum2) l\u00e4\u00dft man eine\n1)\t\u00dcber eine physiologische Erkl\u00e4rung siehe meine Physiologie des Geruchs, S. 282.\n2)\tArch. f. Physiologie 1902. Suppl., S. 421.","page":0},{"file":"pa0056.txt","language":"de","ocr_de":"56\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\ngeringe Menge eines Riechstoffs sich verfl\u00fcchtigen, indem man ihn rein oder in einem Tropfen Wasser gel\u00f6st in einem Uhrglas auf dem Glashoden des Kastens aufstellt. Die Abw\u00e4gung der benutzten Menge geschieht auf einer analytischen Wage, wenn notwendig auf der Nernstschen Mikro wage.\nDie odorimetrischen Schwellenbestimmungen geschehen unter Benutzung des Riechkastens in folgender Weise:\nMan \u00fcberzeuge sich zuerst, da\u00df die Luft in dem allseitig verschlossenen Kasten wirklich geruchlos ist. 1st dies nicht der Fall, so werden die numerierten Seitenw\u00e4nde abgenommen und die vier \u00fcbrigen W\u00e4nde mit einem bekreideten Handtuche abgewischt und der Luftraum selbst ausgef\u00e4chelt.\nHierauf wird das Uhrglas mitten auf die gl\u00e4serne Bodenfl\u00e4che gesetzt, nachdem man unmittelbar vorher einen Tropfen der beliebig verd\u00fcnnten Riechstoffl\u00f6sung darauf so gut als m\u00f6glich ausgebreitet hat. Im gleichen Augenblick setzt man einen Chrono-\nFig. 1. Riechkasten.\nL\u00e4nge, Breite, Tiefe =s 40 cm.\nDie eine \u00d6ffnung zum Riechen enthaltende Yorderwand ist aus Aluminium, alle \u00fcbrigen aus Glas gemacht.\nmeter in Gang und bestimmt die zur vollst\u00e4ndigen Verdunstung des Tropfens erforderliche Zeit. N\u00f6tigenfalls kann man die Verdampfung durch vorsichtige Erw\u00e4rmung des Kastenbodens beschleunigen. Nach Beendigung der Verdampfung wartet man noch weitere 5 Minuten.\nNach Ablauf derselben nimmt man das Rezeptpapier von der Kasten\u00f6ffnung weg, aspiriert durch dieselbe und stellt so fest, ob man keinen, schwachen oder deutlichen Geruch wahrnimmt. Bei negativem Ausfall wiederholt man die Aspiration alle 5 Sekunden. Je nach dem Resultat dieser vorl\u00e4ufigen Bestimmung benutzt man zu einem zweiten Versuch eine verd\u00fcnntere oder eine mehr konzentrierte Riechstoffl\u00f6sung.\nDie von uns modifizierte Methode Pa\u00dfys, die im Grunde auch bereits Fischer und Penzoldt vorher in Anwendung gebracht hatten1), ist ganz\n1) Biol. Zentralbl. Bd. VI, S. 61, 1886. Sie fanden pro Liter Luft V23000000 mgr Merkaptan noch riechbar. Die Riechkraft des Chlorphenols zeigte sich noch 100 mal - gr\u00f6\u00dfer.","page":0},{"file":"pa0057.txt","language":"de","ocr_de":"Odorimetrie.\n57\nallgemein anwendbar. Sie ist f\u00fcr jeden beliebigen Riechstoff geeignet. Nur m\u00fcssen diejenigen, die bereits in \u00e4u\u00dferst gro\u00dfer Verd\u00fcnnung riechbar sind, in w\u00e4sseriger L\u00f6sung in Anwendung gebracht werden. Andere L\u00f6sungsmittel sind unbrauchbar, weil sie entweder selbst riechen1) oder unvollkommen verdunsten.\nIch habe oben die Riechkraft eines Riechstoffs definiert als eine Gr\u00f6\u00dfe, die gemessen wird durch den reziproken Wert der kleinsten Menge Substanz, die in 1 ccm Luft verteilt noch gerade eine Geruchsempfindung hervorruft. Die bis jetzt angestellten Versuche haben uns die in der folgenden Tabelle zusammengestellten Werte ergeben:\nTabelle.\n\tMenge im Riechkasten verfl\u00fcchtigt\tpro Kubikzentimeter Luft\nI. Azetaldehyd\t\t4,4 \u2022 10\u20145 * g\t0,7 \u2022 10-9 g\nAzeton\t\t2,7-10-4 \u201e\t0,4-10-8 s\nMethylazetat\t\t1,1-10-4 \u201e\t0,2-10-8 \u201e\nIsoamylazetat\t\t6,7 \u2022 10-3 \u201e\t9 -10-8 \u201e\nII. Kampfer\t\t1 -10-6,,\t1,6 -10\u201411 \u201e\nNitrobenzol\t\t2,6-10-3 \u201e\t4,1-10-8 \u201e\nIII. Anthranylsaurer Methylester. .\t4 \u2022 10-9 \u201e\t6 \u2022 10-12 \u201e\na-Jonon\t\t6 -10-9 \u201e\t1\t. 10-13 \u201e\nTerpineol\t\tl,1.10-i \u201e\t1,8 -10\u20147\t\u201e\nIV. Trinitrobutyltoluol\t\th-* 0 1 00 3\t1 .10-12,,\nV. \u00c4thylbisulfid\t\t1,9 \u2022 10-5 \u201e\t3 \u2022 lO-io \u201e\nVI. Methylalkohol\t\t4 .10-2 \u201e\t6 -10-7 \u201e\nIsobutylalkohol\t\t3,3-10-2 \u201e\t5 -10-7 b\nPhenol\t\t2,5 \u2022 10-4 \u201e\t4 -10-9 w\nGuajakol\t\t2,4-10-4 \u201e\t3,7-10-9 \u201e\nVII. Ameisens\u00e4ure\t\t4 \u2022 10-2 b\t6,4-10-7 w\nValerians\u00e4ure\t\t1,3 -IO-4 \u201e\t2,1-10-9 \u201e\nVIII. Pyridin\t\t2,5 \u2022 10-6 \u201e\t4 -10 -ii \u201e2)\nIX. Skatol\t\t2,5-10-8 \u201e\t4 -10-\u00bb,\nIn obenstehender Tabelle sind die Quantit\u00e4ten in Milligramm angegeben. Man k\u00f6nnte vielleicht geneigt sein, sie lieber in Grammmolek\u00fclen auszudr\u00fccken. F\u00fcr Riechstoffe, welche sich in gasf\u00f6rmigem Zustande nicht polymerisieren, hat dies gewi\u00df seine Berechtigung; es sind jedoch bereits Beispiele der Zusammenlagerung von Molek\u00fclen 3) bekannt geworden und auch Dissoziationen sind nicht ausgeschlossen. Vorerst wir dm an daher derartige Umrechnungen im\n1)\tPa\u00dfy benutzte gelegentlich Methylalkohol (\u00c4thylalkohol als L\u00f6sungsmittel wird auch von ihm abgeraten).\n2)\tJ. Hermanides fand 1,6 \u2022 10\u201410 g pro Kubikzentimeter Luft.\n3)\tGilt z. B. f\u00fcr Essigs\u00e4ure und manche andere K\u00f6rper (siehe E. Beckmann,\nZtschr. f. physik. Chemie Bd. VI, S. 442). \u00dcber die gro\u00dfe Verbreitung sogenannter\nanomaler Substanzen, d. h. K\u00f6rper, die Unterschiede in der Molekulargr\u00f6\u00dfe zwischen\ndem gasf\u00f6rmigen und dem fl\u00fcssigen Zustande auf weisen, siehe Bakhuis-Roozeboom,\nHeterogene Gleichgewichte 2. Heft, S. 1.","page":0},{"file":"pa0058.txt","language":"de","ocr_de":"58\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nallgemeinen zu vermeiden haben. In manchen F\u00e4llen und zu manchen Zwecken aber wird kein Bedenken dagegen zu erheben sein. Man hat dann den Vorteil, eine Zahl zu bekommen, deren reziproken Wert man ohne weiteres die spezifische Riechkraft des betreffenden Riechstoffs nennen k\u00f6nnte. Ich lasse hier einige solcher Zahlen folgen.\nSpezifische Riechkraft einzelner K\u00f6rper.\nRiechstoff\tMole- kular- gewicht\tReizschwelle in Milligramm pro Kubikzentimeter Luft\tReizschwelle in Gramm-Molek. pro Kubikzentimeter Luft\t\tSpez. Riech kraft\nChloroform (nach P a \u00df y) . .\t118\t0,030\t2,5\t10-7\t4 -106\nBromoform (nach P a \u00df y). .\t253\t0,002\t7,9\t10-9\t1,3 \u2022 108\nJodoform (nach Pa\u00dfy) . .\t394\t0,00006\t1,5\tlO-io\t6 -109\nMethylalkohol\t\t32\t0,0003\t1\t10-8\t1 -108\nAmeisens\u00e4ure\t\t46\t0,0006\t1,3\t10-8\t7,7 \u2022 107\nAzeton\t\t58\t0,00004\t7\t10-10\t\"k* M- O CD\nKampfer\t\t152\t0,000000048\t3\t10-13\t3,3 \u2022 10i2\nIonon \t\t192\t0,000000000095\t5\t10-16\t2 \u2022 1018\nIII. Das Riechen im Experiment.\nBei gehaltener Atmung findet f\u00fcr gew\u00f6hnlich kein Riechen statt, denn im allgemeinen ist das Riechen an die Atmung gebunden und zwar erfolgt es, wenn die Riechquelle sich au\u00dferhalb des K\u00f6rpers befindet, vorwiegend inspiratorisch, dagegen exspiratorisch, wenn die Riechquelle sich, im Munde oder im Pharynx befindet.\na) Das Riechen w\u00e4hrend des ruhigen Atmens.\nNur in seltenen F\u00e4llen wurde dies experimentell verwertet, in der letzten Zeit haupts\u00e4chlich von F\u00e9r\u00e91) bei Ergographversuchen am Menschen, und von H. Bayer2) zum Studium der Atemreflexe am Kaninchen. Nur letzterer verwendete reine Riechstoffe.\nb) Schn\u00fcffelndes Riechen.\nDiese Art des Riechens findet fast in allen physiologischen Versuchen Anwendung, entweder in der Weise, da\u00df wirklich kr\u00e4ftig inspiriert wird, w\u00e4hrend die Nasenfl\u00fcgel gehoben und die Nasenl\u00f6cher beiderseits weit ge\u00f6ffnet sind (was der Laie als schn\u00fcffeln zu bezeichnen pflegt) oder in der Weise, da\u00df mehr langsame, ganz vorsichtige Inspirationen stattfinden, womit man die f\u00fcr das Riechen g\u00fcnstigsten Atembedingungen herzustellen versucht. Die Luftmenge, die durch eine kurze pl\u00f6tzliche Schn\u00fcffelinspiration eingezogen wird, betr\u00e4gt nach Valentin ungef\u00e4hr 50 ccm. Ich glaube, da\u00df dies im allgemeinen zutrifft, sowohl f\u00fcr das freie Riechen als auch f\u00fcr das\n1)\tl\u2019Ann\u00e9e physiologique Bd. 7, S. 69 u. 82.\n2)\tArch. f. Physiologie 1901, Bd. 261.","page":0},{"file":"pa0059.txt","language":"de","ocr_de":"Das Eiechen im Experiment.\n59\nRiechen am Apparat. \u00dcbrigens m\u00f6gen um diesen Mittelwert herum die Werte ziemlich erheblich schwanken. Zur Bestimmung dient Gads Atemvolumschreiber. Folgende drei Erscheinungen werden beobachtet:\n1.\tMittelkr\u00e4ftige Ger\u00fcche werden nur wahrgenommen, wenn sie durch die vordere H\u00e4lfte des Nasenlochs eintreten (Ficks Ph\u00e4nomen). Am bequemsten \u00fcberzeugt man sich hiervon auf folgende Weise: Wenn man ein Glasrohr von ungef\u00e4hr 10 cm L\u00e4nge und lj2 cm Innenweite innerlich teilweise mit etwas Filtrierpapier auskleidet, letzteres mit irgendeiner nicht scharf reizenden Riechstoffl\u00f6sung, z. B. Kampferwasser (1:1000*)) tr\u00e4nkt und das Rohr beim Schn\u00fcffeln in die hintere H\u00e4lfte des Nasenlochs hineinschiebt, bemerkt man nichts von Kampfergeruch; der Geruch wird aber sofort deutlich, wenn man das Rohr in die vordere H\u00e4lfte bringt.\n2.\tDie Empfindung von mittelstarken Ger\u00fcchen schneidet am Ende der Inspiration scharf ab (v. Yintschgaus Ph\u00e4nomen). Auch dies l\u00e4\u00dft sich mit den oben angegebenen Kampferr\u00f6hrchen sehr sch\u00f6n dartun.\n3.\tWenn ein Riechreiz durch aufeinander folgende Schn\u00fcffelbewegungen intermittierend wird, entsprechen den gesonderten Impulsen auch gesonderte Empfindungen, w\u00e4hrend umgekehrt, wenn die Unterbrechungen au\u00dferhalb des K\u00f6rpers erfolgen, die Empfindung eine kontinuierliche ist. Die erstere H\u00e4lfte dieses Satzes l\u00e4\u00dft sich nur mit Hilfe eines Olfaktometers nachweisen (siehe unten S. 63), der die Anwendung genau graduierter Reize gestattet, weil bei dem Versuche zu starke Riechreize vermieden werden m\u00fcssen. Die zweite H\u00e4lfte l\u00e4\u00dft sich mit jeder gr\u00f6\u00dferen Mareysehen Kapsel dartun, man braucht sie nur von einer an sie ansto\u00dfenden langsam schwing\u00e9nden Stimmgabel in Bewegung setzen zu lassen und das mit der Kapsel in gew\u00f6hnlicher Weise verbundene Kautschukrohr mittels eines gl\u00e4sernen Verbindungsst\u00fccks in die Nase zu leiten.\nDie drei genannten Erscheinungen sind offenbar begr\u00fcndet in der eigent\u00fcmlichen Eichtung, welche der zum Eiechen dienende Luftstrom in der Nase nimmt. Die ein-gezogene Luft beschreibt eine bogenf\u00f6rmige Bahn, die ungef\u00e4hr am Unterrand der mittleren Muschel vorbeistreicht2). Nur aus der vorderen, oberen Schicht dieses Luftstroms k\u00f6nnen innerhalb der kurzen Zeit einer Inspiration Eiechteilchen in die Eieeh-spalte hinein diffundieren (daher das Fick sehe Ph\u00e4nomen). Bei Beendigung der Inspiration, im Moment, wo die Stromrichtung wechselt, ergeben sich in den hinteren Teilen der Nasenh\u00f6hle Luftwirbel, welche die in der Eiechbahn str\u00f6mende Luft zerstreuen. Die riechenden Teilchen verteilen sich infolgedessen rasch in die ger\u00e4umigen Naseng\u00e4nge und den Pharynx; ihre Dichte sinkt unter die Schwelle. Daher bei schwachen und mittelstarken Ger\u00fcchen das pl\u00f6tzliche Abschneiden der Empfindung, d. h. das Vintschgausche Ph\u00e4nomen. Die Strombahn der inspirierten Luft geht, wie gesagt, an dem unteren Eande der mittleren Muschel vor\u00fcber, reicht also nicht bis zur Eegio olfactoria hinauf. Zwischen dem \u00e4u\u00dferen Eeiz und dem Empfangsort der Eeizung liegt eine gewisse Luftstrecke eingeschoben, welche die riechenden Teilchen durch Diffusion zur\u00fccklegen m\u00fcssen. Die Luft am Eingang der Eiechspalte bildet ein eingeschobenes Zwischenglied, welches verhindert, da\u00df weder getrennte Eiechreize zum Zusammenflie\u00dfen, noch continuierliehe zum Intermittieren gebracht werden k\u00f6nnen.\n1)\tIn diesem Falle gibt man der Auskleidung eine L\u00e4nge von 1 cm.\n2)\tPaulsen, Franke, Kayser, in neuer Zeit Danziger, Monatsschr. f. Ohren-heilk. 1896, S. 331 u. Eethi, Sitzber. d. Wien. Akad. Bd. 109, Febr. 1900. Schieffer-decker, Niederrhein. Ges. f. Natur- u. Heilk. zu Bonn, 1903.","page":0},{"file":"pa0060.txt","language":"de","ocr_de":"60\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nc)\tGustatorisches Riechen.\nBeim Menschen steht gegen\u00fcber der \u00e4sthetischen und akzidentellen Verwendung des Geruchsorgans die gustatorische sehr stark im Vordergrund. W\u00e4hrend ein Bissen in der Mundh\u00f6hle verweilt, dringt der Geruch des Nahrungsmittels in den Pharynx. Die Ausatmung nimmt die Riechteilchen mit und in diesem Augenblicke sp\u00fcrt man deutlich das Aroma der Speise. Beim Trinken vollzieht sich ein \u00e4hnlicher Vorgang. W\u00e4hrend des Schluckens ist das Cavum pharyngo-nasale abgeschlossen, daher ist es in diesem Augenblicke unm\u00f6glich das Getr\u00e4nk zu riechen, unmittelbar nachher jedoch bildet die ganze Pharynxschleimhaut eine br\u00e9ite Verdampfungsfl\u00e4che und die D\u00fcfte des Getr\u00e4nks werden im selben Augenblick von der schwachen Ausatmung des Schluckatmens4) eben noch mitgenommen und in die Nase gef\u00fchrt. Versuche \u00fcber das gustatorische Riechen lassen sich am besten anstellen, wenn man die Versuchsperson veranla\u00dft, sich bei ge\u00f6ffnetem Munde mit einem T\u00fcrk sehen Zungenhalter die Zunge herabzudr\u00fccken. Hat man vorher auf der breiten oberen Fl\u00e4che dieses Zungenhalters ein 15 cm weites Glasrohr befestigt, so kann dieses bequem mit irgendeiner Riechquelle ohne Einschaltung von Kautschukr\u00f6hren verbunden werden. Mittels einer kleinen an die Wasserleitung angeschlossenen Druckpumpe treibe man dann die Luft, \u00fcber die Riech quelle, durch das R\u00f6hrchen in den Pharynx hinein.\nd)\tInsufflation in die Nase.\nVereinzelt hat man zu Versuchen Insufflationen von mit Riechstoff beladene^ Luft in die Nase benutzt. Solche Einblasungen k\u00f6nnen kontinuierlich geschehen oder ruckweise. Nur die letztere Art hat sich bew\u00e4hrt. Die Richtung, welche man dabei dem Luftstrom gegeben hat, ahmt gew\u00f6hnlich den nat\u00fcrlichen nach, unterscheidet sich davon jedoch durch die gr\u00f6\u00dfere Kraft, mit welcher die Luft emporsteigt. Gleichviel in welcher Form man \u00fcbrigens solche Einblasungen von Luft behufs der Erweckung von Geruchsempfindungen vornimmt, stets darf kein einziger Teil der Strombahn aus Kautschuk hergestellt sein, weil dieser Stoff einerseits selbst Geruch abgibt, andererseits manche Ger\u00fcche ungemein fest adsorbiert. Die vor dem Anschlu\u00df an die Nase liegende Strombahn mu\u00df also g\u00e4nzlich aus Glas und Metall gebaut sein. Als Insufflator dient entweder eine Wasserdruckpumpe, deren Hahn man \u00f6ffnet und schlie\u00dft, oder ein lederner Blasebalg, von dessen Geruchlosigkeit man sich nat\u00fcrlich vorher \u00fcberzeugt haben mu\u00df. Die Bl\u00e4seb\u00e4lge f\u00fcr k\u00fcnstliche Respiration sind zu diesem Zweck sehr geeignet. Bei messenden Versuchen ist es erw\u00fcnscht, die Kraft der Luftst\u00f6\u00dfe, bzw. die transportierte Luftmenge beurteilen zu k\u00f6nnen. Ein geeigneter Me\u00dfapparat ist dann das Aerodromometer, ein in einem vertikalen Glasrohr zwischen zwei leichten Metallfedern aufgeh\u00e4ngtes Aluminiumscheibchen, ein Instrument, dessen Beschreibung bei der Olfaktometrie folgt.\nGelegentlich wird man sich auch eines Luftstroms bedienen k\u00f6nnen, der durch das eine Nasenloch ein-, durch das andere austritt. Zu diesem Zweck ist eine Wasseraspirationspumpe als Triebkraft zu empfehlen. Wenn man einen solchen, durch die beiden Nasenl\u00f6cher herumgef\u00fchrten Luftstrom\n1) Die Schluckatembewegung des Menschen. Arch. f. Physiologie 1904, S. 57.","page":0},{"file":"pa0061.txt","language":"de","ocr_de":"Das Riechen im Experiment.\n61\nmit einem Riechgas beschw\u00e4ngert, so wird das im allgemeinen nicht gen\u00fcgen, einen Geruchseindruck hervorzubringen, wenigstens solange man die Atmung sistiert. Nur falls man besonders rasch diffundierende Riechstoffe, z. B. essigsaures Isobutyl, benutzt, wird man einen Geruchseindruck wahrnehmen k\u00f6nnen.\ne) Die Anf\u00fcllung der Nasenh\u00f6hle mit duftender Fl\u00fcssigkeit.\nDie erste Anforderung, der eine zur Anf\u00fcllung der Nasenh\u00f6hle bestimmte Fl\u00fcssigkeit zu entsprechen hat, ist die, da\u00df sie f\u00fcr Schleimhaut und Geruchsorgan unsch\u00e4dlich sei. Aus diesem Grunde wird man mit Vorliebe w\u00e4sserige, isotonisch und etwas erw\u00e4rmte L\u00f6sungen nehmen. Bisher ist die Isotonie meist durch Hinzuf\u00fcgung von Chlornatrium hergestellt und sind die duftenden Substanzen immer nur in sehr geringer Konzentration beigemengt worden.\nWenn man eine solche duftende Fl\u00fcssigkeit nach Art einer Web ersehen Nasendouche anwendet, kommt die Geruchsempfindung offenbar zustande, indem der Riechstoff verdampft und in die oberen luftgef\u00fcllten Partien der Nasenh\u00f6hle hinein diffundiert. Anders jedoch, wenn man, wie Aronsohn vorschreibt, eine so besondere Stellung einnimmt, da\u00df sich das Dach der Nasenh\u00f6hle am tiefsten befindet. Abgesehen davon, da\u00df eine solche sonderbare Lage kaum auch nur einige Zeit innegehalten werden kann, bleibt in diesen F\u00e4llen doch gew\u00f6hnlich noch eine Luftblase zur\u00fcck, so da\u00df der Riechstoff in gasf\u00f6rmigem Zustande auf das Sinnesorgan einwirken kann. Nur bei ganz besonderen Vorsichtsma\u00dfregeln wird, wie E. Veress1 2) ausf\u00fchrlich beschreibt, wirklich Fl\u00fcssigkeit in die Riechspalte hineindringen k\u00f6nnen. Hier wird sie dann als heterologer Reiz einwirken. F\u00fcr die eigentliche Olfaktologie hat also die Methode keine Bedeutung.\nGaule3) hat in seiner Bearbeitung der Physiologie des Geruchs in Heymanns Handbuch der Laryngologie wahrscheinlich zu machen versucht, da\u00df Riechstoffe nicht nur als Gase, sondern auch noch in der Form feinster Tr\u00f6pfchen zu dem Geruchsorgan gelangen k\u00f6nnen. Schlie\u00dft man sich dieser Meinung an, so w\u00e4re der Spray ein empfehlenswerter Apparat zur Beibringung von Riechreizen. Die Riechstoffe k\u00f6nnten dann in w\u00e4sseriger und in paraffin\u00f6ser L\u00f6sung (letztere in einem weitm\u00fcndigen amerikanischen Spray) zur Verwendung kommen. Ganz ungef\u00e4hrlich f\u00fcr die Integrit\u00e4t des Sinnesorgans sind solche Prozeduren nach rhinologischer Erfahrung jedoch nicht.4)\nIV. Olfaktometrie.\nDie Olfaktometrie bezweckt, die Geruchssch\u00e4rfe eines normalen oder pathologischen Geruchsorgans f\u00fcr einen bestimmten Riechstoff unter genau gegebenen Bedingungen festzustellen. In der Physiologie wird man wohl\n1)\tE. Aronsohn, Experimentelle Untersuchungen zur Physiologie des Geruchs. Inauguraldiss. Berlin, 3. Mai 1886.\n2)\tE. Veress, Pfl\u00fcgers Archiv, Bd, 95> S. 368, 1903.\n3)\tGaule in Heymanns Handb. d. Laryngol. und Rhinol., Bd. Ill, S. 152. .\n4)\tVergl. C. Zarniko, Die Krankheiten der K\u00e4se und des Nasenrachens, 2. Aufl., S. 570.","page":0},{"file":"pa0062.txt","language":"de","ocr_de":"62\nH. Zwa ax demaker, Geruch und Geschmack.\nnur mit normalen Geruchsorganen zu schaffen haben, aber auch bei diesen hat man, bevor man zu den eigentlichen Pr\u00fcfungen schreitet, sich zu \u00fcberzeugen, da\u00df die Nasenh\u00f6hle sich in f\u00fcr Luft v\u00f6llig durchg\u00e4ngigem Zustande befindet. Leichte Kongestionen und Schwellungen der Nasenschleimhaut sind bei \u00fcbrigens gesunden Personen so \u00fcberaus h\u00e4ufig, da\u00df der experimentierende Physiolog damit unbewu\u00dft selbst behaftet sein kann. Man \u00fcberzeuge sich deshalb grunds\u00e4tzlich am Tage des Versuchs selbst mittels der Methode der Atemflecke (Fig. 2) vom Freisein der Nasenh\u00f6hle. Hierzu h\u00e4lt man einen Metallspiegel oder irgendeine polierte Metallfl\u00e4che etwas \u00fcber die Oberlippe horizontal unter die Nase. Beim Ausatmen (nicht blasen!) durch die Nase entstehen dann normaliter auf der spiegelnden Fl\u00e4che durch Atembeschlag symmetrische Flecken, an welchen man zu jeder Seite beim langsamen Verschwinden der Dampffigur eine Spaltung je in eine antero-laterale und eine postero-mediale H\u00e4lfte unterscheiden kann. Ist eine der\nNasenh\u00e4lften verengt, so ist der betreffende Flecken deutlich kleiner und verschwindet fr\u00fcher als der andere, der nicht verengten Nasenh\u00e4lfte entsprechende. Ist au\u00dfer Verengung auch noch Unregelm\u00e4\u00dfigkeit der unteren Nasenmuschel vorhanden, so kann die Spaltung eines oder beider Atemflecken ausbleib en.\nEine zweite Vorbedingung zur richtigen Olfaktometrie ist die, da\u00df man in einer geruchlosen Umgebung arbeitet. Das Laboratorium einer Parf\u00fcmeriefabrik ist hierzu ungeeignet und auch ein Studierzimmer, wo fortw\u00e4hrend geraucht wird, soll vermieden werden.\nDie soeben angegebenen Einschr\u00e4nkungen gelten f\u00fcr alle Methoden der Olfaktometrie. Die jetzt folgenden speziellen Angaben beziehen sich auf Riechmessungen, die nach dem Prinzip der \u00fcbereinander geschobenen Zylinder angestellt werden. Dieses Prinzip spielt bei den Riechversuchen die gleiche Rolle wie das der wechselnden Spaltenweite in der Optik. Es erlaubt, in kurzer Zeit, mit schwachen Reizen anfangend, die Reize pl\u00f6tzlich oder allm\u00e4hlich in jeder beliebigen Weise abzustufen. In der technischen Ausf\u00fchrung wird man sich in der Regel auf eine verschiebbare Breite von 10 cm beschr\u00e4nken. Der \u00e4u\u00dfere Zylinder, den wir \u201eolfaktometrischen Zylinder\u201c nennen wollen, hat dabei als Riechquelle zu fungieren. Der innere Zylinder, den wir \u201eRiechrohr\u201c nennen, deckt eingeschoben die Riechquelle vollst\u00e4ndig, w\u00e4hrend er ausgeschoben eine riechende Fl\u00e4che von h\u00f6chstens 10 cm L\u00e4nge freigibt.\nWenn man die Luft vor dem Einatmen durch ein derartiges System von R\u00f6hren ziehen l\u00e4\u00dft, nimmt man keinen Geruch wahr, solange die Zylinder ineinander geschoben sind. Sobald der Au\u00dfenzylinder jedoch vorgeschoben ist, sp\u00fcrt man einen mehr oder weniger deutlichen Geruch. Er\nrechts\tlinks\nFig. 2.\nAtemflecken (Momentphotographie). Der Atembeschlag auf einer polierten Metallplatte bildet normaliter einen symmetrischen Doppeldeckern Der rechte sowie der linke Fleck zeigt die Spaltung in einen anterolate-ralen und einen posteromedialen Teil.","page":0},{"file":"pa0063.txt","language":"de","ocr_de":"Olfaktometrie.\n63\nwird sich schw\u00e4cher oder st\u00e4rker kundgeben, je nach der Art des angewendeten Stoffes und je nach der L\u00e4nge, \u00fcber welche die riechende Fl\u00e4che freigegeben ist. Ein Satz solcher R\u00f6hren wird zum Riechmesser in seiner einfachsten Gestalt, wenn man das Innenrohr etwas l\u00e4nger nimmt als das mit der Riechquelle beschickte Au\u00dfenrohr. Man ist dann imstande, dieses herausragende, ungef\u00e4hr 5 cm lange St\u00fcck des Innenrohrs nach oben umzubiegen und in die vordere H\u00e4lfte der Nasen\u00f6ffnung einzuf\u00fchren. Um das zweite Nasenloch vor dem Riechgase zu sch\u00fctzen, l\u00e4\u00dft man das Riechrohr durch einen durchbohrten Schirm gehen. Diese Form besa\u00df mein Olfaktometer von 1888, f\u00fcr welchen als Au\u00dfenzylinder meist ein fester Riechstoffzylinder von 8 mm im Lichten gew\u00e4hlt wurde. Das Innenrohr hatte 5 mm im Lichten und pa\u00dfte bei einer Wanddicke von D/2 mm ganz genau in das Au\u00dfenrohr hinein (Fig. 3).\nObgleich dieser einfache Riechmesser f\u00fcr manche Zwecke noch recht brauchbar ist, so wird man bei fortgesetzten und nach verschiedenen Richtungen sich erstreckenden Untersuchungen eine vervollkommenere Gestalt bevorzugen, welche die Anwendung von Riechstoffl\u00f6sungen gestattet und eine gr\u00f6\u00dfere Stabilit\u00e4t besitzt. Am besten wird ein solcher Apparat der Raumersparnis wegen und auch noch aus anderen Gr\u00fcnden in Doppelform gebaut.\nAuf einem mit 3 Stellschrauben versehenen, nicht zu leichten Stativ ist ein horizontales Doppelgeleise angebracht. Die beiden Geleise sind durch einen Metallschirm voneinander getrennt (siehe weiter unten Fig. 6 und 7). An der vorderen, dem Beobachter zugewandten Seite befindet sich ebenfalls ein Metallschirm, ungef\u00e4hr 25 cm breit und 20 cm hoch, der, quer auf die Geleise gestellt, mit seinem Oberrand ungef\u00e4hr 15 cm \u00fcber deren Niveau hervorragt. Der letztere gr\u00f6\u00dfere Schirm ist an zwei symmetrischen, \u00fcber den Geleisen gelegenen Stellen von zwei vollkommen gleichen Glasr\u00f6hren durchbohrt, die als Riechr\u00f6hren zu dienen haben und deshalb in geeigneter Weise gekr\u00fcmmt sind.\nAuf den Geleisen gleiten die als Riechquellen fungierenden, 10 cm langen Au\u00dfenzylinder leicht hin und her. Die Geleise m\u00fcssen daher eine L\u00e4nge von etwas mehr als 20 cm, in der Regel 27 V2 cm besitzen. Ein Ma\u00dfstab, der dem Geleise entlang angebracht ist, gestattet in jedem Augenblick den Stand des Au\u00dfenzylinders abzulesen (siehe weiter unten Fig. 7).\nDie olfaktometrischen Zylinder sind in besonderer Weise konstruiert (Fig. 4). Das Riechrohr umschlie\u00dft eine aus irgendeiner por\u00f6sen Substanz angefertigte R\u00f6hre von \u00b124/2 mm Wanddicke. Diese letztere mu\u00df fortw\u00e4hrend und in vollkommen gleichm\u00e4\u00dfiger Weise mit der zu benutzenden Riechstoffl\u00f6sung imbibiert gehalten werden. Zu diesem Zweck ist sie in\nFig. 3.\nEinfacher Kiechmesser (1888). Der verschiebbare Zylinder enth\u00e4lt einen festen Riechstoff ; das durch das Sehirm-chen hindurchgehende Riechrohr wird, w\u00e4hrend man aspiriert, in die vordere H\u00e4lfte des Nasenlochs gebracht.","page":0},{"file":"pa0064.txt","language":"de","ocr_de":"64\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nkurzer Entfernung von einem dickwandigen Glasrohr umgeben, so da\u00df ein Zwischenraum von ca. 50 ccm frei bleibt. Dieser Zwischenraum wird an der vorderen und hinteren Seite hermetisch abgeschlossen durch ein Paar schwere, mit Kork bekleidete Metallplatten, die mittels dreier Leitstangen fest gegen die por\u00f6se R\u00f6hre und die gleich lange dickwandige gl\u00e4serne Au\u00dfenwand angeschraubt werden k\u00f6nnen. Eine kleine Eingu\u00df\u00f6ffnung in der vorderen oder hinteren Metallplatte gestattet die Anf\u00fcllung des Zwischenraums mit .der Riechstoffl\u00f6sung, mit welcher nach und nach auch die por\u00f6se Substanz des eigentlichen Riechzylinders sich imbibiert und so eine unersch\u00f6pfliche, immer vorhandene Riechquelle herstellt.\nFig. 4. Schema eines Kiechmessers mit Magazinzylinder.\nDer Magazinzylinder enth\u00e4lt einen in Wasser, Glyzerin oder fl\u00fcssigen Paraffin gel\u00f6sten Riechstoff, der das por\u00f6se Innenrohr imbibiert, aber nicht heranssickert, weil das zwischen dieses und den Glasmantel- gefa\u00dfte Magazin hermetisch verschlossen ist.\nDas Ganze kann vor- und r\u00fcckw\u00e4rts geschoben werden \u00fcber ein gl\u00e4sernes Riechrohr, das durch den Metallsehirm hindurchgeht und w\u00e4hrend des Versuchs in die vordere H\u00e4lfte des Nasenlochs hineingebraeht wird.\nAls Material dient entweder Filtrierpapier oder por\u00f6ses Porzellan.\nHerstellung eines por\u00f6sen Zylinders aus Papier.\nEs wird ein kleines Zylinderchen aus Nickelgaze von genau 10 cm L\u00e4nge und 0,8 cm Weite angefertigt; die Gaze selbst hat eine Dicke von 0,5 mm. Die Gesamtoberfl\u00e4che der Maschenzwischenr\u00e4ume ist dann gleich derjenigen der Gesamtgitterbreite. Um dieses Zylinderchen wird auf der Drehbank gew\u00f6hnliches Filtrierpapier gewickelt. Der Arbeiter soll f\u00fcr saubere H\u00e4nde und \u00fcberdies daf\u00fcr Sorge tragen, da\u00df er das Papier nicht ber\u00fchrt, sondern nur mittels eines anderen reinen Papiers festh\u00e4lt. Man wickelt so lange immer neue Schichten, bis man ein massives Papierzylin-derchen von 2l/2 mm Wanddicke erhalten hat.\nHerstellung eines por\u00f6sen Zylinders aus Porzellan.\nDie por\u00f6sen olfaktometrischen Zylinder werden von der Firma t\u2019Hooft & Laboueh\u00e8re in Delft aus verschiedenen Arten T\u00f6pferwerk verfertigt. Wir w\u00e4hlten ein Gemenge von drei Gattungen Ton, n\u00e4mlich einer fetten","page":0},{"file":"pa0065.txt","language":"de","ocr_de":"Olfaktometrie.\n65\nund einer mageren und einer an Kiesels\u00e4ure reichen Tonerde. Diese drei Bestandteile werden in einem Schmelztiegel gemischt. Die Porosit\u00e4t dieser R\u00f6hren wird je nach der Temperatur des Ofens etwas verschieden aus-fallen. Der Tongeruch ist minimal. Die Lichtweite des Zylinders soll genau 8 mm messen; der Umkreis betr\u00e4gt dann 25 mm, eine Zahl, welche die Berechnung der riechenden Oberfl\u00e4che aus der vorgeschobenen Zylinderl\u00e4nge erleichtert. Es gelingt jedoch beim Brennen der Zylinder nicht immer, die gew\u00fcnschte Weite zu erzielen, denn der Ton schrumpft betr\u00e4chtlich mehr oder weniger, je nach der jeweiligen Temperatur des Ofens und der Zusammensetzung der Tonmasse, zusammen. Dem Fabrikanten wird es nur dann allm\u00e4hlich gelingen, die richtigen Mischungsverh\u00e4ltnisse zu treffen, wenn er wiederholt nacheinander Zylinder aus demselben Gemenge an verschiedenen Stellen des Ofens brennt. Zu weite Zylinder sind voll-\na b\te\nFig. 5. Reserve-Magazinzylinder, a. Gazest\u00fctze, b. por\u00f6ser Papierzylinder, c. mit Manometer montierter und gef\u00fcllter Magazinzylinder.\nkommen unbrauchbar, zu enge k\u00f6nnten n\u00f6tigenfalls mit einem Glasst\u00e4bchen ausgefeilt werden.\nIm trocknen Zustande sind diese Zylinder v\u00f6llig geruchlos, sobald man sie jedoch mit Wasser in Ber\u00fchrung bringt, bekommen sie einen eigent\u00fcmlichen Steingeruch, von dem sie erst dadurch befreit werden, da\u00df man sie einige Stunden in str\u00f6mendem Wasser liegen l\u00e4\u00dft und vollkommen durchn\u00e4\u00dft benutzt. Man kann diese umst\u00e4ndliche Prozedur jedoch umgehen und, ebenso wie im trocknen Zustande, den Steingeruch ausschalten, wenn man sie ausschlie\u00dflich mit paraffin\u00f6sen Riechstoffl\u00f6sungen tr\u00e4nkt. Ich habe daher in den letzten Jahren bei der Benutzung solcher por\u00f6sen Porzellanr\u00f6hren nur geruchloses Paraffinum liquidum als L\u00f6sungsmittel der zu verwendenden Riechstoffe verwendet.\nZusammenstellung des Magazinzylinders.\nDie Zusammenstellung des Magazinzylinders ist dieselbe bei Benutzung eines Papierzylinderchens wie bei jener der gebrannten Delftschen Kaolinmasse. Wir werden sie f\u00fcr den Fall, da\u00df ein Papierzylinderchen gew\u00e4hlt wird, beschreiben.\nTigerstedt, Handb. d. pbys. Methodik III, 1.\n5","page":0},{"file":"pa0066.txt","language":"de","ocr_de":"66\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nIn Figur 5 sind die drei Stadien noch einmal nebeneinander gestellt. Bei a das Zylinderchen aus Metallgaze, bei b der Papierzylinder und bei c der vollst\u00e4ndige Magazinzylinder. Letzterer bleibe immer genau horizontal aufgestellt. Gerade zu diesem Zwecke ist der Fu\u00df des Laboratoriumriechmessers mit Stellschrauben versehen. Wird der Zylinder nicht benutzt, so kann er abgenommen und auf einen kleinen, ebenfalls mit Stellschrauben versehenen Untersatz beiseite gestellt werden. Die immer zur\u00fcckbleibende Luftblase dient als Libelle. In der Figur ist noch ein kleines kommunizierendes Rohr dargestellt, das, gew\u00f6hnlich fortgenommen, dem Leser hier zeigt, wie gering der Filtrationsdruck ist, dem die ganz allm\u00e4hlich durch-sickemde Fl\u00fcssigkeit ausgesetzt ist. Derselbe ist nahezu Null. Das Niveau im \u00e4u\u00dferen kommunizierenden Rohr ist jenem des unteren Lumenrandes gleich. In den im Fl\u00fcssigkeitsmantel sich bildenden Luftblasen mu\u00df also ein geringerer Druck herrschen als eine Atmosph\u00e4re. Die negative Differenz ist gleich der der H\u00f6he zwischen unterem Lumenrand und Luftblase befindlichen Fl\u00fcssigkeitss\u00e4ule, d. h. ein paar Zentimeter.\nUm einen solchen Magazinzylinder mit riechender Fl\u00fcssigkeit zu f\u00fcllen, wird er vertikal gestellt und die Schraube der oberen Eingu\u00df\u00f6ffnung fortgenommen; dann gie\u00dft man die Fl\u00fcssigkeit aus einer Pipette schnell hinein. W\u00e4hrend man damit besch\u00e4ftigt ist, filtriert die Fl\u00fcssigkeit reichlich ab. Sobald aber die Eingu\u00df\u00f6ffnung verschlossen wird, beschr\u00e4nkt sich der weitere Verlust auf ein ganz unbedeutendes Quantum, das gerade hinreicht, um die Maschenr\u00e4ume der Gazest\u00fctze und die Au\u00dfenwand des hineingesteokten Innenr\u00f6hrchens zu befeuchten. Offenbar filtriert die Fl\u00fcssigkeit nur so lange ab, bis die \u00fcber die Fl\u00fcssigkeit zur\u00fcckgebliebene Luft den soeben genannten Druckwert angenommen hat. Es ist also vorteilhaft, den Mantel nahezu vollst\u00e4ndig zu f\u00fcllen, denn dann stellt das Gleichgewicht zwischen dem atmosph\u00e4rischen Druck au\u00dfen und dem hydrostatischen Druck innen sich rasch her. Eine gr\u00f6\u00dfere Luftblase l\u00e4\u00dft weit mehr Fl\u00fcssigkeit abflie\u00dfen, bis sie sich so weit vergr\u00f6\u00dfert hat, da\u00df die erforderliche Druckerniedrigung erreicht ist.\nAuf die Dauer wird sich etwas mehr Luft ansammeln und zwar infolge eines sehr geringen Fl\u00fcssigkeitverlustes, der in folgender Weise zustande kommt. Die Figur gibt den Manometerstand bei vollst\u00e4ndig vorgeschobenem Zylinder an. Schiebt man den Zylinder jedoch so weit zur\u00fcck, da\u00df zwischen Nickelgaze und Innenr\u00f6hrchen sich eine kapillare Fl\u00fcssigkeitsschicht bilden kann, so unterh\u00e4lt die kapillare Wirkung eine Saugung von ungef\u00e4hr 1 cm, und tritt dadurch ein klein wenig Fl\u00fcssigkeit, die beim sp\u00e4teren Vorschieben des Zylinders teilweise der Verdampfung anheimf\u00e4llt, aus.\nIn den ersten Augenblicken der F\u00fcllung kommt es vor, wenigstens bei einzelnen Riechmessern, da\u00df das Papierzylinderchen und seine Gazest\u00fctze innerlich zwar feucht, aber nicht riechend sind.1) Wenn man aber einige Stunden wartet, bis die vollst\u00e4ndige Imbibierung erfolgt ist, erscheint der Duft in voller und sp\u00e4ter auch nicht mehr zunehmender Intensit\u00e4t. Dies entspricht der allt\u00e4glichen Erfahrung der Chemiker, da\u00df die meisten der hier in Betracht kommenden L\u00f6sungen durch Filtrierpapier unver\u00e4ndert filtrieren.\n1) Vergl. \u00fcber analoge Erscheinungen Ostwalds Lehrb. d. allgem. Chemie, Bd. I, S. 1085.","page":0},{"file":"pa0067.txt","language":"de","ocr_de":"Olfaktometrie.\n67\nAnstellung der Beobachtungen.\nNach vollst\u00e4ndiger Imbibierung des Filtrierpapiers resp. Kaolinzylinders kann ohne weiteres eine Messung der Riechkraft stattfinden. Man schiebe den Magazinzylinder ein wenig \u00fcber das Riechrohr vor, so da\u00df ein Teil der Innenfl\u00e4che unbedeckt bleibt, im selben Augenblick aspiriere man rasch und merke sich, ob man eine Geruchsempfindung bekommt oder nicht. Im positiven Falle frage man sich, ob es m\u00f6glich ist, die Qualit\u00e4t des Riechstoffs anzugeben, wenn nicht, so blase man fl\u00fcchtig durch und schiebe weiter aus, bis man eine qualitativ definierbare Empfindung bekommt. In letzterer Weise immer weiter schiebend, findet der Beobachter seine Erkennungsschwelle f\u00fcr die betreffende L\u00f6sung. Um genaue Resultate zu erhalten, hat man in der Olfaktologie mit Erkennungsschwellen und nicht mit Reizschwellen zu arbeiten1), und umgekehrt auch aus der zur Erkennungsschwelle ben\u00f6tigten Zylinderl\u00e4nge die relative Riechst\u00e4rke der L\u00f6sung abzuleiten.\nAlle Aspirationen sollen durch die vordere H\u00e4lfte des Nasenloches stattfinden, weil die aus der Innenr\u00f6hre kommende Luft bekanntlich sonst nicht in die Riechbahn gelangt. Der hintere Teil des Nasenloches wird jedoch nicht verschlossen, um die nat\u00fcrlichen Verh\u00e4ltnisse beim Riechen nicht zu st\u00f6ren.\nWenn man bei einer gewissen Stellung des Apparates eine deutliche Empfindung erhalten hat, mu\u00df der Versuch wiederholt werden, denn es w\u00e4re m\u00f6glich, da\u00df man nur deswegen einen Geruchseindruck bekommen hat, weil etwas vom am Glase des Riechrohres adsorbierten Riechstoff sich dem gemessenen zugesellt hat. Zu diesem Zwecke soll das Riechrohr gereinigt werden. Am bequemsten geschieht dies durch Durchleiten von Luft mit Hilfe einer kleinen Bunsenschen Aspirationspumpe. F\u00fcr gew\u00f6hnlich gen\u00fcgen einige wenige Minuten, eine Zwischenzeit, welche \u00fcbrigens doch auch erw\u00fcnscht ist, zur vollst\u00e4ndigen Erholung des Sinnes. Man \u00fcberzeuge sich von der vollst\u00e4ndigen Geruchlosigkeit des Riechrohres, schiebe bis zur fr\u00fcheren Stellung vor und merke sich, ob wieder eine zur Empfindung hinreichende Duftmenge da ist. Wenn dies der Fall, ist man am Ziel und kennt die Riechkraft der L\u00f6sung, resp. die Geruchssch\u00e4rfe des Beobachters.\nBei solchen Versuchen ist es angezeigt, den Zylinder in nicht zu kleinen Stufen vorzuschieben, um m\u00f6glichst rasch zur Schwelle zu gelangen. Wenn schon bei 1 mm etwas von dem Dufte gesp\u00fcrt wird, empfiehlt es sich, den Versuch abzubrechen und zur weiteren Verd\u00fcnnung der Riechstoffl\u00f6sung \u00fcberzugehen.\nBeispiele von Reizschwellenbestimmungen.\nI.\t\u00c4ther in ges\u00e4ttigter w\u00e4sseriger L\u00f6sung, Papierzylinderchen mit Metallgaze als St\u00fctze. Erkennungsschwelle bei 0,2 cm.\nII.\tKampfer in w\u00e4sseriger L\u00f6sung, Papierzylinderchen mit Metallgaze als St\u00fctze. Erkennungsschwelle bei 6 cm f\u00fcr eine L\u00f6sung 1:100000.\nIII.\tCumarin in w\u00e4sseriger L\u00f6sung, Papierzylinderchen mit Metallgaze als St\u00fctze, 1 zu Million. Erkennungsschwelle bei 1 cm.\nIonon in w\u00e4sseriger L\u00f6sung, Papierzylinderchen mit Metallgaze als St\u00fctze, 1 zu Million. Erkennungsschwelle bei 1 cm.\n1) Die Namen Reizschwelle und Erkennungsschwelle entnehme ich Ziehens Vorlesungen \u00fcber physiologische Psychologie; Toulouse w\u00e4hlt f\u00fcr dieselben Begriffe die Worte \u201esensation\u201c und \u201eperception\u201c.\n5*","page":0},{"file":"pa0068.txt","language":"de","ocr_de":"H. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nIron in w\u00e4sseriger L\u00f6sung, Papierzylinderchen mit Metallgaze als St\u00fctze, 1 zu Million. Erkennungsschwelle bei 1 cm.\nIV. Trinitrobutyltoluol in w\u00e4sseriger L\u00f6sung 1:5000000 Kaolinzylinder. Erkennungsschwelle bei 0,4 cm.\nParaffin\u00f6se L\u00f6sungen.\nV. Athylbisulfid 1:10000. Erkennungsschwelle bei 0,2 cm. Kaolinzylinder. YI. Pyridin 1:1000. Erkennungsschwelle bei 0,05 cm. Kaolinzylinder. Guajakol 1:1440000. Erkennungsschwelle bei 1 cm. Kaolinzylinder.\nCh. Henry hat, von meinem Prinzip der \u00fcbereinander schiebbaren Zylinder ausgehend, am 6. Februar 1892 in der Soc. de Biologie von einem Olfaktometer berichtet, worin der Riechstoff in gasf\u00f6rmigem Zustande durch den por\u00f6sen Zylinder diffundiert. Die Theorie dieses Apparats hat zu sehr scharfen Diskussionen zwischen Henry und Pa\u00dfy Veranlassung gegeben.\nFehlerquellen.\n1.\tWenn die metallenen, innen mit Kork bekleideten Endplatten des Magazinzylinders am Glasmantel und por\u00f6sen Zylinder genau anschlie\u00dfen und von den Schrauben gen\u00fcgend zusammengepre\u00dft gehalten werden, schlie\u00dft der Magazinzylinder vollkommen und sickert nirgends etwas aus. Hat sich irgendwo ein Fehler eingeschlichen, wodurch der Apparat unvollkommen schlie\u00dft, so soll der Fehler aufgesucht und verbessert werden, bevor man zu beobachten anf\u00e4ngt, da sonst die Umgebung unm\u00f6glich wirklich geruchlos sein kann, wie es f\u00fcr die richtige Ausf\u00fchrung einer Riechmessung unerl\u00e4\u00dflich ist.\nAus demselben Grunde ist auch unbedingt darauf zu achten, da\u00df der Olfaktometer im 0-stande keinen Geruch abgibt. Geschieht dies, so verd\u00fcnnt man die Riechstoff! \u00f6sung weiter1).\n2.\tWenn f\u00fcr alle Unterteile des Olfaktometers die richtigen Gr\u00f6\u00dfenverh\u00e4ltnisse gew\u00e4hlt sind, pa\u00dft der Magazinzylinder genau um das gl\u00e4serne Innenrohr, an dessen nach oben gekr\u00fcmmten Ende man aspiriert. Gelegentlich kommt es jedoch vor, da\u00df das gl\u00e4serne Innenrohr etwas zu d\u00fcnn ist und das Lumen des por\u00f6sen Zylinders also nicht ganz genau ausf\u00fcllt. In diesem Falle kann man sich helfen, indem man an der Schirmseite des Magazinzylinders eine Verschlu\u00dfplatte aus Waschleder anbringt, die von einem breiten Metallstreifen und zwei Schiebern kr\u00e4ftig angedr\u00fcckt wird. Man fertigt sich die Yerschlu\u00dfplatte selbst an. Dazu wird in ein Waschleder ein glattwandiges Loch von etwa 6 bis 7 mm mit Hilfe eines Korkbohrers ausgeschnitten.\n1) Wenn der Riechmesser im O-stande, d. h. bei v\u00f6llig eingeschobenem Zylinder, beim Aspirieren am Riechrohr eine, sei es auch schwache Geruchsempfindung hervorruft, kann man au\u00dfer der weiteren Verd\u00fcnnung der Riechstoffl\u00f6sung noch einen Kunstgriff anwenden, um zum Ziele zu kommen. Man kann der aspirierten, mit Riechstoff geschw\u00e4ngerten Luft im bekannten Verh\u00e4ltnis reine geruchlose Luft beimischen. Dies ist jedoch nicht zu erreichen, wenn man in nat\u00fcrlicher Weise am Riechrohr aspiriert, denn in diesem Falle verringert man die Str\u00f6mungsgeschwindigkeit im Apparat im gleichen Ma\u00dfe, als man verd\u00fcnnt, und das Endresultat ist dasselbe wie vorher. Der Zweck wird nur erreicht, wenn man die Aspiration in k\u00fcnstlicher Weise zustande bringt, dabei den Strom durch ein 50 ccm fassendes Riechfl\u00e4schchen f\u00fchrend, und nachher verd\u00fcnnt (Archiv f. Physiol. 1903, S. 48).","page":0},{"file":"pa0069.txt","language":"de","ocr_de":"Olfaktometrie.\n69\n3. Man soll, um der Erm\u00fcdung m\u00f6glichst vorzubeugen, mit schwachen Reizen anfangen und erst allm\u00e4hlich zu st\u00e4rkeren \u00fcbergehen. Die Art und Weise der Atmung ist bei Schwellenbestimmungen ohne nennenswerten Einflu\u00df, wenn man dem Beobachter nur volle Freiheit l\u00e4\u00dft, sie nach Belieben auszuf\u00fchren. Er sucht dann, unwillk\u00fcrlich und unbewu\u00dft, die g\u00fcnstigsten Me\u00dfbedingungen auf. Bei anderen als Schwellenbestimmungen soll man genau darauf achten, wie aspiriert wird. Es soll vorsichtig schn\u00fcffelnd geschehen, ungef\u00e4hr wie man an einer Blume oder an einem schwach riechenden chemischen Pr\u00e4parate riecht (\u201eflairer\u201c). Bei sehr genauen Versuchen\nFig. 6. Sandsp\u00fclverfahren.\nDas sonst nach oben ahgebogene Riechrohr ist nach unten gedreht und in eine mit feinem Sande gef\u00fcllte Grlasschale gesteckt worden. Seinem andern, vom Nasenloch distalen Ende ist ein Kautschukrohr aufgesteckt, das zur mit der Wasserleitung verbundenen Aspirationspumpe f\u00fchrt. Der Sp\u00fclsand wird unterwegs von einer Filtrierflasche aufgefangen.\nsoll der Aspirationsmodus registriert werden, wof\u00fcr sp\u00e4ter (im Kapitel Reaktionszeit) eine einfache Methode angegeben wird.\n4. Nach jeder Beobachtung ist das Innenrohr von dem adh\u00e4rierenden Riechstoff zu reinigen. Je st\u00e4rker der Reiz war, desto schwieriger ist diese Aufgabe. Nach schwachen Reizen gen\u00fcgt es, etwas Luft hindurchzublasen. Da\u00df w\u00e4hrend dieser Prozedur der olfaktometrische Zylinder vollst\u00e4ndig eingeschoben sein mu\u00df, ist selbstverst\u00e4ndlich, da sonst die kapillare Schicht der riechenden L\u00f6sung, die als Geruchsquelle dient, der Verdunstung zu sehr ausgesetzt ist. Wenn sehr stark riechende Luft durch das Innenrohr hindurchgegangen ist, ist es empfehlenswert, das Riechrohr mit in Alkohol","page":0},{"file":"pa0070.txt","language":"de","ocr_de":"70\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nangefeuchteter Watte (an einem biegsamen Rotkupferdraht) leicht auszuwischen und nachher mit Hilfe einer kleinen Wasserluftpumpe w\u00e4hrend, einiger Zeit Luft durchzusaugen. F\u00fcr fest haftende Ger\u00fcche gen\u00fcgt dies jedoch nicht. Die Riechstoffe, um welche es sich handelt, sind f\u00fcr gew\u00f6hnlich wenig l\u00f6slich. Es hilft also wenig, mit Wasser auszusp\u00fclen und nachher mittels Luftstrom zu trocknen. Was jedoch Wasser nicht zu leisten vermag, l\u00e4\u00dft sich mit Hilfe eines reibenden Pulvers erreichen. Man f\u00fchrt mit Hilfe der Wasserstrahlpumpe einen Pulverstrom hindurch. Von Pulvern, welche angewendet wurden, bew\u00e4hrte sich einfacher gew\u00f6hnlicher Sand, der durch Schlammen von gr\u00f6beren Beimischungen befreit war (Fig. 6).\nDie Durchsp\u00fclung des Riechrohres l\u00e4\u00dft sich bequem ausf\u00fchren, wenn man den olfaktometrischen Zylinder vollst\u00e4ndig einschiebt, so da\u00df derselbe das Riechrohr bedeckt, mit Ausnahme eines ganz kurzen St\u00fcckes, welches aus der vom Experimentator abgewendeten Seite des Instruments hervorragt. Man dreht ferner das Innenr\u00f6hrchen innerhalb seiner Befestigung im Schirm um 180\u00b0 in der Weise, da\u00df sein abgebogenes Ende, das sonst in die Nase eingef\u00fchrt wird, jetzt nach unten sieht und in den in offener Schale bereit gehaltenen Sand gesteckt werden kann. Verbindet man nun das Ende des Innenr\u00f6hrchens mittels eines Kautschukrohres mit der W asserstrahlluftpump e, so kann der Sand hindurchgeleitet werden. Nur ist selbstverst\u00e4ndlich noch irgendein Beh\u00e4lter zum Auffangen des austretenden Sandes zwischenzuschieben. Je nach Bedarf l\u00e4\u00dft man bis zu einem Kilo Sand durchstr\u00f6men. Wenn anzunehmen ist, da\u00df die adh\u00e4rierenden Riechpartikelchen entfernt seien, so reinigt man das Glasrohr von noch zur\u00fcckgebliebenen Sandk\u00f6rnern. Indem man den negativen Druck im Beh\u00e4lter durch Zuhalten der Kautschukverbindung an passender Stelle ansteigen l\u00e4\u00dft, bekommt man beim L\u00f6sen des Verschlusses einen kr\u00e4ftigen Luftstrom, der auch die letzten Sandreste wegschafft. Einige Minuten einfacher Durchstr\u00f6mung mit Luft beendigen die Prozedur, um den eigent\u00fcmlichen Steingeruch des Sandes zu beseitigen. Die Stelle des Innenr\u00f6hrchens, welche mit dem Kautschuk in Ber\u00fchrung war, soll schlie\u00dflich mit Watte abgewischt werden, damit auch an diesem Teil des Apparats kein st\u00f6render Geruch haften bleibt. Wenn die Vorderfl\u00e4che des Zylinders noch einen solchen zeigt, wird dieselbe mit einer d\u00fcnnen Schicht Watte bedeckt, wobei die Verschlu\u00dfschrauben als St\u00fctze dienen.\nTheorie des Olfaktometers.\nDie Intensit\u00e4t des von einem Riechmesser hervorgerufenen Reizes h\u00e4ngt, wenn man von der Eigenart der riechenden Substanz absieht, von zwei Faktoren ab:\n1.\tvon der L\u00e4nge, \u00fcber welche der olfaktometrische Zylmdei vorgeschoben wird,\n2.\tvon der Geschwindigkeit der den Apparat durchstr\u00f6menden\nLuft.\t.\nWas ersteres angeht, lassen die \u00fcblichen Apparate einen Wechsel der vorgeschobenen L\u00e4nge von 0 bis 99 mm zu1). Die Weite des olfakto-\n1) Dem olfaktometrischen Zylinder eine gr\u00f6\u00dfere L\u00e4nge als 10 cm zu geben, ist wegen des dann entstehenden R\u00f6hrenwiderstands nicht empfehlenswert.","page":0},{"file":"pa0071.txt","language":"de","ocr_de":"Olfaktometrie.\n71\nmetrischen Zylinders ist bei allen Riechmessern 0,8 cm, also ist der innere Umkreis 2,5 cm; demnach kann die zylinderf\u00f6rmige riechende Fl\u00e4che von 0 bis zu fast 25 qcm wechseln. Was den zweiten Faktor betrifft, ist es klar, da\u00df man in sehr verschiedener Weise die Luft \u00fcber die riechende Fl\u00e4che hinziehen kann. Faktisch legt man sich jedoch bei Schwellenbestimmungen eine gewisse Einschr\u00e4nkung auf.\nIm allgemeinen wird es, um eine kr\u00e4ftige Geruchsempfindung zu bekommen, vorteilhaft sein, \u00e4u\u00dferst langsam zu aspirieren. Die Luft ist dann lange mit der riechenden Oberfl\u00e4che in Ber\u00fchrung und pro Yolumeinheit h\u00e4ufen sich m\u00f6glichst viele riechende Teilchen in ihr an. Sobald man jedoch in dieser Richtung \u00fcbertreibt, so schl\u00e4gt der Vorteil in einen Nachteil um. Die so sorgsam mit Riechstoff geschw\u00e4ngerte Luft kann nicht hoch genug in die Nasenh\u00f6hle hinaufgef\u00fchrt werden und die Riechspalte gar nicht erreichen. Statt einer kr\u00e4ftigen Reizung wird nun \u00fcberhaupt keine erhalten. Die Skylla des zu rasch und die Charybdis des zu langsamen Aspirierens sollen beide gemieden werden.\nIn einem konkreten Falle sind dabei ausschlaggebend:\n1.\tdie individuellen anatomischen Verh\u00e4ltnisse,\n2.\tdie physikalischen Eigenschaften der riechenden Substanz, sowohl dem L\u00f6sungsmittel als den Glasw\u00e4nden gegen\u00fcber.\nDurch erstere wird die H\u00f6he bestimmt, bis zu welcher die Str\u00f6mung gelangen wird, und durch letztere ist die Luftgeschwindigkeit festgelegt, die an sich die g\u00fcnstigsten Me\u00dfbedingungen hergeben w\u00fcrde.\nBei jeder Schn\u00fcffelbewegung werden nach mit Gads Atemvolumschreiber an gestellten Versuchen im Mittel 30 ccm Luft eingezogen. Eine solche Aspiration h\u00e4lt nach einer anderen graphischen, im Paragraphen \u00fcber Reaktionszeit n\u00e4her zu schildernden Methode im Mittel 0,29 Sekunden an. Es l\u00e4\u00dft sich hieraus berechnen, da\u00df die Luft im Olfaktometer zu gew\u00f6hnlichen Schwellenbestimmungen mit einer Geschwindigkeit von +100 ccm pro Sekunde fortbewegt wird.\nAus diesen \u00dcberlegungen folgern wir, da\u00df\nReiz\nDie von der Eigenart der riechenden Substanz abh\u00e4ngige Konstante habe ich fr\u00fcher \u201eodorimetrischen Koeffizient\u201c genannt. Sie l\u00e4\u00dft sich empirisch bestimmen durch Vergleichung der mit dem konkreten Riechmesser gefundenen normalen Reizschwelle, mit der an einem Kautschukriechmesser festgestellten normalen Reizschwelle. Letztere entspricht zuf\u00e4llig einer vorgeschobenen Zylinderl\u00e4nge von im Mittel 1 cm, was die Rechnung bedeutend erleichtert.\nEs hat sich schlie\u00dflich als praktisch herausgestellt, dem normalen Schwellenwert eines Geruchsreizes bestimmter Qualit\u00e4t einen eigenen Namen zu geben. Wir nennen ihn \u201eOlfaktie\u201c. Man findet eine Olfaktie mehr oder weniger genau, indem man an mehreren Tagen an einem normalen Geruchsorgan die Reizschwelle in Zentimeter vorgeschobener Zylinderl\u00e4nge des Olfaktometers bestimmt und aus den gefundenen Werten entweder das arithmetische Mittel zieht oder, was bequemer ist, den h\u00e4ufigsten Wert auf-\n\u201e\t, Zylinderlange x Umkreis der duftenden Flache\ngro\u00dfe = Konstante x \u2014-J-------3----------------------------------- \u2022\n\u00b0\tLufttransport pro Sekunde","page":0},{"file":"pa0072.txt","language":"de","ocr_de":"72\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nsucht. Je gr\u00f6\u00dfer die Anzahl Messungen ist, um so genauer entspricht eine solche Zahl dem wirklichen Wert. Zu einer ersten Ann\u00e4herung gen\u00fcgen bereits 10 Bestimmungen, an verschiedenen Tagen und bei Temperaturen von ungef\u00e4hr 15\u00b0 angestellt. Die in dieser Weise bestimmte Schwelle oder Olfaktie l\u00e4\u00dft sich dann des weiteren als Einheit des Reizes verwenden.\nDie Berechtigung einer solchen Verwendung der Olfaktie als Einheit bei der physiologischen Bemessung eines Geruchreizes entnehme ich der\nbekannten Fechnerschen Formel e = klog^-, in welcher e die Empfindungsst\u00e4rke, k eine Konstante, r die Reizst\u00e4rke und b die Schwelle des Reizes angibt. Eine Reizst\u00e4rke in Olfaktien ausgedr\u00fcckt, entspricht offen-\nbar dem Wert\nr\ndessen mit einer Konstante multiplizierter Logarithmus\ndas Ma\u00df der Empfindungsst\u00e4rke bedeutet. \u00dcberall, wo es auf Intensit\u00e4tsvergleichungen von Reizen in physiologischer Hinsicht ankommt, mit anderen Worten, wo die ungef\u00e4hre G\u00fcltigkeit des Web ersehen Gesetzes vorausgesetzt werden kann, ist infolgedessen die Messung nach Olfaktien am Platz.\nMan hat sich gelegentlich an der Tatsache gesto\u00dfen, da\u00df die Olfaktie, wie eine Schwelle \u00fcberhaupt, nicht ohne Heranziehung eines Sinnesorgans reproduziert werden kann. Es liegt hier ein Mi\u00dfverst\u00e4ndnis vor. Die \u201eOlfaktie\u201c entspricht der Reizschwelle eines normalen Geruchsorgans und zwar f\u00fcr jede riechende Substanz gesondert. Es gibt eine Olfaktie Kampferduft, eine Olfaktie Chloroformduft, eine Olfaktie Iononduft usw., aber nie eine Olfaktie ohne weitere Andeutung der Qualit\u00e4t des reizenden Duftes. Auch ist die Schwelle eines normalen Geruchsorgans an sich keine umschriebene physikalische Gr\u00f6\u00dfe. Sie entspricht einer solchen nur unter ganz bestimmten Bedingungen. Diese Bedingungen aber lassen sich festlegen, wie der n\u00e4chste Paragraph \u00fcber die Pr\u00e4zisionsmessung zeigen wird. Und dann ist die Olfaktie, wo n\u00f6tig, reproduzierbar.\nSo hohen Anforderungen entspricht unsere oben vorgeschlagene Standard-Olfaktie (die Olfaktie des Kautschuks) nicht. Sie hat dagegen ihren praktischen Vorteil. Ohne Zeitverlust in jedem Laboratorium herzustellen ist die ihr entsprechende Zylinderl\u00e4nge verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig wenig von der Temperatur der Umgebung abh\u00e4ngig und erm\u00fcdet den Geruchssinn fast gar nicht. Auch die Riechkraft der im Handel vorhandenen neuen Kautschukrohre ist nicht gerade sehr wechselnd. Meine Bestimmungen aus den Jahren 1888 bis 1890 entsprechen, sowohl was den Mittelwert als was den h\u00e4ufigsten Wert angeht, genau jenen Griesbachs aus dem Jahre 1897, d. h. in beiden F\u00e4llen wurde als h\u00e4ufigster Wert 0,7 cm, als Mittelwert 1,0 cm Zylinderl\u00e4nge gefunden.\nAber auch jeder andere Stoff l\u00e4\u00dft sich zur Herstellung einer Standard-Olfaktie verwenden und dann ist es selbstverst\u00e4ndlich, da\u00df man bei genaueren, in aller Strenge durchgef\u00fchrten Versuchsreihen einen chemisch reinen K\u00f6rper w\u00e4hlen wird, und zwar in einem Magazinzylinder mit Porzellanzylinder unter vollkommener Festlegung der Versuchsbedingungen (Temperatur, Geschwindigkeit des Luftstroms usw. siehe den n\u00e4chsten Paragraphen).","page":0},{"file":"pa0073.txt","language":"de","ocr_de":"Olfaktometrie.\n73\nPr\u00e4zisionsmessung.\nWenn man bei Benutzung des Olfaktometers in nat\u00fcrlicher Weise riecht, \u00fcbt der Aspirationsmodus einen unberechenbaren Einflu\u00df auf das Resultat aus. Dieser schwer zu beherrschende Faktor f\u00e4llt aus, wenn man die Aspiration statt durch die Atmung durch eine Wasserstrahlluftpumpe oder durch einen Ventilator mit elektrischem Getriebe ausf\u00fchren l\u00e4\u00dft.\nFalls die Wasserleitung als Aspirationskraft dienen soll, verwendet man die gleiche Wasserstrahlluftpumpe, die auch bei der Luft- oder Sandreinigung des Apparats benutzt wird. Nur schalte man irgendeinen Luftmesser ein. Eine gew\u00f6hnliche Gasuhr w\u00fcrde hierzu gen\u00fcgen, wenn nur nicht bei jeder Viertelumdrehung eine kleine Unregelm\u00e4\u00dfigkeit im Luftstrom eintreten\nFig. 7. Pr\u00e4zisionsolfaktometer.\nDas Rieehrohr des Olfaktometers wird in der Pr\u00e4zisionsolfaktometrie nieht unmittelbar zum Riechen verwendet, sondern setzt sich in einen 100 ccm fassenden, mit H\u00e4hnen versehenen und ferner in einen Aerodromometer, der die Aspirationsgeschwindigkeit an gibt, fort. Der Beh\u00e4lter ist zur elektrischen Erw\u00e4rmung mit Niekelindraht umwickelt. Auf dem Tische befinden sieh Logglas (Vt Minute), Rennuhr und Thermometer.\nw\u00fcrde. Besser ist es einen einfachen kleinen Apparat zu benutzen, den ich als Aerodromometer beschrieben habe1).\nIn einem vertikalen Glasrohr ist zwischen zwei federnden Spiralfedern ein leichtes Aluminiumscheibchen aufgeh\u00e4ngt. Um das Scheibchen herum bleibt innerhalb des Glasrohrs genau so viel Spielraum, als das Areal der Zugangs\u00f6ffnungen oben und unten betr\u00e4gt. Abbildung 7 zeigt den Apparat in Vs der wahren Gr\u00f6\u00dfe. Er wird mittels\n1) H. Zwaardemaker, Engelmanns Arch. f. Physiol. 1902, Suppl.. S. 417; Ztschr. f. Instrumentenkunde 1908, S. 17.","page":0},{"file":"pa0074.txt","language":"de","ocr_de":"74\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\neines mit Schrauben versehenen Fu\u00dfes genau vertikal gestellt. Man \u00fcberzeugt sich dann weiter, da\u00df um die kleine von gleichlangen Federn in der Mitte der Bohre festgehaltene Aluminiumscheibe herum allseitig der gleiche Eaum \u00fcbrig bleibt und die Scheibe ohne Eeibung auf- und abschwingen kann. Wenn die Federn gen\u00fcgend lang sind, wird sie von dem Luftstrom ann\u00e4hernd proportional mit der Geschwindigkeit desselben mitgef\u00fchrt. Die Eichung l\u00e4\u00dft sich leicht ausf\u00fchren. Sowohl ein gro\u00dfes Spirometer (sog. Waldenburger Apparat) als eine gew\u00f6hnliche Gasuhr eignen sich hierzu vorz\u00fcglich. Wenn man die Eichungsmessungen in ein Koordinatensystem eintr\u00e4gt, z. B. die pro Sekunde transportierte Luftmenge auf der Abszisse und die Ausschl\u00e4ge als Ordinate, so zeigt sich eine vollst\u00e4ndig lineale Beziehung, d. h. vollst\u00e4ndige Proportionalit\u00e4t zwischen transportierter Luftmenge und Ausschlag.\nFalls man Elektrizit\u00e4t verwenden will, ist ein von einem Elektromotor getriebener kupferner Fl\u00fcgelventilator sehr dienlich. Wir verwenden eine ziemlich gro\u00dfe Form und lassen sie auf den Luftinhalt eines meterlangen Blechkonus einwirken. An der Spitze des Konus schlie\u00dft sich dann wieder Aerodromometer und Olfaktometer an (Fig. 7). Ein Lufttransport von 100 ccm pro Sekunde hat sich am besten bew\u00e4hrt.\nDer vom Aerodromometer in seiner Geschwindigkeit gemessene Luftstrom (nach Lufttransport geeicht) hat bei den Pr\u00e4zisionsmessungen statt des Atemstroms die sich von der Innenfl\u00e4che des odorimetrischen Zylinders l\u00f6senden Riechstoffmolek\u00fcle mitzuf\u00fchren. Wenn der Strom nur eine beschr\u00e4nkte Zeit, z. B. V4 Minute anh\u00e4lt, ist die Annahme erlaubt, da\u00df die Verdunstung aus der freigegebenen riechenden Oberfl\u00e4che konstant ist und der kontinuierliche Strom fortw\u00e4hrend pro Zeiteinheit die gleiche Menge riechender Molek\u00fcle mitschleppt. Von dieser Eigenschaft wird Gebrauch gemacht, \u00dcndem man stromabw\u00e4rts in der Strombahn einen ungef\u00e4hr 100 ccm fassenden mittels H\u00e4hnen1) abschlie\u00dfbaren, leicht erweiterten Raum einschaltet; er dient als Gasbeh\u00e4lter, an welchem gerochen wird. In diesem Raume wird sich, solange die Durchstr\u00f6mung andauert, Luft befinden, die in einem bestimmten Grade mit riechenden Molek\u00fclen geschw\u00e4ngert ist, und die Menge der letzteren wird bei einer gegebenen Str\u00f6mungsgeschwindigkeit der Luft ausschlie\u00dflich von der Gr\u00f6\u00dfe der riechenden Oberfl\u00e4che abh\u00e4ngen. Wenn man w\u00e4hrend der Durchstr\u00f6mung die H\u00e4hne schlie\u00dft, bleibt die Luft im Beh\u00e4lter gefangen und nach Ausschaltung des letzteren aus der Strombahn ergibt sich die M\u00f6glichkeit, diese Luft mit dem Geruchsorgan auf Intensit\u00e4t und Qualit\u00e4t ihres Duftes zu pr\u00fcfen. Man macht dies am besten, w\u00e4hrend der Beh\u00e4lter an Ort und Stelle bleibt. Nachdem man den vom Olfaktometer abgekehrten Hahn ge\u00f6ffnet hat, wird an dem mittels eines besonderen, von einem Metallstopfen verschlossenen, wandst\u00e4ndig angebrachten, kleinen r\u00f6hrenf\u00f6rmigen Riechr\u00f6hrchen gerochen. Falls bei einer gegebenen Verd\u00fcnnung der Riechstoffl\u00f6sung im Olfaktometer, bei einer gegebenen Str\u00f6mungsgeschwindigkeit und bei einer gegebenen Ausdehnung der riechenden Oberfl\u00e4che die Geruchsst\u00e4rke der im Beh\u00e4lter zur\u00fcckgebliebenen Luft sich als \u00fcber der Schwelle liegend herausstellt, kann man den Reiz erniedrigen:\nentweder durch weitere Verd\u00fcnnung der Riechstoffl\u00f6sung im Magazinzylinder,\n1) Man h\u00fcte sich beim Einfetten vor Fett, das auch nur den mindesten Geruch abgibt. \u2014 In Arch. f. Physiol. 1903, S. 48 habe ich eine Methode geschildert, wo man ohne - H\u00e4hne auskommt. Die jetzt beschriebene ist aber bequemer und genauer.","page":0},{"file":"pa0075.txt","language":"de","ocr_de":"Olfaktometrie.\n75\noder durch Verkleinerung der riechenden Oberfl\u00e4che, oder endlich durch Verd\u00fcnnung der Luft in dem mit H\u00e4hnen versehenen Beh\u00e4lter und Wiederanf\u00fcllung desselben mit reiner Luft.\nVon diesen drei Hilfsmitteln, um zu schw\u00e4cheren Reizen zu gelangen, ist der Verd\u00fcnnungsgrad der Riechstoffl\u00f6sung aus Zweckm\u00e4\u00dfigkeitsgr\u00fcnden bereits festgelegt, bleibt also die Verkleinerung der riechenden Oberfl\u00e4che und die Verd\u00fcnnung der Luft im Beh\u00e4lter. Eine Luftverd\u00fcnnung l\u00e4\u00dft sich ohne Schwierigkeit mittels der Wasserstrahlluftpumpe bis auf das 10 fache herstellen. Durch neue Anf\u00fcllung mit reiner Luft, welche durch das \u201eRiechr\u00f6hrchen\u201c zu geschehen hat, und abermaliges Verd\u00fcnnen erreicht man eine 100 fache Verd\u00fcnnung. Eine zweite Wiederholung dieser Prozedur gibt 1000 fache Verd\u00fcnnung usw. So kommt man rasch bis zur Schwelle. Einmal in ihrer N\u00e4he, variiert man den Reiz durch Vergr\u00f6\u00dferung bzw. Verkleinerung der riechenden Oberfl\u00e4che weiter, bis man, immer aufs neue die Luft im Beh\u00e4lter 10, 100, 1000 fach verd\u00fcnnend, die wirkliche Schwelle trifft. Die \u00c4nderung der Ausdehnung der riechenden Oberfl\u00e4che findet, wie wohl nicht n\u00e4her hervorzuheben, durch olfaktometrische Verschiebung statt.\nHat man am Beh\u00e4lter riechend eine zweifelhafte Empfindung bekommen, so empfiehlt es sich, die Luft zur Vergleichung noch weiter zu verd\u00fcnnen. Wenn es sich wirklich um die Reizschwelle gehandelt hat, ist der Gegensatz zwischen dieser, gerade zuvor beobachteten Empfindung und der Empfindung der Geruchlosigkeit, die man jetzt erh\u00e4lt, geradezu auffallend.\nWie bereits fr\u00fcher hervorgehoben, arbeitet man in der Olfaktologie unverh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig sicherer mit Erkennungsschwellen als mit Reizschwellen Aber auch bei der Aufsuchung und Handhabung der Erkennungsschwellen hat man darauf zu achten, ob man mit der sogenannten oberen oder mit der sogenannten unteren Erkennungsschwelle zu tun hat. Erstere findet man bei aufsteigender, letztere bei absteigender Methode. Das arithmetische Mittel beider Reizwerte bildet die richtige Erkennungsschwelle.\nDas die Luftverd\u00fcnnung angebende Quecksilbermanometer soll in Millimetern ablesbar sein und w\u00e4hrend der Verd\u00fcnnung nicht zu rasch ansteigen, um die Schlie\u00dfung des distalen Hahns im rechten Augenblick zu erm\u00f6glichen, d. h. im Momente, in welchem das Manometer den um ein Zehntel seines Betrages verringerten Barometerstand anweist.\nManchmal wird man bemerken, da\u00df die Schwelle des augenblicklich normalen Geruchsorgans des Beobachters im Laufe eines Versuchstages auf 2/3 oder die H\u00e4lfte zur\u00fcckgeht. Die Ursache dieser Erscheinung liegt nicht in den Messungen, sondern in der Eigenart des Sinnesorgans, welches der \u00dcbung, oder wenn man lieber will der Bahnung, besonders zug\u00e4nglich ist.\nFalls man mit stark adh\u00e4rierenden Riechgasen zu arbeiten hat, empfiehlt es sich, den Luftbeh\u00e4lter, in welchem die Verd\u00fcnnungen stattfinden, leicht zu erw\u00e4rmen, was am besten elektrisch erfolgt. Ich umgebe zu diesem Zwecke den, wie gesagt, gl\u00e4sernen Beh\u00e4lter mit einer Nickelin-Draht Wickelung; ein von ein paar Akkumulatoren gelieferter Strom unterh\u00e4lt zeitweilig oder andauernd im Beh\u00e4lter eine leichte W\u00e4rme, die die K\u00f6rpertemperatur nicht oder nur wenig \u00fcbersteigen darf. In besonders schwierigen Untersuchungen kann man gleichzeitig auch innerhalb des Innenrohrs des Olfaktometers eine","page":0},{"file":"pa0076.txt","language":"de","ocr_de":"76\tH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nNickelinspirale anbringen lassen. F\u00fcr gew\u00f6hnlich kommt man aber ohne dieselbe aus.\nRegeln f\u00fcr die Ausf\u00fchrung der Pr\u00e4zisionsmessung.\n1.\tDie nach Gewichtsprozenten abgemessene Riechstoffl\u00f6sung wird mittels eines kleinen Trichters in das ungef\u00e4hr 50 ccm fassende Magazin des Magazinzylinders eingegossen, die Eingangs\u00f6ffnung zugeschraubt und der ganze Zylinder, w\u00e4hrend einiger Stunden genau horizontal, bei nicht zu wechselnder Temperatur sich selbst \u00fcberlassen. Dabei sorgt man durch ein eingeschobenes 8 mm dickes Glasst\u00e4bchen auch f\u00fcr vollst\u00e4ndigen Verschlu\u00df der zentralen Bohrung. Nach Ablauf mehrerer Stunden darf man annehmen, da\u00df das por\u00f6se Material, welches als Geruchsquelle zu dienen hat, vollst\u00e4ndig durchtr\u00e4nkt worden ist.\n2.\tTemperatur und Barometerdruck werden abgelesen und notiert.\n3.\tDer Magazinzylinder wird auf das Geleise des Olfaktometers gestellt und \u00fcber das Innenrohr desselben v\u00f6llig eingeschoben.\n4.\tDie Wasserstrahlluftpumpe oder der elektrisch getriebene Ventilator werden in Gang gesetzt und bei eingeschobenem Riechmesser die augenblickliche Stromgeschwindigkeit festgestellt.\n5.\tDer Magazinzylinder wird 1, 2, 3 usw. cm vorgeschoben und im selben Moment ein Logglas (Sanduhr von y4 Minute) in Gang gesetzt.\n6.\tNach i/i Minute werden die beiden H\u00e4hne des Luftbeh\u00e4lters gleichzeitig geschlossen, der Magazinzylinder zur\u00fcckgebracht und die Verbindung mit der Wasserstrahlluftpumpe bzw. Ventilator gel\u00f6st.\n7.\tNach \u00d6ffnung des der Wasserstrahlluftpumpe zugekehrten Hahnes, wird auf-\nmerksam durch das Riechr\u00f6hrchen am Beh\u00e4lter gerochen. Letzterer bleibt hierbei an Ort und Stelle.\t>\n8.\tNach Notierung des Befundes wird auch der andere Hahn ge\u00f6ffnet, die Verbindung mit der Wasserstrahlluftpumpe bzw. Ventilator wiederhergestellt und ein kontinuierlicher Luftstrom zur Reinigung bis zur Geruchlosigkeit des Beh\u00e4lters durchgeleitet.\n9.\tWiederholung des Versuchs unter Verd\u00fcnnung der Luft im Beh\u00e4lter.\n10.\tWiederholung des Versuchs unter Ab\u00e4nderung der L\u00e4nge, bis zu welcher der Magazinzylinder ausgeschoben wird.\nStatt von nach Gewichtsprozenten bestimmten L\u00f6sungen kann man von Mischungen im heterogenen Gleichgewicht Gebrauch machen. Als solche empfiehlt sich eine Mischung von \u00c4ther und Wasser. Man schichtet im Magazin des Olfaktometers selbst beide Stoffe aufeinander und wartet 24 Stunden. Dann bildet sich ein System mit 3 Phasen. 1. Wasser, in welchem ein wenig \u00c4ther aufgel\u00f6st. 2. \u00c4ther mit ein wenig Wasser darin gel\u00f6st. 3. Ein Gemisch von \u00c4ther und Wasserdampf.\nDie der Reizschwelle entsprechende Gasdichte des \u00c4thers sind wir imstande, mit Hilfe von einigen fr\u00fcher von D. Konow alow mitgeteilten Zahlen zu berechnen. Dort wird die Zusammensetzung unserer ersten fl\u00fcssigen Phase auf 1 Wasser : Vio \u00c4ther, jene der zweiten Phase auf 1 Wasser und 33 \u00c4ther angegeben und die Tension der dritten Phase auf 17,2 mm Hg-wasser und 429,8 mm Hg-\u00e4ther bestimmt. Im Gewichte verhalten sich die Menge Wasser und \u00c4ther im Dampf wie 1:116. Die Verdampfung der Bestandteile findet bei der angegebenen und auch von uns festgehaltenen Temperatur (19,8\u00b0) im gleichen Verh\u00e4ltnis statt und wir haben also jetzt nur noch die Totalverdampfung bei kontinuierlicher Durchstr\u00f6mung von 5 zu 5 Minuten festzustellen, um. hieraus ohne weiteres zu der im Momente der Schwelle verdampfenden \u00c4thermenge zu gelangen.","page":0},{"file":"pa0077.txt","language":"de","ocr_de":"Olfaktometrie.\n77\nAu\u00dfer dem System \u00c4ther\u2014Wasser gibt es nur noch drei andere Fl\u00fcssig-keitsmischungen, die gegenw\u00e4rtig zu einem \u00e4hnlichen Zweck herangezogen werden k\u00f6nnen. Die bisher bei Zimmertemperatur untersuchten Systeme, deren Kurve ein Maximum oder .Minimum darbieten, sind die Mischungen Schwefelkohlenstoff\u2014Chloroform, \u00c4ther\u2014Schwefelkohlenstoff, Schwefelkohlenstoff\u2014Alkohol. Vielleicht, da\u00df auch noch eine Mischung zweier fester Stoffe in Betracht k\u00e4me. Wenn man 50 Mol. % Naphthalin und Bromkampfer bei 40\u00b0 (das Eutektikum) zusammenschmilzt, entsteht ein zur Herstellung von olfaktometrischen Ger\u00fcchen geeigneter K\u00f6rper. Weder por\u00f6ses Material noch Magazinzylinder sind dann n\u00f6tig. Man kann die Masse ohne Schwierigkeit in der Form eines Zylinders mit 8 mm Bohrung gie\u00dfen und einem Olfaktometer aufstecken. Nur soll man einen derartigen riechenden Zylinder \u00e4u\u00dferlich mit Glas oder Metall abdecken, damit der Naphthalingeruch sich nicht zu sehr in der Umgebung verbreitet.\nDas System \u00c4ther\u2014Wasser ist vollst\u00e4ndig untersucht und die Dampfphase im Gleichgewicht genau bekannt. Die drei anderen Systeme verdampfen in einer dem Maximum entsprechenden Zusammensetzung als ein einheitlicher K\u00f6rper, das letztgenannte System schmilzt als einheitlicher K\u00f6rper, aber \u00fcber seine Verdampfung ist nichts bekannt. Nichtsdestoweniger1 ist das Eutektikum ein ausgezeichneter Punkt in den Mischungsverh\u00e4ltnissen. Daher ist die ihm entsprechende Zusammensetzung auch immer leicht wieder zu finden und die Homogenit\u00e4t des Zylinders in allen Schichten vollkommen gesichert.\nDas \u00c4ther\u2014Wassersystem hat eine geruchlose und eine riechende Komponente, die \u00fcbrigen Systeme sind aus zwei riechenden Komponenten zusammengesetzt. Vorl\u00e4ufig bietet dies noch eine Schwierigkeit, aber wenn die Olfaktologie die Mischungen und Kompositionen gen\u00fcgend durch gearbeitet hat, l\u00e4\u00dft sich erwarten, da\u00df sie manchmal solchen Systemen von zwei riechenden Komponenten den Vorzug geben wird. Die einfachen Stoffe der Chemie brauchen noch keine einfachen Riechstoffe f\u00fcr das Geruchsorgan zu sein. Es w\u00e4re sehr wohl m\u00f6glich, da\u00df eine Mischung dem physiologisch einfachen Reiz weit n\u00e4her k\u00e4me. Es existiert jedenfalls f\u00fcr die Physiologie gar keine Notwendigkeit, sich auf einfache K\u00f6rper zu beschr\u00e4nken. Wir stellen nur die Anforderung, da\u00df bei unseren Versuchen scharf definierte Substanzen zur Verwendung kommen.\nZu physiologischen Versuchen kamen in den letzten Jahren die in untenstehender Tabelle zusammengestellten Standardl\u00f6sungen in Verwendung. Jede der neun Geruchsklassen ist dabei durch einen scharf definierten Riechstoff in paraffin\u00f6ser L\u00f6sung und geeigneter Konzentration repr\u00e4sentiert.\n1\u00b0 Geruchsklasse, Isoamylazetat 0,5% L\u00f6sung in Paraffinum liquidum\n20\ttf\tNitrobenzol\t5%\ttf\tn\ttf\ttf\n30\tn\tTerpineol\t2,5 %\ttf\tn\ttf\ttf\n40\tn\tMuskon\t0,627 o/0\ttf\ttf\tMyristins\u00e4ure\t\n5o\ttf\t\u00c4thylbisulfid\tl\u00b0/ooo\ttf\ttf\tParaffinum liquidum\t\n60\tn\tGuajakol\t1%0\tn\ttf\ttf\ttf\n7o\ttf\tValerians\u00e4ure l%oo\t\tn\ttf\ttf\ttf\n80\ttf\tPyridin\t1%\tn\ttf\ttf\ttf\n90\tr>\tSkatol\t1 %0\ttf\ttf\ttf\t\u201e","page":0},{"file":"pa0078.txt","language":"de","ocr_de":"78\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nBereits hat eine Reihe wissenschaftlicher Beobachter an diesen Standardl\u00f6sungen eine gen\u00fcgende Anzahl Minimumbestimmungen ausgef\u00fchrt, um die Berechnung von Mittelwerten und wahrscheinlichen Fehlern zu gestatten (die Mittelwerte sind f\u00fcr jede L\u00f6sung und jeden Beobachter aus mindestens 10 Wahrnehmungen hergeleitet).\nMinimum perceptibile in Zentimeter der Olfaktometerskala.\nRiechstoff\tZwaardemaker alte U ntersuchungsreihe\tZwaardemaker neue Untersuchungsreihe\tNoyons\tKubo\tHermanides\t1 Heringa\tde Haan\tAllgemeine Mittel- zahlen\nIsoamylazetat\t\t0,23\t0,20\t0,30\t0,24\t0,30\t0,40\t0,35\t0,29\nNitrobenzol\t\t0,03\t0,03\t0,03\t0,02\t0,02\t0,03\t0,25\t0,06\nTerpineol\t\t1,10\t1,10\t2,00\t2,90\t1,30\t1,20\t1,40\t1,60\nMuskon\t\t0,15\t0,15\t0,30\t\t0,20\t0,30\t0,20\t0,22\n\u00c4thylbisulfid\t\t0,015\t0,015\t0,005\t0,004\t0,012\t0,020\t0,110\t0,012\nGuajakol\t\t0,30\t0,30\t0,25\t0,50\t0,50\t0,60\t1,90\t0,62\nValerians\u00e4ure\t\t0,03\t0,03\t0,02\t0,02\t0,04\t0,04\t0,07 5\t0,04\nPyridin\t\t0,02\t0,02\t0,02\t0,02\t0,03\t0,03\t0,04\t0,03\nSkatol\t\t0,002\t0,003\t\t0,0003\t0,002\t0,003\t0,002\t0,002\nIn einer Untersuchung \u00fcber ein abweichendes Geruchssystem sind noch einige andere Riechstoffe herangezogen worden, wor\u00fcber seitens Noyons, Kubo und mir ebenfalls bereits normale Mittelwerte Vorlagen (vergl. Ztschr. f. Sinnesphysiologie Bd. 42, S. 210). Siehe Tabellen.\nMinimum perceptibile in Zentimeter der Olfaktometerskala.\nKlasse\tRiechstoff in paraffin\u00f6ser L\u00f6sung\tMinimum perceptibile (Mittelwerte aus 10 Beobachtungen)\nII\tBorneol 1%\t\t0,0014\n\tEugenol <2\u00b0/0\t\t1,6\n\tSafrol 3%\t\t1,125\n\tCitral 1%\t\t0,09\nIII\tIonon 0,0001 % in 0,5 % Azetanilidl\u00f6sung in\t\n\tWasser\t\t0,625\n\tHeliotropin\t\t .\t1,98\nVII\tCadaverin 0,1 %\t\t0,001","page":0},{"file":"pa0079.txt","language":"de","ocr_de":"Olfaktometrie.\n79\nOb die L\u00f6sungen friscb hergestellt oder einige Monate lang aufbewahrt worden sind, macht zwar einigen, jedoch keinen gro\u00dfen Unterschied. Blo\u00df die Pyridinl\u00f6sung hat sich wenig haltbar erwiesen.\nMittelwerte in Zentimeter der Olfaktometerskala.\nBeobachter Hermanides\tAlte L\u00f6sungen\tNeu hergestellte L\u00f6sungen\nIsoamylazetat\t\t0,3\t0,3\nNitrobenzol\t\t0,15\t0,09\nTerpineol\t\t1,2\t1,4\nMuskon\t\t0,2\t0,2\n\u00c4thylbisulfid\t\t0,11\t0,09\nGuajakol\t\t0,20\t0,27\nYalerians\u00e4ure\t\t0,04\t0,035\nPyridin \t\t\t1,1\t0,04\nSkatol\t\t0,004\t0,0025\nKlinische Riechmessung.\nZur klinischen Olfaktometrie wird man m\u00f6glichst einfache Riechmesser verwenden. Am denkbar einfachsten ist wohl der Grazzische Olfaktometer (1899 *)) gestaltet, der aus nichts weiterem besteht als aus einer riechenden Fl\u00e4che, die man mit einem durchl\u00f6cherten Papier bedeckt und in dieser Weise verschiedene Ausdehnungen erteilt. Es werden einige Riechpapiere angefertigt, indem man 5 cm lange und 5 cm breite St\u00fcckchen gew\u00f6hnlichen Flie\u00dfpapiers aus einem Tropffl\u00e4schchen mit 10 Tr\u00f6pfchen einer 20 %-igen alkoholischen L\u00f6sung von Benzoes\u00e4ure (aus Resina benzo\u00ebs dargestellt) beschickt. Dann l\u00e4\u00dft man den Alkohol verdampfen und bewahrt das Papier in geschlossener Schachtel auf. Zur Bestimmung der Geruchssch\u00e4rfe nimmt man eins der Riechpapiere heraus und bedeckt es mit einer Visitenkarte, in deren Mitte ein Loch ausgeschnitten ist. Die Versuchsperson riecht unter Anwendung eines kleinen Papptrichters (10 cm lang, 5 cm breit), welcher unmittelbar auf die durchl\u00f6cherte Visitenkarte gesetzt wird. Die Geruchssch\u00e4rfe wird gemessen nach der Gr\u00f6\u00dfe des Lochs in der bedeckenden Karte, mit andern Worten, nach der Gr\u00f6\u00dfe der riechenden Oberfl\u00e4che, die erforderlich ist, um einen eben noch wahrnehmbaren Geruchseindruck hervorzurufen. Zur Verwendung kommen 10 Karten mit L\u00f6chern, deren Durchmesser sukzessive von 0,5\u20145 cm ansteigt. F\u00fcr einen normalen Geruchssinn gen\u00fcgt ein Loch von 0,5 cm und Grazzi stellte diese unter den Bedingungen seines Experiments 0,2 cm2 messende Oberfl\u00e4che, ohne weiteres dem Wert einer Olfaktie gleich. Die Methode w\u00fcrde \u00fcbrigens durch Heranziehung durchl\u00f6cherter Metallplatten statt durchl\u00f6cherter Papiere, ohne der Einfachheit zu schaden, bedeutend zu verbessern sein.\n1) v. Grazzi, 4. Ital. Kongr. f. Otolaryngologie. Rom. Oktbr. 1899.","page":0},{"file":"pa0080.txt","language":"de","ocr_de":"80\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nEine andere einfache, jedoch viel weniger rationelle Methode ist von Toulouse und Vaschide1) ebenfalls seit 1899 benutzt worden. Sie gehen von einer ges\u00e4ttigten Kampferl\u00f6sung (1:1000) aus und fertigen durch sukzessive Verd\u00fcnnung ungef\u00e4hr 50 Verd\u00fcnnungsstufen an, bis auf eine L\u00f6sung von 1:1000000 herab. F\u00fcr jeden Verd\u00fcnnungsgrad ist ein besonderes Fl\u00e4schchen bestimmt, dessen Mundweite 1,7 cm mi\u00dft und in welchem 10 bis 15 ccm der L\u00f6sung sich befinden. Die L\u00f6sungen werden numeriert und der Reihe nach \u00fcbersichtlich geordnet. Im ganzen soll man mit 52 Fl\u00e4schchen arbeiten und deren Inhalt jede Woche erneuern. Zum Vergleich dient ein Fl\u00e4schchen mit destilliertem Wasser. Der Untersuchte riecht ohne weiteres am Fl\u00e4schchen und sucht die Grenzl\u00f6sung auf. Nach dieser Methode haben die genannten Untersucher eine stattliche Reihe Untersuchungen angestellt und auch Ch. S. Myers2) hat sie mit Erfolg zu anthropologischen Bestimmungen in Torres Straits verwendet. In manchen F\u00e4llen wird sie wohl die einzig anwendbare Untersuchungsmethode sein, obgleich sie wie Myers hervorhebt, nie vollkommen richtige Resultate ergeben kann, weil ihr Grundprinzip nun einmal verfehlt ist.\nAuch das Prinzip der \u00fcbereinander schiebenden Zylinder hat in der klinischen Riechmessung seit 1888 3), wo ich meinen fr\u00fcher beschriebenen einfachen Riechmesser mit festem Riechstoff und Holzschirmchen angab, vielfache Verwendung gefunden. Dabei hat, wie selbstverst\u00e4ndlich, die Wahl des Riechstoffs den meisten Wechselungen unterlegen4).\nAls olfaktometrischer Riechmesser diente anf\u00e4nglich ein St\u00fcck eines gew\u00f6hnlichen Kautschukschlauchs mit einer Lichtung von 8 mm. Es soll ganz neu sein und darf nicht in der N\u00e4he von riechenden Stoffen gelegen haben. Ein Rohr, welches, wenn auch nur ein einziges Mal zum Durchleiten von Leuchtgas, von Essigs\u00e4ure oder Ammoniakd\u00e4mpfen gedient hatte, ist f\u00fcr immer unbrauchbar geworden und daher zu verwerfen. Man w\u00e4hle unter den neuen Rohren ein solches, welches einen deutlich reinen Kautschukduft abgibt. Nicht so sehr in Hinsicht auf die Qualit\u00e4t, als auf die Intensit\u00e4t des Geruchs wird man Unterschiede bemerken, welche gr\u00f6\u00dftenteils mit der Neuheit Zusammenh\u00e4ngen. Hat man einen geeigneten Schlauch gefunden, so schneide man ein genau 10 cm langes St\u00fcck ab und schiebe, dies in ein genau herumpassendes Glasrohr.\nDas Glasrohr wird schlie\u00dflich mit dem Kautschuk gleich abgeschnitten. Anfangs hatte ich eines der Enden des als H\u00fclle dienenden Glasrohrs durch Schmelzen ein wenig zu verengern versucht, um das abgeschnittene Ende des Kautschuks mit einem schmalen Glasrand zu bedecken. Ich tat dies in der Absicht, zu verhindern, da\u00df die in den Zylinder eingesogene Luft vor-\n1)\tToulouse et Vaschide, Soc. de biol. 13. Mai 1899 (und Revue de M\u00e9d. 1899, S. 895) sowie Castens Bulletin de Laryngol. etc. t. 4, 1901, S. 1.\n2)\tCh. S. Myers, The Reports of the Cambridge anthropol. exped. to Torres Straits vol. II, S. 171.\n3)\tMan sehe f\u00fcr die genaue Handhabung des urspr\u00fcnglichen, ganz einfachen Riechmessers: Physiologie des Geruchs. Leipzig 1895, S. 103.\n4)\tAuch noch Vereinfachungen sind versucht worden: so 0 no di, Arch. f. Laryng. Bd. 14, S. 185 und R. Stevani, Arch. ital. di Otologie vol. XVI, S. 301, 1905.","page":0},{"file":"pa0081.txt","language":"de","ocr_de":"Olfaktometrie.\n81\nher mit Kautschukgeruch geschw\u00e4ngert werde. Bald ergab es sich aber, da\u00df diese Komplikation nur so lange bestehe, als der Zylinder neu ist. Das freie abgeschnittene Ende verliert den Kautschukgeruch, sobald es einige Zeitlang in Gebrauch gewesen, weil es fortw\u00e4hrend mit der Au\u00dfenluft in Ber\u00fchrung ist. Hierin liegt zugleich eine Warnung, den Riechmesser stets eingeschoben zu bewahren, so da\u00df der Kautschuk nur wenige Sekunden, w\u00e4hrend eines Versuchs, der Luft ausgesetzt wird; sonst jedoch, wenn nicht im Gebrauch, wird der Kautschuk best\u00e4ndig durch das Innenrohr hermetisch abgeschlossen sein, und es kann dann nicht befremden, wenn er jahrelang seine Riechst\u00e4rke beh\u00e4lt.\nDas Minimum perceptibile f\u00fcr ein normales Geruehsorgan liegt bei diesen Kautschukriechmessern gew\u00f6hnlich auf ungef\u00e4hr 1 cm, um ein geringes mehr oder weniger, je nach der Art des Kautschuks, aus dem der Apparat zusammengesetzt wurde. W\u00e4rme und K\u00e4lte haben allerdings einigen, wiewohl nicht namhaften Einflu\u00df.\nEs wird in vielen F\u00e4llen w\u00fcnschenswert sein, \u00fcber einen Olfaktometer mit einem festen Riechstoffe, welcher einen bedeutend st\u00e4rkeren Geruch abgibt, verf\u00fcgen zu k\u00f6nnen. Ich bediene mich zu diesem Zwecke gew\u00f6hnlich eines Riechmessers, dessen olfaktometrischer Zylinder aus einem gleichteiligen Gemenge von Guttapercha und Gummiammoniacum besteht. Man schmelzt zur Anfertigung solcher Zylinder beide Pflanzens\u00e4fte zusammen und gie\u00dft die Mischung in eine weite Glasr\u00f6hre, deren unteres Ende mit einem Kork geschlossen ist. Schon vorher trage man Sorge, diesen untersten Pfropf mit einem Bohrloch zu versehen, durch welches ein metallenes oder gl\u00e4sernes St\u00e4bchen von genau 8 mm Dicke gesteckt wird. Man entfernt sp\u00e4ter, nach erfolgter Abk\u00fchlung der Masse, sowohl St\u00e4bchen als Kork und besitzt dann einen Zylinder von dem gew\u00fcnschten Kaliber, welcher \u00fcberdies noch mit einer gl\u00e4sernen H\u00fclse versehen und also unmittelbar als olfaktometrischer Zylinder zu gebrauchen ist. Er wird an den Enden in einer L\u00e4nge von 10 cm glatt abgeschliffen. Der Geruch eines solchen Zylinders erinnert an jenen von Lakritzensaft und hat eine so starke Intensit\u00e4t, da\u00df ein normales Geruchsorgan bereits einen Riechreiz empf\u00e4ngt, noch bevor der Zylinder ganz 1 mm vorgeschoben ist.\nDr. Reuter hat zur Zeit, als er die respiratorischen Anosmien untersuchte, das Verh\u00e4ltnis zwischen seinen Kautschuk- und Ammoniacum-Guttapercha-Riechmessern\nberechnet1 2) und fand, da\u00df letztere bei gleicher Zylinderl\u00e4nge einen 25mal st\u00e4rkeren Riecheindruck ausl\u00f6sten als jene von Kautschuk.\nManchmal bedarf man jedoch noch st\u00e4rkerer Riechmesser. Als solcher w\u00e4re vielleicht der fr\u00fcher beschriebene Olfaktometer aus im Eutektikum zusammengeschmolzenem Naphthalin und Bromkampfer empfehlenswert. Bis jetzt kam es jedoch nicht zur Benutzung desselben. Sehr beliebt ist hingegen ein kleines Besteck (Fig. 8.) von vier Riechmessern, das au\u00dfer einen Kautschuk- und einen Ammoniacum-Guttapercha-Olfaktometer einen solchen aus Asa foetida (50% mit Dammarharz) und einen aus Ichthyol (50% mit Bimsstein) enth\u00e4lt1).\nFig. 8.\nKleines klinisches Besteck. Vier olfaktometrisclie Zylinder mit festem Riechstoff sind nebeneinander auf eine Grundplatte gestellt. Das Riechrohr ist ganz kurz, kann nicht eingeschoben, sondern mu\u00df aufgesteckt werden. Die riechende Fl\u00e4che wird durch Untenein-steeken eines in cm geteilten, genau hineinpassenden Glasrohrs nach Bedarf verkleinert.\n1)\tC. Reuter, Zeitschr. f. klin. Medizin Bd. XII.\n2)\tBis jetzt verwendete man als intensivere Reize immer unscharf definierte Substanzen. Vgl. Zwaardemaker u. Reuter, Arch. f. Laryng. Bd. IV.\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 1.\n6","page":0},{"file":"pa0082.txt","language":"de","ocr_de":"82\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nZu sehr exakter Untersuchung- pathologischer F\u00e4lle eignen sich in erster Linie w\u00e4sserige L\u00f6sungen in mit Filtrierpapier hergestellten Magazinzylindern (s. oben S. 65).\nW\u00e4sserige Riechstoffl\u00f6sungen.\nEssigsaurer Isoamylester ... 1:104 Schwelle bei 0,7 cm\nCitral\t\t. . 1:104\tr>\t0,2\tT)\nVanillin (in Glyzerin) . .\t.\t.\t1:103\tn\t0,4\tn\nTrinitrobutyltoluol ....\t.\t. 1: 5x106 \u201e\tn\t0,5\tn\n\u00c4thylsulfid\t\t.\t.\t1: 5 X103 \u201e\tT)\t0,25\t??\nPyridin\t\t. . 1: 2x103 \u201e\tn\t0,1\tn\nValerians\u00e4ure\t\t.. 1:104\tn\t0,5\tn\nSkatolspiritus\t\t..\t1:104\tn\t0,4\tn\nDaneben kommen die fr\u00fcher angegebenen, bei der Pr\u00e4zisionsmessung zu verwendenden paraffin\u00f6sen L\u00f6sungen in Betracht. Wenn die Zeit fehlt, alle neun Standardl\u00f6sungen heranzuziehen, so empfehlen sich, vom rein theoretischen Standpunkt, aus sp\u00e4ter anzugebenden Gr\u00fcnden Terpineol, Guajakol und Valerians\u00e4ure.\nAlle diese genaueren klinischen Beobachtungen sollen selbstverst\u00e4ndlich nicht freiriechend, sondern mittels kontinuierlichen Aspirationsstroms und Einschaltung irgend-\n\nFig. 9. Klinischer Magazinzylinder mit Riechfl\u00e4schchen.\nDem Pr\u00e4zisionsmesser nachgebildet findet sich hier ein kleiner Glasbeh\u00e4lter (Riechfl\u00e4schchen) als Verl\u00e4ngerung des Magazinzylinders aufgestellt. Die riechende Oberfl\u00e4che wird durch Einschieben eines genau passenden Glasrohrs mit Zentimetereinteiluog nach Bedarf verkleinert. Die Aspiration geschieht durch eine an der Wasserleitung angebrachte Aspirationspumpe.\neines Beh\u00e4lters, an welchem man riecht (siehe Pr\u00e4zisionsmessung), stattfinden. In der Klinik empfiehlt sich die in obenstehender Abbildung angegebene Anordnung, die an eine von der Wasserleitung getriebene Bunsensche Aspirationspumpe angeschlossen, wird. Das in den Magazinzylinder geschobene Glasrohr tr\u00e4gt die Zentimeterteilung, an welcher man die Gr\u00f6\u00dfe der freigegebenen riechenden Oberfl\u00e4che abliest. Der Beh\u00e4lter (Riechfl\u00e4schchen) kann leicht entfernt werden und wenn erw\u00fcnscht dem Kranken in die Hand gegeben werden (Fig. 9).\nMan wird in der Klinik keinen Fehler machen, wenn man die \u00e4lteren und die nach vollkommenerer Methode bestimmten Olfaktienwerte promiscue benutzt. Im Vergleich mit den relativ kleinen Unterschieden, die von der Aspirationsverschiedenheit herr\u00fchren, sind die Schwellenwerte der pathologischen F\u00e4lle so riesenhaft gro\u00df, da\u00df man erstere ohne weiteres vernachl\u00e4ssigen darf. Weisen doch auch schon die leichteren Grade von Anosmie eine Schwellenerh\u00f6hung bis auf das 25\u2014250 fache einer Olf\u2019aktie aus, w\u00e4hrend den mittelgradigen und schweren Anosmien Schwellenwerte von tausenden Olfaktien zukommen. Dies rasche pathologische Ansteigen des Minimum perceptibile des Geruchs braucht \u00fcbrigens gar nicht zu verwundern. Bekanntlich gilt gleiches f\u00fcr alle Sinnesorgane, sobald es gelingt, die Intensit\u00e4t der Reize in einem wirklich physikalischen Ma\u00dfe auszudr\u00fccken. In unserem Falle fungiert als letzteres eine Verdampfungsfl\u00e4che von gemessener Gr\u00f6\u00dfe, die einem Luftstrom von konstanter gemessener Geschwindigkeit ausgesetzt ist.","page":0},{"file":"pa0083.txt","language":"de","ocr_de":"Olfaktometrie.\nWie Herr Dr. C. Reuter mir mitgeteilt hat, werden im Kreise der Praktiker mit bezug auf die Ausf\u00fchrung der Olfaktometrie Schwierigkeiten empfunden, die ihrer allgemeinen Anwendung im Wege stehen. Der erste \u00dcbelstand ist der, da\u00df ungebildete Patienten die verwendeten Riechstoffe nicht zu benennen wissen und noch weniger sie zu beschreiben verstehen. Zum Teil h\u00e4ngt dies mit der Wahl derselben zusammen, bei welcher man bestrebt ist, m\u00f6glichst reine chemische K\u00f6rper heranzuziehen. Run sind die meisten in der Natur vorhandenen und dem Laien bekannten Riechstoffe sehr zusammengesetzter Art und es kann also nicht wunder nehmen, da\u00df, wenn man statt der nat\u00fcrlichen Riechstoffe die chemisch reinen Verbindungen verwendet, der Kranke in Verwirrung kommt. Im allgemeinen wird ein Ungebildeter sich nicht so leicht aus dieser Verlegenheit zu retten wissen. Auch wenn man das sogenannte riechende Prinzip eines nat\u00fcrlichen Riechstoffs benutzt, hat es fast immer einen von dem zusammengesetzten K\u00f6rper nach vielen Richtungen abweichenden Charakter. Es geh\u00f6rt gerade die lange Erfahrung und ganze Kunst des Parf\u00fcmeurs dazu, um aus den von den chemischen Fabriken bezogenen riechenden K\u00f6rpern ein wirkliches, dem nat\u00fcrlichen \u00e4hnliches Parf\u00fcm herzustellen. Dennoch m\u00f6chte ich nicht gerne auch klinisch die Bedingung aufgeben, zu wissenschaftlichen Zwecken mit chemisch reinen K\u00f6rpern zu pr\u00fcfen. Es handelt sich also darum, die Wahl in der Weise zu treffen, da\u00df es so viel wie nur irgend m\u00f6glich gelingt, dem Wunsche, einen bekannten Riechstoff vorzuf\u00fchren, gerecht zu werden. Wie mir scheint, ist dies vollst\u00e4ndig gelungen f\u00fcr die oben angef\u00fchrten Skatol- und Nitrobenzolzylinder. Beide Ger\u00fcche werden unmittelbar von jedem erkannt und, wenn auch nicht richtig benannt, dann doch mehr oder weniger genau beschrieben. Das Skatol, wenigstens in der Form, wie es in den chemischen Fabriken jetzt bereitet wird, ruft einen scheu\u00dflichen F\u00e4kalgestank, das Nitrobenzol einen sch\u00f6nen Mandelgeruch hervor. Weniger gut, als die beiden erw\u00e4hnten Zylinder, wird \u00c4thylbisulfid wiedererkannt. Die L\u00f6sung hat unbestreitbar einen Allylgeruch, es geh\u00f6rt aber einige \u00dcbung dazu, um die Verwandtschaft mit den weit kr\u00e4ftiger riechenden Zwiebeln herauszufinden. Der Zylinder bleibt dennoch f\u00fcr die Klinik sehr wertvoll, weil die partiellen Anosmien der leichteren hysterischen Zust\u00e4nde f\u00fcr diese Klasse gelten und der typische Geruch der Klasse in der L\u00f6sung des chemisch reinen \u00c4thylbisulfids ohne irgendwelche taktile Nebenwirkung zutage tritt.\nEin zweiter \u00dcbelstand, welchen die \u00c4rzte empfinden, ist der, da\u00df die Kranken manchmal, wenn sie mit dem Olfaktometer gepr\u00fcft werden, jede Empfindung verneinen, w\u00e4hrend sie, am Fl\u00e4schchen aspirierend, zu riechen angeben. Die Ursache dieses Paradoxons kann erstens darin liegen, da\u00df in den Riechfl\u00e4schchen sehr konzentrierte L\u00f6sungen oder auch scharfe Riechstoffe zur Verwendung kommen, weicheneben einem olfaktiven einen taktilen Reiz hervorrufen. Und zweitens ist es m\u00f6glich, da\u00df mit dem Olfaktometer in ungeeigneter Weise manipuliert wird. Wie bereits oft erw\u00e4hnt, kann keine Empfindung zustande kommen, wenn der Apparat in die hintere H\u00e4lfte des Nasenlochs eingesetzt wird. Dieser Fehler soll also jedenfalls vermieden werden, was nicht gerade leicht ist, wenn man vers\u00e4umt, den Apparat dem Kranken selber in die Hand zu geben. Auch wird nicht immer mit schwachen Reizen angefangen, was jedoch unbedingt notwendig ist, da es eine ganze Reihe anosmischer Zust\u00e4nde gibt, wo die Empfindlichkeit des Geruchsorgans in verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig geringem Grad herabgesetzt, die Erm\u00fcdbarkeit aber au\u00dferordentlich gestiegen ist; namentlich bei Influenza-Anosmien ist dies der Fall. Der Geruchssinn erm\u00fcdet dann ungemein rasch, so da\u00df nach einigen Atemz\u00fcgen sich vor\u00fcbergehend vollst\u00e4ndige Unempfindlichkeit ausgebildet hat. Die taktilen oder gustatorischen Empfindungen k\u00f6nnen dabei sehr wohl erhalten geblieben sein und sich unmittelbar geltend machen, wenn man zu einem Fl\u00e4schchen Eau de Cologne, Essig, Chloroform, \u00c4ther greift. Man glaubt dann einer Geruchsempfindung auf die Spur gekommen zu sein, die nur scheinbar ist, wenn vorhanden, tritt eine hervor, wenn man in geduldigem Ausprobieren, mit schwachen Reizen anfangend, unter Einschiebung von kleinen Ruhepausen (2 oder 3 Minuten) und nicht zu tiefen Einatmungen wirklich olfaktometriseh pr\u00fcft.\n6*","page":0},{"file":"pa0084.txt","language":"de","ocr_de":"84\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nV. Unterschiedsschwelle, Reaktionszeit, Erm\u00fcdung.\nA. Unterschiedsschwelle.\nZur Bestimmung der Unterschiedsschwelle benutzt man einen Doppelolfaktometer mit zwei vollkommen gleichen Magazinzylindern armiert. Sie werden mit der gleichen Riechstoffl\u00f6sung beschickt, deren Konzentration am besten so gew\u00e4hlt ist, da\u00df ein normales Geruchsorgan die Reizschwelle ungef\u00e4hr bei V2 cm findet. Auf einer Seite ist eine verschiebbare. Arretierung angebracht, gegen welche der Zylinder anst\u00f6\u00dft, damit man rasch ausschieben kann, ohne gen\u00f6tigt zu sein, die Millimeterteilung am Geleise abzulesen. Dann wird abwechselnd am einen und am anderen Olfaktometer aspiriert und indem man den einen Zylinder gegen seine Arretierung ansto\u00dfen l\u00e4\u00dft, der andere so weit vorgeschoben, bis man einen leichten Unterschied (dem Zylinder mit, festem Stand gegen\u00fcber) feststellen kann1). Von der Schwelle ausgehend, steigt man in dieser Weise mit raschen Stufen, bis man an den v\u00f6llig ausgeschobenen Stand eines der Zylinder angelangt ist. Beabsichtigt man noch weiter zu gehen, so hat man zu h\u00f6heren Konzentrationen \u00fcberzugehen. Nat\u00fcrlich darf man dann jedoch nur solche Riechstoffe anwenden, die nicht die Eigenschaft besitzen, in konzentrierten L\u00f6sungen ihre verd\u00fcnnt vorhandene Riechkraft zu verlieren.\nBekanntlich steigt die Empfindung naeh dem Weber-Fechnerschen Gesetze in einer gewissen Breite dem Reize einigerma\u00dfen proportional an. Diese Strecke entspricht dem von Wundt sogenannten Kardin\u00e4lwert des Reizes, in unserem Falle eine Reizintensit\u00e4t von 2,7 Olfaktien. Mit dieser Erscheinung h\u00e4ngt es wahrscheinlich zusammen, da\u00df man olfaktometrisch am. bequemsten arbeitet, wenn die Reizschwelle ungef\u00e4hr bei 1 cm der Zylinderl\u00e4nge liegt, was sich nat\u00fcrlich durch eine passende Verd\u00fcnnung der Riechstoffl\u00f6sung leicht erreichen l\u00e4\u00dft. Denn wenn dies zutrifft, f\u00e4llt der Bereich, in welchem man nach Wundt die objektiven Eindr\u00fccke am genauesten auffa\u00dft, gerade in die Strecke des Olfaktometers, die am leichtesten me\u00dfbar ist.\nJ. Hermanides2) hat in meinem Institut f\u00fcr jede der fr\u00fcher genannten Standardl\u00f6sungen die Unterschiedsschwelle bestimmt. Erfindet (s.TabelleS.85):\nB. Reaktionszeit.\nWenn man die Reaktionszeit f\u00fcr genau gemessene Riechreize zu bestimmen w\u00fcnscht, bringt man am Olfaktometer knapp an der Stelle, wo das Ri\u00e9chrohr sich nach aufw\u00e4rts biegt, ein T-f\u00f6rmiges St\u00fcck an. Dabei bildet das Riechrohr die Arme des T und der neu zugef\u00fchrte Teil dessen senkrechten Stamm. Letzteren verbindet man durch einen Lufttransport mit einer auf einem Kymographen schreibenden Mareysehen Kapsel. Dann werden die Aspirationen, die im Riechrohre stattfinden, in ihrer Form, Tiefe und Dauer auf der beru\u00dften Fl\u00e4che verzeichnet. Wenn ein elektrisches Signal auf dieser selben Fl\u00e4che den Zeitpunkt der Empfindung markiert,\n1)\tNach Mc Culloch Gamble, The applicibility of Weber law to smell, Amer. Journal of Psychology Vol. X, Oct. 1898 liegt die relative Unterschiedsschwelle bei einer Intensit\u00e4tsdifferenz von 35 und 30%.\n2)\tJ. Hermanides, \u00dcber die Konstanten der in der Olfaktologie gebr\u00e4uchlichen neun Standardger\u00fcche. Inaug.-Diss. Utrecht 1909.","page":0},{"file":"pa0085.txt","language":"de","ocr_de":"Unterschiedsschwelle, Reaktionszeit, Erm\u00fcdung-. Unterschieds sch well en.\n85\nRiechstoffl\u00f6sung\tf\u00fcr schw\u00e4chere Reize\tf\u00fcr st\u00e4rkere Reize\nIsoamylazetat y2 %\t\t30 o/0\t24%\nNitrobenzol 5 %\t\t25 \u201e\t26 \u201e\nTerpineol 2,5 %\t\t40 \u201e\t36 \u201e\nMuskon 0,627 %\t\t\t45 \u201e\t46 \u201e\n\u00c4thylbisulfid l%0o\t\t30 \u201e\t36 \u201e\nGuajakol 1 \u00b0/00 \t\t\t35 \u201e\t46 \u201e\nValerians\u00e4ure 1 %00\t\t45 <\u201e\t38 \u201e\nPyridin XJ>/0 \t\t\t30 \u201e\t30 \u201e\nSkatol 1 o/o\t\t60 \u201e\t62 \u201e\nIm Mittel . \t\t\t38 \u201e\t38 \u201e\nFig-, 10. Reaktionszeitmarkierung-.\nZur genauen Verzeichnung des Augenblicks, in welchem, in gew\u00f6hnlicher Weise am Riechmesser aspirierend der Gernehsreiz abgegeben wird, ist am Rieehrohr eine T Gabelung angebracht, die zu einer Mareysehen Kapsel fuhrt. Die Gabelung ist aus Bleirohr hergestellt (rechts) oder enth\u00e4lt ein kleines\nLuftreservoir eingeschaltet (links).\nergibt eine chronoskopische Ausmessung der Distanz zwischen Aspiration und Signal unmittelbar die Reaktionszeit. Nur mu\u00df noch eine besondere Vorrichtung getroffen werden. Die Verbindung zwischen dem T und der Mareyschen Kapsel geschehe, entweder durch ein enges Bleirohr oder, falls man ein Kautschukrohr benutzt, unter Einschaltung eines ganz kleinen Luftbeh\u00e4lters (Fig. 10). Letzteren stelle man aus einem kleinen Fl\u00e4schchen mit","page":0},{"file":"pa0086.txt","language":"de","ocr_de":"86\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\ndoppelt durchbohrtem Korke her, worin man das T-f\u00f6rmige St\u00fcck oben einm\u00fcnden l\u00e4\u00dft, w\u00e4hrend man das Luftverbindungsrohr bis nahe an den Boden f\u00fchrt. Die Luftmenge, welche w\u00e4hrend des Riechens aus dem Seitenst\u00fcck in das Riechrohr \u00fcbergeht, ist sehr gering und wird dem geruchlosen Fl\u00e4schchen entnommen, w\u00e4hrend die hervorgebrachte Druckerniedrigung sich wie eine Welle nach der Mareyschen Kapsel fortpflanzt. Da die Reaktionszeit verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig lang ist, braucht die chronoskopische Einrichtung nicht so besonders minuti\u00f6s zu sein. Eine Stimmgabel oder Kagenaarsches Chronoskop von z. B. 25 Schwingungen gen\u00fcgt vollkommen.\nJ. Hermanides hat in meinem Institut f\u00fcr jede der fr\u00fcher genannten Standardl\u00f6sungen die Reaktionszeit seines Sinnesorgans bestimmt. Er kommt zu den folgenden Resultaten, die ich hier angeben will, weil sie f\u00fcr die Beurteilung der Ergebnisse mancher anderen Riechmessungen von Bedeutung sind.\nReaktionszeit in Sekunden.\nRiechstoffl\u00f6sung\tRiechst\u00e4rke in Olfaktien\tReaktionszeit in Sek.\tWahrscheinlicher Fehler\nIsoamylazetat\t\t5\t0,58\t9%\nn\t\t\t10\t0,50\t13 \u201e\nNitrobenzol\t\t5\t0,60\t\nn\t\t\t10\t0,56\t16 \u201e &\nTerpineol\t\t2 V2\t0,67\t13 \u201e\nn\t\t\t5\t0,65\t9 n\nMuskon\t\t5\t0,53\t18 \u201e \u2022\n5\u00ce\t\t\t10\t0,51\t19 \u201e\n\u00c4thylbisulfid\t\t5\t0,66\t12 \u201e '\nGuajakol\t\tIV2\t0,68\tH \u00bb\nn\t\t\t\t3\t0,67\t5 \u201e\nn\t\t\t5\t0,45\t12 \u201e\nn\t\t\t10\t0,42\tH \u201e\nValerians\u00e4ure\t\t10\t0,42\t13 \u201e\nJ?\t\t\t20\t0,48\t16 \u201e\nn\t\t\t40\t0,49\t10 \u201e\nrt\t\t\t80\t0,52\t18 \u201e\nPyridin\t\t5\t0,54\t9 \u201e\nn\t\t\t10\t0,50\t8 *\nSkatol\t\t100\t0,44\t10 \u201e\nn\t.......\t200\t0,39\t14 \u201e\nAls allgemeine Mittelwerte findet Hermanides eine Bruttoreaktionszeit von 0,54 Sekunden; von dieser f\u00e4llt 0,02 Sek. auf die Fortbewegung der Luft im Riechr\u00f6hrchen des Riechmessers, so da\u00df als Nettoreaktionszeit 0,52 Sek. \u00fcbrig bleibt.\nC. Erm\u00fcdung.\nW\u00fcnscht man die Erm\u00fcdung des Geruchsorgans1) vermittels genau abgemessener Geruchsreize2) zustande zu bringen, so bediene man sich\n1)\tAronsohn, 1. c. (Berliner Inauguraldiss. 1886), auch im Arch. f.Physiol. 1886,S.321.\n2)\tPhysiologie des Geruchs. S. 203.","page":0},{"file":"pa0087.txt","language":"de","ocr_de":"Die Mischung von Ger\u00fcchen.\n87\neines olfaktometrischen Zylinders ohne Riechrohr. Einem der Enden wird ein kurzes Glasr\u00f6hrchen von 8 mm Dicke und 5 mm Innenweite aufgesteckt und daran im Takt atmend, z. B. w\u00e4hrend man im Zimmer auf- und abgeht, dem Schritt folgend, gerochen. Nach Ablauf von 10, 20, 30, 40, 50, 60, 90, 120 usw. Sekunden wird schnell an einem mit einem genau gleichen Magazinzylinder armierten Olfaktometer die Geruchssch\u00e4rfe bestimmt. Verzeichnet man die Resultate solcher in l\u00e4ngeren Zwischenr\u00e4umen wiederholten Versuche in einem Koordinatensystem, so entstehen in hohem Grade belehrende Erm\u00fcdungskurven.x)\nDie zu solchen Erm\u00fcdungsversuchen bereit gehaltenen Magazinzylinder fertige man am besten ganz aus Metall an und mache sie weniger volumi-\nFig. 11.\nBesteck von 5 vertikal gestellten zu Erm\u00fcdungsversuchen bereit stehenden Magazinzylindern.\nDas Riechrohr ist nur ganz kurz und wird anstatt eingeschoben, aufgesteckt. Die Magazinzylinder besitzen an der Stelle des Glasmantels einen solchen aus Metall und sind obgleich von 10 cm L\u00e4nge weniger volumin\u00f6s als die gew\u00f6hnlichen (por\u00f6se Porzellanr\u00f6hre, Paraffinf\u00fcllung, hermetischer Sehrauben-versehlu\u00df). In der Zeit von vielen Wochen sickern infolge von Temperaturweehselungeu einige wenige Tr\u00f6pfchen aus, die auf einem kleinen Gitter in der Fu\u00dfplatte von einer d\u00fcnnen Wattenschicht aufgesaugt werden.\nn\u00d6s. Man stellt sie mit por\u00f6sem Porzellan und Paraffinf\u00fcllung armiert, in vertikaler Stellung bereit. Die Aussickerung von Fl\u00fcssigkeit ist in Wochen und Monaten unbedeutend (Fig. 11).\nVI. Die Mischung von Ger\u00fcchen.\nDie Mischung von genau gemessenen Geruchsmengen geschieht am Doppelolfaktometer. Zu diesem Zwecke ist ein \u2122f~ St\u00fcck beigegeben, mittels welches man die beiden Riechrohre in d,en gew\u00f6hnlichen mit H\u00e4hnen versehenen Luftbeh\u00e4lter zusammen einm\u00fcnden lassen kann. Wenn letzterer mit der Wasserstrahlluftpumpe, bez. mit dem Ventilator in Verbindung gesetzt wird und die beiden Olfaktometer je eine bestimmte Anzahl Zenti-\n1) Ebenda S. 205. Vas chide, Journal de l\u2019Anat. et de la Physiol. 1902. S. 93. f\u00fchrt die Erm\u00fcdungskurve in sehr bezeichnender Weise als negative Ordinate auf","page":0},{"file":"pa0088.txt","language":"de","ocr_de":"88\nH. Zwaard\u00e8maker, Geruch und Geschmack.\nm\u00e9ter vorgeschoben werden, so zieht durch das System eine gemessene Mischung der beiden Riechgase. Nach Abschlu\u00df der H\u00e4hne und Abl\u00f6sung der Verbindung mit der Wasserstrahlluftpumpe kann man sich am Beh\u00e4lter riechend, von der Qualit\u00e4t und Quantit\u00e4t des vom Gemisch abgegebenen Geruchs \u00fcberzeugen*) (Fig. 12).\nAu\u00dferordentlich oft begegnet man bei solchen Versuchen der Erscheinung, da\u00df keine Mischempfindung, sondern ein Wettstreit entsteht. Man sp\u00fcrt entweder die eine oder die andere Geruchsart, und zwar in mehr oder weniger abgeschw\u00e4chtem Grade, d. h. weniger stark, als wenn eine der Komponenten f\u00fcr sich beobachtet w\u00e4re. Wenn man schw\u00e4chere Riechreize verwendet, also solche die nur wenig \u00fcber der Schwelle liegen, so ist es\nFig. 12. Schema des Doppelolfaktometers zu Kompensierungsversuchen.\nDie Riechrohre der beiden Magazinzylinder f\u00fchren l\u00e4ngs -vollkommen symmetrischer JBahn zu einem gemeinschaftlichen Beh\u00e4lter, in welchem die Mischung der D\u00fcfte stattfindet. Es ist m\u00f6glich den Querweg zu Vexierversuchen an einer oder beiden Seiten durch Einschrauben eines St\u00f6psels abzuschlie\u00dfen, ohne da\u00df der Beobachter diese Ab\u00e4nderung der Versuehsbedingungen zu wissen braucht.\nsogar m\u00f6glich, die beiden Ger\u00fcche zum Verschwinden zu bringen. Beispielsweise geschah dies, wenn man Borneolgeruch und Skatolgeruch in den folgenden Verh\u00e4ltnissen zusammenmischt.\nDas Borneol kam in einer l\u00b0/0 igen L\u00f6sung in konzentrierter Natriumsalizy-latl\u00f6sung zur Verwendung. Als eines Tages 1,6 ccm des Borneols mit 8 ccm des Skatols zusammengemischt wurden, erhielten 4 Beobachter in 4 unmittelbar nacheinander angestellten Versuchen eine unbestimmte nicht weiter zu deutende, der Empfindung der Geruchlosigkeit sich n\u00e4hernde Sensation. Ein solches sich genau aufhebendes Zusammentreffen zweier Reize kann selbstverst\u00e4ndlich nur durch geduldiges Ausprobieren gefunden werden.\nUm sich vor Autosuggestion zu sch\u00fctzen, werden von Zeit zu Zeit Versuche eingeschaltet, wobei von einem Gehilfen m einer der Branchen des Zweigrohrs ein Metallstopfen eingesetzt wird. \u00c4u\u00dferlich ist dies gar nicht sichtbar, w\u00e4hrend dennoch einer der Komponenten der Zugang vollkommen abgeschnitten ist.\n1) Wegen der geringeren Str\u00f6mungsgeschwindigkeit der Luft im olfaktometrisehen Zylinder hat jede Komponente in einem solchen Gemisch die doppelte St\u00e4rke von d\u00f6r, die sie im Einzelzylinder, wenn gesondert durchstr\u00f6mt, besitzt.","page":0},{"file":"pa0089.txt","language":"de","ocr_de":"Die Mischung von Ger\u00fcchen.\n89\nAm bequemsten arbeitet man wieder, wenn die Reizschwelle sich f\u00fcr beide Stoffe ungef\u00e4hr bei 1 cm des Olfaktometers befindet, denn in diesem Falle bewegt man sich in der N\u00e4he des Kardinalwertes des Reizes. In jenem Bereich ist, falls p Olfaktien des einen Riechstoffs von q Olfaktien des anderen kompensiert werden, das gleiche f\u00fcr np Olfaktien der einen und nq Olfaktien der anderen zu erwarten. In allen anderen Strecken der Intensit\u00e4tenskala trifft ein solches einfaches Verh\u00e4ltnis nicht zu.\nIn derselben Weise, wie man zwei Ger\u00fcche mischt, kann es auch mit drei Ger\u00fcchen geschehen. Hierzu wird \u00fcber das Doppelolfaktometer noch ein dritter olfaktometrischer Zylinder aufgestellt und die drei Olfaktometer mittels eines gleicharmigen dreigabeligen Verbindungsst\u00fccks mit dem von H\u00e4hnen versehenen Beh\u00e4lter verbunden.*) Auch jetzt bekommt man meistens Wettstreit zwischen den Teilger\u00fcchen und nur selten wirkliche Mischger\u00fcche. Sogar eine vierfache Kombination kann versucht werden, wozu ein eigener vierfacher Riechmesser hergestellt wurde1 2.)\n\u00dcber die Bedeutung dieser Erscheinungen wollen wir uns hier nicht verbreiten, erlauben uns jedoch, zum Schlu\u00df eine graphische Methode anzugeben, welche geeignet ist, die Zusammenfassung des Ergebnisses solcher Versuche zu erleichtern.3)\nBis jetzt sind in meinem Institut drei mehr ausgedehnte Untersuchungsreihen \u00fcber Geruchskompensation durchgef\u00fchrt worden, wobei die neun Standardger\u00fcche in den ihnen zukommenden Kombinationen zwei zu zwei zusam-mengef\u00fcgt'wurden.4) In diesen F\u00e4llen wurde der Mischgeruch einer Seite des Sinnesorgans zugeleitet. J. Hermanides hat dazu noch eine Untersuchung vorgenommen \u00fcber Geruchskompensation bei bilateraler Zuleitung, wenn der eine Riechstoff dem linken, der andere Riechstoff dem rechten Nasenloch zugef\u00fchrt wird. Hierzu benutzten wir einen besonderen Riechmesser mit symmetrischen Gl\u00e4sern (Duftbeh\u00e4ltern). Der Apparat ist S. 83 der Inauguraldissertation unseres Autors abgebildet. Seine Resultate, die m\u00f6glicherweise anderen Forschern zur Richtschnur sein k\u00f6nnen, m\u00f6gen hier tabellarisch abgedruckt werden (s. S. 90).\nAus der Tatsache der Geruchskompensation geht die Notwendigkeit hervor, einen Geruchsreiz durch einen Vektor darzustellen, also eine Linie im Raum, an welcher sich Richtung und Gr\u00f6\u00dfe unterscheiden lassen. Die L\u00e4nge des Vektors entspreche der Intensit\u00e4t, seine Richtung der Qualit\u00e4t des Geruchs. Geruchsarten, die in allen Konzentrationen die gleichen bleiben (die \u00fcberwiegende Mehrzahl der Riechstoffe), werden von graden Linien, die mit\n1)\tWegen der dreifach verringerten Str\u00f6mungsgeschwindigkeit der Luft hat jede Komponente in einem solchen Gemisch die dreifache Intensit\u00e4t der gew\u00f6hnlichen.\n2)\tWegen der vierfach verringerten Str\u00f6mungsgeschwindigkeit bekommen die einzelnen Reize die vierfache Intensit\u00e4t der gew\u00f6hnlichen, den exponierten Zylinderl\u00e4ngen entsprechenden Intensit\u00e4ten.\n3)\tMan vergleiche H. Zwaardemaker, About Odour-affinity, K\u00f6n. Akad. d. Wissenschaften in Amsterdam, 26. Juni 1909.\n4)\tH. Zwaardemaker, \u00dcber die Proportionen der Geruchskompensation, Engelmanns Arch. f. Physiol. 1907. Suppl, f. 89.\nJ. Hermanides, \u00dcber die Konstanten der in der Olfaktometrie gebr\u00e4uchlichen neun Standardger\u00fcche. Inanguraldissertation Utrecht 1909.\nH. Zwaardemaker, k. Akad. d. Wissensch. in Amsterdam 26. Juni 1909.","page":0},{"file":"pa0090.txt","language":"de","ocr_de":"90\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nBilaterale Kompensationen von 2 je zu einer Seite zugef\u00fchrten\nGeruchsreizen.\nKombination p : q\tAnzahl Olfaktien\t\t\t\tGrad der Kompensation\n\tP rechts\tq links\tP links\tq rechts\t\nIsoamylazetat und Nitrobenzol .\t6,66\to o\t13,32\t4,44\tunvollkommene K.\nn\t\u201e Terpineol . .\t7\t1,3\t7\t0,65\tMischgeruch\n\u201e\t\u201e Muskon . . .\t2,67\t1,3\t1\t20\tfast vollkommene K.\n\u201e\t\u201e \u00c4thylbisulfid\t14\t8,88\t14\t8,9\tschwacher Mischgeruch\n\u201e\t\u201e Guajakol . .\t5\t29,6\t5\t4,4\tn\t\u00bb\n\u201e\t\u201e Valerians\u00e4ure\t10\t80\t84\t80\tgro\u00dfeKompensationsbreite\n\u201e\t\u201e Pyridin . . .\t10\t24,4\t30\t7,3\tW ettstreit\n\u201e\t\u201e Skatol ....\t2,33\t1000\t5\t200\tvollkommene K.\nNitrobenzol und Terpineol. . . .\t22,22\t26\t50\t0,5\tfast vollkommene K.\n\u201e\t\u201e Muskon\t\t4,44\t20\t5,55\t40\tunbestimmt\n\u201e\t\u201e \u00c4thylbisulfid. .\t66,67\t19\t66,67\t16,6\tschwacher Geruch\n\u201e\t\u201e Guajakol ....\t6,67\t10\t44,4\t20\tunsicher\n\u201e\t\u201e Valerians\u00e4ure .\t24,44\t100\t22\t3,5\tfast vollkommene K.\n\u00bb\t\u201e Pyridin\t\t6,67\t24,4\t6,67\t17,5\tunbestimmt\n\t17,78\t1000\t3,33\t400\tfast vollkommf'np K\nTerpineol und Muskon\t\t1,22\t11\t0,72\t11\tundeutlich\n\u201e\t\u201e \u00c4thylbisulfid . . .\t1.4\t33,33\t5\t55,5\tWettstreit\n\u201e\t\u201e Guajakol\t\t2,5\t1,85\t2,5\t1,11\tunsicher\n\u201e\t\u201e Valerians\u00e4ure . .\t0,86\t200\t2,5\t51,4\tunbestimmt\n\u00bb\t\u201e Pyridin\t\t7\t24,4\t7\t21,9\tW ettstreit\n\u201e\t\u201e Skatol\t\t1,2\t1000\t3\t400\tunbestimmt\nMuskon und \u00c4thylbisulfid ....\t10\t4,4\t20\t3,3\tW ettstreit\n\u201e\t\u201e Guajakol\t\t10\t3,3\t20\t5,55\tunsicher\n\u201e\t\u201e Valerians\u00e4ure . . .\t20\t28,6\t20\t34,29\tn\n\u201e\t\u201e Pyridin\t\t20\t39,98\t20\t29,9\tunbestimmt\n\u201e\t\u201e Skatol\t\t20\t480\t20\t120\tfast vollkommene K.\n\u00c4thylbisulfid und Guajakol . . .\t60\t56\t60\t74\tunbestimmt\n\u201e\t\u201e Valerians\u00e4ure\t20\t57\t20\t43\tV)\n\u201e\t\u201e Pyridin ....\t50\t36,6\t50\t24,4\tWettstreit\n\u201e\t\u201e Skatol\t\t11\t1000\t17\t1000\tunbestimmt\nGuajakol und Valerians\u00e4ure. . .\t1,8\t100\t3,7\t200\tunsicher\n\u201e\t\u201e Pyridin\t\t20\t32\t20\t1,95\tMischgeruch\n\u201e\t\u201e Skatol\t\t10\t240\t20\t320\tunbestimmt\nValerians\u00e4ure und Pyridin . . .\t200\t17\t200\t19,5\tWettstreit\n\u201e\t\u201e Skatol\t\t200\t480\t200\t240\tschwacher Mischgeruch\nPyridin und Skatol\t\t100\t480\t49\t120\tfast vollkommene K.\nder Konzentration ihren Charakter \u00e4ndernden Ger\u00fcche (Antranils\u00e4ure\u00e4thyl-ester, Ionon) werden von gekr\u00fcmmten Linien dargestellt. Unter sich verwandte Ger\u00fcche werden B\u00fcndel von Vektoren bilden, unter sich verschiedene Ger\u00fcche weitausspreizende Vektoren, wenn man, was erlaubt und empfehlenswert, den Vektoren einen gemeinsamen Ausgangspunkt gibt.\nDie Mischung von Ger\u00fcchen wird nun selbstverst\u00e4ndlich durch Addition von Vektoren angegeben werden. Sind die Ger\u00fcche identisch, wie z. B. jene","page":0},{"file":"pa0091.txt","language":"de","ocr_de":"Die schmeckbaren Stoffe.\n91\nvon Kampfer und Borneol, so wird die Vektorsumme einfach eine den beiden urspr\u00fcnglichen Vektoren zukommende gemeinschaftliche Richtung und eine der Summe von beiden entsprechende L\u00e4nge besitzen. Sind die Ger\u00fcche nicht identisch, sondern verwandt, so wird die Vektorsumme nur wenig in Richtung und L\u00e4nge von der im vorigen Falle behandelten abweichen. Durch eine zwar umst\u00e4ndliche, aber jedenfalls ausf\u00fchrbare Reihe von Versuchen ist es nun m\u00f6glich, die Richtung und die Summe genau kennen zu lernen. Zu diesem Zwecke braucht man nur die tats\u00e4chlich der Mischung unterworfenen Geruchsreize vor und nach der Mischung nach ihrer Intensit\u00e4t zu bestimmen und die in dieser Weise gewonnenen Resultate als Vektoren geometrisch zusammenzustellen. Die L\u00e4nge eines jeden Vektors soll in diesen und allen \u00e4hnlichen F\u00e4llen nach Olfaktien oder nach der Anzahl zur Erreichung der Reizst\u00e4rke durchschrittenen Unterschiedstreppen, mit anderen Worten logarithmisch, bemessen werden. Vorl\u00e4ufig kann man die Intensit\u00e4t eines Reizes, also auch die L\u00e4nge des ihm entsprechenden Vektors in Olfaktien angeben und nach diesem Ma\u00dfstabe die Raummodelle zusammenstellen. Es haben bisher zwei systematische Versuche stattgefunden. In erster Linie geschah es f\u00fcr mein eigenes rechtes Geruchsorgan und sp\u00e4ter wurde es mit gro\u00dfem Erfolg von Herrnanides unternommen. Eine Vergleichung der Ergebnisse und eine Pr\u00fcfung der den beiden Untersuchungsreihen gemeinschaftlichen Resultate bei einem dritten Beobachter, Herrn Assistenten des Instituts Heringa ergab ein besonderes Hervortreten dreier bestimmter Ger\u00fcche: Terpineol, Guajakol, Valerians\u00e4ure. Die drei Riechstoffe \u00fcben, als Geruchsreize verwendet, auf den Sinn-Bewu\u00dftsein-Komplex dreier ge\u00fcbter, unabh\u00e4ngig voneinander wahrnehmender Beobachter den gleichen und n\u00e4mlichen Einflu\u00df aus. Es w\u00e4re deshalb der \u00dcberlegung wert,\nTerpineol\nGuajakol\nValerians\u00e4ure\nvorl\u00e4ufig in den Vordergrund der physiologischen Olfaktologie zu bringen.\nVII. Die schmeckbaren Stoffe.\nWie auf verwandtem Gebiete \u00e4u\u00dfert sich auch in der Geschmacksphysiologie das Bestreben, in den Versuchen nur auf reine und chemisch genau definierbare Stoffe bezug zu nehmen. Diese Schmeckstoffe im engeren Sinn sind gr\u00f6\u00dftenteils in Wasser leicht l\u00f6slich und leicht diffusibel. Dabei sind es verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig einfache chemische K\u00f6rper, denn hoch-molekulare Verbindungen sind geschmacklos1 2 3). Soweit sie anorganischer Natur sind, enthalten die Schmeckstoffe, wie es scheint, immer einige wenige Elemente, denen im periodischen System ein bestimmter Platz zukommt4). Wenn sie\n1)\tH. Zwaardemaker, Die vektorielle Darstellung eines Systems von Geruchskompensationen. Engelmanns Arch. f. Physiol. 1908 p. 52. (\u00dcber einen Rechenfehler in diesem Aufsatz siehe k. Akad. d. Wissenschaften in Amsterdam, Sitzung vom 26. Juni 1909, Protokoll in engl. Sprache S. 96.)\n2)\tJ. Hermanides, 1. c., Inauguraldissertation 1909 S. 60.\n3)\tHaycraft, Brain, vol. X, S. 149.\n4)\tHaycraft, 1. c. Sternberg, Verhandlungen der Physiol. Gesellschaft zu Berlin, 14. November 1902.","page":0},{"file":"pa0092.txt","language":"de","ocr_de":"92\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nhingegen zu den organischen K\u00f6rpern geh\u00f6ren, werden eigent\u00fcmliche sapi-phore Atomengruppen angegeben *) oder auf bestimmte Beziehungen zwischen denselben hingewiesen1 2).\nMit R\u00fccksicht auf die Versuchstechnik teilen wir die Schmeckstoffe am besten sinnesphysiologisch ein. Die zahlreichen Gruppen \u00e4lterer Autoren sind jedoch gegenw\u00e4rtig aufgegeben und auf Mischempfindungen mit anderen Sinnesempfindungen zur\u00fcckgef\u00fchrt. Ja in der Neuzeit haben sich nur die vier qualitativ scharf definierten Empfindungsqualit\u00e4ten behaupten k\u00f6nnen3). Diese vier von allen Autoren anerkannten Hauptqualit\u00e4ten sind die Amara, die Dulcia, die Salsa und die Acida. Daneben werden nur z\u00f6gernd noch der alkalische und der metallische Geschmack zugelassen.\nAls bittere Stoffe seien angef\u00fchrt4): Glykoside, Alkaloide, viele Amide, Magnesiumsalze, gallensaure Salze, Ureum.\nAls s\u00fc\u00dfe Stoffe verzeichnen wir5): die Zuckerarten, Glyzerin, Glykol, Glykokoll, Saccharin, Dulzin, rechtsdrehende Asparagins\u00e4ure, Berylliumsalze, Bleisalze und Laugen6).\nAls Salze nennen wir: die Chloride von Kalium, Natrium, Lithium, Kalzium, Ammonium, manche Nitrate und Sulphate 7).\nAls saure Stoffe endlich w\u00fcrden alle anorganischen und organischen S\u00e4uren anzuf\u00fchren sein. Zitronens\u00e4ure, Essigs\u00e4ure, Weins\u00e4ure, Salzs\u00e4ure fanden am meisten Verwendung.\nManche Stoffe besitzen neben ihrem Hauptgeschmack auch noch einen Beigeschmack, welcher oft, aber nicht immer, auf leichte Verunreinigungen zur\u00fcckzuf\u00fchren ist. Es gibt sogar eine gewisse Anzahl Stoffe, denen deutlich eine Doppelqualit\u00e4t zukommt, insofern, als sie an der Spitze, den R\u00e4ndern oder an der Wurzel der Zunge verschieden schmecken. Man findet solche Stoffe mit Doppelqualit\u00e4t bei Marchand8) aufgez\u00e4hlt. Es kommen darunter sehr einfache Verbindungen vor, wie z. B. Kalium ace-ticum, Kalium nitricum und Kalium chloricum. Am genauesten untersucht wurde in dieser Hinsicht die kristallisierte d-Mannose. Nach der Meinung Sternbergs r\u00fchrt der Doppelgeschmack im letzteren Falle und wahrscheinlich in vielen anderen von bei der Kristallisation mit eingeschlossenen\n1)\tHaycraft, 1. c.\n2)\tSternberg, Arch. f. Physiol. 1903, S. 113.\n3)\tOehrwall, Skand. Arch. f. Physiol. Bd. II, S. 1, 1891 u. Bd. XI, S. 256, 1901. Kiesow, Wundts philos. Studien Bd. IX, X u. XII. Haenig, ebend. Bd. XVII, Heft 4.\n4)\tW. Sternberg, Geschmack und Geruch. Physiol. Untersuch, \u00fcber den Geschmackssinn, Berlin 1904, S. 31 unterscheidet drei Klassen von bitter schmeckenden Substanzen. Die erste umfa\u00dft die der anorganischen Verbindungen von bitterem Geschmack (amara salina), die zweite die aliphatischen Verbindungen von bitterem Geschmack (Zucker, Glykoside, Bitterstoffe), die dritte die bitter schmeckenden Verbindungen der aromatischen Reihe.\n5)\tW. Sternberg, 1. c, unterscheidet drei Klassen von s\u00fc\u00dfschmeckenden Substanzen. Die erste ist die der anorganischen Verbindungen von s\u00fc\u00dfem Geschmack, welche zum Teil Gifte, zum Teil Heilmittel sind. Nahrungsmittel sind die K\u00f6rper der zweiten, Genu\u00dfmittel die der dritten Klasse.\n6)\tAusf\u00fchrlicher W. Sternberg, Arch. f. Physiol. 1903, S. 113, 1905, Suppl. S. 201 und Zeitschr. f. Psych, u. Physiol, der Sinnesorgane Bd. 35, S. 81.\n7)\tAusf\u00fchrlicher W. Sternberg, Arch. f. Physiologie 1904, S. 483.\n8)\tMarchand, Le go\u00fbt, S. 143.","page":0},{"file":"pa0093.txt","language":"de","ocr_de":"Die Saporimetrie.\n93\nfremden Bestandteilen drei*1). In concreto wird sich \u00fcber diese M\u00f6glichkeit nicht immer ohne ausf\u00fchrliche chemische Untersuchung entscheiden lassen. F\u00fcr die physiologische Versuchstechnik hat es daher einen entschiedenen Vorteil, die Stoffe mit Doppelgeschmack oder Beigeschmack zu vermeiden und vorl\u00e4ufig nicht zu rein physiologischen Versuchen heranzuziehen. Ebenso verh\u00e4lt es sich mit den riechenden Schmeckstoffen, die namentlich in der organischen Chemie in gro\u00dfer Zahl Vorkommen. Die sich beimischende Sinnesempfindung ganz anderer Ordnung erschwert das Experimentieren bedeutend.\nAlle obengenannten Stoffe werden fast immer in L\u00f6sungen verwendet; in diesem Falle aber \u00fcbt das L\u00f6sungsmittel, auch wenn es an sich nicht schmeckt, einen merklichen Einflu\u00df auf die Intensit\u00e4t der hervorgerufenen Empfindung aus. Die w\u00e4sserigen L\u00f6sungen haben unbedingt den. intensivsten Geschmack und zwar nicht allein, wenn Dissoziationen stattfinden, sondern auch wenn es sich um Substanzen handelt, deren Molek\u00fcle einer Zerlegung in Ionen nicht f\u00e4hig sind. In solchen w\u00e4sserigen L\u00f6sungen setzt die Hinzuf\u00fcgung kolloidaler Substanzen, wie Gummi arabicum oder Gelatin, die Geschmacksintensit\u00e4t bedeutend herab. Dies ist um so auffallender, weil die Diffusion als solche durch ihre Gegenwart gar nicht gest\u00f6rt wird. Die Annahme einer Bindung des Schmeckstoffs mit der als Sol oder als Gel vorhandenen kolloidalen Substanz ist zwar ohne darauf gerichtete Untersuchung nicht von der Hand zu weisen, aber ebensowenig erwiesen, wenn auch eine solche Hypothese f\u00fcr zum Teil dissoziierte Substanzen \u00e4u\u00dferst wahrscheinlich w\u00e4re. Aber nicht nur den mit kolloidalen Substanzen vermischten, w\u00e4sserigen L\u00f6sungen und den mit Schmeckstoffen beteilten Gelen kommt ein abgeschw\u00e4chter Geschmack zu. Auch \u00f6lige und paraffin\u00f6se L\u00f6sungen schmecken bedeutend weniger intensiv als w\u00e4sserige. Dies trifft z. B. f\u00fcr Saccharin zu.\nGelegentlich werden die Schmeckstoffe auch ohne Hinzuf\u00fcgung irgend eines L\u00f6sungsmittels verwendet.\nVIII. Die Saporimetrie.\nNamentlich aus theoretischen Gr\u00fcnden, anf\u00e4nglich mit der Valenzlehre, sp\u00e4ter mit der Dissoziationstheorie im Zusammenhang stehend, hat man sich in der Neuzeit vielfach bem\u00fcht, die Intensit\u00e4t, mit welcher bestimmte Schmeckstoffe einen Geschmack ausl\u00f6sen, messend zu verfolgen. Gew\u00f6hnlich geschah dies nach der Methode der Schwellenbestimmung in der Voraussetzung, da\u00df die Schmeckintensit\u00e4t einer Substanz der Verd\u00fcnnung, in welcher sie eine Geschmacksempfindung hervorzurufen imstande ist, umgekehrt proportional sei. Bei allen diesen Versuchen wurden die betreffenden Substanzen in destilliertem Wasser gel\u00f6st und auf circa 24\u00b0 C. erw\u00e4rmt, in Anwendung gebracht. Nur die Quantit\u00e4t, welche jedesmal in den Mund genommen wurde, war in den konkreten F\u00e4llen verschieden. In den Tabellen der bei solchen Untersuchungen gefundenen Zahlenwerte, die wir hier zum Nutzen des Experimentators folgen lassen, ist die Menge in Klammern an-\n1) W. Sternberg, Arch. int. de Pharmacodynamie et de Therapie vol. XIII, S. 9, 1904.","page":0},{"file":"pa0094.txt","language":"de","ocr_de":"94\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\ngegeben, in der die betreffenden L\u00f6sungen eben noch geschmeckt wurden. Zwischen den Versuchen wurde gew\u00f6hnlich eine gewisse Pause eingeschoben, w\u00e4hrend welcher die Mundh\u00f6hle sorgf\u00e4ltig mit Wasser ausgesp\u00fclt, verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig selten etwas indifferent schmeckendes Brot genommen wurde.\nSubstanz\t\t| Konzentration in o/0.\tBeobachter\nBitterstoffe.\t\t\t\nStrychnin\t\t(5 ccm)\t0,00008\tEichet u. Gley1)\nStrychninum sulphuricum\t(0,5 ccm)\t0,001\tLombroso u. Ottolenghi2)\nNikotin\t\t(5 ccm)\t0,0003\tEichet u. Gley\nChinin\t\t(5 ccm)\t0,0004\tn\nChininum hydrochloricum .\t(10 ccm)\t0,00004\tHeymans3)\nKolchizin\t\t(5 ccm)\t0,00045\tEichet u. Gley\nCinchonin\t\t(5 ccm)\t0,0016\tn\nVeratrin\t\t(5 ccm)\t0,002\tn\nPilokarpin\t\t(5 ccm)\t0,0025\tm\nAtropin\t\t(5 ccm)\t0,003\tn\nAkonitin\t\t(5 ccm)\t0,005\tn\nKokain\t\t(5 ccm)\t0,015\tn\nMorphin\t\t(5 ccm)\t0,015\tn\nUreum\t\t(5 ccm)\t0,75\t\u201d 1)\n\tS\u00fc\u00dfstoffe.\t\t\nSaccharin\t\t(1,0 ccm)\t0,0005\tY enables4)\nSaccharin\t\t(0,5 ccm)\t0,001\tLombroso u. Ottolenghi\nZucker \t\t(1,0 ccm)\t0,03\tVenables\nZucker\t\t(10 ccm)\t0,58\tHeymans\nBeryllium hydrochloricum .\t(2 ccm)\t0,0125\tH\u00f6ber u. Kiesow5)\nNatriumhydroxyd ....\t(2 ccm)\t0,125\tn\nSalze.\nChlornatrium\t\t\t0,1\tYenables\nChlornatrium ....\t\t0,15\tH\u00f6ber u. Kiesow\nChlornatrium\t\t\t0,25\tHeymans\nChlornatrium\t\t\t0,9\tKahlenberg6)\nChlorkalium\t\t\t0,5\tH\u00f6ber u. Kiesow\nJodnatrium\t\t\t0,5\tn\nNatrium sulphuricum . .\t. (2 ccm)\t0,45\tn\nBromnatrium\t\t\t0,4\tT)\nNatrium nitricum . . .\t. (4 ccm)\t0,07\tKahlenberg\nNatrium sulphuricum . .\t. (4 ccm)\t2,3\tn\n1)\tRichet u. Gley, siehe Marchand, Le go\u00fbt, S. 259.\n2)\tLombroso u. Ottolenghi, Zeitschr. f. Psych, u. Physiol, d. Sinnesorgane Bd. 2. S. 337, 1891.\n3)\tHeymans, ebend. Bd. 21, S. 330, 1899.\n4)\tYenables, The Chem. News, S. 224, 1887.\n5)\tH\u00f6ber u. Kiesow, Zeitschr. f. phys. Chemie Bd. 27, S. 601, 1898.\n6)\tKahlenberg, Bull. University Wisconsin 1898, S. 25.","page":0},{"file":"pa0095.txt","language":"de","ocr_de":"Die Saporimetrie\n95\nSubstanz\t\tKonzentration in %.\tBeobachter\n.\tS\u00e4uren.\t\t\t\nAmeisens\u00e4ure\t\t. (2,5 ccm)\t0,016\tCorin1)\nOxals\u00e4ure\t\t. (2,5 ccm)\t0,02\tn\nSalzs\u00e4ure\t\t. (1 ccm)\t0,01\tYen ables\nSalzs\u00e4ure\t\t. (10 ccm)\t0,0035\tHeymans\nSalzs\u00e4ure\t\t. (4 ccm)\t0,009\tKahlenberg\nSalzs\u00e4ure\t\t. (2,5 ccm)\t0,025\tCorin\nEssigs\u00e4ure\t\t. (2,5 ccm)\t0.035\tft\nEssigs\u00e4ure\t\t. (4 ccm)\t0,06\tKahlenberg\nSalpeters\u00e4ure\t\t. (2,5 ccm)\t0,04\tCorin\nZitronens\u00e4ure\t\t. (2,5 ccm)\t0,04\t\u2018ft\nBernsteins\u00e4ure ....\t. (2,5 ccm)\t0,055\tft\nWeinsteins\u00e4ure ....\t. (2,5 ccm)\t0,06\t\nSchwefels\u00e4ure\t\t. (12 ccm) 1\t0,2\tY alentin\nIn obenstellende Tabellen sind nur die Angaben aufgenommen, welche sich auf eine deutliche, qualitativ definierbare Empfindung beziehen. Die Grenzen, bei welchen die Schmeckstoffl\u00f6sungen sich vom destillierten Wasser unterscheiden lie\u00dfen, lagen immer etwas niedriger.\nIX. Das Schmecken im Experiment2).\nIm gew\u00f6hnlichen Leben kann man auf zwei verschiedenen Wegen einen Geschmackseindruck bekommen. Erstens dadurch, da\u00df man das Schmeckende in den Mund nimmt, und w\u00e4hrend des Kauens und Kostens pr\u00fcft, zweitens dadurch, da\u00df man das Schmeckende unmittelbar verschluckt. Im ersteren Falle kommen nur die Schmeckbecher der eigentlichen Mundh\u00f6hle in Betracht, im letzteren auch die Schmeckbecher des Schlundes.\nIm Experiment kann das Schmecken auf nicht weniger als 5 ganz verschiedenen Wegen vorgenommen werden.\n1.\tIndem man einzelne Stellen der hervorgestreckten Zunge mit dem ziemlich konzentrierten Schmeckstoif betupft.\n2.\tIndem man bei ge\u00f6ffnetem Munde eines der wenigen schmeckenden Gase auf die Zunge bl\u00e4st.\n3.\tIndem man bei ge\u00f6ffnetem Munde die auf ihr Geschmacksverm\u00f6gen zu pr\u00fcfenden Stellen mit einem festen Schmeckstoff ber\u00fchrt.\n4.\tIndem man eine Schmeckstoffl\u00f6sung in den Mund nimmt, pr\u00fcft und nachher ausspuckt.\n5.\tIndem man einen teilweise aus Schmeckstoff zusammengesetzten Trochiskus in den Mund nimmt und sich aufl\u00f6sen l\u00e4\u00dft oder besser, indem man dem Schmeckstoff Gelatin zusetzt.\nJede dieser Methoden hat gelegentlich Verwendung gefunden und soll hier kurz er\u00f6rtert werden.\nc\u00e4 o bc q\n\u00f6 o \u2014ICC\n1)\tCorin, Arch, de biologie t. 8, S. 121, 1888.\n2)\tLit. siehe v. Yintschgauin Hermanns Hdb. d. Physiol. Bd. II, S. 197. Yaschide in Eichets Diet, de Physiol, t. 7, p. 619.","page":0},{"file":"pa0096.txt","language":"de","ocr_de":"96\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\na. Lokalisierende Methoden.\nErste Methode. Die erste Methode wird gew\u00f6hnlich in sehr verschiedener Weise ausgearbeitet, je nachdem man die Schmeckf\u00e4higkeit der gesonderten Papillen zu untersuchen beabsichtigt oder allgemeinere region\u00e4re Beziehungen festzustellen w\u00fcnscht. Bezweckt man ersteres, so ist eine gute Beleuchtung und Lupenvergr\u00f6\u00dferung mittels eines sogenannten Leseglases und punktf\u00f6rmige Reizung unbedingt notwendig. In dieser Weise ging z. B. O ehrwall vor, als er die disparate Verteilung der Geschmacksempfindungen \u00fcber die fungiformen Papillen der Zungenoberfl\u00e4che entdeckte1). (Fig. 13.) Die wirklich punktf\u00f6rmige Reizung geschieht dann bei unbeweglich gehaltener Zunge mit Hilfe von Pinseln (2 cm L\u00e4nge und 1,/2 cm Dicke), deren Spitze so\nabgeschnitten wird, da\u00df sie angefeuchtet und zugespitzt eine abgestutzte Fl\u00e4che, etwas kleiner als die kleinsten pilzf\u00f6rmigen Papillenenden ergeben. Die fr\u00fcher oft befolgte Methode der Auftragung von Schmeckstoffl\u00f6sungen mittels Kapillarr\u00f6hrchen findet zur punktf\u00f6rmigen Reizung keine Verwendung mehr2). Als Schmeckstoffl\u00f6sung wird am besten 2 \u00b0/0 salz-saures Chinin, 40 \u00b0/0 Zucker, 20 \u00b0/0 Kochsalz find 2 \u00b0/0 Weins\u00e4ure verwendet.\nWill man aus dem Ergebnis solcher Pr\u00fcfungen eine Schlu\u00dffolgerung ziehen in bezug auf die Verteilung der Geschmacksqualit\u00e4ten \u00fcber die einzelnen pilzf\u00f6rmigen Papillen, so hat man sich immer zu vergegenw\u00e4rtigen, da\u00df die Oehrwallsche Untersuchung eigentlich eine statistische ist, denn jede pilzf\u00f6rmige Papille enth\u00e4lt mehrere Schmeckbecher und au\u00dferordentlich viele Geschmackszellen. Die Wahrscheinlichkeit, da\u00df gerade nur eine bestimmte Kategorie des Geschmacks f\u00fcr sich allein auf einer Papille vertreten ist, ist \u00e4u\u00dferst gering-etwas gr\u00f6\u00dfer ist die Chance, da\u00df eine Kategorie fehlt oder zur\u00fccksteht, und tats\u00e4chlich haben Oehrwall und nachher Kiesow3) solche Befunde verzeichnen k\u00f6nnen. Da\u00df die Resultate von Fall zu Fall sehr weit auseinandergehen m\u00fcssen, ist f\u00fcr die statistische Auffassung selbstverst\u00e4ndlich, denn die Zahl der in Betracht kommenden und wahrscheinlich regellos, verteilten Schmeckzellen der vier Geschmackskategorien ist gro\u00df genug, um eine ungeheure Anzahl zuf\u00e4lliger Kombinationen zu erm\u00f6glichen, und andererseits viel zu klein, um irgend eine Regelm\u00e4\u00dfigkeit erwarten zu lassen.\n1)\tOehrwall, Skand. Arch. f. Physiol. Bd. IT, S. 43, 1891, benutzte zur Selbstbeobachtung auch den Konkavspiegel der Laryngologen. Goldscheider u. Schmidt, Zentralb. f. Physiol. Bd. IV, S. 10. Kiesow, Arch. ital. de Biologie T. 30, S. 398, 1898.\n2)\tD. P. Haenig, Inaugural-Diss. zur Psychophysik des Geschmackssinnes, Leipzig 1901, betont die \u00dcberlegenheit feiner Haarpinsel, Tropfr\u00f6hrchen gegen\u00fcber, sehr ausdr\u00fccklich.\n3)\tKiesow, Wundts Phil. Studien Bd. X, S. 333.\nFig. 13.\nDie menschliche Zungenspitze in dreifacher Vergr\u00f6\u00dferung mit pilzf\u00f6rmigen Papillen. (Momentphothographie bei Magnesiumlicht, nach Oehrwall).","page":0},{"file":"pa0097.txt","language":"de","ocr_de":"Die Saporimetrie.\n97\nIst eine \u00dcbersicht \u00fcber die Verteilung der Geschmacksqualit\u00e4ten \u00fcber die pilzf\u00f6rmigen Papillen in einem konkreten Falle nur durch sehr umst\u00e4ndliche Pr\u00fcfungen mittels der Methode der punktf\u00f6rmigen Reizung zu erreichen, verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig leicht l\u00e4\u00dft sich durch das beschriebene Vorgehen an der geh\u00f6rig getrockneten Zunge die Tatsache feststellen, da\u00df zwischen den Papillae fungiformes nicht geschmeckt wird und da\u00df die isolierten Papillen sich den verschiedenen Geschmacksstoffen gegen\u00fcber verschieden verhalten k\u00f6nnen.\nOhne besondere Beleuchtung und ohne Lupe kommt man aus, wenn man nicht die gesonderten Papillen, sondern die einzelnen Regionen der Mundh\u00f6hle zu untersuchen beabsichtigt. Dann kann man auch die hinteren Teile der Zunge in den Kreis der Beobachtung ziehen, was bei genau punktf\u00f6rmiger Reizung bisher nicht m\u00f6glich war. Auch vermindert sich dann die Chance, da\u00df eine der Geschmacksqualit\u00e4ten betr\u00e4chtlich hervortritt oder zur\u00fccksteht, erheblich, weil die Zahl der Schmeckzellen in einer Region viel gr\u00f6\u00dfer ist als auf einer Papille. Bei wahlloser Verteilung der Qualit\u00e4ten \u00fcber die Schmeckzellen der ganzen Zungenoberfl\u00e4che mu\u00df also das Ergebnis der lokalisierten Pr\u00fcfung gleichf\u00f6rmiger ausfallen als bei der oben beschriebenen punktf\u00f6rmigen Reizung. Dennoch zeigen sich Ungleichm\u00e4\u00dfigkeiten der Empfindlichkeit und der Empfindung auch bei region\u00e4rer Pr\u00fcfung mit 2*|2 mm breiten Haarpinseln. Sowohl Kiesow als Haenig haben oft vorkommende Arten der Verbreitung der vier Qualit\u00e4ten \u00fcber die Regionen der Zunge beschrieben, die als Muster der hier vorliegenden Verh\u00e4ltnisse angesehen werden k\u00f6nnen. Da\u00df in den letzten Jahren manchmal auch abweichende Distributionen beschrieben worden sind, braucht uns nicht zu verwundern. Die Mannigfaltigkeit des Ergebnisses liegt ja wie bereits hervorgehoben, in der statistischen Natur der Erscheinung selbst begr\u00fcndet.\nDie Resultate solcher Untersuchungen werden am besten auf einer kleinen Karte der Zunge (0ehrwall, Haenig) oder auf einem T\u00e4felchen mit region\u00e4rer und qualitativer Einteilung (Kiesow, v. Frankl Hochwart) verzeichnet.\nZweite Methode. Auch die zweite Methode ist in zwei verschiedenen Modifikationen angewandt worden. Wenn man nur im allgemeinen das Schmecken von Gasen feststellen will oder auch groben region\u00e4ren Verschiedenheiten, wie z. B. der Spitze und Basis, auf die Spur kommen will, gen\u00fcgen einfache Einblasungen durch ein 5 mm weites Glasrohr, das, wenn man abgemessene Reize anzuwenden beabsichtigt, in sp\u00e4ter zu beschreibender Weise mit einem Riechmesser in Verbindung gesetzt werden kann, der jetzt f\u00fcr den gasf\u00f6rmigen Schmeckstoff als Geschmacksmesser dient. Auf diese Weise l\u00e4\u00dft sich z. B. leicht feststellen, da\u00df Chloroformdampf von der Zungenbasis s\u00fc\u00df empfunden wird, w\u00e4hrend die Zungenspitze diese S\u00fc\u00dfempfindung nicht besitzt1). Worauf diese Differenz zwischen dem Resultat der region\u00e4ren Untersuchung bei fl\u00fcssigen und bei gasf\u00f6rmigen Schmeckstoffen zur\u00fcckzuf\u00fchren ist, l\u00e4\u00dft sich vorl\u00e4ufig nicht angeben. Vielleicht h\u00e4ngt\n1) Zeitschr. f. Psychol, u. Physiol, der Sinnesorgane Bd. 38, S. 193. Tigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 1.\t7","page":0},{"file":"pa0098.txt","language":"de","ocr_de":"98\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nes von der Intensit\u00e4t des Reizes ab, ob die Zungenspitze f\u00fcr einen gasf\u00f6rmigen resp. fl\u00fcssigen Schmeckstoff sich s\u00fc\u00dfempfindlich zeigt und ist Chloroform einfach weniger s\u00fc\u00df als Zucker.4)\nUm eine genau punktf\u00f6rmige Lokalisierung des gasf\u00f6rmigen Schmeckstoffs zu erzielen, kann man den gasf\u00f6rmigen Schmeckstoff mittels eines fein zugespitzten Glasrohres auf die Zunge blasen. Diese Idee ist von Sternberg zu einer recht h\u00fcbschen klinischen Methode ausgearbeitet worden. Die Einblasung geschieht dann mittels Doppelgebl\u00e4se und einem oder zwei Glasgef\u00e4\u00dfen zur Aufnahme eines S\u00fc\u00dfstoffs und eines Bitterstoffs, die, sich in zugespitzte Ansatzr\u00f6hrchen, fortsetzen. Sternberg empfiehlt als S\u00fc\u00dfstoff Chloroform, als Bitterstoff \u00c4ther (Fig. 14).\n- Dritte Methode. Die dritte Methode, die Ber\u00fchrung umschriebener Stellen der Zungenfl\u00e4che mit fester schmeckender Substanz, kann, entweder mit einem geeigneten Schmeckstoff, ohne weitere Uinzuf\u00fcgungen, od\u00e9r mittels einer mit Schmeckstoffl\u00f6sung imbibierten Hydrogel.stattfinden. Im\n\nFig. 14. Stern bergs zugespitztes Glasrobr und Doppelgebl\u00e4se. .\nAus einem in den Minologischen Instrumentskatalogen vorkommenden Chloroformbeh\u00e4lter wird ewas Chloroformdampf in kontinuierlicher Str\u00f6mung auf die Zunge geblasen. Der urspr\u00fcngliche Apparat\nbesitzt auch noch einen Hahn,\nersteren Falle k\u00f6nnen nur Schmeckstoffe Verwendung finden, die sich rein ohne Beimischung anderer Substanzen bearbeiten lassen und ohne zu viel M\u00fche in zugespitzte Form gebracht werden k\u00f6nnen. Als solche wollen wir Genzianextrakt, Kandiszucker,. Steinsalz und Weinsteins\u00e4ure nennen. Die zugespitzten Stifte dieser Substanzen werden zum Gebrauch in einem Crayon-halter befestigt. Eventuelle Desinfektion des fr\u00fcher benutzten Stiftes findet mit Alkohol absol. statt. Nur die vorderen Partien der Zunge sind f\u00fcr diese Darreichungsform des Schmeckstoffs zug\u00e4nglich. Vielseitiger ist die andere Art der Anwendung von festen Schmeckstoffen, wobei sie in einem Hydrogel inkorporiert werden (siehe unten).\n1) W. Sternberg, Geschmack und Geruch, Berlin 1906, S. 42 scheint das Gegenteil zu meinen. Aus der Beschreibung seiner Versuche geht jedoch nicht gen\u00fcgend hervor, da\u00df er die Einatmung, wodurch beim Exspirieren ein pharyngeales oder nasales Schmecken m\u00f6glich wird, vermieden hat. So z. B. im Hauptversuch der 1. Alinea auf S. 43.","page":0},{"file":"pa0099.txt","language":"de","ocr_de":"Die Saporimetrie.\nb. Integrierende Methoden.\nVierte Methode. Die vierte Methode ist fast in allen theoretischen Untersuchungen angewendet worden und empfiehlt sich ohne weiteres f\u00fcr alle Schmeckversuche, wobei es auf integrale Reizung der Geschmacksfl\u00e4che ankommt. Man l\u00e4\u00dft ein wenig der Schmeckstoffl\u00f6s\u00fcng in ein vollkommen reines kleines Medizingl\u00e4schen abflie\u00dfen, f\u00fcllt bis auf eine vorher erw\u00e4hlte Menge mit Wasser an und bringt das Ganze auf eine Temperatur von 24\u00b0 bis 37\u00b0. Man entleert die Fl\u00fcssigkeit auf einmal in den Mund. Nach sorgf\u00e4ltiger Beobachtung entfernt man die L\u00f6sung wieder und sp\u00fclt mit reinem Wasser nach. Die Menge variierte in den in der Literatur mitgeteilten Versuchen zwischen 2,5 und 10 ccm. W\u00e4hrend der Wahrnehmung wird meistens die Zunge hin und herbewegt, so da\u00df f\u00fcr eine sorgf\u00e4ltige Verbreitung durch die ganze Mundh\u00f6hle und auch \u00fcber die hinteren Teile der Zunge von selbst gesorgt ist.\nDiese Art des Schmeckens schlie\u00dft sich wohl am engsten dem nat\u00fcrlichen Kosten eines Getr\u00e4nkes an. Sie ist daher auch das \u00e4lteste und beste Verfahren, das die psychologische Gustologie in Anwendung gebracht hat.])\nEine ausf\u00fchrliche Beschreibung der in der Technik verwendeten, wie er sie . nennt, biologischen Geschmacksproben, findet sich bei Sternberg.1 2)\nF\u00fcnfte Methode. Entspricht die soeben genannte vierte Methode dem nat\u00fcrlichen Kosten einer Fl\u00fcssigkeit, auch das Analogon des nat\u00fcrlichen Kostens einer festen Substanz fehlt' in der Experimental-Technik nicht. Man l\u00e4\u00dft hierzu irgend eine feste Substanz, die- an sich keinen Geschmack hat, sich mit dem Schmeckstoff imbibieren. Man hat dabei die Wahl zwischen por\u00f6sen oder kolloidalen Substanzen. Unter ersteren steht als vollkommen geschmackloses festes Medium zur Aufnahme von Geschmackstoffl\u00f6sungen das Holundermark obenan. Man kann hiervon ziemlich gro\u00dfe St\u00fccke bekommen, die man in konzentrierte Schmeckstoffl\u00f6sungen einlegt, und unter der Luftpumpe ziemlich rasch und vollst\u00e4ndig sich imbibieren l\u00e4\u00dft. Als Schmeckstoffl\u00f6sungen empfehlen sich: l\u00b0/00 L\u00f6sung von Chininum sulfuri-cum, l\u00b0/00 L\u00f6sung von Saccharin, 10% von Chlornatrium und 10% von Weins\u00e4ure.\nUnter den kolloidalen Substanzen stehen Tragakant und Gelatin als geeignetes Material zur Verf\u00fcgung. Mit ersterem werden wohl gew\u00f6hnlich Trochisci angefertigt, denen man vom Apotheker einen bestimmten Gehalt an Schmeckstoff erteilen l\u00e4\u00dft. \u00c4hnliche Trochisci k\u00f6nnen \u00fcbrigens auch durch einfaches Komprimieren aus irgend einem anderen willk\u00fcrlichen geschmacklosen Pulver angefertigt werden. Die Gelatine findet zu Schmeckversuchen als eine 2% Hydrogel Verwendung. Zweckm\u00e4\u00dfig ist dabei der\n1)\tCh. S. Myers, Cambr. anthrop. Exp. to Torres Straits betupfte, obgleich er integral zu pr\u00fcfen beabsichtigte, die getrocknete Zunge seiner Versuchspersonen mit Watten, die mit verd\u00fcnnten L\u00f6sungen von Chinin, Zucker, Salz oder Essigs\u00e4ure getr\u00e4nkt waren.\n2)\tW. Sternberg, Kochkunst und \u00e4rztliche Kunst, Stuttgart 1907, p. 22.\n7*","page":0},{"file":"pa0100.txt","language":"de","ocr_de":"100\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nZusatz von 1 \u00b0/00 Formaldehyd, weil sonst leicht eine st\u00f6rende Pilzbildung eintritt. Auch hier kommen die soeben genannten Schmeckstoffe in Betracht, wobei man jedoch die Weins\u00e4ure durch Salzs\u00e4ure zu ersetzen hat.\nX. Die Geschmacksmessung (die Gustometrie).\nViele Geschmacksempfindungen gehen mit gleichzeitigen Geruchs-, Tast-und Temperaturempfindungen einher. Die ersteren lassen sich leicht aus-scheiden durch Zuhalten der Nase,1) die letzteren durch genaue Regulierung der Temperatur der zu pr\u00fcfenden Fl\u00fcssigkeit. Die Tastempfindungen lassen sich am schwersten beseitigen. Die stark auseinander gehende Empfindlichkeit des Tastsinnes auf der Zunge, die von Kiesow2) genau untersucht wurde, l\u00e4\u00dft sich leider nicht zur n\u00e4heren Deutung einer vom Beobachter unsicher angegebenen Empfindung heranziehen, da der am meisten sich empfehlenden Stelle der geschmackentbehrenden Mitte der Zunge nur eine sehr geringe Tastempfindlichkeit zukommt. Man w\u00fcrde also gen\u00f6tigt sein, auf dem Palatum durum oder auf der Wangenschleimhaut zu pr\u00fcfen, was beides recht unbequem ist. Toulouse und Vaschide nahmen ihre Zuflucht zu folgendem Kunstgriff: ein Tr\u00f6pfchen Wasser auf irgend einen Punkt, der Mundschleimhaut deponiert, wird \u00fcberhaupt nicht empfunden, wenn die Temperatur des Wassers 24\u00b0 ist. Wenn man daher statt mit Wasser mit einer Schmeckstoffl\u00f6sung pr\u00fcft, so darf man, falls eine Empfindung zustande kommt, diese sicher als Geschmacksempfindung deuten.\nDie messende Verfolgung der reinen Geschmacksempfindungen, welche nach Ausscheidung der Nebenempfindungen \u00fcbrig bleiben, geschieht region\u00e4r oder integral.\na. Region\u00e4re Geschmacksmessung.\nUnter region\u00e4rer Geschmacksmessung verstehen wir die lokalisierte Untersuchung des Geschmackssinnes eines normalen oder pathologischen Individuums in einer bestimmten Zone der Zunge oder innerhalb des Verbreitungsgebietes eines bestimmten Nerven. Die zonale Untersuchung ist namentlich von Haenig ge\u00fcbt worden und man findet in seiner Inauguraldissertation recht einfache und deutliche kleine Zungenskizzen, die man gelegentlich zum Vergleich heranziehen kann. Die Regionen au\u00dferhalb der Zunge Uvula, Tonsille, Gaumenbogen Epiglottis und Larynxinneres sind in neuerer Zeit von Kiesow und Hahn gepr\u00fcft worden. W\u00e4hrend f\u00fcr die Untersuchung der Zungenregionen keine besonderen Vorbereitungen erforderlich sind und man nur die schmeckende Fl\u00fcssigkeit ganz einfach mit einem Pinsel aufzutragen hat, erfordern die hinteren Partien der Mundh\u00f6hle ganz besondere F\u00fcrsorge. Abgesehen von der Subjektivit\u00e4t der Angaben der Versuchspersonen, welche das Resultat aller Geschmackspr\u00fcfungen tr\u00fcben kann, droht hier noch besonders die Gefahr des Herabtr\u00e4ufelns und der\n1)\tMan findet die \u201eSaveurs-odeurs\u201c ausf\u00fchrlich aufgez\u00e4hlt bei W. Sternberg, Geschmack und Geruch. Berlin 1906. S. 12\u201436.\n2)\tZeitschr. f. Physiol. Bd. 26. S. 390. 1901.","page":0},{"file":"pa0101.txt","language":"de","ocr_de":"Die Geschmacksmessung (die Gustometrie).\n101\nDiffusion der mit einem Pinsel aufgetragenen Fl\u00fcssigkeit. Um letztere wenigstens sehen und kontrollieren zu k\u00f6nnen, kann man der Schmeckstoffl\u00f6sung etwas Methylenblau zusetzen, noch besser ist es, zu besonderen Methoden zu greifen, die besonders f\u00fcr schwer zug\u00e4ngliche Teile der Geschmacksfl\u00e4che ersonnen wurden.\nSo hat Kiesow f\u00fcr die Untersuchung der (nicht geschmacksempfindlichen) Uvula einen kleinen Uvulabecher angegeben, welcher an einem langen Stiele befestigt, \u00fcber einen Zungenhalter eingef\u00fchrt wird. In dem kleinen Becher befindet sich etwas Geschmackstoffl\u00f6sung, in welche die Uvula eintauchen kann, ohne da\u00df irgend eine andere Stelle ber\u00fchrt wird. (Fig. 3.)\nF\u00fcr die Untersuchung des Larynx und des Pharynx eignet sich vorz\u00fcglich die von Quix in meinem Laboratorium ausgearbeitete Methode des in einem Glasrohr aufgenommenen mit konzentrierter Biechstoffl\u00f6sung beschickten Hydrogel (2 \u00b0/0 Gelatin, trocken abgewogen).\nF\u00fcr den Larynx gibt man dem Glasrohr die Kr\u00fcmmung eines gew\u00f6hnlichen Larynxinsuf-flators. Das au\u00dferhalb der Mundh\u00f6hle blei-\tFig. 15.\nbende, seitw\u00e4rts abgebogene Ende wird mit Kiesows Uvulabecher, nebst einem kleinen Kautschukballon verbunden, T\u00fcrckschem Zungenhalter, mittels welches man im geeigneten Moment\neinen halbweichen Tropfen der Gelatingallerte hervorpre\u00dft. Man ber\u00fchrt mit diesem Tropfen die zu untersuchende Stelle und stellt fest, ob die\nFig. 16. Qu ix sehe Pipette f\u00fcr mit Schmeckstoff beschicktem, tropff\u00f6rmig herausgepre\u00dftem\nGelatine.\nGeschmacksempfindung zustande kommt, bevor sich der Tropfen g\u00e4nzlich verfl\u00fcssigt hat. Wenn die Konzentration des Schmeckstoffs nicht zu gering gew\u00e4hlt ist, ist dies an Stellen, die \u00fcberhaupt Geschmacksempfindung besitzen, gew\u00f6hnlich der Fall (Fig. 15).","page":0},{"file":"pa0102.txt","language":"de","ocr_de":"102\nIT. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nSollen die oberen Partien des Pharynx untersucht werden, so bekommt das Glasrohr die Form eines Itardschen Katheters. Letzterer kann auch wie gew\u00f6hnlich von Metall genommen und durch die Nase eingef\u00fchrt werden, sogar die Gegend der Tubarkrater kann in dieser Weise untersucht werden und, wie mein Mitarbeiter feststellte, bei manchen Personen f\u00fcr Bitter und S\u00fc\u00df sich empfindlich erweisen. Quix verwendete als Bitterstoff Chininum muriaticum 0,1 bis 0,4\u00b0/0 in w\u00e4sseriger L\u00f6sung, das je nach der Jahreszeit mit einer 1 bis 2 \u00b0/0 Gelatingallerte zusammengeschmolzen wurde. Als S\u00fc\u00dfstoff kam 30 bis 60 % Zuckerl\u00f6sung zur Verwendung, als salzige Substanz 10 bis 20 % Chlornatrium und als saure L\u00f6sung 2 \u00b0/0 Salzs\u00e4ure. Der gr\u00f6\u00dferen Haltbarkeit wegen werden vor dem Anf\u00fcllen der R\u00f6hre der Gelatingallerte einige Tropfen Formaldehydl\u00f6sung zugesetzt. Die schw\u00e4chste der soeben genannten Konzentrationen wurde von den meisten untersuchten\nPersonen an \u00fcberhaupt empfindlichen Stellen noch gerade empfunden. Will man eine ganz deutliche, unzweifelhafte Empfindung erzielen, so empfiehlt es sich also zu den h\u00f6heren Konzentrationen zu greifen.\nDie region\u00e4re, quantitative Untersuchung der von bestimmten Nerven innervierten Gebiete wird haupts\u00e4chlich aus klinischem Interesse ge\u00fcbt. Dabei wird der Schmeck-stof\u00ef in einer mehr oder weniger konzentrierten L\u00f6sung mittels Haar- oder Wattenpinseln (v. Frankl-Hochwart)1) aufgetragen. Die Versuchsperson gibt dabei ihre Beobachtungen an, indem sie mit dem Finger auf ein bereit gelegtes T\u00e4felchen die Qualit\u00e4t und die ungef\u00e4hre Intensit\u00e4t der Empfindung anzeigt (Fig. 17).\nBesonders mu\u00df man, wie F. Krause2) betont, darauf R\u00fccksicht nehmen, da\u00df die Untersuchten rasch erm\u00fcden; daher sind lange Ruhepausen n\u00f6tig; ferner m\u00fcssen die Untersuchungen zu verschiedenen Zeiten wiederholt werden. Man lernt so am besten die gro\u00dfen Schwierigkeiten, die sich der Gewinnung eines brauchbaren Ergebnisses entgegenstellen, kennen und \u00fcberwinden. Die hinteren Abschnitte der Zunge und des Gaumens werden nach geh\u00f6riger Abtrocknung unmittelbar mit dem angefeuchteten Pinsel ber\u00fchrt.\nDie region\u00e4re messende Pr\u00fcfung des Geschmackssinns sollte eigentlich in der Klinik in weit gr\u00f6\u00dferem Ma\u00dfe erfolgen, als dies bis jetzt der Fall ist, denn in einer ungemein gro\u00dfen Anzahl von F\u00e4llen verdankte die Diagnostik und auch die theoretische Wissenschaft ihr bereits wichtige Aufkl\u00e4rung. Man findet das klinische Beobachtungsmaterial der Neuzeit von Frankl-Hoch-wart in Nothnagels Handbuch der speziellen Pathologie und Therapie Bd.XI, 2. Teil und bei Marchand, Biblioth. internat, de Psychologie experimentale Nr. 10.\n1)\tDie Watte kann um eine Nadel oder ein Streichh\u00f6lzchen gerollt werden.\n2)\tF. Krause, Die Neuralgie des Trigeminus, Leipzig 1896, S. 82.\nS\u00fcss, schwach, mittol, stark.\tBitter, schwach, mittel, stark.\nSauer, schwach, mittel, stark.\tSalzig, schwach, mittel, stark.\nFig. 17. Qualit\u00e4ten-T\u00e4feichen nach v. Frankl-Hochwart.","page":0},{"file":"pa0103.txt","language":"de","ocr_de":"Die Geschmacksmessung (die Gustometrie).\n103\nb. Integrale Geschmacksmessung.\nDie integrale Geschmacksmessung fand bis jetzt fast immer mit w\u00e4sserigen L\u00f6sungen statt, die in verschiedenen Konzentrationen bereit gehalten, aus einem kleinen Bechergl\u00e4schen oder aus einem Tropfenz\u00e4hler in den Mund gebracht wurden. Wenn auch die Geschmacksempfindlichkeit bei den mittleren Temperaturen nicht stark fluktuiert, so bleibt es doch erw\u00fcnscht, die zu pr\u00fcfenden L\u00f6sungen bis auf 24\u00b0 bis 37\u00b0 zu erw\u00e4rmen, was am besten im einem Thermostaten geschieht. Die Hauptschwierigkeit der Untersuchung ist die ungeheuer lange Zeit, welche sie erfordert, wenn man die verschiedenen Konzentrationen durchpr\u00fcfen will, die man der Reihe nach mit den sehr verd\u00fcnnten anfangend und dann allm\u00e4hlich aufsteigend, w\u00e4hrend des Versuchs an fertigen mu\u00df. Zwar kann dies ziemlich rasch geschehen, wenn man den Schmeckstoff aus einer B\u00fcrette in ein Medizinglas flie\u00dfen l\u00e4\u00dft und die abgemessene Menge bis zu einem bestimmten, im voraus festgestellten, Volum mit reinem Wasser anf\u00fcllt. Aber in diesem Falle mu\u00df man, um bequem arbeiten zu k\u00f6nnen, die Fl\u00fcssigkeitsmenge, welche man jedesmal in den Mund nimmt, nicht allzu gering w\u00e4hlen, z. B. 10 ccm. Und wenn man so vorgeht, so stellt sich die, der Schwellenempfindung entsprechende Menge des Schmeckstoffs als ziemlich gro\u00df heraus, jedenfalls gr\u00f6\u00dfer als wenn man eine geringere Menge, z. B. 2 ccm gew\u00e4hlt h\u00e4tte. In dieser Hinsicht bedeutet eine von Toulouse und Vas chide angegebene Methode einen wichtigen Fortschritt. \u00c4hnlich ihrer olfakto-metrischen Methode haben sich diese Untersucher eine ausgedehnte Reihe kleiner Fl\u00e4schchen mit dezimalen L\u00f6sungen zurechtgestellt. So verfehlt diese Methode bei der Riechmessung ist, weil das Riechen an L\u00f6sungen aufsteigender Konzentration nicht mit dem Riechen von aufsteigend konzentrierten Gasen identisch ist, so rationell ist die Toulouse-Vas chide sehe Methodik f\u00fcr die Geschmackspr\u00fcfung. Der Stopfen aller dieser Fl\u00e4schchen hat einen Tropfenz\u00e4hler, aus welchem man die Tropfen zur Gr\u00f6\u00dfe von 'U ccm auf die Zunge der Versuchsperson fallen lassen kann. Zehn hintereinander vorgenommene Versuche ergeben einen Mittelwert, der als Geschmacksschwelle angesehen wird. Dabei wird die Feststellung der Geschmacksqualit\u00e4t verlangt, was einen deutlich h\u00f6heren Wert erfordert, als die einfache Angabe, da\u00df der Betreffende etwas Schmeckhaftes sp\u00fcrt. Toulouse und Vaschide bestimmen also Erkennungsschwellen und keine Reizschwellen. Nach jedem Versuche sp\u00fclt sich die Versuchsperson den Mund mit 5 ccm destilliertem Wasser von 38\u00b0 aus und ruht einen Augenblick. Die Zwischenpause soll f\u00fcr die bitteren L\u00f6sungen 5 Minuten, f\u00fcr die drei \u00fcbrigen 3 Minuten dauern. Die Methode ist urspr\u00fcnglich als integrale Methode angegeben (man sehe z. B. die Regeln zur Ausf\u00fchrung bei N. Vaschide in Castexs Bulletin de Laryngologie vom 30. Juni 1903, S. 6), sp\u00e4ter auch wohl als region\u00e4re Methode benutzt worden, wozu sie jedoch weniger geeignet ist. Nur wenn man sie mit der Oehrwall-Kiesowschen Methode kombiniert, wie vor kurzem M. Haemelinck1) tat, kann sie Vorz\u00fcgliches leisten. Man tropft dann die L\u00f6sung aus dem Tropffl\u00e4schchen\n1) l\u2019Ann\u00e9e psych, t. XI, S. 121, 1905.","page":0},{"file":"pa0104.txt","language":"de","ocr_de":"104\tH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nstatt auf die Zunge auf einen Pinsel, mit welchem man die Zunge betupft.\nAls Bitterstoff verwenden Toulouse und Vaschide Chinin-di-brom-hydrat, sp\u00e4ter Chinin-sulfo-chlorhydrat, letzteres in L\u00f6sungen 1:100000, 1:10000, 1:1000, 1:100, 1:10. Als S\u00fc\u00dfstoff kommt Zucker zur Verwendung, und zwar in L\u00f6sungen von 1:10000, 1:1000, 1:100, 1:10. F\u00fcr den salzigen Geschmack ist eine weit ausgedehntere Reihe angegeben, nicht weniger als 31 Fl\u00e4schchen, anfangend mit einer L\u00f6sung 1:1 000 000 und bis zur v\u00f6lligen S\u00e4ttigung f\u00fchrend. Alle enthalten Chlornatrium. Die sauren L\u00f6sungen sind mit Zitronens\u00e4ure hergestellt und zwar in Konzentrationen von 1:100000, 1: 1000, 1:100, 1:10. Zu Vexier versuchen steht destilliertes Wasser bereit.\nFig. 18. Zwaardemaker scher Apparat zur Insufflation gasf\u00f6rmiger Schmeckstoffe\nin abgestuften Konzentrationen.\nDie einzige Schwierigkeit, welche diese h\u00fcbsche Methode darbietet, ist der Umstand, da\u00df die L\u00f6sungen, auch wenn sie unter Lichtabschlu\u00df aufbewahrt werden, alle 14 Tage erneuert werden m\u00fcssen, was bei 49 Fl\u00e4schchen immerhin eine etwas zeitraubende Besch\u00e4ftigung ist. Von einem immer Bereithalten der \u201eboite gustoinetrique\u201c kann also nicht die Rede sein, was bei der fr\u00fcher beschriebenen titrimetrischen Anfertigung im Augenblick der Untersuchung sehr wohl m\u00f6glich ist, weil konzentrierte L\u00f6sungen sich leicht aufbewahren lassen.\nAuch die Insufflation gasf\u00f6rmiger Schmeckstoffe ist in j\u00fcngster Zeit zur quantitativen Geschmackspr\u00fcfung angewendet worden.\nGelegentlich habe ich selber fr\u00fcher solche Versuche gemacht (Fig. 18).\nEin gro\u00dfer Apparat f\u00fcr k\u00fcnstliche Atmung (Blasebalg), der sonst f\u00fcr Vivisektionen dient, wird durch einen Elektromotor in Gang gesetzt; jede Sekunde ungef\u00e4hr treibt er mit ziemlicher Kraft ein gewisses Luftquantum","page":0},{"file":"pa0105.txt","language":"de","ocr_de":"Die Geschmacksmessung (Die Gustometrie).\t105\nin eine ganz aus Glas und Metall gebaute Strombahn. Diese Strombahn enth\u00e4lt:\n1.\teinen Anemometer mit momentaner Angabe,\n2.\teinen mit Chloroform-Paraffingemisch resp. \u00c4ther-Wassergemisch gef\u00fcllten olfaktometrischen Magazinzylinder,\n3.\tein innerhalb des Magazinzylinders verschiebbares Innenrohr.\nZu sub 1 benutze ich den von mir als A\u00ebrodromometer fr\u00fcher beschriebenen1) kleinen Apparat. Dieser enth\u00e4lt eine zwischen zwei d\u00fcnnen Metallfedern aufgeh\u00e4ngte Windfahne. Bei jedem Schlag des Insufflators findet ein Ausschlag der Windfahne \u00fcber 10 zu je 12 mm statt. Wenn man erw\u00e4gt, da\u00df an einem solchen Apparat die tiefe \u00c4tmung des Menschen einen Ausschlag von 4 mm hervorruft, leuchtet es ein, da\u00df in dieser Weise wirklich kr\u00e4ftige und regelm\u00e4\u00dfige, aber keineswegs \u00fcbertrieben starke Luftst\u00f6\u00dfe zustande gebracht werden.\nF\u00fcr sub 2 kann ein 80 % Chloroform enthaltender Magazinzylinder Verwendung finden.\nSub 3 endlich ist eine einfache horizontale Glasr\u00f6hre mit Zentimeterteilung, die in den Mund gef\u00fchrt wird. Sie wird nach dem Olfaktometerprinzip mehr oder weniger aus dem Magazinzylinder hervorgezogen.\nDer Beobachter stellt nun erst die horizontale Glasr\u00f6hre an eine bestimmte Stelle z. B. V2 cm, 1 cm, 2 cm usw., bl\u00e4st die darin stagnierende Luft fort und gibt genau acht. Ein Helfer setzt im gleichen Augenblick den Insufflator in Gang.\nIn viel gr\u00f6\u00dferem Ma\u00dfstabe hat W. Sternberg2) Insufflationen von Chloroform resp. \u00c4therdampf verwendet.\nHach Art der Tonr\u00f6hren des Olfaktometers3) werden durchbohrte por\u00f6se Tonzylinder, die von der Delfter Fayence-Fabrik (vormals Joost, Thooft & Labouch\u00e8re) geliefert sind, mit den fl\u00fcchtigen Schmeckstoffen impr\u00e4gniert, mit einem Mantel dicht umgeben, und alsdann der fl\u00fcchtige Schmeckstoff aus dem Zylinder durch ein Saug-Ventil in der einen Richtung angezogen und durch ein zweites Druck-Ventil in eben derselben Richtung herausgetrieben. Je nachdem nun die Saugwirkung an dem einen kleineren Abschnitt des Zylinders oder an einem gr\u00f6\u00dferen Abschnitt ausge\u00fcbt wird, ist der Reiz und damit die Reiz Wirkung eine entsprechend gr\u00f6\u00dfere.\nDer Apparat selber stellt sich folgenderma\u00dfen dar:\nIn einem por\u00f6sen Holzzylinder, der einen etwa 5 mm starken Boden hat, wird mittels Zahntriebes ein luftdicht anschlie\u00dfender hohler Kolben bewegt, der aus Kork oder sonst geeignetem Material besteht, welches von den fl\u00fcchtigen Schmeckstoffen nicht angegriffen wird.\nAus dem Hohlraum des por\u00f6sen Zylinders wird die Luft durch die hohle Kolbenstange in eine kleine schlauchf\u00f6rmige Gummih\u00fclse gesaugt, deren Enden mit zwei Ventilen versehen sind, einem Saug- und einem Druck ventil.\n1)\tArchiv f. Physiologie, 1902, Suppl., S. 47, Kongre\u00df Br\u00fcssel, Septbr. 1904.\n2)\tW. Sternberg, Geschmack und Geruch, Berlin 1906, S. 147.\n3)\tSiehe das Kapitel \u00fcber Geruch.","page":0},{"file":"pa0106.txt","language":"de","ocr_de":"106\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nDie Einstellung des Kolbens im Zylinder wird durch Drehen eines Handrades bewirkt, dessen Z\u00e4hne in eine Zahnleiste der Kolbenstange ein-greifen. An einer Skala kann man die Tiefe des Kolbens im por\u00f6sen Hohlzylinder ablesen.\nEin mittels Federdrucks die Gummih\u00fclse zusammenpressender Hebel bewirkt den Austritt der aus dem Zylinder angesaugten Luft nach der M\u00fcndung des Apparats.\nDer por\u00f6se Zylinder ist mit einem Metallmantel umgeben, dessen Deckel mittels Bajonettvorrichtung geschlossen wird. An dem Mantel befinden sich zwei verschlie\u00dfbare Stutzen zum Eingie\u00dfen resp. Entleeren der Fl\u00fcssigkeit, mittels welcher der Zylinder getr\u00e4nkt werden soll.\nAuf einer Schraubenzwinge, die an beliebigem Tisch angeschraubt werden kann, wird ein Tischchen der H\u00f6he nach einstellbar befestigt.\nAuf diesem Tischchen ist das Ende der Kolbenstange des Impr\u00e4gnierungsapparates derart befestigt, da\u00df beim Drehen des Handr\u00e4dchens der Hohlzylinder nebst Schutzmantel auf dem Tischchen in einem Schlitz mittels Stift gef\u00fchrt gleitet.\nJe tiefer der Kolben aus dem por\u00f6sen Zylinder herausgeschraubt wird, desto mehr ist die Luft mit dem fl\u00fcchtigen Schmeckstoff impr\u00e4gniert, desto intensiver ist also der Geschmack.\nDie mittels dieser Methode ausgef\u00fchrten Pr\u00fcfungen f\u00fchren nach dem genannten Autor zu ganz \u00fcberraschenden Ergebnissen. \u201eDjg Grenzen der sinnlichen Wahrnehmbarkeit seitens des Geschmackssinnes \u00fcberhaupt, au\u00dferdem aber auch die Begrenzungen der Intensit\u00e4t des Geschmacks mancher fl\u00fcchtigen Schmeckstoffe erfahren durch systematische Untersuchungen mittels dieser quantitativen gasometrischen Gustometrie eine bisher nicht geahnte \u00c4nderung\u201c.\nXI. Der elektrische Geschmack.\nDer elektrische Geschmack kann, wie wir wohl nicht besonders zu beschreiben haben, mittels dArsonvalscher unpolarisierbarer Elektroden gepr\u00fcft werden. Sehr h\u00fcbsch und f\u00fcr dieses Terrain besonders ausgedacht ist die Methode Ch. Henrys1). Ein ganz kleines Scheibchen aus Silber, das zuvor sorgf\u00e4ltig gereinigt wird, wird auf die Zunge gestellt. Das Silber hat Kontakt mit einem St\u00fcckchen mit Wasser getr\u00e4nkten Filtrierpapiers und dieses wieder mit einem St\u00fcckchen Magnesium. Es entsteht auf diese Weise eine Kette, die man nur zu schlie\u00dfen braucht, um einen leichten Geschmackseindruck zu veranlassen. Henry verwendete dies mit Erfolg zur Feststellung der Reaktionszeit des Geschmacks. Dabei kompliziert sich jedoch die Fragestellung bedeutend durch die Unsicherheit, ob es die Geschmackszellen selbst oder die Nervenendigungen sind, welche gereizt werden. Bekennt man sich zu der von Zeynekschen Ansicht, da\u00df es wirklich die Elektrolyse der Mundfl\u00fcssigkeit ist, so ist die Sache einfach genug und\n1) Soc. d. biol., 27. Okt. 1894.","page":0},{"file":"pa0107.txt","language":"de","ocr_de":"Die Reaktionszeit. Intoxikationen des Geschmacks.\n107\neignet sich die Methode, sowohl zur Feststellung der Reaktionszeit, als auch zur genauen quantitativen Ermittelung der eine saure Empfindung hervorrufenden Ionenmenge.\nXII. Die Reaktionszeit.\nDie Bestimmung der Reaktionszeit des Geschmacks begegnet der Schwierigkeit, aus den Bruttowerten des Beobachtungsmaterials durch Abzug der Diffusionszeit die reduzierten Werte herzuleiten. Am ehesten wird dies noch gelingen, wenn man sich der Methode Camerers bedient, der kurze R\u00f6hrchen auf die hervorgesteckte Zunge stellte und nachher aus einer Pipette mit der Schmeckstoffl\u00f6sung anf\u00fcllte. Dann w\u00e4re es wenigstens noch einigerma\u00dfen m\u00f6glich, die Diffusionszeit nachtr\u00e4glich aus der Konzentration der benutzten L\u00f6sung und aus jener der \u00fcberhaupt schmeckbaren L\u00f6sung (Schwellenl\u00f6sung) bei lang andauernder integraler Bestimmung zu berechnen und in Abzug zu bringen. Beobachtungen liegen, soviel ich wei\u00df, au\u00dfer den \u00e4lteren Cam er er sehen nicht vor.\nXIII. Intoxikationen des Geschmacks.\nDer Geschmack l\u00e4\u00dft sich in sehr charakteristischer Weise durch mehrere toxische Stoffe beeinflussen, um eine artifizielle Ungleichheit f\u00fcr verschiedene Qualit\u00e4ten hervorzurufen. In erster Reihe dient zu diesem Zweck das Kokain, welches den Geschmack viel rascher als die Tast- und Schmerzempfindungen aufhebt. Die Qualit\u00e4t, deren Wahrnehmung am fr\u00fchesten und ausgiebigsten durch Kokainisierung beeintr\u00e4chtigt wird, ist das Bittere. Eine einmalige Pinselung der Zunge mit 2% Kokain gen\u00fcgt bereits, um den Geschmack von Chininum sulphuricum g\u00e4nzlich aufzuheben. Die \u00fcbrigen Qualit\u00e4ten sind dann, wenn auch abgeschw\u00e4cht, noch erhalten; erst durch wiederholte Pinselung lassen sich alle Geschmacksempfindungen g\u00e4nzlich aufheben1). Ein anderer Stoff, dem eine noch deutlichere qualitative Auswahl seiner toxischen Wirkung zukommt, ist die Gymnemas\u00e4ure. Die Bl\u00e4tter von Gymnema silvestre, einer in ganz Indien wachsenden Asklepiadee, besitzen die Eigent\u00fcmlichkeit, in den Mund genommen und ein wenig gekaut, den Geschmack f\u00fcr s\u00fc\u00df v\u00f6llig zu tilgen. D. Hooper f\u00fchrte die Eigenschaft auf den in den Bl\u00e4ttern enthaltenen Bitterstoff zur\u00fcck, die Gymnemas\u00e4ure, von welcher gew\u00f6hnlich eine konzentrierte alkoholische L\u00f6sung benutzt wird. L. E. Shore unterwarf die Substanz einer ausgiebigen Untersuchung; meistens wurde eine 2 \u00b0/0 w\u00e4sserige L\u00f6sung des Matriumsalzes verwendet. Es zeigte sich, da\u00df Zucker wie Sand und Chinin wie Kreide schmeckt, wenn die Zunge zuvor mit Gymnemas\u00e4ure bepinselt worden ist. Die Wirkung ist von ungleich l\u00e4ngerer Dauer als jene des Kokains und kann viele Stunden, ja sogar einen ganzen Tag anhalten. Die taktische Empfindung und die\n1) F. Kiesow, Wundts Philos. Studien Ed. 9, S. 510, 1899.","page":0},{"file":"pa0108.txt","language":"de","ocr_de":"103\nH. Zwaardemaker, Geruch und Geschmack.\nSchmerzempfindlichkeit l\u00e4\u00dft der K\u00f6rper jedoch ganz unbeeintr\u00e4chtigt, und auch der salzige und der saure Geschmack bleiben so gut wie ganz erhalten. Sternberg1) benutzt gelegentlich auch Gymnemas\u00e4uretabletten (Merck).\nIn neuerer Zeit ist noch ein dritter Stoff, das Eukain B, untersucht worden2). Nach f\u00fcnfmaliger Pinselung zeigte sich die Bitterempfindung, welche zuvor deutlich vorhanden gewesen war, v\u00f6llig verschwunden. Die drei anderen Qualit\u00e4ten waren ebenfalls abgeschw\u00e4cht, aber nicht immer g\u00e4nzlich aufgehoben. Die Wirkung des Eukain ist also jener des Kokain sehr \u00e4hnlich. Es empfiehlt sich zu Geschmacksversuchen neben der Gymnema-s\u00e4ure, um so mehr, weil es eine nur ganz geringe Giftigkeit besitzt.\n1)\tSternberg, Geschmack und Geruch, Berlin 1905, S. 43.\n2)\tFontana, Zeitschr. f. Psych, u. Physiol, d. Sinnesorgane, Bd. 28, S. 253, 1902.","page":0},{"file":"paz0001.txt","language":"de","ocr_de":"*\n2. Abteilung:\nSinnesphysiologie II","page":0},{"file":"pb0001.txt","language":"de","ocr_de":"I.\nMethoden zur Erforschung des Licht- und\nFarbensinns\nvon\nWilibald Nagel in Rostock.\n(Mit 53 Figuren und 1 Tafel.)\nA. Methoden zur Erforschung des Lichtsinns.\nI. Die Lichtquellen f\u00fcr physiologisch-optische Untersuchungen.\n1. Die Verwendbarkeit der einzelnen Lichtquellen.\nDie nat\u00fcrlichen Lichtquellen kommen in Form des direkten Sonnenlichtes und des vom blauen oder bew\u00f6lkten Himmel diffus ausgestrahlten Tageslichtes in Betracht.\nF\u00fcr viele Versuche ist das nat\u00fcrliche Tageslicht durch nichts zu ersetzen. Es \u00fcbertrifft die meisten k\u00fcnstlichen Lichtquellen durch seinen Reichtum an kurzwelligen Strahlen, insbesondere Ultraviolett. Wichtig sind ferner die bei spektraler Zerlegung auftretenden Fraunhoferschen Linien, die zur genaueren Bestimmung des spektralen Ortes und zur Eichung von Spektralapparaten wertvoll sind.\nEin Vorteil, der sich nur in der w\u00e4rmeren Jahreszeit und in g\u00fcnstigen Klimaten geltend macht, ist die \u00fcber l\u00e4ngere Zeit, unter Umst\u00e4nden mehrere Stunden, anhaltende Konstanz des Lichtes in quantitativer wie qualitativer Hinsicht bei sehr hoher Intensit\u00e4t. Um die Richtung namentlich der direkten Sonnenlicht-Strahlen l\u00e4ngere Zeit konstant zu halten, ist ein Heliostat erforderlich.\nBei diffusem Wolkenlicht mu\u00df man mit erheblichen, f\u00fcr das Auge nicht immer leicht erkennbaren \u00c4nderungen der Qualit\u00e4t und Intensit\u00e4t innerhalb kurzer Zeit rechnen.\nVon den k\u00fcnstlichen Lichtquellen bleiben die f\u00fcr Photometrie benutzten Normalkerzen sowie die Hefner-Lampe hier au\u00dfer Betracht, da ihre Verwendung f\u00fcr physiologische Versuche meistens viel zu unbequem w\u00e4re.\nDas elektrische Bogenlicht entfaltet seine Vorz\u00fcge da am meisten, wo es auf intensive Bestrahlung gr\u00f6\u00dferer Fl\u00e4chen ankommt, auf ein an kurzwelligen Strahlen verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig reiches Licht, nicht aber auf Konstanz der Intensit\u00e4t und der Lichtzusammensetzung. F\u00fcr Messungszwecke ist es selbst da unbrauchbar, wo eine nur wenige Sekunden andauernde Konstanz\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 2.\t1","page":0},{"file":"pb0002.txt","language":"de","ocr_de":"2 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nverlangt wird; die Ungleichm\u00e4\u00dfigkeit der Kohlen bedingt auch bei v\u00f6lliger Konstanz des Stromes und bester Reguliervorrichtung h\u00e4ufige pl\u00f6tzliche Schwankungen der Lichtintensit\u00e4t um mehr als 100 \u00b0/0.\nIm Violett zeigt das Bogenlichtspektrum einen breiten Absorptionsstreifen. W\u00fcnscht man eine Verst\u00e4rkung der ultravioletten Strahlen, so tr\u00e4nkt man die Kohlen in einer L\u00f6sung von Zink- oder Kadmiumsalzen, wonach sie gut zu trocknen sind.\nDer gleiche Zweck wird in besonders wirksamer Weise durch die Bogenlampen mit Eisenelektroden nach Bang erzielt; wenn die Elektroden hohl gemacht und durch Wassersp\u00fclung gek\u00fchlt werden, wird die Intensit\u00e4t der sichtbaren, von denElektroden ausgehenden Strahlen bedeutend vermindert, w\u00e4hrend die ultravioletten Strahlen ungeschw\u00e4cht bleiben. Fins en und seine Mitarbeiter haben verschiedene Vorrichtungen angegeben, die die Bestrahlung circumskripter Stellen mit derartigem Licht unter m\u00f6glichster Ausnutzung der Lampe gestatten. Die Linsen sind aus Bergkristall, eine Wasserkammer h\u00e4lt die W\u00e4rmestrahlung ab15).\nSollen Metalle oder Salze im Flammenbogen verbrennen, so bohrt man in die positive Kohle einen zentralen Kanal und f\u00fcllt die Substanz dochtartig hinein. Man blendet die gl\u00fchenden Kohlen ab, so da\u00df nur der Lichtbogen als Lichtquelle dient.\nWenn Bogenlampen ungleichm\u00e4\u00dfig brennen, lange zischen, Zapfen an den negativen Kohlen bilden und von selbst ausgehen, so liegt das meistens an der nicht richtigen Stromst\u00e4rke, wogegen viele Lampen sehr empfindlich sind. Der vorgeschaltete Widerstand mu\u00df dann ge\u00e4ndert werden.\nUm ein kleines, in sich gleichm\u00e4\u00dfig helles Feld von gro\u00dfer Lichtintensit\u00e4t zu erhalten, gen\u00fcgt meistens die reelle Abbildung des positiven Kohlenkraters nicht, weilseine Fl\u00e4che zu ungleichm\u00e4\u00dfig leuchtet. Wesentlich Besseres erreicht man bei Projektionsbogenlampen, wenn man etwa 2 cm von den Kohlen entfernt zwischen diesen und den Beleuchtungslinsen ein Bl\u00e4ttchen mattierten Glimmer oder Quarz einschiebt, das dann f\u00fcr das Projektionssystem als fl\u00e4chenf\u00f6rmige Lichtquelle dient. Auch kann man hinter den Kohlen eine wei\u00dfe Gipsfl\u00e4che anbringen, der die Konkavit\u00e4t des Kraters der schiefgestellten Kohle zugewandt ist. Eine reelle Abbildung eines etwa 1\u20142 cm gro\u00dfen St\u00fcckes, dieser Fl\u00e4che kann f\u00fcr viele F\u00e4lle als hinreichend gleichm\u00e4\u00dfig leuchtend betrachtet werden und gibt gro\u00dfe Intensit\u00e4t.\nDie Quecksilberbogenlampe nach Arons in ihren zahlreichen Modifikationen bietet f\u00fcr manche Zwecke gro\u00dfe Vorteile. Die Lichtquelle besteht aus gl\u00fchendem Quecksilberdampf und gibt daher, spektral zerlegt, ein. vollkommen diskontinuierliches Linienspektrum mit scharf begrenzten Linien. Das l\u00e4ngstwellige darin enthaltene Licht ist gelb, das Lichtgemisch also rotfrei. Rein rote Pigmente sehen in der Quecksilberbeleuchtung schwarz aus wie im Natriumlicht. Andererseits ist das Blau und Violett sehr stark vertreten, wodurch das Licht seine bedeutende photographische Wirksamkeit erh\u00e4lt. Das Linienspektrum ist bequem zur Eichung von Spektralapparaten zu verwenden, doch liegen die Linien des Heliumspektrums noch bequemer.\nDie deutlich hervortretenden Quecksilberlinien sind folgende:\n2 = 579,0; 576,9; 546,1; 435,8; 407,8; 404,7.","page":0},{"file":"pb0003.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung- des Lichtsinns.\n3\nVon den zahlreichen existierenden Konstruktionen kommen au\u00dfer der urspr\u00fcnglichen Arons sehen je nach dem Zweck zwei Typen haupts\u00e4chlich f\u00fcr die physiologische Optik in Betracht:\n1.\tdie gro\u00dfen, */2 bis 2/3 m langen Quecksilberdampfr\u00f6hren, die entweder in senkrechter Stellung brennen (R\u00f6hren der Allg. Elektr. Gesellsch.) oder in schr\u00e4ger (Westinghouse Elektr. Gesellsch.) und zur Erleuchtung gro\u00dfer Fl\u00e4chen dienen k\u00f6nnen.\n2.\tdie kurzen R\u00f6hren mit kleiner, aber intensiver Leuchtfl\u00e4che, besonders zur Eichung von Spektralvorrichtungen, wie sie nach Angabe von Lummer und Straubel von E. Gundelach, Gehlberg in Th\u00fcringen, hergestellt werden. Mit der Wasser-K\u00fchlvorrichtung k\u00f6nnen diese Lampen stundenlang brennen.\nDie Intensit\u00e4t aller dieser Lampen ist \u00e4u\u00dferst inkonstant, wenn man die Lampe als Ganzes frei leuchten l\u00e4\u00dft. Ruhiger wird das Licht, wenn man, wie Martens und Gr\u00fcnbaum empfehlen, die unruhige Kathode abblendet.\nDie Nernstlampe kommt f\u00fcr physiologisch-optische Zwecke haupts\u00e4chlich in 2 Formen in Betracht:\n1.\tDas isolierte, von keiner Heizspirale umgebene und demgem\u00e4\u00df durch Spirituslampe anzuw\u00e4rmende St\u00e4bchen, das f\u00fcr manche Zwecke zweckm\u00e4\u00dfig durch ein einfaches Linsen system in nat\u00fcrlicher Gr\u00f6\u00dfe oder etwas verkleinert abgebildet wird, so da\u00df das in der Luft schwebende Bildchen als schmale, fast linienf\u00f6rmige Lichtquelle dient. Als solche kann es einen erleuchteten Kollimatorspalt ersetzen, was namentlich f\u00fcr schematische Demonstration eines Spektral- oder Farbenmischapparates auf einer optischen Bank (mit gerad-sichtigem Prisma) sehr bequem ist. F\u00fcr exaktere Versuche ist die Abweichung des St\u00e4bchens von der Zylindergestalt ung\u00fcnstig, und es ist daher n\u00f6tig, die reelle Abbildung in der Ebene eines Kollimatorspaltes zu entwerfen, dessen Spaltbacken das Bild scharf und parallel begrenzen. Man erreicht so bedeutende Intensit\u00e4ten. Nat\u00fcrlich darf dabei nur ein kleines St\u00fcck der L\u00e4nge des St\u00e4bchens ausgenutzt werden, da die Strahlung an verschiedenen Stellen ungleich stark sein kann. In der hier erw\u00e4hnten Weise ist die Nernstlampe von Gullstrand bei einem Farbenmischapparat verwendet worden.\n2.\tZur konstanten Erleuchtung mehr oder weniger gro\u00dfer Fl\u00e4chen eignen sich die Nernstlampen etwa eben so gut, wie andere elektrische Lampen, sofern die langsame Anw\u00e4rmung nicht st\u00f6rt. Recht n\u00fctzlich sind die aus drei \u00fcbereinander gelegten gro\u00dfen St\u00e4bchen bestehenden Projektions-Nernst-lampen, die mit 220 Volt Spannung bis 750 NK ergeben. Die strahlende W\u00e4rme ist dabei allerdings bedeutend.\nNachteile der Nernstlampen sind: die starke Abh\u00e4ngigkeit von der Spannung (s. u.), das schnelle und andauernde Absinken der Lichtst\u00e4rke, die Gefahr von Helligkeitsschwankungen bei Zugluft (wenigstens bei den kleinen Lampen) und die Notwendigkeit, die Lampen dauernd am selben Platz zu lassen, weil die Zuleitung zu den St\u00e4bchen hei Ersch\u00fctterung der Lampe leicht besch\u00e4digt wird.\nEine Kombination mehrerer Nernstlampen kann dazu verwendet werden, eine gr\u00f6\u00dfere wei\u00dfe El\u00e4che sehr intensiv und in allen Punkten v\u00f6llig gleichm\u00e4\u00dfig zu beleuchten. Man bringt dazu die Lampen in den Innenraum einer innen rein wei\u00dfen Kugel, in der die Lichtstrahlen derart hin und her reflektiert werden, da\u00df eine gleichm\u00e4\u00dfige Beleuchtung der Innenwand resultiert. Ist in die Kugelwand ein Loch von nicht zu gro\u00dfen\n1*","page":0},{"file":"pb0004.txt","language":"de","ocr_de":"4 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nDimensionen eingeschnitten, so kann die diesem gegen\u00fcberliegende Fl\u00e4che als gleichm\u00e4\u00dfig erleuchtet betrachtet werden. Je gr\u00f6\u00dfer die leuchtende Fl\u00e4che sein soll, desto gr\u00f6\u00dfer mu\u00df die Kugel sein, da die Gleichm\u00e4\u00dfigkeit der Beleuchtung nat\u00fcrlich leidet, wenn ein relativ gr\u00f6\u00dferes St\u00fcck der lichtreflektierenden Wand ausgeschnitten ist.\nDiese dem Photometer von Ulbrich nachgebildete Vorrichtung ist bei meinem, von Fr. Schmidt und Haensch (Berlin) gebauten, Spektralfarbenmisch-Apparat benutzt worden, da es bei diesem darauf ankommt, f\u00fcr 4 Kollimatorrohre, die sich nicht mathematisch genau auf denselben Punkt richten lassen, eine gleichm\u00e4\u00dfig erleuchtete wei\u00dfe Fl\u00e4che als Lichtquelle zu haben. Die Kugel ist aus Porzellan, innen mattgeschliffen, hat ca. 30 cm Durchmesser. Die \u00d6ffnung f\u00fcr den Austritt des Lichtes mi\u00dft 10 cm im Durchmesser. Drei Nernstlampen mit je 3 St\u00e4ben (zusammen etwa 2000 NK ergebend) sind durch 3 weitere \u00d6ffnungen in das Innere der Kugel eingef\u00fchrt, und bestrahlen deren Innenfl\u00e4che. Hierdurch ist eine gleichm\u00e4\u00dfige Erleuchtung jeder der Spalten bei beliebiger Weite garantiert und eine auf andere Weise nicht zu erreichende Gleichm\u00e4\u00dfigkeit des spektralen Gesichtsfeldes bei hoher Intensit\u00e4t erzielt.\nKohlenfaden- und Metallfaden-Gl\u00fchlampen finden in verschiedensten Formen Verwendung und ihre Eigenschaften sind so bekannt, da\u00df hier nur weniges zu sagen bleibt. Die elektrische Gl\u00fchlampe bildet eine hinsichtlich der Konstanz geradezu ideale Lichtquelle, wenn sie von einer galvanischen Batterie oder von Akkumulatoren bei konstanter Spannung gespeist wird. Zwar l\u00e4\u00dft die neue Gl\u00fchlampe stets schnell an Helligkeit nach, mag der Strom auch noch so konstant sein, aber nach etwa 30 Brennstunden kommt sie zu einem Zustand, in dem die \u00c4nderung nur noch so langsam erfolgt, da\u00df sie f\u00fcr die meisten physiologischen Zwecke au\u00dfer Betracht bleiben kann. Die Abnahme der Helligkeit erfolgt bei den Lampen verschiedener Systeme und selbst bei Exemplaren der gleichen Sorte ungleich schnell, weshalb allgemeine Angaben keinen Wert haben. Da\u00df auch die Angaben \u00fcber die Helligkeit der Lampen, die von den Fabriken bei der Lieferung gemacht werden, nur ungef\u00e4hr sind, ist bekannt und wird von reellen Fabriken auch stets bemerkt.\nIch habe stets die Verwendung von Gl\u00fchlampen geringer Kerzenst\u00e4rke, 10 bis 16 NK zweckm\u00e4\u00dfiger gefunden als die der helleren Lampen, weil letztere schneller und in h\u00f6herem Grade nachlassen. Was ich von \u00f6Okerzigen Kohlenfadengl\u00fchlampen gesehen habe, war h\u00f6chst unbefriedigend.\nDie neuerdings vielfach gebrauchten Metallfadenlampen bieten zum Teil bedeutende Vorz\u00fcge, und nicht nur in \u00f6konomischer Hinsicht, derentwegen sie eigentlich konstruiert sind. Die g\u00fcnstigsten Erfahrungen habe ich hinsichtlich der Osmiumgl\u00fchlampe, deren Licht wei\u00dfer ist als das der Kohlenlampe und viel weniger nachl\u00e4\u00dft, gemacht. Leider scheinen sie sich nicht auf die Dauer halten zu k\u00f6nnen, sondern durch die nachbenannten verdr\u00e4ngt zu werden, \u00fcber die ganz gen\u00fcgende Erfahrungen noch nicht vorliegen.\nDie \u201eOsram\u201c-(Osmium-Wolfram) Lampen sollen ebenso wie die Tantallampen die Vorz\u00fcge der Osmiumlampe teilen und f\u00fcr Ersch\u00fctterungen weniger empfindlich sein. Irgendwelche Vorz\u00fcge f\u00fcr optische Zwecke habe ich bei ihnen bis jetzt nicht linden k\u00f6nnen. Alle diese Metallfadenlampen vertragen Ersch\u00fctterungen und St\u00f6\u00dfe namentlich w\u00e4hrend des Brennens schlechter als Kohlenfadenlampen, auch brennen sie h\u00e4ufiger als die Kohlenlampen ohne ersichtliche Ursache pl\u00f6tzlich durch. Gleichwohl ziehe ich Osramlampen f\u00fcr stabile Beleuchtung mit gr\u00f6\u00dferen Intensit\u00e4ten den \u00fcbrigen Gl\u00fchlampen vor, besonders wenn die Umst\u00e4nde es gestatten, 3 oder 6 Lampen","page":0},{"file":"pb0005.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Lichtsinns.\t5\nhintereinander mit niedriger Spannung zu brennen, wobei sie ihre Vorz\u00fcge am meisten zeigen.\nF\u00fcr manche Spezialzwecke sehr n\u00fctzlich sind die geradf\u00e4digen Gl\u00fchlampen, wie sie u. a. von Siemens und Halske geliefert werden. Wenn der Kohlenfaden beim Brennen wirklich geradlinig bleiben soll, mu\u00df er durch eine kleine Spiralfeder gespannt werden, da er sich beim Erw\u00e4rmen und Gl\u00fchen verl\u00e4ngert.\nEine Methode, den Strom f\u00fcr Gl\u00fchlampen auf konstanter St\u00e4rke zu erhalten, haben Lummer und Brodhun angegeben44).\nDas Auerlicht (Gasgl\u00fchlicht, Spiritus- und Petroleumgl\u00fchlicht) hat gegen\u00fcber den Gas- oder Petroleumflammen ohne Gl\u00fchk\u00f6rper den Vorteil geringerer W\u00e4rmestrahlung bei gleicher Intensit\u00e4t. F\u00fcr viele optische Zwecke empfiehlt es sich durch seinen relativen Reichtum an blauen und violetten Strahlen. Andere Flammen und elektrische Gl\u00fchlampen einschlie\u00dflich der Nernstlampen werden vom Auerlicht hierin betr\u00e4chtlich \u00fcbertroffen. Die Leuchtkraft wird auf ca. 80 HK angegeben, doch werden neuerdings namentlich mit Pre\u00dfgas viel h\u00f6here Intensit\u00e4ten erreicht.\nEin Nachteil des Gasgl\u00fchlichtes liegt (abgesehen von der Empfindlichkeit des Gl\u00fchk\u00f6rpers gegen Ersch\u00fctterung) in der Inkonstanz, die sich bei Gasdruckschwankungen geltend macht, aber auch ohne solche bemerklich wird, sobald Zugluft die Flamme bewegt, der Gl\u00fchk\u00f6rper etwas lose sitzt, und das Verh\u00e4ltnis zwischen Gas- und Luftzufuhr nicht ganz genau richtig ist. Namentlich letzterer Umstand ist oft Quelle von Fehlern, weil mit wechselndem Gasdruck die Luftzufuhr eigentlich ge\u00e4ndert werden m\u00fc\u00dfte. Au\u00dferdem zieht sich der Gl\u00fchstrumpf allm\u00e4hlich zusammen. Endlich sind auch die einzelnen Gl\u00fchk\u00f6rper ziemlich ungleich in der Qualit\u00e4t des ausgestrahlten Lichtes.\nAlle diese Umst\u00e4nde lassen das Gasgl\u00fchlicht zu l\u00e4ngerdauernden wirklich exakten Messungen ungeeignet erscheinen, oder verlangen zum mindesten eine sorgf\u00e4ltige Kontrolle, eventuell Speisung aus einem eigenen Gasometer. Zweckm\u00e4\u00dfig ist es, den Gl\u00fchk\u00f6rper erst etwa 24 Stunden lang in brennender Lampe zu lassen, ehe man ihn zu genaueren Untersuchungen benutzt. Das Petroleum- und das Spiritusgl\u00fchlicht sind von einer ganzen Anzahl dieser Fehler frei, besitzen dagegen die Vorz\u00fcge des Auerlichtes. Sie sind f\u00fcr viele Zwecke sehr zu empfehlen. Auch hier ist aber zu ber\u00fccksichtigen, da\u00df beim Aufsetzen eines neuen Gl\u00fchk\u00f6rpers sich die Zusammensetzung des Lichtes betr\u00e4chtlich \u00e4ndern kann.\nDie gew\u00f6hnlichen Gasflammen (Flachbrenner, Rundbrenner und Lochbrenner) haben mit den Petroleumlampen und Benzinlampen gemein die r\u00f6tlichgelbe F\u00e4rbung, bedingt durch geringe Menge der blauen Strahlen. Ein Vorzug ist die hohe Konstanz der Intensit\u00e4t, die sich durch Kontrolle der Flammenh\u00f6he erzielen l\u00e4\u00dft und die M\u00f6glichkeit, ein Licht von derselben Zusammensetzung und sehr nahe gleicher Intensit\u00e4t an verschiedenen Tagen immer wiederherzustellen. Namentlich f\u00fcr die Petroleum- und Benzinflammen gilt das, w\u00e4hrend man bei Gas doch an vielen Orten mit qualitativen \u00c4nderungen an verschiedenen Tagen rechnen mu\u00df. Auch sind* die Druckschwankungen in der Leitung oft l\u00e4stig und durch Druckregulatoren nicht absolut zu beseitigen. F\u00fcr k\u00fcrzere Zeit kann man durch Verwendung eines eigenen","page":0},{"file":"pb0006.txt","language":"de","ocr_de":"6 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nkleinen Gasometers ein nach St\u00e4rke und Zusammensetzung h\u00f6chst konstantes Licht erhalten. Auch mit Acetylen gelingt das.\nEin Vorteil der Gas- und Petroleumlampen liegt darin, da\u00df man durch \u00c4nderung der Flammenh\u00f6he die Intensit\u00e4t in betr\u00e4chtlichem Umfang \u00e4ndern kann, ohne die Zusammensetzung merklich zu \u00e4ndern. Besonders gut eignen sich dazu Gasflammen, die aus einem engen (etwa 4/2 mm weiten) Loch in einem graduierten Zylinder brennen (Pulslampe nach v. Kries). Innerhalb gewisser Grenzen ist die Lichtintensit\u00e4t hierbei proportional der Flammenh\u00f6he51).\nDurch Hintereinanderstellung mehrerer flacher Dochte bezw. mehrerer L\u00f6cherreihen f\u00fcr Leuchtgas l\u00e4\u00dft sich eine recht betr\u00e4chtliche Steigerung der Intensit\u00e4t erzielen. So bestehen die von A. K\u00f6nig verwendeten \u201eTriplex-brenner\u201c aus drei hintereinander gestellten Gasflachbrennern.\nZirkonlicht und Kalklicht, erzeugt durch Erhitzung eines unverbrennlichen mineralischen Blockes im Knallgasgebl\u00e4se, sind jetzt durch die modernen Lampen, vor allem die Bogen- und Nemstlampen, fast ganz verdr\u00e4ngt und kommen eigentlich nur da in Betracht, wo kein starker elektrischer Strom zur Verf\u00fcgung steht. Bei sorgf\u00e4ltiger Regulierung ist die Konstanz wenigstens \u00fcber k\u00fcrzere Zeit eine hohe und auch die Intensit\u00e4t betr\u00e4chtlich. Dabei ist das Licht wei\u00dfer als das Auerlicht und das gew\u00f6hnliche Gaslicht und man hat eine wenigstens ann\u00e4hernd gleichstark strahlende Fl\u00e4che als Lichtquelle.\nElektrisches Funkenlicht findet zu gewissen Spezialzwecken Verwendung. Zwischen Magnesiumelektroden \u00fcberspringende Funken eines gro\u00dfen Induktors geben ein an ultravioletten Strahlen sehr reiches, dabei an sichtbaren Strahlen sehr armes Licht, das man durch die unten angegebene Methode der spektralen Zerstreuung leicht ganz von den sichtbaren Strahlen befreien kann.\nGei\u00dflersehe R\u00f6hren mit stark verd\u00fcnntem Wasserstoff oder Heliuminhalt eignen sich gut zur Eichung von Spektralapparaten. Die zur Eichung brauchbarsten Linien sind folgende:\nWasserstoff: Ha (\u2014 Fraunhofers Linie C), X =656,3; H/? (= F) = 486,1; 7 (= f) = 434,0; d(=h) = 410,2\nHelium*) (706) 667,8; 587,6: 505; 502; 492; 471; 447,8.\nAuch die Quecksilberlinien lassen sich in Gei\u00dflerschen R\u00f6hren erzeugen.\nMonochromatische durch Metallsalze gef\u00e4rbte Flammen dienen ebenfalls zum Eichen. Am meisten verwendet werden folgende Linien:\nKalium 769,9; 766,5; 404,6 Lithium\t670,8\nNatrium\t589,6; 589,0 (gew\u00f6hnlich rechnet man 589,2)\nThallium\t535,0\nStrontium\t460,8\nQuecksilber (615,2**) 579,0: 576,9; 546,1; 435,8; 407,8; 404,7.\nAm bequemsten ist es, die Substanzen in den Winter sehen rinnenf\u00f6rmigen Ring zu bringen, der etwa 2 cm \u00fcber der \u00d6ffnung eines Bunsenbrenners befestigt ist. Zu spektralanalytischen Zwecken hat man noch bessere\n*) Die Linien, deren Wellenl\u00e4nge fett gedruckt ist, sind die lichtstarksten.\n**) Nur im Funkenspektrum sichtbar.","page":0},{"file":"pb0007.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Lichtsinns.\n7\nVorrichtungen, die aber f\u00fcr die Zwecke der physiologischen Optik wenig in Betracht kommen (vergl. S. 42).\nSchwermetalle werden am besten im Funken eines kr\u00e4ftigen Induk-toriums verbrannt.\nIch gebe hier noch eine Tabelle nach Martens und Gr\u00fcnbaum wieder, die f\u00fcr eine gr\u00f6\u00dfere Zahl von Linien die genauesten Bestimmungen enth\u00e4lt.\nTabelle 1.\nNr.\tEiern.\tX\tBeobachter\tNr.\tElem.\tX\tBeobachter\n1\tPb\t424,542\tExner u. Haschek\t17\tPb\t537,29\tThal\u00e9n\n2\tHg\t435,856\tKayser u. Eunge\t18\tHg\t546,097\tKayser u. Runge\n3\tPb\t438,711\tExner u. Haschek\t19\tPb\t560,80\tThal\u00e9n\n4\tHe\t447,18\tRunge u. Paschen\t\t-rr\t/\t576,945\t1 ^\n5\tMg\t448,13\tExner u. Haschek\t20\tHg {\t579,049\t> Kayser u. Runge\n6\tSr\t460,761\t75\t21\tHe\t587,60\tRunge u. Paschen\n\u20227\tZn\t468,043\tn\t22\tNa\t589,31\t(Mittelwert)\n8\tZn\t472,250\t77\t23\tSb\t600,45\tThal\u00e9n\n9\tCd\t480,009\tKayser u. Runge\t24\tZn\t610,30\t55\n10\tH\t486,149\tArnes\t\t\t623,4\t1\n\t\t491,20\t\t25\tA1 \\\t624,4\t/ \u201d\n11\tZn {\t492^46\tThal\u00e9n\t26\tZn\t636,23\tAmes\n12\tN\t500,3\t75\t-27\tSn\t645,2\tThal\u00e9n\n13\tHe\t501,57\tRunge u. Paschen\t28\tH\t656,304\tAmes\n14\tCd\t508,606\tKayser u. Runge\t29\tHe\t667,81\tRunge u. Paschen\n15\tAg\t520,925\tn\t30\tLi\t670,82\t75\n16\tTI\t535,065\t75\t\t\t\t\n2. Die spektrale Zusammensetzung der Lichtquellen.\nUntersuchungen \u00fcber die spektrale Zusammensetzung verschiedener L ichtqu eil en liegen nicht f\u00fcr alle \u00fcblichen Lichtarten in befriedigender Form vor, insbesondere nicht f\u00fcr die modernsten Lampenarten. F\u00fcr verschiedene Arten von Petroleum- und Solar\u00f6llampen, sowie f\u00fcr Gaslicht, Auerlichf, Zirkonlicht und Himmelslicht hat Else K\u00f6ttgen33) mittels des K\u00f6nig sehen Spektralphotometers genaue Angaben gemacht. Dieser Untersuchung sind die folgenden Zahlen und Kurven entnommen.\nDie Werte sind auf die Hefner-Lampe und Natriumlicht (2 = 590) bezogen, in der Art, da\u00df f\u00fcr die betreffende untersuchte Lichtquelle L das Intensit\u00e4tsverh\u00e4ltnis des Lichtes von der Wellenl\u00e4nge 590 fifi zur Intensit\u00e4t\ndes gleichen Lichtes bei der Hefner-Lampe (H) bestimmt wurde = TT590-.\nH590\nAlsdann wurde f\u00fcr andere Lichter 2 dasselbe Verh\u00e4ltnis = ^ bestimmt und\nHa\ndieses Verh\u00e4ltnis durch das erste dividiert. Der Quotient\nLa L\n'590\ngibt\nHa H590\nalso an, um wie viel st\u00e4rker das betreffende Licht La in der Lichtquelle L st\u00e4rker vertreten ist, als in der Hefner-Lampe. Der Wert f\u00fcr 2 = 590 ist = 1 gesetzt.","page":0},{"file":"pb0008.txt","language":"de","ocr_de":"8 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nWellenl\u00e4nge\tAbsolute Inten- sit\u00e4t in Hefner-Einheiten\t\nMOi-qcoKM\u00fci-jc\u00fbHWOi-j\u0153 oooooooooooooo\t\t\n0,9921 0,9877 0,9851 0,9909 0,9957 1 1,006 1,012 1,020 1,029 1,041 1,062 1,073 1,091\tCO 'bi\tPetroleum- Flachbrenner 5'\"\n0,9876 0,9812 0,9822 0,9857 0,9903 1 1,028 1,058 1,097 1,149 1,196 1,253 1,309 1,372\tOi 05\tTriumph- Patent-Petro- leumlampe 20\"'\n1,017 1,009 1.003 1,001 0,998 1 1.004 1,008 1,015 1,022 1,028 1,033 1,042 1,053\t\tTriplex-Gasbrenner (mit Linse)\n0,8582 0,8780 0,8925 0,9230 0,9517 1 1,061 1,142 1,241 1,383 1,562 1,764 1,969 2,234\t$\tSiemens- Regenerativ- Gasbrenner\n0,4415 - 0,5430 0,6384 0,7445 0,8649 1 1,162 1,336 1,533 1,747 1,948 2,158 2,367 2,610\t1\tAuer-Gasgl\u00fchlicht, oberster Teil d. Gl\u00fchk\u00f6rpers! 1\n0,4310 0,5300 0,6185 0,7223 0,8441 1 1,197 1,463 1,805 2,267 2,779 3,475 4,370 5,564\t1\tAuer-Gasgl\u00fchlicht, unterster Teil d.Gl\u00fchk\u00f6rpers\n0,8199 0,8757 0,8937 0,9351 1 1,226 1,583 2,101 3,322\t33\tZirkonlicht\n0,3064 0,3569 0,4488 0,6039 0,7868 1 1,340 1,868 2,537 3,681 5,559 8,653 19,180\t1\tSonnenlicht\n0,3651 0,4638 0,5621 0,6859 0,8184 1 1,560 2,141 2,946 4,304 6,652 11,87 19,85 30,73\t1\tWei\u00dfe Wolke\n0,2523 0,3319 0,4310 0,5714 0,7607 1 1,573 2,237 3,219 4,815 7,388 13,34 24,53 36,52\t1\tSchleierwolke\n0,2059 0,3007 0,3960 0,5304 0,7406 1 1,583 2,316 3,494 5,750 9,411 18,17 38,95 61.63\t1\tBlauer Himmel\nTabelle 2.\nDie spektrale Helligkeitsverteilung bei verschiedenen Lichtquellen, bezogen auf die Hefner]ampe.\nNach Else K\u00f6ttgen.","page":0},{"file":"pb0008s0001.txt","language":"de","ocr_de":"9\neine hau-\u2022 die Ficht ig. 1 ein 5 an , im ites. dien\nom-hat dien otes Lp en die gh-.ung ung hme ltnis um\n^671\nisch leite ngs-l im\nngs-\nimal\nsses\nsehr\n*nst-\n\u00eeehr\neine\ndlau\n,227\nung,\n:opa\nist\ndem\nthlen\nund","page":0},{"file":"pb0008s0003table.txt","language":"de","ocr_de":"Tigerstedb, Handb. &.pfa/siob. Methodik*, HI.2.\nPig. L Spektrale Helligkeitsverteilung bei verschiedenen Lichtquellen\n(nach E. Kotigen).\nFig.l.\nFig-\n2. Spektrale Helligkeitsverteilung hei verschiedenen\nLichtquellen, auf die Hefnerlampe bezogen\tTafel 1:\n(nach E, Kotigen).\nZu s. 9\nXacjel.\nITerlag von S. Eirzel-Leipz\u00fcf.\nPhototithogr.Juliiis\u00c4ti/TikhardtyLeipzig,","page":0},{"file":"pb0009.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Lichtsinns.\n9\nDie Tabelle auf S. 8 zeigt die spektrale Zusammensetzung f\u00fcr eine Anzahl verschiedener Lichtquellen, die Figuren 1 und 2 (s. Tafel I) veranschaulichen dieselben Untersuchungsergebnisse in Kurvenform und zwar ist f\u00fcr die Kurven in Fig. 2 der Ma\u00df stab der Ordinaten ein anderer als f\u00fcr Fig. 1. Nicht eingetragen ist die Kurve der Triplexgaslampe, die in dem Ma\u00dfstab der Fig. 1 fast ganz horizontal verlaufen w\u00fcrde. Rotw\u00e4rts von 590 erhebt sie sich ein wenig \u00fcber die Horizontale (der Ausdruck des relativ starken Gehalts an roten Strahlen), w\u00e4hrend sich die Kurve des Auerlichtes, wie man sieht, im Rot tief senkt; hieraus erkl\u00e4rt sich das gr\u00fcnliche Aussehen des Gasgl\u00fchlichtes. An blauen Strahlen kommt, wie man sieht, keine der ben\u00fctzten Lichtquellen dem Tageslicht auch nur ann\u00e4hernd gleich.\nWie sich die Lichtqualit\u00e4t in der Abh\u00e4ngigkeit von der Stromspannung bei Kohlefadenlampen und Nernstlampen \u00e4ndert, hat v. Kries k\u00fcrzlich durch Marie Boehm5) und R. Golant17) feststellen lassen. Boehm verglich das St\u00e4rkeverh\u00e4ltnis, in dem ein bestimmtes rotes und ein bestimmtes gr\u00fcnes homogenes Licht in der Ausstrahlung der Lampen enthalten ist, u. zw. nach 3 verschiedenen Methoden. Die genaueste ist die der spektralen Mischungsgleichungen. Boehm verwendete die sog. Rayleigh-Gleichung: a L589 = b L671 -j- c L535. Mit abnehmender Stromspannung brennt die Lampe r\u00f6ter, es mu\u00df demgem\u00e4\u00df der Gr\u00fcnanteil in der Mischung erh\u00f6ht werden, um Gleichung mit dem Na-Gelb zu bewahren. Bei Abnahme der Stromspannung von 220 auf 190 Volt \u00e4nderte sich das Energieverh\u00e4ltnis Rot: Gr\u00fcn bei der Nernstlampe um 10,9%, bei der Kohlenfadenlampe um 15,8%. Golant verwendete Purpurgleichungen, d. h. Mischungen aus L671 und L461. Auf der einen Seite des Beobachtungsfeldes wurde dieses Gemisch von einer konstant erhaltenen Lampe geliefert, auf der anderen Seite von einer Lampe, deren Stromspannung ver\u00e4ndert wurde. Bei Spannungs\u00e4nderungen von 225 auf 190 Volt \u00e4nderte sich der Quotient Rot:Blau im Verh\u00e4ltnis 1:1,2 bis 1,3, (bei verschiedenen Nernstlampen).\nIn der Freiburger Lichtstromleitung wurden oft schnelle Spannungs\u00e4nderungen bemerkt, gew\u00f6hnlich zwischen 222 und 228 Volt (manchmal 216 zu 235 Volt). Danach ist mit Schwankungen des Rot:Blau-Verh\u00e4ltnisses um 10% zu rechnen.\nWie man aus diesen Angaben sieht, sind die einzelnen Lampen sehr ungleich. Die schon mit blo\u00dfem Auge zu machende Beobachtung, da\u00df Nernstlampen (wie auch die Kohlefadenlampen) bei langem Brennen immer mehr von der Stromspannung abh\u00e4ngig werden, best\u00e4tigte Golant, indem sie eine Nernstlampe 760 Stunden brennen lie\u00df. Das Verh\u00e4ltnis des Rot:Blau bei 225 Volt zu demjenigen bei 190 Volt stieg in dieser Zeit von 1,227 auf 1,405.\nF\u00fcr Untersuchungen an Lichtquellen mit Hilfe der Rayleigh-Gleichung, nach Art der von Boehm ausgef\u00fchrten, d\u00fcrfte sich mein \u201eAnomaloskop\u201c besonders empfehlen, in dem die Mischung Li + TI fest eingestellt ist (s. u. S. 74).\nHe ni us hat auf meine Veranlassung einige gebr\u00e4uchliche Lichtquellen mit dem Anomaloskop (Modell II) untersucht. Die in folgender Tabelle angegebenen Zahlen geben das Verh\u00e4ltnis der Rotmenge zur Gr\u00fcnmenge in einem Lichtgemisch von X = 671 und X = 536 an, das dem Natriumlicht gleich aussehend gemacht ist.","page":0},{"file":"pb0010.txt","language":"de","ocr_de":"10 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nGasgl\u00fchlicht, neu\t3,9\tKohlefaden-Gl\u00fchlampe, alt\t1,5\n\u201e\t11 Stunden gebrannt\t3,9\tTantallampe, neu\t1,9\nSpiritusgl\u00fchlicht\t3,7\tNernstlampe Nr. I, neu\t2,7\nT riplexgasbrenner\t\t7 St. gebrannt\t3,7\n14 cm Flammenh\u00f6he\t1,4\t7 74 \u201e\t3,8\n16 cm\t\u201e\t1,8\t101 2 3/4 \u201e\t3,4\nArgand- Gasbrenner\t1,6\t1174 \u201e\t2,5\nP etroleumrundbrenner\t1,3\t\t/1,9\nHefnerlampe\t1,8\tNernstlampe Nr. II\t1 2,1\nDie Tabelle bringt die verschiedene Qualit\u00e4t der Lichtarten gut zum Ausdruck. Das Gasgl\u00fchlicht mit seinem Reichtum an gr\u00fcnen und kurzwelligen Strahlen erfordert gr\u00f6\u00dfere Spaltweite f\u00fcr den das rote Licht liefernden Spalt, kleinere f\u00fcr den Gr\u00fcnspalt. Bei r\u00f6teren Lichtquellen sinkt der Quotient bedeutend. Die Tabelle zeigt ferner die gute Konstanz des Auerbrenners in seinen ersten 11 Brennstunden, auch die gro\u00dfe Ver\u00e4nderlichkeit der Nernstlampe, bei der anfangs der Quotient schnell steigt, um schon in der 11. Stunde wieder zu sinken.\n\u00c4hnliche Messungen habe ich in der kurzwelligen Spektralh\u00e4lfte ausf\u00fchren lassen.\nII. Vorrichtungen zur Abstufung der Licht-Intensit\u00e4t.\nDie Intensit\u00e4t, mit der die Strahlung einer Lichtquelle das Auge oder irgendeine zu beleuchtende Fl\u00e4che trifft, reguliert man auf drei Arten:\na)\tdurch Ver\u00e4nderung der Intensit\u00e4t der Lichtquelle selbst;\nb)\tdurch Ver\u00e4nderung des Abstandes;\nc)\tdurch Einschiebung bezw. Entfernung besonderer Abschw\u00e4chungseinrichtungen.\nZu gr\u00f6beren \u00c4nderungen eignen sich nat\u00fcrlich alle drei Arten. Hier interessieren sie nur, soweit sie eine hinreichend exakte Abstufung zulassen.\n1.\tAbstufung der Lichtintensit\u00e4t durch Regulierung der Licht-\nquellen.\nDie Lichtintensit\u00e4t der Lichtquellen selbst l\u00e4\u00dft sich, wie oben erw\u00e4hnt, bei langen schmalen, aus engem Loch brennenden Gasflammen, und ebenso auch bei Benzinkerzen, die aus rundem Wolldocht brennen, durch \u00c4nderung der Flammenh\u00f6he ziemlich exakt variieren, wenn auch nur in beschr\u00e4nktem Umfang. Bei Rund- und Flachbrennern ist quantitative Verwertung der Helligkeits\u00e4nderung ausgeschlossen, erst recht nat\u00fcrlich bei Auerbrennern. Elektrische Gl\u00fchlampen, deren Helligkeit durch Vorschaltwiderst\u00e4nde abgestuft wird, sind f\u00fcr messende Versuche noch weniger zu brauchen, als Gas- oder Petroleumlampen, weil sie mit der Intensit\u00e4t zugleich die spektrale Zusammensetzung sehr wesentlich \u00e4ndern. Wollte man bei Lichtsinnspr\u00fcfungen und dergl. elektrische Gl\u00fchlampen mit \u201eDunkelsteller\u201c verwenden, so k\u00f6nnte man unter Umst\u00e4nden bedeutende Fehler in den Versuch hinein bringen. Die Untersuchungen Auberts \u00fcber Schwellen des Lichtsinnes, bei denen ein gl\u00fchender Platindraht als Lichtquelle diente, leiden an dieser Fehlerquelle, die gerade bei Schwellenbestimmungen gro\u00dfe Irrt\u00fcmer bedingen mu\u00df.\n2.\tAbstufung der Beleuchtungsintensit\u00e4t durch \u00c4nderung des\nLamp en ab Standes\nverlangt, wenn sie exakt sein soll, gro\u00dfe Vorsicht. Eine nach allen Seiten strahlende Lampe l\u00e4\u00dft sich dazu h\u00f6chstens in einem sehr gro\u00dfen, sowohl","page":0},{"file":"pb0011.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Lichtsinns.\n11\nlangen wie breiten Dunkelraume verwenden, weil in kleineren R\u00e4umen selbst gut mattscbwarz gestrichene W\u00e4nde merkliche Lichtmengen reflektieren und \u00fcberraschend gro\u00dfe Fehler bedingen. Geht die Verschiebung der Lampe auf einer geraden Bahn vor sich, so kann durch r\u00f6hrenf\u00f6rmige Abblendungen die Bestrahlung der Umgebung und damit der Fehler bedeutend vermindert werden.\nBei Gasgl\u00fchlicht mu\u00df daran gedacht werden, da\u00df Bewegung der Lampe die Stellung des Gl\u00fchk\u00f6rpers und damit die Helligkeit \u00e4ndern kann. Auch bei elektrischen Lampen, die auf einer Photometerbahn bewegt werden, kann die Leuchtkraft durch Lockerung von Kontakten bedeutend ver\u00e4ndert werden. Wo es also ang\u00e4ngig ist, empfiehlt es sich immer, die Lampe stehen zu lassen und das zu beleuchtende Objekt zu verschieben; eventuell kann auch die Lampe in einem Spiegel reflektiert und dieser verschoben werden.\n3. Die besonderen Vorrichtungen zur Abschw\u00e4chung des Lichtes zerfallen in folgende Hauptgruppen:\nAbsorbentien (Milch-, Matt- und Rauchglas etc.);\nBlenden (und Spaltvorrichtungen);\nP olarisati ons Vorrichtungen ;\nEpiskotister.\na) Absorbentien. VonAbsorbentienbleibenhier die selektiv wirkenden, die sog. Lichtfilter, au\u00dfer Betracht (s. \u00fcber sie unten S. 43). Ihr Gegenst\u00fcck sind solche Absorbentien, die m\u00f6glichst gleichm\u00e4\u00dfig alle Strahlen wenigstens des sichtbaren Spektrums absorbieren. F\u00fcr sehr geringe Abschw\u00e4chung (auf 3/4 bis 2/3) gelingt dies recht gut mit mattiertem Glas. Durch Hintereinanderschaltung mehrerer Mattgl\u00e4ser kann man betr\u00e4chtlichere Abstufung erhalten, mu\u00df aber ber\u00fccksichtigen, da\u00df die meisten Glassorten eine leichte F\u00e4rbung haben, die sich in der einzelnen Platte noch nicht bemerklich macht, wohl aber bei der H\u00e4ufung mehrerer.\nWohl zu betrachten ist ferner, da\u00df der Absorptionswert des Mattglases sich bedeutend vermindert, wenn es na\u00df oder fettig wird, da\u00df er andererseits steigt, wenn es verstaubt und beim Abwischen die Staubteilchen in den Unebenheiten der matten Seite festgedr\u00fcckt werden. Der Verdunklungswert einer Mattglasscheibe darf also nicht ohne weiteres als eine Konstante betrachtet werden.\nMilchglas zeigt diese Schwierigkeiten in der Behandlung nicht, dagegen hat es die Schattenseite, da\u00df seine Absorption eine mehr oder weniger selektive ist. A. Pfl\u00fcger63) hat zwar angegeben, das ganze Spektrum werde gleichm\u00e4\u00dfig geschw\u00e4cht; bei den von mir gepr\u00fcften Gl\u00e4sern wTar aber stets eine merklich gr\u00f6\u00dfere Durchl\u00e4ssigkeit f\u00fcr Rot zu konstatieren.\nBeispielsweise finde ich bei einer 25kerzigen Tantallampe das Verh\u00e4ltnis von Rot (2 = 671 /ifi) zu Gr\u00fcn (53bei dem Gleichung mit >1 = 589 zustande kommt, =1,73 bei Einschaltung eines Mattglases, dagegen =1,63 bei Einschaltung einer Milchglasscheibe. Das bedeutet eine recht erhebliche relative Schw\u00e4chung des Gr\u00fcn durch das Milchglas.\nRauchglas f\u00e4rbt das Licht gew\u00f6hnlich ebenfalls, bald r\u00f6tlich, bald gr\u00fcnlich, bald bl\u00e4ulich. Neutralgraue St\u00fccke sind nicht leicht zu haben, und wenn sie f\u00fcrs Auge so aussehen, ist damit noch nicht gesagt, da\u00df die spektrale Pr\u00fcfung nicht bedeutende Ungleichm\u00e4\u00dfigkeiten in der Schw\u00e4chung nachweisen k\u00f6nnte,","page":0},{"file":"pb0012.txt","language":"de","ocr_de":"12 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\ndie sich f\u00fcrs Auge aufheben. Rauchglas eignet sich daher nur f\u00fcr gr\u00f6bere Zwecke zur Verdunklung. Das gleiche gilt von schw\u00e4rzlichen Fl\u00fcssigkeiten sowie von Aufschwemmungen von Tusche in geschmolzener Gelatine, wie sie Oltmanns (Flora, 1892, S. 183) verwandt hat, um eine keilf\u00f6rmig sich verdickende Absorptionsschicht herzustellen.\nDie verschiedene Durchsichtigkeit des Rauch-, Matt- und Milchglases bedingt gewisse, bei quantitativen Bestimmungen nicht zu vernachl\u00e4ssigende Unterschiede.\nNehmen wir an, eine Lichtquelle L (Fig. 3) sende Licht nach allen Seiten, u. a. also auch auf die Fl\u00e4che AB. Auf den Punkt P der Fl\u00e4che AB trifft,\nwenn keine Reflexionen im Spiel sind, ausschlie\u00dflich der Strahl LP. Alle anderen Strahlen, die von L ausgehen, gehen f\u00fcr die Beleuchtung von P verloren. Wird in den Strahlengang eine als vollst\u00e4ndig durchsichtig angenommene Scheibe CD aus Rauchglas eingeschoben, so vermindert sich f\u00fcr jeden Punkt von APB die Beleuchtungsintensit\u00e4t um ein bestimmtes Ma\u00df, das von dem Absorptions wert des^rlases CD abh\u00e4ngt. Die Gr\u00f6\u00dfe desUHases CD ist ganz gleichg\u00fcltig, wenn sie nicht unter die Gr\u00f6\u00dfe cd sinkt. Auch f\u00fcr die Gesamtmenge von Licht, die auf die Fl\u00e4che AB f\u00e4llt, ist die Gr\u00f6\u00dfe des Absorptionsglases gleichg\u00fcltig, sobald sie nicht kleiner wird als cd.\nGanz anders liegen die Verh\u00e4ltnisse, wenn CD eine Milchglasplatte ist. Dann ist die Bestrahlung von P oder der ganzen Strecke AB durchaus nicht unabh\u00e4ngig von der Gr\u00f6\u00dfe der Milchglasscheibe. Zwar deckt schon die Scheibe cd die ganze Fl\u00e4che AB, von L aus betrachtet. Die Beleuchtung von AB wird aber auf jedem Punkt st\u00e4rker, wenn die gr\u00f6\u00dfere Platte CD (die =AB gedacht ist) statt cd eingeschoben wird oder gar C'D\\\nDer Grund ist leicht einzusehen. Die Milchglasplatte wirkt im Gegensatz zur Rauchglasplatte diffundierend; auf den Punkt P f\u00e4llt nicht mehr allein der Strahl LP, sondern auch der Strahl Lc oder LC trifft auf eine lichtdiffundierende Stelle, von wo Strahlen nach allen Richtungen, also auch nach P, hingehen. Die Gesamtlichtmenge, die auf jeden Punkt der Fl\u00e4che AB f\u00e4llt, ist also wesentlich gr\u00f6\u00dfer, als der Wert, den man erh\u00e4lt, wenn man einfach die Schw\u00e4chung des direkten Strahles LP durch die Milchglasscheibe in Rechnung zieht. So selbstverst\u00e4ndlich dies ist, verdient es doch Erw\u00e4hnung, weil Anf\u00e4nger bei ihren Versuchsanordnungen zuweilen nicht an die verschiedene Art der Lichtabschw\u00e4chung durch Rauchglas und Milchglas denken.\nMattglas steht in Bezug auf die Durchsichtigkeit zwischen Rauch- und Milchglas in der Mitte und ergibt dadurch besonders komplizierte Verh\u00e4ltnisse. Ist CD ein Mattglas, so sind die Strahlenrichtungen LA bis LB wesentlich beg\u00fcnstigt gegen\u00fcber Strahlen, die von irgend welchen Punkten der Platte C'D', z. B. C oder D nach AB hin ausstrahlen. Immerhin wird P st\u00e4rker\nc\nFig. 3.","page":0},{"file":"pb0013.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Lichtsinns.\t13\nbeleuchtet, wenn das Mattglas die Gr\u00f6\u00dfe CD bat, als wenn es nur die Gr\u00f6\u00dfe cd bat.\nEs gibt Milchgl\u00e4ser, die insofern \u00e4hnlich wie Mattgl\u00e4ser wirken, als sie zwar diffundierend wirken, doch aber in gewissem Grade durchsichtig sind. Durchsichtig sind sie insbesondere f\u00fcr rote Strahlen. Durch solche Gl\u00e4ser, die meist etwas bl\u00e4ulichwei\u00df aussehen und den \u00dcbergang zu den Opalgl\u00e4sern bilden, sieht man z. B. den Kohlenfaden einer Gl\u00fchlampe vollkommen scharf, also wie durch Rauchglas, und zwar rot. Die Verwendung solcher Milchglasscheiben als Absorbentien k\u00f6nnte zu betr\u00e4chtlichen Irrt\u00fcmem f\u00fchren, um so mehr als man es den St\u00fccken nicht immer ohne weiteres ansieht, ob sie gleichm\u00e4\u00dfig diffundieren oder nicht, was besonders bei Kombination mit Blenden (s. u.) sehr wichtig ist.\nErw\u00e4hnt sei, da\u00df man bei Mattgl\u00e4sern die Durchsichtigkeit vermindern, die Diffusionswirkung also steigern kann, indem man 2 St\u00fccke mit ihren glatten, nichtmattierten, Seiten gegeneinander legt.\nIn manchen F\u00e4llen, zu gr\u00f6beren Versuchen, kommt Schreibpapier und \u00e4hnliches Material als Absorbens zur Verwendung, wo es auf ganz gleichm\u00e4\u00dfiges Feld nicht ankommt und r\u00f6tlichgelbe F\u00e4rbung, wie sie Papier in der Durchsicht meist hat, nicht schadet. Zu beachten ist die schnelle Ver\u00e4nderung der Durchsichtigkeit und F\u00e4rbung des Papiers, das unter der Einwirkung von Licht und Luft steht.\nKombination mehrerer absorbierender Scheiben. Die Hintereinanderschaltung mehrerer Platten wirkt bei Rauch-, Matt- und Milchglas u. U. verschieden. Setzt man zwei absolut durchsichtige Rauchgl\u00e4ser hintereinander, so multipliziert sich einfach ihre Verdunklungswirkung.\n1\t2\nSchw\u00e4cht z. B. ein Glas das wei\u00dfe Licht auf das zweite auf so\nZ\t\u00f6\nschw\u00e4chen sie, hintereinander gelegt, auf ^- = Dabei macht der Ab-\nU \u00f4 \u00f4\nstand der Gl\u00e4ser voneinander und von der Lichtquelle sehr wenig aus, wenn sie untereinander parallel und senkrecht zur Strahlenrichtung stehen. In diesem Falle bedingt nur die niemals vollkommene Durchsichtigkeit kleine Abweichungen. Gr\u00f6\u00dfere auf der Reflexion beruhende Fehler k\u00f6nnen hinzukommen, wenn die Gl\u00e4ser schief im Strahlengang stehen.\nBei Milchglas kommen die inFig.3 erl\u00e4uterten Verh\u00e4ltnisse in Betracht. Fig. 4 zeigt, wie sich die Lichtverteilung bei Kombination zweier Platten darstellt. Bestrahlt das Licht L die Milchglasscheibe M1, die seitlich von undurchsichtigem Material umgeben ist, und f\u00e4llt das von Mt durchgelassene\nL\no\nFig. 4.","page":0},{"file":"pb0014.txt","language":"de","ocr_de":"14 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nLiebt auf eine zweite ebenso angeordnete Milcbglasplatte M2, so ist die von M2 scblie\u00dflicb durcbgelassene Licbtmenge sowie die Helligkeit der Fl\u00e4che M2, von O aus gesehen, au\u00dfer von dem spezifischen Absorptionsverm\u00f6gen der beiden Platten Mt und M2 auch von dem Abstand zwischen MI und M2 bestimmt, indem als Lichtquelle statt L eintritt. Diese Lichtquelle ist nun fl\u00e4chenhaft ausgedehnt, und die Lichtmenge, die sie auf M2 ausstrahlt, ist proportional der Fl\u00e4chengr\u00f6\u00dfe von ; ist der Abstand der beiden Platten voneinander gro\u00df genug, so resultiert eine gleichm\u00e4\u00dfige Verteilung der Lichtmenge auf M2. Ist der Abstand aber klein, so wird die Beleuchtung von M2 ungleichm\u00e4\u00dfig, sobald die Fl\u00e4che kleiner ist als M2. Dies spielt bei der unten zu besprechenden Methode der Helligkeitsregulierung durch Blenden eine Rolle.\nW\u00e4hrend es nach dem Gesagten f\u00fcr ein System von mehreren hintereinander gestellten gut diffundierenden Milchglasplatten leicht m\u00f6glich ist, die Beleuchtungsintensit\u00e4t der letzteren aus dem Absorptionsverm\u00f6gen der einzelnen Platten, ihrer Gr\u00f6\u00dfe und ihrem Abstand rechnerisch zu ermitteln, wird dies bedeutend schwieriger, wenn es sich um halb durchsichtige Platten, wie Mattglas handelt, das daher ebenso wie d\u00fcnnes Milchglas nur mit Vorsicht zu gebrauchen ist, wo quantitative Bestimmungen beabsichtigt werden.\nb. Blenden (Diaphragmen). Zur genauen Regulierung der Beleuchtung einer Fl\u00e4che verwendet man h\u00e4ufig Blenden und zwar entweder in der Weise, da\u00df man durch sie die lichtausstrahlende Oberfl\u00e4che einer diffusen Lichtquelle, etwa einer von hinten her erleuchteten Milchglasscheibe reguliert, oder indem man sie in ein Linsensystem einschaltet, in dem sie den Querschnitt des Strahlenkegels und damit die durchgelassene Lichtmenge ver\u00e4ndern.\nF\u00fcr ersteren Fall kommen die im vorigen Kapitel besprochenen Eigenschaften der durchscheinenden Medien besonders in Betracht und es ist selbstverst\u00e4ndlich, da\u00df man das einfache Gesetz f\u00fcr die Wirkung einer Blende vor einer leuchtenden Fl\u00e4che: die Beleuchtungsintensit\u00e4t ist proportional der von der Blende freigelassenen Fl\u00e4che \u2014 nur dann verwirklicht findet, wenn erstens die leuchtende Fl\u00e4che in allen Punkten gleich viel Licht aussendet und sie zweitens das Licht vollkommen zerstreut, wie es wohl dichtes Milchglas tut, nicht aber Mattglas oder halb durchsichtiges Milchglas.\nBesonders beliebt sind wegen ihrer Bequemlichkeit die Irisblenden, die in verschiedenen Gr\u00f6\u00dfen gefertigt werden (von Zeiss in Jena z. B. auch gro\u00dfe von 10 und 16 cm Maximaldurchmesser). Am Rande kann eine Skala angebracht werden, die entweder den jeweiligen Blendendurchmesser oder den Fl\u00e4cheninhalt der Blenden\u00f6ffnung in Quadratmillimetern angibt.\nF\u00fcr Pr\u00e4zisionsmessungen eignet sich die Irisblende wegen der unvermeidlichen Abweichung von der Kreisform und sonstigen kleinen M\u00e4ngel nicht. Dagegen l\u00e4\u00dft sich die quadratische Blende in Form des sogenannten Aubertschen Schiebers (zuerst von F\u00f6rster angewandt) sehr exakt her-stellen. Die beiden Metallteile, welche die quadratische \u00d6ffnung begrenzen, gleiten dicht an einer Milchglasscheibe und werden meistens durch Zahnrad und Zahnstange oder durch Schraubengewinde bilateral-symmetrisch gegeneinander bewegt.\nFunktioniert eine Milchglasscheibe oder eine \u00e4hnliche gr\u00f6\u00dfere gleichm\u00e4\u00dfig helle Scheibe als Lichtquelle, von der aus eine andere Fl\u00e4che bei","page":0},{"file":"pb0015.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung- des Lichtsinns.\n15\nkonstantem Abstand verschieden stark beleuchtet werden soll, so geht zuweilen die Anbringung einer Iris- oder Quadratblende deshalb nicht an, weil die beiden Scheiben so nahe aneinander stehen, da\u00df die zweite Scheibe von der ersten bei enger Blendenstellung nicht mehr gleichm\u00e4\u00dfig erhellt w\u00fcrde. In solchem Fall kann man Scheiben mit vielen L\u00f6chern vorsetzen, gewisserma\u00dfen eine Mehrzahl fester Blenden, die \u00fcber die Fl\u00e4che gleichm\u00e4\u00dfig verteilt sind. Statt einer kreisf\u00f6rmigen Blende von 4 cm Durchmesser schiebt man z. B. eine Platte mit 16 L\u00f6chern von V2 cm Durchmesser ein, wodurch man dieselbe Lichtmenge auf eine gr\u00f6\u00dfere Fl\u00e4che verteilt. Die aus der Summe der Lochweiten berechnete Beleuchtungsintensit\u00e4t stimmt aber nicht genau mit der wirklichen, wenn der Abstand der L\u00f6cher voneinander zu gro\u00df wird.\nEine Spezialform der Blenden sind die Spaltvorrichtungen, auf die hier nur noch kurz eingegangen werden soll.\nDicht vor das Auge gesetzte Spalte, die in der H\u00f6he oder der Breite, oder in beiden Richtungen vergr\u00f6\u00dfert oder verkleinert werden k\u00f6nnen, werden mit Vorteil dann zur Helligkeitsvariierung verwendet, wenn diese erstens nicht sehr betr\u00e4chtlich sein und zweitens nicht genau gemessen werden soll und wenn die Versuchsanordnung sicher so zu treffen ist, da\u00df der Spalt in keiner Dimension den Durchmesser der Pupille des Beobachters erreicht. Bei nicht quantitativen Versuchen ist der letzterw\u00e4hnte Punkt ohne Bedeutung.\nWo es auf genaue Messung von Spaltweiten ankommt, mu\u00df die Verstellung des Spalts durch eine sehr feine Mikrometerschraube mit Ablesetrommel bewirkt werden. Die Kontrolle der richtigen Lage des Nullpunktes erfolgt am besten so, da\u00df man den Spalt mit homogenem Licht (Natriumflamme) erleuchtet, durch eine Linse reell abbildet und nun dieses in der Luft schwebende Bild mit der Lupe betrachtet. Man kann dann sehr genau die Stellung bestimmen, bei der der Spalt sich eben schlie\u00dft und auch den toten Gang der Schraube kontrollieren.\nBei feinen Spaltvorrichtungen sto\u00dfen die Spaltbacken nicht fl\u00e4chenf\u00f6rmig gegeneinander, sondern mit mehr oder weniger scharfen Schneiden (Grave-sandsche Schneiden). Um deren Besch\u00e4digung durch zu starkes Zudrehen zu verhindern, \u201eentlastet\u201c man die Spaltbacken, indem man es so einrichtet, da\u00df in dem Moment, wo der Spalt sich schlie\u00dft, die Schraube aufh\u00f6rt zu wirken und der Spaltschlu\u00df nur durch eine kleine Spiralfeder aufrecht erhalten wird.\nIn vielen F\u00e4llen ist es n\u00f6tig, da\u00df die beiden Spaltbacken sich symmetrisch von der Schlu\u00dflinie des Spaltes entfernen, bezw. ihr n\u00e4hern, sogenannte Bilateralspalte. Die Schraubenspindel tr\u00e4gt in diesem Falle zwei in entgegengesetzter Richtung laufende Gewinde, deren jedes eine Spaltbacke bewegt.\nArbeitet man mit kleinen Spaltweiten, so ist sehr auf Reinheit der Spaltr\u00e4nder und das Fehlen von Scharten in diesen zu achten, da ein St\u00e4ubchen schon einen merklichen Teil des engen Spaltes verdecken, eine Scharte die durchgelassene Lichtmenge in nicht zu berechnender Weise vermehren kann. Feine Spalte m\u00fcssen daher vor Staub und Ber\u00fchrung gesch\u00fctzt werden.","page":0},{"file":"pb0016.txt","language":"de","ocr_de":"16 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nc.\tPolarisationsvorrichtungen. Ein Paar Nicolscher Prismen, deren Kreuzungswinkel variiert und genau abgelesen werden kann, eignet sieh namentlich f\u00fcr feine Intensit\u00e4tsabstufungen von nicht zu hohem Betrage, z. B. in Spektralapparaten, bei denen man Wert darauf legt, da\u00df der Kollimatorspalt konstante Weite hat. Der Nullpunkt der Skala mu\u00df sehr sorgf\u00e4ltig bestimmt sein. Das Strahlenb\u00fcschel mu\u00df m\u00f6glichst genau parallel-strahlig in das Nicolpaar eintreten.\nd.\tEpiskotister. Diese von Aubert1) angegebene Verdunklungs-Vorrichtung kommt besonders dann in Betracht, wenn in den Strahlengang keine Glasschicht eingeschoben werden soll. Er besteht aus zwei geschw\u00e4rzten Metallscheiben, in deren jeder 4 Oktanten ausgeschnitten sind, wie in Fig. 5 und 6 (oder 2 Quadranten). Die Scheiben sitzen auf der gleichen Achse, gegeneinander drehbar, so da\u00df verschieden gro\u00dfe St\u00fccke jedes der Oktanten (Quadranten) frei f\u00fcr den Durchtritt des Lichtes bleiben. An einem Gradbogen liest man die Sektorenbreite ab (Fig. 6).\nFig. 5.\tFig. 6.\nEpiskotister nach Aubert.\nEin Elektromotor oder Uhrwerk dreht den Episkotister. Damit ein konstantes flimmerfreies Licht gesehen wird, mu\u00df ein Episkotister mit Oktantenausschnitten mindestens 12, besser 20 Umdrehungen pro Sekunde machen, wenn es sich um erhebliche Helligkeiten handelt. Beobachtet man bei Helligkeiten, die unter der fovealen Schwelle liegen, so kann, wegen der tr\u00e4gen Reaktion des D\u00e4mmerungsapparates (St\u00e4bchen) die Rotation etwas langsamer sein. Es empfiehlt sich im allgemeinen, die Rotation nicht \u00fcberfl\u00fcssig schnell zu machen, weil die Motoren bei den geringen Geschwindigkeiten meistens leiser laufen.\nDer Episkotister ist besonders dann am Platz, wenn es sich nicht um h\u00e4ufig zu \u00e4ndernde Intensit\u00e4ten handelt, sondern um die Herabsetzung einer gegebenen Intensit\u00e4t um einen festen Betrag, etwa auf lj50 oder ill00. Zeigt die Lichtquelle selbst periodischen Wechsel (Wechselstrombogenlampen!), so ist wegen der auftretenden Helligkeitsschwebungen der Episkotister meist nicht zu brauchen.","page":0},{"file":"pb0017.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung- des Lichtsinns.\nIII. Versuche \u00fcber Lichtsinn.\n17\n1. Dunkeladaptation.\nLichtabschlu\u00df im Dunkelzimmer. Die Hauptschwierigkeit bei der Herstellung eines absolut dunklen Zimmers pflegt in dem Fensterverschlu\u00df zu liegen, wenn die Fenster zum zeitweiligen \u00d6ffnen eingerichtet sein sollen. Die einfachste Methode, mit der man den Zweck sicher erreichen kann, ist ein Rollvorhang aus dickem schwarzen Tuch, der in tiefen Fugen (mindestens 8\u201410 cm tief) l\u00e4uft und diese fast ganz ausf\u00fcllt. Unten mu\u00df er, wenn er dicht schlie\u00dfen soll, in eine breitere, aber mindestens 30 cm tiefe Fuge sich einsenken.\nF\u00fcr andere F\u00e4lle empfehlen sich Klappl\u00e4den mit h\u00f6lzernen Rahmen und F\u00fcllungen aus Zinkblech. Gut gearbeitet, geben auch sie v\u00f6lligen Lichtabschlu\u00df und haben nebenbei den Vorzug, da\u00df man in die F\u00fcllungen Spaltvorrichtungen, Aubertsche Schieber, Milchglas oder Farbglasplatten etc. ein-setzen kann.\nLichtabschlu\u00df eines Auges zum Zweck der Dunkeladaptation ist leicht mittels der bekannten schwarzen Hohlschalen aus Pappe oder Celluloid am Gummiband zu erzielen, sofern es sich nicht um absoluten Lichtabschlu\u00df handelt. Letzterer ist nicht ganz leicht zu erzielen, denn selbst eine vollkommen lichtdicht anschlie\u00dfende Hohlschale mit gepolstertem Rande gen\u00fcgt dazu nicht. Nach halbst\u00fcndigem Verschlu\u00df bemerkt man leicht, da\u00df durch die Kopfknochen, besonders die Gegend der Stirnh\u00f6hle, Licht in betr\u00e4chtlicher Menge durchdringt. Mehrere Lagen schwarzen Samtes mit Binde \u00fcber der Schale befestigt schlie\u00dfen dies Licht hinreichend aus. F\u00fcr l\u00e4ngerdauernden v\u00f6lligen Abschlu\u00df lege ich auf das Auge erst 2 bis 3 Sammetst\u00fccke mit Ausschnitten in der Gr\u00f6\u00dfe des Auges, dar\u00fcber dann die Hohl-schaie, die mit Sammet bedeckt , und durch eine Binde fest angedr\u00fcckt wird. Auf diese Weise wird nicht nur der Augapfel selbst nicht gedr\u00fcckt (was betr\u00e4chtliche Sehst\u00f6rungen bei nachfolgenden Versuchen bewirken w\u00fcrde) sondern auch seine Umgebung vor dem bei l\u00e4ngerer Adaptation l\u00e4stigen Druck bewahrt.\n2. Helladaptation.\nDen Adaptationszustand, den man in einem tageshellen Zimmer oder gar in einem k\u00fcnstlich beleuchteten Raume ohne besondere Vorkehrungen erreicht, ist nicht der der vollen Helladaptation, worunter ich einen solchen verstehe, bei dem das Purkinjesche Ph\u00e4nomen auch nicht in leisesten Andeutungen auftritt und sich erst nach Lichtabschlu\u00df von mindestens 1 Minute in den ersten Spuren bemerklich macht. Diese g\u00e4nzliche Ausschaltung des D\u00e4mmerungsapparates im Auge erreicht man im Sommer bei Sonnenschein durch mindestens ^st\u00fcndigen Aufenthalt im Freien auf sonnenbeschienenem Platz. Im Winter erreicht man volle Helladaptation nur unter g\u00fcnstigen Umst\u00e4nden.\nZu ber\u00fccksichtigen ist, da\u00df die peripheren Netzhautteile viel weniger vom Licht getroffen werden, und daher bei kurzem Aufenthalt im Hellen noch einen betr\u00e4chtlich h\u00f6heren Grad von Lichtempfindlichkeit haben k\u00f6nnen, als die zentralen und parazentralen. Namentlich wenn man durch Blick aus\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 2.\t2","page":0},{"file":"pb0018.txt","language":"de","ocr_de":"18 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\ndem Fenster ins Freie Helladaptation zu bewirken sucht, erh\u00e4lt man oft \u00fcberraschend gro\u00dfe \u00f6rtliche Unterschiede im Adaptationszustand.\nF\u00fcr die Verwendung k\u00fcnstlichen Lichtes zur Helladaptation hat sich mir die nachstehend beschriebene Vorrichtung bew\u00e4hrt, ln einem hohlen Holz- oder Blechrahmen sind 12 bis 16 Gl\u00fchlampen kranzf\u00f6rmig eingesetzt und die offene Seite des Rahmens wird gegen eine wei\u00dfe Fl\u00e4che gerichtet, die etwa 40 cm davon entfernt steht. Durch den Rahmen blickt man (mit wanderndem Blick, um Nachbilder zu vermeiden!) auf die wei\u00dfe Fl\u00e4che, der man mittels der Lampen leicht eine Beleuchtungsintensit\u00e4t von 500 bis 2000 MK geben kann.\nSo kann man in 10 bis 20 Minuten einen mittleren Teil der Netzhaut von etwa 30\u00b0 gut helladaptieren, wenn auch nicht so weitgehend, wie in der Sonne im Freien. St\u00e4rkere Helladaptation auf m\u00f6glichst gro\u00dfer Fl\u00e4che erzielt man, wenn man in ein Brillengestell ein Mattglas oder d\u00fcnnes Milchglas einsetzt, die Brille aufsetzt und nun das Glas von Gasgl\u00fchlicht aus kleiner oder von einer Bogenlampe*) aus gr\u00f6\u00dferer Entfernung bestrahlen l\u00e4\u00dft.\nHomatropinl\u00e4hmung der Iris erh\u00f6ht die Wirkung aller dieser Belichtungen nat\u00fcrlich sehr erheblich.\n3. Fixierpunkt.\nBei zahlreichen Versuchen \u00fcber Licht und Farbensinn ist Einhaltung einer bestimmten Blickrichtung notwendig; ohne einen markierten Fixierpunkt ist dies nicht sicher zu erreichen.\nBeim Blick auf helle Fl\u00e4chen ist es leicht, durch einen dunklen Fleck, eventuell durch ein Fadenkreuz oder einen Faden mit Knoten die Blickrichtung zu fixieren. Schwieriger ist es im Dunklen, namentlich wenn es sich um foveale Schwellenbestimmungen oder \u00fcberhaupt um Beobachtungen mit den zentralen Netzhautteilen handelt. Ein zu heller Fixierpunkt w\u00fcrde hier st\u00f6rend wirken, w\u00e4hrend ein nur wenig \u00fcber der Schwelle liegender punktf\u00f6rmiger Lichtreiz die Schwellenbestimmungen im fovealen Gebiet nicht nur nicht st\u00f6rt, wie behauptet worden ist, sondern sogar h\u00e4ufig niedrigere Schwellenwerte ergibt, als wenn der Fixierpunkt fehlt.\nEin lichtschwacher Fixierpunkt mu\u00df, um wirklich die Fixation auf sich zu lenken, m\u00f6glichst nur rote Strahlen aussenden. Im Zustand der Dunkeladaptation erscheinen alle nicht roten Lichter mit der Fovea fixiert viel dunkler als extrafoveal und nur die langwelligsten roten Strahlen bleiben auch bei Dunkeladaptation f\u00fcr die Fovea wirksamer als f\u00fcr die Peripherie. Bei guter Helladaptation dagegen sinkt die Empfindlichkeit f\u00fcr alle Lichtarten von der Fovea zur Peripherie; in diesem Zustand ist also die Qualit\u00e4t des Fixierpunktlichtes von geringerer Bedeutung, wenn auch ein roter Punkt immer am sichersten die Fixation auf sich zieht.\nFlecke von Leuchtfarbe als Fixierpunkte zu verwenden, wie es \u00f6fters geschehen ist, ist widersinnig. Das Phophoreszenzlicht enth\u00e4lt \u00fcberwiegend mittel- und kurzwellige Strahlen, und wirkt dementsprechend so\n*) Vorsicht wegen der Gefahr f\u00fcr das Auge, namentlich wenn keine dicke Wasserschicht eingeschaltet ist!","page":0},{"file":"pb0019.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Lichtsinns.\n19\nwie etwa ein lichtschwacher blaugr\u00fcner Punkt auf ein dunkeladaptiertes Auge, d. h. es veranla\u00dft den Beobachter, es mit nichtfovealen Teilen zu betrachten. Solche \u201eFixierpunkte\u201c aus Leuchtfarbe bewirken also das Gegenteil von dem, was ein Fixierpunkt bewirken soll.\nF\u00fcr manche F\u00e4lle eignen sich kleinste, durch rotes Glas gesehene, Gas-fl\u00e4mmchen oder Gl\u00fchl\u00e4mpchen, auch kurze Schlingen aus Platindraht.\nWo es auf einen sehr kleinen Fixierpunkt ankommt und das Beobachtungsauge einen festen Platz hat, ist es u. U. zweckm\u00e4\u00dfig, in einem schr\u00e4g gestellten kleinen Glaspl\u00e4ttchen (Deckglas) sich eine kleine Flamme (hinter rotem Glas brennend) spiegeln zu lassen, wie in Fig. 7 angedeutet. Wenn das Objekt, auf das der Fixierpunkt projiziert wird, scharf gesehen werden soll, die Akkommodation also f\u00fcr den Abstand Auge\u2014Objekt die richtige sein soll, so mu\u00df nat\u00fcrlich der Abstand Spiegel\u2014L\u00e4mpchen gleich dem Abstand Spiegel\u2014Objekt sein.\nIch habe mir eine f\u00fcr viele Zwecke n\u00fctzliche Fixierpunktvorrichtung konstruiert, die in Fig. 8 a u. b wiedergegeben ist. Sie besteht aus einer Gl\u00fchlampe in lichtdichtem Metallgeh\u00e4use, an das sich seitlich ein enges Rohr M ansetzt. Dieses enth\u00e4lt in seinem Endteil ein winziges total reflektierendes Prisma P, das die von der Lampe kommenden Lichtstrahlen in rechtem Winkel in ein kleines Milch-glaskn\u00f6pfchen K hinein reflektiert, das dem Rohr au\u00dfen aufsitzt. Dieses Kn\u00f6pf-chen wird also von innen her durchleuchtet und bildet den einzigen Austrittsort f\u00fcr die Strahlen. Da das Kn\u00f6pfchen halbkugelig prominiert, ist es von den verschiedensten Seiten sichtbar. Am Ansatz des Rohres an das Lampengeh\u00e4use k\u00f6nnen rote Gl\u00e4ser verschiedener Durchl\u00e4ssigkeit eingelegt werden, so da\u00df der Fixierpunkt vom tiefsten Dunkelrot bis zu hellem Orangerot ver\u00e4ndert werden kann. Die verschiedenen Rotgl\u00e4ser k\u00f6nnen zweckm\u00e4\u00dfig in einem Schieber oder Revolver (Fig. 8 a, R) vereinigt sein, so da\u00df man die Reinheit und Helligkeit des Rotpunktes schnell \u00e4ndern kann, ohne die Lampe aufzuschrauben. Sollte f\u00fcr irgendwelchen Zweck das Rohr, das den Fixierpunkt am Ende tr\u00e4gt, gebogen sein m\u00fcssen, so w\u00fcrde man es inwendig versilbern oder einen Glasstab mit glatter totalreflektierender Oberfl\u00e4che einlegen. Die ganze Lampe ist an einem Stativ allseitig beweglich angebracht.\nWenn vor einem gr\u00f6\u00dferen Auditorium Versuche in dunklem Zimmer gemacht werden sollen, wobei auf der wei\u00dfen Wand ein heller Fixierpunkt gebraucht wird, so verwendet man zweckm\u00e4\u00dfig eine Projektionsvorrichtung einfachster Art: in einem lichtdichten K\u00e4stchen eine ev. rote Gl\u00fchlampe, in der einen Wand des K\u00e4stchens eine schwache Konvex-Linse, zwischen\n2*\nS'piegeMten-\nTLdscheibt\nlicht\nA\n(^)jtage.\nFig. 7.","page":0},{"file":"pb0020.txt","language":"de","ocr_de":"20 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nLinse und Lampe, nahe dem Brennpunkt der ersteren, ein feines Diaphragma, das durch die Linse in etwa 1 V2 bis 2 m Abstand vergr\u00f6\u00dfert abgebildet wird.\nF\u00fcr manche Zwecke brauchbar ist ein blanker halbkugeliger Knopf aus Glas oder Metall, in dem sich ein nach der Seite der Beobachter hin verdecktes Licht spiegelt. Das v\u00e9rkleinerte virtuelle Bildchen ist dann f\u00fcr viele Personen gleichzeitig sichtbar.\nFig. 8 a.\nFixierpunkt-Vorrichtung nach Nagel, Durchschnitt.\nWeniger empfehlenswert ist die Methode, rechts und links von dem zu fixierenden Punkt je ein Lichtp\u00fcnktchen anzubringen und den Blick zwischen beide in die Mitte richten zu lassen. Die Fixation ist unsicherer, die Beobachtung entschieden unbequemer und keinerlei Vorteil zu nennen. Jedenfalls m\u00fcssen auch diese P\u00fcnktchen rot sein und nicht etwa aus Leuchtfarbe bestehen, da man bei solchen keine Gew\u00e4hr h\u00e4tte, da\u00df wirklich die foveale Fixation zwischen sie f\u00e4llt (vergl. \u00fcber die eigenartigen Verh\u00e4ltnisse der Fixation im D\u00e4mmerungssehen B. Simon, Zeitschr. f. Sinnes-physiol. 36.)","page":0},{"file":"pb0021.txt","language":"de","ocr_de":"21\nMethoden zur Erforschung des Lichtsinns.\n4. Besondere Apparate f\u00fcr Lichtsinnsmessungen.\nZur Demonstration und relativen Messung der adaptiven Empfindlichkeitszunahme bei Lichtabschlu\u00df gen\u00fcgen schon sehr einfache Hilfsmittel. Eine wei\u00dfe Fl\u00e4che von der gew\u00fcnschten Gr\u00f6\u00dfe wird im Dunkelzimmer entweder von einem im Fensterladen angebrachten Aubertschen Diaphragma oder einer Laterne beleuchtet, die ein solches Diaphragma oder eine Irisblende vor einer Milchglasscheibe tr\u00e4gt. Der Beobachter bewirkt Helladaptation durch l\u00e4ngeren Aufenthalt in sehr hellem Zimmer (Balkon), tritt dann ins Dunkelzimmer und seine Lichtsinnsschwelle wird bestimmt. Die Bestimmung wird nach l\u00e4ngerem Aufenthalt im Dunklen wiederholt. Sehr anschaulich ist der Versuch, wenn schon w\u00e4hrend der Helladaptation eines der Augen lichtdicht verbunden gehalten und damit in Dunkeladaptation versetzt wird. Die Schwellen f\u00fcr Hell- und Dunkelauge differieren dann enorm.\nUm den Unterschied zwischen voller Hella-daptation und einst\u00fcn-diger Dunkeladaptation zu zeigen, braucht man freilich schon ein Quadrat-Diaphragma, das auf etwa 40 cm Seitenl\u00e4nge zu erweitern, auf 1 mm zu verkleinern ist. F\u00fcr die \u00fcbliche Demonstration gen\u00fcgt ein Diaphragma von 20 cm maximaler Seitenl\u00e4nge durchaus. Auch mit den gr\u00f6\u00dften Irisblenden\nvon Zeiss (16 cm Durch-\tFio,\nmesser) kann man schon\t\u2018\ny\tFixier-Vorrichtung nach Nagel,\nviel machen.\nDa man im ganz dunklen Raum leicht die Orientierung verliert, das zu beobachtende Feld nicht findet und infolgedessen \u00f6fters zu hohe Schwellenwerte bestimmt, empfiehlt sich die Anbringung eines von verschiedenen Seiten her sichtbaren roten Fixier- oder Orientierungsp\u00fcnktchens, das die Blickrichtung bestimmt und etwa mit meiner Fixierpunktlampe (s. o.) hergestellt wird. Zweckm\u00e4\u00dfig stellt man den Schieber daran bei Beobachtung mit dem Hellauge auf das hellste Rot, bei dem Dunkelauge auf das tiefste Dunkelrot. Ist das wei\u00dfe Beobachtungsfeld gro\u00df, so kann man den Fixierpunkt in die Mitte bringen, sonst dar\u00fcber oder darunter in bekanntem Abstand, um dem","page":0},{"file":"pb0022.txt","language":"de","ocr_de":"22 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nBlick die Richtung zu geben. Man kann auch w\u00e4hrend der Schwellen-bestimmung den Punkt vor\u00fcbergehend l\u00f6schen, wenn man das f\u00fcr zweckm\u00e4\u00dfig h\u00e4lt.\nIn ophthalmologischen Werken (z. B. in Graefe-Saemischs Handbuch der Augenheilkunde, 2. Aufl. Bd. 4) ist h\u00e4ufig von der Bestimmung der \u201ezentralen Lichtsinnsschwelle\u201c die Rede. Gemeint ist dabei der Lichtsinn des Netzhautzentrums. Die dabei beschriebenen Methoden garantieren aber gro\u00dfenteils nicht das Sehen mit dem Netzhautzentrum. Es w\u00e4re zu w\u00fcnschen, da\u00df man auch in ophthalmologischen Kreisen sich davon \u00fcberzeugte, da\u00df der blo\u00dfe gute Wille, foveal zu fixieren, nicht ausreicht, um das Netzhautbildchen auf den fovealen Bezirk zu zwingen, der seiner Umgebung an Lichtempfindlichkeit so weit nachsteht.\nFig. 9.\nAdaptometer nach Nagel, Au\u00dfenansieht.\nMan kann auch das Beobachtungsfeld nebst Lichtquelle und Blende in einem Dunkelkasten anbringen, in den der Beobachter durch L\u00f6cher hineinsieht. Das kommt namentlich in Betracht, wenn man \u00fcber kein tadelloses Dunkelzimmer verf\u00fcgt. Eine derartige Umgestaltung der Anordnung stellt Foersters, in Ophthalmologenkreisen viel benutztes Photoptometer (zuerst Photometer genannt) dar, in dem die Quadratblende zuerst Verwendung f\u00fcr Lichtsinnsmessungen fand. Die Blende darin ist viel zu klein, um sowohl Schwellen bei Hell- wie Dunkeladaptation bestimmen zu k\u00f6nnen; dies ist auch nicht der Zweck des Instruments, sondern Bestimmung der Schwellen nach m\u00e4\u00dfiger Dunkeladaptation einerseits bei normalem Lichtsinn, andererseits bei Hemeralopie.\nVielseitigerer Verwendung f\u00e4hig sind Apparate, wie sie Nagel50) und Piper55) angegeben haben. In diesen beiden Vorrichtungen kann die Beleuchtungsintensit\u00e4t eines wei\u00dfen Feldes (Milchglasplatte) in bedeutendem Umfang ver\u00e4ndert werden, bei Pipers Instrument im Verh\u00e4ltnis von fast","page":0},{"file":"pb0023.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Lichtsinns.\n23\n1:400000, in meinem \u201eAdaptometer\u201c im Verh\u00e4ltnis 1:80000000 (genau me\u00dfbar etwa 1:1000 000). Beide Instrumente besteh\u00e9n aus l\u00e4nglichen lichtdicht gearbeiteten K\u00e4sten, in deren einem Ende die elektrischen Gl\u00fchlampen als Lichtquelle angebracht sind, w\u00e4hrend das andere Schmal ende eine Milchglasscheibe tr\u00e4gt, deren freie Fl\u00e4che durch Vorgesetzte Metallblenden beliebig verkleinert werden kann. Zwischen Lampe und Milchscheibe schiebt Piper an passenden Stellen 2 Foerster-Aubertsche Quadratblenden ein, die mit Milchglasscheiben hinterlegt sind. In meinem Adap-tometer ist nur eine solche Blende enthalten (s. Fig. 10 D), dagegen k\u00f6nnen unmittelbar vor den Lampen 3 Verdunklungsscheiben Px P2 P3 eingeschoben werden, deren jede von dem auf\nsie fallenden\nLicht ^\naber\nzu-\n19\ndurchl\u00e4\u00dft, r\u00fcckh\u00e4lt.\nIch habe als Einheit des Lichtsinns einen Grad der Empfindlichkeit vorgeschlagen, bei dem die vorderste Scheibe M3 f\u00fcr das Auge eben noch sichtbar sich von der dunklen Umgebung abhebt, wenn\n1.\tdie freie Fl\u00e4che der Scheibe durch eine kreisrunde Vorsatzblende auf einen Kreis von 10 cm Durchmesser verkleinert ist;\nFig. 10.\nAdaptometer nach Nagel, Aufri\u00df.\n2.\tdas Beobachtungsauge so weit von der Scheibe entfernt ist, da\u00df die Kreisfl\u00e4che unter dem Gesichtswinkel von 10\u00b0 gesehen wird (57 cm Abstand, gerade bequem, um mit der Hand die Einstellvorrichtung Tr zu fassen);\n3.\tdie Beleuchtungsintensit\u00e4t der Scheibe M3 gleich 1 Meterkerze ist. Diese Empfindlichkeit 1 wird gerade erreicht, wenn die Augen voller\nHelladaptation (s. o. S. 17) unterzogen sind. Die Werte f\u00fcr andere Empfind-","page":0},{"file":"pb0024.txt","language":"de","ocr_de":"24 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nlichkeitsstufen ergeben sich daraus leicht. Kann z. B. die Beleuchtungsintensit\u00e4t etwa auf vermindert werden (durch Einschieben einer der Verdunklungsscheiben und Verkleinerung der Quadratblendenfl\u00e4che auf -j!-) und wird\ndie Fl\u00e4che nun gerade noch gesehen, so ist die Empfindlichkeit 5x20 = 100 usw.\nDieser Einheitswert f\u00fcr Lichtreiz und Empfindlichkeit ist von der Art des benutzten Apparates unabh\u00e4ngig.\nPeriphere Netzhautteile pr\u00fcft man unter Anbringung eines seitlichen dunkelroten Fixierpunktes, die Abh\u00e4ngigkeit der Lichtempfindlichkeit von der Gr\u00f6\u00dfe der gereizten Netzhautfl\u00e4che durch Vorsetzen von Blenden oder Ver\u00e4nderung des Abstandes.\nDie Bestimmung der Lichtsinnsschwellen erfolgt entweder so, da\u00df der Beobachter selbst die Intensit\u00e4t reguliert, bis er das Objekt eben noch sieht oder eben nicht mehr sieht, oder da\u00df ein Gehilfe die Einstellung \u00e4ndert und den Beobachter angeben l\u00e4\u00dft, ob er noch etwas sieht oder nicht. Die Ablesungen macht stets der Gehilfe, der Beobachter darf die Werte nicht vor Schlu\u00df des Versuchs erfahren. Die Einstellung erfolgt am besten so, da\u00df man die Helligkeit zwischen bestimmt \u00fcberschwelligen und unterschwelligen Werten wechseln l\u00e4\u00dft und die Ausschl\u00e4ge immer kleiner macht; dies wird mehrmals wiederholt. Ergeben sich dabei schwankende Werte, so kann man durch Einschiebung von Vexierversuchen, \u2014 ger\u00e4uschloses Verdecken und Aufdecken des Objektes \u2014, die Sicherheit der Angaben pr\u00fcfen.\nMan hat nicht zu f\u00fcrchten, da\u00df die Zwischenschiebung von \u00fcberschwelligen Werten die Adaptation zerst\u00f6re, da tats\u00e4chlich kurze Einwirkung von \u00fcberschwelligen Werten die Empfindlichkeit sogar vor\u00fcbergehend steigert.\nMan kann nat\u00fcrlich auch stets systematisch von unterschwelligen oder stets von \u00fcberschwelligen Reizen ausgehen, und das Eben- Sichtbarwerden oder das Eben-Verschwinden bestimmen, wobei man im letzteren Fall meistens etwas niedrigere Schwellen findet. Ohne Verwendung eines Fixierpunktes sind die Schwellenbestimmungen mit einseitiger Ann\u00e4herung an die Schwellen (von oben oder von unten) wenig zuverl\u00e4ssig, eher schon die mit doppelseitiger Ann\u00e4herung, wie beschrieben. Das gilt sowohl f\u00fcr den Fall, da\u00df man den Fixierpunkt in das Beobachtungsfeld hineinlegt, um die Netzhautmitte zu untersuchen, wie auch f\u00fcr eine durch den Fixierpunkt bestimmte Exzentrizit\u00e4t.\nBei Bestimmungen der Lichtsinnsschwellen wie bei Sinnes-Schwellenbe-stimmungen jeder anderen Art habe ich es stets zweckm\u00e4\u00dfig gefunden, nicht lange Zeit um die Schwelle herum in kleinen Einstellungs\u00e4nderungen zu suchen, bis man den endg\u00fcltig besten Wert hat. Damit erm\u00fcdet man besonders unge\u00fcbte Beobachter nur und der \u201eendg\u00fcltig beste\u201c Wert ist schlie\u00dflich ein ganz falscher. Richtiger ist es, von merklich zu hohen und zu niedrigen Werten in raschen \u00c4nderungen einen hinreichend bestimmt als Schwellenwert anzusprechenden Wert zu suchen und die gr\u00f6\u00dfere Genauigkeit durch h\u00e4ufige Wiederholung des ganzen Versuchs anzustreben. Dies ist namentlich dann das gegebene Verfahren, wenn der Zustand des Sinnesorganes sich","page":0},{"file":"pb0025.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Lichtsinns.\n25\nzur Zeit des Versuchs schnell \u00e4ndert, wie z. B. der Adaptationszustand des Auges in der ersten halben Stunde nach Eintritt ins Dunkle. Sehr genaue Einzel-Messungen sind erst zu erzielen, wenn der Zustand einigerma\u00dfen station\u00e4r wird, also bei peripheren Netzhautteilen etwa nach 1 Stunde; im rein fovealen Sehen dagegen ist schon nach wenigen Minuten Dunkelaufenthalt ein v\u00f6llig station\u00e4rer Zustand erreicht.\nErhebliche Unregelm\u00e4\u00dfigkeiten kommen besonders leicht in die exzentrischen Schwellenwerte hinein, wenn subjektive Lichterscheinungen in Form wallender Nebel auftreten, was bei manchen Personen recht h\u00e4ufig geschieht, haupts\u00e4chlich bei Erm\u00fcdung. Die Schwellenwerte gehen dabei auf das doppelte und mehr in die H\u00f6he. Abhilfe schafft am ehesten noch einiges Umhergehen. Am besten aber wird der Versuch abgebrochen. Die fovealen Schwellenbestimmungen sind von dieser Fehlerquelle fast frei, erm\u00fcden aber durch den strengen Fixationszwang noch mehr.\nUm sich den Gang der Dunkeladaptation von voller Helladaptation an zu veranschaulichen, sucht man m\u00f6glichst sofort nach Eintritt ins Dunkelzimmer eine Schwellenbestimmung zu machen, wof\u00fcr Voraussetzung ist, da\u00df man vorher nicht etwa den Blick auf einen sehr hellen Gegenstand gerichtet, sondern mit wanderndem Blick helladaptiert hat, um Nachbilder zu vermeiden. Macht man dann von 5 zu 5 Minuten weitere Bestimmungen, so kann man den Gang der Adaptation ohne nennenswerten Einflu\u00df der Erm\u00fcdung bestimmen.\nIm Zustand der Dunkeladaptation anzuschlie\u00dfende Versuche;\n1.\tBinokular ist die Empfindlichkeit ann\u00e4hernd doppelt so gro\u00df wie monokular (anscheinend nicht f\u00fcr alle Beobachter).\n2.\tEin Objekt, das unter 5\u00b0 Gesichtswinkel (extrafoveal) gesehen wird, hat eine deutlich h\u00f6here Sichtbarkeitschwelle als eines von 10\u00b0 oder 20\u00b0.\n3.\tKurze \u00fcberschwellige Reize steigern vor\u00fcbergehend die Empfindlichkeit. Man l\u00e4\u00dft hinter dem R\u00fccken der Versuchsperson ein Streichholz einen Moment aufflammen.\n(Bez\u00fcglich der Einzelheiten der Adaptationsversuche vergl. Literatur Nr. 1, 10, 11, 41, 43, 50, 54, 55, 63.)\nF\u00fcr Versuche \u00fcber die zur Erregung der Netzhaut notwendigen Energiemengen vergl. Methodisches bei v. Kries34) f\u00fcr die Netzhautperipherie, bei Boswell3) f\u00fcr das rein foveale Sehen. Au\u00dferdem gilt f\u00fcr diese Versuche das Allgemeine \u00fcber Schwellenmessungen Gesagte.\nUber Schwellenbestimmungen ganz im allgemeinen vergl. G. E. M\u00fcller49).\n5. Versuche \u00fcber die Hemeralopie der Fovea.\nZu messenden Versuchen \u00fcber die Hemeralopie der Fovea verwende ich das Adaptometer (s. o. S. 22), zu einfachen Demonstrationen in Kursen folgende Einrichtungen, bei deren Verwendung immer etwa 20 Min. Adaptation im dunklen oder ganz schwach beleuchteten Zimmer n\u00f6tig ist.\n1. Eine wei\u00dfe Figur auf schwarzem Grunde, etwa der Buchstabe A, 40 cm hoch, wird im Dunkelzimmer von der mit stellbarer Blende versehenen Laterne aus schwach beleuchtet und aus 3 bis 4m Abstand betrachtet. Direkt fixiert, sieht das A viel dunkler aus, als wenn man den Blick einen Meter","page":0},{"file":"pb0026.txt","language":"de","ocr_de":"26 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nabseits richtet. Mit einiger \u00dcbung gelingt es einzelne Teile des Buchstabens verschwinden zu lassen, wenn man den Blick schnell darauf lenkt.\n2.\tAnordnung von f\u00fcnf wei\u00dfen Punkten \u2022 \\ \u2022 von der gleichen Lampe beleuchtet (Breite der ganzen Figur 40\u201450cm). Schon bei geringer \u00dcbung gelingt es den jeweils fixierten Punkt verschwinden zu lassen, w\u00e4hrend die \u00fcbrigen hell erscheinen.\n3.\tWei\u00dfe Kreisfl\u00e4che von 6 cm Durchmesser auf schwarzem Grund, am besten Vorderwand eines lichtdichten Kastens, der eine Gl\u00fchlampe enth\u00e4lt. Das Zentrum des Kreises ist durchstochen und mit Rotscheibe und Milchglas (oder rotem Papier) hinterlegt. Zun\u00e4chst wird die innere Lampe gel\u00f6scht, das wei\u00dfe Feld von au\u00dfen beleuchtet, Beobachtung aus 2\u20144m Abstand. Um bei einer f\u00fcr periphere Sichtbarkeit gen\u00fcgenden Beleuchtung den Kreis foveal verschwinden zu lassen, bedarf es schon einiger \u00dcbung, die meisten Beobachter stellen unwillk\u00fcrlich parazentrale Stellen ein. Allen wird die Beobachtung leicht, wenn man den dunkelroten Punkt in der Mitte aufleuchten l\u00e4\u00dft. Man sucht bei Fixation dieses Punktes die eben noch unterschwellige Beleuchtung f\u00fcr den Kreis. Bei exzentrischer Betrachtung leuchtet der Kreis hell auf. Der Versuch eignet sich auch zur Anstellung ungef\u00e4hrer Empfindlichkeitsmessungen.\n6. Unterschiedsschwellen des Lichtsinns.\nZur Bestimmung der Unterschiedsempfindlichkeit f\u00fcr Helligkeiten eignen sich fast alle Photometer, bei denen f\u00fcr Gleichfarbigkeit der Vergleichs-\nLi\n\nA.\t\u00a3\n1)\tC\n(^)Augc\nFig. 11.\nLumm er- Br odhun scher schematisch. .\nLichtquelle L, die eine Fl\u00e4che F, (z. B. Milchglas) gleichm\u00e4\u00dfig erleuchtet, seitlich ebenso L2 und F2. Der Beobachter bei 0 sieht die H\u00e4lfte DE von\nrfel,\nfelder gesorgt ist. Am zweckm\u00e4\u00dfigsten ist die Verwendung des Lumme r -B r o d h u n sehen W \u00fcrfels 68), der in sehr verschiedenen Formen konstruiert wird. Das Prinzip veranschaulicht nebenstehende einfachste Form. (Fig. 11.) Die beiden rechtwinkligen Glas-Prismen ABD und BCD sind mit ihren Hypotenusenfl\u00e4chen aufeinander gekittet. Die H\u00e4lfte der Fl\u00e4che (DE) ist ver-\u00ae4 silbert. Hinter dem W\u00fcrfel steht die\nGesichtsfeld des Kontrastphotometers naeh Lummer-Brodhun.","page":0},{"file":"pb0027.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Lichtsinns.\n27\nFo aus erhellt, EB von Fx aus. Bei gleicher Beleuchtung von FL und F2 verschwindet die Trennungslinie bei E.\nVon den mannigfachen Ab\u00e4nderungen sei erw\u00e4hnt die ebenfalls von Lummer undBrodhun herr\u00fch-\nrende Herstellung eines Kontrastphotometers, dessen W\u00fcrfelfl\u00e4che f\u00fcr das beobachtende Auge so aussieht, wie es Fig. 12 darstellt.\nDurch mehrfache Spiegelung wird bewirkt, da\u00df die schraffierten Teile des Feldes von der einen, die nichtschraffierten von der anderen Lichtquelle aus erleuchtet sind und sich durch Kontrast beeinflussen. Fig. 13 zeigt den Strah-lengang; der wei\u00dfe Schirm S ist von den 2 zu vergleichenden Lichtquellen von je einer Seite bestrahlt.\nZweckm\u00e4\u00dfig sind auch die Diffusionsphotometer (Joly66)\nElster67), die Fig. 14 veranschaulicht. AB ist eine undurchsichtige, beiderseits- spiegelnde Platte, auf deren beiden Seiten parallelo-pipedische St\u00fccke einer tr\u00fcben durchscheinenden Masse M1 und M2, wie Paraffin, Alabaster und\ndergl. aufgelegt sind. Die Lichtquellen Lj und L2 durchleuchten die durch scheinenden Platten und der auf die Kante AB blickende Beschauer beurteilt, ob die ihm zugewandten Seiten von Mi und M2 helligkeitsgleich sind.\nEs ist zu unterscheiden zwischen der Unterschiedsempfindlichkeit in der Fovea centralis, derjenigen der Netzhautperipherie und beider Regionen zusammen. Die beschriebenen Photometer gestatten leicht, die Feldgr\u00f6\u00dfe auf Foveagr\u00f6\u00dfe (1\u00b0 bis 1,5\u00b0) zu beschr\u00e4nken oder auch sehr viel gr\u00f6\u00dfer zu machen. Eventuell vergr\u00f6\u00dfert man das Bild durch ein Linsensystem. Zur Pr\u00fcfung der Peripherie mit Ausschaltung der Foveapartie w\u00e4re ein zentrales Feld von\nentsprechender Gr\u00f6\u00dfe auf dem W\u00fcrfel oder dem Diffusionsphotometer durch eine undurchsichtige Fl\u00e4che zu verdecken, in deren Mitte eventuell ein Fixierpunkt anzubringen w\u00e4re.\nKontrastphotometer nach Lummer-Br odhun , schematisch.\nLi\n\nK\n\n3\nFig. 14.\nDiffasionsphotometer, schematisch.","page":0},{"file":"pb0028.txt","language":"de","ocr_de":"28 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nA.\nB C\n-D\nO\nAuge\nFig. 15.\nZu Herings Methode des verschwindenden Fleckes.\nF\u00fcr viele F\u00e4lle sehr zweckm\u00e4\u00dfig ist die von Hering angegebene Methode des verschwindenden Fleckes. Hierbei wird das eine der zu vergleichenden Lichter auf kleinerem Feld geboten, umgeben von einem gro\u00dfen Feld, das vom anderen Licht erleuchtet ist. Besonders vollkommen ist dies\nwieder mit dem Lummer-\n---------*\tBr odhun sehen W\u00fcrfel zu\nerzielen, indem statt der Fl\u00e4che DE in Fig. 11 nur ein kleines St\u00fcck bei E versilbert wird. F\u00fcr andere Zwecke gen\u00fcgt es auch, einfach in einer Fl\u00e4che AD (Fig. 15) bei BC ein Loch auszustanzen, durch welches das bei O befindliche Auge hindurch auf eine Fl\u00e4che EF sieht. Wird die Beleuchtungsintensit\u00e4t von AD und EF gleich gro\u00df gemacht, so verschwindet der Fleck nahezu.\nEs ist technisch nicht leicht, den Rand bei BC so zu erhalten, da\u00df er nicht gfs Ring sich markiert. Hat die Platte AD eine merkliche Dicke und f\u00e4llt das Licht etwas schief auf sie, etwa von L her, so erscheint der Rand bei B dunkler, bei C heller als die Fl\u00e4che. Es ist daher zweckm\u00e4\u00dfig, AD sehr d\u00fcnn zu nehmen (d\u00fcnnstes Kupferblech) oder den Rand BC zuzusch\u00e4rfen, au\u00dferdem die Beleuchtung m\u00f6glichst genau aus der Richtung von O her oder wenigstens von allen Seiten gleichm\u00e4\u00dfig auffallen zu lassen.\nAm n\u00fctzlichsten ist die Fleckmethode bei Untersuchung der Netzhautperipherie oder mindestens extramakularer Teile, wobei ' ein seitlich von BC gelegener Teil fixiert wird, oder der Blick in bestimmtem Abstand um BC herumwandert. Es f\u00e4llt dann das Bild des Fleckes wie seiner unmittelbaren Umgebung auf extramakulare, unter sich gleichartige Netzhautteile. Fixiert man dagegen den Fleck, so f\u00e4llt sein Bild in die Fovea, das seiner Umgebung dagegen in extrafoveale, bei gro\u00dfen Fl\u00e4chen auch in extramakulare Regionen, was unter Umst\u00e4nden Komplikationen bewirken kann.\nMassonsche Scheiben. Uber die Messung der Unterschiedsempfindlichkeit mit Massonschen Scheiben ist hier wenig zu sagen. Die Scheiben tragen bekanntlich auf wei\u00dfem Grunde einen kleinen Sektor, der aus einem schwarzen Ring geschnitten ist. Die Begrenzung des Ringst\u00fcckes mu\u00df\nFig. 16.\nMasson sehe Scheibe.","page":0},{"file":"pb0029.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung- des Lichtsinns.\t29\nnat\u00fcrlich von radi\u00e4rer Richtung, nicht parallel, sein. Nach Don der s\u2019 Vorgang kann man auf einer Scheibe konzentrisch mehrere St\u00fccke von steigender Winkelgr\u00f6\u00dfe anbringen (Fig. 16), um das h\u00e4ufige Wechseln der Scheiben zu vermeiden. Man bestimmt dann, welcher der Ringe eben noch gesehen wird.\nDie Umdrehungsgeschwindigkeit mu\u00df sehr gro\u00df sein, mindestens 30 Umdrehungen pro Sekunde.\nZu ber\u00fccksichtigen ist, da\u00df die Angaben zweier Personen oder einer Person zu verschiedenen Zeiten nur vergleichbar sind, wenn die Beleuchtung der Scheibe dieselbe Intensit\u00e4t und Richtung hat und die Beschauer aus dem gleichen Abstand, in gleicher Richtung, in gleichem Adaptationszustand auf die Scheibe blicken. Am besten ist k\u00fcnstliche Beleuchtung.\nWill man den Unterschied zwischen Wei\u00df und Schwarz m\u00f6glichst gro\u00df haben, so verwendet man Barytpapier (dessen Barytfl\u00e4che nicht mit den Fingern ber\u00fchrt werden darf und auch sonst sehr empfindlich ist). Die Ringst\u00fccke werden mit scharfem Messer ausgeschnitten und die rotierende Scheibe, von Auer- oder Nernstlicht bestrahlt, vor die \u00d6ffnung an der Schmalseite eines langen, innen geschw\u00e4rzten Kastens gesetzt, um tiefes Schwarz zu erhalten.\n\u00dcber andere Einfl\u00fcsse auf die Versuche vgl. R. Simon61).\nIV. Versuche \u00fcber den zeitlichen Verlauf der Reizung des Sehorgans.\n1. Versuche \u00fcber die Einwirkung kurzdauernder Lichtreize.*)\nUm die eigenartigen von Purkinje entdeckten, sp\u00e4ter von Bidwell, v. Kries, Hess u. a. genauer studierten Nachbilderscheinungen nach kurzer Lichtreizung zu beobachten, kommen 2 Methoden in Betracht: das Auf-blitzenlassen eines unbewegten Lichtes und. das Vorbeibewegen eines dauernd sichtbaren Lichtes im Gesichtsfeld. \u00dcber die Methodik der.Beobachtungen der ersteren Art, die gro\u00dfe Schwierigkeiten bieten und viel \u00dcbung verlangen, ist wenig zu sagen. F\u00fcr Einzelreize ist ein Momentverschlu\u00df nach Art der in der Photographie verwendeten das bequemste Hilfsmittel sowohl zur Erzeugung engbegrenzter, etwa fovealer Reize, wie auch zur Momentanerhellung des ganzen Gesichtsfeldes; f\u00fcr letzteren Zweck wird der Verschlu\u00df dicht vor dem Auge angebracht. Blickt man dabei gegen ein gro\u00dfes helles Objekt (Fenster) und l\u00e4\u00dft dieses einen Bruchteil einer Sekunde sichtbar werden, so beobachtet man erstens sehr deutlich die doppelschl\u00e4gige Erregung, indem das helle Fenster mit wenig deutlichen Einzelheiten zweimal auf blitzt, und sieht dann nach einer Pause von einer bis einigen Sekunden (bei immer dunkelgehaltenen Augen) das terti\u00e4re, gew\u00f6hnliche positive Nachbild mit \u00fcberraschend viel Detail sich entwickeln, und unter Farbenwechsel geraume Zeit bestehen, um so l\u00e4nger und deutlicher, je heller das Fenster war. Es ist einer der anschaulichsten Versuche zur Demonstration der Nachbilder, freilich immer nur f\u00fcr den einzelnen, da man bei objektiver Projektion auf eine Wand nicht leicht die n\u00f6tige Intensit\u00e4t erreicht.\nDas Purkinjesche sekund\u00e4re Bild (Bidwells \u201eghost\u201c) und die zwischen ihm und dem prim\u00e4ren liegende tief dunkle Phase sieht man am\n*) Literatur Nr. 4, 11, 18, 25\u201429, 35\u201439, 56.","page":0},{"file":"pb0030.txt","language":"de","ocr_de":"30 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nbesten bei bewegter Lichtquelle, wobei also das Nachbild neben dem prim\u00e4ren Bild gesehen wird, da dieses in dem etwa i[b Sekunde dauernden Zeitintervall schon auf eine andere Netzhautstelle gewandert ist.\nZum genaueren Studium empfiehlt sich die nach Angaben von v. Kries hergestellte und von Samojloff56) beschriebene Vorrichtung des Freiburger physiologischen Instituts, die durch die Figuren 17 u. 18 veranschaulicht wird. Ein gro\u00dfer Schwarzblechkasten enth\u00e4lt 3 Auerlampen (ich verwende einen Kranz von elektrischen Gl\u00fchlampen, die einzeln eingeschaltet werden k\u00f6nnen, um die Helligkeit zu regulieren). In einem runden Ausschnitt der Vorder wand ist die gu\u00dfeiserne Scheibe S, durch Motorkraft drehbar, lichtdicht eingesetzt. Auf ein in ihr ausgespartes Loch O kann der Deckel D aufgesetzt werden, der zum Aufdr\u00fccken von verschiedenen Matt-, Milch- und Farbengl\u00e4sern sowie Blenden dient. Am Kreisbogen B kann das Fixierzeichen Z verschoben und so gestellt werden, da\u00df das Bild des Feldes A durch den Fixierpunkt hindurch l\u00e4uft. Ich verwende statt des runden Loches zur Demonstration\nApparat zur Demonstration des Purkinjesehen Nachbildes nach v. Kries u. Samojloff. V or deransieht.\nFig. 18.\nDerselbe Apparat, Aufri\u00df.\neinen etwa 15 cm langen, 2\u20146 mm breiten radi\u00e4ren Schlitz, der durch Gl\u00e4ser bedeckt wird. Hiermit kann man die peitschenf\u00f6rmige Abbiegung des sekund\u00e4ren Bildes beim Fixieren des Mittelpunktes M sehr sch\u00f6n zeigen.\nUm ein deutliches sekund\u00e4res Bild zu bekommen, mu\u00df die Intensit\u00e4t des Lichtes richtig gew\u00e4hlt sein. Allgemeine Angaben hier\u00fcber lassen sich nicht machen, da das Optimum individuell verschieden ist und mit dem Adaptationszustand wechselt. Am besten und reinsten erh\u00e4lt man das sekund\u00e4re Bild, wenn man nach m\u00e4\u00dfiger Helladaptation wenige Minuten im Dunkelzimmer geweilt hat. Nach l\u00e4ngerem Dunkelaufenthalt wird das prim\u00e4re Bild breit und verwaschen und verschmilzt dann mit dem sekund\u00e4ren. Schlie\u00dflich kommt ein Adaptationszustand, bei dem das sekund\u00e4re Bild bei keiner Helligkeitsstufe mehr sichtbar zu machen ist.\nWill man zeigen, da\u00df das Nachbild dem prim\u00e4ren komplement\u00e4r gef\u00e4rbt ist, so verwendet man stark blau oder orangegelb gef\u00e4rbte Gl\u00e4ser, gro\u00dfe Helligkeit und kurzen Dunkelaufenthalt. Aus unbekannten Gr\u00fcnden sind aber die Nachbilder nicht immer komplement\u00e4r gef\u00e4rbt zu erhalten, sondern alle bl\u00e4ulich.","page":0},{"file":"pb0031.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Lichtsinns.\n31\nNach langwelligem Rot (ohne Orange) entsteht unter keinen Umst\u00e4nden ein Purkinjesches Nachbild (wohl aber bei Orangerot). Dagegen ist ein Versuch mit Rot sehr anschaulich, um zu zeigen, da\u00df auch wenigstens die k\u00fcrzerwelligen Teile des Rot noch D\u00e4mmerungs wert haben, d. h. auf die farbenblinden St\u00e4bchen einwirken, und zwar sp\u00e4ter als auf die farbenempfindenden Zapfen. Nach 10 bis 15 Minuten Dunkelaufenthalt schlie\u00dft sich n\u00e4mlich an das Rot ein immer breiter werdender leuchtend bl\u00e4ulichwei\u00dfer Saum an.\nAuch mit spektral zerlegtem Licht k\u00f6nnen die Versuche gemacht werden. Vergl. dar\u00fcber Bidwell und v. Kries.\nUm die von Charpentier beschriebenen und von Mc Dougall genauer untersuchten Erscheinungen einer wiederholt zwischen Dunkel und hell oszillierenden Empfindung zu veranschaulichen, l\u00e4\u00dft man das leuchtende Objekt bei gro\u00dfer Helligkeit schnell rotieren, am besten einen radi\u00e4ren Schlitz wie oben beschrieben, mit rotem Glas oder Papier bedeckt. Es entsteht dann eine f\u00e4cherartige Figur, die einen Quadranten des Kreises und mehr ausf\u00fcllt und dunkle radi\u00e4re Streifung zeigt.\nUm den Ausfall des Purkinj eschen Nachbildes in der Fov^a zu zeigen, verwendet man ein kleines, am besten blaues oder gelbes Prim\u00e4rbild und einen Fixierpunkt.\nDie meisten beschriebenen Versuche kann man auch, etwas weniger bequem, aber mit einfacheren Mitteln anstellen, wenn man nach dem Vorgang von Hess geradf\u00e4dige Gl\u00fchlampen verwendet (ca. 25 cm lang), die in einer Metallh\u00fclse eingeschlossen sind, die einen einige Millimeter breiten L\u00e4ngsschlitz tr\u00e4gt. Der Schlitz ist mit durchscheinendem Papier, etwa orangegelbem hinterlegt. Die R\u00f6hre wird mit der Hand bewegt, w\u00e4hrend der Blick fixiert gehalten wird, der R\u00f6hre also nicht folgen darf.\nVor gro\u00dfem Auditorium zeigt man das Purkinj esche Nachbild am besten folgenderma\u00dfen. Im dunklen Saale projiziert man, wie oben S. 19 angegeben, einen m\u00e4\u00dfig hellen Fixierpunkt auf eine wei\u00dfe Wand, auf dieselbe dann noch mittels einer Projektionsbogenlampe einen blauen vertikalen Streifen; in den Schieber des Projektionsapparates schiebe ich dazu ein kr\u00e4ftig blaues Glas ein, das bis auf einen vertikalen Streifen mit schwarzem Papier beklebt ist. Die Abbildung wird so eingerichtet, da\u00df der etwa 50 cm lange und 4 cm breite blaue Streifen mit seiner Mitte in die H\u00f6he des Fixierpunktes f\u00e4llt. Bewegt man nun die Blauscheibe mit ihrem Schlitz horizontal hin und her und l\u00e4\u00dft den hellen Fleck fixieren, so zeigt sich ein anfangs bl\u00e4uliches, sp\u00e4ter deutlich gelbes Nachbild, das dem blauen Bild nachwandert, um bei der Umkehr der Bewegung scheinbar in das blaue Bild hineinzuschl\u00fcpfen und auf der anderen Seite wieder zum Vorschein zu kommen. Der Saal wird am besten erst unmittelbar vor dem Versuch verdunkelt, wenn er nicht vorher sehr hell erleuchtet war.\nIn diesem Zusammenhang verdient noch ein sehr interessanter Versuch Erw\u00e4hnung, der unter dem Namen der \u201eflatternden Herzen\u201c durch v. Szily bekannt wurde, und auf dem tr\u00e4geren Funktionieren des D\u00e4mmerungsapparates gegen\u00fcber dem Tagesapparat im Auge (v. Kries) beruht. Am besten zeigt man ihn in folgender Form. Auf einem tief blutroten oder dunkel kirschroten St\u00fcck Papier oder Pappe von einigen Quadratdezimetern","page":0},{"file":"pb0032.txt","language":"de","ocr_de":"32 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nGr\u00f6\u00dfe ist ein etwa zehnpfennig- bis markst\u00fcckgro\u00dfes kreisf\u00f6rmiges Papierst\u00fcck von ges\u00e4ttigter blauer Farbe (bei hellem Lampenlicht etwas dunkler als der rote Grund) aufgeklebt. Nachdem man sich gut dunkeladaptiert hat, nimmt man dieses Pappblatt in die Hand und beleuchtet es ziemlich stark (im Dunkelzimmer), etwa mit einer hellen Petroleumlampe aus 2 m, mit einer Auerlampe aus 4 bis 5 m Entfernung, und bewegt dann die Hand oszillierend hin und her. Man hat t\u00e4uschend den Eindruck, da\u00df der blaue Kreis auf dem roten Grunde um etwa 1 cm hin- und herschlottert, wobei ein heller Saum hinter ihm auftritt. Mit rotem Kreis auf blauem Grund gelingt der Versuch weit schlechter. Ist der Beobachter gut helladaptiert und tritt schnell ins Dunkelzimmer, so sieht er die erw\u00e4hnte Erscheinung bei keiner noch so gro\u00dfen oder kleinen Beleuchtungsintensit\u00e4t. Dunkeladaptation ist also Hauptbedingung. Farbenpaare von wenig verschiedenem D\u00e4mmerungs wert zeigen die Erscheinung nicht. Eine der beiden Farben mu\u00df immer Rot sein.\nFast noch \u00fcberraschender ist folgende Versuchsform: In ein Kartonst\u00fcck schneidet man einen Schlitz von etwa 6\u201410 cm L\u00e4nge und 5 mm Breite, und hinterlegt ihn zur H\u00e4lfte der L\u00e4nge mit dunkelblauem, zur anderen H\u00e4lfte mit rotem Glas. Nun erzeugt man im Dunkelzimmer eine helle Fl\u00e4che von einigen Quadratdezimetern (Kasten, dessen eine Seite aus Milchglas besteht, innen Gl\u00fchlampe) und bewegt den Schlitz vor der Fl\u00e4che hin und her, nach vorg\u00e4ngiger guter Dunkeladaptation. Die blnue H\u00e4lfte des Schlitzes schwankt dabei anscheinend lose herum, der roten H\u00e4lfte nachhinkend.\n2. Versuche \u00fcber intermittierende Lichtreize.\nDie Mehrzahl der Versuche \u00fcber intermittierende Lichtreize-wird mittels des Kreisels ausgef\u00fchrt, der \u00fcberhaupt in der physiologischen Optik eine bedeutsame Rolle gespielt hat und noch immer spielt, trotzdem er in manchen Gebieten von noch leistungsf\u00e4higeren Apparaten abgel\u00f6st worden ist. Bez\u00fcglich des Allgemeinen \u00fcber den \u201eFarbenkreisel\u201c, wie er meistens genannt wird, verweise ich auf den betreffenden Abschnitt unten S. 64.\nF\u00fcr viele Lichtsinnversuche besonders wichtig ist gleichm\u00e4\u00dfiger Gang und konstante Rotationsgeschwindigkeit, die bekanntlich der wundeste Punkt des Kreiselverfahrens ist.\nAm besten und f\u00fcr ziemlich langsame, dabei gleichm\u00e4\u00dfige Rotation eigentlich noch unersetzlich ist ein gutes Uhrwerk. F\u00fcr gr\u00f6\u00dfere Geschwindigkeiten, 20 und mehr Umdrehungen in der Sekunde reichen allenfalls Elektromotoren aus, deren Eigenrotation nat\u00fcrlich schneller sein und durch \u00dcbersetzungen vermindert werden mu\u00df. Am meisten erreicht man noch mit selbstregulierenden Schwachstrommotoren, w\u00e4hrend an einen Zentralen-Strom angeschlossene Motoren immer bedenklich bleiben. Die Regulierung auch der Schwachstrommotoren geschieht doch in einem Hin-und Heroszillieren um eine Mittelgeschwindigkeit. Meistens schadet das nichts, in anderen F\u00e4llen aber sehr viel. Jedenfalls m\u00fc\u00dfte bei den jetzt vorliegenden Konstruktionen immer noch gepr\u00fcft werden, ob sie die f\u00fcr den speziellen Fall erforderliche Gleichm\u00e4\u00dfigkeit der Rotation liefern.","page":0},{"file":"pb0033.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung- des Lichtsinns.\n33\nSelbstverst\u00e4ndlich ist, da\u00df man in den F\u00e4llen, in denen eine bestimmte Geschwindigkeit m\u00f6glichst konstant erhalten werden soll, die Kreiselscheibe zweckm\u00e4\u00dfigerweise mit einer schweren Schwungscheibe auf die gleiche Achse setzt, w\u00e4hrend man letztere wegl\u00e4\u00dft, wenn willk\u00fcrlich schnelle \u00c4nderungen der Geschwindigkeit beabsichtigt werden.\nSehr befriedigende Konstanz der Rotationsgeschwindigkeit von der gr\u00f6\u00dften bis zu ganz kleiner (8\u201410 Umdrehungen in der Sekunde) liefert ein Apparat, den ich von Er. Schmidt und Haensch in Berlin habe herstellen lassen, freilich zun\u00e4chst zu ganz anderem Zwecke, als dem hier erw\u00e4hnten. Der Apparat ist bestimmt, als Laryngostro-boskop ein Lichtstrahlenb\u00fcschel rhythmisch zu unterbrechen, indem eine radi\u00e4r geschlitzte Aluminiumscheibe vor einer Nernstlampe rotiert. Statt der Aluminiumscheibe k\u00f6nnen beliebige Kreiselscheiben aufgeschoben werden. Ein Elektromotor bewirkt die Rotation, u. zw. wird er von dem vollen Zentralen-Strom mit 110 Volt Spannung gespeist. Die Regulierung der Geschwindigkeit geschieht durch eine elektrische Foucault-Bremse, bestehend aus einer dicken Aluminiumscheibe, die in dem Felde eines starken Elektromagneten rotiert. Die Intensit\u00e4t dieses Feldes wird durch \u00c4nderung des Widerstandes in dem Stromkreis des Elektromagneten in feiner Abstufung bewirkt. Selbst bei ansehnlichen Schwankungen der Netzspannung bleibt die Rotation konstant, weil die Spannungs\u00e4nderung auf Motor und Bremse gleichzeitig, aber in entgegengesetztem Sinne wirkt.\nDie jeweilige Umdrehungsgeschwindigkeit bestimmt man am genauesten auf akustischem Wege, indem man aus der Scheibe kleine L\u00f6cher ausschl\u00e4gt und sie als Sirene anbl\u00e4st, wozu der Apparat schon eingerichtet ist.\nUber die Herstellung der Kreis eis cbeib en f\u00fcr die verschiedenen Zwecke, zur Demonstration des Talbotscben Satzes, zu den von Schenck, Samoj-loff, Benbam, Bidwell u. a. beschriebenen interessanten Versuchen ist wenig Allgemeines zu sagen. Wo es sich um Herstellung kleinerer schwarzer Fl\u00e4chen auf wei\u00dfem Grunde handelt, pflege ich Tusche anzuwenden, bei gr\u00f6\u00dferen Fl\u00e4chen, die gleichm\u00e4\u00dfig und m\u00f6glichst tief schwarz sein sollen, schneide ich die St\u00fccke aus schwarzem Wollpapier oder Tuchpapier, wie es u. a. bei Herrn Zimmermann, Leipzig, zu erhalten ist. Da auch dieses Papier, wie auch jedes wei\u00dfe, das Licht nicht ganz gleichm\u00e4\u00dfig zerstreut, mu\u00df man sich bei manchen Versuchen an der stillstehenden Scheibe \u00fcberzeugen, ob auch die Beleuchtungs- und Beobachtungsrichtung g\u00fcnstig ist. Bei Flimmerversuchen ist \u00e4u\u00dferste Exaktheit in der Herstellung der Scheiben n\u00f6tig, da kleine Fehler in der Zeichnung, wie auch in der Gleichm\u00e4\u00dfigkeit der Lichtreflexion eine falsche, nicht in Rechnung gezogene Periodik in die Erscheinung hineinbringen k\u00f6nnen. Auf derartige Fehler hat Schenck59) aufmerksam gemacht.\nWill man die Verschmelzungsfrequenz an einer Scheibe mit schwarzen und wei\u00dfen Sektoren genau bestimmen, so ist zu ber\u00fccksichtigen, da\u00df Zentrum und Peripherie der Netzhaut sich hierin selbst im helladaptierten Zustand ungleich verhalten, ferner da\u00df Augenbewegungen selbst kleinsten Betrages Fehler bedingen. Man betrachte also den Kreisel entweder aus mindestens 2 bis 5 m Entfernung oder stelle ein Diaphragma davor (Kartonscheibe mit Loch, der Karton nicht erheblich dunkler oder heller beleuchtet als die Flimmerscheibe!), das einen etwa fovealen Bezirk ausschneidet. Auch Fixierpunkt (schwarzer Faden mit Knoten) ist f\u00fcr genaue Versuche zweckm\u00e4\u00dfig.\nDie auf denVersuchen von Schaternikoff58) beruhende Demonstration der tr\u00e4geren Reaktion des D\u00e4mmerungsapparates gegen\u00fcber dem Tages-\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III,2.\t3","page":0},{"file":"pb0034.txt","language":"de","ocr_de":"34 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\napparat im Auge l\u00e4\u00dft sich, in folgender Weise ausf\u00fchren. Man l\u00e4\u00dft 2 Kreiselscheiben mit gleicher Geschwindigkeit rotieren, von denen die eine 2 schwarze, 2 wei\u00dfe Quadranten, die andere 4 schwarze, 4 wei\u00dfe Oktanten tr\u00e4gt, oder (noch einfacher) man richtet eine Scheibe so her, da\u00df sie in ihrem inneren Teil die Vierteilung, im \u00e4u\u00dferen die Achtteilung tr\u00e4gt. Fig. 19 zeigt eine hierzu geeignete Scheibe. Die Umdrehung besorgt ein Elektromotor, dessen Geschwindigkeit so reguliert wird, da\u00df bei Beleuchtung der Scheibe mit einer hellen Gl\u00fch- oder Auerlampe die 4teilige Scheibe noch deutlich flimmert, die 8teilige eben nicht mehr oder nur eben merklich.\nVersetzt man nun das eine Auge in Dunkel adaptation, indem man es 20\u201430 Minuten lichtdicht verschlie\u00dft, und betrachtet bei gleicher Beleuchtung mit diesem die Scheiben, so sieht man mit diesem Auge, wenn man es zu kurzer Beobachtung \u00f6ffnet, beide Scheiben in gleichm\u00e4\u00dfig ruhigem Grau.\nNat\u00fcrlich erscheint die Scheibe f\u00fcr das adaptierte Auge viel heller als f\u00fcr das andere. Der Versuch ist einwandsfreier, wenn man 2 Lichtquellen anwendet, deren Intensit\u00e4t so abgepa\u00dft ist, da\u00df die Kreiselscheibe mit der\neinen (schwachen) beleuchtet, dem Dunkelauge ebenso hell aussieht, wie dem Hellauge bei Beleuchtung mit der anderen (st\u00e4rkeren) Lichtquelle. Um diese Vergleichung zu erm\u00f6glichen, m\u00fcssen die Lampen schnell nacheinander einzuschalten sein und \u00dfie hellere mu\u00df durch ein geeignetes blaues Glas auf gleiche Farbe mit der Farbe des D\u00e4mmerungssehens im Dunkelauge gebracht werden. Auch bei dieser Versuchsanordnung ist es leicht zu sehen, wie viel langsamer die Intermission des Lichtes f\u00fcr das'Dunkelauge sein darf, um Verschmelzung zu erlauben.\nIch finde den Unterschied wesentlich gr\u00f6\u00dfer als Schaternikoff, indem ich f\u00fcr eine mindestens 4mal gr\u00f6\u00dfere Intermittenzzahl brauche wie f\u00fcr das Dunkelauge bei subjektiv gleicher Helligkeit.\nAndere Methoden zur Beobachtung bei periodischer Lichtreizung gibt es noch in gro\u00dfer Zahl. Man kann die beobachtete Fl\u00e4che Stillstehen und die Beleuchtung intermittieren lassen.\nHierzu kommen Vorrichtungen in Betracht \u00e4hnlich den zur Stroboskopie benutzten. Man kann z. B. das reelle Bild eines Nernstst\u00e4bchens auf einer rotierenden, mit schmalen radi\u00e4ren Schlitzen versehenen Scheibe abbilden, wodurch eine scharf unterbrochene Beleuchtung erzielt wird, wie bei meinem oben erw\u00e4hnten Laryngostroboskop.\nZu genauer quantitativer Regulierung des Lichtes eignet sich dieses Verfahren weniger als zu weitgehender und feiner Regulierung der Intermittenzzahl, insbesondere also zur Stroboskopie.\nAuf dem Prinzip der von Rood eingef\u00fchrten Flimmerphotometrie beruht eine ganze Anzahl neuerer Photometer-Konstruktionen, speziell zur Helligkeitsvergleichung ungleichfarbiger Lichter. Sowohl in dieser Verwendungsweise wie auch zu anderen Zwecken k\u00f6nnen Instrumente der ge-\nFig. 19.\ndas Hellauge","page":0},{"file":"pb0035.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Lichtsinns.\n35\nnannten Art im physiologisch-optischen Laboratorium von gro\u00dfem Nutzen sein. Ich erw\u00e4hne ein neues erprobtes Instrument dieser Art, das Flim-merpho tome ter vonFr.SchmidtundHaensch. Seine Konstruktion ist aus Fig. 20 ersichtlich. Ein Gipskeil G wird von beiden Seiten her von den zu vergleichenden Lichtern bestrahlt (Jj J2). Zwei Linsen Lj und L2 bilden diese beleuchteten Fl\u00e4chen in der Ebene des Okularloches A ab. In den Strahlengang ist ein Glaskeil K eingeschaltet, der durch den Elektromotor M in rasche Rotation um die Achse des Instrumentes versetzt wird und bewirkt, da\u00df das Loch bei A abwechselnd von dem Lichte der einen und der anderen Gipsfl\u00e4che aus erleuchtet wird. Wenn die Rotationsge-sehwindigkeit nicht unter ein bestimmtes Minimum sinkt, gelingt es, f\u00fcr das bei A beobachtende Auge das Flimmern der beiden intermittierenden Lichter zum Verschwinden zu bringen, sobald die Lichtintensit\u00e4ten Jl und J2 gleich gro\u00df sind. Die Intensit\u00e4tsregulierung erfolgt am einfachsten so, da\u00df die beiden Lichtquellen jederseits feststehen und das Photometer auf einer Laufschiene mit Schlitten verschoben wird, bis das Flimmern auf h\u00f6rt. Vergl. Bech-stein2), Boltunow3 * * 6) und v. Maltzew45).\nFig. 20.\n3. Versuche \u00fcber das Abklingen der Erregung nach l\u00e4ngerer Reizung, positive und negative Nachbilder.\nDie Methodik der Nachbildversuche ist abgesehen von den oben besprochenen Nachbildern nach kurzdauernder Lichtreizung im allgemeinen so einfach und bekannt, da\u00df hier wenig dar\u00fcber zu sagen ist und eigentlich nur einige Demonstrations versuche der Erw\u00e4hnung bed\u00fcrfen. In der Hauptsache ist auf die von Helmholtz, Aubert und Hering angegebenen Methoden zu verweisen.\nIn Kursen veranschauliche ich das notwendigste \u00fcber Nachbilder, indem ich 10 bis 20 Sekunden lang die Mitte einer vertikalen Lichtlinie (geradf\u00e4dige Gl\u00fchlampe) fixieren lasse und dann nach L\u00f6schung der Lichtlinie den Raum m\u00e4\u00dfig erhellt lasse. Man beobachtet die Latenzzeit bis zum Auftreten des Nachbildes, den Wechsel zwischen positiv und negativ, wie er spontan und beim abwechselnden Blick auf hellen und dunklen Grund auftritt, den Farbenwechsel, die Gestalt des Nachbildes (in der Mitte, im fovealen Bezirk, scharf begrenztes schmales Nachbild, an den Enden der Linie keulenf\u00f6rmige Anschwellung), Ums\u00e4umung des Bildes mit komplement\u00e4r gef\u00e4rbter Linie und diffusem Hof, Wirkung der Augenbewegungen und des Blinzelns. Dieselben Versuche benutze ich, um die projizierte Raddrehung und die kompensatorischen Rollungen bei Seitw\u00e4rtsneigung des Kopfes zu zeigen\n3*","page":0},{"file":"pb0036.txt","language":"de","ocr_de":"36 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\n(letzterer Versuch wird messend gemacht). Endlich wird am Nachbild einer gew\u00f6hnlichen Gl\u00fchlampe mit gebogenem Faden demonstriert, da\u00df das Nachbild auf eine beliebige dem Auge gebotene Ebene projiziert wird, winzig klein sich auf einem nahe gehaltenen Blatt Papier darstellt, riesig gro\u00df an ferner Wand.\nV. Versuche \u00fcber Gr\u00f6\u00dfe des Gesichtsfeldes und \u00fcber Skotome.\nZur Bestimmung der \u00e4u\u00dferen Gesichtsfeldgrenzen*) bedient man sich der ophthalmiatrischen Methodik, d. h. der verschiedenen f\u00fcr die Zwecke der Praxis angegebenen Perimeter, die f\u00fcr die ungef\u00e4hre Bestimmung der Grenzen f\u00fcr das Sehen wei\u00dfer Objekte hinreichend genau arbeiten, freilich nicht die \u00e4u\u00dfersten Grenzen der Lichtperzeption scharf ergeben k\u00f6nnen. Hierzu mu\u00df im Dunkelzimmer und mit Dunkeladaptation gearbeitet werden, unter Fixation eines kleinen roten Lichtpunktes und mit peripherer Ann\u00e4herung ziemlich lichtschwacher Objekte auf einem Perimeterbogen.\nBez\u00fcglich der Farbengrenzen im Gesichtsfeld gibt die ophthalmiatrische Methodik Ergebnisse, die diagnostisch wertvoll sind, physiologischen Wertes aber gro\u00dfenteils entbehren, da die Farben physikalisch unbestimmt sind, und die Art und Weise ihrer Anwendung einen willk\u00fcrlich herausgegriffenen und nicht hinl\u00e4nglich klar definierten Spezialfall der Bedingungen darstellt, die f\u00fcr das Farbensehen in der Netzhautperipherie ma\u00dfgebend sind. Verni, hier\u00fcber unten S. 88 u. 89.\nVon denSkotomen interessiert physiologisch am meisten der Mariotte-sche blinde. Fleck, dessen Feststellung ja bekannt und leicht ist. Abgesehen von der Demonstration mittels fertiger Karten, auf denen ein Fixierpunkt und ein gr\u00f6\u00dferer schwarzer Fleck in passendem Abstand gedruckt sind, empfiehlt sich als m. E. f\u00fcr den Unterricht weit anschaulicher das Verfahren der Projektion des blinden Fleckes auf eine schwarze Tafel, auf der die nach dem Perimeterverfahren bestimmten Grenzen des Fleckes aufgezeichnet werden.\nDie Versuchsperson sitzt vor einer schwarzen Wandtafel, in etwa l^m Abstand, das Kinn auf einer geeigneten St\u00fctze. Besonders zweckm\u00e4\u00dfig sind die von Augen\u00e4rzten benutzten Kopfst\u00fctzen, bei denen sich noch eine kleine St\u00fctze gegen den unteren Orbitalrand legt, um den Kopf still zu stellen, oder auch solche Kopfhalter, an die zugleich die Stirn angelehnt wird, und bei denen eine lose h\u00e4ngende Blechplatte vor das nicht beobachtende Auge geschoben werden kann. In Ermangelung einer solchen mu\u00df dies Auge durch eine Klappe geschlossen werden. Als Fixierpunkt dient ein wei\u00dfer Fleck auf der Tafel, als Objekt ein wei\u00dfes kreisf\u00f6rmiges Papierst\u00fcck von 3\u20148 mm Durchmesser an schwarzem Stiel; das Objekt wird der Gegend des blinden Fleckes auf der Tafel in leicht oszillierenden Bewegungen gen\u00e4hert und der Ort, wo es eben verschwindet, durch einen Kreidepunkt markiert. Ich lasse mehrere Beobachter nacheinander unter gleichen Bedingungen ihren blinden Fleck aufnehmen, um die individuellen Unterschiede der Lage des\n*) Vergl. hierzu Gr\u00e4fe-S\u00e4mischs Handbuch der ges. Augenheilkunde. IV. Bd., 1. Abteil. Abschnitt VIII von Landolt und Hummelsheim. Ferner: K. Baas, Das Gesichtsfeld. Stuttgart 1896.","page":0},{"file":"pb0037.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Lichtsinns.\n37\nFleckes festzustellen (eventuell Hinweis auf die besonderen Verh\u00e4ltnisse bei Ametropien). F\u00fcr jede Person nehmen wir eine andere Farbe der Kreide. Schon mit Objekten der angegebenen Gr\u00f6\u00dfe markieren sich zuweilen bei gut beobachtenden Personen die Anfangsst\u00fccke der Retinagef\u00e4\u00dfe, besser bei \u00abkleinem Objekt (3mm auf l1/2m Abstand), wo man unter Umst\u00e4nden die Gef\u00e4\u00dfst\u00e4mme auf betr\u00e4chtliche Strecken verfolgen kann, wenn die Fixation sicher ist.\nIch lasse dann, wenn der f\u00fcr die meisten Personen gemeinsame Bezirk des blinden Fleckes durch die verschiedenfarbigen Linien zum |Ausdruck gekommen ist, nochmals den\" Fixierpunkt fixieren und eine Kerzenflamme in dem Skotombezirk hin und her bewegen. Der Beobachter sieht die Flamme selbst nicht, dagegen den diffusen Lichtschein, der von Reflexion des Lichtes von der Papille auf die Nachbarteile der Netzhaut herr\u00fchrt.\nW\u00e4hrend von der Aufsuchung pathologischer Skotome hier abzusehen ist, d\u00fcrfte es nicht \u00fcberfl\u00fcssig sein, mit einigen Worten auf die Versuche einzugehen, bei Totalfarbenblinden (Achromaten) ein der Fovea entsprechendes Skotom nachzuweisen. Theoretisch ist dieses, wenn \u00fcberhaupt, dann etwa in der Gr\u00f6\u00dfe des st\u00e4bchenfreien Bezirkes zu erwarten, also wenig \u00fcber 1\u00b0; der Gesichtswinkel von 1\u00b0 auf lm Entfernung projiziert, entspricht der linearen Dimension von 17,5mm, auf Leseweite etwa 5\u20146mm. Da die Achromaten bei der Tendenz zu fixieren stets mehr oder weniger starken Nystagmus haben, und sichere Fixation Vorbedingung f\u00fcr die Auffindung eines kleinen Skotoms ist, liegt es auf der Hand, da\u00df der Nachweis eines so kleinen Skotoms nur unter besonders g\u00fcnstigen Umst\u00e4nden gelingen kann.\nMit dem gew\u00f6hnlichen Perimeter-Verfahren gelingt es nur, wenn das Skotom wesentlich gr\u00f6\u00dfer als 1\u00b0 ist, wie in einem von mir untersuchten Fall. Uhthoff65) kam in einigen F\u00e4llen zum Ziel, indem er ein ringf\u00f6rmiges \u201eFixierzeichen\u201c verwendete. Das ist deshalb sehr zweckm\u00e4\u00dfig, weil schon beimNormalen die im D\u00e4mmerungssehen zum \u201eFixieren\u201c foveal unterschwelliger Lichtpunkte benutzte Netzhautstelle individuell verschieden ist, wie K\u00f6nig32) fand. Beim Totalfarbenblinden hat man daher a priori keinen Anhaltspunkt daf\u00fcr, welchen parafovealen Teil er zum genauesten Sehen verwenden wird. Der Nystagmus zeigt, da\u00df eine solche Pr\u00e4dilektionsstelle in der Regel gar nicht vorhanden ist. Bietet man nun dem Auge eine ringf\u00f6rmige Figur von \u00fcberfovealem Umfang, so ist die Wahrscheinlichkeit vorhanden, da\u00df bei dem Bestreben, die ganze Ringfigur zu sehen, die blinde Stelle ungef\u00e4hr auf die Mitte des Ringes eingestellt wird.\nEin Muster von vielen \u00e4quidistanten hellen Punkten auf dunklem Grunde, von dem Hess 30) erwartete, da\u00df es zur Entdeckung eines zentralen Skotoms, wo ein solches vorhanden w\u00e4re, verwendbar sein m\u00fc\u00dfte, erscheint f\u00fcr diesen Zweck nicht geeignet, weil damit tats\u00e4chlich selbst das gro\u00dfe Skotom des blinden Fleckes von vielen nicht konstatiert werden kann (Heine19) Nagel). Auch wenn man ein Muster von Lichtpunkten (J/2 cm gro\u00dfe Punkte, 1cm voneinander abstehend, in horizontalen und vertikalen Reihen geordnet) so schwach erleuchtet, da\u00df sie f\u00fcr ein gut dunkeladaptiertes Auge foveal eben unterschwellig, extrafoveal aber recht hell sind, bemerken die wenigsten normalen Personen das relative zentrale Skotom, das f\u00fcr sie unter diesen Bedingungen des Sehens tats\u00e4chlich besteht; von der \u00fcberwiegenden","page":0},{"file":"pb0038.txt","language":"de","ocr_de":"38 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nMehrzahl wird der Ausfall eines oder einiger der Fovea entsprechenden Punkte sogar nicht erkannt, wenn darauf aufmerksam gemacht wurde, w\u00e4hrend dieselben Personen, wie oben erw\u00e4hnt, bei einem Muster aus nur 5 Punkten den Ausfall leicht konstatieren. Es wird eben in dem kleinen fovealen Bezirk das vielpunktige Muster erg\u00e4nzt, wie ein Tapetenmuster im blinden Fleck. Bei nur momentaner Belichtung ist es selbst f\u00fcr Ge\u00fcbte schwer, das relative zentrale Skotom zu bemerken. Dabei ist noch zu ber\u00fccksichtigen, da\u00df f\u00fcr das normale Auge die Bedingungen des reinen D\u00e4mmerungssehens immerhin verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig ungewohnte sind, die im gew\u00f6hnlichen Leben nur ausnahmsweise, oder nur an einem kleinen Bruchteil des Tages eintreten, w\u00e4hrend die Totalfarbenblinden, die eine funktionsunf\u00e4hige Fovea haben, dauernd unter diesen Bedingungen sehen, also zur unwillk\u00fcrlichen Ausf\u00fcllung dieses Gesichtsfelddefektes besonders disponiert sein m\u00fcssen. Darum kann man nicht sicher erwarten, mit dem Punktmuster ein Skotom zu finden, wenn es nicht frisch entstanden ist.\nVI. Versuche \u00fcber inad\u00e4quate Netzhautreizung.\nF\u00fcr die hier in Betracht kommenden Versuche kann von einer speziell ausgebildeten Methodik nur in beschr\u00e4nktem Sinne gesprochen werden. Uber die galvanische Reizung des Auges liegen sorgf\u00e4ltige Versuche von G. E. M\u00fcller*) vor, an deren Methodik ich mich bei \u00e4hnlichen Versuchen auch angeschlossen habe. Um festen Sitz der Elektrode nahe dem Auge zu erreichen, bedient man sich einer sog. Paukbrille oder einer Automobilbrille, die fest am Kopfe anschlie\u00dft. Innen, da wo die Brille dem Gesicht anliegt, befestigt man ein etwa bohnengro\u00dfes St\u00fcck Badeschwamm oder Watte, mit schwacher Kochsalzl\u00f6sung getr\u00e4nkt, in dem der Zuleitungsdraht befestigt ist; das Schwammst\u00fcck wird, je nach dem gew\u00fcnschten Reizort, \u00fcber, unter oder neben dem Auge angebracht. Leicht l\u00e4\u00dft sich die Anordnung dabei so treffen, da\u00df das Auge offen bleibt und auf helle oder dunkle Fl\u00e4chen gerichtet werden kann; eben so leicht kann man nat\u00fcrlich auch das Auge dabei passiv geschlossen halten. Die andere Elektrode wird meistens in gro\u00dfer Fl\u00e4che am Nacken angelegt, kann aber auch an Brust oder Arm angebracht werden. Die Hauptsache ist, da\u00df sie in gro\u00dfer Fl\u00e4che fest anliegt. F\u00fcr die Elektrode am Auge ist zu beachten, da\u00df auch sie m\u00f6glichst fest anliegen mu\u00df, damit die Stromdichte an den Ber\u00fchrungsstellen mit der Haut nicht zu gro\u00df ist. Wenn n\u00e4mlich eine etwas starre Schwammelektrode die Haut nur an einzelnen Punkten ber\u00fchrt, machen selbst m\u00e4\u00dfige Str\u00f6me ein so heftiges Brennen, da\u00df die Beobachtungssicherheit leidet. Weicher, gut durchtr\u00e4nkter Schwamm oder Watte ist also zu empfehlen, die Brille oder Binde mit der Elektrode mu\u00df festsitzen und etwa 10 Minuten vor dem Versuch angelegt sein, damit auch die Epidermis gut durchtr\u00e4nkt ist.\nBei dem gro\u00dfen Widerstand, der in der Haut immer gegeben ist, haben gro\u00dfe Plattenpaare in der Batterie gar keinen Zweck, ganz kleine Elemente oder Akkumulatoren leisten ebensoviel. Die meisten in Betracht kommenden Beobachtungen wird man mit 4 bis 8 Volt Spannung machen k\u00f6nnen. Um\n*) Zeitschr. f. Psychol, u. Physiol, der Sinnesorgane, 14, 1897, 329\u2014374.","page":0},{"file":"pb0039.txt","language":"de","ocr_de":"Literatur.\n39\nbesonders bei h\u00f6heren Spannungen die l\u00e4stigen Schlie\u00dfungs- und \u00d6ffnungs-reize m\u00f6glichst zu beseitigen, verwendet man nicht metallische Kontakte, sondern am besten Fl\u00fcssigkeitswiderst\u00e4nde. Ich bediene mich dazu des \u201eKompressionsrheostaten\u201c von Blasius und Schweizer70), der aus einem etwa 10 cm langen St\u00fcck Gummischlauch, mit konz. Zinksulfatl\u00f6sung gef\u00fcllt besteht, in dessen durch Korke geschlossene Enden jederseits ein amalga-mierter Zinkstift eingef\u00fchrt ist. Zwischen den beiden Stiften bleibt etwa 2cm Zwischenraum; an der Stelle dieses Zwischenraums kann der Schlauch durch eine Schraube mehr oder weniger komprimiert werden, so da\u00df ein Einschleichen in den Strom m\u00f6glich ist.\nLiteratur zu Abschnitt A: Methoden zur Erforschung des\nLichtsinns *).\n1)\tH. Aubert, Physiologie der Netzhaut, Breslau 1865.\n2)\tW. Bechstein, Flimmerphotometer mit zwei in der Phase verschobenen Flimmerph\u00e4nomenen. Zeitschr. f. Instrumentenkunde. 1906. S. 249.\n3)\tF. P. Boswell, \u00dcber die zur Erregung des Sehorgans in der Fovea erforderliche Energiemenge. Zeitschr. f. Sinnesphysiol. 42, 299, 1908.\n4)\tBidwell, On the recurrent images following visual impressions. Proc. Roy. Soc. 1894.\n5)\tBoehm, Marie, \u00dcber physiologische Methoden zur Pr\u00fcfung der Zusammensetzung gemischten Lichtes. Zeitschr. f. Sinnesphysiol. 42, (3) 1907.\n6)\tA. Boltunow, \u00dcber die Sehsch\u00e4rfe im farbigen Licht. Zeitschr. f. Sinnesphysiol. 42, 359. 1908.\n7)\tE. P. Braunstein, Beitrag zur Lehre des intermittierenden Lichtreizes etc. Zeitschr. f. Psychol, u. Sinnesphysiol. 33, 1903.\n8)\tA. Charpentier, Description d\u2019un photoptom\u00e8tre diff\u00e9rentiel. Arch. d\u2019Opht. II, 418, 1882 u. IY. 307, 1884.\n9)\t\u2014 Perception des diff\u00e9rences de clart\u00e9. Arch. d\u2019Opht. IY. 400, 1884.\n10)\t\u2014 Exp\u00e9riences sur la marche de l\u2019adaptation r\u00e9tinienne. Archives d\u2019Ophtalm. 6, 1887.\n11)\tMc Dougall, British Journ. of Psychol. I, 78, 1904.\n12)\tE. D\u00fcrr, \u00dcber das Ansteigen der Netzhauterregungen. Wundt, Philosoph. Studien 18, 1902.\n13)\tH. Erdmann, Die Spektren der Edelgase, in: Lehrbuch der anorganischen Chemie. Braunschweig (Yieweg), 1900.\n14)\tS. Exner, \u00dcber die zu einer Gesichts Wahrnehmung n\u00f6tige Zeit. Sitz.-Ber. K. Akad. Wissensch. VIII, Wien 1868.\n15)\tN. Finsen u. A. Reyn, Ein neuer Lichtsammelapparat etc. Mitteil. Finsens Mediciniske Lysinstitut. 4. Heft. 1903.\n*) Da eine auch nur ann\u00e4hernde Yollst\u00e4ndigkeit der Literaturangaben \u00fcber alle Arbeiten, in denen Yersuche zur Licht- und Farbensinnsphysiologie beschrieben werden, hier ausgeschlossen ist, habe ich \u00fcberwiegend nur die neuere Literatur zitiert, die in bekannten Handb\u00fcchern und allbekannten Publikationen enthaltenen Mitteilungen von Helmholtz, Hering usw. dagegen nicht erw\u00e4hnt. Auch im Texte sind die bekannten klassischen Yersuche, besonders auch diejenigen, die keine besonderen Apparat-Zurichtungen voraussetzen, nicht oder nur fl\u00fcchtig erw\u00e4hnt, um den etwas umst\u00e4ndlicheren und weniger bekannten Versuchen etwas mehr Raum g\u00f6nnen zu k\u00f6nnen.\tN.","page":0},{"file":"pb0040.txt","language":"de","ocr_de":"40 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\n16)\tR. F\u00f6rster, \u00dcber Hemeralopie und die Anwendung eines Photometers etc. Breslau 1857.\n17)\tR. Golant, \u00dcber das Licht der Nernstlampen und seine Verwendung zu physiologisch-optischen Zwecken. Zeitschrift f. Sinnesphysiologie 48, 1908.\n18)\tHamaker, Over Nabeeiden. Utrecht 1899; u. Zeitschr. f. Psychol, u. Sinnes-physiol. 21, 1.\n19)\tL. Heine, \u00dcber das zentrale Skotom bei der kongenitalen Amblyopie. Klin. Monatsbl. f. Augenheilk. XLIII, 12, 1905.\n20)\tH. v. Helmholtz, Handbuch der physiologischen Optik. l.Aufl. 1867.2.Aufl. 1896.\n21)\tE. Hering, Grundz\u00fcge der Lehre vom Lichtsinn. Gr\u00e4fe-S\u00e4mischs Handbuch der Augenheilkunde II. Aufl. I. Teil XII. Kap. 1905\u20141907.\n22)\t\u2014 Zur Lehre vom Lichtsinn. 2. bis 6. Mitteilung. Sitz.-Ber. K. Akad. Wissensch. Wien, 1873-74.\n23)\t\u2014 Eine Methode zur Beobachtung des Simultankontrastes. Pfl\u00fcgers Arch. f. d. ges. Physiol. 47, 236, 1890.\n24)\t\u2014 Beitrag zur Lehre vom Simultankontrast. Zeitschr. f. Psychol, u. Sinnes-physiol. 1, 18, 1890.\n25)\tC. Hess, Experimentelle Untersuchungen \u00fcber die Nachbilder bewegter leuchtender Punkte. Arch. f. Ophthalm. XLIV.\n26)\t\u2014 Zur Kenntnis des Ablaufs der Erregung im Sehorgan. Zeitschr. f. Psychol, u. Sinnesphysiol. 27, 1.\n27)\t\u2014 Untersuchungen \u00fcber das Abklingen der Erregung im Sehorgan. Pfl\u00fcgers Arch. f. d. ges. Physiol. 95. 1903.\n28)\t\u2014 Bemerkung zur Lehre von den Nachbildern etc. Arch. f. Augenheilkunde 44, S. 245.\n29)\t\u2014 \u00dcber den Ablauf des Erregungsvorgangs nach kurzdauernder Reizung etc. Arch. f. Ophthalm. LI. 1900.\n30)\t\u2014 Weitere Untersuchungen \u00fcber totale Farbenblindheit. Zeitschr. f. Psychol, u. Sinnesphysiol. 29, 99, 1902.\n31)\tE. Hummelsheim, Photometrie und Photoptometrie (Lichtmessung und Untersuchung des Lichtsinns). Gr\u00e4fe-S\u00e4mischs Handbuch der ges. Augenheilkunde II. Aufl. IV. Bd. 1. Abteilg. S. 327\u2014389.\n32)\tA. K\u00f6nig, \u00dcber den menschlichen Sehpurpur und seine Bedeutung f\u00fcr das Sehen. Sitz.-Ber. Berl. Akad. Wissensch. 1894.\n33)\tK\u00f6ttgen, Else, Untersuchung der spektralen Zusammensetzung verschiedener Lichtquellen. Annal, d. Physik u. Chemie. N. F. 52, 1894, 793.\n34)\tJ. v. Kries, \u00dcber die zur Erregung des Sehorgans n\u00f6tigen Energiemengen. Zeitschr. f. Psychol, u. Sinnesphysiol. 41, 373, 1906.\n35)\t\u2014 \u00dcber die Funktion der Netzhautst\u00e4bchen. Zeitschr. f. Psychol, u. Sinnesphysiol. 9, 113.\n36)\t\u2014 \u00dcber die Wirkung kurzdauernder Lichtreize auf das Sehorgan. Zeitschr. f. Psychol, u. Sinnesphysiol. 12.\n37)\t\u2014 Kritische Bemerkungen zur Farbentheorie. Ebenda 19.\n38)\t\u2014 \u00dcber die im Netzhautzentrum fehlende Nachbilderscheinung etc. Ebenda 29,81.\n39)\t\u2014 \u00dcber die absolute Empfindlichkeit der verschiedenen Netzhautteile im dunkeladaptierten Auge. Ebenda 15, 327.\n40)\t\u2014 \u00dcber die Wahrnehmung des Flimmerns durch normale und durch total farbenblinde Personen. Zeitschr. f. Psychol, u. Sinnesphysiol. 32, 1903.\n41)\tW. Lohmann, \u00dcber Helladaptation. Zeitschr. f. Sinnesphysiol. 41, 290, 1906.\n42)\tO. Lummer, Die Ziele der Leuchttechnik. Elektrotechnische Zeitschr. 28, 1902.\n43)\t\u2014 Experimentelles \u00fcber das Sehen im Dunklen und Hellen etc. Versamml. Deutsch, physik. Gesellsch. VI. 2. 1904.\n44)\tO. Lummer u. E. Brodhun, Vergleichung der deutschen und der Hefnerlampe mittels Gl\u00fchlichtes. Zeitschr. f. Instrumentenkunde. 10, 119\u2014133, 1898.\n45)\tC. v. Maltzew, \u00dcber individuelle Verschiedenheit der Helligkeitsverteilung im Spektrum. Zeitschr. f. Sinnesphysiol. 43, 1908.","page":0},{"file":"pb0041.txt","language":"de","ocr_de":"Literatur.\n41\n46)\tG. Martius, \u00dcber die Dauer der Lichtempfindungen. Beitr\u00e4ge zur Psychologie I, 3, 1902.\n47)\t\u2014 Das Gesetz des Helligkeitswertes der negativen Nachbilder. Beitr\u00e4ge zur Psychologie I, 1, 1896.\n48)\tA. Masson, \u00c9tudes de photom\u00e9trie \u00e9lectrique. Ann. de Chim. et de Phys. (3). 14. 1845.\n49)\tG. E. M\u00fcller, Die Gesichtspunkte und die Tatsachen der psychophysischen Methodik. Ergebnisse der Physiologie II, (2), 297\u2014516. 1903.\n50)\tW. A., Nagel, Zwei Apparate f\u00fcr die augen\u00e4rztliche Funktionspr\u00fcfung. Adap-tometer und kleines Spektralphotometer (Anomaloskop). Zeitschr. f. Augenheilk. XVII. 1907.\n51)\tA. Pertz, Photometrische Untersuchungen \u00fcber die Schwellenwerte der Lichtreize. Dissert. Freiburg i. Br. 1896.\n52)\tK. Petr\u00e9n, \u00dcber die Beziehungen zwischen der Adaptation und der Abh\u00e4ngigkeit der relativen Unterschiedsempfindlichkeit von der absoluten Intensit\u00e4t. Skandin. Arch. f. Physiol. 15. 1903.\n53)\tA. Pfl\u00fcger, Farbenempfindlichkeit des Auges. Wiedemanns Annalen, IV, F. 9, 1. 1902.\n54)\tH. Piper, \u00dcber Dunkeladaptation. Zeitschr. f. Psychologie und Sinnesphysio-logie. 81, 1903, S. 161.\n55)\t\u2014 Zur messenden Untersuchung und zur Theorie der Hell-Dunkeladaptation. Klin. Monatsbl. f. Augenheilk. XLV, (NF. III) 1907.\n56)\tA. Samojloff, Zur Kenntnis der nachlaufenden Bilder. Zeitschr. f. Psychol, u. Sinnesphysiol. 20, 118.\n57)\t\u2014 Einige Beobachtungen \u00fcber intermittierende Netzhautreizung. Pfl\u00fcgers Arch, f. d. ges. Physiol. 85, 1901.\n58)\tM. Schaternikoff, \u00dcber den Einflu\u00df der Adaptation auf die Erscheinung des Flimmerns. Zeitschr. f. Psychol, u. Sinnesphysiol. 29, 1902, 241.\n59)\tF. Schenck, \u00dcber intermittierende Netzhautreizung. Pfl\u00fcgers Arch. f. d. ges. Physiol. 64; 68; 77; 90.\n60)\tO. Schirmer, \u00dcber die G\u00fcltigkeit des Web ersehen Gesetzes f\u00fcr den Lichtsinn. Arch. f. Ophthalm. XXXVI. 121, 1890.\n61)\tK. Simon, \u00dcber Wahrnehmung von Helligkeitsunterschieden. Zeitschr. f. Psychol, u. Sinnesphysiol. 21, 433, 1899.\n62)\tH. Snellen u. E. Landolt, Photoptometrie. Gr\u00e4fe-S\u00e4mischs Handbuch der ges. Augenheilkunde, I. Aull. Bd. III. 1. 1874.\n63)\tTr eitel, \u00dcber das Verhalten der normalen Adaptation. Arch. f. Ophthalmologie. 1887.\n64)\tA. Tschermak, \u00dcber spektrometrische Verwendung von Helium. Pfl\u00fcgers Arch. f. d. ges. Physiol. 88, 95, 1901.\n65)\tW. Uhthoff, Ein Beitrag zur kongenital totalen Farbenblindheit. Zeitschr. f. Psychol, u. Sinnesphysiol. 20, 326, 1899, u. 27, 344, 1902.\n66)\tJ. Joly, On a diffusion-photometer. Philos. Mag. (5) 22, 26. 1888.\n67)\tS. EI s t e r, Vergleichungsk\u00f6rper f\u00fcr Lichtmessungen. Zeitschr. f. Instrumentenk. VIII, 299, 1888.\n68)\tO. Lummer u. Brodhun, Ersatz des Photometerfleckes durch eine rein optische Vorrichtung. Ebenda. IX. 23, 1889.\n69)\tK. Baas, Das Gesichtsfeld. Stuttgart (Enke). 1896.\n70)\tE. Blasius u. F. Schweizer, \u00dcber Elektrotropismus und verwandte Erscheinungen. Pfl\u00fcgers Archiv f. d. ges. Physiol. 53, 493.","page":0},{"file":"pb0042.txt","language":"de","ocr_de":"42 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nB. Methoden zur Erforschung des Farbensinnes.\nI.\tDie Gewinnung farbigen, insbesondere monochromatischen Lichtes.\nDreierlei Methoden stehen zur Gewinnung farbigen Lichtes als haupts\u00e4chlichste zur Verf\u00fcgung:\n1.\tFarbige Lichtquellen.\n2.\tStrahlenfilter.\n3.\tSpektrale Zerlegung gemischten Lichtes.\nF\u00fcr ganz beschr\u00e4nkte Zwecke kommt noch die Entstehung von Farben in polarisiertem Licht in Betracht, die hier unber\u00fccksichtigt bleibt.\n1. Farbige Flammen.\nDiese haben in der physiologischen Optik geringe Bedeutung, da man farbiges Licht, wie es die bengalischen Flammen liefern, besser und bequemer\ndurch Kombination einer wei\u00dfen Lichtquelle mit Strahlenfiltern herstellt. Eine gr\u00f6\u00dfere Bedeutung kommt dagegen der Natriumflamme zu, die f\u00fcr manche Zwecke hinreichend reines Licht liefert; so hat K\u00fchne sie mit Nutzen angewandt, wenn er purpurhaltige Netzh\u00e4ute pr\u00e4parieren wollte. Der Umstand, da\u00df das Blut im Natriumlicht schwarz wie Tinte aussieht, bietet den Vorteil, da\u00df man Verunreinigungen der Netzh\u00e4ute und der L\u00f6sungen mit Blut leichter vermeiden kann, als im roten Laternenlicht, wo Blut nicht von tr\u00fcbem Wasser zu unterscheiden ist.\nMan bringt das Natriumsalz in die Flamme des Bunsenbrenners odereiner Spirituslampe mit Hilfe eines hohlen W int ersehen Platinringes oder eines K\u00f6rbchens aus Platindraht. Sehr praktisch ist auch die in Fig. 21 dargestellte Vorrichtung, bei der ein Ring aus etwas ausgefranstem Asbestpapier mit dem Salz (am besten Natriumnitrat) bestreut wird. Das Papier liegt auf einem st\u00e4rkeren Asbestring (Reed, vergl. Lit. 60).\nW\u00fcnscht man st\u00e4rkere Intensit\u00e4ten des Natriumlichtes, so verwendet man nach Fleischls Vorschlag das leichtfl\u00fcchtige Bromnatrium, das freilich unangenehme Bromd\u00e4mpfe entwickelt, wie auch das Natriumchlorat, das f\u00fcr kurze Zeit sehr helle Flammen gibt. Man kann auch nach Du Bois18) Stifte aus Natriumbikarbonat, Natriumbromid und Traganthgummi, 40 mm\nFig. 21.\nBrenner f\u00fcr Natriumlieht.\nAns Ostwald-Lnther, Hand- und Hilfsbueh.)","page":0},{"file":"pb0043.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\n43\nstark, im Knallgasgebl\u00e4se erhitzen. Sie m\u00fcssen nachgeschoben werden, da sie schnell verdampfen.\nHelle Flammen erh\u00e4lt man ferner durch Zerst\u00e4ubung der Fl\u00fcssigkeit in der N\u00e4he der Flammen (Beckmann5). Dies ist namentlich bei Lithium zu empfehlen.\nSoll das Natriumlicht ganz frei gemacht werden von den Strahlen, die die blaue Gasflamme aussendet, so kann man sie noch nach dem Vorschl\u00e4ge von Lippich reinigen durch Vorsetzen eines Gelbfilters.\nDie Verwendung der gr\u00fcnen Thalliumflamme, die ebenfalls sehr rein ist, mu\u00df wegen der giftigen D\u00e4mpfe beschr\u00e4nkt bleiben. Zur Eichung von Spektralapparaten eignen sich nat\u00fcrlich alle die oben S. 6 angegebenen farbigen Lichtquellen mit Linienspektrum.\n2. Strahlenfilter.\nSie zerfallen in\nfarbige Gl\u00e4ser,\nandere feste, durchsichtige oder durchscheinende Platten, farbige Fl\u00fcssigkeiten.\nWelche von diesen Absorbentien verwendet werden k\u00f6nnen, h\u00e4ngt ganz von der Art der Versuchsanordnung ab. Man kann folgende allgemeine Gesichtspunkte hervorheben.\na. Allgemeines. Wo Konstanz der Lichtqualit\u00e4t \u00fcber l\u00e4ngere Zeit, Tage, Wochen und mehr, auch unter der Einwirkung von Licht, Luft und W\u00e4rme, verlangt wird, sind haupts\u00e4chlich die Gl\u00e4ser am Platze, die farbigen Papier-, Gelatine-, Gelatoid- und Celluloidplatten aber ausgeschlossen. Von farbigen Fl\u00fcssigkeiten sind die aus organischen Farbstoffen gebildeten meines Wissens ebenfalls gr\u00f6\u00dftenteils ausgeschlossen (namentlich die Anilinfarben), nur unter gewissen besonders g\u00fcnstigenBedingungen (kurze, schwache Belichtung, k\u00fchle Temperatur, Luftabschlu\u00df) ist ein Teil von ihnen einige Tage bis einige Monate lang verwendbar. Unter den anorganischen Farbstoffen sind solche, die in L\u00f6sung unter geeigneten Umst\u00e4nden noch wesentlich l\u00e4nger als konstant gelten k\u00f6nnen (z. B. manche Kupferl\u00f6sungen, Nickell\u00f6sungen).\nWo es auf Gewinnung eines m\u00f6glichst homogenen Lichtes bei m\u00f6glichst gro\u00dfer Lichtst\u00e4rke ankommt, sind die fl\u00fcssigen Filter den Gl\u00e4sern im allgemeinen \u00fcberlegen, und selbst mit gef\u00e4rbten Gelatinebl\u00e4ttchen erreicht man in dieser Hinsicht zuweilen mehr als mit Gl\u00e4sern, freilich nur mit den schnell verblassenden Anilinfarben.\nM\u00f6glichst d\u00fcnne Schicht und m\u00f6glichste Leichtigkeit sind die Vorteile der Gelatinebl\u00e4tter, die sich also zur Anbringung auf Kreiselscheiben und dergleichen eignen.\nWenn m\u00f6glichste Gleichm\u00e4\u00dfigkeit der F\u00e4rbung und Lichtdurchl\u00e4ssigkeit des Filters auf gr\u00f6\u00dferen Fl\u00e4chen (mehr als ein paar Quadratzentimeter) notwendig ist, so k\u00f6nnen im allgemeinen nur fl\u00fcssige Filter in gut parallelwandigen Gef\u00e4\u00dfen in Betracht kommen. Unter Farben-gl\u00e4sem und auf Glas gegossenen Gelatineschichten findet man bei sorgf\u00e4ltiger","page":0},{"file":"pb0044.txt","language":"de","ocr_de":"44 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nWahl ab und zu St\u00fccke von einem Quadratdezimeter Gr\u00f6\u00dfe, die hinreichend gleichm\u00e4\u00dfig sind.\nEin wirklich homogenes Licht, d. h. Licht von nur einerlei Wellenl\u00e4nge, gibt nat\u00fcrlich kein Lichtfilter, und die Verwendung von Filtern \u00fcberhaupt setzt immer voraus, da\u00df man eine geringere Reinheit des Lichtes, als sie beim spektralen Verfahren erzielbar ist, in Kauf nimmt, zugunsten gewisser Bequemlichkeiten und Vereinfachungen.\nAm unbedenklichsten kann man einen recht breiten Spektralbezirk noch als \u201eeinfarbig\u201c rechnen, wenn er aus der roten \u201eEndstrecke\u201c des Spektrums geschnitten ist. Wenn z. B. ein rotes Glas die Strahlen vom \u00e4u\u00dfersten sichtbaren Rot bis herunter zur Wellenl\u00e4nge 650 [ifj. durchl\u00e4\u00dft, so sieht das durchgelassene Lichtgemisch (im fovealen Sehen!) v\u00f6llig gleichfarbig und s\u00e4ttigungsgleich aus, wie ein beliebiges homogenes Licht von einer Wellenl\u00e4nge )>650 fifi gleicher subjektiver Helligkeit. Es ist indessen zu ber\u00fccksichtigen, da\u00df dieses gleiche Aussehen f\u00fcr den Tagesapparat des Auges nicht ausschlie\u00dft, da\u00df in anderer Hinsicht jenes Lichtgemisch und jenes homogene Licht ungleich wirken k\u00f6nnen, und zwar auch f\u00fcr unseren Gesichtssinn. Bekanntlich hat das Rot mit einer Wellenl\u00e4nge <C 670 fifi eine zwar sehr geringe, aber immerhin nachweisbare D\u00e4mmerungsvalenz, d. h. einen Reizwert f\u00fcr den farbenblinden D\u00e4mmerungs apparat des Auges. Wenn daher ein homogenes Licht von der Wellenl\u00e4nge 690 und ein Gemisch, das alle Wellenl\u00e4ngen von 650 (i[i aufw\u00e4rts enth\u00e4lt, foveal gleich hell gemacht werden, so h\u00f6rt die Gleichheit auf, sobald die Farbenfelder mit extrafovealen Netzhautpartien im Zustand der Dunkeladaptation betrachtet werden, in dem man doch im Dunkelzimmer zumeist arbeitet. Das Gemisch wird hier heller und weniger ges\u00e4ttigt.\nF\u00fcr andere Farben als Rot gilt noch in viel h\u00f6herem Ma\u00dfe der Satz, da\u00df 2 Lichter, die foveal gleichfarbig aussehen, aber physikalisch ungleiche Lichtgemische darstellen, bei Betrachtung mit gr\u00f6\u00dferen Netzhautteilen auch subjektiv ungleich werden k\u00f6nnen.\nZur Pr\u00fcfung der Filterwirkung eines farbigen Mediums bedient man sich, wenn es nur auf eine ungef\u00e4hre \u00dcbersicht der Absorptionswirkung ankommt, entweder eines sogenannten objektiven Spektrums, das mittels Bogenlampe auf einen wei\u00dfen Schirm projiziert wird, oder eines gew\u00f6hnlichen Spektralapparates, in dem man das ganze Spektrum als \u201esubjektives\u201c sieht (etwa das bequeme kleine geradsichtige Taschenspektroskop nach Art des Browningschen) und bringt das Absorbens zwischen Lichtquelle und Spalt.\nMan kann dabei die Unreinheit des Filters leicht \u00fcbersch\u00e4tzen, auf Grund folgender Erscheinung. Projiziert man ein Spektrum und schaltet beispielsweise ein gr\u00fcnes Glas ein, so sieht man auf dem Schirm das gr\u00fcne Spektralgebiet begrenzt durch einen orangefarbenen bis roten Streifen. Nimmt man das Glas weg, so sieht man, da\u00df dieser rote Streifen an einer Stelle des Schirmes lag, wo im vollen Spektrum durchaus nicht Rot, sondern Gelbgr\u00fcn liegt. Dies beruht aber in der Hauptsache nicht auf Unreinheit des Filters, sondern auf M\u00e4ngeln der Projektionsvorrichtung, besonders auf unerw\u00fcnschten Reflexionen im Innern des Prismas (am st\u00e4rksten bei gerad-","page":0},{"file":"pb0045.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\n45\nsichtigen Fl\u00fcssigkeitsprismen). Bei Untersuchung desselben Absorbens im subjektiven Spektrum erscheint es daher auch stets reiner als bei objektiver Darstellung des Absorptionsspektrums, weil das projizierte Spektrum eben meistens selbst schon unrein ist.\nExaktere Bestimmung der Filterwirkung wird mittels des Spektralphotometers ausgef\u00fchrt, welches in vielen verschiedenartigen Konstruktionen angegeben worden ist. Besonders zuverl\u00e4ssig und bequem ist das von Fr. Schmidt und Haensch ausgef\u00fchrte Instrument nach A. K\u00f6nigs Angaben38), bezw. dessen von Martens51, 52) angegebene Modifikation. Auf die Einzelheiten der Konstruktion kann hier nicht eingegangen werden, es sei nur folgendes erw\u00e4hnt.\nIm Gesichtsfeld des Okulars sind 2 quadratische, dicht aneinandersto\u00dfende Felder sichtbar, die beide mit demselben homogenen Licht erleuchtet sind, dessen Wellenl\u00e4nge beliebig gew\u00e4hlt werden kann. Ein doppelbrechendes Wollastonsches Prisma im Strahlengang bewirkt, da\u00df die beiden Felder von senkrecht aufeinander polarisierten Lichtern erhellt sind. Vor dem Okularspalt ist ein Nicolsches Prisma drehbar angebracht, dessen Drehung das HelligkeitsVerh\u00e4ltnis der beiden Felder in leicht me\u00dfbarer Weise \u00e4ndert.\t\u00bb\nDie Absorption eines Glases f\u00fcr ein bestimmtes homogenes Licht wird nun so gemessen, da\u00df man das zu pr\u00fcfende Glas in den Strahlengang f\u00fcr eines der beiden Vergleichsfelder bringt. Durch Drehung des Nicol wird die Helligkeit beider Felder wieder gleich gemacht und aus der Nicolstellung berechnet, um wieviel die Intensit\u00e4t des von der Absorption frei gebliebenen Lichtes verringert werden mu\u00dfte, um die Helligkeitsgleichheit mit dem durch die Absorption geschw\u00e4chten Licht wieder herzustellen.\nF\u00fchrt man solche Bestimmungen f\u00fcr eine gr\u00f6\u00dfere Zahl von homogenen Lichtern verschiedener Wellenl\u00e4nge durch, so erh\u00e4lt man eine zweckm\u00e4\u00dfig in Kurvenform darstellbare \u00dcbersicht \u00fcber die Filterwirkung des gepr\u00fcften Glases.\nAndere Formen von Spektralphotometern sind von Lummer und Brod-hun45), von Brace u. a. angegeben worden. F\u00fcr kleine farbige Objekte, sowohl feste wie fl\u00fcssige Filter, ist Engelmanns Mikrospektralphoto-meter21, 69) \u00e4u\u00dferst bequem, das von Zeiss sowohl mit Dispersionsprisma wie mit Thorpschem Gitter geliefert wird. Zur Eintragung der Absorptionsbestimmungen sind sehr zu empfehlen die \u201eTafeln und Tabellen zur Darstellung der Ergebnisse spektroskopischer und spektrophotometrischer Beobachtungen\u201c, herausgegeben von Th. W. Engelmann, Leipzig (W.Engelmann) 1897.\nb. Farbengl\u00e4ser. Trotz der zum Teil au\u00dferordentlich leuchtenden Farben lassen doch die meisten Gl\u00e4ser mehrerlei Farben durch, z. B. die blauen entweder Blau und Violett, oder Blau und Gr\u00fcn, oder alle drei Farben und meistens auch Rot; ebenso lassen die goldgelben au\u00dfer Gelb reichlich Rot, Orange und Gr\u00fcn durch. Nur die roten Gl\u00e4ser sind leicht in solcher Beschaffenheit zu erhalten, da\u00df sie ausschlie\u00dflich Rot durchlassen. Sie sind dann freilich stets schon recht dunkel. Hellere Gl\u00e4ser lassen reichlich Orange, manche auch noch Gelb und Gr\u00fcngelb in nicht zu vernachl\u00e4ssigender","page":0},{"file":"pb0046.txt","language":"de","ocr_de":"46 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nMenge durch. Die meisten Rotgl\u00e4ser sind als sogenannte \u00dcberfanggl\u00e4ser hergestellt, d. h. mit einer d\u00fcnnen Schicht kupferhaltigen Glases beiderseits \u00fcberzogen. Man stellt solche \u00dcberz\u00fcge auch auf blauem Kobaltglas her. Da dieses Glas in Orangegelb und Gelbgr\u00fcn stark absorbiert, ergibt seine Kombination mit rotem \u00dcberfang ein bei gleicher Helligkeit reineres (orange-freies) Rot, als das gew\u00f6hnliche Rubinglas. Dasselbe erreicht man nat\u00fcrlich auch, wenn man ein Rubinglas und ein helles Kobaltglas hintereinander legt.\nN\u00e4chst den roten Gl\u00e4sern werden die gr\u00fcnen am reinsten geliefert. Es gibt solche, die (neben minimalen, f\u00fcr die meisten Zwecke zu vernachl\u00e4ssigenden Mengen von Gelb bezw. Blau) gerade das gesamte Gr\u00fcn durchlassen. Doch sind diese Gl\u00e4ser nicht leicht zu bekommen und selbst eines der gr\u00f6\u00dften Farbglaswerke vermochte nicht, mir nach einem sehr guten vorgelegten Muster das gew\u00fcnschte Gr\u00fcn zu liefern. Es ist aber leicht durch Kombination zweier Gl\u00e4ser, eines leicht gelblichen und eines bl\u00e4ulichen Gr\u00fcns das Gr\u00fcn allein auszuschneiden, freilich mit etwas Lichtverlust.\nGelbe Gl\u00e4ser lassen im allgemeinen mit Ausnahme des Blau und Violett das ganze Spektrum fast ungeschw\u00e4cht durch. Reiner sind die Gl\u00e4ser, die man f\u00fcr gew\u00f6hnlich braun nennt (Bierflaschenglas). Setzt man ein St\u00fcckchen solchen Glases in ein Loch einer undurchsichtigen Platte ein, so erscheint das durchfallende Licht rein gelb, d. h. weder gr\u00fcnlich- noch orangegelb. Spektroskopisch untersucht zeigt es au\u00dfer Gelb noch wechselnde Mengen von Orange bis Rot und Gelbgr\u00fcn, also Farben, die sich nach den bekannten Mischungsgesetzen zu einem ges\u00e4ttigten Gelb mischen k\u00f6nnen. Nur wenn Gr\u00fcn von kleinerer Wellenl\u00e4nge als 540 fifi in merklicher Menge durchgelassen wird, wird das Gelb unges\u00e4ttigt.\nGl\u00e4ser, die rein blau, nicht violettblau und nicht gr\u00fcnblau aus-sehen, lassen niemals nur blau durch, sondern stets gewisse, sich kompensierende Mengen von Gr\u00fcn und Violett. Rein violette Gl\u00e4ser gibt es neuerdings (vergl. Tab. 3 auf S. 47).\nF\u00fcr manche F\u00e4lle n\u00fctzlich sind Gl\u00e4ser, die zwar l\u00e4ngst kein einfaches Licht ergeben, aber gerade nur Licht einer bestimmten Farbe ausl\u00f6schen. So absorbiert blaues Kupferglas (blaugr\u00fcnlich) ganz \u00fcberwiegend das Rot, und zwar wird vom Rot des Spektrums um so mehr abgeschnitten, je dicker die Schicht ist, oder je ges\u00e4ttigter der Glasflu\u00df.\nDie purpurfarbenen Mangangl\u00e4ser absorbieren das Gr\u00fcn, gleichfalls mit relativ scharfer Begrenzung. Dickere oder st\u00e4rker gef\u00e4rbte Gl\u00e4ser l\u00f6schen alles mit Ausnahme des Rot und des Blauviolett aus.\nDie Jenaer Glaswerke von Schott u. Genossen haben Proben von Farbengl\u00e4sern f\u00fcr wissenschaftliche und technische Zwecke hergestellt, \u00fcber die Zsigmondy74) u. Grebe28) berichten. Ich teile hier die Angaben von Zsigmondy f\u00fcr einige Gl\u00e4ser mit, nebst einer schematischen Kurvendarstellung ihrer Durchl\u00e4ssigkeit. Leider sind diese Gl\u00e4ser zum Teil nicht im Handel, sondern m\u00fcssen f\u00fcr den besonderen Zweck erst hergestellt werden. Die Firma ist hierbei sehr entgegenkommend.","page":0},{"file":"pb0047.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung\u201c des Farbensinns. Tabelle 3 nach Zsigmondy. Jenaer Lichtfilter.\n47\nLaufende Nummer\tArt des Glases\tFabrik- Nummer\tFarbe des Glases (Nuance)\tFarbe und Lage des vom Glase nicht absorbierten Teiles des Spektrums. Das Glas l\u00e4\u00dft durch\tDicke der untersuchten Glasplatte in mm\n1\tKupferrubinglas\t2728\ttiefrot\tnur Rot bis \\ = 0,6 p\t1,7\nla\tGoldrubinglas\t459 ni\trot\tRot, Gelb, in d\u00fcnner Lage auch Blau und Violett\t\n2 2a\tUranglas r>\t454111 455IU\thellgelb hellgelb,stark fluoreszier.\tRot, Gelb, Gr\u00fcn bis Eb\\ in d\u00fcnner Schicht auch Blau\t16\n3\tNickelglas\t440ni\thell gelbbraun\tRot, Gelb, Gr\u00fcn, letzteres geschw\u00e4cht, auch stark geschw\u00e4chtes Blau\t11\n4\tChromglas\t414 in\tgelbgr\u00fcn\tGelbgrtin,Absorption nahe mit der des Zettnow-Filters \u00fcbereinstimmend\t10\n4a\t77\tCO CO -rh\tgr\u00fcnlichgelb\tRot und gr\u00fcn ; von \\= 0,65 bis \\ = 0,50 jii\t5\n4b\tgr\u00fcnes Kupferglas\t431m\tgr\u00fcn\tGr\u00fcn, Gelb etwas Rot und Blau\t2 bis 3\n5\tChromglas\t432111\tgelbgr\u00fcn\tGelbgr\u00fcn, etwas Rot\t2,5\n6\tKupfer-Chromglas\t436 m\tgrasgr\u00fcn\tGr\u00fcn 5\t5\n7\tGr\u00fcnfilter\ti>- co\tdunkelgr\u00fcn\t77\t5\n8\t71\t438111\t77\t77\t5\n10\tKupferglas\t2742\tblau, wie Cu S04\tGr\u00fcn, Blau,-Violett\t5 bis 12\n11 \u2019\tBlauviolettglas 77\t447 ui\tblau wie Kobaltglas 77\tBlau,'^Violett Blau, Violett, geschw\u00e4chtes Blaugr\u00fcn, kein Rot\t5 2 bis 5\n12\tKobaltglas\t424m\tblau\tBlau, Violett und das \u00e4u\u00dferste Rot\t4 bis 5\n13\tNickelglas\t450m\tdunkelviolett\tViolett zwischen G und H und das \u00e4u\u00dferste Rot\t6\n14\tViolettglas\t452111\t77\tViolett zwischen G und H] etwas geschw\u00e4cht\t7\nAu\u00dferdem liefern Schott und Genossen speziell f\u00fcr die Zwecke der Dreifarbenphotographie sehr gute Rot-, Gr\u00fcn- und Blaufiltergl\u00e4ser, au\u00dferdem verschiedene Gelbgl\u00e4ser, welch letztere aber nat\u00fcrlich einen sehr gro\u00dfen Teil des Spektrums durchlassen und hier nicht interessieren.","page":0},{"file":"pb0048.txt","language":"de","ocr_de":"48 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\na b c D 75 70 65\t60\nEb F 55\t50\nG\n45\nUngef\u00e4hre Dicke der h\tGl\u00e4ser\n40\n1,7 mm\n\n\nwwmmm\n75 70 65\t60\na B C\nFig. 22.","page":0},{"file":"pb0049.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung- des Farbensinns.\n49\nF\u00fcr die genannten Dreifarbenfilter werden folgende Absorptionsmessungen mitgeteilt.\nWellenl\u00e4nge\tKotfilter 1 mm dick\t1 mm\tGr\u00fcnfilter 2 mm 3 mm\t\tBlaufiltei 1 mm | 2 mm\t\t3 mm\n644 [ah\t0,939\t0,168\t0,0179\t0,0024\t0,00135\t\u2014\t\n578\t0,0498\t0.501\t0,251\t0,102\t0,0143\t\u2014'\t\u2014\n546\t0,0179\t0^644\t0,441\t0,168\t0,0285\t\u2014\t\u2014\n509\t0,0018\t0,618\t0,382\t0,236\t0,132\t0,0773\t\u2014\n480\t0,00031\t0,439\t0,193\t0,0848\t0,359\t0,129\t0,0463\n436\t\u2014\t0,009\t\u2014\t\u2014\t0,431\t0,186\t0,0803\n405\t\u2014\t\u2014\t\u2014\t\u2014\t0,348\t0,121\t0,0422\nSolche Gl\u00e4ser d\u00fcrften auch f\u00fcr physiologisch-optische Zwecke vielfach verwendbar sein. Zu beachten ist insbesondere das praktisch rotfreie Blaufilter.\nBei Schott u. Gen. in Jena erh\u00e4lt man \u00fcbrigens auch verschiedene Sorten von farblosem oder violettem Glas, das f\u00fcr ultraviolette Strahlen in hohem Grade durchg\u00e4ngig ist.\nc) Farbige Gelatine, Papiere und \u00e4hnliche Lichtfilter. Bei den d\u00fcnnen Gelatinebl\u00e4ttern, deren Verwendung Kirschmann36) empfohlen hat, \u00fcberwiegen die oben erw\u00e4hnten Nachteile in den meisten F\u00e4llen \u00fcber die Vorteile. Da die einzelnen Bl\u00e4tter ziemlich schwach gef\u00e4rbt sind, kann man durch Kombination mehrerer Bl\u00e4tter verschiedene Zwischenfarben und S\u00e4ttigungsstufen bequemer als auf andere Weise herstellen*).\nWertvoller in mehrfacher Hinsicht sind die auf Glas gegossenen Gelatineplatten, die man sich nach Angaben von G. Fritsch25) selbst herstellen kann. Diese Filter sind zun\u00e4chst f\u00fcr die Dreifarbenphotographie bestimmt und teilen demgem\u00e4\u00df das ganze Spektrum in 3 Teile rot bis orange, gelb, gelbgr\u00fcn bis blaugr\u00fcn, blau bis violett. In der Sch\u00e4rfe der Trennung an der Gelbgrenze sind diese Fritschschen Filter unerreicht. Das Orangerot wie das Gr\u00fcn sind sehr lichtstark, erscheinen aber, hintereinander gelegt, absolut undurchl\u00e4ssig, \u2014 sind somit zu Demonstrationen sehr geeignet. Leider ist die Haltbarkeit nat\u00fcrlich begrenzt, doch kann man bei Vermeidung zu intensiver Bestrahlung mit Sonnen- oder Bogenlicht jahrelang mit den Fritschschen Filtern arbeiten.\nDie Gelatine mu\u00df von bester Qualit\u00e4t sein; man l\u00e4\u00dft sie in kaltem Wasser eine Stunde quellen, schmilzt sie dann im Wasserbad, verd\u00fcnnt auf doppeltes Volumen und filtriert. In den folgenden Rezepten ist die Gewichtsmenge Gelatine f\u00fcr die gequollene, aber nicht verd\u00fcnnte Gelatine gerechnet.\nRotfilter:\nKongorot Wasser Alkohol Gelatine\nRezepte (nach G. Fritsch) f\u00fcr Gelatinefilter.\n0,2\tI. Naphtolgr\u00fcn 0,4\n35.0\tWasser\t40,0\n10.0\tII. Doppelgr\u00fcn 0,05\n10,0 * Wasser\t20,0\nGr\u00fcnfilter (rotfrei):\nEinzeln l\u00f6sen, filtrieren, zur Mischung zuzusetzen :\nAlkohol 10,0 Gelatine 15,0\n*) Gr\u00f6\u00dfere Papiergesch\u00e4fte liefern solche Gelatinen, au\u00dferdem Herr E. Zimmermann, Leipzig, Emilienstr. 21.\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik, III, 2.\n4","page":0},{"file":"pb0050.txt","language":"de","ocr_de":"50 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nGr\u00fcnfilter mit Tartrazin:\nGr\u00fcnfilter:\nI.\tBrillantgr\u00fcn 0,2\nWasser\t40,0\nAlkohol\t20,0\nII.\tNaphtolgelb 0,05 Wasser\t20,0\nIII.\tGelatine\t20,0\nLichtgr\u00fcn\t0,5\nTartrazin\t0,3\nAlkohol\t10,0\nWasser\t200,0\nAcid. acet. 10,0 gutt.\nMit Gelatine begossene Spiegelglasplatte (ausfixierte Bromsilberplatte) 1 bis 2 Stunden in der Fl\u00fcssigkeit imbibie-ren, ohne zu waschen gut ablaufen lassen, an staubfreiem Ort zum Trocknen aufrecht stellen.\nBlau\u2019filter:\nViktoriablau 0,3 Alkohol 70 \u00b0/0 50,0 Methylviolett 0,1 Wasser\t20,0\nGelatine\t15,0\nDie geschmolzene Masse wird auf gut gereinigte horizontal gelegte Spiegelglasplatten gegossen. Nach dem Trocknen wird eine zweite Platte mit Balsam auf der Farbplatte festgekittet.\nc) Fl\u00fcssige Strahlenfilter. In noch h\u00f6herem Ma\u00df als die auf Glas gegossenen Gelatineplatten bieten die fl\u00fcssigen Lichtfilter den Vorteil, da\u00df man durch Wechsel der Schichtdicke und der Konzentration das Absorptionsverm\u00f6gen quantitativ genau abstufen und au\u00dferdem durch Mischung verschiedener L\u00f6sungen den ausgeschnittenen Spektralbezirk in oft weiten Grenzen verschieben kann.\nDie Gef\u00e4\u00dfe, in denen die Fl\u00fcssigkeiten zur Verwendung kommen, sind je nach dem speziellen Zweck und auch nach der Beschaffenheit der Fl\u00fcssigkeit selbst sehr verschieden.\nWo horizontale Schicht zul\u00e4ssig ist, ergibt es sich als das einfachste, Glasschalen mit ebenem Boden zu verwenden (z. B. sog. Petrischalen). F\u00fcr die h\u00e4ufiger gew\u00fcnschte vertikale Stellung der Schicht gen\u00fcgen in manchen F\u00e4llen die ganz billigen, in vielen Gr\u00f6\u00dfen zu erhaltenden eckigen Flaschen mit parallelen W\u00e4nden. Die gr\u00f6\u00dferen Handlungen f\u00fcr chemischen Bedarf f\u00fchren auch solche mit geschliffenen W\u00e4nden, die recht praktisch sind und auch in sehr verschiedenen Gr\u00f6\u00dfen hergestellt werden.\nWo es auf ganz gleichm\u00e4\u00dfige Schichtdicke ankommt, m\u00fcssen parallel-wandige Tr\u00f6ge mit geschliffenen Wandfl\u00e4chen benutzt werden. Au\u00dfer den einfachen, oben offenen Tr\u00f6gen werden auch solche geliefert, die einen aufgeschliffenen abnehmbaren Glasdeckel haben, oder einen festen Deckel mit Loch und eingeschliffenem St\u00f6psel.\nDer Kitt, mit dem viele dieser Tr\u00f6ge gekittet zu sein pflegen, vertr\u00e4gt Minerals\u00e4uren selbst in gro\u00dfer Verd\u00fcnnung nicht. Auch andere Fl\u00fcssigkeiten l\u00e4\u00dft man zweckm\u00e4\u00dfigerweise nur so lange im Trog, wie dieser gebraucht wird, da die Reinigung sonst schwierig ist.\nViolettfilter: Methylviolett 0 2 Alkohol\t5,0\nWasser\t40,0\nGelatine\t15,0","page":0},{"file":"pb0051.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung1 des Farbensinns.\n51\nBesser, aber auch nicht unbegrenzt haltbar sind Tr\u00f6ge, die aus einem U-f\u00f6rmigen St\u00fcck dicken, auf beiden Seiten eben geschliffenen Glases bestehen, auf das zu beiden Seiten Spiegelglasplatten mit Kanadabalsam aufgekittet werden. Man kann auch die Platten, statt sie aufzukitten, unter Zwischenlegung eines geeignet zugeschnittenen Gummiblattes durch Schrauben aufpressen und die Tr\u00f6ge zum Reinigen auseinander nehmen.\nPrismatische oder keilf\u00f6rmige Tr\u00f6ge gestatten die Schichtdicke einer farbigen Fl\u00fcssigkeit schnell zu variieren. Soll dabei Prismenwirkung vermieden werden, so setzt man hinter den mit Farbl\u00f6sung gef\u00fcllten Glaskeil einen ebensolchen mit Wasser gef\u00fcllten (Fig. 22).\nKeilf\u00f6rmige Absorbentien, die in jeder Lage benutzt werden k\u00f6nnen, lassen sich nach Oltmanns Vorschlag aus Gelatine gie\u00dfen.\nUm fl\u00fcssige Absorbentien in bequemer Weise schnell auf verschiedene Schichtdicken bringen zu k\u00f6nnen, sind unz\u00e4hlige Konstruktionen angegeben worden, die in den verschiedenen Kolorimetern Verwendung finden. Solche werden von den optischen Werkst\u00e4tten von Fr. Schmidt und Haensch, sowie von Zeiss u. a. hergestellt.\nZusammensetzung fl\u00fcssiger Strahlenfilter. Manche fl\u00fcssige Filter lassen sich aus einer einzigen, in Wasser oder Alkohol gel\u00f6sten Substanz hersteilen, andere verlangen die Mischung mehrerer Stoffe. Da die Mischungen gro\u00dfenteils viel weniger best\u00e4ndig sind, als getrennte L\u00f6sungen (besonders Mischungen von Anilinfarben mit Mineralstoffen), ist es oft vorteilhaft, zwei hintereinander gesetzte Tr\u00f6ge zu verwenden. Unumg\u00e4nglich wird das, wenn die Farbstoffe miteinander Umsetzungen eingehen, Niederschl\u00e4ge erzeugen usw.\nIch gebe in folgendem einige Farbl\u00f6sungen an, die h\u00e4ufig Verwendung finden k\u00f6nnen. (Vergl. Lit. 55.)\nRot. Sehr gute, licht- und luftbest\u00e4ndige Filter, die schon in wenigen Millimeter Schichtdicke alle nichtroten Strahlen absorbieren, erh\u00e4lt man durch Karminl\u00f6sungen, und zwar am besten mit Lithionkarmin. Sehr d\u00fcnne L\u00f6sungen oder Schichten lassen auch Blau und Violett durch. Verwendet man eine L\u00f6sung, die nur noch Rot, kein Orange mehr durchl\u00e4\u00dft, und setzt ihr tropfenweise eine konzentrierte L\u00f6sung zu, so schr\u00e4nkt sich der durchgelassene Spektralbezirk vom k\u00fcrzerwelligen Rot aus ein. Doch wird auch das l\u00e4ngerweflige Rot gleichzeitig etwas lichtschw\u00e4cher.\nVergleicht man ein Lithionkarminfilter mit einem gleich hell aussehenden Rubinglas spektroskopisch, so sieht man, da\u00df bei ersterem der Spektralbezirk enger ist, das Licht also reiner. Bei gleich breitem durchgelassenem Spektralbezirk ist das Karminfilter weit lichtst\u00e4rker als das Rubinglas.\nWill man ausschlie\u00dflich den l\u00e4ngerwelligen Teil des Rot, etwa die Gegend der Linie B durchlassen, so kombiniert man zweckm\u00e4\u00dfig eine L\u00f6sung von Methylgr\u00fcn oder Lichtgr\u00fcn mit einer Rubinglasscheibe. Letztere beseitigt das ganze Gr\u00fcn, erstere das k\u00fcrzerwellige Rot zwischen B und C, l\u00e4\u00dft dagegen das langwellige Rot durch, ebenso wie es verschiedene andere gr\u00fcne und blaue Anilinfarben tun.\nUm das kurzwellige Rot und Orange isoliert zu bekommen, kombiniert man eine Rubinscheibe oder besser einen Trog mit Karminl\u00f6sung mit einem\n4*\nFig. 22.","page":0},{"file":"pb0052.txt","language":"de","ocr_de":"52 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nTabelle 4\nDurchl\u00e4ssigkeit einiger fl\u00fcssiger Strahlenfilter f\u00fcr die Lichter verschiedener\nDie durch kein Absorbens geschw\u00e4chte Intensit\u00e4t\nWellenl\u00e4nge in pji\t\t748\t730\t713\t696\t680\t664\t649\t635\t622\t609\t597\t586\t576\t566\t557\nLithionkarmin 0,1 %\t\t70\t75\t79\t80\t76\t67\t55\t30\t10\t2\t\u2014\t\u2014\t\u2014\t\u2014\t\u2014\nFuchsin 0,1%\t\t66\t70\t73\t76\t77\t75\t70\t60\t45\t22\t10\t2\t\u2014\t\u2014\t\u2014\nSaffrarin 0,04%\t\t75\t80\t85\t87\t87\t85\t81\t74\t64\t45\t25\t8\t3\t\u2014\t\u2014\nBichromsaures\t\t45\t55\t63\t72\t80\t87\t94\t90\t80\t80\t87\t87\t80\t70\t60\nKalium 5%\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\nMonochromsaures\t\t73\t80\t86\t92\t95\t94\t90\t89\t90\t94\t96\t96\t96\t95\t94\nKalium 5%\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\nPikrins\u00e4ure 1 %\t\t78\t85\t91\t95\t97\t97\t91\t91\t90\t90\t90\t90\t90\t90\t50\nOrange G\t\t85\t88\t89\t90\t90\t90\t90\t90\t90\t88\t80\t65\t45\t15\t1\n(Gr\u00fcbler) 1%\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\nLichtgr\u00fcn (Gr\u00fcb\t\t80\t75\t60\t33\t9\t2\t\t\t\t\t\t\t\t1\t4\n1er) 0,25 %\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\nMethylgr\u00fcn (Gr\u00fcbler) 0,0001%\t\t67\t65\t62\t55\t24\t4\t0,5\t\t\"\t\t\t\t0,5\t1\t4\nKupferacetat, ges\u00e4ttigteL\u00f6sun\ter \u00f6\t\u2014\t\t\t1\t2\t4\t7\t14\t24\t35\t44\t52\t59\t65\t70\nCuprammonium\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\nsulfat 5% Pikrins\u00e4ure lgr.j\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\nges\u00e4tt. L\u00f6sung\t\t\t\t\t\t\t2\t3\t5\t8\t13\t19\t30\t42\t55\t65\nvon Kupferacetat 100 gr.\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\nblauen Kupferglas oder einer L\u00f6sung von Kupferacetat in geeigneter Konzentration. Mit letzterer L\u00f6sung kann man vom \u00e4u\u00dfersten Rot her beliebig gro\u00dfe Portionen des Rot wegschneiden, freilich nicht mit sehr scharfer Grenze.\nGelb. Ein Gelbfilter, das wirklich nur rein gelbe Strahlen durchl\u00e4\u00dft, gibt es nicht, wie leicht begreiflich, da der Bezirk im Spektrum, der das normale \u201ereine Gelb\u201c zeigt (also weder Orangegelb noch Gr\u00fcngelb), au\u00dferordentlich eng ist. Man mu\u00df stets einen Streifen Orange- oder Gelbgr\u00fcn mit in Kauf nehmen, die sich durch Mischung im Auge zu reinem Gelb vereinigen. Ein solches Filter l\u00e4\u00dft sich (allerdings nur kurze Zeit haltbar) herstellen, wenn man in Kupferacetatl\u00f6sung, die das ganze Rot und den gr\u00f6\u00dften Teil des Orange l\u00f6scht, tropfenweise ges\u00e4ttigte mit Essigs\u00e4ure anges\u00e4uerte L\u00f6sung von Orange G tr\u00f6pfelt, bis nur noch ein schmaler Streifen Gelbgr\u00fcn durchgelassen wird. Bringt man die beiden L\u00f6sungen in getrennte Tr\u00f6ge, so ist das Filter haltbar.\nDas Zettnowsehe Kupfer-Chromfilter72) ist ein Filter f\u00fcr Gr\u00fcngelb und wird nach Angaben des Autors hergestellt durch folgende Mischung:","page":0},{"file":"pb0053.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\n53\n(nach G. Busck).\nWellenl\u00e4nge, bei 10 mm Schichtdicke. Lichtquelle: Nernstlampe, jeder einzelnen Lichtart ist = 100 gesetzt.\n548\t540\t532\t525\t518\t511\t505\t499\t493\t487\t477\t472 467\t457\t452\t447\t443\t439\t435\n43\t15\t6\t3\t1\t*\t\t\t\u2014\t\t\t\u2014 _\t\t\t\u2014\t\t\tI\n91\t88\t84\t80\t74\t63\t48\t32\t15\t5\t\u2014\t\t\t\t\t\t\t\n92\t95\t94\t90\t82\t69\t50\t25\t9\t3\t\t\t\t\t\t\u2014\t\t\n8\t14\t25\t33\t42\t48\t51\t51\t46\t38\t14\t5\t3\t\u2014\t\u2014\t\u2014\t\u2014\t\t\u2014\n6\t10\t15\t20\t28\t40\t50\t60\t68\t72\t75\t75\t72\t63\t50\t36\t30\t26\t\u2014\n75\t79\t81\t83\t84\t85\t85\t85\t85\t85\t85\t85 i 85\t85\t85\t85\t85\t85\t85\n\u2014\t\u2014\t\u2014\t\u2014\t\u2014\t0,5\t1\t2\t4\t6\t12\t17\t21\t28\t35\t42\t46\t49\t50\n71\t74\t75\t75\t73\t65\t50\t25\t9\t4\t1\t\t\t\t\ti\t\t\u2014\nKupfernitrat 160 g, reine Chroms\u00e4ure 14 g, Wasser 250; je nach dem gew\u00fcnschten Spektralbezirk zu verd\u00fcnnen.\nAnderes Rezept: Kupfersulfat 175 g, Kaliumbichromat 17 g, Wasser 1000 g. Schichtdicke 1 bis 2 cm. Durchgelassener Bezirk je nach Schichtdicke und Spaltweite 580\u2014560 mm bis 590\u2014545, also engere oder weitere Bezirke aus dem Gelbgr\u00fcn. Nimmt man den Kupfergehalt geringer, den Chroms\u00e4uregehalt hoch, so erh\u00e4lt man ein Gelbbraun aussehendes weder gr\u00fcnliches noch orangefarbenes Gemisch.\nGr\u00fcn l\u00e4\u00dft sich durch mannigfache Kombinationen rein gewinnen und zwar sowohl das ganze Gr\u00fcn vom Gr\u00fcngelb an bis zum Blaugr\u00fcn, wie auch einzelne Teile. Zun\u00e4chst kann man die oben erw\u00e4hnten F ritsch sehen Rezepte nat\u00fcrlich auch in fl\u00fcssiger Form anwenden.\nGelbgr\u00fcn erh\u00e4lt man sehr lichtstark und haltbar, wenn man in ges\u00e4ttigter, mit Essigs\u00e4ure anges\u00e4uerter L\u00f6sung von Kaliumbichromat so viel Kupferacetat l\u00f6st, wie sich l\u00f6sen will. Je nach der Schichtdicke ist der lichtstark durchgelassene Bezirk verschieden gro\u00df, bei 1 cm Dicke etwa von","page":0},{"file":"pb0054.txt","language":"de","ocr_de":"54 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\n580 fifi bis 580 fi[i. Statt des Bichromates kann auch Pikrins\u00e4ure verwendet werden.\nSetzt man den genannten Mischungen ges\u00e4ttigte L\u00f6sung von Kupferacetat zu, so erweitert sich der durchgelassene Bezirk immer weiter nach dem Blau hin.\nGr\u00fcn ohne Gelbgr\u00fcn erh\u00e4lt man, indem man in ges\u00e4ttigte L\u00f6sung von Kaliummonochrom\u00e2t ammoniakalische L\u00f6sung von Kupferammoniaksulfat einflie\u00dfen l\u00e4\u00dft, bis der gew\u00fcnschte Spektralbezirk, etwa 535\u2014495 fi(i, abgegrenzt ist.\nBlaugr\u00fcn mit Cyanblau erh\u00e4lt man, indem man ges\u00e4ttigte L\u00f6sung von Methylgr\u00fcn oder Jodgr\u00fcn in anges\u00e4uerte Kupferacetatl\u00f6sung tropft.\nCyanblau allein wird durchgelassen, wenn man in der letztgenannten L\u00f6sung das Blaugr\u00fcn durch Zusatz von ein paar Tropfen Gentianaviolett-L\u00f6sung ausl\u00f6scht, oder (besser) durch Kombination mit einem zweiten Trog, der eine schwache L\u00f6sung von Kaliumpermanganat enth\u00e4lt. Letztere, die nur kurze Zeit haltbar ist, kann auch durch ein purpurfarbenes Manganglas ersetzt werden.\nDas gesamte Blau erh\u00e4lt man, indem man bei den genannten Kombinationen die Menge des Methylgr\u00fcn kleiner nimmt, so da\u00df auch noch Indigo durchgeht.\nAn einigen der genannten fl\u00fcssigen Lichtfilter hat auf meine Veranlassung G. Busck9 10) genauere Feststellungen \u00fcber das Absorptionsverm\u00f6gen gemacht und zwar bei denselben Konzentrationen, in denen ich die L\u00f6sungen zu verwenden pflege. Die Angaben beziehen sich auf eine Schichtdicke von 10mm. Gemessen wurde mit dem Helmholtzschen Spektrophotometer unter Benutzung von Nernstlampen als Lichtquellen. Die Durchl\u00e4ssigkeitswerte sind nat\u00fcrlich nur relative. Bei anderen Konzentrationen oder Schichtdicken w\u00fcrden sich die Kurven des Absorptionsverbrauchs zum Teil wesentlich anders darstellen. Beim Karmin z. B. kommt bei viel d\u00fcnneren L\u00f6sungen auch eine merkliche Durchl\u00e4ssigkeit f\u00fcr Blau zum Vorschein.\nFerner teile ich die Lan doit sch en Rezepte mit43):\nRot : Kristallviolett 5BC (Aktiengesellschaft f. Anilinfarben Berlin S.O.)\ngibt in geeigneter Schichtdicke ein rotes Band mit scharfer Grenze gegen Orange, au\u00dferdem Blauviolett, das beseitigt werden mu\u00df. Es werden 2 Tr\u00f6ge hintereinander gestellt.\nTrog I 0,05 g wasserfreies Kristallviolett in wenig Alkohol gel\u00f6st, verd\u00fcnnt auf 1000 cbcm\nWasser.................................Schichtdicke 20 cm\nTrog II 10 g Kaliummono chrom\u00e2t, 100 cbcm Wasser\t\u201e\t20 \u201e\nDurchgelassener Bezirk bei Koll.-Spalt 0,25 mm von 718 bis 639 [i[i.\nGelb: I Nickelsulfat 30 g, Wasser 100 g . .\t\u201e\t20\t\u201e\nII Kaliummonochromat 10:100 ....\t\u201e\t15\t\u201e\nHI Kaliumpermanganat 0,025:100 ...\t\u201e\t15\t\u201e\n(Bezirk: 614\u2014574).\nGr\u00fcn: I Kupferchlorid 60, Wasser 100 ...\t\u201e\t20\t\u201e\nII Kaliummonochromat 10:100 ....\t\u201e\t20\t\u201e\n(Bezirk: 540\u2014505).","page":0},{"file":"pb0055.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\n55\nBlaugr\u00fcn und\nCyanblau: I Doppelgr\u00fcn SF 0,02:100 Wasser\t. Schichtdicke 20\tcm\nII Kupfersulfat 15:100.......................... \u201e\t20\t\u201e\n(Bezirk: 526\u2014458).\nBlau: I Kristallviolett 5 BC 0,005:100\t...\t\u201e\t20\t\u201e\nII Kupfersulfat 15:100.......................... \u201e\t20\t\u201e\n(Bezirk: 478:460).\n3. Spektrale Lichtzerstreuung.\na) Allgemeines. Zur Gewinnung spektraler Lichter steht das Dispersionsspektrum und das Gitter-(oder Interferenz-)Spektrum zur Verf\u00fcgung. Die Unterschiede im Aussehen beider sind bekannt. Das Interferenzspektrum wird immer dann zu bevorzugen sein, wenn es f\u00fcr die Versuchsanordnung wichtig ist, da\u00df gleichen Abst\u00e4nden im Spektrum gleicher Unterschied der Wellenl\u00e4nge entspricht, und wo die relativ gro\u00dfe Lichtst\u00e4rke im Blau und Violett von Bedeutung ist. F\u00fcr die physiologisch-optischen Untersuchungen kommen diese Umst\u00e4nde verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig selten in Betracht, dagegen erweist sich h\u00e4ufig die geringere Gesamtlichtst\u00e4rke des Gitterspektrums gegen\u00fcber dem prismatischen als ung\u00fcnstig. Die guten Rowlandschen Gitter werden \u00fcbrigens m. W. zur Zeit gar nicht mehr gefertigt und die Thorp sehen billigen Abdr\u00fccke leisten l\u00e4ngst nicht dasselbe. Ein Nachteil, der sich bei Verwendung solcher Gitter recht st\u00f6rend bemerkbar macht, ist die nicht unbetr\u00e4chtliche Beimischung diffusen unzerlegten Lichtes, das die S\u00e4ttigung des ganzen Spektrums vermindert. Das macht sich auch in Ashers F\u00e4rbenmischapparat geltend. Ich bevorzuge daher das Dispersionsspektrum f\u00fcr fast alle Zwecke.\nNeben dem einfachen dreiseitigen Flintglasprisma der \u00e4lteren und einfachen Spektralapparate kommen zahlreiche Neukonstruktionen in Betracht; n\u00e4heres Eingehen auf sie ist hier nicht m\u00f6glich. Erw\u00e4hnt seien das Rutherfordprisma, die verschiedenen geradsichtigen Prismenkombinationen (\u201e\u00e0 vision directe\u201c) und endlich das kompliziert gebaute Prisma mit konstanter Deviation, auf das wir unten noch zur\u00fcckkommen werden. Alle diese Prismen haben eine gr\u00f6\u00dfere Dispersion als die einfachen dreiseitigen, geben daher ceteris paribus reinere Lichter.\nVielfach benutzt man auch Hohlprismen, die mit Schwefelkohlenstoff oder Zimts\u00e4ure-Athylester gef\u00fcllt sind. Besonders wenn man gro\u00dfe Prismen braucht, empfiehlt sich die Verwendung dieser Fl\u00fcssigkeiten wegen der geringeren Kosten. Das sogenannte Wernickesche Fl\u00fcssigkeitsprisma enth\u00e4lt teils Glas, teils Zimtester als brechende Substanzen. Die Brechungswirkung dieser Prismen ist von der Temperatur merklich abh\u00e4ngig.\nEine bei allen Spektralvorrichtungen (insbesondere bei Farbenmischapparaten f\u00fcr physiologische Zwecke) sehr zu beachtende Notwendigkeit ist die, auf gr\u00f6\u00dfte Reinheit aller Prismenfl\u00e4chen, \u00fcberhaupt aller im Strahlengang befindlichen Glas- bezw. Kalkspatfl\u00e4chen zu sehen. Wenn diese verstauben, oder, was bei Verunreinigung der Luft mit S\u00e4ure- etc. D\u00e4mpfen leicht geschieht, mit einem feinen Hauch beschlagen, so wird dadurch die Reinheit der Lichter stark beeintr\u00e4chtigt, um so mehr, je zahlreicher diese Fl\u00e4chen sind. Es ist zu bedenken, da\u00df im allgemeinen in der Ebene des","page":0},{"file":"pb0056.txt","language":"de","ocr_de":"56 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nOkulars das reelle Spektrum entworfen wird, also alle Lichtarten die Optik des Apparates durchsetzen und bis zum Okular gelangen. Unreinheiten der Glasfl\u00e4chen lassen daher gemischtes Licht im Apparat diffundieren, und vom Okular aus gesehen legt sich auf die Farbenfelder Wei\u00df und vermindert die S\u00e4ttigung, \u00e4hnlich wie dies bei den Gittern der Fall ist.\nIn anderer Weise noch st\u00f6render sind umschriebene Flecken auf dem Glase, die ebenso wie Bl\u00e4schen im Glase je nach ihrer Lage als schwarze oder als farbige Flecken im Gesichtsfeld sichtbar werden. Besonders ung\u00fcnstig sind Fingerabdr\u00fccke, deren Spuren schwer zu beseitigen sind. Bei feineren Apparaten m\u00fcssen die Glasfl\u00e4chen vor solchen Ber\u00fchrungen gesch\u00fctzt sein, ebenso vor jedem \u00fcberfl\u00fcssigen Luftzutritt, der Staub und D\u00e4mpfe mit sich bringen kann.\nFig. 23.\nF\u00fcr alle hier in Betracht kommenden Spektralbeobachtungen zu ber\u00fccksichtigen ist nat\u00fcrlich, da\u00df Okular- und Kollimatorspalt untereinander und mit den Kanten des Prismas genau parallel stehen m\u00fcssen, ferner da\u00df das Prisma f\u00fcr Lichter mittlerer Wellenl\u00e4nge im Minimum der Ablenkung orientiert sein mu\u00df.\nb) Schematische Darstellung der haupts\u00e4chlichsten Anordnungen f\u00fcr physiologische Beobachtungen am Spektrum.\nObjektives Spektrum. Auf den Spalt Sp wird durch das Beleuchtungssystem B der von der Lichtquelle (Sonne, Bogenlampenkohle, Kernst-st\u00e4bchen) F ausgehende Strahlenkegel konzentriert. Das Linsensystem Lt L2 bildet den Spalt vergr\u00f6\u00dfert auf dem wei\u00dfen Schirm Sch ab. Kach Erzielung scharfer Abbildung wird das Prisma P vor die Linse gesetzt (Fig. 23).\nZur Sichtbarmachung einzelner Spektral f\u00e4rb en auf dunklem Grunde wird der Schirm Sch entfernt, und an seine Stelle in gleicher Ebene ein mehr oder weniger schmaler wei\u00dfer Papierstreifen senkrecht aufgeh\u00e4ngt, der dann in einer Spektralfarbe leuchtet. Will man noch kleineres Feld, so befestigt man ein kleines Papierscheibchen an einem matt schwarzen Draht und bringt es in die Abbildungsebene Sch. Auf diese Art ermittelt man z. B. leicht","page":0},{"file":"pb0057.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\n57\ndie neutralen Stellen im Spektrum f\u00fcr die drei Typen von Dichromaten und bei pathologischen Farbensinnsformen.\nWill man einzelne Spektralteile auf ganz schwarzem Grunde haben, so verlegt man die Ebene Sch auf eine T\u00fcr, die 2 Dunkelzimmer trennt, oder auf die Vorderwand eines gro\u00dfen innen geschw\u00e4rzten Kastens. In diese Fl\u00e4che wird ein Ausschnitt von der Gr\u00f6\u00dfe des ganzen Spektrums gemacht\nsn\nF\no\nund vor diesem dann das erw\u00e4hnte wei\u00dfe Objekt zum Auffangen isolierter Lichter angebracht.\nSubjektives Spektrum. Die \u00fcbliche Anordnung zur Betrachtung des ganzen Spektrums (eventuell Absorptionsstreifen, Fraunhofersche Linien, Metallspektren, Funkenspektren) zeigt Fig. 24. Der Spalt Sp wird durch die Linsen Lj und L2 in der Ebene AB abgebildet. Er befindet sich im Brennpunkt von Lx. Zwischen Lj und L2 steht das Prisma P. Mit dem Okular 0 als Lupe betrachtet man das in der Ebene AB befindliche Spektrum. In dieser Ebene kann man Diaphragmen in Schieberform anbringen, die gestatten, Teile des Spektrums zu verdecken, die bei der Beobachtung st\u00f6ren w\u00fcrden.\nF\u00fcr physiologisch-optische Zwecke wird jetzt die zuerst von Maxwell (53) angewandte Anordnung viel gebraucht, die gestattet, eine etwas gr\u00f6\u00dfere Fl\u00e4che, n\u00e4mlich die Prismafl\u00e4che in einem bestimmten homogenen Licht leuchten zu sehen (ohne das \u00fcbrige Spektrum). Dabei f\u00e4llt (Fig. 25) das Okular weg und an seiner Stelle ist ein Okularspalt in der Abbildungsebene des Spektrums angebracht. Das an diesen Spalt m\u00f6glichst nahe heranzubringende Auge sieht dann die Linsenfl\u00e4che L2 in einem homogenen","page":0},{"file":"pb0058.txt","language":"de","ocr_de":"58 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nLicht, dessen Wellenl\u00e4nge entweder durch Verschiebung von Sp2 oder von SpA (samt Lichtquelle und Kollimatorlinse L,) oder durch Drehen des Prismas beliebig gew\u00e4hlt werden kann.\nDie beiden Spalte m\u00fcssen in konjugierten Ebenen liegen, wenn das Licht ein wirklich homogenes sein soll. Ob diese Bedingung erf\u00fcllt ist, pr\u00fcft man, indem man vor den ganz eng gestellten Spalt Spt eine Lichtquelle mit scharfem Linienspektrum (Natriumflamme, Quecksilberlampe, Heliumr\u00f6hre) bringt, deren Bild durch die Linse L2 auf dem (Okular-) Sp2 entworfen wird, und nun diesen Okularspalt durch eine Vorgesetzte Lupe betrachtet. Erscheinen die R\u00e4nder von Sp2 und das Bild von Spt gleichzeitig scharf und zeigen sie bei seitlichen Bewegungen des Kopfes keine Parallaxe, so ist die Einstellung richtig.\nWichtig und in verschiedener Weise ausf\u00fchrbar ist die Anbringung der Lichtquelle vor dem Spalt Spt. Dieser mu\u00df in allen seinen Teilen gleichm\u00e4\u00dfig beleuchtet sein und die Strahlen m\u00fcssen so verlaufen, da\u00df Sp, selbst als Lichtquelle f\u00fcr das dahinter liegende optische System dient. Dies kann erreicht werden, indem man an Sp, eine Milchglasscheibe dicht anlegt. Das bedingt nat\u00fcrlich betr\u00e4chtlichen Lichtverlust. Man kann auch die Lichtquelle, wenn sie an sich eine gen\u00fcgend gro\u00dfe Fl\u00e4che (gr\u00f6\u00dfer als der Spalt)\nund gleichm\u00e4\u00dfige Intensit\u00e4t besitzt, in beliebig gr\u00f6\u00dferem Abstand von Spt anbringen.\nBleibt Spt in seiner Weite konstant, so kann man die Lichtquelle durch ein Linsensystem (Fig. 26) in der Spaltebene abbilden, z. B. wie Gullstrand empfiehlt ein Nernstst\u00e4bchen. Dabei wird eine so gro\u00dfe Lichtmenge auf den Spalt konzentriert, da\u00df man diesen sehr eng nehmen kann. Bei meinem Farbenmischapparat (den die optische Werkst\u00e4tte Fr. Schmidt und Haensch konstruiert hat) ist die Gleichm\u00e4\u00dfigkeit der leuchtenden Fl\u00e4che auf andere Art erreicht, s. o. S. 3 unten.\nAls ein gro\u00dfer Vorzug gegen\u00fcber fr\u00fcheren Konstruktionen erscheint mir das bei diesem Farbenmischapparat neuerdings angewandte Verfahren zur Einstellung verschiedener Wellenl\u00e4ngen. Bei diesem Apparat stehen sowohl der Kollimatorspalt wie der Okularspalt ganz fest, und nur das Prisma \u201emit konstanter Deviation\u201c ist drehbar. Die Drehung einer solchen relativ kleinen Masse von geringer r\u00e4umlichen Ausdehnung l\u00e4\u00dft sich durch sehr\nFig. 26.\nfeine Schrauben \u00e4u\u00dferst exakt und leicht bewirken.\nF\u00fcr den h\u00e4ufig eintretenden Fall, da\u00df man bei physiologisch-optischen Untersuchungen ein Feld von 1 bis ca. 6\u00b0 Gesichtswinkel mit einem bestimmten homogenen Licht erleuchten und von einem gro\u00dfen irgendwie beleuchteten Feld umgeben betrachten will (etwa bei Versuchen nach der Heringschen Fleckmethode), bew\u00e4hrt sich die oben S. 57 kurz beschriebene Methode in einer Ausgestaltung, wie sie bei den Untersuchungen von v. Kries vielfach verwendet worden ist, und die in Fig. 27 in einer der verschiedenen denkbaren Spezialformen wiedergegeben ist.\nDie Lichtquelle, etwa ein Auerbrenner B beleuchtet den Kollimatorspalt C Sp, der am Ende des Rohres R angebracht ist. Am anderen Ende","page":0},{"file":"pb0059.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\n59\nvon R befindet sich die Linse L1? in deren Brennpunkt C Sp liegt. B und R sind fest miteinander verbunden und k\u00f6nnen durch eine Schraube gemeinsam um den Punkt X, den Mittelpunkt der Linse L! gedreht werden. Die Gr\u00f6\u00dfe der Drehung zeigt der Index J an der Skala Sc an. Dicht an R ansto\u00dfend, aber mit ihm nicht fest verbunden ist die geradsichtige Prismenkombination P, an deren anderem Ende sich die Linse L2 befindet. Ein in deren Brennpunkt befindliches Auge sieht die Fl\u00e4che von L2 mit^einem homogenen Licht erleuchtet, dessen Wellenl\u00e4nge durch Drehung des Systems L^C Sp, BJ willk\u00fcrlich gew\u00e4hlt werden kann.\nln dem vorderen Brennpunkt von L2 kann nun, wie in der Fig. 27 angenommen, ein Okularspalt (OcSp) angebracht werden, der mit dem Rohr, das den Prismak\u00f6rper P enth\u00e4lt, irgendwie fest verbunden ist. Durch eine vor L2 angebrachte Fl\u00e4che F mit beliebig zu w\u00e4hlender \u00d6ffnung \u00d6 kann der Gesichtswinkel reguliert werden, unter dem das farbige Licht sichtbar wird.\nNat\u00fcrlich kann man auch C Sp feststehen lassen und Oc Sp seitlich l\u00e4ngs einer mit Skala versehenen Schiene Sch verschieben und dadurch die Wellenl\u00e4nge \u00e4ndern. Noch besser w\u00fcrde eine Einrichtung sein, bei der sowohl C Sp wie Oc Sp feststehen und statt des geradsichtigen Prismenk\u00f6rpers P ein Prismenk\u00f6rper mit konstanter Deviation, um seine vertikale Achse drehbar, angebracht ist, durch dessen Drehung die Wellenl\u00e4nge variiert wird.\nDie Intensit\u00e4t kann, wie in Fig. 27 angenommen, durch \u00c4nderung der Weite von C Sp erfolgen, oder, wenn man die damit verkn\u00fcpfte \u00c4nderung der Reinheit des Spektrums vermeiden will, so kann man die von Gullstrand29) (s. S. 58) beschriebene Anordnung verwenden und eine Lichtquelle, etwa ein Nernstst\u00e4bchen in der Ebene des (unver\u00e4nderlichen) Kollimatorspalts durch ein Linsenpaar abbilden und zwischen diese Linsen ein Paar gegeneinander verdrehbarer Nicol scher Prismen anbringen, wie es schon im Helmholtz sehen Farbenmischapparat zur Intensit\u00e4tsregulierung neben Spaltweiten\u00e4nderung benutzt wurde.\nc) Eichung von Spektralapparaten. Die Eichung der beschriebenen Spektralvorrichtungen erfolgt mittels der oben S. 6 u. 7 angegebenen Lichtquellen, die ein Linienspektrum geben. Hierdurch legt man f\u00fcr einzelne bestimmte Wellenl\u00e4ngen die entsprechenden Punkte der Skala fest, an der die Verschiebung sei es des Okularspaltes, sei es des Kollimatorrohres oder die Drehung des Prismas abgelesen wird. F\u00fcr die \u00fcbrigen Wellenl\u00e4ngen kann","page":0},{"file":"pb0060.txt","language":"de","ocr_de":"60 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nman dann graphisch interpolieren, indem man auf Millimeterpapier die Teilstriche der Skala als Abszissen, die Wellenl\u00e4ngen als Ordinaten auftr\u00e4gt. Hat man f\u00fcr eine gen\u00fcgende Zahl von Wellenl\u00e4ngen die zugeh\u00f6rigen Teilstriche bestimmt, und die ihnen entsprechenden Punkte im Koordinatensystem eingetragen, so kann man diese Punkte durch eine Kurve verbinden und somit auch die \u00fcbrigen Wellenl\u00e4ngen zu den Teilstrichen in die richtige Beziehung setzen.\nWill man rechnerisch interpolieren, so bedient man sich der Cauchy-schen Dispersionsformel:\nT-A + S\nworin T der Skalenteilstrich ist, dem die Wellenl\u00e4nge X entspricht. Man berechnet die Gr\u00f6\u00dfen A und B f\u00fcr ein bestimmtes Intervall des Spektrums, z. B. f\u00fcr die Strecke von der Lithiumlinie (X = 670,8) bis zur Natriumlinie (>1 = 589,2) als 2 Unbekannte aus 2 Gleichungen. F\u00fcr jede Wellenl\u00e4nge, die zwischen 670,8 und 589,2 liegt, erh\u00e4lt man nun das zugeh\u00f6rige T durch Einsetzen der gefundenen Werte f\u00fcr A und B., und umgekehrt.\nEbenso verf\u00e4hrt man f\u00fcr die Strecke zwischen der Natrium- und der Thalliumlinie, wo die Werte f\u00fcr A und B andere sind, usf. Je enger die f\u00fcr die Berechnung von A und B gew\u00e4hlten Punkte auf der Skala beieinander liegen, desto genauer wird die Interpolation.\nHat man sich auf Grund dieser Berechnung eine Tabelle f\u00fcr die korrespondierenden Werte von T und X angelegt, so braucht man im allgemeinen nur von Zeit zu Zeit f\u00fcr irgend eine bestimmte Linie zu kontrollieren, ob der zugeh\u00f6rige Wert T noch stimmt. Bei allen Apparaten, die ich zu Gesicht bekommen habe, sind gr\u00f6\u00dfere und kleinere Verschiebungen aus unbekannten Ursachen unvermeidlich, weshalb es sich empfiehlt, namentlich an gr\u00f6\u00dferen, komplizierten Spektralapparaten vor (und wom\u00f6glich auch nach) jedem wichtigen Versuch eine Linie zu kontrollieren.\nd) Die Unreinheit des Spektrums. Da der Kollimatorspalt des Spektralapparates keine mathematische Linie darstellt, sondern eine gewisse Breite hat, mu\u00df das entworfene Spektrum stets eine gewisse Unreinheit zeigen. Wird, wie bei der Helmholtzschen Anordnung, das Spektrum objektiv in der Ebene des Okular- (oder Austritts-)spaltes entworfen, so hat man sich hier eigentlich eine gro\u00dfe Zahl von Spektren zu denken, die um eine Kleinigkeit gegeneinander verschoben sind, um so mehr, je breiter der Kollimator- (oder Eintritts-)spalt ist. F\u00fcr das vor dem Okularspalt befindliche Auge tritt noch eine zweite Ursache der Unreinheit hinzu, n\u00e4mlich die nicht zu vernachl\u00e4ssigende Breite des Okularspaltes. Durch die dem rechten Spaltrand benachbarten Spaltteile tritt ein anderes Licht aus, als neben dem linken Spaltrand und als in der Spaltmitte. Alle diese Lichtarten mischen sich im Auge des Beobachters.\nUm die Unreinheit m\u00f6glichst gering zu machen, ist es angezeigt, die Spalte m\u00f6glichst eng zu machen. Eine Grenze ist der Spaltverengerung praktisch h\u00e4ufig schon durch die Intensit\u00e4tsverh\u00e4ltnisse gezogen, indem mit enger werdendem Spalt die durchgelassene Lichtmenge sinkt, wodurch man also eventuell zur Verwendung intensiverer Lichtquellen gezwungen wird. Weiterhin stellen sich aber auch die Beugungserscheinungen bei sehr engen","page":0},{"file":"pb0061.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\n61\nSpalten st\u00f6rend ein. F\u00fcr den Okularspalt sind schon Spaltweiten um *ll0 mm sehr bedenklich, w\u00e4hrend beim Kollimatorspalt f\u00fcr manche Zwecke ohne Schaden auf 1/20mni heruntergegangen werden kann.\nDie Messung der Unreinheit des Spektrums, soweit sie durch den Okularspalt bedingt ist (uj), geschieht einfach in der Weise, da\u00df man den ganz eng gemachten Kollimatorspalt mit homogenem Licht erleuchtet oder mit einem Licht, das ein deutliches Linienspektrum gibt, etwa einer mit Wasserstoff gef\u00fcllten Geisslersehen R\u00f6hre. Man stellt den Apparat so ein, da\u00df die rote Linie in den Okularspalt f\u00e4llt, und beobachtet diesen samt der in ihm sichtbaren Linie durch eine Lupe. Nun stellt man den Kollimator so, da\u00df das Linienbild eben neben dem rechten Spaltrand aufzutauchen beginnt, und liest die Kollimatorskala ab. Alsdann verschiebt man die Linie zum linken Spaltrand und liest wieder ab. Hat man die Kollimatorskala nach Wellenl\u00e4ngen geeicht (s. o. S. 59), so hat man damit direkt den Grad der Unreinheit.\nEs m\u00f6ge z. B. bei einer gegebenen Weite des Okularspaltes die Verschiebung der Linie von einem Teilstrich zum anderen 7 Teilstriche der Skala betragen, und es m\u00f6gen 10 Teilstriche der Skala 12[i(i entsprechen,\nso ist die Unreinheit ux =\n7-12\n10\n= 8,4^.\nUm den Einflu\u00df der Kollimatorspaltweite auf die Unreinheit (u2) zu bestimmen, verf\u00e4hrt man gerade umgekehrt, d. h. man bringt die Lichtquelle vor den m\u00f6glichst engen Okularspalt, stellt den Kollimatorspalt auf eine bestimmte Weite, etwa 0,1mm und l\u00e4\u00dft nun ihn von der Lichtlinie durchwandern, unter Ablesung der Skala.\nDie totale Unreinheit ergibt sich dann als die Summe der durch die beiden Spalten bedingtenUnreinheiten, alsoUtotai=u1 +u2.\nAu\u00dferordentlich vereinfacht wird die Bestimmung der Unreinheit durch einen Zusatzapparat, wie er an meinem mehrfach erw\u00e4hnten Farbenmischapparat angebracht ist und an jedem Spektrophotometer angebracht werden kann. Der Apparat, der m. W. von der Firma Fr. Schmidt u. Haensch zuerst angewandt worden ist, besteht aus einem einfachen geradsichtigen Taschenspektroskop mit seitlich zu erleuchtender Wellenl\u00e4ngenskala. Dieses wird vor dem Okular-(Aus-tritts-) spalt des Spektralapparates angebracht, wobei zwischen diesem Spalt und dem Eintritts spalt des Taschenspektroskops eine Linse eingeschaltet ist, die jenen Spalt scharf auf diesem abbildet. Die beiden Spalten werden gekreuzt gestellt, wie es Fig. 28 zeigt, der Spalt des Taschenspektroskops horizontal. Dieser Spalt mu\u00df ganz eng sein. Ist nun der Kollimatorspalt des zu pr\u00fcfenden Spektralapparates mit gemischtem wei\u00dfem Licht erf\u00fcllt, so sieht man durch das Taschenspektroskop eine Linie in schr\u00e4ger Lage, wie Fig. 29 zeigt. Die schiefe Lage wird hervorgerufen durch die im Taschenspektroskop erfolgende verschiedene Ablenkung des-aus dem Okularspalt austretenden Lichtes verschiedener Wellenl\u00e4nge.","page":0},{"file":"pb0062.txt","language":"de","ocr_de":"62 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nDie Linie l\u00e4ge horizontal, wenn nur Licht einer einzigen Wellenl\u00e4nge den Spalt des Spektroskopes durchsetzen w\u00fcrde. Ist der Eintrittsspalt sowohl des Taschenspektroskops wie des zu pr\u00fcfenden Spektroskops sehr eng, so ist diese Linie sehr fein. Die Gr\u00f6\u00dfe ut in Fig. 29, an der Wellenl\u00e4ngenskala abgelesen, ergibt die Unreinheit des Lichtes, soweit sie hervorgerufen wird durch die Breite des Okularspaltes. Man sieht ohne weiteres, da\u00df Uj um so kleiner werden mu\u00df, je enger dieser (vertikale) Spalt ist.\nWird der Eintrittsspalt (Kollimatorspalt) des zu pr\u00fcfenden Instruments erweitert, so nimmt die Linie die Form an, die Fig. 30 zeigt (immer noch angenommen, da\u00df der Spalt des Taschenspektroskops ganz eng bleibt); u2 ist dann die durch den Eintrittsspalt hervorgerufene Unreinheit. Die Summe ux -}- u2 stellt die totale Unreinheit dar.\nFig. 30.\nDieser Zusatzapparat erm\u00f6glicht \u00fcbrigens, wie man sieht, auch die direkte Ablesung der Wellenl\u00e4nge der Lichter, die aus dem Spektralapparat austreten, macht also eine Eichung desselben f\u00fcr viele F\u00e4lle \u00fcberfl\u00fcssig. Auch wenn ein Lichtgemisch aus dem Austrittsspalt tritt, erkennt 'inan dessen Komponenten an den verschiedenen schr\u00e4gen Lichtlinien.\nEinflu\u00df der Konstruktion des Spektralapparates auf die Reinheit des Lichtes. Bei gegebenen Spalt weiten h\u00e4ngt der Reinheitsgrad des Spektrums noch ab 1. von der Dispersion des Prismas und 2. von den Dimensionen des Instrumentes, mit anderen Worten also von der L\u00e4nge des Spektrums, das in der Ebene des Austrittsspaltes entworfen wird. Man hat sich, um die Dimensionen nicht allzugro\u00df w\u00e4hlen zu m\u00fcssen, bestrebt, die Dispersion m\u00f6glichst gro\u00df zu machen. So verwendet man jetzt mit Vorliebe statt des einfachen Flintglasprismas das dreiteilige Rutherfordprisma, oder die geradsichtigen Prismenkombinationen, die noch h\u00f6here Dispersion ergeben.\nTabelle 5 gibt nach Messungen aus dem Laboratorium von Fr. Schmidt u. Haensch in Berlin f\u00fcr diese 3 brechenden K\u00f6rper die Unreinheit f\u00fcr 4 verschiedene Spektralregionen an, und zwar nur die durch einen der Spalte bedingte Unreinheit. Eintritts- wie Austrittsspalt waren 0,5 mm breit. Die totale Unreinheit w\u00fcrde also durch Verdoppelung jedes der Werte erhalten werden.\nDie \u00dcberlegenheit der komplizierten Prismenk\u00f6rper ist offensichtlich. Zugleich sieht man, wie die geringere Dispersion f\u00fcr die langwelligen Strahlen die Unreinheit in dieser Spektralregion erh\u00f6ht. Bei violettem Licht k\u00f6nnen","page":0},{"file":"pb0063.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\ndie Spalten 3 mal so weit als bei rotem Lieht genommen werden, ohne die Reinheit zu verringern.\nTabelle 5.\nDispersion :\t\tFlintglasprisma C \u2014 F = 1056'\tRutherfordprisma C \u2014 F = 3\u00b026'\tPrismenk\u00f6rper \u00e0 vision directe C \u2014 F = 5\u00b030/\nUnreinheit iu in fifi f\u00fcr die Lichter:\trot A = 650\t12\t9\t7\n\tgelb A = 580\t11\t6\u20147\t4\n\tblau A = 450\t6\u20147\t4\t2,5\n\tviolett A = 400\t4 1\t3\t1,5\nBei gegebener Dispersion ist das objektive Spektrum, das in der Ebene des Okularspaltes entworfen wird, um so l\u00e4nger, je gr\u00f6\u00dfer die Brennweite der Linsen ist und je gr\u00f6\u00dfer demnach die Dimensionen des Apparates sind. Gr\u00f6\u00dfere Apparate geben also ceteris paribus reinere Lichter. Da die langen Rohre unhandlich sind, hat v. Kries24) bei einem Teil seiner Versuche einen Farbenmischapparat verwendet, dessen Kollimatorspaltvorrichtung in der Wand des Dunkelzimmers befestigt ist, w\u00e4hrend das Prisma samt Okularrohr frei, ohne Kollimatorrohr, auf einem Tisch im Dunkelzimmer, ca. 1 Meter von der Spaltvorrichtung entfernt aufgestellt war.\nBei meinem gro\u00dfen Farbenmischapparat konnten ziemlich lange Rohre verwendet werden, da die Einstellung der verschiedenen Wellenl\u00e4ngen durch Drehung des Prismas bei konstanter Stellung der Spalten und Rohre erfolgt.\nZu erw\u00e4hnen ist endlich, da\u00df man, wo man recht reine Lichter braucht, zweckm\u00e4\u00dfig stets vor den Kollimatorspalt ein Lichtfilter vorschaltet, das m\u00f6glichst viel von den gerade nicht erw\u00fcnschten anderen Lichtarten beseitigt. Die Wirkung solcher Filter ist sehr betr\u00e4chtlich, sie beseitigt vor allem auch das unvermeidliche diffuse Licht im Apparat, das durch Reflexionen entsteht; man kann dann auch gr\u00f6\u00dfere Spaltweiten verwenden, als wenn man ohne Filter arbeitet. Ausgeschlossen bleibt die Einschaltung von Filtern in solchen F\u00e4llen, in denen die verschiedenen Portionen eines und desselben Spektrums verglichen werden sollen.\nII. Farbenmischung.\nVon den Methoden der Farbenmischung werden hier nur die der sogenannten additiven Mischung behandelt, die der subtraktiven dagegen unber\u00fccksichtigt gelassen. Auch von den ersteren kann in dem verf\u00fcgbaren Raum nur das Allgemeine und Grunds\u00e4tzliche besprochen werden; genauere Beschreibung auch nur der wichtigsten Farbenmischapparate in ihren Einzelheiten, Arbeitsbedingungen und Fehlerquellen mu\u00df unterbleiben, ich gehe vielmehr auf die einzelnen Konstruktionen nur insoweit ein, als sie etwas","page":0},{"file":"pb0064.txt","language":"de","ocr_de":"64 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nihnen Eigent\u00fcmliches und vom Standpunkt der Methodik Interessierendes bieten. Eine Anleitung zum Arbeiten mit jedem der erw\u00e4hnten Apparate w\u00fcrde den Rahmen dieser Darstellung bei weitem \u00fcbersteigen.\n1. Farbenkreisel.\n(Vgl. hierzu auch das oben S. 32 f \u00fcber intermittierende Lichtreizung Gesagte.)\nDie Kreiselmischung hat f\u00fcr viele Versuche gro\u00dfe Vorz\u00fcge vor allen anderen Mischungsmethoden und wird daher auch in vielseitiger Weise verwendet.\nBei den Kreiseln mit Handbetrieb ist eine mehrfache \u00dcbersetzung n\u00f6tig, um gen\u00fcgend gro\u00dfe Ge-\nFig. 31a.\tFig. 31b.\nZwei Farbenkreisei von E. Zimmermann (Leipzig).\nschwindigkeit zu erhalten. Seiner soliden und zweckm\u00e4\u00dfigen Konstruktion wegen ist der von Universit\u00e4tsmechaniker Rothe in Leipzig verfertigte Kreisel sehr verbreitet, weniger der nur f\u00fcr bestimmte Zwecke empfehlenswerte Kreisel mit Tretvorrichtung. Auch E. Zimmermann (Leipzig) liefert gute Kreisel verschiedener Konstruktion. Der Rothesche Kreisel wird jetzt auch mit einem Tr\u00e4ger f\u00fcr eine zweite Kreiselachse geliefert, auf welche die Rothe sehen Scheiben ebenfalls passen. Man kann dann beide Kreisel koppeln oder einen (oder auch beide) mit Motorkraft betreiben.\nDer Betrieb mit Uhrwerk wird jetzt weniger als fr\u00fcher benutzt, seit die bequemen Elektromotoren zur Verf\u00fcgung stehen. Nur wo ein ganz konstanter Gang verlangt wird, bleibt das Uhrwerk noch immer das Beste.\nIch habe vielfach einen Kreisel verwendet, der von Herrn W. Oehmke (Berlin, Physiol. Institut) nach meiner Angabe hergestellt worden und recht zweckm\u00e4\u00dfig ist. Er ist so eingerichtet, da\u00df die Rotheschen Scheiben darauf passen. Die Transmissionsschnur greift entweder an der Hauptachse des Kreisels direkt an, oder an einem Vorgelege, das auf jeder Achse ein gro\u00dfes","page":0},{"file":"pb0065.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\n65\nund ein kleines Rad tr\u00e4gt, so da\u00df man nach Belieben auf sehr gro\u00dfe oder kleine Geschwindigkeiten einstellen kann. Eine Schraube ohne Ende auf der Hauptachse greift in ein Zahnrad ein, welches einen verstellbaren Registrierkontakt tr\u00e4gt, um die Umdrehungsfrequenz graphisch registrieren zu lassen. Nach Belieben kann man jede Umdrehung, oder jede zweite, vierte usw. registrieren lassen.\nUnbequem ist bei den meisten Kreiseln die Notwendigkeit, zum Verstellen der Sektorbreite jedesmal den Kreisel anhalten zu m\u00fcssen. Marb e48_50) hat deshalb von E. Zimmermann (Leipzig) einen w\u00e4hrend des Ganges verstellbaren Kreisel f\u00fcr Motorbetrieb anfertigen lassen. Neuerdings hat Zimmermann diesen Kreisel wesentlich verbessert, indem die Verstellung der beiden Scheiben gegeneinander durch eine mit Spiralnuten versehene Achse bewirkt wird, die sich in einem Mantelrohr mit F\u00fchrungsstiften durch eine Stellschraube drehen l\u00e4\u00dft.\nDie horizontal freilaufenden Kreisel, die mit einer Schnur abgezogen werden (wie sie Helmholtz in seiner physiologischen Optik beschreibt und abbildet) werden heute wohl kaum mehr verwendet.\nF\u00fcr besondere F\u00e4lle kann man statt der rotierenden Scheibe einen rotierenden Zylinder mit Vorteil verwenden, der wie die Trommel eines Kymographions mit Papier bezogen wird. Klebt man beispielsweise zwei dreieckige farbige Papiere, ein blaues und ein rotes so, wie es Fig. 32 zeigt, aneinander und legt sie um die Trommel derart, da\u00df a mit a', b mit b' zur Deckung kommen, und l\u00e4\u00dft nun den Zylinder rasch um seine Achse rotieren, so kann man sich s\u00e4mtliche Mischungsabstufungen vom reinen Rot zum reinen Blau nebeneinander veranschaulichen.\nBei \u00e4hnlicher Mischung einer Farbe mit Wei\u00df oder mit Schwarz zeigen sich die verschiedenen S\u00e4ttigungs-bezw. Intensit\u00e4ts ab stufungen.\nMischt man auf einem Kreisel Rot, Gr\u00fcn und Blau (Violett) in richtigen Verh\u00e4ltnissen, so wird bekanntlich auch im hellen Zimmer nicht Wei\u00df, sondern Grau erzielt. Ein leuchtendes Wei\u00df erzielt v. Kries in einem wirkungsvollen Vorlesungsversuch, indem er im dunklen Saal ein kreisrundes Diaphragma mittels einer Bogenlampe auf die Kreiselscheibe projiziert, so da\u00df gerade nur diese bestrahlt wird und im Kontrast mit der dunklen Umgebung rein wei\u00df erscheint.\nDurchsichtige Kreiselscheiben aus Glasst\u00fccken oder Gelatine- (bezw. Flexoid-) Scheiben zur Projektion zu verwenden, bietet kaum Vorteile vor den nachstehend beschriebenen anderen Methoden additiver Mischung ohne Kreisel.\nxmteTL\nFig. 32.\nUnter Umst\u00e4nden kann die schnelle Oszillation zweier Lichtfilter im Schnittpunkt der Strahlen eines Projektionssystems in Betracht kommen, was technisch leicht zu machen ist und nur kleine Filterst\u00fccke verlangt. Bei getrennten Lichtquellen kann auch die partiell belegte Spiegelscheibe verwendet werden, die in meinem Spektralmischapparat die Mischung besorgt. Eine Lichtquelle sendet ihr Licht durch die Scheibe, die Strahlen der anderen werden von den versilberten Sektoren reflektiert. Zwei Qua-Tigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 2.\t5","page":0},{"file":"pb0066.txt","language":"de","ocr_de":"66 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\ndranten sind versilbert, die anderen 2 durchsichtig. Auch f\u00fcr die objektive Darstellung der Farbenmischung mittels Projektion eignet sich dieses Verfahren.\nEwald22) hat neuerdings eine h\u00fcbsche Methode angegeben, die auf der Umkehrung des Zyklostat-Prinzips beruht und von ihm Zykloskop genannt wird. Dabei k\u00f6nnen die Farbenscheiben fest sein und ihr optisches Bild wird durch ein Prisma in Rotation versetzt. N\u00e4heres siehe in der Originalpublikation.\n2.\tFarbenmischung ohne Farbenkreisel und ohne Spektralapparate.\nUngez\u00e4hlte Methoden gibt es, mittels deren man durch Lichtfilter oder Pigmente gewonnene farbige Lichter mischen kann, ohne den Kreisel zu benutzen. Die meisten lassen sich mit geringen Modifikationen sowohl f\u00fcr\nsogenannte \u201esubjektive\u201c Beobachtung durch einen einzelnen Beobachter, wie auch f\u00fcr \u201eobjektive\u201c Demonstrationen (Projektion in gr\u00f6\u00dferem Zuschauerkreis) verwenden. Ich erw\u00e4hne kurz einige I der gebr\u00e4uchlichsten, und zwar in ^ der f\u00fcr objektive Demonstration geeigneten Form.\n1. Zwei Projektionsapparate beleuchten gemeinsam dasselbe Feld. Vor jedem derselben befindet sich ein Lichtfilter. Indem man das Verh\u00e4ltnis der von den beiden Lichtquellen ausgesandten Lichtmengen durch Blenden oder\nsonstwie reguliert, kann man das Mischungsverh\u00e4ltnis nach Wunsch bestimmen.\n2.\tVor (oder in der Richtung des Strahlenganges gerechnet: hinter) dem Projektionsobjektiv einer Bogenlampe bringt man die zwei Filter, deren Licht gemischt werden soll, dicht nebeneinander an, so da\u00df ein Teil des Lichtes das eine, ein Teil das andere Filter passieren mu\u00df. Indem man die Filter verschiebt, \u00e4ndert man das Mischungsverh\u00e4ltnis.\n3.\tDas Licht L sendet Strahlen durch das Lichtfilter F 1 auf den Schirm Sch. Zugleich sendet sie Strahlen durch ein anderes Filter F2 3 4 auf den Spiegel Sp, der sie auf Sch reflektiert. Ein Nicolpaar NLN2 oder ein Episko-tister regulieren die Intensit\u00e4t einer oder beider Komponenten und damit das Mischungsverh\u00e4ltnis (Fig. 33).\n4.\tZwischen die Beleuchtungslinse B und die Projektionslinsen L1L2 wird ein Rahmen geschoben, in dem die beiden Lichtfilter F1F2, durch einen undurchsichtigen Streifen getrennt, befestigt sind. Die Projektionslinsen bilden diesen Rahmen auf dem Schirm Sch scharf ab. Ein spitzwinkliges\nI\n?v\nSc/l\tL\nFig. 33.","page":0},{"file":"pb0067.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung- des Farbensinns.\n67\nPrisma P lenkt die Strahlen des einen Bildes so ab, da\u00df es mit dem anderen zur v\u00f6lligen oder partiellen Deckung kommt (Fig. 34).\n5. Einige spezielle Vorrichtungen zur Farbenmischung, v. Be-zold7) hat zur subjektiven Veranschaulichung eines Farbendreieckes ein sehr h\u00fcbsches Verfahren angegeben, das sich, wie v. Bezold bemerkt, auch zur objektiven Demonstration eignet. Drei unbelegte Glasplatten werden hintereinander in einem dreikantigen prismatischen Kasten angebracht, je unter 45\u00b0 gegen dessen Achse geneigt; die Ebenen der Scheiben sind gegeneinander um je 120\u00b0 geneigt. In den Kasten vom einen Ende hineinsehend, sieht man also in jeder der Scheiben eine der 3 Kastenseiten gespiegelt. In jede dieser Seitenw\u00e4nde ist nun ein dreieckiges Loch geschnitten, das nach Gr\u00f6\u00dfe und Lage so beschaffen ist, da\u00df f\u00fcr das beobachtende Auge am Ende des Kastens die 3 Dreiecke sich decken.\nSind die 3 \u00d6ffnungen mit geeigneten Farbengl\u00e4sern hinterlegt, so sieht man die Mischungserscheinungen, zum Beispiel die Mischung von Rot, Gr\u00fcn und Blau zu Wei\u00df. Man kann nun nach v. Bezold jedes der farbigen Dreiecke so ab schattieren, da\u00df die Intensit\u00e4t der Farbe in einer Ecke des\nSek\nFig. 34.\nDreiecks ein Maximum hat, an der gegen\u00fcberliegenden Seite des Dreiecks die Farbe dagegen ganz ausgel\u00f6scht ist. B. erreichte diese Abschattierung \u25a0durch \u00fcbereinander gelegte Pauspapierstreifen. Die 3 abschattierten Dreiecke werden dann so angeordnet, da\u00df in dem gemeinsamen Spiegelbilde die eine Ecke rein rot, die zweite gr\u00fcn, die dritte blau ist. Man erh\u00e4lt auf diese Weise ein richtiges Farbendreieck, dessen Mitte wei\u00df ist und das im \u00fcbrigen alle Farben und S\u00e4ttigungsgrade zeigt.\nZur Demonstration in der Vorlesung verwende ich seit Jahren folgende der Bezoldschen nachgebildete Vorrichtung: In den Rahmen der Projektionsbogenlampe wird eine Metallplatte eingeschoben, in die 3 Glasplatten eingelassen sind; die Farben sind Rotorange, Gr\u00fcn, Blau-Violett, also so gew\u00e4hlt, da\u00df je zwei davon, hintereinander gehalten, fast undurchl\u00e4ssig f\u00fcr Licht sind.\nMetallblenden verdecken diese Glasplatten bis auf gleichseitig-dreieckige Fl\u00e4chen mit 30\u201440 mm Seitenl\u00e4nge. Ihre Anordnung zeigt Fig. 35.\nMittels eines Projektionskopfes kann man nun zun\u00e4chst die drei Farbenfelder nebeneinander gleichzeitig auf eine wei\u00dfe Wand projizieren. Jetzt setzt man vor (in der Projektionsrichtung: hinter) den Projektionskopf eine","page":0},{"file":"pb0068.txt","language":"de","ocr_de":"68 Wilib aid Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nMetallplatte, in die 3 Prismen eingelassen sind, ebenfalls dreieckig und in derselben Anordnung wie in Fig. 35, nur das unterste zu oberst. Jedes der Prismen f\u00e4ngt dann eine der drei Farben ab und wenn der Prismenwinkel im Verh\u00e4ltnis zum Abstand der Abbildungsfl\u00e4che richtig berechnet ist (bei meiner Einrichtung ein Winkel von ca. 11 \u00b0, ein Abstand der Linse vom Schirm von ca. 3 m), so fallen die 3 farbigen Dreiecke auf dieselbe Stelle und ergeben, wenn die Farben richtig gew\u00e4hlt sind, ein gutes Wei\u00df. Um von einer v\u00f6llig scharfen Abbildung unabh\u00e4ngig zu sein, projiziere ich nicht auf eine wei\u00dfe Wand, sondern auf ein aus Karton geschnittenes wei\u00dfes Dreieck von etwa 60 cm H\u00f6he, das frei an einem Stativ h\u00e4ngt und etwas kleiner als das reelle Bild der Dreiecke ist Durch Verdecken je einer der Farbenscheiben oder eines der Prismen kann man die 3 m\u00f6glichen Bin\u00e4rmischungen: Bot Gr\u00fcn == Gelb, Bot + Blau = Purpur, Gr\u00fcn -f- Blau = Blaugr\u00fcn demonstrieren. Die Helligkeit der Farbenfl\u00e4chen von einer Spitze zur Gegenseite\ndes Dreiecks so abzustufen, wie v. Bezold es im subjektiven Verfahren erreichte, ist mir bis jetzt nicht gelungen, da der Lichtverlust zu gro\u00df ist, um die Demonstration im gro\u00dfen Saale noch brauchbar zu machen. Will man das Farbendreieck nicht gr\u00f6\u00dfer als mit etwa 10 cm Seite haben, so erreicht man den Zweck der Abstufung in ausreichender Weise durch Hinterlegen der Farbengl\u00e4ser mit photographisch abget\u00f6ntenGlas-platten.\nSehr anschaulich ist auch schon der folgende einfache Versuch: man r\u00fcckt das Kartondreieck etwas n\u00e4her an die Projektionslinsen heran; dann \u00fcberlagern sich die 3 Bilder in der Art, da\u00df die reinen Farben in den Ecken, Bin\u00e4rmischungen an den B\u00e4ndern erscheinen, in der Mitte das gl\u00e4nzend wei\u00dfe Dreieck.\nHerings, speziell zur Diagnose und Demonstration der Farbenblindheit bestimmter Farbenmischapparat32) beruht gleichfalls auf der Benutzung unbelegter Spiegel und farbiger Glasplatten. Die Begulierung der Intensit\u00e4t, mit der die einzelnen Komponenten in die Mischung eingehen, wird dadurch erzielt, da\u00df wei\u00dfe, diffuses Tageslicht reflektierende Platten in wechselndem Winkel gegen das einfallende Licht gestellt werden k\u00f6nnen und so variable Lichtmengen reflektieren.\nUnter dem Namen Heringsches Fenster33) ist eine Vorrichtung bekannt, die zur Farbenmischung auf gr\u00f6\u00dferen Fl\u00e4chen und gleichzeitig zur Erzeugung farbiger Schatten brauchbar ist. Aus einem undurchsichtigen Fensterladen eines Dunkelzimmers sind zwei \u00d6ffnungen von etlichen Quadratdezimetern Gr\u00f6\u00dfe ausgeschnitten, die mit farbigen Glasscheiben, Matt- oder Milchglas nach Belieben ganz oder teilweise verdeckt werden k\u00f6nnen, so da\u00df auf eine im Innern des Zimmers befindliche wei\u00dfe Fl\u00e4che Licht von","page":0},{"file":"pb0069.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\n69\n\nverschiedener Farbe und S\u00e4ttigung geworfen werden kann. Ein schattenwerfender Gegenstand zwischen Fenster und wei\u00dfer Fl\u00e4che dient dazu, eine Sonderung der Lichter nach dem Prinzip der farbigen Schatten zu bewirken.\nEine einfache, f\u00fcr viele F\u00e4lle brauchbare Vorrichtung zur Farbenmischung und zu Mischungsgleichungen hat Meisling54) angegeben (Fig. 36). In einem Kasten ist auf der Vorderseite ein Milchglasfenster b bt angebracht, das von zwei im Innern des Kastens nebeneinander stehenden farbigen Lichtquellen aat (Gl\u00fchlampen in Geh\u00e4use, mit vorgesetz-tenLichtfiltern)beleuch-tet wird. Das Fenster ist in der Seitenrichtung verschieblich. Je nachdem es mehr nach rechts oder links geschoben wird, erh\u00f6ht man den Anteil der einen oder anderen Mischungskomponente. Die untere H\u00e4lfte bj des Fensters wird von einer dritten Lichtquelle erleuchtet, die in einem lichtdichten Geh\u00e4use k an der Innenseite der Vorderwand des Kastens angebracht wird, sich also mit dieser zusammen verschiebt. W\u00e4hlt man dieses dritte Licht farblos, das erste und zweite rot und blaugr\u00fcn, so kann man Bestimmungen der Komplement\u00e4rmischungen und \u00e4hnliches ausf\u00fchren. Die Intensit\u00e4tsregulierung der einzelnen Lichter erfolgt durch Blenden.\nMehrfach hat man auch die durch Zirkularpolarisation erzeugten Farben zu Mischungen benutzt. Alle diese mit Polarisation arbeitenden Apparate, wie der Chibretsche 14)'u. a., geben unges\u00e4ttigte Farben, die selbst schon Mischfarben sind und deren Mischungserscheinungen daher ebenso wie die vorerw\u00e4hnten mit Glaslichtern arbeitenden mit einer gewissen Vorsicht zu verwerten sind. Ich nenne hier als Beispiel einer zur objektiven Darstellung geeigneten Einrichtung die von Zoth beschriebene.\nUm genaue komplement\u00e4re (allerdings nicht homogene) Farbenpaare zu erzeugen und objektiv, auf dem Projektionsschirm, ihre Mischung zu Wei\u00df zu zeigen, benutzt Zoth73) das Rosesche Schistoskop, in dem die Zirkularpolarisation einer senkrecht zur Achse geschliffenen Quarzplatte dazu dient, die beiden durch einen Doppelspat erzeugten kreisf\u00f6rmigen Bilder einer Blenden\u00f6ffnung komplement\u00e4r zueinander zu f\u00e4rben. Fig. 37 zeigt die Vorrichtung. In dem an den Beleuchtungskopf der Projektionslampe anzusteckenden Rohr R ist mittels des Hebelchens H das Nicol sehe Prisma N in einem Umfang von 180\u00b0 drehbar angebracht. Die jeweilige Stellung kann\nFig. 36.\nVorrichtung nach Meisling zur Farbenmischung.","page":0},{"file":"pb0070.txt","language":"de","ocr_de":"70 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nan dem Teilhalbkreis T abgelesen werden. Am vorderen Ende des Robres R sitzt die kreisf\u00f6rmige Blende B von 7 mm \u00d6ffnung, auf welche die senkrecht zur Achse geschliffene Bergkristallplatte Q aufgekittet ist.\nVor der Blendung kann das in der H\u00fclse H befestigte Doppelspatst\u00fcck D frei im Kreise herumgedreht werden. Das Doppelbild der Blende B wird durch eine Projektionslinse auf einem Schirm entworfen. Die Vorf\u00fchrung der komplement\u00e4ren Farben kann entweder durch Drehen des Nicol N oder durch Drehen des Doppelspats D bewerkstelligt werden; im letzteren Fall wandert das eine der beiden Kreisfelder um das andere herum, w\u00e4hrend die komplement\u00e4ren Farbenreihen in beiden ablaufen und das linsenf\u00f6rmige Mittelst\u00fcck, in dem sich die beiden Kreise \u00fcberdecken, unver\u00e4ndert wei\u00df bleibt.\nFig. 37.\n(nach Zoth.)\n3. Mischung von Spektralfarben im subjektiven Verfahren.\nFarbenmischapparate.\nDas einfachste Verfahren zur Mischung von 2 oder mehr spektralen Lichtern besteht darin, da\u00df man bei einem Spektroskop, so wie es oben S. 56ff beschrieben ist, statt eines Kollimatorspaltes deren 2 oder mehr horizontal nebeneinander anbringt. Es werden dann in der Okularspaltebene eben-soviele Spektren entworfen, die sich teilweise \u00fcberdecken. Im Okularspalt sieht man 2 oder mehr homogene Lichter, je nach der Zahl der sich \u00fcberdeckenden Spektren, gemischt.\nSolche Doppel spalte sind vielfach verwendet worden, ich erinnere nur an die Versuche von Donders, v. Frey und v. Kries u. a. In dem von mir zur Diagnose angeborener und erworbener Farbensinnsst\u00f6rungen empfohlenen kleinen Farbenmischapparat (Anomaloskop) ist ebenfalls diese\nVorrichtung verwendet, und zwar wegen des speziellen Zweckes in Form sog. gekoppelter Spalte, deren Abstand unge\u00e4ndert bleibt, w\u00e4hrend der eine Spalt immer nur unter Verengerung des andern erweitert werden kann. Fig. 38 zeigt solche Spalte. Die \u00e4u\u00dferen Spaltbacken ae und dh stehen fest, die inneren, bf und cg dagegen, die\nDoppelspalt f\u00fcr spektrale Farbenmischung, vom Zwischenst\u00fcck bcgf gebildet werden,\nsind verstellbar, indem das ganze Zwischenst\u00fcck durch eine Mikrometers ehr aube horizontal verschoben wird. Die Summe beider Spaltweiten bleibt stets dieselbe.\nSoll sowohl der Abstand der beiden Spalte, wie die Breite jedes derselben ge\u00e4ndert werden k\u00f6nnen, so wird die Vorrichtung weit komplizierter, da dann der Abstand der beiden \u00e4u\u00dferen Spaltbacken verstellbar sein mu\u00df. Au\u00dfer den beiden hierzu n\u00f6tigen Schrauben bedarf es einer dritten, die die Breite des Zwischenst\u00fccks \u00e4ndert. Dies kann z. B. dadurch geschehen, da\u00df das St\u00fcck statt aus einer festen Platte aus zwei scharnierartig miteinander\n1\t~1\t\t .1\u2014T_\n-na\tYTTTTTTTTTTTTm\t\u00a372\n\t\u201cfl* cf\tfflv","page":0},{"file":"pb0071.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\n71\nsind zum gleichen Zweck\nverbundenen Platten besteht. Fig. 39 stellt einen Horizontalschnitt durch ein solches Spaltpaar dar; a und d sind die \u00e4u\u00dferen Spaltbacken, b und c die inneren, deren Abstand durch Verstellen der in e, f und g scharnierartig eingelenkten Metallplatten ef und eg reguliert wird.\nEine andere Vorrichtung zeigt Fig. 40 in schematischer Fl\u00e4chenansicht. Die Schrauben St und S2 bewegen die \u00e4u\u00dferen Spaltbacken,\nS3 die inneren, und zwar letzteres dadurch, da\u00df ein spitzwinkliger Keil zwischen die beiden H\u00e4lften des Zwischenst\u00fcckes eingetrieben wird. Noch verschiedene andere Mechanismen verwendbar.\nIn den meisten F\u00e4llen w\u00fcnscht man neben das mit dem Bin\u00e4rgemisch erf\u00fcllte Feld ein zweites zu stellen, das entweder mit einem homogenen Licht, oder ebenfalls mit einem Gemisch erf\u00fcllt ist. Wo die Lichtquelle f\u00fcr beide Spaltsysteme gemeinsam sein soll, l\u00e4\u00dft man die Strahlen f\u00fcr das Mischlicht und das Vergleichslicht durch dieselben Linsen und dasselbe Prisma gehen, so da\u00df in der Ebene des Okularspaltes zwei \u00fcbereinander stehende Spektren entstehen. Da man diese nicht gleichzeitig durch das enge Okularloch sehen kann, so wird ein sog. Zwillingsprisma eingeschoben, das aus zwei spitzwinkligen, mit ihren Basen zusammensto\u00dfenden Prismen (aus einem St\u00fcck geschliffen) besteht.\nDie brechenden Kanten liegen horizontal.\nDie beiden Spektren werden einander zugebrochen und das am Okular beobachtende Auge sieht die untere H\u00e4lfte des Zwillingsprismas mit dem einen, die obere mit dem anderen Spektrallicht erleuchtet. Diebeiden Lichter sto\u00dfen an der horizontalen stumpfwinkligen Prismenkante scharf begrenzt aneinander. Bei gleicher Farbe und Helligkeit der beiden Lichter verschwindet die Trennungslinie fast vollst\u00e4ndig.\nAuch das Prinzip des Lummer-Brodhunschen W\u00fcrfels (s. oben S. 26) eignet sich sehr, um zwei mit spektralem Licht erf\u00fcllte Felder in scharfer Linie aneinander sto\u00dfen zu lassen.\nHelmholtz wendete die eine Kante eines dreiseitigen Prismas dem Okularrohr zu und lie\u00df zwei getrennte Lichtquellen ihr Licht durch das Prisma entsenden, wie es Fig. 41 zeigt. Das am Okularspalt S beobachtende Auge sieht die Prismenkante scharf, sieht ferner die linke Fl\u00e4che (1) des Prismas mit dem von der Lichtquelle herkommenden Licht erleuchtet, die rechte (2) mit dem Licht von G2 erleuchtet.\nBei dem Helmholtzschen Apparat ist es m\u00f6glich, in jedem der beiden Kollimatoren und C2 Lichter von 2 verschiedenen Wellenl\u00e4ngen auf das Prisma P fallen zu lassen, also in beiden Feldh\u00e4lften bin\u00e4re Mischungen herzustellen. Die Spaltvorrichtungen St und S2 sind zwar einfache Spalte, aber hinter ihnen befindet sich je ein doppeltbrechender Kalkspat Kt bzw. K2.\nIH I\nI\nFig. 40.","page":0},{"file":"pb0072.txt","language":"de","ocr_de":"Fig. 41. _\nSpektrophotometer (Farbenmischapparat) nach Helmholtz, schematisch.\n72 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nLiegt der Kalkspat dem Spalt direkt an (wie in der rechten Figurenh\u00e4lfte), so entsteht bei S nur ein einfaches Bild des Spaltes Sj (entworfen\ndurch die Linsen Lt und L3). Wird K dagegen weiter ins Kollimatorrohr hineingeschoben (wie in der linken Bildh\u00e4lfte), so entstehen in der Ebene","page":0},{"file":"pb0073.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\n73\nvon S (dd) zwei Bilder des mit homogenem Lichte erleuchtet gedachten Spaltes S2. Ist S2 mit gemischtem Licht erleuchtet, so entstehen in der Ebene dd zwei gegeneinander verschobene Spektren.\nDas Yorr\u00fccken des Doppelspates wirkt also so, wie wenn bei S2 zwei Spalte nebeneinander l\u00e4gen. Je gr\u00f6\u00dfer der Abstand zwischen K2 und S2 wird, desto gr\u00f6\u00dfer wird die Verschiebung der beiden Spektren im Okular, desto weiter liegen also die bei S gemischten Lichter im Spektrum auseinander.\nDa die beiden durch K gespaltenen Strahlenb\u00fcschel senkrecht aufeinander polarisiert sind, kann man das Mengenverh\u00e4ltnis, in dem die beiden Lichter bei S gemischt werden, sehr einfach durch ein Nicolsches Prisma (Nt bezw. N2) regulieren, w\u00e4hrend man durch \u00c4nderung der Spaltweiten die Gesamtintensit\u00e4t des Gemisches variiert.\nFig. 42.\nSpaltvorrichtung am Farhenmischapparat (Anomaloskop) nach Nagel.\nDiese sehr zweckm\u00e4\u00dfige und theoretisch einfache Konstruktion gestattet ein bequemes Einstellen von Mischungsgleichungen. Auf die leider auch nicht fehlenden Schattenseiten der Einrichtung kann hier nicht eingegangen werden. Erw\u00e4hnt sei nur, da\u00df die beiden Spektren, die einem Kollimator entstammen, im allgemeinen nicht genau in dieselbe Ebene fallen, was bei quantitativen Versuchen St\u00f6rungen bewirken kann.\n\u00dcber einige Vorsichtsma\u00dfregeln, die beim Arbeiten mit dem Helm-holtzschen Farbenmischapparat zu beachten sind, vgl. v. Kries und Nagel 39).\nAls einen f\u00fcr diagnostische Zwecke jetzt \u00f6fters benutzten Apparat erw\u00e4hne ich das von mir66) angegebene Instrument, einen kleinen Spektralfarbenmischapparat (\u201eAnomaloskop\u201c), den Fr. Schmidt undHaensch (Berlin) in zwei Modellen liefern. Es dient dazu, ein bin\u00e4res Gemisch zweier Lichter mit einem homogenen in Gleichung zu bringen. Die Spalteinrichtung ist \u00e4hnlich der Donderssehen, nur in technischer Hinsicht durch Verwendung von \u201eSpaltentlastungsvorrichtungen\u201c (s. oben S. 15) wesentlich vervollkommnet. Fig. 42 zeigt den Spaltapparat von der Fl\u00e4che, St ist der Spalt f\u00fcr das","page":0},{"file":"pb0074.txt","language":"de","ocr_de":"74 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nhomogene Vergleichslicht, S2 undS3 sind gekoppelte Spalte f\u00fcr Lichtmischung, deren Weite eine stets konstante Summe betr\u00e4gt. S2 und S3 sind gegeneinander nicht verstellbar, und auch St ist nicht gegen die anderen Spalten verstellbar.\nBei dem einfacheren Modell I, das haupts\u00e4chlich zur Diagnose angeborener Farbensinnsst\u00f6rungen dient, ist sowohl das Kollimatorrohr wie das Okularrohr in fester Verbindung mit dem Mittelteil des Instruments, das den geradsichtigen Prismenk\u00f6rper enth\u00e4lt. In dem kreisf\u00f6rmigen Gesichtsfeld ist die eine Feldh\u00e4lfte stets vom Spalt St aus mit dem Licht der Natriumlinie 598 erf\u00fcllt, die Spalten S2 und S3 liefern das Licht der Lithiumlinie 670 bzw. der Thalliumlinie 535. Da zwischen einem Gemisch dieser\nbeiden Lichter und dem Natriumlicht auf fovealem Feld jeder Beobachter eine vollst\u00e4ndige Gleichung erzielen kann, kann man sehr leicht die 3 Typen der Tri-chromaten: normal, protano-mal, deuteranomal an ihren Einstellungen unterscheiden. Der Beobachter stellt das Mischungsverh\u00e4ltnis mit Hilfe des Schraubengriffs G2 so ein, da\u00df ihm die Mischung mit dem Natriumlicht gleichfarbig aussieht. Am Spalt St stellt man (Fig. 42) gleichzeitig durch Drehen des Griffs Gx die Helligkeit des Natriumlichtes so ein, da\u00df wahre Gleichung entsteht.\nDurch Anschl\u00e4ge ist daf\u00fcr gesorgt, da\u00df Gt und G2 nicht mehr als eine Umdrehung machen k\u00f6nnen. Bei der einen Anschlagstellung von G2 ist S2 geschlossen, S3 ganz offen und das Licht in der zugeh\u00f6rigen Feldh\u00e4lfte rein rot; am andern Anschlag erh\u00e4lt man das Gr\u00fcn rein. Man kann somit auch vom Dichromaten Gleichungen zwischen homogenem Gelb mit homogenem Bot oder Gr\u00fcn einstellen lassen, und dabei die beiden Typen, Protanopen und Deuteranopen, sehr scharf unterscheiden.\nDie Beschr\u00e4nkung auf die 3 fest gegebenen Lichter Rot, Gr\u00fcn und Gelb hatte f\u00fcr die Konstruktion des Apparates den Vorteil, da\u00df das Instrument erstens nicht so teuer wurde, wie andere Farbenmischapparate, zweitens aber, \u2014 das war die Hauptabsicht, \u2014 da\u00df der Apparat auch f\u00fcr den Unge\u00fcbten leicht zu handhaben ist und durch Unkenntnis nichts daran ruiniert werden kann.\n\u00dcber das Modell II, das eine vielseitige Verwendung gestattet, sei nur erw\u00e4hnt, da\u00df bei ihm das Okularrohr verstellbar ist, so da\u00df alle 3 Lichter\nFig. 43.\nAnomaloskop nach Nagel, Modell II.","page":0},{"file":"pb0075.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\n75\ngleichzeitig im selben Sinne im Spektrum verschoben werden k\u00f6nnen und s\u00e4mtliche Farben des Spektrums sichtbar gemacht werden k\u00f6nnen. Fig. 43 zeigt dieses Modell. Bei Modell I fehlt die mit den Buchstaben DM bezeichnte Einrichtung.\nNach v\u00f6llig anderem Prinzip als bei den bisher genannten Apparaten erfolgt die Farbenmischung bei meinem von Fr. Schmidt und Haensch gebauten gro\u00dfen Farbenmischapparat, der dazu bestimmt ist, Gemische von 2 oder 3 homogenen Lichtern mit einem homogenen Vergleichslicht oder mit gemischtem wei\u00dfem Licht vergleichen zu k\u00f6nnen. Die 4 Spaltvorrichtungen sind je an einem besonderen Kollimatorrohr angebracht, und erhalten, wie oben S. 4 erw\u00e4hnt, alle ihr Licht von einer einzigen leuchtenden Fl\u00e4che aus. F\u00fcr jeden Kollimator ist ein um die vertikale Achse drehbarer Prismenk\u00f6rper mit konstanter Deviation vorhanden. Das Okularrohr liegt in der Verl\u00e4ngerung eines der 3 Mischungskollimatoren. Zwischen den beiden Rohren befinden sich au\u00dfer dem Prismenk\u00f6rper 2 runde Spiegelglasplatten, die einzelne versilberte Sektoren tragen, im \u00fcbrigen aber durchsichtig sind. Die Scheiben k\u00f6nnen durch einen Elektromotor um horizontale Achsen schnell gedreht werden. Befinden sich die unbelegten Sektoren beider Scheiben vor der hinteren \u00d6ffnung des Okularrohres, so sieht man durch dieses das aus dem ersten Kollimator stammende Licht; schiebt sich der Silbersektor der ersten Scheibe vor, so wird das Licht aus dem zweiten Kollimator ins Okularrohr gespiegelt; schiebt sich der Silbersektor der zweiten Scheibe vor, so sieht man das Licht des dritten Kollimators. Bei rascher Rotation mischen sich diese 3 Lichter nat\u00fcrlich. Durch Weglassung einer der Spiegelscheiben kann man die f\u00fcr gew\u00f6hnlich benutzten Bin\u00e4rmischungen erhalten.\nDas Instrument l\u00e4\u00dft sich auch als Flimmerphotometer f\u00fcr spektrale Lichter verwenden.\nSpektralfarbenmischung ohne komplizierte Apparate f\u00fcr Unterrichtszwecke erm\u00f6glicht eine von v. Kries42) angegebene Versuchsanordnung, die speziell dazu dient, im physiologischen Praktikum eine Anschauung vom Prinzip der Farbenmischung an einer leicht verst\u00e4ndlichen Einrichtung zu geben. Fig. 44 zeigt die Anordnung in schematischer Darstellung. Statt eines Doppelspaltes sind zwei ann\u00e4hernd linienf\u00f6rmige Lichtquellen verwendet, n\u00e4mlich zwei vertikalstehende Gl\u00fchlampen Lt und L2 von R\u00f6hrenform*), in denen die beiden Schenkel des Kohlenfadens dicht beieinander liegen, so da\u00df jede Lampe als einheitliche spaltf\u00f6rmige Lichtquelle wirkt. Die Lampen sind auf einer Schlittenbahn verschieblich angebracht. Pr ist das Prisma eines gew\u00f6hnlichen Bunsenschen Spektralapparates, aus dem der Spaltansatz des Kollimatorrohrs entfernt ist. Die Kollimatorlinse wird durch eine Linse von 0,25 Dioptrien, C, ersetzt. An Stelle des Okulars ist ein Rohr mit einem Okularspalt OS (gebracht). In einem Abstande von 4 m von der Kollimatorlinse befindet sich eine horizontale Schlittenbahn mit Millimeterskala, in der zwei Schieber gleiten. Jeder der Schieber tr\u00e4gt eine der gew\u00f6hnlichen Edisonfassungen und ist f\u00fcr die Aufnahme einer der in\n*) Lampen mit einfachem linearem Gl\u00fchfaden w\u00e4ren nat\u00fcrlich noch vorzuziehen; doch stellt sich deren Herstellung f\u00fcr h\u00f6here Spannungen, 110 bezw. 220 Volt ziemlich teuer.","page":0},{"file":"pb0076.txt","language":"de","ocr_de":"76 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nHandel gebr\u00e4uchlichen R\u00f6hrenlampen L1 und L2 eingerichtet. Die Fassungen werden auf den Schiebern derart angebracht, da\u00df sie eine m\u00f6glichst weitgehende Ann\u00e4herung der beiden Lampen gestatten.\nDie Objektivlinse O entwirft von den beiden Lampen die reellen Spektra Spi und Sp2 und der Beobachter, dessen Auge sich hinter dem Okularspalt befindet, sieht die Blende B mit der Mischung der aus den beiden Spektren ausgeschnittenen Lichter erhellt.\nDie Regulierung des Intensit\u00e4tsverh\u00e4ltnisses der beiden Lampen geschieht durch Vorschaltung eines Schieberwiderstandes. Da es lediglich darauf ankommt, das Verh\u00e4ltnis der beiden gemischten Lichter abzustufen, so wird das Verfahren in angenehmer Weise vereinfacht, indem man die beiden der einen und der anderen Lampe vorgeschalteten Widerst\u00e4nde nebeneinander in entgegengesetzter Anordnung anbringt und ihre Schieber miteinander verkoppelt. Auf diese Weise wird bei einer Mittelstellung des\nA\nz\nFig. 44.\nSchiebers jeder Lampe der halbe Widerstand vorgeschaltet, w\u00e4hrend bei den beiden extremen Stellungen je eine Lampe den vollen und die andere gar keinen Widerstand vorgeschaltet hat. Hierdurch wird erreicht, da\u00df der Beobachter durch einen Handgriff das St\u00e4rkeverh\u00e4ltnis der beiden in die Mischung eingehenden Lichter von einem bis zum entgegengesetzten Extrem ver\u00e4ndert.\nL\u00e4\u00dft man zun\u00e4chst den Schieber hin und her bewegen und dabei die ja direkt sichtbaren Lampen betrachten, so ist der Wechsel ihrer Lichtst\u00e4rken ohne weiteres zu verfolgen und es ist daher auch die Ver\u00e4nderung des Mengenverh\u00e4ltnisses der in die Mischung eingehenden Lichter von der h\u00f6chsten denkbaren Anschaulichkeit.\nDas den Rheostaten tragende Brett enth\u00e4lt au\u00dfer diesem zwei Steckdosen, an die die beiden Lampen mittels langer Schn\u00fcre und der \u00fcblichen Stecker angeschlossen werden k\u00f6nnen. Die beiden Steckdosen sind andererseits mit einer zum Anschlu\u00df an die Zentrale bestimmten gegabelten Leitungsschnur in Verbindung gesetzt, so da\u00df die Einsetzung eines Steckers in eine Steckdose der Zentrale f\u00fcr den Betrieb des ganzen Apparates gen\u00fcgt. Dabei ist dann in jede der beiden Zuleitungen einer der beiden Rheostaten, \u00fcber-","page":0},{"file":"pb0077.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\n77\ndies in jedem auch noch ein Schalter eingef\u00fcgt. Die Anbringung der beiden Schalter ist insofern von besonderem Wert, als der Beobachter dadurch in die Lage gesetzt ist, nach Belieben jeden Augenblick die eine oder die andere Lampe auszul\u00f6schen und somit von dem vorher gesehenen Gemisch den einen oder anderen Bestandteil f\u00fcr sich zu betrachten.\nDie Anordnung so, wie sie beschrieben ist, gestattet zwar beliebige Farbenmischungen, aber nicht die Einstellung von Gleichungen, da das Vergleichslicht fehlt. \u00dcber die Art, wie ein solches herzustellen w\u00e4re, vgl. die Originalarbeit. Zahlenm\u00e4\u00dfige Angaben \u00fcber das Mischungsverh\u00e4ltnis der beiden Lichter ist bei der Art der Intensit\u00e4tsregulierung nat\u00fcrlich ausgeschlossen. Dagegen ist eine genaue Eichung der Vorrichtung nach Wellenl\u00e4ngen m\u00f6glich. Man schraubt eine der Gl\u00fchlampen aus ihrem Gewinde und setzt statt ihrer ein Gewinde ein, das einen in Blech geschnittenen Spalt an der Stelle des Kohlenfadens tr\u00e4gt. Dahinter bringt man monochromatische Flammen und eicht in bekannter Weise.\n4. Mischung von Spektralfarben im objektiven Verfahren.\nDie objektive Darstellung von Spektralmischungen, die vor allem zur Demonstration vor gr\u00f6\u00dferem Auditorium benutzt wird, kann sich in den Methoden eng an das subjektive Verfahren anschlie\u00dfen.\nMan braucht nur bei dem oben beschriebenen Verfahren mit Doppelspalt oder Doppelspat die Linsen so zu w\u00e4hlen, da\u00df das Bild des Kollimatorspaltes statt in nat\u00fcrlicher Gr\u00f6\u00dfe in der Ebene des Okularspaltes in mehr oder weniger starker Vergr\u00f6\u00dferung auf einer wei\u00dfenFl\u00e4che entworfen wird, die senkrecht und frei sichtbar im Zimmer angebracht ist.\nDiese einfache Demonstration ist sehr anschaulich. Durch abwechselndes Zudecken der beiden Spalte zeigt man die beiden Spektra einzeln, deren teilweise IJberdeckung die Mischung erzielt. Ich pflege danach den wei\u00dfen Schirm zu ersetzen durch einen vertikalen, etwa 1 cm breiten Streifen aus wei\u00dfem Karton oder wei\u00dfgestrichenem Holz, den man in den Ort der beiden sich \u00fcberdeckenden Spektra bringt, um die Mischfarbe abzufangen, ohne da\u00df man durch den Einflu\u00df der im ganzen sichtbaren Spektra gest\u00f6rt wird.\nW\u00fcnschenswert ist bei diesen Versuchen die Verstellbarkeit der beiden Spalte gegeneinander und unabh\u00e4ngige Spalt Weitenregulierung f\u00fcr jeden","page":0},{"file":"pb0078.txt","language":"de","ocr_de":"78 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nder beiden. Man benutzt also entweder das Helmholtzsche Doppelspatverfahren (wozu man freilich einen recht gro\u00dfen Doppelspat braucht und sehr helle Bogenlampen; Regulierung des Mischungsverh\u00e4ltnisses mit Nicols) oder, einfacher und besser die Helmholtzsche Doppelspaltvorrichtung, die in Fig. 45 wiedergegeben ist und bez\u00fcglich deren Konstruktion auf die Beschreibung des Autors verwiesen sei.\nDa die Einstellung bestimmter Farbenmischungen immer etwas m\u00fchsam und zeitraubend bleibt, ziehe ich f\u00fcr Demonstrationszwecke die Verwendung von festen aus Karton oder Blech geschnittenen Spaltpaaren vor, bei denen der Abstand der beiden Spalte voneinander und ihre Weite von vornherein so gew\u00e4hlt ist, da\u00df man einige gew\u00fcnschte Hauptversuche zeigen kann, z. B. Wei\u00dfmischungen, Purpur usw. Ich schneide die Spalte, so wie Fig. 46 a zeigt, in der H\u00f6he gegeneinander versetzt, wie es auch Zoth73) tut. F\u00e4ngt man die gemischten Lichter auf vertikalen wei\u00dfen Streifen auf, so sieht man das\nGemisch, z. B. Wei\u00df, oben und unten von den beiden isolierten Komponenten, etwa Indigo und Gelb, begrenzt (Fig. 46b).\nZoth (1. c.) hat den einen der beiden Spalte fest, aber in der Weite verstellbar gemacht und verwendet f\u00fcr den zweiten Spalt einen vertikal verschiebbaren Metallstreifen, in dem eine Anzahl Spalte, alle gleich weit, eingeschnitten sind, mit sukzessive steigendem Seitenabstand von dem festen ersten Spalt. Man kann also' schnell das gew\u00fcnschte Lichterpaar einstellen.\nIch habe die Zothsche Einrichtung nicht selbst erprobt, doch scheint sie mir sehr zweckm\u00e4\u00dfig, namentlich f\u00fcr den Fall, da\u00df man nicht immer den gleichen Projektionsabstand verwenden kann, wie ich es bei meinen festen Spalten voraussetze.\nBei dem beschriebenen Verfahren erh\u00e4lt man keine gro\u00dfen Fl\u00e4chen, die die Mischfarbe zeigen, da ja der senkrechte wei\u00dfe Streifen ein St\u00fcck aus jedem der beiden Spektren herausschneidet und somit an seinem linken Rande von Licht anderer Wellenl\u00e4nge bestrahlt wird als am rechten. Soll dies nicht merkbar werden, so mu\u00df der Streifen schon recht schmal im Verh\u00e4ltnis zur Gesamtbreite des Spektrums sein.\nFolgende Methoden vermeiden diesen Fehler. Vielfach benutzt wird die von Helmholtz30) angegebene Anordnung, die aus Fig. 47 ersichtlich ist. Sonnenlicht oder Licht einer starken Bogenlampe f\u00e4llt durch einen Spalt parallelstrahlig auf das Prisma P. Die Linse Lj entwirft ein spektralzerstreutes Spaltbild auf dem Schirm Sj, der 2 Spalten yl und /2 tr\u00e4gt und\nFig. 46.","page":0},{"file":"pb0079.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\n79\nwie Fig. 45 konstruiert ist D ist ein quadratisches oder rundes Diaphragma, das seinerseits durch die Linse L2 auf dem wei\u00dfen Projektions schirm S2 abgebildet wird (dt \u00f62). Dieses Bild erscheint in der Mischfarbe der beiden durch die Spalte yt und y2 durchgelassenen Strahlenarten. Durch abwechselndes Verschlie\u00dfen dieser beiden Spalte kann man die beiden Mischungskomponenten zeigen. Um sie beide gleichzeitig zu zeigen, bringt\nFig. 47.\nman nach einem von v. Kries u. a. benutzten Verfahren vor einen der Spalte ein kleines Prisma mit wenigen Grad brechendem Winkel, wodurch das Bild in zwei verschiedenfarbige gespalten wird.\nEine zweckm\u00e4\u00dfige Versuchsanordnung ist auch die von Samojloff63) angegebene, die aus Fig. 48 verst\u00e4ndlich wird. Der Kondensor K einer Bogenlampe l\u00e4\u00dft leicht konvergente Strahlen auf das Prisma P fallen. Durch die Linse L wird die dem Kondensator am n\u00e4chsten liegende Fl\u00e4che des Prismas auf den Schirm S in vergr\u00f6\u00dfertem Ma\u00dfstab projiziert, wie\tFig- 48.\nman ein Diapositiv projiziert, also in stark vergr\u00f6\u00dfertem Ma\u00dfstab. Bei richtiger scharfer Einwirkung darf das Bild an den vertikalen R\u00e4ndern kaum gef\u00e4rbt erscheinen. Bei C liegt die Abbildung der Bogenlampenkohle durch das Prisma in ein kleines Spektrum auseinander gezogen. Bringt man hier eine undurchsichtige Platte mit vertikalem Spalt an, so gelangt ann\u00e4hernd homogenes Licht zum Schirm S und auf diesem leuchtet eine gro\u00dfe Fl\u00e4che in farbigem Licht. Verschiebt man den Spalt bei C quer zum Strahlengang, so kann man in besonders sch\u00f6ner Weise die reinen Farben des Spektrums auf gro\u00dfer Fl\u00e4che isoliert zeigen.\nEin Doppelspalt bei C erm\u00f6glicht die Herstellung von Mischungen auf gro\u00dfem Feld. Die Analyse der Mischfarbe kann in der Weise geschehen, da\u00df man einen undurchsichtigen Gegenstand zwischen C und S stellt und farbige Schatten erzeugt. Auch kann man wieder durch ein spitzwinkliges Prisma die beiden Farbenfelder einer Bin\u00e4rmischung so gegeneinander ver-","page":0},{"file":"pb0080.txt","language":"de","ocr_de":"80 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nschieben, da\u00df sie sich nun im mittleren Teil decken und mischen und rechts und links die reinen Komponenten sichtbar werden.\nH\u00fcbsch ist auch folgender von Samojloff angegebener Versuch: Wenn das Rechteck scharf eingestellt ist und ganz wei\u00df erscheint, wird in die Strecke CS eine auf der Achse eines Motors aufgesetzte Pappscheibe mit radial ausgeschnittenen Spalten hineingebracht. Die radialen Spalten erscheinen auf dem Schirm als schmale Spektren. Man erh\u00e4lt also gewisserma\u00dfen eine Kreiselscheibe mit spektralen Farben. L\u00e4\u00dft man nun die Scheibe sich drehen, so mischen sich die spektralen Speicher und man sieht auf dem schwarzen Grunde als Resultat der Mischung einen grauen Streifen.\nErw\u00e4hnt sei noch ein anderes von Helmholtz (Phys. Opt. S. 352) angegebenes Verfahren, das den Vorzug einfachster Anordnung hat. An Stelle eines Doppelspaltes wird ein V-f\u00f6rmiger Spalt (wie in Fig. 49) verwendet, dessen Abbildung zwei Spektren ergibt, die sich in einem dreieckigen Felde decken und mischen.\nFig 49.\nIII. Versuche zur Duplizit\u00e4tstheorie, Purkinjesches Ph\u00e4nomen.\nDas Purkinjesche Ph\u00e4nomen l\u00e4\u00dft sich in unz\u00e4hligen Formen demonstrieren und untersuchen. Folgende sind die Versuchsanordnungen, die ich in Vorlesungen und Kursen verwende.\nAuf einem Brett sind zwei gro\u00dfe Papierbogen von nicht gl\u00e4nzendem Papier befestigt, ein leuchtend roter und ein blauer, und zwar m\u00f6glichst gro\u00dfe St\u00fccke. Das Brett ist in einem gro\u00dfen gut verdunkelbaren Zimmer an der Wand angebracht und kann von einer Argand- oder Petroleumlampe beleuchtet werden, die nach der Zuschauerseite abgedeckt ist. Bei voller Beleuchtung mu\u00df das Rot deutlich heller aussehen als das Blau. Wird nun die Beleuchtung durch Kleinstellen der Lampe oder Einschiebung eines\nEpiskotister (Verdunklung auf\tbis\tbedeutend herabgesetzt, so\nerscheint f\u00fcr den gut dunkeladaptierten Beobachter das Rot fast schwarz, das Blau hellbl\u00e4ulichgrau. Besonders instruktiv ist mehrmaliger schneller Wechsel der Beleuchtungsst\u00e4rke. Man zeigt so, da\u00df das Ph\u00e4nomen weder blo\u00df von der Beleuchtungsintensit\u00e4t noch blo\u00df vom Adaptationszustand abh\u00e4ngt.\nDas Fehlen des Ph\u00e4nomens im st\u00e4bchenfreien Fovealbezirk zeigt man (wie Lummer46) f\u00fcr Vorlesungsversuche empfiehlt) recht anschaulich, indem man das Licht so schwach macht, da\u00df das Rot wesentlich dunkler als das Blau aussieht, aber noch deutlich farbig ist. Dann verdeckt man den gr\u00f6\u00dften Teil der Farbenfelder durch einen schwarzen Vorhang, der nur in der Mitte ein Loch hat, das f\u00fcr den Zuschauer einen Gesichtswinkel von h\u00f6chstens 2\u00b0 zeigt und zur H\u00e4lfte auf das Rot, zur H\u00e4lfte aufs Blau f\u00e4llt. Fixiert man dieses kleine Feld, so erscheint das Rot heller als das Blau.","page":0},{"file":"pb0081.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung1 des Farbensinns.\n81\nMan darf die Helligkeit nicht so weit herabsetzen, da\u00df das Rot schwarz aussieht, weil es sonst vielen Personen nicht gelingt, das Feld foveal zu fixieren. Die rote Farbe mu\u00df noch die Fixation auf das Feld ziehen.\nMan kann auch zu gleichem Zweck im Projektionsapparat gro\u00dfe rote und blaue (bezw. gr\u00fcne) Felder, durch Farbengl\u00e4ser erzeugt, nebeneinander projizieren, und die Verdunklung durch Nicolpaar oder Episkotister bewirken. Eine an geeigneter Stelle eingeschaltete Irisblende oder Einsteckblende gestattet, die Gr\u00f6\u00dfe des Gesamtfeldes pl\u00f6tzlich auf foveal e Gr\u00f6\u00dfe herabzusetzen.\nIn Kursen mit nicht zu vielen Teilnehmern kann man eine sehr anschauliche Demonstration anschlie\u00dfen, die messende Untersuchung der D\u00e4mmerungs werte am Farbenkreisel. Man l\u00e4\u00dft eine Farbenscheibe, z. B. Blaugr\u00fcn rotieren, auf die man ein kleineres Scheibenpaar, schwarz und wei\u00df, in verschiedenem Sektorenverh\u00e4ltnis mischbar, aufschiebt. Man l\u00e4\u00dft den Kreisel rotieren und stellt beim Scheine einer ganz schwachen Lampe die Gleichung ein. Der Beobachter mu\u00df hinreichend dunkeladaptiert sein, um die farbige Scheibe farblos sehen und so die Helligkeitsgleichung mit dem Schwarz-Wei\u00dfgemisch einstellen zu k\u00f6nnen. Steigert man nun pl\u00f6tzlich die Gesamtbeleuchtung f\u00fcr einige Sekunden bedeutend, so da\u00df die Farben leuchtend sichtbar werden, so sieht man z. B. bei Orange als Vergleichslicht das eingestellte Grau fast schwarz neben dem hellen Orange. Umgekehrt bei Blau und Gr\u00fcn mu\u00df das im D\u00e4mmerlicht gleichhelle Grau bei starker Beleuchtung zu hell aussehen. Durch Ausmessen der Sektorengr\u00f6\u00dfen im SchwarzAVei\u00dfgemisch bekommt man einen zahlenm\u00e4\u00dfigen Ausdruck f\u00fcr die \u201eD\u00e4mmerungswerte\u201c.\nSchwieriger und namentlich zeitraubender ist die Bestimmung der D\u00e4mmerungs werte spektraler Lichter an einem Spektralphotometer. Dieses mu\u00df die M\u00f6glichkeit geben, 2 homogene Lichter unmittelbar nebeneinander zu zeigen, von denen das eine, der Wellenl\u00e4nge nach konstant bleibende, das Vergleichslicht, in seiner Intensit\u00e4t in gro\u00dfem Umfang variierbar sein mu\u00df. Mit diesem Licht werden sukzessive die einzelnen Lichter des Spektrums verglichen. Die Gesamthelligkeit beider Felder mu\u00df so gering und die Dunkeladaptation eine so gute sein (mindestens V2 st\u00fcndig-), da\u00df das Gesichtsfeld v\u00f6llig farblos aussieht. Da man nicht gern sehr schwache Lichtquellen verwenden wird, und die Spalte nicht allzueng genommen werden d\u00fcrfen, setzt man am besten die Gesamthelligkeit beider Feldh\u00e4lften proportional mittels eines Episkotisters oder gekreuzter Nicols so weit herunter, bis die Bedingungen des reinen D\u00e4mmerungssehens erreicht sind. Zwischen je 2 Beobachtungen wird das Beobachtungsauge am besten geschlossen, um die Adaptation m\u00f6glichst konstant zu halten. Besondere Vorsicht gegen Zerst\u00f6rung der Adaptation ist nat\u00fcrlich n\u00f6tig, wenn nach jeder Einstellung der Gehilfe zur Ablesung der Einstellung das Zimmer erhellen mu\u00df.\nAm Helmholtzschen Spektrophotometer stellen auch Unge\u00fcbte die D\u00e4mmerungs werte oft recht gut ein, so da\u00df man ein deutliches Bild von der HelligkeitsVerteilung im Spektrum beim D\u00e4mmerungssehen bekommt. Auf diese Weise, wie \u00fcbrigens auch am Farbenkreisel, kann man leicht demonstrieren, da\u00df die D\u00e4mmerungs werte f\u00fcr die verschiedenen Typen des Farbensinns keine wesentlichen Unterschiede zeigen.\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 2.\n6","page":0},{"file":"pb0082.txt","language":"de","ocr_de":"82 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nEs sei noch bemerkt, da\u00df bei Untersuchungen am Spektrophotometer mit sehr geringen Lichtst\u00e4rken besonders zweckm\u00e4\u00dfig von nur einer Lichtquelle Gebrauch gemacht wird, auch wenn der Apparat, wie es z. B. bei dem Helmhol tzsehen der Fall ist, eigentlich f\u00fcr 2 Lichtquellen eingerichtet ist. Man ersetzt dann die beiden Lampen durch Spiegelplatten oder wei\u00dfe Platten, die gemeinsam von einer einzigen Lichtquelle beleuchtet werden. Man wird dadurch von etwaigen in 2 Lampen ungleich stark vor sich gehenden Intensit\u00e4tsschwankungen unabh\u00e4ngig (vergl. Schaternikoff64).\nWas hier \u00fcber die Bestimmung der D\u00e4mmerungs werte am Kreisel und Spektrum gesagt wurde, gibt zugleich die Art und Weise an, wie man f\u00fcr den Totalfarbenblinden die relative Helligkeit der einzelnen Farben bestimmt. Nur braucht hier die Gesamtintensit\u00e4t lange nicht so gering zu sein, wie bei Bestimmung der D\u00e4mmerungs werte. Man kann sie 20 bis 40 Mal h\u00f6her w\u00e4hlen.\nEine etwas schwierige Aufgabe \u00bbist die Messung des fovealen Bezirks, in dem das Purkinje sehe Ph\u00e4nomen g\u00e4nzlich fehlt. Weitaus am leichtesten gelingt das noch beim Deuteranopen (Gr\u00fcnblinden) als Beobachter, weil f\u00fcr diesen Lichter von sehr ungleichem D\u00e4mmerungswert foveal vollst\u00e4ndige Gleichung geben, n\u00e4mlich Rot und Gelbgr\u00fcn. \u00dcber die Methodik feinerer Messungen vergl. v. Kries und Nagel40). Eine einfache Vorrichtung, mittels deren man auch als normaler Trichromat wenigstens ann\u00e4hernde Messungen machen kann, ist die folgende: In einem Rahmen aus Holz oder Metall bringt man eine Kartonplatte von Visitenkarten- oder Postkartengr\u00f6\u00dfe leicht verschieblich an. Dieser Karton wird mit tiefrotem Papier beklebt, auf dem in der Mitte ein rundes Scheibchen wei\u00dfen Papiers von etwa 3 mm Durchmesser aufgeklebt ist. Dieses l\u00e4\u00dft man von einem Deuteranopen mit gr\u00fcner Wasserfarbe anmalen, wobei die Farbe so gemischt sein mu\u00df, da\u00df sie bei hellem Lampenlicht f\u00fcr ihn v\u00f6llige Gleichung mit dem Rot des Grundes ergibt. F\u00fcr Personen mit normalem Farbensinn sieht dann bei derselben hellen Lampenbeleuchtung der gr\u00fcne Fleck ann\u00e4hernd gleichhell wie der rote Grund aus, oder ein wenig dunkler. Wenn man nun gute Dunkeladaptation eintreten l\u00e4\u00dft, am besten durch etwa einst\u00fcndiges Verbinden des einen Auges, und die rote Karte in einem dunklen Winkel des Zimmers betrachtet, so sieht sowohl der Trichromat wie der Deuteranop sogleich, da\u00df das Gr\u00fcn bedeutend heller als der Grund und stark wei\u00dflich aussieht, sobald man etwas daran vorbeifixiert. Um die Gr\u00f6\u00dfe des Bezirks, in dem dies der Fall ist, zu messen, spannt man \u00fcber den Rahmen einen feinen schwarzen Faden, in dessen Mitte man einen nicht zu kleinen Knoten gemacht hat. Dieser soll als Fixierpunkt dienen und wird so angebracht, da\u00df beim Hin- und Herschieben des roten Blattes die Mitte des gr\u00fcnen Fleckes sich unter dem Knoten durchschiebt. Fixiert man diesen aus etwa 50 cm Abstand mit dem dunkeladaptierten Auge bei schwachem Licht, so bemerkt man leicht, da\u00df der. gr\u00fcne Fleck, wenn er unter oder dicht neben dem Fixierpunkt steht, gleichhell wie der Grund oder etwas dunkler ist, w\u00e4hrend er bei seitlicher Verschiebung um etwa */2 cm zun\u00e4chst auf der Au\u00dfenseite einen hellen, wei\u00dflichen Saum bekommt und bei weiterer Ver-schi\u00e9bung ganz wei\u00dflich wird.\t.\t*\nEine gewisse Schwierigkeit liegt in dem Abpassen der richtigen Beleuchtungsst\u00e4rke, bei der die Fixation des schwarzen Knotens sicher m\u00f6glich","page":0},{"file":"pb0083.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\nsein mu\u00df und doch die Dunkeladaptation m\u00f6glichst wenig zerst\u00f6rt werden darf. Die Grenze f\u00fcr das Wei\u00dflichwerden ist um so sch\u00e4rfer, je l\u00e4nger man den Lichtabschlu\u00df vom Auge durchgef\u00fchrt hatte.\nIV. Farbengleichungen; Mischungsgleichungen.\nUber die Methodik der Herstellung von Gleichungen farbig erscheinender einfacher und gemischter Lichter l\u00e4\u00dft sich Allgemeines nicht leicht sagen, da hierbei von Fall zu Fall verschieden verfahren werden mu\u00df. Ich beschr\u00e4nke mich daher darauf, einige Bemerkungen \u00fcber diejenigen Gleichungseinstellungen zu machen, die zu Demonstrations- und Unterrichtszwecken, sowie f\u00fcr die praktische Diagnose der einzelnen Farbensysteme von Bedeutung sind. Die gesamte Diagnostik der Farbensinnsst\u00f6rungen ist hier unber\u00fccksichtigt geblieben. Von den zu diagnostischen Zwecken konstruierten Apparaten habe ich auch im Literaturverzeichnis nur diejenigen aufgenommen, die auch zu anderen Untersuchungen vielfach verwendet werden k\u00f6nnen, oder bei denen die wissenschaftliche Erforschung des Farbensinns geradezu im Vordergr\u00fcnde steht. Im Text sind diese gr\u00f6\u00dftenteils schon weiter oben genannt worden.\n1. Dichromatengleichungen.\na) Am Farbenkreisel. Bei der Einstellung der f\u00fcr Dichromaten charakteristischen Gleichungen am Kreisel mu\u00df man sich gegenw\u00e4rtig halten, da\u00df viele, wo nicht alle Dichromaten nur beim Sehen auf relativ kleinem Gesichtsfeld einen streng dichromatischen Farbensinn haben, w\u00e4hrend sich bei Feldern von 6 und mehr Grad Winkelgr\u00f6\u00dfe eine kompliziertere Art des Sehens einstellt. Ber\u00fccksichtigt man das nicht, so kann man die Entt\u00e4uschung erleben, da\u00df Personen, die man auf andere Art als Dichromaten diagnostiziert hat, es ablehnen, irgend eine Gleichung zwischen Blaugr\u00fcn und Purpur oder zwischen Gr\u00fcn und Braun anzuerkennen. Bei der \u00fcblichen Gr\u00f6\u00dfe der Kreiselscheiben sollte man also den dichromatischen Beobachter mindestens 3 m entfernt von der Scheibe placieren, besser noch ferner. Bei kleinerem Abstand lassen sich die meisten nur auf die Angabe \u201eungef\u00e4hr gleich\u201c ein.\nVon den Verwechselungsgleichungen nenne ich als besonders instruktiv zun\u00e4chst die Gleichung: Blaugr\u00fcn = Rot + Blau. W\u00e4hlt man, was zu empfehlen, ein dunkles Blau, so wird man meist dem Blaugr\u00fcn etwas Schwarz beimengen m\u00fcssen, um volle Gleichung zu bekommen. Nat\u00fcrlich wird die Gleichung von Protanopen und Deuteranopen verschieden eingestellt. Hat man die Gleichung von einem Deuteranopen einstellen lassen, verdunkelt dann das Zimmer stark und l\u00e4\u00dft die Gleichung von dem gut dunkeladaptierten Deuteranopen wieder betrachten, so stimmt sie l\u00e4ngst nicht mehr, das Gr\u00fcn erscheint ihm (ebenso wie einem mitbeobachtenden dunkeladaptierten Normalen) zu hell, \u2014 die \u00fcberzeugendste Demonstration des Purkinje-schen Ph\u00e4nomens an Lichtern, die sowohl im Tagessehen, wie im D\u00e4mmersehen wahre, nicht heterochrome, Gleichung f\u00fcr den Dichromaten ergeben (v. Kries41).\nRot -j- Blau = Schwarz + Wei\u00df, und Blaugr\u00fcn -J- Gelbgr\u00fcn = Schwarz + Wei\u00df sind die Gleichungen zur Veranschaulichung des neutralen Punktes im Gr\u00fcn und des farblos aussehenden Purpur.\n6*","page":0},{"file":"pb0084.txt","language":"de","ocr_de":"84 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nRot oder Orange = Schwarz -f- Gelb veranschaulicht die langwellige \u201eEndstrecke\u201c im Spektrum. Meist mu\u00df auf einer der beiden Seiten etwas Wei\u00df zugesetzt werden, um gleiche S\u00e4ttigung zu erzielen. Die Helligkeit aber soll m\u00f6glichst nur durch den Schwarzsektor reguliert werden. Diese Gleichung bringt den Unterschied zwischen Protanopen und Deuteranopen deutlich zum Ausdruck: das Schwarz-Gelb-Gemisch, das der Deuteranop dem Rot gleich sieht, erscheint auch f\u00fcr den Normalen ann\u00e4hernd gleich hell wie das Rot. Der Protanop dagegen nimmt wesentlich mehr Schwarz in die Mischung.\nb) Am Spektroskop. Dieselben Gleichungen wie am Kreisel sind auch hier am instruktivsten. Dazu kommt noch die Aufsuchung des neutralen Punktes in genauerer Weise. Am besten ist es, wenn man die eine H\u00e4lfte des Beobachtungsfeldes mit gespiegeltem Tageslicht wei\u00df erleuchten kann. Mit k\u00fcnstlichem Licht geht dies schwer, da alle Arten zu wenig wei\u00df sind. Man kann sich so helfen, da\u00df man erst aus zwei Komplement\u00e4rfarben, z. B. rot und blaugr\u00fcn, ein f\u00fcr das normale Auge reines Wei\u00df mischt und dann dieses nach den Angaben des Dichromaten so \u00e4ndert, bis es f\u00fcr ihn weder bl\u00e4ulich noch gelblich aussieht. Oder man verwendet, wie es Arthur K\u00f6nig tat, als wei\u00dfe Lichtquelle Auerlicht, vor das man ein blaues Glas und eine d\u00fcnne Eosinl\u00f6sung als Lichtfilter bringt. Die L\u00f6sung und das blaue Glas kann man ein f\u00fcr allemal durch Vergleich mit Schnee- oder Wolkenlicht ausprobieren. Zu diesem Vergleichslicht l\u00e4\u00dft man dann das \u201eneutrale\u201c homogene Licht suchen, indem man die andere Feldh\u00e4lfte sukzessive mit den einzelnen Lichtern des Spektrums erf\u00fcllt. Man erh\u00e4lt so recht genaue Angaben, genauer, als wenn man ohne Verwendung eines wei\u00dfen Vergleichslichtes einfach das farblos erscheinende homogene Licht suchen l\u00e4\u00dft.\nAuch bei der Herstellung von Wei\u00dfmischungen durch den Normalen ist \u00fcbrigens die Genauigkeit der Einstellung immer gr\u00f6\u00dfer mit als ohne Vergleichslicht; der Unterschied zwischen beiden Methoden ist hier noch viel gr\u00f6\u00dfer als beim Dichromaten. Freilich ist eben das gespiegelte Licht wei\u00dfer Wolken oder einer Schneefl\u00e4che auch nur mit Vorbehalt als reines, wirkliches Wei\u00df zu rechnen. Auf die schwierige Technik der Wei\u00dfmischungen gehe ich nicht n\u00e4her ein, vgl. hier\u00fcber die Spezialarbeiten.\nBestimmungen der Eichwerte (v. Kries) f\u00fcr ein dichromatisches System.\nDie Eigenschaften eines dichromatischen Farbensystems kommen bekanntlich am charakteristischsten in den sogenannten Eichwertkurven zum Ausdruck, wie sie K\u00f6nig, v. Kries u. a. vielfach bestimmt haben. Ohne auf ihre theoretische Bedeutung n\u00e4her einzugehen, gebe ich hier die Grundz\u00fcge der dabei in Betracht kommenden Methodik an.\nMan bedarf dazu eines Spektralfarben-Mischapparates, der es gestattet, Gleichungen zwischen jedem beliebigen homogenen Licht und einem Bin\u00e4rgemisch einzustellen, dessen beide Komponenten in den beiden \u201eEndstrecken\u201c (K\u00f6nig) des Dichromatenspektrums liegen. Zur Gewinnung der Eichwerte eines der beiden \u201erot-gr\u00fcnblinden\u201c Typen, Protanopen oder Deuteranopen, w\u00fcrde man also etwa ein Rot von der Wellenl\u00e4nge 650 fi[i mit einem Indigoblau von 450 [iu mischen. Wie die Mischung erfolgt und die Mengen-","page":0},{"file":"pb0085.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung1 des Farbensinns.\n85\nVerh\u00e4ltnisse der beiden Komponenten im Gemisch berechnet werden, h\u00e4ngt von der Konstruktion des Apparates*) ab und kann hier unber\u00fccksichtigt bleiben.\nNehmen wir ein Gemisch von 650 und 450 (i[i an, mit dem die eine H\u00e4lfte des Beobachtungsfeldes erf\u00fcllt werden kann. Man erleuchtet zun\u00e4chst die andere H\u00e4lfte des Feldes mit Rot von 680 [i[i. Mit diesem Lichte gibt das Licht von 650 ohne weiteres bei geeigneter Intensit\u00e4t eine wahre Gleichung, ohne da\u00df von dem blauen Licht auch nur eine Spur zugesetzt werden m\u00fc\u00dfte. Der \u201eBlauwert\u201c oder Kaltwert (K-wert) nach Donders\u2019 Bezeichnung ist also Null. Der \u201eRotwert\u201c (Warmwert oder W-wert) l\u00e4\u00dft sich in willk\u00fcrlicher Einheit ausdr\u00fccken durch die Spaltweite, die dem Licht von 650 gegeben werden mu\u00df, um volle Gleichung mit dem Licht 680 zu geben. Nehmen wir an, diese Spalt weite werde = 15 abgelesen.\nNun nimmt man ein zweites homogenes Licht von der Wellenl\u00e4nge 670 ohne die Spaltweite zu \u00e4ndern. Dies gibt mit 650 nat\u00fcrlich ebenfalls Gleichung, doch mu\u00df auf der Seite der Eichlichter jetzt die Spaltweite erh\u00f6ht werden, nehmen wir an, auf 22. Nun folgt ein homogenes Licht von 660, dann 650, 640 usf. Alle diese geben f\u00fcr den Deuteranopen Gleichungen mit 650 ohne Blauzusatz, ihr Blauwert ist also noch immer = 0. Dagegen mu\u00df die Spaltweite des Eichlichtes 650 immer mehr erh\u00f6ht werden, bis etwa zu dem homogenen Licht 600. Bei Lichtern unterhalb 600 dagegen mu\u00df dessen Spaltweite wieder verkleinert werden. Dies ist der Ausdruck f\u00fcr die Tatsache, da\u00df alle diese Lichter dem Dichromaten gleichfarbig und nur in verschiedener Helligkeit erscheinen, und da\u00df das Helligkeitsmaximum der W-werte etwa bei 600 liegt. Beim Protanopen liegt das Maximum weiter gr\u00fcnw\u00e4rts.\nW\u00e4hlt man die Wellenl\u00e4nge des homogenen Lichtes immer niedriger, so kommt man, etwa bei 540 [i[i, an eine Grenze, wo keine Gleichung mit dem einfachen Eichlicht 650 mehr durch blo\u00dfe Spaltweiten\u00e4nderung erzielbar ist. Das Licht 530 [i[i z. B. erscheint dem Dichromaten schon deutlich wei\u00dflicher, unges\u00e4ttigt, gegen\u00fcber dem neben anstehenden Eichlicht 650. Dies ist der Ausdruck daf\u00fcr, da\u00df bereits ein merklicher Blauwert (K-wert) vorhanden ist. Es mu\u00df dem Licht von 650 ein gewisser kleiner Zusatz von Blau gegeben werden und man hat von hier an sowohl den W-Wert als den K-Wert zu notieren. Bei Lichtern von 520, 500 usw. sinken dann die W-Werte immer mehr, die K-Werte nehmen immer mehr zu, bis schlie\u00dflich im Indigoblau etwa bei 460 eine Stelle kommt, wo Gleichung mit 450 allein, ohne Rotzusatz m\u00f6glich ist, wo also der W-Wert = 0 w\u00fcrde. Weiterhin sinken dann die K-Werte wieder.\nTr\u00e4gt man [die gefundenen W- und K-Werte als Ordinaten in einem Koordinatensystem auf, dessen Abszissen die Wellenl\u00e4nge des homogenen Lichtes vorstellen, so erh\u00e4lt man die bekannten Eichwertkurven.\nIn methodischer Hinsicht ist zu bemerken, da\u00df solche Einstellungen am besten an Feldern von etwa 2\u20143\u00b0 Durchmesser gemacht werden, unter Vermeidung des Eintritts hoher Dunkeladaptation. F\u00fcr jedes homogene Licht l\u00e4\u00dft man mehrere Einstellungen der Eichlichter machen, aus denen der\n*) Die meisten derartigen Bestimmungen sind mit dem Helmholtzschen Farbenmischapparat von Fr. Schmidt u. Haensch ausgef\u00fchrt worden. Bez\u00fcglich der Einzelheiten des Verfahrens verweise ich auf die Abhandlungen von K\u00f6nig (gesammelte Abhandlungen und v. Kries41) insbesondere auf die Abhandlung Nr. 39.","page":0},{"file":"pb0086.txt","language":"de","ocr_de":"86 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nMittelwert genommen wird. Bei den angenommenen Verh\u00e4ltnissen w\u00fcrden die Spalt weiten f\u00fcr das rote Eichlicht auf sehr hohe Werte steigen, sobald das homogene Vergleichslieht orange bis gelb ist. Solche hohe Werte, Spaltweiten von 1 mm und mehr, sind nicht einwandfrei; deshalb pflegt man, sobald die Spaltweiten \u00fcber die zul\u00e4ssige Grenze, V3 bis lj2 mm, gehen, die Spaltweite des homogenen Vergleichslichtes um ein bestimmtes Ma\u00df, etwa auf V4 herabzusetzen, und dann erst bei den Bestimmungen im Gr\u00fcn, wo die Helligkeit wieder sinkt, auf die urspr\u00fcngliche Spaltweite herunterzugehen. Bei der Berechnung und Aufzeichnung der Eichwerte mu\u00df nat\u00fcrlich dieser Wechsel in der Spaltweite des Vergleichslichtes ber\u00fccksichtigt werden.\n100-r\n20--\na B\nFig. 50.\nW\u00e4hlt man statt 650 und 450 (i{i andere Eichlichter, so \u00e4ndert das, vorausgesetzt da\u00df diese nur innerhalb der Endstrecken bleiben, an dem Ergebnis nur insofern etwas, als der Ma\u00dfstab der Kurven ein anderer wird, w\u00e4hrend deren typischer Verlauf unge\u00e4ndert bleibt. Der Ma\u00dfstab ist ja ohnehin willk\u00fcrlich.\nWar der Beobachter ein Protanop statt eines Deuteranopen, so wird der Verlauf der W-Kurve ganz anders, das Maximum der W-Werte liegt im Gelbgr\u00fcn. Die K-Werte dagegen sind wenig oder gar nicht verschieden.\nBei Bestimmung der Eichwerte eines Tritanopen (Violettblinden) verwendet man als Eichlichter wiederum ein Rot von 650\u2014670 (ifi, und ein Blaugr\u00fcn von etwa 490 fifi.\nAls Beispiel einer solchen Eichung gebe ich untenstehende Tabelle nebst Kurven (Fig. 50), gewonnen durch die Beobachtungen eines Deuteranopen am","page":0},{"file":"pb0087.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\n87\nDispersionsspektrum des Gaslichtes. Das Gemisch bestand aus den Lichtern 645 [L[L und 460,8 Die Beobachtungen erfolgten auf kleinem Feld, ca. 2\u00b0, unter den Bedingungen m\u00e4\u00dfiger Helladaption. Die Werte sind zur bequemen Eintragung in die Engelmannschen Tafeln (s. S. 45) so umgerechnet, da\u00df der h\u00f6chste Rotwert = 100 gesetzt ist. W ist die Kurve der Warmwerte (Donders) oder Rotwerte, K die der Kalt- oder Blauwerte.\nTabelle 6.\nBeispiel f\u00fcr die Eichwerte eines Deuteranopen (Hellgleichungen).\nWellenl\u00e4nge\tW-Werte\tK-Werte\tWellenl\u00e4nge\tW-Werte\tK-Werte\n670,8\t22\t\t536 ufx\t27\t4,2\n656\t32\t\t525\t17\t8\n642\t53\t\u2014\t515\t10\t19\n628\t71\t\u2014\t505\t5,1\t24\n615\t96\t\u2014\t496\t2,5\t32\n603\t100\t\u2014\t488\tbl\t41\n591\t91\t\u2014\t480\t0,6\t43\n581\t82\t\u2014\t469\t0,1\t47\n571\t68\t\t460,8\t\u2014\t45\n561\t55\t\u2014\t448\t\u2014\t31\n552\t43\t\u2014\t436\t\u2014\t21\n544\t35\t\t\t\t\nAuf die Untersuchung der anomalen trichromatischen Systeme gehe ich hier nicht ein. Vgl. hierzu Donders (13> 14> 15), v. Kries G9\u201c42), Nagel.56)\nAls ein wichtiger Punkt von allgemeiner Bedeutung bei der Herstellung spektraler Gleichungen sei dagegen noch erw\u00e4hnt die Art und Dauer der Beobachtung. Es wird oft sehr darin gefehlt, da\u00df der Beobachter lange Zeit in das Okular hineinstarrt, w\u00e4hrend er selbst oder ein anderer die Einstellung der Gleichung besorgt. In der hierbei eintretenden lokalen Erm\u00fcdung des Auges liegt eine Fehlerquelle, die sich recht st\u00f6rend bemerkbar machen kann, insbesondere bei Untersuchung anomaler Trichromaten, deren Farbensinn durch eine eigent\u00fcmliche Labilit\u00e4t charakterisiert ist. Man mache es sich daher zur Regel, nicht l\u00e4nger als 5 Sekunden in einer Tour beobachten zu lassen, namentlich wenn es sich um Anomale oder um F\u00e4lle erworbener Farbensinnsst\u00f6rungen handelt. Auch darin wird h\u00e4ufig gefehlt, da\u00df der Beobachter sein Auge zu weit vom Okular entfernt, und da\u00df bei der Beobachtung Brillengl\u00e4ser getragen werden, die meistens nur st\u00f6ren. Nur Presbyopen, Hyperopen h\u00f6herer und Myopen sehr hoher Grade brauchen bei den \u00fcblichen Spektroskopen Korrektion.\nSelbstverst\u00e4ndlich ist nach dem oben Gesagten, da\u00df man, um \u201eHellgleichungen\u201c zu gewinnen, entweder ein Feld von h\u00f6chstens 2\u00b0 Durchmesser verwenden mu\u00df, oder, falls man mit gr\u00f6\u00dferem Feld arbeiten will, vor jeder Einstellung f\u00fcr gute Helladaptation zu sorgen hat.\nDie Untersuchung peripherer Netzhautteile.\nDas Studium der in den extrafovealen Netzhautteilen ausgel\u00f6sten Gesichtsempfindungen begegnet betr\u00e4chtlichen Schwierigkeiten und setzt, einige","page":0},{"file":"pb0088.txt","language":"de","ocr_de":"88 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nwenig einfachere Versuche ausgenommen, viel \u00dcbung und Geschicklichkeit voraus.\nAm leichtesten sind noch in gewisser Beziehung die Bestimmungen der einfachen Lichtempfindlichkeit peripherer Teile; doch spielt auch hierbei die Schwierigkeit des Beobachtens der peripheren Eindr\u00fccke eine gro\u00dfe Rolle. Weit schwieriger schon ist die Einstellung von Gleichungen auf extrafovealem Gebiet, und zwar nimmt die Genauigkeit und Sicherheit der Einstellungen schon bei wenigen Grad Exzentrizit\u00e4t schnell ab. Immerhin ist es m\u00f6glich, bei einiger \u00dcbung 4\u00b0 bis 5\u00b0 abseits des Fixierpunktes noch Farbengleichungen einzustellen, wenn die zu vergleichenden Felder nicht zu klein sind.\nEs ist bei diesen Beobachtungen zu ber\u00fccksichtigen, da\u00df sich die Funktionsweise der Netzhaut nach Qualit\u00e4t und Empfindlichkeitsgrad mit zunehmender Entfernung von der Fovea schnell \u00e4ndert. Ein kreisf\u00f6rmiges Sehobjekt, dessen beide H\u00e4lften von den zu vergleichenden Lichtern erf\u00fcllt sind, und das etwa 5\u00b0 Durchmesser hat, wird daher, wenn sein Mittelpunkt etwa 4\u00b0 abseits der Fovea f\u00e4llt, auf Netzhautteilen von sehr ungleichm\u00e4\u00dfigen Erregbarkeitsverh\u00e4ltnissen abgebildet. Die foveaw\u00e4rts gelegenen Teile fallen noch in das Randgebiet des gelben Fleckes, unterliegen also unter Umst\u00e4nden partieller Absorption durch dessen Pigment. An diesen Stellen enth\u00e4lt die Netzhaut auch noch weniger St\u00e4bchen auf der Fl\u00e4cheneinheit, als in den periphereren Teilen, so da\u00df also Lichter von ungleichen D\u00e4mmerungs werten in den verschiedenen Teilen der gereizten Netzhaut ungleiche Erregbarkeitsbedingungen antreffen, sobald nicht f\u00fcr sehr gute Helladaptation, mit anderen Worten Ausschaltung der St\u00e4bchenfunktion, gesorgt ist. Solche Umst\u00e4nde k\u00f6nnen das Einstellen einer wirklichen Gleichung zwischen zwei Feldh\u00e4lften tats\u00e4chlich unm\u00f6glich machen.\nPeripherie werte (v. Kries).\nDie Bestimmung der Peripheriewerte oder Peripheriehelligkeiten geschieht am besten nach dem Hering sehen Verfahren des verschwindenden Fleckes (s. o. S. 59). Eine Fl\u00e4che von ca. 2 oder mehr Quadratdezimeter Gr\u00f6\u00dfe (etwa ein wei\u00dfes Kartonblatt) wird gleichm\u00e4\u00dfig erleuchtet. In ihrer Mitte ist ein kreisrundes Loch von */4 bis 1 cm Durchmesser glattrandig ausgestanzt. Dieses Loch wird mit demjenigen Lichte, dessen Peripherie wert bestimmt werden soll, gleichm\u00e4\u00dfig erf\u00fcllt. Das zur Beobachtung dienende Auge wird dann in solchen Abstand von der wei\u00dfen Fl\u00e4che gebracht, da\u00df der farbige Fleck unter dem Gesichtswinkel von 1\u00b0 oder weniger erscheint. Die Blickrichtung wird so gew\u00e4hlt, da\u00df sich der Fleck auf der sogenannten totalfarbenblinden Netzhautzone abbildet; und nun wird entweder die Beleuchtung der wei\u00dfen Fl\u00e4che oder die des farbigen Fleckes so reguliert, da\u00df Fleck und Grund gleich hell erscheinen, der Fleck also verschwindet. F\u00fchrt man diese Bestimmung f\u00fcr verschiedene Lichter aus, so gewinnt man Vergleichswerte f\u00fcr die relativen Helligkeiten dieser Lichter, die Peripheriewerte.\nDie genauesten derartigen Bestimmungen sind mit spektraler Erleuchtung des Fleckes ausgef\u00fchrt worden. Die Versuchsanordnung gestaltet sich dann, wie die Figur 51 zeigt. F ist die wei\u00dfe Fl\u00e4che, die von der (nach dem Beobachter abgedeckten) Lichtquelle L gleichm\u00e4\u00dfig erleuchtet ist.","page":0},{"file":"pb0089.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Erforschung des Farbensinns.\n89\n0\nfr\u2014\\sPi\nHinter der \u00d6ffnung \u00d6 befindet sich die Linse eines Spektralapparates, etwa des v. Kries sehen geradsichtigen, dessen Spalt Spt von der Lampe L2 erleuchtet wird. Das Auge A befindet sich dicht vor einer kleinen Metallplatte, in die der enge vertikale Spalt Sp2 geschnitten ist. Dieser Spalt mu\u00df in der Ebene liegen, in der die Linse des Spektralapparates das Spektrum entwirft. W\u00fcrde F weggenommen, so w\u00fcrde das Auge die ganze Linse mit einem homogenen Licht erf\u00fcllt sehen.\nG ist ein Gradbogen, an dem ein Schieber bewegt werden kann, der einen Fixierpunkt f\u00fcr das Auge A tr\u00e4gt. Der Winkel \u00d6AP mu\u00df so gew\u00e4hlt werden, da\u00df \u00d6 sich in der totalfarbenblinden Zone abbildet. Die Regulierung der Helligkeit des Fleckes erfolgt mittels der Mikrometerschraube von Spalt Spt, mittels Nicolpaares oder Episkotisters. Reguliert man am Spalt selbst, so kann das vom Beobachter aus mittels Schnurlaufs geschehen.\nWelcher Grad von Exzentrizit\u00e4t n\u00f6tig ist, l\u00e4\u00dft sich nicht allgemein angeben, da dies je nach den \u00fcbrigen Yersuchsbedingungen verschieden ist und unter bestimmten Umst\u00e4nden einzelne Lichter in der Peripherie der Netzhaut ihre Farbigkeit \u00fcberhaupt nicht verlieren.\nDie Wellenl\u00e4nge des den Fleck erf\u00fcllenden Lichtes kann nat\u00fcrlich durch Verschiebung sowohl von Spalt Spt wie von Sp2\nver\u00e4ndert werden. Letzterenfalls mu\u00df der Okularspalt auf einer Schiene mit feiner Teilung verstellbar sein; die Teilung wird mittels Metallinien geeicht, indem man vor Sp! monochromatische Flammen abbrennt oder eine Quecksilberlampe brennen l\u00e4\u00dft und mittels Lupe die Linienbilder auf die Mitte des Sp2 einstellt.\nAls wichtigste Fehlerquellen bei der Bestimmung von Peripheriewerten sind zu ber\u00fccksichtigen:\n1.\tDie lokale Erm\u00fcdung der Netzhaut, die in der Periperie sehr schnell vor sich geht. Man darf also nicht l\u00e4ngere Zeit auf den Fixierpunkt blicken, sondern wirft den Blick pl\u00f6tzlich auf diesen Punkt und beobachtet, ob der Fleck in diesem Augenblick zu hell, zu dunkel, oder unsichtbar ist.\n2.\tDer Adaptationszustand. Es ist schwer, die \u00e4u\u00dferste Netzhautperipherie in den Zustand voller Helladaptation zu bringen, wie er f\u00fcr Bestimmung reiner Peripherie werte n\u00f6tig ist. Gegen den hellen Himmel oder eine helle\nSch-\n\"e\n'r-2\nFig. 51.","page":0},{"file":"pb0090.txt","language":"de","ocr_de":"90 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nWand zu blicken, gen\u00fcgt nickt, die Peripherie bleibt dabei in mittlerem Adaptationszustand. Wirksamer schon ist ein l\u00e4ngerer Gang im Freien auf sonniger Stra\u00dfe. Man kann auch am Fenster oder Balkon die Blickrichtung so w\u00e4hlen, da\u00df gerade die nachher zur Beobachtung des Fleckes dienende seitliche Netzhautpartie vom hellen Himmel bestrahlt wird, w\u00e4hrend die Fixationsrichtung auf einen dunklen Gegenstand gerichtet sein darf. Die beste Helladaptation erh\u00e4lt man jedoch, wenn man die Pupille mittels Homatropins stark erweitert und nun in der beschriebenen Weise seitlich helles Himmelslicht einfallen l\u00e4\u00dft. Das ist zwar nicht angenehm, aber ich habe nie eine Sch\u00e4digung des Auges dabei bemerkt. Nat\u00fcrlich ist direktes Sonnen- und Bogenlicht strengstens zu vermeiden.\nJe vollkommener \u00fcbrigens die Helladaptation ist, desto leichter gelingt die Einstellung auf Verschwinden des Fleckes. Nur mit rein rotem Licht erh\u00e4lt man nie ganz befriedigende Resultate. (Vgl. v. Kries41a, Angier\u00bb2.)\nStatt mit spektralem Licht kann man nat\u00fcrlich auch mit farbigen Papieren, Gl\u00e4sern etc. orientierende Bestimmungen \u00fcber die Funktion der Netzhautperipherie machen. Man bringt z. B. hinter dem Schirm mit Loch in etwa 30 cm Abstand einen zweiten Schirm an, auf dem verschiedenfarbige Papiere befestigt werden k\u00f6nnen. Die Beleuchtung des vorderen wei\u00dfen Schirmes l\u00e4\u00dft man am besten konstant, die des farbigen Schirmes, der durch das Loch sichtbar wird, wird durch eine variable Lichtquelle, etwa Laterne mit Irisblende, bewirkt. Diese einfache Versuchsanordnung eignet sich besonders, um die bedeutenden Unterschiede der Peripherie werte zwischen normalen Trichromaten einerseits und Protanopen oder Protanomalen (Rotanomalen) andererseits zu demonstrieren. Dazu w\u00e4hlt man das farbige Papier erst gr\u00fcn, dann gelb, orange, rot.\nEinfachere Versuche lassen sich in der Weise anstellen, da\u00df man auf gleichm\u00e4\u00dfig graues Papier Schnitzel von farbigem Papier legt und diese mit sukzessive steigender Exzentrizit\u00e4t betrachtet, wobei man an einzelnen Farben die Ver\u00e4nderung des Farbentones und unter g\u00fcnstigen Umst\u00e4nden auch das Farbloswerden in der \u00e4u\u00dfersten Peripherie beobachtet. Hat man eine hinreichend gro\u00dfe Sammlung von grauen Papieren verschiedenster Helligkeitsstufen zur Verf\u00fcgung*), so kann man sogar orientierende Peripheriewertbestimmungen machen, indem man f\u00fcr jedes farbige Schnitzel dasjenige Grau aussucht, auf dem es bei peripherer Betrachtung am vollst\u00e4ndigsten verschwindet.\nLiteraturverzeichnis.\n1)\tAitk en, J., Chromomictors. Proc. Edinburgh. 1B, 122,1885 u. Scient. News 1,1888.\n2)\tAngier, E. P., Vergleichende Bestimmungen der Peripherie werte des trichro-matischen und des deuteranopischen Auges. Zeitschr. f. Psychologie und Physiologie der Sinnesorgane, 87, 401, 1904.\n3)\tAngier, R. P. u. W. Trendelenburg, Bestimmungen \u00fcber die Mengenverh\u00e4ltnisse komplement\u00e4rer Spektralfarben in Wei\u00dfmischungen. Ebenda, 89, 284, 1905.\n*) K\u00e4uflich bei E. Zimmermann, Leipzig, Emilienstr. 21 oder bei Richard Nendel, Verlagsbuchhandlung, Leipzig.","page":0},{"file":"pb0091.txt","language":"de","ocr_de":"Literatur.\n91\n4)\tAsher, L., Congr. intern. d\u2019Ophthalm. 100, 157.\n5)\tBeckmann, Zeitschr. f. physik. Chemie. 85, 1900, 340.\n6} y. Bezold, Der Farbenmischer. Catalogue of the spec. Loan Coll, of Scient. Apparatus London. 1,139, No. 972, 1876.\n7)\t\u2014 \u00dcber Herstellung des Farbendreiecks durch wahre Farbenmischung. Annal, d. Physik u. Chemie. NF. 26, 390, 1885.\n8)\tBoehm, M., \u00dcber physiologische Methoden zur Pr\u00fcfung der Zusammensetzung gemischter Lichter. Zeitschr. f. Sinnesphysiologie. 42, 155, 1907. '\n9)\tBusck, G., \u00dcber farbige Lichtfilter. Zeitschr. f. Psychol, u. Physiol, d. Sinnesorgane. 87. 104, 1905.\n10)\t\u2014 Om farvede Lysfiltre. Medd. Finsens medic. Lysinstitut.\n11)\tChibret, Chromatoscope. Arch. d\u2019Ophthalm. Y, 181, 1885.\n12)\t\u2014 Contribution \u00e0 l\u2019\u00e9tude du sens chromatique au moyen du chromatoptom\u00e8tre. Key. g\u00e9n. d\u2019Opht. 1887, 49.\n13)\tDon der s, F. C., Over Spektroskopen en spektroskopisch onderzoek tot bepa-ling van den Kleurzin. Kgl. Akad. van Wetensch. 26. Febr. 1881.\n14)\t\u2014 \u00dcber Spektroskope und spektroskopische Untersuchungen zur Bestimmung des Farbensinns. Klin. Monatsbl\u00e4tter f. Augenheilk. 1881.\n15)\t\u2014 Farbengleichungen. Arch. f. (Anat. u.) Physiologie. 1884.\n16)\tDove, H. W., \u00dcber die Methoden aus Komplement\u00e4rfarben Wei\u00df zu mischen etc. Berliner Monatsbl. S. 70, 1846; Pogg. Annal. 71, 97.\n17)\t\u2014 Eine Methode, Interferenz- und Absorptionsfarben zu mischen. Berliner Monatsbl. 1857. Pogg. Annal. 102.\n18)\tdu Bois, Zeitschr. f. Instrumentenk. 12, 1891, 165.\n19)\tEdridge-Green, A new spectroscope for the quantitative estimation of defects of colour perception. Brit. med. Assoc. Bristol 1894.\n20)\tEngelmann, Th. W., Tafeln und Tabellen zur Darstellung der Ergebnisse spektroskopischer und spektrophotometrischer Beobachtungen. Leipzig, (Engelmann) 1897.\n21)\t\u2014 Das Mikrospektrometer. Zeitschr. f. wiss. Mikroskopie 5, 289,1889. \u2014 Vgl. auch: H. Sie den topf, \u00dcber ein Mikrospektralphotometer nach Engelmann mit Gitterspektrum. Sitz.-Ber. K. Akad. Berlin; 26. Juni 1902.\n22)\tK. Ewald, \u00dcber Verwendung rotierender Spiegel zu physiologischen Untersuchungen. I. Das Zykloskop. Zeitschr. f. biolog. Methodik und Technik, I. 1908.\n23)\tv. Fleischl, Wiedemanns Annal. 38, 675, 1889.\n24)\tv. Frey, M. u. v. Kries, J., \u00dcber die Mischung von Spektralfarben. Arch. f. (Anat. u.) Physiol. 1881. 336.\n25)\tFritsch, G., Beitr\u00e4ge zur Dreifarben-Photographie. Halle (W. Knapp) 1903.\n26)\tGlan, P., Ophthalmospektroskop. Ber. \u00fcber d. wiss. Instrumente auf d. Berliner Ausstellung 1879. 1881, S. 304.\n27)\t\u2014 \u00dcber Apparate zur Untersuchung der Farbenempfindungen. Pfl\u00fcgers Arch, f. d. ges. Physiologie. 24, 307, 1881.\n28)\tGrebe, C., \u00dcber Jenenser Lichtfilter. Zeitschr. f. Instrumentenk. 1901, 101.\n29)\tGullstrand, A., Die Farbe der Macula centralis retinae, v. Graefes Arch. f. Ophthalm. 62, 1. 1906. (S.29).\n30)\tv. Helmholtz, H., Handbuch der physiologischen Optik. 2. Aufl. Hamburg,\n(Leopold Voss) 1896.\t(Dritte Auflage im Erscheinen.)\n31)\t\u2014 Bemerkungen zum Leukoskop. Verhandl. d. Berliner physik. Gesellsch. 1882, 5.\n32)\tHering, E., Zur Diagnostik der Farbenblindheit, v. Graefes Arch. f. Ophthalm. 36, 217, 1890.\n33)\t\u2014 Eine Vorrichtung zur Farbenmischung, zur Diagnose der Farbenblindheit und zur Untersuchung der Kontrasterscheinungen. Pfl\u00fcgers Arch. f. d. ges. Physiol. 42, 119, 1888.\n33a) Hess, C., \u00dcber den Farbensinn bei indirektem Sehen, v. Graefes Arch. f. Ophthalm. 35, 1, 1889.\n34)\tHirschberg, J., Doppelspektroskop zur Analyse der Farbenblindheit. Zen-tralbl. f. prakt. Augenheilk. 1878.","page":0},{"file":"pb0092.txt","language":"de","ocr_de":"92 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\n35)\tKette 1er, E.. Analytisch-synthetischer Mischfarbenapparat. Poggend. Annal. 141, 604, 1870.\n36)\tKirschmann, A., \u00dcber die Herstellung monochromatischen Lichtes. Philosoph. Studien, herausgeg. von W. Wundt. 6, 543, 1891.\n37)\tK\u00f6nig, A., \u00dcber das Leukoskop. Verhandl. d. Berliner physik. Gesellseh. 1882. Wiedemanns Annal. XVII, 190, 1883, u. Zeitschr. f. Instrumentenk. 3.\n38)\t\u2014 Verhandl. d. physik. Gesellsch. z. Berlin. 4, 50, 1885 ; 5, 9, 1886, ferner: Wiedemanns Annalen. 53, 785, 1894.\n39)\tv. Kries, J. u. W. Nagel, \u00dcber den Einflu\u00df von Lichtst\u00e4rke und Adaptation auf das Sehen des Dichromaten (Gr\u00fcnblinden). Zeitschrift f. Psychol, u. Physiol, d. Sinnesorg. 12, 1.\n40)\t\u2014 Weitere Mitteilungen \u00fcber die funktionelle Sonderstellung des Netzhautzentrums. Ebenda 23, 161.\n41)\tv. Kries, J., \u00dcber Farbensysteme. Ebenda 13, 241.\n41a) \u2014 \u00dcber die Farbenblindheit der Netzhautperipherie. Ebenda 15, 247.\n42)\t\u2014 \u00dcber .ein f\u00fcr das physiologische Praktikum geeignetes Verfahren zur Mischung reiner Lichter. Ebenda 43, 58, 1908.\n43)\tLandolt, H., Methode zur Bestimmung der Rotationsdispersion mit Hilfe von Strahlenfiltern. Ber. deutsch, ehern. Gesellsch. 1894, S. .2872.\n44)\tLippich, Zeitschr. f. Instrumentenkunde. 12, 340, 1892.\n45)\tLummer, O. u. Brodhun, E., \u00dcber ein neues Spektralphotometer. Zeitschr. f. Instrumentenk. 12, 132, 1892.\n46)\t\u2014 Die Ziele der Leuchttechnik. Elektrotechnische Zeitschrift. 23, 1902.\n47)\t\u2014 Experimentelles \u00fcber das Sehen im Dunkeln und Hellen. Verhandlungen d. deutschen physik. Gesellschaft. VI. Jahrgang. 1904.\n48)\tMarbe, K., Vorrichtung zur sukzessiven Variierung der Sektoren rotierender Scheiben und zur Ablesung der Sektorenverh\u00e4ltnisse w\u00e4hrend der Rotation. Zentralbl. f. Physiologie. 1894, Nr. 25.\n49)\t\u2014 Bemerkungen zu meinem Rotationsapparat. Ebenda 1895, Nr. 26.\n50)\t\u2014 L\u2019Annie psychologique, 5. Annie. 1899, S. 391.\n51)\tMartens, F. F., Verhandl. d. deutschen physikal. Gesellschaft 1, 280, 1899.\n52)\tMartens, F. F. u. Gr\u00fcnbaum, F., \u00dcber eine Neukonstruktion des K\u00fcnig-schen Spektralphotometers. Annalen der Physik (IV F) 12 1903.\n53)\tMaxwell, Philosophical Transactions. 1860.\n54)\tMeisling, A., Ein Apparat zur Mischung der Farben und Untersuchung von Farbenblinden. X. Congr\u00e8s d\u2019Ophtalm. Luzern.\n55)\tNagel, W. A., \u00dcber fl\u00fcssige Strahlenfilter. Biolog. Zentralblatt 18,649, 1898.\n56)\t\u2014 Zwei Apparate f\u00fcr die augen\u00e4rztliche Funktionspr\u00fcfung, Adaptometer und kleines Spektralphotometer (Anomaloskop). Zeitschr. f. Augenheilk. 17, 1907.\n57)\tOsann, Vorrichtung zur Hervorbringung komplement\u00e4rer Farben etc. Pogg. Annal. 27, 287 u. 694; 42, 72.\n58)\tOstwald, W. u. Luther, R., Hand- und Hilfsbuch zur Ausf\u00fchrung physik.-chemischer Messungen. 2. Aufl. Leipzig (Engelmann) 1902.\n59)\tParinaud, Appareil pour l\u2019\u00e9tude des couleurs spectrales. Bull, et M\u00e9m. Soc. fran\u00e7. d\u2019Ophth. 3, 327, 1885.\n60)\tPulfrich, Zeitschr. f. Instrumentenk. 18, 52.\n61)\tRosenstiehl, De l\u2019emploi des disques rotatifs pour l\u2019\u00e9tude des sensations color\u00e9es. Compt. rend. 84, 1133, 1877 (auch 1878, 1882).\n62)\tRothe, R., Farbenkreisel. Zentralblatt f. prakt. Augenheilk. 1881, 93. u. Annal. d\u2019Oculitt. 85, 181.\n63)\tSamojloff, A., Demonstration der objektiven Farbenmischung. Zeitschrift f\u00fcr Sinnesphysiologie 43, 237, 1908.\n64)\tSchaternikoff,M., Neue Bestimmungen \u00fcber die Verteilung der D\u00e4mmerungswerte im Dispersionsspektrum des Gas- und des Sonnenlichts. Zeitschr. f. Psych, u. Physiol, d. Sinnesorgane 29, 255.\n65)\tF. Schenck, Apparat zur Mischung von Spektralfarben. Sitz.-Ber. Ges. Bef\u00f6rd. Naturwissenschaft in Marburg 11. Dez. 1907.","page":0},{"file":"pb0093.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Untersuchung objektiver Lichtreizwirkungen im Auge.\n66)\tSchmidt u. Haensch, Neuer Helmholtzscher Farbenmischapparat. Zeitschr. f. Instrumentenk. 13, 200, 1893.\n67)\tSchoeler, Zur Vereinfachung spektroskopischer Apparate f\u00fcr die Untersuchung von Farbenblinden zu \u00e4rztlichen Zwecken. Zentralbl. f. prakt. Augenheilk. 1896, 105.\n68)\tSiebeck, R., \u00dcber Minimalfeldhelligkeiten. Zeitschr. f. Sinnesphysiologie 41, 89, 1906.\n69)\tSiedentopf, H., s. o. Nr. 21.\n70)\tVaughan, C. L. u. A. Boltunow, \u00dcber die Verteilung der Empfindlichkeit f\u00fcr farbige Lichter auf der helladaptierten Netzhaut. Zeitschr. f. Sinnesphysiol. 42, 1, 1907.\n71)\tv. d. Wey de, v. Graefes Arch. f. Ophthalm. 28, 1.\n72)\tZettnow, E., Das Kupfer-Chromfilter. Zentralblatt f. Bakteriologie u. Parasitenkunde 4, 51, 1888.\n73)\tZoth, O., Eine neue Methode zur Mischung objektiv dargestellter Spektralfarben. Schistoskop f\u00fcr objektive Darstellung etc. Arch. f. d. ges. Physiologie 70. 1, 1898.\n74)\tZsigmondy, R., \u00dcber Farbgl\u00e4ser f\u00fcr wissenschaftliche und technische Zwecke. Zeitschr. f. Instrumentenk.. 1901, 97.\nC. Anhang.\nMethoden zur Untersuchung objektiver Lichtreizwirkungen\nim Auge.\nVon\nW. Nagel.\nVersuche am Sehpurpur.\nVon den Versuchen, die den Sehpurpur betreffen, erw\u00e4hne ich hier nur diejenigen, die h\u00e4ufiger ausgef\u00fchrt werden, speziell zu Demonstrationszwecken oder um \u00fcberhaupt Sehpurpur zu gewinnen und mit diesem zu experimentieren. Wegen der speziellen Methodik der Versuche, die zum Zweck der Feststellungen \u00fcber die Eigenschaften des Sehpurpurs, \u00fcber seine Zersetzungs- bezw. Bleichungsprodukte usw. ausgef\u00fchrt worden sind, mu\u00df auf die Originalarbeiten haupts\u00e4chlich von K\u00fchne (Lit. 18 bis 22) gro\u00dfenteils zusammengefa\u00dft in Hermanns Handbuch der Physiologie Bd. III) und von Garten 8; 9) (zusammengefa\u00dft in Graefe-Saemischs Handbuch der gesamten Augenheilkunde, 2. Aufl.) verwiesen werden.\nZur Gewinnung m\u00f6glichst reiner Sehpurpurl\u00f6sungen werden die Netzh\u00e4ute dunkel gehaltener Tiere mit L\u00f6sungen von glykocholsaurem Natron extrahiert. Die Konzentrationen von 2 \u2014 5%, die K\u00fchne21) empfahl, haben sich auch mir am besten bew\u00e4hrt. K\u00fchne, dem die Herstellung farbloser Gallenpr\u00e4parate zuerst gelungen ist, empfahl folgendes Verfahren zur Herstellung der gebrauchsfertigen L\u00f6sung (Hermanns Handbuch S. 265).\n\u201eDie zur Extraktion der Netzh\u00e4ute dienende Gallel\u00f6sung wird zweckm\u00e4\u00dfig aus farbloser kristallisierter Ochsengalle erhalten, indem man aus einem Vorrat dosierter alkoholischer L\u00f6sung die zum jedesmaligen Gebrauche n\u00f6tige Menge abmi\u00dft und nach vollst\u00e4ndiger Entfernung des Alkohols auf dem Wasserbade aus dem festen R\u00fcckst\u00e4nde w\u00e4ssrige L\u00f6sungen der ge-","page":0},{"file":"pb0094.txt","language":"de","ocr_de":"94 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nw\u00fcnschten Konzentration, am besten 2\u20145 \u00b0/0 bereitet. Die w\u00e4ssrige, bekanntlich sehr zersetzlicbe L\u00f6sung durch desinfizierende Zus\u00e4tze vor F\u00e4ulnis gesch\u00fctzt vorr\u00e4tig zu halten, empfiehlt sich nicht.\u201c\nH\u00e4moglobinfreie L\u00f6sungen erh\u00e4lt man ohne weiteres nur von Fischen, Amphibien und Eulen; heim Pferd und Kaninchen nur dann, wenn man die gef\u00e4\u00dfhaltigen Netzhautst\u00fccke wegl\u00e4\u00dft.\nDas ideale Material bilden eigentlich die Eulennetzh\u00e4ute, besonders die gro\u00dfen, sehr leicht auszul\u00f6senden Netzh\u00e4ute des Waldkauzes (Syrnium aluco) mit ihrem reichen Purpurgehalt. Auch Schleiereulen (Strix) sind sehr geeignet. Wegen der Kosten und der nicht \u00fcberall leichten Erh\u00e4ltlichkeit der Eulen ist man \u00fcbrigens meistens doch auf Fische oder Fr\u00f6sche bezw. Kr\u00f6ten angewiesen.\nKr\u00e4ftige, nicht zu kleine Fr\u00f6sche geben, wenn sie eine bis zwei Stunden im Dunkeln gehalten werden, reichlichen Purpur, so da\u00df f\u00fcr di\u00e8 unten zu beschreibende Vorlesungsdemonstration 10, unter g\u00fcnstigen Umst\u00e4nden auch schon 6 Fr\u00f6sche gen\u00fcgen.\nDie Enukleation erfolgt sehr schnell mit folgenden 3 Schnitten einer kr\u00e4ftigen Schere: 1) ein Flachschnitt entfernt den Hautwulst \u00fcber dem Auge; 2) das eine Scherenblatt wird hinter dem Auge in die Orbita eingeschoben und man zerschneidet den Sch\u00e4del bis fast in die Medianlinie; 3) ein ebensolcher Schnitt wird vor dem Bulbus, mit Schnittrichtung nach dem Hinterkopf ausgef\u00fchrt. Der Bulbus quillt wie eine Erbse hervor und h\u00e4ngt h\u00f6chstens noch an ein paar F\u00e4serchen. Mit einer kleineren scharfen Schere wird er nach Absp\u00fclen in Kochsalzl\u00f6sung \u00e4quatorial gespalten. In der hinteren Bulbush\u00e4lfte ist die Sehnervenpapille als durchscheinender Punkt sichtbar; hier greift man mit einer spitzigen Pinzette zu und bringt meistens leicht die ganze Retina als klares Kl\u00fcmpchen heraus, das man fl\u00fcchtig in frischer Kochsalzl\u00f6sung absp\u00fclt.\nUm sicherer die Netzhaut als Ganzes herauszubekommen, kann man auch, nach K\u00fchnes Vorschlag, den isolierten Froschbulbus zwischen den Fingern etwas dr\u00fccken, so da\u00df die d\u00fcnne Stelle des Augenhintergrundes, in der der Sehnerv austritt, sich etwas vorw\u00f6lbt, mit einer flach gebogenen Schere kann man dann den Sehnerveneintritt leicht abknipsen. Nat\u00fcrlich darf man nicht zu stark dr\u00fccken, da sonst der ganze Inhalt des Auges aus dem entstehenden Loch herausspritzt und die \u00e4quatoriale Spaltung schlecht gelingt.\nUm die L\u00f6sung der Netzhaut von der Aderhaut (namentlich bei hellgehaltenen Tieren) zu erleichtern, empfahl K\u00fchne durch Kurarisierung ein Odem zu erzeugen, das die beiden H\u00e4ute voneinander l\u00f6st. Garten empfiehlt die kombinierte Kurare- und Chininvergiftung.\nFr\u00f6sche, die nicht lange genug im Dunkeln waren oder in schlechtem Zustand sind, geben h\u00e4ufig Netzh\u00e4ute mit reichlich anhaftendem Pigment, oder die Netzhaut zerrei\u00dft. Solche Netzh\u00e4ute verwirft man am besten ganz.\nDie zur Bereitung von Purpurl\u00f6sung bestimmten Netzh\u00e4ute bringt man in 2 bis 4 Kubikzentimeter Gallenl\u00f6sung (s. o.), in der sie 1\u20142 Stunden bleiben, unter \u00f6fterem Umsch\u00fctteln. Dann wird durch ein ganz kleines Filter (H\u00f6he 1 cm) filtriert und, wenn die L\u00f6sung sehr klar ist, \u00fcber Schwefels\u00e4ure im Vakuum zur Trockne eingedampft. Meistens fand ich es zweck-","page":0},{"file":"pb0095.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Untersuchung objektiver Lichtreizwirkungen im Auge.\n95\nm\u00e4\u00dfig, die Fl\u00fcssigkeit vorher in einem V2 cin weiten Glasr\u00f6hrchen zu zentrifugieren und die klare Fl\u00fcssigkeit sorgf\u00e4ltig mit einer Pipette von dem schwarzen Bodensatz abzuziehen. Zur Trockne eingedampft h\u00e4lt sich die Purpurgallenschicht im Dunkeln lange.\nIch habe die erw\u00e4hnten Prozeduren meistens bei roter Laterne ausgef\u00fchrt, K\u00fchne arbeitete bei Natriumlicht. Man kann zu diesem Zweck die oben S. 42 erw\u00e4hnten sehr hellen Natriumflammen verwenden, die aber die freigelegte Netzhaut doch schon etwas bleichen.\nUm in der Vorlesung vor zahlreichen Zuh\u00f6rern die Purpurbleichung wirksam zu zeigen, empfiehlt sich folgendes von v. Kries erprobtes Verfahren. Aus einer etwa 2 mm dicken Hartgummiplatte ist ein St\u00fcck von nebenstehend abgebildeter Form und Gr\u00f6\u00dfe geschnitten (Fig. 52); beiderseits sind mikroskopische Deckgl\u00e4schen aufgekittet, so da\u00df zwei kleine oben offene Tr\u00f6ge entstehen.\nDas Ganze ist in senkrechter Stellung auf einem zylindrischen Hartgummist\u00fcck befestigt, \u00fcber welches sich lichtdicht ein Messingdeckel st\u00fclpen l\u00e4\u00dft.\nDie eingetrocknete Purpurgalle wird mit 6 bis 10 Tropfen Wasser aufgel\u00f6st und mittels einer spitzigen Pipette f\u00fcllt man zun\u00e4chst die eine Trogh\u00e4lfte. Die H\u00fclse wird dar\u00fcber gedeckt und nun der immer noch bedeckte Trog mit Hilfe einer Projektionsbogenlampe in starker Vergr\u00f6\u00dferung auf einer wei\u00dfen Wand abgebildet. Ist das Bild scharf eingestellt, so wird der Deckel abgenommen und man sieht nun, wenn das Material gut war und richtig behandelt wurde, den Troginhalt leuchtend rot. Er verbla\u00dft gerade so schnell, da\u00df man die Farben\u00e4nderung in aller Ruhe beobachten kann. Hat man sich so vor der Demonstration von der G\u00fcte des Pr\u00e4parates \u00fcberzeugt, so f\u00fcllt man die andere Trogh\u00e4lfte mit der noch ungebleichten L\u00f6sung. Projiziert man nachher den Trog zum zweiten Male, so ist der Unterschied zwischen der gebleichten und der zun\u00e4chst ungebleichten H\u00e4lfte au\u00dferordentlich deutlich und das Ausbleichen sehr anschaulich.\nM\u00f6glicherweise w\u00fcrde auch die episkopische Projektion einer auf wei\u00dfem Grunde liegenden Eulen- oder Katzennetzhaut einen guten Vorlesungsversuch bilden. \u2022 Isolierte Frosch- und Kaninchennetzh\u00e4ute (letztere minder geeignet, da sie nur teilweise pupurhaltig sind), werden am besten nach K\u00fchnes Vorschlag auf Porzellansch\u00e4lchen oder Kn\u00f6pfe vom Durchmesser des betreffenden Auges gest\u00fclpt, damit sie faltenlos liegen. Der Sehnerveneintritt mu\u00df Umschnitten oder mit einer kleinen Stanze ausgestochen werden.\n\u00dcber Versuche, die Netzhaut durch Behandlung mit Alaun widerstandsf\u00e4higer zu machen, vergl. K\u00fchnes verschiedene Arbeiten18-22). F\u00fcr die Kaninchen- und Katzennetzhaut ist die Alaunbehandlung zweckm\u00e4\u00dfig, weil die Netzhaut dadurch leichter im ganzen herauszubekommen ist. Trendelenburg27) fand auch f\u00fcr die Bereitung von Purpurl\u00f6sungen aus Kaninchenaugen die H\u00e4rtung der enukleierten, und nach Entfernung der Hornhaut vom Glask\u00f6rper befreiten Augen in 4proz. Alaunl\u00f6sung zweckm\u00e4\u00dfig. Vorher gute Entblutung des K\u00f6rpers!\nDie Purpurl\u00f6sungen bleichen, auch wenn sie mit farbloser Gallenl\u00f6sung hergestellt sind, niemals zu v\u00f6lliger Farblosigkeit aus, es bleibt eine mehr","page":0},{"file":"pb0096.txt","language":"de","ocr_de":"96 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Liebt- und Farbensinns.\noder weniger starke Gelbf\u00e4rbung zur\u00fcck. N\u00e4heres \u00fcber \u201eSehgelb\u201c etc. siebe bei Garten8^ 9>.\n\u201eFixierung\u201c des Sehpurpurs. Es fehlt nicht an Versuchen, den Sehpurpur lichtbest\u00e4ndiger zu machen. K\u00fchne fand, da\u00df im Dunkeln getrocknete Netzh\u00e4ute langsamer bleichen, als frische. Nach Andogsky1) macht Fixierung des Bulbus in lOproz. Formol den Purpur widerstandsf\u00e4higer. Ein von R. Stern26) angegebenes Verfahren der Behandlung mit 21/2proz. L\u00f6sung von Platinchlorid verf\u00e4rbt zwar den Purpur zu orange, aber diese Farbe ist dann ziemlich haltbar, wie auch Garten8; 9) best\u00e4tigt hat. Einen gewissen Wert hat dies Verfahren insofern, als man dadurch Optogram me (s. u.) fixieren und einem gr\u00f6\u00dferen Kreise zeigen kann.\nOptogramme (K\u00fchne) beruhen auf der lokalen Ausbleichung einzelner Netzhautpartien durch ein auf der Netzhaut entworfenes kontrastreiches Bild. Die Erzeugung von Optogrammen beim Frosch hat Garten durch Verwertung der Tatsache erleichtert, da\u00df Chininvergiftung kurarisierter Fr\u00f6sche die Abl\u00f6sung der Netzhaut von der Pigmentschicht auch an den Stellen erm\u00f6glicht, wo sie vom Licht getroffen war und sonst fest am Pigment zu haften pflegt. Die Chininvergiftung l\u00e4hmt die phototropische Pigmentverschiebung.\nUm ein scharfes Bild auf der Netzhaut zu erzeugen, mu\u00df nat\u00fcrlich der jeweilige Akkommodationszustand des Auges bekannt sein, damit man das abzubildende Objekt, das m\u00f6glichst kontrastreich sein mu\u00df, in den richtigen Abstand vom Auge bringen kann. Dieser Abstand ist beim (get\u00f6teten) Kaninchen nach K\u00fchne 25 cm, beim kurarisierten Frosch 15 cm. Als Objekt empfiehlt K\u00fchne abwechselnde schwarze und wei\u00dfe Streifen von gleicher Breite (4\u20145 cm), etwa schwarze Papierstreifen auf eine durchsichtige Glasscheibe geklebt.\nAuch an lebenden Kaninchen k\u00f6nnen Optogramme erhalten werden, wenn das Tier kurarisiert oder der Bulbus durch Ligaturen festgestellt wird. Durch Atropin wird die Akkommodation gel\u00e4hmt und gleichzeitig die zweckm\u00e4\u00dfige Pupillenerweiterung bewirkt. Je nach der Lichtintensit\u00e4t (kein direktes Sonnenlicht!) braucht man eine Exposition von 10 Sekunden bis 7 Minuten. Beim Frosch exponiert man zweckm\u00e4\u00dfig bei schwachem Licht lange Zeit, A/2 Stunde bis 2 Stunden.\nDie Untersuchung der elektromotorischen Erscheinungen am\nAuge.\nZum Zweck des Studiums der elektromotorischen Kr\u00e4fte des Bulbus, des Ruhestroms wie Aktionsstroms, kommen die gleichen Methoden zur Anwendung, wie sie auch bei anderen Organen angezeigt sind. Gut ged\u00e4mpfte Galvanometer, Kapillar- und Saitenelektrometer werden je nach Umst\u00e4nden gebraucht (vergl. hier\u00fcber Bd. II, 3. Abteilung, S. 419 ff). Die meisten bisherigen Messungen sind mittels empfindlicher Spiegelgalvanometer ausgef\u00fchrt worden. Wo, wie bei den Kaltbl\u00fctern ein Ruhestrom mit nur sehr geringen und langsamen Schwankungen besteht, ist es leicht, diesen in bekannter Weise zu kompensieren und zu messen. Weit schwieriger ist dies bei Warmbl\u00fctern, insbesondere V\u00f6geln, bei denen das vollkommen dunkel gehaltene Auge oft rasche und betr\u00e4chtliche Schwankungen der elektro-","page":0},{"file":"pb0097.txt","language":"de","ocr_de":"Methoden zur Untersuchung1 objektiver Lichtreizwirkungen im Auge.\n97\nmotorischen Kraft zeigt (Himstedt und Nagel13;14). Man mu\u00df hier den Kompensationsstrom schnell und bequem \u00e4ndern k\u00f6nnen und zur Messung von Aktionsstr\u00f6men Zeitpunkte abpassen, wo der Spiegel m\u00f6glichst ruhig steht oder langsam und gleichm\u00e4\u00dfig in einer Richtung wandert. Vor pl\u00f6tzlichen \u00c4nderungen dieser Wanderung ist man nat\u00fcrlich nie sicher und verfolgt daher am besten durch mehrere Minuten hindurch den Gang des Spiegels, eventuell unter photographischer Registrierung, und f\u00fchrt zwischendurch in gr\u00f6\u00dferen Pausen die Reizungen durch Licht aus.\nIn Figur 53 bilde ich nach den Untersuchungen von Himstedt und Nagel den Gang einer solchen Versuchsreihe ab, wobei die Wanderung\nFig. 53. Aktionsstrom der Netzhaut vom Huhn. Bei \u00bb Lichtreiz.\ndes Galvanometerspiegels im Fernrohr in regelm\u00e4\u00dfigen Zwischenr\u00e4umen (alle 5 Sekunden) abgelesen und notiert wurde.\nDie Augen von Kaltbl\u00fctern sind zumeist in enukleiertem Zustande untersucht worden, wo dann die Anlegung der unpolarisierbaren Elektroden (an der Hornhaut au\u00dferhalb des Pupillargebietes, und am Sehnervenstumpf oder neben diesem) keinerlei Schwierigkeiten macht. Etwas schwieriger ist die Sache bei Warmbl\u00fctern, wo Erhaltung der Zirkulation im Auge Vorbedingung f\u00fcr die Ausl\u00f6sung von Aktionsstr\u00f6men ist. Hier darf nat\u00fcrlich der Sehnerv, der die ern\u00e4hrenden Gef\u00e4\u00dfe f\u00fcr die Netzhaut birgt, nicht durchschnitten werden. Man dringt durch das Dach der Orbita bis zum hinteren Augenpol. Bei V\u00f6geln gelingt das meistens ohne jede Blutung.\nWichtig ist die v\u00f6llige Immobilisierung des Kopfes und Auges, damit nicht durch Verschiebung der Elektroden Widerstands\u00e4nderungen eintreten.\nTigerstedt, Handb. d. pbys. Meth. III, 2.\t7","page":0},{"file":"pb0098.txt","language":"de","ocr_de":"98 Wilibald Nagel, Methoden zur Erforschung des Licht- und Farbensinns.\nKurarisierung ist hief\u00fcr meistens notwendig. Da rhythmische k\u00fcnstliche Atmung die Gefahr kleinster passiver Bewegung des Kopfes und Auges mit sich bringt, ist es ein gl\u00fccklicher Umstand, da\u00df man bei V\u00f6geln nach dem von Nagel*) angegebenen Verfahren mit kontinuierlichem Luftstrom k\u00fcnstliche Atmung erhalten kann, insofern lufthaltige Knochen vorhanden sind.\nIn leichter \u00c4thernarkose legt man einen Humerus blo\u00df, durchschneidet oder durchs\u00e4gt ihn nahe seinem kubitalen Ende und schiebt einen Gummischlauch auf das zentrale St\u00fcck, um nachher von einem kleinen Wasserstrahlgebl\u00e4se Luft einblasen zu k\u00f6nnen. Ehe dies geschieht, unterbindet man die \u00fcber das Ellbogengelenk (auf der Unterseite des Fl\u00fcgels) verlaufende gro\u00dfe Vene und spritzt in ihr zentrales St\u00fcck Kurare ganz langsam ein, bis die Atmung stillsteht. Dann beginnt man sofort mit der Lufteinblasung, die Luft entweicht durch die Schnabel \u00d6ffnung ohne weiteres und man kann das Tier leicht stundenlang am Leben erhalten, ohne im geringsten durch Bewegungen gest\u00f6rt zu werden. Erprobt ist diese Methode an Tauben, H\u00fchnern, Eulen, Falken und Bussarden.\nDie Kuraremengen, die f\u00fcr V\u00f6gel n\u00f6tig sind, sind recht betr\u00e4chtlich. F\u00fcr H\u00fchner braucht man etwa 5\u20146 cbcm einer L\u00f6sung, von der ein Tropfen einen Frosch l\u00e4hmt (etwa 0,03 bis 0,04 gr Kuraresubstanz).\nLiteraturverzeichnis.\nI)\tAndogsky, \u00dcber das Verhalten des Sehpurpurs bei der Netzhautabl\u00f6sung, v. Graefes Arch. f. Ophthalm. 1897, 409.\n2)\tdu Bois-Reymond, E., Untersuchungen \u00fcber tierische Elektrizit\u00e4t II, 1.1849.\n3)\tBoll, F., Zur Anatomie und Physiologie der Retina. Sitz.-Ber. Akad. d. Wissensch. Berlin. 1876, 1877.\n4)\t\u2014 flu Bois-Reymonds Arch. f. Physiol. 1877 u. 1881.\n5)\tDewar and M\u2019Kendrick, Recent researches on the physiol, action of light. Nature VIII, 205, 1873.\n6)\t\u2014 Philos. Transact. Roy. Soc. Edinburgh XXVII, 141, 1876.\n7)\tFuchs, S., Untersuchungen \u00fcber die im Gefolge der Belichtung auftretenden galvanischen Vorg\u00e4nge in der Netzhaut und ihren zeitlichen Verlauf. Pfl\u00fcgers Archiv f. d. ges. Physiol. LVL 408, 1894 u. LXXXIV 1901.\n8)\tGarten, S., \u00dcber die Ver\u00e4nderungen des Sehpurpurs durch Licht, v. Graefes Arch. f. Ophthalm. LXIII 1906.\n9)\t\u2014 Die Ver\u00e4nderungen der Netzhaut durch Licht. Graefe-Saemischs Handbuch d. ges. Augenheilk. II. Aufl. 1908.\n10)\tGotch, Journ. of Physiol. 30, u. 31. 1904.\nII)\tde Haas, Lichtprikkels en Retina-stroomen in hun quantitativ Verband. Diss. Leyden, 1903.\n12)\tHamburger, Staafjesrood in monochromatisch Licht. Onderzoek. Utrecht-sche Hoogeschol. 3. R. XI, 1, 1889.\n13)\tHimstedt u. Nagel, \u00dcber die Einwirkungen der Becquerel- und der R\u00f6ntgenstrahlen auf d. Auge. Annal, d. Physik. 4. F. IV, 1901.\n14)\t_ Versuche \u00fcber die Reizwirkung verschiedener Strahlenarten auf Menschen-und Tieraugen. Festschrift 50. Reg.-Jubil. Gro\u00dfherzogs v. Baden. 1902.\n*) Zentralblatt f\u00fcr Physiologie XIV, 553, 1900.","page":0},{"file":"pb0099.txt","language":"de","ocr_de":"Literatur.\n99\n15)\tHolmgren, F., Om retinastr\u00f6men. Upsala L\u00e4kare f\u00f6renings F\u00f6rhandl. Nr. 5 419, 1871.\n16)\t\u2014 \u00dcber die Retinastr\u00f6me. Heidelberger Untersuch. III, 278,1880.\n17)\tK\u00f6ttgen u. Abelsdorff, Die Arten des Sehpurpurs in der Wirbeltierreihe. Sitz.-Ber. K. Akad. d. Wiss. Berlin 38, 1895, u. Zeitschr. f. Psychol, u. Physiol, d. Sinnesorgane 12, 161, 1896.\n18)\tK\u00fchne, W., Zur Photochemie:d. Netzhaut. Sitz.-Ber. naturhist. med. Vereins, Heidelberg 5. Jan. 1877.\n19)\t\u2014 Vorl\u00e4ufige Mitteilung \u00fcber optographische Versuche. Zentralbl. f. d. med. Wissensch. 20. Jan. 1877.\n20)\t\u2014 \u00dcber die Darstellung von Optogrammen im Froschauge. Untersuch, aus d. Heidelberger Institut, I. In diesem Bande noch mehrere andere Arbeiten \u00fcber Sehpurpur.\n21)\t\u2014 Chemische Vorg\u00e4nge in der Netzhaut. Hermanns Handbuch der Physiologie, Bd. III. 235.\n22)\tK\u00fchne u. Steiner, \u00dcber das elektromotorische Verhalten der Netzhaut. Heidelberger Untersuch. III, 327, 1880.\n23)\tNagel, W., Die Wirkungen des Lichtes auf d. Netzhaut. Nagels Handbuch d. Physiologie d. Menschen III. 1904.\n24)\t\u2014 u. Piper, \u00dcber die Bleichung des Sehpurpurs durch Lichter von verschiedenen Wellenl\u00e4ngen. Zeitschr. f. Psychol, und Physiol, d. Sinnesorg. 39, 1905.\n25)\tPiper, H., Untersuchungen \u00fcberdas elektromotorische Verhalten der Netzhaut bei Warmbl\u00fctern. Arch. f. (Anat. u.) Physiol. 1905.\n26)\tStern, R., \u00dcber Sehpurpurfixation, v. Graefes Arch. f. \u00f6phthalm. LXI, 1905.\n27)\tTrendelenburg, W., Quantitative Untersuchungen \u00fcber die Bleichung d. Sehpurpurs in monochromatischem Licht. Zeitschr. f. Psychol, u. Physiol, d. Sinnesorg. 37, 1904.","page":0},{"file":"pb0100.txt","language":"de","ocr_de":"IL\nRaumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nYon\nF. B. Hofmann in Innsbruck.\n(Mit 54 Figuren.)\nEinleitung.\nBei der Darstellung der Untersuchungsmethoden des Raumsinns des Auges sind folgende Gesichtspunkte leitend gewesen: Die Anordnung des Stoffes folgt nicht einer streng systematischen Ableitung der Lehre vom Raumsinn, sondern richtet sich haupts\u00e4chlich nach der Technik. In der Untersuchungstechnik \u00fcbereinstimmende Kapitel werden gemeinsam behandelt, solche, welche zwar theoretisch nahe verwandt sind, aber eine g\u00e4nzlich abweichende Technik erfordern, voneinander getrennt. Theoretische Vorbemerkungen werden nur insoweit eingef\u00fcgt, als sie f\u00fcr das Verst\u00e4ndnis der Untersuchungsmethoden notwendig sind. Wo es w\u00fcnschenswert schien, wurden jene Elementarversuche besonders hervorgehoben, deren Anstellung zum Eindringen in das Verst\u00e4ndnis unerl\u00e4\u00dflich ist. Im \u00fcbrigen wird auf Beobachtungen ganz einfacher Art, wie sie auf dem Gebiete des Raumsinnes des Auges h\u00e4ufig Vorkommen, Betrachtungen gewisser Zeichnungen u. \u00e4., an der entsprechenden Stelle mit Angabe der Literatur zwar hingewiesen, von einer Reproduktion aller dieser Zeichnungen usf. wurde aber abgesehen. Bei der Beschreibung von Apparaten, die mehrfach abge\u00e4ndert wurden, ist vor allem R\u00fccksicht genommen auf die zweckm\u00e4\u00dfigste Modifikation, nicht auf die urspr\u00fcngliche Form. \u00dcber die historische Entwicklung der Untersuchungstechnik auf diesem Gebiete gew\u00e4hren ja die klassischen Gesamtdarstellungen von H. v. Helmholtz (Handbuch der physiologischen Optik) und E. Hering (Der Raumsinn und die Bewegungen des Auges in Hermanns Handbuch der Physiologie Bd. 3) eine ausreichende \u00dcbersicht. Diese beiden Werke werden im folgenden kurz als \u201eHelmholtz (O.)\u201c (die Seitenzahlen stets nach der 2. Auflage) und \u201eHering (R.)a zitiert. Die sonst hinter den Autorennamen angef\u00fchrten kleinen arabischen Ziffern geben die Hummern des Literaturverzeichnisses am Schl\u00fcsse des Artikels an. In diesem wird nat\u00fcrlich wieder nur die Technik ber\u00fccksichtigt. Theoretische Abhandlungen ohne technische Angaben werden nur insoweit angef\u00fchrt, als im Text auf sie Bezug genommen wird.\nI. Untersuchung der Sehsch\u00e4rfe.\nDen kleinsten Gesichtswinkel, unter welchem zwei feine Punkte oder Linien eben noch gesondert wahrgenommen werden, sah man bis vor kurzem allgemein als das Ma\u00df der Feinheit des Raumsinnes des Auges an. Nun","page":0},{"file":"pb0101.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der Sehsch\u00e4rfe.\n101\nhat aber Hering42) gezeigt, da\u00df die Feinheit des Raumsinnes des Auges viel weiter reicht, und da\u00df man mit jener Methode nur eine F\u00e4higkeit des Gesichtssinnes mi\u00dft, die er als das \u201eAufl\u00f6sungsverm\u00f6gen\u201c des Auges bezeichnet. Das wirkliche Ma\u00df f\u00fcr die Feinheit des optischen Raumsinnes ist gegeben durch den Gesichtswinkel des kleinsten Unterschiedes von Lagen, welchen das Auge eben noch zu erkennen vermag. Die Untersuchung des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens des Auges und der Unterschiedsempfindlichkeit f\u00fcr Lagen erfordert aber ganz verschiedene Methoden, und daher m\u00fcssen beide im folgenden streng auseinander gehalten werden. Den eingeb\u00fcrgerten Ausdruck \u201eSehsch\u00e4rfe\u201c kann man dabei als bequemen Sammelnamen f\u00fcr das Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gen und die Empfindlichkeit f\u00fcr Lagen beibehalten.\na) Das Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gen des Auges.\nFassen wir den Begriff des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens des Auges m\u00f6glichst weit als die F\u00e4higkeit, feine Details wahrzunehmen, so k\u00f6nnen wir als das Ma\u00df des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens den kleinsten Gesichtswinkel bezeichnen, unter welchem ein durch seine Helligkeit bzw. seine Farbe von der Umgebung verschiedenes Objekt eben noch erkennbar ist. Die untere Grenze der Wahrnehmbarkeit von Details wird in erster Linie abh\u00e4ugen von Gr\u00f6\u00dfe und gegenseitigem Abstand der lichtempfindlichen, isoliert f\u00fcr sich reizbaren Netzhautelemente und von der Sch\u00e4rfe der Netzhautbilder. F\u00fcr das zentrale Sehen k\u00f6nnen wir als kleinste, isoliert f\u00fcr sich reizbare Netzhautelemente die Zapfen anseh en. Wenigstens l\u00e4\u00dft sich auch die sehr feine Unterschiedsempfindlichkeit f\u00fcr Lagen durch diese Annahme sehr wohl erkl\u00e4ren (Hering42)). Die Sch\u00e4rfe der Netzhautbilder ist aber selbst unter den g\u00fcnstigsten Bedingungen keine absolute. Selbst wenn wir von allen gr\u00f6\u00dferen Abweichungen vom durchschnittlichen Bau des Auges, die bereits ins Gebiet der Refraktionsanomalien hin\u00fcberreichen, absehen, so wird schon in diesem Falle ein leuchtender Punkt auf der Retina des auf ihn eingestellten Auges nicht als solcher, sondern in Form einer kleinen belichteten Fl\u00e4che abgebildet, deren Beleuchtung vom Zentrum gegen die Peripherie zu abnimmt. Hering(41), S. 440) nannte jenes Zwischengebiet, welches im Netzhautbilde den scharfen Kontur des Au\u00dfendinges vertritt, das Aberrationsgebiet. Dem Vorhandensein dieses Aberrationsgebietes ist es wesentlich zuzuschreiben, da\u00df das Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gen des Auges so weit hinter der Empfindlichkeit f\u00fcr Lagenunterschiede zur\u00fcckbleibt. Wird n\u00e4mlich auf der Retina das Bild zweier gen\u00fcgend nahe aneinander liegender Lichtpunkte entworfen, so werden die Grenzen der beiderseitigen Aberrationsgebiete teilweise \u00fcbereinander greifen. Essei\nin Figur 1*) XX' ein Schnitt durch die flach ausgebreitet gedachte Netzhaut, auf der um A und C herum die Bilder zweier leuchtender Punkte liegen. Ist die *) Man vergl. dazu die Figur 1 bei Lehmann (126), S. 86).","page":0},{"file":"pb0102.txt","language":"de","ocr_de":"102\tF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nBelichtung der Netzhaut durch jeden einzelnen leuchtenden Au\u00dfenpunkt an jeder Stelle proportional der geraden Erhebung der Kurven aBb undcDd \u00fcber XX', so wird infolge des Ubereinandergreifens der beiden Lichtfl\u00e4chen ein mitten zwischen A und C liegender Punkt E mit der Intensit\u00e4t EG belichtet, und die Verteilung des Lichtes auf der Netzhaut beim Betrachten beider Punkte entspricht der Kurve aBGDd (Durchschnitt durch die \u201eLichtfl\u00e4che\u201c nach Mach). Ob nun der Lichtfleck um A und der Lichtfleck um C voneinander gesondert wahrgenommen werden, das h\u00e4ngt zun\u00e4chst ab von der Ausdehnung der belichteten Fl\u00e4chen und der Lichtverteilung in ihnen*). Wenn n\u00e4mlich jene lichtempfindlichen Netzhautelemente (Zapfen), welche von den beiden Leuchtpunkten am st\u00e4rksten bestrahlt werden, einen Zapfen zwischen sich haben, dessen Belichtung auch nur ein wenig schw\u00e4cher ist als ihre eigene, so kann dem Beobachter zwischen zwei hellen Stellen eine minder helle bemerklich werden, womit eine r\u00e4umliche Sonderung der ersteren gegeben ist (Hering43), S. 155). Ob aber im speziellen Falle die gegebene schw\u00e4chere Belichtung tats\u00e4chlich merkbar wird, das h\u00e4ngt weiterhin ab von der Empfindlichkeit der Netzhautelemente in A, E und C f\u00fcr Lichtunterschiede. Mithin spielen hier alle jene Faktoren herein, welche neuerdings insbesondere Hering(43), \u00a7 19\u201436) eingehend er\u00f6rtert hat. Dementsprechend wird bei den Untersuchungen \u00fcber das Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gen des Auges nicht blo\u00df R\u00fccksicht zu nehmen sein auf die absolute Lichtst\u00e4rke der beobachteten Objekte und auf das Verh\u00e4ltnis ihrer Lichtst\u00e4rke zu der der Umgebung (bei farbigen Objekten au\u00dferdem auf den Farbenunterschied), sondern auch auf die allgemeine Lichtempfindlichkeit der Netzhaut (den allgemeinen Adaptationszustand derselben), auf die Lokaladaptation und auf den Grenzkontrast.**)\nDenken wir uns nun, es bilde sich auf der Retina zwischen A und C (Fig. 1) ein schwarzer Punkt auf sonst gleichm\u00e4\u00dfig hellem Grunde ab, so wird f\u00fcr die Belichtung der Netzhaut das Schema der Figur 1 ebenfalls zutreffen, wenn wir die Belichtungskurve von B gegen x und von D gegen x' hin parallel zu XX' verl\u00e4ngern, so da\u00df die Belichtungskurve durch xBGDx' dargestellt wird. F\u00fcr die Wahrnehmung eines schwarzen Punktes auf gleichm\u00e4\u00dfig hellem Grund gelten also im Prinzip \u00e4hnliche Voraussetzungen, wie f\u00fcr die Wahrnehmung eines dunklen Zwischenraumes zwischen zwei hellen Punkten, nur sind freilich im letzteren Falle die Verh\u00e4ltnisse verwickelter, schon deshalb, weil nicht ein, sondern mehrere Details zu erkennen sind. Denken wir uns die Kurve aBGDd in Figur 1 als Querschnitt durch die Lichtfl\u00e4chen zweier zur Papierebene senkrechter heller Linien auf dunklem Grund und die Belichtungskurve xBGDx' als Querschnitt des Netzhautbildes einer ebenso stehenden schwarzen Linie auf gleichm\u00e4\u00dfig hellem\n\u00bb) Hier setzt die f\u00fcr die augen\u00e4rztliche Praxis zumeist wichtige Folgerung aus der Pr\u00fcfung des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens an. Ist nicht blo\u00df ein physiologisches \u201eAberrationsgebiet\u201c, sondern infolge mangelhafter optischer Einstellung des Auges ein pathologischer \u201eZerstreuungskreis\u201c vorhanden, so wird sich das Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gen nat\u00fcrlich entsprechend verschlechtern.\n**) Unter \u201eKontrast\u201c wird hier nat\u00fcrlich der physiologische Vorgang im Sehorgan verstanden, nicht aber, wie dies seit Aubert vielfach gebr\u00e4uchlich ist, der Helligkeitsunterschied zwischen Objekt und Grund.","page":0},{"file":"pb0103.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der Sehsch\u00e4rfe.\n103\nGrund, so l\u00e4\u00dft sich die prinzipielle \u00dcbereinstimmung dieser beiden F\u00e4lle auch ohne jede spezielle Annahme \u00fcber die Netzhautbilder leicht klar machen: im ersten Falle mi\u00dft man die Grenze der gesonderten Wahrnehmung zweier, durch einen dunklen Zwischenraum getrennter, heller Linien, im zweiten Falle die Grenze der gesonderten Wahrnehmung zweier durch einen dunklen Zwischenraum getrennter heller Fl\u00e4chen.\nDas Studium des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens des Auges mu\u00df sich ferner auch erstrecken auf die untere Grenze der Wahrnehmbarkeit isolierter heller Punkte oder Striche auf dunklem Grunde, bzw. auf die gesonderte Wahrnehmbarkeit des hellen Zwischenraumes zwischen dunklen Punkten oder Strichen und auf den Einflu\u00df, welchen die verschiedenen \u00e4u\u00dferen und inneren Bedingungen darauf nehmen.\nWir ordnen den Stoff im folgenden so an, da\u00df wir zun\u00e4chst den allgemeinen Vorgang bei der Messung des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens besprechen, dann die Wahl der Probeobjekte, und endlich die Methoden zur Untersuchung des Einflusses, welchen mehrere der erw\u00e4hnten Faktoren auf das Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gen aus\u00fcben.\n1. Vorgehen bei der Messung des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens im allgemeinen. Denken wir uns als Beobachtungsobjekt etwa zwei leuchtende Punkte oder zwei schmale parallele Striche (Leuchtlinien) gegeben, so erh\u00e4lt man den kleinsten Gesichtswinkel x, unter welchem die zwei Leuchtpunkte\n(oder Linien) eben noch gesondert wahrgenommen werden, aus tgx = \u2014, wo-\ne\nrin d der Abstand der beiden Leuchtpunkte voneinander und e ihre Entfernung vom Knotenpunkte des Auges ist.*) Man kann nun entweder so vorgehen, da\u00df man bei konstantem Abstande der beiden Lichtpunkte voneinander ihre Entfernung vom Auge e ver\u00e4ndert, oder bei konstanter Entfernung vom Auge mit Hilfe einer Mikrometerschraube den gegenseitigen Abstand d der Lichtpunkte in me\u00dfbarer Weise variiert. Da aber das minimum separabile f\u00fcr das zentrale Sehen sehr klein ist, so mu\u00df man entweder die Lichtpunkte einander sehr stark n\u00e4hern, oder die Objekte in sehr weiten Abstand vom Auge bringen. Die Methode ist daher in dieser Form recht unbequem. Man kann mit viel gr\u00f6\u00dferen, technisch leichter exakt herzustellenden Objekten und mit kleineren Entfernungen vom Auge arbeiten, wenn man die Verkleinerung auf optischem Wege, mittels des Makroskops von Volkmann(6), S. 4ff.) besorgt. Volkmann nahm aus einem Fernrohre alle Linsen mit Ausnahme des Objektivs fort, und betrachtete das von letzterem entworfene verkleinerte reelle Bildchen entfernter Objekte, indem er das Auge in das offene Okularende des Fernrohres hineinlegte und den Teleskopr\u00f6hren mit Hilfe der Ausz\u00fcge die passende L\u00e4nge gab. Aubert(!), S. 200) befestigte ganz analog die Sammellinse eines Mikroskop okulares in ausziehbaren geschw\u00e4rzten Messing- (oderPapp-)r\u00f6hren. Die Berechnung des Gesichtswinkels gestaltet sich folgenderma\u00dfen. Sei E der\n*) In welchen F\u00e4llen der Scheitel des \u201eDistinktionswinkels\u201c nach Gullstrand statt in den Knotenpunkt in den Haupt- oder Brennpunkt zu verlegen ist, dar\u00fcber vergl. man Hess (Handb. d. Augenheilk., 2. Auf!., Bd. 8, Abt. 2, S. 185ff.).","page":0},{"file":"pb0104.txt","language":"de","ocr_de":"104\tF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nAbstand des Objektes, e der Abstand des Bildes von der Linse und f deren Brennweite, O die Objektgr\u00f6\u00dfe-und o die Bildgr\u00f6\u00dfe, so ist nach der Linsenformel\n1\ne\n1\nE\nund daraus e = ferner o =\nEf\ne\u2014r\neO\nE'\nBefindet sich das Auge in der Entfernung S vom Bild, so ist ^ die\nTangente des Gesichtswinkels x f\u00fcr o. S ist aber gleich der Entfernung des Knotenpunktes des Auges von der Linse weniger dem Bildabstand von der Linse e. Ist E sehr betr\u00e4chtlich gr\u00f6\u00dfer als f, so kann man statt e ohne\no O f\nmerklichen Fehler f setzen und findet dann tgx = ^ a ~\nE. fe.\nSelbstverst\u00e4ndlich kann man jetzt wieder entweder den Abstand der Lichtpunkte oder -Striche voneinander variieren, oder man \u00e4ndert bei konstanter Gr\u00f6\u00dfe und gleichem Abstand des Objektes von der Linse die Entfernung des Auges S durch Ausziehen oder Zusammenschieben der R\u00f6hren (man beachte dabei aber das auf der folgenden Seite Gesagte).\n2. Bei der gro\u00dfen Anzahl von Faktoren, von denen das Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gen des Auges abh\u00e4ngt, wird schon die Wahl des Objektes, das zur Bestimmung der Grenze des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens dienen soll, auf das Resultat von Einflu\u00df sein. Die einfachsten Probeobjekte sind dunkle Punkte auf hellem Grunde oder umgekehrt helle Punkte auf dunklem Grunde. Aubert(1), S. 193ff. dort auch die \u00e4ltere Literatur) benutzte kleine Quadrate, welche mittels des Makroskops so stark verkleinert wurden, da\u00df sie wie Punkte aussahen, und verglich die Grenze ihrer Wahrnehmbarkeit mit der von l\u00e4ngeren Streifen, deren Breite gleich der Seitenl\u00e4nge der Quadrate war. Guillery31) hat die Verwendung von schwarzen Kreisfl\u00e4chen verschiedener Gr\u00f6\u00dfe auch als Sehproben f\u00fcr die Praxis vorgeschlagen, und diesen Vorschlag wiederholt32- 33- 38) gegen theoretische Angriffe verteidigt (vergl. unten S. 107).\nDer Verwendung einfacher Punkte als Probeobjekt zun\u00e4chst kommt die Bestimmung des kleinsten eben merklichen dunklen Zwischenraumes zwischen zwei hellen Linien oder Punkten \u2014 bezw. umgekehrt des eben merklichen hellen Zwischenraums zwischen dunklen Linien oder Punkten. Volkmann bediente sich zu diesem Zwecke teils zweier parallel gespannter Silberdr\u00e4hte von 0,05 mm Dicke, welche gegen einen hellen Hintergrund betrachtet wurden, und mittels eines Schraubenmikrometers ohne St\u00f6rung des Parallelismus einander beliebig gen\u00e4hert werden konnten; teils zweier schmaler wei\u00dfer Papierstreifen, welche mit dem Makroskop entspechend verkleinert wurden. Aubert(1), S. 213) stellte sich einen Apparat her, welcher aus zwei mit schwarzem Papier \u00fcberklebten Papptafeln bestand. Die eine feste trug an ihrem Rande einen wei\u00dfen Papierstreifen (2 mm breit), die andere konnte mittels eines Schnurlaufs vom Beobachter so verschoben werden, da\u00df der auf ihr befindliche wei\u00dfe Papierstreifen von denselben Dimensionen dem anderen","page":0},{"file":"pb0105.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung- der Sehsch\u00e4rfe.\n105\nbeliebig gen\u00e4hert, bezw. von ihm entfernt werden konnte. Das Ganze wurde mittels Makroskops verkleinert. Durch Variation der Entfernung des Auges von dem durch die Makroskoplinse entworfenen Bildchen wurde der Gesichtswinkel, unter welchem jeder einzelne Streifen (als feine Lichtlinie) sichtbar war, ver\u00e4ndert, und f\u00fcr verschiedene Werte desselben durch Ann\u00e4hern und Entfernen der Streifen gegeneinander das Minimum separabile bestimmt. Dieses nimmt nach Aubert zu, wenn der Gesichtswinkel, unter dem die Striche erscheinen, abnimmt. Nimmt man statt wei\u00dfer Streifen auf dunklem Grunde umgekehrt dunkle Streifen auf hellem Grunde, so wird der kleinste Gesichtswinkel f\u00fcr die gesonderte Wahrnehmung gr\u00f6\u00dfer. Verwendet man statt heller Linien kleine helle Flecke, etwa wie Aubert(1), S. 228) kleine wei\u00dfe Quadrate auf schwarzem Grunde, welche mit dem Makroskope soweit verkleinert werden, da\u00df sie als helle Punkte erscheinen, so zeigt sich bei analoger Untersuchungsmethode derselbe Einflu\u00df des Gesichtswinkels, unter welchem der einzelne Punkt gesehen wird, auf das Minimum separabile, wie bei Strichen.\nAls Untersuchungsobjekte sind h\u00e4ufig Doppelsterne (vergl. Aubert1), S. 210) verwendet worden. Man mu\u00df aber ber\u00fccksichtigen, da\u00df in diesem Falle die Grenze des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens f\u00fcr das dunkeladaptierte Auge bestimmt wird, und da\u00df daher die Zahlen mit denen am helladaptierten Auge nicht ohne weiteres vergleichbar sind. Man vergl. ferner bez\u00fcglich des Einflusses der Sternhelligkeit Aubertp), S. 233).\nAndere Grenzen f\u00fcr das Aufl\u00f6sungsm\u00f6gen des Auges erh\u00e4lt man schon, wenn man die feinen Lichtpunkte auf einer gr\u00f6\u00dferen Fl\u00e4che in Quinkunzial-anordnung verteilt. Du Bois Reymond13) benutzte von hinten durchleuchtete runde L\u00f6cher von etwa 0,2 mm Durchmesser und 2 V2 mm Zentralabstand voneinander in einem Stanniolblatt. Technisch zuverl\u00e4ssiger ist es, nach \u00d6rum50) (vergl. auch Silfvast57)), die feinen L\u00f6cher in ein d\u00fcnnes Messingblech zu bohren und den Grat auf der R\u00fcckseite zu entfernen. Bei dieser Versuchsanordnung verschmelzen in einer gewissen Entfernung vom Auge die Lichtpunkte den 3 Hauptrichtungen ihrer Anordnung nach zu Linien, an denen sich die Zusammensetzung aus Punkten zun\u00e4chst noch durch perlschnurartige Verdickungen zu erkennen gibt (Illustration zu den in Fig. 1 skizzierten Verh\u00e4ltnissen).\nVon den besonderen Erscheinungen, welche bei Beobachtung feiner paralleler Striche oder von feinen Punkten auftreten, sind zu erw\u00e4hnen: 1. das von Purkynje, Helmholtz (O. S. 257) u. a. beschriebene Welligwerden gerader Linien. Voraussetzung hierf\u00fcr ist nicht unbedingt Feinheit der Linien, sondern es bekommt, wie v. Fleischl268) mit der unten S. 184 erw\u00e4hnten Vorrichtung nachgewiesen hat, jeder beliebig gro\u00dfe Streifen einen welligen Rand, sobald sein Netzhautbild mit m\u00e4\u00dfiger Geschwindigkeit \u00fcber die Netzhaut hingleitet.\n2. das zeitweilige Verschwinden und Wiederauftauchen feinster schwarzer Punkte, welche man bei starker Verkleinerung derselben bis knapp an die Grenze der Wahrnehmung und bei etwas herabgesetzter Beleuchtung (m\u00e4\u00dfiger Dunkeladaptation) beobachtet (\u201ePunkttauchen\u201c, Hensen40)).\nAndere Probeobjekte als blo\u00dfe Punkt- und Linienpaare bringen in die Versuchsanordnung weitere Komplikationen hinein. Dies gilt schon von feinen Gittern- (aus schwarzen Dr\u00e4hten, \u2014 die Zwischenr\u00e4ume gleich dem Durchmesser der Dr\u00e4hte \u2014 gegen einen hellen Hintergrund betrachtet, Helmholtz, O. S. 257). Mit diesen findet man das Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gen um so gr\u00f6\u00dfer, je ausgedehnter das Probeobjekt ist (Wertheim64)).","page":0},{"file":"pb0106.txt","language":"de","ocr_de":"106\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nVerwendet man noch komplizierter geformte Probeobjekte, so mu\u00df man sieb jedesmal sehr sorgf\u00e4ltig die Frage vorlegen, ob man mit denselben nicht am Ende etwas anderes bestimmt, als man eigentlich beabsichtigt. So ist die Untersuchung des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens mittels der bekannten Sn eil en sehen Haken*) (Fig. 2a) scheinbar nahe verwandt mit der Untersucbungsmetbode mittels paralleler Striche; und wenn man sich in praxi der Sn eil en sehen Haken zur Untersuchung der \u201eSehsch\u00e4rfe\u201c bedient, h\u00e4lt man meist auch daran fest, es handle sich dabei um eine Unterscheidung der 3 parallelen geraden Striche voneinander, deren Distanz also nach der gel\u00e4ufigen praktischen Einheit der Sehsch\u00e4rfe an der Grenze der gesonderten Wahrnehmbarkeit unter einem Gesichtswinkel von 1 erscheinen soll. Benutzt man aber als Kriterium das Erkennen der Richtung, nach welcher die 3 Zacken des Hakens hinsehen, so wird man diese schon angeben k\u00f6nnen, bevor man die parallelen Striche genau sondern kann. Man erkennt sie daran, da\u00df die ganze eine\nSeite des Hakens dunkler ist als che andere, also an der Helligkeitsverteilung in dem verwaschenen Fleck, den man zun\u00e4chst sieht. Man wird also mit ihnen leicht scheinbar eine h\u00f6here Sehsch\u00e4rfe finden, als mit anderen Proben. Besser, aber auch noch nicht einwandsfrei sind in dieser Beziehung jene Snellenschen Haken, bei denen der mittlere Querstrich fehlt, so da\u00df die \u00fcbrig bleibenden Striche drei Seiten eines Quadrates bilden (Fig. 2 b).\nNicht zu bef\u00fcrchten ist eine solche Verwechslung bei den Optotypi von Landolt(4), S. 483ff., vergl. dazu auch Koster45)), schwarzen Ringen auf wei\u00dfem Grund, welche an einer Stelle durch eine L\u00fccke mit parallelen R\u00e4ndern unterbrochen sind (siehe Figur 2 c). Die Ringe werden in verschiedener Gr\u00f6\u00dfe auf Tafeln analog den Snellenschen Probebuchstaben angeordnet, der Untersuchte hat anzugeben, an welcher Stelle sich die L\u00fccke befindet. Auch hier kommt es wohl vorwiegend darauf an, da\u00df, noch bevor die Grenze des deutlichen Sehens erreicht ist, eine verwaschene etwas hellere Stelle am Ringe erkannt wird. Dieses Erkennen h\u00e4ngt zwar auch zum Teil von Nebenumst\u00e4nden ab, wie z. B. der Form des Ringes, aber die letztere ist bei diesen Probeobjekten wenigstens eine einheitliche und verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig einfache. Viel schlimmer steht es in dieser Beziehung mit den in praxi am meisten benutzten Snellenschen Probehuchstaben, bei welchen die Formen stark variieren und vergleichsweise sehr kompliziert sind. Ihrer Konstruktion liegt bekanntlich die Voraussetzung zugrunde, da\u00df das normale Auge Details, welche unter einem Gesichtswinkel von 1' gesehen\n*) H. Cohn24) hat diese Methode in folgende einfache Form gebracht. 8 Sn eilen-sehe Haken (deren Querstrichabstand in 6 m Entfernung unter einem Gesichtswinkel von 1' erscheint) sind im Kreise auf einer wei\u00dfen Kartonscheibe von 9 cm Durchmesser gedruckt. \u00dcber derselben und um deren Mittelpunkt drehbar befindet sich eine zweite von stumpfblauem Karton, welche durch eine runde \u00d6ffnung nur einen der 8 Haken sehen l\u00e4\u00dft. Ein Gehilfe dreht die Deckscheibe nach jeder Probe beliebig so lange, bis ein anderer (anders gerichteter) Haken zum Vorschein kommt. Das T\u00e4felchen kann an allen 4 Seiten mit \u00d6sen aufgeh\u00e4ngt werden, so da\u00df eine gen\u00fcgende Variation der Hakenrichtung m\u00f6glich ist. Mittels einer dreizinkigen Gabel aus Karton gibt der Untersuchte die Richtung der Haken an.\nE C C\na\tb\tc\nFig. 2.","page":0},{"file":"pb0107.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der Sehsch\u00e4rfe.\n107\nwerden, eben zu erkennen vermag. Es wurde aber dann von verschiedenen Seiten (vergl. z. B. Landolt4), S. 481) darauf bingewiesen, da\u00df sich das Erkennen der verschieden geformten Buchstaben in ganz anderer Weise vollzieht, als es das Konstruktionsprinzip voraussetzt. Insbesondere lieferten systematische Untersuchungen von Guillery32\u201937) und Pergens52 bls,4a) \u00fcber die Faktoren, welche das Erkennen so komplizierter Formen, wie der Snellenschen Haken und Buchstaben, aber auch schon der Landoltschen Ringe, beeinflussen, das Ergebnis, da\u00df dieses Erkennen ein \u00e4u\u00dferst verwickelter Vorgang ist, der keineswegs allein vom Gesichtswinkel,, unter welchem die Einzelheiten erscheinen, abh\u00e4ngig ist. Guillery bezeichnete die F\u00e4higkeit, mit dem Gesichtssinn die Form der Objekte zu erkennen, mit einem besonderen Namen als den Formensinn des Auges*), und er schlug vor, auch zur klinischen Untersuchung der sogenannten \u201eSehsch\u00e4ife einfache dunkle \u201ePunkte\u201c, Kreisfl\u00e4chen von verschiedener Gr\u00f6\u00dfe, auf hellem Grunde als Sehproben zu ber\u00fccksichtigen.\nTheoretisch ist dies gewi\u00df die einfachste Untersuchungsmethode des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens im oben definierten Sinne, d. h. die F\u00e4higkeit, Details wahrzunehmen. In der praktischen Durchf\u00fchrung der Idee werden die Dinge aber sogleich wieder komplizierter. Um eine sichere Kontrolle zu haben, da\u00df der Untersuchte den schwarzen Kreisfleck wirklich sieht, brachte Guillery dieselben an verschiedenen Stellen und in verschiedener Gr\u00f6\u00dfe auf wei\u00dfen, schwarz umrahmten Quadraten an. Der Untersuchte hat dann anzugeben, wo er den Fleck im Quadrate sieht. \u201eGuillerys Sehzeichen ist also eigentlich in schwarzem Rahmen ein wei\u00dfes Viereck, das einen dunklen Fleck enth\u00e4lt\u201c (Landolt47), S. 602). \u00dcber die Verwendbarkeit dieser Sehproben in der Praxis mu\u00df sich nat\u00fcrlich der Theoretiker des Urteils enthalten. Nur der Kliniker vermag durch Pr\u00fcfung an einem gro\u00dfen Material zu entscheiden, welche Methode sich f\u00fcr seine Zwecke am besten eignet. Man vergl. dar\u00fcber die \u00c4u\u00dferungen von Landolt4'), Koster45) und die Antwort von Guillery39). F\u00fcr wissenschaftliche, insbesondere vergleichende Untersuchungen des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens unter verschiedenen Bedingungen, wobei an die Beobachtungsgabe und Zuverl\u00e4ssigkeit der Versuchsperson ganz andere Anforderungen gestellt werden k\u00f6nnen als in der Praxis, ist die Untersuchung mittels einfacher dunkler Flecke zweifellos als die einfachste in erster Linie zu ber\u00fccksichtigen.\n\u00c4hnliche Gesichtspunkte, wie beim direkten Sehen, sind auch ma\u00dfgebend f\u00fcr die Untersuchung des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens im indirekten Sehen. Nat\u00fcrlich m\u00fcssen die Untersuchungsobjekte der geringeren Sehsch\u00e4rfe der Netzhautperipherie entsprechend gr\u00f6\u00dfere Dimensionen besitzen. Als Testobjekte benutzen Groenouw30) und Guillery34) isolierte schwarze kreisrunde Flecken auf wei\u00dfem Grunde, Aubert (\u00c4ubert und F\u00f6rster10); Aubert1), S. 244ff.) zwei schwarze kreisrunde Scheibchen, Quadrate oder Streifen von verschiedener Gr\u00f6\u00dfe und Distanz auf wei\u00dfem Papier, welche an einem Perimeter (f\u00fcr geringere Entfernungen vom Zentrum wurde auch ein drehbarer ebener Schlitten benutzt) soweit nach der Peripherie verschoben\n*) Vergl. dazu die Untersuchungen \u00fcber die Wahrnehmung einfachster Formen unten 8. 119 ff.","page":0},{"file":"pb0108.txt","language":"de","ocr_de":"108\tF B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nwurden, bis die Grenze f\u00fcr ihre gesonderte Wahrnehmung gefunden war. Landolt und Ito(4), S. 571) verwendeten ebenfalls am Perimeter zwei schwarze Quadrate verschiedener Gr\u00f6\u00dfe auf wei\u00dfem Grunde, deren gegenseitiger Abstand jedesmal ihrer Seitenlange entsprach. Buchstaben eignen sich nach Landolt f\u00fcr die Untersuchung der indirekten Sehsch\u00e4rfe noch weniger als f\u00fcr die direkte. Da es auch bei Verwendung von Quadraten selbst f\u00fcr den Ge\u00fcbten nicht leicht ist, genau anzugeben, wann sie noch getrennt wahrgenommen werden, empfiehlt Landolt zur Probe zwischendurch graue Rechtecke von derselben Ausdehnung wie die zwei Quadrate samt dem sie trennenden Zwischenr\u00e4ume einzuschalten, deren Grau der Mischung aus dem Schwarz der Quadrate und dem Wei\u00df des Zwischenraumes entspricht, und welche daher, wenn die Quadrate nicht mehr gesondert wahrgenommen werden, leicht mit ihnen verwechselt werden.\nGuillery36) kombinierte beide erw\u00e4hnten Untersuchungsmethoden, indem er zun\u00e4chst einen einzelnen Punkt (einen schwarzen Fleck auf wei\u00dfem Karton) bis zur Grenze seiner Wahrnehmbarkeit mit der betreffenden Netzhautstelle verkleinerte. F\u00fcr das Zentrum und seine n\u00e4chste Umgebung geschah das durch ein Makroskop, f\u00fcr die Peripherie durch Einstellung in passende Entfernung vom Auge. Sodann wurde ein zweiter Karton mit einem anderen gleichen Fleck \u00fcber den ersten vorgeschoben und der Grenzabstand gesucht, bei welchem die beiden Flecken eben noch gesondert wahrgenommen wurden. Weitere Literaturangab en siehe bei Landolt4), bis zum Jahre 1894 auch bei Wertheim64).\n3. Die Variation der Belichtung, bei gleichbleibendem Verh\u00e4ltnis zwischen der Lichtst\u00e4rke des Objektes und des Grundes f\u00fchrte AubertQ), S. 230) in der oben S. 104 angegebenen Versuchsanordnung herbei, indem er im Dunkelzimmer die Beleuchtung durch verschiedene \u00d6ffnung eines im Fensterladen eingelassenen Diaphragmas ab\u00e4nderte. Charpentier21) lie\u00df vor dem Auge einen Episkotister mit verstellbarer Spaltbreite rotieren. Guillery36) kombinierte das Makroskop mit einem Episkotister vor demselben. Bei allen diesen Versuchen ist auf die sehr gro\u00dfe Variation der Helligkeit des Tageslichtes R\u00fccksicht zu nehmen (vergl. Cohn23)). Eine me\u00dfbare k\u00fcnstliche Beleuchtung wird daher im allgemeinen vorzuziehen sein. Ferner ist durch Vorsetzen eines Diaphragmas dicht vor das Auge der Einflu\u00df der wechselnden Pupillenweite*) auszuschalten und es ist die Adaptation des Auges bei l\u00e4ngerem Verweilen unter ge\u00e4nderten Beleuchtungsverh\u00e4ltnissen zu beachten.**)\nZwei der letzten Forderung entsprechende Versuchsanordnungen r\u00fchren von Posch55) her. Als Untersuchungsobjekt diente in beiden F\u00e4llen ein System wei\u00dfer, durch gleich breite schwarze Zwischenr\u00e4ume getrennter\n*) Den Einflu\u00df der Pupillenweite auf die Sehsch\u00e4rfe bei verschiedener Intensit\u00e4t der Beleuchtung studierte Hummelsheim\u00ab) in der Weise, da\u00df er die Pupillenweite durch ein Mydriatikum (Homatropin) bezw. ein Miotikum (Pilokarpin) f\u00fcr die Versuchszeit unver\u00e4nderlich gleich hielt, und nun die Sehsch\u00e4rfen f\u00fcr diese beiden Weiten und f\u00fcr die normale Pupillenweite untereinander verglich.\n**) Nimmt man, wie dies bei praktischen Untersuchungen des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens der Fall ist, den ge\u00e4nderten Adaptationszustand mit in Kauf, dann kann man nat\u00fcrlich von vornherein nicht auf eine einfache Beziehung zwischen Lichtst\u00e4rke und Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gen rechnen.","page":0},{"file":"pb0109.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung- der Sehsch\u00e4rfe.\n109\nparalleler Linien, mit denen kreisf\u00f6rmige Scheiben von 50 mm Durchmesser ausgef\u00fcllt waren. Diese wurden auf einer Unterlage von schwarzem Samt mit einer Stecknadel im Zentrum befestigt und vor der Beobachtung von einem Gehilfen durch Drehung in beliebig wechselnde Stellung gebracht. Dann wurde die Distanz bestimmt, aus welcher der Beobachter bei langsamer Ann\u00e4herung zuerst bestimmt die Richtung der parallelen Linien erkannte. In einer ersten Versuchsreihe wurden diese Distanzen f\u00fcr verschiedene Beleuchtungsst\u00e4rken nacheinander bestimmt. Die Lichtquelle wurde in eine Laterna magica gesteht und der austretende stark divergierende Lichtkegel wurde an der gegen\u00fcber stehenden Wand des Dunkelzimmers durch eine schwarze Fl\u00e4che aufgefangen, um eine st\u00f6rende diffuse Erhellung des Zimmers zu vermeiden. In die Richtung der austretenden Strahlen wurden dann die Objekte in verschiedenen abgemessenen Entfernungen von der Lichtquelle in der N\u00e4he der Achse des Lichtkegels so aufgestellt, da\u00df sie sich gegenseitig nicht beschatten konnten, und da\u00df ihre Fl\u00e4chen genau senkrecht zur Richtung der Lichtstrahlen lagen. Ein in cm geteiltes Me\u00dfband wurde an ein Stativ neben der Lampe so befestigt, da\u00df sein Nullpunkt gendta in den Konvergenzpunkt der Lichtstrahlen zu liegen kam. Der Beobachter n\u00e4herte sich, w\u00e4hrend er das Me\u00dfband neben dem Auge durch den Finger gleiten lie\u00df, langsam den in Augenh\u00f6he befindlichen Objekten, zog, sobald er die Richtung der Linien auf einem Objekte erkannte, das Me\u00dfband an, und lie\u00df durch den Gehilfen die Entfernung vom Scheitel des Lichtkegels bis zum Auge ablesen.\nMittels einer zweiten Methode wurden die verschiedenen Objekte nebeneinander beobachtet. In den Lichtkegel der Lampe (oder einen analogen durch ein Sonnenmikroskop erzeugten Kegel von Sonnenlicht) wurde ein Episkotister gestellt. Dieser besa\u00df vier konzentrische Reihen von Spalten, welche so angeordnet waren, da\u00df in der ersten Reihe die L\u00fccken und die dazwischen liegenden Speichen gleich breit waren; in der zweiten Reihe waren die Speichen dreimal so breit als die L\u00fccken, in der dritten siebenmal und in der vierten f\u00fcnfzehnmal. In die durch die Spaltenreihen fallenden Lichtb\u00fcschel und in die volle Beleuchtung wurde je eines der oben beschriebenen Versuchsobjekte eingestellt. W\u00e4hrend nun der Episkotister gedreht wurde, wurden die Objekte dem Beobachter so weit gen\u00e4hert, bis er die Richtung der Linien erkannte.\nEine von Schmidt-Rimpier herr\u00fchrende Methode, welche blo\u00df Untersuchungen nacheinander gestattet, zitiere ich nach Cohn22), der sich ihrer ebenfalls bediente. Vor das Auge werden in einem besonderen Apparate graue Gl\u00e4ser vorgesetzt, deren Lichtabsorption mittels Photometer bestimmt wird. Die Gl\u00e4ser absorbieren allerdings nicht alle Farben gleichm\u00e4\u00dfig. Der Apparat hat die Form eines schwarz angestrichenen Doppelrohres aus Blech; in das eine Rohr kommen die grauen Gl\u00e4ser, das andere wird durch eine schwarze Blechplatte verschlossen. Ein mit schwarzem Tuch gef\u00fctterter Ansatz zum Anlegen an den Kopf verhindert das Einfallen seitlicher Lichtstrahlen. Als Beobachtungsobjekt benutzte Cohn die Sn eil en sehen Haken. Da er praktische Zwecke im Auge hatte, wartete er mit jeder Bestimmung so lange, bis der Untersuchte an die ge\u00e4nderte Helligkeit adaptiert war.\n\u00dcber weitere Versuchsanordnumgen orientieren die Abhandlungen von Uhthoff60) und Oguchi51).\nVergleichende Untersuchungen \u00fcber die Sehsch\u00e4rfe im monochromatischen Licht verschiedener Weilenl\u00e4nge sind insbesondere","page":0},{"file":"pb0110.txt","language":"de","ocr_de":"110\tF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nvon Uhthoff60> 6l> 62) mit verschiedenen Methoden ausgef\u00fchrt worden, n\u00e4mlich :\n1.\tunter Verwendung matt-schwarzer (beru\u00dfter) Sn eil en scher Haken, welche ausgeschnitten auf verschiedenfarbigen Tuchen drehbar befestigt wurden, w\u00e4hrend die Beleuchtungsintensit\u00e4t durch Entfernen und N\u00e4hern einer Lampe von 4 Normalkerzen variiert wurde.\n2.\tMittels eines gro\u00dfen Prismas (mit Zimts\u00e4ure\u00e4thylester gef\u00fcllt) und den entsprechenden Konvexlinsen wird ein objektives Spektrum entworfen. In der Ebene des Spektrums befindet sich ein verschieblicher Metallschirm mit einer kleinen \u00d6ffnung, durch welches das Auge des Beobachters das Prisma in monochromatischem Lichte leuchtend sieht. Das Testobjekt zur Bestimmung der Sehsch\u00e4rfe konnte zwischen Auge und Prisma auf einer Rutschbahn mittels Schnurlaufs gen\u00e4hert und entfernt werden. Als Testobjekte dienten anfangs drehbare undurchsichtige Snellensche Haken, sp\u00e4ter ein feines Drahtgitter, dessen Dr\u00e4hte genau um ihre Dicke auseinander standen.\n3.\tLf letzter Zeit bestimmten Boltunow14) und Loeser49) die zentrale Sehsch\u00e4rfe bei farbiger Beleuchtung im Dunkelzimmer (bei m\u00e4\u00dfiger Dunkeladaptation) mit folgender Einrichtung. Durch das Licht einer Auerlampe mit Vorgesetzten farbigen Gl\u00e4sern wurden Lan doit sehe Ringe (siehe obenFig. 2b), welche in einer Metallplatte ausgeschnitten waren*), zum Leuchten gebracht (zum Vergleich auch feine Punktreihen). Die Helligkeit der verschiedenen farbigen Lichter wurde zun\u00e4chst mit dem Flimmerphotometer von Schmidt u. Haensch untereinander gleichgemacht. Die sp\u00e4tere Variation der Belichtung mit den flimmer\u00e4quivalenten Lichtern erfolgte durch einen Episkotister.\nDer rein praktischen Frage, wie weit das Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gen des Auges f\u00fcr Details an verschieden gef\u00e4rbten, k\u00f6rperlichen Objekten reicht, ist W\u00e4chter63) n\u00e4her getreten. Er betrachtete aus abgemessener Entfernung W\u00fcrfel von verschiedenem-Material und verschiedener Farbe, deren Seitenl\u00e4nge gleich der Augendistanz war. Die W\u00fcrfel wurden so aufgestellt, da\u00df dem Beschauer eine Fl\u00e4che zugekehrt war, und da\u00df die geradeaus gerichtete Gesichtslinie des rechten Auges in die Ebene der rechten, die des linken Auges in die Ebene der linken sagittal gestellten Seitenfl\u00e4che des W\u00fcrfels zu liegen kam. Dann wurde ermittelt, wie weit man den Kopf nach rechts bezw. links verschieben mu\u00dfte, um eben die rechte bezw. linke Seitenfl\u00e4che des W\u00fcrfels zu erkennen.\n4.\tDen Einflu\u00df der Variation des Verh\u00e4ltnisses zwischen der Lichtst\u00e4rke des Probeobjektes und des Grundes, auf das Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gen, hat zun\u00e4chst bez\u00fcglich der Wahrnehmbarkeit isolierter Punkte Aubert(4), S. 199) mittels folgender Anordnung untersucht: Ein aus wei\u00dfem oder schwarzem Papier geschnittenes Quadrat wird an einem d\u00fcnnen schwarzen Draht befestigt und dieser auf ein Stativ gesteckt. 200 mm hinter dem Quadrat befindet sich ein Farbenkreisel mit schwarz-wei\u00dfen Sektoren, mittels welchen man das Quadrat auf beliebig hellem grauen Grunde erscheinen lassen kann. Alle sonstigen Teile des Apparates sind geschw\u00e4rzt und den Hintergrund bildet eine schwarze Wand. Das Ganze wird mit dem Makroskop verkleinert und durch Variation des Augenabstandes von dem durch die Makroskoplinse entworfenen Bildchen der kleinste Gesichts-\n*) Loeser verwendete wie Uhthoff undurchsichtige zweizinkige Snellensche Haken (Figur 2 b) auf durchleuchtetem Grunde, S if vast57) Punkte in Quinkunzialan-ordnung.","page":0},{"file":"pb0111.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung- der Sehsch\u00e4rfe.\n111\nwinkel aufgesucht, bei welchem der \u201ePunkt\u201c eben noch wahrnehmbar ist. Einer sehr \u00e4hnlichen Versuchsanordnung bediente sich sp\u00e4ter auch Guillery35).\nDen kleinsten Gesichtswinkel f\u00fcr die Wahrnehmbarkeit isolierter grauer Quadrate verschiedener Helligkeit, die auf schwarzem Grund aufgeklebt waren, bestimmte Groenouw30). Die Grenze f\u00fcr die Wahrnehmbarkeit des dunklen Zwischenraumes zwischen zwei grauen Streifen oder Quadraten untersuchte Aubert in seinem oben S. 104 beschriebenen Apparate. Uber die Bestimmung der Lichtremission des grauen Papieres vergleiche man die Methodik der Lichtsinnuntersuchung.\nF\u00fcr den Spezialfall, da\u00df die Probeobjekte m\u00f6glichst lichtlos bleiben, und nur die Helligkeit des Grundes wechselt, haben Charpentier(21), S. 51) und Cohn23) Untersuchungsmethoden angegeben. Charpentier verwendete zu diesem Behufe sein Differentialphotoptometer (Beschreibung in20), Cohn einen von L. Weber konstruierten Polarisationsapparat, beide Autoren nahmen undurchsichtige Probeobjekte auf transparentem Grunde.\nMit dem Umstande, da\u00df sich die von einem Punkte ausgehenden Lichtstrahlen auf der Betina stets \u00fcber ein gewisses Gebiet ausbreiten, steht wohl auch die Beobachtung in Zusammenhang, da\u00df zwei kleinste, direkt gesehene Lichtfl\u00e4chen (bis zu einem Gesichtswinkel von 2f \u2014 3') trotz verschiedener Gr\u00f6\u00dfe die gleiche untere Grenze der Wahrnehmbarkeit besitzen, wenn das Produkt aus Fl\u00e4chengr\u00f6\u00dfe und Lichtst\u00e4rke bei beiden dasselbe ist. Ricco 56), Charpentier19), Guillery33), Asher9) u. a. haben das in mannigfach variierten Versuchen nachgewiesen. Nach Asher erscheinen in diesem Falle beide Felder auch gleichgro\u00df. Ich erw\u00e4hne als Beispiel eine Versuchsanordnung von Asher (1. c. S. 409). In den hinteren Deckel einer Hering-schen Dunkelr\u00f6hre wurden nebeneinander 2 kleine Irisblenden eingesetzt, deren Blenden\u00f6ffnungen unter dem Mikroskop ausgemessen worden waren. Hinter die Blenden wurden graue Papiere von bekanntem Lichtverh\u00e4ltnis in einer und derselben Ebene derart aufgestellt, da\u00df sie gleich gut beleuchtet waren. Aus einer Entfernung, in welcher die beiden Blenden\u00f6ffnungen deutlich getrennt sichtbar waren, ordnete der Beobachter so lange eine Verstellung der Blenden an, bis ihm die Objekte gleich hell und gleich gro\u00df erschienen.\nAusgedehnte Untersuchungen \u00fcber die Abh\u00e4ngigkeit der Wahrnehmung etwas gr\u00f6\u00dferer Objekte von ihrer Gr\u00f6\u00dfe und Helligkeit hat dann S. Exner26) ausgef\u00fchrt, indem er aus abgemessener Entfernung mit dunkeladaptiertem Auge ein schwach beleuchtetes Quadrat betrachtete, dessen Gr\u00f6\u00dfe variiert werden konnte, und durch Drehung zweier Nicol scher Prismen gegeneinander das Minimum an Helligkeit ermittelte, bei welchem die Fl\u00e4che eben sichtbar wurde. In analoger Weise bestimmte Exner die Abh\u00e4ngigkeit des Erkennens von Formen (Erkennen der Lage eines Rechteckes, des Snellenschen Buchstabens B) von der Gr\u00f6\u00dfe und Helligkeit.\n5. Zum Vergleich des Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gens des hell- und dunkeladaptierten Auges haben Bloom und Garten12) (vergl. auch Buttmann18), E. Fick28) und Broca17)) mehrere Versuchsanordnungen angegeben, von denen hier zwei mitgeteilt werden sollen. Das eine Auge wurde in diesen Versuchen durch einen lichtdichten Verband l\u00e4ngere Zeit verdunkelt. Der Verband wurde, um einen Druck auf das Auge zu vermeiden, entweder \u00fcber einem Ringe aus dickem Gummi, der um das Auge","page":0},{"file":"pb0112.txt","language":"de","ocr_de":"112\nF. B. Hofmann, Kaumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nlief, oder \u00fcber einer mit Tuch gef\u00fctterten ger\u00e4umigen Zellulo\u00efdkapsel angelegt, welche in Form einer Halbkugel von 7 cm Durchmesser, weit vom Auge entfernt, den Weichteilen des Gesichtes anlag (Garten29)). Das andere Auge blieb helladaptiert.\nZur Bestimmung der Sehsch\u00e4rfe diente nun 1. folgender Apparat. Im Boden und im Deckel eines lichtdichten Kastens war einander gegen\u00fcber je ein Nicolsehes Prisma eingelassen. Als Lichtquelle f\u00fcr dies improvisierte Polarimeter diente eine Gl\u00fchlampe, deren Licht mittels eines drehbaren wei\u00dfen Schirms in beliebiger St\u00e4rke durch den Polarisator hindurch gespiegelt werden konnte. Auf der Fassung des oberen Nicols (des Analysators) war au\u00dfen ein dicker Gummiring befestigt, auf welchen das Auge fest aufgelegt wurde, so da\u00df ein fast vollst\u00e4ndiger Abschlu\u00df von seitlichem Licht zustande kam. An dem innen im Kasten befindlichen Eande des Analysators war ein Diaphragma von 2 mm Durchmesser angebracht, welches die Verschiedenheit der Pupillenweite beider Augen ausgleichen sollte. Im Kasten befand sich eine horizontale, durch Fadenzug von au\u00dfen drehbare Messingscheibe, welche an ihrer Peripherie mit einem Kranze von 7 mm gro\u00dfen L\u00f6chern versehen war. Die Achse der Scheibe war so angebracht, da\u00df bei ihrer Drehung die Mittelpunkte der L\u00f6cher in der Verbindungslinie der beiden Nicols zu liegen kamen. Auf der Messingscheibe war eine Glasscheibe befestigt, auf der entsprechend den L\u00f6chern der Messingscheibe durchscheinende Snellensche Haken auf m\u00f6glichst dunklem Grunde in den verschiedensten Lagen und Gr\u00f6\u00dfen angebracht waren. Durch den Fadenzug konnte jede beliebige Gr\u00f6\u00dfe von dem Gehilfen rasch eingestellt werden. Der Abstand der Haken vom Auge betrug 15 cm. So wurde zun\u00e4chst die zentrale Sehsch\u00e4rfe des hell- und dunkeladaptierten Auges bei verschiedenen Lichtst\u00e4rken miteinander verglichen.\nF\u00fcr die Sehsch\u00e4rfebestimmungen im indirekten Sehen befand sich im Kasten noch folgende Fixiervorrichtung. Auf einer horizontalen Glasplatte, welche sich dicht oberhalb der Probenplatte befand, waren in bestimmten Abst\u00e4nden von der optischen Achse der Nicols je zwei zugespitzte Stanniolstreifen mit ihren Spitzen in kaum me\u00dfbarem Abstande voneinander aufgeklebt und von beiden isolierte Dr\u00e4hte nach Metall\u00f6sen gef\u00fchrt, welche au\u00dfen am Kasten befestigt waren. Zwischen je zwei beliebigen Spitzen konnte man nun durch Umh\u00e4ngen der Zuf\u00fchrungsdr\u00e4hte den schwachen Funkenstrom eines Induktionsapparates \u00fcbergehen lassen. Um die Lichtst\u00e4rke der Funken m\u00f6glichst herabzusetzen, war die mit Stanniolstreifen beklebte Platte noch mit rotem Glase bedeckt, unter Freilassung der der Sehprobe entsprechenden Stelle.\n2. Bei einer zweiten Versuchsanordnung zur vergleichenden Bestimmung der Sehsch\u00e4rfe auf der Netzhautperipherie wurde im Dunkelzimmer auf einem mit schwarzem Tuche bedeckten Tische ein mit schwarzem Wollpapier \u00fcberzogenes Eei\u00dfbrett senkrecht aufgestellt. In 30 cm Abstand vor ihm befand sich das Auge des Beobachters (Kopf mit Stirnhalter festgestellt). Gerade gegen\u00fcber dem Auge war eine Fixiereinrichtung, angebracht, bestehend aus 4 wei\u00dfen Leuchtstoffpunkten, welche die Ecken eines Quadrates von etwa 2 cm Seitenl\u00e4nge einnahmen. In der Mitte des Quadrates befand sich ein f\u00fcnfter Punkt. Durch ein Aubertsches Diaphragma im Fensterladen wurde die Beleuchtung soweit herabgesetzt, da\u00df bei Fixation der zentrale Punkt f\u00fcr das dunkeladaptierte Auge unsichtbar, die 4 Eckpunkte dagegen sichtbar blieben. Schwankungen der Blickrichtung von solcher Gr\u00f6\u00dfe, da\u00df sie das Versuchsergebnis wesentlich beeintr\u00e4chtigen konnten, machten sich durch Verschwinden eines der 4 Eckpunkte bemerk-lich. Als Testobjekte zur Bestimmung der exzentrischen Sehsch\u00e4rfe dienten kleine Eechtecke aus wei\u00dfem Karton, welche bei den Bestimmungen am dunkeladaptierten Auge an kleinen Haltern soweit an den Fixationspunkt herangeschoben wurden, bis ihre Lage richtig erkannt wurde. Bei der Untersuchung des helladaptierten Auges wurde, da sie sehr rasch ausgef\u00fchrt werden mu\u00dfte, auf die Verschiebung verzichtet, vielmehr wurde vorher das Testobjekt in bestimmter Lage eingestellt und verdeckt. Der Beobachter, der vorher ins Helle gesehen hatte, schlie\u00dft rasch den Fensterladen, nimmt seine Stellung ein, und sobald er gut fixiert, l\u00e4\u00dft der Gehilfe auf ein gegebenes Zeichen das Testobjekt frei. Die Sehsch\u00e4rfebestimmung erfolgt also nach der Methode der wahren und der falschen F\u00e4lle.","page":0},{"file":"pb0113.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der Sehsch\u00e4rfe.\n113\nBei dieser Anordnung konnte auch eine Untersuchung bei ungef\u00e4hr gleicher subjektiver Helligkeit f\u00fcr beide Augen durchgef\u00fchrt werden, indem durch willk\u00fcrliches Schielen Doppelbilder erzeugt wurden, und durch Vorsetzen von Rauchgl\u00e4sern vor das dunkeladaptierte Auge die Helligkeit der beiden Halbbilder ungef\u00e4hr gleich gemacht wurde.\n6. Die Herabsetzung der zentralen Sehsch\u00e4rfe durch gesteigerte Belichtung exzentrischer Netzhautstellen beruht teils auf Vermehrung des \u201efalschen Lichtes\u201c, teils auf einer \u00c4nderung der Lichtempfindlichkeit infolge Wechselwirkung der Netzhautstellen. Bei starker \u00c4nderung der Beleuchtung kann sich au\u00dferdem der Adaptationszustand des Auges im ganzen \u00e4ndern. Den Einflu\u00df insbesondere der beiden ersten Faktoren auf die Sehsch\u00e4rfe hat neuerdings Hering(43) \u00a7 34, 35) eingehend er\u00f6rtert und durch zahlreiche Versuche erl\u00e4utert, auf die hier ausdr\u00fccklich verwiesen werden soll.\nEine Charakterisierung des Einflusses starker Belichtung (\u201eBlendung\u201c) der Netzhautperipherie auf die zentrale Sehsch\u00e4rfe im allgemeinen haben Dep\u00e8ne25) und Borschke15, 16) versucht (vergl. daselbst auch die fr\u00fchere Literatur).\nDer von Dep\u00e8ne benutzte, von Uhthoff konstruierte Blendungsapparat besteht aus einem Tr\u00e4ger f\u00fcr die Sehproben und f\u00fcr die sie beleuchtende Lampe, ferner einer zweiten Lampe, durch welche die seitliche Blendung besorgt wird. Der Tr\u00e4ger f\u00fcr die Sehproben und die Beleuchtungslampe kann auf einer Holzschiene vom Auge entfernt oder ihm gen\u00e4hert werden. Am Ende dieser Schiene ruht der Kopf des Beobachters auf einer Kinnst\u00fctze auf. Von demselben Ende der Schiene geht im Winkel ein runder Eisenstab aus, welcher das Blendungslicht tr\u00e4gt, und dem man durch Drehen um seinen Ansatzpunkt einen beliebigen Winkel (bis zu 90\u00b0) mit der Richtung der Holzschiene geben kann, wodurch die Blendung auf verschieden weit exzentrische Netzhautstellen verlegt wird. Die Beleuchtungsst\u00e4rke der Sehproben und ebenso die Lichtst\u00e4rke des Blendungslichtes kann durch Vorschalten von Rauchgl\u00e4sern jede f\u00fcr sich abgeschw\u00e4cht werden. Die Gr\u00f6\u00dfe des geblendeten Netzhautbezirkes wird variiert durch Vorsetzen von Blenden mit kreisf\u00f6rmigem zentralem Ausschnitt vor das Blendungslicht. Bez\u00fcglich der Details der Konstruktion ist das Original einzusehen.\nBorschke15) befestigte auf einem transparenten, von hinten durchleuchteten kreisrunden Papiere auswechselbare undurchsichtige Sn eilen sehe Haken. Die Beleuchtung erfolgte durch eine Gl\u00fchlampe, deren Leuchtkraft durch einen passenden Vorschaltwiderstand entsprechend abgeschw\u00e4cht war. Durch Ann\u00e4herung der Lampe an das transparente Papier wurde im Dunkelzimmer die schw\u00e4chste Beleuchtung aufgesucht, bei welcher der Untersuchte die Haken eben noch zu erkennen vermochte. Hierauf wurde um den Kreis mit den Sehproben ein transparenter Ring durch sechs Gl\u00fchlampen erhellt, und nun die Beleuchtungslampe den Sehproben neuerdings soweit gen\u00e4hert, bis sie wieder erkannt wurden.\nUm weiterhin auch den Einflu\u00df der Exzentrizit\u00e4t der geblendeten Stelle zu untersuchen, benutzte Borschke16) wieder denselben transparenten Papierschirm mit den auswechselbaren Haken und der verschieblichen Gl\u00fchlampe. Die Blendung wurde aber durch das von einem Spiegel reflektierte Licht einer Gl\u00fchlampe besorgt. Der Spiegel war auf einem Perimeter verschieblich angebracht, welches an Stelle des Fixationspunktes eine kreisrunde \u00d6ffnung besa\u00df, durch welche der Beobachter auf den transparenten Schirm hindurchsah.\nMit der Frage nach dem Einflu\u00df des abirrenden Lichtes auf die Sehsch\u00e4rfe h\u00e4ngt zusammen die nach dem Einflu\u00df von zerstreutem Licht auf die Sehsch\u00e4rfe, welche Ladd-Franklin und Guttmann46) beim Sehen durch einen Schleier untersucht haben. Untersuchungen \u00fcber die Sehsch\u00e4rfe im Flimmerlicht sind von Feilchenfeld27) ausgef\u00fchrt worden.\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 2.\t8","page":0},{"file":"pb0114.txt","language":"de","ocr_de":"114\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nb) Die Empfindlichkeit des Auges f\u00fcr Lagenunterschiede.\nDiese vom Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gen des Auges streng zu sondernde eigentliche Feinheit des Raumsinnes des Auges soll hier nur soweit besprochen werden, als sie sich auf Unterschiede von Lagen und L\u00e4ngen im ebenen Sehfelde, also nach der H\u00f6hen- und Breitenausdehnung, bezieht. Die Feinheit der Tiefenwahrnehmung, zu deren Untersuchung ganz andere Methoden verwendet werden m\u00fcssen, wird aus diesem Grunde an anderer Stelle (S. 164) er\u00f6rtert.\nZur Bestimmung der Feinheit des Raumsinnes f\u00fchrt eine von W\u00fclfing65) zuerst angewendete Methode. Ein von hinten durchleuchteter Spalt von 4/3 mm Breite war so eingerichtet, da\u00df man den unteren Teil desselben gegen den oberen feststehenden me\u00dfbar verschieben konnte. Es wurde der Gesichtswinkel f\u00fcr die eben merkliche Verschiebung der einen gegen die andere H\u00e4lfte aufgesucht. Zum gleichen Zwecke k\u00f6nnen mit schwarzer Tusche auf wei\u00dfen Karton gezeichnete Nonien dienen. Empfehlenswerter w\u00e4re es nach W\u00fclfing, wenn man derartige Nonien durch Ausgravierung des Belags eines Spiegels mittels einer Teilmaschine herstellte.\nEine andere von Hering angegebene Anordnung benutzte Best11). Eine quadratische, zur einen H\u00e4lfte schwarze, zur anderen wei\u00dfe Eisenblechscheibe ist senkrecht zu der ganz scharfen Trennungslinie der beiden Felder in die H\u00e4lfte zerschnitten.*) Die eine H\u00e4lfte ist gegen die andere me\u00dfbar verschieblich. Die Platte ist drehbar, so da\u00df die Trennungslinie senkrecht oder beliebig schr\u00e4g gestellt werden kann. Durch einen Schirm mit kreisf\u00f6rmiger \u00d6ffnung sind che peripheren Teile des Apparates abgeblendet. Die Beleuchtung der mattwei\u00dfen Platte wurde durch Reflexion diffusen Himmelslichtes mittels Spiegels m\u00f6glichst verst\u00e4rkt. Bei einer Entfernung der Platte von etwa 12 m vom \u00e4u\u00dferen Augenwinkel des Beobachters wurde nun nach der Methode der richtigen und der falschen F\u00e4lle, von einer fast sicher merklichen Verschiebung ausgehend, der kleinste Wert der Verschiebung bestimmt, \u201ewelcher, obzwar nicht sicher erkennbar, doch auf die Wahrnehmung noch mitbestimmend einwirkt\u201c. Ungef\u00e4hr gleichzeitig untersuchte Stratton59) mit zwei schmalen wei\u00dfen Streifen, welche eben merklich gegeneinander verschoben wurden. Er mu\u00dfte aber wegen der gro\u00dfen Empfindlichkeit f\u00fcr Lagenunterschiede den Beobachter in 120 m Entfernung vom Apparate sitzen lassen.\nZu Werten von derselben Gr\u00f6\u00dfenordnung f\u00fchrten Volkmanns(6), S. 93 ff.) Untersuchungen der eben merklichen Verschiedenheit in der Dicke feiner Striche und \u00fcber die untere Grenze der Wahrnehmung von L\u00e4ngenunterschieden zweier sehr kleiner miteinander verglichener Strecken.\nZwei verschieden breite schwarze Striche auf wei\u00dfem Grunde wurden mittels des Makroskops verkleinert, und die Grenze festgestellt, bis zu welcher ein Unterschied in der Strichdicke noch mit Sicherheit erkennbar war. In einer zweiten Versuchsreihe wurden in dem oben S. 104 beschriebenen Schraubenmikrometer durch 3 parallele feine Silberdr\u00e4hte, von denen der mittlere fest, die beiden seitlichen beweglich waren, zwei kleine Distanzen abgegrenzt. Die eine wird dem Beobachter, durch das Makroskop verkleinert, fest gegeben, und er hat die Aufgabe, die zweite nach dem Augenma\u00df der ersten gleich zu machen.\n*) Da die Vorrichtung in dieser Form technisch ziemlich schwer herzustellen ist, empfiehlt Hering, nur die wei\u00dfe H\u00e4lfte zu konstruieren, und diese vor einem lichtlosen Hintergr\u00fcnde zu beobachten. Alle Apparate von Hering sind bei Rothe (Leipzig) erh\u00e4ltlich.","page":0},{"file":"pb0115.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisierung nach H\u00f6he und Breite.\t115\nBourdon(2), S. 118ff.) hat darauf hingewiesen, da\u00df bei solchen Vergleichen zweier sehr kleiner Strecken die verschiedene Helligkeit der Objekte eine gro\u00dfe Holle spielt. Um diesen Faktor zu eliminieren, brachte Bourdon zwei sehr kurze, feine, von hinten durchleuchtete Spalte, welche um ein geringes an L\u00e4nge differierten, zun\u00e4chst auf gleiche Helligkeit. Dies l\u00e4\u00dft sich z. B. dadurch kontrollieren, da\u00df sie, durch ein graues Glas (eine verschleierte photographische Platte) betrachtet beide zusammen in gleicher Entfernung vom Beobachter unsichtbar werden. Sodann suchte Bourdon den Abstand vom Auge auf, in welchem die verschiedene L\u00e4nge der beiden Strecken eben noch erkannt wurde.\nII. Untersuchung der optischen Lokalisierung nach H\u00f6he\nund Breite.\nVorbemerkungen.\nDie Dimensionen des subjektiven Sebraumes, in welchem uns die Gesichtsempfindungen erscheinen, sind mit den Dimensionen des objektiven, wirklichen Raumes (im Sinne Herings, R. S. 344) nicht direkt vergleichbar. Wir k\u00f6nnen zwar zu einer gegebenen Strecke eine andere suchen, welche uns gleich lang erscheint, aber wir erhalten dadurch kein objektives Ma\u00df f\u00fcr die subjektive Streckenl\u00e4nge. Wir k\u00f6nnen demnach im Gebiete des optischen Raumsinnes blo\u00df einen Vergleich anstellen zwischen der Anordnung der Objekte (nach Gr\u00f6\u00dfe, Form und Lage) im wirklichen Raum und der Anordnung der Sehdinge im subjektiven Sehraume. Eine bevorzugte Stellung nimmt ein der Vergleich der Anordnung der Objekte relativ zur wirklichen Stellung des Kopfes und der Augen mit der Anordnung der Sehdinge relativ zur vermeintlichen Lage des Kopfes und der Augen \u2014 Lokalisation der scheinbaren Medianebene, der scheinbaren Augenh\u00f6he (des sogen, subjektiven Horizonts) usf.\nEndlich k\u00f6nnen wir zur Kontrolle der optischen Lokalisation noch heranziehen unsere Fertigkeit, die Lage oder Richtung der Objekte mit der Hand anzugeben. In diesem Falle handelt es sich darum, eine unter der Leitung des Gesichtssinnes einge\u00fcbte Innervation ohne Leitung des letzteren aus dem Ged\u00e4chtnis zu reproduzieren. Es ist daher selbstverst\u00e4ndlich, da\u00df diese Innervationen den individuellen optischen Verh\u00e4ltnissen in hohem Grade angepa\u00dft sind.\nVerlagern wir durch optische Hilfsmittel die Netzhautbilder anhaltend in bestimmter Weise, so pa\u00dft sich die Innervation beim Greifen und Tasten den ge\u00e4nderten Verh\u00e4ltnissen allm\u00e4hlich an. Wir sehen dies bei ge\u00fcbten Mikroskopikern, welche das Objekt, dessen verkehrtes Bild sie sehen, bei beabsichtigten Bewegungen mit der Hand in entgegengesetzter Richtung verschieben, als sie es sehen; ferner bei allen Bewegungen der Tiefe nach, die vor einem Spiegel ausgef\u00fchrt werden, welche Anpassung anscheinend (nach dem Referat) von Stratton980) sehr weit getrieben worden ist. Experimentell kann man solche Anpassungen des aktiven Tastens und sonstiger Bewegungen an ge\u00e4nderte Abbildungsverh\u00e4ltnisse ferner herbeif\u00fchren durch l\u00e4ngeres Tragen von Prismen, welche die Bilder beider Augen gleichm\u00e4\u00dfig nach einer bestimmten Richtung hin verschieben, etwa beide nach rechts oder beide nach links (vergl. Helmholtz, O. S. 745, Donders176), S. 20ff. neuerdings Reddingius92). Die weitestgehende Anpassung nach dieser Richtung hat Stratton98a>b) vollzogen. Er trug w\u00e4hrend mehrerer Tage vor seinem rechten Auge (bei verdecktem linken) eine R\u00f6hre mit einer bildumkehrenden Linsenkombination, so da\u00df also rechts und links oben und unten vertauscht erschien. \u00dcber Nacht wurden die Augen lichtdicht abgeschlossen und fr\u00fch vor dem \u00d6ffnen derselben die Linsenkombination vorgebunden. Die letztere bestand im Prinzip aus zwei starken Konvexlinsen gleicher Brennweite, welche um die doppelte Brennweite voneinander abstanden, so da\u00df sie zusammen ein verkehrtes, aber gleich gro\u00dfes Bild der Gegenst\u00e4nde\n8*","page":0},{"file":"pb0116.txt","language":"de","ocr_de":"116\tF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nlieferten. Bei der Ausf\u00fchrung wurden statt je einer starken je zwei d\u00fcnnere, dicht nebeneinander befindliche Konvexlinsen verwendet. Gr\u00f6\u00dfe und Brennweite der Linsen wurden so gew\u00e4hlt, da\u00df sich ein Gesichtsfeld von 450 Ausdehnung ergab. Das Messingrohr mit den Linsen war in einer mit Tuch gef\u00fctterten Gipsmaske befestigt, welche so geformt war, da\u00df beide Augen (das linke war durch die Maske ganz verdeckt) nicht gedr\u00fcckt wurden und frei beweglich waren.\nAllgemeines zur Methodik.\nDie Lokalisation der Sehdinge im Sehraum h\u00e4ngt in erster Linie (aber nicht ausschlie\u00dflich) ab von der Lage der Netzhautbilder der zugeh\u00f6rigen Objekte. Beim Vergleich der Anordnung der Objekte und der Sehdinge mu\u00df daher selbstverst\u00e4ndlich die Abbildung der Objekte auf der Netzhaut m\u00f6glichst genau definiert werden. Dazu ist notwendig die Bestimmung der Lage von Objekt und Auge und die Kenntnis der dioptrischen Verh\u00e4ltnisse des Auges, Den letzteren legen wir dabei das Listingsche Schema des reduzierten Auges zugrunde.\nUm die Augen in me\u00dfbarer Lage zu fixieren, benutzen wir Kopfhalter, die je nach der erforderten Genauigkeit verschieden sind: F\u00fcr einfachste Versuche gen\u00fcgt ein bogenf\u00f6rmig gekr\u00fcmmter Stirnhalter, der an einem Stativ befestigt ist. Zuverl\u00e4ssiger wird die Fixierung, wenn man den Stirnhalter mit einer Kinnst\u00fctze, wie sie bei den Perimetern gebr\u00e4uchlich ist, kombiniert.*) Am sichersten geht man, und dies ist f\u00fcr alle feineren Versuche unerl\u00e4\u00dflich, wenn man den Kopf nach Helmholtz (O. S. 657 und 659) durch Einbei\u00dfen in ein sogenanntes \u201eBei\u00dfbrettchen\u201c feststellt. Dazu verwendet man ein flaches, zwischen die Zahnreihen passendes Bogenst\u00fcck aus starkem Zinkblech, das mittels eines flachen Fortsatzes an Stativen befestigt werden kann (Abbildungen solcher Bei\u00dfbrettchen finden sich in den Figuren 7, 48 usf.). Das Bogenst\u00fcck wird oben und unten dick mit warmem Siegellack oder besser mit in warmem Wasser erweichter Stentmasse (Stent\u2019s composition) der Zahn\u00e4rzte \u00fcberzogen. Dann bei\u00dft man m\u00f6glichst symmetrisch (unter Kontrolle vor dem Spiegel oder durch eine andere Person) in die weiche Masse ein und l\u00e4\u00dft erkalten. Das Bei\u00dfbrettchen wird dann mit dem Stiel an Haltern, in Schlittenf\u00fchrungen usf. angebracht. Sobald man in den fr\u00fcheren Abdruck der Zahnreihe hineinbei\u00dft, ist der Kopf mit hinreichender Genauigkeit fixiert**). In der folgenden Darstellung werden wir verschiedene derartige Kopfhalter mit Bei\u00dfbrettchen, welche f\u00fcr spezielle Zwecke konstruiert sind, zu besprechen haben. Die wichtigsten sind die von Hering3), Donders 303), Sachs und Wlassak96), sowie der von A. v. Tschermak101) angegebene Universalkopf halter, welcher me\u00dfbare Verstellungen des Kopfes nach verschiedenen Richtungen, sowie die Einstellung der horizontal-frontalen Drehungsachse auf die \u00e4u\u00dferen Augenwinkel gestattet, von welcher aus dann der Objektabstand gemessen wird.\nIst die Lage des Fixationspunktes gegeben und damit bei einer bestimmten festen Kopfstellung auch die Richtung der Gesichtslinie relativ\n*) Einfache Kopfhalter findet man im Katalog von Spin dl er und Hoyer (G\u00f6ttingen).\n**) Da\u00df alle solchen Fixationsvorrichtungen ganz kleine Bewegungen des Kopfes nicht verhindern k\u00f6nnen, hat C. Du Bois-Reymondp\u2122), S. 433) durch direkte Beobachtungen erh\u00e4rtet. Indessen sind diese kleinen Verschiebungen bei den meisten Versuchen nicht weiter st\u00f6rend (vgl. jedoch unten S. 207 ff.).","page":0},{"file":"pb0117.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisierung nach H\u00f6he und Breite.\t117\nzur Orbita fixiert, so entspricht dieser Lage nach dem Donderschen Gesetze auch eine bestimmte Orientierung der L\u00e4ngs- und Querschnitte der Netzhaut. Erfordert der Versuch die Kenntnis der Orientierung der Netzhaut, so hat man von der Prim\u00e4rstellung des Kopfes und der Augen auszugehen. Uber deren Definition, Aufsuchung und Reproduktion vergleiche unten S. 192ff. Wo eine solche Bestimmung nicht n\u00f6tig ist, l\u00e4\u00dft man den Beobachter gerade vor sich hin auf eine ebene frontale Fl\u00e4che blicken.\nDie Lokalisation des Netzhautbildes eines beobachteten Objekts kann wesentlich dadurch beeinflu\u00dft werden, da\u00df im Gesichtsfelde noch andere Dinge sichtbar sind. Um den Einflu\u00df derartiger, neben der \u201eHauptreizung\u201c einhergehenden \u201eoptischen Nebenreizungen\u201c auszuschlie\u00dfen, wird man das Beobachtungsobjekt dem Auge in einem sonst m\u00f6glichst gleichf\u00f6rmigen Gesichtsfelde darbieten. Die ideale Form daf\u00fcr ist ein Dunkelzimmer, in welchem lediglich diebetreffenden Versuchsobjekte so schwach leuchtend sichtbar sind, da\u00df sie den Raum nicht merklich erhellen. Meist gen\u00fcgt es aber schon, wenn um den Fixationspunkt herum in m\u00f6glichst gro\u00dfer Ausdehnung ein gleichm\u00e4\u00dfiger ebener Grund vorhanden ist, eine einfarbige Wand, oder eine gro\u00dfe einfarbige Scheibe, deren R\u00e4nder durch die sogleich zu besprechenden Abblendevorrichtungen verdeckt sind. Man hat zu beachten, da\u00df auf den sonst gleichm\u00e4\u00dfigen Grund nicht etwa Schatten von der Versuchsanordnung oder den Versuchspersonen fallen. Ferner verh\u00fcte man durch Beleuchtung von zwei Seiten her, da\u00df die Helligkeit der Fl\u00e4che nicht etwa nach einer Seite zu gleichm\u00e4\u00dfig abnimmt, weil dadurch bei ein\u00e4ugiger Beobachtung eventuell eine falsche Tiefenauslegung (scheinbare Neigung der Fl\u00e4che) zustande kommen k\u00f6nnte, und infolgedessen auch eine ver\u00e4nderte Lokalisierung der Netzhautbilder nach der Breite (siehe Hering, R. S. 368).\nAls Abblendevorrichtung benutzt man ein kurzes Rohr (z. B. aus mattschwarzer Pappe), dessen Durchmesser so gro\u00df ist, da\u00df der Beobachter sein ganzes Gesicht hineinstecken kann. Das Rohr wird in passender H\u00f6he in einem Halter befestigt, der aus einem am Tische angeschraubten Holzbrett mit kreisf\u00f6rmigem Ausschnitt improvisiert werden kann, in welchen die R\u00f6hre hineingesteckt wird. Man mache die R\u00f6hre so kurz \u2018als m\u00f6glich (am besten aus zwei ausziehbaren St\u00fccken), so da\u00df die Konturen ihres distalen Endes bei Betrachtung der Gegenst\u00e4nde in der Mitte des Gesichtsfeldes auf recht peripheren Netzhautpartien abgebildet werden und \u00fcberdies bei Akkommodation auf die ferner gelegenen Untersuchungsobjekte recht verwaschen erscheinen. Am proximalen Ende besitzt die R\u00f6hre zweckm\u00e4\u00dfig zwei seitliche vorspringende Lappen, welche die Schl\u00e4fen decken. Zur Sicherheit kann man noch ein Tuch \u00fcber den Kopf schlagen.\nA. Lokalisation im ebenen Sehfelde bei aufrechter Kopfhaltung und bei\nAusschlu\u00df von Nebenreizen.\na) Wahrnehmung einfachster Formen und Lokalisierung von\nRichtungen.\nI. Wahrnehmung der geraden Richtung.\nLange gerade Linien, welche auf einer zur Gesichtslinie senkrechten Ebene durch den Fixationspunkt verlaufen, erscheinen meist als Gerade, und","page":0},{"file":"pb0118.txt","language":"de","ocr_de":"\u00dc3\tF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nnur manchen Personen bei Fixation mit einem Auge schwach gekr\u00fcmmt* vermutlich wegen, betr\u00e4chtlicher Schiefstellung der Hornhaut (v. Recklinghausen,91), S. 134; Berthold,67), S. 140). Ausnahmsweise kann sogar ein vertikaler Strich, sobald er im Fixationspunkt durch eine Horizontale geschnitten wird, an der Schnittstelle geknickt erscheinen (Berthold, 1. c. S. 138 ff.). \u00dcber die Messung des Knickungswinkels siehe unten S. 120.\nSeitlich vom Fixationspunkt verlaufende lange gerade Linien erscheinen bei ruhendem Blick gekr\u00fcmmt mit der Konkavit\u00e4t gegen den Fixationspunkt zu (Hering, R. S. 370; Helmholtz, O. S. 693ff).\n1. Man betrachte (ohne Brille!) bei fester ein\u00e4ugiger Fixation zwei lange, zu beiden Seiten des Fixationspunktes verlaufende schwarze Striche auf einer hellen Wand, oder man beuge sich soweit \u00fcber einen schwarzen Tisch,\nda\u00df man keine sonstigen, deutlich erkennbaren Geraden mehr im Gesichtsfelde hat und fixiere die Mitte eines langen wei\u00dfen Papierstreifens.\n2. Man fixiere eine auf dunklem Grunde gerade vor demAugebe-findliche Marke a. Zwei kleine wei\u00dfe Flecke (Papierschnitzelchen) b und c bringe man so an, da\u00df man sie stark indirekt sieht und suche nun ein wei\u00dfes Scheibchen d (an schwarzem Stiele) so zu legen, da\u00df es in einer Geraden mit b c erscheint, d liegt dann nicht auf der geraden Verbindungslinie bc, sondern n\u00e4her gegen den Fixationspunkt zu (Helmholtz, 1. c.; Fischer72b), S. 83; \u00e4hnlich Bourdon, siehe unten). Andere Versuche bei Helmholtz, 1. c.\nUm \u00fcber die Kurven, welche im indirekten Sehen als Gerade erscheinen, Aufschlu\u00df zu erhalten, projizierte Helmholtz jene \u201eRichtkreise des Blickfeldes\u201c (O. S. 651 ff), welche mit der durch den Fixationspunkt gehenden Vertikalen und Horizontalen gleiche Richtung haben, auf eine Ebene. Sie erscheinen dann als Hyperbeln, welche miteinander ein Gitter bilden. Damit sie im indirekten Sehen m\u00f6glichst deutlich sichtbar werden, machte er die Felder des Gitters schachbrettartig abwechselnd schwarz und wei\u00df. Fig. 3 gibt das Muster in verkleinertem Ma\u00dfstabe wieder. Bei fester Fixa-\nFig. 3.\nNach Helmholtz (0. S. 695).","page":0},{"file":"pb0119.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisierung nach H\u00f6he und Breite.\t119\ntion des Mittelpunktes der senkrecht zur Gesichtslinie gestellten Tafel er-, schienen nun Helmholtz aus einer bestimmten Entfernung, die durch N\u00e4hern und Entfernen des Kopfes gefunden werden kann, die schwarz-wei\u00dfen Felder als Quadrate, die Hyperbeln als Linien, welche wenigstens in der Fl\u00e4che des Sehfeldes nicht gekr\u00fcmmt sind. Die Entfernung, aus der man sie so sieht, entspricht bei Helmholtz f\u00fcr den gr\u00f6\u00dften Teil des Gesichtsfeldes der Augendistanz, f\u00fcr welche die Figur konstruiert ist. In Fig. 3 ist diese Distanz, in gleichem Ma\u00dfstabe wie das Muster verkleinert, durch e e' wiedergegeben. Behufs Wiederholung des Versuchs vergr\u00f6\u00dfere man die Figur durch Projektion auf Zeichenpapier, auf dem man die Linien nachzieht. Am vollkommensten gelingt der Versuch, wenn man sich unter steter Fixation des Mittelpunktes der Tafel ein kr\u00e4ftiges Nachbild erzeugt und dies bei geschlossenen Lidern gegen helles Licht gewendet betrachtet.\nEine andere Versuchsanordnung zur Entscheidung der Frage, ob die Helmholtz-sehen Richtkreise des Blickfeldes als Gerade gesehen werden, verwendete K\u00fcster81). In einem von Donders angegebenen Apparate, dem Zykloskop, wird dem in Prim\u00e4rstellung fixierenden Auge im Dunkelzimmer eine auf einem Kreisbogen liegende Reihe von leuchtenden Punkten (elektrische Funkenstrecken) sichtbar gemacht. Der Kreisbogen, auf welchem die Lichtpunkte angebracht sind, entspricht bei Fixation seiner Mitte einem gr\u00f6\u00dften Kreise durch ein kugeliges Blickfeld, dessen Zentrum im Drehpunkte des Auges liegt. Er ist um eine durch den Okzipitalpunkt verlaufende horizontale Achse drehbar, wobei der Radius des Kreisbogens konstant bleibt. Der Beobachter hatte zu beurteilen, ob ihm die Lichtpunkte bei indirekter Betrachtung in gerader Linie zu liegen schienen oder nicht. Bez\u00fcglich der Detailausf\u00fchrung mu\u00df auf das Original verwiesen werden. Man vergleiche auch die Kritik von Hering (R. S. 370, Anm. 3), welcher zum strengen Nachweis der Helmholtz sehen Angabe eine Untersuchung nach der Methode der mittleren Fehler fordert. W\u00fcrde man die oben unter 2 erw\u00e4hnte und von Bourdon tats\u00e4chlich hierf\u00fcr (allerdings meist binokular, siehe unten) benutzte Methode anwenden, so k\u00f6nnte man wenigstens feststellen, ob die drei Punkte in den hyperbolischen \u201eRichtlinien\u201c liegen \u2014 falls die Genauigkeit der Lokalisation im indirekten Sehen \u00fcberhaupt hierzu ausreicht.\nF\u00fchrt man bei fixiertem Kopfe monokular den Blick rasch einer geraden Linie entlang, welche sich ziemlich weit seitw\u00e4rts vom prim\u00e4ren Blickpunkt befindet, so erscheint die Linie infolge der nach dem Listingschen Gesetze auftretenden Rollung um die Gesichtslinie konkav gegen den prim\u00e4ren Blickpunkt zu. Seitw\u00e4rts gelegene Linien von entsprechend gro\u00dfer konvexer Kr\u00fcmmung gegen den prim\u00e4ren Blickpunkt m\u00fcssen demnach dem rasch an ihnen entlang bewegten Blick als Gerade erscheinen. Man vergleiche diesbez\u00fcglich Hering (R. S. 536ff.) u. Helmholtz (O. S. 695).\nBis zu welchem Betrage herab an kurzen, durch den Blickpunkt laufenden Linien Abweichungen von der Geraden, Knickungen oder Kr\u00fcmmungen, bei bewegtem Blick erkannt werden, hat Guillery74) untersucht. Er beobachtete aus einer Entfernung von 1 m einen scharfen, schwarzen, 15 cm langen Strich auf wei\u00dfem Grunde, der sich gerade vor seinen Augen befand, und an dessen Ende ein zweiter ebensolanger angesetzt war, welcher um einen bestimmten Winkel von der Richtung des ersten abwich. Der eben erkennbare Knickungsgrad ist abh\u00e4ngig von der Schenkell\u00e4nge des Knickungswinkels. Legt man \u00fcber beide Schenkel ein St\u00fcck Papier mit einem dreieckigen Ausschnitt (FDE in Fig. 4), so da\u00df zun\u00e4chst nur eine ganz kurze Strecke HBG sichtbar bleibt, so sind Knickungen geringen Grades","page":0},{"file":"pb0120.txt","language":"de","ocr_de":"120\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nB\n\u2022unmerklich. Verl\u00e4ngert man jetzt beide Schenkel des Knickungswinkels gleichzeitig um gleiche Betr\u00e4ge, indem man die Spitze des dreieckigen Ausschnittes der Linie BD entlang f\u00fchrt, so wird von einer bestimmten L\u00e4nge der Schenkel an die Knickung merklich. In \u00e4hnlicher Weise bestimmte\nGuillery die eben merk-p\tp\tliehe Kr\u00fcmmung von Kreisen\nverschiedener Radien, indem er zun\u00e4chst nur einen ganz kurzen Bogen des Kreises sichtbar lie\u00df, und ihn dann so lange weiter aufdeckte, bis die Kr\u00fcmmung eben merklich wurde. Bour-don(2), S. 96 ff.) bestimmte den mittleren Fehler, den er machte, wenn er im Dunkelzimmer einen leuchtenden Punkt in die gerade Verbindungslinie zweier anderer einzustellen versuchte. Die leuchtenden Stellen waren L\u00f6cher von 2 mm Durchmesser in schwarzem Papier, mit \u00d6lpapier \u00fcberzogen und von hinten durch ein in ein Pappk\u00e4stchen eingeschlossenes Licht erhellt, die aus einer Entfernung von 2 m binokular mit fixiertem Kopfe betrachtet wurden. Die beiden seitlichen Punkte waren fix, der mittlere l\u00e4ngs einer zur geraden Verbindungslinie der beiden seitlichen senkrechten Mm-Skala verschieblich. Die Versuche wurden mit geradeaus oder seitw\u00e4rts gewendetem Blick, unter fester Fixation des mittleren verschieblichen Punktes oder mit wanderndem Blick, endlich auch im indirekten Sehen (siehe oben!) ausgef\u00fchrt.\nA\tb\\\tir V 1\t/ \\ 1 /\tC\n\t\t\\1 / V , T) i\t\nFig. 4.\nNach Guillery(**), S. 475.)\n2. Erkennen des rechten Winkels.\nOb ein geometrisch genau konstruierter rechter Winkel bei Fixation seines Scheitels in Prim\u00e4rstellung auch als rechter gesehen wird, entscheidet-die Beobachtung eines rechtwinkligen Kreuzes auf gleichm\u00e4\u00dfigem Grund. Durch Drehung des Kreuzes um seinen Mittelpunkt kann man den Einflu\u00df der Neigung der Schenkel auf die Gr\u00f6\u00dfe der eventuellen Abweichung feststellen. Zur genaueren Messung eignen sich die im n\u00e4chsten Abschnitte angef\u00fchrten Vorrichtungen mit drehbarem Faden, dessen Einstellung an einem Gradbogen abgelesen werden kann.\nEiner ganz einfachen Anordnung zur Messung der als rechte erscheinenden Winkel bei Horizontalstellung des einen Schenkels (und damit zugleich des Betrages der bei ihm vorhandenen scheinbaren Knickung der Vertikalen im Fixationspunkte, siehe oben S. 118), bediente sich Berthold(67), S. 187 ff). Er schnitt aus Pappe die Form eines Uhrpendels aus, lie\u00df aber an Stelle des scheibenf\u00f6rmigen Gewichtes nur einen Ring stehen, \u00fcber welchen er in der L\u00e4ngsrichtung des Pendels einen Faden spannte (vergl. Fig. 5). Das obere Ende des Pendels wurde mit einer Nadel an einer senkrechten Wand derart","page":0},{"file":"pb0121.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung- der optischen Lokalisierung nach H\u00f6he und Breite.\t121\nbefestigt, da\u00df es um die Nadel als Acbse nach rechts und links gedreht werden konnte. An der Wand war ein horizontaler Faden so ausgespannt, da\u00df er bei vertikaler Lage des Pendels den Faden \u00fcber dem Kreisausschnitte in zwei H\u00e4lften teilte. Durch Verschieben des Pendels konnte dann der vertikale Faden um me\u00dfbare Winkel soweit gedreht werden, bis entweder die beiden Winkel in den unteren Quadranten, oder die beiden oberen als rechte erschienen.\n3. Lokalisierung der horizontalen und vertikalen Richtung.\nDa bei Ausschlu\u00df von Nebenreizungen die Wahrnehmung der vertikalen und horizontalen Richtung an die Reizung von Netzhautelementen mit unver\u00e4nderlicher gegenseitiger Anordnung gebunden ist (Herings L\u00e4ngs- und Querschnitte der Netzhaut), so mu\u00df bei diesen Versuchen au\u00dfer auf die Lage der Versuchsobjekte relativ zur Gesichtslinie auch noch auf die \u201eOrientierung\u201c der Netzhaut R\u00fccksicht genommen werden, also eine etwaige Rollung dter Augen um die Gesichtslinie als Achse beachtet werden. Eine solche Rollung kann durch Drehung des Kopfes um eine sagittale Achse \u2014 gleichsinnige Rollung beider Augen \u2014 oder durch einen auf beide wirkenden Fusionszwang \u2014 gegensinnige Rollung der Augen \u2014 ausgel\u00f6st werden. Halten wir den Kopf aufrecht und schalten wir den Fusionszwang aus, so stellen sich bei den meisten Menschen beim Blick in die Ferne die Gesichtslinien beider Augen nicht genau parallel ein, und damit kann auch eine Rollung eines oder beider Augen um die Gesichtslinie als Achse verbunden sem. Bei Konvergenzeinstellung der Gesichtslinien erfolgt ferner auch beim Ausschlu\u00df des Fusionszwanges eine gegensinnige Rollung beider Augen.\nF\u00fcr genauere Untersuchungen ist es demnach geboten, auch bei der Untersuchung jedes Auge f\u00fcr sich die Stellung des anderen Auges zu kontrollieren. Man benutzt hierzu jene haploskopischen Einrichtungen, die f\u00fcr die Untersuchung der Netzhautkorrespondenz verwendet werden. Da sich diese beiden Anordnungen fast decken, so ist es einfacher und zweckm\u00e4\u00dfiger, die Untersuchung der Lagebeziehung der L\u00e4ngs- und Querschnitte in einem Auge bei der Prim\u00e4rstellung zusammen mit der Untersuchung der Netzhautkorrespondenz zu besprechen.\nUm die Lage der scheinbaren Horizontalen und Vertikalen bei Sekund\u00e4rstellungen des Auges zu bestimmen, hielt Hering(3), S. 255) vor das Gesicht \u2014 Helmholtz (O. S. 753) vor ein. Auge \u2014 einen Zylinder von etwa 12\u201415 cm L\u00e4nge. Uber seine distale \u00d6ffnung war ein diametraler Faden gespannt, dessen Mitte durch einen Knoten markiert war. Der Zylinder wurde drehbar in einen zweiten hineingesteckt, und der Beobachter hatte die Aufgabe, bei ein\u00e4ugiger Fixation des Knotens vor einem ganz gleichm\u00e4\u00dfigen Grunde den Faden durch Drehen des Zylinders horizontal, bezw. vertikal zu stellen. Die Augenstellung kann durch Vorw\u00e4rts- oder R\u00fcckw\u00e4rtsneigung des Kopfes und durch Rechts- und Linkswendung der R\u00f6hre variiert werden. Seitliche Neigung des Kopfes ist zu vermeiden.","page":0},{"file":"pb0122.txt","language":"de","ocr_de":"122\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nVerwendet man, wie dies schon Hering (1. c.) vorschl\u00e4gt, eine Linie mit markiertem Mittelpunkt auf einer drehbaren Scheibe, trifft also etwa eine Anordnung wie die im folgenden beschriebenen von Peirce und Jastrow, aber f\u00fcr monokulare Betrachtung, sorgt f\u00fcr Fixation des Kopfes und definiert die Kopfstellung gut, indem man von der Prim\u00e4rstellung ausgeht, so kann man auch genaue Messungen ausf\u00fchren. Eine andere Methode siehe bei Helmholtz (O. 754).\nDie Genauigkeit der Einstellung der scheinbaren Horizontalen und Vertikalen kann entweder mit monokularer Beobachtung untersucht werden, wobei aber der Sicherheit wegen eine Fixierung der Augenstellung durch Fusionszwang in einer haploskopischen Vorrichtung erw\u00fcnscht ist. Versuchsanordnungen demnach, wie S. 137 ff. Wesentlich einfacher gestaltet sich die Untersuchung bei binokularer Betrachtung eines drehbaren geraden Striches auf sonst gleichm\u00e4\u00dfigem Grunde. Der Beobachter blickt durch eine geschw\u00e4rzte Pappr\u00f6hre (siehe oben S. 117) auf eine kreisrunde drehbare Scheibe, durch deren Mittelpunkt ein diametraler feiner Strich gezogen ist, und deren zentrale Drehungsachse sich in Augenh\u00f6he, in der Medianebene und in bequemer Sehweite vor dem Beobachter befindet. Die Drehung der Scheibe wird mittels einer \u00fcber K\u00f6llen laufenden und um die Drehungsachse der Scheibe geschlungenen Schnur vom Beobachter selbst besorgt*). Die Einstellung der Linie wird auf der R\u00fcckseite an einer Gradteilung, l\u00e4ngs welcher ein an der Achse angebrachter Zeiger spielt, von einem anderen abgelesen. Eine Genauigkeit der Winkelablesung von Vio 0 ist vollkommen ausreichend. Eine solche Anordnung benutzte Peirce90). Jastrow78) hatte vorher schon mit der unten S. 128 beschriebenen Anordnung binokulare Einstellungen der scheinbaren Horizontalen und Vertikalen und der Neigung von 45\u00b0 ausf\u00fchren lassen.\n4. Optische Lokalisierung der Medianebene und der Horizontalebene der Augen (des \u201esubjektiven Horizontes\u201c).\nZur Bestimmung der scheinbaren Medianebene bedienten sich Sachs und Wlassak96) folgender Methode: Der Versuchsperson wurde im Dunkelzimmer bei fixiertem Kopf (Bei\u00dfbrettchen) eine vertikale leuchtende Linie**) auf kurze Zeit sichtbar gemacht. Die Versuchsperson hatte durch verabredete Klopfsignale (Sprechen mu\u00dfte vermieden werden, um eine Kopfbewegung auszuschlie\u00dfen) anzugeben, ob ihr die Linie rechts, links oder median zu liegen schien. Die Stellung des Spaltes und die Aussage wurden dann notiert.\nDie Einrichtung f\u00fcr die verschiebliche Leuchtlinie war folgende: \u201e\u00dcber einem W\u00fcrfel aus glattpoliertem Holz erhob sich ein Schlot aus geschw\u00e4rzter Pappe, auf dessen einer Wand ein Holzrahmen angebracht war. In den Holzrahmen war ein geschw\u00e4rztes Stahlblech eingef\u00fcgt, in den ein Spalt von 0,5 mm Breite und 120 cm L\u00e4nge eingeschnitten war. Die R\u00e4nder des Spaltes waren zugesch\u00e4rft, so da\u00df seine Breite auch bei seitlicher Betrachtung nicht merklich ver\u00e4ndert schien. Um die Spaltlippen in einer Ebene zu erhalten, war er in Abschnitten von je 15 cm durch Br\u00fccken von\n*) Feiner kann die Einstellung durch Zahnr\u00e4der besorgt werden.\n**) Leuchtende Linien werden rascher und prompter lokalisiert als blo\u00dfe Leuchtpunkte.","page":0},{"file":"pb0123.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisierung nach H\u00f6he und Breite.\t123\nje 0,5 mm L\u00e4nge unterbrochen. Stand der Holzw\u00fcrfel auf einer horizontalen Fl\u00e4che, so war der Spalt objektiv vertikal. Genau unter dem Spalt war ein Zeiger an dem Holzw\u00fcrfel angebracht, der die Lage des Spaltes auf einem untergelegten Papierstreifen zu markieren gestattete\u201c. Der Spalt wurde von zwei auf einer Eisenstange verschieblichen Gl\u00fchlampen beleuchtet. Um die Beleuchtung m\u00f6glichst gleichm\u00e4\u00dfig zu machen, war zwischen Lampen und Spalt ein mit Schreibpapier \u00fcberzogener Bahmen eingeschoben.\nUm den Einflu\u00df seitlicher Kopfwendungen auf die Lokalisation der Medianebene feststellen zu k\u00f6nnen, wurde ein Kopfhalter verwendet, welcher die Winkelgr\u00f6\u00dfe der Seitenwendung abzulesen gestattete.\nEin Holzring (a in Fig. 6) von 23 cm Durchmesser und 2,5 cm Breite tr\u00e4gt an einem Steg b das Zahnbrettchen c. Der Steg ladet an der Stelle, wo er das Zahnbrettchen tr\u00e4gt, nach vorne aus, damit der Holzring nicht ins Gesichtsfeld kommt. Das Zahnbrettchen ist in einer F\u00fchrung nach vorn und hinten verschieblich und kann durch eine Fl\u00fcgelschraube festgestellt werden. Der Holzring tr\u00e4gt an seinem oberen Rande eine 5 cm breite, innen rauhe, mit einer Fl\u00fcgelschraube versehene Rohrspange e. In diese pa\u00dft ein spulrunder Holzstab d von 3,5 cm Durchmesser. Der Holzring l\u00e4\u00dft sich einerseits in sagittaler Richtung verschieben, andererseits um den Stab als Achse drehen und in jeder Stellung durch Anziehen der Fl\u00fcgelschraube arretieren. Das hintere, dem Stativ zugewendete Ende des Holzstabes ist an einem starken queren Holzst\u00fccke h so befestigt, da\u00df es um eine vertikale Achse gedreht werden kann. Das Ausma\u00df der Drehung ist an einer Winkelteilung in Graden ablesbar. \u201eJede dem beweglichen Teil des Apparates gegebene Stellung kann durch Anziehen einer Klemmschraube fixiert werden. Das quere Holzst\u00fcck, in dem das Achsenlager f\u00fcr die vertikale Achse liegt, ruht mit seinen Enden derart in einer horizontalen Gabel g, da\u00df es um eine frontale Achse gedreht werden kann. Das hintere Ende der Gabel ist um eine sagittale Achse drehbar. Durch Verstellen an den beiden letztgenannten Achsen ist es m\u00f6glich, die Achse f genau vertikal zu stellen. Es kann dies dadurch gepr\u00fcft werden, da\u00df bei vertikaler Stellung der Achse f ein an dem Holzstab d \u00fcber dem Zahnbrettchen angebrachtes Lot bei jeder dem Stab erteilten Lage eine mit der Wasserwage gepr\u00fcfte horizontale Ebene eben ber\u00fchren mu\u00df.\u201c Durch Verschieben des Rings a auf dem Holzstab kann jene Stellung des Kopfes aufgesucht werden, bei welcher er sich zwanglos bewegt. Das hintere Ende der Gabel ist an einem massiven Stativ, das Hebung und Senkung des Kopfhalters gestattet, befestigt. Mehrere, in der Zeichnung nicht angegebene Verst\u00e4rkungen verhinderten nach Tunlichkeit das Federn des Apparates.\nIm wesentlichen nach derselben Methode, unter Benutzung eines mit \u00d6lpapier \u00fcberzogenen, von hinten durchleuchteten Spaltes in schwarzem Karton, der in einem graduierten Schlitten nach rechts und links verschoben werden konnte, hat auch Bourdon2) die scheinbare Medianebene, und mit derselben, nur entsprechend abge\u00e4nderten Anordnung die Einstellung einer Leuchtlinie in scheinbar gleiche H\u00f6he mit den Augen bestimmt. Ganz analoge Bestimmungen des \u201esubjektiven Horizonts\u201c wurden gleichzeitig auch von Mc Dougall82) ausgef\u00fchrt.\nZur Bestimmung der scheinbaren Medianebene in verschiedenen Entfernungen vom Auge insbesondere an Schielenden mit gest\u00f6rter Netzhautkorrespondenz hat v. Tschermakioo) folgende Anordnung im Hellzimmer angegeben. Der Kopf des Beobachters, wird durch das Bei\u00dfbrettchen G in Fig. 7 fixiert. Parallel zur Frontalebene befindet sich in variabler Entfernung eine wagrechte Schlittenf\u00fchrung. Der","page":0},{"file":"pb0124.txt","language":"de","ocr_de":"124\tF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nSchlitten kann mittels eines Zahnrades mit Trieb fein abgestuft bewegt werden. \u201eDie Drehung des Zahnrades geschah durch einen Schnurlauf, der um eine gr\u00f6\u00dfere feste Rolle stark rechts vom Beobachter herumlief. An dieser konnte bis zu 75 cm Beobachtungsabstand der Beobachter selbst mit der rechten Hand angreifen. In gr\u00f6\u00dferer Entfernung besorgte dies ein Gehilfe. Der Schlitten trug auf einem S\u00e4ulchen eine 5cm lange, ca 0,5mm dicke, beru\u00dfte Nadel (St. N. in Fig. 7), welche genau lotrecht aufgestellt war.\u201c Die Enden der Nadel sowie die ganze Schlittenf\u00fchrung waren durch den Karton A, welcher einen wagrechten 2,5 cm hohen und 53 cm breiten Ausschnitt hatte, verdeckt. 18 cm hinter der Schlittenf\u00fchrung stand dieser parallel eine lotrechte,\n\u2014X\nSchlittens mit SteUnadel\nFig. 7.\nNach v. Tsehermak(100), S. 10).\nwei\u00df \u00fcberzogene Wand B. In dieser waren in Augendistanz nebeneinander zwei Nadeln (\u201ePunktnadeln\u201c PN und P'N' in Fig. 7) senkrecht zur Wandfl\u00e4che eingelassen. Der Gebi\u00dfhalter und der Apparat wurden zu Beginn des Versuchs so gegeneinander orientiert, da\u00df der Beobachter mit jedem Auge eine der beiden Nadeln PN und P'N' in totaler Verk\u00fcrzung sah. Dann war die Gesichtslinie des jeweils fixierenden Auges wagrecht geradaus gerichtet und traf die Hinterwand, und damit auch die Ebene in welcher die Stellnadel bewegt wurde, senkrecht. An der Schlittenf\u00fchrung befand sich eine Mm-Skala, am Schlitten eine Strichmarke. Jene Teilstriche der Skala, an welchen diese Marke beim Verschieben der \u201eStellnadel\u201c bis genau vor eine der beiden \u201ePunktnadeln\u201c zu stehen kommt, bezeichnet die Schlittenstellungen, bei der die Stellnadeln gerade vor dem rechten oder linken Auge stehen, die Mitte zwischen den beiden ergibt die Einstellung der Nadel in der wirklichen Medianebene. Nach vollendeter Justierung des Apparates werden die beiden \u201ePunktnadeln\u201c durch wei\u00dfen Karton (C in Fig. 7) verdeckt und nun auf gleichm\u00e4\u00dfigem Grunde vom Schielenden unter fester Fixation abwechselnd mit dem einen und dem anderen Auge die scheinbare Medianebene eingestellt.","page":0},{"file":"pb0125.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisierung nach H\u00f6he und Breite.\n125\nb) Vergleich von L\u00e4ngen bei Ausschlu\u00df von Nebenreizen.\n\u201eAusf\u00fcllung des blinden Fleckes\u201c.\nDie Technik Volkmanns6) beim Vergleichen zweier durch F\u00e4den abgegrenzter Streckenl\u00e4ngen ist schon oben S. 114 angegeben worden. In einem anderen Falle102b) verschob er an einem noniusartigen Instrumente einen Strich mittels Mikrometerschraube derart gegen zwei andere, da\u00df die von den letzeren abgegrenzte Strecke in beliebigem Verh\u00e4ltnis geteilt wurde. Fechner (Psycbopbysik, Bd. 1, S. 211 ff.) stellte von zwei Zirkeln, welche bis auf ihre Spitzen verdeckt waren, den einen auf eine bestimmte Distanz ein und suchte dann den Spitzen des anderen dieselbe Distanz zu geben. In \u00e4hnlicher Weise halbierte Kundt(80), S. 127) in einem besonderen Apparate, in welchem geschw\u00e4rzte Spitzen, nach Art eines Stangenzirkels verschieblich, allein in einem Spalt sichtbar waren, w\u00e4hrend die ganze \u00fcbrige Einrichtung mit wei\u00dfem Karton abgedeckt war, eine horizontale Strecke bei festgestelltem Kopf und unter ein\u00e4ugiger Fixation der teilenden Spitze. Die Versuchseinrichtung wurde von M\u00fcnsterberg88), R. Fischer72a) und Tschermak10i) modifiziert, von letzterem in folgender Weise: Auf einer gro\u00dfen vertikalen mattschwarzen Scheibe ist als Fixationspunkt eine Nadel angebracht, welche dem fixierenden Auge in totaler Verk\u00fcrzung erscheinen mu\u00df. Auf beiden Seiten vom Fixationspunkt lassen sich mittels mattschwarzer F\u00fchrungsstangen, welche sich m\u00f6glichst wenig vom Scheibengrund abheben, wei\u00dfe Scheibchen verschieben. Bei der Messung wird das eine Scheibchen fest eingestellt, und das andere so lange verschoben, bis es gleichweit vom Fixationspunkt abzustehen scheint, wie das erste. Die Scheibe ist l\u00e4ngs einer Gradteilung drehbar, so da\u00df man auch beliebige schr\u00e4ge und den vertikalen Meridian der Netzhaut untersuchen kann*).\nW\u00e4hrend in den bisher erw\u00e4hnten Versuchen leere durch zwei markierte Endpunkte begrenzte Strecken miteinander verglichen wurden, f\u00fchrten Higier77) und Merkel84) den L\u00e4ngenvergleich mit besonderen Apparaten, bez\u00fcglich welcher auf die Originale verwiesen werden mu\u00df, an geraden Strichen einer Richtung aus.\nUm L\u00e4ngen verschiedener Richtung, vertikale und horizontale, miteinander zu vergleichen, ordneten Darwin und Rivers 71) die zu vergleichenden Strecken als Schenkel eines rechten Winkels an und variierten mittels einer einfachen Vorrichtung die L\u00e4nge des einen Schenkels so lange, bis beide gleich erschienen.\nEin Brett von 25 cm Seitenlange ist vorn mit schwarzem Tuch \u00fcberzogen. In das Brett werden 3 feine L\u00f6cher gebohrt in der Weise, da\u00df sie in den 3 Ecken eines gleichseitigen rechtwinkligen Dreieckes liegen. Die beiden Schenkel des rechten Winkels werden durch 2 F\u00e4den gebildet, welche durch die entsprechenden L\u00f6cher durchgesteckt sind und auf der R\u00fcckseite mittels einer Spiralfeder, welche ihre Enden verbindet, stets gespannt erhalten werden. Jeder Faden ist zur H\u00e4lfte wei\u00df, zur anderen H\u00e4lfte schwarz gef\u00e4rbt. Mittels eines zylindrischen Griffes, der sich auf der R\u00fcckseite befindet, kann man vorn ein beliebig langes wei\u00dfes St\u00fcck des Fadens sichtbar machen. Das schwarze St\u00fcck ist auf dem schwarzen Tuch fast unsichtbar. Die L\u00e4nge der wei\u00dfen F\u00e4den wird an der Mm-Teilung eines Winkels abgelesen. Eine andere Yersuchsanordnung benutzten Hicks und Rivers76); vergl. auch Fischer723).\n*) Als \u201eStreckent\u00e4uschungsa^parat\u201c von Polikeit in Halle zu beziehen. Man vergl. auch den \u201eDistanzvariator\u201c nach, Chaym im Katalog von Spindler u. Hoyer (G\u00f6ttingen).","page":0},{"file":"pb0126.txt","language":"de","ocr_de":"126\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nEine \u00dcbersieht \u00fcber die Lokalisation nach allen Netzhaut-Meridianen gleichzeitig erh\u00e4lt man, wenn man auf einer vertikal gestellten gro\u00dfen schwarzen Scheibe eine im Zentrum angebrachte horizontale Nadel derart fixiert, da\u00df man sie in totaler Verk\u00fcrzung sieht und nun 8\u201416 auswechselbare wei\u00dfe Scheibchen an schwarzen radi\u00e4ren Tr\u00e4gern so lange verschiebt, bis sie scheinbar in einen Kreis angeordnet sind (Tschermak101)).\nEinen Vergleich zwischen der Gr\u00f6\u00dfensch\u00e4tzung direkt und indirekt gesehener Strecken hat\nABC\nDi E ;F\n\u00c7 II I\nFig. 8.\nAus Helmholtz (O., S. 723).\nB\nG\n(L\nd\nGuillery73) in der Weise ausgef\u00fchrt, da\u00df er im Zentrum eines S chweigger sehen Perimeters (mit einer gleichm\u00e4\u00dfig grauen Fl\u00e4che als Hintergrund) einen wei\u00dfen Karton mit einem schwarzen Strich von","page":0},{"file":"pb0127.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisierung nach H\u00f6he und Breite.\n127\nbestimmter L\u00e4nge einstellte. In beliebiger Entfernung vom Zentrum wurde am Perimeterbogen ein wei\u00dfer Karton mit einem l\u00e4ngeren, dem mittleren parallelen, schwarzen Striche angebracht, welcher durch einen wei\u00dfen Kartonschieber verdeckt war. W\u00e4hrend nun der Beobachter den mittleren Strich (mit an ihm entlang wanderndem Blick) betrachtete, wurde der Kartonschieber soweit abgezogen, bis der periphere Strieh gleich lang erschien wie der zentrale.\nBez\u00fcglich der Frage nach der Lokalisation in der N\u00e4he des blinden Flecks seien hier nur zwei schlagende Versuche angef\u00fchrt. 1. Volkmann102a) (modifiziert von Helmholtz 0. 723) setzte 9 Buchstaben (oder verschiedenfarbige Oblaten) wie in Fig. 8 in ein Quadrat und fixierte mit dem rechten Auge das Kreuzchen bei k aus einer Entfernung, bei welcher gerade der mittlere Buchstabe E auf den blinden Fleck fiel. Dadurch da\u00df man ein gestieltes Scheibchen auf E legt und es nach allen Seiten vorschiebt, bis es eben anf\u00e4ngt, sichtbar zu werden, kann man kontrollieren, da\u00df kein anderer Buchstabe mitverdeckt wird.\n2. Man fixiert mit dem linken Auge zun\u00e4chst den Fleck a in Figur 9 und bringt das Papier in eine solche Lage, da\u00df der Fleck A auf den blinden Fleck f\u00e4llt. Dann macht man sich durch Wanderung des Blicks in der Richtung c d den Fleck A wieder sichtbar und vergleicht die scheinbare Entfernung zwischen dem Flecke B und dem Streifen C D in beiden F\u00e4llen (Hering3), S. 22).\nEine gro\u00dfe Anzahl weiterer Versuche findet man bei Volkmann102a) und Wittich104).\nc) Vergleich von Lagen, Richtungen und Winkeln. Ged\u00e4chtnis f\u00fcr Richtungen und L\u00e4ngen.\nDie Genauigkeit des Sukzessivvergleichs der Lage einzelner Punkte untersuchte Bourdon(69); 2), S. 159), indem er den Beobachter im Dunkelzimmer einen leuchtenden Punkt (Funkenstrecke eines Induktionsapparates) 4\u20145 ^ lang binokular fixieren lie\u00df und ihm nach einem leeren Intervall von 2 o (w\u00e4hrend dem die Augen geschlossen, eventuell willk\u00fcrliche Augenbewegungen ausgef\u00fchrt wurden) einen anderen Leuchtpunkt, der me\u00dfbar nach der H\u00f6he, Breite oder Tiefe verschoben war, sichtbar machte. Der Beobachter hatte anzugeben, ob und nach welcher Richtung die Lage des zweiten Punktes von der des ersten abwich.\nDen Grad der Genauigkeit der Lokalisation eines indirekt gesehenen Objektes bestimmte Morrey85) in der Weise, da\u00df er sogleich nach dem vor\u00fcbergehenden Auftauchen des indirekt gesehenen Objektes einen direkt betrachteten Gegenstand an den scheinbaren Ort des indirekt gesehenen brachte. W\u00e4hrend er im Dunkelzimmer in Prim\u00e4rstellung einen leuchtenden Punkt (einen Fleck von Leuchtfarbe) mit fixiertem Kopfe monokular betrachtete, lie\u00df ein Gehilfe an einer peripher gesehenen Stelle einen elektrischen Funken \u00fcberspringen. Fixationspunkt und Funkenstrecke befanden sich an einer vertikal vor dem Beobachter aufgestellten Papierfl\u00e4che. Unmittelbar nach dem \u00dcberspringen des Funkens wurde das Zimmer soweit erhellt, da\u00df die vertikale Papierfl\u00e4che und die Spitze eines vom Beobachter gehaltenen Stabes eben sichtbar wurden, und der Beobachter gab","page":0},{"file":"pb0128.txt","language":"de","ocr_de":"128\tF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\ndann mit dem Stabe die Stelle an, wobin er den Funken lokalisiert hatte. Um zu vergleichen, wie gro\u00df die Genauigkeit der Lagebestimmung eines direkt fixierten Punktes in solchen Versuchen ist, wurde eine zweite Versuchsreihe in der Weise ausgef\u00fchrt, da\u00df der Beobachter die Stelle erst angab, nachdem er zur Fixation des peripher auftauchenden leuchtenden Punktes (hergestellt durch eine Anzahl aufeinander folgender elektrischer Funken) \u00fcbergegangen war.\nZum Vergleich von Richtungen stellte Mach83) zwei drehbare schwarze Scheiben nebeneinander auf. Auf jeder war ein vom Zentrum ausgehender wei\u00dfer Faden ausgespannt, der sich bei Drehung der Scheibe mit drehte. Der eine Faden wurde in eine bestimmte Richtung eingestellt und dem Beobachter aufgegeben, dem zweiten Faden dieselbe Richtung zu erteilen. An einer w\u00e4hrend des Versuchs verdeckten Kreisteilung wurde dann die Lage der beiden F\u00e4den abgelesen.\nHalbierungen von Winkeln nach dem Augenma\u00df f\u00fchrte R. Fischer72b) aus. Er zeichnete auf einer vertikalen schwarzen Tafel einen Kreis mit Gradteilung auf, und markierte die Schenkel des Winkels durch drehbare, vom Mittelpunkte des Kreises ausgehende F\u00e4den. \u00dcber einen \u00e4hnlichen Vergleich von Winkelgr\u00f6\u00dfen, wobei die Versuchsperson drei durch radi\u00e4r ausgespannte F\u00e4den markierte Winkel mit demselben Scheitelpunkt so einzustellen hatten, da\u00df der Unterschied zwischen dem kleinsten und dem mittleren gleich erschien der Differenz zwischen dem mittleren und dem gr\u00f6\u00dften, berichtet Witasek103).\nZu Untersuchungen des Ged\u00e4chtnisses f\u00fcr Winkel und Richtungen lie\u00dfen Jastrow78), Bihler68), Richter und W\u00e4mser93) ihre Versuchspersonen Winkel, welche ihnen 5\u201416\" lang vorgezeigt wurden, einfach nachzeichnen (\u00e4hnlich Seyfert97): Nachzeichnen von Dreiecken, f\u00fcr deren rasche Herstellung ein eigener Apparat angegeben ist). Um bei diesen Versuchen den Einflu\u00df sonstiger Geraden im Gesichtsfelde auszuschalten, benutzte Jastrow ferner folgende Einrichtung. Auf einem vertikalen schwarzen Schirme waren untereinander zwei wei\u00dfe kreisrunde Kartonscheiben befestigt, auf denen je ein durch das Zentrum verlaufender schwarzer Strich gezeichnet war. Die Scheiben waren um eine horizontale Achse drehbar und die Neigung des schwarzen Strichs konnte auf der R\u00fcckseite des Apparates an einer Gradteilung abgelesen werden. In der Mitte zwischen den beiden wei\u00dfen Scheiben befand sich eine gr\u00f6\u00dfere schwarze, welche nach Belieben hinauf-oder herabgeklappt werden konnte und so abwechselnd die obere oder untere wei\u00dfe Scheibe verdeckte. Alles Seitenlicht wird von den Augen des Beobachters abgeblendet. Auf der verdeckten unteren Scheibe wird nun zun\u00e4chst eine bestimmte Neigung der Linie eingestellt, und diese dann dem Beobachter einige Zeit hindurch sichtbar gemacht. Durch Herunterklappen der mittleren Deckscheibe wird dann das Vorbild verdeckt, und der Beobachter hat die Linie auf der oberen Scheibe durch Drehung derselben, die mittels eines Schnurlaufs bewerkstelligt wird, in die gleiche Stellung zu bringen.\nMit welcher Genauigkeit man eine bestimmte L\u00e4nge (50 mm) frei aus dem Ged\u00e4chtnis reproduzieren kann, hat von Kries79) in zweierlei Weise untersucht. In einer Versuchsreihe bezeichnete er die Endpunkte der Strecke","page":0},{"file":"pb0129.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisierung nach H\u00f6he und Breite.\n129\nmit Bleistift auf Papier, in der zweiten verschob er einen leicht gleitenden Schieber mit einer feinen, auf wei\u00dfem Grunde allein sichtbaren Spitze zwischen einem festen und einem beliebig verstellbaren Anschlag (beide unsichtbar!) hin und her, und gab dem zweiten Anschl\u00e4ge eine solche Stellung, da\u00df die Exkursion nach dem Augenma\u00df 50 mm betrug (die Endpunkte der Strecke sind dabei nicht markiert).\nB. Der Einflu\u00df von Kopf- und K\u00f6rperhaltung auf die optische Lokalisation.*)\nBeeinflussung der Gr\u00f6\u00dfensch\u00e4tzung durch die Lage der Blickebene.\nBeobachtet man im sonst vollkommen dunklen Raume eine schwach leuchtende vertikale Linie (einen schwach gl\u00fchenden Platindraht oder einen schmalen, mit \u00d6lpapier \u00fcberzogenen, von hinten durchleuchteten Spalt in einer drehbaren Metallscheibe) mit stark seitlich geneigtem Kopfe, so erscheint sie schief (Aubert66); Mulder86);\nNagel89)). Man kann die Erscheinung auch im Hellen sehen, wenn man sorgf\u00e4ltig alle Anhaltspunkte f\u00fcr die Beurteilung der wirklichen Vertikalen ausschaltet. Nagel (1. c. S. 396) schlo\u00df zu diesem Zwecke ein Auge und brachte vor das andere eine undurchsichtige Kapsel, welche vor dem Kornealscheitel eine glattrandige runde \u00d6ffnung von 1 mm Weite besa\u00df. Blickt man hierdurch gegen eine helle Wand, auf welcher sich eine vertikale Linie befindet, so erscheint diese schief, wenn man den Kopf stark nach der Seite neigt.\nSowie Gegenst\u00e4nde von bekannter Lage sichtbar werden, tritt das Ph\u00e4nomen schw\u00e4cher oder gar nicht mehr auf.\nUm den Betrag der Ablenkung zu messen, ermittelten Sachs und Meller94) im Dunkelzimmer bei verschiedenen Neigungsgraden des fixierten Kopfes die Richtung, welche eine Leuchtlinie einnehmen mu\u00df, damit sie vertikal erscheint. Der mittels Bei\u00dfbrettchens fixierte Kopf konnte um eine sagittale Achse, welche mit der L\u00e4ngsachse des Bei\u00dfbrettchens zusammenfiel, gedreht werden.\nDer Drehungsgrad wurde an einer Gradteilung abgelesen. Vor dem Beobachter befand sich eine Lichtlinie, welche in einer frontalen Ebene um me\u00dfbare Betr\u00e4ge gedreht werden konnte.\nDie Vorrichtung' war im einzelnen folgenderma\u00dfen beschaffen. In der Mitte einer viereckigen Metallplatte,\nM N in Figur 10, ist ein vertikaler Hohlstab A angebracht. In das Lumen dieses Stabes pa\u00dft ein massiver runder Stab B hinein, an dessen Ende sich ein starker\n*) Die unter dem Einflu\u00df von Kopf- und K\u00f6rperbewegungen, z. B. bei Rotationen, erfolgenden \u00c4nderungen der optischen Lokalisierung werden hier, als ganz in ein anderes Gebiet geh\u00f6rig, \u00fcbergangen.\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 2.\nFig. 10.\nNach Sacha und Meller(94), S. 390).\n9","page":0},{"file":"pb0130.txt","language":"de","ocr_de":"130\tF. B. Hofmann, Kaumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nRing K zur Aufnahme der horizontalen Achse H befindet. Der Ring und damit die Achse k\u00f6nnen durch Verschiebung des massiven Stabes B gehoben bezw. gesenkt, und durch Anziehen der Klemmschraube K in jeder Stellung festgehalten werden. Die etwa fingerdicke Achse tr\u00e4gt an dem, dem Beobachter zugekehrten Ende ein 30 cm langes, 5 cm im Durchmesser haltendes geschw\u00e4rztes Kupferrohr, das zur Aufnahme der Lichtquelle, einer Gl\u00fchlampe mit geradem Kohlenfaden, dient. Aus dem Zylinder kann Licht nur durch einen vorn angebrachten geradlinigen Spalt von 3/4 mm Breite austreten, der von innen her mit \u00d6lpapier verdeckt ist. In den Strom wurde ein so gro\u00dfer Widerstand vorgeschaltet, da\u00df die Linie eben gen\u00fcgend hell erschien, ohne doch andere Objekte sichtbar zu machen.\nSobald der Beobachter seinen Kopf fixiert hatte, lie\u00df ein Gehilfe unmittelbar nach einem verabredeten Signal die Lichtlinie kurze Zeit aufleuchten. Durch vorher verabredete Klopfzeichen gibt der Beobachter an, ob ihm die Linie im Momente des Aufblitzens vertikal oder geneigt erschien. Die Angabe und die Stellung der Linie wird registriert*), und der Versuch bei einer anderen Neigung der Linie wiederholt. Diese Methode der \u201eAufblitzversuche4* wurde gew\u00e4hlt, weil das Urteil unbestimmter wurde, wenn die Linie l\u00e4nger im Gesichtsfelde blieb.\nUm den Einflu\u00df der Kopf- und K\u00f6rperneigung auf die Lichtung der scheinbaren Vertikalen gesondert zu bestimmen, lagerten Sachs und Meller95) die Versuchsperson auf ein gro\u00dfes um eine sagittale Achse drehbares Brett in der Weise, da\u00df der K\u00f6rper mittels breiter B\u00e4nder angeschnallt wurde und in die F\u00fc\u00dfe auf einer am unteren Ende des Brettes senkrecht abgehenden Holzplatte aufruhten. Die Drehungsachse entsprach etwa der H\u00f6he des Kreuzbeins. \u201eDurch seitlich an dem Brette angebrachte Ringe waren Seile gezogen, mittels deren das Brett in jeder beliebigen schr\u00e4gen Stellung festgehalten werden konnte. Ein an dem Brette angebrachtes Lot spielte an einer Kreisteilung und gestattete die Bestimmung der Neigung des Brettes\u201c. Die oben beschriebene Lichtlinie war in 2 m Entfernung vor dem Beobachter am Brette befestigt. Da sie bei der Neigung des Lagerbrettes mitgeneigt wurde, wurde bei jeder neuen Lage ihre wirkliche Vertikalstellung durch Lotung bestimmt, und dann durch \u201eAuf blitz versuche\u201c die scheinbare Vertikale.\nDie Untersuchung des Einflusses seitlicher Kopfwendung auf die scheinbare Lage der Medianebene siehe oben S. 123.\nNach Stroobant\"), Zoth105) und anderen, denen allerdings Bourdon (7\u00b0 \u00abni 2), p. 415fF.) widerspricht, wird die L\u00e4ngensch\u00e4tzung beeinflu\u00dft durch die Lage der Blickebene. Eine und dieselbe Strecke soll bei Betrachtung mit erhobenem Blick kleiner erscheinen, als bei horizontal geradaus gerichtetem Blick.**) Quantitativ untersucht wurden die Verh\u00e4ltnisse zuerst durch Stroobant99) mit einer Versuchsanordnung, welche sp\u00e4ter von M\u00fcller87) in folgender Weise wieder aufgenommen wurde: In einem dunklen Saale werden\n*) Zur raschen Feststellung der Lage der Leuchtlinie diente eine in Figur 10 weg-gelassene Markiervorrichtung, bestehend aus Radeln, welche gegen einen Papierstreifen vorgedr\u00fcckt werden konnten.\n**) Zoth erkl\u00e4rte (ebenso wie Stroobant) mit daraus das Gr\u00f6\u00dfererscheinen des Mondes am Horizonte. Ferner gibt er im Anschlu\u00df an Helmholtz und Filehne eine einfache Anordnung an, um mittels einer frei aufgeh\u00e4ngten gro\u00dfen Spiegelglasplatte den hochstehenden Mond so zu spiegeln, da\u00df er am Horizonte erscheint.","page":0},{"file":"pb0131.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisierung nach H\u00f6he und Breite.\t131\naus einer Entfernung von 10 m zwei durch je 2 Lichtpunkte (rasch nacheinander \u00fcberspringende elektrische Funken) begrenzte Strecken auf scheinbar gleiche L\u00e4nge gebracht, von denen sich die eine in Augenh\u00f6he befindet, die andere eine Erhebung der Blickebene um 30\u00b0 erfordert. Der Abstand der beiden in Augenh\u00f6he fest aufgestellten Lichtpunkte voneinander betrug 20 cm. Die beiden oberen Lichtpunkte waren an einem MaJ\u00dfstabe angebracht, der eine fest, der andere auf einem mit Nonius versehenen beweglichen Schieber. Guttmann75) verglich am Perimeter monokular die Distanzen je zweier schwarzer Striche bei horizontaler und bei um 40\u00b0 gehobener Blickebene miteinander. Die zwei verschieblichen schwarzen Striche auf wei\u00dfem Grund waren die geschw\u00e4rzten einander zugewendeten scharfen Kanten zweier wei\u00dfer Pappstreifen, welche in einem degenscheidenartigen Rahmen, dessen Vorderfl\u00e4che in ihrer ganzen L\u00e4nge einen 2 cm hohen Spalt frei lie\u00df, verschoben werden konnten. Der obere Schieber wurde fest eingestellt, die Striche am unteren (horizontal gesehenen) Schieber wurden so lange verstellt, bis sie den gleichen Abstand voneinander zu haben schienen, wie die oberen.\nBei der Versuchsanordnung von Bourdon(70 UDd 2), S. 417) wurde die Einstellung des oberen und unteren Objekts auf scheinbar gleiche Gr\u00f6\u00dfe durch \u00c4nderung des Abstandes desselben vom Auge herbeigef\u00fchrt. Als Beobachtungsobjekte benutzte Bourdon im Dunkelzimmer zwei kreisrunde, von hinten durchleuchtete Papierscheiben \u2014Fenster in Pappk\u00e4sten, in welchen sich ein Licht befand (vergl. oben, S. 120). Die Pappk\u00e4sten waren auf zwei Schienen befestigt, welche in einem beim Beobachter befindlichen Scharnier gelenkig miteinander verbunden waren, so da\u00df der Winkel zwischen den Blickrichtungen f\u00fcr das Zentrum beider Scheiben beliebig ver\u00e4ndert und an einer Gradteilung abgelesen werden konnte. Die obere Scheibe wmrde in 2 m Entfernung vom Auge fest eingestellt, die untere mittels eines Schnurlaufs auf der Schiene so lange gen\u00e4hert, bezw. entfernt, bis sie bei monokularer (oder auch bei binokularer) Betrachtung gleich gro\u00df erschien, wie das obere.\nC. Einflu\u00df von optischen Nebenreizen auf die Lokalisierung von Richtungen und auf die Sch\u00e4tzung von L\u00e4ngen.\nSind neben dem Hauptreiz im Gesichtsfelde noch andere Konturen vorhanden, so k\u00f6nnen \u00c4nderungen der Lokalisation der Richtung von Linien und der Gr\u00f6\u00dfensch\u00e4tzung von Winkeln und Abst\u00e4nden auftreten, welche gew\u00f6hnlich unter die \u201egeometrisch-optischen T\u00e4uschungen\u201c eingerechnet werden. Zur Demonstration derselben gen\u00fcgt es in der Regel, die zu untersuchenden Objekte mitten auf einer gleichm\u00e4\u00dfigen Fl\u00e4che anzubringen, weil schon durch die \u00fcberwiegende Einstellung der Aufmerksamkeit auf das direkt Gesehene der Einflu\u00df indirekt gesehener Dinge gen\u00fcgend abgeschw\u00e4cht wird. F\u00fcr gewisse Versuche ist dagegen die Einschr\u00e4nkung des Gesichtsfeldes in der oben S. 117 angegebenen Weise n\u00f6tig.\nDie bekanntesten und am meisten untersuchten dieser geometrisch-optischen T\u00e4uschungen sind folgende:\n1. die Z\u00f6llnersche Figur143), 144), in welcher eine Anzahl paralleler gerader Striche (\u201eHauptlinien\u201c), welche von kurzen, schr\u00e4gen Strichen (\u201eNebenlinien\u201c) geschnitten werden, eine scheinbare Abweichung vom Parallelismus zeigen. Sind die Hauptstriche recht breit, so beobachtet man","page":0},{"file":"pb0132.txt","language":"de","ocr_de":"132\tF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nauch eine scheinbare noniusartige Verschiebung der beiden H\u00e4lften der schr\u00e4gen Nebenlinien gegeneinander. Diese Teilerscheinung, die man auch an jeder Einzelzeichnung einer durch einen breiten langen Strich unterbrochenen schr\u00e4gen Linie beobachten kann, wird als Poggendorffsche T\u00e4uschung bezeichnet (Z\u00f6llner wurde von P. darauf aufmerksam gemacht143), S. 501). Die Z\u00f6llner sehe und die P.sche T\u00e4uschung illustrierende Figuren findet man in jedem gr\u00f6\u00dferen Lehr- und Handbuche (vergl. z. B. Wundt7), S. 571; Zoth8), S. 385). Wenn man die Z\u00f6llner sehe Figur dreht, so tritt bei Schr\u00e4glage der Hauptlinien die Z\u00f6llnersche, bei vertikaler und horizontaler Lage derselben die P.sche T\u00e4uschung in den Vordergrund. Betrachtung mit\nbewegtem Blick verst\u00e4rkt die T\u00e4uschung, dabei treten Scheinbewegungen auf, die von Helmholtz (O. S. 712) und Pierce136) genauer studiert wurden. Die T\u00e4uschung bleibt, aber in vermindertem Ausma\u00df, bestehen bei fester Fixation, bei Momentanbeleuchtung und im Nachbild. Witasek141) undBenussi107) erzeugten die Z\u00f6llnersche Figur durch binokulare Vereinigung, indem sie unter Zuhilfenahme besonderer Einrichtungen im He rin g sehen Haploskop dem einen Auge die Hauptlinien, dem anderen die Nebenlinien boten. Nach beiden Autoren bleibt sie dabei abgeschw\u00e4cht bestehen, nach Lehmann126) verschwindet sie bei exakter binokularer Vereinigung im Prismenstereoskop (vergl. dazu Benussi, Zeitschr. f. Psych. 41, I, S. 201). Nach Lehmann (1. c.) ist die Z.sche und P.sche T\u00e4uschung einzig und allein auf Irradiation zur\u00fcckzuf\u00fchren. Sie verschwinden vollst\u00e4ndig, wenn man Grund und Figur in verschiedenen Farben von genau gleicher Helligkeit ausf\u00fchrt.\nUm dies bequem zeigen zu k\u00f6nnen, bediente er sieh des in Figur 11 schematisch dargestellten Apparates. \u201eEr besteht aus einem h\u00f6lzernen, im Innern schwarz gestrichenen Kasten, wie zwei Stufen einer Treppe geformt. Die H\u00f6he und die L\u00e4nge sind 25 cm. S und T sind zwei Spiegel, genau parallel unter einem Winkel von 45\u00b0 gestellt; T ist ein gew\u00f6hnlicher silberbelegter Spiegel, S ein gr\u00fcnes Glas oder eine Spiegelglasplatte, die an der unteren Seite eine mit Anilinfarbe gr\u00fcn gef\u00e4rbte Schicht von Lederkollodion tr\u00e4gt. Bei A und B sind \u00d6ffnungen, ca 7 cm im Quadrat, durch Glasplatten gedeckt, welche mit gef\u00e4rbtem Kollodion \u00fcberzogen sind; die Platte A ist rot oder gelb, die Platte B blau oder gr\u00fcn. C C sind wei\u00dfe Schirme, die um eine Achse am unteren Rande gedreht und in jeder beliebigen Stellung mittels Schrauben an Kreisb\u00f6gen fest-\nFig. 11.\nNach Lehm an n(126), S. 90).","page":0},{"file":"pb0133.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisierung nach H\u00f6he und Breite.\n133\ngestellt werden k\u00f6nnen. R ist ein kurzes Rohr mit Okular\u00f6ffnung. Der Apparat wird so gestellt, da\u00df das durchs Fenster kommende Licht von den Schirmen CC auf die A und B reflektiert wird; dadurch werden die \u00d6ffnungen mit verschiedenfarbigem Licht beleuchtet, und das durch R blickende Auge sieht in S und T Spiegelbilder der beiden \u00d6ffnungen. Wenn nun die Entfernung A S genau gleich S T + T B ist, decken sich die beiden Bilder, und man sieht ein quadratisches Feld in der Mischfarbe des von A und B kommenden Lichtes. Legt man aber auf B ein photographisches Negativ, Schichtseite nach oben, und auf A ein nach dem Negativ hergestelltes Diapositiv, Schichtseite\nBF\tc\nFig. 12.\nNach Heymans(118), S. 102).\nnach unten, so kann man durch Verschiebungen der Platte leicht erzielen, da\u00df die beiden Bilder sich decken. Zeigt das Negativ bei B helle Linien auf dunklem Grunde, so werden diese also blau oder gr\u00fcn gesehen; das Diapositiv bei A l\u00e4\u00dft aber nur durch den die Linien umgebenden Grund Licht durch, und wenn die Spiegelbilder sich decken, sieht man also die gr\u00fcnen Linien auf rotem oder gelbem Grund. Je h\u00f6her die Schirme CC gestellt werden, um so mehr Licht reflektieren sie nach A und B; durch Drehung derselben kann man es also leicht dahin bringen, da\u00df Zeichnung und Grund genau dieselbe Helligkeit haben.\u201c\nQuantitative Untersuchungen \u00fcber den Z\u00f6llner-Effekt hat Heymans118) mit einem Apparate angestellt, der folgenderma\u00dfen eingerichtet war: \u201eEin quadratisches, nur links oben schief abgeschnittenes Holzbrett von 50x50 cm, ABC DE in Figur 12,","page":0},{"file":"pb0134.txt","language":"de","ocr_de":"134\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\ntr\u00e4gt an der R\u00fcckseite einen Metallstreifen GH, der um einen Punkt I drehbar ist. Die (in der Figur allein sichtbaren) beiden Enden des Streifens sind rechtwinklig nach oben umgebogen ; das eine ragt links oben, das andere durch einen schmalen Ausschnitt KL \u00fcber das Brett hervor; beide sind durch einen nahe an der Oberfl\u00e4che des Brettes gespannten Gummifaden GH miteinander verbunden. Wird also der Metallstreifen um seinen Befestigungspunkt I gedreht (wozu derselbe bei H mit einem gezahnten Metallst\u00fcck verbunden ist, auf welches der Knopf M mittels eines Zahnrades wirkt), so f\u00fchrt der Gummifaden eine gleiche Drehung aus, deren Gr\u00f6\u00dfe man auf einer in mm eingeteilten Metallplatte N ablesen kann. Deckt sich der Gummifaden mit dem Nullpunkte der Teilung, so ist seine Richtung mit derjenigen zweier anderer Gummif\u00e4den 0 P und Q R, welche in verschiedener Entfernung (2, 2 \u2022 5, 3 und 3 \u2022 5 cm) von dem mittleren Faden unbeweglich ausgespannt werden k\u00f6nnen, genau parallel. Die linksoberen Teile dieser drei F\u00e4den vertreten die Hauptlinien einer Z\u00f6llner sehen Figur; die Querstriche zu dieser Figur sind in verschiedenen Gr\u00f6\u00dfen, Richtungen und Entfernungen auf wei\u00dfen Kartonbl\u00e4ttern S gezeichnet, welche in einen d\u00fcnnen auf das Brett befestigten Metallrahmen FBAUY unter die Hauptlinien hineingeschoben werden\u201c. W\u00e4hrend der Versuche wurden diejenigen Teile der F\u00e4den, welche au\u00dferhalb der Figur liegen, durch einen Deckel aus schwarzem Karton abgedeckt. \u201eDie Versuche werden nun so eingerichtet, da\u00df, nachdem ein bestimmtes Kartonblatt eingeschoben war, der mittlere Faden zuerst nach der einen, dann nach der anderen Seite m\u00f6glichst weit aus der Mittelstellung entfernt wurde und die Versuchsperson jedesmal durch Drehung des Knopfes M die Parallelit\u00e4t der drei F\u00e4den wiederherzustellen suchte. Die Abweichung wurde in mm, senkrecht zur Normallage der F\u00e4den, abgelesen; der so erhaltene Betrag, durch die konstante Entfernung des Drehpunktes vom Mittelpunkte der Einteilung dividiert, ergab die Tangente des Drehungswinkels. . .\nAnstatt die mittlere Hauptlinie einer seitlichen parallel zu stellen, h\u00e4lt es Beil us si107) f\u00fcr zweckm\u00e4\u00dfiger, sich blo\u00df einer einzigen Kolumne des Z\u00f6llner sehen Musters, bestehend aus einer einzigen Hauptlinie und den sie schneidenden schr\u00e4gen Nebenlinien, zu bedienen und die Ablenkung der Hauptlinie dadurch zu messen, da\u00df man an das obere Ende derselben einen schwarzen Faden auf gleichm\u00e4\u00dfigem Grunde ansetzt, und sein freies Ende so lange verschiebt, bis er scheinbar die gerade Verl\u00e4ngerung der Hauptlinie darstellt. In dem von Benussi konstruierten Apparate wird die Einstellung des Fadens vom Beobachter selbst mittels eines \u00fcber Rollen gef\u00fchrten Schnurlaufes besorgt. Benussi untersuchte dabei haupts\u00e4chlich den Einflu\u00df der Farbe auf die Gr\u00f6\u00dfe der T\u00e4uschung.\nQuantitative Untersuchungen \u00fcber die Poggendorffsche T\u00e4uschung \u2014 durch Verschieben eines Kartons, der die eine H\u00e4lfte der \u201eNebenlinie\u201c trug, bis zur Einstellung auf scheinbare Verl\u00e4ngerung der Richtung der fixen anderen H\u00e4lfte \u2014 f\u00fchrten Thi\u00e9ry139), Judd122) und Pier ce (137), S. 259) aus. Pierce machte in einer zweiten Versuchsanordnung den die Nebenlinie tragenden Karton auch drehbar, so da\u00df er auch eine scheinbare Winkel\u00e4nderung ausgleichen konnte. Einen komplizierteren Apparat zur Messung verwendete Burmester(114),\u2019S. 360ff.).\nVielfache Modifikationen der Poggendorffschen Figur zum Zwecke der Analyse finden sich bei Judd122), Blixll\u00fc) usf. Die Literatur \u00fcber die Z\u00f6llner-Poggendorff-sche T\u00e4uschung bis zum Jahre 1899 ist zusammengestellt bei Witasek141). Nachtr\u00e4ge f\u00fcr die sp\u00e4teren Jahre bei Benussi (Zeitschr. f. Psychol. Bd. 34, S. 310, 1904 und ebenda Bd. 43, I, S. 303, 1906).\nAn das Z\u00f6llnersehe Muster reihen sich an: die T\u00e4uschungsfiguren von Hering (3), S. 74 ff.; eine davon abgebildet bei Zoth8), S.384, Fig. 66; Wundt7), S. 553); die \u201everschobene Schachbrettfigur\u201c M\u00fcnsterbergs131), studiert von Pierce135), Benussi-Liel108) und Lehmann126) usf. Eine bemerkenswerte Ab\u00e4nderung der Poggendorffschen Figur von Delboeuf115) (Abbildung bei Zoth8), S. 385, Figur 67 links) wurde \u2713genauer studiert von Burmester114).","page":0},{"file":"pb0135.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisierung nach H\u00f6he und Breite.\t135\n2.\tDie M\u00fcll er-Ly er sehe Figur129 130) (vergl. Figur 13, A und B), deren beide Vergleiehsstrecken von Brentano112) getrennt wurden, \u201eoptisches Paradoxon\u201c. Wurde quantitativ untersucht von Heymans117), welcher die zwei Teile der urspr\u00fcnglichen M\u00fcller-Lyerschen Figur auf verschiedene Kartons aufzeichnete. Der Karton\nd\nA\nB\n<\n.L\nFig. 13.\nNach Heymans!11\u2019) S. 223).\nA in Figur 13, welcher die eine H\u00e4lfte der Figur tr\u00e4gt ist fest auf der linken Seite des Kartonrahmens abc aufgeklebt, der Karton B mit der .anderen H\u00e4lfte der Figur ist nach rechts und links verschieblich.\nDer Beobachter hat die Aufgabe, ihn so lange zu verschieben, bis ihm die beiden Vergleiehsstrecken auf A und auf B gleich lang erscheinen.\nZur Messung diente dieMm-Teilung unter a und \u00fcber b, welche w\u00e4hrend des Versuchs durch die zuklappbaren Kartondeckel d und e\nverdeckt wurde. In dieser Weise wurden auch zahlreiche Modifikationen der Figur untersucht. Die quantitativen Untersuchungen von Ber-rettoni109) kenne ich nur aus dem Referat. Uber die Herstellung der Figur durch Stereoskopie vergl. Exner (Zentralbl.^f. Physiol. Bd. 12, S. 901).\n3.\tDie T\u00e4uschung nach Oppel(133b), S. 35) und Hering(3), S. 68): Geteilte Strecken, Winkel, Quadrate erscheinen gr\u00f6\u00dfer als ungeteilte gleich gro\u00dfe. Quantitative Untersuchungen \u00fcber den Betrag der T\u00e4uschung bei geteilten Strecken f\u00fchrten Kundt80) mit der oben S. 125 erw\u00e4hnten Einrichtung aus, ferner Aubert(1), S. 266) mit parallelen Linien. Knox124) lie\u00df den Beobachter eine punktierte Linie auf wei\u00dfem Karton einer in der geraden Verl\u00e4ngerung derselben gegebenen Distanz von 2 Punkten gleich lang machen.\nF\u00fcr die bisher beschriebenen T\u00e4uschungen nimmt Einthoven116) als mitbestimmend an die mangelhafte Sehsch\u00e4rfe im indirekten Sehen, welche einen \u00e4hnlichen Einflu\u00df auf die Lokalisation nehmen soll, wie unscharfe Abbildung. Zur Illustrierung photographiere man nach ihm die Figuren in Zerstreuungskreisen, oder betrachte sie durch eine nicht genau eingestellte Lupe (Lehmann126)).\nAnscheinend verwandt mit der Oppel-Heringschen T\u00e4uschung ist\n4.\tdieLoebsche T\u00e4uschung128). Auf einer ebenen Fl\u00e4che befindet sich seitlich ein zur Medianebene M in Figur 14 paralleler Streifen a b (von steifem Karton). Der Beobachter hat die Aufgabe, bei fixiertem Kopf einen zweiten Kartonstreifen c d so hinzulegen, da\u00df er \u00fcber einen leeren Zwischenraum hinweg die Verl\u00e4ngerung der Richtung von a b angibt. Legt man dann neben c d einen dritten parallelen e f hin, so wird der Beobachter die Einstellung von c d nicht mehr richtig finden. Befindet sich e f (wie in der\na\n/\nd\nM\nFig. 14.\nNach Loeb(l\u00ee8), S.513).","page":0},{"file":"pb0136.txt","language":"de","ocr_de":"136\tF. B. Hofmann, Kaumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nFigur) n\u00e4her zur Medianebene ais c d, so mu\u00df c d, um wieder als Fortsetzung von a b zu erscheinen, gegen die Medianebene verschoben werden. Legt man e f weiter nach rechts als c d, dann wird c d ebenfalls mehr nach rechts geschoben.*) Im gleichen Sinne wie hier die Breitenwerte werden \u00fcbrigens in einem ganz analogen Versuche mit horizontalen Streifen auch die Tiefenwerte ver\u00e4ndert (verschiedene Einstellung des zweiten Streifens, je nachdem ob sich vor oder hinter ihm ein dritter befindet).\nQuantitative Untersuchungen \u00fcber die Loebsche T\u00e4uschung stellte Hey-manns(118), S. 129) mit einem Apparate an, der auch die quantitative Untersuchung der Z\u00f6llnersehen T\u00e4uschung unter den gleichen, einfachsten Bedingungen, und somit einen unmittelbaren Vergleich beider gestattet.\n\u201eEin starkes Brett von 82x55 cm tr\u00e4gt nahe am Oben- und am Untenrande schmale Metallreifen A B und C D (vergl. Fig. 15), auf welchen in der Mitte eine Mm-Teilung und weiter nach beiden Seiten in Entfernungen von 1 cm kleine stehende Metallstifte\nFig. 15.\nNach Heymans(118), S. 130).\nangebracht worden sind. \u00dcber diese Metallstifte lassen sich lose Kupferstreifen E, F,. G, H von 1 cm Breite in beliebiger Lage und Entfernung auf h\u00e4ngen. Auf halber H\u00f6he hat das Brett eine Rinne mit trapezf\u00f6rmigem Durchschnitt, in welche ein beweglicher Holzstab IK genau pa\u00dft. Mittels der Schraube L l\u00e4\u00dft sich dieser Holzstab in der Kinne langsam hin- und herschieben; mittels einer zweiten Schraube M kann ein an dem Holzstab befestigter Metallreifen N 0 um eine Achse P um etwa 10 '\u00bb nach beiden Seiten gedreht werden. Der ganze Apparat ist schwarz angestrichen, der Reifen N 0 grau . . . .\u201c Bei den Versuchen wird der Apparat in etwa 21/2 m Entfernung vor der sitzenden Versuchsperson auf eine Staffelei gestellt. \u201eZun\u00e4chst stellt man nun den Reifen N 0 durch Drehung der Schrauben so ein, da\u00df er an beiden Enden genau den Nullpunkt der Einteilung anzeigt. Sodann werden zu beiden Seiten desselben, in gleicher und innerhalb einer Versuchsgruppe konstant bleibender Entfernung, zwei weitere Reifen E, F vertikal aufgeh\u00e4ngt; diese bilden mit jenem die Hauptlinien und sind, um einer Verwechselung mit den gleich zu erw\u00e4hnenden Nebenlinien vorzubeugen, ebenso\n*) Der Versuch gelingt auch, wenn man statt der Streifen kreisrunde Scheiben etwa M\u00fcnzen, verwendet.","page":0},{"file":"pb0137.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der Korrespondenz beider Netzh\u00e4ute.\n137\nwie der mittlere Reifen, grau angestrichen.\u201c Als Nebenlinien werden jedesmal zwei wei\u00dfe Streifen verwendet, welche entweder schr\u00e4g oder parallel zu den Hauptlinien auf geh\u00e4ngt werden. Werden sie parallel zu und etwa nach links von den \u00e4u\u00dferen Hauptlinien aufgeh\u00e4ngt (so wie es G in der Figur f\u00fcr einen andeutet), so m\u00fcssen diese infolge der Loebsehen T\u00e4uschung nach rechts verschoben erscheinen. Die Abst\u00e4nde der seitlichen Hauptlinien von der mittleren erscheinen nicht mehr gleich ; N 0 mu\u00df, um die scheinbare Gleichheit der Abst\u00e4nde wiederherzustellen, mittels der Schraube L um einen an der Teilung ablesbaren Betrag nach rechts verschoben werden. Werden dagegen die beiden wei\u00dfen Streifen schr\u00e4g aufgeh\u00e4ngt, so da\u00df sie die beiden \u00e4u\u00dferen Hauptlinien in der Mitte schneiden (so wie H), so erleiden diese eine Richtungs\u00e4nderung im Sinne der Z\u00f6llner sehen T\u00e4uschung: ihr Parallelismus mit der mittleren Hauptlinie erscheint aufgehoben und diese mu\u00df mittels der Schraube M um einen me\u00dfbaren Betrag gedreht werden, wenn der Parallelismus scheinbar wiederhergestellt werden soll. Genaue Messungen mit diesem Apparat lassen sich aber nur an ge\u00fcbten Versuchspersonen anstellen.\nZahlreiche andere \u201eT\u00e4uschungsfiguren\u201c, z. T. Modifikationen der fr\u00fcher angef\u00fchrten, finden sich bei Bo tti111); Einthoven116); Kiesow 123);Laska125); Lipps127); Oppel 132> 133); Pearce134); Schumann138); Thi\u00e9ry139); Wundt7 und 142). Von den aufgez\u00e4hlten \u201eT\u00e4uschungen\u201c anscheinend prinzipiell verschieden ist die von Hofmann und Bielschowsky(321), S.32;120)) beobachtete \u00c4nderung der Einstellung der scheinbaren Horizontalen und Vertikalen w\u00e4hrend und unmittelbar nach Betrachtung schr\u00e4ger Konturen (Druckschrift oder parallele gerade Linien). Zu ihrem Zustandekommen ist vollkommener Ausschlu\u00df aller sonstigen Konturen im Gesichtsfelde erforderlich, welche irgend einen Aufschlu\u00df \u00fcber die vertikale Richtung liefern k\u00f6nnen. Den Betrag der Ablenkung ma\u00dfen H. und B. in der Weise, da\u00df mittels eines \u00fcber Rollen gef\u00fchrten Schnurlaufs vom Beobachter aus ein drehbarer Faden vor dem mit schr\u00e4gen Konturen ausgef\u00fcllten Hintergr\u00fcnde in die scheinbar vertikale bezw. horizontale Richtung eingestellt wurde. Ablesung des Neigungswinkels der Konturen und der Einstellung des Fadens an zwei Gradbogen auf der R\u00fcckseite des Apparates.\nAuf eine Verschiedenheit der L\u00e4ngensch\u00e4tzung bei ein- und zwei\u00e4ugigem Sehen haben Tschermak und Hoefer119) aufmerksam gemacht. Hoefer fixierte mit beiden Augen ein median vor ihm befindliches Lot 1 (ein durch Gewicht gespanntes Haar) und brachte in die Verl\u00e4ngerung der Gesichtslinie des linken Auges ein anderes Lot 2 an, welches demnach f\u00fcr das linke Auge vollst\u00e4ndig vom Lot 1 verdeckt wurde und blo\u00df dem rechten Auge sichtbar war. Wurde nun das linke Auge abwechselnd verdeckt und wieder freigegeben, so erschien der S eitenabstand des Lotes 2 von 1 bei binokularem Sehen erheblich kleiner als bei Betrachtung mit einem Auge. Zur Charakterisierung des Sch\u00e4tzungsunterschieds wurde im L\u00e4ngshoropter neben Lot 1 ein drittes Lot 3 aufgeh\u00e4ngt, und bei ein\u00e4ugiger bezw. binokularer Beobachtung so lange seitlich verschoben, bis der Seitenabstand von Lot 3 und 1 jeweils gleich gro\u00df erschien wie der von Lot 2 und 1.\nIII. Untersuchung der Korrespondenz beider Netzh\u00e4ute.\nA. Normale Korrespondenz.\nZur genauen Bestimmung des gegenseitigen Lageverh\u00e4ltnisses der korrespondierenden Stellen beider Netzh\u00e4ute dient eine Methode, welche","page":0},{"file":"pb0138.txt","language":"de","ocr_de":"138\tF. B. Hofmann, Raumsinn der Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nvon Hering als Methode der gegenseitigen Substitution der Netzhautstellen oder kurz als Substitutionsmethode bezeichnet wird. Zur Untersuchung benutzt man eine \u201ehaploskopische Anordnung\u201c, d. h. es wird jedem Auge ein besonderes Gesichtsfeld dargeboten. Der verschiedene Inhalt beider Gesichtsfelder erscheint im gemeinsamen subjektiven Sehfelde vereinigt und man stellt dann fest, aus welchen monokular gesehenen Teilst\u00fccken z. B. eine gerade Linie zusammengesetzt werden kann, usf.\nDa dieselbe Substitutionsmethode auch zur genauen Untersuchung des Listingschen Gesetzes der Augenbewegung verwendet wird, so sind die f\u00fcr die Untersuchung der Netzhautkorrespondenz verwendeten Anordnungen im wesentlichen identisch mit den unten S. 195 zu erw\u00e4hnenden. Zum Teil handelt es sich hier ja ebenfalls um die genaue Untersuchung der Orientierung der Netzhaut hei einer bestimmten Richtung der Gesichtslinien, als welche man am besten die Prim\u00e4rstellung derselben benutzt. Hier wie dort bringt man in der Frontalebene, welche durch den Fernpunkt der myopischen oder durch Vorsetzen von Konkavgl\u00e4sern myopisch gemachten Augen (im letzteren Falle mu\u00df eine Schiefstellung der Konkavlinsen sorgf\u00e4ltig vermieden werden) einen vertikalen, mit wei\u00dfem (oder grauem) Papier \u00fcberzogenen Schirm auf, auf welchem gerade vor jedem Auge ein Fixationspunkt derart angebracht ist, da\u00df bei parallel geradaus gerichteten Gesichtslinien die Gesichtslinie jedes Auges den Schirm im Fixationspunkte senkrecht trifft (Hering, R., S. 356).\nDa\u00df dies wirklich der Fall ist, kontrolliert man nach Hering(3), S. 173) in der Weise, da\u00df man in den Schirm von hinten her durch Klebwachs hindurch eine feine lange ganz gerade Nadel einsticht, sie mittels eines Winkels genau senkrecht zur vorderen Ebene des Schirmes einstellt, und das eine Auge (w\u00e4hrend das andere geschlossen ist) in eine solche Lage bringt, da\u00df ihm die Nadel in totaler Verk\u00fcrzung erscheint. Eine zweite Nadel f\u00fcr das andere Auge wird in ebensolcher Weise, in horizontaler Richtung um den gegenseitigen Abstand der mittleren Knotenpunkte der beiden Augen von der anderen entfernt, in den Schirm eingesto\u00dfen. \u201eKennt man diesen Abstand nicht, oder will man den Apparat zugleich f\u00fcr andere Augen brauchbar machen, die einen etwas anderen Abstand voneinander haben, so macht man nach ungef\u00e4hrer Sch\u00e4tzung des Abstandes einen kurzen horizontalen Spalt f\u00fcr die zweite Nadel, stellt das Auge derjenigen Seite, auf welcher die erste Nadel befestigt ist, der letzteren so gegen\u00fcber, da\u00df man sie bei Schlu\u00df des anderen Auges in totaler Verk\u00fcrzung, d. h. ihre Spitze als Zentrum eines kleinen Hofes sieht, und schiebt dann, ohne den Kopf zu verr\u00fccken, die zweite bereits senkrecht gestellte Nadel versuchsweise im Spalt hin und her, bis sie dem nun ge\u00f6ffneten Auge ihrer Seite bei Schlu\u00df des ersten Auges ebenfalls in totaler Verk\u00fcrzung erscheint. Dann befestigt man auch die zweite Nadel mit Wachs.\u201c\nUm die Heringsche Anordnung als st\u00e4ndige Laboratoriumseinrichtung f\u00fcr verschiedene Personen stets bereit zu haben, habe ich in einem Rei\u00dfbrett rechts neben der Mitte ein kreisrundes Loch bohren und auf der R\u00fcckseite eine Metallh\u00fclse befestigen lassen. Durch die H\u00fclse als F\u00fchrung steckt man einen bis zur Vorderfl\u00e4che des Rei\u00dfbretts reichenden Metallzylinder durch, der in der Mitte seiner ebenen Vorderfl\u00e4che eine genau senkrecht zu dieser Ebene justierte Nadel mit angelaufener Spitze tr\u00e4gt. Links neben der Mitte des Rei\u00dfbretts befindet sich ein horizontaler Spalt, hinter welchem l\u00e4ngs einer Skala eine zweite Metallh\u00fclse samt Metallzylinder mit Nadel in horizontaler Richtung verschieblich ist. Die Einstellung des rechten Auges gerade gegen\u00fcber der fixen und die Einstellung der zweiten verschieblichen Nadel gegen\u00fcber dem am linken Auge erfolgt in der oben beschriebenen Weise, nachdem man ein wei\u00dfes Papierscheibchen als Unterlage. auf die Vorderfl\u00e4che der Metallzylinder befestigt hat. Darauf werden die Metallzylinder mit den Nadeln entfernt, die Vorderfl\u00e4che des Rei\u00dfbrettes glatt mit Papier \u00fcberspannt, und um beide Fixationspunkte herum ein kreisrundes St\u00fcck Papier vom Durchmesser der Metallzylinder (nat\u00fcrlich von hinten her) glatt ausgestanzt. Nun-","page":0},{"file":"pb0139.txt","language":"de","ocr_de":"139\nUntersuchung' der Korrespondenz beider Netzh\u00e4ute.\nmehr kann man an Metallzylindern, welche durch die F\u00fchrung hindurch gesteckt werden, die im folgenden beschriebenen Einrichtungen, St\u00e4be, F\u00e4den etc. anbringen. Ich werde mich im folgenden noch einige Male auf diese Anordnung beziehen.\nUm beide Fixationspunkte herum zeichnet man nun je einen kleinen Kreis und setzt vor jedes Auge eine innen geschw\u00e4rzte zylindrische R\u00f6hre, so da\u00df jedem\nAuge allein der vor ihm befindliche Fixationspunkt samt seiner Umgebung sichtbar bleibt. Von den Fixationspunkten f und f l\u00e4\u00dft man nun nach dem Muster der Figur 16 in horizontaler und vertikaler Richtung F\u00e4den auslaufen, welche in der Peripherie an Gradteilungen verschieblich sind. Blickt jedes Auge\nFig. 16.\nVergl. Hering(312), S. 91).\nauf seinen Fixationspunkt, so vereinigen sich beide im binokularen Sammelbilde und man erblickt dann den Punkt F als Mittelpunkt eines Kreuzes (vergl. die gestrichelten Linien V und H in Figur 16). Der Beobachter hat nun die Aufgabe, die vertikalen und horizontalen \u201eHalblinien\u201c v und v , bezw. h und h so einzustellen, da\u00df die eine immer die scheinbare Verl\u00e4ngerung der anderen bildet. Achtet er auch noch darauf, da\u00df die Richtung von vv und hh' die scheinbare Vertikale und Horizontale angibt, so hat er dabei auch die oben S. 121 gestellte Aufgabe erf\u00fcllt.\nIn meiner Einrichtung (vergl. Fig. 16) wird der kleine Kreis um den Fixationspunkt durch den Rand des ausgestanzten Papierkreises, der wieder aufgesetzt wird, erzeugt. In den F\u00fchrungszylinder kommt ein mit einer Nadel\u00f6se versehener Zylinder. Durch die \u00d6se wird ein Faden hindurchgesteckt, dessen eine H\u00e4lfte horizontal, die andere","page":0},{"file":"pb0140.txt","language":"de","ocr_de":"140\nF. B. Hofmann, Raumsinn der Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nvertikal ausgespannt wird. Die Enden der F\u00e4den gehen rechts und links, oben und unten nach Recklinghausen, Hering und Y olkmann (vergl. Hering312), S. 91) durch Schieber und werden mit Gewichten gespannt erhalten. Will man blo\u00df je eine vertikale oder je eine horizontale Halblinie verwenden, so benutzt man Metallzylinder mit einer zentralen Bohrung, durch welche der Faden hindurchgesteckt wird.\nYolkmann(6), II. S. 220) brachte die Halblinien als Radien kreisf\u00f6rmiger Scheiben an, welche entlang einer Gradteilung drehbar waren.\nC\n(X\n/\n\n-N\nOL\nc\n/\nFig. 17.\nNach Hering (\u00df. S. 361).\nZur Ermittelung der zu den mittleren Quer- und L\u00e4ngsschnitten beider Netzh\u00e4ute parallelen korrespondierenden Nebenquer- und L\u00e4ngsschnitte dienen die von Hering (siehe R. S. 361 ff.) modifizierten Anordnungen Volkmanns(6), S. 230), welche in den Skizzen 17 und 18 wiedergegeben\nC\nFig. 18.\nNach Hering (R. S. 362).\nsind. Die ausgezogenen Linien sind die haploskopischen Halbfiguren, die gestrichelten Linien versinnlichen das Sammelbild, die Fixationspunkte sind mit einem Kreuz bezeichnet. Die haploskopisch zu vereinigenden Halbfiguren bestehen aus je einer vom Fixationspunkte ausgehenden Halblinie a, a', welche sich im binokularen Sammelbilde mit den beiderseits identischen, durch den Fixationspunkt durchlaufenden senkrecht zu ihnen stehenden Linien","page":0},{"file":"pb0141.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der Korrespondenz beider Netzh\u00e4ute.\n141\nb, V*) zu einem Kreuze vereinigen. Die eine der beiden seitlichen Halblinien** ***)) c und c ist fest, die andere machte Volkmann(6), II. S. 231) parallel mit sich selbst verschieblich und lie\u00df sie vom Beobachter so einstellen, da\u00df sie im Sammelbilde die scheinbare Fortsetzung der anderen bildete. F\u00fcr sehr exzentrisch liegende Netzhautstellen mu\u00df man statt feinerer Linien breitere Streifen verwenden und\n* B'\nman bedient sich dabei zweckm\u00e4\u00dfig des Wheatstone schenSpiegelstereo-skops (Sch\u00fcler157), S. 5), oder wenigstens eines unter 45\u00b0 vor ein Auge gestellten Spiegels (Mandelstamm, vergl. die Anordnung bei Hering, R S. 367).\n\nB. Das Gesetz der identischen Sehrichtungen.**)\nZum Beweise dieses s ehr wichtigen vonH e r i n g formulierten Gesetzes (vergl. Hering, R S.\n386ff.; Helmholtz O. S.\n756ff), dessen Verst\u00e4ndnis f\u00fcr das Eindringen in die Lehre vom Binokularsehen unbedingt erforderlich ist, dienen die von Hering (1. c.) angegebenen Versuche. Dem Anf\u00e4nger, der im Beobachten noch wenig \u00dcbung hat, ist am meisten folgender Versuch zu empfehlen: Man mache auf eine Fensterscheibe (g g der Figur 19) in Augenh\u00f6he einen Tintenpunkt A, und stelle sich so hin, da\u00df die Augen etwa 20 cm von der Scheibe entfernt sind,\n*) F\u00fcr Personen mit physiologischer Netzhautinkongruenz, bei denen also die mittleren L\u00e4ngsschnitte nicht senkrecht auf den Querschnitten stehen, m\u00fcssen die beiden Halblinien a und a um den Betrag der Netzhautinkongruenz und in ihrem Sinne von der senkrechten Richtung abweichen.\n**) Man del stamm155) stellte diese Striche durch lange gerade Nadeln dar.\n***) Bez\u00fcglich der Untersuchung der Frage, ob die Eindr\u00fccke des rechten und linken Auges voneinander unterschieden werden k\u00f6nnen, mu\u00df auf die Literatur verwiesen wer-den : v. F1 e i s c h 1154), S c h \u00f6 n 158> 159), Bourdon 148> und 2), p. 225 ff.), Heine 153- 154a\tb),\nv. Br\u00fccke und Br\u00fcckner148- 149> 15\u00b0). Bez\u00fcglich der technisch ungemein einfachen Versuche, welche zur Entscheidung der Frage angestellt worden sind, ob man mit korrespondierenden Netzhautstellen doppelt sehen kann, vergl. Hering (R. S. 434ff.).","page":0},{"file":"pb0142.txt","language":"de","ocr_de":"142\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nund da\u00df, wenn man den Punkt A mit symmetrisch konvergenten Gesichtslinien fixiert, in der Gesichtslinie des einen z. B. des linken Auges ein weit entfernter, gut von der Umgebung abstechender Gegenstand B (ein Schornstein oder etwas \u00c4hnliches) sich befindet, was man ja durch Verdecken des rechten Auges leicht kontrollieren kann. Den Kopf st\u00fctzt man dabei am besten an einen einfachen Stirnhalter. Dann h\u00e4lt man vor das rechte Auge in ca. 10 cm Entfernung einen Schirm S S' mit einer kleinen \u00d6ffnung (z. B. eine Visitenkarte, in die man ein Loch von etwa 2 mm Durchmesser gemacht hat) derart, da\u00df dieses Auge nur noch den Punkt A sieht, der nach win vor binokular fixiert wird, w\u00e4hrend die weitere Umgebung abgedeckt ist. Der Gegenstand B erscheint nun nicht etwa so, wie er wirklich liegt, nach rechts von A, sondern geradeaus vor dem Beobachter in der Richtung F' B' hinter A, also nach dem Heringschen Schema in der Hauptsehrichtung, welche bei symmetrischer Konvergenz der Gesichtslinien im allgemeinen in der Medianebene geradeaus nach vorne gerichtet ist. Wer im Beobachten von Doppelbildern ge\u00fcbt ist, kann den Schirm weglassen und sich davon \u00fcberzeugen, da\u00df in der Hauptsehrichtung alle Gegenst\u00e4nde erscheinen, welche sich auf einer der beiden Foveae abbilden, demnach alle Objekte, welche auf einer der beiden Gesichtslinien (f A bezw. F A und deren Verl\u00e4ngerung) liegen. Objekte, welche auf den Richtungslinien zweier korrespondierender exzentrischer Netzhautstellen liegen, erscheinen ebenfalls in einer gemeinsamen Sehrichtung, welche mit der Hauptsehrichtung einen Winkel bildet.\nZur Demonstration f\u00fcr ganz Unge\u00fcbte empfiehlt sich ferner eine der beiden folgenden Anordnungen, die mir von Herrn Kollegen F. Hillebrand mitgeteilt wurden, und bei welcher die den Anf\u00e4nger st\u00f6renden seitlichen Doppelbilder ganz abgeblendet werden.\nI. \u201eDer Beobachter sitzt mit fixiertem Kopfe (Stirnhalter und Kinnst\u00fctze gen\u00fcgen) an einem Tisch. In einer Entfernung, die so gro\u00df gew\u00e4hlt wird, als es das Zimmer zul\u00e4\u00dft, steht vor ihm ein m\u00f6glichst gro\u00dfer, vertikaler, gut beleuchteter wei\u00dfer Schirm, bezw. die gleichm\u00e4\u00dfig get\u00fcnchte helle Wand. Ein rotes und ein gr\u00fcn'es Seidenband werden mit ihrem einen Ende an der oberen Kante des Schirms befestigt, am anderen mit einem kleinen Gewicht belastet, so da\u00df sie vertikal herabh\u00e4ngen und dem Schirm anliegen. Um sie bequem verschiebbar zu machen, kann man sie auch am oberen Ende belasten und dieses hinter dem Schirm herabh\u00e4ngen lassen. Die B\u00e4nder h\u00e4ngen symmetrisch zur Medianebene des Beobachters. Auf dem Tische ist an einem seitlich stehenden Stative nahe dem Beobachter ein d\u00fcnnes St\u00e4bchen (Stahldraht) so angebracht, da\u00df es horizontal, frontalparallel und in Augenh\u00f6he liegt. Das St\u00e4bchen tr\u00e4gt in seiner Mitte eine schwarze Scheibe von 1 bis 2 cm Durchmesser und wird so gestellt, da\u00df die Scheibe in der Medianebene liegt. Zwischen dem Beobachter und der Scheibe steht ein schwarzer Schirm mit rechteckigem Fenster. Lage und H\u00f6he des letzteren werden so gew\u00e4hlt, da\u00df sie dem Beobachter die obere und untere Kante des fernen wei\u00dfen Schirms eben noch verdecken. Die beiden B\u00e4nder werden so aufgeh\u00e4ngt, da\u00df, wenn der Beobachter das Scheibchen fixiert, das gr\u00fcne Band von der Gesichtslinie des einen Auges, das rote von der des andern getroffen wird. Dieser Stellung mu\u00df die Breite des erw\u00e4hnten Fensters so angepa\u00dft werden, da\u00df erstens die indirekt gesehenen Halbbilder der beiden B\u00e4nder au\u00dferhalb des Fensters liegen, also abgeblendet sind, und zweitens nur der wei\u00dfe Schirm, dieser aber in m\u00f6glichster Ausdehnung gesehen wird; das Stativ, welches das Querst\u00e4bchen tr\u00e4gt, wird ebenfalls durch den Schirm verdeckt. Fixiert nun der Beobachter die schwarze Scheibe (besser das durch ein wei\u00dfes Korn markierte Zentrum derselben), so sieht er folgendes: ein helles Rechteck, in der Mitte desselben eine schwarze Scheibe und durch diese durchlaufend das horizontale St\u00e4bchen und einen vertikalen Streifen, der im Wettstreit bald rot, bald gr\u00fcn erscheint, bezw., da der Wettstreit sich nicht \u00fcberall in der gleichen Phase befindet, fleckig aussieht. Prinzipiell ist die Wahl der Distanzen gleichg\u00fcltig; man tut aber gut, die schwarze","page":0},{"file":"pb0143.txt","language":"de","ocr_de":"143\nUntersuchung der Korrespondenz beider Netzh\u00e4ute.\nScheibe nicht so nahe zu bringen, da\u00df die B\u00e4nder allzu verwaschen erscheinen. Bei einer Entfernung des wei\u00dfen Schirmes von 7 m stelle ich die schwarze Scheibe in etwa 75 cm, den Schirm mit dem Fenster in etwa 45 cm Entfernung vom Beobachter. Wegen der variablen Augendistanz mu\u00df man entweder den gegenseitigen Abstand der beiden B\u00e4nder variieren oder, was weniger umst\u00e4ndlich ist, die Entfernung der schwarzen Scheibe vom Beobachter. Letzterenfalls befestigt man auf dem Tisch medianparallel ein Lineal so, da\u00df es f\u00fcr den Sockel des Statives eine F\u00fchrung abgibt und die Verstellung der Scheibe daher immer in der Medianebene erfolgt.\nII. An dem fernen wei\u00dfen Schirm wird in der Medianebene ein vertikales schwarzes Band so angebracht wie vorhin die farbigen B\u00e4nder. In der N\u00e4he des Beobachters werden in Augenh\u00f6he zwei Scheibchen, ein gr\u00fcnes und ein rotes von 1 cm Durchmesser so aufgestellt, da\u00df, wenn der Beobachter mit horizontaler Blickebene auf das schwarze Band konvergiert, das Zentrum des gr\u00fcnen Scheibchens in der Gesichtslinie des einen Auges, das des roten in der Gesichtslinie des andern liegt. Zwischen dem Beobachter und den beiden Scheibchen stellt man einen vertikalen schwarzen Karton streifen frontalparallel so auf, da\u00df er durch die Medianebene halbiert wird.. Dieser Kartonstreifen hat den Zweck, die peripher gelegenen Halbbilder der beiden farbigen Scheiben abzublenden, und mu\u00df, damit dies erreicht werde und dabei dennoch ein m\u00f6glichst gro\u00dfes St\u00fcck des wei\u00dfen Schirmes unverdeckt bleibe, eine solche Breite, bezw. Entfernung vom Beobachter haben, da\u00df er mit seiner rechten Kante gerade noch das dem rechten Auge. angeh\u00f6rige Halbbild des linken Scheibchens, mit seiner linken gerade noch das dem linken Auge angeh\u00f6rige Halbbild des rechten Scheibchens deckt. Fixiert der Beobachter eine in Augenh\u00f6he gelegene Stelle des schwarzen Bandes, so sieht er ein St\u00fcck des fernen wei\u00dfen Schirmes, das von den symmetrischen Doppelbildern des schwarzen Kartonstreifens links und rechts begrenzt wird. Mitten durch dieses wei\u00dfe Feld l\u00e4uft ein vertikaler schwarzer Streifen und auf diesem Streifen liegt in Augenh\u00f6he ein Scheibchen, dessen Farbe zwischen Gr\u00fcn und Rot wechselt, gelegentlich fast farblos erscheint. Hat man die Scheibchen auf d\u00fcnnen vertikalen St\u00e4ben aus geschw\u00e4rztem Stahldraht angebracht, so verschmelzen nat\u00fcrlich auch diese und decken dann den unteren Teil des fernen Bandes. Der gegenseitige Abstand der beiden Scheiben mu\u00df der Augendistanz des jeweiligen Beobachters angepa\u00dft werden. F\u00fcr den Laien ist diese Anordnung darum besonders frappant, weil er trotz der median gelegenen Blende Band und Scheibchen in der Medianebene sieht. In meiner Anordnung w aren die Scheibchen zirka 70 cm, der Kartonstreifen 22 cm vom Beobachter entfernt- die Breite des Streifens betrug 4 cm, der Abstand der beiden Scheibchen voneinander 6 cm.\u201c\nC. Anomale Netzhautbeziehung.\nBei Schielenden kann sich eine Art anomaler Beziehung beider Netzh\u00e4ute zueinander ausbilden, die sich durch gewisse wichtige Merkmale \u2014 ihr Schwanken, dauernde Ungleichwertigkeit beider Netzhauteindr\u00fccke \u2014 von der normalen stabilen Korrespondenz unterscheidet und infolge dieser Anomalien auch eine gewisse Verschiedenheit der Untersuchungsmethoden erfordert. (Siehe Tschermak162), dessen Darstellung im folgenden wesentlich benutzt wird: die Literatur bis 1901 ist kritisch zusammengefa\u00dft bei F. B. Hofmann154); manvergl. ferner Bielschowsky145) und Schlodtmann156).)\nOb zun\u00e4chst \u00fcberhaupt eine anomale Netzhautbeziehung besteht, l\u00e4\u00dft sich dadurch feststellen, da\u00df man: 1. in der Gesichtslinie jedes Auges ein deutlich von der Umgebung abstechendes Objekt bringt. Erscheinen diese Objekte, die sich in beiden Augen auf der Fovea abbilden, an verschiedenen Orten, so ist die normale Korrespondenz gest\u00f6rt. Genaueres dar\u00fcber bei Tschermak160).\n2. Weitaus die bequemste Untersuchungsmethode besteht in der Verwendung intensiver Nachbilder (Blendungsbilder). Man verdeckt zun\u00e4chst dem Patienten ein Auge, und erzeugt im anderen das intensive Nachbild","page":0},{"file":"pb0144.txt","language":"de","ocr_de":"144\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\neiner Gl\u00fchlampe mit vertikal gestelltem geradem Kohlenfaden (von Siemens u. Halske), an welcher durch Verdeckung ihrer Mitte ein Fixationspunkt markiert ist. Dann stellt man den Kohlenfaden horizontal, und l\u00e4\u00dft unter Verdeckung des ersten Auges die mittlere Marke einige Zeit hindurch mit dem anderen Auge fixieren. Blickt dann der Patient auf eine gleichm\u00e4\u00dfige Fl\u00e4che, so sieht er bei normaler Korrespondenz im Nachbilde ein rechtwinkliges symmetrisches Kreuz, bei anomaler Netzhautbeziehung erscheint dagegen der eine Arm des Kreuzes gegen den anderen verschoben bezw. verdreht.\nIst eine anomale Netzhautbeziehung nachgewiesen, so ist die Hauptfrage der weiteren Untersuchung die, ob zwischen der Gr\u00f6\u00dfe des Schieiwinkels und der Anomalie der Netzhautbeziehung eine \u00dcbereinstimmung besteht, in der Weise, da\u00df jene exzentrische Stelle des Schielauges, auf welcher sich dasselbe Objekt abbildet, wie auf der Fovea des fixierenden (f\u00fchrenden) Auges, mit der letzteren eine gemeinschaftliche Sehrichtung besitzt.\nMan entgeht vielen Schwierigkeiten, und es ist auch wohl allein korrekt, wenn man nicht von einer \u201eAnomalie der Sehrichtungen\u201c, sondern von einer \u201eAnomalie der Netzhautbeziehung\u201c spricht*). Definiert man diese durch den Winkel, welchen die Richtungslinie der mit der Fovea des Schielauges sehrichtungsgleichen exzentrischen Netzhautstelle im f\u00fchrenden Auge mit der Gesichtslinie des letzteren Auges bildet, so kann man die Gr\u00f6\u00dfe des Anomalie winkeis direkt messen und mit dem Schielwinkel vergleichen.\na\nDie oben gestellte Aufgabe zerf\u00e4llt in zwei Teile:\na)\tdie Bestimmung des Schiel wink eis und\nb)\tden Vergleich der Gr\u00f6\u00dfe der Netzhautanomalie mit der Gr\u00f6\u00dfe des Schieiwinkels.\nZur Messung des Schieiwink eis eignet sich am besten die subjektive Methode mittels Nachbildes. Der Pat. erzeugt durch Fixation einer Flamme\noder dergl. auf der Fovea des Schielauges, w\u00e4hrend das andere \u201ef\u00fchrende\u201c Auge verdeckt ist, ein m\u00f6glichst dauerhaftes Nachbild. Dann l\u00e4\u00dft man ihn bei fixiertem Kopf mit dem anderen (\u201ef\u00fchrenden\u201c) Auge einen gerade vor diesem befindlichen Punkt auf einer vertikalen gleichm\u00e4\u00dfigen Fl\u00e4che (helle Wand) fixieren, und beide Augen offen halten. Dabei ist nat\u00fcrlich die Gesichtslinie des Schielauges nicht auf den Fixationspunkt (A in Figur 20) des f\u00fchrenden Auges, sondern auf einen anderen Punkt a hin gerichtet. Diesen Punkt findet man, wenn der Untersuchte bei offenen Augen eine Bleistiftspitze oder ein \u00e4hnliches \u201eTestobjekt\u201c mit dem Nachbilde im Schiel-\n*) Ich korrigiere damit auch meine eigene Ausdrucksweise in der Abhandlung 154 des Literaturverzeichnisses.","page":0},{"file":"pb0145.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der Korrespondenz beider Netzh\u00e4ute.\n145\nauge zur Deckung bringt. Die Bleistiftspitze gibt dann die Stelle an, welche sich im Schielauge auf der Fovea abbildet, also die Schnittstelle der Gesichtslinie des Schielauges mit der ebenen Wand. Nat\u00fcrlich mu\u00df man sich durch zeitweises Verdecken des Schielauges davon \u00fcberzeugen, da\u00df der Untersuchte tats\u00e4chlich das Bild der Spitze im Schielauge und nicht etwa das exzentrische Bild derselben im f\u00fchrenden Auge beachtet.\nHat man auf diese Weise den Schnittpunkt der Gesichtslinie des Schielauges mit der ebenen Wand in a bestimmt und markiert, so bringt man neben der Marke a zwei gut abstechende farbige Scheibchen an, verschlie\u00dft oder verdeckt das Schielauge und erzeugt im f\u00fchrenden Auge, das weiterhin ruhig den Punkt A fixiert, zwei Nachbilder der Scheibchen, deren Netzhautbilder neben der exzentrischen Netzhautstelle e in Figur 21 liegen. Sodann \u00f6ffnet man das Schielauge und \u00fcberzeugt sich, ob die Nachbilder der beiden Scheibchen im f\u00fchrenden Auge die Marke a, welche sich auf der Fovea f des Schielauges abbildet, einschlie\u00dfen oder nicht. Ist das erstere der Fall, dann besitzt die Stelle e des f\u00fchrenden Auges dieselbe Sehrichtung wie die Fovea des Schielauges und die Schielablenkung wird durch die Netzhautanomalie gerade ausgeglichen. Die angef\u00fchrte Methode ist die richtigste, aber auch die schwierigste. Eine andere siehe bei Tschermak162).\nSehr viel einfacher kann man die exzentrische Netzhautstelle des f\u00fchrenden Auges, welche mit der Fovea des Schielauges die gleiche Sehrichtung besitzt, auf folgende Weise bestimmen. Man l\u00e4\u00dft den Pat. zun\u00e4chst im Schielauge ein intensives Nachbild auf der Fovea erzeugen, dann l\u00e4\u00dft man ihn mit dem anderen (f\u00fchrenden) Auge einen Punkt auf einer vertikalen hellen Wand fixieren (wie oben), verdeckt das Schielauge und f\u00fchrt eine blo\u00df im fixierenden Auge abgebildete Bleistiftspitze an den Ort des Nachbildes hin. So erh\u00e4lt man den Betrag der Netzhautanomalie und kann ihn nun mit dem nach der subjektiven Methode gemessenen Schielwinkel vergleichen. Der Vergleich ist aber deswegen nicht zuverl\u00e4ssig, weil sich durch das Verdecken eines Auges die Schieistellung und die Lokalisationsweise \u00e4ndern k\u00f6nnen (Schlodtmann156)). Man kann also diese Methode blo\u00df zur ersten Orientierung verwenden.\nUm scblie\u00dflicb die gesamte Leistungsf\u00e4higkeit der anomalen Netzhautbeziehung festzustellen, mu\u00df man noch untersuchen, ob sich auf ihrer Grundlage durch entsprechende Verlagerung stereoskopischer Halbbilder binokulares Einfachsehen und Fusionszwang bezw. binokulare Tiefenwahrnehmung erzielen l\u00e4\u00dft. Da es sich aber bei diesen Anomalien nur ganz ausnahmsweise blo\u00df um eine Verschiebung in der horizontalen Richtung handelt, vielmehr gew\u00f6hnlich auch eine H\u00f6henverschiebung und Rollung damit verbunden ist, so mu\u00df man dementsprechend auch die Halbbilder nicht blo\u00df in der horizontalen, sondern auch in der vertikalen verschieben und sie gegeneinander ver-Tigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III. 2.\t10\nA CL\nFig. 21.","page":0},{"file":"pb0146.txt","language":"de","ocr_de":"146\nF. B. Hofmann, Kaumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\ndrehen. Gaudenzi152) hat f\u00fcr solche und \u00e4hnliche Versuche ein eigenes \u201ehaploskopisches Doppelperimeter\u201c angegeben.\nIV. Untersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\nA. Motive der Tiefenauslegung, die schon beim Sehen mit einem Auge in\nWirksamkeit treten.\nAls solche sind nach Helmholtz (O. S. 767 ff.) und Hering (R. S. 577ff.) zu bezeichnen:\n1.\tDie Linearperspektive.\n2.\tDie Art der Verteilung von Licht und Schatten.\n3.\tDie Luftperspektive.\n4.\tDie Gr\u00f6\u00dfe bekannter Gegenst\u00e4nde.\n5.\tDie partielle Deckung der Objekte.\n6.\tDie parallaktische Verschiebung der Objekte bei Bewegungen unseres Kopfes.\nDie angef\u00fchrten Motive, durch die wir beim ein\u00e4ugigen Sehen bei der Beurteilung des Abstandes der Objekte geleitet werden, sind s\u00e4mtlich der Erfahrung entnommen, und sie k\u00f6nnen daher unter Verh\u00e4ltnissen, welche von den gewohnten ab weichen, wenn die binokulare Tiefenwahmehmung .ausgeschaltet ist, zu falscher Lokalisation der Gesichtseindr\u00fccke f\u00fchren. Daraus resultieren dann \u201eoptische T\u00e4uschungen\u201c, von denen als wichtigste .anzuf\u00fchren sind:\nAd 1. Die Tiefenauslegung perspektivischer ebener Zeichnungen (am besten auf Glas) eines W\u00fcrfels, eines Kreuzes mit einem vertikalen und einem schr\u00e4gen Arm, bei Betrachtung mit einem Auge. Besonders sch\u00f6n gelingt die T\u00e4uschung, wenn man eine ebene Figur des Kreuzes oder des W\u00fcrfels aus Draht herstellt (Hering 1. c.). Bei l\u00e4ngerer Betrachtung derartiger Figuren erfolgt leicht eine Inversion, beim Drehen eine scheinbare Umkehrung der Drehungsrichtung (zuerst Sinsteden242) an Windm\u00fchlenfl\u00fcgeln, die so weit entfernt sind, da\u00df binokulare Tiefenwahrnehmung nicht mehr m\u00f6glich ist). \u00dcber die Bedingungen f\u00fcr das Auftreten der Inversion vergl. Mach217), S. 405ff, Hoppe 202), J. Loeb216), Wallin249), A. Vichol-\nkovska247), Reuss228), Burmester^^ndb).\nAd 2. Die Umwandlung einer Matrize in eine Patrize erfolgt unter gewissen Umst\u00e4nden (bei l\u00e4ngerer Betrachtung) ganz von selbst (vergl. Hering R. S. 581). Sehr eindringlich wird sie, wenn man den Beobachter \u00fcber die Richtung, von der die Beleuchtung kommt, t\u00e4uscht (Oppel223)). Man lege ein Hohlrelief, einen Gipsabdruck der Hand oder \u00c4hnliches, vor ein helles Fenster, schatte das direkte Licht durch einen Schirm ab und beleuchte mittels Spiegels von der Zimmerseite her. Beobachtet man mit einem Auge, so erscheinen die vertieften Stellen erhaben. Oppel verwendete k\u00fcnstliche seitliche Beleuchtung, die durch einen um das Relief gelegten Spiegelrahmen reflektiert wurde (Anaglyptoskop). Einen anderen Apparat gab Mous sard221) an. Eine ausf\u00fchrliche Analyse mit Literaturdaten gab neuerdings Bunne st er173).\nEin weiterer Fall von monokularer Tiefenauslegung auf Grund eines (scheinbaren) Schattens ist folgender: Legt man breite rote Papierringe auf","page":0},{"file":"pb0147.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\n147\nblaues Papier, so siebt man sie, wenn man ein kleines Lock exzentrisch vor die Pupille h\u00e4lt, als erhabene W\u00fclste oder vertiefte Gruben, je nachdem die \u00d6ffnung vor dem rechten oder linken Auge, temporal oder nasal liegt (Einthoven179). Hier auch die Erkl\u00e4rung).\nAd 4. Einen sehr schlagenden Versuch \u00fcber das scheinbare in die Ferne R\u00fccken von Gegenst\u00e4nden, die blo\u00df verkleinert werden, hat Hillebrand angegeben. In dem S. 148 ff. beschriebenen Apparate wurde bei parallel gestellten Schienen m und m' ein Rahmen mit Karton quer \u00fcber die Schienen so gestellt, da\u00df er von beiden Schlitten getragen und durch die Symmetrieebene des Apparates halbiert wurde. Der Karton verdeckte somit die Aussicht auf die Milchglastafel des Apparates.\nIn der Mittellinie des Kartons war in Augenh\u00f6he ein Aub ert -sches Diaphragma angebracht.\nBei einer gewissen \u00d6ffnung desselben sieht der Beobachter ein quadratisches wei\u00dfes Feld, ein St\u00fcck der dahinter stehenden Milchglasplatte, wei\u00df aber nicht, da\u00df er es mit einer \u00d6ffnung zu tun hat, die der Untersucher durch gleichzeitige Bewegung aller Seiten vergr\u00f6\u00dfern und verkleinern kann. L\u00e4\u00dft man nun den Kartonschirm fest stehen und verkleinert bezw. vergr\u00f6\u00dfert die \u00d6ffnung des Diaphragmas, so erh\u00e4lt der Beobachter den deutlichen Eindruck der Entfernung, bezw. Ann\u00e4herung.\nAd 6. Straub 244) hat gezeigt, das man auch durch Erzeugung einer scheinbaren parallaktischen Verschiebung im Stroboskop einen monokularen Tiefeneffekt erzielen kann*). Ein \u00e4hnliches Resultat \u2014 Scheinbewegung mit Tiefeneffekt \u2014 hat j\u00fcngst Krusius214) erhalten, als er einem Auge zwei stereoskopische Halbbilder mit einer bestimmten Frequenz abwechselnd nacheinander sichtbar machte. (\u00c4hnliche Versuche zuerst bei Heine188), S. 166.) Wird die nach der Kopfbewegung zu erwartende Scheinbewegung durch eine entgegengesetzte Bewegung der mit einem Auge beobachteten Objekte \u00fcberkompensiert, so tritt eine den wirklichen Verh\u00e4ltnissen entgegengesetzte Tiefenauslegung auf(VersuchsanordnungvonHeine193).\nDer Beobachter blickt von A aus (Figur 22) in der Richtung des Pfeils durch einen horizontalen Schlitz in einem Schirm, der ihm die Anordnung sonst verdeckt, nach\n*) Das Stroboskop samt den zugeh\u00f6rigen 7 Streifen mit Zeichnungen ist bei F. von Rossen, Amsterdam, erh\u00e4ltlich.\nFig. 22.\nNach Heine(1,s), S. 486).\n10*","page":0},{"file":"pb0148.txt","language":"de","ocr_de":"148\tF. B. Hofmann, Kaumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nzwei Stricknadeln, die in 1 und 2 aufgestellt sind. Die Fortsetzung der Schiene ab c wird mit seiner Schulter derart verbunden, da\u00df sie deren Bewegung mitmachen mu\u00df. Dabei kann eine Drehung um die Achse a, b oder c erfolgen. 1 ist in der skizzierten Weise mit c, 2 mit a gelenkig verbunden. Bewegt sich der Beobachter nach rechts, so nimmt der seitliche Abstand der beiden Stricknadeln nicht zu, sondern ab, und es scheint sich 2 vorn, 1 hinten zu befinden.\n\u00dcber die Frage, ob die Akkommodation des Auges und die damit verbundene Konvergenz eine Beurteilung der Entfernung der Objekte gestattet,\nP\nFig. 23.\nNach Hillebrand(198), S. 109).\nkann man gleichfalls nur durch Beobachtungen mit einem Auge, also bei Ausschlu\u00df der binokularen Tiefenwahrnehmung, Aufschlu\u00df erhalten. Die bis heute zweckm\u00e4\u00dfigste Yersuchsanordnung ist von Hillebrand19S) angegeben worden*). Baird167), welcher \u00fcber die ganze Geschichte des Problems eingehend berichtet, hat sie nur ganz unwesentlich modifiziert.\nIn Figur 23 ist der Grundri\u00df der Versuchs anordnung in schematischer Weise wiedergegeben. \u201eAuf der horizontalen Tafel T ist in a eine vertikale Achse angebracht, um welche die beiden der Platte auf liegenden Leisten b und V drehbar sind. Mit diesen Leisten sind die 1 m langen und in mm geteilten Ma\u00dfst\u00e4be m und m' in rechten Winkeln fix verbunden. Die beiden parallelepipedischen St\u00fccke p und p' lassen sich in einer Schlittenf\u00fchrung l\u00e4ngs den Ma\u00dfst\u00e4ben verschieben und ist ihre jeweilige Stellung an\n*) Kritik derselben bei Arrer^) Und Wundt25^. Replik von Hillebrand*\u00bb\u00bb).","page":0},{"file":"pb0149.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\n149\nder mm-Teilung ablesbar. Die St\u00fccke p und p' tragen in einer Einkerbung je einen vertikalen Holzrahmen, deren Grundrisse in der Zeichnung durch S und S' dargestellt sind. Auf der dem Beobachter zugekehrten Seite sind diese Rahmen mit schwarzen, ganz ebenen und gleichm\u00e4\u00dfigen Kartons \u00fcberklebt, welche auf der Medianseite etwas \u00fcber die Rahmen hinausragen. Diese \u00fcberragenden Kanten sind haarscharf geschnitten, so da\u00df keinerlei Details (Papierfasern oder Abweichungen von der geraden Linie) gesehen werden k\u00f6nnen*). Hinter dem Apparate steht die gro\u00dfe wei\u00dfe, mattgeschliffene Milchglasplatte P, welche von den beiden Lampen L und L' hell erleuchtet wird.\u201c Hohe, halb offene Eisenblechzylinder lassen das Licht blo\u00df auf die wei\u00dfe Tafel P fallen; im \u00fcbrigen ist der Raum verdunkelt. \u201eLotrecht \u00fcber der Achse a ist ein kurzer (in der Figur nicht abgebildeter) Tubus angebracht^ dessen vom Beobachter abgewandtes Ende durch ein oblonges Diaphragma von 1 cm Breite und 1,5 cm H\u00f6he abgeschlossen ist. Der Tubus ist so orientiert, da\u00df der mittlere Knotenpunkt des angelegten Auges vertikal \u00fcber den Drehpunkt a des ganzen Systems zu liegen kommt. Au\u00dferdem ist der gro\u00dfe vertikale Pappschirm r r aufgestellt, der an passender Stelle ein Loch tr\u00e4gt, durch welches der Tubus herausragt. Denken wir uns nun zun\u00e4chst etwa das rechtsseitige Schienensystem samt Rahmen und Schirm weg, und das linksseitige in der durch die Figur versinnlichten Stellung befindlich; die vertikale scharfe Kante des Kartonschirms liegt dann in der Symmetrieebene des ganzen Apparates. Blickt der Beobachter durch den Tubus, so wird das oblonge Diaphragma zur H\u00e4lfte von dem schwarzen Kartonschirm optisch ausgef\u00fcllt, zur anderen H\u00e4lfte von der hellbeleuchteten Milchglastafel. Der Beobachter sieht also rechts von der Symmetrieebene ein hellerleuchtetes oblonges Feld, dessen linke Seite dann als scharfe gerade Linie erscheint, wenn er eben f\u00fcr die Entfernung des Kartonschirmes akkommodiert ist. Da dieser Schirm auf dem Ma\u00dfstabe verschieblich ist, so kann man ihm vom Nahepunkt des Beobachters bis zu 1 m jeden beliebigen Abstand geben und daher in diesem Intervalle jede beliebige Akkommodation veranlassen. Die Gr\u00f6\u00dfe des Diaphragmas ist so gew\u00e4hlt, da\u00df der Beobachter keine weiteren Bestandteile des Apparates oder sonstige Objekte sehen kann.\u201c\nDer Rahmen mit dem schwarzen Karton kann nun kontinuierlich verschoben werden, w\u00e4hrenddem die Kante vom Beobachter andauernd fixiert wird. Dabei ist zu beachten, da\u00df alle Bewegungen des Kopfes w\u00e4hrend der Beobachtung ausgeschlossen werden, was vor allem durch festes Anlegen der Umgebung des Auges an den Tubusrand zu erreichen ist. Ferner m\u00fcssen erkennbare Details an den Kanten sehr sorgf\u00e4ltig vermieden werden, da die Entfernung oder Ann\u00e4herung der Kante in diesem Falle aus der H\u00f6hen\u00e4nderung des Details erschlossen werden kann. Endlich mu\u00df durch Verstopfen der Ohren ein Erraten der Bewegung aus den begleitenden Ger\u00e4uschen verhindert werden.\nMan kann ferner die fix verbundenen Schienen b und m so um ihre Achse drehen, da\u00df der ganze Karton aus dem Sehfelde des Beobachters verschwindet; in dieser Lage kann man dem Kartonschirm eine beliebige Stellung auf der Schiene m geben und ihn dann rasch in das Gesichtsfeld hineinschieben.\nSchlie\u00dflich k\u00f6nnen noch beide Schirme unmittelbar nacheinander verwendet werden. \u201eDie beiden Schienen m und m' lassen sich durch den Bogen f verkoppeln, dessen Gr\u00f6\u00dfe so gew\u00e4hlt ist, da\u00df die scharfen Kanten der beiden Schirme nie gleichzeitig im Gesichtsfelde erscheinen k\u00f6nnen, da\u00df aber in dem Augenblick, in welchem die eine das Gesichtsfeld verl\u00e4\u00dft, die andere in dasselbe eintritt.\u201c Jede Kante kann nat\u00fcrlich in beliebige Entfernung vom Beobachter gebracht werden, und dieser hat anzugeben, ob ihm die zweite Kante n\u00e4her, gleichweit oder ferner erscheint, als die erste.\nAm Apparat von Baird waren die beiden Schirme aus eingelegtem Holz mit einer scharfen geraden Messingkante hergestellt. Ferner wurde, um das Ger\u00e4usch beim Hin-und Herschieben auszuschalten, der Schirm auf einen Wagen mit gekehlten R\u00e4dern gesetzt, welche auf glatten Schienen rollten. Eine zweite derartige F\u00fchrung wurde auch oben am Schirme angebracht.\n*) Die Kanten werden am besten mit schr\u00e4g gehaltenem scharfen Skalpell geschnitten, so da\u00df die Schnittfl\u00e4che nicht senkrecht, sondern schr\u00e4g gegen die gro\u00dfe Kartonfl\u00e4che steht, und zwar in dem Sinne, da\u00df sie dem Beobachter abgewandt ist und dieser also eine m\u00f6glichst vollkommen scharfe Kante sieht.","page":0},{"file":"pb0150.txt","language":"de","ocr_de":"150\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nB. Binokulare Tiefenwahrnehmung.\nAllgemeine Methodik der Untersuchung. Um die binokulare Tiefenwahrnehmung rein f\u00fcr sich ohne Beimengung der schon beim Sehen mit einem Auge wirksamen Motive der Tiefenauslegung untersuchen zu k\u00f6nnen, sind eine Anzahl von Yersuchsanordnungen ausgearbeitet worden, welche mit geringen Modifikationen sehr vielseitig verwendet werden k\u00f6nnen. Sie sollen daher hier gemeinsam behandelt werden, so da\u00df bei der Besprechung der Einzelfragen kurz auf sie hingewiesen werden kann.\nMethode 1. Beide Augen beobachten die gleichen Objekte, welche keine Anhaltspunkte f\u00fcr monokulare Tiefenauslegung bieten.\nMan h\u00e4ngt mehrere durch Gewichte gespannte feine F\u00e4den oder feine Dr\u00e4hte von verschiedener St\u00e4rke in Abst\u00e4nden von einigen cm so nebeneinander auf, da\u00df sie sich gut von einem entfernten, gleichf\u00f6rmigen und ebenen Hintergr\u00fcnde abheben, leicht und unter Vermeidung von zu starkem Pendeln (die Gewichte tauchen zur D\u00e4mpfung in Gef\u00e4\u00dfe mit Glyzerin hinein), um me\u00dfbare Betr\u00e4ge nach vorn und hinten verschoben werden k\u00f6nnen, und betrachtet sie durch eine kurze R\u00f6hre, welche beiden Augen das obere und untere Ende der F\u00e4den verdeckt (so Hering3), S. 289; R. S. 394; Helmholtz hatte zu dem gleichen Zwecke \u2014 Aufsuchung des L\u00e4ngshoropters \u2014 vorher schon Nadeln verwendet, siehe O. S. 801). Dieses Prinzip liegt folgenden speziellen Yersuchsanordnungen zugrunde:\na)\tHillebrand197) befestigte neben einander 3 vertikale Kokonf\u00e4den ohne unterscheidbare Merkpunkte an je einem B\u00fcgel, welche in Schlitzen einer Metallplatte nach vorn und hinten verschieblich waren. Zwischen die vertikalen St\u00fccke der B\u00fcgel und die Kokonf\u00e4den wurde ein gleichm\u00e4\u00dfiger schwarzer Schirm als Hintergrund gestellt, zwischen die F\u00e4den und die Augen ein Karton mit einem rechteckigen Fenster. Der Kopf wurde mit einem Halter so fixiert, da\u00df der bewegliche Mittelfaden genau in der Medianebene lag. Zu Beobachtungen aus gr\u00f6\u00dferer Ferne wurden entsprechend dickere F\u00e4den verwendet.\nb)\tHeine187) verwendete statt der F\u00e4den drei d\u00fcnne in eine Glyzerind\u00e4mpfung eintauchende Metallst\u00e4be,*) welche in einem Gestell angebracht waren, das auf einer 5 m langen optischen Bank verschieblich war. Der Mittelstab l\u00e4\u00dft sich mittels Zahn und Trieb l\u00e4ngs eines Ma\u00dfstabes nach vorn und hinten verschieben, der seitliche Abstand der beiden \u00e4u\u00dferen St\u00e4be ist ebenso in der Frontalebene ver\u00e4nderlich. Den Hintergrund bildete eine gleichm\u00e4\u00dfige Fl\u00e4che, deren Helligkeit verschieden abgestuft werden konnte. Alle Einzelheiten des Apparates, insbesondere die oberen und unteren Enden der St\u00e4be waren durch passende Diaphragmen ohne gerade vertikale Konturen, deren Durchmesser, sowie die Dicke der St\u00e4be im Verh\u00e4ltnis von 1:2:4 variiert wurden, abgedeckt.\nc)\tAnaloge Versuchsanordnungen von Bourdon und Pulfrich, nur f\u00fcr einen bestimmten Zweck gebraucht, siehe unten S. 164.\n2. Haploskopische Methoden (binokulare Vereinigung des Inhalts zweier gesonderter Gesichtsfelder).\n*) Man vermeide durch entsprechende Abblendung eine Lichtspiegelung an den (am besten mattierten) St\u00e4ben!","page":0},{"file":"pb0151.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\n151\nEinzelne Versuchsanordnnngen:\na)\tBinokulare Vereinigung der Bilder zweier gesonderter Objekte (stereoskopischer Halbbilder*, gleicher M\u00fcnzen u. \u00c4hnl.), die auf einem gl eichm\u00e4\u00dfigen Grunde liegen, durch \u201efr ei \u00e4ugiges Stereoskopieren\u201c ohne Apparat mit vor den Objekten gekreuzten oder mit parallelen Gesichtslinien. Im ersteren Falle benutze der Anf\u00e4nger eine Bleistiftspitze oder \u00c4hnliches als Fixationspunkt. Wegen der Beanspruchung der relativen Akkommodationsbreite wird der Myop bei parallelen Gesichtslinien am besten ohne Brille, bei gekreuzten Gesichtslinien mit Brille stereoskopieren.\nErleichtert wird das Aufsuchen der passenden Augenstellung bei der\nb)\tHaploskopie unter Benutzung besonderer Vorrichtungen.*)\na) Farbenhaploskopie. Man zeichnet auf einen dunklen Grund\nzwei stereoskopische Halbbilder, das eine mit roter, das andere mit gr\u00fcner Farbe, und setzt nun vor ein Auge ein rotes Glas, welches die roten Strahlen durchl\u00e4\u00dft, die gr\u00fcnen absorbiert, vor das andere Auge ein gr\u00fcnes Glas, welches umgekehrt die roten Strahlen absorbiert, die gr\u00fcnen durchl\u00e4\u00dft. Man sieht dann ein zwar doppelfarbiges (teils rotes, teils gr\u00fcnes) Bild, das aber einen lebhaften stereoskopischen Effekt gibt. Der farbige Eindruck wird \u00fcbrigens durch Adaptation stark herabgesetzt. Auch ist es nicht n\u00f6tig, da\u00df das Licht vom falschen Bilde ganz absorbiert wird, es gen\u00fcgt, wenn es stark abgeschw\u00e4cht wird. Mittels eines sehr lichtstarken Doppel-Projektionsapparates kann man so einem gr\u00f6\u00dferen Auditorium stereoskopische Demonstrationen vorf\u00fchren, wenn man mit jedem Apparat ein leuchtendes stereoskopisches Halbbild projiziert, vor den einen Apparat ein rotes, vor den anderen ein gr\u00fcnes Glas vorsteckt und die Zuschauer Klemmer mit einem roten und einem gr\u00fcnen Glase aufsetzen l\u00e4\u00dft. Diese von dAlmeida zuerst165) angegebene Methode ist j\u00fcngst von Hering196) weiter ausgebildet worden.\nZeichnet man ein blaues und ein rotes Stereoskopenhalbbild auf wei\u00dfen Grund und setzt wieder vor ein Auge ein rotes Glas, welches die blauen Strahlen, und vor das andere Auge ein blaues Glas, welches die roten Strahlen absorbiert, so sieht umgekehrt wie vorhin das \u201erot bewaffnete Auge nur das objektiv blaue, das blau bewaffnete Auge nur das objektiv rote Bild deutlich\u201c (vergl. die theoretische Entwicklung bei Hering196), S. 232). Dies ist die Grundlage einer anderen Methode, die zuerst von Rollmann237) angegeben wurde, und nach welcher neuerdings unter dem Namen \u201eAnaglyphen\u201c, \u201eStereograph\u201c u. s. f. \u00fcbereinander gedruckte farbige Stereoskophalbbilder in den Handel gebracht werden (Gr\u00fctzner184)). Zur Projektion eignen sich die vom Photographen Petzold (Charlottenburg) mittels Chromgelatine und Anilinfarben hergestellten farbigen Diapositive: Zwei passend \u00fcbereinander gelegte stereoskopische Halbbilder, ein gr\u00fcnes und ein rotes, werden mit einem Apparate projiziert und von den Zuschauern durch beigegebene farbige Gelatinebl\u00e4tter betrachtet**). Weiteres dar\u00fcber sowie \u00fcber andere Methoden\n*) Auf alle Einzelkonstruktionen solcher Vorrichtungen einzugehen ist unm\u00f6glich, und mit R\u00fccksicht auf den speziellen Zweck, die Untersuchung des Raumsinnes des Auges, auch nicht n\u00f6tig. Eine ausf\u00fchrliche Geschichte der Entwicklung der stereoskopischen Technik bis zum Jahre 1900 bietet M. von Rohr233), auf dessen Angaben ich mich in allen jenen F\u00e4llen beziehe, wo mir die Originalarbeiten nicht zug\u00e4nglich waren\n**) Solche Diapositive liefert auch M. Skladanow sky, Berlin N., Schwedterstr. 35a.","page":0},{"file":"pb0152.txt","language":"de","ocr_de":"152\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nstereoskopischer Projektion findet man bei F. Best169). \u00dcber Andertons Projektionen mit polarisiertem Liebt siebe M. v. Rohr(233), S. 163).\nPhysiologische Anwendung findet die Methode der Farbenhaploskopie (nicht Stereoskopie) ferner bei der Untersuchung der freien Einstellung der Augen (siebe unten S. 205).\n\u00df) Das Wbeatstonesche Spiegelstereoskop (Wheatstone251). Das Konstruktionsprinzip des Apparates ist mit K\u00fccksicht auf sp\u00e4ter (S. 174) zu besprechende Verh\u00e4ltnisse in Figur 24 wiedergegeben. EF und F G sind zwei unter 45\u00b0 gegen die Sagittale geneigte, im Gestelle A B C D befestigte Planspiegel, abc und a' b' c je 3 Punkte oder Querschnitte von Strichen, welche f\u00fcr das in K1 bezw. K2 befindliche linke, bezw. rechte Auge durch E F und F G nach a\u00df y bezw. a' \u00dff y gespiegelt werden.\nFig. 24.\nDas Wh eats ton esche Spiegelstereoskop ist wegen seiner einfachen und \u00fcbersichtlichen Konstruktion zur Untersuchung des Binokularsehens am meisten geeignet. Am vielseitigsten verwendbar ist eine schon von Wheatstone252) angegebene Modifikation, welche gestattet, sowohl die Entfernung der Halbbilder vom Auge, als auch den Konvergenzwinkel der Gesichtslinien unabh\u00e4ngig voneinander zu variieren. Unter Anwendung eines \u00e4hnlichen Prinzips hat dann Hering sein\ny) Spiegelhaploskop konstruiert, welches man wohl als das Universalinstrument zum Studium des Binokularsehens bezeichnen darf. Angabe des Prinzips hei Hering (R S. 393), Beschreibung verschiedener Ausf\u00fchrungen des Apparates bei Pereies339) und Hillebrand197). Das Heringsche Ha-ploskop unterscheidet sich vom beweglichen Spiegelstereoskop Wheatstones dadurch, da\u00df bei ihm jeder der beiden Spiegel samt dem zugeh\u00f6rigen Halbbilde um eine besondere, durch den Drehpunkt des entsprechenden Auges","page":0},{"file":"pb0153.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\n153\ngehende Achse drehbar ist. Der Apparat wird von R. Rothe (Leipzig) in zwei Modifikationen gebaut, von denen ich hier zun\u00e4chst die einfachere, f\u00fcr die meisten Versuche ausreichende beschreibe.\nAuf einem halbkreisf\u00f6rmigen Metallrahmen ABC in Figur 25 sind zwei um die Achse D, bezw. D' drehbare Metallschienen D E und D'E' angebracht, von denen jede an einem Tr\u00e4ger H (H') einen verstellbaren Planspiegel S (S') und auf dem verschieblichen Schlitten O (O\u2019) einen Rahmen R (R\") tr\u00e4gt. In die Rahmen R und R' sind zun\u00e4chst Glasplatten P und P' hereingesteckt, auf welchen je eine Vertikallinie v (v') und eine sie kreuzende Horizontallinie gezeichnet ist. Die Glasplatten k\u00f6nnen entfernt und statt ihrer Kartonscheiben oder andere Glasplatten mit beliebigen Zeichnungen eingeschoben werden.\nDie Schienen D E und D'E' lassen sich nach Lockerung der Schrauben b und b' eine Strecke weit nach rechts und links von der Mitte weg verschieben. Sie werden so eingestellt, da\u00df die Entfernung ihrer Drehungsachsen D D\" gleich ist dem Abstande der Drehpunkte der beiden Augen des Beobachters voneinander*),\n*) Den Abstand beider Augen voneinander mi\u00dft man, wenn man mit fixiertem Kopf in einen Spiegel sehend vor die Augen zwei in einer frontalparallelen Ebene verschiebliche Lote bringt und letztere so lange verschiebt, bis sich","page":0},{"file":"pb0154.txt","language":"de","ocr_de":"154\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nd. h. es wird von der Mitte des Apparates ans auf jeder Seite die halbe L\u00e4nge der Grundlinie der Augen mit den Zeigern a und a' an einer Mm-Teilung eingestellt und darauf diese Stellung durch Anziehen der Fl\u00fcgelschrauben b und b' fixiert. Die Spiegel S und S' werden so justiert (siehe unten!), da\u00df sie zur L\u00e4ngsachse der Schienen DE und D'E'\nin einem Winkel von 45\u00b0 stehen. Stellt man die Schienen D E und D' E' mit ihrer L\u00e4ngsachse in die quere (frontalparallele) Richtung, so bilden dann die Spiegelfl\u00e4chen auch mit den parallel geradaus gestellten Gesichtslinien der \u00fcber D und D' stehenden Augen einen Winkel von 45\u00b0, und die Stellung der Augen, der Spiegel'S, S' und der Spiegelbilder der in den Rahmen R und R' angebrachten \u2022\tObjekte entspricht dann dem\nSchema der Figur 26 a. Die Einstellung der Schienen in rein quere, frontalparallele Richtung wird an den Fenstern c und e kontrolliert, indem der\nvordere zugesch\u00e4rfte Rand der Fenster c und c auf die mit 0 bezeichneten Striche der Gradteilung des Halbkreises eingestellt wird. Werden die Schienen D E und D' E' (nat\u00fcrlich samt ihren Spiegeln und Objekten) von dieser Nullstellung aus beide um den gleichen Winkel gegen die Anschl\u00e4ge d d' hin gedreht (so wie es in Figur 25 auf der rechten Seite gezeichnet ist), so resultieren daraus die in Figur 26 b schematisch wiedergegebenen Verh\u00e4ltnisse: eine symmetrische Konvergenz der Gesichtslinien, wobei aber die beiden Bildebenen a\u00dfy und d ft y nach wie vor zu der auf die Mittelpunkte \u00df\n\u00df\u00df' y'\n\u2022v'-TV\nf\u00fcr jedes Auge das vor ihm befindliche Lot mit seinem Spiegelbilde deckt (nnd zugleich durch die Mitte des Spiegelbildes der Pupille verl\u00e4uft). Nach einem analogen Prinzip konstruierte Augenabstandsmesser, zur Verwendung bei sich selbst bezw. bei anderen Personen bringt die Firma Zeiss in den Handel (vgl. D\u00f6nitz, Z. f. Instrumentenk. 1901, S. 260). Eine weitere Methode besteht darin, da\u00df man mit festgestelltem Kopfe einen fernen median gelegenen Punkt fixiert, und nun in die Gesichtslinie jedes Auges die in einer frontal-parallelen Ebene verschiebliche Spitze eines ruhig gehaltenen Stangenzirkels bringt (Kontrolle durch Visieren bei abwechselndem Verdecken eines Auges).","page":0},{"file":"pb0155.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\n155\nund \u00df' eingestellten Gesichtslinie senkrecht stehen bleiben. Der Grad der eingestellten Konvergenz ist am vorderen Rande der Ausschnitte c und c an der Gradteilung des Rahmens ablesbar. Durch ungleich gro\u00dfe Drehung der Schienen kann man eine beliebige unsymmetrische Konvergenz erzeugen. Ferner kann man die Schienen von der Nullstellung aus auch gegen die Anschl\u00e4ge A und C hin drehen und so Divergenzstellungen der Gesichtslinien (symmetrische und unsymmetrische) herbeif\u00fchren. Durch Verschieben der Schlitten 0 und O\u2019 auf den Metallschienen kann die Entfernung der Objekte vom Auge beliebig ge\u00e4ndert werden. Ihr Abstand vom Spiegel wird an der gegen die Mitte des Apparates gerichteten zugesch\u00e4rften Kante des Schlittens an der Mm-Teilung der Schiene abgelesen. Die Fixation des Kopfes erfolgt entweder mittels einer Stirnst\u00fctze, welche an der Mittelstange des Apparates bei F verschieblich angebracht ist und in der richtigen Stellung mit Schrauben fixiert wird. Zuverl\u00e4ssiger ist die Fixierung durch ein Bei\u00dfbrettchen G, das im Schlitten F befestigt ist. Man schiebt den Schlitten F soweit vor, bis die ungef\u00e4hr in der Verbindungslinie der beiden \u00e4u\u00dferen Augenwinkel liegenden Drehpunkte der Augen \u00fcber D und D zu liegen kommen.\nDer Apparat wird genau justiert geliefert, und es ist zu empfehlen, sich bei Nachjustierungen, wenn z. B. an die Spiegel gesto\u00dfen worden ist, blo\u00df auf die unten erw\u00e4hnten Drehungen um die Achsen g h (g h\u2019) und i k (i k ) zu beschr\u00e4nken. Sollte aber aus irgend einem Grunde eine weitergehende Justierung erw\u00fcnscht sein, so kann man sie in der unten beschriebenen Weise vornehmen, wobei aber zu bemerken ist, da\u00df diese Justierung nur dann ganz genau ist, wenn die spiegelnden Fl\u00e4chen gerade in der Verl\u00e4ngerung der Achsen i k und i\u2019 k\u2019 liegen. Eventuell kann es sich empfehlen, die Glasspiegel nach Hess318) durch entsprechend gelagerte totalreflektierende Prismen zu ersetzen. Man hat dabei noch den Vorteil, da\u00df die matten, von der Vorderfl\u00e4che des Glases herr\u00fchrenden Spiegelbilder wegfallen. In diesem Falle geht man nun so vor: Zun\u00e4chst stellt man mit der Libelle den Metallrahmen des Instrumentes nach allen Seiten horizontal, macht DD', wie oben angegeben, gleich dem gegenseitigen Abstande seiner Augen und stellt die Schienen D E und D\u2019 E beiderseits auf Null ein. Auf den beiden Schienen findet man neben dem Teilstrich 390 einen kleinen Punkt, dessen Entfernung von der vorderen (zum Ablesen benutzten) Kante des Fensters c (c') gleich sein soll der Entfernung der Drehungsachse i des Spiegels vom Drehpunkt D. Man erreicht diese Einstellung am einfachsten in der Weise, da\u00df man jederseits auf den Punkt bei 390 ein Lot einstellt. Zu diesem Zwecke sind Lote mit unten konisch zugespitzten Gewichten beigegeben. Zweckm\u00e4\u00dfig sind auch die unten S. 166 beschriebenen Einstelllote nach Tschermak. Dann spannt man dicht neben den Lotfaden vorbei einen Querfaden aus und dreht nun nach L\u00fcftung der Schrauben 1 und 1' die Spiegelhalter so, da\u00df die Achsen i und i' genau in einer Querebene mit den beiden seitlichen Lotfaden stehen*).\n*) Am fertig justiert gelieferten Apparat, an welchem die Rahmen R (R') richtig eingestellt sind, gen\u00fcgt es, einen Querfaden vom oberen Ende des Vertikalstrichs v nach v' auszuspannen und sich davon zu \u00fcberzeugen, da\u00df die Spiegelachsen i und i' gerade unter den F\u00e4den liegen.","page":0},{"file":"pb0156.txt","language":"de","ocr_de":"156\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nNunmehr handelt es sich darum, die Spiegel S und S* unter 45\u00b0 gegen die L\u00e4ngsachse der Schienen D E und D\" E\u2019 zu stellen. Dies erreicht man auf folgende Weise: Man h\u00e4ngt am hinteren Rande des Metallhalbkreises bei e und e vor einem hellen Hintergr\u00fcnde zwei schwarze, belastete F\u00e4den symmetrisch zur Medianebene des Apparates so auf, da\u00df die Distanz ee^ wieder gleich ist dem gegenseitigen Abstand der Augen des Beobachters. Dann mi\u00dft man den Abstand dieser Lote von der durch den Querfaden bezeichneten Ebene der Spiegelachsen i und i', verschiebt die beiden seitlichen Lote l\u00e4ngs dem Querfaden soweit, bis ihr Abstand von der Spiegelachse der gleiche ist, wie der der hinteren Lote und gibt ihnen ebenfalls einen hellen Hintergrund. Bringt man nun das rechte Auge in einige Entfernung (nicht zu weit!) vor den Spiegel S, so sieht man im Spiegel das Spiegelbild des rechten seitlichen Lotes, \u00fcber und unter dem Spiegel den Lotfaden bei e. Bei richtiger Einstellung des Spiegels S mu\u00df das Spiegelbild des rechten Lotes genau das vom Spiegel verdeckte Mittelst\u00fcck des oben und unten sichtbaren Lotes e erg\u00e4nzen. Erscheint das Spiegelbild parallel nach rechts oder links verschoben, so dreht man den Spiegel bei i um die vertikale Achse ik. Zu diesem Behufe ist bei i ein Loch angebracht, in welches man eine starke Nadel hineinsteckt und die n\u00f6tige Drehung ausf\u00fchrt. Bildet das Spiegelbild mit der Richtung des Fadens bei e einen Winkel, so steht die Spiegelebene nicht genau vertikal. Man besorgt die richtige Einstellung durch Drehung bei g um die horizontale Achse gh. Steht S richtig, dann ist S' ganz ebenso zu justieren. Sind beide Spiegel richtig eingestellt, dann schiebt man die Glasscheiben P und P' in die Rahmen R und R' und \u00fcberzeugt sich zun\u00e4chst durch Vergleich mit den beiden seitlichen Loten, da\u00df die Striche v und v' wirklich genau vertikal stehen. Sollte das nicht der Fall sein, so korrigiert man ihre Stellung durch Drehung der Rahmen R und R' nach Lockerung der beiden Schrauben bei r und r. Sodann bringt man die Vertikalstriche an die Stelle der beiden seitlichen Lotf\u00e4den und kontrolliert, ob ihr Spiegelbild ebenfalls genau in die Verl\u00e4ngerung der \u00fcber und unter dem Spiegel sichtbaren hinteren Lotf\u00e4den f\u00e4llt. Wenn eine seitliche Verschiebung notwendig sein sollte, kann man sie dadurch erreichen, da\u00df man zwei auf der R\u00fcckseite des Schlittens O (O\u2019) befindliche (in Figur 25 nicht sichtbare) Schrauben lockert und den Rahmen R (\u00df!) quer zur L\u00e4ngsrichtung der Schiene verschiebt.\nEine andere Kontrolle daf\u00fcr, ob die Spiegel unter 45\u00b0 gegen die L\u00e4ngsrichtung der Schiene D E (D' E') geneigt sind, besteht in folgendem (vergl. Pereies 339), Hillebrand197)): Man stellt die Schienen DE und D'E' jeder-seits auf 45\u00b0 der Gradteilung ein. Dann m\u00fcssen die Spiegelebenen sagittal und parallel zur Medianebene des Apparates stehen. Das l\u00e4\u00dft sich sehr einfach dadurch kontrollieren, da\u00df man rechts und links in einer genau queren Ebene \u2014 z. B. an identischen Strichen der Gradteilung \u2014 je ein Lot herabh\u00e4ngen l\u00e4\u00dft. Visiert man dann gegen einen hellen Hintergrund von einem Lot zum anderen (wobei man ein wei\u00dfes Blatt unter die beiden Augen h\u00e4lt), so mu\u00df das im Spiegel sichtbare St\u00fcck des Lotfadens mit diesem und dem Faden der anderen Seite zusammenfallen.\nF\u00fcr feinere Untersuchungen wird eine stabilere Form des Haploskops gebaut, deren erste Konstruktion bei Hillebrand197) beschrieben ist, die","page":0},{"file":"pb0157.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\t157\naber neuerdings noch in mehrfacher Hinsicht verbessert worden ist. Die wichtigsten Unterschiede gegen\u00fcber dem einfachen Modell sind folgende: Statt des einfachen Metallrahmens A B C in Figur 25 sind beiderseits zwei volle Metallsektoren von 45\u00b0 angebracht, welche zur Einstellung auf Augendistanz mitsamt den Schienen auf einer soliden Unterlage verschoben werden k\u00f6nnen. Auf die Schlitten 0 und O' k\u00f6nnen zwei verschiedene Rahmen aufgesetzt werden. Der eine davon, f\u00fcr Glasplatten und Kartonscheiben bestimmt, gleicht dem in Figur 25 gezeichneten. Nur erfolgt die Vertikalstellung des Mittelstrichs mittels einer horizontalen Schraube mit gro\u00dfem, gegen die Medianebene des Apparates hin gerichtetem Schiauben-kopf. Die Ablesung an der Mm-Teilung der Schiene geschieht an der hinteren von der Medianebene des Apparates abgewandten Kante des Schlittens. Der zweite Rahmen, der gegen den beschriebenen ausgetauscht werden kann, besitzt die von Hillebrand197) beschriebene Vorrichtung*) mit drei vertikalen F\u00e4den (Frauenhaare). Der Mittelfaden ist fest, die beiden seitlichen k\u00f6nnen jeder einzeln f\u00fcr sich mittels Schraubenspindeln me\u00dfbar nach der Seite zu verschoben werden. Eine Neuerung gegen\u00fcber der ersten^ Konstruktion besteht darin, da\u00df jetzt die Schraubenspindeln der beiden Seitenf\u00e4den miteinander verkoppelt werden k\u00f6nnen, wodurch eine gemeinsame seitliche Verstellung beider Seitenf\u00e4den gegen\u00fcber dem festen Mittelfaden erm\u00f6glicht ist. Diese Einrichtung soll die technisch schwierige isolierte Verschiebung des Mittelfadens gegen\u00fcber den beiden Seitenf\u00e4den ersetzen.\nDie Beschreibung eines anderen Haploskops, welches Beobachtungen bei verschiedener Neigung der Blickebene gestattet, findet man unten S. 202ff.\n<$) Das Brewstersche Prismenstereoskop (Brewster172). In diesem werden mittels prismatischer Konvexlinsen (die beiden auseinander geschnittenen H\u00e4lften einer Volllinse), pt und p2 in Figur 27 den in Kt und K? befindlichen Augen die Objekte ab c und a' b' c ungef\u00e4hr (die Zeichnung ist nicht sehr genau) in a\u00dfy, bezw. d \u00df' / abgebildet \u2014 durch die Prism en Wirkung im wesentlichen seitlich \u00fcbereinander geschoben, durch die Linsenwirkung in die Ferne ger\u00fcckt. Prismen- und Linsenwirkung sollen dabei so miteinander harmonieren, da\u00df der Konvergenz der Gesichtslinien etwa auf \u00df = \u00df auch die diesem Konvergenzwinkel zugeh\u00f6rige Akkommodation entspricht. Das Prismenstereoskop ist schon wegen der Bildverzerrung durch die Prismen f\u00fcr physiologisch-optische Untersuchungen wenig geeignet, dagegen ist es, insbesondere in der sogenannten \u201eamerikanischen Forma, bei welcher die Stereoskopbilder auf einer Schiene dem Auge gen\u00e4hert, bezw. von ihm entfernt werden und so leicht f\u00fcr verschiedene Personen die zum Refraktionszustande passende Stellung aufgesucht werden kann, sehr beliebt zur Betrachtung stereoskopischer Bilder, bei welcher gr\u00f6\u00dfere Genauigkeit nicht verlangt wird.\ng) Das Linsenstereoskop, angedeutet von Wheatstone 252) (vergl. v. Rohr233), S. 68ff.), ausgef\u00fchrt von Helmholtz (O. S.829), in welchem jedes stereoskopische Halbbild durch eine vollst\u00e4ndige, zentrisch benutzte Konvexlinse, nicht durch Halblinsen betrachtet wird. Es ist besonders in der vollendeten Ausf\u00fchrung, welche es in letzter Zeit durch die Firma Zeiss erhalten hat, das geeignetste Instrument zur Betrachtung stereoskopischer Aufnahmen mit\n*) Vergl. auch die Abbildung im Katalog von Spin dl er und Ho y er.","page":0},{"file":"pb0158.txt","language":"de","ocr_de":"158\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nLinsen kurzer Brennweite. F\u00fcr physiologisch-optische Untersuchungen steht es hinter dem He ring sehen Haploskop, welches eine reichere Variation der Versuchsbedingungen gestattet, zur\u00fcck.\nrf) \u201eStereoskopisches Sehen durch Farbendifferenz\u201c (zuerst Brewster, vergl. v. Rohr233), S. 48) tritt infolge der Chromasie des Auges und der bei den meisten\nMenschen vorhandenen Abweichung der optischen Achse des Auges von der Pupillenmitte ein, wenn man auf lebhaft-farbigem blauem Grunde eine Figur von lebhaft roter oder gelber Farbe (oder umgekehrt) anbringt. Erkl\u00e4rung von Einthoven178). Schapringer240) bringt damit die Erscheinung der \u201efluttering hearts\u201c in Zusammenhang. \u00dcber die Farbenstereoskopie beim Vorsetzen von Prismen oder den exzentrischen, prismatisch wirkenden Partien von Brillengl\u00e4sern vor das Auge sieheEintho ven (1. c.), Kirschmann2\u00bb3), Exner183), Jensen2\u00bb7).\n&) Kurz hingewiesen sei ferner auf die Experimente, in welchen die stereoskopischen Halbbilder nicht gleichzeitig, sondern in raschem Wechsel nacheinander sichtbar gemacht wurden, insbesondere auf die \u201eStrobostereosko-pie\u201c von d\u2019Almeida165), Jaeger2\u00bb5), Guilloz185), Ewald und Gross182), wobei beide Stereoskopbilder nacheinander auf dieselbe Stelle projiziert werden oder im Stroboskop erscheinen und zugleich\ndie Augen abwechselnd so verdeckt werden, da\u00df jedes Auge stets nur das ihm zugeh\u00f6rige Bild sieht. Davidson benutzte die Anordnung f\u00fcr R\u00f6ntgenbilder (vergl. M. von Rohr233), S. 166), allerdings mit pseudoskopischem Effekt.\na) Nachweis der binokularen Tiefenwahrnehmung und ihrer Unabh\u00e4ngigkeit von der monokularen Tiefenvorstellung.\nUm das Vorhandensein der binokularen Tiefen Wahrnehmung bei Ausschlu\u00df der monokularen Motive der Tiefenauslegung, insbesondere aber auch (mit R\u00fccksicht aufB r\u00fcck es Theorie der Tiefen Wahrnehmung) bei Ausschlu\u00df jeglicher Augenbewegung nachzuweisen, sind verschiedene Methoden","page":0},{"file":"pb0159.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\n159\nverwendet worden. Indem ich bez\u00fcglich der historischen Entwicklung auf die Darstellungen von Helmholtz (O. S. 889), van der Meulen219a) und Hering (R. 407) verweise, f\u00fchre ich folgende Methoden an: 1. Binokulare Tiefen Wahrnehmung in Nachbildern. Literatur dar\u00fcber bei Helmholtz (0. S. 891).\n2.\tMomentanbeleuchtung stereoskopischer Zeichnungen, welche au\u00dfer der Querdisparation keine Motive f\u00fcr Tiefenauslegung bieten (zuerst Dove, vergl. Aubert1), S. 315). Helmholtz (0. 710) benutzte hierzu einen h\u00f6lzernen, innen schwarz angestrichenen Kasten A B C D in Figur 28. Bei f in der vorderen und bei g in der hinteren Wand waren in der Entfernung der beiden Augen voneinander je zwei L\u00f6cher eingebohrt. Durch die L\u00f6cher bei f blickt der Beobachter, vor g werden innen im Kasten die zwei stereoskopischen Halbbilder befestigt, welche an identischen Stellen mit einem Nadelstich durchbohrt waren. Diese P\u00fcnktchen waren bei m\u00e4\u00dfig verdunkeltem Zimmer im sonst ganz dunklen Kasten eben noch zu sehen und dienten als Fixationsmarken. Der Kasten ist an der unteren Seite, welche auf einer Tischplatte BD aufruht, offen. Wenn man die Zeichnungen wechseln will, dreht man ihn um und kann dann in ihn hineingreifen. Zur Zuleitung des Stromes dienen die Dr\u00e4hte hi, bei k springt der Funke \u00fcber. Ein Kartonstreifen 1, welcher auf der vom Beobachter abgewendeten Seite wei\u00df ist, blendet das Licht des Funkens vom Auge des Beobachters ab und reflektiert es auf die Zeichnung. Die Funken wurden durch die sekund\u00e4re Spirale eines gro\u00dfen Ruhmkorff erzeugt, die mit den Belegen einer Leydener Flasche verbunden war. Schlie\u00dfung und \u00d6ffnung des Stromes der prim\u00e4ren Spirale besorgte der Beobachter selbst.\nAn Stelle der Beleuchtung mittels des elektrischen Funkens gab Y olkmann248) f\u00fcr momentanes Sehen einen Apparat an, den er als Tachistoskop bezeichnete. Das zu betrachtende Objekt \u2014 in unserem Falle zwei auf einen Papierstreifen gezeichnete stereoskopische Halbbilder \u2014 ist von einer horizontalen, durch ein fallendes Gewicht beweglichen Metallplatte bedeckt. Die Platte ist mit zwei Fixationsmarken versehen, die genau \u00fcber den Stellen der Zeichnungen liegen, welche fixiert werden sollen; ferner mit zwei Fenstern, deren jedes, sobald die Platte sich w\u00e4hrend der Fallzeit verschiebt, ein Halbbild sichtbar macht.*)\n3.\tDirekte Beobachtung elektrischer Funken nach Donders. Im Dunkelzimmer wird durch rasch nacheinander zwischen zwei Kupferdr\u00e4hten \u00fcber-\nFig. 28.\nNach Helmholtz (0. S. 710).\n* \u00c4hnliche Tachistoskope sind f\u00fcr andere Zwecke vielfach konstruiert worden. Vergl. dar\u00fcber das Kapitel \u00fcber psychophys. Methoden in diesem Handbuch.","page":0},{"file":"pb0160.txt","language":"de","ocr_de":"160\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nspringende F\u00fcnkchen ein schwach leuchtender Fixationspunkt erzeugt. An einem ver\u00e4nderlichen Standort vor oder hinter der Frontal ebene des Fixationspunktes l\u00e4\u00dft man zeitweilig einen einzelnen \u00d6ffnungsfunken von einem Euhm-korff \u00fcberspringen. Der Beobachter, dessen Kopf fixiert ist, hat durch verabredete Signale nach einem Nebenraume anzugeben, ob ihm der \u00d6ffnungsfunke vor oder hinter dem Fixationspunkte zu liegen scheint. Dieselbe Anordnung l\u00e4\u00dft sich auch in einem Dunkelk\u00e4stchen anbringen, wobei an mm-Skalen die Entfernung des \u00d6ffnungsfunkens vom Fixationspunkt abgelesen werden kann (van der Meulen219a), S. 105ff).\n4. Der Fallversuch von Hering195), welcher im Heringschen Laboratorium jetzt in folgender Weise ausgef\u00fchrt wird. Der Beobachter steckt\nFig. 29.\nNach einem von H. Geheimr. Hering zur Verf\u00fcgung gestellten Photogramm.\nsein Gesicht in die vordere \u00d6ffnung R einer weiten Pappr\u00f6hre RR', die von einem Halter getragen wird, und fixiert (mit einem bezw. mit beiden Augen) den Punkt f, eine Glasperle, welche in der Mitte eines vertikal ausgespannten Kokonfadens befestigt ist. Als Hintergrund wird ein wei\u00dfer Schirm aufgestellt, der von der Seite her so beleuchtet sein mu\u00df, da\u00df der Beobachter weder von der Anordnung noch von der fallenden Kugel einen Schatten sieht. Der Untersuchende l\u00e4\u00dft nun, nach einem zur Aufmerksamkeit auffordernden Zeichen (\u201eJetzt!\u201c) vor oder hinter f eine Marmor- oder Wachskugel herabfallen, und der Beobachter hat anzugeben, ob sie ihm vor, neben oder hinter der Frontalebene des Fixationspunktes zu fallen schien. Damit er bei Beobachtung mit einem Auge nicht etwa aus der Schallst\u00e4rke beim Auffallen die Entfernung erschlie\u00dft, breitet man auf dem Grunde T\u00fccher (Watte) aus, welche den Schall d\u00e4mpfen. Uber dem Apparat sind zwei \u00fcber f sich","page":0},{"file":"pb0161.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\n161\nkreuzende Holzschienen AB und CD angebracht, welche bei R um die Augendistanz voneinander abstehen, und welche verhindern, da\u00df man die Kugel zuf\u00e4llig in der Gesichtslinie des einen oder des anderen Auges herabfallen l\u00e4\u00dft, weil dann f\u00fcr das betreffende Auge w\u00e4hrend des Falls entweder die Kugel das Fixationszeichen verdecken, oder bei gr\u00f6\u00dferer Entfernung der Kugel umgekehrt das Fixationszeichen vor der Kugel erscheinen w\u00fcrde. Eine Modifikation des Fallapparates siehe bei van der Meulen219a).\nStatt der fallenden Kugeln kann man auch in einer sonst \u00e4hnlichen Anordnung, in welcher blo\u00df der Fixationspunkt mit seiner Befestigung und die Schienen AB, CD fehlen, runde Metallst\u00e4be verschiedener Dicke, die auf festen F\u00fc\u00dfen angebracht sind, ins Gesichtsfeld hereinbringen, und sie so lange verschieben, bis sie der Beobachter in einer Frontalebene zu sehen glaubt (Modifikation von Methode 1, oben S. 150). Beim Sehen mit einem Auge wird der Beobachter meist geneigt sein, sich bei der Einstellung der St\u00e4be durch ihre scheinbare Dicke beeinflussen zu lassen.\nDiese von Hering zun\u00e4chst nur zur Demonstration der binokularen Tiefenwahrnehmung angegebenen Versuche, speziell der Fallversuch, haben sich als besonders wertvoll f\u00fcr den klinischen Nachweis derselben erwiesen, wor\u00fcber das Genauere bei Landolt(4), S. 697) zu finden ist. Uber die M\u00f6glichkeit eines gewissen, sehr unbestimmten unokularen Tiefeneindrucks beim Fallversuch vergl. man R. M\u00fcller222). Zur Ausf\u00fchrung des St\u00e4bchenversuchs hat Pfalz 224) einen eigenen Apparat (Stereoskoptometer) angegeben.\nb) Wettstreit zwischen monokularem und binokularem Tiefeneindruck (Pseudoskopie).\nDen Konflikt zwischen binokularer Tiefenwahrnehmung und monokularen Motiven der Tiefenvorstellung kann man in seinen mannigfachen Formen beobachten, wenn man beim Betrachten von Stereoskopbildern oder von plastischen Objekten durch geeignete Mittel die Richtung der Querdisparation ins Gegenteil verkehrt, d. h. die gleichseitige in gekreuzte, die gekreuzte in gleichseitige Querdisparation umwandelt, und so den umgekehrten binokularen Tiefeneindruck hervorruft (Pseudoskopie).\nEine physikalisch-optische Ableitung und Definition dieser \u201echiastopischen Augenstellung\u201c \u2014 im Gegens\u00e4tze zur \u201eorthopischen\u201c, welche den normalen Tiefeneindruck vermittelt, \u2014 hat M. v. Rohr231> 232> 233) gegeben. Die v. Rohrsche Darstellung und Bezeichnungsweise beruht darauf, da\u00df man die Abbildung der Augen in den objektseitigen Strahlengang eintr\u00e4gt, und sie vereinfacht sehr die geometrische Konstruktion der Projektionsverh\u00e4ltnisse. Ich bin aber von derselben absichtlich abgegangen, weil es vom physiologischen Standpunkte aus, insbesondere mit R\u00fccksicht auf die Frage nach dem Verhalten von Konvergenz und Akkommodation (siehe unten S. 175), \u00fcbersichtlicher erscheint, umgekehrt die durch die optischen Instrumente dem Auge gelieferte Abbildung der Objekte zu konstruieren.\nBei der frei\u00e4ugigen Betrachtung photographischer Stereoskopbilder richtet man bei aufrechter Kopf- und Bildstellung den Blick des rechten Auges auf das dem linken Auge zugeh\u00f6rige Halbbild, den des linken Auges auf das dem rechten Auge zugeh\u00f6rige Halbbild. Sind die Stereoskopbilder fest miteinander verbunden, so mu\u00df man zu diesem Zwecke die Gesichtslinien vor den Bildern kreuzen. Voneinander getrennte Halbbilder kann\nTigerstedt, Handb. d. pbys. Methodik III, 2.\t11","page":0},{"file":"pb0162.txt","language":"de","ocr_de":"162\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nMN 0\nFig. 30.\nAus Hermanns Lehrb. d. Physiol. 12. Aufl. S. 602.\nman auch mit parallelen Gesichtslinien betrachten \u2014 und dann kann man auch ein Stereoskop benutzen \u2014 wenn man die den beiden Augen zugeh\u00f6rigen Halbbilder miteinander vertauscht. Sehr zu empfehlen ist es, die Stereoskopbilder umzukehren, so da\u00df sie auf dem Kopfe stehen, wobei der\npseudoskopische Effekt in vielen F\u00e4llen rascher und deutlicher zu sehen ist (Mach217), S. 403). Dabei ist bei fest miteinander verbundenen Stereoskopbildern zu beachten, da\u00df nunmehr das dem rechten Auge zugeh\u00f6rige Halbbild zwar vor dem linken Auge steht, da\u00df man aber einen pseudoskopischen Effekt auch wieder dann erh\u00e4lt, wenn man die Blicklinien vor den Bildern kreuzt, so da\u00df die Blicklinie des rechten Auges auf das vor dem linken Auge befindliche, dem rechten Auge zugeh\u00f6rige Halbbild, und dementsprechend die des linken Auges, auf das vor dem rechten Auge befindliche, aber dem linken Auge zugeh\u00f6rige Halbbild gerichtet ist. Einen \u00fcberraschenden pseudoskopischen Effekt geben insbesondere Bilder mit isoliert vor Geb\u00e4uden stehenden Monumenten u. \u00e4., welch letztere pseudoskopisch hinter der Geb\u00e4udefront erscheinen. Auf die einfachste Weise erh\u00e4lt man den pseudoskopischen Effekt bei der Rollmannschen \u201eFarbenstereoskopie\u201c, wenn\nman das rote und blaue Glas vor den Augen vertauscht (den Zwicker verkehrt aufsetzt).\nDie Quer disparation l\u00e4\u00dft sich auch bei direkter Betrachtung plastischer Objekte durch optische Hilfsmittel umkehren. Die dazu dienenden Apparate bezeichnet man als Pseudoskope. Den bisherigen Konstruktionen liegen folgende Prinzipien zugrunde:\n1.\tUmkehrung des Bildes des Gegenstandes in jedem Auge durch einfache Spiegelung. Diese kann durch Totalreflexion der Strahlen an der Hypotenusenfl\u00e4che eines rechtwinkligen Prismas erzeugt werden (Wheatstone, Dove; siehe M. von Kohr233), S. 61, 67, 69 u. 91). Die Abbildungsverh\u00e4ltnisse sind aus Figur 30 ohne weiteres ersichtlich.\n2.\tDie Vertauschung der Bilder beider Augen durch doppelte Spiegelung geht offenbar auf Hardie zur\u00fcck (siehe v. Rohr 232), S. 413; 233), S. 82). Ein\nFig. 31.\nEwald und Gro ss(18S), S.526).\nderartiges Pseudoskop f\u00fcr kleine Objekte hat Ewald182) angegeben.\nDas Prinzip des Apparates ist in Fig. 31 wiedergegeben, b und b, sind je zwei unter stumpfen Winkeln gegeneinander geneigte Spiegel,, a a Guckl\u00f6cher f\u00fcr beide Augen, c eine Scheidewand, welche die seitlichen Spiegelbilder f\u00fcr jedes Auge abblendet. Als Beobachtungsobjekte benutzt Ewald kleine dreiseitige Pyramiden aus Kork oder Schrotkugeln.\nF\u00fcr eine Beobachtung beliebiger Objekte der Umgebung eignet sich das Spiegelpseudoskop von Mach(217) S. 404), das neuerdings Stratton243)","page":0},{"file":"pb0163.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung- der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\t163\n\u2014 unabh\u00e4ngig von Mach \u2014 folgenderma\u00dfen eingerichtet hat. Der Apparat besteht aus einem Kasten mit 2 Guckl\u00f6chern f\u00fcr die beiden Augen, L und R in Fig. 32. Gegen\u00fcber den Guckl\u00f6chern ist der Kasten offen. Zwei vertikale Planspiegel M und N mit einander zugekehrten spiegelnden Fl\u00e4chen sind parallel zueinander so angebracht, da\u00df N einen Winkel von 45\u00b0 mit der geradeaus nach vorn gestellten Gesichtslinie des rechten Auges bildet. Jeder Spiegel ist nach rechts und links im Kasten verschieblich und au\u00dferdem um eine vertikale Achse drehbar. Die Anordnung der Spiegel, wie sie in der Figur angedeutet ist, gibt einen lebhaften pseudoskopischen Effekt. Macht man die Distanz R' L' gleich der Augendistanz R L, dann verschafft man sich eine pseudoskopische Parallaxe von normaler Gr\u00f6\u00dfe. Man kann sie aber beliebig vergr\u00f6\u00dfern, wenn man den Spiegel M parallel mit sich selbst\nFig. 32.\nNach Stratton24\u00ae).\nnach links verschiebt. Schiebt man au\u00dferdem den Spiegel N parallel mit sich selbst nach links, bis er vor L steht, so wandelt man das Instrument in ein Telestereoskop um.\n3. Beim Linsenpseudoskop hat Wood253) eine schon von\"WTheatstone (siehe M. v. Rohr 233), S. 67; 234), S. 80) ausgesprochene Idee benutzt. In ein Prismenstereoskop der sogenannten amerikanischen Form werden auf dem Schlitten, der sonst die Stereoskopbilder tr\u00e4gt, in Augendistanz nebeneinander zwei Konvexlinsen kurzer Brennweite angebracht, und durch Verschiebung des Schlittens so weit vom Auge entfernt, da\u00df man die von ihnen entworfenen verkehrten reellen Luftbildchen bequem betrachten kann. Eine ganz analoge Konstruktion: Vor jedem Auge je zwei Konvexgl\u00e4ser gleicher Brennweite, welche um ihre doppelte Brennweite voneinander abstehen, in einer Fassung, welche ganz der amerikanischen Form des Stereoskops entspricht \u2014 findet man bei Bourdon(2), S. 274ff.) Das Zustandekommen des pseudoskopischen Effekts wird hier dadurch beg\u00fcnstigt, da\u00df die Gegenst\u00e4nde verkehrt (auf dem Kopf stehend) erscheinen.\n11*","page":0},{"file":"pb0164.txt","language":"de","ocr_de":"164\tF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nc)\tDie binokulare Tiefenwahrnehmung beruht auf der Querdis-\nparation der Netzhautbilder.\nDer Beweis daf\u00fcr kann erbracht werden mit der eingangs S. 150 als Methode la bezeichneten Anordnung. Bei vertikaler Anordnung der F\u00e4den bilden sich diese, wenn sie nicht im Horopter liegen, mit blo\u00dfer Querdisparation ab, es tritt binokulare Tiefen Wahrnehmung auf.\nDa\u00df dagegen reine L\u00e4ngsdisparation keinen Einflu\u00df auf die Tiefenwahrnehmung aus\u00fcbt, zeigte Hering mit folgendem Versuch (R. S. 399): \u201eMan spanne sehr feine Dr\u00e4hte von gleicher St\u00e4rke parallel \u00fcber einen gro\u00dfen Rahmen so, da\u00df nur drei in einer Ebene, die \u00fcbrigen teils vor, teils hinter dieser Ebene liegen; einer der drei Dr\u00e4hte gehe durch den Mittelpunkt der Fl\u00e4che des Rahmens und habe in diesem Mittelpunkt eine Marke. Diesen Rahmen stelle man senkrecht zur Medianlinie so, da\u00df die F\u00e4den horizontal liegen. L\u00e4\u00dft man nun jemanden, der die Anordnung der Dr\u00e4hte nicht kennt, fest die Marke des Mitteldrahtes fixieren aus etwa 1 m Entfernung durch eine kurze R\u00f6hre, welche beiden Augen den Rahmen ganz verdeckt, so ist derselbe nicht imstande, die Anordnung der Dr\u00e4hte zu erkennen und immer geneigt, sie s\u00e4mtlich in einer Ebene zu sehen\u201c.\nDasselbe Resultat erh\u00e4lt man, wenn man statt der F\u00e4den kleine Objekte verwendet, welche auf gleichm\u00e4\u00dfigem Grunde allein sichtbar sind. Hillebrand(197), S. 26) befestigte auf drei geschw\u00e4rzten Kokonf\u00e4den je ein kleines Papierschnitzelchen, das mit Leuchtfarbe bestrichen war. Das Schnitzelchen auf dem mittleren, in der Medianebene gelegenen Faden wurde fixiert. Die beiden seitlichen Schnitzelchen befanden sich in verschiedener H\u00f6he. Als Hintergrund diente ein schwarzer Schirm, vor welchem bei geschlossenem Fensterladen, also sehr sp\u00e4rlicher Beleuchtung blo\u00df die drei leuchtenden Fleckchen zu sehen waren. Der mittlere Faden wurde nun solange nach der Tiefe verstellt, bis der mittlere helle Fleck in einer Frontalebene mit den beiden seitlichen zu liegen schien. Dabei bilden sich die letzteren in beiden Augen mit L\u00e4ngs-(H\u00f6hen-) disparation ab. Dies hat aber keinen Einflu\u00df auf die Lokalisation, vorausgesetzt, da\u00df nicht durch eine regelm\u00e4\u00dfige Anordnung solcher Leuchtpunkte eine perspektivische Auslegung des Bildes angeregt wird (vergl. dar\u00fcber, sowie \u00fcber die Auslegung haploskopisch vereinigter Schachbrettmuster mit l\u00e4ngs disparaten Konturen Hillebrand 1. c.). Weitere Versuche bei Heine190), Weinhold2503) und Kothe212).\nd)\tGrenze der binokularen Tiefenwahrnehmung (Tiefensehsch\u00e4rfe).\nZur Untersuchung kann die oben S. 150 unter 1 b beschriebene Methode dienen (Heine188)). Dieselbe Methode in der urspr\u00fcnglichen Helmholtz sehen Ausf\u00fchrung mit verschieblichen Nadeln benutzten Bourdon (17lmd\u00ee), S. 249) und Pulfrich 227). In der Bourdonschen Anordnung wurde die mittlere l\u00e4ngs einer Skala mittels Schlittenf\u00fchrung verschiebliche Nadel in eine Ebene mit zwei feststehenden seitlichen eingestellt. Der Beobachter sa\u00df mit gest\u00fctztem Kopf in 2 m Entfernung und blickte durch einen horizontalen Spalt in einem schwarzen Schirm, welcher nur die mittleren Teile der Nadeln sichtbar lie\u00df. In der von Pulfrich verwendeten Anordnung wurde ein runder (Holzoder Glas-) Stab seitlich von der Medianebene des Beobachters in verschie-","page":0},{"file":"pb0165.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\n165\nden weit vom Beobachter entfernte L\u00f6cher eines Tisches hineingesteckt. In der Mitte des Tisches befand sich ein schlittenartig gelagertes, verschiebliches Lineal, ebenfalls mit L\u00f6chern, in welche ein Stab hereingesteckt wurde. Die Einstellung des median auf dem Lineal befindlichen Stabes in gleiche scheinbare Entfernung mit dem seitlichen besorgte der Beobachter selbst durch Verschieben des Lineals mittels einer \u00fcber Rollen gef\u00fchrten Schnur. Abdeckung der Enden der St\u00e4be, Auswechseln derselben gegen andere verschiedener Dicke, wie auch sonst \u00fcblich.\nHering42) benutzte von der Firma Zeiss nach Abb\u00e9s Angaben hergestellte, in Glas einge\u00e4tzte Systeme paralleler Linien, deren gegenseitiger Abstand um Bruchteile eines Mm variierte, und welche durch frei\u00e4ugiges Stereoskopieren vereinigt wurden. Nach dem gleichen Prinzip hat P ulfrich 22 ') eine bei Zeiss erh\u00e4ltliche \u201ePr\u00fcfungstafel f\u00fcr stereoskopisches Sehen\u201c entworfen. Bei diesen auf Papier gedruckten stereoskopisch zu vereinigenden Figuren und Liniensystemen sind allerdings infolge der Fehler bei der Zeichnung und Ausmessung der Vorlage kleine Abweichungen von den beigef\u00fcgten Ma\u00dfangaben vorhanden, welche eben an der Grenze des stereoskopisch Wahrnehmbaren stehen, und f\u00fcr Personen mit guter Tiefensehsch\u00e4rfe deutlich merkbar sind. Die Tafel ist daher in erster Linie z\u00fcrn .Nachweis einer gen\u00fcgenden Tiefensehsch\u00e4rfebei den Versuchspersonen undzur \u00dcbung bestimmt.\ne) Vergleich der optischen Lokalisation nach der Tiefe mit der Anordnung der Dinge im wirklichen Raum.\nBei der nachfolgenden Beschreibung machen wir mit Vorteil Gebrauch von einer durch Hering eingef\u00fchrten Terminologie. Nach dieser wird die Frontalebene, in welcher der Fixationspunkt zu liegen scheint, als die Kernfl\u00e4che des Sehraums bezeichnet. Das in der \u00dcberschrift angegebene Problem gliedert sich dann in folgende Einzelfragen:\n1.\tWelche Gegenst\u00e4nde werden in die Kernfl\u00e4che lokalisiert?\n2.\tVergleich der Anordnung der Sehdinge relativ zur Kernfl\u00e4che mit der Anordnung der wirklichen Dinge relativ zum Horopter.\n3.\tBestimmung des Abstandes der Kernfl\u00e4che vom Beobachter.\n1. Welche Gegenst\u00e4nde werden in die Kernfl\u00e4che lokalisiert? Bestimmung\ndes L\u00e4ngshoropters*).\nDie speziellen Untersuchungsmethoden f\u00fcr diese Frage sind am ausf\u00fchrlichsten von Hillebrand und Tschermak ausgearbeitet worden. Hille-brand197) verwendete die eingangs unter la angef\u00fchrte Methode, unter Ber\u00fccksichtigung der oben S. 150 ebenfalls schon mitgeteilten Vorsichtsma\u00dfregeln, welche den Ausschlu\u00df aller monokular schon wirksamen Motive der Tiefenauslegung bezwecken. Das von Hillebrand gefundene Resultat zu er\u00f6rtern, geh\u00f6rt nicht zu unserer Aufgabe.\n*) \u00dcber die \u00e4lteren Bestimmungen des Horopters (abgesehen von der Untersuchung der Netzhautkorrespondenz mittels der Substitutionsmethode) aus dem Einfachsehen kleiner Objekte siehe Hering (R. S. 429 ff.). Auch sei noch auf eine von Ladd-Franklin215) vorgeschlagene Methode zur Bestimmung des Horopters hingewiesen, welche noch nicht vollst\u00e4ndig ausgearbeitet ist, und deren Er\u00f6rterung zuviel Raum beanspruchen w\u00fcrde.","page":0},{"file":"pb0166.txt","language":"de","ocr_de":"166\tF. B. Hofmann, Kaumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nDie Lokalisation in die Kernfl\u00e4che ist nach Tschermak 245) abh\u00e4ngig von der Zeit, w\u00e4hrend welcher die seitlich vom Fixationspunkt gelegenen Objekte dem Beobachter sichtbar sind. Zum Nachweis dieser Abh\u00e4ngigkeit bediente sich Tschermak folgender Einrichtung: Der Beobachter sa\u00df, \u201eden Kopf an einen Stirnhalter gelehnt, an einem Tische in einem innen geschw\u00e4rzten Kasten, dessen Yorderwand, \u2014 in etwa 10 cm Abstand vom Beobachter \u2014 durch einen rechteckigen Ausschnitt den Ausblick auf einen gro\u00dfen, wei\u00dfen Schirm gestattete. Zwischen Kasten und Schirm war \u2014\ndurchweg f\u00fcr den Beobachter nicht sichtbar \u2014 an zwei seitlich auf der Tischplatte stehenden Tr\u00e4gern .... eine Querstange zum Tragen von Loten aus gleichem Material (schwarzer Zwirn, feinere oder gr\u00f6bere Schnur bis zu 2 oder 3 mm Dicke) angebracht. Ein solches hing in der Medianebene des Beobachters, in passender H\u00f6he .... mit einer kleinen Perle oder Scheibe als Fixationspunkt versehen. Die seitlichen Lote wurden von Reitern aus dickem Draht getragen, welche l\u00e4ngs der Querstange zu verschieben waren, und konnten selbst an einem nach dem Beobachter vorspringenden Dorne der Reiter verlagert werden. Die Lote hatten Glyzerind\u00e4mpfung, ihre Fu\u00dfpunkte waren dem Beobachter nicht sichtbar. Dieselben wurden auf die mit wei\u00dfem Papier bespannte Tischplatte projiziert, durch Verbindung der so gewonnenen Punkte ward eine Fu\u00dflinie als Charakteristikum des Lothoropters erhalten.\u201c\nZur Messung von Verschiebungen eines Lotes \u00fcber einer eingeteilten Grundfl\u00e4che und zu genauer Einstellung eines Lotes \u00fcber einen bestimmten Punkt hat von Tschermak10!) sp\u00e4ter in Visierlot*) angegeben. Der angegebene Zweck \u201ewird erreicht durch Fig. 33.\tSpiegelung der Grundfl\u00e4che und Visieren auf dieselbe\nNach y. Tschermak(lol)> S. 33). \u00fcber zwei Fadenkreuze hinweg (in der Richtung P' in\nFigur 33). Zur Spannung des Lotfadens dient eine schwere zylindrische H\u00fclse von 32 mm L\u00e4nge und 16 mm Durchmesser, welche einen seitlichen Ausschnitt tr\u00e4gt, der den Blick auf einen kleinen, unter 45\u00b0 gestellten Spiegel (S in Figur 33) gestattet. Die H\u00fclse tr\u00e4gt unten eingeschraubt ein konisches Ansatzst\u00fcck, welches mit einer \u00d6ffnung von 4 mm Durchmesser endigt. Diese ist durch ein Deckgl\u00e4schen dicht geschlossen und wird von einem Fadenkreuze F, durchsetzt. Im Konus befindet sich 17 mm dar\u00fcber ein zweites Fadenkreuz F2, dessen Kreuzungspunkt ebenso wie der des ersten genau in der Richtung des Lotfadens gelegen ist.\u201c\nEs wurde nun zun\u00e4chst bei Fixation des 44 cm vom \u00e4u\u00dferen Augenwinkel des Beobachters entfernten Mittelfadens der \u201eDauerhoropter\u201c bei l\u00e4nger dauernder Exposition der Seitenf\u00e4den bestimmt. Sodann wurden zwischen den Loten Kugeln fallen gelassen (wie beim Heringschen Fallversuch) und jene Fallbahnen bestimmt, welche in gleicher Frontalebene mit den Loten\n*) Erh\u00e4ltlich bei Polikeit (Halle).","page":0},{"file":"pb0167.txt","language":"de","ocr_de":"167\nUntersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\nzu liegen schienen. Ferner wurde bei sehr kurzer Exposition der seitlichen Lote jene Stellung bestimmt, bei welcher sie in der Kernfl\u00e4che erschienen. Die kurze Exposition wurde durch momentanes Auf- und Zuklappen zweier seitlicher Fl\u00fcgel in der Yorderwand des Kastens oder durch Momentanbelichtung bewirkt. Um aus den verschiedenen, so erhaltenen Kurven jene zu ermitteln, welche dem wirklichen L\u00e4ngshoropter entspricht, wurden dann in einer besonderen Versuchsreihe jene Orte aufgesucht, an welchen bei strenger Fixation des Mittellots die Tiefenunterschiedsempfindlichkeit der betreffenden exzentrischen Netzhautstellen am gr\u00f6\u00dften ist. Diese Orte entsprechen dem Dauerhoropter.\n2. Vergleich der Anordnung der Sehdinge relativ zur Kernfl\u00e4che mit der Anordnung der Objekte relativ zum Horopter.\nDie Frage, in welcher Weise die scheinbare Tiefe unter verschiedenen Umst\u00e4nden von dem Betrage der Querdisparation abh\u00e4ngt, ist bisher nur nach gewissen Richtungen hin untersucht worden. Es handelte sich bei diesen Untersuchungen zun\u00e4chst um einen von Heine187) ausgef\u00fchrten Vergleich zwischen scheinbarer Breitenausdehnung und scheinbarer Tiefe bei verschiedener scheinbarer Entfernung der Kernfl\u00e4che. Nachdem dann Tscher-mak und Hoefer246) gezeigt hatten, da\u00df die Tiefenwahrnehmung auch dann noch eine ziemlich genaue ist, wenn die Objekte schon in Doppelbildern erscheinen, haben R. A. Pfeiffer22*) und A. Aal163) _ spezielle Vergleiche der scheinbaren Tiefe bei verschiedenem Abstand des binokularen Fixationspunkts ausgef\u00fchrt unter Bedingungen, bei welchen die entfernteren bezw. n\u00e4heren Gegenst\u00e4nde in Doppelbildern erschienen, Issel204) auch ohne diese Einschr\u00e4nkung. Wir besprechen im folgenden zun\u00e4chst die reinen Tiefenuntersuchungen und schlie\u00dfen erst in einem folgenden Abschnitte den Vergleich an zwischen scheinbarer Gr\u00f6\u00dfe (nach Breite und H\u00f6he) und scheinbarer Tiefe.\nDie Messungen \u00fcber die Genauigkeit, mit welcher Objekte, die in Doppelbildern gesehen werden, dem Tiefenabstande nach lokalisiert werden*), f\u00fchrten Tschermak und Hoefer mittels folgender Anordnung aus: Der Beobachter blickte mit fixiertem Kopfe durch eine schwarze R\u00f6hre, welche am distalen Ende ein rechteckiges Fenster besa\u00df, auf mattschwarze Stricknadeln, deren oberes und unteres Ende verdeckt blieb. Die Nadeln waren zum Teil senkrecht in Bleif\u00fc\u00dfchen eingelassen, welche auf Mm.-Papier standen. Eine Nadel war frei aufgeh\u00e4ngt und l\u00e4ngs eines Mm.-Stabes nach vorn und hinten verschieblich. Als Fixationspunkt diente ein kleines schwarzes Scheibchen auf wei\u00dfem Grunde in 2 m Distanz vom Beobachter. Es wurde nun bei anhaltender Fixation des Scheibchens zun\u00e4chst eine Nadel a median oder seitlich ins Gesichtsfeld gebracht und dauernd darin belassen. Durch Ver-\n*) Da\u00df \u00fcberhaupt Doppelbilder in einem bestimmten Tiefenabstand von der Kernfl\u00e4che erscheinen, war aus mehrfachen Untersuchungen bekannt, und bildete eine der Grundlagen der Her in g sehen Theorie der Tiefenwahrnehmung (Literatur bei Hering, R. S. 427if.; Hoefer119), S. 484, Anm.). Neuerdings hat Heine192) gezeigt, da\u00df sogar noch ein gewisser Zwang besteht, verschiedenfarbige Doppelbilder sehr \u00e4hnlicher Form \u201eauf ein \u00e4u\u00dferes Objekt zu beziehen\u201c. \u00dcber Tiefensehen auf Grund von h\u00f6hen-distanten Doppelbildern siehe v. d. Meulen und v. Dooremaal219b).","page":0},{"file":"pb0168.txt","language":"de","ocr_de":"168\nF. B. Hofmann, \u00dfaumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nschieben einer zweiten Nadel, welche immer nur kurze Zeit sichtbar gemacht wurde, wurde die Genauigkeit untersucht, mit welcher sie in die Frontalebene der Nadel a eingestellt wurde. Dieselben Versuche mit entsprechend ge\u00e4nderter Anordnung wurden auch bei Momentanbeleuchtung (mittels elektrischen Funkens) angestellt.\nBei den Untersuchungen R. A. Pfeiffers \u00fcber die Lokalisation von Objekten, welche in Doppelbildern erscheinen, handelt es sich zun\u00e4chst um folgenden Hauptversueh, der sich am einfachsten an der Hand der von Pfeiffer benutzten, nach dem Schema der Fig\u00fcr 34 gebauten Anordnung beschreiben l\u00e4\u00dft, d ist ein Spalt, durch welchen der Beobachter auf den Planspiegel Sp blickt. Dieser ist in einem vertikalen Geleise leicht beweglich und kann\ndurch einen Faden-\n%\n.0\nrh'\n.0'\nh'\nJi\tft,\tzug aus dem Ge-\nsichtsfelde entfernt werden, hh und Uh' stellen je einen gleichm\u00e4\u00dfigenHin-tergrund dar. Befindet sich der Spiegel Sp im Gesichtsfelde, wie es in der Figur dargestellt ist, so erblickt der Beobachter in ihm das Spiegelbild der Punkte F' und O' und sieht, w\u00e4hrend er O' fixiert, F' in Doppelbildern. Hat er sich die scheinbare Entfernung von 0' gut eingepr\u00e4gt, so verlegt er die Fixationsabsicht rasch nach F'. Zu gleicher Zeit aber schnellt er durch einen Ruck den Spiegel Sp aus dem Gesichtsfelde empor, wodurch die Spiegelbilder von F' und 0' verschwinden und F und 0 im Gesichtsfelde erscheinen. Im gleichen Moment also, in welchem der Beobachter F' zu fixieren glaubt, fixiert er in Wirklichkeit F und 0 erscheint ihm doppelt. O ist verschieblich und seine Entfernung von F wird so lange ge\u00e4ndert, bis F\" 0\u2019 und F O dem Beobachter unter den oben angegebenen Fixationsbedingungen gleich erscheinen. Nat\u00fcrlich kann man ganz ebenso die Beobachtungsstrecke wechseln, w\u00e4hrend der Beobachter von der Fixation des Punktes F' zu der des Punktes 0' \u00fcbergeht.\nAls Beobachtungsobjekte (F, O, F', 0') verwendete Pfeiffer Punkte auf d\u00fcnnen Salinglasplatten, welche in Rahmen auf einer optischen Bank beliebig verschoben werden konnten. Der Spiegel befand sich in der Diagonalebene eines innen geschw\u00e4rzten w\u00fcrfelartigen Kastens, der an drei Seiten \u00d6ffnungen (f\u00fcr die Augen des Beobachters; f\u00fcr die Strecken FO und F' 0') besa\u00df. Der W\u00fcrfel und die Rahmen f\u00fcr .die Glasplatten waren, um Seitenlicht aus-\nFig. 34.\nNach Pfeiffer2*8).","page":0},{"file":"pb0169.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\n169\nzuschlie\u00dfen, durch lange ausziehbare Lederbalgen miteinander verbunden und das durchfallende Licht wurde von zwei gro\u00dfen, braun angestrichenen Leinwandschirmen, die als Hintergrund (hh und hh) verwendet wurden, geliefert.\nPfeiffers Versuchsresultate, auf die hier nicht n\u00e4her eingegangen werden kann, lassen sich qualitativ durch einfache von ihm angegebene Beobachtungen demonstrieren, von denen ich zwei herausgreife : \u201eMan setze sich auf einen Stuhl und strecke die Beine so weit nach vorn, da\u00df die F\u00fc\u00dfe bequem gesehen werden k\u00f6nnen. Nahe vor das Gesicht halte man dann ein Fixationsobjekt, w\u00e4hrend die Aufmerksamkeit gleichzeitig auf die F\u00fc\u00dfe gerichtet ist: die Beine erscheinen um vieles verl\u00e4ngert-, man sch\u00e4tzt ihre L\u00e4nge auf mehrere Meter.\u201c\nAuf einem Tische werden drei sehr d\u00fcnne Stricknadeln auf Korkf\u00fc\u00dfchen in gleichen Abst\u00e4nden voneinander (etwa 40\u201450 cm) so zur Aufstellung gebracht, da\u00df sie f\u00fcr den Beobachter hintereinander in der Medianebene stehen. Jede Nadel tr\u00e4gt an ihrer Spitze ein schwarzes Kartonscheibchen (1,0\u20141,5 cm Durchmesser), dessen breite Fl\u00e4che dem Beobachter zugekehrt ist. Fixiert man den mittleren Punkt (F), so zerf\u00e4llt der vordere (A) in gekreuzte, der hintere (B) in gleichnamige Doppelbilder. Vergleicht man jetzt die beiden Doppelbilderpaare miteinander hinsichtlich ihres Abstandes vom Fixationspunkt, so ergibt sich, da\u00df die Doppelbilder von A sehr viel n\u00e4her an F zu stehen scheinen als die Doppelbilder von B.\nIm Anschlu\u00df an die zweite eben zitierte Beobachtung benutzte Pfeiffer seine Anordnung auch dazu, um bei Fixation eines von drei in einer Linie hintereinander liegenden Punkten a, b, c die Strecken ab und bc miteinander zu vergleichen, wenn infolge Fixation des einen Punktes die beiden anderen in Doppelbildern gesehen wurden.\nSpeziell mit dieser Aufgabe besch\u00e4ftigte sich dann eingehend A. Aal, welcher folgende Versuchsanordnung benutzte: In der Medianebene des Beobachters, dessen Kopf, durch ein Bei\u00dfbrettchen fixiert, in einer Ab-. blendungsr\u00f6hre steckt, sind vor einer gro\u00dfen wei\u00dfen Kartonfl\u00e4che drei vertikale St\u00e4be 1, 2, 3 (1 rot, 2 schwarz, 3 blau gestrichen) mittels Schlitten an zwei parallelen l\u00e4ngsverlaufenden Stangen aufgeh\u00e4ngt. Einer dieser St\u00e4be tr\u00e4gt als Fixationszeichen eine gl\u00e4nzende Perle 4. \u00dcber den Tragstangen befindet sich eine Mm-Teilung. Der Beobachter hat nun w\u00e4hrend dauernder Fixation der Perle 4 entweder durch Verschieben von 3 die Strecke 2 3 auf scheinbare Gleichheit mit der gegebenen Strecke 1 2 einzustellen, oder bei Fixation von 3 die Strecke 1 3 durch Verschieben von 2 in die H\u00e4lfte zu teilen usf. Die Verschiebung wird vom Beobachter selbst durch Drehen einer Schraube bewirkt, welche durch Vermittlung einer Schnur ohne Ende einen beliebigen Schlitten mit dem an ihm h\u00e4ngenden Stabe nach vorne und hinten verstellt\nIn den bisherigen Versuchen wurde, wie bemerkt, die Tiefendistanz von Objekten verglichen, welche in Doppelbildern erschienen, und es ist fraglich, ob nicht dabei die reine Lateraldistanz der Doppelbilder auf die Einstellungen mit Einflu\u00df nahm. Frei von diesem Bedenken sind die Versuche von Issel204), bei welchen (wenigstens in der Mehrzahl derselben) die Objekte nicht in Doppelbilder zerfielen. Issel benutzte zwei Versuchsanordnungen: In der ersten, von der Fig. 35 den Grundri\u00df zeigt, wurden auf einem langen. Tische durch je zwei vertikale Eisenst\u00e4bchen bei P und D je eine senkrecht zur Medianebene des Beobachters B liegende Vertikal ebene markiert. Die St\u00e4bchen bei P ragten von unten her bis in die Mitte des durch ein Abblendungsrohr verengten Gesichtsfeldes des Beobachters hinein, die","page":0},{"file":"pb0170.txt","language":"de","ocr_de":"170\nF. B. Hofmann, R\u00e0umsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nSt\u00e4bchen bei D von oben her ebenfalls bis zur Mitte des Gesichtsfeldes. Innerhalb der durch P und D begrenzten Strecke verlief median durch die ganze H\u00f6he des Gesichtsfeldes ein St\u00e4bchen M, welches der Beobachter so\n* \u00bb-- \u25a0 >..\nB\tP M D\nFig. 35.\nNach Issel.\neinzustellen hatte, da\u00df es die Strecke PD scheinbar halbierte. Zu diesem Behufe war es mit einem auf einer Rollbahn gleitenden Wagen verbunden, der vom Beobachter mit einer Schnur\u00fcbertragung vor- und r\u00fcckw\u00e4rts gezogen werden konnte.\nIn der zweiten Versuchsanordnung, Grundri\u00df in Fig. 36, sah der Beobachter B vor sich 6 Eisenst\u00e4bchen, welche die Kanten zweier in der Medianebene hintereinander liegender Prismen P1 Dj und P2 D2 markierten.\n. ^ - >\u25a0.. \nB\tFi Di % ft\nFig. 36.\nNach Issel.\nDie St\u00e4be bei Pt Dt ragten von unten, die bei P2 von oben her bis in die Mitte des Gesichtsfeldes hinein. D2 war das in der ersten Anordnung erw\u00e4hnte, auf einem Rollwagen verschiebliche St\u00e4bchen, dessen untere H\u00e4lfte durch einen wei\u00dfen Schirm verdeckt war, so da\u00df es nur von oben her ins Gesichtfeld herein zu ragen schien. Der Beobachter hatte die Aufgabe: 1. D2 in einen Abstand von P2 zu bringen, welcher gleich erschien der Distanz zwischen \u00dc! und Pl7 2. die gegen den Beobachter zu offenen Winkel der Prismen bei Dt und D2 scheinbar gleich einzustellen. Die Einstellung war in beiden F\u00e4llen verschieden.\n3. Bestimmung des Abstands der Kernfl\u00e4che vom Beobachter.\nZur Bestimmung des scheinbaren Abstandes des binokularen Fixationspunktes vom Beobachter stehen uns nur zwei h\u00f6chst unvollkommene Hilfsmittel zu Gebote (vergl. Hering, R. S. 414ff; Helmholtz, 0., S. 795ff; siehe ferner die einleitenden Bemerkungen oben S. 115):\n1.\tDie Sch\u00e4tzung des Abstandes entweder rein aus der Erinnerung oder durch Vergleich mit einem in der Hand gehaltenen Ma\u00dfstabe. Des letzteren Verfahrens bediente sich Wundt254) zur Bestimmung der scheinbaren Entfernung eines isoliert vor einem gleichm\u00e4\u00dfigen Hintergr\u00fcnde sichtbaren vertikalen Fadens. Die Genauigkeit .solcher Sch\u00e4tzungen wird nat\u00fcrlich wesentlich durch die Erfahrung und \u00dcbung der Versuchsperson bestimmt.\n2.\tDie Angabe des scheinbaren Ortes des binokularen Fixationspunktes mit dem (nicht sichtbaren) Finger. Ein solcher (nat\u00fcrlich nur innerhalb der Reichweite des Arms ausf\u00fchrbarer) Vergleich wurde von Donders(176),","page":0},{"file":"pb0171.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\n171\nS. 17 und Beilage A, S. 55) in folgender Weise angestellt: Der Beobachter betrachtet im Dunkelraum mit fixiertem Kopf einen durch rasch aufeinander folgende Induktionsfunken erzeugten Lichtpunkt, dessen Abstand vom Auge und dessen Lichtst\u00e4rke variabel ist. Letztere bleibt aber stets so gering, da\u00df keine sonstigen Dinge zu sehen sind. \u201eNach ein paar Sekunden langer Fixierung hat der Beobachter mit seinem, mit Kautschuk bekleideten Zeigefinger der rechten Hand den Funken zu treffen. Unmittelbar nach der Bewegung wird das Tageslicht hereingelassen und der Abstand des Lichtpunktes und der Fingerspitze vom Auge in Mm abgelesen\u201c.\nDasselbe Prinzip l\u00e4\u00dft sich auch im Hellraum verwenden, wenn man die zusto\u00dfende Hand ganz abdeckt, z. B. in folgender Weise: Man bringt rechts unmittelbar neben dem Kopf einen sagittal gestellten Schirm an, etwa ein auf der abgewandten Seite mit Papier \u00fcberspanntes Rei\u00dfbrett, so da\u00df der rechte Arm hinter demselben ganz verdeckt ist. Nun betrachte man mit fixiertem Kopf ein in abgemessener Entfernung vor dem Beobachter befindliches Objekt (vor gleichm\u00e4\u00dfigem Hintergrund durch eine kurze Pappr\u00f6hre) und gebe mit einem Bleistift auf der R\u00fcckseite des Schirms die Stelle an, in welcher man die Frontalebene des Objekts zu treffen glaubt.\nHelmholtz (0. S. 796) hielt dicht vor das Gesicht in die Medianebene ein Blatt steifen Papieres und blickte nach einem dahinter median herabh\u00e4ngenden Faden. \u201eDas Papier verdeckte dem rechten Auge alles, was sich links in einigem Abstande von dem Faden befand, dem linken Auge, was sich rechts vom Faden befand.\u201c N\u00e4herte er nun von der rechten Seite her dem Faden einen Bleistift, so sah er diesen nur mit dem rechten Auge. Er versuchte dann mit dem Bleistift den Faden zu treffen, indem er ihn schnell vorschob. In dieser Anordnung wird die Lokalisierung der Hand unterst\u00fctzt durch die allerdings sehr unbestimmte ein\u00e4ugige optische.\nDonders176) hat ferner auch Versuche dar\u00fcber angestellt, mit welcher Genauigkeit er unmittelbar nach Augenschlu\u00df mit dem Finger den Abstand eines vorher fixierten Punktes anzugeben vermochte. Solche Versuche lassen sich nat\u00fcrlich ohne weiteres im Hellzimmer anstellen.\nf) Die Beziehungen zwischen scheinbarer Gr\u00f6\u00dfe und Entfernung\n, der Objekte.\nDie \u201escheinbare Gr\u00f6\u00dfe\u201c der Sehdinge (gleich der \u201eSehgr\u00f6\u00dfe\u201c nach Hering, vergl. Hillebrand200)) h\u00e4ngt bekanntlich nicht blo\u00df von der Gr\u00f6\u00dfe der Netzhautbilder, sondern auch von der Entfernung ab, in welche die Sehdinge verlegt werden. Ein intensives Nachbild erscheint um so gr\u00f6\u00dfer, je ferner es scheinbar liegt, um so kleiner, je n\u00e4her es lokalisiert wird. Die Vergr\u00f6\u00dferung beim Blick in die Ferne, die Verkleinerung beim Blick in die N\u00e4he erstreckt sich auf alle im Sehfelde befindlichen Dinge zugleich. Beobachtet man mit einem Auge abwechselnd einen Bleistift, den man dicht vor das Auge h\u00e4lt und ein weit entferntes Fenster (Ludwig, Lehrb. d. Physiol. Bd. I, S. 252), oder n\u00e4hert und entfernt man die Hand unter steter Fixation derselben, w\u00e4hrend man nebenher einen entfernteren Gegenstand mit beachtet (Hering3), S. 14ff), so schrumpft der fernere Gegenstand um so mehr zusammen, je n\u00e4her der Fixationspunkt an das Auge heranr\u00fcckt.\nBestimmungen des Gesichtswinkels, unter welchem in verschiedener Entfernung vom Beobachter befindliche Strecken gleich gro\u00df gesehen werden,","page":0},{"file":"pb0172.txt","language":"de","ocr_de":"172\nF. B. Hofmann, Kaumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nTr\nDP\nsind von G\u00f6tz Martius218) in folgender Weise ausgef\u00fchrt worden: Vor einem gleichm\u00e4\u00dfigen Hintergr\u00fcnde (aus braunem Tuch) wurde dem Beobachter in 50 cm Entfernung ein an einem schwarzen Faden aufgeh\u00e4ngter Stab als Normall\u00e4nge dargeboten. Die Mitte des Stabes lag ungef\u00e4hr in der prim\u00e4ren Blick ebene. Seitlich davon und in gleicher H\u00f6he wurden dann in gr\u00f6\u00dferem Abstand vom Beobachter nacheinander Vergleichsst\u00e4be von verschiedener L\u00e4nge in ganz analoger Weise (an einem Faden aufgeh\u00e4ngt vor einem braunen Hintergr\u00fcnde) sichtbar gemacht und der Beobachter hatte anzugeben, welcher Stab ihm l\u00e4nger erschien. Ganz \u00e4hnlich verfuhr Holtz201). Er stellte in verschiedenem Abstande vom Auge zwei runde Kartonscheiben auf und variierte die Gr\u00f6\u00dfe der ferner gestellten so lange, bis beide gleich gro\u00df\nerschienen. Auf m\u00f6glichste Gleichm\u00e4\u00dfigkeit des Hintergrundes, Einstellung der Scheiben in Augenh\u00f6he (wegen des Einflusses der Lage der Blickebene auf die Gr\u00f6\u00dfensch\u00e4tzung, siehe oben S. 130ff.) wurde geachtet.\nUm nun \u00fcber blo\u00dfe qualitative Ermittelungen hinaus das Gesetz festzustellen, nach welchem sich der Gesichtswinkel mit der Entfernung des Gegenstandes \u00e4ndern mu\u00df, damit die scheinbare Gr\u00f6\u00dfe konstant bleibt, bediente sich Hillebrand200) folgender Anordnung: Der Beobachter sitzt an der Schmalseite eines 4 m langen, 1 m breiten Tisches \u2014 P P P P in Figur 37 \u2014, dessen Platte mit wei\u00dfem Zeichenpapier bespannt ist. Er blickt durch einen gegen die Tischplatte etwas geneigten leeren (d. h. von Prismen, usf. befreiten) Stereoskopkasten, dessen distale \u00d6ffnung durch einen Karton verschlossen ist. Ein Fenster im Karton gestattet freien Ausblick bis zum entfernten Ende der Tischplatte. \u00dcber diese sind 3 schwarze F\u00e4den AB, CD, E F gespannt. Der mittlere unverschiebliche A B halbiert l\u00e4ngs die Tischplatte und liegt in der Medianebene des Beobachters. Die beiden Seitenf\u00e4den sind mit ihren Enden D und F an der fernen Schmalkante des Tisches so befestigt, da\u00df B D gleich B F ist. Die anderen, mit Gewichten belasteten Enden C und E der Seitenf\u00e4den an der nahen Schmalkante des Tisches h\u00e4lt der Beobachter mit je einer Hand fest und kann so die Seitenf\u00e4den in beliebige Konvergenz oder Divergenz bringen. Der Versuch wird so ausgef\u00fchrt, da\u00df der Beobachter durch das Fenster im Stereoskopkasten entweder nach dem fernen Ende B des Mittelfadens blickt und dieses fixiert oder den Blick l\u00e4ngs des Mittelfadens hin und herschweifen l\u00e4\u00dft und nun mit den H\u00e4nden die Seitenf\u00e4den in eine solche Stellung bringt, da\u00df sie ihm miteinander und mit dem Mittelfaden parallel zu laufen scheinen.\nDa sich bei diesen Versuchen ergab, da\u00df die Seitenf\u00e4den nicht ganz gerade, sondern gegen die Medianebene zu etwas konvex erschienen, da ferner beim Hin- und Herschweifen des Blicks die Neigung der Blickebene etwas variierte, wurde die Versuchsanordnung dann so modifiziert, da\u00df durch\nr a c\nFig. 37.\nNach Hillebrand 200;.","page":0},{"file":"pb0173.txt","language":"de","ocr_de":"173\nUntersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\nzwei Reihen vertikal gespannter F\u00e4den gewisserma\u00dfen eine Baumallee nach ge ahmt wurde. Der Beobachter hatte die Aufgabe allen Fadenpaaren der \u201eAllee\u201c scheinbar gleichen Abstand voneinander zu geben, so da\u00df also die beiden Fadenreihen in zwei zur Medianebene parallelen Ebenen zu liegen scheinen. Im einzelnen war die Versuchsanordnung folgende: 70 cm \u00fcber der beschriebenen Tischplatte laufen zwei starke 4 m lange Holzplatten parallel den L\u00e4ngskanten der Tischplatte. Die Latten tragen in regelm\u00e4\u00dfigen Abst\u00e4nden von je 40 cm \u00d6sen; durch je zwei einander gegen\u00fcberliegende \u00d6sen ist ein Glasstab gesteckt, der also parallel mit der Schmalseite des Tisches verl\u00e4uft. An jedem Glasstabe sind mittels loser Schlingen zwei schwarze, mit Gewichten, welche in eine Glyzerind\u00e4mpfung eintauchen, belastete F\u00e4den aufgeh\u00e4ngt. Vor dem Beobachter steht ein schwarzer Schirm mit einem rechteckigen Fenster in Augenh\u00f6he, durch welches blo\u00df die Mittelpartien der F\u00e4den sichtbar sind. Als Hintergrund dient ein gut beleuchteter wei\u00dfer Schirm.\nEin Vergleich zwischen Breiten- und Tiefensch\u00e4tzung bei verschiedener Entfernung des Beobachtungsobjektes wurde von Heine187) mittels der oben S. 150 unter 1 b beschriebenen Versuchsanordnung ausgef\u00fchrt. Die drei Metallst\u00e4be wurden so eingestellt, da\u00df sie die Kanten eines vertikalen dreiseitigen Prismas markierten, dessen eine Kante median lag und dem Beobachter zugekehrt war, w\u00e4hrend die beiden anderen, symmetrisch zur Medianebene liegend, die Hinterfl\u00e4che des Prismas begrenzten. Der Abstand des Mittelstabes von der so markierten Hinterfl\u00e4che wurde so lange variiert, bis dem Beobachter (der w\u00e4hrend der Verschiebung die Augen geschlossen hielt) das Prisma gleichseitig erschien. Die Versuche wurden entweder im hellen Zimmer ausgef\u00fchrt, so da\u00df die Versuchsperson \u00fcber die Entfernung des Prismas v\u00f6llig unterrichtet war, oder auch unter Benutzung einer Doppelzimmeranordnung im Dunkeln. In letzterem Falle wurden besondere Vorsichtsma\u00dfregeln getroffen, um nicht durch Nebenumst\u00e4nde zu verraten, in welche Entfernung der Apparat gebracht wurde.\nEine zweite Methode, die scheinbare Tiefen- und Breitenausdehnung bei verschiedener scheinbarer Entfernung des Gegenstandes zu vergleichen, besteht in der Betrachtung von stereoskopischen Halbbildern bei wechselnder Konvergenz. Heine (1. c.) steckte in ein Heringsches Haploskop 2 Tafeln mit je 3 vertikalen parallelen Linien, welche einen derartigen Abstand voneinander hatten, da\u00df sie bei binokularer Vereinigung den Eindruck eines Prismas ergaben, dessen eine Kante dem Beobachter zugewendet war, und variierte nun durch Drehung der Haploskoparme die Konvergenz. Wird bei diesen letzteren Versuchen nicht gleichzeitig der Abstand der Objekte vom Auge entsprechend ge\u00e4ndert (bei st\u00e4rkerer Konvergenz die Objekte dem Auge gen\u00e4hert, bei schw\u00e4cherer vom Auge entfernt), so erfolgt dabei auch eine L\u00f6sung der Assoziation zwischen Konvergenz und Akkommodation (vergl. dazu unten S. 174).\nJe st\u00e4rker der Impuls zum Nahesehen ist, desto betr\u00e4chtlicher wird die scheinbare Verkleinerung der Gegenst\u00e4nde. Sie wird daher ungew\u00f6hnlich hochgradig, es tritt sogen. Mikropie auf, wenn durch bestimmte Umst\u00e4nde eine abnorm verst\u00e4rkte Innervation zum Nahesehen erfordert wird. -Dies ist z. B. der Fall beim Vorsetzen von Konkavgl\u00e4sern vor ein Auge, bei einer durch Eintr\u00e4ufelung von Giften (Atropin, Homatropin) in den Bindehautsack erzeugten Parese der Akkommodation usf.","page":0},{"file":"pb0174.txt","language":"de","ocr_de":"174\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nBeobachtet man in diesen F\u00e4llen blo\u00df mit einem Auge und verdeckt das andere, so bleiben nat\u00fcrlich Akkommodations- und Konvergenzimpuls miteinander verkn\u00fcpft, indem sich das verdeckte Auge in starke Konvergenzstellung begibt. Der Unterschied gegen\u00fcber dem Normalen besteht dann blo\u00df in dem abnorm verst\u00e4rkten Impuls zur Akkommodation plus Konvergenz. Die Bedingungen f\u00fcr das Auftreten der Mikropie sind zusammengestellt bei Koster210). Zur Theorie vergl. man Koster (1. c.), Sachs238-239), Isakowitz 203) und Schwarz241).\nAn das vorige anschlie\u00dfend, aber gesondert zu besprechen sind die F\u00e4lle, in welchen bei binokularem Sehen eine L\u00f6sung der Assoziation von Konvergenz und Akkommodation berbeigef\u00fcbrt wird. Von den beiden \u00abhier vorliegenden M\u00f6glichkeiten ist die eine \u2014 der \u00c4nderung der Konvergenz bei gleichbleibender Akkommodation, hinsichtlich der gleichzeitigen Lokalisation der Netzhautbilder am h\u00e4ufigsten studiert worden. Sie l\u00e4\u00dft sich herbeif\u00fchren: Beim frei\u00e4ugigen Stereoskopieren oder imBrewster-schen Stereoskop dadurch, da\u00df die beiden stereoskopischen Halbbilder bei gleichem Abstand vom Auge einander gen\u00e4hert oder voneinander entfernt werden. Die \u00c4nderung der Stellung der Gesichtslinien bei diesem Versuche im Brewsterschen Stereoskope ergibt sich aus Figur 27 auf S. 158: wenn man a b c und a\u2019 K c einander n\u00e4hert, als Zunahme, wenn man a b c und a\u00ef K c voneinander entfernt, als Abnahme der Konvergenz bei gleichbleibender Akkommodation. Im Wh eats to ne sehen Stereoskope erzielt man Ann\u00e4herung der Spiegelbilder, a\u00dfy und a \u00df' y in Figur 24 auf S. 152, durch Verschieben von abc gegen A und von a' b' c gegen B hin. Die Minderung der Konvergenz kann man dabei bis zur absoluten Divergenz der Gesichtslinien treiben (vergl. speziell hier\u00fcber Becker und Rollett168)). In diesem Falle variiert man zugleich auch den Winkel, unter welchem die auf korrespondierende Punkte gerichteten Gesichtslinien die Bildebene schneiden. Konstant bleibt dieser Winkel, wenn man die Mehrung oder Minderung der Konvergenz im He ring sehen Haploskop durch Drehen der Haploskoparme herbeif\u00fchrt, also nach Figur 26 auf S. 154 beim \u00dcbergang von Stellung a zu Stellung b, oder umgekehrt.\nStatt mit Stereoskopbildern, wie in den bisherigen Versuchen, l\u00e4\u00dft sich eine L\u00f6sung der Assoziation von Konvergenz und Akkommodation auch bei Betrachtung von Gegenst\u00e4nden der Umgebung herbeifuhren. Am l\u00e4ngsten bekannt sind die sogenannten \u201eTapetenbilder\u201c. Man richtet den Blick beider Augen gegen ein gleichm\u00e4\u00dfiges Geflecht (H. Meyer220)) oder eine Tapete mit regelm\u00e4\u00dfig sich wiederholendem Muster (Helmholtz, O. S. 798ff., neuerdings Kahn208)) derart, da\u00df sich die Gesichtslinien entweder vor oder hinter der Ebene des Geflechtes oder der Tapete schneiden und gleichartige, aber nicht identische Partien des Musters auf korrespondierende Netzhautstellen fallen. Ganz dasselbe erh\u00e4lt man bei binokularer Vereinigung zweier auf gleichm\u00e4\u00dfigem Grunde nebeneinander liegender gleicher Objekte (M\u00fcnzen, Briefmarken) mit vor oder hinter der Ebene des Grundes sich kreuzenden Gesichtslinien (Hering3), S. 32ff.; B,. S. 431).\nEin weiteres Mittel zur \u00c4nderung der Konvergenz bei gleichbleibender Akkommodation ist das Vorhalten von Prismen vor die Augen mit nasal-oder temporalw\u00e4rts gerichteter brechender Kante. Doch sind solche Versuche wegen der gleichzeitigen Bildverzerrung (vergl. Helmholtz O. S. 806; Gr\u00fctzner184)) sehr unrein. Helmholtz (O. S. 805) hat zur Herbeif\u00fchrung","page":0},{"file":"pb0175.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\n175\nseitlicher Bildverschiebungen eine Prismenkombination empfohlen, bei welcher die Bildverzerrung gering ist, aber f\u00fcr gewisse Versuche doch in Betracht kommt. (Vergl. dazu Hillebrand197) S. 45ff.)\nDie Besprechung der Resultate und der Theorie dieser Versuche geh\u00f6rt nicht hierher. Man vergl. au\u00dfer den oben zitierten Autoren noch Heine187) (siehe oben S. 173) und besonders El sehnig181).\nAls Begleiterscheinung tritt eine gegen\u00fcber der Akkommodationsleistung verst\u00e4rkte Konvergenzeinstellung auf bei allen telestereoskopischen Versuchen. Die Verh\u00e4ltnisse werden wohl am anschaulichsten dargestellt, wenn man nicht, wie \u00fcblich,\nFig. 38.\ndas Bild der Augen in den objektseitigen Strahlengang einzeichnet, sondern umgekehrt das den Augen durch die telestereoskopische Anordnung dargebotene Bild des Objektes konstruiert. Es seien in Figur 38 1 und r die Drehpunkte beider Augen. Vor jedem Auge stehen zwei parallele, unter 45\u00b0 gegen die sagittale Richtung geneigte Planspiegel (belegte Glasplatten oder die Hypotenusenfl\u00e4chen rechtwinkliger Prismen), s und s', bezw. s, und s/, mit einander zugekehrten spiegelnden Fl\u00e4chen. Das von s s' ins linke Auge gespiegelte Bild eines nach der Tiefe sich erstreckenden Objekts ab liegt nach der Spiegelkonstruktion*) in a\u00df (wobei a a = 2 cd), das von SiSi ins rechte Auge\n*) a wird von s' in der Richtung der Normalen ade und in der Entfernung a c jenseits s' abgebildet, und dieses Spiegelbild wird von s in die Entfernung da = ac + cd hinter die Ebene s d zur\u00fcckverlegt, woraus folgt ca = ac + 2cd.","page":0},{"file":"pb0176.txt","language":"de","ocr_de":"176\tF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\ngespiegelte Bild desselben Objekts in a\u00df' (aa' = 2ef). Beim Yorsetzen des Tele-stereoskops vor das den Gegenstand a b betrachtende unbewaffnete Auge erfolgt demnach eine Mehrung der Konvergenz (nach y) und eine Minderung der Akkommodation.\n\u00c4ndert man die Stellung der Spiegelfl\u00e4chen derart, wie es in Figur 39 angegeben ist, so da\u00df von der Objektseite aus betrachtet die Augen einander gen\u00e4hert erscheinen \u2014 Hypostereosko.p nach Gr\u00fctzne r184*) \u2014 so ergibt die Konstruktion der Abbildung des Objektes a (in a und a, wobei aa = aa' gleich der doppelten Spiegeldistanz bc) eine gegen\u00fcber der Akkommodationsleistung stark herabgesetzte Konvergenz der Gesichtslinien.\nGanz analoge Verh\u00e4ltnisse ergeben sich bei einem von Rollett236) angegebenen, neuerdings von Griitzner184) studierten Versuche, in welchem man durch 2 im Winkel\nFig. 40.\nzueinander geneigte dicke planparallele Glasplatten (vergl. Figur 40) auf einen Gegenstand a hinsieht. H\u00e4lt man die Glasplatten so, wie in der Figur, so wird durch die rechte Glasplatte das Objekt a in a , durch die linke in a abgebildet, und die Gesichtslinien konvergieren nach y. Dreht man die Glasplatten so, da\u00df man auf die Au\u00dfenseite des Winkels blickt, so erscheint das Objekt f\u00fcr das linke Auge nach links, f\u00fcr das rechte nach rechts verschoben und es ergibt sich eine Minderung der Konvergenz bei gleicher Akkommodation.\nDer zweite Fall, die \u00c4nderung der Akkommodation bei unver\u00e4nderter Konvergenz l\u00e4\u00dft sich herbeif\u00fchren durch Vorsetzen von Konkav-(bezw. Konvex-)Gl\u00e4sern vor beide Augen, wobei allerdings die dadurch erzeugte Verkleinerung (bezw. Vergr\u00f6\u00dferung) der Netzhautbilder zu ber\u00fccksichtigen ist.\nVon sonstigen Versuchsanordnungen, welche gestatten den Akkommodationsgrad bei unver\u00e4nderter Stellung der Gesichtslinien und unver\u00e4ndertem\n*) \u00dcber \u00e4ltere \u00e4hnliche Konstruktionen (Wenham, Javals Ikonoskop, Hirschberg) siehe Gr\u00fctzner (1. c.) und M. v. Rohr232), S. 422; 233), S. 83).","page":0},{"file":"pb0177.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\n177\nGesichtswinkel zu variieren, f\u00fchre ich folgende an: Van Alb a da164) entfernte an einem Doppelfernrohr (Operngucker) die Okulare und verl\u00e4ngerte die Tuben durch Pappr\u00f6hren soweit, bis seine Augen, wenn er sie an die Enden der R\u00f6hren anlegte, sich gerade in den Brennpunkten der beiden Objektive befanden. Dann lie\u00df er von einem Gehilfen ein Stereoskopbild (Glasdiapositiv), dessen Lateraldistanz nicht gr\u00f6\u00dfer war als der Abstand der beiden Fernrohr-Tub en voneinander, vor den Operngucker halten und innerhalb der Brennweite der Objektive entfernen und n\u00e4hern. Wie Figur 41 zeigt, sieht das im Brennpunkt der Linse befindliche Auge das virtuelle\nFig. 41.\nNach van Albada164).\nBild A' des Objekts A, wenn letzteres innerhalb der Brennweite verschoben wird, stets unter dem gleichen Winkel a. Blo\u00df die Akkommodation \u00e4ndert sich je nach der Entfernung von A\\\nEine weitere, ebenfalls schon von van Albada (1. c.) angef\u00fchrte Anordnung besteht darin, da\u00df man zwei identische Objekte durch frei\u00e4ugiges Stereoskopieren mit vor ihnen gekreuzten Gesichtslinien binokular vereinigt und an den Kreuzungspunkt der Gesichtslinien ein drittes Objekt anbringt. Man kann nun bei fixiertem Kopf und unver\u00e4nderter Konvergenz die Akkommodation bald auf das Sammelbild der fernen Objekte, bald auf das nahe Objekt einstellen. \u00c4hnliche Anordnungen benutzten auch Weinhold250b), Carr und Allen174).\nAnhang: Bemerkungen \u00fcber das Stereoskopieren.\nW\u00e4hrend im vorhergehenden ausschlie\u00dflich die Anwendung der stereoskopischen Methoden zur Untersuchung des Raumsinnes des Auges er\u00f6rtert wurde, sollen hier anhangsweise kurz einige Gesichtspunkte besprochen werden, welche sich auf die Wiedergabe k\u00f6rperlicher Objekte durch Stereoskopbilder beziehen. Die \u00fcbrigen technischen Anwendungen der Stereoskopie m\u00fcssen als zu weit abliegend \u00fcbergangen werden.\nDie physikalisch-optischen Bedingungen f\u00fcr eine exakte Wiedergabe k\u00f6rperlicher Objekte durch Stereoskopbilder sind insbesondere von M. v. Rohr(229; vergl. auch 233)) zusammengefa\u00dft worden.\nBer\u00fccksichtigen wir zun\u00e4chst nur ein Auge, dessen Drehpunkt C in Figur 42 sei, und dessen Blick auf den Punkt o gerichtet sei. Diese eine bevorzugte etwa horizontale Blickrichtung C o hei\u00dfe die Hauptblickrichtung. Denken wir uns nun im Fixationspunkte o eine zur Hauptblickrichtung C o senkrechte Ebene EE errichtet, welche von Rohr als Einstellungsebene\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 2.\t12","page":0},{"file":"pb0178.txt","language":"de","ocr_de":"178\tF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nbezeichnet, so k\u00f6nnen wir uns vom Augendrehpunkt C aus*) alle Punkte eines Objektes nach der Richtung, in welcher sie beim direkten Sehen erscheinen, auf die Einstellungsebene projizieren. Wir erhalten so ein ebenes Abbild des Objektes f\u00fcr das direkte Sehen. Dieses Abbild des Objekts kann ersetzt werden durch eine entweder gleichgro\u00dfe oder winkeltreu verkleinerte Abbildskopie. Eine solche l\u00e4\u00dft sich erzeugen mit Hilfe eines auf die Ebene EE scharf eingestellten, eng abgeblendeten photographischen Objektivs, das so stehen mu\u00df, da\u00df seine Achse mit der Hauptblicklinie zusammenf\u00e4llt und die Mitte seiner Eintrittspupille an der Stelle des Augendrehpunkts C liegt. Diese auf photographischem Wege hergestellte physische Abbildskopie hat man nun so vor das Auge zu bringen, da\u00df die Neigungswinkel der von den verschiedenen Punkten der Abbildskopie ausgehenden Hauptstrahlen gleich sind den Winkeln (W in Figur 42), unter welchen die entsprechenden Punkte des Objekts beim sukzessiven direkten Sehen erschienen. Dazu ist n\u00f6tig, da\u00df die Abbildskopie wiederum zur Hauptblicklinie senkrecht steht, und da\u00df ihr der richtige Abstand vom Auge gegeben wird. Ist die Abbildskopie ebenso gro\u00df wie das Abbild selbst, so mu\u00df nat\u00fcrlich ihr Abstand vom Augendrehpunkt gleich sein dem der Einstellungs ebene vom Augendrehpunkt. Ist sie n fach verkleinert, so darf ihr Abstand vom Augendrehpunkt nur den nten Teil des Abstandes der Einstellungs ebene vom Augendrehpunkt betragen. Fernaufnahmen sind aus einem Abstand vom Augendrehpunkt zu betrachten, welcher gleich ist der Acpiivalentbrenn-weite des Objektivs.\nGehen wir nun vom ein\u00e4ugigen zum zwei\u00e4ugigen Sehen \u00fcber, so k\u00f6nnen wir ein Raumobjekt durch zwei ebene Abbildskopien ersetzen, von denen jede den eben genannten Bedingungen beim ein\u00e4ugigen Sehen entsprechen mu\u00df, und welche au\u00dferdem eine ganz bestimmte Stellung gegeneinander haben. Es seien C und c in Figur 42 die Drehpunkte beider Augen, y sei der Konvergenzwinkel Coc, welcher gleich ist dem Winkel, den die beiden Einstellungsebenen EE und ee miteinander einschlie\u00dfen. W und w seien die Winkel, welchen die Blicklinien bei sukzessiver Fixation der Punkte o und Oi miteinander bilden. Projizieren wir alle Punkte des betrachteten Objektes vom Drehpunkt C als Perspektivit\u00e4tszentrum aus auf die Ebene EE und ebenso von c aus auf ee, so erhalten wir zwei Abbilder des Objekts. Zieht man von jedem Projektionszentrum aus je eine gerade Linie zu den homologen Punkten der beiden Abbilder des Objekts, so schneiden sich\nFig. 42.\n*) Den Augendrehpunkt und nicht den Kreuzungspunkt der Visierlinien w\u00e4hlte v. Rohr als Perspektivit\u00e4tszentrum deshalb, weil das gew\u00f6hnliche Sehen mit bewegtem Blick ber\u00fccksichtigt werden sollte. Die ausf\u00fchrlichere Begr\u00fcndung daf\u00fcr, auf deren Diskussion hier nicht n\u00e4her eingegangen werden kann, siehe bei M. v. Rohr235).","page":0},{"file":"pb0179.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\n179\ndiese Geraden in einem Punkte, der im hier gegebenen Falle nat\u00fcrlich mit dem abgebildeten Objektpunkt selbst zusammenf\u00e4llt. Die Gesamtheit solcher Schnittpunkte beider von den Projektionszentren zu homologen Stellen zweier beliebig hergestellter Abbilder gezogenen Geraden bezeichnet M. v. Rohr als ein Raumbild, den abgebildeten Gegenstand als Raumobjekt. Ist, wie in unserem Falle das Raumbild dem Raumobjekt kongruent, so nennt er das Raumbild ein tautomorpbes. Ist, wie in einem sp\u00e4ter zu besprechenden Falle das Raumbild dem Raumobjekt streng \u00e4hnlich, aber nach allen Richtungen gleichm\u00e4\u00dfig vergr\u00f6\u00dfert oder verkleinert, so wird es als bom\u00f6omorpbes bezeichnet.\nF\u00fcr die Herstellung eines tautomorpben Raumbildes lassen sich nun aus dem Gesagten folgende Regeln ableiten: Wir verschaffen uns zun\u00e4chst von dem Raumobjekt zwei physische Abbildskopien (in nat\u00fcrlicher Gr\u00f6\u00dfe oder n-facb verkleinert), indem wir zwei gleiche photographische Objektive so anordnen, da\u00df die Zentren ihrer Eintrittspupillen dieselbe Lateraldistanz voneinander haben, wie die Drehpunkte beider Augen, da\u00df die Achsen beider auf den Punkt o gerichtet und beide auf ihn scharf eingestellt sind. Bei der Betrachtung der Abbildskopien ist dann n\u00f6tig: erstens, da\u00df sie unter demselben Winkel v gegeneinander geneigt sind, wie die Abbilder selbst. Dies erreicht man ideal mit Hilfe des Heringschen Haploskops, weil in diesem Apparat bei jedem beliebig\u00e8n Konvergenzgrade die Hauptblicklinien auf der Ebene der Stereoskopbilder senkrecht stehen.*) Nat\u00fcrlich mu\u00df man dabei spiegelverkehrte Abbildskopien verwenden.\nDie zweite Forderung ist die, da\u00df man die Drehpunkte beider Augen in den richtigen, bei Verkleinerung entsprechend verringerten Abstand von den Abbildskopien bringt (vergleiche oben). Hat man Landschaftsbilder vor sich, welche mit parallelen Objektivachsen und Einstellung auf unendliche Ferne aufgenommen wurden, dann hat man demnach die Bilder mit parallel gestellten Hauptblicklinien zu betrachten und den Augenabstand gleich der \u00c4quivalentbrennweite des Objektivs zu machen. Bei Objektiven von kurzer Brennweite kann nun f\u00fcr den Emmetropen die Akkommodationsanstrengung f\u00fcr das nahe Bild sehr unbequem werden. Es sind dann zweckm\u00e4\u00dfig die Abbildskopien in die vordere Brennebene eines optischen Systems zu bringen, dessen Brennweite mit der des Aufnahmeobjektivs \u00fcbereinstimmt. Der weiteren von Gullstrand an ein solches System gestellten Forderung, da\u00df es ein in seiner vorderen Brennebene liegendes Bild f\u00fcr einen etwa 2% cm hinter der letzten Linsenfl\u00e4che gelegenen Blendenort verzeichnungsfrei im Unendlichen abbilde, so da\u00df man den Drehpunkt des Auges an diese Stelle bringen kann, hat dann M. v. Rohr durch die Konstruktion der Verantlupe Gen\u00fcge getan. Das mit diesen Lupen ausgestattete Zeisssche Verantstereoskop ist demnach der Idealapparat f\u00fcr die Betrachtung von solchen Fernaufnahmen mit parallel gestellten Objektivachsen.\n# Nehmen wir nun an, es werden beiden Augen den dargelegten physikalischoptischen Bedingungen vollkommen entsprechende, tautomorphe Raumbilder\n*) Mit entsprechender Modifikation lie\u00dfe sich auch das sehr einfache \u201eWinkelstereoskop mit Mittelspiegel\u201c von Pigeon226) hierf\u00fcr verwenden. Vergl. \u00fcber diesen Apparat die Bemerkungen von M. v. Rohr in Zeitschr. f. Instrumentenk. 1907, S. 255.\n12*","page":0},{"file":"pb0180.txt","language":"de","ocr_de":"180\tF. B. Hofmann, Kaumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nmehrerer Objekte geboten, so fragt sieb jetzt: Werden die Netzhautbilder auch wirklich so lokalisiert, da\u00df die Anordnung der Sehdinge im Sehraum mit der Anordnung der durch die Abbilder ersetzten Raumobjekte \u00fcbereinstimmen? Dies w\u00e4re nur dann der Fall, wenn die subjektive optische Lokalisation nach den Gesetzen der Zentralprojektion erfolgte, was aber nicht zutrifft.*) Ich will hier die mannigfachen Abweichungen der subjektiven Breiten- und H\u00f6henlokalisation von der reinen Projektion, die schon beim ein\u00e4ugigen Sehen auftreten, und die Hauck im unten zitierten Buche vorwiegend ber\u00fccksichtigt bat, ganz \u00fcbergeben, \u00fcberdies auch noch abseben von der Inkongruenz zwischen der Lage der Objekte im Horopter und der Lokalisierung ihrer Netzbautbilder in der Kernfl\u00e4che, und mich blo\u00df auf zwei der wichtigsten Punkte beschr\u00e4nken: die Tiefenlokalisation und die Abh\u00e4ngigkeit der scheinbaren Gr\u00f6\u00dfe von der scheinbaren Entfernung.\nDie binokulare Wahrnehmung von Tiefenunterscbieden ist an die Querdisparation der Netzbautbilder gebunden. Der Betrag der Querdisparation einer bestimmten konstanten Tiefenstrecke nimmt aber mit zunehmender Entfernung der Strecke vom Beobachter rasch ab. Ist die Querdisparation unter ein gewisses Ausma\u00df (10\u201415\") gesunken, so f\u00e4llt die binokulare Tiefenwahrnehmung \u00fcberhaupt weg, und es bleiben nur noch die ganz unzureichenden monokularen Motive der Tiefenvorstellung \u00fcbrig. Innerhalb des Bereichs der binokularen Tiefenwabrnebmung b\u00e4ngt aber die Tiefenlokalisation auch nicht etwa eindeutig von der Gr\u00f6\u00dfe der Querdisparation ab, vielmehr geben, wie besonders die Versuche von Issel204) (vergl. ferner Pfeiffer und Aal) gezeigt haben, gleich gro\u00dfe Querdisparationswinkel den Eindruck um so gr\u00f6\u00dferer Tiefenerstreckung, je weiter die Tiefenstrecke vom Beobachter entfernt ist, die Querdisparation wird mit zunehmender scheinbarer Entfernung der Kernfl\u00e4che vom Beobachter \u201ebesser ausgenutzt\u201c (Heine187)). Diese bessere Ausnutzung gebt aber keineswegs soweit, da\u00df etwa die Abnahme der Querdisparation bei zunehmender Entfernung des Objekts vom Beobachter dadurch ausgeglichen w\u00fcrde, sie ergibt gewisserma\u00dfen nur eine Korrektur der mit der Entfernung zunehmenden Inkongruenz zwischen der Gr\u00f6\u00dfe der Querdisparation und der wirklichen Streckenl\u00e4nge.\nBez\u00fcglich der scheinbaren Breiten- und H\u00f6henausdehnung der Objekte der \u201escheinbaren Gr\u00f6\u00dfe\u201c, liegen ganz \u00e4hnliche Verh\u00e4ltnisse vor. Zwar h\u00e4ngt die scheinbare Gr\u00f6\u00dfe nicht lediglich vom Gesichtswinkel ab, es entspricht also nicht etwa unabh\u00e4ngig von der Entfernung gleich gro\u00dfen Netzhautbildern gleiche scheinbare Gr\u00f6\u00dfe, woraus sich ja eine ungeheure Inkongruenz zwischen optischer Lokalisation und Projektion ergeben w\u00fcrde. Vielmehr wird auch hier wieder der Gesichtswinkel bei wachsendem Objektabstand vom Beobachter \u201ebesser ausgenutzt\u201c, ein Gegenstand erscheint bei gleichem Gesichtswinkel um so gr\u00f6\u00dfer, je gr\u00f6\u00dfer seine scheinbare Entfernung ist. Aber auch diese Korrektur geht, wie die t\u00e4gliche Erfahrung lehrt, nicht soweit, da\u00df die Abnahme des Gesichtswinkels bei Entfernung des Objekts dadurch ausgeglichen w\u00fcrde, vielmehr hatHillebrand200) eine einfache Beziehung zwischen\n*) Von Seite der deskriptiven Geometer wurde dies besonders scharf durch G. Hauck186) betont, auf dessen Buch mich Herr Kollege F. Hillebrand zuerst aufmerksam machte.","page":0},{"file":"pb0181.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\n181\nden Gesichtswinkeln und den Querdisparationen*) aufgedeckt: mehrere verschieden weit entfernte Gegenst\u00e4nde erscheinen dann gleich gro\u00df, wenn die Unterschiede ihrer Gesichtswinkel den Unterschieden der Querdisparationen proportional sind.\nDieses Resultat im Zusammenhalt mit den Versuchen von Issel ergibt aber wieder, da\u00df die Ausnutzung der Querdisparation und der Gesichtswinkel bei verschiedener Entfernung der Objekte einander nicht parallel gehen. Direkt nachgewiesen hatte dasvorlssel schon Heine187). Die Querdisparation wird im Vergleich mit den Gesichtswinkeln um so besser ausgenutzt, je weiter die Gegenst\u00e4nde entfernt erscheinen, und zwar in individuell verschiedener Weise. Es gibt ein bei verschiedenen Personen verschieden ausgedehntes und verschieden weit vom Auge entferntes Gebiet, innerhalb dessen die Gegenst\u00e4nde in denselben Gr\u00f6\u00dfenverh\u00e4ltnissen gesehen werden, welche sie wirklich besitzen \u2014 der orthoskopische Bereich. Jenseit des ortho-skopischen Bereichs erscheinen die Gegenst\u00e4nde im Vergleich zu ihrer Breitenausdehnung flacher, diesseit desselben tiefer, als ihren wirklichen Dimensionen entspricht. Das letztere w\u00fcrde sich zwar auch aus der verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig st\u00e4rkeren Abnahme der Querdisparation gegen\u00fcber dem Gesichtswinkel bei zunehmendem Objektabstand ergeben. Aber der Versuch zeigte, da\u00df die Bedingung f\u00fcr die Orthoskopie nicht etwa darin besteht, da\u00df das Verh\u00e4ltnis zwischen Querdisparation und Gesichtswinkel gleich bleibt, da\u00df vielmehr bei gleichem Verh\u00e4ltnis zwischen beiden die scheinbare Tiefenerstreckung gegen\u00fcber der Breite um so gr\u00f6\u00dfer wird, je weiter der Gegenstand vom Beobachter entfernt erscheint.\nBei dieser verwickelten Sachlage scheint nun der einfachste Fall der zu sein, da\u00df man mit der Wiedergabe r\u00e4umlicher Objekte durch Stereoskopbilder blo\u00df denselben Eindruck erzielen will,**) den man bei der binokularen Betrachtung der Objekte selbst erh\u00e4lt, wobei man also alle Abweichungen der optischen Lokalisation von der reinen Projektion als in beiden F\u00e4llen gleich mit in Kauf nimmt. In diesem Falle sind zun\u00e4chst die von M. v. Rohr auf-gestellten Regeln einzuhalten, welche einen m\u00f6glichst vollst\u00e4ndigen Ersatz der r\u00e4umlichen Objekte durch zwei ebene Abbildskopien bezwecken.***) So erh\u00e4lt man die Perspektive und die Quer disparation in richtiger Weise, und man hat nun au\u00dferdem noch darauf zu achten, da\u00df man im Stereoskop auch die sogenannte absolute Entfernung m\u00f6glichst ebenso einsch\u00e4tzt, d. h. also die Kernfl\u00e4che in dieselbe Entfernung verlegt, wie beim Betrachten der Gegen-\n*) Vergl. dazu die Bemerkungen von Kries (Z. f. Psychol. Bd. 33, S. 366).\n**) Selbstverst\u00e4ndlich bezieht sich dies blo\u00df auf die Form der Objekte.\n***) Einen ganz vollkommenen Ersatz f\u00fcr die r\u00e4umlichen Objekte k\u00f6nnen ebene Abbilder deshalb niemals bieten, weil bei ihnen notwendig eine L\u00f6sung von Akkommodation und Konvergenz stattfindet, und zwar, wie eine Betrachtung der Figuren 24 und 27 lehrt, auch dann noch, wenn Akkommodation und Konvergenz f\u00fcr einen Punkt, etwa den Hauptfixationspunkt, ausgeglichen wird. Der Einflu\u00df dieser L\u00f6sung von Akkommodation und Konvergenz auf das binokulare Sehen ist zwar noch nicht ausreichend untersucht, indessen kann man doch wohl annehmen, da\u00df sie in dem geringen Ausma\u00df, wie sie beim Stereoskopieren nach dem Ausgleich f\u00fcr den Hauptfixationspunkt in der Regel blo\u00df noch erfordert wird, nicht weiter st\u00f6rt. (Eine absolute Divergenz, wie sie in Figur 24: Kt a, K2 a eingezeichnet ist, kommt bei richtig hergestellten Stereoskopaufnahmen nicht vor.)","page":0},{"file":"pb0182.txt","language":"de","ocr_de":"182\tF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nst\u00e4nde selbst, weil ja hiervon die Ausnutzung der Querdisparation abh\u00e4ngt. Hier erheben sich nun Schwierigkeiten. Handelt es sich z. B. um Landschaftsbilder auf Papier, welche etwa im Verantstereoskop betrachtet werden, so kann schon die Vorstellung st\u00f6rend wirken, da\u00df man einen nahen Gegenstand betrachtet, ferner die Fl\u00e4che des Papiers. So erscheinen Diapositive, bei welchen die St\u00f6rungen f\u00fcr das Verlegen des Bildes in die Feme geringer sind, viel plastischer als Papierbilder (Heine189), S. 311; Kothe211), S. 321). Ein weiterer Umstand, auf den z. B. auch Stolze2428) nachdr\u00fccklich hinweist, ist der Einflu\u00df des Vordergrundes auf den Tiefeneindruck eines Landschaftsbildes. Beim gew\u00f6hnlichen Sehen wandert der Blick frei von den n\u00e4chsten Gegenst\u00e4nden (den sichtbaren Teilen des eigenen K\u00f6rpers, vergl. Hillebrand199), S. 124ff.) zu nahen und immer weiter entfernten, wir durchmessen die Tiefe sozusagen von einer Querdisparation zur anderen. Beim Fehlen des Vordergrundes mu\u00df also die Tiefensch\u00e4tzung im Stereoskopbild leiden. Eine volle \u00dcbereinstimmung zwischen freier Betrachtung der Objekte selbst und zwischen ihrem Ersatz im Stereoskop l\u00e4\u00dft sich in dieser Hinsicht \u00fcberhaupt nicht herstell en, weil ja die f\u00fcr die Tiefensch\u00e4tzung der Kernfl\u00e4che wichtigsten Motive, die sichtbaren Teile des eigenen K\u00f6rpers, jedenfalls wegfallen. Es ist daher nicht auffallend, wenn in der Kegel auch in Bezug auf die Plastik keine v\u00f6llige \u00dcbereinstimmung zwischen dem richtig hergestellten Stereoskopbilde und dem wirklichen Aussehen der Objekte erzielt wird. Nimmt man, \u201eum die Plastik zu verbessern,\u201c zu einer Vergr\u00f6\u00dferung des Objektivabstandes seine Zuflucht, so tritt andererseits, aus denselben Gr\u00fcnden wie beim Telestereoskop, eine sogenannte \u201eModellwirkung\u201c auf, und es wird daher von diesem Vorgehen abgeraten (siehe F. Stolze242a), S. 12). Man vergleiche zu diesem Punkte ferner die Ausf\u00fchrungen von M. v. Rohr230). \u00dcber die photographische Praxis bei der Herstellung von Stereoskopbildern gibt das Buch von Stolze242a) reiche Aufkl\u00e4rung.\nStreng vom vorigen zu unterscheiden ist der zweite Fall, da\u00df man einen Gegenstand im Stereoskop im richtigen Verh\u00e4ltnis seiner Dimensionen sehen will, \u2014 sei \u00e8s in nat\u00fcrlicher Gr\u00f6\u00dfe, sei es nach allen Richtungen gleichm\u00e4\u00dfig vergr\u00f6\u00dfert. Mit R\u00fccksicht auf seine Beobachtungen \u00fcber Orthoskopie hat Heine189) f\u00fcr die Aufnahmen in gleicher Gr\u00f6\u00dfe folgende Vorschrift gegeben: Stereogramme in nat\u00fcrlicher Gr\u00f6\u00dfe sind aufzunehmen und zu betrachten unter einem Konvergenzwinkel von 11\u00b0, welcher bei einer mittleren Pupillendistanz von 65 mm einem Objektabstand von 34 cm entspricht. Diese Entfernung lag bei den bisher untersuchten Personen im orthoskopischen Bereich. Bez\u00fcglich der Details der Ausf\u00fchrung (welche sich mit dem oben nach v. Rohr angegebenen Prinzip deckt) und der damit verkn\u00fcpften theoretischen Fragen vergleiche man die Diskussion zwischen Heine189-191\u2019194), Elschnig180\u2019181) und Kothe211>212).\nDas Prinzip, welches bei der Herstellung gleichm\u00e4\u00dfig vergr\u00f6\u00dferter (hom\u00f6omorpher) Stereoskopbilder festzuhalten ist, wurde in neuerer Zeit von Greenough (vergl. Czapski175)) ausgesprochen, und wurde dann der Konstruktion der Dr\u00fcnerschen Doppelkamera177) zugrunde gelegt: Es lautet nach v. Rohr(229), S. 284ff.): Setzen wir einen Beobachter voraus, der ein in bestimmter Entfernung befindliches Objekt mit beiden Augen betrachtet, so \u00e4ndert sich an den Winkeln, unter welchen er das Qbjekt sieht,","page":0},{"file":"pb0183.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung1 der optischen Lokalisation nach der Tiefe.\n183\n(also auch am Konvergenzwinkel v der Hauptblicklinien) nichts, wenn man die Augendistanz des Beobachters, die Entfernung des Objekts und das Objekt selbst nach jeder Richtung bin gleichm\u00e4\u00dfig vergr\u00f6\u00dfert. Denken wir uns daher einen Zwerg, dessen Augendistanz n mal kleiner ist als die des Menschen, so siebt dieser einen Gegenstand in der Entfernung a unter denselben Winkeln, wie der Mensch denselben n fach vergr\u00f6\u00dferten Gegenstand in der n fach gr\u00f6\u00dferen Entfernung A. Setzen wir demnach an die Stelle der Augen des Zwerges die Objektive zweier photographischer Apparate, deren Achsen unter demselben Konvergenzwinkel v gegeneinander geneigt sind, wie die Hauptblicklinien des Zwerges, erzeugen mit ihrer Hilfe zwei n fach vergr\u00f6\u00dferte physische Abbildskopien des Objekts und bringen diese, unter dem Winkel v gegeneinander geneigt, in die a gegen\u00fcber n fach gr\u00f6\u00dfere Entfernung A vor unsere beiden Augen, so erhalten wir ein winkeltreu um das n fache vergr\u00f6\u00dfertes Raumbild des Objektes. Wenn wir dieses aber auch wirklich ortboskopiscb, d. b. in den richtigen Gr\u00f6\u00dfenverh\u00e4ltnissen sehen wollen, so mu\u00df es nach den Versuchen Heines in den orthoskopischen Bereich verlegt werden. Daher fordert Heine189), der im \u00fcbrigen in ganz analoger Weise vorging, auch hier einen Konvergenzwinkel von 11\u00b0, welcher bei einer Pupillendistanz von 65 mm einem Objektabstand von rund 34 cm entspricht. Im Greenoughschen Mikroskop war ein Konvergenz winkel von 14\u00b0, entsprechend einem Objektabstand von 25 cm eingehalten worden. Zur Betrachtung der Bilder empfiehlt Heine das Heringsche Haploskop, v. Rohr(233), S. 186) k\u00fcndigt f\u00fcr die von der Dr\u00fcnerschen Kamera gelieferten Bilder ein eigenes Stereoskop an.\nV. Sehen von Bewegungen.*)\nUm die untere Grenze der Winkelgeschwindigkeit festzustellen, bei welcher eine Bewegung eben noch unmittelbar als solche empfunden wird, bediente sich Aubert256 a) (dort auch die \u00e4ltere Literatur), wie vorher schon v. Fleischl268) in \u00e4hnlichen Versuchen, einer sehr gleichm\u00e4\u00dfig rotierenden Kymographiontrommel, auf welcher verschiedene Be ob achtungs objekte angebracht waren, n\u00e4mlich: 1. ein Mm-Ma\u00dfstab von Papier, 2. ein in je ein schwarzes und ein wei\u00dfes mm (bezw. cm) geteilter Ma\u00dfstab, 3. schwarze, 5 mm breite Streifen, 4. Doppellinien von 1 mm Breite und 4 mm Distanz voneinander. Der Beobachter sa\u00df in abgemessener Entfernung vor dem mit diffusem Tageslicht gut beleuchteten Zylinder, blickte auf ein gegebenes Zeichen nach den Beobachtungsobjekten und gab an, ob er Bewegung sah oder nicht. Die Beobachtungen wurden entweder bei ganz \u201e freiem a Gesichtsfelde angestellt, oder bei \u201ebeschr\u00e4nktem Gesichtsfelde\u201c, wobei sich vor den Augen ein schwarzes K\u00e4stchen befand, welches nur f\u00fcr ein Auge einen schmalen Schlitz besa\u00df, durch welchen kein anderer Gegenstand als das bewegte Objekt gesehen werden konnte. Die Anordnung l\u00e4\u00dft sich bei freiem Gesichtsfelde durch Anbringen seitlicher Fixationspunkte auch zu Beobachtungen \u00fcber die Geschwindigkeitsgrenze im direkten Sehen brauchbar machen.\n*) \u00dcber das Sehen w\u00e4hrend Bewegungen des Auges siehe unten S. 189 Anmerkung.","page":0},{"file":"pb0184.txt","language":"de","ocr_de":"184\tF. B. Hofmann, Kaumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nUm die Unterschiedsempfindlichkeit f\u00fcr Bewegungen festzustellen, wurden zwei Kymographiontrommeln nebeneinander von zwei verschiedenen Triebwerken aus in beliebig verschiedene Bewegung gesetzt. Ferner untersuchte Aubert256 b) mit dieser Yersuchsanordnung quantitativ einen zuvor schon von Fleischl268) nachgewiesenen Unterschied in der Geschwindigkeitssch\u00e4tzung, je nachdem ob man dem bewegten Gegenst\u00e4nde mit dem Blicke folgt oder einen ruhenden Punkt fixiert. Vor den beiden Kymographiontrommeln, auf denen Papiere mit abwechselnd schwarzen und wei\u00dfen vertikalen Streifen (Schreibunterlagen) rotieren, ist eine gro\u00dfe schwarze Pappscheibe aufgestellt, in welcher sich zwei rechteckige Ausschnitte, vor jeder Trommel eine, befinden. In der Mitte des linken Fensters ist eine Fixationsmarke angebracht (ein Siegellackk\u00fcgelchen an einem vertikalen Kokonfaden; v. Fleischl benutzte ein kleines Scheibchen, welches auf einem den Ausschnitt bedeckenden Gl\u00e4schen angeklebt war*), das rechte Fenster ist frei. Der Beobachter sitzt von beiden Trommeln gleichweit entfernt, blickt abwechselnd auf das Fixationszeichen vor der linken Trommel und durch das freie Fenster auf die rechte Trommel, und vergleicht die Geschwindigkeit beider Bewegungen. Die Geschwindigkeit der Trommeln wird durch einen Gehilfen variiert.\nDie Anordnung, welche Aubert256 b) zur Untersuchung der Bewegungsempfindung bei Ausschlu\u00df aller ruhenden Objekte im Gesichtsfeld verwandte, ist wohl durch die neueren Anordnungen von Bourdon(2), S. 180ff.) und von Ruppert276) \u00fcberholt. In den Anordnungen der letzteren wird im Dunkelzimmer eine leuchtende Fl\u00e4che \u2014 ein quadratischer, kreis- oder spaltf\u00f6rmiger Ausschnitt in schwarzem Papier \u2014 mittels eines Uhrwerkes mit variabler Geschwindigkeit vor dem Beobachter vor\u00fcbergef\u00fchrt. Ruppert benutzte ein Kymographion mit vertikal gestellter Heringscher Schleife. Zwischen die beiden Bl\u00e4tter der Papierschleife wurde ins Gerippe d\u00e9s Schleifentr\u00e4gers eine matte Gl\u00fchbirne geh\u00e4ngt. Der dem Untersuchten zugewandte Teil der Schleife besa\u00df ein kreisrundes kleines Loch. Die beiden seitlichen Fl\u00e4chen des Apparates waren durch schwarzes Papier f\u00fcr Licht abgedichtet. Setzte man das Kymographion in Bewegung, w\u00e4hrend die Lampe leuchtete, so sah man einen hellen Punkt von oben nach unten wandern. Die Geschwindigkeit wurde am hinteren Teile der Schleife mittels eines elektrischen Schreibers gemessen, welcher nur solange als die Lampe gl\u00fchte, in Schwingungen geriet. Der Stromkontakt wurde erst geschlossen, wenn das Kymographion in gleichm\u00e4\u00dfigem Gang war. 1\" danach unterbrach ein Metronom den Strom und die Lampe erlosch.**) Zu den Beobachtungen im indirekten Sehen, f\u00fcr welche der Apparat zun\u00e4chst bestimmt war, wurde ein seitlicher Fixationspunkt, bestehend aus einer kleinen von hinten durchleuchteten L\u00fccke in einem Blechzylinder, benutzt. Der Kopf des Beobachters ruhte auf einer Kinnst\u00fctze.\n*) Mit einer ganz \u00e4hnlichen Yersuchsanordnung hat v. Fleischl ebenda den Nachweis gef\u00fchrt, da\u00df gerade Striche bei m\u00e4\u00dfiger Bewegung ihres Netzhautbildes gewellt erscheinen (siehe oben S. 105).\n**) Diese Spezialeinrichtung diente ganz bestimmten Zwecken (siehe unten S. 186) und kann nat\u00fcrlich ge\u00e4ndert werden.","page":0},{"file":"pb0185.txt","language":"de","ocr_de":"Sehen von Bewegungen.\n185\n0\nUm die h\u00f6chste Geschwindigkeit zu bestimmen, welche noch als Bewegung erkannt wird, f\u00fchrte Bour-don(2), S. 187 ff.) hinter einem horizontalen Spalt a (vergl. Figur 43) zwei schr\u00e4ge gut beleuchtete wei\u00dfe Striche b und c auf schwarzem Papier in vertikaler Richtung rasch vor\u00fcber. Das Papier mit den Strichen war auf eine Trommel gespannt, welche von einem Uhrwerk mit me\u00dfbarer Geschwindigkeit gedreht wurde. Ist die Geschwindigkeit der Bewegung sehr gro\u00df, so erscheint der horizontale Spalt beim Passieren jeder Linie auf einmal kurz erleuchtet. Setzt man dann die Geschwindigkeit entsprechend herab, so sieht man einen Lichtfleck im Spalt nacheinander hin- und herhuschen. Mit einer einzigen Linie wird die Grenzbestimmung zu unsicher.\nZur Messung des Gesichtswinkels der kleinsten Yer- a~-Schiebung, welche bei mittlerer Bewegungsgeschwindigkeit eben noch als solche wahrnehmbar ist, stellte Stern277) am Ende eines langen dunklen Korridors mit geschw\u00e4rz-\t43.\nten W\u00e4nden eine gro\u00dfe, gleichm\u00e4\u00dfig von hinten beleuch- Naeh Bourdon(s), tete Milchglasplatte auf und brachte vor ihr einen Papp-\ts. iss),\nschirm mit einem zentralen quadratischen Ausschnitt von 10 cm Seitenl\u00e4nge an.\nDer Pappschirm lie\u00df sich l\u00e4ngs einer Millimeterskala zwischen zwei Anschl\u00e4gen ger\u00e4uschlos hin- und herbewegen. Die Bewegungen f\u00fchrte ein Gehilfe rhythmisch nach dem Takte eines ger\u00e4uschlosen Pendels aus. F\u00fcr das direkte Sehen wurde die Yersuchsanordnung durch ein Makroskop verkleinert. Genauere Beobachtungen waren erst m\u00f6glich, wenn ein oder zwei fixe Yergleichspunkte (Gasflammen) gegeben waren.\nBasler257 a) hat zum gleichen Zwecke folgenden Apparat verwendet:\nAuf einer Platte von starkem Messingblech A in Figur 44 ist um eine Achse F drehbar ein Hebel B angebracht, der sich mittels einer Handhabe C zwischen den Anschl\u00e4gen G G hin- und herschieben l\u00e4\u00dft. Neben G befindet sich in 20 cm Entfernung von der Achse eine Mm-Skala. Der Stab ist durch ein zweites Messingblech D verdeckt bis auf die Handhabe C und ein 2 cm von der Achse entferntes St\u00fcck, welches durch den Spalt E hindurch sichtbar bleibt. Dieses letztere St\u00fcck des Stabes ist mit wei\u00dfem Barytpapier \u00fcberklebt, alles andere mit schwarzem Papier \u00fcberzogen, namentlich wird auch die Handhabe und die sie bewegende Hand durch eine \u00dcberdachung aus schwarzem Karton verdeckt. Der Apparat wird in Augenh\u00f6he an der Wand befestigt, der Kopf\nA\n\nA\nD\n<=&==^-^\\\\\u00df c=4f=&\nLi t iiil i T r LUU-LU-\u00dc\nFig. 44.\nNach Basler.","page":0},{"file":"pb0186.txt","language":"de","ocr_de":"186\nF. B. Hofmann, Baumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\ndes Beobachters in 2 m Entfernung mittels Kopfhalters fixiert, die Verschiebungen besorgt ein Gehilfe. Einer Verschiebung von 1mm an der Skala entspricht eine im Spalt sichtbare Verschiebung von 0,1 mm. F\u00fcr Beobachtungen aus geringerer Entfernung, bei welchen der Beobachter die Verschiebung selbst vornehmen kann, benutzte Basler einen Apparat, in welchem der Hebel durch eine lange Latte ersetzt und die Mm-Skala in 200 cm von der Achse angebracht war, der also noch me\u00dfbare Verschiebungen von Vso \u2014 Vioo mm gestattete.\nUm den Apparat auch f\u00fcr Beobachtungen im Dunkelraum bei Ausschlu\u00df aller Vergleichsobjekte brauchbar zu machen, wurde der in E sichtbare Teil des Hebels mit einem schwach von hinten her beleuchteten Spalt versehen (Basler257 b). F\u00fcr gr\u00f6\u00dfere Verschiebungen, die insbesondere bei Beobachtungen im indirekten Sehen*) notwendig waren, wurde an diesem Apparate noch eine zweite analoge Schlitzvorrichtung in 14 cm Entfernung von der Achse angebracht.\nBei beiden genannten Autoren wird die Bewegungsgescbwindigkeit nicht genau gemessen. Dies geschah in der Anordnung von Ruppert (siehe oben S. 184), in welcher bei gleich langer Expositionszeit (1\") die Geschwindigkeit des bewegten Punktes und damit die L\u00e4nge seines Weges so lange vergr\u00f6\u00dfert wurde, bis die Bewegung im indirekten Sehen eben merkbar wurde.\nSch\u00e4tzungen \u00fcber die scheinbare Gr\u00f6\u00dfe des Ausschlags bei kleinen Bewegungen sind im indirekten Sehen von S. Exner264) ausgef\u00fchrt worden, der damit auch einen Vergleich zwischen der Sch\u00e4tzung der Bewegungsgr\u00f6\u00dfe im direkten und indirekten Sehen verkn\u00fcpfte. Exner brachte ein Pendel von 1\u20142'' Schwingungsdauer, an dem eine Kerze angebracht war, oder eine H\u00e4ngelampe, mit kleinen Ausschl\u00e4gen (unter 10 cm) zum Schwingen. Der Beobachter blickte abwechselnd nach dem Pendel und nach einem unter 45\u00b0 seitlich gelegenen Punkte und verglich die scheinbare Gr\u00f6\u00dfe der Elongation in beiden F\u00e4llen. Dressier260) gestaltete den Sukzessivvergleich zu einem Simultanvergleich um, indem er w\u00e4hrend direkter Beobachtung des schwingenden Pendels sein Spiegelbild auf der Netzhautperipherie entwarf.\nIn die Medianebene wird ein Planspiegel S in Figur 45 so gehalten, da\u00df sein Band dicht medial vom rechten Auge B des Beobachters steht. Ein Pendel P wird so aufgeh\u00e4ngt, da\u00df es sich unter einem Winkel von 20\u00b0\u201430\u00b0 spiegelt. P' ist sein Spiegelbild. Man l\u00e4\u00dft nun das Pendel kleine Schwingungen senkrecht zur Spiegelebene ausf\u00fchren, beobachtet es direkt und vergleicht seine scheinbare Geschwindigkeit mit der des indirekt gesehenen Spiegelbildes.\nSch\u00e4tzungen \u00fcber die scheinbare Gr\u00f6\u00dfe des Ausschlags bei kleinsten Bewegungen stellte auch Basler (1. c.) mit seinem Apparate an.\nNach anhaltender Betrachtung bewegter Objekte, deren Bilder in gleichm\u00e4\u00dfigem Flu\u00df und in gleicher Richtung \u00fcber die Netzhaut hingleiten, erscheinen ruhende Gegenst\u00e4nde, deren Bilder nachher auf dieselbe Netzhautstelle fallen, in einer der vorher beobachteten entgegengesetzten Bewegung \u2014 negatives Bewegungs-\n*) Bestimmungen der eben merklichen Bewegungsgr\u00f6\u00dfe im indirekten Sehen hat zuerst S. Exner(263), S. 162) mit Hilfe zweier an einer Drahtgabel befestigter Scheibchen ausgef\u00fchrt.\nP'\tP\nFig. 45.","page":0},{"file":"pb0187.txt","language":"de","ocr_de":"Sehen von Bewegungen.\n187\nnachbild (Uferph\u00e4nomen; Beobachtungen im Eisenbahnwagen*)). Von den mannigfachen Experimenten dar\u00fcber, welche sehr reichhaltig bei Szily280) zusammengestellt sind, sind folgende wegen ihrer Technik hervorzuheben: 1. Der Versuch mit der Spirale von Plateau275). Man zeichne auf eine kreisrunde, wei\u00dfe Kartonscheibe einen vom Zentrum ausgehenden spiraligen schwarzen Streifen**), und setze die Scheibe um ihr Zentrum in gleichm\u00e4\u00dfige, nicht zu rasche Drehung. Je nach der Drehungsrichtung erh\u00e4lt man entweder den Eindruck, da\u00df vom Zentrum aus fortw\u00e4hrend schwarze Ringe entstehen und allm\u00e4hlich an Gr\u00f6\u00dfe zunehmend am Rande der Scheibe sich verlieren; oder, hei der entgegengesetzten Drehungsrichtung, da\u00df die Ringe von allen Seiten der Peripherie gegen das Zentrum zu zusammenschrumpfen. Blickt man, nachdem man das Zentrum der Scheibe einige Zeit fest fixiert hat, auf ruhende Gegenst\u00e4nde, so scheinen diese im ersteren Palle in sich zusammenzuschrumpfen, im zweiten sich allseitig zu vergr\u00f6\u00dfern.\nNoch drastischer wird dieser, auf Ausschlu\u00df der Beteiligung von Augenbewegungen gerichtete, Versuch, wenn man nach Dvor\u00e4k261) auf eine gro\u00dfe wei\u00dfe Scheibe mit einer Spirale eine kleinere, konzentrische mit einer entgegengesetzt laufenden Spirale legt, auf diese etwa noch eine dritte, noch kleinere mit der ersten gleichlaufende Spirale und auf das gemeinschaftliche Zentrum aller einen kleinen schwarzen Kreis. \u201eVor der so zusammengesetzten Scheibe m\u00f6gen noch einige schwarze F\u00e4den gespannt sein. W\u00e4hrend nun die Scheibe gedreht wird, kann man das Zentrum ganz scharf fixieren, indem sich jede Blickschwankung sofort durch die hellen Nachbildr\u00e4nder des schwarzen Zentrums und der F\u00e4den verr\u00e4t. Sieht man dann nach einem wei\u00dfen, liniierten Schirme, so erscheint auf demselben das dunkle Nachbild der Scheibe in drei teils schrumpfende, teils schwellende Ringe geteilt, und in diesem Nachbilde ganz fest und ruhig die hellen Nachbilder des Zentrums und der F\u00e4den.\u201c\n2. Nach l\u00e4ngerer Betrachtung einer um ihren Mittelpunkt rotierenden stern- oder strahlenf\u00f6rmigen Figur scheinen ruhende Gegenst\u00e4nde \u2014 auch der Stern selbst nach pl\u00f6tzlichem Anhalten \u2014 sich in entgegengesetzter Richtung zu drehen. S. Exner265) verwendete bei einem unten zu besprechenden Versuche eine wei\u00dfe Pappscheibe, auf welcher 15 schwarze Sektoren von je 5\u00b0 Breite in gleichen Abst\u00e4nden aufgetragen waren, und welche 10 Umdrehungen in der Minute machte. Szily280) hat f\u00fcr alle 'solchen Versuche einen besonderen Drehapparat angegeben, welcher etwa \u00e4hnlich dem Roth eschen Farbenkreisel konstruiert ist, und sowohl rasche als auch sehr langsame Drehungen (mit der Hand) erm\u00f6glicht. F\u00fcr bestimmte Zwecke verwendet er einen Doppeldrehapparat, welcher gestattet, zwei Scheiben nebeneinander mit gleicher Geschwindigkeit rotieren zu lassen.\nSetzt man senkrecht zu einer rotierenden Strahlenscheibe einen Planspiegel und fixiert einen Punkt am unteren Rande desselben, so sieht man\n*) Angaben \u00fcber positive Bewegungsnachbilder nach kurzer Fixation hell beleuchteter, bewegter Objekte (analog den positiven Nachbildern im Lichtsinn) bei Engel-mann262) und Stern(277), S. 349ff.). Yergl. dagegen v. Szilyf283), S. 84; 281)b\n**) Nach Oppel(273), S. 557) w\u00e4hlt man am besten nicht zu gro\u00dfe Kontraste, sondern macht die Spirale hell graugelb, den Grund m\u00e4\u00dfig dunkelgrau.","page":0},{"file":"pb0188.txt","language":"de","ocr_de":"188\tF. B. Hofmann, Baumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nzwei nebeneinander in entgegengesetzter Richtung mit gleicher Geschwindigkeit sich drehende Scheiben und die entsprechenden Nachbilder (Hoppe270)).\nBewegungsnachbilder lassen sich auch erzeugen durch gleichm\u00e4\u00dfiges Hingleiten des Blicks \u00fcber ruhende Gegenst\u00e4nde. A. v. Szily(280), S. 105ff.) und Kinoshita271a) haben daf\u00fcr Versuchsanordnungen angegeben.\nZum Studium der binokularen Beziehungen der Bewegungsnachbilder setzte Exner265) w\u00e4hrend der Betrachtung der unter 2 beschriebenen Figur vor das eine Auge ein Reversionsprisma, durch welches die Bewegungsrichtung umgekehrt wurde. Wettstreit zwischen verschiedenen Richtungen im Nachbilde erzielte er ferner durch Beobachtung einer mit liniiertem Papier \u00fcberzogenen Kymographiontrommel (siehe oben die Anordnungen von Fleischl und Aubert), w\u00e4hrend vor ein Auge ein Reversionsprisma so vorgehalten wurde, da\u00df ihm die in Wirklichkeit von links nach rechts fortschreitenden Linien als von unten nach oben bewegt erschienen und die Bilder beider Augen, soweit es ging, zur Deckung gebracht wurden.\nDie relative Bewegungsgeschwindigkeit eines Bewegungsnachbildes im Vergleich zu einem anderen bestimmten Borschke und Hescheles 258) mit folgender Anordnung.\nBach Exner liefern zwei unter rechtem Winkel sich kreuzende Liniensysteme, die sich beide mit gleicher Geschwindigkeit senkrecht auf die Richtung der Linien durch das Gesichtsfeld bewegen, ein Nachbild, dessen Bewegungsrichtung diagonal, unter 45\u00b0 gegen die Bewegungsrichtungen der beiden Vorbilder geneigt liegt. Wenn nun eines von den Vorbildern ein rascheres Bewegungsnachbild erzeugt, als das andere, so mu\u00dfte die Bewegungsrichtung des Doppelnachbildes unter einem von 45\u00b0 abweichenden Winkel zur Bewegungsrichtung der Vorbilder liegen. Zur Erzeugung der Bewegungsnachbilder dienten zwei senkrecht zueinander stehende Stabsysteme, bestehend aus Stricknadeln, welche nach Art einer Leiter mit ihren Enden an B\u00e4ndern ohne Ende befestigt waren, und um je zwei senkrecht, bezw. wagrecht gestellte Walzen liefen. Die beiden Stabsysteme lagen dicht hintereinander; ihre Geschwindigkeit lie\u00df sich, die eine unabh\u00e4ngig von der anderen, mit Hilfe von Kegel\u00fcbersetzungen beliebig variieren. Der Antrieb erfolgt durch einen Elektromotor. Die Anordnung war verdeckt durch einen Schirm mit kreisrundem Beobachtungsausschnitt, innerhalb dessen ein Fixationspunkt angebracht war. Die mattschwarzen St\u00e4be hoben sich von einem mattwei\u00dfen Hintergr\u00fcnde (einer von der Seite her beleuchteten Papierfl\u00e4che) deutlich ab.\n\u00dcber die Grenzen der Verwendbarkeit dieser Methode vergleiche man Szily280), ferner Br\u00fccke und Cords259), welche ihrerseits eine Methode zur angen\u00e4herten direkten Messung der Geschwindigkeit des Bewegungsnachbildes in der Weise ausarbeiteten, da\u00df sie dasselbe auf einen in entgegengesetzter Richtung sich bewegenden Grund projizierten. Die Versuchsanordnung ist aus Figur 46 leicht verst\u00e4ndlich.\nA Ai und BBt sind je 2 Kymographiontrommeln mit den Heringschen Schleifen a und b, K und Kt, Schirme mit Beobachtungsausschnitten. Sp ist ein um D drehbarer Spiegel, der w\u00e4hrend der Beobachtung des Vorbildes a zur\u00fcckgeschlagen ist (gestrichelte Stellung). Bach Ablauf der Fixationszeit des Vorbildes wurde der Spiegel von einem Gehilfen rasch an den Anschlag C gedreht und so dem Beobachter der \u201eBachbildgrund\u201c b blaues Millimeterpapier eignete sich am besten) sichtbar gemacht.*)\n*) W\u00e4hrend der Drucklegung dieses Beitrags ver\u00f6ffentlichte Basler (Pfl\u00fcgers Arch. 128, S. 145) eine andere Methode, die darin besteht, da\u00df er die Geschwindigkeit des Bewegungsnachbildes mit der Hand nachahmte und die Handbewegung graphisch verzeichnete.","page":0},{"file":"pb0189.txt","language":"de","ocr_de":"Sehen von Bewegungen.\n189\n4 B, \\\t/\tr\n[ \u00b0 )\t\n\u00abSt*\nBestimmungen der Dauer des Bewegungsnachbildes unter verschiedenen Bedingungen siehe bei Kinoshita271b). Experimente \u00fcber die Scheinbewegung ruhender Gegenst\u00e4nde in der N\u00e4he bewegter (die Grundtatsachen siebe bei Hering R. S. 557ff.) r\u00fchren von Bourdon(2), S. 199) her. Er brachte in einer Horizontalen nebeneinander einen festen und einen in horizontaler Richtungmit beliebiger Geschwindigkeit beweglichen Leuchtpunkt an. Der letztere war mittels der oben S. 184 beschriebenen Ky-m ograpbioneinricbtung erzeugt. Es wurde verglichen, welcher von\nbeiden Punkten, bei auf-\t/\t</'\nmerksamer Fixation des\t^\neinen oder anderen, und bei verschiedener Geschwindigkeit der Bewegung als ruhend, welcher als bewegt erschien.\nEine andere Anordnung \u00a9 bei Mach(272), S. 104).\nDie Bedingungen f\u00fcr das Auftreten autokinetischer Empfindungen (des Punktschwankens, vergl. Zoth8), S. 374) pr\u00fcfte Exner 266) in der Weise, da\u00df er im Dunkelzimmer einen leuchtenden Punkt von variabler Helligkeit (ein kleines St\u00fcck des Kohlenfadens einer schwach leuchtenden in ein K\u00e4stchen eingeschlossenen Gl\u00fchlampe, welches durch eine kleine L\u00fccke des K\u00e4stchens sichtbar war) entweder bei Ausschlu\u00df aller sonstigen Objekte, oder bei Gegenwart anderer Lichtpunkte oder gr\u00f6\u00dferer schwach leuchtender Fl\u00e4chen fixierte.\nDie Plateau-Z\u00f6llner sehe T\u00e4uschung am Anorthoskop (vergl. Helmholtz O. S. 749; Hering R. S. 559ff; Zoth8) S. 373) wurde von Gertz269) und Stewart278) genauer studiert.\n\u00a9\nD\nBig. 46.\nNach v. Br\u00fccke und Cords.\nVI. Untersuchung der Augenbewegungen*).\nA. Bestimmung des Drehpunktes des Auges.\nDie \u00e4lteren Methoden zum Nachweis eines festen Drehpunktes des Auges \u00fcberhaupt und zur Bestimmung seiner Lage im Bulbus (Donders301), S. 156:\n*) \u00dcber das Sehen w\u00e4hrend der Ausf\u00fchrung von Augenbewegungen vergleiche man: Mach(272), S. 96) \u00fcber die sogen, falsche Nachbildlokalisation, woran sich eine Anzahl von Abhandlungen in den ersten drei B\u00e4nden der Z. f. Psychol, anschlie\u00dfen; ferner Dodge297) und eine mir nicht zug\u00e4ngliche Abhandlung von H\u00e7lt322), die ich nach dem Referat (Z. f. Psychol. Bd. 35, S. 69) zitiere.","page":0},{"file":"pb0190.txt","language":"de","ocr_de":"190\tF. B. Hofmann, Kaumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nJ. J. M\u00fcller334); Volkmann346); Woinow349); Berlin289); Wei\u00df 347)) sind von Hering (R. S. 456ff.) zusammengestellt und ausf\u00fchrlich kritisiert worden. Ebenda finden sich auch die \u00e4lteren Methoden zur Messung des Vortretens des Bulbus aus der Orbita beim energischen Offnen der Lidspalte.\nSeither hat Koster327) die Frage nach dem Drehpunkte des Auges nochmals auf folgende Weise untersucht: Es sei in Figur 47 sba die Lage der Hauptvisierlinie in der Prim\u00e4rstellung, ikl die zugeh\u00f6rige Lage des Bulbus, gh gebe die Achse des Hornhautellipsoides an. Bewegt man nun den Bulbus so, da\u00df die Hauptvisierlinie nacheinander in einer Ebene in zwei symmetrische Sekund\u00e4rstellungen sx b/ a/ und s2 b2\" a2' gebracht wird, von denen die eine um den Winkel a nach rechts, die andere um den gleichen\nWinkel a nach links von der Prim\u00e4rstel-lung abweicht, so kann man die Lage des Drehpunktes im Auge ohne jede spezielle Voraussetzung (wie etwa die, da\u00df er sich auf der Hauptvisierliniebefinde) berechnen. Er liege z.B. recht exzentrisch in m, so erhalten wir seine Lage, wenn wir die Visierlinie as ins Auge hinein verl\u00e4ngern und von m das Lot mp auf diese Verl\u00e4ngerung f\u00e4llen, aus den Strecken Mp und pm. Um diese zu bestimmen, ging Koster folgenderma\u00dfen vor. In der Visierlinie s a befinden sich auf einem um M drehbaren St\u00e4bchen die beiden Merkzeichen a undb. Wird das eine davon fixiert, so f\u00e4llt sein scharfes Bild in die Mitte des Zerstreuungskreises des anderen hinein. Nun dreht man zun\u00e4chst das St\u00e4bchen mit den Merkzeichen inMum den Winkel a bis zur Stellung M a1b1 und verschiebt sodann das St\u00e4bchen parallel mit sich selbst so weit nach au\u00dfen, bis die beiden Merkzeichen dem Auge bei der Fixation wieder gerade hintereinander erscheinen. Die Hauptvisierlinie hat dann die Lage Sj b/ a/, das Auge liegt","page":0},{"file":"pb0191.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung1 der Augenbewegungen.\n191\nin ij k4 Man mi\u00dft nun den Betrag der Parallelverschiebung, die Strecke Mc, bringt dann das St\u00e4beben wieder nach Mbj ^ zur\u00fcck und drebt es daraufhin M in die Lage Mb2 a2, welche wieder um den Winkel a von Mb a abweiebt. Dann verschiebt man das St\u00e4bchen wieder parallel mit sieb selbst nach der Seite, bis die Merkzeichen in einer Geraden hintereinander erscheinen, und mi\u00dft die Verschiebung Md; i2 k212 gibt die entsprechende Stellung des Bulbus und a2' b2\" s2 die zugeh\u00f6rige Richtung der Hauptvisierlinie an. Nun ist man im Besitz der zur Bestimmung der Unbekannten M p und pm erforderlichen Daten.\nEs ist <\u00a3 M n c == < M o d = < a, der gemessen wurde. Da sich m in gleichem Abstand von den drei Lagen der Hauptvisierlinie befindet, sind die Lote mp, mq und mr gleich, und ist mn die Halbierungslinie des Winkels pnq, mo die Halbierungslinie des Winkels rop: Daraus folgt\no p = n p.\nAus Mp = Mn + np folgt ferner\n2 Mp = Mn + Mo.\nMc , ,, Md und Mo=---------,\nNun ist Mn\nfolglich 2 Mp\nMp\nsin \u00ab\nM c + M d sin a\nMc + Md\noder\n2 sin a\nDie Unbekannte mp berechnet man aus dem Dreieck nmp.\n<nmp = <nmq und aus <pmq = <Mnc = <\u00ab folgt\n(11-\nAus\n<\nnmp =\na\n2\nund\np m =\nnp\nDa ferner np = y ^\nMo\u2014Mn Md\u2014Mc\n2\nso folgt : p m\nM d \u2014 M c\n\u201e\t.\t, a\n2 sin a tg\n2 sin a\n(siehe oben!),\n. (2).\nBestimmt man auf diese Weise Mp und pm f\u00fcr mehrere Werte von a zun\u00e4chst in der horizontalen, sodann in der vertikalen Blickebene, so ergibt sich daraus, ob die Lage der Drehungsachse im Auge f\u00fcr jede Blickebene konstant bleibt, bezw. weiter ob es einen gemeinschaftlichen Schnittpunkt der Drehungsachsen f\u00fcr verschiedene Blickebenen, einen allgemeinen Drehpunkt, mit konstanter Lage im Bulbus gibt.\nZur Ausf\u00fchrung dieser Bestimmungen lie\u00df Koster einen Apparat von Kagenaar (Utrecht) herstellen. Mit demselben Apparate ermittelte er auch die Verschiebungen des Bulbus in der Gesichtslinie, indem er dem Auge entlang der Gesichtslinie ein zu derselben senkrechtes Metallst\u00e4bchen von 1 mm Dicke soweit n\u00e4herte, bis die Entfernung des St\u00e4bchens von der Kornea gleich der Dicke des St\u00e4bchens war und dann die Lage des St\u00e4bchens ablas.\nDas Hervortreten des Bulbus aus der Orbita bei willk\u00fcrlicher Erweiterung der Lidspalte u. s. f. verzeichnete Tuyl345) graphisch mit einem Schreibhebel, welcher durch Vermittlung von gestielten Kappen verschiedener Gr\u00f6\u00dfe (in anderen Versuchen mit einer","page":0},{"file":"pb0192.txt","language":"de","ocr_de":"192\tF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nGabel) auf der kokainisierten Kornea aufrubte. Ludwig330) machte photographische Aufnahmen von der Seite her.\nB. Bestimmung der Prim\u00e4rstellung und der Netzhautorientierung bei Augenbewegungen. Parallele Rollung der Augen.\nNach dem Listingschen Schema der Augenbewegungen, welches allerdings die wirklichen Verh\u00e4ltnisse nur angen\u00e4hert wiedergibt, gibt es eine ganz bestimmte Lage des Bulbus in der Orbita, und demgem\u00e4\u00df auch eine ganz bestimmte Stellung der Gesichtslinie relativ zu den drei Hauptebenen des Kopfes, aus welcher heraus der Bulbus, wenn die Gesichtslinie eine beliebige ebene Bahn beschreibt, eine einfache Drehung um eine feste Achse ausf\u00fchrt, ohne gleichzeitige Rollung um die Gesichtslinie. Diese eine Lage des Bulbus, bezw. der Gesichtslinie nennt man die Prim\u00e4rstellung. Hat man bei horizontal liegender Blickebene (und parallel gestellten Gesichtslinien) dem Kopf diejenige Haltung gegeben, bei welcher sich die Gesichtslinien in der Prim\u00e4rstellung befinden, so nimmt auch der Kopf die Prim\u00e4rstellung ein.\nDie Methoden zur Aufsuchung der Prim\u00e4rstellung der Augen sind dieselben, welche auch zum Nachweis des Listingschen Gesetzes*) benutzt werden. Sie sind ausf\u00fchrlich und genau bei Helmholtz (O. S. 657) und Hering (R. S. 471 ff.) unter Ber\u00fccksichtigung ihrer geschichtlichen Entwicklung dargestellt. Ich kann mich daher hier darauf beschr\u00e4nken, unter fortw\u00e4hrender Bezugnahme auf diese Darstellungen kurz den Weg zu skizzieren, den man einzuschlagen hat, wenn man:\na)\tdie Prim\u00e4rstellung der Augen und des Kopfes f\u00fcr sp\u00e4tere Versuche bestimmen will, oder wenn man\nb)\tdie Abweichungen vom Listingschen Gesetze genauer studieren will.\na) Das Aufsuchen der Prim\u00e4rstellung der Augen und des Kopfes\nerfolgt mit Hilfe der Nachbildmethode nach einem von Helmholtz311) angegebenen Prinzip. Auf einer m\u00f6glichst gro\u00dfen und entfernten einfarbigen Wand werden im Kreuz ein horizontales und ein vertikales etwa D/2 cm breites, gut abstechendes, z. B. rotes Band ausgespannt. Auf der Mitte der Durchkreuzungsstelle wird als Fixationspunkt eine schwarze Marke angebracht. \u201eParallel dem vertikalen Bande sind rechts und links, parallel dem horizontalen Bande oben und unten in regelm\u00e4\u00dfigem Abstande schwarze Schn\u00fcre \u00fcber die Wand gespannt, so da\u00df dieselben ein rechtwinkliges Gitter bilden\u201c.**) Vor diese Wand setzt oder stellt sich der Beobachter so hin, da\u00df sich die Kreuzungsstelle der B\u00e4nder in gleicher H\u00f6he mit den Augen und ungef\u00e4hr in der Medianebene des Kopfes befindet. Der Kopf wird in aufrechter Stellung, das Gesicht parallel zur Wand, durch einen Kopfhalter fixiert. Hierauf erzeugt man sich durch anhaltende Fixation der schwarzen Marke in einem Auge ein dauerhaftes Nachbild der B\u00e4nder und l\u00e4\u00dft dann, ohne den Kopf zu verr\u00fccken, den Blick dieses Auges (w\u00e4hrend das andere geschlossen ist) langsam dem horizontalen Bande entlang nach rechts oder\n*) Zur Veranschaulichung des Listingschen Gesetzes sind Modelle angegeben worden von Donders302), Hermann315), Browning202), Basler288). Vergl. auch die Modelle von 0. Fischer im Katalog von Zimmermann (Leipzig).\n**) Anordnung nach Hering. Helmholtz kontrollierte die Lage der Nachbilder an den vertikalen und horizontalen Konturen eines hellen Tapetenmusters.","page":0},{"file":"pb0193.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der Augenbewegungen.\n193\nlinks gehen. \u201eDabei wandert das Nachbild des roten Vertikalbandes als ein gr\u00fcner Strich \u00fcber die Wand, und erscheint immer parallel zu den schwarzen Vertikalschn\u00fcren, falls das Auge sich w\u00e4hrend der Fixierung der Marke wirklich in der Prim\u00e4rstellung befunden hat\u201c. Das Nachbild des horizontalen Bandes f\u00e4llt in diesem Falle stets mit dem Bande zusammen. Frischt man dann das Nachbild durch Fixation der Marke wieder auf, und l\u00e4\u00dft nun den Blick auf dem vertikalen Bande auf- und abgleiten, so erscheint das mitwandernde Nachbild des horizontalen Bandes immer parallel den horizontalen Schn\u00fcren, falls die Anfangsstellung die Prim\u00e4rstellung war. War dies nicht der Fall, \u201eso bleibt bei Rechts- und Linkswendung des Blickes das Nachbild des vertikalen Bandes nicht parallel zu den vertikalen Schn\u00fcren und das des horizontalen Bandes erscheint als ein das rote Band im jeweiligen Fixationspunkte unter sehr spitzem Winkel schneidender gr\u00fcner Strich; diesenfalls mu\u00df man den Kopf etwas vor- oder zur\u00fcckneigen, bis man die richtige Stellung gefunden. Ist dies geschehen, und man l\u00e4\u00dft nun den Blick am vertikalen Bande hinauf- oder heruntergehen, und es erscheint jetzt das Nachbild des horizontalen Bandes nicht parallel mit den horizontalen Schn\u00fcren und wird das des vertikalen als ein gegen dasselbe etwas verdrehter gr\u00fcner Strich gesehen, so mu\u00df man den Kopf ein wenig nach rechts oder links um seine vertikale Achse drehen, bis die richtige Stellung gefunden ist. Gelingt endlich der Versuch nach beiden Richtungen, so ist die Gesichtslinie in der Prim\u00e4rstellung\u201c. Darauf wiederholt man denVersuch mit\ndem anderen Auge, und er wird, wenn der Kopf eine gerade Haltung hat, und wenn die Wand nicht zu nahe ist, so da\u00df man die geringe Konvergenz der Gesichtslinien vernachl\u00e4ssigen kann, sogleich auch mit diesem Auge gelingen. Da sich \u00fcberdies die Fixationsmarke in Augenh\u00f6he befindet, die Blicklinien also in der Horizontale liegen, so hat man zugleich auch die Prim\u00e4r Stellung des Kopfes bestimmt.\nUm nun Kopf und Augen in einem folgenden Versuche leicht und sicher wieder in ihre Prim\u00e4rstellung bringen zu k\u00f6nnen, nimmt man w\u00e4hrend ihrer Bestimmung ein nach Hering kombiniertes Helmholtz-Bertholdsch.es Visierzeichen (Helmholtz, O. S. 657; Berthold67), S. 115) in den Mund, welches nach einem von Herrn Geheimr. Hering zur Verf\u00fcgung gestellten Photogramm in Figur 48 skizziert ist. An dem Bei\u00dfbrettchen A, dessen Stiel B nat\u00fcrlich je nach der gew\u00fcnschten Befestigung verschieden gestaltet sein kann, ist ein Metall transporteur C angebracht, an dessen Teilung ein Pendel p spielt, welcher die der Prim\u00e4rstellung des Kopfes entsprechende Neigung des Bei\u00df-\nFig. 48.\nTigerstedt, Handb. d. pkys. Methodik III, 2.\n13","page":0},{"file":"pb0194.txt","language":"de","ocr_de":"194\tF. B. Hofmann, Kaumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nbrettehens wiederzufinden gestattet. Das Helmboltzsche Visierzeicben, ein trapezf\u00f6rmiger, im Schlitze eines nach der H\u00f6he verstellbaren Metallstabes D verschieblicher Kartonstreifen E, wird so zurechtgeschnitten und verschoben, da\u00df beim Visieren nach der Fixationsmarke in der Prim\u00e4rstellung der Augen die Ecke a in der Visierlinie des linken, die Ecke b in der Visierlinie des rechten Auges liegt. Nat\u00fcrlich kann man sich des Bei\u00dfbrettchens, das man in einem Halter um eine horizontalfrontale Achse drehbar befestigt, schon zur Fixation des Kopfes w\u00e4hrend der Aufsuchung der Prim\u00e4rstellung bedienen. Man sucht, wie oben, die Prim\u00e4rstellung auf, und liest dann die Neigung ab und stellt den Kartonstreifen richtig ein. Man hat nur darauf zu achten, da\u00df sich die Augen bei der Vor- und R\u00fcckw\u00e4rtsneigung des Kopfes nicht wesentlich aus der Horizontalebene der Fixationsmarke entfernen.\nb) Das Studium der Abweichungen vom Listingschen Gesetze.\nDie im vorigen beschriebene Methode des Aufsuchens der Prim\u00e4rstellung ist nicht sehr genau. Sowie aber die Methodik verfeinert wird, kommen auch die Abweichungen vom Listingschen Gesetz zum Vorschein. Hering(312), S. 80) fand dann f\u00fcr seine beiden Augen \u00fcberhaupt keine einheitliche Prim\u00e4rstellung mehr, sondern es lie\u00df sich blo\u00df jene Stellung bestimmen, welche der nach dem Listingschen Gesetze geforderten Prim\u00e4rstellung am besten entsprach. F\u00fcr solche genaue Untersuchungen ist erforderlich eine sorgf\u00e4ltige Fixation des Kopfes, welche die M\u00f6glichkeit bietet, den Kopf um eine durch die Drehpunkte beider Augen gehende Achse nach vorn und hinten zu neigen (vergl. den Kopfhalter von Hering, unten S. 196); ferner eine Anordnung, welche eine sch\u00e4rfere Bestimmung der Lage der Nachbilder gestattet. Solche Anordnungen, welche insbesondere auch zur Bestimmung der, der Prim\u00e4r Stellung am n\u00e4chsten kommenden Augenstellung bei Myopen verwendet werden k\u00f6nnen, sind von Helmholtz (O. S.659) und Hering(312), S. 74ff.; R. S. 477) angegeben worden, auf deren genauere Beschreibung hier hingewiesen werden mag.\nEine objektive Methode, welche eine ziemlich genaue Bestimmung der Orientierung jedes Einzel auges f\u00fcr sich gestatten soll, hat in neuester Zeit Barnes287) angegeben.*) Der Apparat, den er verwendete, und den er \u201eTorsiometer\u201c nannte, bestand aus einem eisernen Halbkreis von 1 m Durchmesser, in dessen Zentrum das Auge des Untersuchten gebracht wird. Dies geschieht in der Weise, da\u00df an einem zwischen den beiden Enden des Halbkreises ausgespannten Faden das Zentrum desselben mit Tinte markiert wird. Dann stellt man das Auge so ein, da\u00df der Tintenpunkt unmittelbar vor dem Zentrum der Pupille liegt. Der Kopf des Untersuchten wird sodann gut fixiert und der Faden beseitigt. Am eisernen Halbkreise ist ein kleines Fernrohr angeschraubt, dessen Okular mit einem feinen Faden und mit einem Zeiger versehen ist, welcher an einer Gradteilung die Einstellung des Fadens angibt. Das Fernrohr wird zun\u00e4chst in der Mitte des in Grade geteilten Halbkreises gerade vor dem Auge des Untersuchten befestigt, auf die Iris der Versuchsperson scharf eingestellt, der Faden im Okular mit\n*) Historisch stellt sich die Methode von Barnes als Fortf\u00fchrung eines schon von Wundt(254), S. 175ff.) f\u00fcr andere Zwecke verwendeten Versuchsplanes dar.","page":0},{"file":"pb0195.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung- der Augenbewegungen.\n195\neinem der feinen radi\u00e4ren Striche der Iris zur Koinzidenz gebracht und die Lage des Fadens an der Okulargradteilung abgelesen. Dann wird das Fernrohr am Halbkreis um einige Grade nach der Seite ger\u00fcckt, der Untersuchte macht eine ebensogro\u00dfe Seitenwendung des Blicks, und man dreht nun das Okular so lange, bis der Faden wieder mit demselben Radi\u00e4rstrich der Iris zusammenf\u00e4llt wie vorher. Aus der Differenz der Ablesungen ergibt sich der Unterschied in der Orientierung des Auges. Barnes betont, man m\u00fcsse durch Fixierenlassen eines \u201eunendlich fernen\u201c Punktes daf\u00fcr Sorge tragen, da\u00df die Gesichtslinien des Untersuchten immer parallel stehen, gibt aber nicht an, wie er dies speziell ausgef\u00fchrt hat. Nach den Zahlen, die Barnes anf\u00fchrt, d\u00fcrften die Fehlergrenzen bei seiner Methode nicht wesentlich von der verfeinerten Nachbildmethode von Helmholtz und Hering (siehe die vorige Seite) verschieden sein. Die von Fick306) verwendete Methode, die Grenze des blinden Flecks zu bestimmen, steht den besprochenen, jedenfalls der Nachbildmethode, an Genauigkeit nach.\nAm allergenauesten werden die Abweichungen der Augenbewegungen vom Listingschen Gesetz nach der Substitutionsmethode ermittelt, allerdings nur insoweit, als es sich dabei um die Differenzen in der Orientierung beider Netzh\u00e4ute handelt. Bez\u00fcglich der zahlreichen Anordnungen, welche f\u00fcr diese Untersuchungen angegeben worden sind, verweise ich wiederum auf Helmholtz (O. S. 662ff), und Hering (R. S. 480ff.) und f\u00fchre nur die sehr vielseitig verwendbare Anordnung von Hering(312), S. 85) an.\nAuf einem horizontalen, ebenen Tische ist die oben S. 138 beschriebene Tafel, auf der Vorderseite mit grauem Papier \u00fcberspannt, vertikal aufgestellt. Statt der dort benutzten Fadeneinrichtungen sind aber, um die Bestimmungen noch sch\u00e4rfer zu gestalten, zwei lange, 15 mm breite Messingstreifen, um eine dem Drehpunkte jedes Auges gerade gegen\u00fcberliegende Achse drehbar, angebracht. \u201eDer eine Messingstreifen reicht nach unten, der andere nach oben bis an den Eand der Tafel undttr\u00e4gt dort einen Nonius, welcher an einem graduierten Kreisbogen gleitet, so da\u00df man die Abweichung des Streifens von der vertikalen Lage auf Minuten ablesen kann. Nach der anderen Seite reicht jeder Streifen weniger weit, um nicht durch zu gro\u00dfe L\u00e4nge die st\u00e4rkere Verdrehung der Streifen gegeneinander zu hindern. Auf der vorderen Seite sind beide Streifen mit demselben grauen Papier \u00fcberzogen, wie die Tafel; ihre beiden Drehpunkte sind mit Tinte deutlich markiert. Der eine Streifen ist durch ein wei\u00dfes Eo\u00dfhaar genau l\u00e4ngs halbiert, der andere tr\u00e4gt zwei schwarze parallel gespannte Eo\u00dfhaare, welche, das eine um 1 mm nach links, das andere um 1 mm nach rechts vom Drehpunkte des Streifens abweichen.\u201c Wenn die beiden Drehpunkte der Streifen binokular verschmelzen, so erscheint das wei\u00dfe Eo\u00dfhaar innerhalb der beiden schwarzen, und man kann aus der Stellung, welche man bei irgend einer Lage der Gesichtslinie den beiden Messingstreifen geben mu\u00df, damit die Eo\u00dfhaare einander parallel erscheinen, erkennen, welche Lage die korrespondierenden Netzhautmeridiane zueinander haben.\nUm nun zun\u00e4chst die Untersuchung bei parallel geradeaus gestellten Gesichtslinien, aber verschiedener Neigung der Blickebene ausf\u00fchren zu k\u00f6nnen, wird vor der Tafel ein von Hering angegebener Kopfhalter angebracht, welcher eine Vor- und E\u00fcckw\u00e4rtsneigung des Kopfes um eine durch die Drehpunkte beider Augen ziehende Achse gestattet. Seine Konstruktion ergibt sich aus Figur 49, welche ihn im wesentlichen nach dem Katalog von Spindler u. Hoyer in G\u00f6ttingen zeigt. Ein Bei\u00dfbrettchen A ist an der Querstange B und diese an zwei winklig gebogenen Messingstangen D und D' derart befestigt, da\u00df bei angezogenen Schrauben C C' und EE' alle diese St\u00fccke gemeinsam um die Achse FG drehbar sind. Mittels der Schrauben und Gegenschrauben CC' kann das Querst\u00fcck B nach vor- und r\u00fcckw\u00e4rts bewegt, mittels EE' kann der Vertikalabstand von B und der Drehungsachse variiert werden. Man hat nun die Auf-\n13*","page":0},{"file":"pb0196.txt","language":"de","ocr_de":"196\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\ng\u00e4be, den in A eingebissenen Kopf so einzustellen, da\u00df die Achse FG durch die Drehpunkte beider Augen geht. Um dies zu bewerkstelligen, stellt man vor dem am Brettchen fixierten Kopf einen vertikalen frontalen Spiegel auf, und gerade vor jedes Auge ein frontales Fadenkreuz mit vertikalem und horizontalem Schenkel. Deckt sich f\u00fcr jedes Auge das Fadenkreuz mit seinem Spiegelbilde (man richte es so ein, da\u00df beide gleichzeitig ziemlich scharf gesehen werden k\u00f6nnen), so stehen die Gesichtslinien senkrecht auf der Spiegel ebene. \u201eDreht man nun, w\u00e4hrend man den Mittelpunkt des F aden-kreuzes fixiert, den Kopf im Kopfhalter nach vorn oder hinten, und bleibt dabei die Deckung zwischen Fadenkreuz und Spiegelbild erhalten, so dreht sich der Kopf um die durch beide Drehpunkte der Augen gehende Achse.\u201c Genau wird dies nicht zu erreichen sein, man suche die Stellung, bei welcher die Yerschiebung des Spiegelbildes auf ein Minimum gebracht wird. Eine andere Justierungsvorschrift bei Don der s(303), S. 111), der auch den Kopfhalter etwas modifiziert hat. Der Kopfhalter wird sodann am Tisch vor der Tafel so aufgestellt, da\u00df sich jedes Auge gerade vor dem Drehpunkte des zugeh\u00f6rigen Messingstreifens befindet (Kontrolle, wie oben S. 138 angegeben). Die\nNeigung der Blickebene wird an der Gradteilung des Kopfhalters, an welcher der Zeiger Z spielt, abgelesen.\nDie Versuchsanordnung gestattet weiterhin bei jeder Neigung der Blickebene eine Untersuchung bei Seitenwendung der parallel gestellten Gesichtslinien. Zu diesem Behufe verschiebt man die Tafel um einen abgemessenen Betrag nach der Seite. Um dies rasch bewerkstelligen zu k\u00f6nnen, markierte Hering auf dem Tische die beiden Punkte 1 und r, welche senkrecht unter den Drehpunkten der Augen lagen, und zog von jedem aus eine Linie geradeaus nach vorn, welche die Tafel senkrecht traf. Au\u00dfer dieser Linie strahlen von 1 und r radienf\u00f6rmig weitere Linien aus, welche voneinander um je 5\u00b0 abweichen. Die von 1 ausgehenden sind rot, die anderen schwarz gezeichnet, die Abweichung von der sagittalen Richtung ist in Graden an jeder angeschrieben. Au\u00dferdem sind \u00fcber den Tisch in Abst\u00e4nden von je 1 cm frontale Querstriche gezogen (Zeichnung bei Hering, R. S. 483). Am unteren Rande der Tafel befinden sich zwei kleine Zeiger, welche bei der Mittelstellung der Tafel auf die beiden sagittalen, von 1 und r ausgehenden Linien eingestellt sind. Schiebt man die Tafel entlang einer Querlinie nach der Seite, bis die Zeiger auf zwei Radien eingestellt sind, welche etwa um 10u von der sagittalen Richtung abweichen, und richtet nun die Gesichtslinien wieder auf die Drehpunkte der beiden Messingstreifen, so entspricht das einer parallelen Seitenwendung der Gesichtslinien um 10 \u00b0.\nEndlich konnte Hering mit derselben Einrichtung auch Studien \u00fcber die Stellung der Augen bei Konvergenz der Gesichtslinien ausf\u00fchren, indem er die beiden Messingstreifen einander n\u00e4herte, so da\u00df sie um weniger als die Augendistanz voneinander abstanden, und nun entweder die Gesichtslinie jedes Auges auf den Drehpunkt des zugeh\u00f6rigen Messingstreifens einstellte, oder aber f\u00fcr st\u00e4rkere Konvergenzen, die Gesichtslinien vor der Tafel kreuzte, so da\u00df die des linken Auges auf den Drehpunkt des rechten, die des rechten Auges auf den Drehpunkt des linken Streifens eingestellt war. Der Konvergenzgrad wurde mit Hilfe der Teilung auf dem Tische bestimmt, indem Marken, welche senkrecht unter den Drehpunkten der Streifen am Rande der Tafel angebracht waren, auf die oben beschriebenen Radiallinien eingestellt wurden, welche die seitliche Abweichung der Gesichtslinie von der sagittalen Richtung in Graden angaben.\nFig. 49.\nVergl. den Katalog vonSpindleru.Hoyer(G \u00f6ttingen).","page":0},{"file":"pb0197.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der Augenbewegungen.\n197\nSehr bequem kann ferner die Untersuchung der Netzhautorientierung bei den verschiedenen Richtungen der Blicklinie mit einem von Donders303) angegebenen Apparat, dem Isoskop, ausgef\u00fchrt werden, bez\u00fcglich dessen auf die Originalarbeit verwiesen werden mu\u00df. Das Prinzip des Apparates, das in wesentlichen Punkten mit der im vorigen beschriebenen Anordnung \u00fcbereinstimmt, findet man auch bei Hering (R. S. 499). Eine der oben S. 139 beschriebenen \u00e4hnliche Anordnung \u2014 zwei aus je einem rechten Winkel mit horizontalem und vertikalem Schenkel bestehende Halbbilder, welche sich im binokularen Sammelbilde zu einem Kreuz vereinigen \u2014 in Kombination mit dem Heringschen Kopf halter beschriebDonders(304),S.395) alsHoropteroskop. Mit diesem Apparate wird f\u00fcr verschiedene Konvergenzgrade bestimmt, bei welcher Neigung der Blickebene die Quer arme des Kreuzes genau horizontal erscheinen.\nMit Ausnahme der Substitutionsmethode eignen sich alle eben aufgez\u00e4hlten Methoden auch zum Nachweis bezw. zur Messung paralleler Rollungen der Augen um die Gesichtslinie, wie sie insbesondere bei seitlicher Kopfneigung auftreten. Bei den Versuchsanordnungen, welche speziell hierf\u00fcr ausgearbeitet worden sind, mu\u00dften nat\u00fcrlich \u00c4nderungen derBlickrichtung, welche nach dem Vorigen an sich mit Rollungen verbunden sein k\u00f6nnen, vermieden werden.\n1. Die Nachbildmethode ist f\u00fcr den vorliegenden Zweck insbesondere durch Donders 304) und seine Sch\u00fcler Skrebitz-ky341) und Mulder332) modifiziert worden. Mulder fixierte den Kopf in einem Halter, der eine me\u00dfbare seitliche Neigung desselben um eine sagittale Achse gestattete, welche senkrecht auf der Mitte der Grundlinie der Augen stand. Kopf und Augen wurden zun\u00e4chst in die Prim\u00e4rstellung gebracht und der Apparat so justiert, da\u00df die Drehungsachse genau horizontal und sagittal lag. Zur Beobachtung der Nachbilder war in 6 m Entfernung vom Beobachter ein wei\u00dfer Schirm von 1,5 m Durchmesser vertikal aufgestellt, in welchen ein horizontaler, 1 cm breiter und 70 cm langer Spalt eingeschnitten war. Hinter dem Spalte brannte eine Reihe von Gasflammen. Durch Fixation der Mitte des Spaltes wurde hei aufrechtem Kopf ein Nachbild dieses Lichtstreifens erzeugt. Dann wurde die Gaszufuhr zu den Flammen auf ein Minimum abgestellt, und der Kopf so weit nach der Seite geneigt, bis das Nachbild der Lichtlinie dauernd einer schon vorher schr\u00e4g auf den Schirm gespannten Schnur parallel stand \u2014 Bestimmung der bleibenden Rollung.\nUm auch die st\u00e4rkere vor\u00fcbergehende Rollung w\u00e4hrend der Kopfneigung zu messen, benutzte Mulder eine einfache Vorrichtung, Figur 50, bei welcher das Beobachtungsfeld fest mit dem Kopfe verbunden ist und die Neigung desselben mitmacht. Vermittels des Bei\u00dfbrettchens b in Figur 50 wird ein Holzbrettchen a a im Munde gehalten, das am anderen Ende einen Schirm\nFig-. 50.\nNach Mulder33*).","page":0},{"file":"pb0198.txt","language":"de","ocr_de":"198\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\ntr\u00e4gt, auf welchem parallel zur Linie cd ein farbiger Papierstreifen befestigt ist, der nach Erzeugung eines dauerhaften Nachbildes wieder entfernt werden kann. Neigt man sodann den Kopf nach links, so wird das Nachbild mit der Linie cd einen Winkel bilden, dessen Gr\u00f6\u00dfe sich auf \u00e4hnliche Weise, wie es unmittelbar vorher beschrieben wurde, mittels der schr\u00e4gen Schnur e f, die unter verschiedenen Winkeln zu c d ausgespannt werden kann, bestimmen l\u00e4\u00dft. Andere Modifikationen dieser Anordnung siehe bei Hering (R. S. 508).\nIn der Versuchsanordnung von R. Angier285) wurde das Nachbild einer bei aufrechtem Kopf fixierten vertikalen Leuchtlinie (\u00fcber deren Herstellung vergl. oben S. 129) nach der Kopfneigung auf einen 6 m entfernten wei\u00dfen Karton, dessen Mitte fixiert wurde, projiziert, und der Neigungsgrad des Nachbildes dadurch bestimmt, da\u00df ein Gehilfe nach dem Gehei\u00df des Beobachters ein Lineal so lange drehte, bis sein Rand mit dem Nachbilde zusammenfiel.\n2.\tEine andere Methode, welche schon fr\u00fchzeitig zum objektiven Nachweis der Augenrollung bei seitlicher Kopfneigung benutzt wurde (Literatur am ausf\u00fchrlichsten bei Nagel337), ist die direkte Beobachtung des Bulbus. Donders(304), S. 409), ebenso Nagel (1. c.) empfehlen folgenden Vorgang. Man befestigt auf einem Brillengestell oder auf einer mit den Z\u00e4hnen festgehaltenen Vorrichtung einen Spiegel derart, da\u00df man sein Auge darin beobachten kann. Myope nehmen einen Planspiegel, Emmetrope am besten einen kleinen Hohlspiegel (etwa nach Donders eine auf der R\u00fcckseite mit einer Spiegelfolie belegte Konvexlinse), der das Auge vergr\u00f6\u00dfert zeigt. Man fixiert im Spiegel seine im hellen Licht stark verengte Pupille und beachtet an den Radi\u00e4rstreifen der Iris und an Konjunktivalgef\u00e4\u00dfen ihre Verschiebung gegen\u00fcber dem Lidrand.\n3.\tF\u00fcr Personen mit hochgradigem Hornhautastigmutismus gab Y. Delage296) eine Methode zur Messung der parallelen Augenrollung an, die in folgendem besteht: Die Versuchsperson ist an einem Stuhle festgeschnallt, der um eine sagittale, durch die Nasenwurzel verlaufende Achse drehbar ist. In einigen Metern Entfernung befindet sich vor dem Beobachter ein Schirm, in dessen Mitte gerade in der Verl\u00e4ngerung der Drehungsachse ein kleiner kreisrunder leuchtender Fleck angebracht ist, welcher infolge des Astigmatismus ein zu einer Ellipse verzogenes Netzhautbild liefert, deren lange Achse mit der Kopfdrehung ihre Richtung \u00e4ndert. Das Ma\u00df f\u00fcr die Augenrollung ergibt sich aus dem Winkelunterschied zwischen dem Betrage der Kopfdrehung und der Drehung der Ellipsenachse. Zur Bestimmung der Richtung der langen Achse der Ellipse dient eine zweite helle Kreisscheibe, die an einem Zeiger angebracht ist, welcher sich um das Zentrum des ersten Kreises dreht. Dieses Scheibchen liefert wieder ein elliptisches Bild, und man reguliert die L\u00e4nge des Zeigers so, da\u00df sich die beiden Ellipsen mit beiden Enden ihrer langen Achsen gerade ber\u00fchren. Bei jeder Neigung des Kopfes dreht ein Gehilfe den Zeiger so lange, bis diese Stellung erreicht ist.\nEine andere einfache Messungsmethode unter Benutzung eines Hornhautastigmatismus h\u00f6heren Grades, wobei der Beobachtungsgrund die Kopfneigung mitmacht, gab A. Nagel 336b) an.","page":0},{"file":"pb0199.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der Augenbewegungen.\n199\nZum blo\u00dfen Nachweis der Augenrollung kann man nach W. Nagel337) auch die durch den unregelm\u00e4\u00dfigen Linsenastigmatismus erzeugte Strahlenfigur eines fernen leuchtenden Punktes benutzen. An einem gut sitzenden Brillengestell befestigt man in deutlicher Sehweite vor dem einen Auge ein Fadenkreuz in drehbarer Fassung, oder statt dessen ein Glimmerpl\u00e4ttchen mit eingeritztem Kreuz. \u201eMan visiert dann bei aufrechter Kopfhaltung so, da\u00df der Mittelpunkt des Fadenkreuzes mit dem Mittelpunkte der Strahlenfigur zusammenf\u00e4llt, und stellt dann das Kreuz so ein, da\u00df die eine Linie desselben in die Richtung eines besonders kenntlichen Strahls der Linsenfigur zu stehen kommt.\u201c Bei seitlicher Kopfneigung sieht man dann ein Zur\u00fcckbleiben des Strahls.\n4. Die Fick sehe Bestimmung der Grenze des blinden Flecks wurde von Contejean und Delmas294) und von Nagel33') zur Messung der parallelen Rollung verwendet. Nagel verfuhr folgenderma\u00dfen: Er befestigte an einer senkrechten Wand in 1 m Entfernung vom fixierten Kopf ein Kartonst\u00fcck, welches um einen Stift drehbar war. Letzterer trug einen Zeiger, welcher an einer auf dem Karton angebrachten Gradteilung den Drehungsgrad des Kartons angab. An seinem vorderen Ende trug der Stift einen vertikalen kleinen Spiegel S. Ferner war auf dem Kartonblatt ein kleiner schwarzer Fleck in einem solchen Abstand vom Drehpunkte angebracht, da\u00df er durch Drehung des Kartons auf den blinden Fleck gebracht werden konnte. Um die Konstanz der Blickrichtung bei der Kopfneigung zu sichern, benutzte Nagel eine \u00e4hnliche Einrichtung wie Contejean-Delmas, n\u00e4mlich das oben schon erw\u00e4hnte Brillengestell mit Fadenkreuz und visierte so, da\u00df das Zentrum des Kreuzes und das Spiegelbild der Pupille im Spiegel S sich bei jeder Neigung des Kopfes deckten. Dann wurde bei aufrechtem und bei geneigtem Kopf durch Drehen des Kartons die Grenze bestimmt, bei welcher der schwarze Fleck eben auf dem blinden Fleck verschwand, bzw. neben ihm wieder auftauchte. Der Grad der Kopfneigung wurde vermittels eines am Brillengestell befestigten Pendels, welches an einer Gradteilung spielte, angezeigt. Die Methode ist von Mulder333) dadurch verbessert worden, da\u00df er die Einrichtung zur Grenzbestimmung des blinden Flecks auf einem mittels Bei\u00dfbrettchens getragenen, daher fest mit dem Kopf verbundenen Schirm anbrachte (\u00e4hnlich wie in Figur 50), und so jede \u00c4nderung der Blickrichtung bei der Kopfneigung ausschlo\u00df.\nC. Assoziation der Augenbewegungen und ihre L\u00f6sung. Fusionsbewegungen.\nEinstellung der Augen bei Ausschlu\u00df des Fusionszwangs.\nDie einfachen Beobachtungen, welche beweisen, da\u00df sich die willk\u00fcrlichen Innervationen normalerweise stets auf beide Augen in gleichem Ausma\u00df erstrecken, sind bei Hering (R. S. 523ff.) zusammengestellt und sollen hier nicht nochmals wiederholt werden. Von den F\u00e4llen einer L\u00f6sung dieser Synergien ist neuerdings insbesondere die L\u00f6sung der Akkommodation und Konvergenz mehrmals untersucht worden. Man bezeichnet als relative Fusionsbreite den Spielraum, innerhalb dessen bei einem bestimmten Akkommodationszustande der Konvergenzgrad ge\u00e4ndert werden kann, und als relative Akkommodationsbreite den Betrag, um welchen bei gegebener Konvergenz die Akkommodation vermehrt oder vermindert werden kann.\nDer Nachweis der relativen Fusionsbreite erfolgt durch Vorsetzen von Prismen mit temporal- oder nasalw\u00e4rts gerichteter brechender Kante vor das Auge; der Nachweis der relativen Akkommodationsbreite durch","page":0},{"file":"pb0200.txt","language":"de","ocr_de":"200\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nVorsetzen von Konkav- bezw. Konvexgl\u00e4sern vor beide Augen bei gleichbleibender Konvergenz der Gesichtslinien (Donders301)). Zur genaueren Untersuchung bedient man sich am zweckm\u00e4\u00dfigsten des Heringschen Haplo-skops (vergl. oben S. 152fF.), welches eine ganz allm\u00e4hliche \u00c4nderung der Akkommodation bezw. Konvergenz und zwar jeder f\u00fcr sich, herbeizuf\u00fchren gestattet. Als identische Probeobjekte verwendeten Pereies und Halsch339) bei diesen Versuchen Banknoten, welche sehr gleichm\u00e4\u00dfig gedruckt sind und sehr feine Details aufweisen, deren Unscharferscheinen als Kriterium der Grenze f\u00fcr die L\u00f6sung der Assoziation diente.\nF\u00fcr ganz exakte Messungen ist dann aber noch zu ber\u00fccksichtigen die \u00c4nderung der Pup ill en weite, ferner der Umstand, da\u00df sich beim Verschieben der Objekte ihre Beleuchtung \u00e4ndern kann. Endlich ist darauf zu achten, da\u00df man bei komplizierteren Objekten je nach ihrer Entfernung vom Auge verschieden gro\u00dfe Details zur Beurteilung des Scharfsehens heranzieht. Um diese Fehlerquellen auszuschalten, bestimmte Hess318) den relativen binokularen Nahe- und F ernpunkt bei wechselnder Konvergenz nach der Scheiner-schen Methode und bediente sich dabei eines modifizierten Haploskops.\nAn Stelle der gew\u00f6hnlichen Spiegelchen wurden total reflektierende Prismen angebracht. Vorder dem rechten Auge zugekehrten Prismenfl\u00e4che befand sich eine Blende mit zwei feinen, senkrecht \u00fcbereinander stehenden \u00d6ffnungen, deren Mittelpunktsabstand cca. 1,5 mm betrug. Dicht vor der dazu senkrechten (dem Sehobjekt zugekehrten) Prismenfl\u00e4che war ein Halter zur Aufnahme eines Konvexglases so angebracht, da\u00df f\u00fcr einzelne Beobachtungen das Glas leicht vorgelegt bezw. weggeschoben werden konnte. Als Objekt f\u00fcr das beobachtende rechte Auge diente ein feinstes leuchtendes P\u00fcnktchen, das in folgender Weise erhalten wurde : In einer 5 cm langen R\u00f6hre war lichtdicht ein Gliihl\u00e4mpchen eingeschlossen. Die dem Prisma zugekehrte R\u00f6hren\u00f6ffnung war durch einen Metalldeckel verschlossen, in dessen Mitte eine hinten mit Seidenpapier \u00fcberklebte feine \u00d6ffnung gebohrt war. F\u00fcr verschiedene Entfernungen waren leicht auswechselbare Deckel mit verschieden gro\u00dfer \u00d6ffnung vorgesehen. Das Objekt f\u00fcr das linke Auge war eine ebenso beschaffene, nur noch feinere \u00d6ffnung, welche mit rotem Glas gef\u00e4rbt war, und deren Lichtintensit\u00e4t durch Milchgl\u00e4ser beliebig abgeschw\u00e4cht werden konnte. \u201eDer durch den Apparat blickende Beobachter sah also mit seinem rechten Auge ein helles gelbwei\u00dfes P\u00fcnktchen, das bei nicht genauer Einstellung in zwei zerfiel, mit dem linken Auge ein kleineres, lichtschw\u00e4cheres rotes P\u00fcnktchen, welches bei allen in Betracht kommenden Konvergenzgraden leicht mit dem wei\u00dfen (bezw. einem von den wei\u00dfen) verschmolzen werden konnte. Die r\u00f6tliche F\u00e4rbung des haploskopisch gesehenen Bildes machte in jedem Augenblicke die Kontrolle f\u00fcr Einhaltung der gew\u00fcnschten Blickrichtung leicht und infolge der geringen Gr\u00f6\u00dfe des roten P\u00fcnktchens war es nicht schwer, das wei\u00dfe P\u00fcnktchen ungest\u00f6rt zu beobachten und bei \u00c4nderung der Konvergenz oder Akkommodation zu bestimmen, wann es zu einer vertikalen Ellipse verzogen erschien, oder deutlich doppelt gesehen wurde.\u201c Die Versuchsanordnung erm\u00f6glichte ferner, bei den verschiedenen Messungen angen\u00e4hert gleiche Stellen des Pu-pillargebietes zu benutzen. Dar\u00fcber sowie \u00fcber verschiedene Ab\u00e4nderungen der Methode mu\u00df auf das Original verwiesen werden.\nBehufs Untersuchung der Frage, ob beim Normalen im Interesse des deutlichen Sehens eine ungleiche Innervation des Ciliarmuskels in beiden Augen m\u00f6glich ist, \u00e4nderten Hess und Neumann319) im Heringschen Haploskop den Abstand des einen von zwei urspr\u00fcnglich in gleicher Entfernung vom Auge angebrachten Objekten so lange, bis beide Objekte nicht mehr gleichzeitig scharf gesehen werden konnten. Als Beobachtungsobjekte dienten Kokonf\u00e4den, entweder allein auf gleichm\u00e4\u00dfigem Grund oder \u00fcber identische Druckschriften gespannt. Um in diesen Versuchen trotz ungleicher","page":0},{"file":"pb0201.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der Augenbewegungen.\n201\nEntfernung der Objekte vom Auge die Gr\u00f6\u00dfe ihrer Netzhautbilder gleichzuhalten, bot Koster(328), S. 144ff.) den Augen im Haploskop zwei einander vollkommen \u00e4hnliche Objekte, deren Gr\u00f6\u00dfe aber entsprechend ihrem Abstand vom Auge ver\u00e4nderlich war.\nZu diesem Zwecke konstruierte er sich einen Apparat, vergl. Fig. 51, \u201ewobei als Objekt ein gleichseitiges Dreieck aus wei\u00dfer Pappe gew\u00e4hlt wurde; w\u00e4hrend der Apparat cde \u00fcber einer horizontalen Fl\u00e4che dem Auge n\u00e4her geschoben wurde, senkte sich das\nFig. 51.\nNach Koster 328).\nDreieck ab zwischen zwei schwarzen Schirmen cd, indem es sich \u00fcber einer schiefgestellten Ebene fg fortbewegte. Ist der Winkel gfe gleich dem Winkel, unter welchem das wei\u00dfe Dreieck von dem Auge o wahrgenommen wird, so bleibt der Gesichtswinkel f\u00fcr alle Abst\u00e4nde derselbe.\u201c\nAn die Konvergenz\u00e4nderungen, welche bei gleichbleibender Akkommodation durch eine k\u00fcnstlich herbeigef\u00fchrte Querdisparation der Netzhautbilder erzeugt werden k\u00f6nnen, schlie\u00dft sich nach ihrer Erzeugung und nach dem sonstigen Verhalten an die absolute Divergenzstellung der Gesichts-linien. Man kann sie herbeif\u00fchren durch Vorsetzen von Prismen vor das Auge mit temporalw\u00e4rts gerichteter brechender Kante, besser, weil stetiger, durch allm\u00e4hliche Entfernung zweier stereoskopischer Halbbilder voneinander (Becker und Rollett168)), oder durch Drehung der Arme eines Hering-schen Haploskops \u00fcber die Nullstellung hinaus (gegen die Enden A und B in Figur 25 zu). Dabei folgen die Augen der Objektverschiebung bald nicht mehr ganz, sondern nur soweit nach, dass das Auftreten von Doppelbildern vermieden wird. Die wirkliche Divergenzstellung der Gesichtslinien mu\u00df man dann in der Weise messen, da\u00df man auf dem einen Halbbilde einen vertikalen Strich anbringt, auf dem anderen eine horizontale Reihe von Punkten, welche einen bestimmten (etwa 1 mm) Abstand voneinander haben. Jener Punkt, \u00fcber welchen der Vertikalstrich im binokularen Sammelbilde bei genau eingestellten Gesichtslinien hinwegzieht, wird mit Null bezeichnet. Entspricht die Stellung der Gesichtslinien nicht- mehr der am Haploskop eingestellten Divergenz, so zieht der \u201eKontrollstrich\u201c \u00fcber einen anderen Punkt der Reihe hinweg und dessen Abstand vom Nullpunkt gibt das Ma\u00df der nicht ausgeglichenen Querdisparation an (Hofmann undBielschowsky 321*)).\nAu\u00dfer durch Quer disparation kann man aber auch durch beliebige andere Verschiebungen identischer Bilder beider Augen gegeneinander, wenn sie allm\u00e4hlich vorgenommen werden und gewisse individuell verschiedene\n*) Ganz ebenso kann man bei Versuchen \u00fcber die relative Fusionsbreite verfahren, da bei etwas weitergehender L\u00f6sung von Akkommodation und Konvergenz ganz \u00e4hnliche Verh\u00e4ltnisse eintreten wie bei h\u00f6heren Graden absoluter Divergenz (siehe F. B. Hofmann320 a)).","page":0},{"file":"pb0202.txt","language":"de","ocr_de":"202\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nGrenzen nicht \u00fcberschreiten, Fusionsbewegungen ausl\u00f6sen. Man f\u00fchrt sie gew\u00f6hnlich schematisch auf zwei Typen zur\u00fcck: die Vertikaldivergenz und die gegensinnige Rollung der Augen um die Gesichtslinie, die nat\u00fcrlich beliebig miteinander kombiniert sein k\u00f6nnen.*)\nVertikaldivergenz kann man hervorrufen: durch Vorsetzen von Prismen mit nach oben oder unten gerichteter brechender Kante vor ein Auge (Literatur bei Hofmann und Bielschowsky321)); durch gegenseitige Verschiebung zweier stereoskopischer Halbbilder der H\u00f6he nach (Panum, Nagel) z. B. auch, wenn man zwei miteinander fest verbundene Stereoskopbilder beim frei\u00e4ugigen Stereoskopieren um eine zwischen ihnen liegende sagittale Achse allm\u00e4hlich dreht (vergl. Hermann316)). Zu messenden Versuchen eignet sich wieder am besten das Spiegelhaploskop, in welchem zwei identische Objekte angebracht werden, von denen das eine parallel mit sich selbst nach oben oder unten verschoben wird. Da auch hier die Vertikaldivergenz sehr bald hinter der Objektverschiebung zur\u00fcckbleibt, kann man zur Messung der Vertikal divergenz wieder einen \u2014 diesmal horizontalen \u2014 Kontrollstrich auf dem einen Halbhilde und eine vertikale Punktreihe auf dem anderen Halbhilde anbringen (\u00fcber eine andere Art der Bestimmung des Divergenzmaximums siehe Hofmann und Bielschowsky 1. c.) Um gegensinnige Rollungen hervorzurufen, bediente sich Helmholtz (O. S. 634) einer Prismenkombination; Nagel33Ga) bewirkte die Rollung durch Drehung eines Halbbildes im Stereoskope. Hofmann und Bielschowsky321) benutzten das Her in g sehe Haploskop, in welchem in den Rahmen R und R' zwei drehbare mit identischen Druckschriften \u00fcberklebte Zinkscheiben angebracht waren. Da aber die Rollung der Augen sehr betr\u00e4chtlich hinter der Verdrehung der Objekte Zur\u00fcckbleiben kann, ohne da\u00df st\u00f6rende Doppelb\u00fcder auftreten, brachten Hofmann und Bielschowsky (1. c.) zur Messung des Rollungswinkels in dem einen Gesichtsfelde einen isoliert f\u00fcr sfeh drehbaren Draht an, welcher einer geraden Linie im anderen Gesichtsfelde parallel gestellt werden konnte.\nZu diesen genaueren Versuchen verwendeten Hofmann und Bielschowsky ein von R. Rothe (Leipzig) nach Herings Angaben konstruiertes Haploskop, welches au\u00dferdem eine Untersuchung der Rollung bei verschiedener Neigung der Blickebene gestattet, und das nach einem von Herrn Geheimrat Hering zur Verf\u00fcgung gestellten Photogramm in Figur 52 skizziert ist.\nAuf einer Drehbankwange sind mittels vier an beliebigen Stellen fixierbarer Gleitst\u00fccke fogende Teile angebracht: ein Bei\u00dfbrettchen A, ein Spiegelapparat B, zwei drehbare Scheiben C und C'. Der Spiegelapparat besteht aus zwei unter 45\u00b0 gegen die Sagittale geneigten Spiegeln, deren Justierung in \u00e4hnlicher Weise erfolgt, wie es oben S. 156 beschrieben wurde. Die Spiegel k\u00f6nnen auf und mit dem Dreikantstabe ab nach rechts und links verstellt werden, und sie sind mitsamt dem Halter a b und dem B\u00fcgel e' um eine durch den Stift c verlaufende horizontale Achse drehbar. Der Betrag der Drehung ist\n*) Der Trennung in Vertikaldivergenz und gegensinnige Rollung w\u00e4re \u00fcber das vereinfachende Schematisieren hinaus nur dann eine selbst\u00e4ndige Bedeutung zuzuer-erkennen, wenn es f\u00fcr jede dieser Bewegungen eigene Zentren g\u00e4be, was ja manche Autoren annehmen.","page":0},{"file":"pb0203.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der Augenbewegungen.\n203\nan einer vorne an den beiden Bogen ee befindlichen Gradteilung ablesbai. Wird der Kopf in A so eingestellt, da\u00df die Verl\u00e4ngerung der Drehungsachse c durch die Drehpunkte beider Augen hindurchzieht, so werden bei Drehung der Spiegel um die Achse c die Vorderfl\u00e4chen der Scheiben C und. so gespiegelt, da\u00df sie bei einer dem Drehungsgrade entsprechenden Blickhebung bezw. Blicksenkung stets senkrecht auf den nach ihren Zentien gerichteten Gesichtslinien liegen.\nDie Vorderfl\u00e4chen der Scheiben C und Cf werden mit identischen Druckschriften \u00fcberklebt und durch Drehung einer oder beider kann dann eine gegensinnige Bollung der Augen ausgel\u00f6st werden. Die Messung der \u00fc je t drehung erfolgt an einer Gradteilung auf der R\u00fcckseite der Scheibe, zui ' essung der Augenrollung wurde der isoliert f\u00fcr sich drehbare Draht d angebrac t.\nFig. 52.\nDie Art, wie dessen isolierte Drehung erfolgt, ist aus Figur 53 ersichtlich, welche die Vorrichtungen an der R\u00fcckseite der Scheiben wiedergibt, a ist der feststehende Index, an dessen scharfem Rande der Grad der Objektdrehung abgelesen wird. Der Metallstreifen b, dessen nach vorne zu umgebogener Teil in den Draht d in Figur 52 \u00fcbergeht, ist fest an einem Querst\u00fcck c angeschraubt. Letzteres ist zum Teil durch den Schlitz d l\u00e4ngs gespalten, so da\u00df es, wenn die Schraube e gelockert ist, lose auf der Drehungsachse der Metallscheibe, deren Ende bei h schematisch (etwas von den wirklichen Verh\u00e4ltnissen abweichend) angegeben ist, schleift. Infolgedessen kann man durch Drehen der Schraube f, welche c mit dem festen Querst\u00fcck g verbindet, das St\u00fcck c samt dem Streifen b um die Achse h drehen (Betrag der Drehung an der Gradteilung ablesbar), ohne da\u00df die Metallscheibe sich mitdreht. Die Scheibe dreht sich erst dann mit, wenn man die Schraube e anzieht und dadurch den geschlitzten Teil des Querst\u00fcckes c fest auf die Achse h aufpre\u00dft. \u00dcber andere Versuchseinrichtungen, welche insbesondere","page":0},{"file":"pb0204.txt","language":"de","ocr_de":"204\nF. B. Hofmann, Raumsinn der Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nzur Messung der Rollung jedes Einzelauges verwendet wurden (Nachbildmethode!) siehe die Abhandlung selbst!\nDie Untersuchungen der Einstellung der Gesichtslinien bei Ausschlu\u00df des Fusionszwanges*) ist zwar in erster Linie f\u00fcr die Klinik wichtig, mu\u00df aber bei der H\u00e4ufigkeit der sogenannten Heterophorien auch vom Physiologen ber\u00fccksichtigt werden.\nUnter Heterophorie (Stevens342)) versteht man eine Abweichung der Gesichtslinien vom Parallelismus an sonst normalen Augen bei fusionsfreiem Blick in die Ferne. Konvergieren die Gesichtslinien dabei in horizontaler Richtung, so bezeichnet man dies\nals Esophorie. Divergenz in horizontaler Richtung nennt man Exophorie, H\u00f6hendivergenz Hyperphorie. Zu diesen Abweichungen der Gesichtslinien vom Parallelismus kommt nun h\u00e4ufig eine geringe gegensinnige Rollung der Augen (ziemlich \u00fcberfl\u00fcssig als Zyklophorie bezeichnet) hinzu. Die Methoden zur ~b Messung dieser Rollung bei Ausschlu\u00df jedes Rollungszwanges wurden oben S. 138 ff. angegeben.\nUm den Grad der Heterophorie m\u00f6glichst vollst\u00e4ndig zu bestimmen, m\u00fcssen den Augen auf gleichm\u00e4\u00dfigem Grunde Objekte dargeboten werden, welche wenigstens nach der zu untersuchenden Richtung hin kein^ Fusionstendenz anregen. Die-Untersuchungsmethoden sind demnach dieselben, wie die von den Klinikern beim Nachweis des \u201elatenten Schielens\u201c ge\u00fcbten. Folgende sind die wichtigsten.\n1. Der \u201eGleichgewichtsversuch\u201c nach von Graefe. Vor ein Auge wird ein starkes Prisma mit nach oben gerichteter brechender Kante vorgesetzt. Von einem entfernten schwarzen Punkt auf einer gleichm\u00e4\u00dfig wei\u00dfen Fl\u00e4che sieht der Untersuchte dann h\u00f6hendistante Doppelbilder, die bei Orthophorie genau \u00fcbereinander stehen, bei Eso- oder Exophorie auch einen\n*) Von den Ophthalmologen als \u201eGleichgewichtsstellung\u201c oder \u201eRuhestellung\u201c bezeichnet, wof\u00fcr man aber, um das h\u00e4ufige Mi\u00dfverst\u00e4ndnis zu vermeiden, als ob dabei keine Innervation der Augenmuskeln erfolgte, besser \u201efusionsfreie\u201c oder kurz \u201efreie Einstellung\u201c der Augen sagen sollte. Die theoretische Behandlung der Frage siehe bei Hofmann320 b).","page":0},{"file":"pb0205.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der Augenbewegungen.\n205\nseitlichen Abstand besitzen, den man durch weiteres Yorsetzen jenes ab-oder adduzierenden Prismas, das den Seitenabstand gerade ausgleicbt, auch messen kann. Stevens 342) hat diese Methode auch zur Messung der Hyperphorie benutzt, indem er das stark ablenkende Prisma mit temporal gerichteter brechender Kante vorsetzte, und einen eventuellen H\u00f6henabstand der Doppelbilder durch vertikal ablenkende Prismen ausglich. Er hat ferner die ganze dazu notwendige Einrichtung auf einem Stative befestigt, und dem so zusammengestellten Apparate den seither gebr\u00e4uchlichen Namen Phoro-meter gegeben.\n2.\tDa beim v. Gr a ef eschen Gleichgewichtsversuch manche Personen die Neigung haben, die seitlich distanten Doppelbilder durch willk\u00fcrliche Konvergenz \u00fcbereinander zu stellen, hat A. Graefe(308), S. 195, sp\u00e4ter auch Duane 305) die Scheinbewegung des Objekts bei alternierendem Verdecken des einen und anderen Auges zum Nachweis der Heterophorie benutzt: sog. Verschiebungsprobe, \u201eparallax test\u201c). Bleibt die Gesichtslinie des verdeckten Auges auf das Fixationsobjekt eingestellt, so f\u00e4llt beim nachherigen Aufdecken dieses Auges und gleichzeitigem Verdecken des anderen das Bild des Objekts auf identische Netzhautstellen, \u00e4ndert also seinen Ort im Sehfelde nicht. Weicht dagegen die Gesichtslinie des Auges unter dem deckenden Schirm von der Fixationsrichtung ab (Heterophorie), so erfolgt beim Aufdecken dieses Auges (und gleichzeitigem Verdecken des anderen) eine Scheinbewegung, weil sich das Objekt im ersten Augenblick exzentrisch abbildet. Sobald man durch Vorsetzen von Prismen die Ablenkung ausgleicht, verschwindet auch die Scheinbewegung. Statt Prismen vorzusetzen, kann man auch vor jedes Auge je eines von zwei gleich aussehenden Objekten anbringen, und das eine so lange verschieben, bis bei alternierendem Verdecken der Augen wiederum jede Scheinbewegung aufh\u00f6rt (Gaudenzi 307)). Die Untersuchung mittels Scheinbewegung ist theoretisch insofern die beste Methode, weil dabei ein Auge gar nichts sieht, also jedweder Einflu\u00df von-seite seiner Netzhautbilder ausgeschlossen ist.\n3.\tMaddox331a>b) l\u00e4\u00dft den zu Untersuchenden nach einer entfernten, auf gleichm\u00e4\u00dfigem Grunde befindlichen Kerzenflamme hinblicken und setzt vor ein Auge ein in einem kleinen Blechschirm (der das \u00fcbrige Gesichtsfeld verdeckt) befestigtes zylindrisches Glasst\u00e4bchen mit horizontaler Achse. Durch dieses werden die von der Flamme ausgehenden Strahlen so gebrochen, da\u00df auf der Netzhaut ein vertikaler Strich abgebildet wird. Bei Exo- oder Eso-phorie zieht der Strich neben der Flamme vorbei. Der Grad der Ablenkung kann an einer Landoltschen4) Tangentenskala direkt abgelesen werden. Zur Messung der Hyperphorie werden die L\u00e4ngsachse des Glasst\u00e4bchens und die Tangentenskala vertikal gestellt.\n4.\tSeltener wird f\u00fcr die Untersuchung der Heterophorie die Farben-haploskopie (vergl. oben S. 151) verwendet. Hering(196), S. 234) suchte ein f\u00fcr diesen Zweck passendes rotes und gr\u00fcnes Papier auf folgende Weise aus: \u201eAuf jedes Blatt einer Reihe ganz ebener grauer Bl\u00e4tter .... verschiedener Helligkeit werden ganz ebene Schnitzel von m\u00f6glichst vielen, verschiedenen Sorten ges\u00e4ttigt roter und gr\u00fcner Papiere gelegt und abwechselnd durch ein rotes und ein gr\u00fcnes Glas betrachtet. Man findet dann g\u00fcnstigenfalls ein graues Blatt, auf welchem durch das rote Glas ein bestimmtes rotes","page":0},{"file":"pb0206.txt","language":"de","ocr_de":"206\tF. B. Hofmann, Baumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\nund durch das gr\u00fcne Glas ein bestimmtes gr\u00fcnes Schnitzel in derselben Farbe und Helligkeit erscheint wie der graue Grund, so da\u00df man diese Schnitzel nur noch durch ihre Konturen bezw. ihr andersartiges Korn vom Grunde unterscheiden kann, und wenn man absichtlich nicht auf ihren Abstand ak-kommodiert, dieselben gar nicht bemerkt\u201c. Klebt man nun auf den grauen Grund je einen Streifen des roten und des gr\u00fcnen Papieres entweder (zum Nachweis der Hyperphorie) nebeneinander, oder (zum Nachweis der Eso- und Exophorie) vertikal \u00fcbereinander, und h\u00e4lt vor ein Auge das rote, vor das andere das gr\u00fcne Glas, so erscheinen bei Heterophorie die Streifen gegeneinander verschoben. Ein Phorometer nach dem \u00e4hnlichen Prinzip von d\u2019Almeida (siehe oben S. 151) hat Williams 348) konstruiert. Eine auf dem gleichen Prinzip beruhende Einrichtung von Snellen sowie andere Methoden siehe bei Landolt(4), S. 683ff.). \u00dcber die Schwierigkeiten, welche der genauen Bestimmung des Betrages der Heterophorie entgegenstehen, vergl. man Bielschowsky und Ludwig291).\nD. Geschwindigkeit und Bahn der Augenbewegungen.\nZur Untersuchung der Winkelgeschwindigkeit der Augenbewegungen sind in neuerer Zeit mehrere graphische Methoden angegeben worden. So setzte Orsehansky338) auf den Bulbus (nach Kokaineintr\u00e4ufelung in den Bindehautsack) eine Kappe, bestehend aus einem k\u00fcnstlichen Glasauge mit zentralem Loch, befestigte daran einen Schreibhebel oder verzeichnete die Bewegungen auf photographischem Wege mittels eines Spiegels.*) Leider hat man gar keine Garantie daf\u00fcr, da\u00df die Kappe festsitzt und nicht rutscht. Besser d\u00fcrfte es in dieser Beziehung mit einer Methode von Delabarre295) stehen, welche auch Huey324a und b) f\u00fcr seine Untersuchungen verwendete. Diese Autoren formten \u00fcber einem k\u00fcnstlichen Auge oder \u00fcber einer Glaskugel von gleicher Kr\u00fcmmung wie die Kornea eine Kappe aus Gips mit zentralem Loch, welche sich so fest an die Kornea ansaugt, da\u00df ein Rutschen ausgeschlossen ist, solange der Gips nicht v\u00f6llig von Tr\u00e4nenfl\u00fcssigkeit durchtr\u00e4nkt ist (will man die Kappe vorher schon beseitigen, so \u00fcberschwemmt man das Auge mit Fl\u00fcssigkeit). Die Autoren verbanden nun diese Kappe mit einem Schreibhebel, bekamen aber stark durch Schleuderung entstellte Kurven. Zweifellos ist die (von Delabarre schon versuchte) photographische Registrierung mittels Spiegels vorzuziehen. Doch leidet die Methode auch dann noch an dem \u00dcbelstande, da\u00df das Tragen der Kappe selbst am kokainisierten Auge etwas Ungewohntes ist. Die dadurch verursachte St\u00f6rung mu\u00df noch verst\u00e4rkt werden, wenn die Lider, wie dies Delabarre zur Verhinderung einer Verschiebung der Kappe tat, durch einen Lidhalter beiseite geschoben werden.\nFrei von diesen \u00dcbelst\u00e4nden ist die von Dodge und Cline298) eingef\u00fchrte Methode der photographischen Registrierung des Kornealspiegelbild-chens eines stark leuchtenden Gegenstandes w\u00e4hrend der Augenbewegung. Die Autoren verwendeten zun\u00e4chst das Spiegelbildchen eines schmalen, direkt\n*) \u00dcber die photographischen Registriermethoden im allgemeinen siehe den 1. Band dieses Handbuchs. Ahrens2^) hatte eine \u00e4hnliche Methode wie die von Orsehansky blo\u00df zur Beobachtung, nicht zur Registrierung der Augenbewegungen verwendet.","page":0},{"file":"pb0207.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung der Augenbewegungen.\n207\nvom Sonnenlicht bestrahlten, wei\u00dfen Kartonstreifens, das durch einen Spalt auf dem bewegten Film einer Kamera aufgenommen wurde. Sp\u00e4ter hat Dodge299>300)*) das Spiegelbildchen einer elektrischen Bogenlampe verwendet, deren Licht durch blaues Glas von den photographisch wenig wirksamen, aber die Versuchsperson bel\u00e4stigenden langwelligen Strahlen befreit war. Au\u00dferdem wurden die Bilder vergr\u00f6\u00dfert aufgenommen, weil sonst die Exkursionen zu klein werden. Koch326) photographierte, ebenfalls unter Vergr\u00f6\u00dferung, das Spiegelbildchen der Gl\u00fchst\u00e4bchen einer Nernstlampe auf bewegtem Negativpapier. In seiner Anordnung wurden die Kornealspiegelbilder beider Augen, eines \u00fcber dem andern, mit Hilfe zweier mit Objektiven versehenen R\u00f6hren auf dem Negativpapier entworfen und demnach die Bewegungen beider Augen zugleich aufgenommen. In der Mitte zwischen den beiden R\u00f6hren und den Augen der Versuchsperson wurde ein schmales Spiegelglas angebracht, welches den Augen die Fixationsmarken darbot, zwischen denen sich die Bewegungen (parallele Seitenwendung, Hebung, Senkung) vollzogen. Zur Ausf\u00fchrung von Konvergenzbewegungen dienten andere, seitliche Marken. Eine gewisse theoretische Schwierigkeit bei diesem Verfahren liegt in der Ableitung der Winkelgeschwindigkeit aus der Bewegung des Kornealspiegelbildehens, welch letztere dadurch bedingt ist, da\u00df der Augendrehpunkt nicht mit dem Kr\u00fcmmungsmittelpunkt der spiegelnden Fl\u00e4che zusammenf\u00e4llt. Doch hat Dodge(299), S. 81 ff.) eine mathematische Theorie der Bewegung des Kornealspiegel-bildchens und eine empirische Best\u00e4tigung derselben gegeben.\nEin anderes Verfahren, mittels welchen man sowoh] die Winkelgeschwindigkeit. als auch die Bahn der Augenbewegungen verfolgen kann, welches aber vorwiegend zum Studium der Bewegungsbahn verwendet worden ist, wurde von Judd, Mc Allister und Steele 325) angegeben.\nDiese Autoren photographierten die Bewegungen einer auf die Kornea aufgesetzten wei\u00dfen Marke mittels einer Kinematographenkamera.\nDie wei\u00dfe Marke stellen sie folgenderma\u00dfen her: Auf eine mit geschmolzenem Paraffin \u00fcberzogene Glasplatte wird eine d\u00fcnne Schicht in Wasser suspendierten Zinkwei\u00dfes (Chinese white) ausgegossen. Die Fl\u00fcssigkeit soll eine etwas gr\u00f6\u00dfere Konsistenz besitzen als bei ihrer Benutzung als gew\u00f6hnliche wei\u00dfe Tinte. Nach dem Eintrocknen wird die Schicht in ganz kleine St\u00fcckchen zerschnitten. Um die Partikel f\u00fcr Wasser undurchl\u00e4ssig zu machen, taucht man sie in geschmolzenes Paraffin und entfernt das \u00fcbersch\u00fcssige Paraffin durch Wegstreichen \u00fcber eine reine warme Glasplatte. Ein solches St\u00fcckchen wird auf die Hornhaut gebracht und dort durch Yerschieben des Unterlides mit dem Finger an eine bestimmte Stelle ger\u00fcckt, am besten etwas unterhalb und nasal-w\u00e4rts von der Pupille. Dort wird es beim gew\u00f6hnlichen Blinzeln nicht verr\u00fcckt. Es sitzt fest auf der Oberfl\u00e4che des nicht kokainisierten Bulbus und verursacht auch dann keine Beschwerden, wenn es unter die Lider ger\u00e4t.\nDie Aufnahmen \u2014 das ist die zweite Neuerung \u2014 erfolgten nach der kinemato-graphischen Methode : sehr rasch aufeinander folgende Momentaufnahmen von 50\u201470 o Expositionsdauer und zwischengeschalteten Pausen. Um auch die Augenstellung w\u00e4hrend der Pausen zwischen zwei Aufnahmen zu fixieren, wurden in einer weiteren Anordnung zwei Kameras verwendet, welche alternierend Aufnahmen machten, derart, da\u00df immer schon zum Schlu\u00df der Expositionszeit der einen die andere zur Exposition ge\u00f6ffnet wurde, so da\u00df sich die Aufnahmen teilweise deckten.\nSehr zu beachten sind bei solchen Aufnahmen die kleinen Kopfbewegungen, welche trotz aller Fixierungsvorrichtungen bestehen bleiben (siehe\n*) In diesen Artikeln findet man eine genaue Beschreibung der Versuchsanordnung.","page":0},{"file":"pb0208.txt","language":"de","ocr_de":"208\tF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\noben S. 116 Anm.). Judd, Me Allister und Steele setzten deshalb den Versuchspersonen ein Brillengestell auf, an welchem kleine gl\u00e4nzende Metallk\u00fcgelchen angebracht waren, und ma\u00dfen die Verschiebungen des wei\u00dfen Flecks am Auge gegen\u00fcber der Lage der wei\u00dfen P\u00fcnktchen, welche von den Reflexen an den Metallk\u00fcgelchen herr\u00fchrten. Dodge299) akzeptierte diese Methode auch f\u00fcr seine Aufnahmen, und lie\u00df also auf der bewegten Platte zwei Kurven schreiben: eine vom Kornealspiegelbildchen, die andere vom Brillenreflex.\nPhotographische Aufnahmen der Bewegungsbahn der Augen k\u00f6nnen auch mit ruhender Platte gemacht werden. Eine solche Versuchsanordnung hat zuerst Stratton(343); die in Nr. 344) eingef\u00fchrten \u00c4nderungen sind gering) unter Benutzung des Kornealspiegelbildchens einer Bogenlampe ausgearbeitet, und auch Dodge299) hat dieselbe Methode verwendet. Es ist dabei zu beachten, da\u00df durch passend angebrachte Schirme sonstige st\u00f6rende Reflexe an der Oberfl\u00e4che der Konjunktiva abgeblendet werden.\nDiesen objektiven Untersuchungsmethoden gegen\u00fcber d\u00fcrften wohl die \u00e4lteren subjektiven Bestimmungsmethoden in den Hintergrund treten. Ich f\u00fchre als die wichtigsten an: F\u00fcr die Bestimmung der Winkelgeschwindigkeit der Augenbewegungen die Methode von Lamanskv 329), welche haupts\u00e4chlich von Br\u00fcckner293) weiter ausgebildet wurde. Dabei wird die Geschwindigkeit bestimmt aus der Zahl der gesonderten Nachbilder, welche man wahrnimmt, wenn man w\u00e4hrend der Ausf\u00fchrung einer bestimmten Bewegung in bekannten gleichen Zeitintervallen rasch aufeinander folgende Lichtreize auf das Auge einwirken l\u00e4\u00dft. Lamansky benutzte als intermittierenden Lichtreiz das durch einen rotierenden Episkotister betrachtete Spiegelbild einer kleinen Flamme, Br\u00fcckner die Funken der sekund\u00e4ren Spirale eines Ruhmkorff.\nEine zweite subjektive Methode zur Messung der Geschwindigkeit der Augenbewegungen r\u00fchrt von Guillery 309 31\u00b0) her. Vor einer durch eine Milchglasglocke gedeckten Lampe stand ein Episkotister mit 4 einander paarweise diametral gegen\u00fcberstehenden schmalen sektorenf\u00f6rmigen Schlitzen. Vor dem Episkotister befand sich ein schwarzer Schirm und in dessen Mitte ein drehbarer Spalt von 23 mm L\u00e4nge und 0,5 mm Breite, der zun\u00e4chst vertikal eingestellt wurde. Der Schirm war so angebracht, da\u00df der Spalt sich auf der rechten Seite der Episkotisterscheibe befand, und da\u00df seine Mitte der-H\u00f6he der Drehungsachse des Episkotisters entsprach. Wenn sich der Episkotister drehte, wurde demnach der Spalt beim Passieren jedes Episkotisterschlitzes in einer bestimmten Richtung (von oben nach unten) sukzessive von hinten her durchleuchtet. F\u00fchrte das Auge gleichzeitig eine Bewegung in horizontaler Richtung aus, so mu\u00dfte infolge der Nachdauer der Netzhauterregung der vertikale Spalt als leuchtende schr\u00e4ge Linie erscheinen. Der Grad der scheinbaren Neigung lie\u00df sich wegen der kurzen Dauer der Nacherregung nicht unmittelbar messen, wohl aber konnte man den Spalt so weit nach der seiner scheinbaren Neigung entgegengesetzten Seite drehen, da\u00df er bei der betreffenden Augenbewegung vertikal erschien.\nDie erste subjektive Methode zur Bestimmung der Bewegungsbahn war die von Wundt 350), der im Gesichtsfeld eine Anzahl von Merkstellen","page":0},{"file":"pb0209.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung- der Augenbewegungen.\n209\n(Buchstaben, Zahlen) gleichm\u00e4\u00dfig verteilte, und die Bahn der Gesichtslinie aus jenen einzelnen Merkpunkten zusammensetzte, welche bei der Ausf\u00fchrung der Bewegung deutlich gesehen wurden, \u00fcber welche also die Gesichtslinie beim \u00dcbergang von der Fixation eines Punktes zum anderen hinwegstrich.\nAndere versuchten die Bewegungsbahn aus der intensiven Nachbildspur eines sehr hellen Lichtpunktes zu bestimmen. So hat Ahlstr\u00f6m283), ohne auf die schweren, tagelang anhaltenden Blendungssymptome R\u00fccksicht zu nehmen, w\u00e4hrend der Ausf\u00fchrung einer Bewegung das Licht einer Bogenlampe durch eine kreisrunde \u00d6ffnung von 2 mm Durchmesser, welche sich 10 cm vor der Pupille befand, ins Auge fallen lassen. Manche Personen k\u00f6nnen aber mit schw\u00e4cherem Licht auskommen. So konnte vorher schon Herz317) ganz analoge Versuche mit dem Licht einer Petroleumlampe (nach seiner Zeichnung) ausf\u00fchren.\nE. Bestimmung der Blickfeldgrenzen. Wirkung der einzelnen Augenmuskeln.\nZur Bestimmung der Grenzen des monokularen Blickfeldes wurden von Snellen und Landolt(5), S. 232) und von Schneller340) vor fixiertem Kopfe am Perimeter (oder an einer vertikal gestellten Tafel) feinste nur im direkten Sehen leserliche Schriftproben soweit nach der Peripherie verschoben, bis das denselben folgende Auge sie nicht mehr zu erkennen vermochte. Zweckm\u00e4\u00dfiger ist es nach Hering(31'2), S. 44; R. S. 444), in dem zu untersuchenden Auge ein zentrales Nachbild zu erzeugen und auf einer frontalparallelen Ebene die Grenzen zu markieren, bis zu welchen das Nachbild bei maximaler Exkursion des Blickes verschoben erscheint.\nHering stellte vor dem in der Prim\u00e4rlage fixierten Kopfe eine frontalparallele Glaplatte auf, auf welcher mit Tusche oder \u00d6lfarbe die beiden Punkte markiert waren, in denen die in Prim\u00e4rstellung befindlichen Gesichtslinien die Glastafel durchschnitten. \u201eHinter der Glastafel ist auf einem farbigen Grunde eine zum Grund ungef\u00e4hr komplement\u00e4r gef\u00e4rbte kleine Scheibe oder Oblate angebracht, f\u00fcr Normalsichtige an einer m\u00f6glichst weit entfernten Wand, f\u00fcr Kurzsichtige im Fernpunkte ihrer Augen.\u201c Von der Scheibe erzeugt man sich ein dauerhaftes Nachbild, l\u00e4\u00dft dann den Blick auf der fernen Wand bis zur Grenze der Exkursionsf\u00e4higkeit wandern und markiert auf der Glastafel den Punkt, in welchem sie nunmehr von der Gesichtslinie durchschnitten wird. Asher286) stellte statt der Glasplatte im Fernpunkte seiner myopischen Augen direkt einen vertikalen, mit Papier \u00fcberzogenen Schirm auf, auf welchem die Blickfeldgrenzen verzeichnet wurden.\nMit Hilfe dieser Methoden kann aber die Exkursionsf\u00e4higkeit der Augen noch nicht ohne weiteres nach allen Seiten bestimmt werden, weil z. B. nach der medialen Seite zu die Nase in den Spielraum der Blicklinie hereinragt. Um auch f\u00fcr diese Partien die Grenzen der Exkursionsf\u00e4higkeit festzustellen, setzte Schneller340) vor das Auge Prismen mit nasalw\u00e4rts bezw. nach unten gerichteter brechender Kante, Hornemann323) brachte einen schmalen Spiegel an. Eine objektive Bestimmung der Exkursionsf\u00e4higkeit des Bulbus nach einw\u00e4rts f\u00fchrten Donders und Schuurmann aus, deren Methode ich nach der Beschreibung von Snellen und Landolt(5), S. 233) wiedergebe:\n\u201eD er Kopf wird in den Ausschnitt eines horizontalen Brettes AB (Fig. 54) gebracht. Zu seinen beiden Seiten befinden sich daran zwei senkrecht auf Tigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 2.\t14","page":0},{"file":"pb0210.txt","language":"de","ocr_de":"210\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\ndie L\u00e4nge des Brettes und in einer Linie liegende kleine Fernrohren D D, welche auf die Kornealscheitel beider Angen eingestellt sein m\u00fcssen, wenn die Verbindungslinie der Drehpunkte senkrecht zur Achse des Brettes steht. Das zu messende Auge A befindet sich in der Mitte zwischen den beiden Fernrohren und im Mittelpunkte eines graduierten Halbkreises. Ihm gegen\u00fcber in B steht das Ophthalmometer und seitw\u00e4rts vom Auge eine Flamme F, welche dasselbe beleuchtet.\u201c\n\u201eMan weist nun den zu Untersuchenden an, soviel wie m\u00f6glich zur Seite zu sehen, und stellt dann eine zweite Flamme E so, da\u00df ihr Reflexbild, durch das Fernrohr des Ophthalmometers gesehen, gerade auf dem Korneal-rande erscheint. Behufs gr\u00f6\u00dferer Genauigkeit kann man auch durch Drehung der Ophthalmometerplatten das Reflexbild, das man in der N\u00e4he des Kornealrandes entstehen l\u00e4\u00dft, so weit verdoppeln, da\u00df das eine der beiden\nFig. 54.\nNach Snellen und Landolt(5), S. 233).\nBilder gerade auf das andere Doppelbild des Kornealrandes f\u00e4llt. Hierauf l\u00e4\u00dft man das Auge bei leichter Drehung des Kopfes um seine vertikale Achse, einem Objekte G folgen, das man soweit auf dem Gradbogen verschiebt, bis die Komealreflexbilder im Ophthalmometer wieder die gleiche Stellung haben wie vorher. Dann gibt die Stellung des Objektes den Grad der maximalen Exkursion an, welche das Auge beim ersten Versuche gemacht hatte.\u201c\nDie Grenze des beiden Augen gemeinsamen binokularen Blickfeldes wird bestimmt durch die Stellen, an welchen ein kleines binokular gesehenes Objekt eben noch einfach gesehen wird und noch nicht in Doppelbilder zerf\u00e4llt. \u00dcber die Fehlerquellen bei diesen Bestimmungen siehe W. Asher (286), S. 329).\nDie Grenzbestimmung des monokularen und binokularen Blickfeldes ist von Wichtigkeit f\u00fcr die physiologische Untersuchung der Leistung der einzelnen Augenmuskeln,*) insofern als aus dem Ausfall, welchen die isolierte frische L\u00e4hmung eines Muskels bewirkt, ein R\u00fcckschlu\u00df auf den Anteil des betreffenden Muskels an der Ausf\u00fchrung bestimmter Bewegungen gezogen werden kann. Bez\u00fcglich der Vorsichtsma\u00dfregeln, welche bei solchen Unter-\n*) Eine Besprechung der rein anatomischen Methodik der Bestimmung der Insertionsverh\u00e4ltnisse und des Verlaufs der Augenmuskeln geh\u00f6rt nicht zu unserer Aufgabe.","page":0},{"file":"pb0211.txt","language":"de","ocr_de":"Literaturverzeichnis.\n211\nsncbungen einzukalten sind, und detaillierterer Anordnungen verweise ich auf die Abhandlungen von Schneller340) und Bielschowsky290).\nUber gewisse Fragen der Augenmuskelinnervation kann auch die Auskultation der Muskelger\u00e4usche des Auges mit einem kleinen Stethoskop nach Hering313) Aufschlu\u00df geben. Auf die leicht geschlossenen Lider oder direkt auf den kokainisierten Bulbus wird ein kleines Hartgummitrichterchen von cca. 8 mm gr\u00f6\u00dftem Durchmesser aufgesetzt und durch einen Kautschukschlauch mit einem durchbohrten N\u00fc\u00dfchen verbunden, welches ins Ohr gesteckt wird.\nZur Demonstration der Wirkung der einzelnen Augenmuskeln sind mehrfach Modelle konstruiert worden, sogen. Ophthalmotrope. Literatur \u00fcber derartige Schemata und Ophthalmotrope, worunter auch solche zur Demonstration des Listingschen Gesetzes (siehe oben S. 192 Anm.) bei Zoth(8), S. 304ff.)\nLiteraturverzeichnis.\nI. Allgemeine Werke.\nHelmholtz, Optik und Hering, Eaumsinn, siehe Einleitung!\n1)\tH. Aubert, Physiologie der Netzhaut. Morgenstern, Breslau, 1865.\n2)\tB. Bourdon, La perception visuelle de l\u2019espace. Paris, Schleicher fr\u00e8res, 1902.\n3)\tE. Hering. Beitr\u00e4ge zur Physiologie, 5 Hefte. Leipzig, Engelmannn 1861\u20141864.\n4)\tE. Landolt, Artikel \u201eDie Untersuchungsmethoden\u201c in Graefe-Saemischs Handbuch d. Augenheilk. 2. \u00c4ufl. 4. Bd. 1. Abt. 1904.\n5)\tSnellen und E. Landolt, Dass. Ebenda. 1. Aufl. Bd. 3. Teil 1, 1874.\n6)\tA. W. Volkmann, Physiol. Untersuchungen im Gebiete der Optik. Leipzig, Breitkopf & H\u00e4rtel, 1864.\n7)\tW. Wundt, Grundz\u00fcge der physiologischen Physiologie, Leipzig, Engelmann. Bd. II, zitiert nach der 5. Auflage, 1902.\n8)\t0. Zoth, Augenbewegungen und Gesichtswahrnehmungen. Nagels Handb. d. Physiol. Bd. 3, 1905.\nII. Untersuchung der Sehsch\u00e4rfe\n(Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gen und Empfindlichkeit f\u00fcr Lagenunterschiede im ebenen Sehfelde).\n9)\tL. Asher, \u00dcber das Grenzgebiet des Licht- und Baumsinnes. Z. f. Biologie Bd. 35, S. 394, 1897.\n10)\tAubert und F\u00f6rster, Beitr\u00e4ge zur Kenntnis des indirekten Sehens. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 3, Abt. 2, S. 1, 1857.\n11)\tF. Best, \u00dcber die Grenze der Erkennbarkeit von Lagenunterschieden. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 51, S. 453, 1900.\n12)\tS. Bloom und S. Garten, Vergleichende Untersuchungen \u00fcber die Sehsch\u00e4rfe des hell- und des dunkeladaptierten Auges. Pfl\u00fcgers Archiv Bd. 72, S. 372, 1898.\n13)\tC. du Bois-Keymond, Seheinheit und kleinster Sehwinkel. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 32, Abt. 3, S. 1, 1886.\n14)\tA. Boltunow, \u00dcber die Sehsch\u00e4rfe im farbigen Licht. Zeitschr. f. Psychol. Bd. 42. 2. Abt. S. 359, 1908.\n15)\tA. Borschke, Untersuchungen \u00fcber die Herabsetzung der Sehsch\u00e4rfe durch Blendung. Z. f. Psychologie, Bd. 34, S. 1, 1904.\n14*","page":0},{"file":"pb0212.txt","language":"de","ocr_de":"212\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\n16)\tA. Borschke, \u00dcber die Ursache der Herabsetzung der Sehleistung durch Blendung. Ebenda Bd. 35, S. 161, 1904.\n17)\tA. Broca, Variation de l\u2019acuit\u00e9 visuelle avec l\u2019\u00e9clairage et l\u2019adaptation. Compt. rend, de l\u2019Acad. Bd. 132, S. 653, 1901.\n18)\tH. Buttmann, Untersuchungen \u00fcber Sehsch\u00e4rfe. Inaug.-Dissert. Freiburg 1896. Zitiert nach Hermanns Jahresber. 1896.\n19)\tA. Charpentier, Nouvelles recherches sur la sensibilit\u00e9 de la r\u00e9tine. Arch. d\u2019Ophth. 2, S. 234, 1882.\n20)\tDers. Description d\u2019un photoptom\u00e8tre diff\u00e9rentiel. Ebenda, S. 418, 1882.\n21)\tExp\u00e9riences relatives \u00e0 l\u2019influence de l\u2019\u00e9clairage sur l\u2019acuit\u00e9 visuelle. Ebenda, 3, S. 37, 1883.\n22)\tH. Cohn, Untersuchungen \u00fcber die Sehsch\u00e4rfe bei abnehmender Beleuchtung. Arch. f. Augenheilk. Bd. 13, S. 223, 1884.\n23)\tDers. Einige Versuche \u00fcber die Abh\u00e4ngigkeit der Sehsch\u00e4rfe von der Helligkeit. Ebenda, Bd. 31, Erg\u00e4nz.-Heft, S. 195, 1895.\n24)\tDers. Untersuchungen \u00fcber die Sehleistungen der \u00c4gypter. Berliner klin. Woch. 1898, S. 453.\n25)\tJ. R. Dep\u00e8ne, Experimentelle Untersuchungen \u00fcber den Einflu\u00df seitlicher Blendung auf die zentrale Sehsch\u00e4rfe. Klin. Monatsbl. f. Augenheilk. Bd. 38, S. 289, 1900.\n26)\tS. Exner, Studien auf dem Grenzgebiete des lokalisierten Sehens. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 73, S. 117, 1898.\n27)\tH. Feilchenfeld, \u00dcber die Sehsch\u00e4rfe im Flimmerlicht. Z. f. Psychol. Bd. 35, S. 1, 1904.\n28)\tE. Fick, \u00dcber St\u00e4bchensehsch\u00e4rfe und Zapfensehsch\u00e4rfe. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 45, Abt. 2, S. 336, 1898.\n29)\tS. Garten, Antwort auf die Bemerkung des H. Prof. Nagel etc. Arch. f. Augenheilk. Bd. 44, S. 358, 1901.\n30)\tGroenouw, \u00dcber die Sehsch\u00e4rfe der Netzhautperipherie und eine neue Untersuchungsmethode derselben. Arch. f. Augenheilk. Bd. 26, S. 85, 1893.\n31)\tGuillery, Ein Vorschlag zur Vereinfachung der Sehproben. Arch. f. Augenheilk. Bd. 23, S. 323, 1891.\n32)\tDers. Einiges \u00fcber den Formensinn. Ebenda, Bd. 28, S. 263, 1894.\n33)\tDers. \u00dcber die r\u00e4umlichen Beziehungen zwischen Licht- und Farbensinn. Ebenda, Bd. 31, S. 204, 1895.\n34)\tDers. Vergleichende Untersuchungen \u00fcber den Raum-, Licht- und Farbensinn im Zentrum und Peripherie der Netzhaut. Z. f. Psychol. Bd. 12, S. 243, 1896.\n35)\tDers. Weitere Untersuchungen \u00fcber den Lichtsinn. Ebenda, Bd. 13, S. 187, 1897.\n36)\tDers. \u00dcber die Empfindungskreise der Netzhaut. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 68, S. 120, 1897.\n37)\tDers. Weitere Untersuchungen zur Physiologie des Formensinnes. Arch. f. Augenheilk. Bd. 51, S. 209, 1905.\n38)\tDers. Zur Er\u00f6rterung der Sehsch\u00e4rfepr\u00fcfung. Ebenda, Bd. 53, S. 148, 1905.\n39)\tDers. Kritische Bemerkungen zu einigen neueren Arbeiten \u00fcber die Sehsch\u00e4rfepr\u00fcfung. Ebenda, Bd. 57, S. 1, 1907.\n40)\tV. Hensen, \u00fcber das Sehen in der fovea centralis. Virchows Archiv, Bd. 39, S. 475, 1867.\n41)\tE. Hering, \u00dcber Irradiation. Hermanns Handbuch d. Physiol. Bd. 3, 2. Abt. S. 440,1880.\n42)\tDers. \u00dcber die Grenzen der Sehsch\u00e4rfe. Berichte d. math.-phys. Klasse s\u00e4chs. Ges. d. Wiss. Bd. 51, S. 16, 1899.\n43)\tDers. Grundz\u00fcge der Lehre vom Lichtsinn. Graefe-Saemischs Handbuch d. Augenheilk. 2. Aufl. Bd. 3, Kap. XII.\n44)\tE. Hummelsheim, \u00dcber den Einflu\u00df der Pupillenweite auf die Sehsch\u00e4rfe bei verschiedener Intensit\u00e4t der Beleuchtung. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 45, S. 357, 1898.\n45)\tW. Koster, \u00dcber die Bestimmung der Sehsch\u00e4rfe nach den Methoden von Landolt und von Guillery. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 64, S. 128, 1906.","page":0},{"file":"pb0213.txt","language":"de","ocr_de":"Literaturverzeichnis.\n213\n46)\tLadd-Franklin und Guttmann, \u00dcber das Sehen durch Schleier. Z. f. Psychol. Bd. 31, S. 248, 1903.\n47)\tE. Lan doit, Die Reform der Bestimmung der Sehsch\u00e4rfe. Graefes Arch. f.\nOphth. Bd. 64, S. 598, 1906.\t.\t\u00ab\n48)\tDers. Formensinn und Sehsch\u00e4rfe. Arch. f. Augenheilk. Bd. 55, S. 219. 1906.\n49)\tL. Loeser, Das Verhalten der Sehsch\u00e4rfe in farbigem Licht. Graefes Arch, f. Ophth. Bd. 69, S. 479, 1909.\n50)\tH. P. 0. Orum, Studien \u00fcber die elementaren Endorgane f\u00fcr die Farbenempfindung. Skandin. Arch. f. Physiol. Bd. 16, S. 1, 1904.\n51)\tCh. Oguchi, Experimentelle Studien \u00fcber die Abh\u00e4ngigkeit der Sehsch\u00e4rfe von der Beleuchtungsintensit\u00e4t etc. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 66, S. 455, 1907.\n52)\tE. Pergens, \u00dcber Faktoren, welche das Erkennen von Sehproben beeinflussen. Arch. f. Augenheilk. Bd. 43, S. 144, 1901.\n53)\tDers. Untersuchungen \u00fcber das Sehen. Z. f. Augenheilk. Bd. 9, S. 256, 1903.\n54)\tDers. \u00dcber das Erkennen von C-Figuren bei verschiedenen Durchmessern und konstanter \u00d6ffnung. Klin. Monatsbl. f. Augenheilk. 1903, II, S. 112.\n54a) Recherches sur l\u2019acuit\u00e9 visuelle. Ann. d\u2019Oculist. Bd. 135, 136 und 137.\n55)\tA. Posch, \u00dcber Sehsch\u00e4rfe und Beleuchtung. Arch. f. Augenheilk. Bd. 5, S. 14, 1876.\n56)\tA. Ricc\u00f4, Relazione fra il minimo angolo visuale e l\u2019intensit\u00e0 luminosa, Ann. di Ottalm. Bd. 6, S. 373, 1877.\n57)\tI. Silfvast, \u00dcber die Sehsch\u00e4rfe f\u00fcr verschiedene Farben im Zentrum der Retina. Skand. Arch. f. Physiol. Bd. 20. S. 411, 1908.\n58)\tSnellen, Echelle typographique, pour mesurer l\u2019acuit\u00e9 de la vision. Utrecht, 1862.\n59)\tG. M. Stratton, A new determination of the minimum visible and its bearing on localization, and binocular depth. Psychol. Review, Bd. 7, S. 429, 1900.\n60)\tW. Uhthoff, \u00dcber das Abh\u00e4ngigkeitsverh\u00e4ltnis der Sehsch\u00e4rfe von der Beleuchtungsintensit\u00e4t. Graefes Arch., Bd. 32, Abt. 1, S. 171, 1886.\n61)\tDers. Weitere Untersuchungen \u00fcber die Abh\u00e4ngigkeit der Sehsch\u00e4rfe von der Intensit\u00e4t sowie von der Wellenl\u00e4nge. Ebenda, Bd. 36, Abt. 1, S. 33, 1890.\n62)\tDers. \u00dcber die kleinsten wahrnehmbaren Gesichtswinkel in den verschiedenen Teilen des Spektrums. Z. f. Psychol. Bd. 1, S. 155, 1890.\n63)\tF. W \u00e4chter, \u00dcber die Grenzen des telestereoskopischen Sehens. Wiener Sitzgsber. Bd. 105, Abt. 2 a, S. 856, 1896.\n64)\tTh. Wertheim, \u00dcber die indirekte Sehsch\u00e4rfe. Z. f. Psychol. Bd. 7, S. 172, 1894.\n65)\tS. A. W \u00fclfing, \u00dcber den kleinsten Gesichtswinkel. Z. f.Biologie, Bd.29, S.199,1893.\nIII. Lokalisation im ebenen Sehfelde bei Ausschlu\u00df von optischen Nebenreizen.\n66)\tH. Aubert, Eine scheinbar bedeutende Drehung von Objekten bei Neigung des Kopfes nach rechts oder links. Virchows Arch. Bd. 20, S. 381, 1861.\n67)\tBerthold, \u00dcber die Bewegungen des kurzsichtigen Auges. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 11, Abt. 3, S. 107, 1865.\n68)\tW. Bihler, Beitr\u00e4ge zur Lehre vom Augenma\u00df f\u00fcr Winkel. Dissert. Freiburg.\n1896.\tZitiert nach Z. f. Psychol. Bd. 14, S. 391.\n69)\tB. Bourdon, La sensibilit\u00e9 musculaire des yeux. Rev. philos. 44 (10) S. 413,\n1897,\tZit. nach Z. f. Psychol. Bd. 19, S. 333.\n70)\tDers. Les objets paraissent-ils se rapetisser en s\u2019\u00e9levant au-dessus de l\u2019horizon? Ann\u00e9e psychol. Bd. 5, S. 55, 1899. Zit. nach Bourdon (2), S. 419.) _\n71)\tDarwin and Rivers, A method of measuring a visual illusion. Journ. of Physiol. Bd. 28, p. XI, 1902.\n72a) R. Fischer, Gr\u00f6\u00dfensch\u00e4tzungen im Sehfelde. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 37, Abt. 1, S. 97, 1891.\n72b) Ders. Weitere Gr\u00f6\u00dfensch\u00e4tzungen im Sehfelde. Ebenda Bd. 37, Abt. 3, S. 55,1891. 73) Guillery, \u00dcber das Augenma\u00df der seitlichen Netzhautteile. Z. f. Psychol. Bd. 10, S. 83, 1896.","page":0},{"file":"pb0214.txt","language":"de","ocr_de":"214\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\n74)\tGuillery, Messende Untersuchungen \u00fcber den Formensinn. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 75, S. 466, 1899.\n75)\tA. Guttmann, Blickrichtung und Gr\u00f6\u00dfensch\u00e4tzung. Z. f. Psychol. Bd. 32, S. 333, 1903.\n76)\tG. D. Hicks and W. Rivers, The illusion of compared horizontal and vertical lines. Brit. Journ. Psychol. Bd. 2, S. 244, 1908. Zitiert nach Z. f. Psychol. Bd. 48, I. Abt. S. 305.\n77)\tH. Higier, Experim. Pr\u00fcfung der psychophysischen Methoden im Bereiche des Raumsinnes der Netzhaut. Wundts Philos. Stud. Bd. 7, S. 232, 1892.\n78)\tJ. Jastrow, On the judgment of angles and positions of lines. Amer. Journ. of Psychol. Bd. 5, S. 214, 1893.\n79)\tJ. von Kries, Beitr\u00e4ge zur Lehre vom Augenma\u00df. Beitr. z. Psychol, u. Physiol, d. Sinnesorgane. Festschr. f. Helmholtz. 1891.\n80)\tA. Kundt, Untersuchungen \u00fcber Augenma\u00df und optische T\u00e4uschungen. Poggen-dorffs Annalen, Bd. 120, S. 118, 1863.\n81)\tF. K\u00fcster, Die Direktionskreise des Blickfeldes. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 22, Abt. 1, S. 149, 1876.\n82)\tR. Mac Dougall, The subjective horizon. Psych. Rev. Mon. Suppl. 4. Zitiert nach Z. f. Psychol. Bd. 33, S. 382. Kurze Bemerkungen dar\u00fcber auch in Amer. Journ. of Physiol. Bd. 9, S. 122, 1903.\n83)\tE. Mach, \u00dcber das Sehen von Lagen und Winkeln durch die Bewegung des Auges. Wiener Sitzgsber. Math.-naturw. Klasse. Bd. 43, Abt. 2, S. 215, 1861.\n84)\tJ. Merkel, Die Methode der mittleren Fehler etc. Wundts Philos. Stud. Bd. 9, S. 400, 1894.\n85)\tC. B. Morrey, Die Pr\u00e4zision der Blickbewegung und der Lokalisation an der Netzhautperipherie. Z. f. Psychol. Bd. 20, S. 317, 1899.\n86)\tM. E. Mulder, Ons ordeel over vertikal, bij neiging van het hoofd naar rechts of links. Feestbundei a. F. C. Donders. Amsterdam. Zitiert nach Nagel (89).\n87)\tA. M\u00fcller, \u00dcber den Einflu\u00df der Blickrichtung auf die Gestalt des Himmelsgew\u00f6lbes. Z. f. Psychol. Bd. 40, S. 74, 1906.\n88)\tH. M\u00fcnsterberg, Augenma\u00df. Beitr. z. exp. Psychol. Heft 2, S. 125, 1889. Mohr. Freiburg.\n89)\tW. A. Nagel, \u00dcber das Aubertsche Ph\u00e4nomen und verwandte T\u00e4uschungen \u00fcber die vertikale Richtung. Z. f. Psychol. Bd. 16, S. 373. 1898.\n90)\tB. 0. Peirce, The perception of horizontal and of vertical lines. Science, n. s., vol. 10, S. 425, 1899.\n91)\tF. v. Recklinghausen, Netzhautfunktionen. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 5, Abt. 2, S. 127, 1859.\n92)\tReddingius, Eine Anpassung. Z. f. Psychol. Bd. 22, S. 96, 1899.\n93)\tJ. Richter und H. W\u00e4mser, Experimentelle Untersuchung der beim Nachzeichnen von Strecken und Winkeln entstehenden Gr\u00f6\u00dfenfehler. Z. f. Psychol. Bd. 35, S. 321, 1904.\n94)\tM. Sachs und J. Meller, \u00dcber die optische Orientierung bei Neigung des Kopfes gegen die Schulter. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 52, S. 387, 1901.\n95)\tDieselben. Untersuchungen \u00fcber die optische und haptische Lokalisation bei Neigungen um eine sagittale Achse. Z. f. Psychol. Bd. 31, S. 89, 1903.\n96)\tM. Sachs und R. Wlassak, Die optische Lokalisation der Medianebene. Z. f. Psychol. Bd. 22, S. 23, 1899.\n97)\tR. Seyfert, \u00dcber die Auffassung einfachster Raumformen. Wundts philosoph. Studien, Bd. 14, S. 550, 1898.\n98a) G. M. Stratton, Some preliminary experiments on vision without inversion of the Tetinal image. Psychol. Review Bd. 3, S. 611, 1896.\n98b) Ders. Vision without inversion of the retinal image. Ebenda, Bd. 4, S. 341,1897.\n98 c) Ders. The spatial harmony of touch and sight. Mind, n. s., Bd. 8, S. 492, 1899. Ref. Z. f. Psychol. Bd. 23, S. 139.","page":0},{"file":"pb0215.txt","language":"de","ocr_de":"Literaturverzeichnis.\n215\n99)\tStroobant, Sur l\u2019agrandissement apparent des constellations, du soleil et de la lune \u00e0 l\u2019horizon. Bullet. Acad. Royale de Belgique 3. S\u00e9n\u00e9 1884, t. 8, p. 719 und\nt. 10, p. 315, 1885. Zit. nach Bourdon (2), S. 415).\t,\tn - a\n100)\tA. v. Tschermak, \u00dcber die absolute Lokalisation bei Schielenden. Graefes\nArch. f. Ophth. Bd. 55, S. 1, 1902.\ti, ph uq \u00ab oq iqm\n101)\tDers. Beschreibung einiger Apparate etc. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 119, S. 29, 1907. 102a) A. W. Y olkmann, \u00dcber einige Gesichtsph\u00e4nomene, welche mit dem Vorhandensein eines unempfindlichen Flecks im Auge Zusammenh\u00e4ngen. Sitzgsber. sachs.\nGes. d. Wiss. Math.-phys. Klasse, 1853, S. 27.\t_\tin\n102b) Ders. \u00dcber das Verm\u00f6gen, Gr\u00f6\u00dfenverh\u00e4ltnisse zu sch\u00e4tzen. Ebenda, \u00df\u00fc. iu,\nS 173 1858\n103)\tSt. Witasek, Versuche \u00fcber das Vergleichen von Winkelverschiedenheiten.\nZ. f. Psychol. Bd. 11, S. 321, 1896.\t* , t n n+n q\n104)\tv. Wittich, Studien \u00fcber den blinden Fleck. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 9,\nAbt105)S\u00d4.1Zo8fc6h*, \u00dcber den Einflu\u00df der Blickrichtung auf die scheinbare Gr\u00f6\u00dfe der Gestirne und die scheinbare Form des Himmelsgew\u00f6lbes. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 78, S. 363,1899.\nIV. Einflu\u00df von optischen Nebenreizungen auf die Lokalisierung von Richtungen und auf\ndie Sch\u00e4tzung von L\u00e4ngen.\n106)\tJ. M. Baldwin, The effect of size-contrast upon judgments of position in the\nretinal field. Psychol. Rev. Bd. 2, S. 244, 1895.\n107)\tV. Benussi, \u00dcber den Einflu\u00df der Farbe auf die Gro\u00dfe der Zollnerschen\nT\u00e4uschung. Z. f. Psychol. Bd. 29, S. 264 und 385, 1902.\n108)\tBenussi-Liel, Die verschobene Schachbrett-Figur. Memongs Unters, z. Gegenstandstheorie und Psychol. VI. Zitiert n. Z. f. Psychol. 41, I, S. 201.\n109)\tV. Berrettoni, Illusioni ottico-geometriche. Zitiert nach Z. \u00b1. Psyc\u00fcol.\nBd. 45, I, S. 284, 1907.\t^ M\t,\n110)\tM. Blix, Die sogen. Poggendorffsche optische T\u00e4uschung. Skandmav. Arch.\nf. Physiol. Bd. 13, S. 193, 1902.\t_\n111)\tBotti, Beitrag zur Kenntnis der variablen geometnsch-optischen Streckent\u00e4uschungen. Arch. f. d. ges. Psychol. Bd. 6, S. 306, 1906.\n112)\tF. Brentano, \u00dcber ein optisches Paradoxon. Z. f. Psychol. Bd. 3, b. 349,189^.\n113)\tDers. Zur Lehre von den optischen T\u00e4uschungen. Ebenda, Bd. 6, S. 1, 1893.\n114)\tE. Burmester, Beitrag zur experimentellen Bestimmung geometrisch-optischer\nT\u00e4uschungen. Z. f. Psychol. Bd. 12, S. 355, 1896.\t.\tK1 \u201e 1SPo\n115)\tDelboeuf, Une nouvelle illusion d optique. Rev. scientil. Bd. 51, b. 28b, 1895.\n116)\tEinthoven, Eine einfache physiologische Erkl\u00e4rung f\u00fcr verschiedene geometrisch-optische T\u00e4uschungen. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 71, S. 1, 1898.\n117)\tG. Heymans, Quantitative Untersuchungen \u00fcber das \u201eoptische Paradoxon .\nZ. f. Psychol. Bd. 9, S, 221, 1896.\tB\t,\n118)\tDers. Quantitative Untersuchungen \u00fcber die Z\u00f6llnersche und die Loebscne\nT\u00e4uschung. Z. f. Psychol. Bd. 14, S. 101, 1897.\t. .\n119)\tP. Hoefer, Beitrag zur Lehre vom Augenma\u00df bei zwei\u00e4ugigem und bei ein\u00e4ugigem Sehen. Pfl\u00fcgers Archiv Bd. 115, S. 483, 1906.\n120)\tF. B. Hofmann, und A. Bielschowsky, Uber die Einstellung der scheinbaren Horizontalen und Vertikalen etc. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 126, S. 453, 1909.\n121)\tJastrow, A study of Zoellner\u2019s figures and other related illusions. Amer. Journ. of Psychol. Bd. 4, S. 381, 1892.\n122)\tCh. H. Ju d d, A study of geometrical illusions. Psychol. Review, Bd. 6, b. 241,1899.\n123)\tF. Kiesow, \u00dcber einige geometrisch-optische T\u00e4uschungen. Arch. f. d. ges.\nPsychol. Bd. 6, S, 289, 1906.\t.\n124)\tH. W. Knox, On the quantitative determination of an optical illusion. Amer.\nJourn. Psychol. Bd. 6, S. 413, 1893.\n125)\tW. Laska, \u00dcber einige optische Urteilst\u00e4uschungen. Du Bois Arch. 1. Physiol. 1890, S. 326.","page":0},{"file":"pb0216.txt","language":"de","ocr_de":"216\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\n126)\tA. Lehmann, Irradiation als Ursache geometrisch-optischer T\u00e4uschungen. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 103, S. 84, 1904.\n127)\tTh. Lipps, Raum\u00e4sthetik und geometrisch-optische T\u00e4uschungen. Leipzig Barth. 1897.\n128)\tJ. Loeb, \u00dcber den Nachweis von Kontrasterscheinungen im Gebiete der Raumempfindungen des Auges. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 60, S. 509, 1895.\n129)\tF. C. M\u00fclle r-Lyer, Optische Urteilst\u00e4uschungen. Du Bois\u2019 Arch. f. Physiol. 1889, Suppl. S. 263.\n130)\tDers. Zur Lehre von den optischen Urteilst\u00e4uschungen etc. Z. f. Psychol Bd. 9, S. 1, und Bd. 10, S. 421, 1896.\n131)\tH. M\u00fcnsterberg, Die verschobene Schachbrettfigur. Z. f. Psychol. Bd. 15\nS. 184, 1897.\tJ\n132)\tI. I. Oppel, \u00dcber geometrisch-optische T\u00e4uschungen. Jahresber. d. physik. Vereins Frankfurt/Main 1854/55, S. 37.\n133 a und b) Ders. Nachlese zu den geom.-opt. T\u00e4uschungen. Ebenda 1856/57, S. 47 und 1860/61 S. 26.\n134)\tH. I. Pearce, The law of attraction in relation to some visual and tactual illusions. Psycholog. Review Bd. 11, S. 143, 1904.\n135)\tA. H. Pierce, The illusion of the Kindergarten patterns. Psychol. Rev. 5, S. 233, 1898. Wieder abgedruckt in\n136)\tDers. A new explanation for the illusory movements etc. Ebenda 7, S. 356, 1900. Wieder abgedruckt in 137).\n137)\tDers. Studies in auditory and visual space perception. New-York, Longmans,\nGreen Co. 1901.\t5\n138)\tF. Schumann, Beitr\u00e4ge zur Analyse der Gesichtswahrnehmungen. Z. f. Psych. Bd. 23, S. 1; Bd. 24, S. 1; Bd. 30, S. 241; Bd. 36, S. 61.\n139)\tA. Thi\u00e9ry, \u00dcber geometrisch-optische T\u00e4uschungen. Wundts Philosoph. Studien, Bd. 11, S. 307 und 603, und Bd. 12, S. 67, 1895.\n140)\tR. Watanabe, On the quantitative determination of an optical illusion. Amer. Journ. Psychol., 6, S. 509, 1893.\n141)\tSt. Witasek, \u00dcber die Natur der geometrisch-optischen T\u00e4uschungen. Z. f. Psychol. Bd. 19, S. 81,^1899.\n142)\tW. Wundt, Die geometrisch-optischen T\u00e4uschungen. Abhandl. s\u00e4chs. Ges. d. Wiss., math.-phys. Klasse, Bd. 26, S. 55, 1898.\n143)\tF. Z\u00f6llner, \u00dcber eine neue Art von Pseudoskopie etc. Poggendorffs Annalen Bd. 110, S. 500, 1860.\n144)\tDers. \u00ffber die Abh\u00e4ngigkeit der pseudoskopischen Ablenkung paralleler Linien vom Neigungswinkel der sie durchschneidenden Linien. Ebenda, Bd. 114, S. 587, 186L\nV. Korrespondenz der H\u00f6hen- und Breitenwerte beider Netzh\u00e4ute.\n145)\tA. Bielschowsky, Untersuchungen \u00fcber das Sehen der Schielenden. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 50, S. 406, 1900.\n146)\tB. Bourdon, La distinction locale des sensations correspondantes des deux yeux. Bull. Soc. scientif. et m\u00e9dic. de l\u2019ouest Bd. 9, 1900, zitiert nach Z. f. Psychol. Bd. 29, S. 225.\n147)\tDers. Sur la distinction des sensations des deux yeux. L\u2019ann\u00e9e psycholog. 1903, p. 41. Zitiert nach 150).\n148)\tv. Br\u00fccke und Br\u00fcckner, Zur Frage der Unterscheidbarkeit rechts-u. links\u00e4ugiger Gesichtseindr\u00fccke. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 90, S. 290, 1902.\n149)\tDieselben. \u00dcber ein scheinbares Organgef\u00fchl des Auges. Ebenda, Bd. 91, S.360,1902.\n150)\tDieselben. Nochmals zur Frage der Unterscheidbarkeit rechts- und links\u00e4ugiger Eindr\u00fccke. Ebenda, Bd. 107, S. 263, 1905.\n151)\tM. v. Fleischl, Physiologisch-optische Notizen. Wiener Sitzgsber. Math.-na-turw. Kl. Bd. 83, Abt. 3, S. 201, 1881.","page":0},{"file":"pb0217.txt","language":"de","ocr_de":"Literaturverzeichnis.\t217\n152) C. Gaudenzi, Di un doppio perimetro aploscopico etc. Annali di Ottalm. Bd. 28, 1899.\n153a) H. Heine, Die Unterscheidbarkeit rechts\u00e4ugiger und links\u00e4ugiger Wahrnehmungen etc. Klin. Monatsbl. f. Augenheilk. 1901, S. 615.\n153b) Ders. Zur Frage der Unterscheidbarkeit rechts-u. links\u00e4ugiger Gesichtseindr\u00fccke. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 101, S. 67, 1904.\n154)\tF. B. Hofmann, Die neueren Untersuchungen \u00fcber das Sehen der Schielenden. Ergehn, d. Physiol. Bd. I, Abt. 2, S. 801, 1902.\n155)\tL. Mandelstamm, Beitrag zur Lehre von der Lage korrespondierender Hetzhautpunkte. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 18, Abt. 2, S. 133, 1872.\n156)\tW. Schlodtmann, Studien \u00fcber anomale Sehrichtungsgemeinschaft bei Schielenden. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 51, S. 256, 1901.\n157)\tH. Sch\u00f6ler, Zur Identit\u00e4tsfrage. Ebenda Bd. 19, Abt. 1, S. 1, 1873.\n158)\tW. Sch\u00f6n, Zur Lehre vom binokularen indirekten Sehen. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 22, Abt. 4, S. 31, 1876.\n159)\tDers. Zur Lehre vom binokularen Sehen. Ebenda Bd. 24, Abt. 1, S. 27 und Abt. 4, S. 47, 1878.\n160)\tA. Tschermak, \u00dcber anomale Sehrichtungsgemeinschaft. Ebenda, Bd. 47, S. 508, 1899.\n161)\tDers. Autoreferat \u00fcber die vorige Abhandlung, Zentralbl. f. prakt. Augenheilk. 1899, S. 214.\n162)\tDers. \u00dcber einige neuere Methoden zur Untersuchung des Sehens Schielender. Ebenda, 1902, S. 322 und 357.\nVI. Lokalisation nach der Tiefe.\n163)\tAnathon Aal, \u00dcber den Ma\u00dfstab beim Tiefensehen in Doppelbildern. Z. f. Psychol. Bd. 49, I, S. 108 u. 161, 1908.\n164)\tL. E. W. van Alb ada, Der Einflu\u00df der Akkommodation auf die Wahrnehmung von Tiefenunterschieden. Graefes Arch. f. Ophthalm. Bd. 54, S. 430, 1902.\n165)\tI. C. d\u2019Almeida, Nouvel appareil st\u00e9r\u00e9oscopique. Compt. rend. Bd. 47, S. 61,1858.\n166)\tM. Arrer, \u00dcber die Bedeutung der Konvergenz- und Akkommodationsbewegungen f\u00fcr die Tiefenwahrnehmung. Wundts Philosoph. Studien Bd. 13, S. 116, 1896.\n167)\tI. W. Baird, The influence of accommodation and convergence upon the perception of depht. Amer. Journ. Psychol, Bd. 14, S. 150, 1903.\n168)\tO. Becker u. A. Rollett, Beitr\u00e4ge zur Lehre vom Sehen der dritten Dimension. Wiener Sitzgsber. Bd. 43, 2. Abt., S. 667, 1861.\n169)\tF. Best, \u00dcber Projektion stereoskopischer Photographien etc, Klin. Monatsbl. f. Augenheilk. 1903, I, S. 449.\n170)\tC. du Bois Reymond, \u00dcber Br\u00fcckes Theorie des K\u00f6rperlichsehens. Z. f. Psychol. Bd. 2. S. 427, 1891.\n171)\tB. Bourdon, L\u2019acuit\u00e9 st\u00e9r\u00e9oscopique. Rev. philos. Bd. 49, S. 74, 1900. Zit. nach Z. f. Psychol. Bd. 25, S. 256.\n172)\tD. Brewster, Description of several new and simple stereoscopes etc. Transact. Roy. Scott. Soc. Arts, 1849. Philos. Magaz. 1852, (4) Bd. 3, S. 16. \u00dcbersetzt von M. v. Rohr (234, S. 38).\n173a) L. Burmester, Theorie der geometrisch-optischen Gestaltt\u00e4uschungen. 1. Mitt. Z. f. Psychol. Bd. 41, I, S. 321, 1906.\n173b) Ders. Dass. 2. Mitt. Ebenda Bd. 50, I, S. 219, 1908.\n174)\tH. Carr u. I. B. Allen, A study of certain relations of accommodation and convergence to the judgment of the third dimension. Psychol. Review, Bd. 13, S. 258,1906.\n175)\tS. Czap ski, Das stereoskopische Mikroskop nach Greenough. Z. f. wiss. Mikroskopie Bd. 14, S. 289, 1897.\n176)\tF. C. Donders, Die Projektion der Gesichtserscheinungen nach den Richtungslinien. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 17, Abt. 2, S. 1, 1871.","page":0},{"file":"pb0218.txt","language":"de","ocr_de":"218\nF. B. Hofmann, Kaumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\n177)\tL. Dr\u00fcner, \u00dcber Mikrostereoskopie und eine neue vergr\u00f6\u00dfernde Stereoskopkamera. Z. f. wiss. Mikroskopie Bd. 17, S. 281, 1900.\n178)\tEinthoven, Stereoskopie durch Farbendifferenz. Ebenda Bd. 31, Abt. 3, S. 211, 1885.\n179)\tDers. On the production of shadow and perspective effects by difference of colour. Brain, 1893, Bd. 16, S. 191. Zit. nach Z. f. Psychol., Bd. 7, S. 413.\n180)\tElschnig, Zur Kenntnis der binokularen Tiefenwahrnehmung. Graefes Arch, f. Ophth. Bd. 52, S. 294, 1901.\n181)\tDers. Weiterer Beitrag zur Kenntnis der binokularen Tiefenwahrnehmung. Ebenda Bd. 54, S. 411, 1902.\n182)\tI. R. Ewald und O. Gross, \u00dcber Stereoskopie und Pseudoskopie. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 115, S. 514, 1906.\n183)\tS. Exner, Perspektivische T\u00e4uschungen an farbigen Bildern etc. Physiol. Zentralbl. Bd. 19, S. 843, 1906.\n184)\tP. Gr\u00fctzner, Einige Versuche \u00fcber stereoskopisches Sehen. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 90, S. 525, 1902.\n185)\tTh. Guilloz, Sur la st\u00e9r\u00e9oscopie obtenue par les visions cons\u00e9cutives d\u2019images monoculaires. C. rend. Soc. Biol. 1904, I, S. 1053.\n186)\tG. Hauck, Die subjektive Perspektive und die horizontalen Kurvaturen des dorischen Stils. Stuttgart, Wittwer. 1879.\n187)\tL. Heine, \u00dcber \u201eOrthoskopie\u201c etc. Graefes Arch. f. Ophthalm. Bd. 51, S. 563,1900.\n188)\tDers. Sehsch\u00e4rfe und Tiefenwahrnehmung. Ebenda S. 146, 1900.\n189)\tDers. \u00dcber Orthostereoskopie. Ebenda, Bd. 53, S. 306, 1901.\n190)\tDers. \u00dcber die Bedeutung der L\u00e4ngenwerte f\u00fcr das k\u00f6rperliche Sehen. Bericht 31. Vers. d. Ophthalm. Ges. zu Heidelberg, 1904, S. 179.\n191)\tDers. \u00dcber die richtige Plastik in Stereophotogrammen. Z. f. wiss. Photogr. Bd. 2, S. 65 und 108, 1904.\n192)\tDers. Zur Frage der binokularen Tiefenwahrnehmung auf Grund von Doppelbildern. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 104, S. 316, 1904.\n193)\tDers. \u00dcber Wahrnehmung und Vorstellung von Entfernungsunterschieden. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 61, S. 484, 1905.\n194)\tDers. \u00dcber K\u00f6rperlichsehen im Spiegelstereoskop und im Doppelveranten. Klin. Monatsbl. f. Augenheilk. 1905, I, S. 40.\n195)\tE. Hering, Die Gesetze der binokularen Tiefenwahrnehmung. Du Bois\u2019 Archiv 1865, S. 152.\n196)\tDers. \u00dcber die Herstellung stereoskopischer Wandbilder mittels Projektionsapparats. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 87, S. 229, 1901.\n197)\tF. Hillebrand, Die Stabilit\u00e4t der Raumwerte auf der Netzhaut. Z. f. Psychol. Bd. 5, S. 1, 1893.\n198)\tDers. Das Verh\u00e4ltnis von Akkommodation und Konvergenz zur Tiefenlokalisation. Ebenda, Bd. 7, S. 97, 1893.\n199)\tDers. In Sachen der optischen Tiefenlokalisation. Ebenda Bd. 15, S. 70, 1897.\n200)\tDers. Theorie der scheinbaren Gr\u00f6\u00dfe bei binokularem Sehen. Denkschr. d. Wiener Akad. Math.-naturw. Kl. Bd. 72, S. 255, 1902.\n201)\tW. Holtz, \u00dcber den unmittelbaren Gr\u00f6\u00dfeneindruck in seiner Beziehung zur Entfernung und z. Kontrast. G\u00f6ttinger Nachrichten, 1893, S. 159.\n202)\tI. Hoppe, Beitrag zur Erkl\u00e4rung des Erhaben- und Vertieftsehens. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 40, S. 523, 1887.\n203)\tI. Isakowitz, Messende Versuche \u00fcber Mikropie durch Konkavgl\u00e4ser etc. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 66, S. 477, 1907.\n204)\tE. Issel, Messende Versuche \u00fcber binokulare Entfernungswahrnehmung. Inaug.-Dissertation Freiburg i. B. 1907.\n205)\tG. Jaeger, Das Strobostereoskop. Wiener Sitzgsber. Math.-naturw. Kl. Abt. 2a, Bd. 112, S. 985, 1903.\n206)\tJ. Jastrow, The pseudoscope and some of its recent improvements. Psychol. Rev. Bd. 7 S. 47, 1900.","page":0},{"file":"pb0219.txt","language":"de","ocr_de":"Literaturverzeichnis.\n219\n207)\tE. Jensen, Stereoskopische Farbenerscheinung. Klin. Monatsbl. f. Augenheilk. 1906, I, S. 582.\n208)\tR. H. Kahn, \u00dcber Tapetenbilder. Engelmanns Arch. 1907, S. 56.\n209)\tA. Kirschmann, Zum Problem der Grundlagen der Tiefenwahrnehmung.\nWundts psycholog. Studien, Bd. 18,\t114.\n210)\tW. Koster, Zur Kenntnis der Mikropie und Makropie. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 42, 3. Abt., S. 134, 1896. Nachtrag dazu, Ebenda, Bd. 45, S. 90, 1898.\n211)\tE. Ko the, Tiefenvorstellungen und Tiefenwahrnehmungen u. ihre Beziehung zur stereoskopischen Photographie. Z. f. wiss. Photogr. Bd. I, S. 268 u. 305, 1903.\n212)\tDers. \u00dcber L\u00e4ngsdisparationen u. \u00fcber die \u00dcberplastizit\u00e4t naher Gegenst\u00e4nde. Arch. f. Augenheilk. Bd. 49, S. 338, 1904.\n213)\tE. F. Krusius, Zur Analyse und Messung der Fusionsbreite. Arch. f. Augenheilk. Bd. 61, S. 204, 1908.\n214)\tDers. \u00dcber zwei\u00e4ugig und ein\u00e4ugig erzeugte Tiefeneindr\u00fccke. Ebenda Bd. 62, S. 340, 1909.\n215)\tCh. Ladd-Franklin, A method for the experimental determination of the horopter. Amer. Journ. of Psychol. Bd. 1, S. 99, 1888.\n216)\tJ. Loeb, \u00dcber optische' Inversion ebener Linienzeichnungen bei ein\u00e4ugiger Betrachtung. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 40, S. 274, 1887.\n217)\tE. Mach, \u00dcber die physiologische Wirkung r\u00e4umlich verteilter Lichtreize. Wiener Sitzgsber. Bd. 54, Abt. 2, S. 393, 1866.\n218)\tG\u00f6tz Martius, \u00dcber die scheinbare Gr\u00f6\u00dfe der Gegenst\u00e4nde u. ihre Beziehungen zur Gr\u00f6\u00dfe der Netzhautbilder. Wundts philosoph. Studien, Bd. 5, S. 601. 1889.\n219a) S. G. van der Meulen, Stereoskopie bei unvollkommenem Sehverm\u00f6gen. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 19, Abt. 1, S. 101, 1873.\n219b) Ders. und van Dooremaal, Stereoskopisches Sehen ohne korrespondierende Halbbilder. Ebenda, S. 137.\n220)\tH. Meyer, \u00dcber einige T\u00e4uschungen in der Entfernung u. Gr\u00f6\u00dfe der Gesichtsobjekte. Arch. f. physiol. Heilk. Bd. 1, S. 316, 1842.\n221)\tE. Moussard, Appareil d\u2019optique au moyen duquel on voit en relief et dans leur sens normal, les objets moul\u00e9 ou grav\u00e9s en creux. Cpt. rend. d\u2019Acad. Bd. 124, S. 182, 1897.\n222)\tK. M\u00fcller, \u00dcber Eaumwahrnehmung beim monokularen indirekten Sehen. Wundts philos. Studien Bd. 14, S. 402, 1898.\n223)\tI. I. Oppel, Notiz \u00fcber ein Anaglyptoskop (Yorrichtg., vertiefte Formen erhaben zu sehen) Jahresber. d. physik. Vereins Frankfurt a. Main, 1854/55, S. 55.\n224)\tG. Pfalz, Ein verbesserter Stereoskoptometer zur Pr\u00fcfung des Tiefensch\u00e4tzungsverm\u00f6gens. Klin. Monatsbl. f. Augenheilk. 1907, II, S. 85.\n225)\tR. A. Pfeiffer, \u00dcber Tiefenlokalisation von Doppelbildern. Wundts psycholog. Studien, Bd. II, S. 129, 1906.\n226)\tL. Pigeon, Sur un st\u00e9r\u00e9oscope di\u00e8dre \u00e0 grand champ, \u00e0 miroir bissecteur. Compt. rend. Bd. 141, S. 247, 1905.\n227)\tPulfrich, \u00dcber eine Pr\u00fcfungstafel f\u00fcr stereoskopisches Sehen. Z. f. Instrumentenkunde, Bd. 21, S. 249, 1901.\n228)\tA. v. Reuss, \u00dcber eine optische T\u00e4uschung. Z. f. Psychol. Bd. 42,1, S. 101,1907.\n229)\tM. v. Rohr, Das Sehen. Winkelmanns Handb. d. Physik. 2. Aufl. Bd. 6, S. 270, 1904.\n230)\tDers. Die Theorie des Doppelveranten etc. Z. f. wiss. Photog. Bd. 2, S. 336,1904.\n231)\tDers. Die beim beid\u00e4ugigen Sehen durch optische Instrumente m\u00f6glichen Formen der Raumanschauung. Sitzgsber. M\u00fcnchner Akad. Math.-physik. Kl. Bd. 36, S. 487, 1906.\n232)\tDers. \u00dcber Einrichtungen zur subjektiven Demonstration der verschiedenen F\u00e4lle der durch das beid\u00e4ugige Sehen vermittelten Raumanschauung. Z. f. Psychol. Bd. 41, II, S. 408, 1907.\n233)\tDers. Die binokularen Instrumente. Nach Quellen bearbeitet. Berlin, Springer 1907.\n234)\tDers. Abhandlungen zur Geschichte des Stereoskops von Wheatstone, Brewster, usf. Ostwalds Klassiker etc. No. 168. Leipzig, Engelmann. 1908.","page":0},{"file":"pb0220.txt","language":"de","ocr_de":"220\nF. B. Hofmann, Kaumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\n235)\tM. v. Rohr, Zur Dioptrik des Auges. Ergehn, d. Physiol. Bd. 8, S. 541, 1909.\n236)\tA. Ko 11 ett, Physiologische Versuche \u00fcber Binokularsehen, angestellt mit Hilfe planparalleler Glasplatten. Wiener Sitzgsber. Math.-naturw. Kl. Bd. 42, S. 488, 1860.\n237)\tW. Rollmann, Zwei neue stereoskopische Methoden. Poggendorifs Annalen, Bd. 90, S. 186, 1853.\n238)\tM. Sachs, Zur Erkl\u00e4rung der Mikropie etc. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 44, S. 87, 1897.\n239)\tDers. Weitere Bemerkungen zur Mikropiefrage. Ebenda, Bd. 46, S. 621, 1898.\n240)\tA. Schapringer, Zur Theorie der \u201eflatternden Herzen\u201c. Z. f. Psychol. Bd. 5, S. 385, 1893.\n241)\t0. Schwarz, Zur akkommodativen Mikropie. Kl. Monatsbl. f. Augenheilk. Bd. 45, S. 42, 1907.\n242)\tW. I. Sinsteden, \u00dcber ein pseudoskopisches Bewegungsph\u00e4nomen. Poggen-dorffs Annalen, Bd. Ill, S. 336, 1860.\n242a) F. Stolze, Die Stereoskopie und das Stereoskop in Theorie und Praxis. Enzykl. d. Photogr. Heft 10. Halle, W. Knapp. 2. Aufl. 1908.\n243)\tG. M. Stratton, A mirror pseudoscope and the limit of visible depth. Psychol. Rev. Bd. 5, S. 632, 1898.\n244)\tM. Straub, \u00dcber monokulares k\u00f6rperliches Sehen nebst Beschreibung eines als monokulares Stereoskop benutzten Stroboskops. Z. f. Psychol. Bd. 36, S. 431, 1904.\n245)\tA. Tschermak, Beitrag zur Lehre vom L\u00e4ngshoropter etc. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 81, S. 328, 1900.\n246)\tDers. und P. Hoefer, \u00dcber binokulare Tiefenwahrnehmung auf Grund von Doppelbildern. Ebenda, Bd. 98, S. 299, 1903.\n247)\tA. Yicholkowska, Illusions of reversible perspective. Psychol. Rev. Bd. 13, S. 276, 1906.\n248)\tA. W. Volkmann, Das Tachistoskop etc. Sitzgsber. s\u00e4chs. Gesellsch. d. Wiss. 1859, S. 90.\n249)\tI. E. W. Wallin, Optical illusions of reversible perspective: a volume of historical and experimental researches. Princeton 1905. Zitiert nach Z. f. Psychol. Bd. 43, I, S. 303.\n250a) M. Weinhold, \u00dcber das Sehen mit l\u00e4ngsdisparaten Hetzhautmeridianen. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 54, S. 201, 1902.\n250b) Ders. \u00dcber Entfernungsvorstellungen bei binokularer Verschmelzung von Halbbildern. Ebenda, Bd. 59, S. 459, 1904.\n251)\tCh. Wheatstone, Contributions to the theory of vision. Part I. Philos. Transact. 1838, p. 371. Deutsche \u00dcbersetzg. in Poggendorffs Annalen, Erg\u00e4nz.-Bd. 1, S. 1, 1842, und bei M. v. Rohr (Ho. 234).\n252)\tDers. Dass. Part II. Philos. Transact. 1852, S. 1. \u00dcbersetzt bei M. v. Rohr (234, S. 58).\n253)\tWood, A new form of pseudoscope. Science, H. S. vol. 10, S. 648, 1899. Zitiert nach Jastrow 206).\n254)\tW. Wundt, Beitr\u00e4ge zur Theorie der Sinneswahrnehmung. 4. \u00dcber das Sehen mit zwei Augen. Z. f. rationelle Medizin 3. Reihe, 12. Bd. S. 145, 1861.\n255)\tDers. Zur Theorie der r\u00e4umlichen Gesichtswahrnehmungen. Philosoph. Studien. Bd. 14, S. 1, 1898.\nVII. Sehen von Bewegungen.\n256a) H. Aubert, Die Bewegungsempfindung. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 39, S. 347, 1886. 256b) Dass. 2. Mitt. Hobst Hachtrag. Ebenda, Bd. 40, S. 459, 1887.\n257a) A. Basler, \u00dcber das Sehen von Bewegungen. 1. Mitt. Ebenda, Bd. 115, S. 582, 1906.\n257b) Dass. 2. Mitt. Ebenda, Bd. 124, S. 313, 1908.\n258) A. Borschke u. L. Hescheles, \u00dcber Bewegungsnachbilder. Z. f. Psychol. Bd. 27, S. 388, 1902.","page":0},{"file":"pb0221.txt","language":"de","ocr_de":"Literaturverzeichnis.\t221\n259)\tE. Cords u. E. v. Br\u00fccke, \u00dcber die Geschwindigkeit des Bewegungsnachbildes. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 119, S. 54, 1907.\n260)\tF. B. Dresslar, A new and simple method for comparing the perception of rate of movement in the direct and indirect field of vision. Amer. Journ. of Psychol. Bd. 6, S. 312, 1894.\n261)\tY. Dvorak, Versuche \u00fcber Nachbilder von Eeizver\u00e4nderungen. Wiener Sitzgsber. Bd. 61, 2. Abt. S. 257, 1870.\n262)\tTh. W. Engelmann, \u00dcber Scheinbewegung in Nachbildern. Jenaische Z. f. Medizin, u. Naturwiss. Bd. 3, S. 443, 1867. Zitiert nach Szily280).\n263)\tS. Exner, \u00dcber das Sehen von Bewegungen u. die Theorie des zusammengesetzten Auges. Wiener Sitzgsber. Bd. 72, Abt. 3, S. 156, 1875.\n264)\tDers. Ein Versuch \u00fcber die Netzhautperipherie als Organ z. Wahrnehmung von Bewegungen. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 38, S. 217, 1886.\n265)\tDers. Einige Beobachtungen \u00fcber Bewegungsnachbilder. Physiolog. Zentralbl. Bd. 1, S. 135, 1887.\n266)\tDers. \u00dcber autokinetische Empfindungen. Z. f. Psychol. Bd. 12, S. 313, 1896.\n267)\tDers. Notiz \u00fcber die Nachbilder vorget\u00e4uschter Bewegungen. Ebenda, Bd. 21, S. 388, 1899.\n268)\tM. v. Fleischl, Physiologisch-optische Notizen. Wiener Sitzgsber. Bd. 86, Abt. 3, S. 17, 1882.\n269)\tH. Gertz, Untersuchungen \u00fcber Z\u00f6llners anorthoskopische T\u00e4uschung. Skandinav. Arch. f. Physiol. Bd. 10, S. 53, 1894.\n270)\tI. Hoppe, Studien zur Kl\u00e4rung gewisser Scheinbewegungen. Z. f. Psychol. Bd. 7, S. 29, 1894.\n271a) T. Kinos hita, Zur Kenntnis der negativen Bewegungsnachbilder. Z. f. Psychol. Bd. 43, II, S. 420, 1909.\n271b) Ders. \u00dcber die Dauer des negativen Bewegungsnachbildes. Ebenda, S. 434.\n272)\tE. Mach, Die Analyse der Empfindungen etc. Fischer, Jena. Zitiert nach der 2. Aufl. 1900.\n273)\tI. I. Oppel, Neue Beobachtungen u. Versuche \u00fcber eine eigent\u00fcmliche, noch wenig bekannte Keaktionst\u00e4tigkeit des menschlichen Auges. Poggendorffs Annal. Bd. 99, S. 540, 1856.\n274)\tPlateau, Notiz \u00fcber ein Anorthoskop. Ebenda, Bd. 37, S. 464, 1836.\n275)\tDers. Vierte Notiz \u00fcber eine neue, sonderbare Anwendung des Verweilens der Eindr\u00fccke auf der Netzhaut. Ebenda, Bd. 80, S. 289, 1850.\n276)\tL. Euppert, Ein Vergleich zwischen dem Distinktionsverm\u00f6gen und der Bewegungsempfindlichkeit der Netzhautperipherie. Z. f. Psychol. Bd. 42, II, S. 409, 1908.\n277)\tL. W. Stern, Die Wahrnehmung1 von Bewegungen mittels des Auges. Z. f. Psychol. Bd. 7, S. 321, 1894.\n278)\tC. C. Stewart, Z\u00f6llners anorthoscopic illusion. Amer. Journ. Psychol. Bd. 11, S. 340, 1900.\n279)\tG. M. Stratton, Visible motion and the space threshold. Psychol. Eev. Bd. 9, S. 433, 1902.\n280)\tA. v. Szily, Bewegungsnachbild und Bewegungskontrast. Z. f. Psychol Bd. 38, S. 81, 1905.\n281)\tDers. Zum Studium des Bewegungsnachbildes. Ebenda, Bd. 42, II, S. 109, 1908.\n282)\tF. Z\u00f6llner, \u00dcber eine neue Art anorthoskopischer Zerrbilder. Poggendorffs Annalen, Bd. 117, S. 477, 1862.\nVIII. Augenbewegungen.\n283)\tG. Ahlstr\u00f6m, \u00dcber die Bewegungsbahnen des Auges. X. Congr\u00e8s d\u2019Ophthalm. 1904, B, S. 253.\n284)\tA. Ahrens, Untersuchungen \u00fcber die Bewegung des Auges beim Schreiben. Inaug.-Dissert. Eostock, 1891. Zitiert nach Z. f. Psychol. Bd. 5, S. 408.\n285)\tE. P. Angier, Vergleichende Messung der kompensatorischen Eollungen beider Augen. Z. f. Psychol. Bd. 37, S. 235, 1904.","page":0},{"file":"pb0222.txt","language":"de","ocr_de":"222\nF. B. Hofmann, Raumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\n286)\tW. Asher, Monokulares und binokulares Blickfeld eines Myopischen. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 47, S. 318, 1898.\n287)\tB. Barnes, Eye-movements. Amer. Journ. Psychol. Bd. 16, S. 199, 1905.\n288)\tA. Basler, Ein Modell, welches die bei bestimmten Stellungen des Auges auftretende scheinbare Verzerrung eines Nachbildes anschaulich macht. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 126, S. 323, 1909.\n289)\tE. Berlin, Beitrag zur Mechanik der Augenbewegungen. Graefes Arch. Bd. 17, Abt. 2, S. 154, 1871.\n290)\tA. Bielschowsky, \u00dcber L\u00e4hmungen des m. obliquus inferior. Ebenda, Bd. 58, S. 368, 1904.\n291)\tDers. und A. Ludwig, Das Wesen und die Bedeutung latenter Gleichgewichtsst\u00f6rungen der Augen etc. Ebenda, Bd. 62, S. 400, 1906.\n292)\tBrowning, Binokulares Ophthalmotrop. Arch. f. Augenheilk. Bd. 11, S. 69,1881.\n293)\tA. Br\u00fcckner, \u00dcber die Anfangsgeschwindigkeit der Augenbewegungen. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 90, S. 73, 1902.\n294)\tCh. Conte jean und A. Delmas, Sur le \u201emouvement de roue\u201c du globe oculaire etc. Arch, de physiol. 5. s\u00e9r. Bd. 6, S. 687, 1894.\n295)\tDelabarre, A method of recording eye movements. Amer. Journ. Psychol. Bd. 9, S. 572, 1898.\n296)\tY. Delage, Sur les mouvements de torsion de l\u2019\u0153il pendant la rotation de la t\u00eate. Compt. rend, de l\u2019Acad. Bd. 137, S. 107,1903 und Arch, de Zool. exp\u00e9r. 1903, S. 261.\n297)\tR. Dodge, Visual perception during eye movements. Psychol. Review, Bd. 7, S. 454, 1900.\n298)\tDers. und Th. S. Cline, The angle velocity of eye movements. Ebenda, Bd. 8, S. 145, 1901. Vergl. auch Amer. Journ. of Physiol. Bd. 8, S. 307, 1903.\n299)\tDers. An experimental study of visual fixation. Psychol. Review. Monogr. Supplem. vol. VIII, No. 4. 1907.\n300)\tDers. und A. G. Diefendorf, An experimental study of the ocular reactions of the insane etc. Brain, Bd. 31, S. 451, 1908.\n301)\tF. C. Donders, Die Anomalien der Refraktion und Akkommodation des Auges. Wien. 1866.\n302)\tDers. Die Bewegungen des Auges veranschaulicht durch das Ph\u00e4nophthalmotrop. Graefes Arch. Bd. 16, Abt. 1, S. 154, 1870.\n303)\tDers. Die korrespondierenden Netzhautmeridiane und die symmetrischen Rollbewegungen. Ebenda Bd. 21, Abt. 3, S. 100, 1875.\n304)\tDers. Versuch einer genetischen Erkl\u00e4rung der Augenbewegungen. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 13, S. 373, 1876.\n305)\tA. Duane, Die Verschiebungsprobe (parallax test) zum Nachweis der Heterophorie. Arch, of Ophth. Bd. 24, Deutsche \u00dcbersetz, in Arch. f. Augenheilk. Bd. 31. S. 300, 1895.\n306)\tA. Fick, Neue Versuche \u00fcber die Augenstellungen. Moleschotts Unters. Bd. 5, S. 193, 1858. Ges. Schriften, Bd. 3, S. 370.\n307)\tC. Gaudenzi, Di un apparecchio per l\u2019esame del\u2019equilibrio muscolare degli occhi. Annali di Ottalm. Bd. 25, 1895.\n308)\tA. Graefe, Artikel \u201eMotilit\u00e4tsst\u00f6rungen\u201c in Graefe-Saemischs Handb. d. Augenheilk. 1. Aufl. Bd. 6, T. 4, 1880.\n309)\tGuillery, \u00dcber intermittierende Netzhautreizung bei bewegtem Auge. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 71, S. 607, 1898.\n310)\tDers. \u00dcber die Schnelligkeit der Augenbewegungen. Ebenda Bd. 73, S. 87, 1898.\n311)\tH. Helmholtz, \u00dcber die normalen Bewegungen des menschlichen Auges. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 9, Abt. 2, S. 153, 1863.\n312)\tE. Hering, Die Lehre vom binokularen Sehen. Leipzig. Engelmann. 1868.\n313)\tDers. \u00dcber Muskelger\u00e4usche des Auges. Wiener Sitzgsber. Math.-naturw. Kl. Bd. 79, Abt. 3, S. 137, 1879.\n314)\tDers. \u00dcber anomale Lokalisation der Netzhautbilder bei strabismus alternans. Deutsch. Arch. f. klin. Med. Bd. 64, p. 15, 1899.","page":0},{"file":"pb0223.txt","language":"de","ocr_de":"Literaturverzeichnis.\t223\n315)\tL. Hermann, Ein Apparat zur Demonstration der aus dem Li sting-sehen Gesetze folg-enden scheinbaren Raddrehungen. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 8, S. 305. 1874.\n316)\tDers. Kleine physiolog. Bemerkungen und Anregungen. Ebenda, Bd. 65, S. 599, 1906.\n317)\tM. Herz, Die Bulbuswege und die Augenmuskeln. Ebenda, Bd. 48, S. 385, 1891.\n318)\tC. Hess, Die relative Akkommodation. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 52, S. 143, 1901.\n319)\tDers. und F. Neumann, Messende Versuche zur Frage nach dem Vorkommen ungleicher Akkommodation beim Gesunden. Ebenda, Bd. 38, Abt. 3, S. 385, 1892.\n320a) F. B. Hofmann, Einige Fragen der Augenmuskelinnervation. I. Teil. Ergebn. d. Physiol. Bd. 2, Abt. 2, S. 799, 1903.\n320b) Ders., Dass. 2. Teil. Ebenda, Bd. 5, S. 599, 1906.\n321)\tDers. und A. Bielschowsky, \u00dcber die der Willk\u00fcr entzogenen Fusionsbewegungen der Augen. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 80, S. 1, 1900.\n322)\tE. B. Holt, Eye-movement and central anaesthesia. Psychol. Rev. Monogr. Suppl. 4. (Nach Z. f. Psychol. Bd. 35, S. 69).\n323)\tHornemann, Zur Kenntnis der Blickfeldbestimmung. Inaug.-Diss. Halle a. S. 1891. Zitiert nach W. Asher286).\n-324a) E. B. Huey, Preliminary experiments in the physiology and psychology of reading. Amer. Journ. Psychol. Bd. 9. S. 575, 1898.\n324b) Ders. On the psychology and physiology of reading. Ebenda, Bd. 11, S. 283, 1900.\n325)\tC. H. Judd, Me. Allister and W. M. Steele, Introduction to a series of studies of eye movements by means of kinetoscopic photographs. Yale Psychol. Studies Bd. 1, S. 1. (Monogr. Suppl, of Psychol. Review vol. 7). 1905.\n326)\tE. Koch, \u00dcber die Geschwindigkeit der Augenbewegungen. Arch. f. d. ges. Psychol. Bd. 13, S. 196, 1908.\n327)\tW. Koster, Une m\u00e9thode de d\u00e9termination du point de rotation de l\u2019\u0153il. Arch, n\u00e9erland. des scienc. exact, et natur. Bd. 30, S. 370, 1896.\n328)\tDers. Die Akkommodation und die Konvergenz bei seitlicher Blickrichtung. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 42, Abt. 1, S. 140, 1896.\n329)\tS. Lamansky, Bestimmung der Winkelgeschwindigkeit der Blickbewegung etc. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 2, S. 418, 1869.\n330)\tLudwig, Zur Demonstration des Hervortretens des Bulbus bei willk\u00fcrlicher Erweiterung der Lidspalte. Klin. Monatsbl. f. Augenheilk. 1903, Beilageheft, S. 389.\n331a) Maddox, A new test for heterophoria. Ophth. Review, Bd. 9, 1890, p. 129. 331b) Ders. The rod test in ocular pareses and paralyses. Ebenda, p. 287.\n332)\tM. E. Mulder, \u00dcber parallele Rollbewegung der Augen. Graefes Arch. Bd. 21, Abt. 1, S. 68, 1875.\n333)\tDers. De la rotation compensatrice de l\u2019\u0153il en cas d\u2019inclinaison \u00e0 droite ou \u00e0 gauche de la t\u00eate. Arch, d\u2019Ophth. Bd. 17, S. 465, 1897.\n334)\tI. I. M\u00fcller, Untersuchungen \u00fcber den Drehpunkt des menschlichen Auges. Graefes Arch. f. Ophth. Bd. 14, Abt. 3, S. 183, 1869.\n335)\tA. Nagel, Das Sehen mit zwei Augen. Leipzig u. Heidelberg. 1861.\n336a) Ders. \u00dcber das Vorkommen von wahren Rollungen um die Gesichtslinie. Graefes Arch. Bd. 14, Abt. 2, S. 228, 1868.\n336b) Ders. Dasselbe. Ebenda, Bd. 17, Abt. 1. S. 237, 1871.\n337)\tW. Nagel, \u00dcber kompensatorische Raddrehungen der Augen. Z. f. Psychol. Bd. 12, S. 331, 1896.\n338)\tI. Orschansky, Eine Methode, die Augenbewegungen direkt zu untersuchen etc. Zentralbl. f. Physiol. Bd. 12, S. 785, 1899.\n339)\tH. Pereies und F. Halsch, \u00dcber die relative Akkommodationsbreite. Graefes Arch. Bd. 35, Abt. 4, S. 84, 1889.\n340)\tSchneller, Studien \u00fcber das Blickfeld. Ebenda, Bd. 21, Abt. 3, S. 133, 1875.\n341)\tA. Skrebitzky, Ein Beitrag zur Lehre von den Augenbewegungen. Ebenda, Bd. 17, Abt. 1, S. 107, 1871.","page":0},{"file":"pb0224.txt","language":"de","ocr_de":"224\nF. B. Hofmann, Kaumsinn des Auges. \u2014 Augenbewegungen.\n342)\tG. T. Stevens, Die Anomalien der Augenmuskeln. 1. Teil. Arch. f. Augen-heilk. Bd. 18, S. 445; 2. Teil, Ebenda Bd. 21, S. 325. \u00dcbersetzt aus Arch, of Ophth. Bd. 16 und 17, 1888.\n343)\tG. M. Stratton, Eye-movement and the aesthetics of visual form. Wundts Philos. Studien, Bd. 20, S. 336, 1902.\n344)\tDers. Symmetry, linear illusions and the movements of the eye. Psychol. Keview, Bd. 13, S. 81, 1906.\n345)\tA. Tuyl, \u00dcber das graphische Eegistrieren der Vorw\u00e4rts- und B\u00fcckw\u00e4rts-bewegung der Augen. Graefes Arch. Bd. 52, S. 233, 1901.\n346)\tA. W. Volkmann, Zur Mechanik der Augenmuskeln. Ber. s\u00e4chs. Ges. Wiss. Math.-naturw. Kl. Bd. 21, S. 28, 1869.\n347)\tWeiss, Zur Bestimmung des Drehpunktes im Auge. Graefes Arch. Bd. 21, Abt. 2, S. 132, 1875.\n348)\tWilliams, New instrument for testing the position of the axes of the eyes. Transact. Amer. Ophth. Soc. 37th annual meet, p.383. Zitiert nach Nagels Jahresber. f. Ophth. 1901.\n349)\tM. Woinow, \u00dcber den Drehpunkt des Auges. Graefes Arch. Bd. 16, Abt. 1, S. 243, 1870.\n350)\tW. Wundt, Beitr\u00e4ge zur Theorie der Sinnes Wahrnehmung. 3. Abh. Z. f. ration. Mediz. 3. Serie Bd. 7, S. 321, 1859.","page":0},{"file":"pbz0001.txt","language":"de","ocr_de":"3. Abteilung:\nSinnesphysiologie IIP","page":0},{"file":"pc0001.txt","language":"de","ocr_de":"I.\nEinf\u00fchrung in die Methoden der Dioptrik des Auges des Menschen1'\nvon\nA. Gullstrand in Upsala.\n(Mit 20 Figuren.)\nI. Allgemeine Dioptrik.\n1. Das Wesen der optischen Abbildung.\nIm Gebiete der Dioptrik bewegt sich die physiologische Methodik mehr als in irgend einem anderen auf festem physikalischem Boden, aber gerade in diesem Gebiete stellte auch die Physiologie h\u00f6here Anforderungen an die Physik, als diese Wissenschaft erf\u00fcllen konnte, wreshalb auch im Dienste der medizinischen Wissenschaften zuerst die entbehrten physikalischen Gesetze gefunden werden mu\u00dften, bevor die physiologisch-optische Methodik das Ziel* erreichen konnte, eine eingehende Kenntnis von der Strahlenbrechung im menschlichen Auge zu gewinnen. Da erst durch diese Gesetze der tats\u00e4chliche Vorgang bei der optischen Abbildung endlich ausgedehnter Objekte bekannt wurde, und da dieselben noch nicht allgemein bekannt sein d\u00fcrften, gebe ich den Inhalt derselben, soweit dies f\u00fcr die vorliegende Darstellung erforderlich ist, hier wieder, mu\u00df aber f\u00fcr die Beweise auf meine einschl\u00e4gigen Arbeiten verweisen.\nWo Licht von einem K\u00f6rper ausgeht, kann man durch die Erfahrung feststellen, da\u00df dasselbe sich in homogenen Medien in geradlinigen Bahnen fortbewegt. Diese Bahnen, Lichtstrahlen, sind also nichts anderes als gerade Linien. Ebenso lehrt die Erfahrung, da\u00df beim \u00dcbergang des Lichtes von einem homogenen Medium in ein anderes eine derartige Brechung der Lichtstrahlen in der die beiden Medien trennenden Fl\u00e4che stattfindet, da\u00df der gebrochene Strahl stets in der Ebene liegt, welche den einfallenden Strahl und die Normale der Trennungsfl\u00e4che enth\u00e4lt, der Einfalls- oder\nl) Wegen der F\u00fclle des Materials konnte ich diese Abteilung nur zu einer Einf\u00fchrung in die Methoden der Dioptrik des menschlichen Auges gestalten. Der urspr\u00fcngliche Plan, eine ausf\u00fchrliche Literatur\u00fcbersicht derselben folgen zu lassen, scheiterte leider an Umst\u00e4nden, \u00fcber die ich nicht Herr war.\nTigerstedt, Handb. d. phys. Meth. III,3.\n1","page":0},{"file":"pc0002.txt","language":"de","ocr_de":"2\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nRefraktionsebene, sowie da\u00df die Sinus der Winkel, die der Strahl vor und nach der Brechung mit der Normale bildet, des Einfalls- und des Brechungswinkels, bei zwei bestimmten Medien immer in konstantem Verh\u00e4ltnis stehen. Dieses allgemeine Brechungsgesetz wird, auf die Refraktionsebene bezogen, in der Form\nn sin i = ff sin 1\ngeschrieben, wo i i' Einfalls- und Brechungswinkel, n ff den Brechungsindex des ersten bzw. zweiten Mediums darstellen und das f\u00fcr die beiden Medien charakteristische Sinusverh\u00e4ltnis somit n : n ist. Die Werte der Brechungsindizes werden dadurch bestimmt, da\u00df der Brechungsindex im Vakuum gleich 1 gesetzt wird. Aus der geradlinigen Fortbewegung des Lichtes und aus dem allgemeinen Brechungsgesetz folgt unmittelbar die Umkehrbarkeit des Strahlenganges in optischen Systemen mit homogenen, von kontinuierlichen Fl\u00e4chen begrenzten Medien.\nDiese beiden Erfahrungstatsachen sind zur mathematischen Entwicklung der exakten Gesetze der Dioptrik hinreichend, aber auch notwendig. Auch f\u00fcr optische Systeme, wo heterogene Medien Vorkommen, wie dies im Auge mit der Linse der Fall ist, lassen sich die erforderlichen Gesetze aus diesen beiden Tatsachen deduzieren, wofern nur der Brechungsindex kontinuierlich variabel ist, oder keine anderen Diskontinuit\u00e4ten in der Indexvariation vorhanden sind als solche, die wie Trennungsfl\u00e4chen zwischen verschiedenen Medien mit kontinuierlich variablem Brechungsindex mathematisch behandelt werden k\u00f6nnen. Sonst ist der G\u00fcltigkeitsbereich der Gesetze der Dioptrik in einfach brechenden Medien nur dadurch beschr\u00e4nkt, da\u00df an dem bei der Abbildung wirksamen Teile der Trennungsfl\u00e4chen streifende Inzidenz der Strahlen, sowie Kanten und Spitzen ausgeschlossen sind.\nDie gel\u00e4ufige Vorstellung von der optischen Abbildung' ist die, da\u00df allgemein bei hinreichend enger Blenden\u00f6ffnung einem Objektpunkte ein derart entstandener Bildpunkt entspricht, da\u00df die vom ersteren ausgegangenen Strahlen sich im letzteren schneiden, und da\u00df auf diese Weise ein dem Objekt \u00e4hnliches Bild entsteht, eine Vorstellung, welche von der Beschaffenheit des optischen Bildes in der n\u00e4chsten Umgebung des axialen Bildpunktes in einem zentrierten System scheinbar gest\u00fctzt wird. Die wissenschaftlichen Untersuchungen haben l\u00e4ngst dargelegt, da\u00df diese Vorstellung allgemein nicht zutreffend ist. Da aber die exakten Gesetze nicht bekannt waren, blieb vorl\u00e4ufig kein anderer Ausweg offen, als nach der Abbeschen Theorie der kollinearen Abbildung, welche heute noch den Darstellungen der Handb\u00fccher zugrunde liegt, ein fiktives System zu schaffen und die tats\u00e4chlichen Verh\u00e4ltnisse als Abweichungen von diesem zu charakterisieren. Diese Theorie ist nichts anderes als ein mathematisches Kleid der oben als gel\u00e4ufig bezeichneten Vorstellung und stellt tats\u00e4chlich nur ein unrealisierbares Ideal dar. Offenbar w\u00fcrde es auch als solches dienen k\u00f6nnen, wenn es nur m\u00f6glich w\u00e4re, die Tatsachen als Abweichungen von diesem Ideale konsequent darzustellen. Bei der Brechung unter schiefem Lichteinfalle gen\u00fcgt aber nicht eine einheitliche kollineare Abbildung, sondern man mu\u00dfte mit zwei verschiedenen rechnen, und dennoch lernte man nur den Abbildungsvoi gang kennen, soweit derselbe durch Strahlen bestimmt wird, welche in der Meri-","page":0},{"file":"pc0003.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\nO\nO\ndianebene verlaufen oder durch eine auf diese senkrecht stehende Linie gegangen sind, Strahlen, welche zusammen einen unendlich kleinen Teil der bei der Abbildung wirksamen Strahlenmenge ausmachen.\nZum Verst\u00e4ndnis der reellen optischen Abbildung ist der Begriff der optischen Projektion n\u00f6tig. Wenn im Raume ein beliebiger Punkt als Projektionszentrum gew\u00e4hlt wird, so sind s\u00e4mtliche auf einer und derselben, durch diesen Punkt gehenden Linie belegenen Punkte die Projektionen von einander, und wird somit ein Objekt auf eine beliebige Ebene projiziert, wenn Linien vom Projektionszentrum durch die verschiedenen Objektpunkte gezogen und verl\u00e4ngert werden, bis sie die Ebene schneiden. Ganz analog ist die optische Projektion, indem in einem optischen Systeme ein Punkt irgendwo als Projektionszentrum gew\u00e4hlt wird und die durch denselben gehenden Lichtstrahlen beim Gang durch das System die Projektion vermitteln. Gew\u00f6hnlich wird als Projektionszentrum das Blendenzentrum gew\u00e4hlt. Die verschiedenen durch dasselbe gehenden Lichtstrahlen werden Hauptstrahlen genannt und entsprechen jeder einem verschiedenen Objektpunkte, so da\u00df die Schnittpunkte der Hauptstrahlen mit einer beliebigen im Wege des Lichtes belegenen Fl\u00e4che die Projektionen der betreffenden Objektpunkte auf dieselbe darstellen. S\u00e4mtliche durch eine Objektlinie gehenden Hauptstrahlen bilden zusammen eine Fl\u00e4che, Hauptstrahlenfl\u00e4che. Wird dieselbe irgendwo durch eine andere Fl\u00e4che geschnitten, so ist die Schnittlinie somit die Projektion der Objektlinie auf diese Fl\u00e4che. Aber auch ein Objektpunkt kann als Projektionszentrum dienen. Letzteren Vorgang kann man dadurch illustrieren, da\u00df in einem optischen Instrumente eine m\u00f6glichst punktf\u00f6rmige Lichtquelle angebracht wird und der Schatten eines irgendwo im Wege des Lichtes gehaltenen Drahtes auf eine beliebig belegene Fl\u00e4che beobachtet wird; ersteren Vorgang illustriert man am einfachsten auf der Mattscheibe eines nicht fokusierten photographischen Apparates mit kleiner Blende. Man erh\u00e4lt auf diese Weise ein optisches Bild das mehr oder weniger verschwommen und allgemein, wenn die Blende nicht einen bestimmten Platz hat, dem Objekte un\u00e4hnlich ist. Der Mangel an Sch\u00e4rfe in dem bei der optischen Projektion entstandenen Bilde beruht darauf, da\u00df der einem leuchtenden Objektpunkte entsprechende ann\u00e4hernd gleichm\u00e4\u00dfig helle Lichtkreis auf der Mattscheibe von derselben Gr\u00f6\u00dfenordnung ist wie die Blende. W\u00e4hrend also bei der physikalischen Illustration der optischen Projektion immer einem Objektpunkte von mehreren Punkten der Bildfl\u00e4che entsprochen wird, so besteht doch eine punktuelle Korrespondenz zwischen Objekt und Bild im mathematischen Begriffe der optischen Projektion, da dieser Begriff sich nur auf das Blendenzentrum, nicht auf eine endlich ausgedehnte Blende bezieht.\nDas sch\u00e4rfere Bild, welches durch optische Abbildung erhalten wird, kommt unter Strahlenvereinigung zustande. Hierunter wird aber nicht verstanden, da\u00df von einem Objektpunkte ausgegangene Strahlen, welche durch endlich von einander entfernte Punkte der Blenden\u00f6ffnung gehen, sich im Bildpunkte schneiden, sondern die Strahlenvereinigung bezieht sich nur auf n\u00e4chstliegende Strahlen. Wenn in dem von einem Objektpunkte ausgegangenen Strahlenb\u00fcndel die nach allen Richtungen dem Hauptstrahl n\u00e4chstliegenden Strahlen denselben in einem Punkte schneiden, so ist dieser\n1*","page":0},{"file":"pc0004.txt","language":"de","ocr_de":"4\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nPunkt die optische Abbildung des Objektpunktes. F\u00fcr die optische Abbildung von Linien ist es aber nicht n\u00f6tig, da\u00df s\u00e4mtliche Punkte der Objektlinie in Punkte der Bildlinie abgebildet werden, sondern es gen\u00fcgt, da\u00df s\u00e4mtliche den Hauptstrahlen n\u00e4cbstliegenden Strahlen die Bildlinie schneiden. Die so zustande kommende optische Abbildung von Punkten bzw. Linien ist in der mathematischen Sprache durch eine vollst\u00e4ndige Strahlenvereinigung erster Ordnung charakterisiert.\nEs findet nun allgemein in optischen Systemen eine Abbildung von Linien nicht aber von Punkten statt, indem auf einer beliebigen Objektfl\u00e4che durch jeden Punkt zwei Linien gehen, welche optisch abgebildet werden. Die abbildbaren Linien der Objektfl\u00e4che bilden zusammen zwei Liniensysteme, welche sich \u00fcberall schneiden, w\u00e4hrend Schnittpunkte von Linien eines und desselben Systems allgemein nicht Vorkommen, sondern sogenannte singul\u00e4re Punkte darstellen. Jedes System wird auf einer anderen Fl\u00e4che abgebildet. Auf jeder dieser Bildfl\u00e4chen geht somit durch jeden Punkt eine Bildlinie. Nur in den singul\u00e4ren Punkten, wo die beiden Bildfl\u00e4chen einander ber\u00fchren, kommen Schnittpunkte von Bildlinien vor. Diese singul\u00e4ren Punkte liegen auf denselben Hauptstrahlen wie die singul\u00e4ren Punkte der abbildbaren Linien. Sowohl die Bildfl\u00e4chen wie die Bildliniensysteme sind der Objektfl\u00e4che bzw. den Systemen abbildbarer Linien un\u00e4hnlich, und die Vergr\u00f6\u00dferung variiert von Punkt zu Punkt. Da die Liniensysteme nicht punktuell abgebildet werden, so kann die Vergr\u00f6\u00dferung nur durch das Verh\u00e4ltnis des Abstandes zweier Bildlinien zum Abstande der entsprechenden abbildbaren Linien ausgedr\u00fcckt werden und wird in jedem Punkte der Objektfl\u00e4che durch zwei den beiden Abbildungen entsprechende Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten angegeben, welche die Grenzwerte der Vergr\u00f6\u00dferung f\u00fcr unendlich nach Null abnehmende Abst\u00e4nde der abbildbaren Linien darstellen, wenn sowohl diese wie die Bildlinien auf eine zum Ha\u00fcptstrahl senkrechte Ebene projiziert werden.\nDies sind die Grundz\u00fcge der allgemeinen optischen Abbildung. Wenn nicht die Diffraktion des Lichtes die optische Abbildung bei unendlich kleiner Blenden\u00f6ffnung vereitelte, so w\u00fcrde sie bei solcher Blende dadurch charakterisiert sein, da\u00df alle von einer abbildbaren Objektlinie ausgegangenen Lichtstrahlen durch die betreffende Bildlinie gehen. Je kleiner die endlich gro\u00dfe Blenden\u00f6ffnung ist, um so mehr n\u00e4hert sich der Vorgang bei der physikalischen Abbildung dieser Vorstellung, w\u00e4hrend bei gro\u00dfer Blende eine n\u00e4here Kenntnis der Abbildung nur durch wiederholte Untersuchung derselben gewonnen werden kann, indem verschiedene in der Blenden\u00f6ffnung belegene Punkte als Blendenzentra gew\u00e4hlt werden.\nDie die Abbildung bestimmenden Gr\u00f6\u00dfen k\u00f6nnen nur f\u00fcr die n\u00e4chste Umgebung eines ausgew\u00e4hlten Objektpunktes erhalten werden, so da\u00df allgemein die Untersuchung l\u00e4ngs so vielen Hauptstrahlen wiederholt werden mu\u00df, wie es die zu erzielende Kenntnis der Abbildung in jedem Falle erforderlich macht. Ein solcher ausgew\u00e4hlter Objektpunkt wird in der Untersuchung der zentrale Objektpunkt, der durch denselben gehende Hauptstrahl der zentrale Strahl oder Leitstrahl genannt, w\u00e4hrend die dem Leitstrahl n\u00e4chstliegenden Teile des optischen Systems das betreffende Abbildungssystem ausmachen. Sowohl das optische System als ganzes wie","page":0},{"file":"pc0005.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n\u00d6\ndas einzelne Abbil dungs system wird als achsensymmetrisch, symmetrisch, einfach asymmetrisch oder doppelt asymmetrisch bezeichnet, je nachdem es unendlich viele, zwei, eine oder gar keine Symmetrieebene besitzt, wobei aber betreffs der Abbildungssysteme die Objektfl\u00e4che dieselben Symmetrieebenen haben mu\u00df wie die brechenden Fl\u00e4chen.\nJe nachdem die Abbildungsgesetze durch ein- oder mehrmalige Ableitungen aus dem allgemeinen Brechungsgesetz erhalten werden, hei\u00dfen sie die Gesetze erster, zweiter Ordnung usw. In doppelt asymmetrischen Systemen sind nur die Gesetze erster Ordnung anwendbar, und auch diese werden durch ziemlich komplizierte, m\u00fchevolle Rechnungen erfordernde Formeln dargestellt. Die Abbildungen sind nur dann zusammensetzbar, wenn das doppelt asymmetrische Abbildungssystem aus Teilsystemen besteht, welche in bezug auf die Abbildungsgesetze erster Ordnung einfach asymmetrisch oder symmetrisch sind, und wenn stets die Symmetrieebene eines folgenden Teilsystems mit derjenigen des vorhergehenden zusammenf\u00e4llt oder auf derselben senkrecht steht, wobei l\u00e4ngs dem Leitstrahl immer eine der abbildbaren Linien und der Bildlinien in der Refraktionsebene, die andere in der auf derselben senkrecht stehenden, den Leitstrahl enthaltenden Ebene liegt. Sonst sind allgemein die Bildlinien eines vorhergehenden Teilsystems keine abbildbaren Linien im folgenden. Au\u00dferdem sind sowohl abbildbare Linien wie Bildlinien allgemein je nach der Objektentfernung verschieden orientiert. Durch die Formeln erh\u00e4lt man die Schnittpunkte der Bildfl\u00e4chen mit dem Leitstrahl, die Orientierung der denselben schneidenden abbildbaren Linien und Bildlinien sowie die beiden Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten in den Schnittpunkten, welche s\u00e4mtliche Gr\u00f6\u00dfen von der Lage der Blende auf dem Leitstrahl unabh\u00e4ngig sind. Beim Auffangen eines Bildes auf einer Schirmfl\u00e4che erh\u00e4lt man somit allgemein h\u00f6chstens eine optische Abbildung eines Liniensystems und hat man f\u00fcr eine beliebige Objektlinie gew\u00f6hnlich nur mit der optischen Projektion zu rechnen. Die Formeln ergeben hierbei die Orientierung der Projektion und den linearen Projektionskoeffizienten, worunter der Grenzwert verstanden wird, den das Verh\u00e4ltnis der L\u00e4nge der Projektion zur L\u00e4nge der Objektlinie erh\u00e4lt, wenn diese L\u00e4nge unendlich nach Null abnimmt, und sowohl Objektfl\u00e4che \u2022 wie Schirmfl\u00e4che senkrecht auf dem Leitstrahl stehen. W\u00e4hrend hierbei das Blendenzentrum (bzw. ein ausgew\u00e4hlter Blendenpunkt) das Projektionszentrum darstellt, so wird letzteres vom zentralen Objektpunkte repr\u00e4sentiert, wenn vom angul\u00e4ren Projektionskoeffizienten die Rede ist. Die im Objektraum den Leitstrahl enthaltende Ebene, welche senkrecht auf der durch den Leitstrahl und die Tangente einer abbildbaren Linie gelegten Ebene steht, bildet zusammen mit der im Bildraum in bezug auf die entsprechende Bildlinie analog konstruierten Ebene ein konjugiertes Paar von Ebenen fokaler Projektion, welche dadurch charakterisiert sind, da\u00df Linienelemente, welche au\u00dferhalb der Objekt- und der entsprechenden Bildfl\u00e4che in diesen Ebenen gelegen sind, in einander projiziert werden k\u00f6nnen. Den Grenzwert, den das Verh\u00e4ltnis der Winkel, unter welchen die beiden Linien vom Bildpunkte und vom Objektpunkte aus gesehen werden, bei stetig gegen Null abnehmender L\u00e4nge derselben annimmt, stellt eben der angul\u00e4re Projektionskoeffizient dar. Da es zwei solche Ebenenpaare gibt, so gibt es somit bei jeder opti-","page":0},{"file":"pc0006.txt","language":"de","ocr_de":"6\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nsehen Abbildung zwei angulare Projektionskoeffizienten, und es ist immer das Produkt des Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten mit dem betreffenden angularen Projektionskoeffizienten und dem relativen Brechungsindex des Systems (dem Verh\u00e4ltnis des Brechungsindex im Bildraum zu demjenigen im Objektraum) gleich der Einheit.\nDa das doppelt asymmetrische System die allgemeine Form darstellt, so hat auch ein in einem solchen gebrochenes Strahlenb\u00fcndel in der Regel die allgemeine Form. Da nun eine analytische Umformung des Brechungsgesetzes ergibt, da\u00df in einem von einem Objektpunkte ausgegangenen Strahlenb\u00fcndel \u00fcberall im System eine Fl\u00e4che \u2014 Wellenfl\u00e4che genannt \u2014 gelegt werden kann, welche s\u00e4mtliche Strahlen senkrecht schneidet, so fallen die Strahlen in homogenen Medien mit den Normalen dieser Fl\u00e4che zusammen, w\u00e4hrend in heterogenen Medien mit kontinuierlich variablem Brechungsindex die gekr\u00fcmmten Lichtwege \u2014 die Trajektorien \u2014 von den Normalen der Wellenfl\u00e4che ber\u00fchrt werden. Man ermittelt somit die allgemeine Konstitution des Strahlenb\u00fcndels durch eine allgemeine Untersuchung der Fl\u00e4chen. Dies kann aber nur mit differential-geometrischen Mitteln geschehen, wobei die Fl\u00e4che in der n\u00e4chsten Umgebung eines ausgew\u00e4hlten Punktes untersucht, das Strahlenb\u00fcndel somit nur l\u00e4ngs einem ausgew\u00e4hlten Strahle bekannt wird. Im allgemeinen wird nun ein Strahl in zwei verschiedenen Punkten von n\u00e4chstliegenden Strahlen geschnitten. Wenn somit ein Objektstrahlenb\u00fcndel l\u00e4ngs dem Hauptstrahl untersucht wird, so ist es zun\u00e4chst durch zwei auf demselben belegene Fokalpunkte charakterisiert, wobei es astigmatisch l\u00e4ngs diesem Strahle genannt wird. Die Ebene, welche die dem Hauptstrahl n\u00e4chstliegenden Strahlen enth\u00e4lt, die ihn in einem Fokalpunkt schneiden, ist der gleichnamige Hauptschnitt des Strahlenb\u00fcndels l\u00e4ngs dem Hauptstrahl und beide Hauptschnitte stehen senkrecht auf einander. Die Fokalebenen stehen in den Fokafpunkten senkrecht auf dem Hauptstrahl. Die in den Fokalpunkten senkrecht auf den gleichnamigen Hauptschnitten stehenden Linien sind die gleichnamigen Fokallinien, welche somit Schnittlinien der gleichnamigen Fokalebenen mit den ungleichnamigen Hauptschnitten darstellen. Sowohl die Fokalpunkte wie die Hauptschnitte \u00e4ndern sich nun allgemein beim \u00dcbergang auf andere Strahlen derart, da\u00df s\u00e4mtliche gleichnamigen Fokalpunkte die gleichnamige kaustische Fl\u00e4che bilden, welche \u00fcberall von den ungleichnamigen Hauptschnitten ber\u00fchrt wird. Wenn hierbei auf einem Strahle die beiden Fokalpunkte in einen zusammenfallen, so ist das Strahlenb\u00fcndel l\u00e4ngs diesem Strahle anastigmatisch aber allgemein auch nur l\u00e4ngs diesem Strahle. Zieht man auf einer Wellenfl\u00e4che eine Linie, so bilden die durch diese Linie gehenden Strahlen eine Fl\u00e4che. Von solchen Strahlen fl\u00e4chen gibt es nun zwei Arten. Im allgemeinen Falle sind sie l\u00e4ngs einem gewissen Strahle windschief, wobei die diesen Strahl enthaltende Tangentialebene der Strahlenfl\u00e4che, wenn man auf demselben von unendlich gro\u00dfem negativen Abstande zum unendlich gro\u00dfen positiven fortschreitet, eine 180\u00b0 betragende Drehung erf\u00e4hrt, und dieser Strahl nirgends von n\u00e4chstliegenden geschnitten wird. In anderen F\u00e4llen wird aber derselbe in einem Punkte von den n\u00e4chstliegenden Strahlen geschnitten. Es handelt sich dann um eine l\u00e4ngs diesem Strahl fokale Strahlenfl\u00e4che, deren den betreffenden Strahl ent-","page":0},{"file":"pc0007.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n7\nhaltende Tangentialebene \u00fcberall unver\u00e4ndert bleibt, im erw\u00e4hnten Schnittpunkte aber unbestimmt ist, so da\u00df in der mathematischen Sprache hier jede den betreffenden Strahl enthaltende Ebene eine Tangentialebene der Strahlenfl\u00e4che darstellt. Die Strahlenfl\u00e4chen, welche l\u00e4ngs einem Strahle eines Strahlenb\u00fcndels einen Hauptschnitt ber\u00fchren, sind fokal, die \u00fcbrigen windschief. Die allgemeine Konstitution des Strahlenb\u00fcndels ist dadurch exakt definiert, da\u00df jede, einen beliebigen Strahl enthaltende Strahlenfl\u00e4che von den beiden, diesem Strahl zugeh\u00f6rigen Fokallinien ber\u00fchrt wird, oder dadurch, da\u00df s\u00e4mtliche einem beliebigen Strahl n\u00e4chst-liegenden Strahlen durch die beiden, ersterem zugeh\u00f6rigen Fokallinien gehen, wobei man sich aber an den exakten Begriff eines n\u00e4chstliegenden Strahles erinnern mu\u00df. Bei einer fiktiven unendlich kleinen Blende w\u00fcrden zwar s\u00e4mtliche Strahlen durch die beiden Fokallinien gehen, aber in der Realit\u00e4t kann man sich diesem Bilde des bekannten Sturmschen Konoides nur dann einigerma\u00dfen n\u00e4hern, wenn die Blenden\u00f6ffnung nicht nur im Verh\u00e4ltnis zu den Fokalabst\u00e4nden, sondern auch im Verh\u00e4ltnis zur Brennstrecke dem Abstande der Fokalpunkte voneinander \u2014 sehr klein ist. Die letztere Bedingung ist es, welche allgemein vergessen wurde, als das Konoid von Sturm zum Modell des allgemeinen Strahlenb\u00fcndels in Anwendung kam, denn dieselbe ist weder im Auge noch in den gebr\u00e4uchlichen optischen Instrumenten erf\u00fcllt, das Konoid auch nicht anwendbar.\nWesentliche Vereinfachungen erfahren die Abbildungsgesetze erster Ordnung im einfach asymmetrischen und noch mehr im symmetrischen System, f\u00fcr welche ich auch die Gesetze zweiter bzw. dritter Ordnung ermittelt habe. Die Abbildungen sind zusammensetzbar, aber man mu\u00df immer noch mit den verschiedenen Abbildungen der beiden Liniensysteme rechnen. Nur in achsensymmetrischen Systemen, f\u00fcr welche die Gesetze dritter Ordnung bei sph\u00e4rischer Form der Fl\u00e4chen schon l\u00e4ngst bekannt waren, ist dies betreffs der Gesetze erster Ordnung scheinbar nicht der Fall. Dies beruht darauf, da\u00df die abbildbaren Linien und Bildlinien Meridianlinien und Parallelkreise auf der Objektfl\u00e4che und den Bildfl\u00e4chen darstellen, und da\u00df die Gesetze erster Ordnung auf der Achse nur f\u00fcr den Punkt gelten, in welchen die Parallelkreise bei stetig gegen Null abnehmenden Durchmessern \u00fcbergehen, also nur f\u00fcr das eine System der abbildbaren Linien und Bildlinien.\nDie praktische Bedeutung der verschiedenen Abbildungssysteme erhellt aus einem Vergleich der Abbildung mittels einer sph\u00e4rischen und einer sph\u00e4rozylindrischen oder bizylindrischen Linse. In letzterer gelten, je nachdem der zentrale Objektpunkt au\u00dferhalb der beiden Symmetrie ebenen, in einer derselben oder auf der Schnittlinie beider gelegen ist, die Gesetze doppelt asymmetrischer bzw. einfach asymmetrischer und symmetrischer Abbildungssysteme, w\u00e4hrend in der sph\u00e4rischen Linse f\u00fcr die Abbildung auf der Achse die Gesetze achsensymmetrischer Systeme und f\u00fcr die Abbildung exzentrisch gelegener Objektteile die Gesetze einfach asymmetrischer Systeme gelten, welche letztere noch einige Vereinfachungen dadurch erfahren, da\u00df das optische System als ganzes achsensymmetrisch ist.\nDer gew\u00f6hnliche Fall der Abbildung einer ausgedehnten Objektfl\u00e4che in einem achsensymmetrischen optischen System gestaltet sich folgenderma\u00dfen: Wenn die Objektfl\u00e4che entweder eine achsensenkrechte Ebene oder","page":0},{"file":"pc0008.txt","language":"de","ocr_de":"8\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\neine koaxiale Umdrehungsfl\u00e4che darstellt, so sind \u00fcberall im System die Bildfl\u00e4chen mit dem System koaxiale Umdrehungsfl\u00e4chen, und es stellen sowohl abbildbare Linien, wie Bildlinien, Meridiane und Parallelkreise dar. Die beiden Bildfl\u00e4chen, welche einander im Schnittpunkte mit der Achse ber\u00fchren, haben in diesem eine verschiedene Kr\u00fcmmung und gehen peri-pheriew\u00e4rts allgemein (d. h. spezielle Konstruktionstypen ausgenommen) weiter auseinander. Bei ebener Objektfl\u00e4che und reellem Bilde kehren sie in der Regel die konkave Seite dem Lichte zu, und ist diejenige, auf welcher die Parallelkreise abgebildet werden, sch\u00e4rfer gekr\u00fcmmt. W\u00e4re die Abbildung mit unendlich kleiner Blende realisierbar, so w\u00fcrde mithin nur der axiale Objektpunkt als Punkt abgebildet werden. In der Realit\u00e4t stellt sich aber die Sache bei endlicher Blendengr\u00f6\u00dfe g\u00fcnstiger. Ein von einem endlich nahe der Achse belegenen Objektpunkte ausgegangenes Strahlenb\u00fcndel ist zwar l\u00e4ngs dem Hauptstrahl astigmatisch, kann aber, wenn die Blende nicht zu klein im Verh\u00e4ltnis zum Achsenabstande des Objektpunktes ist, l\u00e4ngs einem durch einen anderen Blendenpunkt gehenden Strahle anastigmatisch sein, wobei also ein endliches den Schnittpunkt mit der Achse umgebendes Gebiet der Objektfl\u00e4che wirklich punktuell abgebildet wird. Au\u00dferdem handelt es sich bei der physikalischen Abbildung nie um mathematische Punkte und Linien, weshalb auch bei kleinen Abst\u00e4nden der Fokalpunkte von einander und von der Schirmfl\u00e4che die optische Projektion eine gen\u00fcgende Sch\u00e4rfe gibt. Hierauf beruht es, da\u00df in der Umgebung des axialen Bildpunktes ein Gebiet vorhanden ist, wo die Abbildung praktisch nicht von einer punktuellen unterschieden werden kann. Durch besondere Konstruktion der Systeme kann dieses Gebiet wie z. B. in den modernen photographischen Objektiven, erheblich vergr\u00f6\u00dfert werden. Da\u00df auch im Gebiete der punktuellen Abbildung die Strahlenvereinigung nur n\u00e4chstliegende Strahlen betrifft, davon erh\u00e4lt man eine Vorstellung, wenn man das durch eine gew\u00f6hnliche bikonvexe Linse mit gro\u00dfer \u00d6ffnung auf einem Schirm aufgefangene Bild des gl\u00fchenden Fadens einer elektrischen Birne beobachtet, indem das Bild nur dann scharf ist, wenn es von einem Schleier \u00fcberdeckt erscheint. Dieser Schleier r\u00fchrt von den Lichtstrahlen her, welche an der Abbildung keinen Teil nehmen, sondern Zerstreuungskreise bilden, und der Versuch beweist, da\u00df die Strahlenb\u00fcndelquerschnitte nicht die denselben zugeschriebene Bedeutung haben, sondern da\u00df die Querschnitte der kaustischen Fl\u00e4chen, auf welchen allein die Strahlenvereinigung vorkommt, f\u00fcr die Abbildung ma\u00dfgebend sind.\nDie allgemein bei der Abbildung auftretenden Farbenerscheinungen beruhen darauf, da\u00df der Brechungsindex von der AVellenl\u00e4nge des Lichtes abh\u00e4ngig ist, und bedingen chromatische Differenzen der die Abbildung charakterisierenden Gr\u00f6\u00dfen.\n2. Die speziellen Abbildungsgesetze erster Ordnung.\nVon den doppelt asymmetrischen Abbildungssystemen abgesehen, lassen sich diese Gesetze, wie ich gezeigt habe, in einfachster, einem jeden zug\u00e4nglicher Form darstellen. Da ich die Herleitung derselben mit einfachen Mitteln neulich an anderer Stelle durchgef\u00fchrt habe, wo dieselbe den Lesern","page":0},{"file":"pc0009.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n9\ndieses Buches leicht zug\u00e4nglich ist, kann ich mich hier darauf beschr\u00e4nken, die Formeln selbst und ihre Anwendung zu besprechen.\nIm einfach asymmetrischen Abbildungssystem wird die Symmetrieebene als Tangentialebene oder auch, wenn das optische System als ganzes ein Umdrehungssystem darstellt, als Meridianebene, die auf derselben in jedem Medium senkrecht stehende, den Leitstrahl enthaltende Ebene als Sagittal-bzw. Aquatorealebene bezeichnet. Von den beiden Abbildungen wird diejenige, f\u00fcr welche die in der Tangentialebene verlaufenden Strahlen ma\u00dfgebend sind, als die erste bezeichnet. Das erste System von abbildbaren Linien und Bildlinien schneidet somit \u00fcberall die Tangentialebene unter rechten Winkeln, w\u00e4hrend eine Linie des zweiten Systems immer in derselben liegt. Die ersten Fokalpunkte eines Objektstrahlenb\u00fcndels in den verschiedenen Medien sind einander und dem Objektpunkte in bezug auf die erste Abbildung konjugiert usw. Tangential- und Sagittalebene stellen den ersten bzw. zweiten Hauptschnitt der Strahlenb\u00fcndel dar.\nAllgemein mag das System aus brechenden und spiegelnden Fl\u00e4chen in beliebiger Folge bestehen, welche Medien mit konstantem oder kontinuierlich variablem Brechungsindex von einander trennen. L\u00e4ngs dem Leitstrahl wird \u00fcberall diejenige Richtung als positiv bezeichnet, welche mit der Lichtbewegung im Objektraume gleichsinnig ist, so da\u00df immer nach einer ungeraden Anzahl von Spiegelungen die Lichtbewegung in der negativen, nach einer geraden aber in der positiven Richtung stattfindet. In den Medien, wo die Lichtbewegung in der negativen Richtung stattfindet, hat der Brechungsindex negatives Vorzeichen. Der Abstand eines Punktes von einem anderen ist positiv, wenn man vom letzteren Punkte, der positiven Richtung folgend, zum ersteren gelangt. Ein Kr\u00fcmmungsradius ist der Abstand des Kr\u00fcmmungsmittelpunktes vom Fl\u00e4chenpunkte, die Kr\u00fcmmung einer Fl\u00e4che somit positiv, wenn die konkave Seite der positiven Richtung zugekehrt ist. Der reduzierte Abstand eines Punktes von einem anderen ist der durch den Brechungsindex dividierte Abstand und somit immer positiv, wenn man, der Richtung der Lichtbewegung folgend, vom letzteren Punkte zum ersteren gelangt. Der reziproke Wert des reduzierten ersten Fokalabstandes in einem Strahlenb\u00fcndel ist die erste reduzierte Konvergenz desselben im betreffenden Punkte oder die reduzierte Konvergenz in bezug auf die erste Abbildung. Die reduzierte Konvergenz hat demnach \u00fcberall positives bzw. negatives Vorzeichen, je nachdem die Strahlen in der Richtung der Lichtbewegung konvergieren oder divergieren. Die tangentiale erste oder vordere bzw. zweite oder hintere Brennweite ist der Abstand des betreffenden Hauptbrennpunktes vom Hauptpunkte. Die tangentiale Brechkraft des Systems ist der reziproke Wert der reduzierten zweiten tangentialen Brennweite und ist numerisch, aber mit entgegengesetztem Vorzeichen gleich dem reziproken Werte der reduzierten ersten Brennweite. Die Brechkraft ist somit immer positiv, wenn das System in hezug auf die betreffende Abbildung sammelnd, negativ, wenn es zerstreuend wirkt. Ist der Meter die L\u00e4ngeneinheit, so stellt die Dioptrie die Einheit der Brechkraft und der reduzierten Konvergenz dar. Wird der Millimeter als L\u00e4ngeneinheit gew\u00e4hlt, so ist somit die Einheit der Brechkraft und der reduzierten Konvergenz das Tausendfache der Dioptrie.","page":0},{"file":"pc0010.txt","language":"de","ocr_de":"10\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nEin einfach asymmetrisches Abbildungssystem ist bekannt, wenn durch trigonometrische Rechnung der Verlauf des Leitstrahls durch das System ermittelt worden ist, und wenn man in bezug auf jede der beiden Abbildungen einen auf dem Leitstrahl im ersten Medium belegenen und den im letzten Medium demselben konjugierten Punkt, die betreffenden Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten x, sc,,, sowie die tangentiale bzw. sagittale Brechkraft D, D\u201e kennt. Da die beiden Punktpaare willk\u00fcrlich gew\u00e4hlt werden k\u00f6nnen, seien sie im folgenden kurz als die Wahlpunkte des Systems in bezug auf die betreffende Abbildung bezeichnet. Die reduzierte Konvergenz A, A\u201e bzw. B, B\u201e des einfallenden und gebrochenen Strahlenb\u00fcndels wird im betreffenden ersten bzw. zweiten Wahlpunkt gemessen. Letztere Werte, sowie die Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten K, K\u201e in den Fokalpunkten des gebrochenen Strahlenb\u00fcndels ergeben die allgemeinen Abbildungsgleichungen\nx2B = A + xD\t*KB = A\t(1)\nIn dem von einer einzelnen Fl\u00e4che repr\u00e4sentierten System seien ii' Einfalls- und Brechungswinkel, der tangentiale bzw. sagittale Kr\u00fcmmungshalbmesser, nn der Brechungsindex des vorhergehenden bzw. des folgenden Mediums. L\u00e4\u00dft man s\u00e4mtliche Wahlpunkte mit dem Inzidenzpunkt zusammenfallen, so ist\nD,\n_ cosi' ' cosi\nn'cosi' \u2014 n cos i Q, cos i' cos i\n= 1\nD,\nn cosi \u2014 n cosi o..\n(2)\nwobei aber zu bemerken ist, da\u00df der angegebene Wert von, D, nur dann g\u00fcltig ist, wenn beide Medien homogen sind, anderenfalls aber noch Differentialquotienten der Indizialgleichung erh\u00e4lt. Ebenso ist der Durchgang des Lichtes durch ein heterogenes Medium mit kontinuierlich variablem Brechungsindex dem Durchgang durch ein optisches System gleichwertig. Die zur Kenntnis dieses Systems n\u00f6tigen Wahlpunkte, Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten und Brechkraftwerte sind durch definite Integrale gegeben und lassen sich in der Kristallinse durch Serienentwicklung mit beliebiger Genauigkeit ermitteln.\nDie so bekannten Einzelsysteme k\u00f6nnen in bezug auf jede Abbildung f\u00fcr sich zusammengesetzt werden. Wenn Brechkraft und Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizient in den Wahlpunkten mit Dt xlf bzw. D2 x2 f\u00fcr das erste bzw. zweite System bezeichnet werden, und d den reduzierten Abstand des ersten Wahlpunktes des zweiten Systems vom zweiten Wahlpunkt des ersten Systems darstellt, so sind die allgemeinen Formeln f\u00fcr die Zusammensetzung zweier Systeme:\nD12 = \u2014D2 ^ D2\njC 2\nw' _\tx2\n12 l-z2dD2\n(3)","page":0},{"file":"pc0011.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n11\nzu (3)\nin welchen D12 die Brechkraft des Voll systems ist, W'12 xl2 den reduzierten Abstand des zweiten Wahlpunktes des Yollsystems vom zweiten Wahlpunkte des zweiten Teilsystems und den Vergr\u00f6\u00dferung^ ko effizienten in demselben darstellen, wenn der erste Wahlpunkt des Voll systems mit dem ersten des ersten Teilsystems zusammenf\u00e4llt. Durch sukzessive Anwendung dieser Formeln kann man immer ein beliebiges einfach asymmetrisches Abbildungssystem bekannt machen. Da in der physiologischen Optik die Zahl der Teilsysteme wohl immer einzifferig ist, so empfiehlt es sich, als Index eines zusammengesetzten Systems die beiden Indizes des ersten und letzten Teilsystems zu benutzen, so da\u00df z. B. D24 die Brechkraft des aus dem zweiten, dritten und vierten Teilsystem zusammengesetzten Systems bedeutet usw.\nDie Gleichungen (1) bis (3) gelten allgemein f\u00fcr Brechung und Spiegelung, die Brechkraft mag einen endlichen Wert haben oder gleich Null sein. Ist letzteres der Fall, so hei\u00dft das System afokal, und der Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizient ist \u00fcberall konstant. Ein solches System stellt z. B. eine brechende Fl\u00e4che dar, wenn der betreffende Kr\u00fcmmungsradius unendlich gro\u00df ist, oder aber es entsteht bei der Zusammensetzung von zwei Systemen, wie in einem f\u00fcr unendlichen Abstand und emmetropische Augen eingestellten Fernrohr. Man hat dami nur den betreffenden Brechkraftwert in den Formeln gleich Null zu setzen. Sollten die Formeln (3) unendlich gro\u00dfe Werte f\u00fcr W'12 und xl2 ergeben, so kann man mit Hilfe der Formeln (1) ein beliebiges anderes Paar von Wahlpunkten f\u00fcr das erste Teilsystem aufsuchen, wonach die Formeln (3) angewendet werden k\u00f6nnen, oder aber man wendet das Gleichungssystem\nDj 2 = 1 -j- D2 \u2014 \u00e2 Dj D2\nTCf)\n'2\nan, in welchem H12 H'12 die reduzierten Abst\u00e4nde des ersten bzw. zweiten Hauptpunktes des Vollsystems vom ersten Wahlpunkte des ersten bzw. vom zweiten Wahlpunkte des zweiten Teilsystems darstellen. Dasselbe kann aber anderseits nicht in den F\u00e4llen angewendet werden, wo das Vollsystem afokal ist.\nF\u00fcr die sagittale Abbildung fallen die Hauptpunkte der einzelnen brechenden Fl\u00e4chen in den Inzidenzpunkten zusammen. Man kann deshalb hier, und wo sonst die Hauptpunkte der Teilsysteme bekannt sind, das einfachere Gleichungssystem\nD12 = H[ -J- D2 \u2014 dD4D2","page":0},{"file":"pc0012.txt","language":"de","ocr_de":"12\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nanwenden, welches aber versagt, sobald entweder ein Teilsystem oder das Vollsystem afokal ist, den Fall ausgenommen, wo nur ein Teilsystem afokal ist und den Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten eins bat. Es sind die Formeln (3a), in welchen xx = x2 = 1 gesetzt worden ist, die Hauptpunkte der Teilsysteme somit an die Stelle der Wahlpunkte treten.\nIn gewissen F\u00e4llen empfiehlt es sich, den Abstand der Teilsysteme vom betreffenden Brennpunkt zu messen, wenn die Brechkraft einen endlichen Wert hat. Ist z. B. das erste Teilsystem durch die Brechkraft und durch die beiden Brennpunkte, das zweite, wie oben, durch die Brechkraft D2 und durch zwei AVahlpunkte mit dem Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten x2 bestimmt, und wird der reduzierte Abstand des ersten Wahlpunktes des zweiten Systems vom zweiten Brennpunkt des ersten mit dWf bezeichnet, so ergibt sich aus weiter unten anzugebenden Formeln\nund man erh\u00e4lt\nDi 2 \u2014Di\nx2\ndwfD,\nW12 = \u2014\n' wf\nD,2\n%\\2----\u2014 x2 ^wf Dj (3c)\nin welchen Formeln W12 den reduzierten Abstand des ersten Wahlpunktes des Vollsystems vom ersten Brennpunkt des ersten Systems darstellt, wenn der zweite Wahlpunkt des Vollsystems mit dem zweiten des zweiten Teilsystems zusammenf\u00e4llt und x12 den betreffenden Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten angibt. Im Falle dwf = 0 ergeben die Formeln\nW'1:\nX o\ni>;\n*12\nDl\nd2\nden reduzierten Abstand des zweiten Wahlpunktes des Vollsystems vom zweiten Wahlpunkt des zweiten Teilsystems, wenn der erste Brennpunkt des ersten Teilsystems den ersten Wahlpunkt des Vollsystems darstellt, sowie den betreffenden Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten. Wenn zugleich auch D2 = 0 ist, so ist das Vollsystem bekannt, indem der erste bzw. zweite Brennpunkt desselben mit dem ersten Brennpunkt des ersten Teilsystems bzw. mit dem zweiten Wahlpunkt des zweiten zusammenf\u00e4llt. Ist wiederum das zweite Teilsystem durch die beiden Brennpunkte, das erste durch zwei Wahlpunkte charakterisiert, so gelten die analogen Formeln\nDj 2 = D2 {xi \u2014 dfw\nund f\u00fcr dfw = 0:\nW12 =\nW'\n12\ndfW D2 2\n*i Di\ndfw D2\nXy 2\nPl\nd2\n(3d)\nwo W^| 2 den reduzierten Abstand des zweiten Wahlpunktes des Vollsystems vom zweiten Brennpunkt des zweiten Teilsystems angibt, wenn der erste Wahlpunkt des ersten Teilsystems zugleich der erste Wahlpunkt des Voll-","page":0},{"file":"pc0013.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n13\nsystems ist, bzw. W12 den reduzierten Abstand des ersten Wahlpunktes des Vollsystems vom ersten Wahlpunkt des ersten Teilsystems darstellt, wenn der zweite Wahlpunkt des Vollsystems mit dem zweiten Brennpunkt des zweiten Systems zusammenf\u00e4llt, und in beiden F\u00e4llen der nebenstehende Wert von x12 den betreffenden Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten angibt. F\u00fcr den reduzierten Abstand dfW des ersten Brennpunktes des zweiten Teilsystems vom zweiten Wahlpunkt des ersten gilt die Beziehung\nund im Falle dfw =0, Dj =0 f\u00e4llt der erste bzw. zweite Brennpunkt des Vollsystems mit dem ersten Wahlpunkte des ersten bzw. mit dem zweiten Brennnpunkte des zweiten Teilsystems zusammen.\nWenn beide Teilsysteme endliche Brechkraftwerte haben, und dff den Abstand des ersten Brennpunktes des zweiten Systems vom zweiten Brennpunkte des ersten darstellt, so ist\nr\tX\t*1\t^\nD,\tD.2\nund man erh\u00e4lt die Formeln\nDj2 =\u2014dffD1 D2\t*12 ==\te)\nwo jc12 den Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten in den Wahlpunkten des Vollsystems darstellt, welche mit dem ersten Brennpunkte des ersten bzw. mit dem zweiten Brennpunkte des zweiten Teilsystems zusammenfallen.\nIn der physiologischen Optik ist es von Vorteil, die Formeln f\u00fcr die Zusammensetzung von drei Systemen fertig zu haben:\nD13 = D, (l-d2 Da) + D2 (1\u2014rfj D,) (l-d2 D3) + Ds (1 -\tD4)\nTT d, (D^-DO + tSj D3\t_____^(Dl3-D3) + diD, (4>\nH\u2018sr~ D,j(l \u2014d,D,)\t13\tD,, (l-d.2D3)\nHier sind also dx d2 die reduzierten Abst\u00e4nde der ersten Hauptpunkte des zweiten bzw. dritten Teilsystems von den zweiten Hauptpunkten des ersten bzw. zweiten, H13 H'13 die reduzierten Abst\u00e4nde der Hauptpunkte des Vollsystems vom ersten Hauptpunkte des ersten, bzw. vom zweiten Hauptpunkte des dritten Teilsystems. In den F\u00e4llen, wo das Vollsystem um das mittlere Teilsystem symmetrisch ist, wo also die Identit\u00e4ten Dt =D3 und = \u00f62 bestehen, erhalten diese Formeln die einfachere Gestalt\nD13 =2Dj (1 - \u00d4, Dt) + D2 (1 - Dt)2\nH13 = -H'1;\n*1\n1 Dl\n(4 a)\nDie Abbildung ist allgemein gleichsinnig oder ungleichsinnig, je nachdem der betreffende Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizient positives oder nega-","page":0},{"file":"pc0014.txt","language":"de","ocr_de":"14\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\ntives Vorzeichen hat. Im ersteren Falle liegen zwei ineinander abbildbare Linien auf einer und derselben Seite des Leitstrabis, im letzteren nicht. Da der Leitstrabi stets in der Tangentialebene liegt, so ist der Ausdruck betreffs der zweiten Abbildung nicht mi\u00dfzuversteben. In komplizierteren Systemen mit vielen spiegelnden Fl\u00e4chen bat man sich bei der Entscheidung betreffs der ersten Abbildung als in der positiven Richtung im Objekt- und Bildraum blickend vorzustellen.\nDie reduzierten Abst\u00e4nde der Haupt- und Brennpunkte von zwei Wahlpunkten findet man, indem man in den Gleichungen (1) K=1 bzw. teils B = 0 teils A = 0 setzt. Es ergibt sich f\u00fcr den reduzierten Abstand des ersten bzw. zweiten Hauptpunktes vom ersten bzw. zweiten Wahlpunkte\nx\u20141\nxD\nbzw.\n% \u2014 1 D\nund f\u00fcr die entsprechenden reduzierten Abst\u00e4nde der Brennpunkte\n1\nx D\nbzw.\nx\nD\nwelche Werte der Definition der Brechkraft gen\u00fcgen.\nErstere Werte ergeben sich unmittelbar, wenn man durch Elimination einmal von A, \u00e8inmal von B aus den Gleichungen (1) denselben die f\u00fcr manche Probleme sehr anwendbare Form\n(x\u2014K)B = D = A(A -\t(5)\ngibt, w\u00e4hrend die letzteren die Brennpunktsgleichungen\nKD = L\tKL'= \u2014D\t(6)\nenthalten, wo LL' die im ersten bzw. zweiten Brennpunkte gemessene reduzierte Konvergenz des einfallenden bzw. gebrochenen Strahlenb\u00fcndels und K den Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten in den Fokalpunkten dieser Strahlenb\u00fcndel darstellen.\nWerden die Abbildungsgleichungen auf die Hauptpunkte bezogen, so erhalten dieselben die einfache Form der Hauptpunktsgleichungen\nB = A + D\tKB = A\t(7)\naus welcher hervorgeht, da\u00df die reduzierte Konvergenz eines Strahlenb\u00fcndels beim Durchgang durch das System um den Betrag der Brechkraft vermehrt wird, und da\u00df die Vergr\u00f6\u00dferung gleich dem Verh\u00e4ltnis der reduzierten Abst\u00e4nde des Bildes und des Objekts vom bez\u00fcglichen Hauptpunkt ist.\nDa in einfach asymmetrischen Systemen die den Leitstrahl schneidenden abbildbaren Linien und Bildlinien \u00fcberall in der Tangentialebene liegen oder die Sagittalebene ber\u00fchren, so nimmt der im allgemeinen, doppelt asymme-","page":0},{"file":"pc0015.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n15\ntrischen System definierte angulare Projektionskoeffizient die Eigenschaften eines angularen Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten an. Bei hinreichend kleinem Gegenst\u00e4nde ist der Winkel, unter welchem derselbe gesehen wird, gleich seiner Gr\u00f6\u00dfe, dividiert mit dem Abstande. Da es sich nun aber empfiehlt, nur mit reduzierten Abst\u00e4nden zu rechnen, so ist es auch vorzuziehen, den reduzierten angularen Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten zu benutzen. Stellt a die Objektgr\u00f6\u00dfe, den Abstand zweier abbildbarer Linien von einander dar, \u00df die Bildgr\u00f6\u00dfe, so kann die zweite der Gleichungen (1)\nx\u00dfB = a A\ngeschrieben werden. Der reduzierte angulare Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizient in den beiden durch den linearen Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten % charakterisierten Punkten ist nun das Verh\u00e4ltnis der Winkel \u00dfB und a A, welches somit\ngleich ^ ist. Allgemein ist demnach das Produkt des linearen und des\nreduzierten angul\u00e4ren Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten in beliebigen konjugierten Punkten gleich der Einheit.\nDie optische Projektion einer in der Tangential- oder Sagittalebene liegenden Linie auf eine im letzten Medium befindliche Schirmfl\u00e4che geschieht am einfachsten so, da\u00df sie zuerst auf die erste bzw. zweite Fokalebene des gebrochenen Strahlenb\u00fcndels projiziert wird, wobei die Vergr\u00f6\u00dferung durch die betreffenden Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten angegeben wird. Sind dann d', d'\u201e die reduzierten Abst\u00e4nde der Schirmfl\u00e4che von den beiden Fokalpunkten, 33,33\u201e die in diesen Punkten gemessene reduzierte Konvergenz des Hauptstrahlenb\u00fcndels bzw. des dem Projektionszentrum entsprechenden Strahlenb\u00fcndels in bezug' auf die beiden Abbildungen, so verh\u00e4lt sich die L\u00e4nge der Projektion der Linie auf die den Leitstrahl senkrecht schneidende Schirmfl\u00e4che zu der L\u00e4nge ihrer Projektion auf die betreffende Fokalebene wie die Abst\u00e4nde des dem Projektionszentrum kon-\njugierten Punktes von den beiden Fl\u00e4chen, d. h. wie\n1_\n33\nund man\nerh\u00e4lt somit allgemein den ersten bzw. zweiten Projektionskoeffizienten C, C\u201e aus der Formel\nc=K(i\u2014<rs)\n(8)\nbei deren Anwendung man von dem Hauptstrahlenb\u00fcndel bzw. von dem dem Projektionszentrum entsprechenden Strahlenb\u00fcndel nur die Fokalpunkte im Bildraum zu kennen braucht. Wenn die dem Projektionszentrum im Objekt- und Bildraum konjugierten Punkte schon bekannt sind, mi\u00dft man die reduzierte Konvergenz des Objektstrahlenb\u00fcndels A, A\u201e in den beiden, dem Projektionszentrum im ersten Medium konjugierten Punkten, l\u00e4\u00dft \u00f4', \u00f4 \u201e die reduzierten Abst\u00e4nde der Schiimfl\u00e4che von den beiden im letzten Medium demselben konjugierten Punkten darstellen und bezeichnet die diese beiden Punktpaare charakterisierenden Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten mit x, x\u201e, wonach sich f\u00fcr C, Cf( die Formel","page":0},{"file":"pc0016.txt","language":"de","ocr_de":"16\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nx\n(9)\naus den reduzierten angularen Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten ergibt.\nWenn die zu projizierende Linie nicht in der Tangential- oder Sagittal-ebene, wohl aber in einer auf dem Leitstrahl senkrecht stehenden Ebene liegt, so projiziert man sie zuerst auf die beiden Schnittlinien dieser Ebene mit der Tangential- und Sagittalebene, wonach diese beiden Projektionen unter Anwendung der Projektionskoeffizienten C, C\u201e auf die auf dem Leitstrahl senkrecht stehende Schirmebene projiziert werden. Sind w cd die Winkel, welche die Linie bzw. die Projektion derselben mit der Tangentialebene bilden, und stellt Ci den linearen Projektionskoeffizienten dar, so ergibt sich auf diese Weise:\ntg m' =\ntg co\nCi\n_ p, COS CO n\nG / \u2014 C\u201e cos co\nsin co sin co'\nm\nEndlich hat man in den F\u00e4llen, wo die Objekt- und Schirmfl\u00e4che nicht senkrecht auf dem Leitstrahl stehen, sondern ihre Tangentialebenen mit den den Leitstrahl senkrecht schneidenden Ebenen die Winkel ww' bilden, in\nCOS w\nden Formeln (10) f\u00fcr C, den Wert C,--->- zu setzen, um die aktuelle Ver-\ncosw\ngr\u00f6\u00dferung bei der Projektion und die Neigung der projizierten Linie zu erhalten. Da\u00df beide Fl\u00e4chen die Tangentialebene senkrecht schneiden m\u00fcssen, liegt im Begriffe des einfach asymmetrischen Abbildungssystems.\nDurch die optische Projektion erh\u00e4lt man nicht nur den Limeswert der Gr\u00f6\u00dfe, sondern auch den der Unsch\u00e4rfe der Projektion f\u00fcr unendlich abnehmende Blendengr\u00f6\u00dfe, ersteren durch Projektion des Objektes mit dem Blendenzentrum als Projektionszentrum, letzteren durch Projektion der Blende mit dem zentralen Objektpunkte als Projekionszentrum. Wenn bei der Projektion der Blende bzw. des Objektes die Projektionskoeffizienten mit Cp bzw. C0 bezeichnet werden, so ergeben die Formeln (8) und (9):\nCp = *(l \u2014 (TB)\tCo=ir\t(\u00bb>\nwo somit x, x\u201e die Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten in den Fokalpunkten des Hauptstrahlenb\u00fcndels im Schirm- und Objektraum B, B\u201e A, A\u201e die in diesen Punkten gemessenen reduzierten Konvergenzen des Objektstrahlenb\u00fcndels und\tdie reduzierten Abst\u00e4nde der Schirmfl\u00e4che von den beiden erst-\ngenannten Punkten darstellen.\nStellen nun im Objektraum R, R\u201e die in den Fokalpunkten des Hauptstrahlenb\u00fcndels gemessenen reduzierten Konvergenzen eines Strahlenb\u00fcndels dar, welches sowohl einen tangentialen wie einen sagittalen Fokalpunkt auf der Schirmfl\u00e4che hat, und sind K, K\u201e die Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten in diesen Fokalpunkten, so hat man laut der ersten der Gleichungen (1):\nx2\n. = xD-f-R o\nx2B = xD -j- A","page":0},{"file":"pc0017.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n17\nDie Subtraktion der zweiten dieser Gleichungen von der ersten ergibt einen Wert f\u00fcr 1\u2014\u00f4' B, welcher in den Ausdruck f\u00fcr Cp eingesetzt wird; man erh\u00e4lt auf diese Weise:\nCp = \u2014 (R \u2014 A)\tCp+C\u201e=\u2014 = K\t(12)\nX\t3C\naus welchen, unten anzuwendenden Formeln u. a. hervorgeht, da\u00df die Summe der beiden Projektionskoeffizienten nur vom optischen System und der Schirmlage, nicht aber von der Objektentfernung abh\u00e4ngig ist.\nWenn das optische System als Ganzes ein Umdrehungssystem darstellt, in welchem die Abbildung l\u00e4ngs schief einfallenden Leitstrahlen untersucht wird, so erh\u00e4lt man schon bei der trigonometrischen Konstruktion des Leitstrahls die sagittalen Vergr\u00f6\u00dferungs- und Projektionskoeffizienten, welche das Verh\u00e4ltnis der Achsenabst\u00e4nde der betreffenden Punkte darstellen. Im Hauptstrahlenb\u00fcndel sind au\u00dferdem die sagittalen Fokalpunkte bekannt, da dieselben in den verschiedenen Medien mit den Schnittpunkten des Leitstrahls mit der Achse zusammenfallen.\nWenn das gebrochene Strahlenb\u00fcndel, sei es in diesem Sonderfalle oder im allgemeinen Falle, anastigmatisch ist, so da\u00df eine punktuelle Abbildung des zentralen Objektpunktes und der n\u00e4chsten Umgebung desselben stattfindet, so haben dennoch die beiden Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten allgemein verschiedene Werte, so da\u00df das Bild nicht objekt\u00e4hnlich ist. Um das Bild einer schief auf der Tangentialebene stehenden Linie zu finden, hat man in den Formeln (10) die Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten anstatt der Projektionskoeffizienten einzusetzen. In der Terminologie der Theorie der kollinearen Abbildung wird die durch die Verschiedenheit der Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten bedingte Erscheinung, die jedoch den allgemeinen Fall repr\u00e4sentiert, als anamorphotische Abbildung bezeichnet.\nIm symmetrischen Abbildungssystem gelten dieselben Formeln, welche dadurch vereinfacht werden, da\u00df Einfalls- und Brechungswinkel gleich Null, ihre Kosinus gleich eins gesetzt werden. Es wird die eine der beiden Symmetrieebenen willk\u00fcrlich als die erste bezeichnet, und es empfiehlt sich, um Verwechslungen vorzubeugen, allgemein die Bezeichnungen At A2 anstatt A, A,f usw. zu benutzen. Auch in diesen Systemen haben die beiden Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten bei anastigmatischer Strahlenbrechung im allgemeinen Falle verschiedene Werte.\nIm achsensymmetrischen Abbildungssystem hat man endlich nur mit einer Abbildung zu rechnen, n\u00e4mlich der von Parallelkreisen, so da\u00df \u00fcberall nur eine Brechkraft, eine reduzierte Konvergenz aus den Formeln erhalten wird. Bei der Abbildung findet in der n\u00e4chsten Umgebung des zentralen Objektpunktes eine punktuelle Korrespondenz statt, und bei stetig gegen Null abnehmender Objektgr\u00f6\u00dfe wird das Bild stetig objekt\u00e4hnlicher, um im Augenblick des \u00dcberganges zur Grenze vollst\u00e4ndig objekt\u00e4hnlich zu werden. In diesen Systemen pflegt das im Objekt- bzw. Bildraum der Blende konjugierte Bild als Eintritts- bzw. Austrittspupille bezeichnet zu werden.\nDa immer nur ein Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizient bei der Abbildung existiert, so kann in diesen Systemen nur von einer gleichsinnigen und einer ungleich-\nTigerstedt, Handbuch d. phys. Meth. HI, 3.\t2","page":0},{"file":"pc0018.txt","language":"de","ocr_de":"18\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nsinnigen Abbildung im Sinne der oben gegebenen Definition die Rede sein. Erstere wird gew\u00f6hnlich aufrecht, letztere umgekehrt genannt. Beide sind, wenn man Objekt und Bild in derselben Richtung auf der Achse sieht, rechtwendig, sonst r\u00fcckwendig, Begriffe, welche somit nichts mit dem Wesen der Abbildung zu tun haben, wohl aber f\u00fcr die Beobachtung der optischen Bilder von Bedeutung sein k\u00f6nnen.\nAls Beispiel der Anwendung der oben gegebenen Formeln soll hier ein weiter unten des n\u00e4heren zu ber\u00fccksichtigendes Problem gel\u00f6st werden. Es sei ein achsensymmetrisches, aus brechenden Fl\u00e4chen zusammengesetztes System mit der Brechkraft D gegeben und es m\u00f6gen HH' die reduzierten Abst\u00e4nde der Hauptpunkte desselben von der ersten bzw. letzten Fl\u00e4che, pp' die Kr\u00fcmmungsradien dieser Fl\u00e4chen, nn die Brechungsindizes von Objekt- und Bildraum darstellen. Das vom Objektraum kommende Licht wird in der letzten Fl\u00e4che teilweise reflektiert. Von diesem reflektierten Lichte gelangt ein Teil zur\u00fcck zur ersten Fl\u00e4che, wo wieder eine teilweise Spiegelung stattfindet, so da\u00df von diesem Lichte schlie\u00dflich wiederum ein Teil in den Bildraum gelangt. Es soll nun die durch dieses zweimal gespiegelte Licht bewirkte optische Abbildung untersucht werden.\nUm mit den gegebenen Daten dies Ziel zu erreichen, hat man am bequemsten den von Helmholtz betreffs der Untersuchung der hinteren Linsenfl\u00e4che des Auges eingeschlagenen Weg zu befolgen. Da in einem unendlich d\u00fcnnen, aus zwei brechenden Fl\u00e4chen bestehenden System allgemein der Einfallswinkel in der zweiten Fl\u00e4che gleich dem Brechungswinkel in der ersten ist, sobald die Kr\u00fcmmungsmittelpunkte der Fl\u00e4chen zusammenfallen, so ergibt sich aus den Formeln (3), da\u00df ein solches System sowohl f\u00fcr die tangentiale wie f\u00fcr die sagittale Abbildung afokal mit dem Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten eins ist, und die bei unendlich kleinem Abstande der beiden Fl\u00e4chen zusammenfallenden Inzidenzpunkte sind einander konjugiert. Wiederum ergeben die Formeln (3), da\u00df bei der Zusammensetzung eines solchen Systems mit einem beliebigen anderen das Vollsystem die Eigenschaften des letzteren unver\u00e4ndert beh\u00e4lt. Es folgt hieraus, da\u00df allgemein in einem beliebigen Punkte eines optischen Systems eine unendlich d\u00fcnne, in bezug auf beide Abbildungen konzentrische Schicht eines beliebigen Mediums eingef\u00fcgt werden kann, ohne da\u00df die Abbildung dadurch ver\u00e4ndert wird.\nWenn nun eine solche unendlich d\u00fcnne mit der ersten bzw. letzten Fl\u00e4che konzentrische, aus dem ersten bzw. letzten Medium bestehende Schicht in unendlich kleinem Abstande von der betreffenden Fl\u00e4che im zweiten bzw. vorletzten Medium gelegt wird, so besteht also das zu untersuchende System aus 5 Einzelsystemen, von denen die mit ungerader Ordnungszahl mit dem urspr\u00fcnglichen System identisch sind, w\u00e4hrend das zweite bzw. vierte durch eine im letzten bzw. ersten Medium belegene spiegelnde Fl\u00e4che mit dem Kr\u00fcmmungsradius der letzten bzw. ersten Fl\u00e4che des urspr\u00fcnglichen Systems dargestellt wird. Zun\u00e4chst werden die drei ersten Teilsysteme unter Anwendung der Formeln (4 a) zusammengesetzt, indem","page":0},{"file":"pc0019.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n19\nzu setzen\nist.\nD, = D\tD2 \u00fc. \u2014 H-\t6 \u2014 \u2014 H'\n('\nEs ergibt sieb\nD\u201e=2D(1 +H' D) \u2014\t(1 + H'D)2\nQ\nHi3 \u2014 H 1;\nH'\n1 + H'D\nDann wird dieses System mit den beiden folgenden unter Anwendung der Formeln (4) zusammengesetzt. Hierbei ist zu bemerken, da\u00df H'13 der reduzierte Abstand des zweiten Hauptpunktes des Systems 13 vom zweiten Hauptpunkt des Systems 3 ist, und da\u00df, da der betreffende Brechungsindex gleich \u2014 n ist, H den reduzierten Abstand der spiegelnden Fl\u00e4che (System 4) vom zweiten Hauptpunkte des Systems 3 darstellt, da\u00df somit H \u2014 H'13 der reduzierte Abstand dieser Fl\u00e4che vom zweiten Hauptpunkt des Systems 13 ist. In den Gleichungen (4) hat man somit f\u00fcr bzw.\nzu setzen:\nDi\tD2\tD3\nD\u201e\ty\tD\tH-H'13\n^2\nH\nwonach die Brechkraft D15 des untersuchten Systems sowie die reduzierten Abst\u00e4nde H -}- H13 + Hl5 bzw. H' + H'15 der Hauptpunkte desselben von der ersten bzw. letzten Fl\u00e4che bekannt sind.\n3. Die Abbildungsgesetze h\u00f6herer Ordnung.\nIm einfach asymmetrischen System habe ich f\u00fcr homogene Medien die vollst\u00e4ndigen Abbildungsgesetze zweiter Ordnung deduziert. Durch die betreffenden Formeln ergeben sich zun\u00e4chst zwei Asymmetrienwerte, welche die G\u00fcte der Strahlenvereinigung bestimmen, dann die Neigung der beiden Bildfl\u00e4chen zum Leitstrahl sowie in den Schnittpunkten desselben mit diesen Fl\u00e4chen die Kr\u00fcmmung der abbildbaren Linie und der Bildlinie des ersten Systems und die Kr\u00fcmmung der orthogonalen Trajektorien der abbildbaren Linien und der Bildlinien des zweiten Systems, endlich auch drei, den Grad und die Art der Objektun\u00e4hnlichkeit der Bilder\u2014 die Distorsion \u2014 bestimmende Asymmetrienwerte. Hier soll nur die Strahlenvereinigung kurz besprochen werden.\nGeht man in der Symmetrieebene eines einfach asymmetrischen Strahlenb\u00fcndels unaufh\u00f6rlich auf n\u00e4chstliegende Strahlen \u00fcber, so bilden die ersten Fokalpunkte auf den verschiedenen Strahlen zusammen eine krumme Linie, welche von den Strahlen ber\u00fchrt wird, die Schnittlinie der ersten kaustischen Fl\u00e4che mit der Symmetrie ebene, w\u00e4hrend die von den zweiten Fokalpunkten gebildete Schnittlinie mit der zweiten kaustischen Fl\u00e4che \u00fcberall, wo das Strahlenb\u00fcndel astigmatisch ist, endliche Winkel mit den Strahlen bildet. Es mag nun allgemein der erste bzw. zweite Fokalabstand mit t bzw. \u00e7 und erstere bzw. letztere Schnittlinie als t- bzw. \u00e7-Linie bezeichnet werden. Die Fig. 1 veranschaulicht das Verhalten dieser Linien zu dem Hauptstrahle\n2*","page":0},{"file":"pc0020.txt","language":"de","ocr_de":"20\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nOF, F\u201e mit den beiden Fokalpunkten F, F\u201e. Der Kr\u00fcmmungsradius AF, der r-Linie im ersten Fokalpunkte wird mit R bezeichnet und stellt den direkten Asymmetrienwert des Strahlenb\u00fcndels l\u00e4ngs dem betreffenden Strahle dar. Wird wiederum im zweiten Fokalpunkte die Linie BF\u201e senkrecht zur Tangente der \u00e7-Linie gezogen, so ist der Abstand BF, des Schnittpunktes derselben mit der ersten Fokal ebene vom ersten Fokalpunkte der transversale Asymmetrienwert des Strahlenb\u00fcndels l\u00e4ngs dem betreffenden Strahl und wird mit S bezeichnet. Hierdurch sind auch die Vorzeichen der Asymmetrienwerte bestimmt, so da\u00df in dem in der Figur dargestellten Fall beide positiv sind, wenn die Richtung nach oben die positive ist. Das\nFig. 1.\nVorzeichen der Brennstrecke E und des Winkels ff, den die \u00e7-Linie mit der zweiten Fokal ebene bildet, ergibt sich aus den definierenden Gleichungen\nE = g \u2014 r\tS = \u2014 Etgff\nDie Schnittlinie der ersten kaustischen Fl\u00e4che mit der ersten Fokal-\nebene hat die Kr\u00fcmmung \u2014\tindem der Kr\u00fcmmungsmittelpunkt im\nSchnittpunkte der Linie\u2019 AF, mit der in F\u201e gezogenen Tangente der \u00e7-Linie liegt. Wenn beide Asymmetrien werte dasselbe Vorzeichen haben, hat diese Fl\u00e4che somit eine sattelf\u00f6rmige Kr\u00fcmmung, und bei zunehmenden Asymmetrienwerten wird diese Form mehr rinnen\u00e4hnlich, da der Kr\u00fcmmungsradius der r-Linie immer gr\u00f6\u00dfer, die Kr\u00fcmmung der Schnittlinie mit der ersten Fokalebene immer sch\u00e4rfer wird.\nDie zweite kaustische Fl\u00e4che hat, da sie in bezug auf die Tangentialebene symmetrisch ist, in der \u00e7-Linie eine Kante. Die Schnittlinie derselben mit der Sagittal ebene hat somit im zweiten Fokalpunkt eine Spitze, in welcher ihre zwei in derselben zusammenlaufenden Zweige einander ber\u00fchren. Auf","page":0},{"file":"pc0021.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\t21\ndieselbe Weise verh\u00e4lt sich, sobald nicht # = 0 ist, die Schnittlinie mit der zweiten Fokalebene.\nWenn das Strahlenb\u00fcndel l\u00e4ngs einem Strahle anastigmatisch ist, so haben die beiden kanstichen Fl\u00e4chen desselben im betreffenden Fokalpunkte einen Ber\u00fchrungspunkt miteinander, wie es die Fig. 2 darstellt. Der Kr\u00fcmmungsradius der T-Linie ist, wie im allgemeinen Falle gleich R, die Kr\u00fcmmung der \u00e7-Linie gleich\nR \u20142S S2\nund der in der Fig. 2 repr\u00e4sentierte Fall ist somit dadurch charakterisiert, da\u00df R und R \u2014 2 S dasselbe Vorzeichen haben. In den in der physiologischen Optik gew\u00f6hnlich vorkommenden F\u00e4llen haben beide Asymmetrienwerte gleiche Vorzeichen und ist der direkte Asymmetrienwert numerisch gr\u00f6\u00dfer als der transversale. In diesen F\u00e4llen schneiden beide kaustischen Fl\u00e4chen die Fokalebene, indem ihre Schnittlinien in einer Spitze zusammen-\n\u00c7\tS\nFig. 2.\nfallen. Die Tangenten der beiden in der Spitze zusammenlaufenden Zweige der Schnittlinien ber\u00fchren einander aber nicht, sondern schlie\u00dfen einen spitzen Winkel ein, wodurch am entsprechenden Querschnitte des Strahlenb\u00fcndels ein charakteristisches pfeilspitzen\u00e4hnliches Aussehen entsteht.\nHiermit sind in den wesentlichen Z\u00fcgen die exakten Beziehungen der Strahlenvereinigung im einfach asymmetrischen Strahlenb\u00fcndel zu den dasselbe l\u00e4ngs dem betreffenden Strahle charakterisierenden Asymmetrien werten gegeben. Man kann aber auch zwei die Wellenfl\u00e4che chrakterisierende Werte U W w\u00e4hlen, die durch die Gleichungen\nW =\nA\nT\u00c72\nerhalten werden, und welche die direkte bzw. transversale Kr\u00fcmmungsasymmetrie der Fl\u00e4che im betreffenden Punkte darstellen. W\u00e4hrend allgemein die Werte R S in den Strahlenb\u00fcndeln angewendet werden, eignen sich die Werte UW besser zum Charakterisieren der brechenden Fl\u00e4chen des Abbildungssystems.\nDiese Werte stellen auch Differentialquotienten der Funktionen dar, durch welche die Fokalabst\u00e4nde und lateralen Abweichungen im Strahlenb\u00fcndel und die Hauptkr\u00fcmmungen der Fl\u00e4che von der Strahlenneigung bzw. vom Abstande des Fl\u00e4chenpunktes abh\u00e4ngig sind, und k\u00f6nnen als solche zu einer Serienentwicklung benutzt werden, welche ihre Bedeutung versinnlicht. Im Strahlenb\u00fcndel seien r0 c0 die von der Wellenfl\u00e4che gemessenen Fokalabst\u00e4nde auf dem Hauptstrahl, xg diejenigen auf einem be-","page":0},{"file":"pc0022.txt","language":"de","ocr_de":"22\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nliebigen anderen Strahle, uv die Winkel, welche dieser Strahl mit der den Hauptstrahl enthaltenden Sagittalebene bzw. mit der Tangentialebene bildet, und \u00a3r] die Abst\u00e4nde der Schnittpunkte desselben Strahles mit der ersten bzw. zweiten Fokalebene von der Sagittal- bzw. Tangentialebene, w\u00e4hrend auf einer brechenden Fl\u00e4che p0, p0\u201e die Kr\u00fcmmungsradien im Inzidenzpunkte des Leitstrahls, p, p\u201e diejenigen in einem anderen Punkte darstellen, dessen Entfernung von der im Inzidenzpunkte senkrecht auf der Tangentialebene stehenden Linie gleich \u00f6 ist. Die betreffenden Serien sind\nT-----To ------Ru -f- \u2022 \u2022 \u2022\nA(Ru2 + Sv2)+... A+\u00dc\u00d6+-\nQo>\n\u00c7 = % \u2014 Su -j- \u2022 \u2022 \u2022\n?] = \u2014 Suv -j----\nJL\nQ>\nW\u00f6 + -\nund es stellen grj die erste bzw. zweite laterale Abweichung des betreffenden Strahles dar. Wie ersichtlich, haben die Winkeluv bei positiven Fokalabst\u00e4nden dasselbe Vorzeichen wie die bez\u00fcglichen Koordinaten des Punktes, in welchem der Strahl die Wellenfl\u00e4che schneidet. Diese Serien sind aber nur bei kleiner Blenden\u00f6ffnung geeignet, anwendbare Ann\u00e4herungswerte zu geben, w\u00e4hrend die dargestellten geometrischen Beziehungen von der Blenden\u00f6ffnung unabh\u00e4ngig sind. Die von den Asymmetrienwerten abh\u00e4ngigen Abweichungen tragen in der Literatur der physikalischen Optik, wo sie aber bisher keine korrekte Darstellung gefunden haben, den Namen Koma.\nStellt das einfach asymmetrische Abbildungssystem einen Teil eines achsensymmetrischen optischen Systems dar, so ergeben sich, verschiedene Vereinfachungen. Die Kr\u00fcmmung der abbildbaren Linien und Bildlinien des ersten Systems, welche zugleich orthogonale Trajektorien derjenigen des zweiten Systems sind, ergibt sich aus dem Achsenabstand, die drei die Distorsion bestimmenden Asymmetrienwerte sind voneinander abh\u00e4ngig, so da\u00df es gen\u00fcgt, einen derselben zu kennen, den Asymmetrienwert des ersten Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten, welcher besagt, um wieviel dieser Koeffizient beim \u00dcbergang auf einen n\u00e4chstliegenden Objektpunkt ver\u00e4ndert wird, und endlich ist auch die transversale Asymmetrie im Hauptstrahlenb\u00fcndel, sowie die transversale Kr\u00fcmmungsasymmetrie der brechenden Fl\u00e4chen durch die betreffenden Fokalabst\u00e4nde p q bzw. die Kr\u00fcmmungsradien und durch den Neigungswinkel # des Leitstrahls bzw. der Fl\u00e4chennormale zur achsensenkrechten Ebene bekannt, indem die Formeln\nS = -(q-p)tg/>\tW =\u2014 (P\" f**\nYr Ytl\ndaraus resultieren, da\u00df die zweite kaustische Fl\u00e4che des Hauptstrahlenb\u00fcndels und die zweite Kr\u00fcmmungsmittelpunktsfl\u00e4che der brechenden Fl\u00e4chen auf die Umdrehungsachse zusammenschrumpft.\nDie fr\u00fcher nur im achsensymmetrischen Abbildungssystem bekannten Abbildungsgesetze dritter Ordnung habe ich f\u00fcr symmetrische Systeme mit","page":0},{"file":"pc0023.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n23\nhomogenen Medien vollst\u00e4ndig deduziert. Durch die bez\u00fcglichen Formeln erh\u00e4lt man vier die G\u00fcte der Strahlenvereinigung bestimmende Aberrationswerte, ebensoviele Variationskoeffizienten der Asymmetrienwerte, welche die Strahlenvereinigung in n\u00e4chstliegenden Strahlenb\u00fcndeln definieren, zwei, jedoch voneinander abh\u00e4ngige Distorsionswerte der Bildlinien, die zwei Hauptkr\u00fcmmungen der beiden Bildfl\u00e4chen und endlich vier Distorsionswerte der Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten. Hier soll wiederum nur kurz die Strahlen-vereinigung besprochen werden.\nDie vier Aberrationswerte werden mit At Gt G2 A2 bezeichnet, und es stellen Aj G2 die direkte bezw. transversale Aberration im ersten Hauptschnitt dar, w\u00e4hrend A2 Gt dieselbe Bedeutung f\u00fcr den zweiten haben. Da die Hauptschnitte Symmetrieebenen darstellen, so haben beide kaustischen Fl\u00e4chen Kanten, welche in den ungleichnamigen Hauptschnitten liegen, und weisen ihre Schnittlinien mit den gleichnamigen Hauptschnitten in den betreffenden Fokalpunkten Spitzen auf. Diese Schnittlinien stellen die r-Linien der\nA\nFig. 3.\nin den gleichnamigen Hauptschnitten, die Kanten aber die \u00e7-Linien der in den ungleichnamigen Hauptschnitten verlaufenden Strahlen dar. Die Fig. 3 zeigt eine solche Schnittlinie mit ihrer Evolute AFB, welche die Kr\u00fcmmungsmittelpunkte derselben enth\u00e4lt. Der Kr\u00fcmmungsradius dieser Evolute im Fokalpunkt F ist eben der betreffende direkte Aberrationswert, w\u00e4hrend die Kr\u00fcmmung der Kante der ersten bzw. zweiten kaustischen Fl\u00e4che gleich ist\nG9 ,\tGt\nbzw-\u2014w\nwo, wie fr\u00fcher, E die Brennstrecke darstellt. F\u00fcr letztere gilt die Beziehung\nGt \u2014 G2 = E \u2014 s2 \u2014 Sj\nwo die Fokalabst\u00e4nde mit st s2 bezeichnet worden sind.\nIst das symmetrische Strahlenb\u00fcndel l\u00e4ngs der Schnittlinie der beiden Symmetrieebenen anastigmatisch, so fallen somit die beiden transversalen Aberrationswerte zusammen. Dabei haben nicht nur die r-Linien sondern auch die g -Linien Spitzen im Fokalpunkt. Der Kr\u00fcmmungsradius der Evolute der letzteren ist\n4G3\n(A \u20143 G)2","page":0},{"file":"pc0024.txt","language":"de","ocr_de":"24\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nwo f\u00fcr A der direkte Aberrations wert in dem die \u00e7-Linie enthaltenden Haupt-schnitt einzusetzen ist. Diejenige Form dieser Strahlenb\u00fcndel, welche f\u00fcr die physiologische Optik von Bedeutung ist, l\u00e4\u00dft sich dadurch charakterisieren, da\u00df s\u00e4mtliche Aberrationswerte dasselbe Vorzeichen haben und in beiden Hauptschnitten der direkte Aberrationswert numerisch gr\u00f6\u00dfer als der transversale ist. In solchen F\u00e4llen verlaufen die beiden -r-Linien auf der ersten, die beiden \u00e7-Linien auf der zweiten kaustischen Fl\u00e4che, beide Fl\u00e4chen liegen auf einer und derselben Seite der Fokalebene, und von den Schnittlinien derselben mit einer zu dieser Ebene parallelen Ebene stellt diejenige der ersteren eine geschlossene Linie ohne Spitzen dar, w\u00e4hrend diejenige der letzteren vier, zu je zweien in den Symmetrieebenen liegende Spitzen hat und au\u00dferdem, wie die Fig. 4 zeigt, noch vier Spitzen haben kann. Die zweite kaustische Fl\u00e4che hat somit immer zwei mit den \u00e7-Linien zusammenfallende, durch den Fokalpunkt gehende Kanten und kann au\u00dferdem noch zwei solche Kanten haben. Letzteres ist bei gleichem Vorzeichen der Differenzen At \u2014 3 Gr und A2 \u2014 3 G der Fall.\nVon besonderer Bedeutung f\u00fcr die physiologische Optik ist die Differenz Al\u2014A2, der Astigmatismus der Aberration und in den F\u00e4llen,\nwo dieser sehr klein oder gleich Null ist, die Differenz Al -f-A2 \u2014 6 G, der Diagonalastigmatismus der Aberration. Wenn sowohl der Astigmatismus wie der Diagonalastigmatismus der Aberration gleich Null ist, k\u00f6nnen Symmetrieebenen in gr\u00f6\u00dferer Anzahl vorhanden sein, wobei auch Kanten in gr\u00f6\u00dferer Anzahl auf der zweiten kaustischen Fl\u00e4che verlaufen und ein zur Fokal ebene paralleler Schnitt derselben eine gr\u00f6\u00dfere Anzahl nach dem Schema der Fig. 4 ungeordneter Spitzen auf weist.\nDie brechenden Fl\u00e4chen werden im Inzidenzpunkte durch vier Abflachungswerte ^ 521 222 <P2 charakterisiert, von denen ^ I22 die direkte bzw. transversale Abflachung im ersten Hauptschnitte messen, 02 dieselbe Bedeutung f\u00fcr den zweiten Hauptschnitt haben. Zwischen den beiden transversalen Abflachungswerten besteht die Beziehung\nQ\tO _\t1\tf_L_\t1\n\tQi Q2\tV Qi\tQ2\nFig. 4.\nwo p, p2 die Kr\u00fcmmungshalbmesser der Fl\u00e4che sind. Die Beziehungen der Abflachungswerte der Wellenfl\u00e4che zu den Aberrations werten des Strahlenb\u00fcndels sind\n*i =\nG\nSi2S2\nDie Vorzeichen der Aberrationswerte ergeben sich aus den gegebenen Definitionen, die der Abflachungswerte aus letzteren Gleichungen. So ist z. B. immer der direkte Aberrations wert positiv, wenn die Spitze in die positive Richtung schaut, der direkte Abflachungswert, wenn der betreffende","page":0},{"file":"pc0025.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n25\nKr\u00fcmmungsradius im Inzidenzpunkte ein Maximum hat. Man mu\u00df sich aber hierbei erinnern, da\u00df ein Maximum bei negativem Werte einem numerischen Minimum entspricht.\nDie Bedeutung der Aberrationswerte f\u00fcr die Strahlenvereinigung wird auf folgende Weise durch Serienentwickelung veranschaulicht. Es seien s01 s02 die Fokalabst\u00e4nde auf dem Hauptstrahle, sA s2 diejenigen auf einem beliebigen anderen Strahle, welcher die Winkel wt w2 mit der zweiten bzw. ersten Symmetrieebene bildet, g r\\ die erste bzw. zweite laterale Abweichung des Strahles, und es seien wiederum p01 p02 die Kr\u00fcmmungsradien der brechenden Fl\u00e4che im Inzidenzpunkte, ^ g2 diejenigen in einem anderen beliebigen Punkte, dessen Abst\u00e4nde von der zweiten bzw. ersten Symmetrieebene mit \u00f6j o2 bezeichnet werden. Die Serien\n- s _ Ai wi2\tw22\n1 S01 2 2\nu___ Aj Wi3 G2 w, w22\n6\n+ ...\ns02\nG2 wt 2 __ A2 w22 9\t9. '\n1______1\nQ\\\tPoi\n<p.\t_________L O _2 _J_\n^1\t<\u25a0) r \u00c4l o i \u2022 \u2022\nGj w, 2 w2 _ A2 w2 3\n2 6 ' *\nI = A + \u00df2\n\u00c7 2\t^02\n-2 -\u00f6\n^2^ +\ngelten dann f\u00fcr n\u00e4cbstliegende Strahlen bzw. Fl\u00e4cbenpunkte und geben bei hinreichend enger Blende anwendbare Ann\u00e4herungswerte.\nIm achsensymmetriscben Abbildungssystem ergeben sich wesentliche Vereinfachungen. Die direkte Aberration ist in allen Meridianschnitten gleich und betr\u00e4gt das Dreifache der transversalen 5 auf dieselbe Weise reduzieren sich die Variationskoeffizienten der Asymmetrienwerte zu einem einzigen, was auch mit den Distorsionswerten der Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten der Fall ist. Da abbildbare Linien und Bildlinien Parallelkreise und Meridianlinien darstellen, so kommen auch die beiden Distorsions werte der Bildlinien in Wegfall, und endlich bat man nur mit einer Kr\u00fcmmung jeder Bildfl\u00e4che zu rechnen. Der Variationskoeffizient der Asymmetrien werte tr\u00e4gt in der Literatur der physikalischen Optik den Namen Koma bei unendlich kleiner Strablneigung, wobei \u00f6fters dieser wesentliche Zusatz vergessen wird. Die obenstebenden Serien nehmen die Form\ns = s0 \u2014\nAw2\n2\n+ ... \u00ea\nAw3 ~6~ +\n1\n9\nan, in welcher s\u00e4mtliche Werte f\u00fcr eine beliebige Meridianebene gelten.\n4. Die Untersuchung weit ge\u00f6ffneter Strahlenb\u00fcndel.\nAuf dieselbe Weise wie die Abbildung einer r\u00e4umlich ausgedehnten Fl\u00e4che durch ein optisches System nur durch wiederholte Untersuchungen einzelner Abbildungssysteme, d.h. nur in der n\u00e4chsten Umgebung ausgew\u00e4hlter Leitstrahlen bekannt gemacht werden kann, so verh\u00e4lt sich auch die Untersuchung der Strahlenvereinigung in weit ge\u00f6ffneten Strahlenb\u00fcndeln. W\u00e4hrend","page":0},{"file":"pc0026.txt","language":"de","ocr_de":"26\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\naber erstere Untersuchung wegen der geringen Ausdehnung des scharfen Bildfeldes im Auge und wegen der Bewegungen desselben beim Sehen keine Bedeutung f\u00fcr die Abbildung im Auge hat, sondern nur f\u00fcr die Abbildung in optischen Instrumenten, welche mit demselben kombiniert werden, so ist letztere Untersuchung von fundamentaler Bedeutung f\u00fcr die Kenntnis des im Auge entstehenden optischen Bildes. Man hat hierbei allgemein die Fokalabst\u00e4nde und die Asymmetrienwerte l\u00e4ngs so vielen endlich geneigten Strahlen zu berechnen, wie es die Genauigkeit der zu erzielenden Kenntnis von der Strahlenvereinigung erforderlich macht.\nAm einfachsten gestaltet sich diese Untersuchung im achsensymmetrischen Strahlenb\u00fcndel. Es empfiehlt sich hierbei, den Neigungswinkel w eines Strahles gegen den Achsenstrahl bei konvergentem Lichte als positiv zu rechnen. Aus den Serien\nR = Aw -b . ..\tS =\t. . .\nergibt sich dann, da\u00df bei positivem Fokalabstande \u2014 die folgende Untersuchung soll auf diesen Fall beschr\u00e4nkt werden \u2014 die Asymmetrienwerte l\u00e4ngs unendlich wenig geneigten Strahlen stets das Vorzeichen des Aberrationswertes haben. Aus der Fig. 3 ist es sofort ersichtlich, da\u00df dies f\u00fcr das ganze Strahlenb\u00fcndel im allgemeinen Falle gilt. (Diese Fig. repr\u00e4sentiert nach der Nomenklatur der technischen Optik den Fall nicht korrigierter sph\u00e4rischer Aberration.) Wenn n\u00e4mlich ein Strahl als Tangente des einen Zweiges der r-Linie konstruiert wird, so ist laut der Definition des Neigungswinkels der Kr\u00fcmmungsmittelpunkt dieser Linie im Ber\u00fchrungspunkte auf der positiven Seite des Strahles belegen, wenn die Lichtbewegung von links nach rechts erfolgt, auf der negativen, wenn das Licht von rechts nach links geht. Da der Aberrationswert im ersteren Falle positiv, im letzteren negativ ist, so verh\u00e4lt sich demnach der direkte Asymmetrienwert auf dieselbe Weise. Da\u00df aber die beiden Asymmetrienwerte dasselbe Vorzeichen haben, geht schon daraus hervor, da\u00df die achsensenkrechte Schnittlinie der kaustischen Fl\u00e4che einen Kreis darstellt, dessen Mittelpunkt auf der Achse liegt, die Fl\u00e4che somit konvexkonkav (sattelf\u00f6rmig gekr\u00fcmmt) ist. Da nur auf der kaustischen Fl\u00e4che Schnittpunkte n\u00e4chstliegender Strahlen Vorkommen, so sieht man die Schnittlinie derselben als helle Linie auf einem Strahlenb\u00fcndelquerschnitt, welcher durch passende Anbringung einer Schirmfl\u00e4che erhalten wird. Schreitet man mit der achsensenkrechten Scbirmebene in der Richtung der Lichtbewegung fort, so findet man bei positiver Aberration, da\u00df die zuerst auftretende Schnittlinie der kaustischen Fl\u00e4che mit der Begrenzungslinie des Strahlenb\u00fcndelquerschnittes zusammenf\u00e4llt. Dieses Verhalten findet statt, bis die Schirmlage den Ort des d\u00fcnnsten Querschnittes des Strahlenb\u00fcndels erreicht hat, wo die \u00e4u\u00dfersten Strahlen die kaustische Fl\u00e4che schneiden. In der Fig. 3 erh\u00e4lt man diesen Ort, wenn man die Tangente der T-Linie in einem ihrer Endpunkte zieht. Von nun an wird der Strahlenb\u00fcndelquerschnitt auf jeder folgenden Schirmlage immer gr\u00f6\u00dfer, w\u00e4hrend der Querschnitt der kaustischen Fl\u00e4che fortw\u00e4hrend kleiner wird, um schlie\u00dflich in den axialen Fokalpunkt zusammenzuschrumpfen. Die negative","page":0},{"file":"pc0027.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n27\nAberration unterscheidet sich von der positiven nur durch die umgekehrte Reihenfolge der Querschnitte der kaustischen Fl\u00e4che.\nEine andere Methode, die Aberration in diesen einfachen F\u00e4llen zu untersuchen, besteht in der Verschiebung eines kleinen Loches auf dem axialen Strahl, w\u00e4hrend man durch dasselbe in der Richtung nach der Lichtquelle blickt. Wenn diese Verschiebung in der Richtung der Lichtbewegung erfolgt, so da\u00df das Loch anfangs nahe der \u00d6ffnung des Strahlenb\u00fcndels gehalten wird, so sieht man zun\u00e4chst nur einen kleinen kreisf\u00f6rmigen hellen Fleck im Zentrum der \u00d6ffnung, da nur die zentralen Strahlen durch das Loch dringen k\u00f6nnen. Werden dabei kleine seitliche Bewegungen mit dem Loch gemacht, so ist der Achsenabstand der Strahlen, welche durch das Loch gehen, immer von demselben Vorzeichen wie der Achsenabstand des Loches, weil sich die Strahlen nicht zwischen der \u00d6ffnung und dem Loche geschnitten haben, und es macht also der Lichtfleck scheinbar eine mit der Bewegung des Loches gleichsinnige Bewegung in der \u00d6ffnung. Dieses Verhalten bleibt unver\u00e4ndert dasselbe, bis die Lochebene die kaustische Fl\u00e4che schneidet. Hier soll nur die charakteristische Erscheinung erw\u00e4hnt werden, welche auftritt, wenn das Loch den Punkt erreicht hat, wo die \u00e4u\u00dfersten Strahlen die Achse schneiden. Da hierbei neben den zentralsten auch die periphersten Lichtstrahlen durch das Loch dringen, so sieht man au\u00dfer dem hellen Lichtfleck in der Mitte der \u00d6ffnung noch einen hellen Ring am Rande derselben. Da n\u00e4chstliegende Strahlen sich auf der kaustischen Fl\u00e4che schneiden, so ist es aus der Fig. 3 ersichtlich, da\u00df bei positiver Aberration die peripheren, in das Loch dringenden Strahlen sich geschnitten haben, die zentralen nicht, und da\u00df bei negativer Aberration das umgekehrte Verhalten stattfindet. Wenn kleine Bewegungen in seitlicher Richtung mit dem Loch ausgef\u00fchrt werden, so bewegt sich demnach der zentrale Lichtfleck in der \u00d6ffnung immer in entgegengesetzter Richtung gegen den hellen Rand. Das Vorzeichen der Aberration wird daher nur durch die Bewegung des zentralen Fleckes bestimmt, und es gilt die Regel, da\u00df auf den Querschnitten des Strahlenb\u00fcndels, wo der helle Ring gesehen wird, der zentrale Fleck bei positiver Aberration sich in derselben Richtung wie das Loch bewegt, bei negativer in der entgegengesetzten. In den F\u00e4llen, wo die kaustische Fl\u00e4che gro\u00dfe Dimensionen hat, stellt die Pupille des Auges ein hinreichend kleines Loch dar, um mit diesem Versuche das Vorzeichen der Aberration zu bestimmen. Ein geeignetes Strahlenb\u00fcndel erh\u00e4lt man am einfachsten mit einer gew\u00f6hnlichen bikonvexen Linse von 14 bis 16 dptr, wie sie zum umgekehrten ophthalmoskopischen Bild angewendet werden, indem ein mit einer feinen Nadel gemachtes Loch in einem d\u00fcnnen, gegen, den Himmel oder vor einer Flamme gehaltenen Karton als Lichtquelle dient. Wenn anfangs das Loch im Brennpunkte der Linse liegt, so konstatiert man zun\u00e4chst, da\u00df das Bild desselben, wenn man es in einer Entfernung von 60 bis 80 cm beobachtet und dabei seitliche Bewegungen mit dem Kopfe ausf\u00fchrt, sich in derselben Richtnng zu bewegen scheint. Vergr\u00f6\u00dfert man nun den Abstand der Linse vom Loche allm\u00e4hlich, indem man darauf achte t da\u00df sowohl das Loch als die Pupille des angewendeten Auges auf der Achse der Linse liegen, so sieht man bald den hellen Ring, und man kann konstatieren, da\u00df bei seitlichen Bewegungen des Kopfes der zentrale helle Fleck","page":0},{"file":"pc0028.txt","language":"de","ocr_de":"28\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nsich unver\u00e4ndert verh\u00e4lt, d. h. da\u00df die Aberration positiv ist. Wer im Ophthal-moskopieren ge\u00fcbt ist, kann den Versuch in k\u00fcrzester Zeit machen, das Kartonblatt in der einen, die Linse in der anderen Hand haltend.\nAuch die optische Projektion im Strahlenb\u00fcndel gibt ein Mittel ab, welches in diesen einfacheren F\u00e4llen das Vorzeichen der Aberration ergeben kann. Wenn die kaustische Fl\u00e4che zwischen der Objektebene und der Schirm ebene liegt, so hat der Projektionskoeffizient und der Distorsions wert desselben bei positiver Aberration gleiche Vorzeichen, bei negativer entgegengesetzte. Im ersteren Falle kehrt die Projektion einer auf der achsensenkrechten Objektebene liegenden, die Achse nicht schneidenden Linie die konvexe, im letzteren Falle die konkave Seite der Achse zu. Ersterer Fall wird in der Literatur der physikalischen Optik als kissenf\u00f6rmige, letzterer als tonnenf\u00f6rmige Distorsion bezeichnet. Erstere zeigt somit bei der angegebenen Versuchsanordnung positive, letztere negative Aberration an, w\u00e4hrend das umgekehrte Verhalten stattfindet, sobald Objekt und Schirmebene auf einer und derselben Seite der kaustischen Fl\u00e4che gelegen sind. Wenn man diesen Versuch mit dem in einer bikonvexen Linse gebrochenen Strahlenb\u00fcndel machen will, mu\u00df man sich aber daran erinnern, da\u00df zwischen Objekt und Bild keine brechende Fl\u00e4che vorhanden sein darf, wenn aus dem Distorsionswerte ein Schlu\u00df auf das Vorzeichen der Aberration gezogen werden soll. Das Ph\u00e4nomen wird leicht konstatiert, wenn eine parallel zur \u00d6ffnung der Linse gehaltene Nadel dicht an derselben vor\u00fcbergef\u00fchrt wird, gestattet aber, wie gesagt, nur dann einen Schlu\u00df auf das Vorzeichen der Aberration, wenn die Nadel sich zwischen Linse und Schirmebene befindet.\nAuch auf andere Weise kann die optische Projektion ausgen\u00fctzt werden. Der allgemeine Wert des Projektionskoeffizienten\nC = K(1\u2014cTB),\nin welchem f\u00fcr die optische Projektion innerhalb eines Strahlenb\u00fcndels K=1 zu setzen ist und B die im zentralen Objektpunkte gemessene reduzierte Konvergenz desselben, d' den reduzierten Abstand des Schirmes vom Objekt darstellen, wechselt ersichtlich erweise beim Verschieben des Schirmes das Vorzeichen in dem Augenblick, wo der betreffende Fokalpunkt auf die Schirmebene f\u00e4llt. Die Abbildung durch die optische Projektion ist deshalb ungleichsinnig oder gleichsinnig, je nachdem der betreffende Fokalpunkt zwischen Objekt und Schirm belegen ist oder nicht, w\u00e4hrend eine im betreffenden Hauptschnitt verlaufende kurze Linie im Fokalpunkte als Punkt erscheint. Ein zweckm\u00e4\u00dfiges Objekt bildet eine in einer Meridianebene liegende Reihe von L\u00f6chern in einem die \u00d6ffnung des Strahlenb\u00fcndels aus-f\u00fcllenden Schirme. Indem man zwei beliebige, einander n\u00e4chstliegende L\u00f6cher frei l\u00e4\u00dft, die \u00fcbrigen aber zudeckt, kann man die Schirmlage ermitteln, welche dem betreffenden Fokalpunkte entspricht, und so die T-Linie punktweise konstruieren. Dasselbe erreicht man mit einem in der Meridianebene verschiebbaren Loche: \u00fcberall, wo die Projektion eine gleichsinnige Bewegung macht, ist der Projektionskoeffizient positiv und umgekehrt. Am allercharakteristischsten ist bei diesem Versuche die Erscheinung der Projektion auf dem mit dem Schirme leicht zu ermittelnden d\u00fcnnsten Strahlenb\u00fcndelquerschnitte: der Lichtfleck wandert hier, wenn das Loch quer durch","page":0},{"file":"pc0029.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\ndie \u00d6ffnung gef\u00fchrt wird, dreimal hin und her \u00fcber den ganzen Querschnitt, und zwar ist die Anfangs- und Schlu\u00dfbewegung hei positiver Aberration ungleichsinnig, bei negativer gleichsinnig.\nDa die spezifische Helligkeit der zur Verf\u00fcgung stehenden Lichtquellen eine untere Grenze f\u00fcr die Gr\u00f6\u00dfe des zur Erzeugung der Strahlenb\u00fcndel angewendeten leuchtenden Punktes setzt und wegen der Diffraktion die Durchmesser der angewendeten L\u00f6cher oder schattenwerfenden K\u00f6rper nicht zu klein gemacht werden k\u00f6nnen, so erfordert die Untersuchung der Aberration mittels der optischen Projektion einen relativ gro\u00dfen Durchmesser des Strahlenb\u00fcndels und eignet sich dieselbe praktisch nur f\u00fcr die einfachsten F\u00e4lle.\nEin approximatives Ma\u00df des Aberratio ns wertes in einem Strahlenb\u00fcndel erh\u00e4lt man durch Messung des Durchmessers des Zerstreuungskreises in der Fokalebene oder des gr\u00f6\u00dften Querschnittes der kaustischen Fl\u00e4che oder des Abstandes dieses Querschnittes von der Fokalebene. Diese Gr\u00f6\u00dfen ergeben s\u00e4mtlich durch die oben angef\u00fchrten Serien den Aberrationswert, indem als Resultat der Messung der numerische Wert von 2g bzw. 4g bzw. s\u2014s0 erhalten wird. Es ist aber ersichtlich, da\u00df der so gefundene Aberrationswert nur bei relativ geringer Strahlneigung anwendbar ist, und da\u00df derselbe zu hoch oder zu niedrig ausf\u00e4llt, je nachdem die Koeffizienten der Glieder h\u00f6herer Qrdnung in den Serien dasselbe Vorzeichen haben wie der Aberrations wert oder das entgegengesetzte. Die Abh\u00e4ngigkeit der lateralen Abweichung von dem Aberrationswerte hat dazu gef\u00fchrt, da\u00df man die sogenannte Aberration eines Strahles mit einer Eigenschaft des Strahlenb\u00fcndels verwechselt hat, indem die Glieder h\u00f6herer Ordnung einfach vernachl\u00e4ssigt wurden.\nW\u00e4hrend diese Verwechselung in dem eben untersuchten einfachen Falle relativ unsch\u00e4dlich ist, so f\u00fchrt sie bei komplizierterem Baue des Strahlenb\u00fcndels \u2014 wie z. B. im Auge \u2014 zu grundfalschen Vorstellungen. Bei der sogenannten korrigierten sph\u00e4rischen Aberration ist die Strahlenvereinigung nicht von homozentrischer Natur \u2014 gewisse Spezialf\u00e4lle ausgenommen \u2014, sondern die kaustische Fl\u00e4che hat eine Kante, welche sich auf einem Meridianschnitt als zwei Spitzen kundgibt, wie die Fig. 5 zeigt. Wenn die Lichtbewegung von links nach rechts in der Figur erfolgt, so ist, wie ersichtlich, der Aberrationswert positiv. Der zwischen der Spitze und der Kante be-legene Teil der kaustischen Fl\u00e4che verh\u00e4lt sich im gro\u00dfen und ganzen wie bei der einfachen positiven Aberration. Zieht man in der Figur einen Strahl, welcher den entsprechenden zwischen zwei Spitzen gelegenen Teil der Schnittlinie der kaustischen Fl\u00e4che ber\u00fchrt, so haben die Asymmetrienwerte auf demselben positives Vorzeichen. Der direkte Asymmetrienwert nimmt aber bei zunehmender Neigung des Strahles ab, um in dem Augenblick, wo der Strahl die nach dem Lichte zugekehrte Spitze der Schnittlinie ber\u00fchrt.\nFig. 5.","page":0},{"file":"pc0030.txt","language":"de","ocr_de":"30\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\ngleich Null zu werden. Wird dieser Strahl r\u00fcckw\u00e4rts bis in die Blenden\u00f6ffnung verfolgt und durch den Schnittpunkt desselben mit der Blendenebene ein Kreis mit dem Blendenzentrum als Mittelpunkt gelegt, so entsteht eine Linie R = O bzw. U = O, dadurch charakterisiert, da\u00df l\u00e4ngs s\u00e4mtlichen Strahlen, welche dieselbe schneiden, der direkte Asymmetrienwert des Strahlenb\u00fcndels bzw. die direkte Kr\u00fcmmungsasymmetrie der Wellenfl\u00e4che desselben gleich Null ist. Beim Durchgang durch die Spitze wechselt der Kr\u00fcmmungsradius der Meridianschnittlinie der kaustischen Fl\u00e4che, wie aus der Figur ersichtlich ist, das Vorzeichen, und der direkte Asymmetrienwert ist demnach bei zunehmender Neigung des Strahles negativ. Der transversale Asymmetrienwert bleibt aber nur positiv, bis die Neigung des Strahles eine solche geworden ist, da\u00df er die kaustische Fl\u00e4che in ihrem Schnittpunkte mit der Achse ber\u00fchrt, wo er den Wert Null erreicht, um dann bei noch mehr zunehmender Strahlneigung negativ zu sein. Durch Verfolgung der in diesem Schnittpunkte die kaustische Fl\u00e4che ber\u00fchrenden Strahlen r\u00fcckw\u00e4rts bis in die Blenden\u00f6ffnung erh\u00e4lt man hier auf oben angegebene Weise die Linie S = 0 bzw. W=0, welche von gr\u00f6\u00dfter Bedeutung f\u00fcr die Strahlenvereinigung ist. Da n\u00e4mlich das Strahlenb\u00fcndel l\u00e4ngs jedem durch diese Linie gehenden Strahle anastigmatisch ist und die Fokalpunkte auf diesen s\u00e4mtlichen Strahlen zusammenfallen, so besteht in dem Schnittpunkte der kaustischen Fl\u00e4che mit der Achse eine vollst\u00e4ndige Strahlenvereinigung erster Ordnung l\u00e4ngs einer unendlich gro\u00dfen Anzahl durch denselben gehender Strahlen. Durch diese au\u00dferordentliche G\u00fcte der Strahlenvereinigung wird der betreffende Schnittpunkt f\u00fcr die optische Abbildung ma\u00dfgebend. Wie aus der Figur ersichtlich, liegt derselbe auf der negativen Seite des axialen Fokalpunktes, so da\u00df die durch die Linie S = O gehenden Strahlen immer noch eine negative laterale Abweichung haben. Bei zunehmender Neigung des Strahles wird aber schlie\u00dflich erreicht, da\u00df derselbe durch den axialen Fokalpunkt geht, um bei noch gr\u00f6\u00dfeser Neigung eine positive laterale Abweichung zu haben. Es d\u00fcrfte hierdurch ersichtlich sein, da\u00df die laterale Abweichung des \u00e4u\u00dfersten Strahles nichts von der Strahlenvereinigung aussagt, sondern da\u00df dieselbe wesentlich vom Aberrationswerte auf der Achse und von den Linien R = 0 und S = 0 abh\u00e4ngig ist. Da man nun in der physiologischen Optik die Aberration durch erstere Abweichung hat messen wollen, war es n\u00f6tig, dieselbe durch den Begriff der peripheren Totalaberration von den die Aberration wirklich charakterisierenden Gr\u00f6\u00dfen zu unterscheiden. In dem in der Fig. 5 dargestellten Falle ist das Vorzeichen der peripheren Total aberration nur von der Blendengr\u00f6\u00dfe abh\u00e4ngig, w\u00e4hrend die Strahlenvereinigung bei abnehmender Blendengr\u00f6\u00dfe nicht wesentlich ber\u00fchrt wird, bevor die Blende bis auf den Durchmesser der Linie S = 0 eingeengt worden ist, wohei die periphere Totalaberration dasselbe Vorzeichen der lateralen Abweichung aufweist wie in den unkomplizierten F\u00e4llen bei positiver Aberration, mithin positiv genannt wird. Bei einer solchen Blendengr\u00f6\u00dfe, da\u00df die periphere Totalaberration gleich Null ist, wird der in der Fig. 5 dargestellte Fall in der Literatur der konstruktiven Optik als korrigierte sph\u00e4rische Aberration mit positiven Zonen bezeichnet. W\u00fcrde der Strahlengang umgekehrt werden, so w\u00e4ren die \u201eZonen\u201c negativ. Je nach der Gr\u00f6\u00dfe der Blenden\u00f6ffnung m\u00fc\u00dfte von korri-","page":0},{"file":"pc0031.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\t31\ngierter, unterkorrigierter oder \u00fcberkorrigierter \u201esph\u00e4rischer\u201c Aberration die Rede sein.\nDiese Konstitution kann in einem gegebenen Strahlenb\u00fcndel an den Schnittlinien der kaustischen Fl\u00e4che mit einer Schirmebene leicht konstatiert werden. Da n\u00e4mlich, wie aus der Fig. 5 hervorgeht, s\u00e4mtliche Strahlen, welche peripheriew\u00e4rts von der Linie R = 0 die Blenden\u00f6ffnung passieren, auch die Ebene, welche die Kante der kaustischen Fl\u00e4che enth\u00e4lt, peripheriew\u00e4rts von derselben schneiden, so folgt hieraus, da\u00df bei der Verschiebung der Schirmebene in der Richtung der Lichtbewegung die zuerst sichtbare Schnittlinie der kaustischen Fl\u00e4che nicht die Begrenzungslinie des Strahlenb\u00fcndelquerschnittes ausmacht. Hierdurch ist die Gegenwart der Linie R = 0 in der Blenden\u00f6ffnung konstatiert, und die fragliche Schnittlinie der kaustischen Fl\u00e4che stellt eben die entsprechende Kante dar. Da auf derselben eine partielle Strahlenvereinigung zweiter Ordnung stattfindet, ist sie sehr leicht zu sehen. Je nach der Blenden\u00f6ffnung erh\u00e4lt der zuletzt sichtbare Schnitt der kaustischen Fl\u00e4che die Spitze oder die Schnittlinie des umgebogenen Teiles derselben oder auch beides. Bei partieller Zudeckung der Blenden\u00f6ffnung verschwinden die entgegengesetzten Teile einer solchen Schnittlinie zuerst. Da dieses Verhalten nur m\u00f6glich ist, wenn die in der betreffenden Linie die kaustische Fl\u00e4che ber\u00fchrenden Strahlen eine gr\u00f6\u00dfere Neigung als die durch die Linie S = 0 gehenden haben, so ist die Gegenwart dieser Linie in der Blenden\u00f6ffnung konstatiert, sobald auf einem Querschnitte der kaustischen Fl\u00e4che bei partieller Zudeckung der Blende eine Schnittlinie dieser Fl\u00e4che von der entgegengesetzten Seite her verschwindet.\nDie Durchmesser der Linien R = 0 und S = 0 erh\u00e4lt man bei sukzessiver Einengung der Blende, indem dieselben den bez\u00fcglichen kleinsten Blendendurchmessern entsprechen, bei welchen das Vorhandensein der betreffenden Linie in der Blenden\u00f6ffnung noch konstatiert werden kann. Den Aberrations wert auf der Achse erh\u00e4lt man durch Messung des Durchmessers der Kante der kaustischen Fl\u00e4che oder des Abstandes derselben von der Fokalebene auf oben angegebene Weise. Die Gegenwart einer Linie R = 0 beweist aber das Vorhandensein von Gliedern h\u00f6herer Ordnung in den betreffenden Serien, welche entgegengesetztes Vorzeichen gegen den Aberrationswert haben, so da\u00df das approximative durch die Messung erhaltene Resultat numerisch immer zu klein ist.\nDas symmetrische Strahlenb\u00fcndel wird nach haupts\u00e4chlich denselben Prinzipien untersucht wie das achsensymmetrische, nur sind die Verh\u00e4ltnisse etwas komplizierter. Wenn der Astigmatismus l\u00e4ngs der Achse gleich Null ist, so hat jedoch die zweite kaustische Fl\u00e4che eine mehr oder weniger verwickelte Form, welche im Aussehen der auf einer Schirmebene aufgefangenen Querschnitte zutage tritt. In den f\u00fcr die physiologische Optik in Frage kommenden Strahlenb\u00fcndeln findet sich aber in jedem Hauptschnitte eine Schnittlinie der ersten kaustischen Fl\u00e4che bei einer Schirmlage vor, wo die zweite noch nicht geschnitten wird, so da\u00df das Vorhandensein einer Linie R = 0 auf dieselbe Weise konstatiert, die Aberration gemessen werden kann, wenn jeder Hauptschnitt f\u00fcr sich untersucht wird. Bei positiven Aberrationswerten und ausgepr\u00e4gtem Astigmatismus der Aberration hat die kaustische Fl\u00e4che auf der in der Richtung der Lichtbewegung fortgeschobenen Schirm-","page":0},{"file":"pc0032.txt","language":"de","ocr_de":"32\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nebene zun\u00e4chst zwei kurze Schnittlinien, welche denjenigen Hauptschnitt senkrecht schneiden, in welchem die direkte Aberration den gr\u00f6\u00dferen Wert hat, um erst dann eine geschlossene Schnittlinie zu zeigen, wenn die Schirmebene die im anderen Hauptschnitte verlaufende r-Linie schneidet. Liegt kein Astigmatismus der Aberration, wohl aber ein ausgepr\u00e4gter Diagonalastigmatismus derselben vor, so hat das Strahlenb\u00fcndel vier Symmetrieebenen, und der zuerst sichtbare Schnitt der kaustischen Fl\u00e4che besteht aus vier kurzen Linien, welche zwei aufeinander senkrecht stehende Symmetrieebenen schneiden. Etwas weiter ab zeigt sich die Schnittlinie der zweiten kaustischen Fl\u00e4che, und man erkennt deutlich die nach dem Schema der\nFig. 6.\nFig. 4 angeordneten Spitzen. Die Figur stellt zwei F\u00e4lle dar, wo der Astigmatismus der Aberration nicht gleich Null ist. Wenn aber dies der Fall ist, so bilden die Ebenen, in welchen die Spitzen liegen, Winkel von 45\u00b0 miteinander. Die am weitesten herausragenden Spitzen liegen in den Ebenen, wo die direkte Aberration den gr\u00f6\u00dften Wert hat, und verursachen auf einem der Spitze der kaustischen Fl\u00e4che etwas n\u00e4her belegenen Schnitte vier scharfe strahlenf\u00f6rmige Ausbuchtungen, wie die Fig. 6 zeigt. Dieselbe stellt die Photographie eines stark verkleinerten Sonnenbildes dar, unter Anwendung eines Objektives mit gro\u00dfer diagonalastigmatischer Aberration. Um hinreichend gro\u00dfe Dimensionen der kaustischen Fl\u00e4che zu erhalten, empfiehlt es sich, bei der experimentellen Erzeugung von Strahlenb\u00fcndeln eine Telekombination zu verwenden, und diese Photographie wurde auch mit einer solchen erhalten, welche aus einer bizylindrischen Lupe und einem","page":0},{"file":"pc0033.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n33\nkr\u00e4ftigen Okulare zusammengesetzt war. Um den gr\u00f6\u00dftm\u00f6glichen Wert der diagonalastigmatischen Aberration zu erhalten, wurden vier plankonvexe Zylinderlinsen von 6 dptr derart kombiniert, da\u00df s\u00e4mtliche die Planfl\u00e4che dem Lichte zukehrten, w\u00e4hrend die Achsen der vordersten und hintersten Linse in einer Ebene, die Achsen der beiden \u00fcbrigen in der auf dieser Ebene senkrecht stehenden orientiert waren. Da die Linsen tats\u00e4chlich nicht unendlich d\u00fcnn sind, so entsteht auf diese Weise ein geringer Astigmatismus auf der Achse, welche durch eine passend angebrachte schwache Zylinderlinse vernichtet wird. Da\u00df aus derselben Ursache ein geringer Astigmatismus der Aberration entsteht, ist in der Figur aus der verschiedenen L\u00e4nge der strahlenf\u00f6rmigen Ausbuchtungen ersichtlich. Die zwischen denselben sichtbaren hellen Linien sind Schnittlinien der kaustischen Fl\u00e4che. Wie durch partielle Zudeckung der \u00d6ffnung konstatiert werden kann, entstehen dieselben durch Lichtstrahlen, welche die Achse nicht geschnitten haben, w\u00e4hrend bei den strahlenf\u00f6rmigen Ausbuchtungen das entgegengesetzte Verhalten stattfindet. Diese sind in \u00dcbereinstimmung hiermit au\u00dfen blau, jene au\u00dfen rot gef\u00e4rbt, wenn die Telekombination als Fernrohr gegen eine kleine Lichtquelle gerichtet wird.\nWenn weder der Astigmatismus noch der Diagonalastigmatismus der Aberration endliche Werte haben, so k\u00f6nnen Symmetrieebenen in gr\u00f6\u00dferer Anzahl vorhanden sein, und die mathemathische Analyse lehrt, da\u00df dabei die Erscheinungen qualitativ dieselben sind. Bei acht Symmetrieebenen entstehen somit ebenso viele strahlenf\u00f6rmige Ausbuchtungen und tritt eine abgerundet achteckige Schnittfigur der kaustischen Fl\u00e4che an Stelle der in der Fig. 6 sichtbaren viereckigen usw. Wenn es im diagonalastigmatischen Objektive nicht gelingt, den Achsen genau die vorgeschriebene Stellung zu geben, so resultieren Asymmetrienwerte h\u00f6herer Ordnung, welche, ohne den Hauptcharakter der Erscheinungen zu ver\u00e4ndern, dieselben komplizierter machen. Auf dieselbe Weise kann, wenn acht oder mehr strahlenf\u00f6rmige Ausbuchtungen vorliegen, durch Asymmetrien werte h\u00f6herer Ordnung die regelm\u00e4\u00dfige Anordnung derselben verloren gehen. Da\u00df die Querschnitte der kaustischen Fl\u00e4che beim Vorhandensein einer Linie R=0 in diesen F\u00e4llen noch verwickeltere Figuren darbieten k\u00f6nnen, ist ersichtlich. Obwohl nun die Strahl en Vereinigung im Auge diese Form \u2014 die komplizierteste unter allen bekannten \u2014 aufweist, so ist dieselbe dennoch, seitdem die mathematische Analyse die Trennung des Wesentlichen vom Unwesentlichen erm\u00f6glicht hat, der Untersuchung leicht zug\u00e4nglich, indem letztgenannte Linie auf gew\u00f6hnliche Weise gefunden und die \u00fcbrigen diese Form der Strahlen Vereinigungen charakterisierenden Erscheinungen ohne Schwierigkeit konstatiert werden k\u00f6nnen.\nIst das symmetrische Strahlenb\u00fcndel l\u00e4ngs der Achse astigmatisch, so liegen die einfachsten Verh\u00e4ltnisse vor, wenn nirgends Schnittlinien beider kaustischen Fl\u00e4chen in einer und derselben Ebene liegen. Da die T-Linien auf beiden kaustischen Fl\u00e4chen dasselbe Verhalten zeigen wie im achsensymmetrischen Strahlenb\u00fcndel, so lassen sich die direkten Aberrationswerte auf dieselbe W eise ermitteln, und auch die transversalen ergeben sich aus \u00e4hnlichen einfachen Untersuchungen, aber diese F\u00e4lle haben f\u00fcr die physiologische Optik keine Bedeutung, da im Auge wegen des Ver-\nTigerstedt, Handbuch d. phys. Meth. III, 3.\t3","page":0},{"file":"pc0034.txt","language":"de","ocr_de":"34\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nh\u00e4ltnisses der Blenden\u00f6ffnung und der Aberration zur Brennstrecke unter einigerma\u00dfen physiologischen Verh\u00e4ltnissen immer Schnittlinien beider kaustischen Fl\u00e4chen auf einer und derselben Ebene liegen. Wenn keine Linie R=0 vorhanden ist, zeigen die Schnittlinien der kaustischen Fl\u00e4chen mit einem der Hauptschnitte den in der Fig. 7 dargestellten Typus. Die t-Linie, welche im ersten Fokalpunkt eine Spitze hat, ist die Schnittlinie der einen,\nFig. 7.\ndie \u00e7-Linie, welche dieselbe in zwei Punkten ber\u00fchrt, f\u00e4llt mit der Kante der anderen kaustischen Fl\u00e4che zusammen, und l\u00e4ngs den beiden, die kaustischen Fl\u00e4chen in den gemeinsamen Ber\u00fchrungspunkten tangierenden Strahlen ist das Strahlenb\u00fcndel anastigmatisch. Auf dem zweiten Hauptschnitt finden sich Ber\u00fchrungspunkte zwischen den beiden Schnittlinien der kaustischen Fl\u00e4chen nicht vor. Die betreffende r-Linie hat eine Spitze im zweiten Fokalpunkte, die \u00e7-Linie geht mit endlicher Kr\u00fcmmung durch den ersten. Die Querschnitte eines solchen Strahlenb\u00fcndels zeigen die in der Fig. 8 reproduzierten photographischen Aufnahmen, welche ich Herrn A. Oden-crants verdanke. Das astigmatische Glied der Telekombin\u00e4tion bestand aus einer sph\u00e4rozylindrischen Kombination von 10 dptr sph\u00e4rischer und 1 dptr zylindrischer Wirkung mit dem Lichte zugekehrter Zylinderfl\u00e4che. Die Einstellung der verschiedenen Querschnitte erfolgte aber durch Ver\u00e4nderung des Abstandes der beiden Komponenten der Telekombin\u00e4tion, so da\u00df die gegenseitigen Gr\u00f6\u00dfenverh\u00e4ltnisse derselben nicht richtig wiedergegeben worden sind. Denkt man sich in der Richtung der Lichtbewegung auf der Achse in der Fig. 7 blickend, w\u00e4hrend dieselbe um die Achse so gedreht wird, da\u00df ihre Ebene senkrecht auf der Papierebene steht, so sieht man, wenn der Schirm in der Richtung der Lichtbewegung fortgeschoben wird, die Querschnittreihe der Fig. 8 von unten nach oben Revue passieren. Am ersten Querschnitte (am untersten Bild) ist nur die zweite kaustische Fl\u00e4che vorhanden. Es geh\u00f6ren n\u00e4mlich die peripheriew\u00e4rts von den anastigmatischen Fokalpunkten belegenen Teile der r-Linie der zweiten kaustischen Fl\u00e4che an und umgekehrt, indem sich die beiden Fl\u00e4chen schneiden. Die nach oben und unten liegenden Endpunkte der Figur entsprechen also den in der Fig. 7 mit x bezeichneten Punkten. Das n\u00e4chste Bild zeigt Schnittlinien beider kaustischer Fl\u00e4chen. Die horizontal auslaufenden Spitzen sind Schnitte der durch den ersten Fokalpunkt gehenden, auf der ersten kaustischen Fl\u00e4che liegenden Kante. Unmittelbar zentralw\u00e4rts vom oberen und unteren Endpunkte liegen zwei Spitzen, welche den mit q in der Fig. 7 be-","page":0},{"file":"pc0035.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n35\nzeichneten Punkten entsprechen. Das dritte Bild zeigt den Querschnitt durch die beiden an astigmatischen Fokalpunkte, welche oben und unten durch das S. 21 erw\u00e4hnte pfeilspitzen\u00e4hnliche Aussehen leicht kenntlich sind.\nDer vierte Schnitt geht durch den zweiten Fokalpunkt und zeigt die vertikale zweite Fokallinie. Hier ergibt sich am deutlichsten, welche tats\u00e4chliche Bedeutung das Konoid von Sturm hat. Wollte man dasselbe zugrunde legen, so m\u00fc\u00dfte dieser Querschnitt des Strahlenb\u00fcndels mit der schmalen vertikalen Linie identisch sein. Der n\u00e4chstletzte Schnitt f\u00e4llt in die Brennstrecke, und endlich zeigt der letzte (das oberste Bild) die erste Fokallinie, indem derselbe die durch den ersten Fokalpunkt gehende Kante ber\u00fchrt.\nDer k\u00fcnstliche Astigmatismus bietet ein vortreffliches Mittel dar, um die Aberration eines achsensymmetrischen Strahlenb\u00fcndels zu messen. Macht man n\u00e4mlich dasselbe durch Vorschalten von Zylinderlinsen immer mehr astigmatisch, so erh\u00e4lt man durch das st\u00e4rkste Zylinderglas, mit welchem noch Schnittlinien der beiden kaustischen Fl\u00e4chen auf einem und demselben Querschnitte erhalten werden k\u00f6nnen, ein Ma\u00df des Abstandes des Fokalpunktes vom gr\u00f6\u00dften Querschnitte der kaustischen Fl\u00e4che, bzw. wenn eine Linie R=0 vorhanden ist, von der entsprechenden Kante, ein Ma\u00df, welches von einer Variation der optischen Einstellung \u2014 im Auge also von der Akkommodation \u2014 praktisch unabh\u00e4ngig ist.\nAuch bei der durch strahlenf\u00f6rmige Ausbuchtungen charakterisierten Form der Strahlenvereinigung l\u00e4\u00dft sich diese Untersuchung anwenden, obwohl die kaustischen Fl\u00e4chen eine verwickeltere Form haben. Mankann sichleichthiervon\u00fcber-zeugen, wenn man das in der Fig. 6 dargestellte Strahlenb\u00fcndel astigmatisch macht.\nAus dem Obenstehenden geht hervor, da\u00df bei der optischen Abbildung mit weitge\u00f6ffneten Strahlenb\u00fcndeln verschiedene Querschnitte derselben je\n3*","page":0},{"file":"pc0036.txt","language":"de","ocr_de":"36\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nnach der Forderung an Detailsch\u00e4rfe, Schleierfreiheit und Kontrast die besten Resultate geben werden. In den F\u00e4llen, wo auf einem Strahlenb\u00fcndelquerschnitte zwei oder mehr kurze Schnittlinien der kaustischen Fl\u00e4che sichtbar sind, entsteht bei entsprechender Schirmlage eine doppelte bzw. mehrfache Abbildung.\n5. Die Helligkeit und Begrenzung der optischen Bilder.\nDie strahlende Energie stellt, wenn die Wellenl\u00e4nge zwischen gewissen Grenzen liegt, einen ad\u00e4quaten Reiz der Netzhaut dar und wird dann Licht o-enannt. Da aber die Wirkung auf die Netzhaut bei verschiedener Wellenf\u00e4nge nicht der auffallenden Energiemenge proportional ist, so kommt jeder Wellenl\u00e4nge ein verschiedener Lichtwert zu. Derselbe wird in der Literatur auch als physiologischer Proportionalit\u00e4tsfaktor bezeichnet. Die Lichtmenge einer monochromatischen Strahlung wird somit durch das Produkt der Energiemenge mit dem betreffenden Lichtwerte gemessen, ergibt sich aber bei zusammengesetztem Lichte aus der \u00fcber das ganze Wellenl\u00e4ngen-o-ebiet ausgef\u00fchrten Summation der den verschiedenen Wellenl\u00e4ngen entsprechenden Produkte. Die Lichtst\u00e4rke eines leuchtenden Gegenstandes ist gleich der im Raumwinkel eins in der Zeiteinheit ausgestrahlten Lichtmenge. Die spezifische Lichtst\u00e4rke, auch die spezifische Helligkeit oder die Leuchtkraft oder der Glanz genannt, ist gleich der Lichtst\u00e4rke der Fl\u00e4cheneinheit des leuchtenden K\u00f6rpers in der senkrechten Richtung. Die Lichtmenge, welche in der Zeiteinheit auf die Fl\u00e4cheneinheit eines Gegenstandes f\u00e4llt, ist die Beleuchtungsst\u00e4rke auf demselben. Da aber diese Lichtmenge von dem Vorhandensein des Gegenstandes unabh\u00e4ngig ist und die entsprechende Beleuchtungsst\u00e4rke nur von der Neigung der Oberfl\u00e4che abh\u00e4ngt, so wird auch der Begriff der Lichtdichte angewandt. Dieselbe ist in einem beliebigen vom Licht durchstr\u00f6mten Punkte gleich der Beleuchtungsst\u00e4rke auf einer durch denselben senkrecht zu den Lichtstrahlen gelegten Fl\u00e4che. Endlich wird die Gesamtheit der von einem leuchtenden K\u00f6rper ausgegangenen, auf eine Fl\u00e4che fallenden oder durch eine \u00d6ffnung* hindurchgehenden Lichtstrahlen eine L i chtr\u00f6hre genannt.\nDie Verfolgung einer Lichtr\u00f6hre durch ein optisches System ist ersieht1 licherweise gleichbedeutend mit der Anwendung der Abbildungsgesetze auf Lichtquelle und Blenden\u00f6ffnung, und es empfiehlt sich deshalb um so eher, die Helligkeit und Begrenzung der optischen Bilder zusammen zu untersuchen, als sich in der physiologischen Methodik die betreffenden Probleme zusammen aufstellen. Es wird aber hier gen\u00fcgen, die Gesetze erster Ordnung auf der Achse eines Umdrehungssystems vorzulegen. Hierzu ist dann ausdr\u00fccklich zu bemerken, da\u00df die Resultate nur Limeswerte darstellen, welchen sich die reellen Werte unendlich n\u00e4hern, wenn die Dimensionen der Lichtquelle und der Blenden\u00f6ffnung unendlich gegen Null hin abnehmen.\nIst e die spezifische Intensit\u00e4t einer Lichtquelle, o die Fl\u00e4chenausdehnung derselben und p die Gr\u00f6\u00dfe einer im endlichen Abstande a von der Lichtquelle belegenen Fl\u00e4che, so ist bei unendlich kleinen Werten von o und p, wenn beide Fl\u00e4chenelemente senkrecht auf den Lichtstrahlen stehen, e o die Lichtst\u00e4rke und","page":0},{"file":"pc0037.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n37\n_ e \u00b0 p\nL =\ndie gesamte Lichtmenge, welche in der Zeiteinheit einen beliebigen Querschnitt der Lichtr\u00f6hre passiert. Es ist hierbei gleichg\u00fcltig, ob die Lichtquelle aus einem selbstleuchtenden oder diffus lichtreflektierenden K\u00f6rper besteht. F\u00fcr die Lichtdichte E auf der Fl\u00e4che p ergibt sich somit\nE =\ne o\nworaus hervorgeht, da\u00df die Lichtdichte allgemein gleich dem Produkte der spezifischen Lichtst\u00e4rke der Lichtquelle mit der Raumwinkelgr\u00f6\u00dfe derselben ist (Die Raumwinkelgr\u00f6\u00dfe eines Fl\u00e4chenelementes in einem auf der Normale gelegenen Punkte ist gleich der mit dem Quadrate des Abstandes dividierten Fl\u00e4chengr\u00f6\u00dfe.)\nBei der optischen Abbildung der Lichtquelle in einem achsensymmetrischen System mag pp' den Fl\u00e4cheninhalt der Ein- bzw. Austrittspupille o' den des Bildes der Lichtquelle und b den Abstand desselben von der Austrittspupille, darstellen. Es sei ferner e' die spezifische Lichtst\u00e4rke des Bildes und nn der Brechungsindex im ersten und letzten Medium. Die in der Zeiteinheit einen Querschnitt der Lichtr\u00f6hre im letzten Medium passierende Lichtmenge L' ist dann\nL'_eVp;\nb2\nDa nun, wenn von der Lichtabsorption der Medien und von den Reflexionsverlusten abgesehen wird, L'=L sein mu\u00df, so hat man nur in der allgemeinen Abbildungsgleichung xKB = A\n:\nzu setzen, um\nK2 =\nA =--\u2014\nB\nn'2 n2\nzu erhalten. Die spezifische Lichtst\u00e4rke des Bildes ist somit nur von den Brechungsindizes abh\u00e4ngig und \u00fcberall im System dem Quadrate des Brechungsindex proportional.\nWie aus der Definition der Lichtdichte hervorgeht, ist dieselbe im optischen Bilde\ne p\nb2\nBei der Anwendung dieses Ausdruckes hat man aber zu beachten da\u00df allgemein verschiedenen Objektabst\u00e4nden verschiedene Austrittspupillen entsprechen, da m optischen Systemen u. a. jede Linsenfassung eine Blende darstellt. Die Austnttspupille ergibt sich durch Abbildung s\u00e4mtlicher Blenden und Fassungen im Bildraum. Diejenige dieser abgebildeten \u00d6ffnungen welche im Bildpunkte die kleinste Raumwinkelgr\u00f6\u00dfe hat, stellt die Austritts-","page":0},{"file":"pc0038.txt","language":"de","ocr_de":"A. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\npupille dar. In der Fig. 9 sei AB das Bild einer Blenden\u00f6ffnung, CD das einer Linsen\u00f6ffnung, und es sei der einfachste Fall angenommen, da\u00df zwischen diesen kein anderes \u00d6ffnungsbild liegt, und da\u00df die Strahlen AD und BC durch s\u00e4mtliche anderen abgebildeten \u00d6ffnungen gehen. Diese Strahlen schneiden einander im Achsenpunkte E, die Strahlen AC und BD schneiden die Achse im Punkte F, w\u00e4hrend die zum zentralen Objektpunkte I gehenden Strahlen das Linsenbild CD in den Punkten G und H schneiden. Es ist sofort ersichtlich, da\u00df f\u00fcr das in I belegene Bild AB die Austrittspupille darstellt, solange I zwischen E und F liegt, da\u00df aber f\u00fcr jenseits E oder F belegene Bilder CD die Austrittspupille ist. Wenn es sich um eine Ab-bildung: in durchfallendem Lichte handelt, und bei der Bestimmung der Lichtdichte an anderen Stellen als im Bilde der Lichtquelle, kann unter Umst\u00e4nden dieses Bild die Austrittspupille darstellen. Wenn z. B. ceteris paribus in der Fig. 9 CD nicht das Bild einer Linse, sondern das der Lichtquelle vorstellt,\nFig. 9.\nso stellt dieses Bild f\u00fcr die jenseits E oder F gelegenen Achsenpunkte die Austrittspupille dar. Es mag der Fl\u00e4cheninhalt von AB mit q' bezeichnet werden. Wenn keine Blende vorhanden w\u00e4re, so w\u00fcrde die Lichtdichte in einem Achsenpunkte, dessen Abstand von AB bzw. CD mit c bzw. d bezeichnet werden mag, analog wie im Objektraume durch den Ausdruck\nerhalten werden. Wenn aber in der Fig. 9 I einen solchen Punkt darstellt, so ist es einleuchtend, da\u00df von den jenseits der Punkte G und H gelegenen Punkten des Lichtquellenbildes kein Licht zu I gelangen kann, da\u00df somit anstatt o' der durch den Durchmesser GH repr\u00e4sentierte Fl\u00e4cheninhalt des Bildes der Lichtquelle in den Ausdruck f\u00fcr die Lichtdichte einzusetzen ist. Da nun aber GH: d=AB : c ist, so ist die Lichtdichte im Punkte I, so lange I zwischen E und F gelegen ist, d. h. wenn AB die Austrittspupille darstellt,","page":0},{"file":"pc0039.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n39\nw\u00e4hrend, wenn CD die Austrittspupille ist, der obenstehende Ausdruck g\u00fcltig bleibt. Auf \u00e4hnliche Weise werden die F\u00e4lle behandelt, wo die Lichtquelle nicht kreisf\u00f6rmig begrenzt und auf der Achse cfes optischen Systems zentriert ist. Bezeichnet man als n\u00fctzliche Austrittspupille in bezug auf einen gegebenen Achsenpunkt im letzten Medium denjenigen Teil des von diesem Punkte aus unter kleinstem Winkel erscheinenden \u00d6ffnungsbildes, welcher mit demselben Punkte als Projektionszentrum in das Bild der Lichtquelle projiziert werden kann, und stellt allgemein p' den Fl\u00e4cheninhalt der n\u00fctzlichen Austrittspupille, b den Abstand des betreffenden Achsenpunktes von derselben dar, so fallen die drei verschiedenen Ausdr\u00fccke f\u00fcr die Lichtdichte \u25a0in einen zusammen und ergibt sich\nso da\u00df die Lichtdichte auf einem Achsenpunkte allgemein gleich der mit dem Quadrate des relativen Brechungsindex und mit der Raumwinkelgr\u00f6\u00dfe der n\u00fctzlichen Austrittspupille multiplizierten spezifischen Lichtst\u00e4rke des Objektes ist.\nBei der Beurteilung der Verh\u00e4ltnisse beim Sehen empfiehlt es sich, das durch Kombination des Auges mit einem beliebigen optischen Systeme entstandene Vollsystem als das bewaffnete Auge zu bezeichnen. Es folgt dann aus dem \u00d6benstehenden teils, da\u00df auf der Netzhaut die Raumwinkelgr\u00f6\u00dfe der Austrittspupille im bewaffneten Auge \u2014 gleiche anatomische Pupillengr\u00f6\u00dfe vorausgesetzt \u2014 nie diejenige im unbewaffneten Auge \u00fcberschreiten kann, da\u00df somit die Lichtdichte bei der Abbildung auf der Netzhaut durch Vorschalten von optischen Instrumenten nie erh\u00f6ht, wohl aber vermindert werden kann, teils aber auch, da\u00df beim Sehen in Zerstreuungskreisen die Lichtdichte auf der Netzhaut unabh\u00e4ngig von der Lage des Objektes und der optischen Einstellung des Auges ist und denselben Wert wie bei der Abbildung hat, solange das Objekt eine solche Gr\u00f6\u00dfe besitzt, da\u00df das Bild desselben nicht als Austrittspupille funktioniert.\nUnter s\u00e4mtlichen im Bildraume entstehenden Bildern der Blenden und Fassungen im optischen System wird auf oben angegebene Weise die Austrittspupille f\u00fcr einen beliebigen Achsenpunkt im letzten Mediu\u00fci gefunden. Die \u00fcbrigen \u00d6ffnungsbilder seien nach M. v. Rohr als Austritts-, ihre im Objektraume konjugierten Bilder als Eintrittsluken bezeichnet. In dem in der Fig. 9 veranschaulichten Falle, wo nur zwei \u00d6ffnungen wirken k\u00f6nnen, ist somit das \u00d6ffnungsbild, welches nicht die Austrittspupille darstellt, die einzig vorhandene Austrittsluke. Die Wirkung dieser Luken auf die Ausdehnung des Bildfeldes bzw. die Lichtdichte auf demselben ist durch die Figur 9 ersichtlich. Wenn z. B. in I eine achsensenkrechte Schirmebene vorhanden ist, so schneidet der durch die Strahlen AF und BF bestimmte Kegel aus derselben den durch die volle Aperturblende erleuchteten Teil aus. An einen jenseits des Schnittpunktes der Schirmfl\u00e4che mit einer der Linien AF oder BF belegenen Punkt gelangt nur ein durch die Luke abgeschnittener Teil des durch die Austrittspupille gehenden Strahlenb\u00fcndels, es besteht eine mitzunehmender Strahlneigung zunehmende Vignettierung.","page":0},{"file":"pc0040.txt","language":"de","ocr_de":"40\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nWie ersichtlich markieren die Fortsetzungen der Linien AC und BD die Grenze zwischen voll erleuchtetem und vignettiertem Felde, die der Linien AD. und BC die \u00e4u\u00dfere Grenze des vignettierten Feldes, solange die Schirmebene nach links von AB oder nach, rechts von CD gelegen ist, w\u00e4hrend, wenn dieselbe zwischen den beiden \u00d6ffnungsbildern liegt, die Bolle dieser Linien vertauscht wird. Steht die Schirmebene in E oder F, so zieht sich das voll erleuchtete Feld auf einen Punkt zusammen, und das ganze Feld ist vignettiert. Sind wiederum mehrere Austrittsluken vorhanden, so tinden sich im vignettierten Teile des Feldes eine entsprechende Anzahl von Zonen vor, wo die Vignettierung auf verschiedene Weise zustandekommt. Soll die Vignettierung eines optischen Bildes vermieden werden, so hat man entweder das Objekt selbst oder ein reelles optisches Bild desselben im System durch eine Feldblende abzugrenzen, deren Bildgr\u00f6\u00dfe im letzten Medium die des voll erleuchteten Feldes nicht \u00fcbersteigt.\nDa wegen der geringen Ausdehnung der Stelle deutlichen Sehens auf der Netzhaut das Sehen immer unter Bewegung des Auges vor sich geht, so hat man im bewaffneten Auge zwischen der Ausdehnung des scharf gesehenen Feldes und der des auf einmal gesehenen einen Unterschied zu machen. Nur f\u00fcr letzteres Feld wird die Austrittspupille auf oben angegebene Weise gefunden, f\u00fcr ersteres ist der Ort des Augendrehungspunktes ausschlaggebend, indem das scharfe Sehen erfordert, da\u00df der die Spitze der kaustischen Fl\u00e4che im Auge ber\u00fchrende Lichtstrahl nicht ausgeschlossen ist, und die Annahme, da\u00df derselbe durch den Drehpunkt des Auges geht \u2014 also mit der Blicklinie zusammenf\u00e4llt \u2014 f\u00fcr diese Frage keine in Betracht kommenden Fehler verursacht.\nDie Blende, deren im Objekt- und Bildraum konjugierte Bilder die Ein-und Austrittspupille darstellen \u2014 die Aperturblende \u2014 hat in jedem Medium ein konjugiertes Bild, die Pupille des betreffenden Mediums. Es kann nun dieselbe Untersuchung, welche im letzten Medium bez\u00fcglich der Austrittspupille und der Austrittsluken oben beschrieben worden ist, ebensowohl in einem beliebigen anderen Medium ausgef\u00fchrt werden, indem das Verh\u00e4ltnis der in diesem Medium entstandenen reellen oder virtuellen Bilder der verschiedenen \u00d6ffnungen und des Objekts ausschlaggebend ist. Wird diese Untersuchung im bewaffneten Auge in das zwischen vorgeschaltetem Instrument und Auge befindliche Medium verlegt, so hat man demnach die Ausdehnung und Vignettierung des Blickfeldes neben der des Gesichtsfeldes durch die betreffenden Pupillen und Luken zu bestimmen. F\u00fcr das Blickfeld schrumpft die Pupille auf den Augendrehpunkt zusammen, f\u00fcr das Gesichtsfeld bei zentraler Blickstellung ist dagegen dasjenige \u00d6ffnungsbild, welches in dem Punkte, f\u00fcr welchen das Auge eingestellt ist, den kleinsten Winkeldurchmesser hat, die Pupille. Bei emmetropischem akkommodationslosem Auge ist somit das kleinste Offnungsbild die Gesichtsfeldpupille in diesem Medium. Dasjenige vom Instrumente entworfene \u00d6ffnungsbild, welches im Augendrehpunkt den kleinsten Winkeldurchmesser hat, ist die Blickfeldblende und markiert die \u00e4u\u00dfere Grenze des scharf gesehenen Feldes. Die Vignettierung des Blickfeldes, welche durch partielles Abschneiden der bei exzentrischer Blickstellung in das Auge eindringenden, zur Fovea konvergierenden Strahlenb\u00fcndel zustande kommt, kann sowohl","page":0},{"file":"pc0041.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\t41\ndurch andere Luken des Instruments, wie namentlich durch die Pupille des Auges verursacht werden.\nAm einfachsten liegen die Verh\u00e4ltnisse, wenn nur ein vom Instrumente entworfenes \u00d6fFnungsbild hinreichend klein ist, um in Wirkung treten zu k\u00f6nnen, wie es sich z. B. im astronomischen Fernrohr ohne Schwierigkeit erreichen l\u00e4\u00dft, wo das Bild der Objektiv\u00f6ffnung die Austrittspupille darstellt und andere \u00d6ffnungen hinreichend gro\u00df gemacht werden k\u00f6nnen. Wird die Austrittspupille eines solchen Instrumentes so verlegt, da\u00df ihr Rand auf der Sph\u00e4re liegt, auf welcher sich der Rand der Eintrittspupille des Auges bei den Bewegungen desselben verschiebt, so ist es einleuchtend, da\u00df die Vignettierung des Blickfeldes eben anf\u00e4ngt, wenn bei der Bewegung des Auges der Rand der Eintrittspupille desselben mit dem Rande der die Blickfeldblende darstellenden Austrittspupille des Instrumentes zusammenf\u00e4llt, und da\u00df somit im Augendrehpunkt der Winkeldurchmesser des unvignet-tierten Blickfeldes gleich dem Unterschiede der Winkeldurchmesser des ganzen Blickfeldes und der Eintrittspupille des Auges ist. Wenn die Austrittspupille des Instrumentes die gleiche Gr\u00f6\u00dfe wie die Eintrittspupille des Auges hat, ist demnach das ganze Blickfeld vignettiert, und bei zunehmender Gr\u00f6\u00dfe der Austrittspupille des Instrumentes entsteht im Zentrum desselben ein unvignettierter Teil, w\u00e4hrend die vignettierte Zone mit unver\u00e4nderter Winkelbreite der sich erweiternden Au\u00dfengrenze des Blickfeldes anliegt. Wird aber die Austrittspupille des Instrumentes kleiner als die Eintrittspupille des Auges, so entsteht wiederum im Zentrum des sich dabei verkleinernden Blickfeldes ein unvignettierter Teil, welcher sich bei zunehmeder Verengerung der Blickfeldgrenze immer mehr vergr\u00f6\u00dfert, bis das ganze Blickfeld unvignettiert ist, was dann eintrifft, wenn der Winkeldurchmesser der Austrittspupille des Instrumentes sich bis auf die halbe Gr\u00f6\u00dfe desjenigen der Eintrittspupille des Auges verkleinert hat.\nWird wiederum die Austrittspupille eines vorgeschalteten Instrumentes an eine solche Stelle verlegt, da\u00df sie nicht als Blickfeldblende wirkt, so kann es eintreffen, da\u00df die Eintrittspupille des Auges eine Gesichtsfeldluke wird. Wenn man z. B. in einem astronomischen Fernrohr das Okular durch eine Konvexlinse von gro\u00dfer \u00d6ffnung ersetzt, welche die Objektiv\u00f6ffnung aplanatisch abbildet, und daf\u00fcr Sorge tr\u00e4gt, da\u00df der Lichtweg vom Rande der Objektivlinse zum gleichzeitigen Teil des Randes der Okularlinse frei ist, so kann man die Austrittspupille an den Ort des Augendrehpunktes verlegen und durch Einengung der Objektiv\u00f6ffnung kleiner als die Eintrittspupille des Auges machen, wobei sie die am Orte der Blickfeldpupille liegende Gesichtsfeldpupille darstellt. Das Blickfeld ist dann nur von der Fassung der Okularlinse begrenzt, die Eintrittspupille des Auges wirkt aber als bewegliche Gesichtsfeldluke, so da\u00df man zwar das ganze Blickfeld ausn\u00fctzen, bei exzentrischer Blickrichtung aber nur einen kleinen Teil desselben auf einmal erleuchtet sehen kann. Bei kleiner Pupille und gro\u00dfer \u00d6ffnung der Okularlinse kann sogar in zentraler Blickrichtung die Lukenwirkung der Augenpupille auf das Gesichtsfeld zutage treten.\nDas Gebiet der physiologischen Methodik, f\u00fcr welches die hier er\u00f6rterten Fragen von gr\u00f6\u00dfter Bedeutung sind \u2014* die Theorie des Augenspiegels im weitesten Sinne des Wortes \u2014 setzt aber auch die Kenntnis der Einwirkung","page":0},{"file":"pc0042.txt","language":"de","ocr_de":"42\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nvon anderen schattenwerfenden K\u00f6rpern voraus. In einem Beleuchtungssystem, wo ein durchlochter Spiegel vorhanden ist, wirkt das Loch auf dieselbe Weise wie in einem dioptrischen System ein schattenwerfender Zentralschirm. Es mag nun in der Fig. 9 AB das Bild einer Blende, CD das eines Zentralschirmes darstellen. Da alles Licht durch das Bild der Blenden\u00f6ffnung gehen mu\u00df, keines durch das des Zentralschirmes kommen kann, so ist es einleuchtend, da\u00df das Viereck EC FD den Vollschatten begrenzt. Wenn bei hinreichend gro\u00dfer Lichtquelle der Lichtweg auf den Strahlen AD und BC im betreffenden Medium bis E frei ist, und diese Strahlen durch s\u00e4mtliche Bilder der in den vorhergehenden Medien belegenen \u00d6ffnungen gehen, so erstreckt sich der Vollschatten in der Figur nicht weiter nach links als bis E. \u00c4hnliches gilt f\u00fcr die Spitze des Schattenkegels in F bez\u00fcglich der Strahlen AC und BD. Auf einem beliebigen Achsenpunkte erh\u00e4lt man die Lichtdichte, indem man wie gew\u00f6hnlich die Pupille unter den \u00d6ffnungsbildern heraussucht und von der Baumwinkelgr\u00f6\u00dfe derselben die Raumwinkelgr\u00f6\u00dfe des Schirmbildes subtrahiert. Um die Hauptcharaktere der Lichtverteilung auf einer Schirmebene in einem einfachen Falle zu untersuchen, sei angenommen, da\u00df das Lichtquellenbild und s\u00e4mtliche \u00fcbrigen \u00d6ffnungsbilder links von AB in der Figur gelegen und so gro\u00df sind, da\u00df die Strahlen AD und BC durch dieselben gehen. Auf einer rechts von F gelegenen achsensenkrechten Ebene schneiden die durch die Strahlen AC undBD bzw. AD und BC repr\u00e4sentierten Kegel eine zentrale und eine intermedi\u00e4re Zone aus. Laut der gemachten Annahme stellt AB hier die Pupille dar und kann eine Vignettierung durch andere Luken nur in der peripheren Zone stattfinden. Projiziert man von einem beliebigen Punkte der Schirmebene aus das Schirmbild auf die Pupillenebene, so findet man, da\u00df die n\u00fctzliche Pupille in der zentralen Zone ringf\u00f6rmig, in der intermedi\u00e4ren sichelf\u00f6rmig und bei hinreichender Gr\u00f6\u00dfe der Lichtquelle in der peripheren kreisf\u00f6rmig ist. Geht man vom Achsenpunkte aus peripherie-w\u00e4rts auf der Schirmebene, so scheint sich der anfangs zentral in der Pupille gelegene runde Schatten in entgegengesetzter Richtung zu bewegen, um an der Grenze der zentralen Zone zur intermedi\u00e4ren den Rand der Pupille zu erreichen und an der Grenze der intermedi\u00e4ren Zone zur peripheren das Gebiet derselben zu verlassen. In der zentralen Zone besteht also gar keine, in der intermedi\u00e4ren aber eine umgekehrte Vignettierung, indem die Raumwinkelgr\u00f6\u00dfe der n\u00fctzlichen Pupille peripheriew\u00e4rts zunimmt, w\u00e4hrend in der peripheren Zone durch Einwirkung der anderen Luken eine gew\u00f6hnliche Vignettierung vorhanden ist. Wird nun die Schirmebene auf der Achse nach links in der Figur verschoben, so nimmt die Lichtdichte auf der zentralen, sich stetig verkleinernden Zone immer mehr ab, um in F, wo diese Zone sich auf einen Punkt reduziert hat, gleich Kuli zu sein. Danach ist die zentrale Zone dunkel und erreicht in CD ihr Querschnittmaximum, w\u00e4hrend hier die intermedi\u00e4re Zone verschwindet. In E verschwindet wiederum die zentrale dunkle Zone und erreicht die intermedi\u00e4re ein relatives Breitenmaximum. Von E ab ist wieder die zentrale Zone hell mit zunehmender Lichtdichte. In AB ist sie allein vorhanden, w\u00e4hrend jenseits AB die drei Zonen wieder voneinander getrennt sind. Links von CD kann die intermedi\u00e4re Zone und links von E auch die zen-","page":0},{"file":"pc0043.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n43\ntraie dem Einfl\u00fcsse der gew\u00f6hnlichen Vignettierung durch Luken ausgesetzt werden, und in einem zwischen E und AB gelegenen Punkte h\u00f6rt AB auf, die Pupille darzustellen.\nIn vielen Problemen, besonders im Gebiete der \u2019Ophthalmoskopie bietet der Begriff des Strahlenraumes erhebliche Vorteile. Konstruiert man in einem optischen System s\u00e4mtliche Strahlen, welche vom ersten Medium in das letzte gelangen k\u00f6nnen, so bilden dieselben zusammen einen soliden K\u00f6rper, oder richtiger, da die Strahlen mathematisch nichts anderes sind als Linien, einen Raum, den Strahlen raum des Systems. Werden andererseits s\u00e4mtliche \u00d6ffnungen und schattenwerfende Schirme in einem beliebigen Medium abgebildet, so stellen die geraden Linien, welche durch diese \u00d6ffnungen und neben den Schirmen gezogen werden k\u00f6nnen, die optischen Bilder der durch das System gehenden Strahlen dar und bilden zusammen das Strahlenraumbild des betreffenden Mediums, dessen reeller, d. h. zwischen den beiden das Medium begrenzenden Fl\u00e4chen gelegener Teil mit dem in demselben Medium liegenden Teile des Strahlenraumes identisch ist. Handelt es sich z. B. darum, in einem aus zwei Teilsystemen bestehenden optischen System eine Lichtquelle oder das optische Bild einer solchen derart im ersten Medium anzubringen, da\u00df das Licht durch das erste Teilsystem geht, ohne in das letzte Medium zu gelangen, so hat man dieselbe, bzw. ihr optisches Bild innerhalb des Strahlenraumbildes des ersten Teilsystems, aber au\u00dferhalb desjenigen des Vollsystems zu verlegen.\nZieht man von den das Strahlenraumbild ausmachenden Linien nur diejenigen, welche durch einen ausgew\u00e4hlten Punkt gehen und das Bild der Lichtquelle schneiden, so erh\u00e4lt man das n\u00fctzliche Strahlenraumbild in diesem Punkte, dessen Raumwinkelgr\u00f6\u00dfe ersichtlicherweise gleich der der n\u00fctzlichen Pupille ist. In F\u00e4llen komplizierter Vignettierung gelangt man bei Untersuchung dieser am leichtesten zum Ziele, indem man das n\u00fctzliche Strahlenraumbild durch Projektion ermittelt.\nWie schon oben bemerkt wurde, gelten die hier angef\u00fchrten Gesetze nur auf der Achse eines Umdrehungssystems und nur bei unendlich kleiner Strahlneigung. Nur wenn das Ideal der kollinearen Abbildung realisierbar w\u00e4re, w\u00fcrde das G\u00fcltigkeitsgebiet derselben erweitert werden k\u00f6nnen. Da nun dies nicht der Fall ist, so bleibt nichts anderes \u00fcbrig, als die Gesetze h\u00f6herer Ordnung der Lichtverteilung auf dieselbe Weise zu ermitteln wie die der Abbildung, w\u00e4hrend die Einwirkung von Pupillen, Luken und Zentralschirmen, soweit es sich nur um die Feststellung der Grenze des vignet-tierten Feldes zu dem mit voller Pupille beleuchteten handelt, durch die exakten Gesetze der optischen Projektion bestimmt ist.\nDas geringe Bed\u00fcrfnis nach den Gesetzen h\u00f6herer Ordnung der Lichtverteilung macht bis auf weiteres die Entwicklung derselben \u00fcberfl\u00fcssig. Man hat aber, wenn man die f\u00fcr unendlich kleine Strahlneigung geltenden Gesetze anwendet, stets im Ged\u00e4chtnis zu behalten, da\u00df dieselben zwar binnen gewissen Grenzen praktisch anwendbare Approximativwerte geben, da\u00df aber auf der anderen Seite ein aus denselben gezogener Schlu\u00df in der Realit\u00e4t nie als exakt angesehen werden darf. Sonst w\u00fcrde man in ein \u00e4hnliches Labyrinth von Irrungen hineingeraten, wie es tats\u00e4chlich auf dem","page":0},{"file":"pc0044.txt","language":"de","ocr_de":"44\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nGebiete der optischen Abbildung durch die Anwendung des Sturm sehen Konoides geschehen ist.\nHier soll nur der \u00dcbergang zu den Realit\u00e4ten bei endlicher Strahlneigung angedeutet werden. Zun\u00e4chst kann man sich ohne Schwierigkeit davon \u00fcberzeugen, da\u00df das Gesetz der spezifischen Lichtst\u00e4rke und der Lichtdichte auch l\u00e4ngs endlich geneigten Hauptstrahlen in einem Umdrehungssystem (wie \u00fcberhaupt bei zusammensetzbaren Abbildungen) g\u00fcltig ist, solange Objekt und Blende unendlich klein sind. Damit von einem Bilde des Objektfl\u00e4chenelementes die Rede sein k\u00f6nne, mu\u00df l\u00e4ngs dem betreffenden Hauptstrahle anastigmatische Abbildung desselben vorliegen. Man hat dann in der oben angewendeten Deduktion bei reeller Eintrittspupille das Bild derselben am bequemsten auf die erste Fokalebene im Strahlenb\u00fcndel der Austrittspupille zu projizieren, indem das Zentrum von o' als Projektionszentrum dient, und mit beiden Abbildungen gesondert zu rechnen. Es ergibt sich auf diese Weise\nt\t7C./C,. b,\t/\tTT- TT\np\t-p o=K,K\u201eo\nwonach das Gesetz der spezifischen Lichtst\u00e4rke aus den betreffenden Abbildungsgleichungen erhalten wird. Wenn auch die Eintrittspupille ein astigmatisches Bild darstellt, hat man damit analog zu verfahren. Auf \u00e4hnliche Weise ergibt sich das Gesetz der Lichtdichte, wobei man nur zu bemerken hat, da\u00df allgemein die Raumwinkelgr\u00f6\u00dfe dem Produkte der Winkeldurchmesser in den beiden Hauptschnitten proportional ist. Bei astigmatischer Abbildung des Objektes sind die Fokal ebenen auf dieselbe Weise zu behandeln wie andere Querschnitte des Lichtstromes. Um die Lichtdichte auf der ersten Fokalebene zu finden, hat man somit den Winkeldurchmesser des auf der zweiten Fokalebene liegenden Bildes zu bestimmen, welches durch den Abstand der \u00e4u\u00dfersten hier abgebildeten Bildlinien bestimmt ist. Erst wenn dieser Winkeldurchmesser die Gr\u00f6\u00dfe desjenigen der Austrittspupille erreicht, erh\u00e4lt der betreffende Querschnitt die volle Beleuchtung, indem es dann erst ausgeschlossen ist, da\u00df das Bild des lichtaussendenden Objektes als Austrittspupille wirkt.\nBisher wurde angenommen, da\u00df das Objekt senkrecht auf der Achse bzw. auf dem Hauptstrahle stehe. Wenn aber die Objektfl\u00e4che vollkommen eben ist, so ist die von einem Fl\u00e4chenelemente desselben in schiefer Richtung ausgesendete Lichtmenge gleich dem Produkte der in senkrechter Richtung ausgesendeten mit dem Kosinus des von den beiden Richtungen eingeschlossenen Winkels. Auf der anderen Seite ist die senkrechte Querschnittgr\u00f6\u00dfe der Lichtr\u00f6hre gleich dem Produkte der Gr\u00f6\u00dfe des Fl\u00e4chenelementes mit demselben Kosinus, woraus folgt, da\u00df die durch einen senkrechten Querschnitt der Lichtr\u00f6hre gehende Lichtmenge von der Neigung der Objektfl\u00e4che auf den Hauptstrahl unabh\u00e4ngig ist. Da vollkommen ebene Fl\u00e4chen nicht Vorkommen, so ist dieses sogenannte Kosinusgesetz nicht mit absoluter Exaktheit auf physikalische Verh\u00e4ltnisse anzuwenden, sondern kommen Abweichungen von demselben vor, welche durch die Oberfl\u00e4chenbeschaffenheit bedingt werden. F\u00fcr die Zwecke der physiologischen Methodik ist es aber hinreichend genau. Laut demselben Kosinusgesetze erh\u00e4lt man","page":0},{"file":"pc0045.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n45\ndie Beleuchtungsst\u00e4rke in einem Fl\u00e4chenpunkte, wenn man die Lichtdichte mit dem Kosinus des Neigungswinkels des Hauptstrahles zur Fl\u00e4ehennormale multipliziert.\nDie Beleuchtungsst\u00e4rke eines Fl\u00e4chenpunktes bei unendlich kleiner Blende ergibt bei endlicher Blendengr\u00f6\u00dfe den Differentialquotienten der Funktion, in welcher die Beleuchtungsst\u00e4rke als von der Orientierung des Hauptstrahles abh\u00e4ngig dargestellt wird, und man erh\u00e4lt demnach die tats\u00e4chliche Beleuchtungsst\u00e4rke bei endlicher Blendengr\u00f6\u00dfe durch eine Integration. Auf einer achsensenkrechten Ebene erh\u00e4lt man auf diese Weise ohne Schwierigkeit die Beleuchtungsst\u00e4rke im Schnittpunkte mit der Achse bei endlicher Pupillengr\u00f6\u00dfe, wenn das Objekt hinreichend gro\u00df und gleichm\u00e4\u00dfig hell ist und das Kosinusgesetz als g\u00fcltig angenommen wird. An das Objekt wird die Forderung gestellt, da\u00df jeder vom betreffenden Achsenpunkte gezogene Strahl, r\u00fcckw\u00e4rts in den Objektraum verl\u00e4ngert, dasselbe schneidet, und da\u00df in den Schnittpunkten die spezifische Lichtst\u00e4rke konstant ist und die Oberfl\u00e4chenbeschaffenheit die Anwendung des Kosinusgesetzes erlaubt. Es ist dann die gesamte Beleuchtungsst\u00e4rke auf dem Achsenpunkte\nE,= e \u2022 Jt sin2\nwo ff' der Neigungswinkel des \u00e4u\u00dfersten Strahles im Schirmraume ist. Auf das optische Bild kann dieses Gesetz somit allgemein angewendet werden, sobald das Objekt die Gr\u00f6\u00dfe des Zerstreuungskreises bei Umkehrung des Strahlenganges hat. Das Problem der gesamten Beleuchtungsst\u00e4rke auf einem in endlichem Abstande von der Achse gelegenen Punkte bei endlicher Blenden\u00f6ffnung zu finden, ist viel komplizierter. Hier soll nur darauf hingewiesen werden, da\u00df dieselbe mit zunehmender Entfernung immer mehr abnimmt, so da\u00df der Effekt einer Yignettierung ohne Einwirkung von Luken entsteht.\nWie aus dem Obenstehenden hervorgeht, ergeben die exakten Gesetze erster Ordnung der Lichtverteilung in optischen Instrumenten nur die Differentiale der Lichtdichte oder der Beleuchtungsst\u00e4rke l\u00e4ngs den verschiedenen Strahlen, und mu\u00df die Untersuchung dieser Gr\u00f6\u00dfen allgemein f\u00fcr verschiedene Punkte des optischen Bildes oder einer Schirmebene wiederholt werden. Es wird somit bei der Anwendung derselben vorausgesetzt, da\u00df sowohl Objekt wie Blende eine endliche Ausdehnung haben. Wenn man an Stelle der exakten Gesetze die bei unendlich kleiner Strahlneigung geltenden anwendet, so geschieht auch hierdurch kein Schaden, solange man sich bewu\u00dft ist, da\u00df auf diese Weise nur approximative Werte erhalten werden, d. h. solange man nicht die Fiktion macht, da\u00df diese Gesetze f\u00fcr endliche Strahlneigung g\u00fcltig sind. Man w\u00fcrde sonst ein dem Ideale der kollinearen Abbildung analoges Ideal aufstellen und mit diesem Ideale als mit einer Realit\u00e4t rechnen.\nWie die in der n\u00e4chsten Umgebung des Achsenpunktes bei unendlich kleiner Blende mathematisch exakten Gesetze der kollinearen Abbildung ihre G\u00fcltigkeit verlieren, sobald die Bedingungen derselben physikalisch nachgeahmt werden, indem bei sehr kleiner Blenden\u00f6ffnung die Diffraktion des Lichtes die Abbildung vereitelt, ebenso h\u00f6rt das Gesetz der spezifischen Lichtst\u00e4rke der optischen Bilder auf, zu gelten, sobald die Bedingung, unter","page":0},{"file":"pc0046.txt","language":"de","ocr_de":"46\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nwelcher es oben hergeleitet wurde, n\u00e4mlich da\u00df die Raumwinkelgr\u00f6\u00dfe des Objektes unendlich klein ist, physikalisch nachgeahmt wird. Bei der physikalischen Abbildung durch Licht kann n\u00e4mlich wegen der Diffraktion \u2014 auch wenn keine Aberration vorhanden w\u00e4re \u2014 ein mathematischer Punkt nur als endlich ausgedehnte Fl\u00e4che abgebildet werden. Bei der Abbildung eines endlich gro\u00dfen, aber unendlich entfernten Objektes ist bei endlicher Gr\u00f6\u00dfe der Eintrittspupille die durch einen Querschnitt der Lichtr\u00f6hre in der Zeiteinheit gehende Lichtmenge exakt durch den oben angegebenen Wert\ndefiniert, w\u00e4hrend, wenn nunmehr o' die Gr\u00f6\u00dfe der kleinen Fl\u00e4che\nangibt, welche bei der physikalischen Abbildung an Stelle des mathematischen Punktes tritt, die Beleuchtungsst\u00e4rke in derselben auf einer achsensenkrechten Schirmebene gleich e' ji sin ist. Die Gleichung\ne o p _. / /\t. ~ f\n-9 - = ke o ji sm 2d a2\nwo k eine von der Diffraktion und der Aberration abh\u00e4ngige Gr\u00f6\u00dfe darstellt, nimmt dann f\u00fcr ein und dasselbe Objekt bei konstanter Austrittspupille die Form\nan, wo C eine Konstante darstellt. Es folgt hieraus, da\u00df die spezifische Lichtst\u00e4rke des Bildes, welche von vornherein uuendlich klein ist im Verh\u00e4ltnis zu der des Objektes, bei zunehmender Gr\u00f6\u00dfe der Eintrittspupille zunimmt, solange die Austrittspupille unver\u00e4ndert bleibt und die Gr\u00f6\u00dfe k o' nicht in derselben Proportion w\u00e4chst wie die Gr\u00f6\u00dfe der Eintrittspupille. Dieser Fall ist nun bei der Kombination des Auges mit einem Fernrohre realisiert, wenn der Durchmesser der Eintrittspupille des bewaffneten Auges, d. h. in astronomischen und bei hinreichender Vergr\u00f6\u00dferung auch in Galilei-schen Fernrohren der Durchmesser der Objektiv\u00f6ffnung in derselben Proportion vergr\u00f6\u00dfert wird, wie man die Vergr\u00f6\u00dferung des Instrumentes steigert. Hierauf beruht es, da\u00df um so mehr Sterne sichtbar sind und photographiert werden k\u00f6nnen, je gr\u00f6\u00dfer die Objektiv\u00f6ffnung des Instrumentes ist, und da\u00df bei hinreichender Gr\u00f6\u00dfe derselben und entsprechender Vergr\u00f6\u00dferung des Instrumentes die Sterne auch bei Tag sichtbar sind, indem die Beleuchtungsst\u00e4rke auf den Bildern derselben, nicht aber auf dem Bilde des Himmels durch die Vergr\u00f6\u00dferung vermehrt wird. Da\u00df dies ganz unabh\u00e4ngig von der Gr\u00f6\u00dfe und r\u00e4umlichen Verteilung der lichtperzipierenden Elemente der Netzhaut bzw. vom Korn der photographischen Platte der Fall sein mu\u00df, d\u00fcrfte aus dem Obenstehenden hervorgehen. In neuerer Zeit werden zwar von physikalischer Seite1) diese Momente in den Vordergrund geschoben, aber es d\u00fcrfte, wie ersichtlich, schon die schlichte Erkl\u00e4rung, die Helmholtz2) unter Hinzuziehung der kleinsten Zerstreuungskreise gab, der Wahrheit n\u00e4her kommen.\n1)\tVgl. S. Czapski, Grundz\u00fcge der Theorie der optischen Instrumente nach Abbe. S. 244, 247. Leipzig 1904.\n2)\tHandbuch der physiologischen Optik. 3. Aufl., Bd. I, S. 204. 1909.","page":0},{"file":"pc0047.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n47\n6. Das Auge in Verbindung mit optischen Instrumenten.\nDie optische Einstellung des Auges \u2014- die Refraktion desselben \u2014 wird am besten durch die reduzierte Konvergenz des im Auge einfallenden Strahlenb\u00fcndels gemessen, welches nach der Brechung im optischen System einen Fokalpunkt auf der Netzhaut hat. Es folgt hieraus, da\u00df der Abstand des scharf gesehenen Objektes, wenn dasselbe reell ist, einen negativen Wert hat. Die reduzierte Konvergenz des einfallenden Strahlenb\u00fcndels kann in einem beliebigen Punkte gemessen werden. Wegen der Einfachheit der Rechnungen empfiehlt es sich aber, hierzu den vorderen Hauptpunkt des brechenden Apparates zu w\u00e4hlen. In der auf die Hauptpunkte bezogenen allgemeinen Abbildungsgleichung\nB=A + D\nist dann A die in Dioptrien ausgedr\u00fcckte Refraktion des Auges, D die Brechkraft des optischen Systems und ^ = b der reduzierte Abstand der\nNetzhaut vom hinteren Hauptpunkte, w\u00e4hrend\nden reduzierten Ab-\nstand des scharf gesehenen Punktes vom vorderen Hauptpunkte bedeutet. Wenn, wie gew\u00f6hnlich, das vor dem Auge befindliche Medium Luft ist, so ist der reduzierte Abstand gleich dem wirklichen Abstand. Es empfiehlt sich aber, die Formeln von vornherein auch f\u00fcr den Fall zu deduzieren, wo andere Medien vorliegen, damit dieselben z. B. auch f\u00fcr das Sehen unter Wasser direkt verwendet werden k\u00f6nnen, und es wird deshalb im folgenden \u00fcberall von reduzierter Konvergenz und reduzierten Abst\u00e4nden gesprochen werden. Bei A=0 ist das Auge emmetropisch, wT\u00e4hrend bei positivem bzw. negativem Werte von A Hyperm\u00e9tropie bzw. Myopie vorliegt. Bei Astigmatismus des Auges ist wiederum die Refraktion desselben in den beiden Hauptschnitten verschieden, und der Grad des Astigmatismus wird eben durch den Refraktionsunterschied gemessen. Da durch die Akkommodation die optische Einstellung des Auges ver\u00e4ndert wird, so gibt es eine innerhalb der vom Fernpunkt und Nahepunkt gegebenen Grenzen belegene Unendlichkeit von Refraktionszust\u00e4nden. Wenn r p den reduzierten Abstand des Fernpunktes bzw. Nahepunktes vom ersten Hauptpunkt darstellen, RP die entsprechenden reduzierten Konvergenzwerte sind, so kann das Auge jede zwischen diesen Werten belegene Refraktion haben, und die Differenz\nR \u2014P\nist die Akkommodationsbreite, indem durch die Akkommodation zwar die Brechkraft des optischen Systems vermehrt, die Refraktion aber vermindert wird. Wenn aber schlechthin von der Refraktion des Auges gesprochen wird, so versteht man darunter die Einstellung auf den Fernpunkt in Luft.\nWird die Refraktion in einem beliebigen Punkte M gemessen, dessen Ort dadurch bestimmt ist, da\u00df der reduzierte Abstand des ersten Hauptpunktes des Auges von demselben gleich m ist, und wmlcher somit bei positivem m vor dem Auge liegt, so hat man, wenn die Refraktion im Punkte m mit Am bezeichnet wird,","page":0},{"file":"pc0048.txt","language":"de","ocr_de":"\u00ef\n48\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nworaus sich ergibt\n1_\nA\n+ m\nA\n-f- m A\nA\nA\n1\u2014m Am\nIm Falle m = ^-ist Am = L, indem die reduzierte Konvergenz des im\nAuge einfallenden Strahlenb\u00fcndels im vorderen Brennpunkte desselben gemessen wird. Ist m gleich dem Abstand, in welchem eine Brille vor dem Auge getragen wird, so pflegt auch Am als die Gl\u00e4serrefraktion oder als Korrektionswert der Refraktion bezeichnet zu werden. Der reduzierte Gesichtswinkel eines scharf gesehenen Objektes oder optischen Bildes mit dem Durchmesser a sei im Punkte M gemessen und durch die Beziehung\nwm = a Am\ndefiniert, so da\u00df derselbe bei reellem Objekte einen negativen Wert hat. Wenn M mit dem ersten Hauptpunkt bzw. mit dem ersten Brennpunkt des Auges zusammenf\u00e4llt, sei der betreffende Winkel mit coh = \u00abA bzw. o?f = \u00abL bezeichnet und als der reduzierte Hauptpunkt- bzw. Fokalpunktwinkel gekennzeichnet. Das Verh\u00e4ltnis der Netzhautbildgr\u00f6\u00dfe \u00df zu diesen Winkeln ergibt sich aus den allgemeinen Abbildungsgleichungen\nKB = A\tKD = L\nin welchen es bei der geringen Gr\u00f6\u00dfe des auf einmal scharf gesehenen Gegenstandes erlaubt ist, K durch ^ zu ersetzen. Man erh\u00e4lt\nJL=b\nc\u00f6h\tcot D\nworaus hervorgeht, da\u00df das Verh\u00e4ltnis der Netzhautbildgr\u00f6\u00dfe zum Fokal punktwinkel nur von der Brechkraft des optischen Systems, das Verh\u00e4ltnis derselben zum Hauptpunktwinkel nur von der reduzierten Achsenl\u00e4nge des Auges abh\u00e4ngig ist.\nDa nun die vorkommenden Variationen der Brechkraft des optischen Systems des Auges in der Regel von der Ametropie unabh\u00e4ngig sind, diese wiederum gew\u00f6hnlich durch eine Ver\u00e4nderung der reduzierten Achsenl\u00e4nge des Auges bedingt wird, so stellt der Fokalpunktwinkel allgemein ein von der Refraktion unabh\u00e4ngiges Ma\u00df der Netzhautbildgr\u00f6\u00dfe dar. Auf der anderen Seite verschieben sich die Hauptpunkte des Auges bei den praktisch in Betracht kommenden Graden der Akkommodation so wenig, da\u00df es erlaubt ist, die reduzierte Achsenl\u00e4nge als von derselben unabh\u00e4ngig anzusehen, woraus folgt, da\u00df der Hauptpunktwinkel ein von der Akkommodation des Auges unabh\u00e4ngiges Ma\u00df des Netzhautbildes darstellt.\nIm allgemeinen Falle erh\u00e4lt man aber aus der Gleichung\nK Bm \u2014 A m","page":0},{"file":"pc0049.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n49\nwo xm den Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten in dem dem Punkte M konjugierten Punkte und Bm den reziproken Wert des reduzierten Abstandes der Netzhaut von demselben darstellt, ein Ma\u00df, welches sowohl vom Grade der Ametropie wie von der Akkommodation abh\u00e4ngig ist. Man hat n\u00e4mlich\nm\t1\t1\tl\tm\n* \u201c 1 \u2014 mD B ^ 1-mD\nund erh\u00e4lt somit\n\u2014 = \u2014= m + b (1 \u2014 m D)\n(Dm\tUm\nwelcher Ausdruck f\u00fcr m = 0 bzw. m = ^y in die oben angef\u00fchrten, den\nHauptpunkt- bzw. den Pokalpunktwinkel enthaltenden Formeln \u00fcbergeht. Unter Anwendung der verk\u00fcrzten Bezeichnung\n1\nm0 = m \u2014 jy\nlassen sich die Relationen der verschiedenen Winkel co zueinander in folgenden Gleichungen zusammenfassen:\ncom'-ca h: m = \u2014v\u00bb----Tx :B:D = Am:A:L =\nm B \u2014 m0 D\n= 1 : (1 + m A) : (1 + m0 L) = (1 \u2014 m Am) : 1 : (1 \u2014\t=\n=(l-m0Am):(l + A^:i\nwelche durch oben angegebene Beziehungen leicht verifiziert werden k\u00f6nnen.\nWird ein optisches System mit dem des Auges kombiniert, so ist ersteres als das erste Teilsystem zu bezeichnen, indem die positive Richtung als mit der Bewegungsrichtung des beim Sehen wirksamen Lichtes zusammenfallend gew\u00e4hlt wird. Um aber die schon angewendeten Bezeichnungen nicht zu \u00e4ndern, seien f\u00fcr das zweite Teilsystem, das optische System des Auges, die Buchstaben DAL usw. wie oben angewendet, w\u00e4hrend die entsprechenden Gr\u00f6\u00dfen in bezug auf das erste Teilsystem mit D0 A0 L0 ... und betreffend das Vollsystem \u2014 das optische System des bewaffneten Auges \u2014 mit DtAtLt usw. bezeichnet werden. Die lineare Gr\u00f6\u00dfe des Gegenstandes ist somit a0, w\u00e4hrend \u00df0 = a die Gr\u00f6\u00dfe des vom ersten Teilsystem entworfenen und vom Auge gesehenen optischen Bildes desselben darstellt. Ferner sei dm bzw.\nder reduzierte Abstand des Punktes M vom zweiten Hauptpunkt bzw. vom zweiten Brennpunkt des ersten Teilsystems und seien diese Abst\u00e4nde\nf\u00fcr m = 0 bzw. m = -^- mit \u00d4J bzw. \u00f6{At bezeichnet, so da\u00df die Beziehungen\n\u00e2 = A -j-\t= df -j- 0- = dm + m\ndf= A{-\\- -p, drn = dm -pWV J-L\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 3.\n4","page":0},{"file":"pc0050.txt","language":"de","ocr_de":"50\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\ngelten, wenn das erste Teilsystem niclit afokal ist. Aus den Formeln (3b) bis (3e) ergeben sieb dann folgende Werte f\u00fcr das bewaffnete Auge\nI)t=D0 (1 \u2014 dD) = D(l- dfD0) = \u2014 JfDD0\n\u00f4\t\u00f4\t/_\t6 D0\t6\nUt\u2014\u2014B (1 \u2014 \u00abft D0)\tJ?rT\nAllgemein ist\nB0 = A0 -f D0\nDp2\tA\tBq\t_ L0\nL0 m 1 \u2014 \u00d4 B0 I-zlmW\nund man erh\u00e4lt somit die Refraktion des Auges im Punkte M aus den Konstanten des vorgeschalteten Systems und dem Ort des Gegenstandes durch die Beziehungen\n* ___\t-\u00c0-0 + Pq ________ Dp2\nm 1 \u2014 dm (A0 -f- D0) L0 -j- Am D0 2\nwelche f\u00fcr d = 0 bzw. df= 0 die Werte\nA \u2014 A0 + D0 bzw. L = A0 + D0\nund f\u00fcr A = 0 bzw. zff=0 die Werte\nA =\u2014\nLr\nbzw. L = \u2014\nl;\nergeben. Diese vier Spezialf\u00e4lle sind \u00fcberdies auf folgende Weise charakterisiert. Bei d = 0 ist die Brechkraft des Vollsystems gleich der Summe der Brechkraftwerte der Teilsysteme, und der vordere Hauptpunkt des Auges wird durch Vorschalten des ersten Teilsystems um den Betrag des Haupt-punktsinterstitiums desselben nach vorn verschoben, w\u00e4hrend der hintere Hauptpunkt unbeeinflu\u00dft bleibt. Bei df=0 wird die Brechkraft des optischen Systems des Auges durch die Bewaffnung nicht ver\u00e4ndert, der vordere Hauptpunkt r\u00fcckt wiederum um den Betrag des Hauptpunktsinterstitiums des vorgeschalteten Systems nach vorn, w\u00e4hrend der hintere Hauptpunkt um\ndie reduzierte Strecke ^ gleichfalls nach vorn r\u00fcckt. Bei A = 0 ist die\nBrechkraft des Vollsystems gleich der des ersten Teilsystems, und der erste Hauptpunkt desselben liegt im Abstande y vom gleichnamigen Haupt-\npunkt des vorgeschalteten Systems dem Auge n\u00e4her, w\u00e4hrend der zweite Brennpunkt des Vollsystems mit dem zweiten Hauptpunkte des Auges zusammenf\u00e4llt. Endlich ist bei Jf=0 das Vollsystem afokal mit dem Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten \u2014 und der erste Brennpunkt des ersten Teil-\nsystems dem hinteren Brennpunkte des Auges konjugiert.\nZur Bestimmung der Abh\u00e4ngigkeit der Netzhautbildgr\u00f6\u00dfe von der Objektgr\u00f6\u00dfe im Vollsystem empfiehlt es sich, da die Beziehungen der ersteren zu den verschiedenen Winkeln com schon ermittelt worden sind,","page":0},{"file":"pc0051.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n51\ndie Beziehungen dieser Winkel zur Gr\u00f6\u00dfe des Objektes bzw., wenn dasselbe unendlich weit entfernt ist, zur Winkelgr\u00f6\u00dfe desselben zu untersuchen. Werden aus der Gleichung\n\u00dfo = \u00ab0 ^-o\nunter Anwendung obenstebender Formeln A0 und B0 eliminiert, so erh\u00e4lt man f\u00fcr die Vergr\u00f6\u00dferung eines optischen Instrumentes\n-~ = D\u201e-Am(l-<?mD0) = D0(l + AmAm)\n\u00ab0\nin welcher Formel das negative Vorzeichen von der umgekehrten Abbildung im Auge herr\u00fchrt, da die Winkel com direkt der Netzhautbildgr\u00f6\u00dfe proportional sind. F\u00fcr den Fall eines unendlich entfernten Objektes stellt a0 A0 die Winkelgr\u00f6\u00dfe desselben dar, welche somit bei reellem Objekt negativ ist. Man hat dann nur B0 zu eliminieren und erh\u00e4lt, nachdem A0=O gesetzt worden ist,\nC\u00f6m\t1\t1\t- r. .\n\u00ab0 A0 \u201c\t\u20141 + \u00f6mAm\nBei D0=O, wenn also das vorgeschaltete System afokal ist, verlieren diese Formeln ihre G\u00fcltigkeit. Man hat dann nur die reduzierte Konvergenz A0 des in das vorgeschaltete System einfallenden Strahlenb\u00fcndels in dem dem Punkte M konjugierten Punkte zu messen und erh\u00e4lt\n\u0153m _ L-\n\u00ab0A0\nwo k den reduzierten angul\u00e4ren Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten des afokal en Systems darstellt. F\u00fcr den Fall eines endlich entfernten Objektes kann man A0 mit der Gleichung\nAm = B0=k2A0\neliminieren, wodurch sich ergibt\n_\t___ Am\n\u00ab0\tk\nWill man die allgemeingiltige Vergr\u00f6\u00dferungsformel haben, so l\u00e4\u00dft man am einfachsten x0 den Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten im Punkte M darstellen und mi\u00dft die reduzierten Konvergenzen B0 = Am bzw. A0 in diesem Punkte bzw. in dem demselben im Objektmedium konjugierten Punkte. Aus den allgemeinen Abbildungsgleichungen (1) erh\u00e4lt man dann die beiden Ausdr\u00fccke\nCOm a o\n\u2014 Do xo\nCO m\t1\na0 Ao\t*0\nwelche, da einesteils bei endlichem Brechkraftwerte x0 \u2014 1 \u2014 \u00f4 D0 ist, anderenteils der in afokalen Systemen \u00fcberall konstante reduzierte angul\u00e4re\n4*","page":0},{"file":"pc0052.txt","language":"de","ocr_de":"52\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nVergr\u00f6\u00dferungskoeffizient mit dem reziproken Werte von x0 zusammenf\u00e4llt die oben deduzierten Formeln enthalten.\nWas den Begriff der Vergr\u00f6\u00dferung eines optischen Instrumentes betrifft, so kann bei unendlich entfernten Gegenst\u00e4nden nur von dem Verh\u00e4ltnis einer Winkelgr\u00f6\u00dfe zu einer Winkelgr\u00f6\u00dfe die Rede sein, die Vergr\u00f6\u00dferung somit nur durch eine Zahl gemessen werden. Andererseits ist bei starker Brechkraft und kleinen Gegenst\u00e4nden ein solches Ma\u00df der Vergr\u00f6\u00dferung ohne die Einf\u00fchrung einer willk\u00fcrlichen Gr\u00f6\u00dfe praktisch unanwendbar. Will man in diesen F\u00e4llen ein von willk\u00fcrlichen Gr\u00f6\u00dfen unabh\u00e4ngiges Ma\u00df der Vergr\u00f6\u00dferung haben, so mu\u00df man das Verh\u00e4ltnis einer Winkelgr\u00f6\u00dfe zu einer line\u00e4ren Gr\u00f6\u00dfe messen, wobei das Ma\u00df nicht mehr eine dimensionslose Zahl darstellt, sondern die physikalische Dimension der Brechkraft hat. Wollte man n\u00e4mlich den Abstand des Objektes vom Auge zur optischen Projektion des Netzhautbildes benutzen, so w\u00fcrde das Ma\u00df der Vergr\u00f6\u00dferung von der L\u00e4nge des Instrumentes abh\u00e4ngig sein, und z. B. ein einfaches und ein zusammengesetztes Mikroskop, welche bei gleicher Objektgr\u00f6\u00dfe, vom Vorzeichen abgesehen, gleiche Netzhautbilder geben, w\u00fcrden quantitativ verschiedene Vergr\u00f6\u00dferungswerte haben. Diese Projektion kann somit nur dann angewendet werden, wenn der Objektabstand gro\u00df im Verh\u00e4ltnis zur Brechkraft des Systems ist. Will man f\u00fcr andere F\u00e4lle eine dimensionslose Zahl haben, so mu\u00df man die konventionelle Projektionsweite anwenden, welche 25 cm betr\u00e4gt und oft irrt\u00fcmlich mit der \u201edeutlichen Sehweite\u201c verwechselt wird. Soll der Vergr\u00f6\u00dferungswert zu einem Vergleich verschiedener optischer Systeme angewendet werden, so darf derselbe keine von der optischen Einstellung des Auges abh\u00e4ngigen Werte enthalten. Da nun die emmetropische Refraktion als die physiologische zu betrachten ist, und ge\u00fcbte Beobachter die Akkommodation bei der Anwendung optischer Instrumente entspannen, so ist in den Formeln Am = O zu setzen, wenn der Wert der absoluten Vergr\u00f6\u00dferung des Instrumentes erhalten werden soll. Dieselbe wird somit bei afokalen Instrumenten durch den reduzierten angul\u00e4ren Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten, also durch einen Zahlenwert, sonst aber durch einen Dioptrienwert angegeben, welcher mit der Brechkraft des Systems zusammenf\u00e4llt. Wird die Dioptrienzahl durch 4 dividiert, so ergibt sich der konventionelle Zahlen wert der Vergr\u00f6\u00dferung. Derselbe wird im Gebiete der technischen Optik allgemein angewendet und gibt das Verh\u00e4ltnis der Netzhautbilder an, wenn das emmetropische Auge einen und denselben Gegenstand einmal bei entspannter Akkommodation im Instrument, einmal bei einer Akkommodation von 4 Dioptrien in 25 cm Abstand vom vorderen Hauptpunkte des Auges scharf sieht. Bei Instrumenten mit endlichem, aber niedrigem Werte der Brechkraft gen\u00fcgt zwar die Kenntnis derselben und der Lage des ersten Fokalpunktes zur Beurteilung der Leistung, der konventionelle Zahlenwert eignet sich aber weniger dazu. Wenn z. B. ein achtmal vergr\u00f6\u00dferndes, auf unendliche Ferne eingestelltes Fernrohr hinter eine positive Linse von V2 dptr Brechkraft gehalten wird, so resultiert ein optisches System von 4 dptr, dessen vorderer Brennpunkt 2 m vor dem vorderen Hauptpunkte der Linse liegt, und der konventionelle Zahlenwert ist 1, woraus man schlie\u00dfen m\u00f6chte, da\u00df das System weder vergr\u00f6\u00dfert noch verkleinert. In solchen F\u00e4llen wird die Leistung des Instrumentes besser gesch\u00e4tzt, wenn","page":0},{"file":"pc0053.txt","language":"de","ocr_de":"Allgemeine Dioptrik.\n53\nman den absoluten Nutzeffekt durch einen von Eschrieht und Panum1) eingef\u00fchrten, irrt\u00fcmlicherweise auf die Knotenpunkte bezogenen Zahlenwert mi\u00dft, indem das Netzhautbild auf die Ebene des Objektes projiziert wird In afokalen Systemen f\u00e4llt dieser Wert mit der der absoluten Vergr\u00f6\u00dferung zusammen, in anderen Systemen erh\u00e4lt man denselben, wenn der Dioptrienwert mit h + -pr- multipliziert wird, wo h den reduzierten Abstand des ersten\nHauptpunktes des Auges vom ersten Hauptpunkte des Systems darstellt und als dem vor dem Auge belegenen Medium in seiner Totalit\u00e4t angeh\u00f6rend angesehen wird. Der Wert des absoluten Nutzeffektes ist somit\n1 + hD0\nund ergibt im oben gew\u00e4hlten Beispiel, wenn der Abstand des vorderen Hauptpunktes des Auges von dem der Konvexlinse 25 cm betr\u00e4gt, wobei h = 2m wird, eine neunfache Vergr\u00f6\u00dferung. Auch die Leistung einer Pres-byopenlinse von 4 dptr wird auf diese Weise richtig gesch\u00e4tzt.\nSolange es sich um die absoluten Werte handelt, verschwindet 6 aus der Formel, so da\u00df der Punkt M beliebig gew\u00e4hlt werden kann. Bei der Ermittelung der individuellen Vergr\u00f6\u00dferung ist dies nicht mehr der Fall, sondern man mu\u00df, um Zahl en werte zu erhalten, welche die Verh\u00e4ltnisse der Netzhautbildgr\u00f6\u00dfen richtig angeben, daf\u00fcr sorgen, da\u00df diese den Winkeln co proportional sind. In den F\u00e4llen, wo das Auge in 25 cm Abstand bzw. im Abstand des Objektes scharf sehen kann, geben die Zahlenwerte einen durch Versuche realisierbaren Vergleich zwischen den Netzhautbildgr\u00f6\u00dfen bei zwei verschiedenen Akkommodationszust\u00e4nden an, woraus folgt, da\u00df der Hauptpunktwinkel angewendet werden mu\u00df, wenn die Zahlenwerte die Realit\u00e4ten angeben sollen. Man erh\u00e4lt somit die individuelle Vergr\u00f6\u00dferung, wenn in den allgemeinen Formeln co^\u00f6AA f\u00fcr co ... gesetzt wird. F\u00fcr eine gew\u00f6hnliche Lupe findet man, da\u00df bei negativem Werte von A die individuelle Vergr\u00f6\u00dferung bei der Akkommodation w\u00e4chst und bei hypermetropischer Refraktion kleiner, bei myopischer aber gr\u00f6\u00dfer ist als die absolute, w\u00e4hrend bei A^>0 genau das umgekehrte Verhalten stattfindet. F\u00e4llt wiederum der zweite Brennpunkt der Linse mit dem ersten Hauptpunkt des Auges zusammen, so ist die individuelle Vergr\u00f6\u00dferung unabh\u00e4ngig vom Akkommodationszustande und in allen Augen gleich der absoluten. Es ist aber hierbei wohl zu bemerken, da\u00df diese Kombination in den verschiedenen Augen nicht gleich gro\u00dfe Netzhautbilder gibt. Dann w\u00fcrde tats\u00e4chlich die Vergr\u00f6\u00dferung nicht gleich sein, da n\u00e4mlich die Netzhautbildgr\u00f6\u00dfe eines 25 cm entfernten Gegenstandes von der Achsenl\u00e4nge des Auges abh\u00e4ngig ist. Den individuellen Nutzeffekt mi\u00dft man am besten durch Projektion des Netzhautbildes in den Abstand der individuellen Sehweite, worunter der k\u00fcrzeste Abstand verstanden wird, in welchem das unbewaffnete Auge ohne \u00dcberm\u00fcdung ein reelles Objekt am sch\u00e4rfsten sieht. (Bei virtuellem Nahepunkt ist somit die individuelle Sehweite unendlich gro\u00df.)\n1) P. L. Panum. Die scheinbare Gr\u00f6\u00dfe der gesehenen Objekte. Arch. f. Ophth., V. 1859. S. 1.","page":0},{"file":"pc0054.txt","language":"de","ocr_de":"54\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nDas hier \u00fcber die Vergr\u00f6\u00dferung Gesagte l\u00e4\u00dft sich in den folgenden Ausdruck zusammenfassen:\nv = _ 5>L\u00b1 = sD\u201e (1 + JA) = s (Do - % A) = -\na o\tXo\nwo die reduzierte Konvergenz A0 in dem im Objektmedium dem ersten Hauptpunkte des Auges konjugierten Punkte gemessen wird, und x0 den Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten in diesen beiden Punkten darstellt. Wird bei endlichem Werte der Brechkraft s gleich der Zahl eins und A = O gesetzt, so stellt V die absolute Vergr\u00f6\u00dferung dar, w\u00e4hrend die individuelle Vergr\u00f6\u00dferung erhalten wird, wenn f\u00fcr A die Refraktion des betreffenden Auges eingesetzt wird. Stellt wiederum s mit positivem Vorzeichen und in Metern gemessen, die konventionelle Projektions weite, bzw. den reduzierten Objektabstand, bzw. die individuelle Sehweite dar, so ist V der konventionelle Zahlenwert der Vergr\u00f6\u00dferung bzw. der absolute Nutzeffekt, bzw. der individuelle Nutzeffekt, wenn A in den beiden erstgenannten F\u00e4llen gleich Null, im letztgenannten gleich der Refraktion des Auges gesetzt wird. Bei unendlich gro\u00dfem Werte von s hat man \u2014 sA0 = l zu setzen. F\u00fcr afokale Systeme wird die absolute Vergr\u00f6\u00dferung durch den absoluten Nutzeffekt angegeben. Positives Vorzeichen von V bedeutet eine ohne scheinbare Umkehrung erfolgende Vergr\u00f6\u00dferung. Die ganze Herleitung ist nur f\u00fcr so kleine Bilder g\u00fcltig, da\u00df das Auge beim Sehen ruhig gehalten wird. Wenn dies nicht der Fall ist, so gilt dieselbe nur f\u00fcr die Detailvergr\u00f6\u00dferung, w\u00e4hrend die Gr\u00f6\u00dfe ausgedehnter Objekte nach der Winkelbewegung des Auges gesch\u00e4tzt wird. Um beim Sehen mit bewegtem Auge die Vergr\u00f6\u00dferung durch optische Instrumente zu berechnen, hat man deshalb den Punkt M in den Drehpunkt des Auges zu verlegen, wobei aber zu bemerken ist, da\u00df die Gesetze erster Ordnung nur Ann\u00e4herungswerte ergeben.\nWenn hier von der individuellen Vergr\u00f6\u00dferung die Rede gewesen ist, so hat man bei der Anwendung der Formeln auf Instrumente, deren Konstanten individuell variiert werden, zu beachten, da\u00df in die Formeln die Konstanten des vom betreffenden Individuum angewendeten optischen Systems eingesetzt werden. Solche Instrumente sind vor allem Fernrohre mit ver\u00e4nderlichem Auszug. Unter der Voraussetzung, da\u00df der Abstand des Objektes vom Objektiv unver\u00e4ndert bleibt, kann man die mit solchen Instrumenten erhaltene Netzhautbildgr\u00f6\u00dfe in verschiedenen \u00c4ugen bzw. bei verschiedenen Akkommodationszust\u00e4nden am einfachsten dadurch vergleichen, da\u00df man f\u00fcr a0 das vom Objektiv entworfene Bild einf\u00fchrt und in den Formeln der Vergr\u00f6\u00dferung die Konstanten des Okulares benutzt. Die auf diese Weise erhaltene individuelle Vergr\u00f6\u00dferung eines ver\u00e4nderlichen Instrumentes ist also bei der Benutzung eines Fernrohres auf gro\u00dfen Abstand, wenn k den reduzierten angul\u00e4ren Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten desselben bei afokaler Einstellung und A2 den reduzierten Abstand des ersten Hauptpunktes des Auges vom zweiten Brennpunkte des Okulares darstellt, gleich k (1 -J-A).\nDie oben angegebenen Formeln dienen auch zur Messung der Fokal-und Hauptpunktwinkel, indem bei der Erf\u00fcllung einer der Bedingungen","page":0},{"file":"pc0055.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobaehtungsmethoden.\n55\nd=0\tdf = 0\tA = 0\tAt=0\ndie bez\u00fcglichen Relationen\nc\u00f6h = \u00abo A0 cof = \u00abo A0 coh = \u2014 \u00abo Do cot \u2014 \u2014 \u00abo D0 die Mittel der Messung angeben.\nDie Beweise der hier gegebenen Darstellung der Realit\u00e4ten der Dioptrik babe ich in folgenden Schriften niedergelegt.\nBeitrag zur Theorie des Astigmatismus. Skand. Arch. f. Physiol. Bd. 2 1890, S. 269. \u2014 Allgemeine Theorie der monochromatischen Aberrationen und ihre n\u00e4chsten Ergebnisse f\u00fcr die Ophthalmologie. Nova Acta Reg. Soc. Sc. Ups. Ser. III Bd. 20 1900. \u2014 Zur Kenntnis der Kreispunkte. Acta Mathematica. Bd. 29 1904. \u2014 Die reelle optische Abbildung. Kungl. Sv. Yet. Akad. Handl. Bd. 41 1906. \u2014 Die optische Abbildung in heterogenen Medien und die Dioptrik der Kristallinse des Menschen. Ebenda Bd. 43 1906.\nEinfachere Fragen sind auch in folgenden Schriften gel\u00f6st, in welchen ich mich bem\u00fcht habe, die Darstellung dem in der Differentialgeometrie nicht Bewanderten m\u00f6glichst zug\u00e4nglich zu machen.\n\u00dcber die Bedeutung der Dioptrie. Arch. f. Ophth. Bd. 49 1899, S. 46. \u2014 Die Konstitution des^im Auge gebrochenen Strahlenb\u00fcndels. Ebenda Bd. 53 1901, S. 105. \u2014 \u00dcber Astigmatismus, Koma und Aberration. Ann. d. Physik. 4 Folge, Bd. 18 1905, S. 941. \u2014 Tatsachen und Fiktionen in der Lehre von der optischen Abbildung. Arch. f. Optik, Bd. 1 1907, S. 2. \u2014 Om afbildningen i \u00f6gat. Hygiea, Festband 1908. \u2014 Handbuch der physiologischen Optik von H. v. Helmholtz, 3. Aufl. Bd. 1. Die Dioptrik des Auges. Hamburg und Leipzig 1909. Zus\u00e4tze S. 226\u2014376.\nDie \u00e4ltere Lehre findet man in dem Helmholtz sehen Texte des letztgenannten Handbuches. Die Abbe sehe Lehre ist zusammengestellt bei S. Czapski, Grundz\u00fcge der Theorie der optischen Instrumente nach Abbe. 2. Aufl. Leipzig 1904. Zugleich im Handbuch der Physik von A. Winkelmann, Bd. 6.\nII. Objektive Beobaehtungsmethoden.\n.\tI. Ophthalmoskopie.\nUnter den ophthalmoskopischen Methoden im weitesten Sinne des Wortes, d. h. unter den dem Gebiete der Dioptrik zugeh\u00f6rigen Methoden zur Untersuchung der verschiedenen Teile des Auges, hat die Ophthalmoskopie im engeren Sinne des Wortes, die Beobachtung des Augenhintergrundes, seit der Entdeckung des Augenspiegels durch H. v. Helmholtz stets das gr\u00f6\u00dfte Interesse der Physiologen erregt. Es empfiehlt sich um so eher, diese Methode an die Spitze der Reihe der dioptrischen Methoden zu stellen, als","page":0},{"file":"pc0056.txt","language":"de","ocr_de":"56\tA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\ndieselbe wohl unter allen die segensreichste ist und die gr\u00f6\u00dfte praktische Bedeutung hat.\n!\u00a7 Die Theorie des Augenleuchtens wurde von Helmholtz in seinem ber\u00fchmten Satz II in folgenden Worten zusammengefa\u00dft: \u201eWenn die Pupille des beobachteten Auges leuchtend erscheinen soll, so mu\u00df sich auf seiner Netzhaut das Bild der Lichtquelle ganz oder teilweise mit dem Bilde der Pupille des Beobachters decken.\u201c Obwohl hier unter Bild ein unscharfes, durch Zerstreuungskreise entstandenes Bild verstanden wird, ist dieser Satz dennoch nicht allgemeing\u00fcltig, denn bei der Abbildung der Lichtquelle oder der Pupille des untersuchenden Auges in der Pupille des beobachteten Auges, wie es in gewissen ophthalmoskopischen Methoden vorkommt, kann nicht f\u00fcglich von einem auf der Netzhaut befindlichen, wenn auch unscharfen Bilde gesprochen werden. Die auch diese F\u00e4lle umfassende Formulierung ergibt sich durch den oben eingef\u00fchrten Begriff* des Strahlenraumes eines optischen Systems. Damit der Augenhintergrund Licht aussenden k\u00f6nne, mu\u00df derselbe beleuchtet sein. Es liegt also immer ein B eleuchtungssystem vor, welches sich von der Lichtquelle zum Augenhintergrunde des untersuchten Auges erstreckt, und in welchem der Umri\u00df der Lichtquelle als Blenden\u00f6ffnung zu betrachten ist. Auf der anderen Seite erstreckt sich das eigentliche ophthalmoskopische System oder das Beobachtung ssystem vom Augenhintergrunde des beobachteten Auges zur Eintrittspupille des Untersuchers. Die Bedingung des Augenleuchtens ist offenbar, da\u00df ein Teil des Augenhintergrundes des beobachteten Auges auf einmal im Strahlenraume des Beleuchtungssystems und in demjenigen des Beobachtungssystems belegen ist.\nNotwendige Bedingu-ng Jder\u2019Ophthalmoskopie ist au\u00dferdem, da\u00df im Beobachtungssystem ein optisches Bild des Augenhintergrundes des beobachteten Auges in einem Abstande entworfen wird, f\u00fcr welchen das beobachtende Auge eingestellt werden kann. Da\u00df die Erf\u00fcllung dieser beiden Grundbedingungen bei gewissen Versuchsanordnungen auch hinreichend ist, um die Details des Augenhintergrundes beobachten zu k\u00f6nnen, wurde erst durch den Versuch entschieden. Bei gewissen Anforderungen, sei es an Sch\u00e4rfe und Vergr\u00f6\u00dferung des ophthalmoskopischen Bildes, sei es an Helligkeit und Feldgr\u00f6\u00dfe, gen\u00fcgen dieselben nicht, sondern mu\u00df noch dazu gefordert werden, da\u00df das im untersuchten Auge durch regelm\u00e4\u00dfige oder diffuse Reflexion entstandene falsche Licht aus dem Beobachtungssystem weggeschafft wird. Die Methoden, bei welchen auch dieser Bedingung gen\u00fcgt wird, seien als die der reflexlosen, die \u00fcbrigen als die der einfachen Ophthalmoskopie bezeichnet.\nZur einfachen Ophthalmoskopie im aufrechten Bild gen\u00fcgt, wenn sowohl das [beobachtende wie das beobachtete Auge emmetropisch sind, als einfachstes Instrumentarium ein Objekttr\u00e4ger und eine Stearinkerze. Die Lichtquelle wird seitlich vom beobachteten Auge aufgestellt und so weit nach hinten verschoben, bis die Regenbogenhaut desselben nicht mehr von direktem Lichte getroffen wird, der Untersucher h\u00e4lt die als Spiegel benutzte Glasplatte vertikal vor dem Auge und m\u00f6glichst nahe demselben in solcher Stellung, da\u00df das reflektierte Licht in die Pupille geworfen wird. Wenn er dann die Pupille seines gleichnamigen Auges auf die Linie bringt, welche","page":0},{"file":"pc0057.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\t57\ndas Zentrum der Pupille des untersuchten Auges mit dem Mittelpunkte des virtuellen Spiegelbildes der Flamme verbindet, und sieb dabei m\u00f6glichst dem beobachteten Auge n\u00e4hert, so sieht er bei erschlaffter Akkommodation die Details des Augenhintergrundes in einem kleinen, hinreichend hell erleuchteten Fleck, welchen er durch \u00c4nderung der Spiegelstellung und entsprechende Bewegungen seines Kopfes bzw. durch \u00c4nderung der Blickstellung des beobachteten Auges beliebig \u00fcber den Augenhintergrund wandern lassen kann, wozu allerdings einige \u00dcbung erforderlich ist. Der wesentliche Nachteil dieser einfachsten Methode der Ophthalmoskopie mit durchsichtigem Spiegel ist das kleine Feld des Beleuchtungssystems, w\u00e4hrend die geringe Helligkeit desselben nicht so sehr in die Wagschale f\u00e4llt. Bei der sparsamen Beleuchtung des Zimmers durch die schwache Lichtquelle erweitern sich n\u00e4mlich die Pupillen sowohl des Untersuchers wie des Beobachteten, und die geringe in das Auge geworfene Lichtmenge verursacht nur eine geringe Kontraktion der Pupille des untersuchten Auges. Die Beleuchtungsst\u00e4rke auf der Netzhaut desselben ist aber in den mittleren Teilen des erleuchteten Fleckes dem Quadrate des Durchmessers der Pupille proportional, da bei emmetropischer Einstellung die n\u00fctzliche Austrittspupille gleich der vollen Austrittspupille ist, sobald die Lichtquelle keinen kleineren Durchmesser als die Eintrittspupille des Auges hat. Im Beobachtungssystem ist wiederum, wenn beide Augen emmetropisch eingestellt sind, in dem zwischen den beiden Augen belegenen Medium die kleinere unter den Eintrittspupillen der betreffenden Augen die Pupille des Systems, und die Raumwinkelgr\u00f6\u00dfe der n\u00fctzlichen Austrittspupille in der Fovea des beobachtenden Auges ist dem Quadrate des Durchmessers derselben proportional, so da\u00df, wenn die Pupille des untersuchenden Auges nicht kleiner ist als die des beobachteten, die Beleuchtungsst\u00e4rke in der Fovea des Untersuchers der vierten Potenz des Durchmessers der Pupille des beobachteten Auges proportional ist. Au\u00dferdem ist der Hornhautreflex so schwach, da\u00df der Zerstreuungskreis, welcher im untersuchenden Auge durch denselben verursacht wird, das Sehen nicht hindert, indem man sozusagen durch denselben hindurch die Details des Augenhintergrundes sehen kann. Die Folge hiervon ist, da\u00df bei physiologischen Verh\u00e4ltnissen die Helligkeit im allgemeinen v\u00f6llig ausreicht, solange man nicht zur Untersuchung der Fovea das Bild der Lichtquelle in das Zentrum derselben wirft, denn hierbei verengert sich die Pupille des beobachteten Auges gew\u00f6hnlich hinreichend, um die scheinbare Helligkeit des Augenhintergrundes im Vergleich mit der Helligkeit des Zerstreuungskreises des Hornhautspiegelbildes zu gering zu machen. Eine Vermehrung der spezifischen Helligkeit des virtuellen Spiegelbildes der Lichtquelle ist deshalb gew\u00f6hnlich ohne Nutzen, weil die Helligkeit des Hornhautspiegelbildes in demselben Verh\u00e4ltnis w\u00e4chst. Das von Helmholtz zu diesem Zwecke empfohlene Mittel \u2014 gr\u00f6\u00dferer Einfallswinkel des Lichtes auf der spiegelnden Platte oder mehrere Platten \u2014 hat sich auch nicht praktisch bew\u00e4hrt. Bei gr\u00f6\u00dferem Einfallswinkel ist es nicht so leicht, die Regenbogenhaut des beobachteten Auges vor direktem Licht zu sch\u00fctzen, sondern es f\u00e4llt teils Licht direkt in das untersuchte Auge, welches ung\u00fcnstig auf die Pupillengr\u00f6\u00dfe wirkt, und teils st\u00f6rt die direkt beleuchtete Regenbogenhaut die Beobachtung, indem incht dieselbe Helligkeit wie sonst zur Erkennung von Details im Augen-","page":0},{"file":"pc0058.txt","language":"de","ocr_de":"58\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nhintergrunde gen\u00fcgt. Bei gr\u00f6\u00dferer Zahl der Platten gewinnt aber das von denselben diffus reflektierte Liebt an Bedeutung, denn die sechs Glasfl\u00e4chen des Helmboltzscben Augenspiegels vollkommen rein und staubfrei zu halten, ist keine leichte Sache. Das Feld des Beleuchtungssystems w\u00e4chst mit der Raumwinkelgr\u00f6\u00dfe der Lichtquelle in der Pupille des untersuchten Auges und wird also vergr\u00f6\u00dfert, wenn man eine gr\u00f6\u00dfere Lichtquelle anwendet und dieselbe dem Spiegel m\u00f6glichst n\u00e4hert. Es ist aber zu beachten, da\u00df hierbei auch die Helligkeit des vom Hornhautspiegelbilde herr\u00fchrenden Zerstreuungskreises im beobachtenden Auge w\u00e4chst, so da\u00df man nicht so leicht durch denselben hindurchsehen kann. Noch mehr ist dies der Fall, wenn nach dem Vorschl\u00e4ge von Helmholtz ein Bild der Lichtquelle mit einer Konvexlinse in die Pupille des beobachteten Auges entworfen wird.\nAus den angef\u00fchrten Gr\u00fcnden wird allgemein dem undurchsichtigen, durchbohrten Spiegel auch f\u00fcr die direkte Ophthalmoskopie im aufrechten Bild der Vorzug gegeben. Da das Loch des Spiegels im Beleuchtungssystem als schattenwerfender Schirm, im Beobachtungssystem aber als Pupille oder Luke wirkt, so sind die Verh\u00e4ltnisse bei dieser Methode etwas komplizierter. Im Beobachtungssystem sind drei \u00d6ffnungen vorhanden: die Pupillen der beiden Augen und das Spiegelloch. Da aber einesteils die Pupflle des beobachtenden Auges, in welche nur schwaches Licht eindringt, und welche durch Schlie\u00dfen des anderen Auges vergr\u00f6\u00dfert wird, gew\u00f6hnlich hinreichend gro\u00df ist, um nicht als Pupille des Beobachtungssystems zu wirken, und da man anderenteils von der Lukenwirkung derselben deshalb absehen kann, weil bei der praktischen Ausf\u00fchrung der Untersuchung diese Lukenwirkung durch stetige Bewegungen des Spiegels, des Kopfes und des Auges kompensiert wird, so hat man praktisch nur mit dem Spiegelloche und mit der Pupille des beobachteten Auges als \u00d6ffnungen im Beobachtungssystem zu rechnen. Um dann nach den fr\u00fcher angegebenen Regeln das Feld des Beobachtungssystems zu berechnen, lasse man zun\u00e4chst in der Fig. 9 S. 38 CD bzw. AB den Durchmesser der Projektion des Spiegelloches bzw. der Eintrittspupille des beobachteten Auges auf einer auf der Achse des Beobachtungssystems im Zentrum der betreffenden \u00d6ffnung senkrecht stehenden Ebene vorstellen. Das ganze Feld des Beobachtungssystems wird dann durch den Winkel AEB, das unvignettierte Feld durch den Winkel AFB angegeben. Werden diese Winkel mit v bzw. co bezeichnet, und wird CD = 1, AB = p gesetzt, w\u00e4hrend d den Abstand der beiden \u00d6ffnungen voneinander darstellt, so erh\u00e4lt man, wenn vom Punkte C ein Lot auf AB gef\u00e4llt wird, f\u00fcr die Tangenten der Winkel, welche dieses Lot mit den Linien BC bzw AC bildet,\nteI=P\u00b1i\tte-=P\u2014~\ns2 2d \u2019 s 2 2d \u2019\n\u2019welche Ausdr\u00fccke aber in dieser Rechnung nur f\u00fcr so kleine Winkel g\u00fcltig sind, da\u00df dieselben an Stelle der Tangenten eingef\u00fchrt werden k\u00f6nnen, somit auch die Form\nv =\nP + 1 d \u2019\nannehmen. Da bei der mit den Gesetzen erster Ordnung erreichbaren Ge-","page":0},{"file":"pc0059.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n59\nnauigkeit die Anwendung eines exakteren schematischen Auges als des reduzierten keinen Zweck haben w\u00fcrde, so ist AB nach der Brechung im dioptrischen System des Auges sein eigenes Bild, und es gen\u00fcgt, die den Punkten E und F konjugierten Punkte kennen zu lernen. Hierzu sei eine Lichtbewegung von F in der Richtung nach AB angenommen und seien e f die Abst\u00e4nde dieser Punkte von AB, wobei\n-e = J?L\t-f=-\u00a3-dn\np+1\tp\u20141\nzu setzen ist. Die Brechkraft des optischen Systems des reduzierten Auges, dessen Hauptpunkte im Mittelpunkte von AB zusammenfallen, sei D, so da\u00df durch die Gleichungen\ndie reduzierten Abst\u00e4nde der den Punkten E bzw. F konjugierten Punkte erhalten werden. Da die von diesen Punkten zu den Endpunkten von AB gezogenen Linien das volle, bzw. das unvignettierte Feld aus der Netzhaut abschneiden, so ergeben, wenn dasselbe mit V bzw. <2 bezeichnet wird, und wenn b die reduzierte L\u00e4nge des Auges darstellt, die Formeln\nV=p(l_ J0 = p(l-bD) + b.L+-1\n\u00fc = p(l \u2014p^ = p(l\u2014bD) + b-ig\u2014!\ndie Feldgr\u00f6\u00dfen im Beobachtungssystem. Diese Formeln k\u00f6nnen wie alle \u00e4hnlichen mit einer beliebigen Ma\u00dfeinheit angewendet werden, wenn man sich nur daran erinnert, da\u00df der reziproke Wert der Brechkraft mit derselben Einheit gemessen werden mu\u00df wie die \u00fcbrigen L\u00e4ngenwerte, da\u00df somit \u2014 wie fr\u00fcher auseinandergesetzt wurde \u2014 D nur dann eine Dioptrienzahl bedeutet, wenn der Meter die Einheit des L\u00e4ngenma\u00dfes darstellt.\nDa der Punkt F immer vor dem vorderen Brennpunkte oder hinter der Pupille das Auges liegt, der Funkt E aber auf beliebiger Seite des Brennpunktes belegen sein oder auch mit ihm zusammenfallen kann, so ist f' immer positiv, w\u00e4hrend e einen unendlich gro\u00dfen oder einen endlichen positiven oder negativen Wert haben kann. Es geht deshalb zun\u00e4chst aus den Formeln hervor, da\u00df das unvignettierte F eld mit zunehmender Achsenl\u00e4nge des Auges abnimmt, solange f ^>b ist. Da\u00df aber dies immer der Fall sein mu\u00df, wird bei der Untersuchung des Beleuchtungssystems bewiesen werden. Weiter ersieht man, da\u00df das volle Feld in allen Augen gleich der Pupillengr\u00f6\u00dfe ist, wenn der Punkt E im vorderen Brennpunkt des Auges liegt. Ist er dem Auge n\u00e4her belegen, so ist das volle Feld gr\u00f6\u00dfer, im entgegengesetzten Falle kleiner. Der Unterschied des Durchmessers desselben und des Pupillendurchmessers ist in beiden F\u00e4llen der Achsenl\u00e4nge des Auges proportional. Wenn A die Refraktion des Auges darstellt, so ist\n1 \u2014 bD = bA","page":0},{"file":"pc0060.txt","language":"de","ocr_de":"60\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nund folglich\ny = v + pA\tb =03 + pA\nwo die linke Seite der Gleichungen den Ausdruck f\u00fcr die den Felddurch-messern entsprechenden Hauptpunktwinkel enth\u00e4lt, durch welche die Feldwinkelgr\u00f6\u00dfengemessenwerden. Da nun diese Winkel, wie aus dem oben Gesagten erhellt, immer einen positiven Wert haben, obwohl bei hypermetro-pischer Refraktion l^>p sein kann, so nimmt die Feldwinkelgr\u00f6\u00dfe immer unter sonst gleichen Umst\u00e4nden mit zunehmender Refraktion des Auges zu und hat also bei Hyperm\u00e9tropie einen gr\u00f6\u00dferen Wert als bei Myopie. Der Wert v bzw. co der Feldwinkelgr\u00f6\u00dfe im emmetropischen Auge kann zur Beurteilung der Methode verwendet werden und sei deshalb die charakteristische Feldwinkelgr\u00f6\u00dfe derselben genannt Dieselbe kann durch Anwenden der obenstehenden, die trigonometrischen Tangenten enthaltenden Formeln exakt angegeben werden. Im \u00fcbrigen sind aber die Resultate dieser Untersuchung des ophthalmoskopischen Feldes nur als approximativ zu betrachten, da nur die Gesetze erster Ordnung angewendet worden sind. Dieselben sind auch unter der Voraussetzung hergeleitet, da\u00df die Lukenwirkung der Pupille des beobachtenden Auges durch Verschiebungen des Kopfes kompensiert wird. Durch Kombination dieser Bewegungen mit Verschiebungen des Spiegels und entsprechenden Drehungen des eigenen Auges wird eine Verschiebung des Feldes auf dem Augenhintergrunde bewirkt, wodurch das der Untersuchung zug\u00e4ngliche Gebiet desselben wesentlich vergr\u00f6\u00dfert wird. Da nun, damit diese Bewegungen den gr\u00f6\u00dften Effekt haben, die drei \u00d6ffnungen des Beobachtungssystems einander m\u00f6glichst nahe liegen m\u00fcssen, und da, wie aus den angegebenen Formeln hervorgeht, das Feld \u2014 sowohl das volle wie das unvignettierte \u2014 mit der Abnahme des Abstandes des Spiegels vom untersuchten Auge zunimmt, so ist es einleuchtend, da\u00df ein guter Augenspiegel f\u00fcr die Untersuchung im aufrechten Bild eine solche Form haben mu\u00df, da\u00df man bei der Untersuchung mit demselben dem beobachteten Auge so nahe kommen kann, bis Stirn an Stirn st\u00f6\u00dft. Aus derselben Ursache ist, wie schon hervorgehoben wurde, stets das gleichnamige Auge zur Ophthalmoskopie im aufrechten Bild zu gebrauchen.\nUm bei beliebigem Refraktionszustande des beobachteten Auges ein Bild des Augenhintergrundes in einem Abstande zu entwerfen, wo es von einem beliebigen beobachtenden Auge scharf gesehen werden kann, mu\u00df eine gro\u00dfe Auswahl von Linsen nach Bedarf bequem hinter das Spiegelloch geschoben werden k\u00f6nnen. Da der Spiegel bei der starken Ann\u00e4herung an das beobachtete Auge schief auf der Achse des Beobachtungssystems stehen mu\u00df, eine Schiefstellung der Linsen aber wegen der haupts\u00e4chlich durch den begleitenden Astigmatismus resultierenden Bildverschlechterung vermieden werden soll, so hat man immer mit einem endlichen Abstande zwischen Spiegelloch und Linse zu rechnen, wobei der Durchmesser der Linsen\u00f6ffnung hinreichend gro\u00df sein mu\u00df, um keine Lukenwirkung zu haben. Ist Di die Brechkraft der Linse, welche mit hinreichender Genauigkeit als unendlich d\u00fcnn behandelt werden kann, und l\u00e4\u00dft man das optische Zentrum","page":0},{"file":"pc0061.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobaehtungsmethoden.\n61\nderselben, den Punkt M (S. 47 ff.), in bezug auf beide Augen darstellen, wobei die Konstanten des beobachtenden Auges auf dieselbe Weise wie fr\u00fcher bezeichnet werden, die des beobachteten aber die analogen Bezeichnungen D' A' m' . .. . erhalten, so ist A'm bzw. Am die im optischen Zentrum der Linse gemessene Refraktion des beobachteten, bzw. des beobachtenden Auges und die Brechkraft der Linse gleich der Summe dieser Refraktionswerte. Mit hinreichender Genauigkeit kann nun angenommen werden, da\u00df der vordere Brennpunkt des beobachtenden Auges mit dem optischen Zentrum der Linse zusammenf\u00e4llt, wobei Am = L wird, so da\u00df allgemein die Brechkraft der Linse des Beobachtungssystems gleich der Summe A'm + L gesetzt werden kann.\nZur Untersuchung der Vergr\u00f6\u00dferung bei der Ophthalmoskopie im aufrechten Bild hat man in die allgemeing\u00fcltige Gleichung\n_^H = D0(l +JmAm)\n\u00ab0\nwo D0 die Brechkraft des aus dem optischen System des beobachteten Auges und der Linse zusammengesetzten optischen Systems, Am den Abstand des Punktes M vom vorderen Brennpunkte desselben darstellt, die Werte\nD0=D'(l-m'0 DO\neinzuf\u00fchren, und erh\u00e4lt\nAm =\nm' D'\nDr\n1 m'0D'\nDo D0\n= D0 + m'0 D' Am = D' (1 - m'0 A'm)\n\u00abo\nwelcher Wert, da der Winkel o?m bei emmetropischer Einstellung des beobachtenden Auges gleich dem Hauptpunktwinkel ist, die absolute Vergr\u00f6\u00dferung angibt und in \u00dcbereinstimmung hiermit bei solcher Einstellung auch mit dem Werte D0 zusammenf\u00e4llt. Die Vergr\u00f6\u00dferung ist demnach, da m'o immer einen positiven Wert hat, bei Myopie des beobachteten Auges gr\u00f6\u00dfer als bei Hyperm\u00e9tropie und nimmt \u00fcberhaupt bei zunehmender Refraktion desselben ab. Sch\u00e4tzt man die Brechkraft des optischen Systems des Auges auf rund 60 dptr und m^ auf rund 1 cm, so ist in der konventionellen Sprache die Vergr\u00f6\u00dferung bei Emmetropie eine 15 fache , und bei Myopie bzw. Hyperm\u00e9tropie um N\u00b0/0 gr\u00f6\u00dfer bzw. kleiner, wenn N den numerischen Wert von A'm darstellt. In den praktisch vorkommenden F\u00e4llen variiert somit die Vergr\u00f6\u00dferungszahl zwischen 13 und 18.\nUnter der oben gemachten Voraussetzung, da\u00df das optische Zentrum der Linse mit dem vorderen Brennpunkte des beobachtenden Auges zusammenf\u00e4llt, stellt com den Fokalpunktwinkel dar. Es folgt hieraus, da\u00df die Netzhautbildgr\u00f6\u00dfe im beobachtenden Auge bei entspannter Akkommodation von der Achsenl\u00e4nge desselben unabh\u00e4ngig ist, und da\u00df allgemein\np (1 \u2014 m'o A'm)","page":0},{"file":"pc0062.txt","language":"de","ocr_de":"62\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nden Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten bei der Abbildung der Netzbaut des beobachteten Auges auf der des beobachtenden darstellt.\nUnter Ber\u00fccksichtigung, da\u00df\n,\tCO xn\t-t\tr \\ '\nCO f\u2014 an JL)\t\u2014r~ = 1 \u2014 m o A m\nu\tCO \u00a3\nist, kann man dem allgemeinen Ausdruck f\u00fcr die Vergr\u00f6\u00dferung die Form\nCO m CO m\ngeben, wo das negative Vorzeichen davon herr\u00fchrt, da\u00df die beiden Augen gegeneinander gekehrt sind und in den die Winkel co definierenden Gleichungen kein Vorzeichenwechsel stattfinden soll.\nDurch Einf\u00fchrung des Hauptpunktwinkels erh\u00e4lt man die beiden Ausdr\u00fccke f\u00fcr die individuelle Vergr\u00f6\u00dferung\n\u2014 _t\u00f6h_ = 1y (i \u2014 A'm) (i + m A) = B'-\n\u00abo\n1 -f m A\n\u00ef+ml\nvon welchen letzterer den Einflu\u00df der Akkommodation der beiden Augen und die Einwirkung eines etwa vorhandenen Astigmatismus im beobachteten Auge auf einfachste Weise angibt. Man ersieht, da\u00df die Vergr\u00f6\u00dferung durch die Akkommodation des beobachtenden Auges verkleinert, durch die des beobachteten vermehrt wird, obwohl in beiden F\u00e4llen die die Akkommodation kompensierende Ver\u00e4nderung der Brechkraft der Linse des Beobachtungssystems in gleicher Richtung geht. Bei der Untersuchung des Augenhintergrundes eines astigmatischen Auges wird wiederum die Brechkraft der Linse so gew\u00e4hlt, da\u00df man durch Anwendung der Akkommodation die abbildbaren Linien der beiden Systeme nacheinander scharf sehen kann. Es hat deshalb nicht nur A' sondern auch A einen verschiedenen Wert f\u00fcr die beiden Hauptschnitte, indem der Bedingung A'm -f- Am = Const, durch die Akkommodation des beobachtenden Auges gen\u00fcgt wird. Durch Einf\u00fchrung dieser\nBedingung ergibt sich, wenn der Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizient \u2014\tmit Kj\nbzw. K2 bezeichnet wird, je nachdem A' den Wert A\\ bzw. A'2 hat, f\u00fcr die durch den Astigmatismus bedingte Verzerrung, welche am einfachsten\ndurch das Verh\u00e4ltnis\nK,\nK2\ngemessen wird, ein ziemlich komplizierter Aus-\ndruck, in welchem die Verzerrung nicht nur vom Astigmatismus, sondern auch vom Refraktionszustande der beiden Augen abh\u00e4ngig ist. Da nun aber in den praktisch vorkommenden F\u00e4llen die Zahlengr\u00f6\u00dfen vom Typus m A gen\u00fcgend klein im Verh\u00e4ltnis zur Einheit sind, um in F\u00e4llen, wo nur die Abbildungsgesetze erster Ordnung zur Verwendung kommen, die Weglassung der h\u00f6heren Potenzen derselben zu rechtfertigen, so ist jedenfalls die auf diese Weise erhaltene Approximativformel der astigmatischen Verzerrung\nKi\nKo\n= 1 \u2014 (m'-f- m) (A', \u2014 A'2)","page":0},{"file":"pc0063.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n63\nf\u00fcr praktische Zwecke hinreichend genau. Da einer st\u00e4rkeren Brechkraft des optischen Systems des Auges ein geringerer Refraktionswert entspricht, so ist die Vergr\u00f6\u00dferung in dem st\u00e4rker brechenden Hauptschnitte gr\u00f6\u00dfer. Sollte der Beobachter nicht \u00fcber die erforderliche Akkommodation verf\u00fcgen, so tritt an Stelle der einen, oder wenn er eine Mitteleinste]lung w\u00e4hlt, an Stelle beider Abbildungen die optische Projektion, wobei an Stelle des ersten Hauptpunktes des beobachtenden Auges das dem zwischen demselben und der Linse belegenen Medium zugeh\u00f6rige Bild des Projektionszentrums treten mu\u00df. Man hat also f\u00fcr m den Abstand dieses Punktes vom optischen Zentrum der angewendeten Linse und f\u00fcr A die betreffende in demselben Punkte gemessene Konvergenz des Objektstrahlenb\u00fcndels einzuf\u00fchren. Die Deduktion bleibt dieselbe und resultiert in dieselbe Formel, so da\u00df man nur in der oben angegebenen Approximativformel m durch den angegebenen Wert zu ersetzen hat. Hierzu ist aber zu bemerken, da\u00df durch die eingef\u00fchrte Approximation der Unterschied zwischen dem Abstande des Projektionszentrums und demjenigen seines Bildes vom optischen Zentrum der Linse im Produkte mit der Refraktion vernachl\u00e4ssigt wird. Bei der gew\u00f6hnlich vorkommenden Gr\u00f6\u00dfe des Spiegelloches wirkt dasselbe als Projektionszentrum und man hat also f\u00fcr m den Abstand desselben von der Linse mit negativem Werte einzuf\u00fchren, wobei m,+ m = d wird. Es resultiert eine geringere Verzerrung als bei der gew\u00f6hnlichen Untersuchung.\nDie so ermittelte astigmatische Verzerrung gilt nur f\u00fcr die Detailvergr\u00f6\u00dferung, bei welcher die Bewegung des beobachtenden Auges keine Rolle spielt. Gew\u00f6hnlich wird aber die Verzerrung nach der scheinbaren Form der Papille beurteilt, wozu das Sehen mit bewegtem Auge erforderlich ist. Man hat dann den Drehpunkt des Auges als Projektionszentrum zu benutzen und mu\u00df demnach in der Approximativformel die Gr\u00f6\u00dfe m'-p m um rund 1 cm vermehren, um einen Ausdruck f\u00fcr die scheinbare Verzerrung zu erhalten.\nDie Lichtst\u00e4rke des Beobachtungssystems wird von der Raumwinkelgr\u00f6\u00dfe der Austrittspupille desselben gemessen, indem die Beleuchtungsst\u00e4rke auf der Netzhaut des beobachtenden Auges gleich dem Produkte derselben mit der spezifischen Lichtst\u00e4rke der beleuchteten Netzhaut des beobachteten Auges ist. Konstruiert man das vom optischen System des beobachteten Auges entworfene Bild des Spiegelloches und zieht man von den Endpunkten eines Durchmessers des Bildes je eine Linie zu den hetero-logen Endpunkten des parallelen Durchmessers der Pupille, so schneiden sich diese Linien in dem oben S. 59 durch {' bestimmten Punkte. Da nun F^b ist, so liegt dieser Punkt hinter der Netzhaut, woraus folgt, da\u00df das Bild des Spiegelloches auf der Netzhaut eine geringere Raumwinkelgr\u00f6\u00dfe als die Pupille hat. Da weiter bei der Ophthalmoskopie die Netzhaut des beobachtenden Auges auf der des beobachteten abgebildet wird, so stellt das Bild des Spiegelloches die Eintrittspupille dar.\nUnter Zugrundelegung des reduzierten Auges, was f\u00fcr diese Untersuchung jedenfalls hinreichend genau ist, erh\u00e4lt man f\u00fcr die Raumwinkelgr\u00f6\u00dfe der Austrittspupille den Wert\njrpn2B2\n4n2\t\u2019","page":0},{"file":"pc0064.txt","language":"de","ocr_de":"64\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nwenn n den Brechungsindex des Glask\u00f6rpers und pn den Durchmesser der n\u00fctzlichen Augenpupille darstellt. Man erh\u00e4lt letzteren, wenn man mit dem Punkte, f\u00fcr welchen das beobachtende Auge eingestellt ist, als Projektionszentrum das von der Linse des Beobachtungssystems entworfene Bild des Spiegelloches in die Pupille projiziert, was durch die Gleichung\nt\n1 \t1\t/ 1\tm'\u2014 d\t\\ , 1 \u2014 (m'\u2014 d) A'm\nP\u201c: A ' 1 \u2014 (m \u2014 d) Di: VA* + 1 \u2014 (m'- d) I)i j\nausgedr\u00fcckt wird. Es ergibt sich\n!\t1 \u2014 m Am\n1 i \u2014 (m*\u2014\u00ab d) A'rn\nworaus hervorgeht, da\u00df die n\u00fctzliche Augenpupille bei Hyperm\u00e9tropie des beobachteten Auges und bei Myopie des beobachtenden am gr\u00f6\u00dften ist. Unter Beachtung der Beziehung\nB = I) . 1~ m o f m 1 \u2014 m Am\nkann dem Ausdrucke f\u00fcr die Raumwinkelgr\u00f6\u00dfe der Austrittspupille die Form\njrl2D2/ 1 \u2014 m0 Am \\2 lnr U \u2014(m'\u2014d)A\\J\ngegeben werden, woraus hervorgeht, da\u00df die Beleuchtungsst\u00e4rke auf der Netzhaut des beobachtenden Auges, wenn das optische Zentrum der Linse im vorderen Brennpunkte desselben belegen ist, nur von der Refraktion des beobachteten Auges abh\u00e4ngig ist.\nIm Beleuchtungssystem sei zun\u00e4chst ohne R\u00fccksichtnahme auf die Lichtquelle der gegenseitige Einflu\u00df des Spiegelloches und der Pupille des beobachteten Auges gew\u00fcrdigt. Wie fr\u00fcher bewiesen wurde, erstreckt sich in dem hinter dem optischen System des beobachteten Auges belegenen Medium der durch das Spiegelloch verursachte Vollschatten zwischen den den Punkten F und E Fig. 9 S. 38 konjugierten Punkten. Ersterer Punkt mu\u00df deshalb mit Notwendigkeit hinter der Netzhaut belegen sein, wenn der zentrale Teil des Feldes erleuchtet sein soll. Dies ist nun zwar nicht unbedingt erforderlich, indem man n\u00f6tigenfalls auf die Zentrierung des Beobachtungssystems verzichtet. Da n\u00e4mlich der durch den Vollschatten verursachte dunkle Fleck auf dem Augenhintergrund stets auf der Achse des Beobachtungssystems zentriert ist, so wirkt derselbe in hohem Grade st\u00f6rend. Es ist also zwar nicht zur Ausf\u00fchrung der Ophthalmoskopie \u00fcberhaupt, wohl aber zur Ophthalmoskopie mit zentriertem Beobachtungssystem notwendig, die oben formulierte Bedingung f>>b zu erf\u00fcllen. Da dieselbe damit gleichbedeutend ist, da\u00df das Spiegelloch die Pupille des Beobachtungssystems darstellt, so gibt sie auch die gr\u00f6\u00dfte zul\u00e4ssige Weite des Spiegelloches bei zentriertem Beobachtungssystem an. Um einen praktisch anwendbaren Ausdruck zu erhalten, hat man nur das Loch in die Pupille zu projizieren, indem der Punkt, f\u00fcr welchen das Auge eingestellt ist, das","page":0},{"file":"pc0065.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobaehtungsmethoden.\n65\nProjektionszentrum darstellt. Man findet auf diese Weise f\u00fcr die Bedingung der Lochgr\u00f6\u00dfe die Form\nl<p(l + dA)\nWird dieser Bedingung nicht gen\u00fcgt, so mu\u00df man, wie gesagt, auf die Zentrierung des Beobachtungssystems verzichten. Dies geschieht, indem der Spiegel so weit dezentriert wird, bis derselbe nicht mehr als ein durchlochter Spiegel wirkt, sondern nur das auf der einen Seite des Loches reflektierte Licht in das Auge hineinlangt. Diese Anwendungsart des durchlochten Spiegels geh\u00f6rt deshalb in das Gebiet der Ophthalmoskopie mit undurch-bohrtem Spiegel und soll bei der Behandlung desselben gew\u00fcrdigt werden.\nBei erf\u00fcllter Bedingung der Lochgr\u00f6\u00dfe ergeben sich f\u00fcr die Ausdehnung des durch Pupille und Spiegelloch unvignettierten Feldes auf dieselbe Weise wie im Beobachtungssystem dieselben Werte \u00f6d bzw. 2, und das au\u00dferhalb der hierdurch bestimmten Grenzen befindliche Feld ist, soweit keine Yignettierung durch die Lage und Gr\u00f6\u00dfe der Lichtquelle stattfindet, in umgekehrter Richtung, d. h. mit peripheriew\u00e4rts zunehmender Lichtdichte vignettiert.\nEine andere Yignettierung als diese braucht auch nicht im Beleuchtungssystem vorzukommen. Man kann n\u00e4mlich das Bild einer Lichtquelle von hinreichender Ausdehnung auf den Augenhintergrund selbst entwerfen, wobei eine Lukenwirkung derselben ausgeschlossen ist. Da hierbei die im Beleuchtungssystem bzw. im Beobachtungssystem vorhandene Vignettierung in einander entgegengesetzter Richtung wirkt, so ist die Helligkeit des ophthalmoskopischen Bildes sehr gleichm\u00e4\u00dfig, wenn dies mit der spezifischen Helligkeit der Lichtquelle der Fall ist. Leider hat aber diese Methode wegen der schweren Beschaffung solcher Lichtquellen von hinreichender Gr\u00f6\u00dfe den Nachteil eines kleinen Feldes im Beleuchtungssystem. Theoretisch k\u00f6nnte ein gr\u00f6\u00dferes Feld ohne sonstige Yignettierung erreicht werden, indem man die Lichtquelle in der Pupille oder in deren n\u00e4chster N\u00e4he abbildete Praktisch gewinnt man aber nichts damit bei der einfachen Ophthalmoskopie, indem der stark vergr\u00f6\u00dferte Hornhautreflex, von der Komplikation des Instrumentariums abgesehen, die Untersuchung vereitelt. Um das Feld zu vergr\u00f6\u00dfern, hat man also praktisch keine andere Wahl, als die Lichtquelle an einem anderen Ort abzubilden, wobei eine weitere Yignettierung mit in Kauf genommen werden mu\u00df. Eine vollst\u00e4ndige Untersuchung derselben w\u00fcrde hier zu weit f\u00fchren, denn da der Umri\u00df der Lichtquelle als eine Blende zu behandeln ist, so hat man mit zwei \u00d6ffnungen und einem Zentralschirm zu rechnen, wobei die allgemeing\u00fcltigen Formeln etwas kompliziert werden. Es soll deshalb hier nur die Untersuchung der praktisch wichtigen Fragen durchgef\u00fchrt werden. Der Durchmesser des vom Spiegel entworfenen Bildes der Lichtquelle sei hierbei mit q, der Abstand desselben vom Spiegel mit c bezeichnet, wobei letzterer einen positiven Wert hat, wenn der Spiegel zwischen der Pupille und dem Lichtquellenbilde belegen ist. Was dann zun\u00e4chst die gegenseitige Einwirkung des Spiegelloches und des Lichtquellenbildes betrifft, so mu\u00df wiederum zun\u00e4chst gefordert werden, da\u00df kein Yoll-schatten auf den Augenhintergrund f\u00e4llt. Die Bedingung hierf\u00fcr ist, da\u00df\nTigerstedt, Handbuch d. phys. Meth. III, 3.\t5","page":0},{"file":"pc0066.txt","language":"de","ocr_de":"66\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\ndie Winkelgr\u00f6\u00dfe des Lichtquellenbildes in dem Einstellungspunkte des Auges die des Spiegelloches \u00fcbersteigt. Wenn allgemein das Zeichen |Kj den numerischen Wert einer beliebigen Gr\u00f6\u00dfe K darstellt, so hat man folglich:\nd. h.\ni:|x+c+di>1:!x + d\nq>l-\nl + (c + d)A\n1 + dA\nwo aber d A im Verh\u00e4ltnis zur Einheit hinreichend klein ist, um eine Serienentwicklung zu gestatten und die h\u00f6heren Potenzen wegzulassen. Die so erhaltene Approximativformel\nq > l*tl + cA|\ngibt somit hinreichend genau die Bedingung des Lichtquellenbildes an. Ist dieselbe nicht erf\u00fcllt, so entsteht wiederum ein dunkler Fleck im Zentrum des ophthalmoskopischen Feldes, welcher sich aber von dem oben beschriebenen dadurch unterscheidet, da\u00df er sich bei Drehungen des Spiegels um eine durch das Zentrum des Loches gehende Achse ohne Dezentration des Beobachtungssystems auf dem Felde des letzteren verschiebt und dementsprechend nicht in demselben Grade st\u00f6rend wirkt wie jener Fleck. Da er aber immerhin zu Verwechselungen Anla\u00df geben kann, soll die Bedingung am besten erf\u00fcllt werden.\nDie charakteristische Feldwinkelgr\u00f6\u00dfe des durch die gegenseitige Einwirkung von Spiegelloch und Lichtquelle unvignettierten Feldes ergibt sich\nnach oben angewendeter Methode und ist \u2014----\\ Je nachdem der numerische\nWert dieser Gr\u00f6\u00dfe den Wert co \u00fcbersteigt oder nicht, wird somit im emmetropischen Auge die Grenze des zentralen unvignettierten Feldes durch letzteren Winkel oder durch ersteren angegeben.\nDie volle Feldwinkelgr\u00f6\u00dfe des Beleuchtungssystems erh\u00e4lt man auf dieselbe Weise wie die des Beobachtungssystems. Wenn die charakteristische Feldwinkelgr\u00f6\u00dfe mit w, die lineare Feldgr\u00f6\u00dfe auf der Netzhaut mit W bezeichnet wird, so ist\np + q\n+ d\nBW = w + pA\nDie \u00e4u\u00dfere Grenze des durch die gegenseitige Einwirkung von Lichtquelle und Pupille unvignettierten Feldes, f\u00fcr welches die analogen Bezeichnungen 1 A angewendet werden m\u00f6gen, wird durch die analogen Ausdr\u00fccke\n^ = E\u2014,\u20149,\t\u00dfi = UpA\nc.-J- d\nbestimmt.\nDie Lichtst\u00e4rke des Beleuchtungssystems wird durch den Fl\u00e4cheninhalt Pn der n\u00fctzlichen Pupille angegeben, indem die Beleuchtungsst\u00e4rke","page":0},{"file":"pc0067.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\t67\nauf der Netzhaut, wenn e die spezifische Helligkeit der Lichtquelle bezeichnet, durch den Ausdruck\ne Pn B2\nerhalten wird. Um die n\u00fctzliche Pupille zu finden, hat man mit dem Einstellungspunkte des Auges als Projektionszentrum das Lichtquellenbild und das Spiegelloch in die Pupille zu projizieren. Je nachdem die Projektion des Lichtquellenbildes gr\u00f6\u00dfer oder kleiner als die Pupille ist, hat man von der Fl\u00e4chengr\u00f6\u00dfe der letzteren oder von der der ersteren die Fl\u00e4chengr\u00f6\u00dfe der Projektion des Spiegelloches abzuziehen. Von den beiden Werten\np' _ x ( , l2 \\\tJcf q2\tl2 \\\n1\t4\t(1 + dA)V 11\t4\\(1 + [c + d] A)2\t(1 + dA)V\nist also der kleinere mit Pn identisch.\nDurch optische Hilfsmittel kann der Ort und die Gr\u00f6\u00dfe des vom Spiegel erzeugten Lichtquellenbildes beliebig beeinflu\u00dft werden. Da aber die praktische Ausf\u00fchrung der einfachen Ophthalmoskopie vor allem eine unbehinderte Beweglichkeit des Spiegels erfordert, so sind von vornherein alle Kombinationen desselben mit Linsen auszuschlie\u00dfen, welche \u2014 ganz abgesehen von der Raumbeschr\u00e4nkung \u2014 kompliziertere Manipulationen bei der \u00c4nderung der Richtung des Lichteinfalles erfordern. Nur wenn die Lichtquelle selbst unbeweglich mit dem Spiegel verbunden ist, wie in gewissen elektrischen Augenspiegeln, k\u00f6nnen solche Kombinationen praktisch anwendbar sein. Im allgemeinen hat man also zur Beeinflussung des Lichtquellenbildes nur ein optisches Mittel zur Verf\u00fcgung, n\u00e4mlich die Form des Spiegels Wenn es sich darum handelt, das gr\u00f6\u00dfte m\u00f6gliche Feld mit der besten m\u00f6glichen Helligkeit zu erhalten, so hat man ersichtlicherweise die Lichtquelle dem Spiegel m\u00f6glichst zu n\u00e4hern. Da nun der Quotient ^=K'\nc\nnur von der Gr\u00f6\u00dfe und dem Abstande der Lichtquelle, nicht aber von der Form des Spiegels abh\u00e4ngig ist, indem sowohl f\u00fcr die tangentiale wie f\u00fcr die sagittale Abbildung die Hauptpunkte auf der Spiegelfl\u00e4che zusammenfallen, so hat man von dem erreichbaren Werte von K' auszugehen und die Ver\u00e4nderung des Feldes und der Lichtst\u00e4rke bei der Ver\u00e4nderung von c zu untersuchen. Hierzu gibt eine Differentiation das einfachste einwandfreie Mittel ab. Die Untersuchung soll aber auch ohne dieselbe mit Hilfe der Fig. 9 illustriert werden. Indem K' als Konstante behandelt, mithin qdc = c d q gesetzt wird, erh\u00e4lt man durch Differentiation\ndw = K'd \u2014 p\td / = _ K'd + p\nde (c + d)2\tde\t(c + d)2\nwo K' bei negativem Werte von c auch einen negativen Wert hat, weil q immer mit positivem Vorzeichen benutzt wird. Was zun\u00e4chst die volle Feldgr\u00f6\u00dfe betrifft, so hat w stets dasselbe Vorzeichen wie c, da eine Belegenheit des Lichtquellenbildes zwischen Spiegel und Pupille wegen der Uberhand-nahme des von der Hornhaut reflektierten Lichtes ausgeschlossen ist. Die\n5*","page":0},{"file":"pc0068.txt","language":"de","ocr_de":"68\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nVariation der numerischen Werte von w und c geht dann bei positivem bzw. negativem Werte des Differentialquotienten in gleicher bzw. entgegengesetzter Richtung. Nun hat aber der Differential quotient bei negativem Werte von c und folglich auch von K' einen negativen, bei positivem Werte dieser Gr\u00f6\u00dfen einen positiven oder negativen Wert, je nachdem dies mit\nder Gr\u00f6\u00dfe K' d \u2014 p der Fall ist. Da |K'| bzw. ^ die Winkelgr\u00f6\u00dfe der\nLichtquelle bzw. der Pupille im Zentrum des Spiegelloches darstellt, so folgt hieraus, da\u00df, wenn man, von einer stark konkaven Form des Spiegels ausgehend, die Kr\u00fcmmung desselben zun\u00e4chst immer flacher, dann gleich Null und schlie\u00dflich immer konvexer macht, das volle Beleuchtungsfeld, wenn die Winkelgr\u00f6\u00dfe der Lichtquelle im Zentrum des Spiegelloches gr\u00f6\u00dfer als die der Pupille ist, stetig abnimmt, w\u00e4hrend, wenn letztere Winkelgr\u00f6\u00dfe erstere \u00fcbersteigt, das Feld bei unendlich gro\u00dfem Werte von c ein Minimum erreicht und bei virtuellem Lichtquellenbilde mit dessen Ann\u00e4herung an den Spiegel wieder an Gr\u00f6\u00dfe zunimmt. Was das von Lichtquelle und Pupille unvignettierte Feld betrifft, so haben nur die F\u00e4lle, wo q \u2014 p positiv ist und A dasselbe Vorzeichen wie X hat, praktische Bedeutung. In diesen F\u00e4llen ist das Vorzeichen von X dem von c entgegengesetzt, so da\u00df bei positivem bzw. negativem Werte des Differentialquotienten die Variation der numerischen Werte von 1 und c in entgegengesetzter bzw. gleicher Richtung geht. Bei positivem Werte von c ist der Differentialquotient negativ, bei negativem Werte dieser Gr\u00f6\u00dfe hat er das entgegengesetzte Vorzeichen gegen K' d + p. Es folgt hieraus, da\u00df, wenn die Winkelgr\u00f6\u00dfe der Lichtquelle im Zentrum des Spiegelloches die der Pupille \u00fcbersteigt, das von Lichtquelle und Pupille unvignettierte Feld bei der oben angegebenen Variation der Spiegelform stetig abnimmt, w\u00e4hrend im entgegengesetzten Falle im Gebiete q>p XA> 0 das Feld bei reellem Lichtquellenbilde zunimmt, bei unendlichem Werte von c ein Maximum erreicht und dann bei virtuellem Lichtquellenbilde abnimmt. Sowohl bei reellem wie bei virtuellem Lichtquellenbilde erreicht man, wenn dieses Bild dem Spiegel gen\u00e4hert wird, einen Punkt, wo das ganze Feld durch die gegenseitige Einwirkung von Lichtquelle und Pupille vignettiert ist. Setzt man n\u00e4mlich A = O, so erh\u00e4lt man\nr p(l + dA)\nK\u2019 \u2014 pA\nwo bei negativem Werte von c auch K' negativ zu setzen ist. Bei Emme-tropie fallen diese Punkte mit den Punkten zusammen, wo das Lichtquellenbild durch Ann\u00e4herung an den Spiegel bis zur Gr\u00f6\u00dfe der Pupille verkleinert worden ist, w\u00e4hrend bei hochgradiger Ametropie, wie aus der Formel hervorgeht, bedeutende Abweichungen von diesem Verhalten stattfinden.\nDie Einwirkung der Spiegelform auf das Beleuchtungsfeld kann, wie schon hervorgehoben wurde, mit Hilfe der Fig. 9 illustriert werden. L\u00e4\u00dft man n\u00e4mlich z. B. AB ein reelles Bild der Lichtquelle, CD die Pupille vorstellen und die Lichtbewegung von rechts nach links stattfinden, wobei der Punkt I das Zentrum des Spiegelloches darstellen mag, so kann durch \u00c4nderung der Spiegelform AB weiter nach links verschoben werden, der","page":0},{"file":"pc0069.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n69\nWinkel AIB bleibt aber unver\u00e4ndert. Es ist ohne weiteres ersichtlich, da\u00df dabei der Winkel AEB = w abnimmt, der Winkel AEB = 1 zunimmt, w\u00e4hrend, wenn der Punkt F auf der anderen Seite von I belegen w\u00e4re, auch X bei der Entfernung des Lichtquellenbildes vom Spiegel abnehmen\nm\u00fc\u00dfte. Im letzteren Falle w\u00e4re \u2014 K' ^j, w\u00e4hrend in der Figur das umgekehrte Verhalten stattfindet. Hierdurch sind die Resultate bei reellem Lichtquellenbilde illustriert. Auf ganz \u00e4hnliche Weise kann dies bei virtuellem Lichtquellenbilde geschehen, wenn I zwischen AB und CD verlegt wird.\nDie Resultate k\u00f6nnen dahin zusammengefa\u00dft werden, da\u00df bei ]K'|>\nP.\nd\nein reelles Lichtquellenbild in jeder Beziehung g\u00fcnstiger f\u00fcr die Feldgr\u00f6\u00dfe ist als ein unendlich entferntes, dieses wiederum g\u00fcnstiger als ein virtuelles, bei\n|K' <l^j- dagegen sowohl ein reelles wie ein virtuelles Lichtquellenbild\ng\u00fcnstiger f\u00fcr die gesamte Feldgr\u00f6\u00dfe, ung\u00fcnstiger f\u00fcr die Gr\u00f6\u00dfe des durch Pupille und Lichtquelle unvignettierten Feldes ist als ein unendlich entferntes. Da nun die technischen Schwierigkeiten bei der praktischen Ausf\u00fchrung der einfachen Ophthalmoskopie im aufrechten Bild mit abnehmender Pupillen-\ngr\u00f6\u00dfe wachsen, und da die Realisierung der Bedingung |K' [ ^bei kleiner\nPupille auf keine Schwierigkeiten st\u00f6\u00dft, so ist im allgemeinen dem Konkavspiegel der Vorzug zu geben, wenn die Feldgr\u00f6\u00dfe des Beleuchtungssystems ins Auge gefa\u00dft wird. Wenn man aber die Kr\u00fcmmung des Spiegels zu sehr steigert, so wird er wieder weniger praktisch, indem der Hornhautreflex st\u00f6render einwirkt. Dasselbe gilt von dem diffus in Hornhaut und Linse reflektierten Licht, auf dessen Bedeutung weiter unten zur\u00fcckzukommen ist. Da ein um so gr\u00f6\u00dferer Teil des durch die Gr\u00f6\u00dfe der Lichtquelle und des Spiegels bestimmten Lichtstromes in das Auge eindringt, einen je gr\u00f6\u00dferen Teil die Pupille von dem vom Spiegel ausgehenden Lichtstrome abschneidet, so w\u00e4chst die in das Auge eindringende Lichtmenge mit zunehmender Kr\u00fcmmung des Konkavspiegels, wobei sich die Pupille verengert, um so mehr da beim gr\u00f6\u00dferen Feld die Maculagegend mehr der Beleuchtung ausgesetzt wird. Da nun die gesamte auf die Netzhaut fallende Lichtmenge durch die Pupille geht, so wird die Proportion der Beleuchtungsst\u00e4rke auf dem Augenhintergrund zu der Lichtdichte in Hornhaut und Linse bei zunehmender Kr\u00fcmmung des Spiegels immer ung\u00fcnstiger, das von diesen Medien diffus reflektierte Licht deshalb auch immer st\u00f6render. Die Folge hiervon ist, da\u00df man f\u00fcr den allgemeinen Gebrauch keinen k\u00fcrzeren Spiegelradius als ungef\u00e4hr 15 cm anwenden soll. Diese Grenze ist nat\u00fcrlich nur eine Erfahrungstatsache, welche mit der Pupillengr\u00f6\u00dfe in \u00dcbereinstimmung steht. Wo nur dilatierte Pupillen Vorkommen \u2014 wie es ja in physiologischen Instituten bei ophthalmoskopischen Versuchen realisiert werden kann \u2014, dort wird ein st\u00e4rker gekr\u00fcmmter Augenspiegel ohne Nachteil angewendet werden k\u00f6nnen. Beim praktischen Gebrauch findet man aber diese Kr\u00fcmmung eher zu scharf. Zu bemerken ist \u00fcbrigens, da\u00df wegen des bei der Spiegelung des Lichtes unter schiefer Inzidenz entstehenden Astigmatismus die Feld-","page":0},{"file":"pc0070.txt","language":"de","ocr_de":"70\tA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\ngro\u00dfe in tangentialer und in sagittaler Richtung gesondert berechnet werden mu\u00df.\nBei der Untersuchung mit einem solchen Spiegel erh\u00e4lt man allgemein mit den gew\u00f6hnlichen Lichtquellen ein gen\u00fcgend helles und f\u00fcr die Aufsuchung pathologischer Ver\u00e4nderungen hinreichend gro\u00dfes Feld, sobald man nicht die Maculagegend untersuchen will. Der Hornhautreflex, an dem man sonst ohne Schwierigkeit vorbeisehen kann, st\u00f6rt n\u00e4mlich hier wesentlich mehr, indem er mehr zentral liegt, und weil sich \u00fcberdies die Pupille wegen der st\u00e4rkeren Beleuchtung des Netzhautzentrums mehr verengert. Die Untersuchung dieser Gegend ohne k\u00fcnstliche Pupillendilatation ist deshalb in vielen F\u00e4llen mit diesem Spiegel unm\u00f6glich. Manchmal kommt man dabei zum Ziel, wenn man auf das gro\u00dfe Feld verzichtet und einen Planspiegel mit kleiner Lichtquelle anwendet.\nDie Beleuchtungsst\u00e4rke im zentralen Teile des Feldes ist, wie aus der oben gegebenen Formel hervorgeht, unabh\u00e4ngig von der Spiegelform, solange nicht das Lichtquellenbild so klein ist, da\u00df P\"n << P'n wird. Ist dies der Fall, so hat aber dieselbe bei emmetropischem Auge genau den gleichen Wert, wenn ein Konvex- oder ein Konkavspiegel mit demselben Radius angewendet wird. Die gel\u00e4ufige Bezeichnung des erstgenannten Spiegels als lichtschwach ist deshalb nur mit Hinsicht auf die Menge des in das Auge eindringenden Lichtes gerechtfertigt.\nDie Gr\u00f6\u00dfe des Spiegels soll so bemessen werden, da\u00df das Feld des Beleuchtungssystems durch alleinige Drehung des Spiegels um eine durch das Loch gehende Achse bis zur \u00e4u\u00dfersten Grenze des Feldes des Beobachtungssystems gebracht werden kann, ohne da\u00df der Lichtstrom durch den Spiegel abgeschnitten wird. Bei emmetropischem Auge ist hierzu ein Pupillendurchmesser Spiegelfl\u00e4che oberhalb und unterhalb des Loches, etwas mehr in temporaler, etwas weniger in nasaler Richtung erforderlich. Bei rundem Spiegel ist deshalb ein Durchmesser von 20 mm vollkommen ausreichend und sollte nie \u00fcberschritten werden. Eher w\u00e4re ein kleinerer vorzuziehen, da mit einem solchen weniger \u00fcberfl\u00fcssiges Licht auf die Iris geworfen wird. Die Lochgr\u00f6\u00dfe soll mit Hinsicht auf die oben deduzierte Bedingung so klein gemacht werden, wie es mit Hinsicht auf die praktische Anwendbarkeit des Spiegels m\u00f6glich ist, und auf jeden Fall nicht 2 mm im Durchmesser \u00fcbersteigen. Hauptforderung ist, da\u00df der sch\u00e4dliche Raum zwischen Beleuchtungs- und Beobachtungssystem m\u00f6glichst reduziert wird. Zu diesem Zwecke mu\u00df ein durchlochter Glasspiegel m\u00f6glichst d\u00fcnn und die Bohrung zylindrisch sein. Die gr\u00f6\u00dften Anforderungen m\u00fcssen an die matte Schw\u00e4rzung der Innenseite der Bohrung gestellt werden. Auch in den besten Augenspiegeln entsteht hier ein Reflexbildchen der Lichtquelle, dessen Zerstreuungskreis das ophthalmoskopische Bild etwas verschleiert, bei schlechter Schw\u00e4rzung kann aber die Lichtst\u00e4rke des Zerstreuungskreises hinreichend werden, um die Ophthalmoskopie bei enger Pupille zu vereiteln. Man hat diesen Nachteil zu vermeiden gesucht, indem man die Durchbohrung durch ein Loch in der Belegung des Spiegels ersetzt hat, und in der Tat wird der sch\u00e4dliche Raum auf diese Weise zu seinem Minimum reduziert. Ein solcher Spiegel mu\u00df aber auf beiden Seiten peinlichst rein gehalten werden, was teils f\u00fcr die praktische Anwendung zu zeitraubend ist, teils, was die R\u00fcck-","page":0},{"file":"pc0071.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n71\nseite betrifft, auf technische Schwierigkeiten st\u00f6\u00dft. In j\u00fcngster Zeit hat nun Priestley-Smith1) auf die R\u00fcckseite ein anderes Glas kitten lassen, wodurch die Reinigung desselben erleichtert wird. Praktische Erfahrungen \u00fcber die Anwendbarkeit solcher Spiegel im aufrechten Bild liegen noch nicht vor.\nDie einfache Ophthalmoskopie mit undurchlochtem belegtem Spiegel hat als selbst\u00e4ndige Methode keinen Wert. Da n\u00e4mlich der Spiegel einseitig stehen mu\u00df, so wirkt die Kante desselben, an der man vorbeisieht, und der sichtbare Teil des Pupillenrandes als Luken, wodurch eine einseitige Yignettierung entsteht, und hierzu kommt au\u00dferdem, da\u00df man immer exzentrisch durch die Pupille sehen mu\u00df, wo die Strahlenvereinigung schlechter ist als im Zentrum. Dagegen wird diese Methode t\u00e4glich in den F\u00e4llen angewendet, wo bei der gew\u00f6hnlichen Untersuchung die Pupille sich so verengt, da\u00df die Bedingung der Lochgr\u00f6\u00dfe nicht erf\u00fcllt ist. Man mu\u00df dann, wie schon oben bemerkt wurde, den Spiegel dezentrieren und benutzt somit den durchlochten Spiegel, als w\u00e4re er nicht durchlocht, hat aber dabei den Vorteil, da\u00df man die Spiegelkante in einer beliebigen Richtung von der Gesichtslinie bequem anbringen kann. Besonders oft kommt diese Methode bei der Untersuchung der Maculagegend bei enger Pupille zur Anwendung. Da\u00df man sie anwendet, erkennt man, da die dazu n\u00f6tigen Bewegungen des Spiegels automatisch erfolgen, daran, da\u00df man die Maculagegend wohl in einem exzentrischen, nicht aber im zentralen Teile des Zerstreuungskreises des Spiegelloches sehen kann.\nDie einfache Ophthalmoskopie im umgekehrten Bild. Wird mit einer Konvexlinse ein Bild der Pupille des Beobachters in der des beobachteten Auges entworfen, so liegt ein umgekehrtes Bild des Augenhintergrundes dieses Auges zwischen der Linse und dem Auge des Beobachters, und wenn der Augenhintergrund erleuchtet ist, kann dieser das Bild unter Anwendung seiner Akkommodation oder einer passenden Linse scharf sehen. Der Vorzug dieser Methode vor der Ophthalmoskopie im aufrechten Bild liegt in der M\u00f6glichkeit, ein gr\u00f6\u00dferes Feld zu erhalten. Da deshalb auch eine gr\u00f6\u00dfere Lichtmenge in das Auge geworfen werden mu\u00df, so kommt der unfoliierte Spiegel mit gew\u00f6hnlichen Lichtquellen nicht in Betracht. Aus praktischen Gr\u00fcnden gilt dasselbe f\u00fcr die Beleuchtung mit undurchlochtem, undurchsichtigem, also seitlich angebrachtem Spiegel und mit seitlich angebrachter Lichtquelle. Dagegen k\u00f6nnen diese beiden Beleuchtungsmethoden bei der reflexlosen Ophthalmoskopie mit Vorteil angewendet werden, weshalb dieselben auch erst sp\u00e4ter ber\u00fccksichtigt werden sollen. Bei der Beleuchtung mit durchlochtem Spiegel finden sich im Beobachtungssystem vier \u00d6ffnungen vor, n\u00e4mlich die Ophthalmoskoplinse, das Spiegelloch und die beiden Pupillen. Die Lukenwirkung der Pupille des beobachtenden Auges wird durch stetige Bewegungen desselben und des Spiegels praktisch so gut wie neutralisiert, und man kann deshalb bei der Berechnung des Feldes von dieser \u00d6ffnung absehen, mithin das Spiegelloch als Eintrittspupille des\n1) Priestley Smith. A new simple ophthalmoscope. Ophthalmie Review. XXIX. 1910. S. 33.","page":0},{"file":"pc0072.txt","language":"de","ocr_de":"72\nA. Gull strand, Die Dioptrik des Auges.\nbeobachtenden Auges betrachten. Wird nun dieselbe durch die Ophthalmoskoplinse in der Eintrittspupille des beobachteten Auges abgebildet, so mu\u00df ersichtlicherweise ein Teil dieser Pupille vom optischen Bilde unbedeckt bleiben. Denn da kein Licht vom Spiegelloche ausgeht, so stellt das optische Bild desselben das Bild eines undurchsichtigen Schirmes dar. Entweder mu\u00df also das Bild des Spiegelloches kleiner als die Pupille des beobachteten Auges sein, oder aber es mu\u00df in derselben dezentriert werden. Es folgt hieraus, da\u00df das Spiegelloch, wenn von einer Pupille des Beobachtungssystems die Rede sein kann, dieselbe darstellt. Allgemein sei nun bei den ophthalmoskopischen Methoden, bei welchen die Eintrittspupille des beobachtenden Auges in der des beobachteten abgebildet wird, K der Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizient bei dieser Abbildung, und sei deshalb hier dieselbe Bezeichnung f\u00fcr die Abbildung des Spiegelloches angewendet. Da die Abbildung durch die Ophthalmoskoplinse eine umgekehrte ist, hat K einen negativen Wert, und stellt \u2014 Kl den Durchmesser des Bildes dar, wenn wie oben 1 den Durchmesser des Spiegelloches bezeichnet. L\u00e4\u00dft man weiter D0 und L<> die Brechkraft und den Durchmesser der Ophthalmoskoplinse bezeichnen, so erh\u00e4lt man unter Ber\u00fccksichtigung, da\u00df der Abstand zwischen der Linse\n2 g\nund der Eintrittspupille des beobachteten Auges gleich \u2014=r\u2014 ist, f\u00fcr die\nDo\ncharakteristischen Feldwinkelgr\u00f6\u00dfen die Werte\nv_D0(Lo-Kl)\t. \u00a9 D0 (L0 + Kl)\nS 2\t2 (1 \u2014 K)\ttg 2 ~\t2 (1 - K)\nDa aber Kl sehr klein im Verh\u00e4ltnis zu L0 ist, so spielt die durch den Unterschied dieser beiden Winkel repr\u00e4sentierte Vignettierung gar keine Rolle in praktischer Hinsicht, und man kann deshalb den \u00d6ffnungswinkel Wo des Beobachtungssystems durch die Gleichung\nD0L\n2 (1 \u2014 K)\ndefinieren, die \u00d6ffnung desselben einfach durch die Zahl\nDoL 1 -K\nangeben.\nBei der Ophthalmoskopie im umgekehrten Bild braucht der Spiegel nicht schief auf der Achse der vor dem beobachtenden Auge eingeschobenen Korrektionslinse zu stehen, sondern diese liegt der R\u00fcckseite des Spiegels dicht an. Mit hinreichender Genauigkeit kann man deshalb bei der Berechnung der Vergr\u00f6\u00dferung im Beobachtungssystem das Loch selbst als Ort der Linse behandeln. Da nun bei der praktischen Ausf\u00fchrung nicht immer das volle Feld verwertet werden kann und in \u00dcbereinstimmung hiermit das Spiegelloch nicht immer in der Pupille des beobachteten Auges abgebildet wird, soll hier die Vergr\u00f6\u00dferung f\u00fcr eine beliebige Einstellung berechnet werden. Es sei hierbei das Zentrum des Spiegelloches bzw. das durch die Ophthalmoskoplinse erzeugte Bild desselben der Punkt M des beobachtenden bzw. des beobachteten Auges. Man hat dann\n(Om \u2014 \u2014 K ft) m","page":0},{"file":"pc0073.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\t73\nund erh\u00e4lt durch Einf\u00fchrung der Hauptpunktwinkel auf dieselbe Weise wie im aufrechten Bild\n\u2014 \u2014 = KB'- 1 + \u2122^ = KD' (1 \u2014 m'0 A'm) (1 + m A)\n\u00abo\t1 + m A\nDie absolute Vergr\u00f6\u00dferung ist somit bei m = 0, welcher Fall approximativ bei der gew\u00f6hnlichen Untersuchung realisiert wird, gleich KB^und also der Achsenl\u00e4nge des untersuchten Auges umgekehrt proportional, \u00fcberhaupt ist die Vergr\u00f6\u00dferung in diesem Falle von der Akkommodation des beobachteten Auges unabh\u00e4ngig, sofern die durch dieselbe verursachte \u00c4nderung der optischen Einstellung im Beobachtungssystem nicht duich \u00c4nderung des Akkommodationszustandes des beobachtenden Auges, sondern durch \u00c4nderung des Korrektionsglases kompensiert wird. L\u00e4\u00dft man unter derselben Voraussetzung den Abstand m' variieren, w\u00e4hrend der Abstand der Ophthalmoskoplinse vom beobachtenden Auge konstant gehalten wird, so findet man da\u00df, wenn die Linse dem beobachtenden Auge gen\u00e4hert ist, so da\u00df m einen negativen Wert hat, die Vergr\u00f6\u00dferung bei \u00c4chsenhypermetropie des beobachteten Auges st\u00e4rker ist als bei Emmetropie, bei Achsenmyopie aber schw\u00e4cher. Beim Entfernen der Linse vom Auge nimmt die Vergr\u00f6\u00dferung im hypermetropischen Auge stetig ab, im myopischen zu, bleibt aber im emmetropischen unver\u00e4ndert. Bei m0=0, in welchem Fall das Spiegelloch im vorderen Fokalpunkt des beobachteten Auges abgebildet wird, ist die Vergr\u00f6\u00dferung von der Achsenl\u00e4nge des beobachteten Auges unahh\u00e4ngig und stellt allgemein KD' die absolute Vergr\u00f6\u00dferung dar, w\u00e4hrend, wenn die Linse noch weiter vom Auge entfernt wird, das myopische Auge die st\u00e4rkste, das hypermetropische die geringste Vergr\u00f6\u00dferung gibt.\nDie Abweichung dieser Resultate von der gel\u00e4ufigen Vorstellung beruht darauf, da\u00df man die Gr\u00f6\u00dfe des Von der Ophthalmoskoplinse entworfenen Bildes ins Auge gefa\u00dft hat, w\u00e4hrend doch der Winkel, unter welchem dieses Bild gesehen wird, ma\u00dfgebend sein soll.\nL\u00e4\u00dft man beim Entfernen der Linse vom beobachteten Auge die entstehende Ver\u00e4nderung der optischen Einstellung im Beobachtungssystem durch \u00c4nderung des Akkommodationszustandes des beobachtenden Auges kompensieren, so sind die Ver\u00e4nderungen der Vergr\u00f6\u00dferung qualitativ dieselben, aber der Punkt, wo die Vergr\u00f6\u00dferung von der Achsenl\u00e4nge des beobachteten Auges unabh\u00e4ngig ist, hat eine andere Lage. Das allgemeine Abbildungsgesetz ergibt als Bedingung daf\u00fcr, da\u00df der Augenhintergrund scharf gesehen wird,\nAm___Dqq \u00bb '\nK2\u2014 g; Am\nwo D00 die Brechkraft des aus der Ophthalmoskoplinse und dem Korrek-tionsglase zusammengesetzten Systems darstellt. Mit Hilfe dieser Gleichung und den fr\u00fcher angegebenen Beziehungen zwischen A bzw. A' und Am bzw. A'm kann A aus dem Faktor 1 + mA eliminiert werden. Es ergibt sich dann ein ziemlich komplizierter Ausdruck, welcher aber, wenn man auf dieselbe Weise wie im aufrechten Bild die h\u00f6heren Potenzen der Werte","page":0},{"file":"pc0074.txt","language":"de","ocr_de":"74\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nvom Typus mA wegl\u00e4\u00dft, durch Serienentwicklung in die Approximativformel\n\u2014 =KB'(1 + KmD00 \u2014 (m'-j- K2m) A') =\n==KD' (l + KmD\u00dcO \u2014(m'0 + K2m)A')\n\u00fcberf\u00fchrt wird. Nach derselben erh\u00e4lt man unter Anwendung ein und derselben Korrektionslinse die gleiche Vergr\u00f6\u00dferung in verschiedenen achsenametropischen Augen, wenn das Spiegelloch in einem Punkte abgebildet wird, welcher um den Betrag K2m dem beobachteten Auge n\u00e4her als der vordere Brennpunkt desselben liegt. Da aber K2 bei der praktischen Ausf\u00fchrung selten den Wert von V9 \u00fcbersteigt, so ist der Unterschied nicht gro\u00df.\nWird beim Entfernen der Linse vom beobachteten Auge der Abstand derselben vom Untersucherauge nicht konstant gehalten, so werden die Formeln f\u00fcr den Rahmen dieser Darstellung zu kompliziert, um eine Diskussion derselben hier zu geben.\nIst das untersuchte Auge astigmatisch, und l\u00e4\u00dft man A't A'2 die Refraktion desselben im ersten bzw. zweiten Hauptschnitt darstellen, w\u00e4hrend\nKi bzw. K2 den Wert bezeichnet, den der Koeffizient \u2014 bei der Einstel-\nC\u00fc h\nlung des beobachtenden Auges auf die abbildbaren Linien des ersten bzw. zweiten Systems annimmt, so ergibt sich durch Serienentwicklung die Appr oximativformel der astigmatischen Verzerrung\n^ = 1 \u2014 (m'+ K2 m) (A'j \u2014 A'.J\nF\u00fcr den Fall, da\u00df eine oder beide Abbildungen durch optische Projektion ersetzt werden, erh\u00e4lt man auf analoge Weise wie im aufrechten Bild die gleiche Formel, in welcher aber m den Abstand des betreffenden Bildes des Projektionszentrums vom optischen Zentrum der Korrektionslinse darstellt. Bei der Ophthalmoskopie im umgekehrten Bild ist jedoch das Spiegelloch so gro\u00df, da\u00df es nicht als Projektionszentrum wirkt, und die Vergr\u00f6\u00dferung so gering, da\u00df auch die Form der Papille mit ruhendem Auge gesch\u00e4tzt wird. Da somit die Pupille das Projektionszentrum darstellt, so hat, wenn man mit dem reduzierten Auge rechnet, m denselben Wert, ob eine Abbildung oder nur eine optische Projektion vorliegt. Man ersieht aus der Approximativformel, da\u00df die astigmatische Verzerrung bei gro\u00dfem Abstande der Ophthalmoskoplinse vom beobachteten Auge in dieselbe Richtung geht wie im aufrechten Bild, bei Ann\u00e4herung der Linse an das Auge aber das umgekehrte Verhalten darbietet. Die Einstellung, bei welcher keine astigmatische Verzerrung vorhanden ist, kann praktisch nicht von der Einstellung unterschieden werden, bei welcher das Spiegelloch in der Pupille des untersuchten Auges abgebildet wird. Daraus, da\u00df bei in = 0 die absolute Vergr\u00f6\u00dferung von der Brechkraft des optischen Systems des beobachteten Auges unabh\u00e4ngig ist, k\u00f6nnte man geneigt sein, zu schlie\u00dfen, da\u00df bei dieser Einstellung keine astigmatische Verzerrung vorhanden w\u00e4re. Da\u00df dies aber nicht mathematisch genau ist, geht aus dem Begriffe der","page":0},{"file":"pc0075.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n75\nabsoluten Vergr\u00f6\u00dferung hervor, welche eine emmetropische Einstellung des Beobachterauges voraussetzt. Bei m,:=0 w\u00fcrde deshalb nur dann die astigmatische Verzerrung behoben sein, wenn der Beobachter beim \u00dcbergang von der einen Abbildung zur anderen die Korrektio-nslinse wechselte, so da\u00df die emmetropische Einstellung unver\u00e4ndert bliebe.\nAuf dieselbe Weise wie im aufrechten Bild und unter derselben Voraussetzung, n\u00e4mlich da\u00df das optische Zentrum der Korrektionslinse sich im vorderen Brennpunkte des beobachtenden Auges befindet, erh\u00e4lt man f\u00fcr den Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten bei der Abbildung der Netzhaut des beoachteten Auges auf der des beobachtenden den Wert\n---jj (1 m o A m)\nDie Lichtst\u00e4rke des Beobachtungssystems erh\u00e4lt man aus denselben Formeln wie f\u00fcr die Ophthalmoskopie im aufrechten Bild, indem man in denselben den Abstand nfi\u2014 d des Spiegelloches von der Korrektionslinse gleich Null macht. Der sich ergebende Wert f\u00fcr pn ist, wenn derselbe nicht kleiner als der Durchmesser der Eintrittspupille ist, durch den letzteren zu ersetzen.\nIm Beleuchtungssystem ist schon oben die Bedingung der Lochgr\u00f6\u00dfe \u2014 Kl<Cp formuliert worden. Ist dieselbe nicht erf\u00fcllt, so mu\u00df man sich mit einer Dezentration aushelfen, indem man nur einen Teil des Spiegellochbildes die Pupille des beobachteten Auges decken l\u00e4\u00dft. Hier soll nur der Fall des zentrierten Systems untersucht werden, bei welchem das Beleuchtungssystem im Zentrum der Pupille des Auges das Bild eines schattenwerfenden Schirmes aufweist, so da\u00df man tats\u00e4chlich mit einer ringf\u00f6rmigen \u00d6ffnung zu rechnen hat. Au\u00dfer derselben sind als \u00d6ffnungen teils die Ophthalmoskoplinse, teils der Umri\u00df der Lichtquelle in Betracht zu ziehen, w\u00e4hrend dem Spiegel eine solche Gr\u00f6\u00dfe gegeben wird, da\u00df derselbe aut den Strahlenraum ohne Einflu\u00df ist. Das in dem vor dem Auge belegenen Medium durch die Ophthalmoskoplinse erzeugte Bild der Lichtquelle mag, wie bei der Untersuchung des aufrechten Bildes, den Durchmesser q haben, w\u00e4hrend c mit demselben Vorzeichen wie dort den Abstand desselben vom Bilde des Spiegelloches darstellt. Es sei ferner K* die Winkelgr\u00f6\u00dfe der\nLichtquelle im Zentrum des Spiegelloches, w\u00e4hrend ~ = K gesetzt wird.\nc\nIC\nDurch den angul\u00e4ren Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten erh\u00e4lt man dann K\"| = \u25a0\u2014^ \u2022\nAuf diese Weise lassen sich dieselben Formeln wie f\u00fcr das aufrechte Bild anwenden, solange es sich nicht um den Einflu\u00df der \u00d6ffnung der Ophthalmoskoplinse handelt, indem d durch nf, und K* durch K\u201d ersetzt wird und f\u00fcr 1 der Wert \u2014KI in Anwendung kommt. Die Bedingung des Lichtquellenbildes\nq> \u2014 Kl 11 + c A |\nohne deren Erf\u00fcllung ein Vollschatten des Spiegelloches auf dem ophthalmoskopischen Bilde sichtbar wird, ist dann bei m'=0 streng g\u00fcltig. Unter","page":0},{"file":"pc0076.txt","language":"de","ocr_de":"76\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\ndieser Bedingung ist der Fl\u00e4cheninhalt der n\u00fctzlichen Pupille Pn gleich dem kleinsten der beiden Werte\nund die charakteristischen Feldwinkelgr\u00f6\u00dfen gleich bzw.\nW=P\u00b1S-\nc\tc\nZur Bestimmung der besten Form des Spiegels im Falle m'=0 hat man nur in die Gleichung\nK2\n~^- = KD0+Ds + As\nwo Ds die Brechkraft des Spiegels, As die reduzierte Konvergenz des auf denselben fallenden Strahlenb\u00fcndels darstellt, den gew\u00fcnschten numerischen Wert von c einmal mit positivem, einmal mit negativem Vorzeichen ein-zuf\u00fchren, da q in beiden F\u00e4llen den gleichen Wert hat. Man erh\u00e4lt auf diese Weise zwei Werte DS1 bzw. Ds2, welche durch die Beziehung\nDS1 + DS2 =-\u2014 2(KD0 -f- As)\nvoneinander abh\u00e4ngig sind. Man h\u00e4tte also, wenn bei der praktischen Ausf\u00fchrung der Untersuchung das Spiegelloch stets in der Pupille des beobachteten Auges abgebildet w\u00fcrde, zwischen zwei gleich g\u00fcnstigen Spiegelformen zu w\u00e4hlen. Da aber aus weiter unten zu er\u00f6rternden Gr\u00fcnden in sehr oft einen negativen Wert hat, so ist unter den beiden Spiegelformen diejenige auszuw\u00e4hlen, welche hierbei die vorteilhafteste ist. Auf ganz dieselbe Weise wie bei der Ophthalmoskopie im aufrechten Bild ergibt sich, da\u00df, je nachdem m' einen positiven oder negativen Wert hat, ein negativer bzw. positiver Wert von c von gr\u00f6\u00dferem Vorteil f\u00fcr das Feld des Beleuchtungssystems ist. F\u00fcr den allgemeinen Gebrauch ist demnach ein positiver Wert von c vorzuziehen. Hierdurch sind Konkavspiegel von solcher St\u00e4rke, da\u00df das von denselben erzeugte Bild der Lichtquelle zwischen dem Spiegel und dem Brennpunkte der Ophthalmoskoplinse liegt, von der Wahl ausgeschlossen, indem \u2014(KD0+A) die maximale Brechkraft des Spiegels angibt. Bei einem Spiegel mit dieser Brechkraft wird die Lichtquelle auf der Netzhaut des emmetropischen Auges abgebildet, und das ganze Feld ist unvignettiert. Letzterer Vorteil wird aber gew\u00f6hnlich dadurch vereitelt, da\u00df die praktisch zur Verf\u00fcgung stehenden Lichtquellen keine hinreichend gleichm\u00e4\u00dfige Helligkeit haben. Es ist deshalb vorzuziehen, eine etwas gr\u00f6\u00dfere Brennweite f\u00fcr den Spiegel zu w\u00e4hlen, wobei das unvignettierte Feld verkleinert, das volle Feld aber vergr\u00f6\u00dfert wird. Wollte man auf diese Weise die Verkleinerung von c dahin gehen lassen, da\u00df q = p w\u00e4re, so w\u00fcrde man dadurch das unvignettierte Feld im emmetropischen Auge bis auf den Wert Null einschr\u00e4nken. Da nun die Ophthalmoskopie im umgekehrten Bild nicht so sehr dem Zwecke der Detailuntersuchung wie dem Zwecke des Uber-","page":0},{"file":"pc0077.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n77\nsichtsbildes dient, so w\u00fcrde sich dieses Verhalten als eine Abnahme der Lichtst\u00e4rke kundgeben. Um diese Lichtschw\u00e4che zu vermeiden, tut man am besten, die Kr\u00fcmmung des Spiegels nicht mehr zu verkleinern, als gerade n\u00f6tig, um auch bei den h\u00f6chsten Graden von Myopie die Ungleichm\u00e4\u00dfigkeit der Lichtquelle nicht auf dem Bilde zu erkennen. Wo diese Grenze liegt, beruht auf der Beschaffenheit der Lichtquelle und l\u00e4\u00dft sich nur durch Versuche ermitteln. Da hierzu kommt, da\u00df verschiedene Untersucher nicht nur verschiedene Lichtquellen, sondern auch verschiedene Abst\u00e4nde derselben vorziehen, so ist es verst\u00e4ndlich, da\u00df Kr\u00fcmmungsradien zwischen etwa 60 und 30 cm angewendet werden. Die l\u00e4ngere Brennweite gibt unter sonst gleichen Umst\u00e4nden ein gr\u00f6\u00dferes Feld, aber einen kleineren unvignettierten Teil desselben, wodurch der Eindruck einer geringeren Lichtst\u00e4rke entsteht. Noch deutlicher ist dies bei der Anwendung des Planspiegels.\nDurch Ann\u00e4herung der Lichtquelle an den Spiegel, w\u00e4hrend das beobachtete Auge vor Licht gesch\u00fctzt wird, kann man es ohne Schwierigkeit dahin bringen, da\u00df das volle Feld des Beobachtungssystems erleuchtet ist. Bei der praktischen Ausf\u00fchrung der Untersuchung ohne k\u00fcnstliche Pupillenerweiterung verengt sich aber hierbei die Pupille und wird der Hornhautreflex so st\u00f6rend, da\u00df man lieber auf dieses gro\u00dfe Feld verzichtet und die Lichtquelle neben dem zu untersuchenden Auge wie zur Untersuchung im aufrechten Bild aufstellt. Man kann aber dann mit kleinen Bewegungen des Spiegels jeden Teil des Beobachtungsfeldes erleuchten.\nDer Durchmesser des Spiegelloches richtet sich allgemein nach der anzuwendenden Vergr\u00f6\u00dferung und soll so gew\u00e4hlt werden, da\u00df die Bedingung der Lochgr\u00f6\u00dfe in der Mehrzahl der F\u00e4lle erf\u00fcllt ist, soll aber auch nicht kleiner gemacht werden. Da es sich nun im allgemeinen nicht empfiehlt, ohne k\u00fcnstliche Dilatation der Pupille des beobachteten Auges eine st\u00e4rkere\nVergr\u00f6\u00dferung als K = \u2014p anzuwenden, so sollte das Loch allgemein einen\nDurchmesser von 4 mm haben. Man hat dann den Vorteil der gr\u00f6\u00dferen Lichtst\u00e4rke im Beobachtungssystem und erh\u00e4lt gew\u00f6hnlich beim Schlie\u00dfen des anderen Auges eine hinreichend gro\u00dfe Pupille, um diese Lochgr\u00f6\u00dfe auszunutzen. Auf der anderen Seite ist die Bedingung der Lochgr\u00f6\u00dfe, besonders wenn man sich mit einer geringeren Vergr\u00f6\u00dferung im Beobachtungssystem begn\u00fcgt, auch bei sehr kleinen Pupillen erf\u00fcllt. Wer aber allgemein eine st\u00e4rkere Vergr\u00f6\u00dferung w\u00fcnscht, mu\u00df auch ein kleineres Spiegelloch haben. Der Durchmesser des Spiegels soll so gro\u00df sein, da\u00df das Bild der Pupille des beobachteten Auges vollst\u00e4ndig von der spiegelnden Fl\u00e4che bedeckt wird, und mu\u00df demnach wenigstens 30 mm betragen. Wird diese Bedingung nicht erf\u00fcllt, so geht ein Teil des Lichtes im Beleuchtungssystem verloren.\nBei der praktischen Ausf\u00fchrung der Untersuchung f\u00e4ngt man immer mit einem k\u00fcrzeren Abstande der Linse vom beobachteten Auge an, um dann durch Vergr\u00f6\u00dfern dieses Abstandes das Feld des Beobachtungssystems zu erweitern. Hat man es auf diese Weise dahin gebracht, da\u00df nichts vom Irisrande zu sehen ist, so hat man praktisch die Einstellung gefunden, bei welcher das Spiegelloch in der Pupille des beobachteten Auges abgebildet wird. Diese Einstellung erfordert aber bei kleiner Pupille teils eine ruhige Hand, teils auch eine gewisse Dozilit\u00e4t seitens des Untersuchten, indem ge-","page":0},{"file":"pc0078.txt","language":"de","ocr_de":"78\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nringe Bewegungen des beobachteten Auges gen\u00fcgen, um das Feld vollkommen zu verdunkeln, wobei man wieder die richtige Einstellung auf dieselbe Weise aufsuchen mu\u00df. Aus diesen Gr\u00fcnden wird sehr oft, besonders von Anf\u00e4ngern oder bei mangelnder Dozilit\u00e4t des Untersuchten, die weniger empfindliche Einstellung mit k\u00fcrzerem Abstande der Linse vorgezogen, weshalb auch oben bei der Wahl der Spiegelform die bei negativem Werte von m' g\u00fcnstigere vorgezogen wurde. Bei diesen \u00c4nderungen des Abstandes der Ophthalmoskoplinse wird auch der Abstand des Bildes des Augenhintergrundes vom Auge des Untersuchers ge\u00e4ndert. Damit nun die dadurch bedingte Einstellungs\u00e4nderung dieses Auges bei hinreichender Vergr\u00f6\u00dferung des ophthalmoskopischen Bildes nicht zu gro\u00df ausfalle, soll die Brechkraft der Ophthalmoskoplinse keinen^zu hohen Wert haben. Auf der anderen Seite darf dieselbe nicht schw\u00e4cher sein, als da\u00df man die dieselbe f\u00fchrende Hand an die Stirn des Untersuchten st\u00fctzen kann. Die hierdurch angegebene untere Grenze \u2014 etwa 14 dptr \u2014 d\u00fcrfte deshalb den besten Wert darstellen. Eine \u00d6ffnung von 50 mm kann mit Vorteil ausgenutzt werden.\nMit der einfachen Ophthalmoskopie ist es in vielen F\u00e4llen unm\u00f6glich, die Maculagegend zu untersuchen, und bei minimaler Pupille kann sogar die Untersuchung \u00fcberhaupt unm\u00f6glich sein. Man erh\u00e4lt stets den Eindruck, als w\u00e4re der Hornhautreflex das wesentliche Hindernis. Als ein \u00dcbergang zu den Methoden der reflexlosen Ophthalmoskopie sei hier zun\u00e4chst die M\u00f6glichkeit der Beseitigung des Hornhautreflexes untersucht. Es ist n\u00e4mlich offensichtig, da\u00df man erst dann entscheiden kann, ob diese notwendige Bedingung der reflexlosen Ophthalmoskopie auch hinreichend ist, wenn man \u00fcber Methoden verf\u00fcgt, bei welchen dieselbe erf\u00fcllt ist.\nWenn man das sich vom Lichtquellenmedium unter Spiegelung des Lichtes in der vorderen Hornhautfl\u00e4che zur Eintrittspupille des beobachtenden Auges erstreckende optische System \u2014 das erste kata'dioptrisehe System \u2014 untersuchen will, so geschieht dies, wenn es sich um die gew\u00f6hnliche Untersuchung im aufrechten Bild handelt, am einfachsten durch eine Untersuchung des Strahlenraumbildes in dem Medium, wo sich das Licht nach erfolgter Spiegelung im Augenspiegel und vor der Reflexion in der Hornhaut bewegt. Man braucht hierbei nur auf zwei \u00d6ffnungen R\u00fccksicht zu nehmen, n\u00e4mlich die des Spiegels und des Spiegelloches. Erstere \u00d6ffnung geh\u00f6rt schon dem fraglichen Medium an, und das in diesem liegende Bild der letzteren ist das Hornhautspiegelbild des Loches. Wenn man also alle geraden Linien zieht, welche durch die Spiegel\u00f6ffnung und durch das Hornhautspiegelbild des Loches gehen, so hat man das maximale Strahlenraumbild des ersten katadioptrischen Systems im betreffenden Medium. Wenn eine andere \u00d6ffnung, die Fassung der Korrektionslinse oder die Pupille des beobachtenden Auges, als Luke wirkte, so w\u00fcrde dieser Strahlenraum nur etwas eingeengt werden. Es leuchtet nun ein, da\u00df es gen\u00fcgt, das vom Spiegel entworfene Bild der Lichtquelle au\u00dferhalb dieses Strahlenraumes zu verlegen, um den Hornhautreflex zu beseitigen: denn da keine Linie des Strahlenraumbildes durch das Bild der Lichtquelle geht, so kann kein von derselben ausgegangener Strahl das System passieren, d. h. durch das Spiegelloch zum beobachtenden Auge dringen. Bei der Anwendung eines durchsichtigen undurchlochten Spiegels tritt an Stelle des Hornhautspiegelbildes","page":0},{"file":"pc0079.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n79\ndes Spiegelloches das der Pupille des beobachtenden Auges oder der Fassung der Korrektionslinse, wenn eine solche angewendet wird. Es gibt aber auch ein anderes Mittel, den Hornhautreflex zu beseitigen, wenn der Spiegel ein Loch hat. Da n\u00e4mlich dieses einen Schatten wirft, so ist es auch hinreichend, die Lichtquelle so aufzustellen, da\u00df der Vollschatten des Loches das Hornhautspiegelbild desselben deckt. Die Spitze des Vollschattenkegels ergibt sich aus der Gleichung\nX____ x + c\n1\u201c I q\nSetzt man in derselben x gleich dem Abstande des Hornhautkr\u00fcmmungszentrums vom. Spiegelloch, so erh\u00e4lt man bei einem gegebenen Werte von c den Wert, den q nicht \u00fcbersteigen darf, wenn das Homhautspiegelbild des Loches im Vollschatten liegen soll. Man kann dies praktisch durch Entfernen der Lichtquelle erzielen. Ist auf diese Weise der Vollschatten hinreichend geworden, so gibt es sich dadurch kund, da\u00df der Hornhautreflex verschwindet, sobald man denselben absichtlich m\u00f6glichst genau beleuchtet. Man kann deshalb entweder an demselben vorbeisehen oder ihn zum Verschwinden bringen, wenn er gerade im Wege liegt. Obwohl das Feld und die Lichtst\u00e4rke sehr gering sind, gelingt es auf diese Weise in vielen F\u00e4llen, den kleinen Foveareflex zu sehen, wo dies mit der gew\u00f6hnlichen Untersuchung unm\u00f6glich ist. Eine hinreichende Lichtst\u00e4rke erh\u00e4lt man aber mit der Nernstspaltlampe, die ich urspr\u00fcnglich zur Anwendung bei der Ophthalmometrie konstruierte, deshalb auch ophthalmometrische Nernstlampe benannte. Dieselbe besteht aus einem geschlossenen Rohre, in dessen einem Ende die Nernstlampe eingef\u00fchrt ist, w\u00e4hrend das gl\u00fchende St\u00e4bchen derr selben durch ein Linsensystem in einem im anderen Ende angebrachten Spalte abgebildet wird, so da\u00df der Spalt die anzuwendende Lichtquelle darstellt. Mit derselben erh\u00e4lt man bei vertikal stehendem Spalte ein hinreichend helles Bild und kann in den meisten F\u00e4llen die Maculagegend ohne Dilatation der Pupille untersuchen. Zwar wird das Feld bei enger Pupille immer kleiner, aber sogar bei eserinisierter Pupille ist es auf diese Weise m\u00f6glich, ein kleines Feld in der Fovea zu sehen. Ist der Abstand des Spaltes vom Spiegel zu gro\u00df, so ist die Bedingung des Lichtquellenbildes nicht erf\u00fcllt sondern man sieht im beleuchteten Felde einen zentralen dunklen Fleck, welcher die Bewegungen des Spiegels mitmacht. Wenn man aber mit einem Konkavspiegel von etwa 15 cm Radius den Spalt in einem 12 bis 15 cm betragenden Abstande vom Spiegel aufstellt und einen Einfallswinkel von ann\u00e4hernd 45\u00b0 anwendet, so verschwindet im allgemeinen dieser Fleck. Da\u00df dies bei der fast linearen Form der Lichtquelle \u00fcberhaupt m\u00f6glich ist, beruht darauf, da\u00df das Strahlenb\u00fcndel nach der Spiegelung nicht nur astigmatisch ist, sondern auch ziemlich hohe Asymmetrienwerte hat. Der zweite Brennpunkt f\u00e4llt bei dieser Aufstellung nach der Brechung des Lichtes im optischen System des Auges, wenn dieses keine hohe Refraktionsanomalie aufweist, auf die Netzhaut oder in deren n\u00e4chste N\u00e4he, und im ersten Brennpunkt hat das Strahlenb\u00fcndel wegen der direkten Asymmetrie eine endliche Dicke. Wenn man diese Untersuchung mit dilatierter Pupille ausf\u00fchrt, so hat man in derselben ein diagnostisches Mittel, dessen Feinheit","page":0},{"file":"pc0080.txt","language":"de","ocr_de":"80\nA. Griillstrand, Die Dioptrik des Auges.\nbisher nicht erreicht wurde. Das beleuchtete Feld ist dabei hinreichend gro\u00df zur bequemen Untersuchung und sehr hell, wozu noch kommt, da\u00df man durch Beseitigung des Hornhautreflexes in den Stand gesetzt wird, den zentralen Teil der Pupille des beobachteten Auges f\u00fcr das Beobachtungssystem zu verwenden, was sonst nicht m\u00f6glich ist, da hier der Hornhautreflex den Beobachter zu einer seitlichen Bewegung zwingt. Man ist deshalb bei der gew\u00f6hnlichen Untersuchung der Maculagegend im aufrechten Bild stets gezwungen, einen f\u00fcr die optische Abbildung weniger g\u00fcnstigen Teil der Pupille im Beobachtungssystem zu verwenden, w\u00e4hrend mit dieser Methode der einfachen zentrischen Ophthalmoskopie das Aufl\u00f6sungsverm\u00f6gen des optischen Systems des Auges wesentlich gr\u00f6\u00dfer ist, so da\u00df viel feinere Details erkannt werden k\u00f6nnen.\nDer einzige Nachteil dieser Untersuchungsmethode bei undilatierter Pupille ist das kleine Feld. Zur Beseitigung des Hornhautreflexes mu\u00df man, wenn ein gr\u00f6\u00dferes Feld bei kleiner Pupille erzielt werden soll, ein Bild der Lichtquelle neben den d\u00fcnnsten Teil des Strahlenraumbildes des kata-dioptrischen Systems, also neben das Hornhautspiegelbild des Loches bzw. der Beobachterpupille verlegen. Man erreicht dies, indem man eine passende aplanatische Konvexlinse mit einer planparailelen Glasplatte kombiniert und die Nernstspaltlampe als Lichtquelle anwendet. Wenn der Abstand der Linse von der als Spiegel benutzten Glasplatte richtig bemessen ist, so kann man ein Bild des Spaltes in der Pupillarebene des beobachteten Auges erzeugen. Man findet auch, da\u00df der Hornhautreflex sich ohne Schwierigkeit durch kleine Bewegungen dieses Augenspiegels beseitigen l\u00e4\u00dft, und da\u00df das beleuchtete Feld eine betr\u00e4chtliche Gr\u00f6\u00dfe hat, aber \u2014 man sieht in diesem Felde sehr wenig, weil es durch fremdes Licht verschleiert ist. Es ist nun leicht, sich davon zu \u00fcberzeugen, da\u00df diese Verschleierung von dem in der Hornhaut und in der Linse diffus reflektierten Lichte herr\u00fchrt. 'Man braucht dazu nur das Auge ein wenig vom Spiegel zu entfernen. Dieser Versuch beweist, da\u00df es, sobald h\u00f6here Anspr\u00fcche an die Ausdehnung des Feldes im Beleuchtungssystem gestellt werden, nicht gen\u00fcgt, den Hornhautreflex zu beseitigen, sondern da\u00df auch das diffus in der Hornhaut und in der Linse reflektierte Licht abgehalten werden mu\u00df.\nWenn man sich aber mit einem kleineren Felde begn\u00fcgt, so kann man auch auf diese Weise eine sehr anwendbare Methode gewinnen. Mit einer Linse von etwa 30 dptr Brechkraft und h\u00f6chstens 10 mm Durchmesser, welche mit einem durchbohrten Planspiegel kombiniert wird, dessen Loch 2 mm im Durchmesser betr\u00e4gt, erh\u00e4lt man ein zur Untersuchung der Macula ohne Erweiterung der Pupille sehr geeignetes Instrument. Bei horizontalem Spalt kann auch ein Konkavspiegel, je nach der Kr\u00fcmmung desselben, allein oder in Verbindung mit einer Konvexlinse angewendet werden.\nAuch im umgekehrten Bild l\u00e4\u00dft sich der Hornhautreflex ohne Schwierigkeit beseitigen, wenn man, wie es nunmehr m\u00f6glich ist, \u00fcber eine passende aplanatische Ophthalmoskoplinse verf\u00fcgt. Zur Konstruktion des Strahlenraumbildes des ersten katadioptrischen Systems in dem Medium, wo sich das Licht vor der Reflexion in der Hornhaut bewegt, hat man zun\u00e4chst, da das Licht auch nach der Spiegelung in der Hornhaut des beobachteten Auges durch die Ophthalmoskoplinse gehen mu\u00df, bevor es als Hornhautreflex in","page":0},{"file":"pc0081.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n81\ndie Pupille des beobachtenden Auges eindringt, die Ophthalmoskoplinse und das Hornhautspiegelbild derselben als \u00d6ffnungsbilder zu behandeln. Die geraden Linien, welche durch diese beiden \u00d6ffnungsbilder gezogen werden k\u00f6nnen, stellen das maximale Strahlenraumbild dar. Wird nun das von der Ophthalmoskoplinse erzeugte Bild der Pupille des beobachtenden Auges au\u00dferhalb dieses Strahlenraumes verlegt, so ist es einleuchtend, da\u00df dieser maximale Strahlenraum dadurch auf den Wert Null reduziert wird, indem das durch die Hornhaut reflektierte Licht wohl nach der Reflexion wieder die Ophthalmoskoplinse passiert, aber nicht in die Pupille des beobachtenden Auges eindringen kann, und somit kein einziger Lichtstrahl das System vom ersten Medium zum letzten passieren kann. Um bei der praktischen Ausf\u00fchrung der einfachen Ophthalmoskopie im umgekehrten Bild auf diese Weise mit aplanatischer Ophthalmoskoplinse den Hornhautreflex zu beseitigen, mu\u00df man daf\u00fcr sorgen, da\u00df das Hornhautspiegelbild dieser Linse nicht die ganze Pupille ausf\u00fcllt, indem man den Blick des beobachteten Auges auf einen nahe dem Rande der Linse belegenen Punkt richten l\u00e4\u00dft. Wenn dann diese in der richtigen Entfernung vom beobachteten Auge gehalten wird, braucht man nur dieselbe ein wenig in der Richtung nach der Blicklinie des beobachteten Auges zu dezentrieren, um den Hornhautreflex verschwinden zu sehen. Es zeigt sich nun, da\u00df, wenn dieser Versuch bei sehr kleiner Pupille gemacht wird, das Bild des Augenhintergrundes wieder von fremdem Lichte verschleiert ist. Dieser Versuch beweist, da\u00df bei m\u00e4\u00dfiger Ausdehnung des beleuchteten Feldes doch das diffus in Hornhaut und Linse reflektierte Licht ausgeschlossen werden mu\u00df, sobald die Pupille klein ist. Da die Lichtdichte in einem Lichtstrome umgekehrt dem Querschnitte desselben proportional ist, so gewinnt \u00fcberhaupt das diffus reflektierte Licht um so mehr an Bedeutung, je gr\u00f6\u00dfer das beleuchtete Feld auf der Netzhaut ist, im Verh\u00e4ltnis zu dem im Beleuchtungssystem angewendeten Teil der Pupille.\nDie Bedingung, deren Erf\u00fcllung zum Ausschalten des in Hornhaut und Linse diffus reflektierten Lichtes notwendig und hinreichend ist, l\u00e4\u00dft sich am einfachsten dahin formulieren, da\u00df kein Teil der Hornhaut oder der Linse des beobachteten Auges auf einmal im Strahlenraum des Beleuchtungssystems und in demjenigen des Beobachtungssystems belegen sein darf.\nWenn man f\u00fcr die re\u00fcexlose Ophthalmoskopie die absolute Forderung aufstellt, da\u00df sowohl das regelm\u00e4\u00dfig in den Trennungsfl\u00e4chen des Auges wie das diffus in der Hornhaut und in der Linse reflektierte Licht ausgeschlossen werden soll, so deckt sich die Bedingung der reflexlosen Ophthalmoskopie mit der eben ausgesprochenen. Denn wenn kein vom Lichte getroffener Teil der vorderen Hornhautfl\u00e4che im Strahlenraum des Beobachtungssystems liegt, so kann auch kein vom beleuchteten Teile dieser Fl\u00e4che ausgehender Lichtstrahl in die Pupille des beobachtenden Auges eindringen, und auf dieselbe Weise verh\u00e4lt es sich mit den anderen spiegelnden Fl\u00e4chen, so da\u00df tats\u00e4chlich in den drei katadioptrischen Systemen kein Strahlenraum vorhanden ist. Da nun aber, wenn ein kleiner Teil der Hornhaut auf einmal in beiden Strahlenr\u00e4umen belegen ist, die Folge davon keine andere zu sein braucht, als da\u00df ein schmaler peripherer Saum des ophthalmoskopischen Feldes verschleiert erscheint, w\u00e4hrend, wenn der Horn-\nTigerstedt, Handbuch der phys. Meth. III. 3.\t6","page":0},{"file":"pc0082.txt","language":"de","ocr_de":"82\nA. Gu 11 strand, Die Dioptrik des Auges.\nhautreflex nicht ausgeschlossen ist, das ganze Bild unsichtbar werden kann, so mu\u00df auch noch gefordert werden, da\u00df, wenigstens im ersten kat\u00e4diop-trischen System, am besten aber in allen dreien, die Lichtquelle, w.enn ein Strahlenraum vorhanden ist, au\u00dferhalb desselben belegen ist. In \u00dcbereinstimmung hiermit habe ich die Bedingung der reflexlosen Ophthalmoskopie auf folgende Weise formuliert.\nEs mu\u00df ein Teil des Augenhintergrundes, es darf aber kein Teil der Hornhaut oder der Linse des beobachteten Auges auf einmal im Strahlenraum des Beleuchtungssystems und in demjenigen des Beobachtungssystems belegen sein, w\u00e4hrend gleichzeitig in den drei katadioptrischen Systemen die Lichtquelle, wenn ein Strahl en raum vorhanden ist, au\u00dferhalb desselben belegen sein mu\u00df.\nZu dieser Definition ist zu bemerken, da\u00df in derselben das Beleuchtungssystem die Lichtquelle als eine Blenden\u00f6ffnung enth\u00e4lt, w\u00e4hrend sich die\nFig. 10.\ndrei katadioptrischen Systeme nach dieser Richtung nur bis zum Lichtquellenmedium erstrecken.\nDie zentrische reflexlose Ophthalmoskopie l\u00e4\u00dft sich unter Erf\u00fcllung dieser Bedingung am vorteilhaftesten nach dem in der Fig. 10 dargestellten Schema realisieren, wo PP0 die Mittelpunkte der Eintrittspupille'n des untersuchten bzw. ophthalmoskopierenden Auges, L0 bzw. L*> eine dem ophthalmoskopischen bzw. dem Beleuchtungssystem zugeh\u00f6rige Linse und S eine d\u00fcnne, planparallele, um 45\u00b0 geneigte Glasplatte bedeutet. Die beiden auf der Achse der Linse L0 gelegenen Punkte P und P0 werden durch dieselbe ineinander abgebildet. Es soll nun zun\u00e4chst gezeigt werden, wie diese Anordnung den Bedingungen der Reflexlosigkeit gen\u00fcgen kann. Um mit dem ersten katadioptrischen System anzufangen, sei ohne Ber\u00fccksichtigung der Pupille des beobachtenden Auges das maximale Strahlenraumbild desselben im Lichtquellenmedium konstruiert. Da im betreffenden Strahlenraum nur zwei \u00d6ffnungen vorhanden sind, n\u00e4mlich die der beiden Linsen, und da die \u00d6ffnung der Linse Lb schon im Lichtquellenmedium gelegen ist, so bleibt nur \u00fcbrig, die \u00d6ffnung der Linse L0 abzubilden, wobei das Licht zun\u00e4chst durch den Spiegel S geht, dann sukzessive in der Hornhaut und in diesem Spiegel reflektiert wird, um schlie\u00dflich durch die Linse","page":0},{"file":"pc0083.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n83\nLb zu gehen. Das so erhaltene Bild der Linse L0 stellt den d\u00fcnnsten Querschnitt des Strahlenraumbildes des ersten katadioptrischen Systems dar und ist in der N\u00e4he des durch die Linse Lb erzeugten Bildes der Pupille des beobachteten Auges belegen. Ist diese maximal dilatiert, so bleibt hier hinreichend Platz f\u00fcr eine Lichtquelle \u00fcbrig, welche somit innerhalb des durch die Pupille des beobachteten Auges und die Linse Lb bestimmten maximalen Strahlenraumes des Beleuchtungssystems, aber au\u00dferhalb des Strahlenraumes des ersten katadioptrischen Systems belegen ist. Auf dieselbe Weise wird der Strahlenraum des dritten katadioptrischen Systems ermittelt, w\u00e4hrend es sich bei der Untersuchung des zweiten katadioptrischen Systems empfiehlt, die Pupille des beobachtenden Auges von vornherein in Rechnung zu ziehen. Da das Bild derselben im Zentrum der Pupille des beobachteten Auges gelegen sein soll, so ist dies auch mit den von der Linse Lb entworfenen Bildern der beiden Pupillen im Lichtquellenmedium der Fall, indem das erstgenannte Bild auf der vorderen Linsenfl\u00e4che belegen ist und folglich mit dem Spiegelbilde in dieser Fl\u00e4che zusammenf\u00e4llt. Die ausf\u00fchrliche Rechnung1) ergibt unter Zugrundelegung des exakten schematischen Auges, da\u00df, wenn beide Linsen eine Brechkraft von 14 dptr und eine \u00d6ffnung von 50 mm haben und zusammen mit dem zun\u00e4chst als unendlich d\u00fcnn angesehenen Spiegel S so aufgestellt sind, da\u00df die eine das Spiegelbild der anderen darstellt, bei 6 mm Durchmesser der Eintrittspupille sowohl des ophthalmoskopierenden wie des untersuchten Auges, und bei einer Abbildung jener Pupille unter dreimaliger Verkleinerung in dieser, kein von den drei spiegelnden Fl\u00e4chen des Auges regelm\u00e4\u00dfig reflektiertes Licht in die Pupille des beobachtenden Auges eindringt, sobald in der Ebene der Eintrittspupille des beobachteten Auges eine zentrale Partie von rund 2,4 mm Durchmesser vor Licht gesch\u00fctzt wird. Da in den Strahlenr\u00e4umen des ersten und dritten katadioptrischen Systems keine R\u00fccksicht auf die Pupille des beobachtenden Auges genommen wurde, so gelangt das von der Hornhaut und von der hinteren Linsenfl\u00e4che regelm\u00e4\u00dfig reflektierte Licht \u00fcberhaupt nicht in die Linse L0 hinein.\nUm auch das durch Hornhaut und Linse diffus reflektierte Licht vom ophthalmoskopischen Bilde fernzuhalten, mu\u00df aber der dem Bilde der Lichtquelle in der Eintrittspupille des beobachteten Auges angewiesene Platz noch wesentlich eingeschr\u00e4nkt werden. Die Strahlenr\u00e4ume des Beobachtungsund des Beleuchtungssystems, welche beide in der Eintrittspupille des beobachteten Auges eine Einengung haben, m\u00fcssen dazu so weit auseinander geschoben werden, da\u00df sowohl an der vorderen Hornhautfl\u00e4che wie an der hinteren Linsenfl\u00e4che ein Punkt im freien Raum zwischen beiden Strahlenr\u00e4umen liegt. Dies wird am besten durch Konstruktion der Strahlenraumbilder in dem zwischen dem Spiegel S und der Hornhaut gelegenen Medium illustriert. Wenn das beobachtete Auge emmetropisch ist, und der beleuchtete Teil des Augenhintergrundes sich vollst\u00e4ndig mit dem im ophthalmoskopischen System sichtbaren deckt, so sind die Grenzlinien der Durchschnitte dieser Strahlenraumbilder mit einer Meridianebene, wie es die Fig. 11 zeigt, zu je vieren parallell zueinander. P'0 ist das Bild der Pupille des beobachtenden\n1) Die reflexlose Ophthalmoskopie. Arch. f. Augenheilk. LXVIII, S. 101, 1911.\n6*","page":0},{"file":"pc0084.txt","language":"de","ocr_de":"84\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nAuges, und der Mittelpunkt desselben liegt im Zentrum der Eintrittspupille des beobachteten Auges, w\u00e4hrend L' ein kleines im peripheren Teil derselben belegenes Bild der Lichtquelle darstellt, und das Strahlenraumbild des Beobachtungs- bzw. Beleuchtungssystems horizontal bzw. vertikal schraffiert ist. Es ist sofort ersichtlich, da\u00df die oben formulierte Bedingung, da\u00df kein Teil der Hornhaut oder der Linse auf einmal innerhalb der Strahlenr\u00e4ume der beiden Systeme gelegen sein darf, damit gleichbedeutend ist, da\u00df sowohl die vordere Hornhautfl\u00e4che wie das Luftbild der hinteren Linsenfl\u00e4che den freien rhombischen Querschnitt schneiden m\u00fcssen. Der Hornhautpol liegt nun rund 3 mm, das Luftbild des hinteren Linsenpoles rund 4 mm vom\nLuftbilde des vorderen Linsenpoles entfernt. Wenn nun auch bei der Berechnung der Strahlenr\u00e4ume der katadioptri-schen Systeme die Eintrittspupille zum Luftbilde des vorderen Linsenpoles verlegt worden ist, so ist es auf der anderen Seite leicht, zu zeigen, da\u00df eine Verschiebung derselben um 0,5 mm nach r\u00fcckw\u00e4rts, was auch den tats\u00e4chlichen Verh\u00e4ltnissen bei dilatierter Pupille n\u00e4her kommt, ohne merkbaren Einflu\u00df auf die Strahlenr\u00e4ume ist. Wird der spitze Winkel der freien rhombischen Figur mit co bezeichnet, und stellt a die in mm gemessene Breite des freien Raumes zwischen den beiden Bildern Po und L' dar, so gen\u00fcgt es somit, die Bedingung\nco a\nzu erf\u00fcllen, um das diffus in den Augenmedien reflektierte Licht vom ophthalmoskopischen Bilde fernzuhalten. Da es bei der zentrischen reflexlosen Ophthalmoskopie immer m\u00f6glich ist, durch Abblendung die vignettierten Teile des Feldes sowohl im Beleuchtungs- wie im Beobachtungssystem auszuschlie\u00dfen und die beiden Felder zur Deckung zu bringen, so f\u00e4llt der durch diese Gleichung bestimmte Winkel in geeigneten Instrumenten mit dem fr\u00fcher mit demselben Buchstaben bezeichneten Winkel zusammen, welcher die charakteristische Winkelgr\u00f6\u00dfe des unvignettierten Feldes im Beobachtungssystem angibt, und kann demnach in einem solchen Instrumente als der \u00d6ffnungswinkel bezeichnet werden.\nSchr\u00e4nkt man die Breite des f\u00fcr das Bild der Lichtquelle disponiblen Raumes auf 1 mm ein, so erh\u00e4lt a bei gut dilatierter Pupille den Wert von 2 mm, aus welchem sich co = 31\u00b050' ergibt. Hiernach ist es also unter g\u00fcnstigen Umst\u00e4nden m\u00f6glich, bei der zentrischen, reflexlosen Ophthalmoskopie ein unvignettiertes, schleierfreies Feld von 5 bis 6 Papillendurchmessern zu erhalten, wozu allerdings ein etwas gr\u00f6\u00dferer Durchmesser der beiden Linsen als in der oben angef\u00fchrten Rechnung n\u00f6tig w\u00e4re.\nDa die Beleuchtungsst\u00e4rke auf dem Augenhintergrund des beobachteten","page":0},{"file":"pc0085.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n85\nAuges dem Fl\u00e4cheninhalt des Lichtquellenbildes und der spezifischen Intensit\u00e4t der Lichtquelle direkt proportional ist, so kann bei dem kleinen, dem Bilde der Lichtquelle angewiesenen Raum \u2014 au\u00dfer Sonnenlicht und Bogenlicht \u2014 nur das Licht der Nernstspaltlampe angewendet werden.\nUm eine st\u00e4rkere Vergr\u00f6\u00dferung im Beobachtungssystem zu erhalten, ersetzt man die im Punkte P0 befindliche Eintrittspupille des beobachtenden Auges durch eine Blende, welche die Eintrittspup\u00fcle eines nach dem Typus des astronomischen Fernrohres gebauten Instrumentes darstellt und durch dasselbe in der Eintrittspupille des beobachtenden Auges abgebildet wird. Es ist dann K laut der fr\u00fcher gegebenen Definition der Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizient bei der Abbildung der Eintrittspupille des beobachtenden Auges in der Ebene der Eintrittspupille des beobachteten Auges und coh = \u2014 K co\\, wobei K einen positiven Wert hat und das ophthalmoskopische Bild demnach ein aufrechtes ist. Um bei st\u00e4rkerer Vergr\u00f6\u00dferung eine gen\u00fcgende Helligkeit zu erhalten, kann man das ohnehin nicht zu bew\u00e4ltigende Feld einschr\u00e4nken, wodurch in der Eintrittspupille des beobachteten Auges mehr Raum f\u00fcr das Lichtquellenbild und f\u00fcr das Bild der Eintrittspupille der Fernrohrlupe gewonnen wird. Man kann dann diese bis zu einem Durchmesser von 10 mm vergr\u00f6\u00dfern und gleichzeitig die Vergr\u00f6\u00dferung des Lichtquellenbildes durch passende Wahl der Brechkraft und des Ortes der Linse Lb steigern.\nNotwendige Bedingung ist auf alle F\u00e4lle eine hinreichend aberrationsfreie Abbildung der Blende des Beobachtungssystems und der Lichtquelle in der Eintrittspupille des beobachteten Auges. Man erzielt dieselbe mit den neuen aplanatischen Ophthalmoskoplinsen, welche nach meiner Angabe von Herrn Dr. v. Rohr berechnet worden sind und bei Zei\u00df hergestellt werden, und in welchen die aplanatische Abbildung durch die Anwendung einer asph\u00e4rischen Fl\u00e4che erreicht wird.\nEin Eingehen auf die Details der Konstruktionen bzw. auf die Notwendigkeit, das ohne Reflexion den Spiegel S passierende Licht unsch\u00e4dlich zu machen, w\u00fcrde hier zu weit f\u00fchren. Die Erfahrung hat gelehrt, da\u00df mit einem Offnungswinkel von 20\u00b0, also mit einem Felde von 3 bis 4 Papillendurchmessern, eine Vergr\u00f6\u00dferung von K = 2 ausgenutzt werden kann, so da\u00df im gr\u00f6\u00dferen Bilde auch entsprechend mehr Details gesehen werden w\u00e4hrend es bisher unm\u00f6glich war, eine st\u00e4rkere Vergr\u00f6\u00dferung als die des gew\u00f6hnlichen aufrechten Bildes zu verwerten. Die Grenze der n\u00fctzlichen Vergr\u00f6\u00dferung d\u00fcrfte freilich hiermit nicht erreicht worden sein, scheint aber auf der anderen Seite nicht h\u00f6her als bei K = 3 zu liegen.\nDa\u00df auch unter Anwendung r\u00e4umlich ausgedehnterer Lichtquellen der durchbohrte undurchsichtige Spiegel bei der zentrischen Ophthalmoskopie Verwendung finden kann, davon habe ich mich durch besondere Versuche \u00fcberzeugt. Wegen der unvermeidlichen Vignettierung steht aber diese Methode der mit unbelegtem Spiegel wesentlich nach und soll deshalb auch nicht n\u00e4her er\u00f6rtert werden.\nDie azentrische reflexlose Ophthalmoskopie, bei welcher auf die Abbildung der Pupille des beobachtenden Auges oder der betreffenden Blende des Beobachtungssystems im Zentrum der Eintrittspupille des beobachteten Auges verzichtet wird, l\u00e4\u00dft sich, wie aus obenstehender Unter-","page":0},{"file":"pc0086.txt","language":"de","ocr_de":"86\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nsuchung hervorgeht, ohne weiteres realisieren, wenn der Abstand a vergr\u00f6\u00dfert wird. Man erh\u00e4lt dadurch allgemein ein im Verh\u00e4ltnis zur Pupillengr\u00f6\u00dfe relativ gr\u00f6\u00dferes Feld und kann diesen Vorteil nach zwei Richtungen hin ausnutzen, n\u00e4mlich einesteils um gro\u00dfe ophthalmoskopische Ubersichtsbilder, anderenteils um eine Methode der reflexlosen Ophthalmoskopie bei enger Pupille zu erhalten. Zu diesen Zwecken wird aber mit Vorteil eine einfachere Methode angewendet, auf welche weiter unten eingegangen werden soll.\nWird ein undurchsichtiger Spiegel zur azentrischen reflexlosen Ophthalmoskopie angewendet, so empfiehlt es sich, denselben ohne Durchbohrung seitlich aufzustellen. Die Bedingung der Reflexlosigkeit ist bei dieser Anordnung sehr leicht zu erf\u00fcllen, da der im Beleuchtungssystem wie eine Blende, im Beobachtungssystem wie ein Schirm wirkende Spiegel die Trennung der beiden Strahlenr\u00e4ume zum Teil von selbst besorgt. Diese Methode ist mit gro\u00dfem Erfolge von Dimmer1) zur Photographie des Augenhintergrundes ausgearbeitet worden und kommt auch im station\u00e4ren Augenspiegel von Thorner2) zur Verwendung. Nach beiden Methoden wird eine Blende des Beobachtungssystems in der Eintrittspupille des beobachteten Auges abgebildet, aber w\u00e4hrend ersterer im anderen Teile dieser Pupille die Lichtquelle abbildet, verlegt letzterer an diesen Ort ein Bild einer dem Beleuchtungssystem angeh\u00f6renden Blende. Bei der Methode von Dimmer ist der Abstand a hinreichend gro\u00df, um auch das diffus reflektierte Licht auszuschalten, w\u00e4hrend dies im Thornerschen Augenspiegel, soweit es die Linse betrifft, nicht der Fall zu sein scheint. Dieses Licht schadet aber hier nicht so viel, da der f\u00fcr das Beleuchtungssystem in Anspruch genommene Teil der Pupille relativ gro\u00df ist. Ohne Abbildung einer Blende des Beobachtungssystems in der Pupille des beobachteten Auges hat Wolff3) bei seiner Methode der reflexlosen Ophthalmoskopie das Beobachtungssystem vom Beleuchtungssystem durch die Schirmwirkung des Spiegels getrennt. Sowohl Thorn'er wie Wolff haben auch mit ihren Methoden Photographien des Augenhintergrundes erhalten. Der elektrische Augenspiegel des letzteren ist zum klinischen Gebrauche bestimmt und wird zur Untersuchung im gew\u00f6hnlichen aufrechten Bild angewendet, hat aber den Nachteil, da\u00df eine gewisse Weite der Pupille erforderlich ist.\nAllen Methoden der reflexlosen Ophthalmoskopie mit einseitig gestelltem, undurchsichtigem Spiegel haftet der Nachteil der einseitigen Vignet-tierung an.\nEin fr\u00fcher von Schult\u00e9n4) zur einfachen Ophthalmoskopie angegebenes Mittel ist von Thorner5) in seiner neuesten Methode der reflexlosen Oph-\n1)\tFr. Dimmer, Die Photographie des Augenhintergrundes. Wiesbaden 1907.\n2)\tW. Thorner, Die Theorie des Augenspiegels und die Photographie des Augenhintergrundes. Berlin 1903.\n3)\tH. Wolff, Zur Photographie des menschlichen Augenhintergrundes. Arch. f. Augenheilkunde. LIX. S. 115. 1908.\n4)\tSchult\u00e9n, Beobachtungen des Augenhintergrundes bei hochgradiger Vergr\u00f6\u00dferung. Arch. f. Anat. u. Physiol. 1883. S. 285.\n5)\tW. Thorner, Ein reflexloser Handaugenspiegel. Zeitschr. f. Augenheilkunde. XXVI. S. 1. 1910.","page":0},{"file":"pc0087.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n87\nthalmoskopie angewendet worden, indem die Ophthalmoskoplinse durch einen Konkavspiegel ersetzt wird, welcher sowohl im Beobachtungs- wie im Beleuchtungssystem wirkt. Man braucht hierbei nur eine schmale Lichtquelle bzw. das Spiegelbild einer solchen neben der Eintrittspupille des Auges oder der Fernrohrlupe anzubringen, um die Bedingungen der reflexlosen Ophthalmoskopie zu erf\u00fcllen. Die Nachteile der Methode sind teils durch die notwendige Schiefstellung des Spiegels bedingt, wie Astigmatismus und Asymmetrie der zur Abbildung dienenden Strahlenb\u00fcndel, teils technischer Natur. Ein auf der R\u00fcckseite foliierter Glasspiegel gibt doppelte Bilder, von welchen wohl das lichtschw\u00e4chere im allgemeinen relativ unsch\u00e4dlich sein d\u00fcrfte, bei gewissen Bildern aber st\u00f6rend sein mu\u00df, und andere Spiegel sind zu empfindlich, um in der praktischen Ophthalmoskopie beliebt werden zu k\u00f6nnen.\nEine Zwischenstellung zwischen der zentrischen und der azentrischen nimmt die reflexlose stereoskopische Ophthalmoskopie ein, indem es, um den maximalen stereoskopischen Effekt zu erhalten, erforderlich ist, da\u00df die beiden Blenden der Beobachtungssysteme nahe den Endpunkten eines Durchmessers der Eintrittspupille des beobachteten Auges abgebildet werden, wobei die Symmetrieachse der beiden Systeme zentrisch liegt. Wenn diese Blenden die Eintrittspupillen zweier Fernrohrlupen darstellen und durch dieselben in den Eintrittspupillen der Augen des Beobachters abgebildet werden, so ist die Bedingung des richtigen stereoskopischen Effektes, da\u00df der Yergr\u00f6\u00dferungskoeffizient bei dieser Abbildung der xVigendistanz dasselbe Vorzeichen wie bei der Abbildung der Pupillen hat. Das astronomische Fernrohr kann deshalb nicht angewendet werden, sondern man mu\u00df die Fernrohrlupen nach dem Typus des terrestrischen oder des Prismenfernrohres konstruieren, wobei das den Augen dargebotene Bild des Augenhintergrundes ein umgekehrtes ist. Das Spaltbild kann entweder vertikal in der Mitte zwischen den Blendenbildern oder horizontal \u00fcber oder unter denselben abgebildet werden. Wenn der Yergr\u00f6\u00dferungskoeffizient bei der Abbildung der Eintrittspupillen der Fernrohrlupen in der Eintrittspupille des\nbeobachteten Auges \u2014 g ist, so empfiehlt es sich, einen Abstand von 16 mm\nzwischen den Mittelpunkten der Blenden zu w\u00e4hlen und diesen einen Durchmesser von 6 mm zu geben. Der Abstand k\u00f6nnte wohl gr\u00f6\u00dfer gemacht werden, aber das Instrument w\u00fcrde dann nur bei maximaler Pupille anwendbar sein. Auf der anderen Seite d\u00fcrfte kein Bed\u00fcrfnis nach einem gr\u00f6\u00dferen stereoskopischen Effekt als dem auf diese Weise erhaltenen vorliegen. Die Vergr\u00f6\u00dferung K= \u2014 1 kann mit Vorteil angewendet werden.\nAuch der oben erw\u00e4hnte station\u00e4re Augenspiegel Thorners wurde zur stereoskopischen Ophthalmoskopie eingerichtet, indem die f\u00fcr das Beobachtungssystem bestimmte Pupillenh\u00e4lfte wieder halbiert wurde. Von anderen \u00dcbelst\u00e4nden dieser Methode abgesehen, l\u00e4\u00dft sich auf diese Weise nicht der maximale stereoskopische Effekt erhalten.\nDas der reflexlosen Ophthalmoskopie dienende Instrumentarium ist ziemlich kompliziert, was haupts\u00e4chlich auf der zur Vermeidung der in der Ophthalmoskoplinse entstehenden Reflexbilder n\u00f6tigen Trennung des Beobachtungssystems vom Beleuchtungssystem beruht. Will man aber diese Re-","page":0},{"file":"pc0088.txt","language":"de","ocr_de":"A. Grullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nflexbilder mit in Kauf nehmen, so kann das Instrumentarium wesentlich vereinfacht werden. Mit der kleinen Lichtquelle st\u00f6ren dieselben in der Tat sehr wenig und k\u00f6nnen \u00fcberdies zum Unterschiede von den in den Trennungsfl\u00e4chen des Auges entstandenen vor eine beliebige Stelle des beobachteten Augenhintergrundes gebracht werden. Da somit auf diese Weise, wenigstens bei nicht zu starker Vergr\u00f6\u00dferung, die Vorteile der reflexlosen Ophthalmoskopie gewonnen werden k\u00f6nnen, so habe ich die Methoden, bei welchen die oben formulierte Bedingung der reflexlosen Ophthalmoskopie erf\u00fcllt ist, die in der Ophthalmoskoplinse entstehenden Lichtreflexe aber geduldet werden, als die der vereinfachten reflexlosen Ophthalmoskopie bezeichnet. Zu einer solchen Methode braucht man, wenn es sich nur um die Vergr\u00f6\u00dferung des gew\u00f6hnlichen umgekehrten Bildes handelt, nichts anderes als die aplanatische Ophthalmoskoplinse und meinen elektrischen Handaugenspiegel, in welchem der Faden eines Gl\u00fchl\u00e4mpchens in einem neben dem die n\u00f6tige Korrektionslinse enthaltenden Augenspiegelloche und in variablem Abstande von demselben befindlichen Spalte abgebildet wird, w\u00e4hrend das die Lichtquelle enthaltende Beleuchtungsrohr hinreichend absteht, um das Gesicht des Untersuchers vor einer Besch\u00e4digung durch die Erhitzung desselben zu sch\u00fctzen. Bei der Anwendung diese\u00bb Spiegels mit der Technik des gew\u00f6hnlichen umgekehrten Bildes beginnt man am besten bei undilatierter Pupille mit einem Abstand von 4 bis 5 mm zwischen Spalt und Loch, indem man zur gleichzeitigen Untersuchung von Macula und Papille die Blickrichtung etwas nasal einstellen l\u00e4\u00dft. Das Loch, soll immer, wenn bei undilatierter Pupille die Macula im ophthalmoskopischen Felde ist, zwischen der Gesichtslinie des beobachteten Auges und dem Spalte gelegen sein, zu welchem Zwecke das Beleuchtungsrohr um die optische Achse der Korrektionslinse gedreht werden kann. Die Ophthalmoskoplinse wird mit der am sch\u00e4rfsten gekr\u00fcmmten Fl\u00e4che dem Untersucher zugekehrt, zun\u00e4chst unmittelbar vor das untersuchte Auge gehalten, wobei am temporalen Pupillenrande r\u00f6tliches Licht sichtbar ist. Sollte dies nicht der Fall sein, so ist entweder der Abstand der Ophthalmoskoplinse vom beobachtenden Auge zu vergr\u00f6\u00dfern oder der Abstand des Spaltes vom Loche zu verkleinern. Die Linse wird dann unter stetiger Beobachtung des r\u00f6tlichen Lichtes und, indem man darauf achtet, da\u00df die beiden kleinen, in der Linse entstehenden Spiegelbilder einander m\u00f6glichst decken, von dem beobachteten Auge entfernt. In der richtigen Entfernung ist das Feld voll erleuchtet und reflexfrei, wenn die Linse so weit in nasaler Richtung verschoben wird, wie es mit voll erleuchtetem Felde m\u00f6glich ist. Sollte sich hierbei ein Schleier zeigen, so ist dies ein Zeichen, da\u00df der Abstand a zu kurz gemacht worden ist. Kann man denselben wegen der Kleinheit der Pupille nicht vergr\u00f6\u00dfern, so kann man in vielen F\u00e4llen den unverschleierten Teil des Feldes ohne weiteres benutzen. Wie leicht verst\u00e4ndlich ist, entsteht in der Hornhaut das die Maculagegend des Bildes verschleiernde Licht, w\u00e4hrend die Papillargegend das in der Linse diffus reflektierte Licht empf\u00e4ngt. Da nun der Abstand der Ophthalmoskoplinse nach beiden Richtungen hin binnen gewisser Grenzen ver\u00e4ndert werden kann, ohne da\u00df man das Auftreten des regelm\u00e4\u00dfig reflektierten Lichtes bef\u00fcrchten mu\u00df, so gelingt es bei nicht abnorm enger Pupille ohne weiteres, die Macula, bzw. die","page":0},{"file":"pc0089.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n89\nPapiUengegend schleierfrei zu sehen, indem man die Linse vom untersuchten Auge ein wenig entfernt bzw. demselben n\u00e4hert. Bei engster Pupille ist es aber n\u00f6tig, das Feld einzuschr\u00e4nken. Da jedoch die Lichtquelle einseitig belegen ist, so braucht man nicht diese Einschr\u00e4nkung konzentrisch zu machen, sondern es gen\u00fcgt, eine rechteckige Blende mit der Ophthalmoskoplinse zu kombinieren, welche in dem auf der L\u00e4ngenausdehnung der Lichtquelle senkrechten Durchmesser das Feld auf das mittlere Drittel einengt, w\u00e4hrend in dem zur L\u00e4ngsrichtung der Lichtquelle parallelen Durchmesser keine Einschr\u00e4nkung stattfindet. Auf diese Weise kann man mit einem Pupillendurchmesser bis zu 2 mm herunter und mit einer\nVergr\u00f6\u00dferung K = \u2014 ^ einen \u00d6ffnungswinkel von 30\u00b0 ausnutzen, somit\nein wenigstens 5 Papillendurchmesser betragendes Feld schleierfrei sehen, und wenn der \u00d6ffnungswinkel durch die rechteckige Blende in einer Richtung bis auf das Drittel eingeschr\u00e4nkt wird, sogar bei eserinisierter Pupille \u2014 obwohl nicht ohne Schwierigkeit \u2014 die Macula untersuchen. Bei un-dilatierter Pupille soll man aber \u00fcberhaupt nie versuchen, die Macula im Zentrum des Feldes zu sehen. Denn die Bedingung der Ausschaltung des in der Hornhaut regelm\u00e4\u00dfig reflektierten Lichtes ist, da\u00df das Bild der Lichtquelle innerhalb der Eintrittspupille des beobachteten Auges, aber au\u00dferhalb des Hornhautspiegelbildes der Ophthalmoskoplinse belegen ist, was bei kleiner Pupille und zentrischer Blickrichtung nicht erreicht, werden kann.\nUm mit dieser Methode bei dilatierter Pupille gro\u00dfe Ubersichtsbilder zu erhalten, hat man nur den Durchmesser der Ophthalmoskoplinse bei unver\u00e4nderter Brechkraft zu vergr\u00f6\u00dfern. Wie weit man hierbei gehen kann, l\u00e4\u00dft sich aus gewissen technischen Gr\u00fcnden nicht a priori bestimmen. Mit schon hergestellten Linsen erreicht man ein Feld von rund 7 Papillendurchmessern.\nZu Demonstrationsaugenspiegeln ist die vereinfachte Methode der reflexlosen Ophthalmoskopie sehr geeignet. Man braucht dazu nur den Augenspiegel und die Ophthalmoskoplinse auf ein Stativ zu befestigen und kann das Feld einem anderen einstellen, indem man das Stativ so richtet, da\u00df nach den angegebenen Regeln der Lichtspalt im richtigen Teile der Pupille abgebildet wird. Sobald man aber ein Stativ anwendet, ist es angezeigt, die Vorteile desselben auszunutzen, indem das immer als Luke wirkende Loch des Spiegels durch die Eintrittspupille einer Fernrohrlupe ersetzt wird, deren Austrittspupille in der Eintrittspupille des beobachtenden Auges liegt. Auch empfiehlt es sich, um die Vergr\u00f6\u00dferung steigern zu k\u00f6nnen, das Gl\u00fchl\u00e4mpchen durch die Nernstlampe zu ersetzen, indem entweder der Spalt auf \u00e4hnliche Weise wie im elektrischen Handaugenspiegel angeordnet wird oder auch mit einem durchsichtigen Spiegel ein virtuelles Bild desselben neben der Eintrittspupille der Fernrohrlupe erzeugt wird. Bei der Anwendung der Nernstlampe, besonders auf erstere Weise l\u00e4\u00dft sich eine Vergr\u00f6\u00dferung K = 1 sehr gut anwenden, ohne da\u00df die in der Linse entstehenden Spiegelbilder zu st\u00f6rend sind. Ob auch die st\u00e4rkeren Vergr\u00f6\u00dferungen in der zentrischen Ophthalmoskopie mit dieser Methode beliebt sein werden, l\u00e4\u00dft sich nicht Voraussagen, da mit zunehmender Vergr\u00f6\u00dferung die Spiegelbilder mehr st\u00f6ren, aber auf der anderen Seite","page":0},{"file":"pc0090.txt","language":"de","ocr_de":"90\tA. Gullst rand, Die Dioptrik des Auges.\ndiese Methode ein viel billigeres Instrumentarium zul\u00e4\u00dft als die oben beschriebene.\nAuch die stereoskopische Ophthalmoskopie l\u00e4\u00dft sich mit der vereinfachten reflexlosen Methode mit Vorteil ausf\u00fchren, und zwar bei dem station\u00e4ren Instrument unter einer Vergr\u00f6\u00dferung bis zu K = \u2014 1. Mit etwas geringerer Vergr\u00f6\u00dferung kann eine geeignete binokul\u00e4re Fernrohrlupe in Kombination mit dem Beleuchtungsrohre meines elektrischen Handaugenspiegels und mit der aplanatischen Ophthalmoskoplinse ohne Stativ angewendet werden. Auch der binokulare Augenspiegel von Giraud-Teulon1), welcher in der urspr\u00fcnglichen Form kaum zur Stereoskopie geeignet war, kann durch passende Ab\u00e4nderung in ein mit dem Beleuchtungsrohr und der aplanatischen Ophthalmoskoplinse praktisch sehr abwendbares Instrument verwandelt werden. Der von Fraenkel2) konstruierten Modifikation desselben fehlt nur das Beleuchtungsrohr und die richtige Linse. Das von Giraud-Teulon angewendete Prinzip, die Gesichtslinien durch doppelte Spiegelung einander zu n\u00e4hern, kann aber nie von Lukenwirkung frei werden, weshalb eine binokulare Fernrohrlupe immer vorzuziehen ist.\n2. Methoden zur Beobachtung der durchsichtigen Medien und der\nbrechenden Fl\u00e4chen.\nVollkommen durchsichtig ist keine bekannte Substanz, obwohl viele, darunter auch das Kammerwasser des Auges, so viel Licht durchlassen, da\u00df in erh\u00e4ltlicher Schichtdicke keine Absorption oder diffuse Reflexion des Lichtes wahrnehmbar ist. Da\u00df aber Hornhaut und Linse betr\u00e4chtliche Mengen Licht diffus reflektieren, hat sich schon bei der W\u00fcrdigung der ophthalmoskopischen Methoden kenntlich gemacht. Um nun diese Reflexion zur Beobachtung der Hornhaut und der Linse anzuwenden, hat man einesteils die physikalischen Bedingungen der Lichtreflexion m\u00f6glichst g\u00fcnstig zu machen, andernteils aber auch die Beobachtung des reflektierten Lichtes m\u00f6glichst zu erleichtern. Eine intensive Beleuchtung mit seitlicher oder wenigstens schiefer Einfallsrichtung des Lichtes ist bei unbeleuchtetem Hintergr\u00fcnde das beste Mittel hierzu. Bei der in der ophthalmologischen Praxis ge\u00fcbten fokalen Beleuchtung wird die n\u00f6tige Lichtst\u00e4rke unter Anwendung der gew\u00f6hnlichen Lichtquellen durch eine Konvexlinse erzielt, mit welcher ein kleines Bild der Lichtquelle in kurzem Abstande von dem zu beleuchtenden Teile entworfen wird. Wegen der Aberration der gew\u00f6hnlichen Linsen und wegen der bedeutenden r\u00e4umlichen Ausdehnung der gew\u00f6hnlichen Lichtquellen sieht man aber, wenn das optische Bild der Lichtquelle zur Erh\u00f6hung der Lichtintensit\u00e4t auf den beobachteten Teil oder in dessen unmittelbare N\u00e4he entworfen wird, eine von der kaustischen Fl\u00e4che oder von der Lichtquelle selbst herr\u00fchrende Zeichnung, welche durch Uberdeckung der Details die Beobachtung st\u00f6rt. Mit Nernstspaltlampe und aplanatischer Linse fallen diese Ubelst\u00e4nde fort, weshalb auch die Methode hiermit um\n1)\tBeschrieben im Handbuch der physiologischen Optik von Helmholtz.\n2)\tFr. Fraenkel, Demonstration eines binokularen Augenspiegels. Ber. \u00fcber d. 36. Vers. d. Ophth. Ges. Heidelberg 1910. S. 314.","page":0},{"file":"pc0091.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n91\nvieles verfeinert wird. Auf die Beobachtung der Hornhaut, weiche nur ophthalmologisches Interesse hat, soll hier nicht eingegangen werden. Die Linse zeigt aber unter physiologischen Verh\u00e4ltnissen mit dieser Methode deutliche Zeichen ihrer f\u00fcr die Dioptrik des Auges bedeutungsvollen Struktur. Um dieselbe, am besten bei k\u00fcnstlich erweiterter Pupille, zu beobachten, stelle man den Spalt in einem Abstande von 40 bis 50 cm auf, wonach mit der aplanatischen Ophthalmoskoplinse, deren sch\u00e4rfer gekr\u00fcmmte Fl\u00e4che dem Lichte zugekehrt sein soll, zun\u00e4chst ein scharfes Bild des Spaltes auf der Hornhaut oder auf der Sklera erzeugt wird. Hat man dies erreicht, so hat man darin das Kriterium, da\u00df die Linse richtig gehalten wird, so da\u00df die Achse derselben den Spalt schneidet. Es ist dann eine leichte Sache, diese Stellung der Linse bei den vorgenommenen Ortsver\u00e4nderungen derselben beizubehalten bzw. auf dieselbe Weise wiederzufinden. Ohne solche Vorsichtsma\u00dfregeln wird aber der Vorteil der aplanatischen Abbildung vereitelt. Zur Beobachtung dient eine gute Lupe, am besten eine binokul\u00e4re. Die Blickrichtung des beobachteten Auges soll immer zwischen der Einfallsrichtung des Lichtes und der Blicklinie des beobachtenden Auges liegen Wenn dieselbe in der die beiden letztgenannten Linien enthaltenden Ebene verl\u00e4uft und den von denselben eingeschlossenen Winkel ann\u00e4hernd halbiert, so sieht man bei richtiger Haltung der Linse nicht nur das diffus reflektierte Licht, sondern auch das Licht, welches in den Trennungsfl\u00e4chen regelm\u00e4\u00dfig reflektiert wird. Wird die Blickrichtung des beobachteten Auges in derselben Ebene entweder der Lichtquelle oder dem Auge des Beobachters mehr gen\u00e4hert, so kann man das regelm\u00e4\u00dfig reflektierte Licht zum Verschwinden bringen. Erstere Stellung gibt einen k\u00fcrzeren Licht weg durch die Linse und empfiehlt sich deshalb zur Untersuchung der tieferen Teile, erm\u00fcdet aber das beobachtete Auge mehr wegen des mehr zentralen Lichteinfalles. Man kann bei derselben in der Regel, wenn die Spitze des Lichtkegels an die vordere Linsenfl\u00e4che verlegt wird, beobachten, wie die Lichtreflexion unmittelbar hinter dem auf der vorderen Linsenfl\u00e4che sichtbaren schmalen Lichtfleck relativ gering ist, um wieder in kurzem Abstande davon ein Maximum zu erreichen, so da\u00df der Eindruck entsteht, als ob zwei durch diffuse Reflexion entstandene Bilder des Spaltes in kurzem Abstande voneinander l\u00e4gen. Indem man die Spitze des Lichtkegels etwas tiefer verlegt, findet man gew\u00f6hnlich ein zweites relatives Maximum der diffusen Lichtreflexion in der N\u00e4he der hinteren Linsenfl\u00e4che, welche man dadurch erkennt, da\u00df hier der scharf begrenzte Lichtstrom aufh\u00f6rt. Der Abstand dieses zweiten Maximums von der hinteren Linsenfl\u00e4che ist scheinbar das Doppelte bis Dreifache des Abstandes des ersten Maximums von der vorderen. Besonders bei \u00e4lteren Leuten k\u00f6nnen mehrere solche Maxima beobachtet werden, und im hohen Alter sieht man stets eine st\u00e4rker lichtreflektierende sternf\u00f6rmige Figur sowohl im vorderen wie im hinteren Kortex, w\u00e4hrend der Kern eine mehr ins Gelbe oder sogar ins Gelbbraune gehende F\u00e4rbung aufweist.\nW\u00e4hlt man aber zur Beobachtung diejenige Blickrichtung, bei welcher auch das von der vorderen Linsenfl\u00e4che regelm\u00e4\u00dfig reflektierte Licht gesehen wird, so zeigt die Linse schon in der Kindheit eine eigenartige Zeichnung, welche am besten hervortritt, wenn man, nachdem das scharfe","page":0},{"file":"pc0092.txt","language":"de","ocr_de":"92\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nBild des Spaltes auf die vordere Linsenfl\u00e4che entworfen worden ist, die Linse dem Auge um einige Millimeter n\u00e4hert. Man sieht dann die vordere Linsenfl\u00e4che wie Perlmutter schillern und beobachtet an derselben eine unregelm\u00e4\u00dfig sternf\u00f6rmige, aus feinen dunklen Linien bestehende zierliche Figur. An den \u00fcberall zwischen diesen Linien belegenen schillernden Partien kann man ohne Schwierigkeit eine feine netzf\u00f6rmige Zeichnung wahrnehmen. Dieselbe sieht man, wie He\u00df zuerst gezeigt hat, immer in dem an der vorderen Linsenfl\u00e4che regelm\u00e4\u00dfig reflektierten Lichte. Die aus dunklen Linien bestehende Sternfigur ist auch bei der gew\u00f6hnlichen fokalen Beleuchtung leicht zu sehen und wird wohl gew\u00f6hnlich als ein Strukturbild betrachtet. Da\u00df man dieselbe aber nur dann sieht, wenn regelm\u00e4\u00dfig reflektiertes Licht von der vorderen Linsenfl\u00e4che mit im Spiele ist, kann nicht so leicht mit der gew\u00f6hnlichen Untersuchung konstatiert weiden, geht aber unzweideutig aus den Ergebnissen der fokalen Beleuchtung mit Nernstspaltlampe und aplanatischer Linse hervor. Schon dieser Umstand macht es sehr verd\u00e4chtig, da\u00df es .sich nicht um ein Strukturbild handelt. Dies wird auch durch die Erscheinung der Parallaxe bewiesen. Macht man n\u00e4mlich bei der letztgenannten Untersuchung seitliche Bewegungen mit der Linse, so verschiebt sich die Sternfigur in entgegengesetzter Richtung, die zentralen Teile desselben mehr als die peripheren, so da\u00df eine auffallende Verunstaltung die Folge wird. Bei vertikalem Spalte und seitlichen Verschiebungen der Linse in der Reflexions ebene ist diese Parallaxe sehr leicht zu konstatieren, sobald man das Schillern richtig sieht. Da\u00df das beobachtete Auge die richtige Blickrichtung hat, konstatiert man am besten dadurch, da\u00df beim Entfernen der Linse das an der vorderen Linsenfl\u00e4che entstehende Spiegelbild des Spaltes in der Mitte der Pupille sichtbar ist. Da durch die Verschiebung der Linse die Einfallsrichtung des Lichtes allein ge\u00e4ndert wird, so beweist die dabei eintretende Verunstaltung der Sternfigur, da\u00df dieselbe kein Strukturbild darstellt.\nWas die Deutung der beobachteten Erscheinungen betrifft, so d\u00fcrfte es zun\u00e4chst keinem Zweifel unterliegen, da\u00df die beiden Maxima der diffusen Lichtreflexion in der Linsensubstanz der vorderen und hinteren Diskontinuit\u00e4tsfl\u00e4che entsprechen, wo die von He\u00df entdeckten, weiter unten beschriebenen Kernbildchen entstehen. Das perimutter \u00e4hnliche Schillern und die netzf\u00f6rmige Zeichnung in dem von der vorderen Linsenfl\u00e4che regelm\u00e4\u00dfig reflektierten Lichte ist offenbar ein Diffraktionsbild, welches nach der Ansicht von He\u00df vom Linsenepithel herr\u00fchrt. Auf jeden Fall beweist dasselbe, wie auch die Verschwommenheit des in der vorderen Linsenfl\u00e4che entstehenden Spiegelbildes, da\u00df dasselbe in der Wirklichkeit nicht ausschlie\u00dflich, wahrscheinlich auch nicht zum gr\u00f6\u00dften Teile, an der Vorderfl\u00e4che entsteht, sondern da\u00df sich auch die oberfl\u00e4chlichen Schichten der Linse dabei beteiligen, wozu noch kommt, da\u00df das an der Diskontinuit\u00e4tsfl\u00e4che gespiegelte Licht sich dazumischt. In der Linse haben aber die Isoindizial-fl\u00e4chen und mit aller Wahrscheinlichkeit auch die Diskontinuit\u00e4tsfl\u00e4chen in radi\u00e4rer Richtung verlaufende Bildungen, welche mit Faltenbildungen verglichen werden k\u00f6nnen, und welche zum Erzeugen des aus dunklen Linien bestehenden Sternbildes geeignet sind.\nL\u00e4\u00dft man bei der fokalen Beleuchtung mit Nernstspaltlampe und apla-","page":0},{"file":"pc0093.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n95\nnatischer Linse die Blickrichtung des beobachteten Auges ann\u00e4hernd mit der Einfallsrichtung des Lichtes zusammenfallen, w\u00e4hrend man sich selbst so weit von dieser Richtung entfernt, wie es die Pupillengr\u00f6\u00dfe zugibt, ohne da\u00df der Blick in die Tiefe des Auges verhindert wird, so kann man, wenn die Linse dem Auge gen\u00e4hert wird, bis die Spitze des Lichtkegels auf die hintere Linsenfl\u00e4che f\u00e4llt, auch im Glask\u00f6rper den Lichtweg durch diffuse Reflexion erleuchtet sehen. Bei seitlichen Bewegungen der Linse, eventuell unter Ann\u00e4herung derselben an das Auge, beobachtet man mehrere verschieden tief liegende, wie aus einem Netzwerk bestehende Membranen, welche sich haupts\u00e4chlich in frontaler Richtung auszudehnen scheinen. Diese Anzeichen der physiologischen Struktur des Glask\u00f6rpers habe ich bisher nur in seltenen F\u00e4llen bei ganz jugendlichen Individuen vermi\u00dft.\nBei der Untersuchung der Medien im durchfallenden Licht wird in der ophthalmologischen Praxis der Schatten einer Tr\u00fcbung gegen den roten Hintergrund beobachtet, indem mit dem Augenspiegel Licht in das beobachtete Auge geworfen wird und mittels geeigneter Linsen das beobachtende Auge scharf f\u00fcr die Tr\u00fcbung eingestellt wird. Wenn es sich aber nicht um praktisch undurchsichtige Bildungen handelt, sondern nur um geringe Unterschiede des Brechungsindex, wovon die in Glas vorkommenden Schlieren ein physikalisches Beispiel darstellen, so ist es von der gr\u00f6\u00dften Bedeutung, da\u00df die Lichtquelle m\u00f6glichst punktf\u00f6rmig ist. Da nun das auf dem Augenhintergrund mit dem Augenspiegel erzeugte Bild der Lichtquelle bei der Untersuchung als solche fungiert, so ist es einleuchtend, da\u00df zum Verfeinern der Methode dieses\u00ab Bild bei hinreichender Lichtst\u00e4rke so klein wie m\u00f6glich gemacht werden soll. Bei nicht zu starker Ametropie ist es auch eine alte klinische Erfahrung, da\u00df der Planspiegel mehr leistet als der Konkavspiegel. Die h\u00f6chste Leistung ergibt aber die Nernstspaltlampe, mit welcher man \u00fcberdies auf oben angegebene Weise den Hornhautreflex durch den Vollschatten des Loches beseitigen kann. Wenn man den Spalt in etwa 40 cm Abstand aufstellt und hinter dem durchlochten Planspiegel bei Emmetropie des eigenen Auges eine Konvexlinse von 10 bis 12 dptr einsetzt, so sieht man, nachdem man sich bei erleuchteter Pupille dem beobachteten Auge hinreichend gen\u00e4hert hat, um den Pupillenrand scharf zu sehen, fast stets eine deutliche Zeichnung, welche von der Verteilung der Fl\u00fcssigkeit auf der Hornhaut herr\u00fchrt, und welche, wenn man die Hornhaut mit dem oberen Lide abwischt, den Charakter ver\u00e4ndert. Ungeachtet der hierdurch bezeugten Empfindlichkeit der Methode sieht man auf diese Weise keine Spur der bei oben beschriebener Versuchsanordnung gesehenen Sternfigur, was wohl doch der Fall sein m\u00fc\u00dfte, wenn dieselbe ein Strukturbild darstellte. Dagegen sieht man sie bei der unten beschriebenen objektiven Stigmatoskopie, welche sich dieser Methode nahe anschlie\u00dft, und bei welcher die physikalischen Bedingungen daf\u00fcr erf\u00fcllt sind, da\u00df durch die erw\u00e4hnten \u201eFaltenbildungen\u201c eine Sternfigur sichtbar gemacht werden soll.\nUnter den brechenden Fl\u00e4chen des Auges nimmt die vordere Hornhautfl\u00e4che eine Sonderstellung ein, indem sie nicht nur der Untersuchung mit Spiegelbildern leichter zug\u00e4nglich ist, sondern auch durch ihre freie Lage die direkte Inspektion zul\u00e4\u00dft. Die Menge des gespiegelten Lichtes ist hinreichend, um auch die Spiegelbilder von hellen Gegenst\u00e4nden bequem","page":0},{"file":"pc0094.txt","language":"de","ocr_de":"A. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\n94\nsehen zn k\u00f6nnen, welche vom diffusen Tageslichte oder von gutem arte-fiziellem Lichte beleuchtet werden, und gestattet sogar bei Beleuchtung der Gegenst\u00e4nde mit elektrischem Bogenlicht von hinreichender St\u00e4rke die Photographie der Spiegelbilder mit so kurzer Expositionszeit, da\u00df die Sch\u00e4rfe wenig zu w\u00fcnschen \u00fcbrig l\u00e4\u00dft. Zur Beobachtung eignet sich als einfachstes Instrument das Keratoskop von Placido, welches aus einer im Zentrum durchbohrten Scheibe mit konzentrischen, abwechselnd wei\u00dfen und schwarzen Ringen besteht. Ein\u00ea kurze Ansatzr\u00f6hre in Verbindung mit dem Loche\nFig. 12.\ndient zum ann\u00e4hernden Visieren und damit zur Kontrolle, da\u00df die Scheibe senkrecht auf die Gesichtslinie des Beobachters gehalten wird. Indem nun verschiedene Fixationspunkte f\u00fcr das beobachtete Auge bestimmt werden, entstehen die Spiegelbilder an verschiedenen Teilen der Hornhaut, wobei dieselben auch eine verschiedene Gestalt haben. Schon durch diese Beobachtung kann man einen ziemlich guten \u00dcberblick \u00fcber die Form der Hornhaut erhalten. Noch sicherer als die Verunstaltung eines Kreises beurteilt man aber die eines Quadrates. Ich habe deshalb zur photographischen Keratoskopie eine Scheibe angewendet, deren Aussehen aus der Fig. 12 hervorgeht, und auf welcher die Linien so berechnet sind, da\u00df, wenn die Scheibe im richtigen Abstande aufgestellt ist, die vom Zentrum derselben aus gesehenen Spiegelbilder in einer sph\u00e4rischen Fl\u00e4che mit einem im Verh\u00e4ltnis zu diesem Abstande hinreichend kleinen Kr\u00fcmmungsradius vier Quadrate darstellen, deren Seitenabstand gleich der Seite des kleinsten","page":0},{"file":"pc0095.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n95\nQuadrates ist. Weicht die Form der Fl\u00e4che von der sph\u00e4rischen ab, so wird das Spiegelbild entsprechend deformiert, wobei die Abst\u00e4nde der Linien proportional zu den Kr\u00fcmmmungsradien der betreffenden FJ\u00e4ehenelemente sind. Das Spiegelbild wird zun\u00e4chst beim Blick gerade ins Objektiv, dann bei vier anderen, durch Fixationsmarken bezeichneten Blickstellungen photographiert, n\u00e4mlich nach oben und unten sowie nach den beiden Seiten, wobei immer in der peripheren Blickstellung die beiden Punkte der Hornhaut, welche die Mittelpunkte der zwei dem Hornhautzentrum am n\u00e4chsten liegenden Konturen spiegeln, genau dieselben sind, wo beim Blick ins Objektiv die Mittelpunkte der bez\u00fcglichen zwei periphersten Konturen gespiegelt werden. Die Mittel, mit welchen dies erreicht wird, kommen weiter unten bei der Beschreibung der photographischen Ophthalmometrie zur Besprechung.\nFig. 13.\nDas Aussehen der Spiegelbilder in einer typisch normalen Hornhaut zeigt die Gruppe der Fig. 13. Im zentralen Bilde sieht man die Vierecke vollkommen regelm\u00e4\u00dfig, obwohl die oberste Linie von den Zilien beschattet und daher nicht zu sehen ist. Das Bild ist ebensoweit vom oberen wie vom unteren Hornhautrande entfernt, dem inneren aber merklich n\u00e4her als dem \u00e4u\u00dferen. An der Platte sieht man auch mit der Lupe deutlich, da\u00df die Pupille lateralw\u00e4rts vom Zentrum des Spiegelbildes steht, obwohl dieses Detail bei der Reproduktion verloren gegangen ist. Die vier in peripherer Blickstellung aufgenommenen Bilder sind in radi\u00e4rer Richtung ausgedehnt mit nach der Peripherie hin zunehmender Vergr\u00f6\u00dferung. Die in der oberen und unteren Hornhautpartie gespiegelten Bilder sind in bezug aufeinander ann\u00e4hernd symmetrisch, und es ist an beiden, besonders am unteren, aus den schiefen Winkeln ersichtlich, da\u00df die betreffende Hornhautpartie nicht um die vertikale Mittellinie des Spiegelbildes symmetrisch ist, sondern da\u00df die Linien st\u00e4rkster Vergr\u00f6\u00dferung derselben sich auf der zentralen Hornhautpartie in einem lateralw\u00e4rts vom Zentrum des dort entstandenen Spiegelbildes gelegenen Punkte schneiden. An den beiden horizontalen Bildern tritt eine bedeutende Asymmetrie zutage, indem die Vergr\u00f6\u00dferung","page":0},{"file":"pc0096.txt","language":"de","ocr_de":"96\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nl\u00e4ngs dem horizontalen Hornhautschnitt in nasaler Richtung sowohl st\u00e4rker ist, wie rapider ansteigt als in der temporalen. Die Beobachtung dieser Spiegelbilder lehrt somit, da\u00df die vordere Hornhautfl\u00e4che eine zentrale Zone hat, in welcher ihre Form wenig von der einer Sph\u00e4re abweicht, w\u00e4hrend nach der Peripherie hin eine bedeutende Abflachung sich kundgibt, welche in nasaler Richtung am st\u00e4rksten, in der temporalen am schw\u00e4chsten ausgepr\u00e4gt ist, sowie da\u00df nicht weniger der Mittelpunkt dieser zentralen Zone als auch die Mittelpunkte der Hornhautbasis und der Eintrittspupille tem-poralw\u00e4rts von der zur Visierlinie parallelen Hornhautnormale gelegen sind.\nZur Beobachtung des an der hinteren Hornhautfl\u00e4che entstehenden Spiegelbildes braucht man eine kleine Lichtquelle mit hoher spezifischer Lichtst\u00e4rke. Zwar gen\u00fcgt ein gew\u00f6hnliches Gl\u00fchl\u00e4mpchen, um die Beobachtbarkeit des Spiegelbildes zu konstatieren, aber zur feineren Untersuchung ist die Abbildung des Fadens derselben in einem Spalte erforderlich, so da\u00df der Spalt meines elektrischen Handaugenspiegels oder der Nernstspaltlampe die besten Resultate ergibt. Beobachtet man bei beliebiger Aufstellung der Nernstspaltlampe mit vertikalem Spalte das Hornhautspiegelbild desselben unter Lupenvergr\u00f6\u00dferung, indem man zun\u00e4chst die Blickrichtung des beobachteten Auges mit der eigenen Visierlinie zusammenfallen l\u00e4\u00dft, so kann man entweder durch Entfernen der Lampe vom eigenen Auge oder durch Drehen des Blickes des Beobachteten in der entgegengesetzten Richtung das Hornhautspiegelbild des Spaltes beliebig dem Hornhautrand n\u00e4hern und sieht dann bald ein kleines schwaches Spiegelbild demselben nachfolgen. Je n\u00e4her man dem Hornhautrand kommt, um so mehr vergr\u00f6\u00dfert sich der Abstand der beiden Spiegelbilder voneinander, und es st\u00f6\u00dft gew\u00f6hnlich auf keine Schwierigkeit, das in der vorderen Hornhautfl\u00e4che entstandene Spiegelbild den Limbus \u00fcberschreiten zu lassen, so da\u00df nur das in der Hinterfl\u00e4che entstandene sichtbar bleibt. Mit dem elektrischen Handaugenspiegel macht man denselben Versuch unter Anwendung eines Glases von + 10 dptr \u2014 bei Emmetropie des eigenen Auges \u2014 und unter Wechselung der Blickrichtung des beobachteten Auges. Man konstatiert, da\u00df die Erscheinung nach allen Richtungen hin unver\u00e4ndert dieselbe bleibt, woraus der Schlu\u00df auf die gegen die Peripherie zunehmende Dicke der Hornhaut gezogen werden kann. Aus der scheinbaren Gr\u00f6\u00dfe der Spiegelbilder darf man aber ohne weiteres keinen Schlu\u00df ziehen, da bei so kleinen Bildern die scheinbare Gr\u00f6\u00dfe durch die Wahrnehmbarkeit der Zerstreuungskreise beeinflu\u00dft wird, welche wiederum von der Helligkeit abh\u00e4ngig ist.\nDas in der vorderen Linsenfl\u00e4che entstehende Spiegelbild kann man auch bei kleiner Pupille mit gew\u00f6hnlichen Lichtquellen beobachten, wenn man einen etwa 600 betragenden Winkel zwischen der eigenen Visierlinie und der Einfallsrichtung des Lichtes w\u00e4hlt und \u00abmit der Fixationsmarke von derjenigen Stellung ausgeht, wo die Blicklinie des beobachteten Auges diesen Winkel halbiert. Man hat dann fast stets die Fixationsmarke um einige Grade nasalw\u00e4rts und gew\u00f6hnlich auoh ein wenig nach oben zu verschieben, um das Spiegelbild im Zentrum der Pupille zu sehen. Wenn die Pupille nicht zu eng ist, so braucht man nur bei dieser Versuchsanordnung zwei auf derselben Vertikallinie befindliche Lichtquellen anzuwenden,","page":0},{"file":"pc0097.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n97\num die Ver\u00e4nderung des Spiegelbildes bei der Akkommodation zu beobachten. Wegen der scharfen, hellen Spiegelbilder eignen sich hierzu am besten zwei Nernstspaltlampen, man kann aber auch mit einer auskommen, wenn man das in einem horizontalen Spiegel entstehende Spiegelbild des Spaltes als die zweite Lichtquelle benutzt. Bei diesen Versuchen ist es sehr leicht, zu konstatieren, da\u00df das Spiegelbild bei kleinen ruhigen Bewegungen des Auges manchmal springende Bewegungen ausf\u00fchrt. Man darf aber hieraus nicht etwa den Schlu\u00df ziehen, da\u00df die \u201eFaltenbildungen\u201c, welche an den Isoindizialfl\u00e4chen der Linse vorhanden sind, auch an der vorderen Fl\u00e4che konstatiert w\u00e4ren, da man, wie schon hervorgehoben-wurde, das an dieser Fl\u00e4che regelm\u00e4\u00dfig reflektierte Licht nicht von dem in den obersten Schichten der Linsensubstanz und in der vorderen Diskontinuit\u00e4tsfl\u00e4che reflektierten unterscheiden kann. Dies ist aber m\u00f6glich mit der bei dieser Versuchsanordnung vorgenommenen fokalen Beleuchtung mit Nernstspaltlampe und aplanatischer Linse, bei welcher man ein scharfes Spiegelbild des Spaltes sehen kann, welches, soweit ich finden konnte, nie springende Bewegungen macht. Au\u00dferdem hat dieses Spiegelbild dieselbe Farbe wie die \u00fcbrigen in den brechenden Fl\u00e4chen beobachteten, w\u00e4hrend das auf gew\u00f6hnliche Weise entstehende Spiegelbild der vorderen Linsenfl\u00e4che auffallend bl\u00e4ulicher ist, ein Beweis daf\u00fcr, da\u00df es zum gr\u00f6\u00dften Teil durch mehrmalige Reflexion an kleinen, regelm\u00e4\u00dfig angeordneten Teilchen entstanden ist. Mit meinem elektrischen Handaugenspiegel l\u00e4\u00dft sich das vordere Linsenbild sehr leicht sehen, wenn man bei Emmetropie des eigenen Auges eine positive Korrektionslinse von 10 dptr vorschiebt und einen Abstand von 4 mm zwischen Spalt und Loch anwendet, wobei der Spalt in bezug auf das beobachtete Auge nasalw\u00e4rts vom Loche stehen soll. L\u00e4\u00dft man dann den Spalt fixieren, indem man sich dem beobachteten Auge n\u00e4hert, bis die Pupille scharf gesehen wird, so sieht man sehr sch\u00f6n die drei klassischen Purkinjeschen Bilder auf dem dunklen Hintergr\u00fcnde der Pupille, das der vorderen Linsenfl\u00e4che am meisten nasalw\u00e4rts und gew\u00f6hnlich ein wenig h\u00f6her liegend als die beiden anderen. Sollte bei abnormen Dezentrationen letzteres Bild vom nasalen Pupillenrand verdeckt sein oder dem Hornhautbild zu nahe liegen, um deutlich gesehen zu werden, so hat man nur den Abstand des Spaltes vom Loche entsprechend zu vergr\u00f6\u00dfern bzw. zu verkleinern.\nDas hintere Linsenbild ist hinreichend lichtstark, um bei den verschiedensten Versuchsanordnungen neben dem Hornhautspiegelbild gesehen zu werden. Die einfachste Methode zur Beobachtung desselben ist die mit dem Augenspiegel unter Anwendung einer starken Positivlinse, etwa 20 dptr, welche Kombination auch Lupenspiegel genannt wird. Durch Bewegung der Blicklinie in nasaler Richtung wird das hintere Linsenbild vom Hornhautspiegel getrennt, indem letzteres mehr temporalw\u00e4rts in der Pupille wandert. Da es ungef\u00e4hr in der Eintrittspupille liegt, so ist es sehr leicht, den Abstand des Spiegels vom Auge so zu bemessen, da\u00df jedes Detail des Bildes gesehen werden kann. Wendet man als Lichtquelle eine mattierte Gl\u00fchlampe an, so kann man die Sch\u00e4rfe des Bildes an dem Spiegelbilde des Spiegelloches beurteilen, welches man durch kleine Drehungen des Spiegels auf das Bild der Lichtquelle zentriert. Die in normalen F\u00e4llen bis zum mittleren Alter au\u00dferordentlich hohe Sch\u00e4rfe dieses Bildes nimmt im Tigerstedt, Handb. d. phys. Methodik. III, 3.\t7","page":0},{"file":"pc0098.txt","language":"de","ocr_de":"A. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\n98\nh\u00f6heren Alter mit der zunehmenden Sklerose des Linsenkernes ab. Wenn hierbei keine Tr\u00fcbung in der Kortikalis die Erscheinung verschleiert, so kann man in vielen F\u00e4llen bei ausgepr\u00e4gter Kernsklerose eine Verdopplung des hinteren Linsenbildes beobachten, indem man in einer den Kern\u00e4quator streifenden Richtung das Spiegelbild sieht. Um die richtige Stellung zu linden, geht man am besten von der gew\u00f6hnlichen Stellung des Auges bei der Ophthalmoskopie aus, indem man unter stetiger Beobachtung des Spiegelbildes eine Fixationsmarke in nasaler Richtung verschiebt, bis das Bild am nasalen Rande der Pupille verschwindet. Wenn die Verdopplung vorhanden ist, so sieht man in einem gewissen Augenblicke ein neues Bild neben dem beobachteten und peripheriew\u00e4rts von demselben auftauchen, um bald allein sichtbar zu sein, indem bei Weiterbewegung der Fixationsmarke das zuerst gesehene Bild verschwindet. Dieses Verhalten der Doppelbilder kann nur durch die Diskontinuit\u00e4t erkl\u00e4rt werden, welche bei der normalen Kernsklerose in geringem Grade, unter gewissen pathologischen Verh\u00e4ltnissen aber (bei sogenanntem falschen Lenticonus) \u00e4u\u00dferst ausgepr\u00e4gt vorhanden ist und darin besteht, da\u00df der Kern sozusagen als eine in der Linsensubstanz liegende Linse wirkt. Wenn man am Kern\u00e4quator vorbeisieht, entsteht dann eine Verdopplung des Bildes von derselben Natur wie an der Kante eines Prismas. Da nun die gew\u00f6hnlich an einer Prismenkante gesehenen Doppelbilder gekreuzt sind und nur dann nebeneinander wahrgenommen werden, wenn die Prismenkante dem Auge sehr nahe steht, so w\u00fcrde man vielleicht hierin einen scheinbaren Widerspruch finden, indem der eben beschriebene Versuch ungekreuzte Doppelbilder angibt. Man kann sich aber sehr leicht durch geometrische Konstruktion und noch einfacher durch einen Versuch \u00fcberzeugen, da\u00df tats\u00e4chlich an einer Prismenkante in Verbindung mit einem Konkavspiegel unter Verh\u00e4ltnissen, welche dem beschriebenen Versuche analog sind, ungekreuzte Doppelbilder gesehen werden. H\u00e4lt man n\u00e4mlich einen Konkavspiegel von hinreichend gro\u00dfer \u00d6ffnung in einem solchen Abstande, da\u00df man das umgekehrte Bild seines Gesichtes sieht, und schiebt man dann vor einen Teil des Konkavspiegels ein Prisma von einigen Graden, so sieht man die Doppelbilder an der Kante desselben, nicht an der Basis, wie es sonst bei alleiniger Anwendung des Prismas der Fall ist. Dieselbe Verdopplung tritt auf ganz \u00e4hnliche Weise in vielen jugendlichen Augen w\u00e4hrend der Akkommodation auf und l\u00e4\u00dft sich bei kokainisierter Pupille ohne Schwierigkeit beobachten, wenn man, eventuell unter Anwendung einer schw\u00e4cheren Konvexlinse, daf\u00fcr sorgt, da\u00df die Fixationsmarke auch dem beobachteten Auge sichtbar ist. Diese zuerst von Zeemann1) beobachtete Erscheinung ist f\u00e4lschlicherweise auf einen Lenticonus posterior bezogen worden, welcher w\u00e4hrend der Akkommodation entstehen sollte, w\u00e4hrend die peripheren Teile der hinteren Linsenfl\u00e4che nach vorn konvex werden sollten. Wie ich aber in einem Falle, wo die Verdopplung des hinteren Linsenbildes beim echten Lenticonus beobachtet worden ist, eingehend beschrieben habe2), zeigen die Doppelbilder eine in radi\u00e4rer Richtung gegen-\n1)\tW. P. C. Zeemann, \u00dcber die Form der hinteren Linsenfl\u00e4che. Klin. Monatsbl. f. Augenheilk. XLVI. 1908. S. 83.\n2)\tEtt fall af Lenticonus posterior. Xord. Ophth. Tidskr. 1892.","page":0},{"file":"pc0099.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n99\nsinnige Bewegung, was nie bei der Akkommodation beobachtet wird. Da \u00fcberhaupt keine Verunstaltung oder auffallende Vergr\u00f6\u00dferung des Spiegelbildes in den peripheren Teilen der hinteren Linsenfl\u00e4che beobachtet werden kann, so kann man durch die einfache Beobachtung desselben konstatieren, sowohl da\u00df, keine Lenticonusbildung bei der Akkommodation zustande kommt, wie da\u00df der Akkommodationsakt in vielen F\u00e4llen von dem Auftreten der Diskontinuit\u00e4tsfl\u00e4che, oder wenn man so will, von einer vor\u00fcbergehenden Kernbildung in der Linse begleitet ist. Zu s\u00e4mtlichen Untersuchungen des hinteren Linsenbildes ist mein elektrischer Handaugenspiegel das geeignetste Instrument, weil man mit demselben auf bequemste Weise ein scharfes Bild erh\u00e4lt und das rote Licht des Augenhintergrundes eliminiert.\nZur Beobachtung der von ihm entdeckten Kernbildchen hat He\u00df1) ein Osmiumgl\u00fchl\u00e4mpchen empfohlen. Man sucht eine solche Stellung der Lichtquelle aus, da\u00df das Spiegelbild in der vorderen Linsenfl\u00e4che nahe dem Pupillarrande gesehen wird, und kann dann bei vertikalen Bewegungen der Lichtquelle beobachten, wie es in zwei zerf\u00e4llt, von denen das dem Mittelpunkt der Pupille n\u00e4her gelegene die kleineren Exkursionen macht und oberfl\u00e4chlicher liegt. Ebenso sieht man das hintere Linsenbild von einem diffuseren Bild begleitet werden, welches dem Pupil!arzentrum n\u00e4her liegt und geringere vertikale Exkursionen macht. Zu dieser Untersuchung eignet sich auch als Lichtquelle der Spalt des elektrischen Handaugenspiegels, welcher mit der einen Hand gef\u00fchrt wird, w\u00e4hrend die andere die Lupe h\u00e4lt. Das hintere Kernbildchen sieht man aber am allerbesten bei der Untersuchung des hinteren Linsenbildes, wie oben zur Beobachtung der Verdopplung desselben beschrieben wurde. Indem bei der Drehung der Blicklinie des beobachteten Auges das hintere Linsenbild nach der Peripherie r\u00fcckt, sieht man ein verwaschenes Bild demselben nachfolgen, um vor Erreichung der Peripherie zun\u00e4chst gr\u00f6\u00dfer und verwaschener zu werden, dann allm\u00e4hlich zu verschwinden.\nDie letzte brechende Fl\u00e4che im optischen System des Auges ist die Netzhautoberfl\u00e4che, obwohl der kurze Abstand derselben von der licht-perzipierenden Schicht ihre Bedeutung f\u00fcr die Abbildung auf die weiter unten zu ber\u00fccksichtigende Beeinflussung der chromatischen Vergr\u00f6\u00dferungsdifferenz in der Fovea reduziert. Die Beobachtung der an derselben entstehenden Spiegelbilder, der Netzhautreflexe, welche eingehend von Dimmer2) untersucht wurden, erfolgt mit dem Augenspiegel sowohl im aufrechten wie im umgekehrten Bild Ersichtlicherweise kann nur dort ein Reflex sichtbar sein, wo die Oberfl\u00e4chennormale durch die Pupille geht. Dies ist zun\u00e4chst im Grunde der Fovea der Fall, wo man im aufrechten Bild je nach den gestaltlichen Verh\u00e4ltnissen des Fovealgrundes und der Beschaffenheit des Spiegels (mit oder ohne Loch) einen ringf\u00f6rmigen, punktf\u00f6rmigen oder scheiben\u00e4hnlichen Reflex findet, aber auch einen hellen Punkt im Zentrum eines Ringes oder zwei Ringe sehen kann. Macht man mit dem\n1)\tC. He\u00df, \u00dcber Linsenbildchen, die durch Spiegelung am Kerne der normalen Linse entstehen. Arch. f. Augenheilk. LI. 1905. S. 375.\n2)\tFriedrich Dimmer. Die ophthalmoskopischen Lichtreflexe der Netzhaut. Leipzig und Wien, 1891.\n7*","page":0},{"file":"pc0100.txt","language":"de","ocr_de":"100\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nSpiegel seitliche Bewegungen, so verschieben sich die Schnittpunkte der Pupillarebene mit den Oberfl\u00e4chennormalen in denjenigen Punkten, wo die Netzhaut spiegeln kann, in derselben Richtung. Es folgt hieraus, da\u00df eine gleichsinnige Bewegung des Netzhautreflexes eine konvexe, eine gegensinnige aber eine konkave Oberfl\u00e4chenform angibt. Der kleine, im Fovealgrunde gesehene Reflex zeigt auch stets bei geeigneter Versuchsanordnung eine gegensinnige Bewegung, welche sich zwar oft in F\u00e4llen, wo derselbe ringf\u00f6rmig ist und die Pupillengr\u00f6\u00dfe nur kleine Exkursionen gestattet, kaum anders kundgibt als dadurch, da\u00df bei der Verschiebung des Spiegels nach der einen Seite der nach der anderen Seite liegende Teil des Ringes gesehen wird und umgekehrt. Eine andere Stelle, wo die Oberfl\u00e4chennormalen der Netzhaut durch die Pupille gehen, ist die wallartige Erhebung um die Fovea. Auf der H\u00f6he derselben sieht man auch in \u00dcbereinstimmung hiermit einen gr\u00f6\u00dferen ringf\u00f6rmigen Reflex mit dem ungef\u00e4hren Durchmesser der Papille. Vor der Einf\u00fchrung der st\u00e4rker gekr\u00fcmmten Konkavspiegel in die Technik des aufrechten Bildes wurde dieser Reflex gew\u00f6hnlich nur im umgekehrten Bilde gesehen. Seitdem man aber mit diesen Spiegeln ein gr\u00f6\u00dferes Feld im aufrechten Bild hat, sieht man denselben auch dort sehr gut und konstatiert ohne Schwierigkeit, da\u00df er bei seitlichen Verschiebungen mit dem Spiegel eine ausgiebige gleichsinnige Bewegung hat. Endlich gibt es noch eine dritte Stelle, wo ein Reflexring entstehen mu\u00df, obwohl derselbe bisher nicht gesehen wurde. Geht man n\u00e4mlich auf der Netzhautoberfl\u00e4che peripheriew\u00e4rts von der wallartigen Erhebung, so schneidet zun\u00e4chst die Oberfl\u00e4chennormale den vorderen Teil der Bulbuswand in einem auf derselben Seite der Pupille liegenden Punkt, w\u00e4hrend in gr\u00f6\u00dferer Entfernung von der Fovea die Oberfl\u00e4chennormale approximativ durch den Mittelpunkt des Bulbus geht und demnach mit Notwendigkeit den vorderen Teil derBulbus-wand in einem auf der entgegengesetzten Seite der Pupille liegenden Punkt schneiden mu\u00df. Es folgt hieraus, da\u00df in einer gewissen Entfernung von der Fovea die Oberfl\u00e4chennormale der Netzhaut wieder durch die Pupille geht. Sobald die notwendigen Bedingungen zur Beobachtung des an dieser Stelle entstehenden Reflexringes erf\u00fcllt wurden, konnte auch derselbe beobachtet werden. Damit ein scharf begrenzter Ring gesehen werden k\u00f6nne, ist es offensichtlich notwendig, da\u00df sowohl im Beleuchtungssystem wie im Beobachtungssystem nur ein kleiner Teil der Pupille des beobachteten Auges angewendet wird, w\u00e4hrend doch das ophthalmoskopische Feld die entsprechende Gr\u00f6\u00dfe haben mu\u00df. Dies wurde erst durch die oben beschriebenen Methoden der reflexlosen Ophthalmoskopie erm\u00f6glicht. Am allersch\u00f6nsten sieht man bei der vereinfachten reflexlosen Ophthalmoskopie ohne k\u00fcnstliche Pupillenerweiterung den dritten Reflexring mit einem Durchmesser von ungef\u00e4hr drei Papillenbreiten.\n3. Parallaktische Methoden.\nIm allgemeinen kann man als Parallaxe die Ver\u00e4nderung des Winkelabstandes zweier gegebener Punkte bezeichnen, wenn derselbe nacheinander in zwei verschiedenen Punkten bestimmt wird. Ist der Winkelabstand sehr klein, so da\u00df die beiden Punkte zur Deckung gebracht oder wenigstens","page":0},{"file":"pc0101.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n101\ngleichzeitig scharf gesehen werden k\u00f6nnen, so entsteht, w\u00e4hrend man vom einen Standpunkte zum anderen \u00fcbergeht, eine Scheinverschiebung der beobachteten Gegenst\u00e4nde zueinander, wobei die relative Bewegungsrichtung des entfernteren Gegenstandes dieselbe wie die des Auges, die des n\u00e4her gelegenen aber die entgegengesetzte ist. Wenn, wie allgemein, eine gleichsinnige Bewegungsrichtung als positives Vorzeichen habend angesehen wird, so gibt die Richtung der relativen Scheinbewegung das Vorzeichen des Projektionskoeffizienten an, wenn mit dem scheinbar bewegten Punkt als Projektionszentrum die vom Auge zur\u00fcckgelegte Strecke auf eine durch den anderen beobachteten Punkt senkrecht zur Gesichtslinie gelegte Ebene projiziert wird. Hieran wird dadurch, da\u00df sich einer der Punkte oder beide innerhalb eines optischen Systems befindet, weiter nichts ge\u00e4ndert, als da\u00df die optische Projektion an Stelle der geradlinigen tritt.\nIm Gebiete der Ophthalmoskopie ist zur monokularen Beobachtung von Niveauunterschieden die parallaktische Verschiebung im aufrechten Bild die empfindlichste Methode. Unter der Voraussetzung, da\u00df das Spiegelloch als- Eintrittspupille des beobachtenden Auges fungiert, erh\u00e4lt man bei der Verschiebung desselben um die Strecke q in einer zur Achse des Beobachtungssystems senkrechten Richtung auf folgende Weise ein Ma\u00df der Parallaxe eines nicht auf dem Augenhintergrund gelegenen Punktes. Zun\u00e4chst wird die Strecke q mit dem letztgenannten Punkte als Projektionszentrum auf den Augenhintergrund des beobachteten Auges projiziert, wonach diese Projektion auf dem Augenhintergrund des beobachtenden Auges abgebildet wird, zu welchem Zwecke die Winkelgr\u00f6\u00dfe co\\ derselben im Zentrum des Spiegelloches bestimmt werden soll. Die erstgenannte Projektion f\u00fchrt man am einfachsten aus unter Anwendung des vom optischen System des Auges entworfenen Bildes sowohl des Projektionszentrums wie der Schirmebene. Wenn die im Zentrum des Loches gemessene Refraktion des Auges mit R'q, die dortselbst gemessene Konvergenz des Strahlenb\u00fcndels des Projektionszentrums mit A'q bezeichnet wird, so hat man in der Formel (8) S. 15 K = 1\nzu setzen und f\u00fcr \u00e4' bzw. S3 die Werte ^>\u2014 bzw. A'q einzuf\u00fchren, woraus\nxt q\nsich ergibt\nc=i\u2014S\nJtt q\nWird die Projektion der Strecke q auf dem Luftbild des Augenhintergrundes des beobachteten Auges mit q' bezeichnet, wobei q'=Cq und q,R'q=o/q ist, so erh\u00e4lt man\nG) q === q (R q-A q)\nwelche Formel wiederum, wenn der vordere Brennpunkt des beobachteten Auges mit dem Zentrum des Spiegelloches zusammenf\u00e4llt, durch Anwendung der Brennpunktgleichungen auf die Form\no/q = qD2z/'\ngebracht wird, wo D, wie gew\u00f6hnlich, die Brechkraft des optischen Systems des Auges und \u00c4 den reduzierten Abstand des betreffenden Punktes vom","page":0},{"file":"pc0102.txt","language":"de","ocr_de":"102\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nAugenhintergrunde bezeichnet. Letzterer Wert ist somit positiv, wenn der Punkt, dessen Parallaxe durch die Formel bestimmt wird, hinter dem Niveau des Augenhintergrundes, beispielsweise in der Exkavation der Papille, gelegen ist.\nBei der parallaktischen Verschiebung im umgekehrten Bilde erteilt man durch seitliche Verschiebung der Ophthalmoskoplinse dem durch dieselbe entworfenen Bilde des Spiegelloches eine \u00e4hnliche Bewegung, welche durch den Wert q gemessen wird. Mit den oben angewendeten Bezeichnungen erh\u00e4lt man dann unmittelbar\n\u2014 COm == K. q (R q A q)\nwo die Refraktionswerte bei regelrechter Ausf\u00fchrung der Untersuchung in der Eintrittspupille zu messen sind. Da bei Emmetropie des beobachteten Auges im aufrechten Bild \u2014com=(x> q ist, so gibt die Zahl K, welche negativ ist, das Verh\u00e4ltnis der der Parallaxe entsprechenden Netzhautbildgr\u00f6\u00dfen in\u2019dem beobachtenden Auge bei den beiden Methoden an, woraus erhellt, da\u00df im umgekehrten Bilde die vor dem Augenhintergrunde des Auges\u2019 gelegenen Punkte scheinbar eine mit der Verschiebung der Linse gleichsinnige Bewegung machen, und da\u00df sich die Sch\u00e4rfe der parallaktischen Untersuchung in beiden Methoden wie die Vergr\u00f6\u00dferung verh\u00e4lt.\nAuch die bei Verschiebungen der Ophthalmoskoplinse im umgekehrten Bild auftretenden scheinbaren Bewegungen des Augenhintergrundes k\u00f6nnen auf verschiedene Weise verwertet werden. So hat neulich Gertz1) die Verschiebung des Augenhintergrundbildes im Verh\u00e4ltnis zu den in der Linse entstehenden Spiegelbildern zu einer Methode angewendet, mit welcher die Refraktion innerhalb gewisser Grenzen gesch\u00e4tzt wird. Die einfachste Methode besteht in der Projektion des Augenhintergrundbildes auf die Ophthalmoskoplinse selbst, indem diese w\u00e4hrend der Verschiebung stets senkrecht auf der eigenen Visierlinie gehalten wird und die Verschiebungen der Linse im allgemeinen Falle auch mit Bewegungen des Spiegels kombiniert werden k\u00f6nnen. Wird auf diese Weise die Achse des Beobachtungssystems um einen beliebigen auf derselben gelegenen Punkt gedreht, und stellt E den Abstand dieses Drehpunktes von dem durch die Ophthalmoskoplinse erzeugten Bilde des Spiegelloches dar, indem dieser Abstand als positiv angesehen wird, wenn der Drehpunkt auf derselben Seite des Spiegellochbildes liegt\nwie die Ophthalmoskoplinse, so ist der Drehungswinkel gleich^- Geht man\nbei der Verschiebung von der Stellung aus, wo die optische Achse des Auges mit der Achse des Beobachtungssystems zusammenf\u00e4llt, wobei der Schnittpunkt der Netzhaut mit der Augenachse im Zentrum des Bildes gesehen wird, und konstruiert man nach Ausf\u00fchrung der Verschiebung den von diesem Schnittpunkte zum Zentrum des Spiegellochbildes gehenden Strahl \u2014 den betreffenden Hauptstrahl \u2014 so bildet derselbe nach der\n1) H. Gertz, \u00dcber Refraktionsbestimmung mittels der Reflexe der Augenspiegellinse. Widmarks Mitt. a. d. Augenklinik d. Carol. Med. Chir. Inst. z. Stockholm, H. 8. 1906. \u2014 Ein Apparat zur Sch\u00e4tzung der Refraktion im umgekehrten Augenspiegelbilde. Ebenda. H. 9. 1908.","page":0},{"file":"pc0103.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\t103\nBrechung im optischen System des Auges den Winkel q R'q mit der Achse\ndes Auges und folglich auch den Winkel q -f- R'q ^ mit der Achse des\nverschobenen Beobachtungssystems. F\u00fcr die Winkelgr\u00f6\u00dfeder scheinbaren Verschiebung des Augenhintergrundes in der \u00d6ffnung der Ophthalmoskoplinse ergibt sich also\nworaus hervorgeht, da\u00df keine Parallaxe stattfindet, wenn die Refraktion des beobachteten Auges eine solche ist, da\u00df der Drehpunkt des Beobachtungssystems in demselben scharf abgebildet wird, w\u00e4hrend, je nachdem, die Refraktion einen algebraisch gr\u00f6\u00dferen oder kleineren Wert hat, eine gleichsinnige bzw. gegensinnige Verschiebung stattfindet, deren Betrag diesem Refraktionsunterschiede proportional ist. Im gew\u00f6hnlichen umgekehrten Bilde wird gew\u00f6hnlich der Spiegel w\u00e4hrend der Verschiebung unbeweglich gehalten, wobei man somit unmittelbar erf\u00e4hrt, ob das beobachtete Auge f\u00fcr den Abstand des Spiegels oder f\u00fcr einen k\u00fcrzeren bzw. einen l\u00e4ngeren oder virtuellen Abstand eingestellt ist. Sehr scharf kann man die Scheinbewegung beobachten, wenn man die Verschiebung in vertikaler Richtung ausf\u00fchrt und daf\u00fcr sorgt, da\u00df die beiden in der Linse entstehenden Spiegelbilder in gleicher H\u00f6he stehen, indem dieselben dann als im horizontalen Durchmesser der Ophthalmoskoplinse festsitzende Marken wirken. Im station\u00e4ren Ophthalmoskope braucht man nur das Instrument zu heben und zu senken, um die qualitative Refraktionsdiagnose durch die Scheinverschiebung des Bildes zu erhalten, indem hierbei E = oo ist.\nWenn man zur Ophthalmoskopie im umgekehrten Bilde zun\u00e4chst die Pupille zum Leuchten gebracht hat und dabei zuf\u00e4lligerweise, bevor man die Ophthalmoskoplinse vorsetzt, ein Detail des Augenhintergrundes, z. B. ein Gef\u00e4\u00df sieht, so braucht man nur zusammen mit dem Spiegel seitliche Verschiebungen des Kopfes auszuf\u00fchren und die Scheinverschiebung des gesehenen Details in der Pupille des beobachteten Auges zu beobachten, um zu erfahren, ob das Auge f\u00fcr einen zwischen demselben und dem Spiegel gelegenen Punkt eingestellt ist oder nicht. Im ersteren Falle sieht man das umgekehrte Bild, und die Scheinverschiebung ist eine gegensinnige, w\u00e4hrend im letzteren Falle das umgekehrte Verhalten stattfindet.\nAuch die Beobachtungsmethode, welche ich unter dem Namen der objektiven Stigmatoskopie beschrieben habe, geh\u00f6rt in das Gebiet der parallaktischen Methoden. An der Nernstspaltlampe wird unmittelbar vor dem Spalte eine Rotationsblende angebracht, welche au\u00dfer einem Ausschnitte f\u00fcr den Spalt auch 2 L\u00f6cher von V2 bzw. 1 mm Durchmesser enth\u00e4lt, mit welchen man somit, wenn das St\u00e4bchen der Nernstlampe gut eingestellt ist, einen leuchtenden Punkt von demselben Durchmesser mit der spezifischen Helligkeit des gl\u00fchenden St\u00e4bchens erh\u00e4lt. Au\u00dferdem wird vor dem Spalte in einer Neigung von 45\u00b0 ein vertikal gestelltes Deckgl\u00e4schen befestigt, dessen Gr\u00f6\u00dfe hinreichend ist, um auszuschlie\u00dfen, da\u00df Licht auf die Kanten f\u00e4llt. Das so gespiegelte Licht wird in das beobachtete Auge in einem","page":0},{"file":"pc0104.txt","language":"de","ocr_de":"1Q4\tA. Gull strand, Die Dioptrik des Auges.\nAbstande von 30 bis 50 cm geworfen, w\u00e4hrend der Beobachter seine Pupille an den Ort des im Deckgl\u00e4schen entstehenden virtuellen Spiegelbildes des leuchtenden Punktes bringt und von diesem Ausgangspunkte aus seitliche Verschiebungen macht. Wenn das beobachtete Auge bei dieser Versuchsanordnung das Spiegelbild des leuchtenden Punktes scharf fixieren kann, so entsteht dabei ein Bild auf der Netzhaut, welches in bezug auf die diffuse Lichtreflexion binnen gewisser Grenzen als ein punktf\u00f6rmiges angesehen werden kann, und welches somit die Lichtquelle eines Strahlenb\u00fcndels ausmacht, in dem die Strahlenvereinigung nach den oben S. 27 mitgeteilten Grunds\u00e4tzen untersucht wird. Besonders im Abstande von 50 cm haben die Querschnitte des Strahlenb\u00fcndels eine solche Gr\u00f6\u00dfe, da\u00df die Pupillengr\u00f6\u00dfe des Untersuchers vollkommen bedeutungslos ist. Mit V2 mm Durchmesser des Loches kann man die Untersuchung gew\u00f6hnlich ohne k\u00fcnstliche Pupillenerweiterung im verdunkelten Zimmer vornehmen und sieht dabei, wenn das eigene Auge richtig zentriert ist, im Zentrum der in den meisten F\u00e4llen bei dieser Beleuchtung mittelgro\u00dfen Pupille einen hell leuchtenden Punkt, um welchen herum manchmal eine Strahlenfigur wahrgenommen werden kann. Dieser wegen der Helligkeit mehr gelblich erscheinende Punkt ist von einer dunkleren und deshalb mehr r\u00f6tlich aussehenden Zone umgeben, welche wiederum nach au\u00dfen von einem helleren, gelblicheren Ring umgeben ist. Je nach der Pupillengr\u00f6\u00dfe erstreckt sich diese helle, ringf\u00f6rmige Zone bis zum Rand der Pupille oder wird wiederum von einer dunkleren, r\u00f6tlicheren Zone umgeben. Verschiebt man nun sein Auge z. B. in horizontaler Richtung, so macht der zentrale helle Punkt eine gleichsinnige Bewegung in der Pupille des beobachteten Auges, w\u00e4hrend die vertikalen Teile der ringf\u00f6rmigen hellen Zone sich in entgegengesetzter Richtung verschieben. Wie aus dem schon Mitgeteilten hervorgeht, wird hierdurch die positive Aberration innerhalb der optischen Zone des Auges bewiesen, wobei es gleichg\u00fcltig ist, ob die bisweilen nicht so leicht wahrgenommene Verschiebung der betreffenden Teile des hellen Ringes konstatiert werden kann oder nicht. Au\u00dferdem wird durch diesen Versuch bewiesen, da\u00df das normale Auge beim scharfen Sehen nicht die Spitze der kaustischen Fl\u00e4che, sondern einen weiter vorn gelegenen Teil derselben auf die Netzhaut bringt, da\u00df somit bei emmetropischer Refraktion tats\u00e4chlich Hyperm\u00e9tropie l\u00e4ngs der Achse besteht. Um die Strahlenfigur stets deutlich zu sehen, hat man nur eine gr\u00f6\u00dfere Lichtst\u00e4rke anzuwenden, indem das Loch von 1 mm Durchmesser vorgeschoben und n\u00f6tigenfalls die Pupille k\u00fcnstlich erweitert wird, wobei aber, wenn ein akkommodationsl\u00e4hmendes Mittel zur Verwendung\" kommt, die Einstellung des beobachteten Auges auf den leuchtenden Punkt durch Vorsetzen von Gl\u00e4sern bewerkstelligt werden mu\u00df. Diese Figur beweist, da\u00df in den verschiedenen radi\u00e4ren Schnitten die Aberration einen verschiedenen Wert hat, wodurch die sogenannten \u201eFaltenbildungen\u201c auf der Wellenfl\u00e4che des Strahlenb\u00fcndels experimentell konstatiert werden. Wenn das beobachtete Auge nicht f\u00fcr den Abstand des leuchtenden Punktes eingestellt ist, so ist die Erscheinung der Aberration wenigstens ohne k\u00fcnstliche Erweiterung der Pupille nicht so leicht zu konstatieren, weil der Lichtfleck auf dem Augenhintergrunde nicht mehr hinreichend klein ist, um praktisch als punktf\u00f6rmig zu wirken. Doch kann man gew\u00f6hnlich in dem","page":0},{"file":"pc0105.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n105\nhellen Flecke, dessen parallaktische Bewegungen in der Pupille beobachtet werden, ein dunkleres bzw. ein helleres Zentrum wahrnehmen, je nachdem die Refraktion des Auges um ein paar dptr gr\u00f6\u00dfer oder kleiner ist, als zur scharfen Einstellung erforderlich. Im ersten Falle ist die Parallaxe in der Pupille eine gleichsinnige, im letzteren eine gegensinnige, indem das Verh\u00e4ltnis ganz dasselbe ist, als wenn ein Gef\u00e4\u00df auf dem Augenhintergrund sichtbar ist. An Stelle desselben hat man hier einen hellen Fleck, und die Parallaxe entscheidet einfach, ob man das Zerstreuungsbild desselben im aufrechten oder im umgekehrten Bilde sieht.\nIst das beobachtete Auge astigmatisch, so sieht man bei derjenigen Einstellung, bei welcher die Zeichen der Aberration zutage treten, an Stelle des kleinen hellen runden Fleckes eine oblonge Figur bzw. eine helle Linie, deren L\u00e4ngsrichtung mit dem am st\u00e4rksten brechenden Hauptschnitte des optischen Systems des beobachteten Auges zusammenf\u00e4llt. Macht man dabei mit dem Auge parallaktische Bewegungen in der auf dieser Richtung senkrechten Ebene, so zeigt die zentrale Figur \u2014 wie sonst der helle zentrale Fleck \u2014 eine gleichsinnige Parallaxe. In anderen Richtungen aber ist die Erscheinung der Parallaxe komplizierter, wie auch nach der oben S. 33 ff. geschilderten Konstitution solcher Strahlenb\u00fcndel zu erwarten ist.\nEine ausgesprochene Asymmetrie des im beobachteten Auge gebrochenen Strahlenb\u00fcndels gibt sich immer bei der objektiven Stigmatoskopie kund, indem es bei geringeren Graden unm\u00f6glich ist, eine um das Pupillenzentrum symmetrische Figur bei der Einstellung zu sehen, bei welcher die Erscheinung der Aberration hervortritt, w\u00e4hrend in h\u00f6heren Graden ein Teil des helleren Ringes fehlt, und der sonst zentrale helle Fleck nach der betreffenden Seite dezentriert ist. Bei starker vertikaler Asymmetrie vom gew\u00f6hnlichsten Typus sieht man \u00f6fters oben in der Pupille einen hellen Fleck, unten eine helle halbmondf\u00f6rmige Figur, und bei vertikalen Verschiebungen des eigenen Auges macht ersterer eine gleichsinnige, letzterer eine gegensinnige Bewegung, so da\u00df die beiden hellen Teile der Pupille bei der Verschiebung des eigenen Auges nach unten im Zentrum der Pupille zusammenflie\u00dfen, bei der Verschiebung nach oben aber auseinandergehen, um am oberen und unteren Pupillenrande zu verschwinden.\nWenn es sich nicht um feinere Untersuchungen handelt, sondern nur darum, die durch die Refraktion des Auges bedingten Ph\u00e4nomene zu beobachten, so hat man kein Loch vor dem Spalte n\u00f6tig. Weicht die Refraktion des beobachteten Auges erheblich von der optischen Einstellung auf den leuchtenden Punkt ab, so ist die Parallaxe des hellen Scheines in der Pupille \u00e4u\u00dferst leicht zu beobachten. Sobald aber der Unterschied nur 1 oder 1I2 dptr betr\u00e4gt, entstehen durch die Aberration auch bei der dieser Lichtst\u00e4rke entsprechenden Pupillengr\u00f6\u00dfe gewisse Schwierigkeiten bei der Beurteilung. Wenn man aber dann sehr schnelle Verschiebungen macht und nur auf den Totaleindruck der Bewegung des Lichtscheines achtgibt, so pflegt man bis auf eine halbe Dioptrie beurteilen zu k\u00f6nnen, ob das Auge f\u00fcr den hellen Punkt scharf eingestellt ist oder nicht. \u00c4hnliches gilt f\u00fcr die beiden Hauptschnitte eines astigmatischen Auges, wenn der Spalt so gedreht wird, da\u00df das Spiegelbild desselben senkrecht auf dem zu untersuchenden Hauptschnitt steht, und die Verschiebungen des eigenen Auges","page":0},{"file":"pc0106.txt","language":"de","ocr_de":"106\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nsenkrecht auf die L\u00e4ngsrichtung des Spaltspiegelbildes stattfinden. Auch zur Auffindung der Hauptschnitte ist das Loch vor dem Spalte bei nicht zu geringen Graden von Astigmatismus \u00fcberfl\u00fcssig, denn sobald man nicht die eigene Pupille in einem Hauptschnitte verschiebt, so zeigt sich dies dadurch, da\u00df die Bewegung des Lichtfleckes in der Pupille des beobachteten Auges nicht in derselben Ebene wie die Verschiebung stattfindet.\nF\u00fcr die F\u00e4lle, wo man auf angegebene Weise durch Vergr\u00f6\u00dferung der Lichtquelle und durch schnelle Verschiebung die objektive Stigmatoskopie modifiziert, um die Erscheinung der Aberration zu eliminieren, kann man den Projektionskoeffizienten durch die Gesetze erster Ordnung ermitteln. Man hat dann die Verschiebungsstrecke der eigenen Pupille in die Pupille des beobachteten Auges zu projizieren und das Zentrum des hellen Fleckes auf der Netzhaut des beobachteten Auges als Projektionszentrum zu benutzen. In der Gleichung (8) S. 15 ist dann K = 1 und cf gleich der Entfernung E der Eintrittspupille des beobachteten Auges von der des beobachtenden, w\u00e4hrend f\u00fcr S3 die in der Eintrittspupille des beobachtenden Auges gemessene Refraktion des beobachteten Auges einzuf\u00fchren ist. Wird die in der Eintrittspupille des beobachteten Auges gemessene Refraktion\ndesselben mit R' bezeichnet, so stellt demnach jl^^gr den f\u00fcr S3 ein-\nER'\nzuf\u00fchrenden Refraktionswert dar, und man erh\u00e4lt\nG\n1 + ER\naus welchem Ausdrucke hervorgeht, da\u00df die sichtbare Bewegung des Lichtes in der Pupille des beobachteten Auges um so schneller ist, je weniger die Einstellung desselben von der der Pupille des beobachtenden Auges entsprechenden abweicht. Wenn das beobachtete Auge astigmatisch ist, so ergeben sich auf diese Weise zwei den beiden Werten von R' entsprechende Werte von C, aus welchen mit den Formeln (10) die Bewegungsrichtung und der die Schnelligkeit der Bewegung angebende lineare Projektionskoeffizient erhalten werden.\nEs ist einleuchtend, da\u00df man die zur Eliminierung der Aberrati\u00f6ns-ph\u00e4nomene modifizierte objektive Stigmatoskopie auch so ausf\u00fchren kann, da\u00df durch Drehung des durchsichtigen Spiegels das Spiegelbild des Spaltes verschoben wird, w\u00e4hrend man sein Auge ruhig h\u00e4lt, sowie da\u00df es nicht n\u00f6tig ist, da\u00df der Spalt durch den Spiegel in der Ebene der Eintrittspupille des beobachtenden Auges abgebildet wird, sondern da\u00df im Gegenteil die Aberrationsph\u00e4nomene leichter zum Verschwinden gebracht werden k\u00f6nnen, wenn bei der Einstellung des beobachteten Auges auf die Pupille des beobachtenden ein unscharfes Bild des Spaltes auf dem Augenhintergrund des ersteren Auges liegt. Die modifizierte Methode ist somit wesentlich nichts anderes als eine Skiaskopie mit durchsichtigem Spiegel, erfordert aber als solche die spezifische Helligkeit des Nernstspaltes und unterscheidet sich von der gew\u00f6hnlichen Skiaskopie mit durchbohrtem Spiegel wesentlich dadurch, da\u00df sie die Refraktion in der Fovea centralis ergibt, welche mit letzterer Methode nicht erhalten werden kann. Die Ermittlung des Projektionskoeffizienten findet auf analoge Weise wie","page":0},{"file":"pc0107.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\t107\noben statt, indem die Verschiebungsstrecke des Lichtfleckes auf der Netzhaut des beobachteten Auges in die Eintrittspupille desselben mit der Eintrittspupille des beobachtenden Auges als Projektionszentrum projiziert wird. F\u00fchrt man dabei an Stelle der Yerschiebungsstrecke die dem beobachteten Auge scheinbare Winkelbewegung des durch den Spiegel entworfenen Lichtquellenbildes und an Stelle der linearen Bewegung des Lichtscheines in der Pupille des beobachteten Auge die in der Eintrittspupille des beobachtenden Auges gemessene Winkelbewegung ein, so erh\u00e4lt man obenstehende Formel, in welcher C dann das Verh\u00e4ltnis der letzteren Winkelbewegung zur ersteren angibt, wie es auch a priori postuliert werden kann. Ein positives Vorzeichen gibt dabei eine gleichsinnige Winkelbewegung an, und da beim durchsichtigen Planspiegel die im Beobachterauge gemessene Winkelbewegung des durch den Spiegel auf das Gesicht des Beobachteten geworfenen Lichtfleckes mit der im beobachteten Auge gemessenen Winkelbewegung des vom Spiegel entworfenen Lichtquellenbildes gleichsinnig ist, so gibt beim Planspiegel ein positives Vorzeichen von C an, da\u00df sich der in der Pupille des beobachteten Auges sichtbare Lichtschein bei der Drehung des Spiegels in derselben Richtung bewegt wie der auf dem Gesicht entstehende Lichtfleck. In der gew\u00f6hnlichen Skiaskopie mit durchbohrtem Spiegel gilt, wie eine einfache \u00dcberlegung lehrt, dieselbe Regel f\u00fcr alle Spiegel, welche ein Bild der Lichtquelle entweder hinter dem beobachtenden oder hinter dem beobachteten Auge entwerfen, w\u00e4hrend die umgekehrte Regel g\u00fcltig ist, sobald das vom Spiegel erzeugte Bild der Lichtquelle zwischen beiden Augen gelegen ist. Auf jeden Fall soll ein Konkavspiegel von solcher Brennweite, da\u00df das Lichtquellenbild unweit des beobachteten Auges liegt, vermieden werden, weil dabei die skiaskopische Erscheinung undeutlich wird.\nDa bei der Herleitung obenstehender Formel nur die Gesetze erster Ordnung angewendet worden sind, so ist es einleuchtend, da\u00df dieselbe nicht in den F\u00e4llen Anwendung finden kann, wo die Aberration einwirkt, was, je gr\u00f6\u00dfer die Pupille des beobachteten Auges, einem um so gr\u00f6\u00dferen neutralen Gebiet entspricht, wo man nur wei\u00df, da\u00df die optische Einstellung des beobachteten Auges einem in der N\u00e4he der Beobachterpupille gelegenen Punkte entspricht, aber nicht entscheiden kann, ob dieser Punkt vor oder hinter derselben gelegen ist. Man hat zwar eine gro\u00dfe M\u00fche darauf verwendet, dieses neutrale Gebiet mit der gew\u00f6hnlichen Skiaskopie n\u00e4her zu untersuchen. Hierbei ist man aber von dem Gedanken ausgegangen, da\u00df der bei der Bewegung des Lichtscheines in der Pupille von der einen oder anderen Seite kommende Schatten das Wesentliche w\u00e4re, und hat u. a. dar\u00fcber gestritten, ob der Schatten von der Iris des beobachtenden Auges oder von der des beobachteten herr\u00fchre. Gew\u00f6hnlich ist auch die Bedeutung des Spiegelloches f\u00fcr das Beleuchtungssystem unbekannt geblieben.. Nur bei W o 1 ff \u2018) wird die durch die Nichterf\u00fcllung der ophthalmoskopischen Bedingung der Lochgr\u00f6\u00dfe bedingte Erscheinung geb\u00fchrend gew\u00fcrdigt.\nWenn bei der gew\u00f6hnlichen Skiaskopie mit durchbohrtem Spiegel die Pupille des beobachteten Auges hinreichend gro\u00df ist und die Abweichung der Einstellung desselben von der dem neutralen Gebiete entsprechenden\n1) H. Wolff, \u00dcber die Skiaskopietheorie. Berlin 1903.","page":0},{"file":"pc0108.txt","language":"de","ocr_de":"108\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nausreiclit, um die ophthalmoskopische Bedingung der Lochgr\u00f6\u00dfe zu erf\u00fcllen, so kann mit hinreichender Genauigkeit der n\u00fctzliche Strahlenraum des Beobachtungssystems konstruiert werden, indem die beiden Pupillen und der Umri\u00df des Lichtfleckes auf dem Luftbilde des Augenhintergrundes als \u00d6ffnungen des Systems behandelt werden. Wenn aber die Einstellung des beobachteten Auges wenig von derjenigen abweicht, bei welcher die Pupille des beobachtenden Auges von demselben scharf gesehen wird, so ist die Bedingung der Lochgr\u00f6\u00dfe nicht mehr erf\u00fcllt, sondern es entsteht ein Vollschatten auf demjenigen Teile des Augenhintergrundes des beobachteten Auges, von welchem das zur Beobachtung dienende Licht eigentlich ausgehen sollte. Zur Berechnung dieses Vollschattens und der \u00fcbrigen Erscheinungen m\u00fc\u00dfte unbedingt die Aberration mit hinzugezogen werden. Da hierzu kommt, da\u00df der Vollschatten bei Drehung des Spiegels, auch wenn die Aberration nicht im Spiele w\u00e4re, nicht unbeweglich sein w\u00fcrde, wenn nicht die Drehungsachse genau durch das Zentrum des Loches ginge, und da\u00df diese Bewegung weiter durch die Aberration kompliziert wird, so ist es einleuchtend, da\u00df die gew\u00f6hnliche Skiaskopie nur bei ziemlich gro\u00dfer Pupille anwendbare Approximativwerte geben kann. Man hilft sich in der Praxis gew\u00f6hnlich damit aus, da\u00df man nicht die Refraktion in der Fovea centralis, sondern in einem naheliegenden Punkte untersucht. Die bei erweiterter Pupille auftretenden Erscheinungen der Aberration sind auch wegen des Einflusses des Spiegelloches nicht vollkommen eindeutig.\nW\u00e4hrend sich somit die gew\u00f6hnliche Skiaskopie nicht zu genaueren Untersuchungen eignet, ist die verfeinerte Methode von Wolff, bei welcher ein Gl\u00fchl\u00e4mpchen die Lichtquelle darstellt, nicht ganz eindeutig im neutralen Gebiete, weil auch die Bedingung des Lichtquellenbildes nicht erf\u00fcllt ist, so da\u00df auf der Netzhaut des beobachteten Auges ein mit der Spiegeldrehung bewegter Vollschatten des Loches vorhanden ist, ' dessen Bewegung unabh\u00e4ngig ist von der Bewegung des durch die Nichterf\u00fcllung der Bedingung der Lochgr\u00f6\u00dfe entstehenden Schattens. Es folgt hieraus, da\u00df zur Untersuchung der Aberrationserscheinungen nur die objektive Stigmatoskopie, zur m\u00f6glichst exakten Ermittlung der Refraktion nur die Skiaskopie mit durchsichtigem Spiegel und Nernstspaltlampe angewendet werden soll.\nEine skiaskopische Methode, welche in bezug auf Exaktheit der Resultate der letztgenannten sehr nahe kommt, und mit welcher meistens auch die Refraktion im Zentrum der Fovea centralis untersucht werden kann, erh\u00e4lt man mit meinem oben beschriebenen elektrischen Handaugenspiegel, wenn man den Spalt vorschiebt, bis derselbe einen Teil des Loches verdeckt, und bei der Beobachtung darauf achtgibt, da\u00df die eigene Pupille zum Teil vom vorgeschobenen Beleuchtungsrohr verdeckt wird. Man sieht dann die eine oder andere Seite der Pupille heller, je nachdem das beobachtete Auge f\u00fcr einen zwischen den beiden Augen gelegenen Punkt eingestellt ist oder nicht. Durch Drehen des Beleuchtungsrohres um die Achse des Beobachtungssystems kann man den heller erscheinenden Teil in die temporale Pupillenh\u00e4lfte verlegen, wo der Unterschied wegen des gr\u00f6\u00dferen Abstandes des Hornhautspiegelbildes leichter wahrgenommen wird. Zur Beobachtung der Refraktion in der Fovea centralis bei kleiner Pupille hat man zun\u00e4chst das","page":0},{"file":"pc0109.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\n109\nandere Ange fortw\u00e4hrend vor Lichteinfall zu sch\u00fctzen. Wenn man dann einen Augenblick die Hand vor das beobachtete Auge h\u00e4lt, und dieselbe schnell wegnimmt, w\u00e4hrend der Beobachtete die Blickrichtung m\u00f6glichst unver\u00e4ndert beibeh\u00e4lt, so hat man gen\u00fcgende Zeit, die Erscheinung zu beobachten, bevor die Pupille sich wieder kontrahiert hat. Manchmal ist es auch hinreichend, den Spiegel f\u00fcr einen Augenblick zu drehen, so da\u00df kein Licht ins Auge f\u00e4llt, w\u00e4hrend der Spalt doch hinreichend hell ist, um fixiert werden zu k\u00f6nnen.\nDie Parallaxe der in den brechenden Fl\u00e4chen entstehenden Spiegelbilder kann bei zwei verschiedenen Versuchsanordnungen mit Vorteil ausgenutzt werden. Bei der ersten verschiebt man das eigene Auge, w\u00e4hrend das beobachtete Auge und die Lichtquelle unbeweglich bleiben. Der scheinbare Ort des Spiegelbildes ist dann die betreffende Schale der kaustischen Fl\u00e4che des beobachteten katadioptrischen Systems. Wenn es sich um die zentrale Partie der Hornhaut handelt, welche bei dieser Untersuchung als sph\u00e4risch angesehen werden kann, so ist bei einer Verschiebung in sagittaler Richtung der Ort des Spiegelbildes durch den Schnittpunkt der Visierlinie des beobachtenden Auges mit der von der Lichtquelle zum Kr\u00fcmmungszentrum der Hornhaut gezogenen Linie bestimmt, w\u00e4hrend bei einer tangentialen Verschiebungsrichtung das Spiegelbild l\u00e4ngs der Schnittlinie der ersten kaustischen Fl\u00e4che mit der Tangentialebene gleitet, der scheinbare Ort desselben sich somit bei der Verschiebung auf \u00e4hnliche Weise \u00e4ndert, wie die scheinbare Grenzlinie einer auf der Verschiebungsrichtung senkrecht stehenden Zylinderfl\u00e4che. Bei beiden Verschiebungen f\u00e4llt der scheinbare Ort des Spiegelbildes mit dem des gleichnamigen Bildpunktes zusammen. Letztere Regel ist allgemeing\u00fcltig, aber, sobald das Licht in einem exzentrischen Teile der Hornhaut oder nach Brechung in derselben in einer anderen Fl\u00e4che gespiegelt wird, kann man den Ort des zweiten Bildpunktes nicht mehr durch die angegebene einfache Konstruktion ermitteln. Je kleiner der Einfallswinkel, um so mehr n\u00e4hern sich die beiden kaustischen Fl\u00e4chen einander, und man kann deshalb in einem zentrierten Umdrehungssystem, auf dessen Achse die Lichtquelle in sehr gro\u00dfer Entfernung gelegen ist, den parallaktischen Ort der Spiegelbilder mit hinreichender Genauigkeit als mit den Brennpunkten der katadioptrischen Systeme zusammenfallend ansehen, wenn das beobachtende Auge sehr wenig von der Achse entfernt ist. Durch diese Parallaxe, welche \u00fcbrigens auch in gew\u00f6hnlichen optischen Instrumenten beobachtet wird, wenn die Einstellung auf einem Fadenkreuz nicht scharf ist, kann man ohne Schwierigkeit konstatieren, da\u00df der katop-trische Brennpunkt der Hornhaut hinter der Ebene der Eintrittspupille gelegen ist. Es gen\u00fcgt dazu die Beobachtung, da\u00df das Hornhautspiegelbild einer vom beobachteten Auge fixierten Lichtquelle eine gleichsinnige parallaktische Bewegung in der Pupille zeigt, denn die oben reproduzierten Photo-tographien lehren, da\u00df bei diesem Versuche, besonders wenn das beobachtende Auge sich temporalw\u00e4rts von der Einfallsrichtung des Lichtes verschiebt, der zur Spiegelung verwendete Teil der Hornhaut der zentralen, angen\u00e4hert sph\u00e4rischen Partie derselben angeh\u00f6rt.","page":0},{"file":"pc0110.txt","language":"de","ocr_de":"110\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nBei der zweiten Versuchsanordnung l\u00e4\u00dft man das beobachtete Ange Bewegungen ausf\u00fchren, w\u00e4hrend die Lichtquelle auf der Visierlinie des beobachtenden Auges gelegen ist. Der parallaktische Ort des Spiegelbildes ist dann der scheinbare Ort des Kr\u00fcmmungsmittelpunktes der spiegelnden Fl\u00e4che in dem bei der Spiegelung angewendeten Punkte und f\u00e4llt somit nicht mit dem Orte des optischen Bildes zusammen. Da n\u00e4mlich das einfallende und zur\u00fcckgeworfene Licht denselben Weg hat, so mu\u00df es in 'dem Punkte, wo es die spiegelnde Fl\u00e4che trifft, die Richtung der Normale derselben haben. Wenn also die spiegelnde Fl\u00e4che sph\u00e4risch w\u00e4re und der vor derselben liegende Teil des optischen Systems den Kr\u00fcmmungsmittelpunkt aplanatisch abbildete, so w\u00fcrde bei den Bewegungen des beobachteten Auges das Spiegelbild stets auf der vom beobachtenden Auge zum aplanatischen Bildpunkte gezogenen Linie gesehen werden. Da nun aber dieser Fall, obwohl physikalisch realisierbar, nicht im optischen System des Auges vorliegt, so weicht das tats\u00e4chliche Verhalten insofern hiervon ab, als die vom beobachtenden Auge zum Spiegelbilde gezogene Linie das optische Bild der Kr\u00fcmmungsmittelpunktfl\u00e4che der spiegelnden Fl\u00e4che ber\u00fchrt, so da\u00df der parallaktische Ort des Spiegelbildes in der Tat eine \u00e4hnliche Verschiebung auf der Visierlinie des beobachtenden Auges erf\u00e4hrt wie in der oben beschriebenen Versuchsanordnung bei tangentialen Verschiebungen des eigenen Auges. Je kleiner aber die vom beobachteten Auge ausgef\u00fchrten Bewegungen sind, und je n\u00e4her der Ber\u00fchrungspunkt der Visierlinie des beobachtenden Auges mit der kaustischen Fl\u00e4che des betreffenden Normalenb\u00fcndels der Spitze derselben liegt, mit um so geringerem Fehler kann man an Stelle derselben den Kr\u00fcmmungsmittelpunkt auf der Achse setzen. W\u00e4re das optische System des Auges ein zentriertes Umdrehungssystem, so w\u00fcrde die Spitze der kaustischen Fl\u00e4che des betreffenden Normalenb\u00fcndels immer auf der Achse gelegen sein. Da nun dies nicht der Fall ist, sondern eine Augenachse willk\u00fcrlich gew\u00e4hlt werden mu\u00df, welche ann\u00e4hernd die Bedingungen einer optischen Achse erf\u00fcllt, so ist es einleuchtend, da\u00df ziemlich bedeutende Abweichungen von der Zentrierung der Spitzen der kaustischen Fl\u00e4chen auf der Achse Vorkommen k\u00f6nnen. Die Methode ist deshalb zwar ausgezeichnet, wenn es sich um approximative Werte handelt, und wird in der Ophthalmologie mit Vorteil zur Lokalisation von Tr\u00fcbungen der Medien benutzt, kann aber nicht ohne weiteres als f\u00fcr ophthalmometrische Zwecke hinreichend genau angesehen werden. Doch kann man mit derselben in F\u00e4llen mit umschriebenen Tr\u00fcbungen im hinteren Linsenpol konstatieren, da\u00df der Kr\u00fcmmungsmittelpunkt der zentralen Hornhautpartie hinter dem scheinbaren Orte des hinteren Linsenpoles gelegen ist. Man wirft mit dem Augenspiegel Licht in die Pupille und sieht auf dem roten Hintergrund die dunkle Tr\u00fcbung neben dem Hornhautreflex, welcher bei Hebung und Senkung der Blicklinie des beobachteten Auges eine gegensinnige Bewegung im Verh\u00e4ltnis zur Tr\u00fcbung auszuf\u00fchren scheint. Dieselbe kommt ersichtlicherweise einer gleichsinnigenParallaxe gleich, wenn das beobachtende Auge mit dem Spiegel bewegt w\u00fcrde.\nWenn der Abstand des beobachtenden Auges und der Lichtquelle vom beobachteten Auge hinreichend gro\u00df ist, so hat man bei dieser Beobachtung der Parallaxe nicht n\u00f6tig, die Lichtquelle auf der Visierlinie des beobach-","page":0},{"file":"pc0111.txt","language":"de","ocr_de":"Objektive Beobachtungsmethoden.\nIll\ntenden Auges aufzustellen, indem der durch den Winkel zwischen Einfallsrichtung des Lichtes und Visierlinie des beobachtenden Auges entstehende Fehler verschwindend gemacht werden kann. Der parallaktische Ort der Spiegelbilder ist bei dieser Variante der Versuchsanordnung nicht auf den optischen Bildern der Kr\u00fcmmungsmittelpunktfl\u00e4chen, sondern neben diesen Bildern, in derselben Tiefe gelegen.\nEine Variante der zuerst angef\u00fchrten parallaktischen Methode ist die stereoskopische Beobachtung der Spiegelbilder. Mit einer beliebigen binokularen Lupe sieht man, wenn der Spalt des zum elektrischen Handaugenspiegel angewendeten Beleuchtungsrohres nahe der Symmetrieachse des Instumentes gehalten wird, wie das erste und dritte katadioptrische Bild hinter der Ebene der Eintrittspupille, letzteres hinter ersterem, gelegen sind. Bei geeigneter Lage des Spaltes sieht man auch das zweite katadioptrische Bild, welches aber so tief liegt, da\u00df man gew\u00f6hnlich mit den gebr\u00e4uchlichen Binokularlupen die beiden Bilder nicht stereoskopisch verschmelzen kann. Mit dem von mir abge\u00e4nderten stereoskopischen Augenspiegel von Giraud-Teulon in Kombination mit einer Positivlinse von 8 dptr ist der stereoskopische Effekt hinreichend gering, um bei der Anwendung als Binokularlupe auch das zweite katadioptrische Bild stereoskopisch zu sehen, und auf der anderen Seite hinreichend gro\u00df, um auf jedem Fall die Lage der beiden anderen Spiegelbilder hinter der Ebene der Eintrittspupille, in den meisten F\u00e4llen auch die Lage des dritten katadioptrischen Bildes hinter dem ersten konstatieren zu k\u00f6nnen. Wie aus dem Obenstehenden erhellt, sieht man hierbei die Spiegelbilder ann\u00e4hernd in den Fokalebenen der drei katadioptrischen Systeme liegen.\nZur Beobachtung der Zentrierung des Auges werden Methoden angewendet, welche den eben er\u00f6rterten nahe stehen und deshalb am besten hier Platz finden. Schon die Beobachtung des Hornhautspiegelbildes in der Pupille, wenn dieselbe mit dem Augenspiegel zum Leuchten gebracht wird und das beobachtete Auge das Spiegelloch fixiert, lehrt, da\u00df die zentrale Zone der Hornhaut nicht auf der Visierlinie zentriert ist, sondern da\u00df der Kr\u00fcmmungsmittelpunkt derselben in der \u00fcberwiegenden Mehrzahl der F\u00e4lle nasal und gew\u00f6hnlich auch etwas nach oben von dieser Linie gelegen ist. Man kann nun zur n\u00e4heren Untersuchung dieser Dezentration auf zweierlei Weise das Hornhautspiegelbild in der Pupille zentrieren, indem man n\u00e4mlich entweder dem beobachteten Auge eine Fixationsmarke gibt, deren richtige Stellung versuchsweise ermittelt wird, oder aber das beobachtende Auge als Fixationsobjekt benutzt, w\u00e4hrend die Lichtquelle ohne Anwendung des Spiegels passend aufgestellt wird. Ist auf erstere Weise das Hornhautspiegelbild zentriert, so f\u00e4llt die Visierlinie des beobachtenden Auges mit der durch das Zentrum der Pupille gehenden Hornhautnormale zusammen, und die Orientierung der letzteren zur Visierlinie des beobachteten Auges ist somit bekannt. Bei der Zentrierung des Hornhautspiegelbildes auf letztere Weise ist die Ebene, welche die Einfallsrichtung des Lichtes und die Visierlinie enth\u00e4lt, die Einfallsebene der letzteren, und der zwischen beiden Linien eingeschlossene Winkel ist der doppelte Reflexionswinkel, somit auch der doppelte Einfallswinkel der Visierlinie, weil das Hornhautspiegelbild in der Richtung der Visierlinie des beobachteten Auges gesehen wird.","page":0},{"file":"pc0112.txt","language":"de","ocr_de":"112\nA. Gu 11 strand, Die Dioptrik des Auges.\nWenn somit die Visierlinie keine optische Achse des brechenden Systems des Auges darstellt, so kann man sich des weiteren durch den von Helmholtz angegebenen Versuch davon \u00fcberzeugen, da\u00df dieses System tats\u00e4chlich keine Umdrehungsachse besitzt. Stellt man n\u00e4mlich eine Lichtquelle und ein Fernrohr in gleichem Abstande vom beobachteten Auge und mit hinreichend gro\u00dfem Winkelabstande auf, um bei geeigneter Blickrichtung des beobachteten Auges die drei Spiegelbilder bequem auf einmal sehen zu k\u00f6nnen, so w\u00fcrde man, wenn eine Umdrehungsachse vorhanden w\u00e4re, durch Verschiebung einer Fixationsmarke dem beobachteten Auge eine solche Stellung geben k\u00f6nnen, da\u00df diese Achse die von der Lichtquelle zum Fernrohrobjektiv gezogene Linie im Mittelpunkte derselben schnitte, was sich dadurch kundgeben m\u00fc\u00dfte, da\u00df beim Vertauschen des Platzes der Lichtquelle und des Fernrohrobjektives eine symmetrische Anordnung der drei in einer Linie liegenden Spiegelbilder in umgekehrter Reihenfolge gesehen w\u00fcrde. Da dies nie der Fall ist, so ist auch eine wirkliche Umdrehungsachse nie vorhanden. Dasselbe beweist der Versuch von Tscherning1), welcher am besten mit Nernstspaltlampen ausgef\u00fchrt wird. Stellt man zwei solche Lampen mit den beiden Spalten in einer vertikalen Linie auf, in deren Mittelpunkt das Fernrohrobjektiv sich befindet, so sieht man bei dilatierter Pupille, wenn das Fernrohrobjektiv vom beobachteten Auge fixiert wird, die zwei in der vorderen Linsenfl\u00e4che entstehenden Bilder in nasaler, die der hinteren Linsenfl\u00e4che angeh\u00f6rigen in temporaler Richtung von den Hornhautspiegelbildern gelegen. Wird dann mit einer Fixationsmarke die Blickrichtung des beobachteten Auges in nasaler Richtung gedreht, so kommen in den meisten F\u00e4llen zun\u00e4chst die Spiegelbilder der hinteren Linsenfl\u00e4che in dieselbe Linie wie die Hornhautspiegelbilder, dann in dieselbe Linie wie die Spiegelbilder der vorderen Linsenfl\u00e4che, und schlie\u00dflich kommen diese in dieselbe Linie wie die Hornhautspiegelbilder. H\u00e4tte das optische System des Auges eine vertikale Symmetrieebene, so w\u00fcrden in derselben alle sechs Spiegelbilder in einer Vertikalebene liegen. Wenn dieser Versuch bei so kleinen Einfallswinkeln ausgef\u00fchrt werden k\u00f6nnte, da\u00df auch bei der Entstehung des zweiten katadioptrischen Bildes die in Betracht kommenden Teile der Hornhaut als der zentralen, ann\u00e4hernd sph\u00e4risch gekr\u00fcmmten Partie derselben angeh\u00f6rend und die Linsenfl\u00e4chen als sph\u00e4risch betrachtet werden k\u00f6nnten, so w\u00fcrde derselbe auch beweisen, da\u00df die Kr\u00fcmmungsmittelpunkte der drei Fl\u00e4chen nicht auf einer Linie angeordnet seien, sondern da\u00df der Kr\u00fcmmungsmittelpunkt der zentralen Hornhautpartie temporal von der die Kr\u00fcmmungsmittelpunkte der Linsenfl\u00e4chen verbindenden Linie gelegen w\u00e4re. Da nun aber weder das eine noch das andere der Fall ist, so bleibt es bis auf weiteres unbekannt, ob eine den drei Fl\u00e4chen gemeinsame Normale existiert oder nicht, welche dann als Achse anzusehen w\u00e4re. Aus bisher bekannten Untersuchungen geht aber hervor, da\u00df die durch das Zentrum der mittelgro\u00dfen Pupille gehende Hornhautnormale, deren Lage auf oben angegebene Weise leicht ermittelt wird, im allgemeinen so nahe mit einer solchen Achse zusammenf\u00e4llt, da\u00df ein abweichendes Verhalten in\n1) Beitr\u00e4ge zur Dioptrik des Auges. Zeitschr. f. Psychol, u. Physiol, d. Sinnesorgane. III. 1892. S. 429 und an anderen Stellen.","page":0},{"file":"pc0113.txt","language":"de","ocr_de":"Entoptische Beobachtungsmethoden.\t113\nden meisten F\u00e4llen nicht einwandfrei bewiesen werden kann, weshalb ich dieselbe auch als optische Achse des Auges bezeichnet habe.\nOben wurde beschrieben, wie man mit dem elektrischen Handaugenspiegel das zweite katadioptrische Bild sichtbar machen kann. Bei richtigem Abstande des Spaltes vom Spiegelloch sieht man bei diesem Versuch dasselbe nasal, das dritte katadioptrische Bild temporal vom Hornhautspiegelbilde liegen, wobei fast stets ersteres Bild oberhalb der die beiden letzteren verbindenden Linie gelegen ist. Dreht man aber die Beleuchtungsr\u00f6hre um das Spiegelloch, w\u00e4hrend der Spalt fortw\u00e4hrend fixiert wird, so kann man die Spiegelbilder in eine Linie bringen. Wenn dies zutrifft, sieht man gew\u00f6hnlich diese Linie den Mittelpunkt der Pupille schneiden, und die Beflexionsebene weicht im allgemeinen bei nicht zu kleinem Einfallswinkel der Visierlinie unbedeutend von der Einfallsebene derselben ab, in welcher auch die optische Achse zu finden ist. Man kann deshalb in den als typisch anzusehenden regelm\u00e4\u00dfigsten F\u00e4llen von einer Symmetrieebene des Auges reden, in welcher die optische Achse und die Visierlinie gelegen sind, und welche folglich auch die Einfallsebene der letzteren darstellt. Es darf aber hierbei kein h\u00f6herer Anspruch an diese Symmetrieebene gestellt werden, als da\u00df dieselbe einen den-drei Fl\u00e4chen gemeinsamen Normalschnitt darstellt, welcher in bezug auf die zentralen Partien der brechenden Fl\u00e4chen als eine Symmetriebeene gelten kann.\nIII. Entoptische Beobachtungsmethoden.\n1. Methoden zur Beobachtung der Strahlenvereinigung.\nWenn im vorhergehenden als objektive Beobachtungsmethoden die zur Beobachtung am Auge eines anderen Menschen dienenden Methoden behandelt worden sind, so sollen jetzt diejenigen Methoden an die Beihe kommen, mit welchen Beobachtungen an den eigenen Augen angestellt werden k\u00f6nnen. Von solchen Methoden gibt es eine Anzahl, wie die autoph-thalmoskopischen, die autophthalmometrischen, welche Modifikationen von Methoden darstellen, die zur Beobachtung an den Augen eines anderen Individuums dienen, und welche in dieser kurzen Zusammenstellung um so eher beiseite gelassen werden k\u00f6nnen, als die Bedeutung derselben f\u00fcr die Dioptrik des Auges wohl keine wesentliche sein kann. Es soll deshalb die Darstellung hier auf solche Methoden beschr\u00e4nkt werden, welche der Beobachter nur auf sein eigenes Auge anwenden kann. Unter diesen steht die entoptische Untersuchung der Strahlenvereinigung im Auge in der Bedeutung f\u00fcr die Dioptrik desselben obenan.\nUnter den Kriterien der scharfen optischen Einstellung des Auges f\u00fcr ein beobachtetes Objekt kann in vielen F\u00e4llen der subjektive Eindruck des scharfen Sehens bei ge\u00fcbten Beobachtern ein zuverl\u00e4ssiges Mittel darstellen. W\u00e4re das im Auge gebrochene Strahlenb\u00fcndel homozentrisch, so w\u00fcrde wohl dieses Mittel im allgemeinen hinreichend sein. Da nun aber Zerstreuungsfiguren auf der Netzhaut bei jeder Einstellung des optischen Apparates vorhanden sind, so wird der subjektive Eindruck in ziemlich hohem Tigerstedt, Handb. d. phys. Methodik. III, 3.\t8","page":0},{"file":"pc0114.txt","language":"de","ocr_de":"114\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nGrade von der Pupillengr\u00f6\u00dfe beeinflu\u00dft, so da\u00df sehr oft, besonders bei wenig ge\u00fcbten Beobachtern, der Eindruck einer sch\u00e4rferen optischen Einstellung bei der von einer Verengerung der Pupille begleiteten Akkommodation entsteht, obwohl eine genaue Ermittelung der Sehsch\u00e4rfe das Resultat ergibt, da\u00df die Einstellung des Auges nicht durch die Akkomodation verbessert worden ist. Dies beruht darauf, da\u00df bei der Abbildung die Zerstreuungsfiguren von untergeordneter, die Schnitte der Netzhaut mit den kaustischen Fl\u00e4chen aber von wesentlicher Bedeutung sind. Bei erheblicherer Ver\u00e4nderung der Pupillengr\u00f6\u00dfe werden auch diese Schnitte beeinflu\u00dft, und man findet auch, da\u00df bei maximaler Erweiterung einer sonst normalen Pupille sowohl der subjektive Eindruck der Sch\u00e4rfe des Sehens wie die nachweisbare Sehsch\u00e4rfe wesentlich schlechter werden. Da auf der anderen Seite eine wirkliche optische Abbildung unter Anwendung verschiedener Schnitte der kaustischen Fl\u00e4chen zustande kommt, so besteht immer eine gewisse Tiefe der optischen Abbildung, welche bei Verengerung der Pupille zunimmt, und welche die Zuverl\u00e4ssigkeit der Sehsch\u00e4rfe als ein Kriterium der optischen Einstellung in um so h\u00f6herem Grade beeintr\u00e4chtigt, je mehr das Sehorgan in der Deutung der durch die verschiedenen Querschnitte der kaustischen Fl\u00e4chen erzeugten Bilder ge\u00fcbt ist. Von dem Einfl\u00fcsse dieser \u00dcbung kann man sich sehr leicht \u00fcberzeugen, wenn man z. B. die Sehsch\u00e4rfe eines bisher unkorrigierten Myopen mit 1 bis 1 lj2 dptr Myopie mit der eines Emmetropen vergleicht, dem man durch Konvexgl\u00e4ser dieselbe Myopie artefiziell erteilt. Wenn in beiden F\u00e4llen die Sehsch\u00e4rfe innerhalb des Akkommodationsgebietes die gleiche ist, so \u00fcbertrifft diejenige des Myopen die des Emmetropen bedeutend, sobald die Probetafel im Abstande von einigen Metern aufgeh\u00e4ngt wird. Wird aber der sich somit in verschiedener Richtung geltend machende Einflu\u00df der Pupillengr\u00f6\u00dfe und der \u00dcbung geb\u00fchrend ber\u00fccksichtigt, so hat man jedenfalls darin ein sehr brauchbares Kriterium der scharfen optischen Einstellung des Auges, da\u00df die maximale Sehsch\u00e4rfe desselben nachgewiesen werden kann, und bei ge\u00fcbten Beobachtern darf man binnen gewisser Grenzen den subjektiven Eindruck des scharfen Sehens mit einem solchen Nachweise indentifizieren.\nAus dem Gesagten geht es hervor, da\u00df die Untersuchung der Zerstreuungskreise unter Anwendung der Gesetze erster Ordnung der optischen Projektion nur dann einen Sinn haben kann, wenn die optische Einstellung des Auges in solchem Grade von der zum scharfen Sehen erforderlichen abweicht, da\u00df kein Querschnitt der kaustischen Fl\u00e4che auf die Netzhaut f\u00e4llt, und wenn die Pupille nicht zu gro\u00df ist. Die Theorie dieser Untersuchung ist in den S. 17 deduzierten Formeln (12) enthalten, welche am bequemsten in der Form\nCP=|(R-A),\tC\u201e=K^\nangewendet werden. Es sei daran erinnert, da\u00df R die in der Eintrittspupille gemessene Refraktion des Auges, A die dortselbst gemessene Konvergenz des Objektstrahlenb\u00fcndels und K den Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten bei der scharfen Abbildung auf der Netzhaut darstellt, wenn ein Strahlenb\u00fcndel mit der Konvergenz R in das Auge einf\u00e4llt. Die Formeln ergeben die linearen","page":0},{"file":"pc0115.txt","language":"de","ocr_de":"Entoptische Beobachtungsmethoden.\n115\nProjektionskoeffizienten Cp bzw. C0 f\u00fcr die Projektion der Eintrittspupille auf die Netzbaut mit dem Objekte als Projektionszentrum bzw. f\u00fcr die Projektion des Objektes auf die Netzhaut mit der Pupille als Projektionszentrum, wobei es gleichg\u00fcltig ist, ob die anatomische. Pupille des Auges oder eine beliebige Blende als Pupille funktioniert. Da K stets das Vorzeichen der\nHauptpunktrefraktion hat, so ist ^ positiv, wofern das Auge nicht f\u00fcr einen\nzwischen demselben und der Blende gelegenen Punkt eingestellt ist. Das Vorzeichen von Cp wird dann nur von dem der Differenz R \u2014 A bestimmt und ist positiv oder negativ, je nachdem das Objekt hinter oder vor der Netzhaut abgebildet wird. In dem Versuche von Scheiner bestimmt man experimentell dieses Vorzeichen, indem vor das Auge eine Platte gehalten wird, in welche zwei kleine L\u00f6cher in so kurzem Abstande voneinander gebohrt sind, da\u00df die Projektion derselben innerhalb des Umfanges der Eintrittspupille gelegen sein kann. Das Kriterium der scharfen Einstellung des Auges f\u00fcr das Objekt ist Cp = 0, wobei keine Diplopie vorhanden ist. Wenn aber der Projektionskoeffizient einen endlichen Wert hat, so entstehen bei hinreichend kleinen L\u00f6chern und hinreichend gro\u00dfem Abstande derselben voneinander zwei unscharfe Bilder, deren Lage auf der Netzhaut eine gleichseitige oder ungleichseitige ist, und welche somit ungleichseitig bzw. gleichseitig gesehen werden, je nachdem das Vorzeichen des Projektionskoeffizienten positiv oder negativ ist. Dies ergibt sich, indem das eine oder andere Loch verdeckt wird. Ersichtlicherweise w\u00fcrde man mit dieser Methode den Schnittpunkt zweier Strahlen finden k\u00f6nnen, wenn die L\u00f6cher unendlich klein w\u00e4ren, und dieser Schnittpunkt w\u00fcrde der Spitze der kaustischen Fl\u00e4che um so n\u00e4her liegen, je kleiner der gegenseitige Abstand der L\u00f6cher w\u00e4re, wobei allerdings vorausgesetzt werden mu\u00df, da\u00df der die Spitze der kaustischen Fl\u00e4che ber\u00fchrende Strahl den Mittelpunkt zwischen den beiden L\u00f6chern tr\u00e4fe. Da nun diese Bedingungen nicht erf\u00fcllt werden k\u00f6nnen, so hat man stets mit Fehlerquellen zu rechnen, welche die Anwendbarkeit der Methode beeintr\u00e4chtigen. Es mag wohl bei sehr engen \u00d6ffnungen, wobei Spalte den L\u00f6chern vorzuziehen sind, gestattet sein, den mit der Methode ermittelten Schnittpunkt als den Schnittpunkt zweier Strahlen anzusehen, aber da man nicht wei\u00df, um welche Strahlen es sich handelt, so kann man, wenn die Strahlen sich auf der Netzhaut schneiden, keinen anderen sicheren Schlu\u00df daraus ziehen, als da\u00df die kaustische Fl\u00e4che des Strahlenb\u00fcndels von der Netzhaut geschnitten wird. Da auf der anderen Seite der gegenseitige Abstand zweier L\u00f6cher oder Spalte nie hinreichend klein gemacht werden kann, um praktisch als unendlich klein behandelt werden zu k\u00f6nnen, so ist die Methode in keiner Variante zur Untersuchung der Konstitution des im Auge gebrochenen Strahlenb\u00fcndels geeignet. Wird in derselben ein Loch bzw. Spalt vor dem Auge bewegt \u2014 der Versuch von Mile \u2014, wobei eine gleichsinnige bzw. gegensinnige Scheinbewegung des Objektes der homonymen bzw. heteronymen Diplopie im Sch einer sehen Versuche entspricht, so kann zwar die Exkursion beliebig klein gemacht werden, die Beobachtung wird aber um so unsicherer, da kein feststehender Punkt vorhanden ist, und da ganz unabh\u00e4ngig von der optischen Einstellung des Auges n\u00e4her gelegene Objekte eine im Verh\u00e4ltnis zu ferner gelegenen\n8*","page":0},{"file":"pc0116.txt","language":"de","ocr_de":"116\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\ngegensinnige parallaktische Scheinbewegung ausf\u00fchren m\u00fcssen. Wenn aber daf\u00fcr gesorgt wird, da\u00df s\u00e4mtliche sichtbare Objekte in einer die Visierlinie senkrecht schneidenden Ebene gelegen sind und anstatt des Loches ein Spalt in der zur L\u00e4ngenausdehnung desselben senkrechten Richtung vor dem Auge bewegt wird, so stellt jedenfalls der Versuch von Mile einen recht anwendbaren Indikator f\u00fcr die Einstellung des Auges dar. Eine verwandte Methode ist von Ho Ith1) unter dem Namen Kineskopie zur Bestimmung der Refraktion empfohlen worden.\nDie durch obenstehende Formel bestimmte Abh\u00e4ngigkeit des Projektionskoeffizienten Co von der Lage der Blende kann ohne Schwierigkeit demonstriert werden. Damit derselbe bei einer kleinen Verschiebung der Blende die gr\u00f6\u00dfte m\u00f6gliche \u00c4nderung erfahre, soll bei reeller Blende entweder A oder R einen hohen negativen Wert haben, w\u00e4hrend die andere dieser Gr\u00f6\u00dfen einen m\u00f6glichst abweichenden Wert hat. Wenn man sich durch Vorsetzen eines Konkavglases von 20 dptr eine hochgradige artefizielle Hyperm\u00e9tropie verschafft und durch ein feines Loch einen im Abstande von einigen Zentimetern gehaltenen Gegenstand beobachtet, so sieht man das verschwommene Bild sich bedeutend vergr\u00f6\u00dfern, wenn das Loch vom Auge entfernt wird. Hierbei nimmt n\u00e4mlich A schnell numerisch zu, w\u00e4hrend R numerisch abnimmt. Wenn das Auge emmetropisch ist und der Versuch ohne Glas wiederholt wird, so kann man fortw\u00e4hrend die Zunahme der Vergr\u00f6\u00dferung beim Vergr\u00f6\u00dfern des Abstandes des Loches vom Auge, obwohl nicht in demselben Grade, doch mit auffallender Deutlichkeit konstatieren. Bei dieser Versuchsanordnung bleibt der Wert von R durch die Bewegung des Loches unbeeinflu\u00dft. Macht man sich wieder durch Vorsetzen eines Konvexglases von 20 dptr hochgradig myop, so sieht man bei der Beobachtung ferner Gegenst\u00e4nde mit dem Loche die Vergr\u00f6\u00dferung beim Entfernen desselben vom \u00c4uge abnehmen, indem hierbei R einen numerisch gr\u00f6\u00dferen Wert erh\u00e4lt, w\u00e4hrend A unbeeinflu\u00dft bleibt. Man kann diesen Effekt verst\u00e4rken, wenn man an Stelle des fernen Gegenstandes ein virtuelles, hinter dem Auge gelegenes Bild anwendet, wobei A durch Vergr\u00f6\u00dfern des Abstandes des Loches vom Auge numerisch vermindert wird.\nEinen sehr guten Indikator f\u00fcr die optische Einstellung des Auges erh\u00e4lt man durch die Chromasie desselben. Da im optischen System nur sammelnde Fl\u00e4chen vorhanden sind, so erfolgt jede Brechung des Lichtes in der Richtung nach der Achse zu, wozu noch kommt, da\u00df in der Linse die Trajektorien eine nach der Achse zu gebogene Form haben. Die chromatischen Differenzen m\u00fcssen sich deshalb auf dem ganzen Wege des Lichtes durch das optische System des Auges summieren. In \u00dcbereinstimmung damit ergibt sich auch ein beachtenswerter Unterschied bei der Bestimmung der Refraktion des Auges unter Anwendung m\u00f6glichst monochromatischen Lichtes je nach der Wellenl\u00e4nge desselben. Als einfachstes Mittel zur Verwertung der Chromasie bietet sich ein Kobaltglas dar, wenn man artefizielle Lichtquellen anwendet. In dem von diesen ausgesandten Lichte ist n\u00e4mlich das Verh\u00e4ltnis der Intensit\u00e4t der kurzwelligeren zu der der langwelligeren\n1) S. Holth. Nouveau proc\u00e9d\u00e9 pour d\u00e9terminer la r\u00e9fraction oculaire. Ann. d\u2019oculistique. CXXXI. 1904. S. 1.","page":0},{"file":"pc0117.txt","language":"de","ocr_de":"Entoptische Beobachtungsmethoden.\n117\nStrahlen ein solches, da\u00df das durch ein Kobaltglas von ges\u00e4ttigter Farbe gehende Licht sich praktisch wie nur aus zwei Farben, rot und blau, in passender Proportion zusammengesetzt, verh\u00e4lt, w\u00e4hrend im Tageslicht der gr\u00f6\u00dfere Reichtum an kurzwelligen Strahlen die erw\u00fcnschte Proportion verr\u00fcckt. Bringt man in einem Ausschnitt vor einer Lichtflamme oder vor dem Nernstlampenspalte ein solches Glas an, so sieht man die so erhaltene Lichtquelle einfarbig purpurn, wenn das Auge scharf eingestellt ist. Stellt man aber dasselbe\u2019durch Anstrengung bzw. Entspannung der Akkommodation oder durch Vorsetzen von entsprechenden Gl\u00e4sern auf einen n\u00e4heren bzw. ferneren Punkt ein, so sieht man die Lichtquelle von einem blauen bzw. roten Saum umgeben. Der Durchmesser der Zerstreuungskreise ist allgemein gleich dem Produkte des Durchmessers der Eintrittspupille mit dem oben angewendeten Projektionskoeffizienten Cp. Im reduzierten Auge,\nwelches f\u00fcr diese Berechnung hinreichend genau ist, hat \u2014 unabh\u00e4ngig von\nder Wellenl\u00e4nge des Lichtes den Wert der reduzierten Achsenl\u00e4nge. Da nun R f\u00fcr rotes Licht einen algebraisch gr\u00f6\u00dferen Wert hat als f\u00fcr blaues, so hat immer Cp einen algebraisch gr\u00f6\u00dferen Wert f\u00fcr rotes Licht als f\u00fcr blaues, woraus folgt, da\u00df die roten bzw. blauen Zerstreuungskreise die gr\u00f6\u00dferen sind, je nachdem Cp positiv oder negativ ist. Der \u00fcbersch\u00fcssige Teil der gr\u00f6\u00dferen Zerstreuungskreise wird als ein um die Lichtquelle sichtbarer Saum in der betreffenden Farbe gesehen. Da aber das blaue Licht dieser Lichtquelle von einem bedeutend ausgedehnteren Spektralbezirk als das rote stammt, so ist der blaue Saum im allgemeinen bei gleichem numerischem Werte von R \u2014 A breiter als der rote und bei h\u00f6herem Werte dieser Differenz wegen der mit zunehmender Zerstreuung abnehmenden Helligkeit weniger leicht zu sehen. Wie aus dem verschiedenen Werte von Cp f\u00fcr die beiden Farben hervorgeht, macht beim Mil eschen Versuche stets das rote Licht eine ausgiebigere, gegensinnige, das blaue eine ausgiebigere gleichsinnige Scheinbewegung, und wenn bei scharfer Einstellung des Auges die Lichtquelle einfarbig purpurn gesehen wird, so gehen die Farben bei diesem Versuche auseinander, indem die blaue die Bewegung des Loches mitmacht, die rote in entgegengesetzter Richtung wandert. F\u00fcr ersteres Licht hat dabei Cp einen negativen, f\u00fcr letzteres einen positiven Wert, und die Netzhaut liegt zwischen den durch die beiden Lichtarten erzeugten Bildpunkten in solchem Abstande von demselben, da\u00df die Zerstreuungskreise beider Farben ann\u00e4hernd gleiche Gr\u00f6\u00dfen haben. Bei ausgedehnteren Lichtquellen zeigt sich das Auseinandergehen der Farben im Auftreten eines blauen Saumes auf der einen, eines roten Saumes auf der anderen Seite der Lichtquelle, wenn aber der Nernstlampenspalt angewendet wird und die Verschiebung des Loches in der auf dem Spalte senkrechten Richtung stattfindet, so sieht man eine blaue und eine rote Lichtlinie nebeneinander. \u00c4hnlich wie der Versuch von Mile wirkt die partielle Zudeckung der Pupille durch Vorschieben eines d\u00fcnnen Kartonblattes von einer Seite her: ist ein roter bzw. blauer Saum vorhanden, so verschwindet derselbe von der entgegengesetzten bzw. von derselben Seite her, und bei maximalem Vorschieben des Blattes sieht man immer im letzten Augenblicke \u2014 normales Auge vorausgesetzt \u2014 an ausgedehnteren Lichtquellen auf der einen Seite","page":0},{"file":"pc0118.txt","language":"de","ocr_de":"118\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\neinen roten, auf der anderen einen blauen Saum, am Nerstlampenspalte aber die beiden farbigen Linien nebeneinander.\nObwohl zur Erkl\u00e4rung der soeben er\u00f6rterten Erscheinungen nur die Gesetze erster Ordnung zur Anwendung gekommen sind, ist dieselbe dennoch hinreichend genau und h\u00e4tte mit R\u00fccksicht auf die Aberration eigentlich nur darin modifiziert zu werden, da\u00df die Ursache der gr\u00f6\u00dferen Breite des blauen Saumes nicht nur die oben angegebene, sondern zum Teil auch darin zu suchen ist, da\u00df die Aberration innerhalb der optischen Zone einen positiven Wert hat, wodurch die Zerstreuung des Lichtes hinter dem zum Sehen angewendeten Teile der kaustischen Fl\u00e4che gr\u00f6\u00dfer wird als vor demselben; sowie darin, da\u00df an Stelle der Zerstreuungskreise tats\u00e4chlich die Querschnitte der kaustischen Fl\u00e4che treten. Dadurch, da\u00df es sich nur um die am \u00e4u\u00dferen Umfange dieser Querschnitte auftretenden Erscheinungen handelt, wobei die Gr\u00f6\u00dfe derselben ohne Belang ist, wird es bedingt, da\u00df die Gesetze erster Ordnung zuverl\u00e4ssige Resultate ergeben, und da\u00df die Methode der Chromasie die sicherste Methode zur Beurteilung der scharfen Einstellung des Auges darstellt.\nDer geringf\u00fcgige physiologische Astigmatismus des Auges l\u00e4\u00dft sich auch unter Anwendung einer runden Lichtquelle mit dieser Methode demonstrieren, indem gew\u00f6hnlich bei der sch\u00e4rfsten Einstellung in zwei einander entgegenstehenden Richtungen rote S\u00e4ume oder in den senkrecht auf diesen Richtungen stehenden blaue S\u00e4ume oder beide Arten auf einmal gesehen werden, wobei die durch die blauen S\u00e4ume bestimmte Richtung mit dem am st\u00e4rksten brechenden Hauptschnitte des optischen Systems zusammenf\u00e4llt.\nOben wurde bei der Er\u00f6rterung der Methoden zur Untersuchung weit ge\u00f6ffneter Strahlenb\u00fcndel (S. 31 ff.) dargelegt, wie durch die Untersuchung der Querschnitte der kaustischen Fl\u00e4che auf einer Schirmebene die Konstitution des Strahlenb\u00fcndels auch bei kompliziertem Baue desselben ermittelt werden kann, w\u00e4hrend sich die anderen Methoden nur f\u00fcr einfachere F\u00e4lle eignen. In der Netzhaut besitzt das Auge eine Schirmfl\u00e4che, von welcher die Form der Querschnitte der Strahlenb\u00fcndel direkt als Gesichtsw\u00e4hr-nehmungen zum Bewu\u00dftsein kommt. Wenn nun auch diese Schirm ebene nicht auf angegebene Weise verschoben werden kann, so ist es doch eine leichte Sache, das Strahlenb\u00fcndel sozusagen zu verschieben, indem dasselbe durch Vorsetzen von Gl\u00e4sern mehr oder weniger konvergent gemacht wird. Da es sich hierbei nur um relativ schwache Gl\u00e4ser handelt, so ist die in denselben entstehende Aberration wegen der geringen Gr\u00f6\u00dfe der Pupille \u2014 auch bei maximaler Erweiterung derselben \u2014 ohne merkbaren Einflu\u00df auf die beobachteten Erscheinungen. Die durch einen leuchtenden Punkt erhaltenen Bilder sind zwar mehrfach Gegenstand der Untersuchung gewesen, aber solange die betreffenden mathematischen Gesetze unbekannt blieben, konnte das Wesentliche nicht vom Zuf\u00e4lligen geschieden werden, weshalb auch die Konstitution des im Auge gebrochenen Strahlenb\u00fcndels unbekannt blieb. Die Ermittelung dieser Konstitution durch methodische Untersuchung der Strahlenb\u00fcndeldurchschnitte habe ich die subjektive Stigmatoskopie ge-","page":0},{"file":"pc0119.txt","language":"de","ocr_de":"Entoptische Beobachtungsmethoden.\n119\nnannt. Bei derselben verschafft man sich das zu untersuchende Strahlenb\u00fcndel durch Beobachtung eines leuchtenden Punktes bei verschiedener optischer Einstellung des Auges. Da es aber zur Vermeidung von Fehlerquellen w\u00fcnschenswert ist, da\u00df die Winkelgr\u00f6\u00dfe des leuchtenden Punktes bei der \u00c4nderung der optischen Einstellung unver\u00e4ndert bleibt, so darf man diese nicht durch \u00c4nderung des Abstandes desselben, sondern nur durch die Akkommodation oder durch Vorsetzen von Gl\u00e4sern bewerkstelligen. Um das im Auge entstehende falsche Licht, besonders den Haarstrahlenkranz, unter der Empfindungsschwelle zu halten, ist es vorzuziehen, keine Lichtquelle mit zu starker spezifischer Intensit\u00e4t zu w\u00e4hlen. Endlich tut man gut, im verdunkelten Zimmer und unter Verdeckung des anderen Auges zu beobachten, damit die Pupille ohne k\u00fcnstliche Erweiterung m\u00f6glichst gro\u00df sei. Mit den gew\u00f6hnlichen k\u00fcnstlichen Lichtquellen, Gas- oder Petroleumlicht, elektrischem Gl\u00fchlicht mit mattierter Birne usw., erh\u00e4lt man einen passenden leuchtenden Punkt unter Anwendung eines Loches von 2 mm Durchmesser in einem vor der Lampe aufgestellten Schirme, wobei die Beobachtung am besten in einem Abstande von 4 m vorgenommen wird, und das neben dem Schirme ausstrahlende Licht m\u00f6glichst vom Zimmer ferngehalten werden soll. Bei der Anwendung des Nernstlampenspaltes befestigt man am besten unmittelbar vor demselben eine Platte mit einem Loche von *|2 mm Durchmesser und schw\u00e4cht man au\u00dferdem das Licht mit einem Rauch-glase von hinreichend ges\u00e4ttigter Farbe ab, bis der Haarstrahlenkranz nicht mehr gesehen wird. Zu den Beobachtungen mit einem Kobaltglas ist diese Lichtquelle ohne Rauchglas die beste.\nStellt man sein Auge unter Anwendung der Akkomodation oder durch Vorsetzen eines passenden Glases m\u00f6glichst scharf f\u00fcr den leuchtenden Punkt ein, so sieht man dennoch bei nicht zu kleiner Pupille strahlen\u00e4hnliche Gebilde von demselben ausgehen. Ist das Auge frei von abnormer Asymmetrie und ein etwa vorhandener Astigmatismus korrigiert, so scheinen dieselben nach allen Richtungen auszustrahlen. Durch partielle Zudeckung der Pupille mit einem vorgeschobenen Kartonblatte und durch Beobachtung mit dem Kobaltglas \u00fcberzeugt man sich, da\u00df die Strahlengebilde durch Lichtstrahlen entstehen, welche den zentralen Strahl geschnitten haben, bevor das Licht die Netzhaut erreicht, indem dieselben dabei von derselben Seite her verschwinden bzw. eine blaue Farbe zeigen. In den bestgebauten Augen ist die Figur achtstrahlig und hat die Grundform eines vertikal gestellten Kreuzes mit diagonalen Strahlen, von welchen jedoch der eine oder andere gespalten sein kann. Verschafft man sich aber unter Entspannung der Akkommodation durch ein passendes Glas eine Hyperm\u00e9tropie von 1 % bis 2 dptr, so sieht man ein dunkleres Zentrum, das von einer helleren zackigen Linie umgeben ist. Die Zacken dieser Linie, welche bei gr\u00f6\u00dferer Pupille in Strahlenform verl\u00e4ngert erscheinen, verschwinden auf der entgegengesetzten Seite, wenn die Pupille von einer Seite her zugedeckt wird, und zeigen mit dem Kobaltglas eine rote Farbe, werden also von Lichtstrahlen erzeugt, die den zentralen Strahl nicht vor Erreichung der Netzhaut geschnitten haben. Diese Strahlengebilde sind zahlreicher als die in der gew\u00f6hnlichen Sternfigur sichtbaren, und die Orientierung derselben stimmt nicht mit der der letzteren \u00fcberein, sondern man kann im Gegenteil mit Sicherheit konstatieren, da\u00df in den-","page":0},{"file":"pc0120.txt","language":"de","ocr_de":"120\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\njenigen Richtungen, in welchen deutliche Strahlen der gew\u00f6hnlichen Strahlenfigur wahrgenommen werden, keine Strahlen bei dieser optischen Einstellung gesehen werden. Bei k\u00fcnstlich erweiterter Pupille kann man auch eine Einstellung finden, bei welcher beide Arten von Strahlengebilden gleichzeitig gesehen werden und das Alternieren derselben konstatiert werden kann. Durch diese Untersuchung wird es bewiesen, da\u00df das im Auge gebrochene Strahlenb\u00fcndel von demselben Typus ist wie das diagonalastigmatische, obwohl mit einer gr\u00f6\u00dferen Anzahl von Maximis und Minimis der Aberration in den den zentralen Strahl enthaltenden Normalschnitten der Wellenfl\u00e4che. Dieselbe hat auch schon durch das Vorhandensein des dunkleren Zentrums in dem bei hypermetropischer Einstellung gesehenen Bilde das Resultat erbracht, da\u00df die Aberration l\u00e4ngs dem zentralen Strahle positiv ist.\nZur n\u00e4heren Untersuchung der Aberration geht man am besten von einer Einstellung aus, bei welcher das bewaffnete Auge eine Myopie von 4 dptr hat, indem die Refraktion durch Wechseln der Gl\u00e4ser von halber zu halber Dioptrie bei entspannter Akkommodation immer mehr erh\u00f6ht wird. Man sieht dann zun\u00e4chst einen hellen Zerstreuungskreis, welcher zwar von helleren Punkten gestichelt erscheinen kann, aber keine deutlich helleren Teile von dunkleren abgrenzen l\u00e4\u00dft. Die beim Hinausr\u00fccken des Fernpunktes eintretende Ver\u00e4nderung zeigt sich dann zun\u00e4chst darin, da\u00df in der Mitte ein mehr oder weniger regelm\u00e4\u00dfiger heller Punkt auf tritt, um welchen dann die Strahlengebilde sichtbar werden, um schlie\u00dflich der oben beschriebenen zackigen Linie Platz zu machen. Jener Punkt ist die Spitze, die zackige Linie ein Querschnitt der kaustischen Fl\u00e4che. In Strahlenb\u00fcndeln, in welchen die Aberration, wie im Auge, in verschiedenen, den zentralen Strahl enthaltenden Normalschnitten der Wellenfl\u00e4che verschiedene Werte hat, kann sich ein Querschnitt der kaustischen Fl\u00e4che nie als regelm\u00e4\u00dfiger Kreis zeigen, sondern mu\u00df entweder eine zackige Form h\u00e4ben oder im mehrere Teile zerkl\u00fcftet sein. Macht man die Untersuchung bei k\u00fcnstlich erweiterter Pupille, so sieht man bei der Zunahme der Hyperm\u00e9tropie des bewaffneten Auges den Querschnitt der kaustischen Fl\u00e4che verschwinden ohne die Grenzlinie des Strahlenb\u00fcndelquerschnittes erreicht zu haben. Es ist hierdurch bewiesen, da\u00df ein Normalschnitt der kaustischen Fl\u00e4che die in der Fig. 5 S. 29 dargestellte Form hat und da\u00df eine Linie R = 0 in der Pupille vorhanden ist. In \u00dcbereinstimmung hiermit findet man auch bei k\u00fcnstlich erweiterter Pupille den Strahlenb\u00fcndelquerschnitt, an welchem die Spitze der kaustischen Fl\u00e4che gesehen wird, durch eine helle zackige Linie begrenzt, die Schnittlinie des umgebogenen Teiles der kaustischen Fl\u00e4che.\nDen Durchmesser der Linie R = 0 in der Pupille, welche die optische Zone derselben umschlie\u00dft, erh\u00e4lt man bei derjenigen Einstellung, bei welcher mit zunehmender Hyperm\u00e9tropie des bewaffneten Auges die Schnittlinie der kaustischen Fl\u00e4che zum letztenmal gesehen wird, wenn man das kleinste vor das Auge gehaltene Diaphragma bestimmt, mit welchem noch die Schnittlinie gesehen werden kann. Mit diesem Durchmesser und dem Refraktionsunterschiede dieser Einstellung und derjenigen, bei welcher die Spitze der kaustischen Fl\u00e4che gesehen wird, kann die Aberration innerhalb der optischen Zone berechnet werden. Der Refraktionsunterschied ergibt n\u00e4mlich den Abstand s \u2014 s0 der Kante der kaustischen Fl\u00e4che von der","page":0},{"file":"pc0121.txt","language":"de","ocr_de":"Entoptische Beobachtungsmethoden.\n121\nSpitze derselben und der Neigungswinkel w ist gleich dem durch die hintere Brennweite des Auges dividierten Kr\u00fcmmungshalbmesser der optischen Zone, wenn man die Abst\u00e4nde des Diaphragmas und der Pupille vom ersten Hauptpunkt des Auges vernachl\u00e4ssigt. Auf diese Weise ergibt sich die Formel\n1000 nd2\nin welcher f die hintere Brennweite des Auges, n den Brechungsindex des Glask\u00f6rpers, d den Durchmesser der optischen Zone und D den in Dioptrien gemessenen Refraktionsunterschied darstellt, w\u00e4hrend sonst der Millimeter die L\u00e4ngeneinheit ist. Bei der Anwendung dieses Wertes ist es aber zu beachten, da\u00df derselbe durch eine Serienentwicklung erhalten ist, bei welcher nur das erste Glied mitgenommen wird, und da\u00df das Vorhandensein einer Kante auf der kaustischen Fl\u00e4che beweist, da\u00df Glieder h\u00f6herer Ordnung mit negativem Werte in der vollst\u00e4ndigen Serie enthalten sind, woraus wiederum folgt, da\u00df die obenstehende Formel einen zu niedrigen Wert ergibt.\nWird bei der subjektiven Stigmatoskopie der Refraktionsunterschied gemessen zwischen der Einstellung, bei welcher die Spitze der kaustischen Fl\u00e4che gesehen wird, und derjenigen, bei welcher das Auge seine maximale Sehsch\u00e4rfe erh\u00e4lt, so ergibt sich durch denselben die Hyperm\u00e9tropie, welche l\u00e4ngs dem zentralen Strahle in einem f\u00fcr unendliche Ferne eingestellten Auge vorhanden ist. Da\u00df diese bei erweiterter Pupille einen gr\u00f6\u00dferen Wert hat als bei Mittelgr\u00f6\u00dfe derselben, ersieht man schon daraus, da\u00df bei m\u00f6glichst scharfer Einstellung bei k\u00fcnstlich erweiterter Pupille die um den leuchtenden Punkt sichtbaren Strahlengebilde durch Lichtstrahlen entstehen, welche den zentralen Strahl vor Erreichung der Netzhaut nicht geschnitten haben, sondern bei partieller Zudeckung der Pupille von der entgegengesetzten Seite her verschwinden und mit dem Kobaltglase rot leuchten. Hieraus geht n\u00e4mlich hervor, da\u00df bei erweiterter Pupille ein mehr nach vorn liegender Querschnitt der kaustischen Fl\u00e4che bei der besten Einstellung des Auges auf die Netzhaut f\u00e4llt.\nAuf der anderen Seite kann man sich durch einen einfachen Versuch \u00fcberzeugen, da\u00df auch w\u00e4hrend der kr\u00e4ftigsten Akkommodation die Aberration innerhalb der optischen Zone positiv bleibt. Wenn man n\u00e4mlich durch Vorsetzen von Gl\u00e4sern den Nahepunkt des Auges in den Abstand des leuchtenden Punktes verlegt, so da\u00df man gerade mit der kr\u00e4ftigsten Anstrengung der Akkommodation denselben scharf sehen kann, so findet man, da\u00df bei der Akkommodation immer zun\u00e4chst die Schnittlinie der kaustischen Fl\u00e4che gesehen wird, woraus folgt, da\u00df dieselbe stets vor dem zum deutlichen Sehen angewendeten Querschnitt des Strahlenb\u00fcndels liegt.\nVoraussetzung der oben beschriebenen Methode zur Messung der Aberration ist, da\u00df der Untersuchende es versteht, seine Akkommodation bei den verschiedenen Einstellungen geh\u00f6rig zu entspannen. Wenn dies nicht der Fall ist, so kann dennoch die Aberration unter Anwendung des k\u00fcnstlichen Astigmatismus mit der subjektiven Stigmatoskopie gemessen werden. Setzt man seinem Auge ein starkes Zylinderglas, 5 dptr oder mehr, vor, so sieht man, w\u00e4hrend die Einstellung unter Anwendung von sph\u00e4rischen Gl\u00e4sern","page":0},{"file":"pc0122.txt","language":"de","ocr_de":"122\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\noder durch die Akkommodation sukzessive ge\u00e4ndert wird, die Schnittlinien beider Schalen der kaustischen Fl\u00e4che in zwei aufeinanderfolgenden Serien. Wenn man aber dann die St\u00e4rke des Zylinderglases von halber zu halber Dioptrie vermindert und jedesmal die ganze Schnittserie der kaustischen Fl\u00e4che untersucht, so kommt man bald zu einem Werte des Zylinderglases, gew\u00f6hnlich 4 dptr, bei welchem die Serie der einen Schale auf demselben Querschnitt anf\u00e4ngt, wo die der anderen aufh\u00f6rt. Dieser Wert ist dann der gesuchte, in die obenstehende Formel einzuf\u00fchrende Refraktionsunterschied. Wird wiederum ein um die H\u00e4lfte kleinerer Wert des Zylinderglases angewendet, so findet man die Schnittserie der Fig. 8 S. 35 wieder, obwohl die Erscheinungen wegen der multiplen Kantenbildungen an der kaustischen Fl\u00e4che und dem daraus resultierenden zerkl\u00fcfteten Aussehen der Querschnitte derselben weniger leicht zu beobachten sind. Das dort erw\u00e4hnte pfeilspitzen\u00e4hnliche Aussehen an zwei einander gegen\u00fcberliegenden Punkten ist aber ohne Schwierigkeit zu konstatieren.\nDie subjektive Stigmatoskopie erlaubt auch die Messung der normalen Asymmetrie. Es empfiehlt sich, in der Nomenklatur vom zentralen Strahl auszugehen, also, wenn derselbe nicht durch das anatomische Zentrum der Pupille geht, von einer Dezentration der letzteren zu sprechen. Zun\u00e4chst kann man an dem die Spitze der kaustischen Fl\u00e4che enthaltenden Querschnitt konstatieren, ob \u2014 nach sorgf\u00e4ltiger Korrektion eines etwa vorhandenen Astigmatismus \u2014 der der Spitze entsprechende helle Fleck im Zentrum der Strahlenfigur gesehen wird oder nicht, und ob sich dieses Verhalten bei der \u00c4nderung der Pupillengr\u00f6\u00dfe unver\u00e4ndert h\u00e4lt oder nicht. Durch Sch\u00e4tzen der Asymmetrie erh\u00e4lt man einen Wert, aus welchem die Dezentration des anatomischen Zentrums der Pupille in bezug auf das optische Zentrum derselben, den Schnittpunkt mit dem zentralen Strahle, berechnet werden kann. Ebenso l\u00e4\u00dft sich eine Dezentration der optischen Zone aus dem'verschiedenen Verhalten der kaustischen Fl\u00e4che in verschiedenen Richtungen berechnen. F\u00fcr die Details dieser Methoden ebenso wie f\u00fcr die Untersuchung h\u00f6herer Grade von Asymmetrie oder Dezentration verweise ich auf meine bez\u00fcglichen Arbeiten1).\nBei den beschriebenen Versuchen macht man bald die Erfahrung, da\u00df unter Anwendung kr\u00e4ftigeren Lichtes die verschiedenen Teile der kaustischen Fl\u00e4che mehr ineinander flie\u00dfen, bei sehr kleinem leuchtenden Punkte und schw\u00e4cherem Lichte aber manchmal gewisse Teile unsichtbar werden. So kann besonders die zackige helle Linie, welche den Durchschnitt der kaustischen Fl\u00e4che darstellt, unter der letzterw\u00e4hnten Versuchsbedingung in verschiedene getrennte helle Punkte zerfallen, was \u00fcbrigens auch mit dem bei gr\u00f6\u00dferer Pupille an demselben optischen Querschnitte wie die Spitze der kaustischen Fl\u00e4che gesehenen umgebogenen Teile derselben der Fall sein kann. Die auf diese Weise entstehende mehrfache Abbildung kann am einfachsten durch die Beobachtung des an einemStecknadelkopfe entstehenden Lichtreflexes konstatiert werden, wenn die Nadel dem beobachtenden Auge hinreichend gen\u00e4hert bzw. bei der Beobachtung die Akkommodation passend entspannt wird. Auf dieselbe Weise gelingt es den meisten Augen, eine feine schwarze Linie auf wei\u00dfem Papier in passendem Abstande deutlich verdoppelt zu sehen.\n1) a. a. 0. Allgemeine Theorie usw. S. 189ff. \u2014 Die Konstitution msw. S. 230 ff.","page":0},{"file":"pc0123.txt","language":"de","ocr_de":"Entoptische Beobachtungsmethoden.\n123\nWie schon erl\u00e4utert worden ist, la\u00dft sich in einfacheren F\u00e4llen das Vorzeichen der Aberration durch die optische Projektion im Strahlenb\u00fcndel bestimmen, wobei aber die Objektlinien und die Schirmebene auf einer und derselben Seite des brechenden Apparates gelegen sein m\u00fcssen. Ohne dies zu beachten, hat Tscherning die Aberration mit einem Aberroskop1) beobachten wollen, welches aus einem quadratischen, auf der ebenen Fl\u00e4che einer plankonvexen Linse eingeritzten, m\u00f6glichst undurchsichtigen Liniennetze besteht und in einem Abstande von 10 bis 20 cm vor dem Auge in der Richtung nach einem leuchtenden Punkte gehalten wird. In dem durch die artefizielle Myopie bedingten Zerstreuungskreis des leuchtenden Punktes sieht man die Schatten der undurchsichtigen Linien. Nach der Meinung von Tscherning sollte eine nach dem Zentrum zu konvexe bzw. konkave Kr\u00fcmmung eine positive bzw. negative Aberration des im Auge gebrochenen Strahlenb\u00fcndels beweisen. Das Projektionsph\u00e4nomen beruht aber, wie ich bewiesen habe, nur zum Teil auf der Aberration, zum Teil aber auf einer anderen Gr\u00f6\u00dfe, welche im lebenden Auge nicht berechnet werden kann, und die Aberration, auf welcher die Kr\u00fcmmung der sichtbaren Linien beruht, ist nicht diejenige, welche das zum Sehen angewendete Strahlenb\u00fcndel charakterisiert, sondern die, mit welcher das beim Versuche in das Auge fallende Strahlenb\u00fcndel nach der Brechung behaftet ist, was von um so gr\u00f6\u00dferer Bedeutung ist, als die Aberration allgemein mit der Konvergenz des einfallenden Strahlenb\u00fcndels wechselt.\nAuf folgende Weise habe ich es allgemein verst\u00e4ndlich gemacht, da\u00df die Ansicht Tschernings \u00fcber die Bedeutung der mit dem Aberroskop beobachteten Erscheinungen mathematisch unm\u00f6glich ist. Wenn man sich an das reduzierte Auge h\u00e4lt und das durch die Linse des Aberroskopes gebrochene Strahlenb\u00fcndel als aberrations frei ansieht, so bilden die Schatten auf der brechenden Fl\u00e4che einfach gekr\u00fcmmte Linien, welche in Ebenen liegen, die sich in dem durch die Konvexlinse entworfenen Bilde des leuchtenden Punktes schneiden. Damit aber die Schattenlinien auf der Netzhaut gerade w\u00e4ren, m\u00fc\u00dften sich diese Ebenen, sobald keine Aberration vorliegt? in dem im Auge entworfenen Bilde des leuchtenden Punktes schneiden, was unm\u00f6glich ist, wenn nicht der Bildpunkt nach der Brechung in der Aber-roskoplinse mit dem Kr\u00fcmmungsmittelpunkte der brechenden Fl\u00e4che des reduzierten Auges zusammenf\u00e4llt.\nVon den zwei Gliedern, welche zusammen den Distorsionswert geben, dessen Vorzeichen durch die aberroskopische Untersuchung erhalten wird, wechselt das von der Aberration abh\u00e4ngige sein Vorzeichen, wenn das Bild des leuchtenden Punktes hinter die Netzhaut verlegt wird, das andere aber nicht, weshalb das Vorzeichen der Aberration des im Auge gebrochenen Strahlenb\u00fcndels durch die Untersuchung mit dem Aberroskop gefunden werden kann, sobald die Kr\u00fcmmung der Schattenlinien das Vorzeichen wechselt, je nachdem das Bild des leuchtenden Punktes vor oder hinter die Netzhaut f\u00e4llt. Dies ist nun in der Tat in normalen Augen die Regel, so da\u00df man auf diese, nicht aber auf die von Tscherning angegebene Weise die normale positive Aberration des Auges konstatieren kann. Dagegen ist\n1) Optique physiologique. Paris 1898, und an anderen Stellen.","page":0},{"file":"pc0124.txt","language":"de","ocr_de":"124\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\ndas Aberroskop in keiner Weise hinreichend empfindlich, um die tats\u00e4chliche komplizierte Form der kaustischen Fl\u00e4che hervortreten zu lassen, indem \u00fcberhaupt kein Schlu\u00df aus der Kr\u00fcmmung der in den peripheren Teilen des Zerstreuungskreises sichtbaren Schattenlinien gezogen werden kann. Zur Diagnose der abnormen Asymmetrie d\u00fcrfte es \u00fcberhaupt geeignet sein, da es das Vorzeichen der transversalen Asymmetrie angibt, sobald das Vorzeichen der Kr\u00fcmmung der zentralen Schattenlinie unver\u00e4ndert dasselbe bleibt, wenn das Bild des leuchtenden Punktes vor oder hinter die Netzhaut f\u00e4llt.\nDie von Tscherning behauptete \u00c4nderung des Vorzeichens der Aberration w\u00e4hrend der Akkommodation ist durch Untersuchungen mit dem Aberroskope bisher nicht bewiesen worden. Zwar kann man, wie ich selbst konstatiert habe, beobachten, da\u00df die Kr\u00fcmmung der Schattenlinien w\u00e4hrend der Akkommodation abnimmt. Eine solche Ver\u00e4nderung mu\u00df aber teils durch die Verschiebung des vor der Netzhaut liegenden Bildes des leuchtenden Punktes eintreten, und kann teils auch durch die Ver\u00e4nderung der nicht vom Aberrationswerte abh\u00e4ngigen Komponente des Distorsionswertes zustande kommen. Dazu, da\u00df eine Ver\u00e4nderung der Aberration w\u00e4hrend der Akkommodation konstatiert werde, ist es unumg\u00e4nglich n\u00f6tig, da\u00df man zuerst bei emmetropischer Refraktion, die n\u00f6tigenfalls durch Vorsetzen des passenden Glases zu erzielen ist, auf oben angegebene Weise die positive Aberration konstatiere, dann bei Vorsetzen von immer st\u00e4rkeren Konkavgl\u00e4sern bzw. bei entsprechender \u00c4nderung der fr\u00fcheren Korrektion akkommo-dieren lasse, wobei das Aberroskop unmittelbar vor das Korrektionsglas gehalten werden soll. Erst wenn bei der Akkommodation mit dieser Versuchsanordnung sukzessive zuerst nach dem Zentrum zu konvexe Schattenlinien, dann der Lichtpunkt und schlie\u00dflich entgegengesetzt gekr\u00fcmmte Schattenlinien sichtbar w\u00fcrden \u2014 alles mit einer und derselben Korrektion und ohne \u00c4nderung des Abstandes des Aberroskopes vom Auge \u2014 erst dann w\u00e4re durch die Untersuchung mit dem Aberroskope bewiesen, da\u00df die normale positive Aberration w\u00e4hrend der Akkommodation negativ wird.\nBei der optischen Abbildung im Auge spielt die geometrische Strahlenvereinigung wegen der Gr\u00f6\u00dfe des Offnungsverh\u00e4ltnisses eine dominierende Rolle im Verh\u00e4ltnis zur Diffraktion am Rande der Pupille. Wenn aber diese unter dem Einfl\u00fcsse einer kr\u00e4ftigen Akkommodationsanstrengung oder durch k\u00fcnstliche Mittel sehr klein wird, l\u00e4\u00dft sich der Einflu\u00df der Diffraktion ohne Schwierigkeit demonstrieren, indem man bei hochgradiger k\u00fcnstlicher Ametropie den von einem kleinem leuchtenden Punkt herr\u00fchrenden Zerstreuungskreis beobachtet. Man sieht dann eine Lichtkonzentration am Rande, wodurch der Eindruck eines helleren Ringes entsteht, welcher, wenn die Pupille hinreichend eng ist, nach innen gew\u00f6hnlich von einem dunklen Saume begrenzt erscheint. Da\u00df es sich hierbei um eine Diffraktionserscheinung, nicht um die Aberration handelt, geht teils aus der regelm\u00e4\u00dfigen Ringform hervor, da die kaustische Fl\u00e4che ein zackiges oder zerkl\u00fcftetes Aussehen darbieten mu\u00df, wird aber teils auch daraus bewiesen, da\u00df die Erscheinung dieselbe ist, ob das bewaffnete Auge eine hochgradige Myopie oder Hyperm\u00e9tropie aufweist. Sehr deutlich tritt das Ph\u00e4nomen zutage, wenn man die kleine Pupille durch ein Loch von h\u00f6chstens 2, am","page":0},{"file":"pc0125.txt","language":"de","ocr_de":"Entoptische Beobachtungsmethoden.\n125\nbesten 1 mm Durchmesser in einer vor das Auge gehaltenen Platte ersetzt. Man sieht dann oft das dunklere Zentrum sich in konzentrische, von dunklen Zwischenr\u00e4umen getrennte, relativ helle Kreise aufl\u00f6sen.\n2. Methoden zur Beobachtung des im Auge entstehenden falschen\nLichtes.\nDas auf der Netzhaut gelegene optische Bild ist nicht wie auf einen dunklen Schirm entworfen, sondern stets von einem Schleier verh\u00fcllt, und oft auch in der Umgebung von anderen Lichterscheinungen begleitet. Von dem auf die eine oder andere Weise einwirkenden falschen Lichte soll hier nur das f\u00fcr die Dioptrik Wichtige ber\u00fccksichtigt werden. Das \u00fcbrige falsche Licht dringt teils durch die Sklera ein und entsteht teils durch diffuse Reflexion und Fluoreszenz der inneren Teile des Auges, vornehmlich der Linse und des Augenhintergrundes. Dasselbe ist zwar von hervorragender Bedeutung f\u00fcr die Farbenempfindung, geh\u00f6rt aber nur insofern in das Gebiet der Dioptrik, als es eben durch das Vorhandensein noch einen Beweis daf\u00fcr erbringt, da\u00df beim Sehen die absoluten Intensit\u00e4ten am optischen Bilde von untergeordneter, die relativen aber von wesentlicher Bedeutung sind.\nIn optischen Instrumenten, welche, wie das Auge, zur Abbildung reeller Objekte auf einer Schirmfl\u00e4che dienen, entsteht bisweilen ein hellerer Fleck im Zentrum des Bildfeldes, der sogenannte Lichtfleck, indem Licht nach einer geraden Anzahl Reflexionen an den brechenden Fl\u00e4chen des optischen Systems den mittleren Teil der Schirmfl\u00e4che trifft. Auch im Auge ist dies der Fall, wobei sogar ein nach zweimaliger Reflexion, zun\u00e4chst in der hinteren Linsenfl\u00e4che und dann in der vorderen Hornhautfl\u00e4che entstandenes optisches Bild auf die Netzhaut fallen kann. Setzt man in die oben S. 19 angegebenen Formeln die dem exakten schematischen Auge entnommenen Werte ein, so ergibt sich, wenn der Millimeter die Einheit ist:\nDt5=-0,09023 H15 = \u2014 23,665 H'15 =25,984\nDer Ort des ersten bzw. zweiten Hauptpunktes ist H + H13-j-H15 bzw. n (H' + H'15) + 7,2. Das gesamte katadioptrische System hat somit eine negative Brechkraft von rund 90 dptr, und der erste bzw. zweite Hauptpunkt desselben ist rund 16,8 mm vor der vorderen Hornhautfl\u00e4che bzw. 36,3 mm hinter derselben gelegen. Der der Netzhaut in diesem System konjugierte Punkt liegt, wie sich aus der Anwendung dieser Daten in der allgemeinen Abbildungsgleichung ergibt, rund 71 mm vor der vorderen Hornhautfl\u00e4che. Ein hier gelegenes Objekt gibt somit zu einem aufrechten Bilde auf der Netzhaut Anla\u00df, welches sich, wenn das \u2018Objekt bei ruhig gehaltenem Auge seitlich verschoben wird, auf der Netzhaut in derselben Richtung bewegen mu\u00df. Vom Auge wird demnach das Bild umgekehrt gesehen, und die scheinbare Verschiebung desselben ist der des Objektes entgegengesetzt. Dieses Bild wurde im lebenden Auge von Becker1) gesehen und richtig erkl\u00e4rt, dann wieder vergessen und von Tscheming2) ins Leben gerufen,\n1)\t0. Becker, \u00dcber Wahrnehmung eines Reflexbildes im eigenen Auge. Wiener Med. Wochenschrift. 1860. S. 670 und 684.\n2)\ta. a. O.","page":0},{"file":"pc0126.txt","language":"de","ocr_de":"126\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nwonach sich unter anderen Gertz1 *) damit eingehend besch\u00e4ftigt hat. Letzterer hat den Einflu\u00df der dreimal als Blende auftretenden Pupille des Auges in dem katadioptrischen System untersucht. F\u00fcr einen auf der Netzhaut gelegenen Punkt ist im allgemeinen die Austrittspupille des Auges auch die Austrittspupille des katadioptrischen Systems, woraus folgt, da\u00df die Eintrittspupillen nicht identisch sind. Diejenige des katadioptrischen Systems liegt aber in der N\u00e4he der des Auges (rund V2 mm hinter derselben) und hat einen Durchmesser, welcher rund 3/4 des Durchmessers der letzteren betr\u00e4gt. Es braucht aber nur geringe Asymmetrien der brechenden Fl\u00e4chen oder Dezentrationen, um den Strahlenraum einzuschr\u00e4nken bzw. zu vernichten, indem die Eintrittspupille des katadioptrischen Systems dadurch in der Eintrittspupille des Auges, welche im katadioptrischen System eine Luke darstellt, verschoben wird. Da nun solche Asymmetrien schon im typisch normalen Auge vorhanden sind, so ist es einerseits erkl\u00e4rlich, da\u00df das vom katadioptrischen System erzeugte Bild nicht in allen Augen wahrgenommen werden kann, und folgt daraus anderseits, da\u00df aus der optischen Einstellung des katadioptrischen Systems keine genauen Schl\u00fcsse auf die des Auges gezogen werden k\u00f6nnen oder umgekehrt. W\u00e4re das Auge ein zentriertes Umdrehungssystem, so w\u00fcrde man zwar erwarten k\u00f6nnen, da\u00df, wenn das exakte schematische Auge richtig ist, in der Mehrzahl emmetropischer akkommodationsloser Augen der oben gefundene Objektabstand von 71 mm der beste zur Beobachtung des Bildes w\u00e4re. Da nun aber dies nicht der Fall ist, sondern die schiefe Inzidenz des Lichtes beim dreifachen Durchg\u00e4nge durch das optische System des Auges bedeutende Abweichungen verursachen kann, so darf man nur erwarten, da\u00df bei endlichem Objektabstande das katadioptrische Bild sichtbar gemacht werden kann.\nUm dasselbe mit dem einfachsten Mittel beobachten zu k\u00f6nnen, n\u00e4hert man im dunklen Zimmer bei ruhiger Stellung des Auges eine Kerzenflamme der Gesichtslinie von der Temporalseite her, wobei es als ein schwacher, sich in entgegengesetzter Richtung bewegender Lichtfleck zeigt. Mir selbst gelang dieser Versuch stets bis vor einigen Jahren. Dann konnte ich bald den Lichtfleck sehen, bald nicht, w\u00e4hrend es mir jetzt gar nicht gelingt, denselben mit diesem Versuche beobachten zu k\u00f6nnen. Mit dem Spalte meines elektrischen Handaugenspiegels sehe ich ihn aber wieder, wahrscheinlich wegen der h\u00f6heren spezifischen Lichtst\u00e4rke. T schernin g empfiehlt, die Lichtquelle unterhalb der Gesichtslinie vorbeizuf\u00fchren. In der Versuchsanordnung von Gertz wird das Bild einer Blende in der Eintrittspupille des Auges erzeugt, wodurch diese bis zur Gr\u00f6\u00dfe der Eintrittspupille des katadioptrischen Systems abgeblendet werden soll. Auf diese Weise wird die Intensit\u00e4t des direkt gesehenen Bildes ohne Schw\u00e4chung der des katadioptrischen herabgesetzt, was die Beobachtung erleichtern mu\u00df.\nIm Auge kann unter physiologischen Verh\u00e4ltnissen ein ringf\u00f6rmiges Beugungsspektrum auf zweierlei Weise entstehen, n\u00e4mlich einesteils durch Diffraktion des Lichtes an multiplen kleinen rundlichen Gebilden, anderenteils an einem strahlenf\u00f6rmigen Gitter. Erstere kommen bei Sekret-\n1) H. Gertz, \u00dcber das sekund\u00e4re katadioptrische Bild des Auges. Skand. Arch,\nf. Physiol. XXII. 1909. S. 299.","page":0},{"file":"pc0127.txt","language":"de","ocr_de":"Entoptische Beobachtungsmethoden.\n127\nauflagerung auf der Hornhaut und bei unregelm\u00e4\u00dfiger Eintrocknung der Oberfl\u00e4che derselben vor, wobei die Epithelzellen die Formelemente darstellen; letzteres ist in dem physiologischen Aufbaue dir Linse vorhanden. Die farbigen Ringe erster Art verschwinden, wenn eine Karte von einer Seite her vor die Pupille geschoben wird, allm\u00e4hlich und \u00fcberall gleichzeitig, indem jedes der verursachenden Gebilde ein ringf\u00f6rmiges Spektrum erzeugt, und die Lichtst\u00e4rke des durch Superposition der einzelnen Spektren entstehenden farbigen Ringes der Anzahl wirksamer Elemente proportional ist. Viele Menschen sehen habituell, besonders beim Erwachen aus dem Schlafe, einen solchen Ring das um eine helle Lichtquelle sichtbare diffuse Licht nach au\u00dfen abgrenzen.\nDeutlicher sind die Farben in dem in der Linse entstehenden Ringe, welcher auch gr\u00f6\u00dfer ist. Die meisten Menschen sehen denselben im dunklen Zimmer bei dilatierter Pupille mit einem Winkeldurchmesser von 6 bis 7\u00b0 kleine helle Lichtquellen gegen dunklen Hintergrund umgeben. Der Ring enth\u00e4lt die Farben des Spektrums, wobei rot nach au\u00dfen liegt, und der angegebene Durchmesser dem Gelb entspricht. Bei k\u00fcnstlichen Lichtquellen, welche wenig kurzwelliges Licht enthalten, sieht man das Spektrum gew\u00f6hnlich nur bis blaugr\u00fcn recht deutlich. H\u00e4lt man vor das Auge ein kleines Loch, so verschwindet der Ring vollst\u00e4ndig, sobald dieses auf der Pupille zentriert ist. Verschiebt man es aber in radi\u00e4rer Richtung, so treten in dem Augenblicke, wo es den Rand der erweiterten Pupille erreicht, zwei kleine Spektra auf, deren Verbindungslinie durch die Flamme geht und senkrecht auf der Verschiebungsrichtung steht. Auf diese Weise kann man nach Belieben zwei diametral einander gegen\u00fcberliegende Teile des Kreises hervortreten lassen. Hierdurch wird bewiesen, da\u00df es sich um ein radi\u00e4res, nur in der N\u00e4he des Pupillenrandes wirkendes Gitter handelt, wie es nur im Linsenkortex vorhanden ist. Dieser Beweis kann auch durch partielle Zudeckung der Pupille mit einer vorgeschobenen Karte oder dergleichen geliefert werden. Wird die Karte von der Temporalseite her mit vertikaler Kante vorgeschoben, bis nur ein kleines Segment der Pupille am nasalen Rande frei bleibt, so sieht man den oberen und unteren Teil des Ringes, w\u00e4hrend die beiden Seitenteile verschwunden sind. Von dem in der Linse enthaltenen Gitter ist dann nur ein Teil unbedeckt, welcher horizontale Fasern enth\u00e4lt, nebst solchen, deren Verlaufsrichtung wenig von der horizontalen abweicht, weshalb nur diejenigen Teile des Ringes sichtbar sein k\u00f6nnen, in welchen die Tangente zu der Verlaufsrichtung unbedeckter Fasern parallel ist. Manche Menschen haben bei der Erschlaffung der Akkommodation oder in Aufregungszust\u00e4nden hinreichend gro\u00dfe Pupillen, um den Ring unmittelbar zu sehen. Anderen gelingt nur der Versuch mit dem Loche ohne k\u00fcnstliche Erweiterung der Pupille, wenn das andere Auge zugedeckt ist; bei anderen ist wiederum ohne Mydriaticum \u00fcberhaupt nichts vom Farbenring zu sehen. Schon von Beer1) und Donders2) beschrieben, wurde der\n1)\tBeer, \u00dcber den Hof um Kerzenflammen. Poggendorffs Ann. Bd. 84. S. 518. 1851; Bd. 88. S. 595. 1853.\n2)\tNach der Angabe von J. H. A. Haff mans, Beitr\u00e4ge zur Kenntnis des Glaukoms. Arch. f. Ophth. VIII. 2. S. 124. 1862.","page":0},{"file":"pc0128.txt","language":"de","ocr_de":"128\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nRing dann wieder von Druault1) und Salomonsohn2) n\u00e4her untersucht.\nWie das in der Umgebung intensiver Lichtquellen sichtbare Licht wenigstens zum Teil entsteht, ist aus dem Haarstrahlenkranz ersichtlich, welcher um intensive Lichtquellen mit hinreichend kleiner Winkelgr\u00f6\u00dfe in einer Winkelausdehnung von mehreren Graden gesehen wird. Wie schon oben angedeutet wurde, ist die spezifische Intensit\u00e4t des Nernstlichtes hinreichend, und man kann in der Tat die Erscheinung auf bequemste Weise unter Anwendung eines unmittelbar vor dem Spalte befestigten Loches von J/2 mm Durchmesser beobachten. Der Haarstrahlenkranz besteht aus unz\u00e4hligen, \u00e4u\u00dferst feinen, manchmal bunt gef\u00e4rbten Strahlen, in welchen meistens eine lebhafte Bewegung vor sich geht. H\u00e4lt man vor das Auge ein Loch, dessen Durchmesser kleiner ist als der der Pupille, so sieht man ein \u00e4hnliches Ph\u00e4nomen, kann aber bei richtiger Zentrierung des Loches konstatieren, da\u00df die Strahlen nicht dieselben sind. Da die Bewegung auch bei diesem Versuche gesehen wird, so mu\u00df dieselbe von der Bewegung der Tr\u00e4nenfl\u00fcssigkeit auf der Hornhaut oder von der physiologischen Bewegung des Kammerwassers herr\u00fchren. Wird das Loch gedreht, so macht der Haarstrahlenkranz die Drehung mit, ein Beweis f\u00fcr die Entstehung desselben an der Lochkante bzw. bei der direkten Beobachtung, am Pupillenrande. Schiebt man anstatt des Loches eine Karte oder irgendeinen d\u00fcnnen Schirm mit gerader Kante vor die Pupille, so sieht man schmale, scharf gezeichnete lange Strahlen senkrecht zur Kante in beiden Richtungen vom leuchtenden Punkte ausgehen. Diese k\u00f6nnen nicht auf andere Weise als durch Brechung und Spiegelung an der Kante selbst entstehen, wobei diese auf dieselbe Weise astigmatisch wirken mu\u00df, wie wenn man durch ein d\u00fcnnes Glasst\u00e4bchen eine Lichtquelle betrachtet. Auf \u00e4hnliche Weise mu\u00df der Haar-strahlenkranz an den Unebenheiten des Pupillenrandes entstehen, indem noch dazu der Einflu\u00df einer wirklichen Diffraktion durch die bunte Farbe angedeutet wird. Die meisten Menschen finden im Haarstrahlenkranze gewisse helle Linien oder B\u00fcschel, welche stets, wenn die Beobachtung unter gleichen Versuchsbedingungen ausgef\u00fchrt wird, auf dieselbe Weise gesehen werden, und welche bei Neigung des Kopfes die Bewegung mitmachen. Wird aber die Neigung schnell ausgef\u00fchrt, so kommt die entsprechende Bewegung des Haarstrahlenkranzes deutlich in weniger schnellem Tempo nach, um nicht selten zun\u00e4chst etwas zu weit zu gehen und dann in eine r\u00fccksinnige Drehung zur habituellen Lage \u00fcberzugehen. Da die Regenbogenhaut kein straffes Gewebe ist, so ist es von vornherein zu erwarten, da\u00df die bei pl\u00f6tzlicher Neigung des Kopfes mit physikalischer Notwendigkeit entstehende Str\u00f6mung im Kammerwasser auf die F\u00e4ltelung des Pupillenrandes einwirken mu\u00df. Die entoptische Beobachtung, welche dies best\u00e4tigt, bietet gar keine Schwierigkeiten, wie ich mich an verschiedenen Beobachtern \u00fcberzeugt habe.\nAuf dieselbe Weise wie der Haarstrahlenkranz am Pupillenrande entstehen beim Vorschieben eines Augenlides vor die Pupille die bekannten\n1)\tA. Druault, Sur la production des anneaux color\u00e9s autour des flammes. Arch, d\u2019ophth. 18. p. 312. 1898.\n2)\tH. Salomonsohn, \u00dcber Lichtbeugung an Hornhaut und Linse. Arch. f. Physiol. Jahrg. 1898. S. 187.","page":0},{"file":"pc0129.txt","language":"de","ocr_de":"Entoptische Beobachtungsmethoden.\n129\nlangen, von einer hellen Lichtquelle scheinbar ausgehenden Strahlen, indem das Licht in der den im Durchschnitt dreieckigen Raum zwischen Lidsaum und Hornhaut ausf\u00fcllenden Fl\u00fcssigkeitsschicht gebrochen wird. Wegen des im Verh\u00e4ltnis zu dem Brechungsindex fester K\u00f6rper niedrigen Brechungsindex des Wassers und wegen der Form der Fl\u00fcssigkeitsschicht kommt keine Reflexion zustande, so da\u00df man nicht wie beim Vorschieben einer Karte Strahlen nach beiden Richtungen ausgehen sieht, sondern beim Vorschieben des unteren Lides nur nach oben und umgekehrt.\n3. Methoden zur Beobachtung entoptischer Objekte.\nWenn in den Medien des Auges K\u00f6rperchen mit abweichendem Brechungsindex eingeschlossen sind, so wirken dieselben durch Brechung des Lichtes unter Umst\u00e4nden wie undurchsichtige schattenwerfende K\u00f6rper. Diese Wirkung, welche man am einfachsten durch den Schatten eines Glasstabes oder durch die Erscheinung der Luftbl\u00e4schen in mikroskopischen Pr\u00e4paraten illustrieren kann, mu\u00df um so deutlicher hervortreten, je sch\u00e4rfer die Oberfl\u00e4chenkr\u00fcmmung der K\u00f6rperchen ist, und je mehr der Brechungsindex derselben von dem des umgebenden Mediums abweicht. Bei vollkommen undurchsichtigen K\u00f6rperchen m\u00fc\u00dfte man unter Anwendung einer hinreichend kleinen Lichtquelle die Erscheinungen des Schattens auf gew\u00f6hnliche Weise beobachten k\u00f6nnen. Da nun aber solche K\u00f6rperchen nicht im normalen Auge Vorkommen, sondern Licht immer durchgelassen wird, so ist es ersichtlich, da\u00df man im allgemeinen nicht erwarten darf, den Halbschatten sichtbar machen zu k\u00f6nnen, sondern da\u00df sich die beobachtbaren Erscheinungen wesentlich im Gebiete des Vollschattens zeigen werden. Es w\u00fcrde deshalb hier unn\u00f6tig weit f\u00fchren, die Untersuchung auf den Halbschatten auszudehnen, w\u00e4hrend auf der anderen Seite eine exakte Untersuchung des Vollschattens, den die K\u00f6rperchen geben w\u00fcrden, wenn dieselben vollst\u00e4ndig undurchsichtig w\u00e4ren, die einzige zuverl\u00e4ssige Grundlage darbietet, auf welche weitere Untersuchungen unter Ber\u00fccksichtigung der Durchl\u00e4ssigkeit f\u00fcr Licht gest\u00fctzt werden k\u00f6nnen.\nDiesen Vollschatten, den ich den fakultativen entoptischen Vollschatten nennen m\u00f6chte, findet man auf einfache Weise nach schon er\u00f6rterten Methoden. In der Fig. 14 sind die drei m\u00f6glichen F\u00e4lle eines Vollschattens auf der Netzhaut schematisch dargestellt, indem die Linie N\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik 111, 3.\t9\nFig. 14.","page":0},{"file":"pc0130.txt","language":"de","ocr_de":"130\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\ndie Netzhaut, o das im letzten Medium entstehende Bild des schattenwerfenden K\u00f6rperchens und p' das dortselbst erzeugte Bild der Lichtquelle andeutet. Werden mit den beiden letzten Zeichen auch die betreffenden Durchmesser angegeben, und stellt cf bzw. 60 den reduzierten Abstand der Netzhaut vom Bilde der Lichtquelle bzw. vom Bilde des schattenwerfenden K\u00f6rperchens dar, so erh\u00e4lt man aus der obersten Zeichnung mit schon angegebenen Mitteln f\u00fcr den Durchmesser x des Vollschattens auf der Netzhaut die Gleichung\np' \u2014 x\to \u2014 x\n~\u00f60~\nwelche sich auch aus der mittleren bzw. unteren Zeichnung ergibt, wenn \u2014 x f\u00fcr x bzw. \u2014 p' f\u00fcr p' gesetzt wird. Da das im letzten Medium entstandene Bild eines in den brechenden Medien des Auges belegenen Punktes stets vor der Netzhaut liegt, so ist immer \u00e40 positiv. Der Fall cf = d0 l\u00e4\u00dft sich wegen der Unm\u00f6glichkeit, das Auge hinreichend ruhig zu halten, praktisch nicht realisieren, und bei cf=0 ist \u00fcberhaupt kein Vollschatten auf der Netzhaut vorhanden. Es folgt hieraus, da\u00df nur die drei in der Fig. 14 schematisch dargestellten F\u00e4lle m\u00f6glich sind, und da\u00df diese sich in der Formel\nX = \u00a3\ncfO \u2014 \u00a3, dop\u2019 cf \u2014 d0\nzusammenfassen lassen, in welcher s \u2014 + 1 ist, je nachdem cf (cf\u2014do)<0 ist und \u00a3,\u2014 + 1, je nachdem cf < 0 ist. Ein negativer Wert von x in dieser Formel gibt an, da\u00df kein Vollschatten auf die Netzhaut f\u00e4llt. Ist p der Durchmesser der Lichtquelle, so ergibt die allgemeine Gleichung KL'=\u2014 D die Beziehung\np = \u00a3\u201epD(cf \u2014 A)\nwo D die Brechkraft des optischen Systems des Auges, A den reduzierten Abstand der Netzhaut vom zweiten Brennpunkte desselben darstellt, und ,, = + ! ist, je nachdem cf \u2014 ist. Man erh\u00e4lt hierdurch allgemein\ncfo \u2014 \u00a30d0pD(cf\u2014 A)\nX~ \u00a3\tdo\nwo \u00a3o = \u00b1l, je nachdem cf (cf5\u20140 ist.\nDen Einflu\u00df des Ortes der Lichtquelle auf die Gr\u00f6\u00dfe des Vollschattens k\u00f6nnte man zwar, obwohl in sehr umst\u00e4ndlicher Weise, durch geometrische Figuren illustrieren. Da sich aber derselbe unmittelbar aus einer Differentiation ergibt, mag es wohl gestattet sein, auch hier den letzteren Weg zu befolgen. Man erh\u00e4lt\ndX\t\u00a3\u00d60\t,\tT', r f\ndd' = - (()'_rfo)2 (0 - *>pD(d\u201e - J))\nund je nachdem diese Gr\u00f6\u00dfe einen positiven oder negativen Wert hat, nimmt der Durchmesser des Vollschattens auf der Netzhaut zu oder ab, wenn die Lichtquelle so verschoben wird, da\u00df cf bei positivem Werte numerisch zunimmt, bei negativem numerisch abnimmt.","page":0},{"file":"pc0131.txt","language":"de","ocr_de":"Entoptische Beobachtungsmethoden.\n131\nIm emmetropischen Auge [ist J = 0 und folglich auch bei beliebigem\n\u00a3 \u00d4*\nOrte der Lichtquelle s0 = +1. Da weiter sowohl\twie 60 stets posi-\ntive Werte haben, so hat x einen positiven bzw. negativen Wert, und ist ein Vollschatten auf der Netzhaut vorhanden oder nicht, je nachdem -j-\no o\ngr\u00f6\u00dfer oder kleiner als pD ist. Die Bedingung des Vollschattens ist somit, da\u00df die reduzierte Winkelgr\u00f6\u00dfe des Bildes des schattenwerfenden K\u00f6rpers auf der Netzhaut die der Lichtquelle in einem der vorderen Brennweite des Auges gleichen Abstande \u00fcbertrifft, und deckt sich mit der Bedingung, da\u00df auf der Netzhaut die Winkelgr\u00f6\u00dfe des Bildes des schattenwerfenden K\u00f6rpers diejenige des Lichtquellenbildes \u00fcbersteigt. Da diese Bedingung von d' unabh\u00e4ngig ist, so findet sich immer ein Vollschatten bei beliebiger Lage der Lichtquelle vor, sobald dies bei einer Lage der Fall ist, mit der schon erw\u00e4hnten Ausnahme bei der Abbildung der Lichtquelle auf der Netzhaut Der Wert des Differentialquotienten hat, wenn die Bedingung eines Vollschattens bei hinreichend kleiner Lichtquelle erf\u00fcllt ist, das entgegengesetzte Vorzeichen von e. Es folgt hieraus, da\u00df bei reeller Lichtquelle der Vollschatten mit der Entfernung derselben vom Auge stetig abnimmt, w\u00e4hrend wenn als Lichtquelle ein virtuelles, in gro\u00dfem Abstande hinter dem Auge gelegenes Bild angewendet wird, wobei s = \u2014 1 ist, der Vollschatten mit zunehmender Konvergenz des einfallenden Lichtes stetig zunimmt, bis diese Lichtquelle den Punkt erreicht hat, welcher im ersten Medium dem Orte des schattenwerfenden K\u00f6rpers konjugiert ist, wonach bei vermehrter Konvergenz des Lichtquellenstrahlenb\u00fcndels der Vollschatten wieder abnimmt. Wird die Konvergenz vermehrt, bis die Lichtquelle vor der Hornhaut liegt, so tritt wieder der Fall der reellen Lichtquelle ein. Wird ein konstantes Bild einer Lichtquelle von unendlich gro\u00dfem Abstande hinter dem Auge zu unendlich gro\u00dfem Abstande vor dem Auge stetig gef\u00fchrt, so nimmt also der zun\u00e4chst unmerkbare Vollschatten stetig zu, bis das Maximum erreicht worden ist, um dann stetig bis zum vollst\u00e4ndigen Verschwinden abzunehmen, wobei, wenn mehrere schattenwerfende K\u00f6rperchen in verschiedener Entfernung von der Netzhaut vorhanden sind, der maximale Vollschatten bei verschiedener Lage der Lichtquelle, aber stets bei konvergentem Lichte erhalten wird.\nBei Ametropie sind die Verh\u00e4ltnisse komplizierter. Zun\u00e4chst geht aus dem Werte von x hervor, da\u00df bei beliebiger Gr\u00f6\u00dfe des schattenwerfenden K\u00f6rpers immer eine endliche Strecke vorhanden ist, wo eine beliebig kleine Lichtquelle keinen entoptischen Vollschatten bewirken kann. Wird der Abstand der Lichtquelle vom Einstellungspunkte des Auges mit a bezeichnet, so gilt, wenn allgemein K den Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten bei der Abbildung auf der Netzhaut darstellt,\nK2\t1\nK = \u2014 AB\t\u2014 ^ = KD + -\no\ta\nworaus folgt\nff\u2014 A 1 d'\taJD2\nso da\u00df dem Ausdrucke f\u00fcr x die Form","page":0},{"file":"pc0132.txt","language":"de","ocr_de":"132\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\n\u00a3\u00d4' f\t\u00a30\u00e0o p\\\nx~y=T0\\\u00b0 aJD7\ngegeben werden kann. Indem x = 0 gesetzt wird, ergeben sich, den beiden Werten von \u00a30 entsprechend, zwei Werte f\u00fcr a, welche mit entgegengesetzten Vorzeichen numerisch gleich sind, und welche mit +ao bezeichnet werden m\u00f6gen. Da nun die im letzteren Ausdrucke f\u00fcr x au\u00dferhalb der Parenthese stehende Gr\u00f6\u00dfe stets positiv ist, und da dasselbe mit -\u00b0^ -pr-\u2014- und\nfolglich auch mit dem zweiten innerhalb der Parenthese stehenden Gliede der Fall ist, so folgt hieraus, da\u00df x einen positiven oder negativen Wert hat, und ein Vollschatten demnach vorhanden ist oder nicht, je nachdem a numerisch gr\u00f6\u00dfer oder kleiner als a0 ist. Es gibt also immer auf beide Seiten des Punktes, f\u00fcr welchen das Auge eingestellt ist, eine endliche Strecke mit dem numerischen Werte a0, innerhalb welcher kein Vollschatten entsteht, und deren Ausdehnung sowohl von dem Grade der Ametropie und der Gr\u00f6\u00dfe der Lichtquelle, wie namentlich von der Gr\u00f6\u00dfe und Lage des schattenwerfenden K\u00f6rperchens abh\u00e4ngig ist.\nIm Falle \u00f6'=\u00e40 wird die innerhalb der Parenthese im Ausdrucke f\u00fcr x stehende Gr\u00f6\u00dfe identisch dieselbe wie die innerhalb der Parenthese im Ausdrucke f\u00fcr den Differentialquotienten stehende. Es folgt hieraus, da\u00df wenn in diesem Falle ein Vollschatten vorhanden ist, wobei o numerisch gr\u00f6\u00dfer als pD(d0\u2014 A) sein mu\u00df, das Vorzeichen des Differentialquotienten allgemein von demjenigen von \u00a30 unabh\u00e4ngig ist und nur mit dem von \u00a3 wechselt, w\u00e4hrend, wenn das Vorzeichen des Differential quotienten mit dem von \u00a30 wechselt, kein Vollschatten im Falle ff=d0 vorhanden ist. Wird die Lichtquelle von einem beliebigen Ausgangspunkte zu unendlich gro\u00dfem Abstande vor dem Auge und dann von unendlich gro\u00dfem Abstande hinter dem Auge bis zum Ausgangspunkte gef\u00fchrt, so wechselt e sein Vorzeichen beim Durchgang durch den Einstellungspunkt des Auges und durch den scheinbaren Ort des schattenwerfenden K\u00f6rperchens, w\u00e4hrend dies mit \u00a30 im ersteren Punkte und in unendlicher Ferne der Fall ist. Im ersteren Punkte ist x negativ, so da\u00df stets nur je ein Vorzeichenwechsel von \u00a3 und \u00a30 in dem Gebiete vorkommt, wo ein Vollschatten entsteht. Da nun, wenn ein Vorzeichenweschel von \u00a30 das Vorzeichen des Differential quotienten beein-\nflu\u00dft, der Punkt, wo \u00a3 sein Vorzeichen wechselt, wie eben bewiesen wurde, au\u00dferhalb dieses Gebietes gelegen ist, so folgt hieraus, da\u00df innerhalb dieses Gebietes nur ein Vorzeichenwechsel des Differential quotienten stattfindet Dies ist damit gleichbedeutend, da\u00df der Durchmesser des Vollschattens, wenn man bei der beschriebenen Verschiebung der Lichtquelle vom Einstellungspunkte des Auges ausgeht, von dem Momente ab, wo ein Vollschatten sichtbar ist, stetig zunimmt, ein Maximum erreicht und dann stetig abnimmt, bis der Vollschatten wieder verschwindet, bevor der Einstellungspunkt von der anderen Seite erreicht wird. Da das Maximum dem Orte des Vorzeichenwechsels des Differentialquotienten entspricht, so erh\u00e4lt man dasselbe, wenn die Lichtquelle sich im scheinbaren Orte des schattenwerfenden K\u00f6rperchens oder in unendlicher Ferne befindet, je nachdem o numerisch gr\u00f6\u00dfer oder kleiner als pD(d0 \u2014 A) ist, d. h. je nachdem die im hinteren Brennpunkte des Auges","page":0},{"file":"pc0133.txt","language":"de","ocr_de":"Entoptische Beobachtungsmethoden.\n133\ngemessene reduzierte Winkelgr\u00f6\u00dfe des schatten werfenden K\u00f6rperchens gr\u00f6\u00dfer oder kleiner ist als die Winkelgr\u00f6\u00dfe der Lichtquelle in einem der vorderen Brennweite des Auges gleichen Abstande. Die beiden Maxima sind aber nicht gleichwertig. W\u00e4ren die Gesetze erster Ordnung ohne Einschr\u00e4nkung g\u00fcltig, so w\u00fcrde bei richtiger Zentrierung der maximale Vollschatten das ganze Feld ausf\u00fcllen, wenn das Maximum bei \u00e2'=\u00e20 liegt, w\u00e4hrend, wenn das Maximum bei unendlicher Entfernung der Lichtquelle erhalten wird, der Wert von x stets endlich ist, sofern nicht der schattenwerfende K\u00f6rper bei myopischem Refraktionszustande im hinteren Brennpunkte des Auges gelegen ist.\nEine besondere Untersuchung erheischt der singul\u00e4re Fall, wo o numerisch gleich pD(d0 \u2014 A) ist. Wird in die Vorzeichenbedingung f\u00fcr \u00a30 die Bedingung \u00f4 = \u00f40 eingef\u00fchrt, so ergibt sich, da\u00df, wenn die Lichtquelle im scheinbaren Orte des schattenwerfenden K\u00f6rpers gelegen ist, \u00a30 stets dasselbe Vorzeichen wie 60\u2014A hat, so da\u00df f\u00fcr diese Lage der Lichtquelle die den singul\u00e4ren Fall charakterisierende Bedingung mit der Bedingung o = \u00a30pD(d0 \u2014 A) identisch ist. Wird dieselbe in den zuerst angegebenen Ausdruck f\u00fcr x eingef\u00fchrt, so ergibt sich x = \u2014 \u00a3\u00a30pDA, woraus folgt, da\u00df x, wenn die Lichtquelle durch diesen Punkt gef\u00fchrt wird, wobei \u00a3 das Vorzeichen wechselt, pl\u00f6tzlich von einem endlichen negativen zu demselben Werte mit positivem Vorzeichen \u00fcbergeht oder umgekehrt, wobei entweder ein Vollschatten mit endlicher Ausdehnung pl\u00f6tzlich entsteht oder, wenn fr\u00fcher vorhanden, verschwindet. Der Abstand des scheinbaren Ortes des schattenwerfenden K\u00f6rpers vom Einstellungspunkte des Auges hat dabei den numerischen Wert von a0, und wenn derselbe mit umgekehrtem Vorzeichen eingesetzt wird, wobei auch \u00a30 entgegengesetzes Vorzeichen hat, so resultiert wie im allgemeinen Falle x = 0. Es folgt hieraus, da\u00df, wenn die Lichtquelle vom Einstellungspunkte des Auges aus an dem scheinbaren Orte des schatten werfenden K\u00f6rpers vorbei bis in unendliche Ferne gef\u00fchrt wird, der an diesem Orte pl\u00f6tzlich entstandene Vollschatten bei der weiteren Ver\u00e4nderung des Ortes der Lichtquelle von konstanter Gr\u00f6\u00dfe ist. Wird aber dann die Lichtquelle von unendlichem Abstande mit entgegengesetztem Vorzeichen dem Einstellungspunkte des Auges von der anderen Seite her gen\u00e4hert, wobei \u00a30(d0\u2014A) negativ ist, und der Differential quotient einen endlichen Wert hat, so nimmt der Durchmesser des Vollschattens stetig ab, um in dem Augenblicke, wo der Abstand der Lichtquelle vom Einstellungspunkte bis zum numerischen Werte von a0 abgenommen hat, zum Werte Null zu sinken. Das Maximum des Vollschattens findet sich also auf der ganzen diejenigen Punkte verbindenden Strecke vor, in welcher im allgemeinen Falle das Maximum alternativ erhalten werden kann.\nEine Versuchsanordnung gibt es, bei welcher der Durchmesser des Vollschattens von der Refraktion des Auges unabh\u00e4ngig ist, wenn n\u00e4mlich die Lichtquelle im vorderen Brennpunkte desselben gelegen ist. Da hierbei \u00f6' einen unendlich gro\u00dfen Wert hat, wobei sowohl \u00a3 wie \u00a30 positiv sind, und x den Wert o \u2014d0pD annimmt, so wird mit einer und derselben Lichtquelle der Vollschatten nur von der Gr\u00f6\u00dfe des schattenwerfenden K\u00f6rperchens und vom Abstande desselben von der Netzhaut bestimmt.\nBei der Verwertung der hier erhaltenen Resultate darf man nicht au\u00dfer Acht lassen, da\u00df in der Untersuchung nur die Gesetze erster Ordnung zur","page":0},{"file":"pc0134.txt","language":"de","ocr_de":"134\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nAnwendung gekommen sind, und da\u00df die komplizierte Aberration des im Auge gebrochenen Strahlenb\u00fcndels geeignet ist, einen kleineren Yollschatten unsichtbar zu machen, so da\u00df das Gebiet, wo kein Vollschatten erhalten wird, in der Wirklichkeit gr\u00f6\u00dfer sein mu\u00df, als aus der Rechnung hervorgeht. Was speziell das bei kleineren schattenwerfenden K\u00f6rperchen und unendlichem Abstande der Lichtquelle vorhandene Maximum des Vollschattens betrifft, so entsteht dasselbe in der Rechnung dadurch, da\u00df das Bild der Lichtquelle laut den Gesetzen erster Ordnung hierbei unendlich klein wird. Da nun aber dies wegen der Aberration nicht der Fall ist, so l\u00e4\u00dft sich erwarten, da\u00df K\u00f6rperchen, deren Vollschatten bei unendlichem Abstande der Lichtquelle das Maximum erreicht, nicht immer einen entoptisch wahrnehmbaren Vollschatten haben, ohne da\u00df es sich Vorhersagen lie\u00dfe, da\u00df dies die Regel sei. Auch bedingt die verwickelte Beschaffenheit der kaustischen Fl\u00e4che, da\u00df, wenn das Lichtquellenbild nicht hinreichend weit von der Netzhaut entfernt ist, ein etwaiger entoptischer Vollschatten kaum von einer durch die Form der kaustischen Fl\u00e4che bedingten Erscheinung unterschieden werden kann, so da\u00df tats\u00e4chlich auch bei Emmetropie ein auf beiden Seiten des Einstellungspunktes des Auges gelegener Bezirk vorhanden ist, wo kein verwertbarer Vollschatten entsteht.\nDie entoptische Erscheinung ist, wie schon hervorgehoben wurde, durchaus vom fakultativen Vollschatten zu unterscheiden. Wie sich diese gestalten wird, davon kann man sich durch einfache Versuche mit Linsen ein Urteil verschaffen. Wenn man mit einer m\u00f6glichst punktf\u00f6rmigen Lichtquelle den Schatten einer Linse bei verschiedener Schirmlage beobachtet, so findet man, da\u00df derselbe, wenn der Abstand sowohl der Lichtquelle wie des Schirmes von der Linse sehr gro\u00df ist im Verh\u00e4ltnis zur Brennweite derselben, kaum von dem Schatten eines undurchsichtigen K\u00f6rpers unterschieden werden kann, indem das durch die Linse gehende Licht im Bildpunkte der Lichtquelle eine im Verh\u00e4ltnis zum Abstande des Schirmes sehr starke Divergenz besitzt, sei es da\u00df die Linse sammelnd oder zerstreuend wirkt. Wird dann die Linse dem Schirme gen\u00e4hert, so wird der Schatten schw\u00e4cher, und es tritt um denselben ein heller Saum auf. Bei einer Konkavlinse geschieht hierin keine \u00c4nderung, sondern die Breite des hellen Saumes n\u00e4hert sich nur um so mehr dem Werte Null, je n\u00e4her die Linse dem Schirme kommt, w\u00e4hrend bei einer Konvexlinse zun\u00e4chst eine Lage erreicht wird, bei welcher die \u00e4u\u00dfere Grenze des hellen Saumes die des Schattens erreicht hat. Hierbei w\u00fcrde, wenn die Lichtquelle tats\u00e4chlich unendlich klein, der Linsenrand vollkommen scharf, die Lichtverteilung im Zerstreuungskreise vollkommen gleichm\u00e4\u00dfig w\u00e4re, und wenn kein Licht durch Reflexion und Absorption verloren ginge, \u00fcberhaupt nichts auf dem Schirme zu sehen sein. Tats\u00e4chlich erreicht aber der Schatten hier nur das Minimum der Sichtbarkeit. Wird die Linse dem Schirme weiter gen\u00e4hert, so sieht man einen ringf\u00f6rmigen Schatten den hellen Zerstreuungskreis umgeben, welcher letztere sich immer mehr verkleinert, dann in das scharfe Bild der Lichtquelle \u00fcbergeht, um endlich wieder gr\u00f6\u00dfer zu werden. Auf \u00e4hnliche Weise mu\u00df es sich im Auge mit den entoptisch sichtbaren K\u00f6rperchen verhalten, deren Brechungsindex nur wenig von dem des umgebenden Mediums abweicht. Dieselben m\u00fcssen somit den maximalen Schatten geben, wenn die Licht-","page":0},{"file":"pc0135.txt","language":"de","ocr_de":"Entoptische Beobachtungsmethoden.\n135\nquelle eine solche Lage hat, da\u00df das durchgehende Licht m\u00f6glichst divergent ist. Da nun die im normalen Auge entoptisch sichtbaren K\u00f6rperchen in der Regel sammelnd wirken, so folgt hieraus, da\u00df der deutlichste Schatten erhalten werden mu\u00df, wenn konvergentes Licht zur Anwendung kommt, und das Bild der Lichtquelle im letzten Medium zwischen der Netzhaut und dem Bilde des schattenwerfenden K\u00f6rpers, dem letzteren so nahe wie m\u00f6glich, gelegen ist. Zerstreuend d\u00fcrften nur gewisse Bildungen in der Linse wirken k\u00f6nnen, welche aber im typisch normalen Auge wohl kaum vorhanden sind, aber sowohl die Fettkugeln auf der Hornhautoberfl\u00e4che wie die F\u00e4ltelungen derselben und die im Glask\u00f6rper entoptisch sichtbaren Gebilde wirken sammelnd. Was die letzteren betrifft, so ist es offenbar, da\u00df, je n\u00e4her dieselben der Netzhaut liegen und je kleiner der Brechungsunterschied ist, um so eher der Fall eintreten mu\u00df, da\u00df ein wirklicher dunkler Vollschatten nicht gesehen werden kann, da erstens zum Entstehen eines solchen ein sehr kurzer Abstand des Lichtquellenbildes n\u00f6tig w\u00e4re, wobei die Zentrierung wegen der Beweglichkeit des Glask\u00f6rpers die gr\u00f6\u00dften Schwierigkeiten darbietet, und zweitens bei zu kurzem Abstande des Lichtquellenbildes von der Netzhaut die Erscheinungen der kaustischen Fl\u00e4che in den Vordergrund treten. Man sieht deshalb auch den Vollschatten dieser Gebilde nur zuf\u00e4llig bei der Untersuchung der kaustischen Fl\u00e4che, besonders in der N\u00e4he der Spitze derselben, mit der subjektiven Stigmatoskopie.\nBei der Berechnung der entoptischen Parallaxe hat man die Lichtquelle unter Anwendung des schattenwerfenden K\u00f6rperchens als Projektionszentrum auf die Netzhaut optisch zu projizieren. In der allgemeinen Gleichung des linearen Projektionskoeffizienten C = K(1 \u2014 cfB) hat man dazu\nf\u00fcr K bzw. B die Werte \u2014 bzw. -n------r* einzusetzen, w\u00e4hrend \u00f6' in dieser\np\to \u2014 o o\nFormel dieselbe Bedeutung hat wie oben. Man erh\u00e4lt\nC = \u2014 d0D\n\u00e4'\u2014A\n\u00f4'\u2014\u00f4o\nwelche Formel, wie ohne weiteres ersichtlich ist, auch dadurch erhalten werden kann, da\u00df im Ausdrucke f\u00fcr den Durchmesser des Vollschattens C\nf\u00fcr ^ gesetzt wird, w\u00e4hrend o = 0 und \u00a3 = \u00a30 = +l ist. In dieser Formel\nstellt C, wenn die Lichtquelle in einer zur Visierlinie senkrechten Richtung verschoben wird, das Verh\u00e4ltnis der vom Schatten auf der Netzhaut durchlaufenen Strecke zu der Verschiebungsstrecke der Lichtquelle dar, wobei positives Vorzeichen eine gleichsinnige, negatives eine ungleichsinnige Bewegung angibt, w\u00e4hrend die scheinbare entoptische Schattenbewegung durch das entgegengesetzte Vorzeichen charakterisiert wird. Da C bei einer Verschiebung der Lichtquelle in der Richtung der Visierlinie teils bei\tteils bei \u00e0'\u2014A sein Vorzeichen wechselt, so folgt hieraus, da\u00df die\nganze Strecke von unendlich gro\u00dfem Abstande hinter dem Auge zu unendlich gro\u00dfem Abstande vor dem \u00c4uge durch den scheinbaren Ort des schattenwerfenden K\u00f6rpers in zwei Teile geteilt ist, in welchen die Schattenbewegung eine konstante Richtung hat, w\u00e4hrend beim \u00dcbergang vom einen Teil zum","page":0},{"file":"pc0136.txt","language":"de","ocr_de":"136\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nanderen, wenn die Lichtquelle durch den scheinbaren Ort des schattenwerfenden K\u00f6rpers geht, die Richtung der Schattenbewegung wechselt.. In dem Augenblicke des Richtungswechsels hat der Projektionskoeffizient einen unendlich gro\u00dfen Wert, so da\u00df bei stetiger Verschiebung der Lichtquelle auf der Visierlinie unter unaufh\u00f6rlichen kleinen seitlichen Bewegungen derselben die Scheinbewegung des Schattens, wie auch der Durchmesser desselben, bis zu einem Maximum zunimmt, bei welchem die Richtung der Scheinbewegung pl\u00f6tzlich wechselt, wonach die Scheinbewegung wieder immer ausgiebig wird. Am eindeutigsten ersieht man dies aus dem oben angegebenen Differentialquotienten, da der Differentialquotient des Projektionskoeffizienten aus demselben nach oben angegebener Schablone erhalten werden kann. Werden in dem Ausdrucke f\u00fcr C Z\u00e4hler und Nenner durch dividiert, so kommt letztere Gr\u00f6\u00dfe nur im Nenner vor, welcher die Form\n^____1 annimmt. Es geht aus derselben hervor, da\u00df bei einer bestimmten\n(?0\nLage der Lichtquelle der Projektionskoeffizient mit einer Zunahme von \u00f60 numerisch zunimmt, wenn \u00f6\u2019 einen negativen Wert hat, und solange bei positivem Werte von \u00e4> der Wert von \u00f60 denselben nicht erreicht hat, w\u00e4hrend im Falle d0 > d' >> 0 der Projektionskoeffizient mit abnehmendem Werte von d0 zunimmt. Beim Vorhandensein mehrerer schattenwerfender K\u00f6rper, von deren im letzten Medium entstehenden Bildern einige vor andere\u2019hinter dem dortselbst entstehenden Bilde der Lichtquelle gelegen sind, f\u00e4llt somit die Scheinbewegung der ersteren um so geringer, die der letzteren um so ausgiebiger aus, je gr\u00f6\u00dfer d0 ist.\nAus dem oben Gesagten geht hervor, da\u00df zu einer exakten entoptischen Untersuchung vor allem ein konvergentes m\u00f6glichst homozentrisches Strahlenb\u00fcndel mit hinreichender spezifischer Helligkeit des durch dasselbe abgebildeten Lichtpunktes n\u00f6tig ist. Eine vorz\u00fcgliche Versuchsan\u00f6rdnung erh\u00e4lt man unter Anwendung der aplanatischen Ophthalmoskoplinse und der in einem Abstande von 5 bis 10 Meter aufgestellten Nernstspaltlampe, indem unmittelbar vor dem Spalt ein Loch von %mm Durchmesser angebracht wird. Mit der am sch\u00e4rfsten gekr\u00fcmmten Fl\u00e4che dem Lichte zugekehrt, h\u00e4lt man zun\u00e4chst die Linse in solchem Abstande vor das Auge, da\u00df Mer Fokalpunkt einige Zentimeter vor demselben liegt. Bei seitlichen Verschiebungen der Linse machen alle entoptischen Schatten einschlie\u00dflich der Grenzlinie des Feldes eine gleichsinnige Bewegung, welche um so gr\u00f6\u00dfer ist, je weiter nach vorn der schattenwerfende K\u00f6rper gelegen ist. Die scheinbare Verschiebung im Felde, die relative entoptische Parallaxe ist somit positiv, wenn der schatten werfende K\u00f6rper in der Hornhaut liegt, sonst negativ und um so st\u00e4rker, je gr\u00f6\u00dfer der Abstand des im letzten Mediums entstehenden Bildes des schattenwerfenden K\u00f6rpers von der Austrittspupille des Auges ist. Das Vorzeichen derselben ist ersichtlicherweise dem der Listingschen Parallaxe entgegengesetzt, da bei seiner Versuchs-anordnung das Auge bei feststehender Lichtquelle bewegt wird. Bei dieser Lage der Lichtquelle sind sowohl die durch Fettk\u00fcgelchen auf der Hornhaut wie die durch die physiologische Struktur des Glask\u00f6rpers bedingten entoptischen Bilder hell mit dunklen R\u00e4ndern. Nur wenn ausnahmsweise ein Luftbl\u00e4schen auf der Hornhaut schwimmt, sieht man dasselbe als einen","page":0},{"file":"pc0137.txt","language":"de","ocr_de":"Entoptische Beobachtungsmethoden.\n137\nschwarzen Schatten. Wird der Abstand der Linse vom Auge vermehrt, so werden im allgemeinen die dunklen R\u00e4nder sch\u00e4rfer hervortretend, indem das durch die schattenwerfenden K\u00f6rper gehende Licht im letzten Medium eine st\u00e4rkere Konvergenz erh\u00e4lt, aber gleichzeitig nimmt die scheinbare Gr\u00f6\u00dfe derselben ab. Wird auf der anderen Seite die Linse dem Auge mehr gen\u00e4hert, so nimmt die scheinbare Gr\u00f6\u00dfe der entoptischen Objekte zu, und die Scheinverschiebung der Fettk\u00fcgelchen auf der Hornhaut w\u00e4chst schnell zu, um, wenn das durch die Linse entworfene Lichtp\u00fcnktchen hinter die Hornhaut gelangt ist, negativ zu werden. In demselben Augenblicke \u00e4ndert sich auch der Charakter der entoptischen Erscheinung derselben auff\u00e4llig, indem nunmehr ein schwarzer Schatten sichtbar wird. Mit einiger \u00dcbung kann man beliebig oft ein und dasselbe Fettk\u00fcgelchen hell mit dunklem Rande oder schwarz sehen, je nachdem die Linse mehr nach vorn oder nach hinten verschoben wird. Ist es wohl gelungen, den schwarzen Schatten im Zentrum des entoptischen Feldes zu sehen, so kann man bei vorsichtiger Vermehrung des Abstandes der Linse den runden schwarzen Schatten bis zu einem Winkeldurchmesser von wenigstens 10 zunehmen sehen. Man findet dabei in der Regel auch, da\u00df derselbe von einem helleren Ring umgeben ist, um welchen wiederum in g\u00fcnstigen F\u00e4llen mehrere, abwechselnd dunkle und helle, durch Interferenz entstandene Ringe gesehen werden k\u00f6nnen. Wegen der starken Vergr\u00f6\u00dferung des Feldes kann man im allgemeinen hierbei das Vorzeichen der relativen Parallaxe nicht mit Sicherheit bestimmen. Bei zentrierter Linse wird n\u00e4mlich das Feld von der \u00d6ffnung derselben begrenzt, und wenn die seitliche Verschiebung hinreichend ist, um den Pupillenrand entoptisch wahrnehmen zu k\u00f6nnen, ist gew\u00f6hnlich das betreffende entoptische Bild l\u00e4ngst aus dem Felde. Erst wenn die Linse dem Auge hinreichend gen\u00e4hert worden ist, um die Pupille wieder entoptisch sichtbar zu machen, wobei die Scheinbewegung derselben auch negativ geworden ist, l\u00e4\u00dft sich konstatieren, da\u00df die Fettk\u00fcgelchen auf der Hornhaut eine positive relative Parallaxe zeigen. Hierbei haben aber die im vorderen Teile des Glask\u00f6rpers gelegenen entoptisch sichtbaren Strukturdetails eine \u00e4hnliche Verwandlung durchgemacht, so da\u00df dieselben, wenigstens die gr\u00f6\u00dferen unter ihnen, nunmehr undurchsichtig schwarz aussehen und eine starke gegensinnige Scheinbewegung sowie auch eine negative relative Parallaxe zeigen, w\u00e4hrend die weiter nach hinten liegenden fortw\u00e4hrend eine gleichsinnige Scheinbewegung und folglich auch eine positive relative Parallaxe haben, welche, als die Linse noch mehr dem Auge gen\u00e4hert wird, wieder derselben Ver\u00e4nderung unterliegt. Ist schlie\u00dflich die Linse dem Auge ganz nahe gekommen, so sieht man nur die im hintersten Teile des Glask\u00f6rpers liegenden Objekte hell mit dunklem Saume, w\u00e4hrend die im vorderen Teile gelegenen das entoptische Bild der Pupille wie mit einem dunklen Netzwerk ausf\u00fcllen und dann und wann bei Bewegungen des Auges zwischenliegende Objekte zu gro\u00dfen dunklen, das Feld mit gro\u00dfer Schnelligkeit durchkreuzenden Schatten Anla\u00df geben. Tauscht man dann die Linse gegen eine schw\u00e4chere aus, wobei wegen der geringen \u00d6ffnung keine Forderungen an Aplanatismus gestellt zu werden brauchen, so wird es bei der Abnahme des Feldes immer schwieriger, die entoptischen Bilder wiederzufinden. Bei wiederholten Versuchen gelingt es aber, zu konstatieren, da\u00df man die gew\u00f6hnlich als fliegende","page":0},{"file":"pc0138.txt","language":"de","ocr_de":"138\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nM\u00fccken gesehenen Objekte, welche hei der ganzen Untersuchung stets eine sehr schwache gleichsinnige Scheinbewegung gemacht haben, nur hell mit dunklem Saume sehen kann.\nUm mit Sicherheit die Scheinbewegung zu beobachten, braucht man nur das andere Auge offen zu halten. Bei Emmetropie, die n\u00f6tigenfalls durch Yorsetzen des passenden Glases erzielt wird, sind aber die von der Linse selbst verursachten entoptischen Erscheinungen, wenn dieselbe ohne Drehung seitlich verschoben wird, vollkommen frei von Scheinbewegungen, und auch nach sorgf\u00e4ltiger Reinigung derselben findet sich immer ein Staubteilchen vor, das als Marke dienen kann, an welcher die Scheinbewegung auch der im hintersten Teile des Glask\u00f6rpers gelegenen Objekte sehr leicht konstatiert werden kann.\nBei der beschriebenen entoptischen Durchmusterung des Auges kann man wie aus Obenstehendem erhellt, sofort durch die Scheinverschiebung entscheiden, ob das beobachtete Objekt vor oder hinter dem in demselben Medium entstehenden Bilde des leuchtenden Punktes gelegen ist. Dieselbe bietet deshalb das praktisch anwendbarste Mittel dar zur Bestimmung des Abstandes des schattenwerfenden K\u00f6rpers von der Netzhaut, kann aber nicht zur genauen Tiefenlokalisation im hintersten Teile des Glask\u00f6rpers angewendet werden. Hierzu eignet sich aber vorz\u00fcglich die relative Parallaxe zur Linse. Hat man auf einer der Linsenfl\u00e4chen im Schnittpunkte mit der optischen Achse eine kleine Marke, so ist es ohne weiteres einleuchtend, da\u00df, wenn die Linse seitlich verschoben wird, die vom leuchtenden Punkte zu dieser Marke gezogene Linie nach der Brechung im optischen System des eventuell bewaffneten Auges durch den Punkt gehen mu\u00df, welcher in diesem optischen System dem leuchtenden Punkte konjugiert ist. Es wird hierbei vorausgesetzt, da\u00df die Linse bei gro\u00dfem Abstande des leuchtenden Punktes ohne Neigung seitlich verschoben wird,-bzw. stets so gehalten wird, da\u00df die Achse derselben durch den leuchtenden Punkt geht. Wenn man somit bei emmetropischer Refraktion dem Auge Konvexgl\u00e4ser mit wachsender St\u00e4rke vorsetzt und bei jeder Korrektion die entoptische Untersuchung unter Anwendung der aplanatischen Ophthalmoskoplinse macht, so sieht man die Parallaxe der im hintersten Teile des Glask\u00f6rpers liegenden Objekte zu der Marke auf der Linse stetig abnehmen, bis bei einer gewissen Korrektion dieselbe gleich Null geworden ist, indem der durch die Marke auf der Linse hervorgerufene Schatten eine Scheinbewegung von der gleichen Gr\u00f6\u00dfe macht. Der Brennpunkt der dem Auge Vorgesetzten Linse ist dann der scheinbare Ort des schattenwerfenden K\u00f6rpers. Da bei dieser Untersuchung der Abstand der aplanatischen Linse bedeutungslos ist, so kann man denselben je nach den vorliegenden Verh\u00e4ltnissen so w\u00e4hlen, da\u00df man ein gro\u00dfes Feld auf einmal sichtbar hat, oder da\u00df andere, die Beobachtung st\u00f6rende Objekte unsichtbar werden.\nDie kompliziertere Brewstersche Methode zur Tiefenlokalisation d\u00fcrfte mit Vorteil durch die beiden beschriebenen ersetzt werden k\u00f6nnen. Man benutzt bei derselben zwei leuchtende Punkte, welche zwei entoptisehe Schatten entwerfen, deren Winkelabstand, ebenso wie derjenige der beiden entoptischen Pupillenbilder, gemessen wird. Wenn man den Abstand der doppelten Lichtquelle vom Auge kennt, so braucht nur das Verh\u00e4ltnis der","page":0},{"file":"pc0139.txt","language":"de","ocr_de":"Entoptische Beobachtungsmethoden.\n139\nbetreffenden Winkelabst\u00e4nde gemessen zu werden, indem aus den Konstanten des Auges berechnet wird. Da die Winkelabst\u00e4nde sieb zueinander wie die entsprechenden Projektionskoeffizienten verhalten, und der Projektionskoeffizient, wenn die Pupille das Projektionszentrum darstellt, durch die bekannte Lage der Austrittspupille bestimmt ist, so ergibt die Messung des Verh\u00e4ltnisses der Winkelabst\u00e4nde tats\u00e4chlich den Projektionskoeffizienten bei der Anwendung des beobachteten entoptischen Objektes als Projektionszentrum, und man erh\u00e4lt aus dem so ermittelten Werte von C den gesuchten Wert von d0. Werden als Lichtquellen zwei feine L\u00f6cher in einer Platte angewendet, welche in der ersten Fokalebene des Auges gelegen ist, w\u00e4hrend man durch die beiden L\u00f6cher gegen eine sehr hell erleuchtete Fl\u00e4che hinsieht, so kann man auf derselben die Abst\u00e4nde der Doppelbilder markieren, wobei sich der Abstand der Doppelbilder des beobachteten Objektes zu demjenigen der Doppelbilder eines Punktes des Pupillenrandes wie d0 zum reduzierten Abstande der Austrittspupille von der Netzhaut verh\u00e4lt. Bei anderen Versuchsanordnungen kann es vorteilhafter sein, das andere Auge zur Projektion anzuwenden.\nDie entoptische Untersuchung stellt eine exakte Methode dar, mit welcher entschieden werden kann, ob die bei der fokalen Beleuchtung sichtbare Sternfigur der Linse des Auges durch wirkliche Diskontinuit\u00e4ten des Brechungsindex oder nur durch die Form der Isoindizialfl\u00e4chen bedingt wird. Im ersteren Falle m\u00fc\u00dfte n\u00e4mlich diese Sternfigur mit Notwendigkeit entoptisch wahrgenommen werden k\u00f6nnen, was aber unter physiologischen Verh\u00e4ltnissen nie zutrifft.\nIn das Gebiet der Dioptrik geh\u00f6ren auch die drei Purkinjeschen Methoden zur Beobachtung des Schattens der Netzhautgef\u00e4\u00dfe. Nach einer Methode wird starkes Licht, am besten Sonnenlicht, mit einer Sammellinse von kurzer Brennweite auf einen Punkt der Sklera konzentriert, wobei das durch die Augenh\u00e4ute gehende Licht diffus im Innern des Bulbus ausstrahlt, und der beleuchtete Punkt somit die Lichtquelle darstellt. Wenn es sich nicht um die Beobachtung der feinsten Gef\u00e4\u00df Verzweigungen handelt, wird der Versuch am besten unter Anwendung einer der nunmehr in der ophthalmologischen Praxis gebr\u00e4uchlichen Durchleuchtungslampen ausgef\u00fchrt. Da sich der Schatten bei einer Verschiebung der Lichtquelle in umgekehrter Richtung bewegen mu\u00df, die scheinbare Bewegung aber der wirklichen entgegengesetzt ist, so ist dieselbe gleichsinnig mit der Bewegung der Lichtquelle. Wird diese Verschiebung ebenso wie die scheinbare Winkelbewegung des Schattens gemessen, so l\u00e4\u00dft sich daraus nach dem Vorg\u00e4nge H. M\u00fcllers ein approximatives Ma\u00df des Abstandes der Gef\u00e4\u00dfe von der lichtperzipierenden Schicht gewinnen. Bei einer anderen Methode wird in einigem Abstande von der Visierlinie eine Lichtquelle hin und her bewegt, wobei das auf dem Augenhintergrunde entstehende Bild derselben die Lichtquelle darstellt, welche den Schatten wirft. Wird z. B. die Lichtquelle temporalw\u00e4rts von der Visierlinie gehalten, wobei sich dieselbe bei vertikalen Bewegungen in einer Sagittal ebene verschiebt, so macht das auf dem Augenhintergrund entstehende Bild die entgegengesetzte Bewegung, w\u00e4hrend, wenn dieselbe der Visierlinie gen\u00e4hert wird, letzteres Bild mehr nach hinten geht und hierbei eine Bewegung macht, welche vom hinteren Pole des Auges aus","page":0},{"file":"pc0140.txt","language":"de","ocr_de":"140\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\ngesehen, eine gleichsinnige Richtung mit der der Lichtquelle hat. Da nun, wie aus der ersten Methode hervorgeht, die scheinbare Bewegung des Schattens gleichsinnig mit der Bewegung des auf dem Augenhintergrund entstehenden Bildes sein mu\u00df, so ist dieselbe in der Tangentialebene gleichsinnig, in der Sagittal ebene ungleichsinnig in bezug auf die Bewegung der Lichtquelle. Die letzte Methode besteht in der Herumf\u00fchrung eines kleinen leuchtenden Punktes, welcher sich in einer nahe der Pupille gelegenen Ebene bewegt. Man kann hierzu durch ein kleines Loch nach einer hellen Fl\u00e4che sehen oder auch mit einer aplanatischen Lupe von kurzer Brennweite und gro\u00dfer \u00d6ffnung das Bild einer hellen Lichtquelle in die N\u00e4he der Eintrittspupille des Auges entwerfen. Bei der letzteren Versuchsanordnung kann man auch nach oben beschriebener Methode die relative Parallaxe zur Linse benutzen, um ein approximatives Ma\u00df der Entfernung der Gfef\u00e4\u00dfe von der lichtperzipierenden Schicht zu erhalten.\nEndlich stellt die entoptische Scheinverschiebung das Mittel dar, mit welchem die Natur des sogenannten Maxwellschen Fleckes untersucht werden kann. Ich habe unter Anwendung der beiden letzterw\u00e4hnten Pur-kinjeschen Methoden1) bewiesen, da\u00df dieser Fleck in zwei getrennte Erscheinungen zerf\u00e4llt, n\u00e4mlich die entoptische Macula, welche auch bei der zweiten der oben erw\u00e4hnten Methoden vollkommen frei von Scheinverschiebung ist, und die entoptische Fovea, welche den in der anatomischen Fovea auf dieselbe Weise wie in einer Konkavlinse entstehenden Schatten darstellt. Die physiologischen Eigent\u00fcmlichkeiten, welche die Beobachtung durch die Fl\u00fcchtigkeit und Ver\u00e4nderlichkeit der Seheindr\u00fccke erschweren, machen es in manchen F\u00e4llen w\u00fcnschenswert, eine im Auge unbewegliche Marke zur Konstatierung der Scheinbewegung zu haben. Eine solche erh\u00e4lt man in dem Nachbilde, das man sich durch Fixierung des einen Endes des Nernstspaltes verschafft. Die Untersuchung der entoptischen Fovea mit verschiedenfarbigem Lichte hat eine bedeutende Chromasie bei der Brechung des Lichtes in derselben sichergestellt, welche, da die Fovea die einzige zerstreuende Fl\u00e4che im optischen System des Auges ist, das einzige Mittel darstellt, mit welchem die chromatische Vergr\u00f6\u00dferungsdifferenz bei der Abbildung im Auge g\u00fcnstig beeinflu\u00dft wird. Auch zur Untersuchung der Natur der Hai dinger sehen Polarisationsb\u00fcschel wurde die entoptische Scheinbewegung angewendet.\nIV. Messungsmethoden.\n1. Optometrisehe Methoden.\nDie Messung der optischen Einstellung des Auges, die Optometrie, kann einerseits unter Anwendung eines der oben S. 113fif. abgehandelten Kriterien der scharfen optischen Einstellung, andererseits aber auch ohne Inanspruchnahme einer mit dem untersuchten Auge gemachten Beobachtung vorgenommen werden. Die auf ersterem Prinzip basierten Methoden, welche\n1) Die Farbe der Macula centralis Retinae. Arch. f. Ophtk. LXII, 1. S. 1. 1905. Zur Maculafrage. Ebenda LXVI, 1. S. 141. 1907.","page":0},{"file":"pc0141.txt","language":"de","ocr_de":"Messungsmethoden.\n141\neine relativ aktive Mitwirkung des beobachteten Auges voraussetzen, seien als subjektiv, die \u00fcbrigen als objektiv bezeichnet.\nUnter den subjektiven optometrischen Methoden steht heute noch die Donderssche obenan. Dieselbe besteht in der gleichzeitigen Ermittelung der Refraktion und Sehsch\u00e4rfe bei gro\u00dfem Abstande der Sehproben unter Vorsetzen von Gl\u00e4sern vor das untersuchte Auge. Da n\u00e4mlich bei dem gebr\u00e4uchlichen Abstande des Probeglases vom Auge df (siehe oben S. 49ff) hinreichend klein ist, um praktisch vernachl\u00e4ssigt werden zu k\u00f6nnen, so ist der Fokalpunktwinkel gleich der Winkelgr\u00f6\u00dfe der Sehprobe im vorderen Hauptpunkte des Vorgesetzten Glases und folglich durch die Gr\u00f6\u00dfe und den Abstand der Sehprobe bestimmt. Da es sich weiter um die Ermittlung des Grenzwertes der Refraktion handelt, bei welchem die Akkommodation vollst\u00e4ndig entspannt ist, so besteht die Methode in der Aufsuchung der in algebraischem Sinne maximalen Konvergenz des in das Auge einfallenden Strahlenb\u00fcndels, welche mit der maximalen Sehsch\u00e4rfe vereinbar ist. Das st\u00e4rkste positive bzw. das schw\u00e4chste negative Glas, mit welchem diese Sehsch\u00e4rfe erhalten werden kann, gibt somit den Korrektions wert der Refraktion an, und die mit diesem Glase erhaltene Sehsch\u00e4rfe ist die absolute Sehsch\u00e4rfe des Auges, welche durch den kleinsten Fokalpunktwinkel bei Akkommodationsruhe charakterisiert ist.\nAuf die Details der Technik dieser Untersuchung hier n\u00e4her einzugehen, w\u00fcrde viel zu weit f\u00fchren, da dieselbe in F\u00e4llen wo ein vorhandener Astigmatismus mit ausgepr\u00e4gter Asymmetrie kompliziert ist, zu den subtilsten und schwierigsten Untersuchungen geh\u00f6rt, die es \u00fcberhaupt gibt. Nur auf einige Hauptpunkte, welche erfahrungsgem\u00e4\u00df sehr oft ungen\u00fcgende Beachtung finden, soll hier eingegangen werden. Was zun\u00e4chst die Benutzung der Sehsch\u00e4rfe als eines Indikators der scharfen optischen Einstellung betrifft, so ist man sehr oft zufrieden, wenn man die Sehsch\u00e4rfe 1 nach der Nomenklatur der angewendeten Sehprobentabelle erhalten hat. Diese stellt aber allgemein nicht den normalen Wert dar, sondern derselbe liegt meistens wesentlich h\u00f6her, und eine Untersuchung kann ersichtlicherweise nie als die maximale Sehsch\u00e4rfe ergebend angesehen werden, wenn nicht die Sehprobentafel Buchstaben enth\u00e4lt, welche bei dieser maximalen Sehsch\u00e4rfe nicht gelesen werden k\u00f6nnen. Weiter ist es, um den Einflu\u00df der Ver\u00e4nderung der Korrektion auf der Sehsch\u00e4rfe m\u00f6glichst deutlich zu machen, w\u00fcnschenswert, da\u00df die Intervallen an der Sehprobentafel nicht zu gro\u00df sind. Die nach dem Dezimalsystem angeordneten Tabellen verdienen in dieser Hinsicht den Vorzug, da zwischen 0,5 und 1,0 vier intermedi\u00e4re Masse vorhanden sind, w\u00e4hrend z. B. an den Sehprobentafeln von Snellen nur ein intermedi\u00e4res Ma\u00df zwischen 6/12 und 6/6 gelegen ist. Man mu\u00df aber erstere Tafeln in einem solchen Abstande aufh\u00e4ngen, da\u00df die maximale Sehsch\u00e4rfe des untersuchten Auges durch eines der angegebenen intermedi\u00e4ren Ma\u00dfe bestimmt wird, wenn man den Vorteil ausnutzen will. Bei guter Sehsch\u00e4rfe eignet sich hierzu ein Abstand von 7 bis 8 m am besten. Der durch den Dezimalbruch angegebene Wert der Sehsch\u00e4rfe ist dann mit diesem Abstande zu multiplizieren und durch den der Berechnung der Tafel zugrunde gelegten Abstand zu dividieren, um den Wert der absoluten Sehsch\u00e4rfe zu erhalten. Endlich ist besonders Gewicht darauf zu legen, da\u00df der Effekt einer Ande-","page":0},{"file":"pc0142.txt","language":"de","ocr_de":"142\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nrung des Glases nie als eine Verbesserung oder Verschlechterung der Sehsch\u00e4rfe angenommen wird, ohne da\u00df eine Zeile gelesen wird, welche fr\u00fcher nicht gelesen werden konnte bzw. das entgegengesetzte Verhalten stattfindet. Hat man die Refraktion in einem von me\u00dfbarem Astigmatismus freien Auge mit guter Sehsch\u00e4rfe bis auf */4 dptr bestimmt, so erh\u00e4lt man bei der Hinzuf\u00fcgung eines positiven Glases von % dptr eine Verschlechterung der Sehsch\u00e4rfe, bei welcher dieselbe gew\u00f6hnlich bis auf die H\u00e4lfte des fr\u00fcheren Ma\u00dfes herabsinkt. Nur habituell unkorrigierte Myopen, welche das Sehen mit anderen Querschnitten der kaustischen Fl\u00e4chen durch lange Zeit einge\u00fcbt haben, zeigen hiervon eine Ausnahme, aber auch bei solchen sinkt die Sehsch\u00e4rfe wenigstens um ein paar Zehntel. In den F\u00e4llen, wo die maximale Konvergenz des einfallenden Strahlenb\u00fcndels nicht durch ein scharfes Gef\u00e4lle der Sehsch\u00e4rfe gekennzeichnet ist, liegt fast ausnahmsweise \u2014 gute Sehsch\u00e4rfe vorausgesetzt \u2014 Astigmatismus vor, wobei die wirkliche Refraktion erst nach richtiger Korrektion dieses Fehlers erhalten werden kann.\nWie aus dem oben S. 34 dargelegten Baue des in einem astigmatischen Auge gebrochenen Strahlenb\u00fcndels hervorgeht, darf man bei den geringen Graden \u2014 und diese sind jedenfalls binnen gewisser Grenzen als physiologisch anzusehen \u2014 nicht erwarten, die Richtung der abbildbaren Linien und damit die Orientierung der Hauptschnitte ermitteln zu k\u00f6nnen, bevor man nicht die ganze kaustische Fl\u00e4che durch Vermehrung der Konvergenz des einfallenden Strahlenb\u00fcndels vor die Netzhaut verlegt hat. Die Nichtbeachtung dieses Sachverhaltes und der Glaube an das Sturmscbe Konoid ist eine h\u00e4ufige Ursache des Ubersehens eines vorhandenen Astigmatismus, woraus wieder wegen der bei unkorrigiertem Astigmatismus unvermeidlichen Akkommodationsspannung ein falsches Resultat der Refraktionsbestimmung die Folge wird. Hat man aber auf diese Weise unter Anwendung der Sternfigur die Richtung einer abbildbaren Linie gefunden, so ist man auch sicher, da\u00df dieselbe die Orientierung des am st\u00e4rksten brechenden Hauptschnittes des Auges angibt. Man hat dann abermals die Konvergenz des einfallenden Strahlenb\u00fcndels zu vermindern, bis die bisher erreichte maximale Sehsch\u00e4rfe wieder konstatiert wird. Der Grad des Astigmatismus wird dann durch dasjenige Konkavzylinderglas angegeben, mit welchem die maximale Sehsch\u00e4rfe erhalten wird, w\u00e4hrend die Achse senkrecht auf der gefundenen abbildbaren Linie steht. Da\u00df nur die maximale Sehsch\u00e4rfe, nicht aber die Deutlichkeit der Linien in der Sternfigur, ausschlaggebend ist, geht aus der Beschaffenheit der kaustischen Fl\u00e4che hervor. Nachdem auf diese Weise ein prelimin\u00e4rer Wert des Astigmatismus gefunden worden ist, hat man wieder unter Anwendung der bez\u00fcglichen Zylinderkorrektion die Konvergenz des einfallenden Strahlenb\u00fcndels zu vermehren, wobei fast stets ein h\u00f6her liegendes Maximum erhalten wird als fr\u00fcher. In schwierigen F\u00e4llen kann es, um ein genaues Resultat zu erhalten, n\u00f6tig sein, die ganze Prozedur mit Ausgang von der nunmehr gefundenen Konvergenz des einfallenden Strahlenb\u00fcndels zu wiederholen.\nDas Untersuchungsergebnis, insbesondere auch der Grad des Astigmatismus und die Orientierung der Hauptschnitte kann binnen gewisser Grenzen von der Pupillenweite beeinflu\u00dft werden, so da\u00df bei verschiedener Pupillen-","page":0},{"file":"pc0143.txt","language":"de","ocr_de":"Messungsmethoden.\n143\nweite vorgenommene Untersuchungen manchmal auffallend abweichende Resultate ergeben k\u00f6nnen. Der im normalen Auge vorhandene und durch die subjektive Stigmatoskopie bewiesene Astigmatismus der Aberration bedingt, da\u00df die f\u00fcr die optische Abbildung vorteilhaftesten Querschnitte der kaustischen Fl\u00e4che nicht bei vollkommenem Anastigmatismus auf der Achse erhalten werden. In welchem Grade dieser Einflu\u00df der astigmatischen Aberration sich geltend macht, h\u00e4ngt aber, wie \u00fcberhaupt ein jeder Einflu\u00df der Aberration, von der Pupillengr\u00f6\u00dfe ab.\nIn der hier kurz skizzierten Dondersschen Methode spielt sowohl der Nachweis der erh\u00e4ltlichen Sehsch\u00e4rfe wie namentlich auch der gro\u00dfe Abstand und die M\u00f6glichkeit, die schlie\u00dfliche Korrektion der Konvergenz des einfallenden Strahlenb\u00fcndels binokul\u00e4r vorzunehmen, eine nicht unwesentliche Holle. Dadurch, da\u00df der Untersucher wirklich mit der Sehsch\u00e4rfe kontrollieren kann, ob eine Verbesserung oder Verschlechterung der optischen Einstellung eintritt, gewinnt die Methode einen reellen Vorzug vor denjenigen subjektiven Methoden, bei welchen andere Kriterien der optischen Einstellung angewendet werden. Der gro\u00dfe Abstand ist aber bei Personen, welche keine \u00dcbung in der Entspannung der Akkommodation haben, fast unumg\u00e4nglich zur Ermittlung der wirklichen Fernpunkteinstellung, und die binokul\u00e4re Untersuchung bietet ein manchmal willkommenes Mittel dar, diese Entspannung zu erleichtern.\nAus analogen Gr\u00fcnden ist bei der zur Untersuchung der Akkommodationsbreite n\u00f6tigen Ermittlung der in algebraischem Sinne minimalen Refraktion des Auges sowohl die durch die Sehsch\u00e4rfe sich darbietende Kontrolle der optischen Einstellung wie auch jedes zur Verf\u00fcgung stehende Mittel zu benutzen, mit welchem die Akkommodationsanstrengung bef\u00f6rdert wird. Als solches dient in erster Linie ein kurzer Objektabstand, und man k\u00f6nnte deshalb in den meisten F\u00e4llen den Nahepunkt einfach durch Ermittlung des k\u00fcrzesten Abstandes aufsuchen, in welchem feinster Druck gelesen werden kann, wenn der Druck hinreichend fein w\u00e4re, um im angewendeten Abstande der maximalen Sehsch\u00e4rfe des Auges zu entsprechen. Da dies aber in den meisten F\u00e4llen nicht der Fall ist, so hat man nach einem \\ ersuche, durch welchen ein approximativer Wert erhalten worden ist, den Nahepunkt durch Vorsetzen von passenden Gl\u00e4sern so weit vom Auge zu verlegen, da\u00df der feinste zug\u00e4ngliche Druck einer wenigstens nicht wesentlich geringeren Sehsch\u00e4rfe als der gefundenen maximalen entspricht, wonach der Nahepunktabstand des so bewaffneten Auges gemessen wird. Auf jeden Fall hat man bei der Verwertung des Ergebnisses der Untersuchung zu ber\u00fccksichtigen, da\u00df die Tiefe der optischen Abbildung bei der die Akkommodation begleitenden Pupillenverengerung gesteigert wird und eine Fehlerquelle darstellt, deren Einflu\u00df nicht \u00fcberblickt werden kann.\nWeitere subjektive Methoden der Optometrie sind teils durch einen anderen Indikator der optischen Einstellung teils durch andere Mittel zur Variation der Konvergenz des einfallenden Strahlenb\u00fcndels charakterisiert. Was die Kriterien der optischen Einstellung betrifft, sei auf das oben Gesagte hingewiesen und soll hier nur darauf aufmerksam gemacht werden, da\u00df, wenn ein anderer Indikator als die Sehsch\u00e4rfe angewendet wird, die Abh\u00e4ngigkeit der Bildgr\u00f6\u00dfe von der Konvergenz des einfallenden Strahlen-","page":0},{"file":"pc0144.txt","language":"de","ocr_de":"144\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nb\u00fcndels und von der Akkommodation relativ bedeutungslos ist, w\u00e4hrend, wenn die Sehsch\u00e4rfe als Kriterium der optischen Einstellung angewendet wird, die Forderung aufgestellt werden mu\u00df, da\u00df die Bildgr\u00f6\u00dfe nicht bei einer Akkommodationsanstrengung vermehrt wird, und, wenn die Methode auch zur Messung der absoluten Sehsch\u00e4rfe dienen soll, da\u00df die Abh\u00e4ngigkeit der Bildgr\u00f6\u00dfe von der Konvergenz des in das Auge einfallenden Strahlenb\u00fcndels eine solche ist, da\u00df die lineare Gr\u00f6\u00dfe der Sehprobe dem Fokalpunktwinkel proportional ist.\nW\u00e4hrend somit in ersteren F\u00e4llen fast jede beliebige Einrichtung angewendet werden kann, mit welcher die Konvergenz des in das Auge einfallenden Strahlenb\u00fcndels innerhalb hinreichend weiter Grenzen ver\u00e4ndert werden kann, sind im letzteren Falle nur ganz bestimmte optische Einrichtungen m\u00f6glich. Dieselben k\u00f6nnen unter drei Kategorien gruppiert werden, indem die Variation der optischen Einstellung entweder durch einen Wechsel von Gl\u00e4sern oder durch die Verschiebung des Objektes oder aber durch Ver\u00e4nderung des Abstandes zweier Komponenten eines optischen Systems erreicht wird.\nIn die erste Gruppe geh\u00f6ren zun\u00e4chst diejenigen Instrumente, welche als Glaswechselmaschinen den Brillenkasten bei der Donderssehen Methode ersetzen sollen. Von denselben ist hier nur hervorzuheben, da\u00df, wenn das untersuchte Auge keine \u00dcbung in der Entspannung der Akkommodation oder in der Benutzung optischer Instrumente hat, das Resultat erfahrungsgem\u00e4\u00df weniger sicher ist als mit dem Brillenkasten. Dies d\u00fcrfte zum Teil darauf beruhen, da\u00df die meisten Menschen, sobald sie in optische Instrumente sehen sollen, die Vorstellung des scharfen Sehens unwillk\u00fcrlich mit einer Akkommodationsanspannung verkn\u00fcpfen, zum Teil aber auch darauf, da\u00df die Zentrierung der Linsen auf die Visierlinie des untersuchten Auges nicht so leicht \u00fcberwacht werden kann. Die sogenannten Refraktionsophthalmoskope, welche in der ophthalmologischen Praxis wegen der leichteren Transportabilit\u00e4t eine gewisse Anwendung als Ersatz des Brillenkastens finden, haben au\u00dferdem den Nachteil, da\u00df bei mangelnder Zentrierung und kleinem Durchmesser der Linse ein Tei] der Pupille au\u00dfer Funktion gesetzt werden kann. In Optometern von dieser Kategorie k\u00f6nnte theoretisch der Abstand der Sehprobentafel beliebig klein gemacht werden, wenn der hintere Hauptpunkt des angewendeten optischen Syst\u00e8mes mit dem vorderen Brennpunkte des Auges zusammenfiele, da bei df = 0 der Fokalpunktwinkel gleich der im vorderen Hauptpunkte des vorgeschalteten Systems gemessenen Winkelgr\u00f6\u00dfe des Objektes ist. Da aber df im allgemeinen nicht exakt gleich Null ist, und da es, je k\u00fcrzer der Objektabstand, um so notwendiger ist, da\u00df der vordere Hauptpunkt der vorgeschobenen Gl\u00e4ser stets genau auf derselben Stelle liegt, so empfiehlt es sich, die reduzierte Sehprobentafel in der Fokal ebene einer Lupe anzubringen und die optische Einstellung durch vorgeschobene Gl\u00e4ser zu variieren. Im zweiten Brennpunkte des vorgeschobenen Glases entsteht dann das vom Auge gesehene Bild. Da der Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizient hierbei laut der Formel (3e) S. 13 vom gegenseitigen Abstande der Teilsysteme unabh\u00e4ngig ist, so wird durch denselben kein Fehler eingef\u00fchrt. Nach diesem Prinzipe sind auch Optometer konstruiert worden, welche sich aber wegen der gew\u00f6hnlich eintretenden Akkommo-","page":0},{"file":"pc0145.txt","language":"de","ocr_de":"Messungsmethoden.\n145\ndationsanspannung praktisch nicht bew\u00e4hrt haben. Diese wird bei solchen Konstruktionen auch durch die Kr\u00fcmmung des Bildfeldes veranla\u00dft, indem man tats\u00e4chlich, um die Bandteile des Bildes scharf sehen zu k\u00f6nnen, ein solches Glas w\u00e4hlen mu\u00df, da\u00df die zentralen Teile nur unter Anwendung der Akkommodation auf der Netzhaut optisch eingestellt werden k\u00f6nnen.\nUnter den Methoden, bei welchen der Abstand des Objektes ver\u00e4ndert wird, gibt es eine, welche zur Voruntersuchung manchmal praktisch anwendbar ist, n\u00e4mlich die direkte Messung des Fernpunktabstandes bei wirklicher oder durch Vorsetzen von Gl\u00e4sern k\u00fcnstlich erzielter Myopie. Da aber hierbei die Netzhautbildgr\u00f6\u00dfe, wie aus der allgemeinen Formel f\u00fcr die Vergr\u00f6\u00dferung eines mit dem Auge kombinierten Systems hervorgeht, bei abnehmendem Objektabstande und zunehmender Akkommodation zunimmt, worin an und f\u00fcr sich eine Veranlassung zur Akkommodation liegt, so ist es einleuchtend, da\u00df die Zuverl\u00e4ssigkeit der Messungsresultate zu w\u00fcnschen \u00fcbrig lassen mu\u00df, was auch von der Erfahrung best\u00e4tigt wird. Theoretisch einwandfrei ist dagegen, soweit es sich nur um die Gesetze erster Ordnung handelt, diejenige Optometerkonstruktion, bei welcher eine Lupe angewendet wird, deren hinterer Brennpunkt m\u00f6glichst mit dem vorderen Brennpunkte des Auges zusammenf\u00e4llt, w\u00e4hrend die Variation der Einstellung durch Verschiebung der in entsprechend verkleinertem Ma\u00dfstabe photographisch reproduzierten Sehprobentafel bewirkt wird. Da hierbei A[ = 0 ist, so erh\u00e4lt man unabh\u00e4ngig von der Einstellung den Fokalpunktwinkel durch Division der Objektgr\u00f6\u00dfe mit der Brennweite der Lupe (S. 55), wozu noch kommt, da\u00df der Korrektionswert der Ametropie im zweiten Brennpunkte der Lupe dem Abstande des Objektes vom ersten Brennpunkte proportional ist, so da\u00df eine gleichm\u00e4\u00dfige Skala jenen Wert angibt. Leider ist aber die Akkommodation auch bei solchen Instrumenten, wie mich langj\u00e4hrige Versuche gelehrt haben, eine sehr selten ausbleibende Fehlerquelle.\nAls Optometer zur gleichzeitigen Bestimmung der Sehsch\u00e4rfe k\u00f6nnen solche Instrumente angewendet werden, in welchen die optische Einstellung durch \u00c4nderung des gegenseitigen Abstandes zweier Teilsysteme bewirkt wird, wenn der zweite Brennpunkt des zweiten Teilsystems mit dem vorderen Brennpunkte des Auges zusammenf\u00e4llt, und der Abstand des Objektes vom ersten Teilsystem durch die Einstellung nicht merkbar beeinflu\u00dft wird. Der erste Brennpunkt des ersten Teilsystems ist dabei dem vorderen Brennpunkte des Auges konjugiert, und der Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizient ist in diesen Punkten, wie schon oben bemerkt wurde, von dem gegenseitigen Abstande der beiden Teilsysteme unabh\u00e4ngig. Folglich ist dies auch mit dem angu-l\u00e4ren Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten der Fall, was damit gleichbedeutend ist, da\u00df der Fokalpunktwinkel unabh\u00e4ngig von der Einstellung des Vollsystems in konstantem Verh\u00e4ltnis zu der im ersten Fokalpunkte des ersten Teilsystems gemessenen Winkelgr\u00f6\u00dfe des Objektes steht. Auf diese Weise k\u00f6nnen astronomische Fernrohre und die jetzt gebr\u00e4uchlichen Prismenfernrohre als Optometer angewendet werden. Da\u00df die Skala in solchen Konstruktionen gleichm\u00e4\u00dfig ist, erhellt schon daraus, da\u00df, wenn das durch das erste Teilsystem erzeugte Bild als Objekt betrachtet wird, dieselben Verh\u00e4ltnisse vorliegen wie bei der eben beschriebenen Methode mit ver\u00e4nderlichem Objektabstande. Zu dieser Gruppe geh\u00f6rt auch ein von mir konstruiertes\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 3\t10","page":0},{"file":"pc0146.txt","language":"de","ocr_de":"146\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nInstrument, wo der angulare Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizient im vorderen Brennpunkte des Auges gleich eins mit positivem Vorzeichen ist. Dieser Punkt ist somit der zweite Hauptpunkt des Instrumentes, woraus folgt, da\u00df die optischen Bilder von hinreichend entfernten Objekten dieselbe Lage und Gr\u00f6\u00dfe haben wie mit den bei der Dondersschen Methode angewendeten Gl\u00e4sern. Die Bedingung hierf\u00fcr ist ersichtlicherweise, da\u00df die beiden Teilsysteme, deren gegenseitiger Abstand bei der optischen Einstellung ver\u00e4ndert wird, die gleiche Brechkraft mit entgegengesetztem Vorzeichen haben. Eine passende Lage erh\u00e4lt der zweite Hauptpunkt des Vollsystems, wenn man denselben mit dem zweiten Hauptpunkt der letzten Linse des Instrumentes zusammenfallen l\u00e4\u00dft. Diesen beiden Bedingungen wird unter Anwendung von drei Linsen gen\u00fcgt, wenn man in den Gleichungen (4) S. 13\n-d,=u2=^\nsetzt, wobei dieselben das Resultat\nDn=D3+<W H13=jj-\tH',3=0\nergeben, aus welchem u. a. hervorgeht, da\u00df die Skala gleichm\u00e4\u00dfig ist, und da\u00df man durch die Wahl von D3 in seiner Hand hat, den Nullpunkt derselben in passenden Abstand von der mittleren Linse zu verlegen. Leider gilt von diesem Instrumente dasselbe wie von allen anderen Optometern, da\u00df die Akkommodation leichter als bei der Dondersschen Methode ins Spiel kommt. Auch nach Korrektion des Astigmatismus der schief einfallenden Strahlenb\u00fcndel durch zweckentsprechende Durchbiegung der Augenlinse, welche Arbeit Herr Dr. v. Rohr vor kurzem mit g\u00fctiger Aufopferung von Zeit und M\u00fche durchgef\u00fchrt hat, scheint sich dieser \u00dcbelstand, wenn es sich nicht um ge\u00fcbte Augen handelt, nicht beseitigen zu lassen.\nIn das Gebiet der subjektiven Optometrie geh\u00f6rt auch1 die Bestimmung der chromatischen Fokusdifferenz des Auges. Wenn man mit einem Fernrohre oder mit einer beliebigen Optometerkonstruktion die Fernpunkteinstellung des Auges unter Anwendung monochromatischen Lichtes verschiedener Wellenl\u00e4nge vornimmt, so erh\u00e4lt man allgemein verschiedene Resultate, aus welchen, wenn die Dispersion der Glassorten und die \u00fcbrigen Konstruktionselemente der Instrumente bekannt sind, die chromatische Fokusdifferenz des Auges berechnet werden kann. Am einfachsten verf\u00e4hrt man hierbei nach der urspr\u00fcnglichen Methode Fraunhofers indem man zwei Farben w\u00e4hlt, f\u00fcr welche das angewendete Instrument achromatisch ist, wobei die Einstellungs\u00e4nderung des Instrumentes direkt den Refraktionsunterschied des Auges f\u00fcr die beiden Farben angibt. Hier sei nur bei dieser Gelegenheit darauf aufmerksam gemacht, da\u00df man, um reine Farben kurzwelligen Lichtes zu erhalten, im allgemeinen entweder von einer wiederholten prismatischen Zerlegung des Lichtes oder von Lichtfiltern Gebrauch machen mu\u00df.\nUnter den objektiven Methoden der Optometrie ist die Refraktionsbestimmung im aufrechten ophthalmoskopischen Bilde die \u00e4lteste und zugleich diejenige, welche der Dondersschen Methode am n\u00e4chsten steht. Mit dieser teilt sie auch den Nachteil der Abh\u00e4ngigkeit von der","page":0},{"file":"pc0147.txt","language":"de","ocr_de":"Messungsmethoden.\n147\nAkkommodation des beobachtenden Auges, so da\u00df die Zuverl\u00e4ssigkeit der Resultate von der \u00dcbung und Geschicklichkeit des Untersuchers beeinflu\u00dft wird. Die Methode besteht in der Aufsuchung des algebraischen Maximalwertes der Brechkraft Di (S. 60) der Linse, mit welchem der Beobachter die maximale Sehsch\u00e4rfe auf dem Augenhintergrunde des beobachteten Auges hat. Da aber die Refraktion in verschiedenen Teilen des Augenhintergrundes sehr verschiedene Werte haben kann, und da besonders die Papille wegen der dort vorhandenen Niveauunterschiede weniger geeignet als Einstellungsobjekt ist, so hat man hierzu kleine Gef\u00e4\u00dfverzweigungen zu w\u00e4hlen, welche zwischen Papille und Macula, der letzteren so nahe wie m\u00f6glich, verlaufen. Bei vorhandenem Astigmatismus gelingt es in vielen F\u00e4llen dem ge\u00fcbten Untersucher den Unterschied der Refraktion zu konstatieren und unter g\u00fcnstigen Umst\u00e4nden richtig zu messen, wenn nacheinander Gef\u00e4\u00dfverzweigungen als Einstellungsobjekte gew\u00e4hlt werden, welche in den beiden Hauptschnitten verlaufen. Aut der anderen Seite wirkt ein im beobachteten Auge vorhandener Astigmatismus durch die Undeutlichkeit der Bilder manchmal so erregend auf die Akkommodation des Untersuchers ein, da\u00df es nicht gelingt, einen richtigen Wert der Refraktion zu erhalten, was besonders bei Komplikation des Astigmatismus mit ungew\u00f6hnlichen Graden von Asymmetrie des Auges der Fall zu sein scheint. Das gefundene Glas ergibt unter allen Umst\u00e4nden nur die algebraische Summe der Korrektions werte der Refraktion des beobachtenden und des beobachteten Auges. Besonders bei hohen Werten der Brechkraft dieses Glases mu\u00df bei der Verwertung des Untersuchungsergebnisses in Rechnung gezogen werden, da\u00df der Abstand desselben vom beobachteten Auge gr\u00f6\u00dfer als der gew\u00f6hnliche Brillenabstand ist, wodurch ein nicht unbedeutender Unterschied vom gew\u00f6hnlichen Korrektions werte resultiert, welcher sich nicht exakt bestimmen l\u00e4\u00dft, da der im Momente der Refraktionsbestimmung angewendete Abstand nicht hinreichend genau ermittelt werden kann. Es folgt hieraus, da\u00df die Genauigkeit der Methode mit numerisch zunehmender St\u00e4rke des angewendeten Glases abnimmt. Noch mehr ist dies ersichtlicherweise der Fall, wenn die Konstruktion des Augenspiegels eine Schiefstellung des Glases notwendig macht, so da\u00df, wenn der Spiegel nicht schief gestellt ist, nur die schw\u00e4chsten Gl\u00e4ser ein einigerma\u00dfen zuverl\u00e4ssiges Resultat angeben k\u00f6nnen.\nZur Messung von Niveauunterschieden im Augenhintergrunde eignet sich die Refraktionsbestimmung vorz\u00fcglich, wenn die beiden Punkte, deren Refraktionsunterschied bestimmt wird, in nicht zu gro\u00dfem Winkelabstande voneinander liegen, da ja die Fehlerquellen bei beiden Bestimmungen ann\u00e4hernd dieselben sind, wobei eine gewisse Wahrscheinlichkeit vorhanden ist, da\u00df dieselben ohne wesentliche Bedeutung f\u00fcr den gesuchten Refraktionsunterschied sind. Die Messung der Refraktion in verschiedenen Teilen der Pupille ergibt zwar bei vorhandener Asymmetrie bedeutenden Grades und bei abnormer (negativer) Aberration Unterschiede von mehreren Dioptrien, kann aber in den typisch bestgebauten Augen nicht mit Vorteil angewendet werden, weil das Maximum der Refraktion dem Minimum zu nahe liegt. Dagegen ist es nicht schwer, insofern die entsprechende Einwirkung auf das Messungsresultat zu konstatieren, als dasselbe, ebenso wie die Sch\u00e4rfe des Augenhintergrundbildes, in dem Ma\u00dfe\n10*","page":0},{"file":"pc0148.txt","language":"de","ocr_de":"148\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nschlechter wird, als man sich vom Zentrum der optischen Zone der Pupille entfernt. Wenn die Pupille nicht k\u00fcnstlich erweitert ist, so bewirkt gew\u00f6hnlich die bei der Aufsuchung der in der N\u00e4he der Macula verlaufenden Gef\u00e4\u00dfverzweigungen eintretende Pupillenkontraktion, da\u00df zwischen dem Hornhautreflex und dem Irisrande kein \u00fcbersch\u00fcssiger Raum eine Wahl gestattet, hei erweiterter Pupille bietet sich aber hinreichende Gelegenheit, zu konstatieren, da\u00df man nur in der n\u00e4chsten N\u00e4he des Hornhautreflexes die maximale Bildsch\u00e4rfe in der Maculagegend erreicht und die Refraktion dortselbst mit Sicherheit bestimmen kann. Das beste Resultat erh\u00e4lt man mit der oben beschriebenen zentrischen Ophthalmoskopie, bei welcher der Hornhautreflex durch den Vollschatten des Spiegelloches ausgeschaltet wird.\nAllen bisher vorgeschlagenen Methoden zur Messung der Refraktion durch die Bestimmung des Ortes des umgekehrten ophthalmoskopischen Bildes haftet der Nachteil an, da\u00df man vom angewendeten Teile der Pupille des beobachteten Auges eigentlich nur wei\u00df, da\u00df es nicht derjenige sein kann, wo die Refraktion bestimmt werden sollte, da der Hornhautreflex der Untersuchung der Maculagegend im Wege steht, wenn das Bild der Pupille des beobachtenden Auges im Zentrum der Pupille des beobachteten Auges liegt. Hierzu w\u00e4re die zentrische reflexlose Ophthalmoskopie erforderlich. Von den zur Bestimmung des Ortes des ophthalmoskopischen Bildes angewendeten Mitteln zeichnet sich das durch Schmidt-Rimpier eingef\u00fchrte vor den \u00fcbrigen dadurch aus, da\u00df das auf dem Augenhintergrunde entstehende Bild eines vor der Lichtquelle befindlichen passenden Gitters als Einstellungsobjekt f\u00fcr das beobachtende Auge dient. Da der Abstand dieses Bildes vom Augenspiegel bekannt ist, so braucht man nur sein Auge f\u00fcr denselben einzustellen und den Abstand der Linse in dem Augenblicke zu messen, wo das Bild des Gitters auf dem Augenhintergrunde die gr\u00f6\u00dfte Sch\u00e4rfe zeigt, um \u00fcber die n\u00f6tigen Daten zur Berechnung der Refraktion zu verf\u00fcgen.\nDie schon oben S. 106 gew\u00fcrdigte Methode der Skiaskopie, bei welcher unter Vorsetzen verschiedener Gl\u00e4ser die optische Einstellung des beobachteten Auges ver\u00e4ndert wird, bis die Bewegung des Lichtscheines nicht mehr angibt, da\u00df der Einstellungspunkt desselben vor oder hinter dem beobachtenden Auge gelegen ist, stellt die neben der Refraktionsbestimmung im aufrechten Bild vorzugsweise angewendete Methode der objektiven Optometrie dar. Uber den Wert derselben und der oben angegebenen Modifikationen ist hier weiter nichts hinzuzuf\u00fcgen, als da\u00df sie vor der Methode des aufrechten Bildes den Vorzug der Unabh\u00e4ngigkeit von der Akkommodation des beobachtenden Auges hat, w\u00e4hrend es auf der anderen Seite nicht mit derselben Sicherheit ausgeschlossen erscheint, da\u00df das beobachtete Auge die Akkommodation anspannen k\u00f6nne, was erfahrungsgem\u00e4\u00df im aufrechten Bild mit seltenen Ausnahmen nur momentan vorkommt. Was die Technik der Methode betrifft, so ist es einleuchtend, da\u00df ein geringer Abstand des Einstellungspunktes des beobachteten Auges vom beobachtenden Auge einen um so kleineren Refraktionsunterschied des ersteren Auges bedeutet, je gr\u00f6\u00dfer der Abstand zwischen beiden Augen ist. Die Methode wird somit unter sonst gleichen Umst\u00e4nden empfindlicher, wenn dieser Abstand vergr\u00f6\u00dfert wird, und es wird gleichzeitig weniger wichtig, den Abstand","page":0},{"file":"pc0149.txt","language":"de","ocr_de":"Messungsmethoden.\n149\nvollkommen genau einzuhalten. Auf der anderen Seite wird die Methode sehr unbequem, wenn der Abstand so vergr\u00f6\u00dfert wird, da\u00df man nicht die Vorgesetzten Gl\u00e4ser bequem in der Hand halten kann, wobei die in denselben entstehenden Lichtreflexe durch kleine Neigungen der Gl\u00e4ser beseitigt werden k\u00f6nnen. Man d\u00fcrfte deshalb, wenn man nicht etwa eine der angegebenen Glaswechselmaschinen anwenden will, die Untersuchung am besten in einem Abstande von 50 cm vornehmen. Eine h\u00f6here Genauigkeit der Untersuchungsresultate, als bei diesem Abstande erhalten werden kann, ist laut dem fr\u00fcher Gesagten kaum anders als wie eine scheinbare Exaktheit zu deuten. Auf der anderen Seite ist es nicht empfehlenswert, diesen Abstand zu verk\u00fcrzen, und ist insbesondere von derjenigen Modifikation abzuraten, bei welcher unter Anwendung einer gewissen Korrektion der Einstellungspunkt des beobachteten Auges unter stetiger Verk\u00fcrzung des Abstandes ermittelt wird, ein Vorgang, welcher nur als Vorversuch berechtigt zu sein scheint.\nZu dem speziellen Zwecke der Untersuchung der optischen Einstellung des Auges f\u00fcr exzentrisch einfallende Strahlenb\u00fcndel verdienen die skia-skopischen Methoden vor allen anderen den Vorzug. Wegen des Astigmatismus und der Asymmetrie der Strahlenb\u00fcndel ist n\u00e4mlich die Refraktionsbestimmung im aufrechten Bilde an exzentrischen Teilen des Augenhintergrundes zweifellos weniger sicher, und von subjektiven Methoden kann wegen der geringen exzentrischen Sehsch\u00e4rfe kaum die Rede sein.\n2. Ophthalmometrie.\nVon der Bestimmung der Brechungsindizes abgesehen, welche schon in diesem Handbuche er\u00f6rtert worden ist1), bezweckt die Ophthalmometrie wesentlich die Messung der Kr\u00fcmmungsradien der brechenden Fl\u00e4chen und die Bestimmung des Ortes derselben. Wenn es sich um ein zentriertes System von sph\u00e4rischen Fl\u00e4chen handelte, so w\u00e4re nur noch die Messung des Durchmessers der Pupille hinzuzuf\u00fcgen. Bei der tats\u00e4chlichen Beschaffenheit des brechenden Systems mu\u00df aber eine genaue Erforschung der Form der brechenden Fl\u00e4chen und die exakte Bestimmung der Orientierung derselben in bezug auf eine willk\u00fcrlich gew\u00e4hlte Achse als das Ziel der Ophthalmometrie gelten, obwohl dasselbe bisher nur betreffs der vorderen Hornhautfl\u00e4che erreicht wurde, im \u00fcbrigen aber immer noch weit entfernt erscheint.\nDie wichtigsten ophthalmometrischen Methoden bestehen in der Messung der Gr\u00f6\u00dfe eines Spiegelbildes und in der Bestimmung des Einfallswinkels eines Strahles, welcher im Schnittpunkte einer Fl\u00e4che mit der Achse reflektiert wird. Durch ersteres Mittel erh\u00e4lt man die Brechkraft eines katadiop-trischen Systems, letzteres ergibt unter trigonometrischer Rechnung den Ort der betreffenden Fl\u00e4che. Daneben sind aber auch Methoden angewendet worden, bei welchen der Ort des Spiegelbildes ausschlaggebend ist, oder bei welchen auch das Kr\u00fcmmungszentrum einer Fl\u00e4che durch trigonometrische Rechnung bestimmt wird. Endlich geh\u00f6rt in das Gebiet der Ophthalmometrie auch die Ermittlung der Konstanten des optischen Systems, welches die Linsensubstanz als heterogenes Medium darstellt.\n1) Bd. I, Abt. 2, S. 224.","page":0},{"file":"pc0150.txt","language":"de","ocr_de":"150\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nDas vorz\u00fcglichste Mittel zur Messung der Gr\u00f6\u00dfe eines Spiegel bildes ist immer noch das Ophthalmometer von Helmholtz, dessen Prinzip wesentlich dasselbe ist wie in dem unter dem Namen Heliometer bekannten astronomischen Instrumente und welches die Messung eines beweglichen Gegenstandes unter Verlegung der Ablesung bzw. der Kollimation zum Gegenst\u00e4nde selbst bezweckt. Hierzu braucht es im allgemeinen einen optischen Verdopplungsmechanismus und einen Kollimationsmechanismus, indem durch ersteren zwei optische Bilder des zu messenden Gegenstandes erzeugt werden, w\u00e4hrend durch letzteren der gegenseitige Abstand dieser Doppelbilder ver\u00e4ndert wird, bis die Kollimation dadurch erhalten wird, da\u00df das eine Ende des einen Bildes mit dem anderen Ende des anderen Bildes zusammenf\u00e4llt. Im Helmholtzschen Instrumente sind beide Mechanismen in einem vereinigt, indem vor das Objektiv eines Fernrohres zwei planparallele Glasplatten derart um eine gemeinsame Achse beweglich angeordnet sind, da\u00df sie je eine H\u00e4lfte der Objektiv\u00f6fFnung verdecken und von der Nullstellung aus, in welcher sie senkrecht auf der Fernrohrachse stehen, durch einen Zahnradmechanismus gleichzeitig um ann\u00e4hernd gleiche Betr\u00e4ge in entgegengesetztem Sinne gedreht werden, wonach an je einem Gradbogen der betreffende Drehungswinkel abgelesen wird. Das von einem Objektpunkte kommende Licht, welches bei horizontaler Trennungslinie der Platten durch die obere H\u00e4lfte der Objektiv\u00f6ffnung geht, erf\u00e4hrt somit beim Durchgang durch die schief gestellte obere Glasplatte eine Brechung in den beiden ebenen Fl\u00e4chen derselben, wobei der austretende Strahl stets dem einfallenden parallel ist, und keine merkliche chromatische Zerlegung des Lichtes erfolgt, sondern das Objekt nur \u2014 von einem bei gr\u00f6\u00dferem Objektabstande ganz unsch\u00e4dlichen geringen Astigmatismus abgesehen \u2014 scheinbar in seitlicher Richtung verschoben wird. Da nun durch die untere Platte eine ebensolche Scheinverschiebung nach der entgegengesetzten Seite bewirkt wird, und da beide Platten durch das optische System des Fernrohres in der N\u00e4he der Austrittspupille desselben und der Eintrittspupille des beobachtenden Auges abgebildet werden, so sieht der Beobachter bei richtiger Haltung seines Auges zwei Bilder des Gegenstandes, deren gegenseitiger Abstand durch Drehung der Platten ver\u00e4ndert wird, und welche bei der Nullstellung derselben zusammenfallen. Bei erreichter Kollimation ist die Gr\u00f6\u00dfe des Gegenstandes gleich der Summe der durch die beiden Platten bewirkten Scheinverschiebungen. Um Fehler der Platten und der Skalen auf einfachste Weise zu korrigieren, wird die Kollimation wieder ermittelt, indem den Platten zun\u00e4chst die in bezug auf die Nullstellung symmetrische Stellung gegeben wird, und au\u00dferdem von beiden Stellungen aus eine Drehung um 180\u00b0 vorgenommen wird. Der Mittelwert der acht Skalenablesungen bei diesen vier Kollimationsstellungen ergibt den Wert des Winkels a, welcher in die Helmholtzschen Formeln\nsin a \u2014 n sin \u00df\nE = 2h\nsin (a \u2014 \u00df) cos \u00df\neinzusetzen ist, wo E die gemessene Objektgr\u00f6\u00dfe, h die Dicke und n den Brechungsindex des Glases der Platten bezeichnen. Besondere Verfahren erm\u00f6glichen es, die Werte von h und n am fertigen Instrumente empirisch","page":0},{"file":"pc0151.txt","language":"de","ocr_de":"Messungsmethoden.\n151\nzu bestimmen. F\u00fcr den praktischen Gebrauch des Instrumentes zu wiederholten Bestimmungen gibt Helmholtz den Rat, sich eine Tafel von E f\u00fcr die ganzen Grade von 0\u00b0 bis 60\u00b0 zu berechnen. Man hat aber auch sehr gro\u00dfen Nutzen von einer Tafel, welche von 5 0 zu 5 0 fortschreitet, wenn man sachgem\u00e4\u00df interpoliert.\nDer gro\u00dfe Vorteil dieses Instrumentes ist die Exaktheit der in sachverst\u00e4ndiger Hand erreichbaren Messungsresultate, wodurch dasselbe immer noch seine Rangstellung unter den Ophthalmometern behauptet. Als Nachteile desselben haben sich besonders die erforderlichen wiederholten Einstellungen und Ablesungen sowie die Rechnungen bzw. die Interpolationen bei der Anwendung einer Tabelle und die Schwierigkeiten bei der Untersuchung anderer Normalschnitte als des horizontalen geltend gemacht. Hierzu kommt noch, da\u00df durch die optischen Bilder der beiden Platten die Pupille des beobachtenden Auges nach Art eines Sch einer sehen Versuches in zwei Teile zerlegt wird, und da\u00df demzufolge bei nicht hinreichend genauer Einstellung die beiden Doppelbilder einer zur Trennungslinie der Platten parallelen Linie nicht zusammenfallen. Bei der Messung des Kr\u00fcmmungsradius der Hornhaut im Horizontalschnitte entsteht hierdurch eine D\u00e9nivellation, indem beide Spiegelbilder nicht in einer und derselben H\u00f6he zu liegen scheinen. Da nun die Abwesenheit der D\u00e9nivellation das Kriterium daf\u00fcr abgibt, da\u00df man in einem Hauptschnitte die Messung vornimmt und die Hauptschnitte eben durch dieses Mittel aufgesucht werden, so liegt hierin eine Fehlerquelle, welche allen Ophthalmometern gemeinsam ist, in welchen bei geteilter Austrittspupille die Trennungslinie mit der Verdopplungsrichtung zusammenf\u00e4llt. Dagegen wird das Messungsresultat nicht durch die Einstellungsfehler beeinflu\u00dft, wie es der Fall ist, wenn die Trennungslinie der beiden H\u00e4lften der Austrittspupille senkrecht auf der Verdopplungsebene steht.\nDie erste eingreifende \u00c4nderung erfuhr das Ophthalmometer durch Coccius1), welcher eine unver\u00e4nderliche Verdopplung, teils mit Platten, teils auch mit einem doppeltbrechenden Kalkspatprisma benutzte und die Kollimation bei der Messung eines Spiegelbildes durch die Variation der Objektgr\u00f6\u00dfe erzielte. Hierdurch wurde in der Tat der Weg f\u00fcr die Einf\u00fchrung der Ophthalmometrie in die ophthalmologische Praxis gebahnt, auf welchem die Arbeiten von Javal und Schj\u00f6tz2) zum Ziele f\u00fchrten.\nDie Ophthalmometrie der vorderen Hornhautfl\u00e4che s ist dank der modernen Instrumente in h\u00f6chstem Grade erleichtert und ergibt dabei, soweit es sich um die Bestimmung des Astigmatismus derselben handelt, Resultate, an deren Exaktheit nichts auszusetzen ist, w\u00e4hrend das erhaltene Ma\u00df des Kr\u00fcmmungsradius nicht denselben Grad von Zuverl\u00e4ssigkeit hat wie beim Ophthalmometer von Helmholtz. Die wesentlichen Prinzipe der modernen Ophthalmometerkonstruktionen bestehen darin, da\u00df das Objekt\n1)\tA. Coccius. \u00dcber den Mechanismus der Akkommodation des menschlichen Auges, Leipzig 1867. Ophthalmometrie und Spannungsmessung am kranken Auge. Leipzig 1872.\n2)\tJaval und Schj\u00f6tz. Un ophthalmom\u00e8tre pratique. Transactions of the international medical Congress. VIII. Session. London 1881. III. S. 30. \u2014 Annales d\u2019oculistique. LXXXVI. 1881. S. 5.","page":0},{"file":"pc0152.txt","language":"de","ocr_de":"152\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nam Instrumente selbst befestigt und der Abstand desselben vom untersuchten Auge m\u00f6glichst verk\u00fcrzt ist. In den nach dem Javalschen Typus gebauten Instrumenten wird die Verdopplung ohne Teilung der Austrittspupille durch ein Wollastonsches Quarzprisma erhalten, w\u00e4hrend die Kollimation durch Variation der Objektgr\u00f6\u00dfe erzielt wird. Als Objekt dient der Abstand zwischen zwei wei\u00dfen Platten, welche durch diffuses Tageslicht oder durch artefizielles Licht beleuchtet werden, und welche verschiebbar an einem Bogen angeordnet sind, dessen Kr\u00fcmmungszentrum im beobachteten Auge liegt. Das Fernrohr, dessen Achse durch den Nullpunkt des Bogens und durch das Kr\u00fcmmungszentrum desselben geht, enth\u00e4lt im Okulare ein Fadenkreuz oder besser einen einzelnen Faden, dessen Ort mit dem Kr\u00fcmmungszentrum des Bogens konjugiert ist. Bei der scharfen Einstellung der Horn-hautspiegelbilder auf diesen Faden ist somit der Abstand des Instrumentes vom Spiegelbilde m\u00f6glichst konstant. Die wei\u00dfen Platten enthalten je eine schwarze Linie, welche in der die Fernrohrachse enthaltenden Ebene liegt. Werden nach erfolgter Einstellung die Platten einander gen\u00e4hert, bis die R\u00e4nder der betreffenden Spiegelbilder aneinander sto\u00dfen, so scheinen die beiden schwarzen Linien an den Spiegelbildern in einer geraden Linie zu liegen, wenn keine D\u00e9nivellation vorhanden ist, und die Verdopplungsebene des Instrumentes f\u00e4llt dann mit einem Hauptschnitt der Hornhaut zusammen. Ist das nicht der Fall, so entsteht das Spiegelbild durch optische Projektion und erf\u00e4hrt dabei die durch die Formel 10 S. 16 angegebene Drehung, so da\u00df das Spiegelbild nicht in derselben Ebene wie das Objekt, somit auch nicht in der Verdopplungsebene des Instrumentes liegt, woraus wiederum die D\u00e9nivellation der Doppelbilder folgt. Das ganze Instrument wird dann um die Fernrohrachse gedreht, bis die D\u00e9nivellation verschwindet, wonach die Stellung der Platten genau so geregelt wird, da\u00df die betreffenden Spiegelbilder eben einander ber\u00fchren, ohne ineinander \u00fcberzugreifen. Nach erfolgter Ablesung an der Skala des Bogens wird dann das Instrument um einen Winkel von 90\u00b0 um die Fernrohrachse gedreht, wonach auf dieselbe Weise eine neue Kollimation und Ablesung folgt. Gew\u00f6hnlich wird eine der Platten mit Stufen versehen, so da\u00df, wenn die Kollimation f\u00fcr den am schw\u00e4chsten brechenden Hauptschnitt bewerkstelligt worden ist, in dem anderen Hauptschnitte die Ablesung direkt am Spiegelbilde stattfindet, indem eine Stufe einem Hornhautastigmatismus von einer Dioptrie entspricht. Man kann dann die Untersuchung vollenden, ohne das Auge vom Okular zu entfernen. Das bei der Ablesung an der Skala erhaltene Ma\u00df ist ein Dioptrienwert D, welcher durch die Gleichung\nD = 1000^\u2014^\nQ\nbestimmt wird, in welcher q den in Millimetern gemessenen Kr\u00fcmmungsradius darstellt, und n = 1,3375 ist, welche Zahl aus technischen Gr\u00fcnden gew\u00e4hlt wurde, damit 45 dptr einem Radius von 7,5 mm entsprechen sollte. Bei der Fabrikation werden die Instrumente f\u00fcr diesen Wert empirisch kontrolliert, so da\u00df bei richtiger Ausf\u00fchrung dieser Kontrolle der erhaltene Dioptrienwert, wenn derselbe in der N\u00e4he der Zahl 45 liegt, ann\u00e4hernd zuverl\u00e4ssig ist, w\u00e4hrend sonst die Exaktheit der Messungsresultate zu w\u00fcnschen","page":0},{"file":"pc0153.txt","language":"de","ocr_de":"Messungsmethoden.\n153\n\u00fcbrig lassen kann, weil aus praktischen Gr\u00fcnden die Skala gleichm\u00e4\u00dfig gemacht wird, obwohl dies dem tats\u00e4chlichen Verhalten nicht entspricht. Die Verdopplung wird gew\u00f6hnlich so gew\u00e4hlt, da\u00df die in Winkelgrade geteilte Skala den Dioptrienwert angibt, und betr\u00e4gt dann beinahe 3 mm. Hierbei kann man aber das mit den Stufen beabsichtigte Ziel einer bequemen Ablesung am besten dadurch erreichen, da\u00df die eine Platte immer bei der Einstellung in dem zuerst untersuchten Hauptschnitte verschoben wird, wonach bei der Untersuchung des zweiten Hauptschnittes die Kollimation durch Verschieben der anderen Platte erfolgt. Letztere Platte ist dann immer beim Beginn der Untersuchung auf den Nullpunkt der Skala zu bringen, welcher der symmetrischen Stellung der Platten bei richtiger Kollimation und beim Mittelwerte der Hornhautkr\u00fcmmung entspricht. Nach beendigter Untersuchung liest man dann an der Stellung der ersten Platte die Kr\u00fcmmung im zuerst untersuchten Hauptschnitte ab, an der Stellung der zweiten den Grad und das Vorzeichen des Hornhautastigmatismus. Da bei dieser Anordnung die Stufen an den wei\u00dfen Platten \u00fcberfl\u00fcssig gemacht werden, so k\u00f6nnen dieselben ausschlie\u00dflich mit Hinsicht auf die sch\u00e4rfste Kollimation konstruiert werden.\nDa somit gewisse Beobachtungsfehler durch die Konstruktion des Instrumentes bedingt werden, deren Elimination auf gro\u00dfe Schwierigkeiten st\u00f6\u00dft, so d\u00fcrfte es, ohne da\u00df ein Eingehen auf die m\u00f6glichen Einstellungsund Kollimationsfehler hier n\u00f6tig w\u00e4re, ersichtlich sein, da\u00df die modernen Ophthalmometern, die ja auch zum Zwecke der klinischen Hornhautophthalmometrie konstruiert worden sind, soweit es sich um exakte physiologische Untersuchungen handelt, kaum anders als zur Messung des Hornhautastigmatismus angewendet werden sollen. Das in theoretischer Hinsicht vollendetste Instrument zu diesem Zwecke ist aber das neue Sutcliffe-Ophthalmometer1), in welchem der Untersucher drei Bilder sieht, und zwei aufeinander senkrechte Normalschnitte gleichzeitig gemessen werden. Die Austrittspupille des Instrumentes ist in f\u00fcnf Teile geteilt, wobei, wenn der vertikale und der horizontale Normalschnitt untersucht wird, der mittlere Teil ein Bild liefert, w\u00e4hrend ein zweites durch den oberen und unteren Teil, das dritte auf dieselbe Weise durch den rechten und linken Teil entsteht. Die bei geteilter Austrittspupille die unscharfe optische Einstellung charakterisierenden Scheinverschiebungen bewirken eine Verdopplung der beiden letzterw\u00e4hnten Bilder, wodurch auf sinnreichste Weise ein Fadenkreuz ersetzt wird, w\u00e4hrend gleichzeitig die Nachteile der Teilung der Aus trittspupille in Wegfall kommen. Die Kollimation wird durch sukzessive \u00c4nderung der Verdopplungsgr\u00f6\u00dfe in den beiden untersuchten Normalschnitten erreicht.\nDer gro\u00dfe Vorteil dieser Konstruktion liegt darin, da\u00df sich die Einstellungsfehler bei den beiden Messungen nicht summieren k\u00f6nnen, wie es bei der gew\u00f6hnlichen klinischen Ophthalmometrie der Fall ist. Au\u00dferdem gew\u00e4hrt die Ersetzung des Fadenkreuzes durch den oben erw\u00e4hnten auf dem Scheinerschen Versuche basierten Mechanismus einen h\u00f6chst wert-\n1) J. H. Sutcliffe, One-position ophthalmometry. The optician and photographic trades review. XXXIII. 1907. Supplement S. 8.","page":0},{"file":"pc0154.txt","language":"de","ocr_de":"154\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nvollen Schutz gegen Einstellungsfehler, wozu noch kommt, da\u00df die Form des Objektes die Kollimation sehr erleichtert. Den gro\u00dfen Vorteil der Ermittlung des Astigmatismus durch eine einzige Messung kann man aber auch mit dem gew\u00f6hnlichen Ophthalmometer erreichen, indem derselbe, wie ich gezeigt habe1), aus der D\u00e9nivellation in einer einen Winkel von 45\u00b0 mit den Hauptschnitten bildenden Ebene bestimmt werden kann. Zu diesem Zwecke braucht man nur die eine der wei\u00dfen Platten am Ophthalmometer in einer zur Verdopplungsebene senkrechten Richtung verschiebbar zu machen und eine entsprechende Skala anzubringen. Das einer Dioptrie entsprechende Intervall dieser Skala mu\u00df halb so gro\u00df sein wie das Intervall einer f\u00fcr die Messung der Radien bestimmten, in der Ebene der Kollimationsfigur belegenen Skala. Man sucht nach dieser Methode zun\u00e4chst, einen Normalschnitt der Hornhaut auf, in welchem die D\u00e9nivellation verschwindet, w\u00e4hrend die senkrecht verschiebbare Kollimationsfigur in der Verclopplungs-ebene liegt, dreht dann das Instrument um einen Winkel von 45\u00b0 um die Fernrohrachse und bringt endlich die dabei entstehende D\u00e9nivellation durch senkrechte Verschiebung der betreffenden Platte zum Verschwinden.\nBesonders bei der genauen Ermittlung der Form der Hornhaut l\u00e4\u00dft die Exaktheit der modernen Ophthalmometerkonstruktionen viel zu w\u00fcnschen \u00fcbrig. Zwar k\u00f6nnen wohl die qualitativen Verh\u00e4ltnisse, welche aus einem Vergleiche der Abflachung in verschiedenen Richtungen hervorgehen, mit denselben kenntlich gemacht werden, wobei der Vorteil der leichten Untersuchung einer gro\u00dfen Zahl von F\u00e4llen offensichtlich ist, aber in quantitativer Hinsicht sind die Messungsresultate nicht hinreichend zuverl\u00e4ssig um einer exakten mathematischen Bearbeitung zugrunde gelegt werden zu k\u00f6nnen. Was eine Messung mit dem Ophthalmometer tats\u00e4chlich ergibt, ist n\u00e4mlich der Winkel zwischen den in zwei Punkten der Hornhautoberfl\u00e4che errichteten Normalen, wenn der gegenseitige Abstand dieser Punkte durch die Verdopplungsgr\u00f6\u00dfe bestimmt ist. Die mathematische Verwertung der durch Messungen der Kr\u00fcmmung in verschiedenen Punkten eines und desselben Normalschnittes gefundenenForm derHornhaut zur Untersuchung der Strahlenbrechung in derselben setzt voraus, da\u00df bei jeder folgenden Messung der eine Endpunkt des Objektes in demselben Hornhautpunkte gespiegelt wird wie bei der vorhergehenden Messung der andere Endpunkt. In den modernen Ophthalmometern hat aber die Verdopplung allgemein eine solche Gr\u00f6\u00dfe, da\u00df der tats\u00e4chlich gemessene Winkel bei normaler Hornhautkr\u00fcmmung den Wert von 20\u00b0 \u00fcbersteigt, so da\u00df nur einige wenige Messungen in einem und demselben Normalschnitte anwendbar w\u00e4ren, wobei aber wiederum zu wenig Tats\u00e4chliches der Berechnung zugrunde gelegt werden kann. In welchem Grade durch Verkleinerung der Verdopplung eine Abhilfe geschafft werden k\u00f6nnte, l\u00e4\u00dft sich nicht Vorhersagen, da dabei auch die Kollimationsfehler entsprechend vergr\u00f6\u00dfert werden. Da\u00df es aber nicht angeht, mit der gew\u00f6hnlichen Verdopplungsgr\u00f6\u00dfe die Messung bei von 5\u00b0 zu 5\u00b0 ver\u00e4nderter Blickrichtung zu wiederholen und diese Messungen unter der Annahme, da\u00df der entsprechende Kr\u00fcmmungsradius gefunden w\u00e4re, der Be-\nll En praktisk metod att best\u00e4mma hornhinnans astigmatism genom den s. k. deni-velleringen af de oftalmometriska bilderna. Nord. Ophth. Tidskrift. 1889.","page":0},{"file":"pc0155.txt","language":"de","ocr_de":"Messungsmethoden.\n155\nrechnung der Hornhautform zugrunde zu legen, leuchtet ohne weiteres ein, da das Spiegelbild der einen wei\u00dfen Platte bei den vier folgenden Messungen innerhalb der zuerst gemessenen Hornhautpartie liegt.\nVon Senff und Helmholtz wurde die Hornhautform approximativ unter Anwendung von drei in verschiedenen Blickrichtungen gemessenen Radien als eine elliptische berechnet, und hiervon gilt, da\u00df eine genauere Berechnung mit den damals zur Verf\u00fcgung stehenden Mitteln kaum exakt ausf\u00fchrbar gewesen w\u00e4re. Wie weiter unten gezeigt werden soll, beh\u00e4lt diese approximative Form zu gewissen wissenschaftlichen Zwecken noch ihre volle Berechtigung bei. Exakter bestimmt wurde die Form eines Normalschnittes der Hornhaut zuerst von Aubert1) unter Anwendung s.ch\u00e4rfer begrenzter Lichtquellen und dann vonBlix2) mit einer eigenartigen, weiter unten zu ber\u00fccksichtigenden ophthalmometrischen Methode. Mit den jetzt zur Verf\u00fcgung stehenden Lichtquellen l\u00e4\u00dft sich das Ophthalmometer von Helmholtz vorz\u00fcglich dazu anwenden, obwohl die Untersuchung anderer Normalschnitte als des horizontalen weniger bequem ist. Wird die Nernstspaltlampe mit einem regulierbaren Bilateralspalt versehen, so stellt dieselbe die ideale Lichtquelle zur exakten Ophthalmometrie dar, und ich habe sie auch urspr\u00fcnglich zu diesem Zwecke konstruiert (\u201eophthalmometrische Nernstlampe\u201c). Man l\u00e4\u00dft unter Anwendung zweier solcher Lampen zur Messung im Horizontalschnitte am besten das obere Ende des einen Spaltes in derselben Horizontalebene liegen wie das untere Ende des anderen, wobei die exakte Kollimation sehr leicht zu bewerkstelligen ist, indem nur eine Lichtlinie gesehen wird. Die F\u00e4higkeit des Auges, zu beobachten, ob eine solche Linie gebrochen ist oder nicht, ist bekanntlich eine sehr gro\u00dfe.\nAuf analoge Weise wie bei der Messung des Hornhautastigmatismus kann der Einflu\u00df der Einstellungsfehler auf die Beurteilung der Form eines Normalschnittes dadurch eliminiert werden, da\u00df die miteinander zu vergleichenden Radien bei einer und derselben Einstellung gemessen werden, wie es durch die Photographie des Hornhautspiegelbildes erreicht werden kann. Zwar eignet sich diese Methode wegen der zeitraubenden Messungen und Rechnungen nicht zu kurrenten Untersuchungen, aber auf der anderen Seite gibt die photographische Ophthalmometrie eine Genauigkeit der Resultate, welche bisher auf keine andere Weise erreicht wurde. Ich3) verwandte dazu ein Objekt, welches in einem und demselben Hauptschnitte gleichzeitig den Radius in sieben Punkten gab. Auf einer schwarzen Scheibe waren, wie es die Fig. 15 zeigt, vier doppelte konzentrische hellwei\u00dfe Kreise gezeichnet, so da\u00df jeder Meridian von acht scharf markierten Linien geschnitten wurde. Auf dem photographischen Negativ sind diese Linien hell auf dem dunklen Grunde, was die genaue Einstellung des Fadenkreuzes in die Mitte derselben bei der Messung mit Teilmaschine sehr erleichtert.\n1)\tH. Aubert, N\u00e4hert sich die Hornhautkr\u00fcmmung am meisten der einer Ellipse ? Pfl\u00fcgers Arch. f. d. ges. Physiologie. XXXV. 1885. \u2014 Die Genauigkeit der Ophthalmometermessungen. Ebenda XLIX. 1891.\n2)\tM. Blix, Oftalmometriska studier. Upsala L\u00e4karef\u00f6renings F\u00f6rhandlingar. XV. 1880. S. 349.\n3)\tPhotographisch-ophthalmometrische und klinische Untersuchungen \u00fcber die Horn-hautrefraktion. Kungl. Sv. Vet. Akad. H\u00e4ndl. 1896. Bd. 28.","page":0},{"file":"pc0156.txt","language":"de","ocr_de":"156\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nDie entsprechenden Abst\u00e4nde auf der Scheibe sind so berechnet, da\u00df ihre Spiegelbilder in einer sph\u00e4rischen Fl\u00e4che eine und dieselbe Gr\u00f6\u00dfe haben\nFi g. 15.\n(bei einem Radius von 7,8 mm ann\u00e4hernd 2/3 mm) und sich sonst zueinander wie die Radien der betreffenden Fl\u00e4chenelemente verhalten. Es wurde auf dieselbe Weise wie bei der photographischen Keratoskopie in f\u00fcnf Blick-\nFig. 16.\nrichtungen photographiert, n\u00e4mlich beim Blick geradeaus ins Objektiv und bei solcher Drehung des Blickes in den vier Hauptrichtungen, da\u00df das peripherste bei der zentralen Blickrichtung gemessene Fl\u00e4chenelement genau mit dem zentralsten bei der peripheren Blickrichtung gemessenen zusammenfiel.","page":0},{"file":"pc0157.txt","language":"de","ocr_de":"Messungsmethoden.\n157\nDie Berechnung der Hornhautform aus den 0 phthalmometer-messungen geschieht auf folgende Weise. Es sei in der Fig. 16 AEF die zur Visierlinie parallele Hornhautnormale, die ophthalmometrische Achse der Hornhaut, DGE der von einem Objektpunkte kommende Strahl, welcher nach der Spiegelung in der Hornhaut in der Richtung GB zum Ophthalmometer geht, und CGF die Normale der Hornhaut im spiegelnden Punkte, welche mit der ophthalmometrischen Achse den Winkel CFA = cp bildet. Beim Gebrauche des Ophthalmometers von Helmholtz oder eines Instrumentes mit \u00e4hnlicher Verdopplungsvorrichtung ist die Linie BG parallel zur Linie AF. Folglich ist der Einfallswinkel gleich cp und der Winkel DEA gleich 2 <p. Bei anderen Instrumenten macht die Linie BG einen kleinen Winkel mit der ophthalmometrischen Achse, welcher jedoch bei dem Verh\u00e4ltnis des Abstandes des Ophthalmometers zum Hornhautradius\nFig. 17.\nund bei den sonst der Genauigkeit der Messungen gesetzten Grenzen vernachl\u00e4ssigt werden darf. Dasselbe gilt von dem Abstande des Punktes E von der Hornhaut. Man erh\u00e4lt also entweder direkt am Gradbogen den Winkel 2cp durch den Winkelabstand des Objektpunktes von der Ophthalmometerachse, oder man erh\u00e4lt die Tangente desselben, indem man den Abstand des Objektpunktes von der Ophthalmometerachse durch den Abstand der achsensenkrechten Ebene, in welcher er enthalten ist, von der Hornhaut dividiert. Auf diese Weise ist der einem beliebigen Objektpunkte entsprechende Winkel cp immer mit hinreichender Genauigkeit bekannt und umgekehrt. Es sei nun wiederum in der Fig. 17 AF die ophthalmometrische Achse, und es mag das Licht von zwei verschiedenen Objektpunkten in den beiden Hornhautpunkten B C gespiegelt werden. Die in diesen Punkten gezogenenNormalen schneiden einander im Punkte G, welcher um so genauer mit dem Kr\u00fcmmungsmittelpunkte des Elementes BC zusammenf\u00e4llt, je kleiner dieses ist, so da\u00df der Grenzwert des Abstandes BG = CG den Kr\u00fcmmungsradius q darstellt. Durch G wird eine Linie parallel zur ophthalmometrischen Achse gezogen, wonach auf diese die Lotlinien von den Punkten B C gef\u00e4llt werden. Werden nun die Abst\u00e4nde der Punkte B C von der Achse","page":0},{"file":"pc0158.txt","language":"de","ocr_de":"158\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nmit jx y2, die Abst\u00e4nde der Linien BD, CE von dem Schnittpunkte der Hornhaut mit der ophthalmometrischen Achse, dem ophthalmometrischen Achsenpunkte derselben, mit xt x2 und die Winkel BGD, CGE mit g)t <p2 bezeichnet, so hat man zun\u00e4chst\nBD = psin\u00e7p1\tCE = psin\u00e7)2\nund da CE \u2014 BD =y2 \u2014 Ji ist, so ergibt sich die allgemeine Formel zur Berechnung des Kr\u00fcmmungsradius\ne= . y2~-^\u2014\nsin (f>2 \u2014 sm \u00e7dj\nin welcher y2 \u2014 yi durch den Betrag der Verdoppelung gegeben ist bzw. auf der photographischen Platte gemessen wird, w\u00e4hrend g)l <p2 durch die Lage der Objektpunkte bekannt sind. In dem speziellen Falle, wo dieselben symmetrisch zur Ophthalmometerachse liegen, und somit g)2 = \u2014 q)l ist, kann die Formel in der ihr von Helmholtz gegebenen Gestalt\n\u00df\n2 sin arc tg ^\ngeschrieben werden, wo \u00df den Betrag der Verdoppelung, b den Abstand der im Spiegelbilde kollimierten Punkte voneinander und a den Abstand der dieselben verbindenden Linie von der Hornhaut bedeutet, und welche, je kleiner die Winkel sind, um so genauer mit der approximativen Formel\nQ = \u2014\u2014 bzw. D = kb b\nzusammenf\u00e4llt, welche in der letzteren Gestalt, wo k die Ophthalmometerkonstante darstellt, der modernen Ophthalmometrie mit konstanter Verdopplungsgr\u00f6\u00dfe zugrunde gelegt wird.\nWie schon hervorgehoben wurde, hat man bei der Ausf\u00fchrung der Messungen in anderen Blickrichtungen dieselben so zu w\u00e4hlen, da\u00df jedesmal ein in der vorhergehenden Messung zur Spiegelung angewendeter Hornhautpunkt auch in der folgenden zur Verwendung kommt. In dieser sekund\u00e4ren Blickstellung ergibt die Messung dann eine Anzahl Radien und die entsprechenden Winkel <p in bezug auf die sekund\u00e4re Achse. Dieselben werden zun\u00e4chst durch Addition mit dem Betrage der Drehung der Blicklinie in die in bezug auf die ophthalmometrische Achse der Hornhaut g\u00fcltigen Winkel <p umgerechnet, wonach die y-Werte in bezug auf diese Achse durch die allgemeine Formel erhalten werden. Die x-Werte erh\u00e4lt man unter Beachtung der aus der Fig. 17 hervorgehenden Beziehungen\nGD = pcos\u00e7o1\tGE = pcos92\tGD \u2014 GE=x2\u2014xt\ndurch die Formel\nx2 \u2014 Xj = Q (cos (p{ \u2014 COS <p2)","page":0},{"file":"pc0159.txt","language":"de","ocr_de":"159\nMessungsmethoden.\nund als Resultat der Berechnung hat man somit die Koordinaten der zur Spiegelung verwendeten Hornhautpunkte, die Neigung der Normalen in diesen Punkten und die Kr\u00fcmmungsradien der zwischen denselben belegenen Elemente des gemessenen Normalschnittes, Daten, welche hinreichend \u2014 aber auch notwendig \u2014 sind, um durch trigonometrische Rechnung die vollst\u00e4ndige Einwirkung der Hornhaut auf die Strahlenbrechung zu untersuchen.\nZur Konstruktion der zur photographischen Ophthalmometrie angewendeten Scheibe mit vier konzentrischen Kreisen, denen von innen nach au\u00dfen gerechnet die Werte (px bis <p4 entsprechen m\u00f6gen, hat man zun\u00e4chst die einem bestimmten Hornhautradius entsprechende Gr\u00f6\u00dfe des Hornhautspiegelbildes willk\u00fcrlich zu w\u00e4hlen und teils 2yt teils die verschiedenen\nWerte Yn + i \u2014 yn gleich derselben zu machen, wonach sin \u00e7q =\nII\nQ\nzu setzen\nist, und die \u00fcbrigen Werte <p sich aus der allgemeinen Formel ergeben. Die oben formulierte Bedingung der Drehungsgr\u00f6\u00dfe der Blicklinie zur Photographie der Spiegelbilder in den exzentrischen Teilen der Hornhaut wird erf\u00fcllt, wenn die Fixationsmarken so angebracht werden, da\u00df der Drehungswinkel gleich \u00e7p3 + <p4 ist. Zur ophthalmometrischen Untersuchung des Horizontalschnittes der Hornhaut mit dem Instrumente von Helmholtz stellt man am besten die beiden Lichtquellen symmetrisch auf und berechnet ein f\u00fcr allemal den entsprechenden Winkel <p, wonach die Blicklinie bei jeder folgenden Messung um den Betrag von 2(p gedreht wird. Ersichtlicherweise kann auch das Ophthalmometer von Javal auf verschiedene Weise zu solchen Messungen eingerichtet werden, wenn nur die Hauptbedingungen erf\u00fcllt werden, da\u00df die Werte von y und cp in exakter Weise ermittelt und unter Anwendung exakter Formeln bearbeitet werden, was bisher nicht der Fall war. Auf jeden Fall wird aber letzteres Instrument die am wenigsten genauen Resultate ergeben, wie aus obenstehender W\u00fcrdigung desselben hervorgeht.\nZur Berechnung des Astigmatismus aus der D\u00e9nivellation in einer den Winkel von 45\u00b0 mit den Hauptschnitten bildenden Ebene wurde oben die Regel angegeben, nach welcher die Skala zu graduieren ist. Diese Regel ergibt sich auf folgende Weise. Wird nach Ermittlung eines Hauptschnittes der Hornhaut der Bogen des Ophthalmometers um diesen Winkel gedreht und dann die Kollimation hergestellt und die D\u00e9nivellation durch Verschieben der einen wei\u00dfen Figur in der zur Verdopplungsebene senkrechten Richtung ausgeglichen, so sind die kollimierten Punkte die Endpunkte einer Linie, deren im Fokus des Ophthalmometers gelegene optische Projektion in der Verdopplungsebene liegt. Der Abstand dieses Fokus von den beiden nicht exakt in einer und derselben Ebene gelegenen Fokalpunkten des gespiegelten Strahlenb\u00fcndels kann bei der erzielbaren Genauigkeit vernachl\u00e4ssigt werden, und es sind dann die beiden den Hauptschnitten entsprechenden Projektionskoeffizienten, wie aus der Formel (8) S. 15 hervorgeht, gleich den betreffenden Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten, welche sich wiederum umgekehrt wie die katoptrische Brechkraft in den beiden Hauptschnitten verhalten, indem\nKj D1 = K2 D2 = L","page":0},{"file":"pc0160.txt","language":"de","ocr_de":"160\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nist, wo KD Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten und Brechkr\u00e4fte, L die im kat-optrischen Brennpunkte der Hornhaut gemessene Konvergenz des einfallenden Strahlenb\u00fcndels bedeutet. In der Formel (10) stellt co den Winkel dar, den die zu projizierende Linie mit dem ersten Hauptschnitt bildet, w\u00e4hrend\ntg co'= 1 ist, woraus tg co = und somit\nui\ntg(<0\u2014\nresultiert, wo c die zur Aufhebung der D\u00e9nivellation erforderliche Verschiebung, b die durch die Kollimation bestimmte L\u00e4nge der zu projizierenden Linie darstellt. Es m\u00f6gen nunmehr Dj D2 die betreffende dioptrische Brechkraft darstellen, wobei die Formel unver\u00e4ndert bleibt. Zufolge dem Theoreme von Euler hat man dann unter Anwendung der Ophthalmometerkonstante\n2 (Di + D2) = kb,\nwodurch sich der mathematische Ausdruck der oben angegebenen Regel\nD2 \u2014Dj =2kc\nergibt. Diese Formel ist somit approximativ in demselben Grade wie die allgemein in der modernen Ophthalmometrie angewendete. Die durch die Approximation bedingten Fehler sind aber bei der Messung des Astigmatismus ohne Belang und kommen erst absoluten Betrages der Hornhautrefraktion in\nFig. 18.\nbei der Berechnung des Betracht.\t----------\nDie Dicke der Hornhaut ist im lebenden Auge nach zwei Methoden gemessen worden. Blix1) ma\u00df zuerst dieselbe mit seinem Ophthalmometer, welches aus zwei nach dem Schema der Fig. 18 angeordneten Mikroskopen TT, mit den Objektiven 00, besteht. Im letzteren ist das Okular durch ein hell erleuchtetes Diaphragma b, ersetzt, dessen Bild durch das Objektiv im Schnittpunkte der Achsen erzeugt wird. Da das andere Mikroskop, durch welches der Untersucher hinsieht, mittels des Fadenkreuzes b auf diesen Schnittpunkt eingestellt ist, so wird das Bild des Diaphragmas nur dann\n1) a. a. 0.","page":0},{"file":"pc0161.txt","language":"de","ocr_de":"Messungsmethoden.\n161\nscharf gesehen, wenn der scheinbare Ort des Hauptpunktes einer spiegelnden Fl\u00e4che im Schnittpunkte der Achsen liegt. Die Mikroskope k\u00f6nnen nun teils in unver\u00e4nderter Stellung zueinander l\u00e4ngs der Symmetrielinie des Instrumentes teils auch bei unver\u00e4ndertem Schnittpunkte der Achsen gleichzeitig um den gleichen Betrag l\u00e4ngs denselben verschoben werden. Letzterer Mechanismus dient zum Messen eines Kr\u00fcmmungsradius, ersterer zum Messen des Abstandes zwischen zwei spiegelnden Fl\u00e4chen. Die Dicke der Hornhaut wird demnach dadurch gemessen, da\u00df bei zwei sukzessiven Einstellungen unter Verschiebung des Instrumentes l\u00e4ngs der Symmetrieachse das in der vorderen bzw. hinteren Hornhautfl\u00e4che entstandene Spiegelbild scharf eingestellt wird. Die Verschiebung des Instrumentes ist dann gleich der scheinbaren Dicke, die wirkliche Dicke wird trigonometrisch berechnet.\nDie trigonometrische Berechnungsmethode, w'elche in der Ophthalmometrie eine nicht unwesentliche Rolle spielt, sei hier kurz unter Anwendung der in der technischen Optik gebr\u00e4uchlichen Bezeichnungen angegeben. Es sei in der Fig. 19 ASB eine Schnittlinie derbrechendenFl\u00e4che, welche zun\u00e4chst als sph\u00e4risch angesehen wird, C der Kr\u00fcmmungsmittelpunkt derselben, SCO die Achse,\nBO ein einfallender Strahl, welcher die Fl\u00e4che im Punkte B schneidet, und BC die durch diesen Punkt gehende Fl\u00e4chennormale. Das Licht bewege sich von links nach rechts in der Figur, so da\u00df 0 den Punkt darstellt, wo der einfallende Strahl die Achse schneiden w\u00fcrde, wenn derselbe ungebrochen durch die Fl\u00e4che ASB ginge. Der Abstand OS, die Schnittweite wird mit s, der Kr\u00fcmmungsradius mit p, der Winkel BOS, der \u00d6ffnungswinkel des Strahles BO mit u und der Einfallswinkel OBC mit i bezeichnet. F\u00fcr den gebrochenen Strahl haben die Werte s\u2019uT die analoge Bedeutung. Schnittweiten und Kr\u00fcmmungsradien werden allgemein in der Richtung der Lichtbewegung positiv gerechnet. Um das Vorzeichen des \u00d6ffnungs winkeis zu definieren, hat man zun\u00e4chst auf der Fl\u00e4che eine positive Richtung zu w\u00e4hlen, wodurch das Vorzeichen des Ortes des Schnittpunktes des Lichtstrahles mit der Fl\u00e4che bestimmt wird. Der Offnungswinkel hat dasselbe Vorzeichen wie das Produkt der Schnittweite mit diesem Orte. Wenn z. B. in der Fig. 18 die Richtung nach oben als die positive definiert wird, so hat der \u00d6ffnungswinkel des Strahles BO positives Vorzeichen. Das Vorzeichen des Einfallswinkels wird durch die ohne weiteres aus der Figur sich ergebende Gleichung\nsin i s \u2014 p\nsin u p\nbestimmt1). Diese Gleichung stellt nebst der analogen, f\u00fcr den gebrochenen Strahl geltenden, und den beiden Gleichungen\n1) ln meiner Bearbeitung der Dioptrik von Helmholtz habe ich aus Bequemlichkeitsgr\u00fcnden das umgekehrte Vorzeichen des Einfallswinkels gew\u00e4hlt, weil ich es f\u00fcr unn\u00f6tig hielt, dort auf die allgemeine Methode einzugehen.\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 8.\n\nFig. 19.\n11","page":0},{"file":"pc0162.txt","language":"de","ocr_de":"162\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nn sin i = n sin i'\t<p = u + i = u' + \u00cf\nwo nn die Brechungsindizes und <p den \u00d6ffnungswinkel BCS der Normale bezeichnen, die n\u00f6tigen Mittel zur trigonometrischen Verfolgung des Strahles dar. Einige Spezialf\u00e4lle erfordern allerdings eine besondere Erl\u00e4uterung. Im Falle s = 0, wo die oben angegebene Regel zur Bestimmung des Vorzeichens von u scheinbar versagt, braucht man nur die brechende Fl\u00e4che um eine unendlich kleine Strecke in der einen oder anderen Richtung l\u00e4ngs der Achse zu verschieben, um die Regel anwenden zu k\u00f6nnen. Im Falle u = 0 hat man an Stelle der unendlich gro\u00dfen Schnittweite die Einfallsh\u00f6he h = psingo des Strahles zur Bestimmung desselben zu benutzen. Endlich gilt im Falle q = co die Beziehung h \u2014stgu= s'tgu.\nF\u00fcr nichtsph\u00e4rische Fl\u00e4chen werden \u00d6ffnungswinkel und Schnittweiten auf eine als Achse ausgew\u00e4hlte Fl\u00e4chennormale bezogen, und die Beziehung zwischen dem \u00d6ffnungswinkel des Strahles und dem Einfallswinkel nimmt allgemein die Form\ts*n^ s____jyj .\nsinu N\nan, wo N den Abstand des Schnittpunktes der Normale mit der Achse vom Einfallspunkte und M den Abstand desselben Punktes vom Schnittpunkte der Achse mit der Fl\u00e4che darstellt. In \u00dcbereinstimmung hiermit wird die Einfallsh\u00f6he durch die Formel h = Nsin<p angegeben. Voraussetzung ist, da\u00df der Strahl in einem die Achse enthaltenden Normalschnitte verl\u00e4uft. Allgemein erh\u00e4lt man aus der Schnitt weite und' dem \u00d6ffnungswinkel des einfallenden Strahles, wenn die Gleichung der Fl\u00e4che bekannt ist, die Koordinaten des Einfallspunktes und aus diesen wiederum die Gr\u00f6\u00dfen N und M, wonach die Rechnung die Schnittweite und den \u00d6ffnungswinkel des gebrochenen Strahles ergibt. Im Falle einer Umdrehungsfl\u00e4che ist N gleich dem sagittalen Kr\u00fcmmungsradius der Fl\u00e4che im Einfallspunkte, und im Falle einer Fl\u00e4che zweiten Grades besteht eine einfache Beziehung zwischen dieser Gr\u00f6\u00dfe, dem tangentialen Kr\u00fcmmungsradius und dem Scheitelradius.\nZur Berechnung der Dicke der Hornhaut erh\u00e4lt man nach der Methode von Blix die Werte s und u direkt durch den Betrag der Verschiebung des Instrumentes bzw. durch den Neigungswinkel der Mikroskopachsen zur Symmetrielinie, wonach unter Anwendung der eben angegebenen Formeln, in welchen f\u00fcr q der tangentiale Hornhautradius einzusetzen ist, die wirkliche Hornhautdicke durch den Wert von s' erhalten wird. Bei der geringen Ausdehnung des angewendeten Fl\u00e4chenst\u00fcckes kann die Hornhaut als sph\u00e4risch angesehen werden. Es ist aber einleuchtend, da\u00df es auch gen\u00fcgt, den \u00d6ffnungswinkel des einfallenden Strahles und den Einfallswinkel zu kennen, um mit diesen Formeln den Wert von s' zu finden. Das ist die Methode, mit welcher Helmholtz den Ort der hinteren Linsenfl\u00e4che bestimmte, und welche ich auf folgende Weise zur Messung der Hornhautdicke angewendet habe. Als Objekt f\u00fcr die Spiegelung in der hinteren Hornhautfl\u00e4che wurden zwei ophthalmometrische Nernstlampen mit vertikal in einer und derselben Linie stehenden Spalten angewendet. Es zeigte sich, da\u00df mit einem guten, 20 mal vergr\u00f6\u00dfernden Fernrohr bei geeigneter Lichtst\u00e4rke die Spiegelbilder auch an der d\u00fcnnsten Stelle au\u00dferordentlich gut sichtbar sind, sobald der Einfallswinkel ungef\u00e4hr 250 betr\u00e4gt. Die im Hornhautscheitel des zu unter-","page":0},{"file":"pc0163.txt","language":"de","ocr_de":"Messungsmethoden.\n163\nsuchenden. Auges gemessene vertikale Winkeldistanz der beiden Spaltmittelpunkte war 12 \u00b0, wobei das angewendete Hornbautelement hinreichend klein ist, um das fiktive Spiegelbild der vertikalen Linie, deren Endstrecken durch die Spalte bestimmt sind, als eine gerade Linie betrachten zu k\u00f6nnen. Oberhalb des Kopfes des zu untersuchenden war ein theodolith\u00e4hnliches Instrument befestigt, dessen vertikale Achse unten in eine Spitze auslief. Ophthal-mometrische Nernstlampen und Fernrohr wurden in einer Winkeldistanz von je 25\u00b0 von der Nullstellung des Theodolithfernrohres angebracht, und es wurde zun\u00e4chst die genaue Orientierung des Hornhautscheitels in der Verl\u00e4ngerung der vertikalen Theodolithachse mit dem um eine horizontale Achse drehbaren Beobachtungsfernrohr kontrolliert, inaem dasselbe mittels Fadenkreuz auf das Hornhautspiegelbild und dann auf die Spitze eingestellt wurde, welche Kontrolle wiederholt wurde, nachdem Lampen und Fernrohr Platz gewechselt hatten. Einem kleinen, auf einem verschiebbaren Stativ befestigten Gl\u00fchl\u00e4mpchen mit geradem, vertikalem Faden wurde dann eine solche Stellung gegeben, da\u00df das Hornhautspiegelbild desselben in derselben vertikalen Linie sichtbar war wie die in der hinteren Hornhautfl\u00e4che entstandenen Spiegelbilder der ophthalmometrischen Nernstlampen. Der Winkelabstand des Gl\u00fchl\u00e4mpchens vom Fernrohre ist dann gleich dem doppelten Einfallswinkel des in der hinteren Hornhautfl\u00e4che gespiegelten Lichtes, wenn der Strahlengang umgekehrt wird. Bei der Ausf\u00fchrung der Untersuchung wurde zun\u00e4chst genau darauf geachtet, da\u00df der Hornhautscheitel und der Mittelpunkt des Gl\u00fchl\u00e4mpchens in einer und derselben Horizontalebene lagen, und da\u00df die Nernstspalte symmetrisch in bezug auf dieselbe Ebene standen. Durch Vorversuche wurde dann unter Anwendung eines in derselben Ebene beweglichen Fixationszeichens diejenige Blickrichtung ermittelt, bei welcher der Einfallswinkel, nachdem Lampen und Fernrohr Platz gewechselt hatten, approximativ unver\u00e4ndert blieb, eine Stellung, bei welcher die optische Achse des Auges wenig von der Nullstellung des Theodolithfernrohres abweicht, und bei welcher das in der hinteren Hornhautfl\u00e4che entstehende Spiegelbild im Schnittpunkte derselben mit der zur Nullstellung des Theodolithfernrohres parallelen Normale der Vorderfl\u00e4che gesehen wird. Da diese Normale beiden Fl\u00e4chen gemeinsam ist, so stellt dieselbe die Zentrierungsachse der beiden Hornhautfl\u00e4chen dar. Das Messungsergebnis ist der numerische Winkelabstand co des Gl\u00fchl\u00e4mpchens von derselben, und\nman hat in die oben angegebenen Formeln u = 25\u00b0 sowie i = \u2014U --\neinzusetzen, um die Dicke s' der Hornhaut zu finden.\nZur Messung der Kr\u00fcmmung der hinteren Hornhautfl\u00e4che habe ich gleichfalls eine von Helmholtz zur Messung der Linsenfl\u00e4chen benutzte Methode unter Anwendung der ophthalmometrischen Nernstlampen anwendbar gemacht. Dieselbe besteht darin, da\u00df ein Spiegelbild, welches zu lichtschwach ist, um direkt mit dem Ophthalmometer gemessen werden zu k\u00f6nnen, mit einem in der N\u00e4he desselben erzeugten Hornhautspiegelbilde verglichen wird, w\u00e4hrend die Gr\u00f6\u00dfe des letzteren Spiegelbildes kontinuierlich ver\u00e4ndert wird, bis beide Spiegelbilder gleich gro\u00df sind. Bei der eben beschriebenen Versuchsanordnung werden die Spalte horizontal gestellt und\n11*","page":0},{"file":"pc0164.txt","language":"de","ocr_de":"164\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\ndie in der vorderen Hornhautfl\u00e4che entstehenden Spiegelbilder von zwei Gl\u00fchl\u00e4mpchen mit geradem horizontalem Faden so eingestellt, da\u00df je ein Spiegelbild die Verl\u00e4ngerung eines der in der hinteren Hornhautfl\u00e4che entstandenen, von den ophthalmometrischen Nernstlampen herr\u00fchrenden Spiegelbilder bildet. Das vom vertikalen Abstande der Faden der beiden Gl\u00fchl\u00e4mpchen repr\u00e4sentierte Objekt gibt dann in der vorderen Hornhautfl\u00e4che ein Spiegelbild, welches dem in der hinteren Hornhautfl\u00e4che entstandenen, dem vertikalen Abstande der beiden Spalte entsprechenden gleich ist. Das Fixationszeichen wird wie bei der Messung der Dicke so gestellt, da\u00df die Zentrierungsachse der Hornhaut mit der Nullstellung des Theodolithfern-rohres zusammenf\u00e4llt, und es werden Beobachtungsfernrohr und Nernstlampen in gleicher Winkeldistanz aufgestellt. Gemessen wird die Gr\u00f6\u00dfe und Entfernung der beiden Objekte sowie ihre Winkeldistanz von der Zentrierungsachse, welche f\u00fcr Nernst- bzw. Gl\u00fchlampen mit bau bzw. b0a0u0 bezeichnet werden m\u00f6gen. Wird u bis zum Werte von 40\u00b0 vermehrt, so ist die Beobachtung sehr leicht, aber durch einige \u00dcbung lernt man ohne besondere Schwierigkeit bei 250 zu beobachten. Die kleineren Winkel sind deshalb vorzuziehen, weil die Asymmetrien werte, welche die Un\u00e4hnlichkeit von Objekt und Bild bedingen, mit zunehmenden Einfallswinkeln wachsen, so da\u00df die Berechtigung der Anwendung der Abbildungsgesetze erster Ordnung Einbu\u00dfe leidet, obwohl die Formeln f\u00fcr jede beliebige Gr\u00f6\u00dfe des Einfallswinkels exakt sind. Nach hinreichender Adaption in dem nur durch die zur Untersuchung angewendeten Lampen beleuchteten Zimmer sieht man die in der hinteren Hornhautfl\u00e4che entstandenen Spiegelbilder augenblicklich, sobald man das Fernrohrobjektiv fixieren l\u00e4\u00dft, und man tut gut, jedesmal, wenn dieselben undeuthch werden, den Blick in diese Stellung zu bringen und dann langsam zum Fixationszeichen wandern zu lassen. Die Kontrolle der richtigen Stellung der Gl\u00fchl\u00e4mpchen wird am besten nach momentaner Abbrechung des Stromes im Z\u00fcndungsaugenblick bewerkstelligt.\nDie katoptrische Brechkraft der vorderen Hornhautfl\u00e4che ist bei der sagittalen Abbildung des Nernstlampen- bzw Gl\u00fchl\u00e4mpchenobjektes, wenn ^ den sagittalen Kr\u00fcmmungsradius darstellt,\n2 cos ~ (u + u0)\n2 cos u Qi\nbzw.-------------\nQi\nund es mag die Gr\u00f6\u00dfe des Spiegelbildes mit \u00df bzw. \u00df0 bezeichnet werden.\nKD\nLaut der allgemeinen Abbildungsgleichung ist der Ausdruck -j\u2014 stets\ngleich der Einheit. Wird derselbe f\u00fcr beide Spiegelungen gebildet, indem die Objektabst\u00e4nde vom katoptrischen Brennpunkte gerechnet werden, so ergibt sich, wenn das Gleichheitszeichen zwischen beiden Ausdr\u00fccken gesetzt wird,\nin welcher Formel ersichtlicherweise die Objektabst\u00e4nde, wenn dieselben","page":0},{"file":"pc0165.txt","language":"de","ocr_de":"Messungsmethoden.\n165\nsich wenig voneinander unterscheiden, aber auf der anderen Seite gro\u00df im Verh\u00e4ltnis zum Hornhautradius sind, ohne merkbaren Fehler vom Hornhautscheitel gerechnet werden k\u00f6nnen.\nDie Brechkraft des katadioptrischen Systems, welches das in der hinteren Hornhautfl\u00e4che entstehende Spiegelbild liefert, ergibt sich aus der Formel (4 a) S. 13:\n2D1(l-d1D1) + D2 a-^Dj)*\nwo Dx die sagittale dioptrische Brechkraft der vorderen, D2 die sagittale katoptrische Brechkraft der hinteren Hornhautfl\u00e4che darstellt. Wenn p2 den vertikalen Radius der hinteren Hornhautfl\u00e4che, n den Brechungsindex der Hornhautsubstanz bezeichnet, ist somit\nT. ncosi'\u2014cosi\t_\nUl =------------- \u00b1J2 \u2014 \u2014\nB\tt YJ\t\n\t\\\t\\\nFix. 20.\n2n cos u'\nQi\t* _ Qi\nzu setzen, indem die Winkel auf dieselbe Weise bezeichnet werden wie oben bei der Ermittlung der Dicke.\nWenn in der Fig. 20 O' den Einfallspunkt in der hinteren Hornhautfl\u00e4che darstellt, so ist O der Hauptpunkt des zusammengesetzten katadioptrischen Systems in bezug auf die sagittale Abbildung und BO gleich H, dem Abstande des Hauptpunktes vom Inzidenzpunkte in der vorderen Hornhautfl\u00e4che, w\u00e4hrend BO'=ndj ist. Wie aus der Figur ohne weiteres hervorgeht, ist\nndj : H = sinu : sinu',\nw\u00e4hrend nach der Formel (4a) die Beziehung\ngilt. Es ergibt sich\n\n\nsinu\nnsmu\nund man erh\u00e4lt schlie\u00dflich f\u00fcr die sagittale Brechkraft des katadioptrischen Systems:\n2 sinu /ncosi'\u2014 cosi sinu\nnsmu \\ q1\tp2tgu\nDa die Gr\u00f6\u00dfe der beiden vom Nernstlampenobjekte entstandenen Spiegelbilder sich umgekehrt wie die Brechkraft des betreffenden spiegelnden Systems verhalten mu\u00df, indem bei der erreichbaren Genauigkeit der Wert von L bei beiden Spiegelungen gleichgesetzt werden kann, und da das durch das zusammengesetzte katadioptrische System erzeugte Spiegelbild die Gr\u00f6\u00dfe \u00df0 hat, so verh\u00e4lt sich der soeben ermittelte Brechkraft wert zu dem\noben angegebenen Werte \u2014 cosu w-\u00df \u00df zu ^ woraus, wenn die durch\nPi\ndie Messung bekannte Gr\u00f6\u00dfe mit \u00a3 bezeichnet wird, die Formel\nPj__tgu' (n cos i' \u2014 cos i) n sin u tgu'\nq2\tsinu\t\u00a3sinutgu\nresultiert.\nsm u","page":0},{"file":"pc0166.txt","language":"de","ocr_de":"166\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nDen Ort der Pupille in bezug auf die Achse der Hornhautellipse bestimmte Helmholtz durch zwei Linien, welche sich im Mittelpunkte derselben schneiden, indem als Kriterium daf\u00fcr, da\u00df die Ophthalmometerachse durch den Mittelpunkt der Eintrittspupille geht, das Hornhautspiegelbild einer kleinen Lichtquelle so eingestellt wurde, da\u00df bei geeigneter Stellung der Ophthalmometerplatten die Doppelbilder derselben in entgegengesetzten Randpunkten der Doppelbilder der Pupille sichtbar waren. Da die Hornhautellipse nach Helmholtz ohne R\u00fccksicht auf die Lage der Pupille berechnet wird, so d\u00fcrfte auch mit Ausgang von dieser Ellipse keine sicherere Methode gefunden werden k\u00f6nnen. Wenn man aber von der oben als optischen Achse definierten Hornhautnormale ausgeht, welche durch den Mittelpunkt der Pupille geht, so vereinfacht sich die Untersuchung wesentlich, indem man nur diese Achse zu ermitteln und eine durch den Mittelpunkt der Pupille gehende Linie auf schon angegebene Weise trigonometrisch zu verfolgen hat.\nDie Orientierung der optischen Achse in bezug auf die Visierlinie wird am einfachsten dadurch bestimmt, da\u00df man am Objektivende eines Fernrohres oder des Ophthalmometers eine runde wei\u00dfe Scheibe mit durchbohrtem Zentrum befestigt und durch passende Aufstellung eines Fixationszeichens das Spiegelbild derselben in der Pupille zentriert. Dieselbe mu\u00df dabei gerade genug beleuchtet werden, damit sie die mittlere Gr\u00f6\u00dfe von 4 mm Durchmesser habe, bei welcher die Achse bestimmt werden soll. Wird dann auch der hinreichend hell erleuchteten Scheibe ein solcher Durchmesser gegeben, da\u00df das Spiegelbild derselben etwa 3 mm Durchmesser hat, so ist die Untersuchung in der Regel sehr leicht und mit hinreichender Genauigkeit auszuf\u00fchren. Dieselbe ergibt die Ebene, welche durch die optische Achse und die Visierlinie geht, und den Winkel, welchen die beiden Linien einschlie\u00dfen. Am einfachsten bringt man das Fixationszeichen an der um die Fernrohrachse drehbaren Scheibe an, wo es l\u00e4ngs einem Radius verschoben werden kann. Zur Ermittlung sehr genauer Resultate empfiehlt es sich, die oben angegebene Kontrollmethode von Helmholtz anzuwenden, indem zwei Gl\u00fchl\u00e4mpchen symmetrisch zur Ophthalmometerachse in einer die Verdopplungsebene senkrecht schneidenden Linie am Plattengeh\u00e4use angebracht werden, und dieses bei der Untersuchung stets so gedreht wird, da\u00df das Fixationszeichen in der Verdopplungsebene liegt. Man kann dabei die Verdopplungsgr\u00f6\u00dfe mit den Platten entweder so w\u00e4hlen, da\u00df s\u00e4mtliche vier Spiegelbilder in Randpunkten der Pupille sichtbar sind, oder so, da\u00df die zur Verdopplungsebene senkrechten, je zwei der Spiegelbilder verbindenden Linien die betreffenden Randpunkte der Pupillenbilder ber\u00fchren. Im letzteren Falle ist die Verdopplungsgr\u00f6\u00dfe gleich dem Halbmesser der Eintrittspupille.\nIn einem Auge, dessen optische Achse auf diese Weise bekannt worden ist, erh\u00e4lt man den Abstand der Pupille vom Hornhautscheitel, wenn man in einer, einen endlichen Winkel mit dieser Achse bildenden Linie ein Hornhautspiegelbild im Zentrum der Pupille sieht und dabei den Winkelabstand der Fernrohrachse von der optischen Achse und von der Lichtquelle mi\u00dft, wonach ersterer als der Wert von u, die H\u00e4lfte des letzteren mit negativem Vorzeichen als i in die oben angegebenen Formeln einzusetzen","page":0},{"file":"pc0167.txt","language":"de","ocr_de":"Messungsmethoden.\n167\nsind. Es ist dabei unn\u00f6tig, mit der Brechung in der hinteren Hornhautfl\u00e4che zu rechnen, sondern man f\u00fchrt f\u00fcr n den Brechungsindex des Kammerwassers ein und erh\u00e4lt im Werte von s' den Ort der Pupille mit derselben Rechnung wie bei der Messung der Hornhautdicke. Bei der praktischen Ausf\u00fchrung der Untersuchung kann man unter Anwendung der wei\u00dfen Scheibe die Fernrohrachse an derselben Vorbeigehen lassen und das Spiegelbild durch Verschieben der Fixationsmarke zentrieren, bei der Anwendung des Ophthalmometers von Helmholtz nach der urspr\u00fcnglichen Vorschrift ein einziges Gl\u00fchl\u00e4mpchen anwenden, welches auch bei feststehendem Fixationszeichen verschiebbar gemacht werden kann. Schwierigkeiten k\u00f6nnen bei astigmatischen Hornh\u00e4uten entstehen, wenn die Visierlinie und die optische Achse nicht in einem Hauptschnitte liegen. Ist aber dies der Fall, oder ist nur ein physiologischer Astigmatismus vorhanden, so gelingt es gew\u00f6hnlich ohne Schwierigkeit, eine durch die optische Achse des Auges gehende Ebene zu finden, welche die Ophthalmometerachse und das Zentrum der Lichtquelle enth\u00e4lt, w\u00e4hrend das Spiegelbild desselben in der Eintrittspupille zentriert ist. In den best gebauten Augen, welche allein zu physiologischen Untersuchungen angewendet werden sollten, f\u00e4llt diese Ebene mit der Symmetrieebene des Auges zusammen, welche, wenn vorhanden, durch die Bestimmung der optischen Achse bestimmt ist. Bei solchen Augen hat man somit Fixationszeichen, Zentrum der Lichtquelle und Fernrohrachse in diese Ebene zu verlegen, um das exakteste Resultat zu erhalten.\nL\u00e4\u00dft man bei diesem Versuche das Fernrohr objektiv fixieren, so ergibt derselbe den Einfallswinkel der Visierlinie, und es folgt hieraus, da\u00df es gen\u00fcgt, denselben und den Winkel, den diese Linie mit der optischen Achse bildet, zu kennen, um den Ort der Pupille zu berechnen. Es d\u00fcrfte sich aber allgemein empfehlen, zu dieser Berechnung einen gr\u00f6\u00dferen Wert des Einfallswinkels zu w\u00e4hlen; denn da es sich darum handelt, den Schnittpunkt zweier Linien zu ermitteln, so ist es einleuchtend, da\u00df die Beobachtungsfehler eine um so gr\u00f6\u00dfere Bedeutung gewinnen, je kleiner der zwischen beiden Linien eingeschlossene Winkel ist. Auf der anderen Seite empfiehlt es sich nicht, allzu gro\u00dfe Einfallswinkel zu w\u00e4hlen, wofern man mit dem Kr\u00fcmmungsradius der optischen Zone der Hornhaut rechnen will.\nErsichtlicherweise kann nach dieser Methode der Ort der Pupille ebensogut bestimmt werden, wenn der Durchmesser derselben unter dem angegebenen Ma\u00dfe liegt, obwohl die durch den Mittelpunkt gehende Hornhautnormale bei sehr kleiner Pupille die an eine optische Achse des Auges zu stellenden Anforderungen nicht immer so gut erf\u00fcllt. Bei einem 4 mm \u00fcbersteigenden Pupillendurchmesser verliert aber die Methode an Exaktheit, je gr\u00f6\u00dfer die Pupille wird, da wegen der Asymmetrie der Hornhaut das Zentrum der Eintrittspupille nicht das optische Bild des Mittelpunktes der anatomischen Pupille darstellt, welche Fehlerquelle offenbar mit zunehmender Pupillenweite um so mehr in die Wagschale fallen mu\u00df, ein je gr\u00f6\u00dferer Teil der Pupille au\u00dferhalb der optischen Zone der Hornhaut liegt. \u00dcberhaupt darf man sich \u00fcber die Exaktheit der Messungsergebnisse keine Illusionen machen, sondern es empfiehlt sich im Gegenteil, dieselbe durch Wiederholen der Messungen unter verschiedenen Einfallswinkeln und mit der zur optischen Achse symmetrischen Versuchsanordnung in jedem Falle,","page":0},{"file":"pc0168.txt","language":"de","ocr_de":"168\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nwo gr\u00f6\u00dfere Anforderungen gestellt werden, zu pr\u00fcfen. Um die Genauigkeit zu steigern, d\u00fcrfte es kein anderes Mittel geben als die Helmholtzsche Schmiegungsellipse oder noch besser die durch multiple Messungen in dem zur Untersuchung angewendeten Hornhautschnitt auf oben angegebene Weise ermittelte Hornhautform den Rechnungen zugrunde zu legen, wobei diese aber wesentlich komplizierter werden. Dagegen bedingt die Vernachl\u00e4ssigung der Brechung in der hinteren Hornhautfl\u00e4che bei m\u00e4\u00dfigen Einfallswinkeln nur einen Fehler von etwa Vioo mm> wovon ich mich durch vergleichende Rechnungen \u00fcberzeugt habe.\nZur Ermittlung der Tiefe der vorderen Kammer verwendete Helmholtz eben die angegebene Methode der Bestimmung des Ortes der Pupille. Ob der so erhaltene Wert f\u00fcr die Vorw\u00f6lbung der vorderen Linsenfl\u00e4che innerhalb des Pupillargebietes korrigiert werden soll, scheint mir zweifelhaft, da die Iris tats\u00e4chlich nicht unendlich d\u00fcnn ist, und die Pupille bei der Einstellung unter endlichem Winkel der Ophthalmometerachse mit der optischen Achse des Auges in perspektivischer Verk\u00fcrzung gesehen wird. Will man eine solche Korrektion einf\u00fchren, so empfiehlt es sich, dazu die Parabelgleichung anzuwenden, laut welcher der vordere Linsen-R2\nScheitel um den Betrage- vor der Pupillarebene liegt, wenn R den Halbmesser \u00ab P\nder Pupille und \u00e7 den Kr\u00fcmmungsradius der vorderen Linsenfl\u00e4che darstellt.\nEine andere Methode, dasselbe Ziel auf demselben Wege zu erreichen, r\u00fchrt von Mandelstamm und Sch\u00f6ler1) her. Dieselbe stellt sozusagen eine Verbesserung des Kornealmikroskopes von Donders dar, mit welchem die Messung durch sukzessive Einstellungen auf die eventuell durch Calomel sichtbar gemachte vordere Hornhautfl\u00e4che und auf den Irisrand bewerkstelligt wurde. Die wegen der Schwierigkeit, das Auge w\u00e4hrend der beiden Einstellungen ruhig zu halten, in der Duplizit\u00e4t derselben enthaltene Fehlerquelle wurde dadurch beseitigt, da\u00df an Stelle der vorderen Hornhautfl\u00e4che ein von derselben entworfenes Spiegelbild als Vergleichspunkt diente, dessen Ort in die Ebene der Eintrittspupille verlegt wurde, so da\u00df nur eine Einstellung n\u00f6tig war. Zu diesem Zwecke befand sich zwischen Mikroskop und Hornhaut eine unbelegte spiegelnde Glasplatte, durch welche Licht in der Richtung der Achse des Mikroskopes in das Auge geworfen, w\u00e4hrend durch optische Mittel das Spiegelbild der Lichtquelle an den richtigen Ort verlegt wurde. Der berechnete Ort des Hornhautspiegelbildes ist dann der Ort der Eintrittspupille. Die Czapskische binokulare Hornhautlupe wurde neuerdings auf Anregung Ambergs2) f\u00fcr diese Methode eingerichtet.\nVon den Methoden, die Tiefe der vorderen Kammer ohne Anwendung des Pupillenrandes als Einstellungsobjekt zu messen, kommt in erster Linie die oben zur Messung der Dicke der Hornhaut beschriebene in Betracht. Wegen des asymmetrischen Baues der Hornhaut empfiehlt es sich auch hierbei, durch eine hinreichende Anzahl von Vorversuchen eine Stellung des\n1)\tL. Mandelstamm und H. Sch\u00f6ler, Eine neue Methode zur Bestimmung der optischen Konstanten des Auges. Arch. f. Ophth. XVIII. 1.1872. S. 155.\n2)\tH. Amberg, \u00dcber eine Modifikation des Gzapskischen Kornealmikroskopes zur Bestimmung der Vorderkammertiefe sowie der \u00fcbrigen optischen Konstanten des Auges. Klin. Monatsbl. f. Augenheilkunde. XLVII. 2. 1909. S. 60.","page":0},{"file":"pc0169.txt","language":"de","ocr_de":"Messungsmethoden.\n169\nAuges zu ermitteln, bei welcher der Einfallswinkel, nachdem Fernrohr und ophthalmometrische Nernstlampen den Platz gewechselt haben, ann\u00e4hernd denselben Wert hat, wobei der Berechnung der Mittelwert der Ergebnisse einer Serie in beiden Einfallsrichtungen ausgef\u00fchrten Untersuchungen zugrunde gelegt wird. Ein \u00d6ffnungswinkel von 20\u00b0 ist vollkommen gen\u00fcgend. Wegen der relativ schwachen Intensit\u00e4t der in der vorderen Linsenfl\u00e4che entstehenden Spiegelbilder tut man gut, das Gl\u00fchl\u00e4mpchen entweder mit verminderter Stromst\u00e4rke brennen zu lassen oder durch Yorschalten eines roten oder andersfarbigen lichtabsorbierenden Glases auf die passendste Lichtst\u00e4rke zu bringen. Von der Exaktheit der Methode gilt das oben Gesagte. W\u00e4re die optische Zone der Hornhaut wirklich exakt sph\u00e4risch gekr\u00fcmmt, so w\u00fcrde man mit derselben den Abstand der vorderen Linsenfl\u00e4che von der vorderen Hornhautfl\u00e4che l\u00e4ngs der den beiden Fl\u00e4chen gemeinsamen Normale erhalten.\nDie bisher sicherste Methode zur direkten Messung der Tiefe der vorderen Kammer d\u00fcrfte die oben beschriebene von Blix sein. Von sonstigen Methoden w\u00e4ren hier nur noch die von Hegg1) mit stereoskopischem Instrumente und wandernder Marke sowie die von Gr\u00f6nholm2) mit dem Orthoskope zu erw\u00e4hnen.\nDer Ort der hinteren Linsenfl\u00e4che kann, wenn es sich um einigerma\u00dfen zuverl\u00e4ssige Werte handelt, nur mit der von Helmholtz angewendeten, hier schon mehrfach besprochenen Methode erhalten werden. Der Einfachheit wegen empfiehlt es sich, auch bei dieser Untersuchung durch Vorversuche eine solche Stellung von Lichtquelle und Fernrohr zu ermitteln, da\u00df die Einfallswinkel in der Hornhaut ann\u00e4hernd gleiche Werte haben. Bei der trigonometrischen Rechnung wird man, je nach der erzielten Exaktheit, die Kr\u00fcmmung der optischen Zone der Hornhaut, die Schmiegungsellipse oder die durch multiple Messungen der verschiedenen Kr\u00fcmmungsradien im angewendeten Hauptschnitte ermittelte exakte Form benutzen. Zur Ausf\u00fchrung derselben mu\u00df die Kr\u00fcmmung der vorderen Linsenfl\u00e4che bekannt sein, und man hat, wenn es sich um genaue Resultate handelt, die Form derselben am besten als parabolisch zu behandeln. Dabei ist es aber auch nicht ang\u00e4ngig, mit einem Totalindex der Linse zu rechnen. Eigentlich sollte man unter Anwendung der von mir angegebenen Formeln den gekr\u00fcmmten Lichtweg in der Linsensubstanz berechnen, was aber sehr umst\u00e4ndliche Rechnungen erfordert. Es d\u00fcrfte auch, bis die Form der vorderen Linsenfl\u00e4che n\u00e4her bekannt wird, hinreichend sein, wenn man an Stelle dieses krummlinigen Lichtweges den in der \u00e4quivalenten Kernlinse gebrochenen Strahl setzt. Am einfachsten gestaltet sich die Rechnung, wenn die Kr\u00fcmmungsradien der Hornhaut in den beiden zum Durchg\u00e4nge des Lichtes angewendeten Punkten ann\u00e4hernd gleiche Werte haben, wobei man den Mittelpunkt der tangentialen Kr\u00fcmmung in die trigonometrischen Formeln einf\u00fchrt und das ganze System als ein Umdrehungssystem behandelt. Bei der sukzessiven Anwendung der Formeln auf mehrere Fl\u00e4chen\n1)\tE. Hegg, Eine neue Methode zur Messung der Tiefe der vorderen Augen-kammer. Arch. f. Augenheilkunde. XLIY. Erg.-Heft. 1901. S. 84.\n2)\tY. Gr\u00f6nholm, Eine einfache Methode die Tiefe der vorderen Augenkammer zu messen. Skand. Arch. f. Physiologie. XIY. 1903. S. 235.","page":0},{"file":"pc0170.txt","language":"de","ocr_de":"170\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nempfiehlt es sich, die in der technischen Optik^gebr\u00e4uchliche Bezeichnung einzuf\u00fchren, indem beispielsweise u'2=u3 den \u00d6ffnungswinkel des Strahles nach dem Durchgang durch die zweite Fl\u00e4che und vor dem Einfall in die dritte, ff2 = n3 den Brechungsindex des zwischen diesen Fl\u00e4chen liegenden Mediums darstellt, w\u00e4hrend der Unterschied s 2 \u2014s3 durch die l\u00e4ngs der Achse gemessene Dicke des zwischen denselben belegenen Mediums erhalten wird.\nDie Kr\u00fcmmung der Linsenfl\u00e4ehen soll unter Anwendung der ophthal-mometrischen Nernstlampen direkt mit dem Ophthalmometer von Helmholtz nach der oben f\u00fcr die hintere Hornhautfl\u00e4che angegebenen Methode gemessen werden. Bei der schiefen Inzidenz wird die genaue Ausf\u00fchrung der Messung sehr erleichtert, und die Messung des sagittalen Kr\u00fcmmungsradius anstatt des tangentialen setzt auch den Einflu\u00df der durch die Asymmetrie des Auges bedingten Fehlerquellen wesentlich herab. In den F\u00e4llen, wo die Behandlung des optischen Systems des Auges als ein Umdrehungssystem erlaubt erscheint, ist auch die exakte Berechnung nach dieser Me\u00dfmethode sehr einfach. F\u00fcr die Brechkraft eines beliebigen zusammengesetzten Systems habe ich eine allgemeing\u00fcltige Summenformel *) angegeben, welche f\u00fcr die sagittale Brechkraft eines aus m Fl\u00e4chen bestehenden Umdrehungssystems l\u00e4ngs einem beliebigen, die Umdrehungsachse schneidenden Hauptstrahle die Form\nD, m = n, n'm sin u, sin u m\t. v -\u2014/\n11\t1\t^J\u00fcn sinusmu\nD\nm\nannimmt. Wird das Licht im Schnittpunkte der m-ten Fl\u00e4che mit der Achse reflektiert, so besteht das katadioptrische System aus 2 m \u2014 1 Fl\u00e4chen, und der Brechkraftwert desselben erh\u00e4lt, wenn die Lichtquelle in Luft belegen ist, die Form,\n2 sin Uj D j ff* sin u'j\n2 sin2 ut D2\n\u2022 \u2014t---r\nn2 n 2 sm u2 sm u 2\n2 sin2Uj\nnm sin um tgumpm\nindem die dioptrischen Einzelsysteme paarweise die gleiche Brechkraft haben. Die einzuf\u00fchrenden Glieder, welche der dritten, vierten usw. Fl\u00e4che entsprechen, haben genau die analoge Form wie das der zweiten Fl\u00e4che entsprechende. Das erste und letzte Glied sind schon durch die Berechnung der Kr\u00fcmmung der hinteren Hornhautfl\u00e4che bekannt geworden. F\u00fcr D ist \u00fcberall die sagittale Brechkraft einzusetzen. Die hierzu n\u00f6tigen Einfallsund Brechungswinkel, sowie die \u00d6ffnungswinkel der Strahlen sind durch die Ermittlung des Ortes der betreffenden Fl\u00e4che bekannt geworden.\nF\u00fcr den Fall, da\u00df man nur einen weniger genau berechneten Wert braucht, kann man auch aus der durch die Messung ermittelten Brechkraft des betreffenden katadioptrischen Systems den Kr\u00fcmmungsradius aus der Formel (4a) S. 13 berechnen, indem, wenn pm den gesuchten Radius bezeichnet, D2 = \u2014^llm- gesetzt wird, und Dx die Brechkraft des vor der Qm\nspiegelnden Fl\u00e4che befindlichen optischen Systems, d, den reduzierten Abstand derselben Fl\u00e4che vom zweiten Hauptpunkte dieses Systems darstellt.\n1) S. z. B. meine Bearbeitung der Helmlioltzschen Dioptrik S. 241.","page":0},{"file":"pc0171.txt","language":"de","ocr_de":"Messungsmethoden.\n171\nW\u00e4hrend die Zuverl\u00e4ssigkeit der Ophthalmometrie der vorderen Linsenfl\u00e4che wohl nach dieser Methode in geeigneten F\u00e4llen als befriedigend angesehen werden mu\u00df, so ist man noch weit davon entfernt, dasselbe von den Messungen des Ortes und der Kr\u00fcmmung der hinteren Linsenfl\u00e4che sagen zu k\u00f6nnen. Teils ist n\u00e4mlich die nach aller Wahrscheinlichkeit nicht symmetrische Form der vorderen Linsenfl\u00e4che nicht mit hinreichender Genauigkeit bekannt, und teils sind zur exakten Verwertung der Messungen, wie aus dem Obenstehenden hervorgeht, sehr komplizierte Rechnungen erforderlich, welche wiederum multiple Messungen der verschiedenen Radien in dem verwendeten Hauptschnitte voraussetzen. Wenn dies nun auch betreffs der Hornhautkr\u00fcmmung geschehen kann, so liegen bisher keine Untersuchungen vor, welche beweisen, da\u00df solche Messungen an der vorderen Linsenfl\u00e4che mit hinreichender Genauigkeit praktisch ausf\u00fchrbar sind. Die Form dieser Fl\u00e4che ist zwar am toten Auge unter Beobachtung n\u00f6tiger Vorsichtsma\u00dfregeln von Dal\u00e9n1) gemessen und mit der von mir f\u00fcr die Hornhaut angegebenen Methode berechnet worden, wodurch sich eine betr\u00e4chtliche Abflachung nach der Peripherie ergab. Zur quantitativen Bestimmung der Fl\u00e4chenform im lebenden Auge d\u00fcrften aber diese Untersuchungen wohl nicht angewendet werden k\u00f6nnen, und wenn man auch mit denselben einen schematischen Durchschnitt der vorderen Linsenfl\u00e4che konstruieren wollte, so w\u00fcrde die Ophthalmometrie der hinteren Linsenfl\u00e4che wenig dadurch gef\u00f6rdert werden, da die Untersuchungen doch kaum in so gro\u00dfer Anzahl vorgenommen werden k\u00f6nnen, da\u00df eine schematische Linsenform zugrunde gelegt werden kann. Wenn oben das Paraboloid als die vorl\u00e4ufig bei der Berechnung anzuwendende Form angegeben wurde, so ist dies nur ein Mittel, der wahrscheinlichen Form n\u00e4her kommen zu k\u00f6nnen. Im lebenden Auge wurde die Form der Linsenfl\u00e4chen von Besio2) mit der Methode von Tscheming3) untersucht.\nDas wesentliche dieser Methode besteht in der Vereinfachung der Untersuchung und der Rechnung sowie in der Ermittlung der Kr\u00fcmmungsradien durch trigonometrische Verfolgung von Strahlen, welche durch die Kr\u00fcmmungsmittelpunkte gehen. Nachdem eine Zentrierungsachse bestimmt worden ist, wird, um z. B. den Ort des Kr\u00fcmmungsmittelpunktes der vorderen Linsenfl\u00e4che zu bestimmen, bei endlicher Neigung der Fernrohrachse zu dieser Zentrierungsachse ein Hornhautspiegelbild mit dem in der vorderen Linsenfl\u00e4che entstandenen Spiegelbilde einer am Fernrohr befestigten Lichtquelle kollimiert. Der Winkelabstand der das Hornhautspiegelbild erzeugenden Lichtquelle von der Fernrohrachse ist der doppelte Einfallswinkel, w\u00e4hrend der \u00d6ffnungswinkel des Strahles durch den zwischen letztgenannter Achse und Zentrierungsachse eingeschlossenen Winkel gegeben ist. Lampen, Fernrohr und Fixationsmarke sind an einem Gradbogen befestigt (\u201eOphthalmophakometer\u201c). W\u00e4hrend somit bei der Methode von Helmholtz unter Anwendung der ophthalmometrischen Nernstlampen ein Kr\u00fcmmungs-\n1)\tA. Dal\u00e9n, Ophthalmometrische Messungen an der toten menschlichen Kristalllinse. Mitt. a. d. Augenklinik d. Carol. Med. Chir. Inst. z. Stockholm. 1905.\n2)\tE. Besio, La forme du cristallin humain. Journal de physiologie et de pathologie g\u00e9n\u00e9rale. III. 1901. S. 547, 761, 783.\n3)\tM. T scheming, Optique physiologique. Paris 1898.","page":0},{"file":"pc0172.txt","language":"de","ocr_de":"172\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nradius durch eine einzige Messung erhalten wird, und ein Fehler in dem Werte des Ortes der Fl\u00e4che relativ wenig auf das Resultat einwirkt, so ermittelt Tscheming den Kr\u00fcmmungsradius durch die Differenz von zwei Messungen, in welchen der betreffende Fehler unvermindert zur Geltung kommt und sogar im Endresultate durch Summierung verdoppelt werden kann. Hierzu kommt noch, da\u00df, wie oben auseinandergesetzt wurde, die Ortsbestimmung mit trigonometrischer Rechnung die unsicherste unter den ophthalmometrischen Methoden darstellt und wohl eine kompliziertere Rechnung erheischen k\u00f6nnte, keineswegs aber eine Vereinfachung derselben zul\u00e4\u00dft. In exakt zentrierten, aus sph\u00e4rischen Fl\u00e4chen bestehenden Umdrehungssystemen w\u00e4re wohl die Methode von Tscheming zuverl\u00e4ssiger, bei der Anwendung auf das Auge werden aber durch dieselbe so viele und so gro\u00dfe Fehlerquellen eingef\u00fchrt, da\u00df die Ergebnisse nicht ohne Kontrolle mit exakter Methode angewendet werden d\u00fcrfen. Da\u00df aber die Ermittlung des Ortes eines Kr\u00fcmmungsmittelpunktes auf trigonometrischem Wege unter Anwendung exakter Berechnungsmethoden ein zu gewissen Zwecken verwertbares ophthalmometrisches Mittel darstellen kann, sei hiermit nicht in Abrede gestellt.\nIn das Gebiet der Ophthalmometrie geh\u00f6rt auch die Berechnung des schematischen Wertes der Brechkraft der Linsensubstanz, welcher zur Berechnung des Ortes und der Kr\u00fcmmung der hinteren Linsenfl\u00e4che aus den Messungsresultaten notwendig ist. Wenn es sich nur um approximative Berechnungen handelt, so kann man dabei die Linse als homogen betrachten, wobei der betreffende Totalindex bekannt sein mu\u00df. Nachdem ich durch Ermittlung der Abbildungsgesetze f\u00fcr heterogene Medien bewiesen hatte, da\u00df die Matthie\u00dfensche Annahme, da\u00df der Totalindex sich aus den durch refraktometrische Untersuchungen gewonnenen Resultaten berechnen lie\u00dfe, grundlos ist, war es notwendig, denselben bzw. die Brechkraft der Linse durch direkte Untersuchungen zu bestimmen. Zu diesem Zwecke gibt es vorl\u00e4ufig kein anderes Mittel, als die durch Extraktion der Linse entstehende Refraktions\u00e4nderung des Auges in Rechnung zu ziehen. Dies geschieht am einfachsten auf folgende Weise. Die allgemeinen, auf die Hauptpunkte der Hornhaut bezogenen Abbildungsgleichungen\nB = A + Dh KB = A\nergeben, wenn Hh den Abstand des ersten Hauptpunktes des Hornhautsystems von der vorderen Hornhautfl\u00e4che, \u00f4 den reduzierten Abstand des optischen Zentrums der Linse vom zweiten Hauptpunkte dieses Systems, x den Vergr\u00f6\u00dferungskoeffizienten in demselben optischen Zentrum und x den scheinbaren Ort desselben in bezug auf die vordere Hornhautfl\u00e4che\ndarstellen, somit ABK durch\n1 1\nx \u2014Hh \u00d4\nx ersetzt werden:\nx = l \u2014 dDh\nx = ^ + E\u201e\nDer Abstand der Hauptpunkte der Linse voneinander kann mit Hinsicht auf die Genauigkeit, mit welcher die Refraktions\u00e4nderung klinisch bestimmt werden kann, ohne Schaden vernachl\u00e4ssigt werden, wobei an deren Stelle das optische Zentrum der Linse in denjenigen Punkt verlegt wird, dessen Abst\u00e4nde von den beiden Linsenfl\u00e4chen im schematischen Auge sich wie die","page":0},{"file":"pc0173.txt","language":"de","ocr_de":"Messungsmethoden.\n173\nKr\u00fcmmungsradien verhalten. Nach Einsetzen des so definierten Wertes von d ergeben sich aus den Gleichungen x und x.\nWird die Brechkraft von Hornhaut-, Linsen- und Vollsystem mit bzw. DhDiDt bezeichnet, so hat man laut der allgemeinen Formel (3b) f\u00fcr die Zusammensetzung zweier Systeme\nDt = Dh -J- ?cDi\nStellen weiter bei der scharfen Abbildung im Vollauge bzw. im linsenlosen Auge AB bzw. A0B0 die im scheinbaren bzw. wirklichen Orte des optischen Zentrums der Linse gemessenen reduzierten Konvergenzen der Strahlenb\u00fcndel dar, so ist\n?\u00ab2B = A + xDt ?c2Bo = A0 + 5\u00abDji\nund es resultiert, da die im linken Membrum stehenden Werte in beiden Gleichungen identisch sind,\nA0 \u2014A = x2Di\nDurch diese Formel erh\u00e4lt man aus der klinisch ermittelten, auf den Ort x bezogenen Refraktions\u00e4nderung unter Ber\u00fccksichtigung der Aberration im linsenhaltigen Auge den schematischen Wert der Brechkraft der Linse, mit welchem wiederum unter Anwendung der schematischen Werte der Kr\u00fcmmungsradien der Linsenfl\u00e4chen der Totalindex der Linse bzw. unter Anwendung der Ergebnissse der refraktrometrischen Untersuchungen die Konstanten der schematischen \u00e4quivalenten Kernlinse berechnet werden. Je nach der erzielten Genauigkeit wird man seinen Rechnungen den Totalindex oder die Kernlinse zugrunde legen.\nDa\u00df die Bestimmung der Brechkraft der Linse nicht nach Herausnahme derselben aus dem toten Auge mit Anspruch auf Zuverl\u00e4ssigkeit vorgenommen werden kann, beruht darauf, da\u00df dieselbe von dem Verlaufe der Isoindizialfl\u00e4chen abh\u00e4ngig ist, und bei jeder Form\u00e4nderung der Linse der Totalindex wechselt.\nV. Spezielle Methoden zur Erforschung des Akkommodationsmechanismus.\nWas zun\u00e4chst die Methoden zur Beobachtung am lebenden Auge betrifft, so lehrt der erste Blick die die Akkommodation begleitende Pupillenverengerung kennen, und man braucht nur ein jugendliches Auge bei ausgiebiger Akk ommo dations Ver\u00e4nderung mit der Czapskischen binokularen Lupe zu untersuchen, um die st\u00e4rkere Vorw\u00f6lbung der Irisfl\u00e4che, die Verminderung der Tiefe der vorderen Kammer im zentralen Teile und das Zur\u00fcckweichen der peripheren Teile der Regenbogenhaut w\u00e4hrend des Akkommodationsaktes zu konstatieren. Werden zwei Lichtquellen \u2014 am besten ophthalmometrische Nernstlampen \u2014 wie oben zur Messung der sagittalen Kr\u00fcmmung einer Linsenfl\u00e4che angegeben wurde \u2014 aufgestellt, so kann man direkt oder noch besser mit einem Fernrohre die akkommodative Gr\u00f6\u00dfenver\u00e4nderung der in den Linsenfl\u00e4chen entstehenden Spiegelbilder beobachten. Die ophtalmometrischen Methoden geben n\u00e4heren Aufschlu\u00df \u00fcber die quantitative Ver\u00e4nderung der Kr\u00fcmmungsradien und die Orts Ver\u00e4nderung der vorderen Linsenfl\u00e4che, w\u00e4hrend eine akkommodative","page":0},{"file":"pc0174.txt","language":"de","ocr_de":"174\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nVerschiebung der hinteren Linsenfl\u00e4che, wie aus dem oben Gesagten hervorgeht, bisher nicht konstatiert ist, da sich gegenteilige Untersuchungsergebnisse durch die Fehlerquellen der Methoden erkl\u00e4ren. Ophthalmometriseh wurde auch die akkommodative Verschiebung des Zentrums der Eintrittspupille konstatiert, w\u00e4hrend die wohl wenigstens teilweise mit derselben im Zusammenhang stehende akkommodative Richtungs\u00e4nderung der Augenachse direkt unter Anwendung der ophthalmometrischen Nernstlampe beobachtet werden kann. Man stellt zu diesem Zwecke dieselbe mit vertikalem Spalte seitlich und etwas nach hinten vom untersuchten Auge auf, w\u00e4hrend das Licht auf dasselbe f\u00e4llt, wonach die Lampe so weit nach hinten verschoben wird, bis kein Licht mehr die vordere Irisfl\u00e4che trifft, sondern dasselbe sich am nasalen, die vordere Kammer begrenzenden Teile der Sklera in einen kleinen hellen Fleck sammelt, welcher von au\u00dfen bequem sichtbar ist. L\u00e4\u00dft man dabei das Auge ohne Richtungs\u00e4nderung der Visierlinie akkommodieren, so bewegt sich oft der kleine Lichtfleck r\u00fcckw\u00e4rts n\u00e4her dem Limbus als ein Zeichen daf\u00fcr, da\u00df das Auge eine kleine Drehung in temporaler Richtung ausf\u00fchrt. Die hierdurch bewiesene \u00c4nderung der Zentrierung des Auges w\u00e4hrend des Akkommodationsaktes stellt offensichtlich noch eine ernste Fehlerquelle der ophthalmometrischen Untersuchung dar, durch welche die akkommodative Ver\u00e4nderung des Ortes und der Kr\u00fcmmung besonders der hinteren Linsenfl\u00e4che bestimmt wird.\nZur Beurteilung des Zusammenhanges zwischen der Pupillenverengerung und der Akkommodation gen\u00fcgen bekannte experimentelle und klinische Erfahrungstatsachen. So wird durch Kokain die Pupillenverengerung gehemmt, w\u00e4hrend die Akkommodation mehr oder weniger unbehindert ist, und wenn man nach dem Vorg\u00e4nge von He\u00df zuerst Homatropin bis zur erzielten Mydriasis, dann Eserin eintr\u00e4ufelt, so ist in einem gewissen Stadium vor dem Eintritte der Myosis die maximale Akkommodation sehr -leicht auszuf\u00fchren. In \u00dcbereinstimmung hiermit k\u00f6nnen auch Augen mit kongenitalem Irismangel akkommodieren. Auf der anderen Seite lehrt die klinische Erfahrung, da\u00df bei vollst\u00e4ndiger diphterischer Akkommodationsl\u00e4hmung die das Nahesehen begleitende Pupillenverengerung bei kr\u00e4ftiger Konvergenz auf sch\u00f6nste Weise eintreten kann.\nWenn hieraus hervorgeht, da\u00df kein wesentlicher Zusammenhang zwischen dem Mechanismus der Akkommodation und dem der Pupillenverengerung vorhanden ist, so wird auf der anderen Seite die Vertiefung der peripheren Teile der vorderen Kammer durch die gestaltliche Ver\u00e4nderung der Linse verursacht, indem die inkompressible Kammerfl\u00fcssigkeit nicht durch die Pupille nach der hinteren Kammer entweichen kann. Da\u00df wirklich dieser Mechanismus wirksam ist, und das Zur\u00fcckweichen der peripheren Teile der Iris nicht, wenigstens nicht ausschlie\u00dflich durch Muskelzug bewirkt wird, beweist ein Fall von Ulbrich1), wo in der Iris eine durch eine d\u00fcnne Membran ausgekleidete L\u00fccke vorhanden war, und die Membran sich bei der Akkommodation einst\u00fclpte. Da\u00df wiederum die Pupillenverengerung nicht die mechanische Folge der akkommodativen Ver\u00e4nderung der Linsen-\n1) H. Ulbrich, Zur Lehre von der intraokularen Fl\u00fcssigkeitsstr\u00f6mung. Ber. \u00fcber die 34. Vers. d. Ophth. Ges. Heidelberg, 1907. S. 105.","page":0},{"file":"pc0175.txt","language":"de","ocr_de":"Akkommodationsmech anismus.\n175\nform ist, wie man daraus li\u00e2t schlie\u00dfen wollen, da\u00df sich die Pupille bei der Entleerung der vorderen Kammer verengt, ist leicht einzusehen, da der Abstand des Pupillenrandes vom Irisansatze beim Zur\u00fcckweichen der peripheren Iristeile vermehrt wird, so da\u00df, wenn keine Sphinkterkontraktion eintr\u00e4te, eine Erweiterung der Pupille zustande kommen m\u00fc\u00dfte.\nEs geht aus dem Gesagten hervor, da\u00df der Zusammenhang der akkommodativen Pupillenverengerung mit der Formver\u00e4nderung der Linse nur durch die Innervation vermittelt wird, und da\u00df die Pupillenverengerung, deren wesentliche Bedeutung in der Vermehrung der Tiefe der Abbildung liegt, nur insofern auf den Akkommodationsmechanismus einwirken kann, als die Gegenwart der Regenbogenhaut die Form der peripheren Teile der vorderen Linsenfl\u00e4che mechanisch zu beeinflussen imstande sein kann. Ob dies \u00fcberhaupt der Fall ist, l\u00e4\u00dft sich aber vorl\u00e4ufig nicht beurteilen.\nIn der Vorstellung, da\u00df die Kr\u00fcmmung der peripheren Teile der vorderen Linsenfl\u00e4che von prinzipieller Bedeutung f\u00fcr die Beurteilung des Mechanismus der Akkommodation w\u00e4re, hat Tscherning die Distorsion der in derselben entstehenden Spiegelbilder untersucht. Aus dieser l\u00e4\u00dft sich aber kein direkter Schlu\u00df ziehen, da auf den Distorsionswert sowohl die Kr\u00fcmmung wie die Lage des vorderen Linsenpoles einwirkt. Die oben zitierten Untersuchungen von Besio ergeben, wenn die Fehlerquellen der Methode unbeachtet bleiben, eine bei der Akkommodation zunehmende Abflachung der peripheren Teile der Linse. Sowohl diese Untersuchungen wie die Beobachtung der' Distorsions\u00e4nderung erfordern die Kokainisierung, wenn dieselben bei einigerma\u00dfen ausgiebiger Akkommodation ausgef\u00fchrt werden sollen. Das Ergebnis ist wohl vorl\u00e4ufig, da\u00df die Frage nicht entschieden ist. Hauptsache ist aber, da\u00df dieselbe keine wesentliche Bedeutung f\u00fcr unsere Kenntnis vom Akkommodationsmechanismus hat. Von Tscherning wurde auch die Untersuchung der Aberration w\u00e4hrend der Akkommodation in den Bereich der zur Erforschung des Akkommodationsmechanismus dienenden Methoden einbezogen. Seine Methoden waren aber, wie ich an anderer Stelle eingehend auseinandergesetzt habe, unzuverl\u00e4ssig, und die gesamten Untersuchungen haben nur das Resultat ergeben, da\u00df die periphere Totalaberration des Auges in vielen F\u00e4llen w\u00e4hrend der Akkommodation negativ wird, und da\u00df diese Erscheinung, welche in der Dioptrik der Kernlinse eine mathematische Erkl\u00e4rung findet, f\u00fcr den Akkommodationsmechanismus unwesentlich ist.\nDurch die von He\u00df1) eingef\u00fchrten Methoden wurde die im Endstadium der Akkommodation eintretende Dislokation der Linse in der Richtung der Schwerkraft entdeckt. Die entoptische Untersuchung einer kleinen in seiner Linse vorhandenen punktf\u00f6rmigen Tr\u00fcbung unter Anwendung eines sehr kleinen, 12 mm vor dem Auge befestigten Loches als Lichtquelle ergab bei kr\u00e4ftiger Akkommodationsanstrengung gegen Ende der entoptisch beobachteten Pupillenkontraktion eine Dislokation des entoptischen Schattens nach oben im Zerstreuungskreise. Die Verschiebung erfolgte bei beliebiger Kopfhaltung und vertikaler Pupillenebene stets in der der Wirkung der\n1) C. He\u00df, \u00dcber einige bisher nicht gekannte Ortsver\u00e4nderungen der menschlichen Linse w\u00e4hrend der Akkommodation. Ber. \u00fcber die 25. Vers, der Ophth. Ges. Heidelberg 1896. S. 41. \u2014 Arbeiten aus dem Gebiete der Akkommodationslehre. Arch. f. Ophth. XLII, 1. S. 228 und 2. S. 80. XL1II, 3. S. 477.","page":0},{"file":"pc0176.txt","language":"de","ocr_de":"176\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nSchwerkraft .entgegengesetzten Richtung, w\u00e4hrend bei horizontaler Pupillenebene ohne \u00c4nderung der Fernpunktlage eine Zunahme der Akkommodationsbreite bei vorn\u00fcbergeneigtem, eine Abnahme bei hinten\u00fcbergeneigtem Kopfe stattfand. Durch die Verschiebung des entoptischen Schattens wurde der Betrag des Herabsinkens der Linse teils bei starker willk\u00fcrlicher Akkommodation teils nach Eserinisierung gemessen. Die Ergebnisse der Messungen wurden von Heine1) an der bei der Dezentration eintretenden Schein-versehiebung gesehener Objekte und an der Parallaxe der in der Hornhaut und in der hinteren Linsenfl\u00e4che entstehenden Spiegelbilder best\u00e4tigt. He\u00df hatte durch objektive Untersuchungen teils konstatiert, da\u00df im Zustande starker Akkommodation die Linse bei Augenbewegungen schlottert, wobei sogar die Iris am Schlottern teilnehmen kann, teils auch durch Beobachtung von F\u00e4llen mit Linsentr\u00fcbungen bei fokaler Beleuchtung mit Lupenvergr\u00f6\u00dferung sowie durch Beobachtung der vom Linsenepithel herr\u00fchrenden Zeichnung2) bewiesen, da\u00df auch die vordere Linsenfl\u00e4che das Herabsinken und die Schlotterbewegung mitmacht, w\u00e4hrend bei der Beobachtung der Spiegelbilder das der hinteren Fl\u00e4che allein zu schlottern scheint und entweder allein oder doch in h\u00f6herem Grade als das der vorderen Linsenfl\u00e4che herahsinkt.\nEine ganz eigent\u00fcmliche Methode hat Gertz in der oben S. 126 gew\u00fcrdigten Untersuchung des sekund\u00e4ren katadioptrischen Bildes angewendet, welche ihm das Resultat ergab, da\u00df im untersuchten Falle der hintere Linsenpol bei der Akkommodation keine merkliche axiale Verschiebung erfuhr, und da\u00df die Kr\u00fcmmung der hinteren Linsenfl\u00e4che in dem gemeiniglich angenommenen Grad akkommodativ zunahm. Da es sich hierbei nur um den Vergleich der Ergebnisse verschiedener Untersuchungen eines und desselben Auges unter dem Einfl\u00fcsse \u00e4hnlicher Fehlerquellen handelt, so d\u00fcrften sich die Fehler gr\u00f6\u00dftenteils aufheben und der Schlu\u00df berechtigt sein.\nDie oben S. 98 gew\u00fcrdigte akkommodative Verdopplung des hinteren Linsenbildes, welche nur f\u00fcr die Entstehung der Diskontinuit\u00e4tsfl\u00e4che von Bedeutung ist, und das in seltenen, besonders disponierten Augen beobachtete Akkommodationsphosphen Czermaks, aus welchem keine Schl\u00fcsse betreffs des Mechanismus der Akkommodation gezogen werden k\u00f6nnen, schlie\u00dfen die Reihe der am lebenden Auge unter vollkommen physiologischen Verh\u00e4ltnissen gemachten Beobachtungen ab.\nAus denselben hat sich ergeben, da\u00df die Akkommodation in einer Kr\u00fcmmungszunahme der Linsenfl\u00e4chen besteht, welche haupts\u00e4chlich die vordere, in weit geringerem Grade die hintere Fl\u00e4che betrifft und von einer Vorschiebung des vorderen Linsenpoles begleitet ist, sowie da\u00df bei starker Akkommodation die Zonula entspannt wird. Da\u00df diese Entspannung vornehmlich die zur vorderen Linsenfl\u00e4che schr\u00e4g von hinten kommenden Fasern betrifft, geht aus der Art des Herabsinkens der Linse hervor. Da n\u00e4mlich das in der vorderen Fl\u00e4che entstehende Spiegelbild entweder nicht oder aber jedenfalls weniger herabsinkt\n1)\tL. Heine, Akkommodative Ortsver\u00e4nderungen der Linse. Bericht \u00fcber die 26. Vers. d. Ophth. Ges. Heidelberg 1897. S. 20.\n2)\tC. He\u00df, Beobachtungen \u00fcber den Akkommodationsvorgang. Klin. Monatsbl. f. Augenheilk. XLII. 1904. S. 1.","page":0},{"file":"pc0177.txt","language":"de","ocr_de":"Akkommodationsmechanismus.\n177\nals das der hinteren Fl\u00e4che, die Linse somit eine Bewegung um den Kr\u00fcmmungsmittelpunkt der vorderen Fl\u00e4che macht, so verschiebt sich die Anheftungsstelle dieser Fasern in der L\u00e4ngsrichtung derselben, was im besonderen nicht mit den schr\u00e4g von vorn zur hinteren Linsenfl\u00e4che gehenden Fasern der Fall ist. Diese m\u00fcssen deshalb am wenigsten, jene am meisten entspannt sein.\nUnter Zugrundelegung der Werte der Kr\u00fcmmungs\u00e4nderung der Linsenfl\u00e4chen und der Vorschiebung des vorderen Linsenpoles sowie der bei einer bestimmten Kr\u00fcmmungs\u00e4nderung ein tretenden Refraktions\u00e4nderung des Auges ergibt sich zun\u00e4chst die Brechkraft der Kernlinse im betreffenden Akkommodationszustande. Mit derselben und mit den mathematischen Ausdr\u00fccken der Bedingungen, da\u00df bei der Formver\u00e4nderung keine Kompression im Linsenzentrum stattfinde, sowie da\u00df das von der gr\u00f6\u00dften geschlossenen Isoindizialfl\u00e4che eingeschlossene Volumen bei der Formver\u00e4nderung unver\u00e4ndert bleibe, lassen sich die Konstanten der Indizialgleichung der akkoin-modierenden Linse ermitteln. Mit Hilfe dieser Gleichung und der f\u00fcr die nicht akkommodierende Linse auf oben angedeutete Weise ermittelten kann man die Meridianschnitte der Isoindizialfl\u00e4chen f\u00fcr beide Zust\u00e4nde konstruieren. Durch einen Vergleich derselben miteinander lernt man die Hauptz\u00fcge desintrakapsul \u00e4renAkkommo dationsmechanismus kennen: die ausgiebigere axipetale Bewegung der der Linsenachse n\u00e4her liegenden Teilchen und die axipetale Bewegung der den Ansatzstellen der Zonula, vornehmlich der vorderen, n\u00e4chstliegenden, in der gr\u00f6\u00dften geschlossenen Isoindizialfl\u00e4che enthaltenen Teile der Linsensubstanz. Beides h\u00e4tte, wie ich gezeigt habe, a priori aus dem anatomischen Baue der Linse postuliert werden h\u00f6nnen, ebenso wie auch die durch ersteres Verhalten bedingte akkommodative Zunahme des Totalindex der Linse.\nDa\u00df der extrakapsul\u00e4re Akkommodationsmechanismus in einer axipetalen Bewegung der Ansatzstellen der Zonula, vornehmlich der vorderen, gipfelt, geht aus den oben referierten Untersuchungen von He\u00df hervor, und es er\u00fcbrigt hier nur noch, die Methoden zu erw\u00e4hnen, mit welchen derselbe n\u00e4her untersucht wird.\nAn iridektomierten Augen sowie an Augen mit kongenitaler Irideremie wird nach dem Vorg\u00e4nge von He\u00df bzw. Gro\u00dfmann die nach Eserinisierung eintretende Ver\u00e4nderung in der Topographie der Ziliarforts\u00e4tze und im Aussehen des Linsenrandes bzw. die Abnahme des \u00e4quatorealen Durchmessers der Linse beobachtet. Letztere Ver\u00e4nderung scheint bisher im lebenden Auge nur im Gro\u00dfmannschen Falle1) mit Sicherheit beobachtet worden zu sein, wo aber Linse und Zonula wahrscheinlich nicht normal waren. An \u00fcberlebenden enukleierten Menschenaugen ist aber dieselbe neuerdings von He\u00df2) konstatiert worden. Mit seiner neuen Methode, das \u00e4quatoreal halbierte Auge von hinten her unter starker Beleuchtung und Beobachtung mit der Binokularlupe zu untersuchen, konstatierte er in einem Falle, wo ein normales Auge hatte enukleiert werden m\u00fcssen, und wo das-\n1)\tKarl Gro\u00dfmann, The mechanism of accommodation in man. Ophth. Review. XXIII. 1904. S. 1.\n2)\tC. He\u00df, Beitr\u00e4ge zur Kenntnis akkommodativer \u00c4nderungen im Menschenauge. Arch. f. Augenheilk. LXY. 1910. S. 170.\nTigerstedt, Handbuch d. phys. Meth. III, 3.\n12","page":0},{"file":"pc0178.txt","language":"de","ocr_de":"178\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nselbe 3 bis 4 Minuten nach der Enukleation zur Untersuchung kam, da\u00df die elektrische Reizung hinreichend lange Zeit den Akkommodationsmechanismus ausl\u00f6st, welcher auf diese Weise genau und bequem \u00fcberblickt werden kann. Auch konnte er durch Formolh\u00e4rtung w\u00e4hrend 12 bis 14 Stunden den Akkommodationsakt in vor dem Tode eserinisierten Augen fixieren, wobei die H\u00e4rtung bei noch klar und durchsichtig gebliebenen Linsen ausreichend war, um bei \u00e4quatorealer Er\u00f6ffnung die Gestaltver\u00e4nderung der vorderen H\u00e4lfte der H\u00fcllen zu vermeiden, welche bisher solche Untersuchungen vereitelt hatte. Bei vorhergehender Anwendung dieser Methode auf Tieraugen*) hatte er auch die Methode der Beobachtung der Spiegelbilder der Linse von hinten her in Anwendung genommen.\nAm menschlichen Auge sind ferner Untersuchungen \u00fcber die Einwirkung der Zonularspannung auf die Kr\u00fcmmung der Linsenvorderfl\u00e4che von Dal en1 2) ausgef\u00fchrt worden. Er konstatierte ophthalmometrisch eine Kr\u00fcmmungszunahme nach Durchschneidung der Zonula, nachdem die Linse unter Beobachtung besonderer Kautelen durch Abtragen der Hornhaut und Iris blo\u00dfgelegt worden war. Am \u00fcberlebenden Kinderauge wurde von Heine3) festgestellt, da\u00df sich der Akkommodationsmechanismus bei fenestrierter Sklera unbehindert und ohne die geringste Bewegung .des in der Skleral\u00f6ffnung hervorquellenden Glask\u00f6rpertropfens vollzieht. \u00c4hnliche Resultate ergaben auch die oben angef\u00fchrten Untersuchungen von He\u00df an \u00fcberlebenden Menschenaugen. (Am Affenauge hatte Beer dasselbe Resultat erhalten.)\nAn der Spitze der Reihe der Tierexperimente stehen unbestritten die klassischen Untersuchungen von Hensen und V\u00f6lckers.4) Da die Hauptmasse der Muskelfasern, das m\u00e9ridionale B\u00fcndel, ann\u00e4hernd parallel zur Sklera verl\u00e4uft, so stellte sich zun\u00e4chst die Frage auf, ob bei der Kontraktion das hintere Ende nach vorn oder das vordere nach hinten gezogen wird. Es zeigte sich, da\u00df, wenn am \u00c4quator des Bulbus ein\u00e9 Nadel eingestochen wird, bei elektrischer Reizung des Ziliarmuskels an Hunden das \u00e4u\u00dfere Ende der Nadel sich nach hinten bewegt, und da\u00df kein Einstichpunkt gefunden werden kann, wo es sich nach vorn bewegt. Die bei der Akkommodation eintretende Verschiebung der inneren Augenh\u00e4ute nach vom konnte auch durch ein Fenster der Sklera beobachtet werden. Wurde dagegen die Hornhaut bis auf einen peripheren 2 mm breiten Saum abgetragen, so wurde die elektrische Reizung des Ziliarmuskels von einem Zur\u00fcckweichen dieses Saumes begleitet. Au\u00dferdem wurde die Erschlaffung der Zonula bei der Ziliarmuskelkontraktion konstatiert.\nObwohl ein Druckunterschied zwischen Glask\u00f6rper und vorderer Kammer \u00fcberhaupt nur in dem geringen, der Zonularspannung entsprechenden Betrage denkbar ist und eine durch den Mechanismus der Akkommodation auf direktem Wege hervorgerufene Druckerh\u00f6hung im Bulbusinnern nur\n1)\tC. He\u00df, Untersuchungen zur vergleichenden Physiologie und Morphologie des Akkommodationsvorganges. Ebenda. LXII. 1909. S. 345.\n2)\ta. a. 0.\n3)\tL. Heine, Ein Versuch \u00fcber Akkommodation und intraokularen Druck am \u00fcberlebenden Kinderauge. Arch. f. Ophth. LX, 3. 1905. S. 448.\n4)\tV. Hensen und C. V\u00f6lckers, Experimentaluntersuchung \u00fcber den Mechanismus der Akkommodation. Kiel 1868.","page":0},{"file":"pc0179.txt","language":"de","ocr_de":"Akkommodationsmechanismus.\n179\ndurch Deformation der H\u00fcllen verursacht werden kann, indem bei der Schnelligkeit des Akkommodationsaktes und bei der Viskosit\u00e4t der Fl\u00fcssigkeiten eine unbehinderte Nachf\u00fcllung des Suprachorioidealraum.es nicht stattfindet, sind doch eine stattliche Reihe von Untersuchungen diesem Gegenst\u00e4nde gewidmet worden. Nachdem die Methode der Manometrie des Auges schlie\u00dflich durch die Arbeit von Wessely1) auf die jetzige H\u00f6he gebracht worden war, und nachdem v. Pflugk eine akkommodative Druckerh\u00f6hung im Schildkr\u00f6tenauge angegeben hatte, ergab die letzte Untersuchungsreihe von He\u00df 2) unter Anwendung teils des Herin g sehen Mikromanometers an enukleierten Augen, teils auch der WA s sel y sehen Methode an ebensolchen Augen und an lebenden Alfen, da\u00df im Affenauge und im Hundeauge keine Beeinflussung des intraokularen Druckes nachgewiesen werden kann, w\u00e4hrend in enukleierten Augen von V\u00f6geln und Reptilien sowie im Cephalopodenauge eine deutliche akkommodative Drucksteigerung eintritt. Bei verschiedenen Reptilien konnte die Deformierung des Auges konstatiert werden, w\u00e4hrend besonders f\u00fcr das Vogelauge diese wahrscheinlich die Drucksteigerung begleitende Erscheinung bisher nicht experimentell konstatiert wurde.\nDie Methode der mikroskopischen Untersuchung des unter Anwendung von Eserin oder noch besser Nikotin in Krampf versetzten Ziliarmuskels in situ wurde von Heine3) zuerst an Tauben, dann an Affen angewendet. Nach den letzten Befunden der oben angef\u00fchrten Untersuchungen von He\u00df zu urteilen, wird es wohl nicht lange dauern, bis diese Methode auch am Menschenauge zur Anwendung kommt. Dies ist schon mit der von v. Pflugk4) zuerst auf das Taubenauge angewendeten Gefriermethode der Fall gewesen. Was speziell die Beurteilung der akkommodativen Form der Linse an den mit dieser Methode erhaltenen Pr\u00e4paraten betrifft, mu\u00df man vor Augen haben, da\u00df das Wasser beim Gefrieren unter gewaltiger Kraftentwicklung sein Volumen vermehrt, und da\u00df die Art und Weise, auf welche hierdurch Deformit\u00e4ten der Linse entstehen k\u00f6nnen, sich der Beurteilung entziehen. Jedenfalls darf man nicht mit v. Pflugk auf eine nach hinten gerichtete Konkavit\u00e4t der hinteren Linsenfl\u00e4che schlie\u00dfen, bevor nicht dieselbe ophthal-mometrisch im lebenden Auge konstatiert worden ist. Auf der anderen Seite liegen bisher keine ophthalmometrischen Messungen vor, welche eine solche mit Bestimmtheit ausschlie\u00dfen. Da\u00df aber die Frage, ob sie vorhanden ist oder nicht, f\u00fcr den Mechanismus der Akkommodation ohne wesentliche Bedeutung ist, geht aus der mathematischen Untersuchung der Dioptrik der Kernlinse hervor.\n1)\tK. Wessely, Experimentelle Untersuchungen \u00fcber den Augendruck sowie \u00fcber qualitative und quantitative Beeinflussung des intraokularen Fl\u00fcssigkeitswechsels. Arch, f. Augenheilk. LX. 1908. S. 1.\n2)\tC. He\u00df, Vergleichende Untersuchungen \u00fcber den Einflu\u00df der Akkommodation auf den Augendruck in der Wirbeltierreihe. Ebenda LXI1I. 1909. S. 88.\n3)\tL. Heine, Mikroskopische Fixierung des Akkommodationsaktes. Ber. \u00fcber die 26. Vers. d. Ophth. Ges. Heidelberg 1897. \u2014 Physiologisch-anatomische Untersuchungen \u00fcber die Akkommodation des Vogelauges. Arch. f. Ophth. XLV, 3. 1898. S. 469.\nDie Anatomie des akkommodierten Auges. Ebenda XLIX, 1. 1899. S. 1.\n4)\tA. v. Pflugk, \u00dcber die Akkommodation des Auges der Taube. Wiesbaden 1906. \u2014 Die Fixierung der Wirbeltierlinsen, insbesondere der Linse des neugeborenen Menschen. Klin. Monatsbl. f. Augenheilkde. XLVI1, 2. 1909. S. 1.\n12*","page":0},{"file":"pc0180.txt","language":"de","ocr_de":"180\nA. Gullstrand, Die Dioptrik des Auges.\nTscherning und seine Sch\u00fcler hatten gezeigt, da\u00df man eine herausgenommene Tierlinse unter gewissen Verh\u00e4ltnissen so an der Zonula spannen kann, da\u00df die Kr\u00fcmmung des Linsenpoles bei der Spannung zunimmt. He\u00df1) bewies aber, da\u00df im frischen Affenauge nach Entfernung eines Teiles der Sklera ohne Verletzung der Uvea und nach Abtragung von Hornhaut und Iris ein Zug an der Zonula eine Kr\u00fcmmungsabnahme der vorderen Linsenfl\u00e4che zur Folge hat.\nOhne Anspruch auf Vollst\u00e4ndigkeit d\u00fcrften hiermit die wichtigsten Methoden zur Erforschung des Akkommodationsmechanismus, wenn auch nur in aller K\u00fcrze, erw\u00e4hnt worden sein. Durch verschiedene andere Methoden ergeben sich Resultate, welche auch Schl\u00fcsse betreffs desselben in gewissem Grade zulassen Um nur ein Beispiel zu erw\u00e4hnen, sei hier einer soeben publizierten Untersuchung von Gr\u00f6nholm2) gedacht. Durch Messungen der zur Anspannung bzw. Erschlaffung der Akkommodation n\u00f6tigen Zeit konstatierte er zun\u00e4chst das Ergebnis der Untersuchungen seiner Vorg\u00e4nger, da\u00df erstere Zeit l\u00e4nger ist als letztere, fand aber dann auch, da\u00df die Akkommodation bei zunehmendem Alter verz\u00f6gert wird, was in h\u00f6herem Grade von der Anspannung als von der Erschlaffung gilt, und da\u00df besonders die Einstellung des Nahepunktes bei \u00e4lteren Personen erschwert ist, w\u00e4hrend die Abspannung mit fast konstanter Geschwindigkeit innerhalb des ganzen manifesten Akkommodationsgebietes verl\u00e4uft. Da eine solche Verz\u00f6gerung der Anspannung um so weniger eine entsprechende \u00c4nderung in der Wirkung des Ziliarmuskels andeuten kann, als die Akkommodationsbreite mit dem Alter ab nimmt und in \u00dcbereinstimmung hiermit der Nahepunkt durch eine weniger ausgiebige Kontraktion des Muskels erreicht wird, w\u00e4hrend auf der anderen Seite die Amplitude der Kontraktion vom Alter unbeeinflu\u00dft bleibt, so d\u00fcrfte dieselbe nur den Alters Ver\u00e4nderungen der Linse zugeschrieben werden k\u00f6nnen. Da\u00df diese der Formver\u00e4nderung einen Widerstand bieten, ist wohl bekannt. Da nun dieser Widerstand eine st\u00e4rkere Einwirkung auf die Anspannungs- als auf die Erschlaffungszeit der Akkommodation aus\u00fcbt, so d\u00fcrfte man mit Gr\u00f6nholm hieraus den Schlu\u00df ziehen k\u00f6nnen, da\u00df bei der Anspannung der Akkommodation die auf die Linse wirkende Kraft geringer ist als bei der Erschlaffung, was im vollen Einkl\u00e4nge damit steht, da\u00df im ersteren Falle die Form Ver\u00e4nderung nur durch die Elastizit\u00e4t der Linsenkapsel, im letzteren durch die bedeutend gr\u00f6\u00dfere Elastizit\u00e4t der Chorioidea bewirkt wird.\n1)\ta. a. O. Klin. Monatsbl. f. Augenheilk. 1904.\n2)\tV. Gr\u00f6nholm, Studien \u00fcber den zeitlichen Verlauf der Akkommodation und der mit der Akkommodation assoziierten Fusionsbewegungen der Augen unter normalen und einigen pathologischen Verh\u00e4ltnissen. Arch. f. Augenheilk. LXVII, Erg.-Heft 1910. S. 119.","page":0},{"file":"pc0181.txt","language":"de","ocr_de":"II.\nDie nicht-akustischen Funktionen des inneren\nOhres\n\u25a0 von\nJ. Eich. Ewald in Strassburg.\n(Mit 8 Figuren.)\n^ Eine besondere Methodik f\u00fcr die Untersuchung der nicht-akustischen lunktionen des inneren Ohres ist erst nach Goltz\u2019 ber\u00fchmten Auseinandersetzungen im Jahre 1870 (30) ausgebildet worden. Aber das erste grundlegende Tatsachenmaterial zum Aufbau der neuen Lehre hat schon Flou-rens (25) geliefert. Hier soll zwar nur die Methodik besprochen werden, doch l\u00e4\u00dft sich diese nicht ohne R\u00fccksichtnahme auf die Resultate kritisch behandeln. Das Interesse f\u00fcr jede Methode h\u00e4ngt nat\u00fcrlich von den Resultaten ab, die durch sie gewonnen werden, und die Wertsch\u00e4tzung des Resultats wieder von der G\u00fcte der Methode. Wir wollen daher, den Fortschritten in der Erkenntnis der Labyrinthfunktionen entsprechend, die Besprechung der Methodik in zwei Perioden teilen, von denen sich die erste aufFlourens und Goltz bezieht, w\u00e4hrend die zweite erst nach Goltz beginnt.\nI. Periode.\nWenn man bedenkt, wie geringe anatomische Kenntnisse und wie unvollkommene Hilfsmittel Flourens zu Gebote standen, so kann man nur staunend und bewundernd der Technik des gro\u00dfen Physiologen die h\u00f6chste Anerkennung zollen. Ohne An\u00e4sthesierung, ohne Taubenhalter, ohne stereoskopische Lupe und ohne unsere genauen anatomischen und topographischen Kenntnisse hat er die Bogeng\u00e4nge s\u00e4mtlich derart frei gelegt, da\u00df er sie einzeln durchschneiden konnte. Und dies ist ihm nicht nur bei Tauben gegl\u00fcckt, sondern auch bei kleinen Singv\u00f6geln, wie Sperlingen. Auch hat er an jungen Kaninchen die Durchschneidungen ausgef\u00fchrt. Dies ist jedenfalls f\u00fcr die damalige Zeit und bei Ber\u00fccksichtigung des Umstandes, da\u00df es sich um die ersten Versuche auf diesem Gebiete handelt, eine sehr hervorragende Leistung.\nWie verh\u00e4lt sich aber Flourens\u2019 Methodik der heutigen gegen\u00fcber? Er schnitt mit einer kleinen Schere die freigelegten kn\u00f6chernen B\u00f6gen durch.","page":0},{"file":"pc0182.txt","language":"de","ocr_de":"182\tJ. R. Ewald, Die nicht-akustischen Funktionen des inneren Ohres.\nZu gleicher Zeit also die kn\u00f6chernen und die h\u00e4utigen. Wo ein Blutsinus im Wege war, wurde dieser auch durchtrennt. In diesen F\u00e4llen bekam er aber eine Blutung, die sicherlich h\u00e4ufig unstillbar gewesen sein wird und selbst, wenn die Stillung gelang, einen gro\u00dfen Blutverlust darstellte. Das Blut ergo\u00df sich in die Luftr\u00e4ume des ganzen Sch\u00e4dels. Nur wenn er den kn\u00f6chernen Bogen \u00f6ffnen wollte, ohne ihn zu durch schneiden, hat er den Sinus geschont. Dies wird denn auch von ihm besonders hervorgehoben (25) p. 448: \u201eA cet effet, les canaux semi-circulaires \u00e9tant mis \u00e0 nu sur un pigeon, j\u2019ouvris l\u2019un de ces canaux, l\u2019horizontal, par le c\u00f4t\u00e9 oppos\u00e9 \u00e0 celui qu\u2019occupe l\u2019art\u00e8re et sans ouvrir l\u2019art\u00e8re par cons\u00e9quent.\u201c\nWeder hat Flourens den h\u00e4utigen Kanal in situ nach Er\u00f6ffnung des kn\u00f6chernen durchschnitten noch hat er den h\u00e4utigen Kanal hervorgezogen, um ihn au\u00dferhalb der kn\u00f6chernen zu durchtrennen. Da\u00df der h\u00e4utige Kanal der physiologisch wichtige Bestandteil ist, glaubt er besonders feststellen zu m\u00fcssen. Es geht dies aus dem gleich ' folgenden Zitat hervor. Nachdem er n\u00e4mlich nach der Freilegung und Er\u00f6ffnung des kn\u00f6chernen Kanals keine St\u00f6rungen gesehen hat, geht er, um zu reizen, mit dem Ende einer Nadel in den\u00b0 er\u00f6ffneten kn\u00f6chernen Kanal ein, beobachtet heftige Bewegungen und sagt daraufhin (25): \u201eC\u2019est donc dans les parties des canaux semi-circulaires contenues dans les canaux osseux parties qui, comme l\u2019ont montr\u00e9 les recherches de Comparetti, de Scarpa, de M. Cuvier, constituent les v\u00e9ritables canaux semi-circulaires etc.\u201c\nFlourens kombinierte auch schon die Durchtrennung verschiedener Kan\u00e4le. Aber gerade die wichtigste Kombination, die eines Posteriors mit einem Anterior, hat er niemals ausgef\u00fchrt. Wenn er daher \u2014 und zwar als erster \u2014 von den Beziehungen zwischen der Kanalebene und der auftretenden Bewegungsst\u00f6rung spricht, so denkt er an eine \u00dcbereinstimmung oder Analogie zwischen der anatomischen Anordnung der Kan\u00e4le und der Art der Bewegungsst\u00f6rungen nur in der Weise, da\u00df sowohl in der Lage der Kan\u00e4le wie auch in den Richtungen der anormalen Bewegungen die drei Dimensionen des Raumes einzeln zum Ausdruck k\u00e4men. Die beiden Posterior-A^nterior-Ebenen kennt er als physiologische Hauptebenen nicht und auch nicht die Bewegungen in diesen Ebenen. Er sagt (25) p. 481: \u201eet c\u2019est mie chose digne de remarque sans doute, qu\u2019il y ait pr\u00e9cis\u00e9ment autant de directions differentes de ces mouvements qu\u2019il y a de directions principales ou cardinales de tout mouvement: d\u2019avant en arri\u00e8re et d\u2019arri\u00e8re en avant; de haut en bas et de bas en haut; de droite \u00e0 gauche et de gauche \u00e0 droite.\u201c\nDie Methode, die in derselben Ebene liegenden Kan\u00e4le (Posterior-Anterior) gleichzeitig zu durchschneiden, um zu beweisen, da\u00df die Bewegungen in der Ebene der Kan\u00e4le erfolgen, r\u00fchrt von Breuer her.\nGoltz (30) benutzte ein sehr primitives \u00d6perationsverfahren. Er durch-schnitt die Haut oberhalb der Labyrinthgegend, schob sie zur Seite und indem er dann mit einem kleinen Hohlmei\u00dfel durch Muskel- und Sch\u00e4deldecke einfach hindurchging, zerst\u00f6rte er von den blut\u00fcberschwemmten Bogeng\u00e4ngen \u2014 man kann sagen auf gut Gl\u00fcck \u2014 was ihm in den Weg kam. Er kratzte also gewisserma\u00dfen die B\u00f6gen teilweise aus und wird wohl meist das gro\u00dfe Kreuz fortger\u00e4umt haben. Methodologisch bedeutet dieses Verfahren einen gro\u00dfen R\u00fcckschritt Flourens gegen\u00fcber. Um so mehr m\u00fcssen","page":0},{"file":"pc0183.txt","language":"de","ocr_de":"Operationen an Evertebraten und Fischen.\n183\nwir den kritischen Verstand bewundern, der es Goltz erm\u00f6glichte, das Eigent\u00fcmliche der auftretenden St\u00f6rungen so scharf zu erfassen, das Zuf\u00e4llige von dem Gesetzm\u00e4\u00dfigen so streng zu trennen, da\u00df es ihm gl\u00fcckte, auf diese Weise allein durch eine kritische Analyse seiner Versuche zur Entdeckung des sechsten Sinnes zu gelangen.\nII. Periode.\nAngeregt durch die Goltz\u2019sehe Arbeit haben sich eine erstaunlich gro\u00dfe Anzahl von Forschern der Ergr\u00fcn dung der nicht-akustischen Labyrinthfunktionen zugewandt. Die einen versuchten die Operationstechnik unter Benutzung aller m\u00f6glichen Hilfsmittel zu verbessern, die anderen durch Heranziehung von m\u00f6glichst verschiedenen Tierarten zu den Versuchen die Resultate zu verallgemeinern und zu st\u00fctzen.\nAls besonders geeignet zu den Operationen hat sich die Taube erwiesen, und bei ihr ist denn auch die Methodik am weitesten ausgebildet worden. Die Taube steht in der Tierreihe so hoch, da\u00df man leicht R\u00fcckschl\u00fcsse auf die S\u00e4uger und speziell den Menschen machen kann, und dabei lassen die anatomischen Verh\u00e4ltnisse des Labyrinths nicht nur ganz zuverl\u00e4ssige Totalexstirpationen desselben zu, sondern gestatten auch, einzelne Teile des Organs mit jeder w\u00fcnschenswerten Sicherheit und Genauigkeit zu entfernen oder zu reizen. Daher sollen hier auch die Operationen an der Taube in einem sp\u00e4teren Abschnitt gesondert besprochen werden.\nA. Operationen an Evertebraten und Fischen.\nDie Evertebraten haben so verschiedene als Ohr angesprochene Organe, und diese sitzen an so verschiedenen K\u00f6rperstellen, da\u00df sich nur einige ganz allgemeine Anweisungen f\u00fcr die Operationen an diesen Tieren geben lassen. Gl\u00fccklicherweise sind die Statolithen und Statocysten meist leicht zug\u00e4nglich. Auch handelt es sich immer nur um einfache Durchschneidungen von Nerven oder um die Fortnahme des ganzen Endorgans. Das Haupterfordernis f\u00fcr den guten Ausfall der Operationen besteht darin, da\u00df man gut sehen kann, was man macht. Beides erreicht man durch\u2019eine gut eingerichtete Doppellupe, von der unten ausf\u00fchrlich zu sprechen ist. Wenn irgend m\u00f6glich fixiere man die Tiere in einem geeigneten Halter. F\u00fcr manche Tiere sind spezielle Halter angegeben worden. So f\u00fcr die Cephalopoden von Uexk\u00fcll (65). Eine recht gute Methode, die ich h\u00e4ufig bei \u00e4hnlichen Versuchen angewendet habe, besteht darin, das ganze Tier in einen Gazebeutel zu bringen und diesen so knapp zuzubinden, da\u00df das Tier durch ihn festgehalten wird. Man schneidet dann \u00fcber der Stelle, wo man zu operieren w\u00fcnscht, ein Loch in den Sack. Die Wassertiere operiert man unter Wasser, oder auch au\u00dferhalb des Wassers und kann dann k\u00fcnstliche Wasseratmung anwenden, wo dies erforderlich ist. Den Inhalt der Statocysten kann man mit einem Exkavator1) auskratzen oder durch einen Wasserstrahl fortspritzen. Operiert man unter Wasser, so f\u00fchrt auch das Ab-\n1) Vgl. die Abbildung Fig. 2. A. und n\u00e4here Angaben bei (22) S. 70.","page":0},{"file":"pc0184.txt","language":"de","ocr_de":"184\nJ. R. Ewald, Die nicht-akustischen Funktionen des inneren Ohres.\nsaugen durch eine Pipette gut zum Ziel und ist der Benutzung des Wasserstrahls vorzuziehen, wenn man gleichzeitig mit der Prozedur die Statocyste gut sehen will Man saugt durch einen Gummischlauch, mit dem Munde, und wenn es sich um gr\u00f6\u00dfere Wassermengen handelt, die angesogen werden m\u00fcssen so schaltet man, um kein Wasser in den Mund zu bekommen, noch eine Glas-\nManche Autoren haben in der Bef\u00fcrchtung, es k\u00f6nnten von der Wunde (Operationsstelle) Reizerscheinungen ausgel\u00f6st werden, mit Cocam getr\u00e4nkte Watteb\u00e4uschchen in die Statocyste gelegt. Es scheint dies auch eine gute Methode zu sein, doch mu\u00df man bei der Beurteilung der Wirkung von Giften auf niedere Tiere bekanntlich sehr vorsichtig sein.\nDie speziellen Vorschriften, die die Autoren f\u00fcr ihre Operationen an den Evertebraten angeben, hier zu wiederholen erscheint \u00fcberfl\u00fcssig, ln der Literatur\u00fcbersicht sind die Arbeiten angef\u00fchrt, welche uns in bezug aut die Methodik, die naturgem\u00e4\u00df bei allen eine sehr kleine Rolle spielt, bemerkens-\nwert erschienen sind.\t. .\t. ,\nBesonders erw\u00e4hnen m\u00fcssen wir aber die interessanten und lehrreichen Versuche mit eisernen Statolithen. Kreidl (36) hat die nat\u00fcrlichen Statolithen durch eiserne ersetzt und diese dann mit einem Elektromagnet in Bewegung gebracht Die geistreiche Idee r\u00fchrt von Exner her, die wiederum aut liner Beobachtung von Hensen fu\u00dft. Letzterer hat n\u00e4mlich gesehen, da\u00df gewisse Krebse bei der H\u00e4utung die Statolithen verlieren und nach derselben wieder frisch bilden, und zwar aus dem Material, das dem Iiere gerade zur Verf\u00fcgung steht. Kreidl hat diese wichtigen Versuche mit geschickter \u00dcberwindung aller Schwierigkeiten zu einem sehr schonen Abschlu\u00df gebracht. Er lie\u00df Palaemon xiphios und sqilla in besonderen W asser-beh\u00e4ltern sich h\u00e4uten und brachte die eben geh\u00e4uteten und statolithenlosen Tiere dann in eine Schale mit filtriertem Wasser, auf deren Boden sich eine Lage von ferrum oxyd. hydrog. reduct. befand. Die Tiere f\u00fchrten sich dann das Eisen in die Statocysten ein.\nB. Operationen an Fr\u00f6schen.\nDer Frosch ist f\u00fcr die Erforschung der nicht-akustischen Funktionen des Labyrinths von gro\u00dfer Wichtigkeit und wird in dieser Beziehung nur von der Taube \u00fcbertroffen. Bei ihm ist daher auch das Operationsverfahren besonders gut ausgebildet worden. Wir wollen es hier recht ausf\u00fchrlich beschreiben, um so mehr, da es in jedem praktisch-physiologischen Kurs zur Anwendung kommen sollte. Ausger\u00fcstet mit den n\u00f6tigen Instrumenten und Vorschriften mu\u00df jeder Student die Fortnahme der Labyrinthe am Frosch gut ausf\u00fchren k\u00f6nnen, auch ohne da\u00df man gezwungen ist, jedem einzelnen\ndie Operation vorher zu zeigen.\te\nMan kann f\u00fcr die allgemeinen Zwecke nur die Fortnahme von der Mundh\u00f6hle aus empfehlen. Schrader (55) hat sie zuerst ausgef\u00fchrt, das Verfahren aber nicht weiter ausgebildet. Da die vertikalen B\u00f6gen nach oben liegen und der horizontale ziemlich weit nach au\u00dfen, so kann man von unten her bequem die Ohrh\u00f6hle anbohren, ohne einen Bogen zu verletzen. An dem in toto herausgezogenen Labyrinth braucht kein Teil zu fehlen","page":0},{"file":"pc0185.txt","language":"de","ocr_de":"Operationen an Fr\u00f6schen.\n185\nund man kann sich daher leicht von der Vollst\u00e4ndigkeit der Operation durch Betrachtung des Labyrinths \u00fcberzeugen. Von der Mundh\u00f6hle aus ist es ferner leicht, jeden Blutverlust zu vermeiden. Man mu\u00df schon recht ungeschickt sein, um die \u00c4ste der Carotis, die eigentlich gar nicht im Wege liegen, zu verletzen. Hingegen geh\u00f6rt schon eine gr\u00f6\u00dfere Geschicklichkeit dazu, um vom R\u00fccken aus blutlos bis zum Labyrinth vorzudringen. Endlich ist zu ber\u00fccksichtigen, da\u00df man vom R\u00fccken her durch eine nicht unbedeutende Muskelschicht hindurch mu\u00df, was zwei Nachteile mit sich bringt: erstens operiert man in gr\u00f6\u00dferer Tiefe und zweitens ist man nicht sicher, ob nicht gewisse nach der Fortnahme des Labyrinths sich einstellende Symptome, wie z. B. das Schiefhalten des Kopfes, von der Verletzung eben dieser Muskeln herr\u00fchren.\nWir haben also allen Grund, die Operation vom Munde her als die bessere und zugleich leichtere vorzuziehen. Als Versuchstier eignet sich am besten die weibliche Esculenta. Da bei ihr der Knochen (das Parabasale), welcher das Labyrinth bedeckt, d\u00fcnner ist als bei den m\u00e4nnlichen Tieren, so sieht man das Otolithens\u00e4ckchen besser durchscheinen. Indessen ist der Unterschied nicht sehr gro\u00df, und da man die Stelle, wo man den Knochen anzubohren hat, auch sonst leicht findet, so sind die m\u00e4nnlichen Tiere nicht wesentlich schwerer zu operieren. Auch zwischen rana esculenta und rana temporaria ist der Unterschied ein nur sehr geringer und beruht nur darauf, da\u00df der etwas l\u00e4ngere Kopf der Esculenta die Operation in geringem Ma\u00dfe erleichtert.\n1. Die Operation von der Mundh\u00f6hle aus.\nDer Frosch wird in R\u00fcckenlage auf einem Froschkreuz (Fig. 1) befestigt. Genaueres \u00fcber das Froschkreuz soll andern Orts angegeben werden. Hier sei nur bemerkt, da\u00df sich an seinem Kopfende und an den beiden Fu\u00dfenden Einschnitte befinden, in die man einen d\u00fcnnen Bindfaden einklemmen kann. Man hat nun einen kleinen Haken (Fig. 2 c.), an dem sich ein kurzer Bindfaden befindet, und einen zweiten gleichen Haken, an den ein etwas l\u00e4ngerer Bindfaden gekn\u00fcpft ist. Der Haken mit dem k\u00fcrzeren Bindfaden wird in den Rand des Oberkiefers eingehakt und in dem Schnitt am Kopf-","page":0},{"file":"pc0186.txt","language":"de","ocr_de":"186\nJ. R. Ewald, Die nicht-akustischen Funktionen des inneren Ohres.\nA\n\u00df\nende des Kreuzes festgeklemmt. Man fixiert dadurch den Kopf. Der Haken mit dem l\u00e4ngeren Bindfaden wird in den Rand des Unterkiefers eingehakt. Indem man an diesem Bindfaden zieht, \u00f6ffnet man den Mund des Frosches, bis der Unterkiefer auf die Brustwand zu liegen kommt, und klemmt dann den Bindfaden in den Schnitt an einem der Fu\u00dfenden des Froschkreuzes fest. Auf diese Weise ist also C der Frosch mit weit ge\u00f6ffnetem Munde sehr gut fixiert.\nNun schneidet man mit einer kleinen Schere die Schleimhaut des Oberkiefers genau in der Medianlinie auf, und zwar fast in der ganzen erreichbaren Ausdehnung. Der Schnitt reicht also etwa nach vorne bis zum vorderen Rande der Aug\u00e4pfel und nach hinten bis zu der Verschlu\u00dfstelle des Oesophagus. Um ein erstes Loch in die Schleimhaut zu machen, in das man dann mit der Scherenspitze eindringt, hebt man mit der Pinzette eine kleine Querfalte empor, die man dann quer durchschneidet.\nWir wollen annehmen, da\u00df man nun zun\u00e4chst das rechte Labyrinth des Frosches zu entfernen w\u00fcnscht, also dasjenige, welches f\u00fcr uns, die wir den Frosch so vor uns legen, da\u00df seine Beine zu uns gerichtet sind, jet\u00f6t links liegt. Wir erfassen mit der Pinzette die linke H\u00e4lfte der durchschnittenen Schleimhaut etwa in der H\u00e4lfte des Schnitts und schlagen sie nach au\u00dfen um. Man sieht dann ein kleines B\u00fcschel von Blutgef\u00e4\u00dfen,\u00c4ste der Carotis interna, welches aus der Tiefe (aus der fossa condy-loidea des os occipitale laterale) hervortritt und an der aufgehobenen Schleimhaut haftet. Es gilt, diese Blutgef\u00e4\u00dfe, ohne sie zu verletzen, von dem Operationsgebiet abzuziehen. Wir bedienen uns hierzu eines kleinen Hakens (Fig. 2, D), der einen etwas l\u00e4ngeren geraden Teil hat, so da\u00df wir ihn bequem zwischen die Finger nehmen und die Blutgef\u00e4\u00dfe unter das kleine H\u00e4kchen bringen k\u00f6nnen. Am Ende des Hakens ist wieder ein d\u00fcnner Bindfaden befestigt, den wir aber nicht am Froschkreuz selbst einklemmen k\u00f6nnen, da wir den Haken in der Richtung nach schr\u00e4g oben anziehen m\u00fcssen. An dem Armende des Froschkreuzes ist ein Loch gebohrt, und in dieses wird ein kleiner Galgen aus Messingdraht eingesteckt (Fig. 2, D). Er sitzt hier durch sanfte Reibung fest. Am Ende des Galgens ist der Draht zu einem kurzen St\u00fcck Spirale aufgewunden (1V2 Windung), und diese Windungen haben so viel Abstand voneinander, da\u00df\nFig. 2.\nA. Exkavator; B. Bolirer (Knospenform); C. H\u00e4kchen um den Ober- und Unterkiefer des Frosches an-znseilen (vergr\u00f6\u00dfert) ; D. Methode um mit Hilfe eines Galgens, der in das Fro3chkreoz eingesetzt wird, Schleimhaut und Blutgef\u00e4\u00dfe zur Seite zu ziehen.","page":0},{"file":"pc0187.txt","language":"de","ocr_de":"187\nOperationen an Fr\u00f6schen.\nman den Bindfaden des Hakens zwischen ihnen durchziehen kann. Der Faden ist dann wie durch einen Ring gezogen, aus dem er nicht von selbst herausrutschen kann, und da am Ende des Bindfadens ein kleines Bleigewic t befestigt ist, welches frei in der Luft schwebt, so werden die Blutgef\u00e4\u00dfe nach au\u00dfen und oben in sanfter Weise angezogen.\t.\nDie Er\u00f6ffnung der Ohrh\u00f6hle geschieht in folgender Weise. Das Os parabasale bildet ein Kreuz mit einem langen Schenkel nach vorne, einem ganz kurzen nach hinten und zwei wieder etwas l\u00e4ngeren nach den Seiten, (hig. 3). Durch diese Seitenschenkel hindurch sieht man das Otolithens\u00e4ckchen hindurchschimmern. Man bohrt mit einem feinen Bohrer mitten m dieses hinein1). Es hat dies erste Anbohren den Zweck, f\u00fcr den gr\u00f6\u00dferen Bohrer, welcher nicht sehr spitz sein soll (Kg. 2, B), einen Anhaltspunkt zu geben. Nat\u00fcrlich kann man auch mit irgend einer Nadel dieses erste Loch bewerkstelligen. Es ist aber ein kleiner Bohrer (0,7 mm, sogenannter Foret)2) vorzuziehen, weil er am vorderen Ende breiter ist und daher, wenn man durch die Wand der Ohrh\u00f6hle hindurch ist, sofort in die Tiefe der H\u00f6hle widerstandslos einsinkt. Man f\u00fchlt also gleich, da\u00df man sich am richtigen Ort befindet.\nNachdem dieses kleine Loch gemacht ist, wird der bereits erw\u00e4hnte gr\u00f6\u00dfere Bohrer3) benutzt, um die Ohrh\u00f6hle so weit zu \u00f6ffnen, da\u00df der Bohrer durch das Loch hindurch einsinken kann. Nur wenn der Bohrer nicht gen\u00fcgend scharf war, bleibt eine kleine d\u00fcnne Knorpelplatte am Rande der Bohr\u00f6ffnung h\u00e4ngen. Da sie den Einblick in die Oberh\u00f6hle erschwert, entfernt man sie mit einer spitzen Pinzette.\nEs bleibt \u00fcbrig, das Labyrinth herauszuziehen. Durch wenige Stiche mit einer Nadel oder dem kleinen Bohrer bringt man den Inhalt des Otolithens\u00e4ck-chens zum Ausflie\u00dfen und sp\u00fclt ihn mit einer Spritzflasche, oder auch nur indem man aus einiger H\u00f6he das aus einem Schw\u00e4mmchen gedr\u00fcckte Wasser auf die \u00d6ffnung der Ohrh\u00f6hle herunterfallen l\u00e4\u00dft, nach au\u00dfen fort. Mit ganz kleinen Schw\u00e4mmchen, nicht viel gr\u00f6\u00dfer als ein Stecknadelknopf, tupft man dann die Ohrh\u00f6hle aus. Hierbei h\u00e4lt man die Schw\u00e4mmchen mit einer spitzen Pinzette fest und dr\u00fcckt sie ganz in die Ohrh\u00f6hle hinein. Dann geht man mit dem Exka-\n1)\tIn seltenen F\u00e4llen ist der Knochen so dick oder das Otolithens\u00e4ckchen so klein und tief liegend, da\u00df man es nicht durchschimmern sieht. Man findet aber auch ohne diesen Anhaltspunkt leicht die richtige Stelle, wenn man sie von anderen Fr\u00f6schen her kennt.\n2)\tAbgebildet in meinen \u201eUntersuchungen\u201c (22) Fig. 37 S. 125.\n3)\tDieser in Fig. 2, B. abgebildete Bohrer geh\u00f6rt zu den zahn\u00e4rztlichen Instrumenten. (Erh\u00e4ltlich bei Ash and Sons als Bohrer f\u00fcr die Cavit\u00e4t, Knospenform Kr. 69.) Die Bohrer sind gesch\u00e4rft und ungesch\u00e4rft k\u00e4uflich. Nur die gesch\u00e4rften sind brauchbar. Der Durchmesser an der dicksten Stelle betr\u00e4gt 2,0 mm.\nFig. 3.\nDer Froschsch\u00e4del von unten gesehen, ln das os parabasale ist links das kleine Loch ein gezeichnet, welches mit dem kleinen Metallbohrer gemacht wird. Rechts ist das Loch angedeutet, zu dem das kleine Loch mit dem gr\u00f6\u00dferen Bohrer erweitert wird. (Die Abbildung teilweise nach Gaupp.)","page":0},{"file":"pc0188.txt","language":"de","ocr_de":"188\nJ. \u00df. Ewald, Die nicht-akustischen Funktionen des inneren Ohres.\nvator (Fig. 2, A)J) in die Ohrh\u00f6hle ein und kratzt gewisserma\u00dfen den ganzen Inhalt zusammen. Zu diesem Zweck f\u00e4ngt man in der Mitte der der \u00d6ffnung gegen\u00fcber liegenden Wand (dorsale Decke der Ohrh\u00f6hle) an und f\u00fchrt das scharfe Ende des Exkavators von diesem Pol aus \u2014 die Ohrh\u00f6hle als Hohlkugel gedacht\u2014\u00fcber einen halben Meridian bis zur oberen \u00d6ffnung. Dabei bleibt man, ohne stark zu dr\u00fccken, stets mit der kn\u00f6chernen Wand in Ber\u00fchrung und vermeidet es dadurch, einen Bogengang zu \u00fcberspringen. Hat man die kratzende Bewegung auf einem solchen halben Meridian vollendet, so f\u00e4ngt man, ohne den Exkavator aus der Ohrh\u00f6hle herauszuziehen, wieder von dem ersten Ausgangspunkt an und bestreicht einen zweiten, neben dem ersten befindlichen halben Meridian. Man kommt durch etwa achtmaliges Wiederholen dieser Prozedur rings im Kreise herum, wodurch der ganze Inhalt der Ohrh\u00f6hle von der Wand entfernt wird. Nun versucht man mit dem Exkavator den gelockerten Inhalt aus der Ohrh\u00f6hle herauszuholen. Es kommt dann ein kleines dunkelgef\u00e4rbtes Kl\u00fcmpchen zum Vorschein, welches, wenn es nicht schon am Exkavator h\u00e4ngen bleibt, mit der spitzen Pinzette gepackt und aus der Ohrh\u00f6hle herausgezogen wird. In ein Uhrsch\u00e4lchen unter Wasser gebracht und auf eine schwarze Unterlage gestellt, erkennt man das vollst\u00e4ndige Labyrinth mit seinen 3 Bogeng\u00e4ngen und kann sich, wenn man die kleinen anhaftenden Gewebsfetzchen mit Nadel und Pinzette entfernt, leicht von der Vollst\u00e4ndigkeit der B\u00f6gen und Ampullen \u00fcberzeugen.\nEs gibt eigentlich nur zwei Weisen, wie die B\u00f6gen bei der beschriebenen Prozedur zerrei\u00dfen. Entweder wird jeder einzelne Bogen an seinem einen Ende von dem Utriculus abgerissen, und dann sehen wir die B\u00f6gen als drei nicht ganz gleich lange F\u00e4den im Wasser flottieren, oder aber man sieht nur zwei solche F\u00e4den, einen langen und einen kurzen. Der lange besteht dann aber aus zwei B\u00f6gen (Anterior und Posterior), welche durch den sinus utriculi, der vom Utriculus abgerissen ist, Zusammenh\u00e4ngen. Da jeder Bogengang durch einen kn\u00f6cherneu Ring hindurch geht, so ist im letzteren Falle der eine von den beiden zusammenh\u00e4ngenden B\u00f6gen durch den kn\u00f6chernen Kanal des anderen mit hindurchgezogen worden. In Glyzerin gebracht, nehmen die B\u00f6gen ihre urspr\u00fcngliche Form infolge ihrer Elastizit\u00e4t wieder an, und man kann die ganze Konfiguration des Gebildes, ihre Lage in den 3 Ebenen und das Vorhandensein der Ampullen sehr sch\u00f6n erkennen, besonders wenn man das Pr\u00e4parat vorher kurze Zeit in Karminl\u00f6sung gebracht hat.\nBei einiger Geschicklichkeit und einiger \u00dcbung gelingt es fast immer, das ganze Labyrinth im Zusammenhang auf diese Weise aus der Ohrh\u00f6hle zu entfernen.\nSollte indessen ein Teil zur\u00fcckgeblieben sein, so mu\u00df man noch einmal mit dem Exkavator eingehen, und man erinnere sich dann daran, da\u00df die Form der Ohrh\u00f6hle nicht unbedeutend von der Hohlkugel abweicht. Sie buchtet nach hinten und medianw\u00e4rts von dem Bohrloch ziemlich weit aus, und an dieser medianen Wand befindet sich auch die Eintrittsstelle des Nervus VIII. Hier pflegt der zur\u00fcckgebliebene Rest noch fest am Nerven zu haften.\n1) Nr. 112 von Ash and Sons. Die abgebogene kleine Fl\u00e4che hat einen Durchmesser von 0,7 mm.","page":0},{"file":"pc0189.txt","language":"de","ocr_de":"Operationen an Fr\u00f6schen.\n189\nHat man sich \u00fcberzeugt, da\u00df alle B\u00f6gen und Ampullen entfernt worden sind, so stopft man noch einen der kleinen oben erw\u00e4hnten Schw\u00e4mme in die Ohrh\u00f6hle und wischt diese, rings herum fahrend, sauber aus. Dann wird die durchschnittene Schleimhaut wieder in ihre Lage gebracht, und die Operation kann in der ganz gleichen Weise auf der anderen Seite ausgef\u00fchrt werden, wobei man dann nur n\u00f6tig hat, den obenerw\u00e4hnten Drahtgalgen in das andere Armende des Froschkreuzes einzustecken. Die aufgeschnittene Schleimhaut legt sich nach Beendigung der Operationen so gut aneinander, da\u00df ein Vern\u00e4hen derselben nicht n\u00f6tig ist. Will man aber die Fr\u00f6sche lange am Leben erhalten, so empfiehlt es sich doch, durch zwei Nadeln die Wundr\u00e4nder zu vereinigen.\n2. Die Operation vom R\u00fccken aus.\nWir haben oben auseinandergesetzt, wie gro\u00dfe Vorteile es mit sich bringt, wenn man von der Mundh\u00f6hle aus die Labyrinthe entfernt; aber es gibt F\u00e4lle, in denen man gezwungen ist, vom R\u00fccken aus zu operieren, n\u00e4mlich dann, wenn man ohne Verletzung des \u00fcbrigen Labyrinths einen oder mehrere B\u00f6gen durchtrennen will. Man durchtrennt dann nur den Knochen an der Stelle, wo der h\u00e4utige Kanal durch denselben hindurchgeht, und kann dies bei allen drei Bogeng\u00e4ngen ohne eigentliche Er\u00f6ffnung der Ohrh\u00f6hle ausf\u00fchren.\nDer Frosch wird in Bauchlage auf dem Froschkreuz befestigt, die Spitze des Oberkiefers in der obenerw\u00e4hnten Weise mit dem H\u00e4kchen und dem Bindfaden am Kopfende des Froschkreuzes fixiert. Um die Stelle zu finden, wo sich in der Tiefe die Ohrh\u00f6hle befindet, denke man sich hinter den beiden Augen an diese angrenzend noch ein zweites Augenpaar vorhanden, von derselben Gr\u00f6\u00dfe, aber etwas dichter aneinander stehend. Unter der Mitte dieser gedachten Augen \u2014 fast genau in der Verbindungslinie der beiden Mittelpunkte der Trommelfelle \u2014 befindet sich die Mitte des os prooticum, an dessen R\u00e4ndern die drei kn\u00f6chernen Kan\u00e4le liegen.\nUm sich den gen\u00fcgenden Platz zum Operieren zu verschaffen, mu\u00df man einen langen Hautschnitt machen, der in der Medianlinie vom vorderen Rande der Augen bis etwa zur Mitte der Wirbels\u00e4ule (4. oder 5. Wirbel) reicht. Der Schnitt ist der gleiche f\u00fcr die Operationen auf beiden Seiten. Die Haut wird mit kleinen H\u00e4kchen angeseilt und mit Hilfe der Einschnitte im Froschkreuz auseinandergehalten. Ein oberfl\u00e4chlich auf dem Muskel liegendes Blutgef\u00e4\u00df wird oberhalb und unterhalb des Operationsfeldes mit dem Galvanokauter1) ver\u00f6det. Dann schiebt man die Muskeln (rhomboi-deus ant. u. temporalis), die man an ihrer Ansatzstelle am Sch\u00e4del durchtrennt, mit der Messerspitze nach hinten und legt auf diese Weise das Os prooticum in seinem ganzen Umfange frei. Die Wunde darf nicht bluten, und etwaige kleine Blutaustritte m\u00fcssen galvanokaustisch zum Stillstand gebracht werden. Es ist angegeben worden, da\u00df man die Lage der drei Kan\u00e4le von au\u00dfen sehen k\u00f6nne. Bei den von mir operierten Fr\u00f6schen war dies nicht der Fall. Selbst durch die Kan\u00e4le gezogene schwarze Schweinsborsten habe ich nicht durchschimmern sehen. Auch gab sich die Lage der\n1) Vgl. meine \u201eUntersuchungen\u201c (22) S. 66.","page":0},{"file":"pc0190.txt","language":"de","ocr_de":"190\nJ. R. Ewald, Die nicht-akustischen Funktionen des inneren Ohres.\nKan\u00e4le nicht durch eine Hervortreibung des Knochens zu erkennen. Aber die Kan\u00e4le sind trotzdem nicht schwer zu finden. Der \u00e4u\u00dfere horizontal verlaufende befindet sich nicht weit von der knorpeligen Grenze, wo os pro-oticum und os tympanicum zusammen sto\u00dfen. Die beiden vertikalen Kan\u00e4le bilden mit der Medianlinie des Tieres Winkel von 4o\u00b0. Die medianw\u00e4rts gelegenen Grenzen des os prooticum mit dem frontoparietale und dem occipitale laterale (Fig. 4a, b u. c) bilden etwa die gleichen Winkel mit der Mittellinie, und so liegen die beiden Kan\u00e4le, wenn man von oben auf das Tier sieht, dicht an diesen beiden Grenzen des Knochens und verlaufen parallel mit diesen. Will man nun die Kan\u00e4le durchtrennen, so verf\u00e4hrt man am besten folgenderma\u00dfen: in die zahn\u00e4rztliche Bohrmaschine (Whitesche Bohrmaschine) wird\neine kleine Kreiss\u00e4ge eingesetzt und mit dieser der kn\u00f6cherne Kanal quer durchschnitten, ohne jedoch so tief zu gehen, da\u00df man die Ohrh\u00f6hle er\u00f6ffnet. Die Kreiss\u00e4ge hat einen Durchmesser von nur 1,8 mm und eine Dicke von 0,8 mm1). Der Schnitt, den man auf diese Weise ausf\u00fchrt, ist also verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig breit, man kann unter der Westienschen Lupe beide \u00d6ffnungen des durchschnittenen Kanals sehen. Auch sieht man den Boden des Schnittes, der die Ohrh\u00f6hle deckt. Ist man vorsichtig mit der kleinen Scheibe in die Tiefe gedrungen, so bleibt der h\u00e4utige Kanal zun\u00e4chst unverletzt, und man kann ihn mit einem H\u00e4kchen hervorziehen oder mit einem d\u00fcnnen Messer in\njjer \u00fcTosiaisuuiuiei vuu uuoju. goacuou.\t.\t,\t-,\t-,\t\u2022 j_\nLage der 3 B\u00f6gen ist eingezeichnet, a ist situ durchschneiden.\nNach der Operation wird der Muskel teilweise nach Ganpp.)\twieder in seine normale Lage zur\u00fcckgebracht\nund die Haut vern\u00e4ht.\nBeim Frosch kann man auch allein die Otolithenfunktion ansschalten. Man legt von der Mundh\u00f6hle aus \u00e4hnlich wie bei den oben beschriebenen Labyrinthoperationen das Otholithens\u00e4ckchen frei. Schimmert es nicht durch den Knochen hindurch, so wird dieser vorher mit einem kleinen scharfen L\u00f6ffel d\u00fcnn geschabt. Zuerst macht man ein kleines Loch mit einem Metallbohrer, doch h\u00f6rt man auf zu bohren, sobald die Spitze des Bohrers durch den Knochen gedrungen ist und etwas Perilymphe hervorflie\u00dft. Die feine \u00d6ffnung wird mit dem knospenf\u00f6rmigen Bohrer etwas erweitert. Nach Entfernung der angrenzenden Knochenr\u00e4nder, wozu man am besten meine Horizontalzange benutzt, liegt dann das S\u00e4ckchen frei. Es wird mit einer feinen Pinzette er\u00f6ffnet und die Otolithenmasse vollst\u00e4ndig entfernt; wenn n\u00f6tig mit Hilfe eines feinen Wasserstrahls. Ach (1), Laudenbach (40).\nFig. 4.\nI \\ am\trtL rt aTi r\u00ee 4 A1 TT A\u00ab A A VI /VAO\u00fbh\u00fbTt Tll\u00fb\n1) Man verschafft sich am einfachsten eine solche Kreiss\u00e4ge, -wenn man den oben erw\u00e4hnten Bohrer (Fig. 2. B) vom Mechaniker abdrehen l\u00e4\u00dft. Es braucht nur der knospenf\u00f6rmige Teil des Bohrers derart von zwei Seiten abgedreht zu werden, da\u00df eine kleine Kreiss\u00e4ge \u00fcbrigbleibt.","page":0},{"file":"pc0191.txt","language":"de","ocr_de":"Operationen an Tauben.\n191\nC. Operationen an Tauben.\nDie Taube ist das klassische Tier f\u00fcr die Labyrinthoperationen. Ihre kn\u00f6chernen Bogeng\u00e4nge und Ampullen liegen fast wie frei pr\u00e4pariert in der Ohrh\u00f6hle, nur durch feine, kleine Knochenb\u00e4lkchen untereinander und mit den W\u00e4nden der H\u00f6hle verbunden. Bei der Taube teilt sich der Nervus VIII in 5 Aste, welche einzeln in die Ohrh\u00f6hle eindringen, um sich zu den verschiedenen Teilen des Labyrinths zu begeben. Hier ist auch schon eine ausgebildete Schnecke vorhanden wie bei den S\u00e4ugern, ohne da\u00df die bei diesen Tieren vorhandenen Schwierigkeiten, die sich ihrer Entfernung entgegenstellen, zu \u00fcberwinden w\u00e4ren. Daher sind denn auch gerade an der Taube zahllose Operationen ausgef\u00fchrt worden, und die Methodik hat sich immer mehr und mehr verfeinert. Man kann sagen, da\u00df es sich hier um die feinsten Operationen handelt, die \u00fcberhaupt gemacht werden k\u00f6nnen. In meinen Untersuchungen \u00fcber das Endorgan des Nervus VIII (22) habe ich die Methodik sehr ausf\u00fchrlich beschrieben. Seitdem sind von meinen Sch\u00fclern und von andern Forschern die Versuche an Tauben nach meinen Vorschriften vielfach wiederholt worden. Die Methodik hat sich stets bew\u00e4hrt, und ich kann heute weder viel hinzuf\u00fcgen, noch auch von den gegebenen Vorschriften viel fortlassen. Ich betone dies besonders, da f\u00fcr denjenigen, der nicht aus Erfahrung wei\u00df, mit welcher Pr\u00e4zision bei diesen Operationen vorgegangen werden kann und mu\u00df, die Beschreibung der zahlreichen Instrumente und der einzelnen Vornahmen bei der Operation leicht den Eindruck einer \u00fcbertriebenen und unn\u00f6tigen Genauigkeit machen k\u00f6nnte. Zwei Autoren \u2014 die einzigen, soviel ich wei\u00df \u2014 haben denn auch geglaubt, sich \u00fcber meine Vorschriften hinwegsetzen zu k\u00f6nnen, und es ist charakteristisch, da\u00df gerade diese offenbar sehr minderwertige Operationen gemacht haben. Um nicht hier alles zu wiederholen, was ich schon fr\u00fcher gesagt habe, gebe ich hier die Methodik in etwas gr\u00f6\u00dferen Z\u00fcgen und verweise den Leser auf die oben angegebenen ^Untersuchungen\u201c. Ich f\u00fcge einiges hinzu, was die Erfahrungen seitdem gelehrt haben, und lasse fort, was sich auf Untersuchungen bezog, die kein allgemeineres Interesse haben d\u00fcrften.\nDie Taube kommt in den Taubenhalter. Derselbe ist f\u00fcr gute Operationen unumg\u00e4nglich notwendig. Der Ring, der \u00fcber den Hals der Taube geschoben wird, und in den dann auch noch der Schnabel des Tieres kommt, ist etwas vereinfacht worden. Er \u00f6ffnet sich durch ein Scharnier und nicht mehr in der fr\u00fcher angegebenen komplizierten Weise. Wenn die Tauben gro\u00dfe Nasenwarzen haben, so kommt es vor, da\u00df sie schwer atmen k\u00f6nnen, weil der Ring auf die Warzen dr\u00fcckt. In diesem Fall kann man \u00fcber den Unterschnabel einen dickwandigen Gummiring ziehen (kleines St\u00fcck eines Gummischlauches), der dann den Schnabel offen h\u00e4lt.\nDie stereoskopische Lupe.\nEs haben sich eine ganze Anzahl von stereoskopischen Lupen eingeb\u00fcrgert. F\u00fcr unsere Zwecke ist es sehr wichtig, den Platz unterhalb der Lupe vollkommen frei zu haben. Man treffe daher die Einrichtung, da\u00df die Lupe auf einer eisernen Stange oberhalb des Operationstisches leicht verschiebbar befestigt ist (vergl. die Abbildung in (22)). Eine Marke auf der","page":0},{"file":"pc0192.txt","language":"de","ocr_de":"192 J- R- Ewald, Die nicht-akustischen Funktionen des inneren Ohres.\nStange zeigt an, wohin die Lupe zu schieben ist, damit sie sich der ebenfalls auf dem Tisch befestigten Lampe gerade gegen\u00fcber befindet. Dann f\u00e4llt das Licht, welches von dem unten an der Lupe befestigten Spiegel reflektiert wird, durch die unmittelbar auf dem Spiegel aufliegende Linse konzentriert, genau auf das Operationsfeld. Da dieses Licht nat\u00fcrlich nicht genau in der Blickrichtung einf\u00e4llt, so kann es auch nicht den Boden von tieferen engen R\u00e4umen, in die man hineinzusehen w\u00fcnscht, beleuchten. Das ist aber zuweilen ein Bed\u00fcrfnis, und f\u00fcr diesen Zweck habe ich neuerdings noch eine kleine, leicht einsetzbare und leicht abnehmbare Beleuchtungsvorrichtung angebracht. Sie sei kurz beschrieben:\nAn der der Leuchtquelle zugewandten Seite der Lupe wird ein Messingb\u00fcgel eingeh\u00e4ngt, der an seinem Ende eine Konvexlinse von 5 cm Durchmesser und 14 D. tr\u00e4gt (Fig. 5 L.). An dem B\u00fcgel befindet sich noch ein d\u00fcnnerer B\u00fcgel, an dessen Ende eine d\u00fcnne Glasplatte (25 mm breit, 35 mm lang) schr\u00e4g nach unten angebracht ist (Fig. 5. G.). Das Licht einer Lampe, die etwa 50 cm \u00fcber dem Operationstisch sich befindet, wird durch die Sammellinse konzentriert und von der Glasscheibe auf das Operationsfeld geworfen. Durch diese Glasscheibe sieht man aber auch hindurch, und so f\u00e4llt das Licht genau in der Richtung in die Wunde, in die man selbst hineinblickt. Bekanntlich hat Helmholtz diese Methode bei seinem Augenspiegel verwendet und, um m\u00f6glichst viel Licht reflektieren zu lassen, mehrere Glasplatten \u00fcbereinander gelegt. Da wir die Lichtquelle leicht sehr stark w\u00e4hlen k\u00f6nnen und es durch die Sammellinse konzentrieren, so gen\u00fcgt uns eine einzige Glasplatte. Dieser Beleuchtungsapparat ist aber insofern unbequem, als man leicht mit den Instrumenten beim Operieren an ihn st\u00f6\u00dft. Man wird ihn daher nur benutzen, wenn er besonders n\u00f6tig ist.\nAber auch beim gew\u00f6hnlichen Operieren kann man die Beleuchtungsverh\u00e4ltnisse noch wesentlich besser gestalten, als dies urspr\u00fcnglich bei Benutzung nur eines Spiegels m\u00f6glich war. Ich habe noch rechts und links an der Lupe je einen abnehmbaren B\u00fcgel angebracht. Jeder tr\u00e4gt einen Spiegel mit aufgelegter Konvexlinse, wie sich ein solcher schon an der Lupe befindet. Sie werfen das Licht von vorne und seitlich her auf das Operationsfeld, und so wird dieses dann von 3 Seiten aus beleuchtet. Auch hier st\u00f6rt der rechte Spiegel h\u00e4ufig die freie Bewegung der Instrumente und wird nur angeschraubt, wenn ein besonderes Lichtbed\u00fcrfnis vorhanden ist. Den linken\nDie Westiensche Lupe mit der einh\u00e4ngbaren Vorrichtung zur zentralen Tiefenbeleuebtung. L ist die Linse, 0 die als Spiegel dienende d\u00fcnne Glasscheibe, S der bewegliche Schirm mit seinem kugelf\u00f6rmigen Gegengewicht, der die Augen beschattet.","page":0},{"file":"pc0193.txt","language":"de","ocr_de":"Die Entfernung des Labyrinths bei Hunden, Katzen und Kaninchen. 193\nlasse ich aber best\u00e4ndig an der Lupe und bin mit seiner Wirkungsweise sehr zufrieden.\nDer Galvanokauter mit Fu\u00dfkontakt sollte bei jeder Operation gebrauchsbereit sein. Auch wenn es sich nicht darum handelt, einen Sinus zu ver\u00f6den, ist er zur Stillung der hier und da vorkommenden kleinen Blutungen aus der Haut, den Muskeln oder dem spongi\u00f6sen Knochengewebe sehr wertvoll. Ich speise ihn durch die elektrische Zentrale in folgender Weise. Der Strom der Zentrale geht durch ein kleines Wandbrett, auf dem eine Anzahl von Gl\u00fchlampen nebeneinander in beliebiger Auswahl geschaltet werden kann. Der Strom geht dann durch den f\u00fcr gew\u00f6hnlich geschlossenen Quecksilberschl\u00fcssel des Fu\u00dfkontaktes zur Hauptleitung zur\u00fcck. Vom Quecksilberschl\u00fcssel zweigt sich als Nebenleitung die Leitungsschnur zum Galvanokauter ab. Es bildet also der Quecksilberschl\u00fcssel eine gute Nebenleitung zum Galvanokauter, und wenn ich mit dem Fu\u00df auf das Pedal dr\u00fccke, so \u00f6ffne ich den Quecksilberkontakt, und der Strom geht, solange ich das Pedal herabgedr\u00fcckt lasse, durch den Galvanokauter. Derselbe soll nur eben dunkelrotgl\u00fchend werden, was sich leicht durch Einschaltung der richtigen Gl\u00fchlampenzahl bewerkstelligen l\u00e4\u00dft.\nDie Exkavatoren.\nDiese Instrumente haben sich auch sonst in die physiologische Technik eingeb\u00fcrgert, so da\u00df ich sie nicht besonders zu empfehlen brauche. Es sei nur darauf hingewiesen, da\u00df sie gut scharf sein sollen, damit sie sich ohne starken Druck in den Knochen eingraben lassen. Man sch\u00e4rft sie wie alle die kleinen Instrumente auf einem Schmirgelholz1).\nVon besonderer Wichtigkeit erscheinen mir noch die Horizontal-zangen. Ich benutze 2 oder 3 verschiedene Gr\u00f6\u00dfen. Sie gestatten etwas auszuf\u00fchren, was mit keinem anderen Instrument leicht gelingt, n\u00e4mlich von einer Knochen wand ein St\u00fcck herauszuschneiden, welche sich in der Tiefe der kleinen Wunde quer zu unserer Blickrichtung ausbreitet. Mit der kleinsten dieser Horizontalzangen mu\u00df man in das Foramen communicans zum Zwecke seiner Erweiterung eingehen k\u00f6nnen. F\u00fcr gr\u00f6\u00dfere Tiere, Meerschweinchen und Kaninchen besitze ich eine sehr viel gr\u00f6\u00dfere Horizontalzange, die sich auch bei diesen Operationen gut bew\u00e4hrt hat. In bezug auf die \u00fcbrigen Instrumente verweise ich auf meine Untersuchungen (22).\nD Die Entfernung des Labyrinths bei Hunden, Katzen und Kaninchen.\n\u2022\nDas wichtigste technische Erfordernis, um das Labyrinth bei Hunden ganz zu entfernen, ist eine gute kleine elektrische Stirnlampe, mit der man viel Licht in die tiefe H\u00f6hle der Operationswunde werfen kann. Die Operation ist nur dann richtig beendet, wenn man den Stumpf des Nervus VIII inmitten einer sauberen Knochenfl\u00e4che aus dem inneren Ende des meatus acust. int. hervortreten sieht. Dazu ist nat\u00fcrlich ein blutloses Operationsfeld und eine gute Beleuchtung n\u00f6tig. Ich bin bei meinen Exstirpationen in folgender Weise vorgegangen.\n1) L\u00e4ngeres flaches Holzst\u00fcck, das mit feinem Schmirgelpapier \u00fcberzogen ist. In Uhrenfurniturgesch\u00e4ften erh\u00e4ltlich.\nTigerstedt, Handb. d. pbys. Methodik. III, 3.\n18","page":0},{"file":"pc0194.txt","language":"de","ocr_de":"194\nJ. R. Ewald, Die nicht-akustischen Funktionen des inneren Ohres.\nDer Kopf des Hundes mu\u00df fixiert werden, w\u00e4hrend er stark zur Seite gedreht und zugleich stark auf die Brust geneigt ist. Da man w\u00e4hrend der Operation die Lage des Kopfes oft, aber immer nur wenig ver\u00e4ndern mu\u00df, so l\u00e4\u00dft man ihn am besten von einem Diener halten1). Mir ist kein Kopfhalter bekannt, der f\u00fcr diese Operation gut verwendbar w\u00e4re.\nDie Ohrmuschel wird bis zum kn\u00f6chernen Geh\u00f6rgang gespalten und der Hautschnitt bis zur bulla ossea verl\u00e4ngert. Letztere wird freigelegt. Mit einer kleinen Knochenzange bricht man den \u00e4u\u00dferen Geh\u00f6rgang und die Bulla auf, dann kann man die Geh\u00f6rkn\u00f6chelchen einzeln entfernen und sieht sogleich die fenestra rotunda. Ihre \u00d6ffnung wird erweitert, wobei man sich eines kleinen Mei\u00dfels und des Hammers bedient. Sobald die Windungen der Schnecke in gen\u00fcgender Ausdehnung frei zutage liegen, nimmt man einen nicht zu kleinen Exkavator und kratzt gewaltsam jlie ganze Schnecke aus. Dadurch legt man aber auch zugleich die innere \u00d6ffnung des Meatus acust. int. frei, den man nun allseitig umkreisen kann, um dadurch jede nerv\u00f6se Verbindung mit etwa zur\u00fcckbleibenden Teilen des Vestibulums unm\u00f6glich zu machen. (N\u00e4heres \u00fcber die Operation in meinen \u201eUntersuchungen\u201c (22) S. 196).\nIn der gleichen Weise wird die Operation an Katzen, Kaninchen und Meerschweinchen ausgef\u00fchrt.\nIn bezug auf die teilweise Zerst\u00f6rung des Labyrinths und die Durchschneidungen der B\u00f6gen an S\u00e4ugern, gelten die S. 195 unter F ge\u00e4u\u00dferten Bedenken, die nat\u00fcrlich, je h\u00f6her das Tier steht, desto schwerwiegender werden. Die Operationen k\u00f6nnen infolge der H\u00e4rte des Knochens und der schwer zug\u00e4nglichen Lage der einzelnen Labyrinthteile nicht mit der Exaktheit ausgef\u00fchrt werden, wie es bei den Tauben m\u00f6glich ist und wie es die Zartheit des ganzen Mechanismus des Labyrinths erfordert. Einige, freilich wenig gen\u00fcgende Angaben \u00fcber die Methodik findet man bei Flourens.\nDie sp\u00e4teren Autoren haben die Methode nicht wesentlich ver\u00e4ndert.\nE. Die Durehschneidung des Nervus VIII.\nDa das Labyrinth schwer zu erreichen ist und noch schwerer derart zu entfernen, da\u00df man sicher ist, keine Reste desselben zur\u00fcckgelassen zu haben, so liegt der Gedanke nahe, den Stamm des Nerv. VIII zwischen seinem Austritt aus dem Gehirn und seinem Eintritt in das Felsenbein zu durch-schneiden. Es ist dies auch von vielen Autoren versucht worden. An S\u00e4ugern von#Claude Bernard (6), Schiff (53), Tomaszpwicz (62), Bechterew (4), v. Cyon (18), Kreidl (35), Biehl (10) u. a.\nEs ist aber diese Durchschneidung mit vielen Schwierigkeiten verbunden. Man mu\u00df mit dem messerartigen Instrument durch einen Teil des Gehirns hindurchgehen, um an den Nerven zu gelangen. Bei dieser Gelegenheit kommt es nicht nur zu einer Gehirnverletzung, sondern auch stets zu einer recht bedeutenden Blutung in der Tiefe des Gehirns. Das Schlimmste ist, man operiert vollst\u00e4ndig im Dunkeln, so da\u00df man nie sicher sein kann, den\n1) In das Maul des Hundes ist ein eiserner, mit dickem Bindfaden umwickelter Knebel gebunden. In diesen Knebel k\u00f6nnen zwei Handgriffe, rechts und links, eingesteckt werden, und an diesen h\u00e4lt der Diener den Kopf fest.","page":0},{"file":"pc0195.txt","language":"de","ocr_de":"Die Durchselineidung des Nervus VIII.\n195\nNerven auch wirklich ganz durchschnitten zu haben. Auch die meist nicht auszuschlie\u00dfende gleichzeitige Durchschneidung des Nerv, facialis oder wenigstens die Verletzung desselben kompliziert diese Methode in unangenehmer Weise.1)\nNun kann man freilich bei den Tieren den Ausfall der Operation durch die sp\u00e4tere Sektion kontrolieren, aber ein sicheres Resultat ergibt in dieser Beziehung die Untersuchung an der Leiche nur in dem Falle, da\u00df man noch einen unzerschnittenen Teil des Nerv. VIII findet, die Operation^ also mi\u00dfgl\u00fcckt ist. Denn der Nerv ist sehr weich, der Knochen in der N\u00e4he steinhart, infolge der Operation ist es zu Erweichungen, Verwachsungen und sonstigen pathologischen Ver\u00e4nderungen der Umgebung gekommen und da ist es recht schwer und jedenfalls recht umst\u00e4ndlich, die Vollst\u00e4ndigkeit der fr\u00fcheren Operation zu beweisen. Wenn einige Fasern nicht durchschnitten wurden, so rei\u00dfen diese eben sehr leicht bei der Freilegung der betreffenden Teile durch. Hier bleibt eigentlich nur die m\u00fchselige und zeitraubende Methode der mikroskopischen Untersuchung nach Entkalkung des Knochens \u00fcbrig, und selbst diese ergibt nach meinen Erfahrungen oft keine sicheren Resultate.\nAn Tauben erscheint die intrakranielle Durchschneidung des Nerv. yTII unausf\u00fchrbar. Leider, denn da sich bei diesen Tieren der Nerv in 5 Aste bereits geteilt hat, bevor er in den Knochen eintritt, so w\u00e4re hier die anatomische Anordnung f\u00fcr eine Durchschnei dung nur bestimmter Fasern in ausgezeichneter Weise gegeben.\nBei den Fr\u00f6schen gelingt es dagegen leicht, nach Er\u00f6ffnung der Sch\u00e4delkapsel von oben den Nerv zu sehen und zu durchschneiden. (Schiff (53, 54), Girard (29).) Er liegt neben dem Kopfmark, das man etwas zur Seite schiebt, dicht hinter dem Kleinhirn. Auch kann man die beiden Aste, den Ram. anterior und posterior, einzeln durchschneiden (Sch\u00e9piloff (52)).\nAuch bei den Fischen, besonders den Haien, ist die Operation nicht schwer. Aber bei allen Tieren, bei denen sie leicht gelingt, ist auch das Labyrinth vollst\u00e4ndig und ohne Neben Verletzungen leicht zu entfernen, so da\u00df die intrakranielle Durchschneidung des Nerv. VIII nur dann einen besonderen Wert hat, falls sich bei der betreffenden Tierart der Nerv schon in der Sch\u00e4delh\u00f6hle in mehrere \u00c4ste geteilt hat. Man kann dann nur einen oder den anderen Ast ausschalten und hoffen, zu einer Analyse der Labyrinthfunktionen zu gelangen. Freilich stimmt die anatomische Trennung der Fasern nicht durchweg mit der funktionellen \u00fcberein. Auch ist zu bedenken, da\u00df an Tieren geringe Gleichgewichts- oder Muskeltonusst\u00f6rungen ebenso schwer wie geringe Geh\u00f6rsst\u00f6rungen zu beobachten sind.\nF. Untersuchung einzelner Teile des Labyrinths.\nSehr bald nachdem Goltz die gro\u00dfartige Idee ausgesprochen hatte, da\u00df das Labyrinth aus zwei verschiedenen Sinnesorganen bestehe, bem\u00fchte man sich, auch experimentell eine Teilung des ganzen Organs herbeizuf\u00fchren,\n1) Bartels (\u00dcb. Kegulierg. d. Augenstellung durch d. Ohrapparat v. Graefe\u2019s Arch. Bd. 76, S. 55) hat bei Kaninchen den Nerv. VIII freigelegt und bei seinem Austritt aus dem Kopfmark durchschnitten.","page":0},{"file":"pc0196.txt","language":"de","ocr_de":"196\nJ. E. Ewald, Die nicht-akustischen Funktionen des inneren Ohres.\nindem man den akustischen Apparat oder den nicht-akustischen allein auszuschalten versuchte. Oben haben wir bereits die Durschneidung einzelner \u00c4ste des Nerv. VIII er\u00f6rtert. Hier haben wir zun\u00e4chst die gesonderte Zerst\u00f6rung des Utrikularapparates und des Saccularapparates zu besprechen.\nDa das ganze Labyrinth einen mit Fl\u00fcssigkeit gef\u00fcllten Raum darstellt, dessen einzelne Teile unter sich kommunizieren, so ist die Er\u00f6ffnung des Labyrinths und das Ausflie\u00dfen der Endolymphe stets mit einer Sch\u00e4digung aller Teile verbunden. Wir m\u00fcssen auch annehmen, da\u00df die zarten Gebilde, auf welche sich die Bewegungen der Endolymphe \u00fcbertragen sollen, bei dem Abflu\u00df der letzteren aus ihrer normalen Lage gebracht werden, und es ist sehr zweifelhaft, ob sie nachher, wenn es zur Heilung der Wunde gekommen ist, die urspr\u00fcngliche Form und Lage wieder erhalten. Ich m\u00f6chte einen etwas \u00fcbertriebenen Vergleich heranziehen. Wenn man von einem Augapfel eine H\u00e4lfte, etwa die rechte, fortschneidet, so wird die zur\u00fcckbleibende linke H\u00e4lfte doch nie wieder so funktionieren wie fr\u00fcher vor der Durchschneidung. So ung\u00fcnstig liegen nun freilich die Verh\u00e4ltnisse beim Labyrinth nicht, aber man mu\u00df doch auch hier recht vorsichtig bei der Beurteilung der Resultate sein. Die Operationsmethode ist eben sehr unvollkommen. Geh\u00f6rst\u00f6rungen nachFortnahme der Bogeng\u00e4nge beweisen nicht, da\u00df die letzteren akustische Funktionen haben, ebensowenig wie Gleichgewichtsst\u00f6rungen nach Fortnahme der Schnecke auf nicht-akustische Funktionen dieser schlie\u00dfen lassen.\nFig. 6.\nSektionsbefund des kn\u00f6chernen und h\u00e4utigen Bogengangs einer Taube. Die vor vielen Monaten eingesetzte Plombe ist abgesto\u00dfen worden. Der kn\u00f6cherne und der h\u00e4utige Kanal haben sich in idealer Weise wieder geschlossen und voneinander getrennt. (Nach einem Pr\u00e4parat gezeichnet.)\n1. Plombierung der B\u00f6gen.\nDie besprochenen Unvollkommenheiten, die dem Operations verfahren bei der teilweisen Entfernung des Labyrinths anhaften, fallen bei der Plombierung der B\u00f6gen fort. Man kann sagen, da\u00df diese Methode vollkommen ist, und da\u00df ihre Resultate daher auch vollkommen beweisend sind.\nIndem die Plombe den h\u00e4utigen Kanal gegen die Wand des kn\u00f6chernen pre\u00dft, macht sie ihn undurchg\u00e4ngig f\u00fcr jede fortschreitende oder wellenf\u00f6rmige Bewegung der Endolymphe. Der h\u00e4utige Kanal wird dabei nicht ge\u00f6ffnet, und die Endolymphe kann daher nicht abflie\u00dfen. Die Plombe verschlie\u00dft aber auch wieder den kn\u00f6chernen Kanal, wodurch auch das Ausflie\u00dfen der Perilymphe verhindert wird. Endlich wird die Operation durch die Natur in ganz idealer Weise abgeschlossen. L\u00e4\u00dft man n\u00e4mlich die Tauben l\u00e4ngere Zeit am Leben, so findet man nachher bei der Sektion die Plombe gewisserma\u00dfen ausgesto\u00dfen. Die beiden Enden des kn\u00f6chernen Kanals haben durch Knochenplatten einen Abschlu\u00df bekommen, die Enden des h\u00e4utigen Kanals liegen, ebenfalls geschlossen, frei in der Perilymphe. Diese nun gebildeten Endst\u00fccke der Enden des h\u00e4utigen Kanals haben mich immer interessiert. Sie sind so glatt \u2014 ich m\u00f6chte sagen elegant \u2014, da\u00df sie wie die Enden von Zylindern aussehen, die man auf der Drehbank rund abgedreht","page":0},{"file":"pc0197.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung einzelner Teile des Labyrinths.\n197\nbat. Die nebenstehende Abbildung zeigt die Verh\u00e4ltnisse im Querschnitt. Auf die Operationsmethodik gehe ich hier nicht ausf\u00fchrlich ein. Ich habe an dem in den \u201eUntersuchungen\u201c (22) dar\u00fcber Gesagten nichts zu \u00e4ndern. Nur einige Bemerkungen seien gestattet.\nF\u00fcr die Masse der Plombe kann man auch eine Anzahl anderer Materialien als das Platin-Gold-Amalgam benutzen. Aber alle diesbez\u00fcglichen Versuche haben bisher ergeben, da\u00df sich die dunkle gl\u00e4nzen d\u00e9 Farbe des Amalgams sowohl bei der Herstellung der Plombe wie auch bei ihrer Durch-s\u00e4gung und ebenso nach dem Tode des Tieres bei der Sektion sehr vorteilhaft bemerkbar macht. Ferner ist die chemische Resistenz des Amalgams eine Eigenschaft, auf die man nicht gern verzichten m\u00f6chte.\nWichtig ist es, das Amalgam nach dem Anreiben mit Quecksilber kr\u00e4ftig zwischen Daumen und Zeigefinger zu pressen, um alles unn\u00f6tige Quecksilber zu entfernen. Die Masse hat dann eine ziemlich feste, fast br\u00f6cklige Konsistenz und weicht, in den Kanal gebracht, nicht zu leicht unter dem Stopfer aus, sondern l\u00e4\u00dft sich gut gegen den h\u00e4utigen Kanal dr\u00fccken.\nEndlich sei noch eine Neuerung erw\u00e4hnt, von der ich in einigen F\u00e4llen, in denen es darauf ankam, schnell zum Ziele zu gelangen, Anwendung gemacht habe. Die nebenstehende Figur zeigt eine kleine Spritze, die wie eine Zange gehandhabt wird. In dem unteren verj\u00fcngten Teil (a), dessen \u00d6ffnung dem Lumen eines kn\u00f6chernen Kanals entspricht (0,8mm), befindet sich ein Kolben, der beim \u00d6ffnen der Zange um 2 mm nach oben bewegt wird. In diesem Zustande dr\u00fcckt man die Zange in die Amalgammasse hinein, wodurch sich der unterste. Teil von a mit dieser Masse f\u00fcllt. Dann setzt man die Zange auf die \u00d6ffnung, die man in den kn\u00f6chernen Kanal gemacht hat, derart auf, da\u00df das Ende von a diese \u00d6ffnung gut verschlie\u00dft, und dr\u00fcckt die Zange zu. Man pre\u00dft auf diese Weise grade die f\u00fcr eine Plombe n\u00f6tige Menge Amalgam in den Kanal, und die Plombe ist sofort fertig. Die Sektionen haben die Brauchbarkeit der Methode erwiesen, nur mu\u00df nat\u00fcrlich auch in diesem Falle die Amalgammasse nicht zu weich sein. Nach ihrer Erh\u00e4rtung kann man nat\u00fcrlich auch diese Plombe durchs\u00e4gen.\n2. Reizungen des Labyrinths.\nVor allen Dingen ist anzustreben, da\u00df alle Reizungen an einem m\u00f6glichst ungehemmten Tiere ausgef\u00fchrt werden.\nDa es normalerweise Bewegungen der Endolymphe sind, die auf die Endapparate des Nerv. VIII reizend wirken, so sind auch die k\u00fcnstlich erzeugten Reize von besonderer Wichtigkeit, die durch Verschiebung des Inhalts der h\u00e4utigen Kan\u00e4le ausgel\u00f6st werden. Von prinzipieller Wichtigkeit ist der pneumatische Hammer, weil er eine Bewegung der Endolymphe in der einen und in der entgegengesetztenRichtung verursacht. (Seine Be-\nPlombierzange. In der engen R\u00f6hre a gleitet ein Kolben der nur um ein kleines, bestimmtes St\u00fcck gehoben werden kann.","page":0},{"file":"pc0198.txt","language":"de","ocr_de":"198\nJ. R. Ewald, Die nicht-akustischen Funktionen des inneren Ohres.\nSchreibung in den \u201eUntersuchungen\u201c (22).) Weiter werden die Resultate des pneumatischen Hammers durch Einsetzen von Plomben am glatten Ende des Bogens pr\u00e4zisiert. Die Bewegung der Endolymphe kann dann nur auf das Ampullenende des Kanals wirken. Da\u00df bei diesem Versuche das Tier bei der R\u00fcckw\u00e4rtsbewegung des pneumatischen Hammers genau die umgekehrte Bewegung macht wie bei der Vorw\u00e4rtsbewegung des Hammers, ist eine grundlegende Tatsache f\u00fcr das Verst\u00e4ndnis der nicht-akustischen Labyrinthfunktionen.\nSehr viel weniger pr\u00e4zise, aber immerhin auch entgegengesetzte Kopf-bewegungen der Taube erh\u00e4lt man, wenn man \u00fcber das eine Ende eines\nFig. 8\nDie mechanische Reizung einer Ampulle durch den pneumatischen Hammer. Die Taube befindet sich dabei v\u00f6llig frei unter der Drahtglocke.\nquerdurchtrennten kn\u00f6chernen Kanals einen Gummischlauch zieht und durch diesen auf den Kanalinhalt dr\u00fcckt oder an ihm saugt. Diese Methode ist aber viel weniger beweisend, da man ja auf die Peri- und Endolymphe gleichzeitig wirkt. Es bleibt dabei unsicher, wie eigentlich der Reiz zustande kommt. Es sind aber diese Versuche aus einem andern Grunde von Wichtigkeit.\nBei volst\u00e4ndiger Ausschaltung eines Labyrinths sehen wir auf der H\u00f6he der St\u00f6rung, wenn keine Reizerscheinungen von seiten der Nervenst\u00fcmpfe mehr bestehen und sich andrerseits die Ersatzerscheinungen noch nicht gen\u00fcgend ausgebildet haben, die vollst\u00e4ndige Kopfverdrehung (Stellung VI) eintreten. Als gr\u00f6\u00dften Reiz m\u00fcssen wir daher denjenigen bezeichnen, der die entgegengesetzte, aber ebenso ausgiebige Kopfverdrehung hervorruft. Dies ist nun mit keinem k\u00fcnstlichen Reiz m\u00f6glich, mit Ausnahme des Reizes, den man erzeugt, wenn man in oben beschriebener Weise durch den angesetzten Schlauch den Inhalt des Labyrinths zum Ausflie\u00dfen bringt. Nach solchem Ansaugen der Labyrinthfl\u00fcssigkeiten wird das Organ f\u00fcr mechanische Reize ganz unerregbar und bleibt es, auch wenn man die ausgetretene Fl\u00fcssigkeit wieder zur\u00fcckdr\u00e4ngt. Diese Tatsache ist f\u00fcr die Beurteilung aller Versuche, bei denen das Labyrinth in weitem Umfange er\u00f6ffnet wird, von gro\u00dfer Wichtigkeit.\nDer Gummischlauch kann auch wandst\u00e4ndig mit einem der kn\u00f6chernen Kan\u00e4le verbunden werden. Zu diesem Zwecke wird eine kleine Glasr\u00f6hre wandst\u00e4ndig auf den angebohrten Kanal aufgekittet und \u00fcber diese der Gummischlauch gezogen. Der h\u00e4utige Kanal bleibt dabei uner\u00f6ffnet.","page":0},{"file":"pc0199.txt","language":"de","ocr_de":"Untersuchung einzelner Teile des Labyrinths.\n199\n3.\tChemische Eingriffe.\nEs ist sehr darauf zu achten, da\u00df die in den kn\u00f6chernen Kanal gebrachten Substanzen nicht mechanisch wirken. Zu den physikalischen Kr\u00e4ften, die dabei in Betracht kommen, geh\u00f6rt auch die Diffussion und die Kapillarit\u00e4t. Letztere wird ausgeschlossen, wenn man mit der einwirkenden Substanz die uner\u00f6ffneten kn\u00f6chernen Kan\u00e4le befeuchtet. Viele Substanzen, wie Chloroform, Ammoniak und andere, braucht man nur in den einen Geh\u00f6rgang zu tr\u00e4ufeln und erh\u00e4lt doch schon nach wenigen Minuten die Wirkung auf das Labyrinth. Alle bisher untersuchten Substanzen wirken l\u00e4hmend mit Ausnahme des Ammoniaks, das ein kurz vor\u00fcbergehendes Reizstadium vor der L\u00e4hmung erzeugt (Friedmann (26).) Wahrscheinlich beruht die Wirkung des Ammoniaks auf seiner Alkaleszenz.\nSehr schnell l\u00e4hmend wirkt das salzsaure Kokain. K\u00f6nig (34), Gag-lio (28) brachten einige winzige Kristalle dieser Substanz auf den freigelegten aber nicht durchtrennten h\u00e4utigen Kanal und sahen danach sehr bald die charakteristischen Ausfallserscheinungen eintreten. Es empfiehlt sich diese Methode besonders zur Demonstration der Bogengangsst\u00f6rungen, da man das Entstehen derselben auf diese Weise leicht beobachten kann.\n4.\tThermische Eingriffe.\nAuch bei der W\u00e4rmeeinwirkung mu\u00df man darauf achten, da\u00df sie sich nicht mit mechanischen Eingriffen, durch die Einf\u00fchrung des erw\u00e4rmten Instruments oder durch Gasentwicklung, kombiniert oder gar nur durch diese vorget\u00e4uscht wird.\nInteressant ist die Einwirkung der K\u00e4lte. Man legt den Can. extern, frei und bringt den Inhalt desselben durch einen feinen Strahl eines \u00c4thersprays *) zum Gefrieren. Die Wirkung ist der einer Durchschneidung sehr \u00e4hnlich, verschwindet aber sp\u00e4ter wieder.\n5.\tElektrische Eingriffe.\nF\u00fcr die elektrischen Reize gelten die auch sonst anzuwendenden Regeln. Eine besondere Methodik f\u00fcr Labyrinthreizungen gibt es eigentlich nicht. Da die reizbaren Gebilde sehr dicht nebeneinander liegen und mannigfach durch die Knochensubstanz und die Fl\u00fcssigkeiten der Bogeng\u00e4nge miteinander verbunden sind, so hat man sich vor Stromschleifen besonders zu h\u00fcten. Unter solchen Umst\u00e4nden ist die unipolare Reizung besonders empfehlenswert. Die indifferente Elektrode wird bei Hunden oder Kaninchen an den Bauch gelegt und durch eine feuchte Binde befestigt. Bei den Tauben kann man einen blanken Draht durch die Crista sterni ziehen. Will man ein ganzes Labyrinth dem Einflu\u00df des elektrischen Stromes unterwerfen, so werden kleine Schwammelektroden in den \u00e4u\u00dferen Geh\u00f6rgang gesteckt. Ein kleiner B\u00fcgel, der bei Tauben die beiden Elektroden festh\u00e4lt, findet sich in meinen \u201eUntersuchungen\u201c abgebildet.\n1) Man kann wohl bequemer Chlor\u00e4thyl anwenden, wor\u00fcber ich aber keine Erfahrungen besitze.","page":0},{"file":"pc0200.txt","language":"de","ocr_de":"200\nJ. R. Ewald, Die nicht-akustischen Funktionen des inneren Ohres.\nLiteratur.\n(Die in Klammern zugef\u00fcgten Bemerkungen geben an, welche Beziehung die betreffende Arbeit zu der in dieser Abhandlung interessierenden Methodik hat, falls dies nicht schon aus dem Titel der Arbeit hervorgeht.)\n1.\tAch, N., \u00dcb. d. Otolithenfunktion u. den Labyrinthtonus. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 86. 1901. (Entfernung d. Otolithensackes bei Fr\u00f6schen vom Rachen aus. Beschreibung von Ewalds Rektostat.)\n2.\tAlexander, G., u. Kreidl, A., Anatom, physiolog. Studien \u00fcb. d. Ohrlabyrinth d. Tanzmaus. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 88. (Angaben \u00fcber den Drehschwindel, den galvanischen Schwindel, die Erhaltung des Gleichgewichts usw. d. Tanzm\u00e4use.)\n3.\tB\u00e2r\u00e0ny, R., Physiol, u. Pathol. (Funktions-Pr\u00fcfung) des Bogengang-Apparates beim Menschen. Leipzig u. Wien, Deuticke 1907. (Apparat, um beim Menschen die Rollung der Augen zu untersuchen. Bei Tieren wohl in \u00e4hnlicher Weise verwendbar.)\n4.\tBechterew, W., Ergebnisse d. Durchschneidg. d. N. acusticus usw. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 30. 1883. (Durchschneidg. d. Nerv. VIII an Hunden. Durch ein Trepanloch in der Okzipitalschuppe wird das Messer eingeschoben.)\n5.\tBeer, Th., Vergleichend-physiol. Studien zur Statozystenfunktion I. \u00dcb. d. angebl. Geh\u00f6rsinn u. das angebl. Geh\u00f6rorgan d. Crustaceen. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 73.1898.\n6.\tBernard, Cl., Le\u00e7ons sur la physiol, et la pathol. du syst\u00e8me nerveux. Paris 1858. (An S\u00e4ugern hat B. den Nerv. VIII manchmal im Sch\u00e4del durchschnitten, indem er mit einer Scheere auf der Bahn der vena mastoidea eindrang. Sonst vom \u00e4u\u00dferen Geh\u00f6rgang oder von der bulla ossea aus.)\n7.\tBe the, A., Die Otocyste von Mysis. Zool. Jahrb\u00fccher. Bd. 8. Abt. f. Morph.\n8.\t----\u00dcb. d. Erhaltg. des Gleichgewichts. Biolog. Centrlbl. 14. 1894; 1 Mitt.\nS. 95 u. 2 Mitt. S. 563. (Untersuchungen \u00fcb. das Gleichgewicht an lebenden u. toten Tieren: Tauben, Fischen, Krustazeen, Wasserk\u00e4fern, Asseln u. a.)\n9.\t----D. Nervensystem von Carcinus Maenas. Arch. f. mikrosk. Anat. u. Ent-\nwicklgsgesch. Bd. 50.\t1897.\t(S. 530. Die Tiere werden unter einem Wasserdruck\nvon 4,5 Atm. gebracht u. in bezug auf die Funktion ihrer Otozysten untersucht.)\n10.\tBiehl, K., \u00dcb. d. intrakranielle Durchtrenng. des nerv, vestibuli u-deren Folgen. Wiener Akad. Math, naturw. Kl. 109. 3 1900. (Bei Pferd u. Schaf wird allein der ram. vestibularis des Nerv. VIII durchtrennt.)\n11.\tBreuer, J., Beitr\u00e4ge zur Lehre vom statischen Sinne usw. Medizin. Jahrb\u00fccher, herausgeg. von d. k. k. Gesell, d. \u00c4rzte 1875. (Ein Anterior der einen Seite u. ein Posterior der anderen Seite werden bei derselben Taube durchschnitten, sie bilden zusammen eine physiologische Hauptebene.)\n12.\t\u2014 \u2014 \u00dcber Ewalds Versuch mit dem \u201epneumat. Hammer\u201c. Zeitschr. f. Sinn, physiol. Bd. 42.\n13.\tBornhardt, A., Experim. Beitr\u00e4ge zur Physiol, d. Bogeng\u00e4nge d. Ohrlabyrinths, Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 12. 1876. (Durchschneidungen der B\u00f6gen an Kaninchen.)\n14.\tBrown, T. Graham, Die Atembewegungen des Frosches u. ihre Beeinflussung durch die nerv\u00f6sen Zentren u. durch das Labyrinth. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 130. 1909. (Entfernung d. Otolithen beim Frosch. Beobachtung mit Ewalds Rektostat.)\n15.\tBunting, M., \u00dcber d. Bedeutg. d. Otolithenorgane f\u00fcr die geotropischen Funktionen von Astacus fluviatilis. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 54. (Entfernung d. Otolithen beim Flu\u00dfkrebs. Die kleinen Antennen werden dicht an der Basis abgeschnitten.)\n16.\tCapaldo, J., La cosidetta anestesia cocainica dei canali semicircolari. Arch, ital. di Otolog. 19. (Cntrlbl. f. Physiol. 22, S. 817. 1908.)\n17.\tClark, Gay ford P., \u00dcb. Gleichgewichtsph\u00e4nomene in gewissen Crustaceen. Centrlbl. f. Physiol. 1894. Bd. 8. (Entfernung der Otozyste.)\n17 a.-----On the relation of the otocysts to equilibrium phenomena in gelasimus\npugilator and platyonichus ocellatus. Journ. of Physiol. Bd. 19, 1896.\n18.\tv. Cyon, E., Gesammelte physiol. Arbeiten. Berlin 1888, S. 297. Kaninchen. Durchschneidg. des Nerv. VIII. (1. Methode: Mit einem kleinen stark gekr\u00fcmmten schneidenden Instrument geht man unterhalb des Flocculus ein u. zerschneidet den","page":0},{"file":"pc0201.txt","language":"de","ocr_de":"Literatur.\n201\nNerven, wo er in den Fallopischen Kanal eintritt. 2. Methode: Man macht ein Loch in d. Hinterhauptbein u. kann dann durch dieses den Nerven sehen u. durchschneiden. 3. Methode: Man durchtrennt nur die Ligamente zwischen Atlas u. Hinterhauptbein u. schiebt das Messer l\u00e4ngs der Sch\u00e4delbasis vorw\u00e4rts.)\n19.\tDel age, Yves, Sur une fonction nouvelle des otocystes comme organes d\u2019orientation locomotrice. Arch, de zool. exp\u00e9r. et g\u00e9n\u00e9rale II. S\u00e9r. Tome 5. 1887.\n20.\tDreyfu\u00df, R., \u00dcb. d. Einflu\u00df d. Chinins auf das Tonuslabyrinth. Zeitschr. f. Ohrenhlk., Bd. 49. 1905. (Bei Meerschweinchen wird das Chinin subkutan injiziert.)\n21.\tEmanuel, G., \u00dcb. d. Wirkg. d. Labyrinthe u. des Thalamus opticus auf d. Zugkurve des Frosches. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 99. 1903. (Beeinflussung d. Zugkurve des Frosches durch die Labyrinthe. Methodik der Zugkurve.)\n22.\tEwald, J. Rich., Physiol. Untersuchgn. \u00fcber d. Endorgan des Nerv. VIII. Wiesbaden 1892. (An Tauben: Fortnahme des ganzen Labyrinths; Plombierung der B\u00f6gen; Ver\u00f6dung der Blutsinus auf mechanischem Wege; Erzeugung von Drehschwindel durch passive asymmetrische Pendelbewegungen des Kopfes. Pneumatischer Hammer; Pr\u00e4parat der Br\u00fccke; Galvanokauter mit Fu\u00dfkontakt; Horizontalzange; Taubenhalter. Fortnahme des ganzen Labyrinths an Fr\u00f6schen, Dohlen, Kakadus, Salamandern, Kaninchen und Hunden.)\n23.\t-----Zur Physiol, d. Labyrinths. 1 Mitt. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 41. 1887. (Ver-\ngleichend physiologische Beobachtgn. bei verschiedenen V\u00f6geln. Es wird der Externus immer in genau der gleichen Weise durchtrennt.)\n24.\tFano, G. u. Masini, G., Intorno agli effetti delle lesioni portate sull\u2019organo dell\u2019 udito. Sperimentale 47. 1893. (Bei Tauben wird in einigen F\u00e4llen nur die Schnecke, in anderen nur der Bogengangsapparat entfernt. Versuche an Schildkr\u00f6ten.)\n25.\tFlourens, P., Recherches exp\u00e9rim. sur les propri\u00e9t\u00e9s et les fonctions du syst\u00e8me nerveux etc. Paris 1842. (Durchschneidungen der B\u00f6gen an Kaninchen.)\n26.\tFriedmann, H., \u00dcb. ktinstl. Reizg. d. Ohrlabyrinths. Diss. Stra\u00dfburg 1901. (Chemische Reizungen an Kaninchen, Meerschweinchen u. Tauben, teilweise durch Eintr\u00e4ufelung in den \u00e4u\u00dferen Geh\u00f6rgang.)\n27.\tFr\u00f6hlich, A, Studien \u00fcb. d. Statozysten. Pfl\u00fcgers Archiv. Bd. 102. 1904. (Versuche an Cephalopoden.)\n27 a.-----Studien \u00fcb. d. Statozysten wirbelloser Tiere. Ebenda. Bd. 103. 1904.\n27 b.-----\u00dcb. d. Einflu\u00df d. Zerst\u00f6rg. d. Labyrinths beim Seepferdchen usw. Ebenda.\nBd. 106. 1904.\n28.\tGaglio, G., Exp\u00e9riences sur l\u2019anesth\u00e9sie du labyrinthe de l\u2019oreille chez les chiens de mer (\u201eScyllium catulus\u201c). Arch. ital. d. biol. 38. 1903. (Kokainisierung der B\u00f6gen bei Haien. Injektion von Quecksilbertr\u00f6pfchen. Messende Bestimmungen der Schw\u00e4chung der Schwanzmuskulatur.)\n29.\tGirard, H., Recherches sur la fonction des canaux s\u00e9mi-circulaires de l\u2019oreille interne chez la grenouille. Arch. d. physiol, norm, et pathol. 1892, p. 353. (Durch-schneidg. d. Nerv. VIII nach der Methode von Schiff. \u201eOn incise la muqueuse buccale sur la capsule auditive, que l\u2019on ouvre ensuite largement \u00e0 l\u2019aide d\u2019une petite pince tranchante, et on sectionne le tronc nerveux dans le conduit auditif interne, avant son entr\u00e9e dans la cavit\u00e9 tympanique.\u201c Es kommt vor, da\u00df der Nerv nicht ganz durchschnitten wird, zur Sicherheit nimmt G. auch das ganze Labyrinth fort.)\n30.\tGoltz, Fr., \u00dcb. d. physiol. Bedeutung d. Bogeng\u00e4nge d. Ohrlabyrinths. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 3. 1870. (Bei Tauben wird das Labyrinth ausgekratzt.)\n31.\tHenri, V., Effets de la destruction du labyrinthe chez les serpents. Compt. rend. d. 1. soc. d. biol. 1899. (Fortnahme der Labyrinthe bei Nattern.)\n32.\tIlyin, P., Das Geh\u00f6rbl\u00e4schen als statisches Organ bei Pterotrache\u00efden. Physiologiste russe (Moskau) II. 1900.\n32 a.-----Das Geh\u00f6rbl\u00e4schen als Gleichgewichtsorgan bei den Pterotrache\u00efden.\nCentralbl. f. Physiol. 13. 1900.\n32 b.-----Die Rolle des hydrostatischen Bl\u00e4schens bei den Siphonophoren. Cen-\ntralbl. f. Physiol. 14. 1900.\n33.\tKishi, K., Das Geh\u00f6rorgan d. sog. Tanzmaus. Zeitschr. f. wiss. Zool. Bd. 71.1902.","page":0},{"file":"pc0202.txt","language":"de","ocr_de":"202\nJ. R. Ewald, Die nicht-akustischen Funktionen des inneren Ohres.\n34.\tKoenig, Ch., \u00c9tude exp\u00e9r. des canaux s\u00e9micirculaires. Paris 1897. (Kokai-nisierung der B\u00f6gen; Literaturverzeichnis.)\n35.\tKreidl, A., Weitere Beitr\u00e4ge zur Physiol, d. Ohrlabyrinths. I. Mittig. Versuche an Fischen. Wiener Sitzgsber. Math.-naturw. Kl. 101. 3. 1892. (Entfernung der Otolithen bei Haifischen.)\n36.\t____Weitere Beitr\u00e4ge zur Physiol, d. Ohrlabyrinths. II. Mitteilg. Versuche\nan Krebsen. Wiener Sitzgsber. Math.-naturw. Kl. 102. 3. S. 149. 1893. (Einf\u00fchrung eiserner Otolithen bei Palaemon xiphios u. squilla.)\n37.\t____Wiener klin. Wochenschr. N. 17. 1896. (Durchschneidg. des Nerv. VIII an\nKatzen.)\n38.\tKubo, J., \u00dcb. d. vom N. acusticus ausgel\u00f6st. Augenbeweggn. II. Mitt. Versuche an Fischen. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 115. 1906. (Versuche an Scyllium canieula, Acanthias vulgaris, Mustelus laevis, Raja clavata, Petromyzon marinus, Pleuronectes platessa u. a. m. Beschreibung von Fischhaltern.)\n39.\tKuffler, 0., \u00dcb. d. elektr. Reizg. d. Nerv. VIII u. seiner Endorgane beim Frosch. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 83. 1901. (Reizung des Stammes des Nerv. VIII beim Frosch.)\n40.\tLaudenbach, J., Zur Otolithenfrage. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 77. 1899. (Versuche an Siredon pisciformis; Entfernung der Otolithen bei diesen Tieren vom Rachen aus; Entfernung der Otolithen beim Frosch.)\n41.\tLee, F. S., A study of the sense of equilibrium in fishes. Journ. of Physiol. Vol. 15.' (Durchschneidg. d. Nerv. VIII, Entfernung der Otolithen, Reizg. der Bogeng\u00e4nge. Besonders bei Galeus canis.)\n42.\tLoeb, J., \u00dcber Geotropismus bei Tieren. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 49. 1891. (Entfernung von Otolithen beim Haifisch.)\n43.\tLyon, E. P., A contribution to the comparative physiology of compensatory motions. Amer, journ. of physiol. 3. 1899. (Versuche an Asilus, Krabben, Flundern. Entfernung d. Otolithen.)\n44.\tMach, E., Beitr\u00e4ge zur Analyse der Empfindungen 1886. (Beschreibung eines Zyklostaten. Vergl. auch (22) S. 138.)\n45.\tMatte, Fr., Ein Beitrag zur Funktion der Bogeng\u00e4nge d. Labyrinths. Diss. Halle 1892. (Einf\u00fchrg. von Ro\u00dfhaaren in die kn\u00f6chernen B\u00f6gen bei Tauben.)\n46.\tMurbach, L., The static function in Gonionemus. Amer, journ. of physiol. 10. 1903. (Versuche \u00fcber die Otozysten der Medusen.)\n47.\tMuskens, L. J. J., \u00dcb. eine eigent\u00fcmliche kompensatorische Augenbewegung der Oktopoden mit Bemerkungen \u00fcber deren Zwangsbewegungen. Engelmanns Arch. 1904. (Entfernung der Statozysten bei Eledone.)\n48.\tQuix, F. H., Experimenten over de functie van het labyrinth bij haaien. Tijdschr. d. Nederl. Derk. Ver. Arch. f. Anat. 8. 1903. (Unterbindg. von Bogeng\u00e4ngen bei Haien. Entfernung der Otolithens\u00e4cke.)\n49.\tR\u00e0dl, E., \u00dcb. d. Lichtreaktionen der Arthropoden auf d. Drehscheibe. Biol. Centralbl. 26. 1902. (Angaben \u00fcber die Reaktionen von Insekten auf der Drehscheibe.)\n50.\tvan Rossem, A., Gewaarwordingen en reflexen, opgewekt vannit de halfcirkel-vormige kanalen. Diss. Utrecht 1907. (Drehscheibe mit Registriervorrichtungen f\u00fcr Versuche am Menschen.)\n51.\tSchaefer, K. L., Funktion u. Funktionsentwickelung der Bogeng\u00e4nge. Zeit-schr. f. Psychol, u. Physiol, d. Sinnesorg. Bd. 7. 1894. (Bei Froschlarven kann man erst nach der Ausbildg. d. Bogeng\u00e4nge Drehschwindel erzeugen.)\n52.\tSch\u00e9piloff, C., M\u00e9moires de la soci\u00e9t\u00e9 de physique et d\u2019histoire nat. de Gen\u00e8ve. T 32. Nr. 6. 1895. (Der Nervenstamm wird entweder von oben nach Er\u00f6ffnung der Sch\u00e4delkapsel oder vom Munde aus ohne Sch\u00e4deler\u00f6ffnung durchschnitten. Durchschneidung der einzelnen \u00c4ste: \u201eLa section des rameaux doit \u00eatre faite en d\u00e9couvrant la racine du nerf auditif par en haut. Il faut choisir de tr\u00e8s grosses grenouilles, et encore tous les individus ne conviennent pas \u00e9galement, voici pourquoi. La division du nerf auditif en deux rameaux se fait quelquefois si pr\u00e8s de la paroi de l\u2019oreille interne qu\u2019il est impossible de les sectionner s\u00e9par\u00e9ment, il faut donc choisir les individus chez lesquels la division en rameaux se fait tr\u00e8s pr\u00e8s de la moelle, et sur lesquels on peut suivre les trajets s\u00e9par\u00e9s des deux branches de l\u2019auditif.\u201c)","page":0},{"file":"pc0203.txt","language":"de","ocr_de":"Literatur.\n203\n53.\tSchiff, M., Lehrbuch der Muskel- u. Nervenphysiologie. Lahr 1858\u201459. (S. 399 Durchschneidg. des Nerv. VIII: \u201eIch habe eine Durchschneidung- im Sch\u00e4del manchmal von hinten her vorgenommen, indem ich mit einem schmalen Instrument bei Kaninchen durch die H\u00f6hle des Hinterhauptbeins einging, in der ein kleiner Anhang des Cerebellum liegt, u. dasselbe vorsichtig schief nach innen u. vorn f\u00fchrte.\u201c \u2014 \u201eBei Fr\u00f6schen geschieht seine Durchscheidung ohne alle Zerrung am besten dann, wenn die Medulla oblongata von vorn, also vom Munde her blo\u00dfgelegt wird.\u201c)\n54.\t----Arch, des sciences physiques et naturelles. 3 p\u00e9riode. T. 25. Gen\u00e8ve 1891.\n(\u201eMa m\u00e9thode de pr\u00e9parer le nerf acoustique en le d\u00e9couvrant par sa face ant\u00e9rieure (Trait\u00e9 de 1858, p. 399) permet de la couper \u00e0 son origine dans cavit\u00e9 cr\u00e2nienne ou \u00e0 c\u00f4t\u00e9 de cette cavit\u00e9, dans le canal auditif interne. Les deux modifications donnent les m\u00eames r\u00e9sultats mais depuis quelques ann\u00e9es j\u2019ai choisi la derni\u00e8re pour donner une s\u00fbret\u00e9 objective que je n\u2019ai pas l\u00e9s\u00e9 directement la moelle allong\u00e9e.\u201c) \u2014 Eine Erg\u00e4nzung der Methoden Schiffs findet man bei Girard (29) u. Sch\u00e9piloff (52).\n55.\tSchrader, M., Zur Physiol, d. Froschgehirns. Pfl\u00fcgers Arch. 41. S. 88. 1887. (In bezug auf die Herausnahme der halbzirkelf\u00f6rmigen Kan\u00e4le sagt Schrader: \u201eDie Operation ist vom Munde her ohne irgendwelche Neben Verletzungen ausf\u00fchrbar, besonders kann jede Besch\u00e4digung des zentralen Nervensystems mit ebensolcher Sicherheit ausgeschlossen werden.\u201c Weitere Angaben macht er nicht.)\n56.\tS ewall, H., Experiments upon the Ears of Fishes with reference the Function of Equilibrium. Journ. of Physiol. Vol. 4. 1883. (Entfernung d. Otolithen an Haifischen und Rochen.)\n57.\tv. Stein, St., Die Lehren von den Funktionen der einzelnen Teile des Ohrlabyrinths. Aus dem Russischen \u00fcbersetzt. Jena 1894. Literaturverzeichnis mit sehr ausf\u00fchrlichen Inhaltsangaben.)\n58.\tSteiner, J., Die Funktionen des Centralnervensystems u. ihre Phylogenese. Leipzig 1888. (Entfernung d. Otolithen bei Haifischen.)\n59.\tStern, W., Die Literatur \u00fcb. d. nicht-akustische Funktion d. inneren Ohres. Arch. f. Ohrenhlknde. Bd. 39. 1895.\n60.\tThomas, A., \u00c9tude exp\u00e9rim. sur les fonctions du labyrinthe etc. Revue intern, de Rhinologie, Otologie etc. Paris 1899. (Operationen an Hunden.)\n61.\tT hur y, M., Le cyclostat, nouvel instrument d\u2019optique etc. Arch, des sciences physiques et naturelles. F\u00e9vr. 1896. (Beschreibung eines Zyklostaten vgl. auch (22) S. 138.)\n62.\tTomaszewicz, A., Beitr\u00e4ge zur Physiol, d. Ohrlabyrinths. Diss. Z\u00fcrich 1877. (Kaninchen. Durchschneidg. d. Nerv. VIII vom \u00e4u\u00dferen Geh\u00f6rgang aus.)\n63.\tTrendelenburg u. K\u00fchn, Vergleich, \u00fcntersuchgn. zur Physiol, d. Ohrlabyrinths der Reptilien. Arch. f. Anat. Physiol. Physiol. Abt. 1908.\n64.\tTschachotin, S., Die Statozyste d. Heteropoden. Zeitschr. f. wiss. Zool. 90.\n65.\tv. Uexkiill, Leitfaden in d. Studium d. exp. Biologie d. Wassertiere. Wiesbaden 1905.\n66.\tVerworn, M., Gleichgewicht u. Otolithenorgan. Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 50. (Entfernung der Statolithen bei Ctenophoren.)\n67.\tWinkler, C., The central course of the Nervus octavus and its influence on motility. Verhandlgn. d. Akad. d. Wiss. zu Amsterdam (tweede sectie) Deel 14 N. 1 1907.","page":0},{"file":"pc0204.txt","language":"de","ocr_de":"in.\nUntersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nVon\nKarl L. Schaefer in Berlin.\nMit 92 Figuren.\nI. \u00c4u\u00dferes Ohr.\nUnter dem \u00e4u\u00dferen Ohre verstehen wir die Ohrmuschel und den Geh\u00f6rgang bis zum Trommelfell, das ihn abschlie\u00dfend die Grenze gegen das Mittelohr bildet.\n1. Die Ohrmuschel.\nVon der Ohrmuschel sagt Johannes M\u00fcller1), da\u00df sie.teils Reflektor, teils Kondensator und Leiter der Schallwellen sei. Als Reflektor k\u00e4me vorz\u00fcglich die Concha in Betracht, die die Schallwellen der Luft gegen den Tragus werfe, von wo sie in den Geh\u00f6rgang gelangten. Den nicht durch Reflexion an die Luft zur\u00fcckgegebenen Teil der Schallbewegung nehme der Knorpel als Selbstleiter in sich auf und \u00fcbertrage ihn wie ein fester K\u00f6rper auf die Geh\u00f6rgangsw\u00e4nde und weiter auf Trommelfell und Kopfknochen.\nSeitdem sind verschiedene Forscher2) bem\u00fcht gewesen, die Leistungsf\u00e4higkeit der Ohrmuschel in diesen beiden Beziehungen zu studieren, indem man sie bald auf einer, bald auf beiden Seiten zugleich vom H\u00f6rakt auszuschlie\u00dfen suchte und dann den Grad der Beeintr\u00e4chtigung des H\u00f6rens pr\u00fcfte. Zu diesem Zwecke bedeckte man entweder die Muschel und den Raum hinter ihr unter Freilassung des Geh\u00f6rgangs mit Brotteig, mit einer Mischung von Wachs und Ol (1:3), mit Hartgummiplatten, auch wohl mit Wattepolstern und Bandagen, oder man setzte ein Glasr\u00f6hrchen auf den Geh\u00f6rgang, um so dessen \u00d6ffnung gleichsam in den Raum hinaus zu verlegen und damit von der Muschel unabh\u00e4ngig zu machen.\n1)\tHandbuch der Physiologie des Menschen, 2. Bd., S. 452, Koblenz 1840.\n2)\tLiteratur-\u00dcbersicht bei K. Miinnich, \u00dcber die Wahrnehmung der Schallrichtung; Passows und Schaefers Beitr\u00e4ge z. Anat., Physiol., Pathol, u. Therap. d. Ohres, d. Nase u. d. Halses, Bd. 2, Heft 1, 1908.","page":0},{"file":"pc0205.txt","language":"de","ocr_de":"\u00c4u\u00dferes Ohr.\n205\nDie Ansicht Johannes M\u00fcllers, da\u00df die Schallwellen an den Ohr-muscheifl\u00e4chen und im Geh\u00f6rgang in derselben Weise von einer Wand zur anderen reflektiert werden k\u00f6nnten, wie wenn sie Lichtstrahlen w\u00e4ren und die Haut ein Spiegel, ist von Mach als irrt\u00fcmlich erwiesen worden. Dieser Forscher1) hat (zum Teil in Gemeinschaft mit A. Fischer2)) gezeigt, da\u00df eine regul\u00e4re Reflexion hier nur dann stattfinden k\u00f6nnte, wenn die Wellenl\u00e4ngen des Schalles ebenso, wie es beim Lichte der Fall ist, sehr oft in den Lineardimensionen der reflektierenden Fl\u00e4che enthalten w\u00e4ren. Die Schallwellen der h\u00f6rbaren T\u00f6ne sind aber so gro\u00df, das f\u00fcr die Ohrmuschel und den Geh\u00f6rgang gerade das Gegenteil stattfindet.3)\nH\u00e4nge ich in einiger Entfernung vor meinem Gesichte eine Taschenuhr auf und n\u00e4here in \u00e4hnlicher Weise, wie es Lauschende oder Schwerh\u00f6rige tun, die flach gew\u00f6lbten H\u00e4nde den Ohrmuscheln, ohne indessen letztere direkt zu ber\u00fchren, so wird das Ticken merklich lauter. Es findet hier offenbar eine Sammlung der Schall strahlen statt, allerdings eben nicht durch Reflexion sondern durch Beugung, durch Entlanggleiten an der Handfl\u00e4che auf den Geh\u00f6rgang zu. Die Erscheinung wird noch etwas deutlicher, wenn die H\u00e4nde mit Kopf und Ohrmuscheln in Kontakt gebracht werden. Es w\u00e4re nicht uninteressant, eine gr\u00f6\u00dfere Reihe von Versuchen hier\u00fcber mit, verschieden gestalteten und gerichteten Fl\u00e4chen sowie vor allem auch mit verschieden hohen T\u00f6nen anzustellen. Die Ohrmuschel selbst mit ihrer eigenartigen Form und ihrem besonderen Anheftungswinkel w\u00fcrde dann einen Spezialfall dieser Untersuchung darstellen.\nWas die von Vielen vertretene Auffassung anlangt, die Ohrmuschel nehme einen nennenswerten Teil der Schallwellen aus der Luft in sich auf, so steht zun\u00e4chst so viel fest, da\u00df der Ohrknorpel unmittelbar auf ihn \u00fcbertragene Schallwellen besser leitet als der Sch\u00e4del. \u201eJ. M\u00fcller machte diese Beobachtung mit Hilfe einer Pfeife, und ich kann dieselbe nach Stimmgabelversuchen nur best\u00e4tigen. Wenn eine fest gegen den Warzenfortsatz gedr\u00fcckte aJ-Gabel an dieser Stelle abgeklungen ist, wird sie meist noch wieder h\u00f6rbar beim Aufsetzen auf irgendeinen Punkt der Ohrmuschel; besonders bevorzugt ist in dieser Beziehung der Tragus und namentlich dessen Vorderfl\u00e4che: hier kann man die Gabel oft noch mehrmals abheben und wieder aufsetzen, ehe sie im letzteren Falle tonlos gefunden wird.\u201c4) In welchem Grade der Knorpel durch ihn treffende Schallwellen der Luft von verschiedener Wellenl\u00e4nge zum Mitschwingen veranla\u00dft wird, k\u00f6nnte man in \u00e4hnlicher Weise zu ermitteln versuchen, wie man es mit vibrierenden Membranen macht, n\u00e4mlich durch Anbringung eines Spiegelchens, das einen feinen Lichtstrahl bei ruhendem Knorpel als Punkt, bei schwingendem Knorpel als\n1)\tArchiv f. Ohrenheilk., Bd. 9, S. 72, 1875.\n2)\tPoggendorffs Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 149, S. 421, 1873.\n3)\tTrotzdem diese Beweisf\u00fchrung Machs einen fundamentalen Fortschritt der physiologischen Akustik bedeutete \u2014 sie gilt nat\u00fcrlich geradeso f\u00fcr den Kehlkopf und sein Ansatzrohr wie f\u00fcr das Ohr \u2014 finden sich leider von Zeit zu Zeit immer noch wieder Autoren, nach denen die Schallstrahlen im Ohre, sogar im inneren Ohre (!), und im Munde zickzackig hin- und hergeworfen werden, als handle es sich um B\u00e4lle beim Billardspiel.\n4)\tZitiert aus meinem Artikel \u201eGeh\u00f6rssinn\u201c in Nagels Handbuch der Physiologie, Bd. 3, S. 549, 1905.","page":0},{"file":"pc0206.txt","language":"de","ocr_de":"206 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nStreifen auf einen Schirm reflektiert. Oder man m\u00fc\u00dfte, falls diese Methode versagen sollte, probieren, die Oszillationen eines auf dem Knorpel befindlichen hellen P\u00fcnktchens mikroskopisch zu verfolgen.\n2. Der Geh\u00f6rgang.\nDer Geh\u00f6rgang dient den Schallwellen auf ihrem Wege zum Trommelfell als Zuleitungsr\u00f6hre. Eine sowohl klinisch als auch praktisch wichtige Frage ist die, wieweit das H\u00f6rverm\u00f6gen herabgesetzt wird, wenn er durch Cerumen verstopft ist, oder wenn man ihn absichtlich mit dem Finger, mit einem Antiphon oder auf sonst irgendeine Weise verschlie\u00dft. Die \u00fcbliche Pr\u00fcfung mit Konversations- und Fl\u00fcstersprache und die Angabe, aus wieviel Meter Entfernung dieselbe noch geh\u00f6rt wird, gibt nur einen oberfl\u00e4chlichen, keinen eigentlich wissenschaftlichen Anhalt f\u00fcr den Grad der Geh\u00f6rst\u00f6rung. Dazu ist vielmehr eine m\u00f6glichst genaue Feststellung der H\u00f6rsch\u00e4rfe f\u00fcr T\u00f6ne und zwar f\u00fcr mindestens einen oder zwei T\u00f6ne aus jeder Oktave erforderlich, da bekannt ist, da\u00df die Perzeption tiefer T\u00f6ne st\u00e4rker als diejenige hoher unter der Verlegung des Geh\u00f6rganges leidet. Wie k\u00fcrzlich im Physiologischen Laboratorium der Berliner Chaiit\u00e9-Ohrenklinik ange-stellte Versuche dieser Art ergeben haben, kommt es ziemlich auf dasselbe hinaus, ob man den Tragus gegen den Ohreingang pre\u00dft, oder ob man den Finger, eines der gebr\u00e4uchlichen Antiphone, einen nassen Wattepfropfen oder einen tief eindringenden Gazetampon in den Meatus f\u00fchrt. Die Schwerh\u00f6rigkeit ist in allen diesen F\u00e4llen ungef\u00e4hr die gleiche; es zeigt sich nur der Tragus- und Fingerverschlu\u00df den anderen in der Wirkung etwas \u00fcberlegen. Der Effekt bleibt im ganzen \u00fcbrigens relativ gering. Denn abgesehen von den tiefsten Edelmannschen Gabeln kommen alle einigerma\u00dfen lauten T\u00f6ne zur Perzeption bis in die h\u00f6chsten Regionen hinauf, sei es, da\u00df sie den obturierenden Gegenstand einfach durchdringen und dann doch noch auf dem Luftwege zum Trommelfell gelangen, sei es, da\u00df sie von den Kopfknochen aus der Luft aufgenommen werden.\nIm Anschlu\u00df an \u00e4ltere Experimente von Eduard Weber1) hat Schmidekam2) Beobachtungen dar\u00fcber angestellt, wie das H\u00f6ren sich ver\u00e4ndert, wenn man den Geh\u00f6rgang mit Wasser ausf\u00fcllt. Er lie\u00df diese Prozedur an sich vornehmen, w\u00e4hrend er sich in einer Badewanne in Seitenlage befand, das betreffende Ohr eben oberhalb des Niveaus haltend; ein Gehilfe besorgte die F\u00fcllung des Geh\u00f6rganges mit einer Spritze, wobei er genau darauf achtete, da\u00df die Luft aus dem Geh\u00f6rgang vollst\u00e4ndig entfernt wurde. Erst dann \u201etauchte ich\u201c, sagt Schmidekam, \u201emit dem Ohre ganz unter und brachte nun das zweite Ohr in gleicher Weise an die Oberfl\u00e4che. Nachdem nun das beide Ohrg\u00e4nge f\u00fcllende Wasser mit dem Wasser der Badewanne kommunizierte, begannen die H\u00f6rversuche, indem ich bald m\u00f6glichst tief untertauchte3), bald \u2014 f\u00fcr gewisse Beobachtungen \u2014 Nasen- und\n1)\tBerichte d. Kgl. S\u00e4chsischen Gesellsch. d. Wissenschaften, Mathem. Kl., Leipzig 1851, S. 29.\n2)\tExperimentelle Studien zur Physiologie des Geh\u00f6rorganes; Mediz. Dissertation, Kiel 1868.\n3)\tDie Atmung geschah w\u00e4hrend dessen durch einen Schlauch.","page":0},{"file":"pc0207.txt","language":"de","ocr_de":"Mittelohr.\n207\nMund\u00f6ffnung aus dem Wasser hervorhielt.\u201c Als Resultat ergab sich, da\u00df alles dumpfer und schw\u00e4cher (bzw. gar nicht mehr) geh\u00f6rt wurde und die F\u00e4higkeit, die Schallrichtung zu bestimmen, schwand. Die Methode ist jedoch insofern nicht eindeutig, als dabei ein Teil des in der Luft erzeugten Schalles durch Reflexion an der Wasseroberfl\u00e4che f\u00fcr die Perzeption verloren geht und die ins Wasser eintretenden Schallwellen die Kopfknochenleitung in anderem Ma\u00dfe in Anspruch nehmen, als sie es in der Luft tun. Schmidekam h\u00e4tte nach F\u00fcllung der Geh\u00f6rg\u00e4nge unter Wasser mit dem Kopfe \u00fcber Wasser beobachten sollen, wobei freilich Ma\u00dfregeln zur Verh\u00fctung des Wasserabflusses aus den Ohren n\u00f6tig gewesen w\u00e4ren.\nEine besondere akustische Eigent\u00fcmlichkeit des Geh\u00f6rganges besteht darin, da\u00df er als einseitig (n\u00e4mlich vom Trommelfell) gedeckte kurze R\u00f6hre einen Resonator f\u00fcr gewisse T\u00f6ne der viergestrichenen Oktave darstellt.. Mehrere Autoren haben die H\u00f6henlage dieses Resonanzgebietes bestimmt, in erster Linie Helmholtz. Er fand, da\u00df die T\u00f6ne der genannten Region bei den Klavieren besonders scharf klangen, da\u00df sie aber milder wurden und daf\u00fcr andere T\u00f6ne an Sch\u00e4rfe gewannen, wenn er den Geh\u00f6rgang durch kleine Glasr\u00f6hren verl\u00e4ngerte. Sein rechtes Ohr war am meisten empfindlich f\u00fcr f4, das linke f\u00fcr c4. Wenn er Luft in die Trommelh\u00f6hle pre\u00dfte, ging die Resonanz auf cis4 bzw. gis3 herunter. Den Eigenton einer R\u00f6hre mit scharfrandiger \u00d6ffnung pflegt man sonst dadurch festzustellen, da\u00df man (etwa mit dem Munde) einen Luftstrom dar\u00fcber hin bl\u00e4st. Die Tonh\u00f6he wechselt aber mit der Gr\u00f6\u00dfe und Gestalt der \u00d6ffnung und wird zweifellos davon beeinflu\u00dft, wenn letzterer ein Gebilde nach Art der Ohrmuschel vorgelagert ist. So erkl\u00e4re ich mir, da\u00df Lucae1) beim schwachen Anblasen des Ohres ein Ger\u00e4usch von der ungef\u00e4hren H\u00f6he des c1 und Stumpf2) bei dem gleichen Versuch f1 erhielt. Luc a es Auffassung, da\u00df dies von der Mitwirkung der Paukenh\u00f6hle herr\u00fchre, d\u00fcrfte bei der Kleinheit und den sonstigen Verh\u00e4ltnissen der in Betracht kommenden Gebilde ziemlich fragw\u00fcrdig sein.\nn. Mittelohr.\n1. Das Trommelfell.\nDie Bewegungen, deren das Trommelfell f\u00e4hig ist, sind teils mechanische, teils Schallschwingungen. Beide Arten sind hier nacheinander zu besprechen.\nSchmidekam hat in seiner eben erw\u00e4hnten Dissertation auch Versuche dar\u00fcber mitgeteilt, welchen akustischen Effekt die Ber\u00fchrung und Verschiebung des Trommelfelles durch Sonden hat. Er benutzte dazu an der Spitze knopff\u00f6rmig verdickte federnde Stahlst\u00e4bchen oder nicht federnde Glasf\u00e4den. Wiederholt wurde auch das hintere Ende der Sonde an einer Membran befestigt, welche \u00fcber einem Pappring oder einer Glasr\u00f6hre aus-\n1)\tVerhandl. d. Berl. Physiolog. Gesellsch.; Du Bois-Reymonds Arch. f. Anat. u. Physiol., 1883.\n2)\tTonpsychologie, Bd. 1, S. 371, 1883.","page":0},{"file":"pc0208.txt","language":"de","ocr_de":"208 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\ngespannt war. Jede Bewegung der Sonde auf dem J rommelfeil macht mehr oder weniger laute Ger\u00e4usche. Der blo\u00dfe Druck der auf dem Trommelfell ruhenden Sonde hat keinerlei Schallempfindung zur Folge. Wenn aber w\u00e4hrend dessen der Beobachter selbst spricht, erscheint ihm die eigene Sprache verst\u00e4rkt und in das betreffende Ohr verlegt; auch schwingt alsdann die Sonde und namentlich eine mit ihr verbundene Membran so kr\u00e4ftig, da\u00df man n\u00f6tigenfalls die Trommelfellbewegung damit registrieren k\u00f6nnte. Die dem Trommelfell anliegende Sonde leitet, so sagt Schmidekam weiter, \u201ejedes an ihr erzeugte Ger\u00e4usch mit gro\u00dfer Intensit\u00e4t, so da\u00df eine f\u00fcr Dabeistehende durchaus unh\u00f6rbare Ber\u00fchrung aufs lauteste ins Ohr schallt. Man gewinnt daher in der dem Trommelfell anliegenden Sonde ein Mittel, um leise und in gro\u00dfer Entfernung an festen K\u00f6rpern erzeugte T\u00f6ne und Ger\u00e4usche durch eine direkte Verbindung der Sonde mit dem festen schallleitenden K\u00f6rper der Geh\u00f6rswahrnehmung noch zug\u00e4nglich zu machen, wo alle \u00fcbrigen bisher angewendeten Kunstmittel den Dienst bereits versagen.\u201c\nDie Herausnahme der Sonde ist infolge Zur\u00fcckfederns seitens des Trommelfelles von einem kleinen Knall begleitet. Ein solcher entsteht auch, wenn man durch eine pl\u00f6tzliche Luftdruck\u00e4nderung im Geh\u00f6rgang oder in der Pauke das Trommelfell einw\u00e4rts oder nach au\u00dfen dr\u00fcckt, und ferner, wenn man es aus einer dieser Lagen in seine Ruhestellung zur\u00fcckschnellen l\u00e4\u00dft. Eine momentane Anspannung oder Entspannung durch die Binnenohrmuskeln hat den gleichen Effekt.\nZur Messung der Exkursionsgr\u00f6\u00dfe mechanischer Trommelfellbewegungen kann man sich eines in den Geh\u00f6rgang eingesetzten Manometers bedienen. Politzer1) hat dieses Verfahren meines Wissens zuerst angewendet. Er befestigte ein kleines gekr\u00fcmmtes, 2 bis 4 mm weites Glasr\u00f6hrchen mittelst eines passend geformten, mit Talg bestrichenen Kork- oder Kautschukst\u00fcckes luftdicht im Meatus und benutzte einen im R\u00f6hrchen befindlichen Tropfen gef\u00e4rbter Fl\u00fcssigkeit als Index f\u00fcr die Schwankungen. Lucae2) verbesserte die Methode insofern, als er mit Hilfe von erw\u00e4rmtem Guttapercha einen sicherer wirkenden Verschlu\u00df des^Geh\u00f6rganges erzielte und wegen des geringeren spezifischen Gewichtes \u00c4ther als Manometerfl\u00fcssigkeit w\u00e4hlte. Noch zweckm\u00e4\u00dfiger verfuhr Helmholtz3). Er fand e& bei den von ihm gebrauchten anatomischen Pr\u00e4paraten vorteilhafter, den Geh\u00f6rgang ganz mit Wasser zu f\u00fcllen als die in demselben enthaltene Luft nur durch einen einzelnen Wassertropfen im Manometerr\u00f6hrchen zu sperren. Denn ein solcher Tropfen widerstehe kleinen verschiebenden Kr\u00e4ften ein wenig, da er mit seinen beiden kapillaren Grenzfl\u00e4chen der Glaswand fest adh\u00e4riere, und bewege sich deshalb oft nicht, wo er sich bewegen solle. Habe man aber den ganzen Geh\u00f6rgang mit Wasser gef\u00fcllt und dann das mit einem passenden Stopfen aus Siegellack befestigte Manometerr\u00f6hrchen so eingesetzt, da\u00df sich dabei etwas Wasser in dieses hineindr\u00e4ngt, so zeige dessen Oberfl\u00e4che sehr genau die Verschiebungen der Membrana tympani an.\n1)\tSitzungsber. d. Wiener Akademie d. Wiss., Math.-Naturwiss. Kl., Bd. 43, Abteilg. 2, 1861, S. 433.\n2)\tArchiv f. Ohrenheilkunde, Bd. 1, S. 102 ff.\n3)\tDie Mechanik der Geh\u00f6rkn\u00f6chelchen und des Trommelfells; Pfl\u00fcgers Archiv f. Physiologie, Bd. 1, 1869.","page":0},{"file":"pc0209.txt","language":"de","ocr_de":"Mittelohr.\n209\nGleichzeitig hervorrufen und beobachten kann man mechanische Trommelfellbewegungen mittelst des Siegleschen pneumatischen Trichters (Fig. 1). Es ist dies ein Ohrtrichter, der vorn mit einer Glasplatte verschlossen ist und seitlich ein kleines Ansatzrohr hat. Verbindet man letzteres mit einem Gummigebl\u00e4se und f\u00fchrt man den Trichter fest ins Ohr, so kann man in dem derart abgeschlossenen Geh\u00f6rgang Luftverdichtungen und -Verd\u00fcnnungen erzeugen und dabei durch das Glasfenster das Trommelfell, indem man Licht darauf spiegelt, inspizieren. Lucae1) hat eine Modifikation dieser Vorrichtung unter dem Namen Otostroboskop beschrieben. Die Luftdruckwechsel im Geh\u00f6rgang werden dabei durch eine elektromotorisch betriebene Pumpe besorgt, und die Beobachtung des Trommelfelles bzw. Hammergriffes geschieht nach dem bekannten stroboskopischen Prinzip durch eine L\u00f6cherscheibe.\nDurch mechanisches Einw\u00e4rts- oder Nachau\u00dfentreiben des Trommelfelles wird bekanntlich der Schalleitungsapparat des Mittelohres mehr oder weniger fixiert und die Klangwahrnehmung beeinflu\u00dft. Zum Zwecke des Studiums dieser Verh\u00e4ltnisse kann man gleichfalls eine Vermehrung bzw.\nVerminderung des Luftdruckes im \u00e4u\u00dferen Geh\u00f6rgang benutzen.\nMan ziehe zum Beispiel das eine Ende eines Gummischlauches, der durch ein T-St\u00fcck mit einem Manometer kommuniziert, \u00fcber eine sogenannte Ohrolive (oder -birne) und f\u00fchre diese luftdicht in den Geh\u00f6rgang; das andere Schlauchende wird nach Zwischenschaltung eines Absperrhahnes mit einem Druck- oder Saugapparat verbunden, als welchen man auch eventuell den eigenen Mund verwenden kann.\nMit dieser Vorrichtung l\u00e4\u00dft sich nach Art des in der otiatrischen Diagnostik \u00fcblichen Gelleschen Versuches pr\u00fcfen, wie es sich mit der Perzeption einer auf den Schlauch oder auf den Scheitel des Beobachters gesetzten Stimmgabel verh\u00e4lt, wenn 1. Drucksteigerung, 2. Druckverminderung und 3. weder das eine noch das andere im Geh\u00f6rgang stattfindet. St\u00f6rend ist hierbei, da\u00df das Ohr durch das Instrumentarium verschlossen wird und da\u00df daher die Erscheinungen, die ein solcher Verschlu\u00df an sich hervorruft, mit in die Resultate eingehen.\nIn dieser Hinsicht vorzuziehen sind Experimente in Caissons (Taucherglocken) oder in einem pneumatischen Kabinett. Eine Einrichtung letzterer Art haben Mach und Kessel konstruiert und in ihrer Abhandlung \u00fcber \u201eDie Funktion der Trommelh\u00f6hle und der Tuba Eustachii\u201c2) folgenderma\u00dfen beschrieben. \u201eWir verwendeten\u201c, hei\u00dft es daselbst, \u201eeinen h\u00f6lzernen Kasten, in welchem eine Person eben bequem aufrecht stehen kann. Derselbe ist an der Au\u00dfen- und Innenseite wohl mit Papier \u00fcberklebt und an einer Vertikalseite mit einem Deckel, dessen R\u00e4nder mit Leder besetzt\n1)\tArch. f. Ohrenheilkunde, Bd. 53, S. 39 ff., 1901.\n2)\tSitzungsber. d. Wiener Akademie d. Wiss., Math.-Naturwiss. Kl.. Bd. 66, Abteile-. 3\nS. 330, 1872.\t'\t\u2019\nTigerstedt, Handb. d. phys. Meth. III,3.\nFig. 1.\n14","page":0},{"file":"pc0210.txt","language":"de","ocr_de":"210 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nsind, nach Art der Windlade einer Orgel wohl verschlie\u00dfbar. Letzterer Deckel kann noch durch Holzschrauben fest an den Kasten angedr\u00fcckt werden, so da\u00df nahezu ein luftdichter Verschlu\u00df eintritt. Die eine Wand enth\u00e4lt in der H\u00f6he des Gesichtes der eingeschlossenen Person ein Fenster und ferner an der Au\u00dfenseite ein mit gef\u00e4rbtem Wasser gef\u00fclltes Heberbarometer, welches durch das Fenster abgelesen werden kann. Zwei Schl\u00e4uche f\u00fchren aus dem Innern des Kastens zu einem saugenden und zu einem dr\u00fcckenden Blasebalg. Die \u00d6ffnungen dieser Schl\u00e4uche k\u00f6nnen von der eingeschlossenen Person durch mit Leder \u00fcberzogene Holzklappen abwechselnd gedeckt werden. Wird keine der \u00d6ffnungen gedeckt, so zirkuliert die Luft des Kastens einfach, indem sie von dem saugenden Balg aufgenommen und durch den dr\u00fcckenden Balg, der sie aus dem saugenden sch\u00f6pft, wieder in den Kasten eingef\u00fchrt wird. Deckt man die \u00d6ffnung des saugenden Balges, so tritt eine Druckerh\u00f6hung, deckt man jene des dr\u00fcckenden Balges, so tritt eine Druckverminderung im Kasten ein. Die eingeschlossene Person kann also durch das Spiel der Klappen abwechselnd pl\u00f6tzlich einen Luftdruck im Kasten hervorrufen, welcher merklich gr\u00f6\u00dfer oder merklich kleiner ist als der \u00e4u\u00dfere Luftdruck. Bei unserem Apparate erhalten wir eine Druckerh\u00f6hung von 14 cm Wasser und eine Druckverminderung von 20 cm Wasser/' Die Versuche mit Orgelpfeifen, die au\u00dferhalb des Kastens angeblasen, und mit Stimmgabeln, die auf den Kasten gesetzt wurden, best\u00e4tigten das mit erh\u00f6hter Spannung des Trommelfells gew\u00f6hnlich verbundene Zur\u00fccktreten der tieferen Grundt\u00f6ne zugunsten der Obert\u00f6ne.\nZur Demonstration der akustischen Schwingungen des Trommelfells beim lebenden Menschen hat E. Berthold1} ein einfaches Verfahren angegeben. Ein gl\u00e4sernes T-Rohr, etwa 5\u20147 mm weit, wird mit dem einen Ast an der Gasleitung befestigt; der zweite Ast wird mit Hilfe eines Siegellackpfropfens v\u00f6llig gasdicht in den Geh\u00f6rgang eingef\u00fcgt und an der \u00d6ffnung des dritten das Gas entz\u00fcndet. Je k\u00fcrzer der Abstand der Flamme vom Ohre, um so besser; doch darf die Distanz auch nicht viel geringer sein als etwa 12\u201414 cm, sonst kann bei einer Undichtigkeit die Flamme aufs Ohr schlagen (wodurch \u00fcbrigens nach Bertholds ausdr\u00fccklicher Angabe kein irgend erheblicher Schaden angerichtet wird). Die Flamme, die nur klein sein soll, wird im rotierenden Spiegel beobachtet. Von der Versuchsperson gesungene T\u00f6ne oder eine zwischen die Z\u00e4hne genommene klingende Stimmgabel geben besonders gute Flammenzackenbilder. Beim Valsalvaschen Versuch, sowohl beim positiven als auch, obschon weniger deutlich, beim negativen, werden die Bewegungen des Trommelfelles sichtlich schw\u00e4cher.\nTri etwas andererWeise als Berthold haben Nagel und Samojloff2) den gleichen Grundgedanken zur Ausf\u00fchrung gebracht. Sie machten die Paukenh\u00f6hle eines schlachtfrischen Hammelkopfes zur Gaskammer, indem sie das Gas durch einen Troicar in die Tube leiteten und von da durch\n1)\tOptische Darstellung der durch Schalleitung durch die Kopfknochen erzeugten Bewegungen des Trommelfells am Lebenden; Monatsschr. f. Ohrenheilkunde. 6. Jahrg.; Ko. 3, 1872.\n2)\tArch. f. Anat. u. Physiol, Physiol. Abteilg., 1898, S. 505 ff.","page":0},{"file":"pc0211.txt","language":"de","ocr_de":"Mittelohr.\n211\neinen Schlauch, der in einer k\u00fcnstlichen \u00d6ffnung der Bulla ossea befestigt wurde, zum Brenner gelangen lie\u00dfen. Letzterer war ein Platinbrenner mit sehr feiner \u00d6ffnung, aus dem die Flamme 1 cm hoch brannte. Um diese st\u00e4rker leuchtend zu machen, wurde das Gas gelegentlich \u00fcber Benzin geleitet. (Noch zweckm\u00e4\u00dfiger w\u00e4re wohl die Anwendung von Azetylen gewesen.) In den \u00e4u\u00dferen Geh\u00f6rgang wurde nach Entfernung der Ohrmuschel ein m\u00f6glichst weites Glasrohr eingebunden. T\u00f6ne, Vokale, gefl\u00fcsterte Worte, durch dieses Rohr dem Trommelfell zugeleitet, hatten eine lebhafte Flammen-reaktion zur Folge. Auch das Aufsetzen einer t\u00f6nenden Gabel auf den Sch\u00e4del rief deutliche Zackenbilder im rotierenden Spiegel hervor. Besonders betont zu werden verdient, da\u00df die Wirkung zunahm, wenn der \u00e4u\u00dfere Geh\u00f6rgang verschlossen ward, da\u00df man also mit dieser Methode auch die Erscheinungen des Web ersehen Versuches objektiv demonstrieren kann. Eine Herrichtung des Pr\u00e4parates, die noch einfacher als die eben beschriebene ist, besteht darin, da\u00df man eine in die Tube gef\u00fchrte R\u00f6hre mit einem T-Rohr verbindet, dessen einer Schenkel mit der Gasleitung kommuniziert, w\u00e4hrend der andere die Flamme speist; wobei demnach die Paukenh\u00f6hle nur eine Art seitlichen Divertikels der Gasleitung bildet.\nEine mikro-stroboskopische Methode zur Beobachtung des schwingenden lebenden Trommelfelles haben Mach und Kessel1) ausgearbeitet. Ihr Apparat war ein eigenartiger Ohrenspiegel (Fig. 2), gewisserma\u00dfen eine Kombination des Siegle sehen Trichters mit einem Mikroskop. Das Instrument \u201ebesteht aus einem gew\u00f6hnlichen Trichter, einem um 45\u00b0 gegen die Trichterachse geneigten Planspiegel bb, dessen Belegung bei c entfernt ist, und einer Linse d. Trichter,\nPlanspiegel und Linse bilden mit dem Geh\u00f6rgang der zu untersuchenden Person einen abgeschlossenen Raum, in welchen nur von unten ein Rohr zur Schalleinleitung einm\u00fcndet, dessen \u00d6ffnung durch e angedeutet ist. An diesen Apparat schlie\u00dft sich ein Rohr ff an, in welchem sich eine aplanatische Lupe ^befindet, die durch einen Trieb h verschoben werden kann. An ff st\u00f6\u00dft noch ein leicht trichterf\u00f6rmig erweitertes Rohm. Selbstverst\u00e4ndlich ist der Apparat an allen inneren, nicht optisch wirkenden Teilen geschw\u00e4rzt.\u201c Das Licht einer starken Lichtquelle \u201ef\u00e4llt auf die Linse d, wird von dem Planspiegel b reflektiert und auf dem Trommelfell gesammelt. Von diesem intensiv beleuchteten Trommelfell t, welches mit Goldbronze leicht best\u00e4ubt ist, wird durch die Linse <7, da es sich beil\u00e4ufig in der doppelten Brennweite befindet, ein reelles verkehrtes gleichgro\u00dfes Bild bei tl erzeugt. Letzterem kann man mit einem Mikroskop beliebig nahe kommen. Dasselbe l\u00e4\u00dft sich daher bequemer und bei st\u00e4rkeren Vergr\u00f6\u00dferungen untersuchen als das Original. L\u00e4\u00dft man durch\n1) Sitzungsber. d. Wiener Akademie, Mathem.-Naturwiss. Kl.. Bd. 66, Abteile-. 3 S. 340, 1872.\n\nFig. 2.\n14*","page":0},{"file":"pc0212.txt","language":"de","ocr_de":"212 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\ndie Linse d von einer Unterbrechungsgabel unterbrochenes Licht einfallen, w\u00e4hrend man eine nahe gleichgestimmte Pfeife durch e einwirken l\u00e4\u00dft so beobachtet man an V mit dem Mikroskop leicht die stroboskopische Bewegung des Trommelfells,\u201c \u201eSollen die Versuche am lebenden Ohre gut gelingen, so ist hierzu eine vorz\u00fcgliche Fixierung des beobachteten Kopfes und der Apparate notwendig. Wir bedienen uns (sagen die Autoren hier\u00fcber) eines dreibeinigen massiven Tisches von Holz. Auf demselben steht ein schwerer eiserner Tr\u00e4ger, welcher den Ohrenspiegel und eine Gabel fur das Kinn der beobachteten Person fixiert. Vor dem Ohrenspiegel auf einem Stativ mit mehreren Trieben befindet sich das Mikroskop. Die beobachtete\nSchematische \u00dcbersicht der Anordnung zurAufnahme der K\u00f6hlerschen Schallkurven vom lebenden menschlichen Trommelfell.\nB = Bogenlampe\ts \u00bbTrommelfell mit\nh\u00bbKondensorlinse\tSpiegelchen und Winkel\n&iu2= Spalte (1 horizontal 2 vertikal)\tlz= Sammellinse\nG&=Geh\u00f6rgangsm\u00fcndung\nIEPPIN8MASCHE, BERLIN S.O.\nFig. 3.\nPerson sitzt nun vor dem Tisch auf einem Drehstuhl und schiebt ihr Ohr \u00fcber den Trichter des festgestellten Spiegels. Nachdem die passende Stellung erreicht ist, wird das Kinn durch die Gabel fixiert.\u201c\nDas Trommelfell selbst zur Aufzeichnung seiner eigenen Schallbewegungen dienstbar zu machen, ist vor kurzem W. K\u00f6hler gelungen1). Das Prinzip seiner Versuchsanordnung veranschaulicht Fig. 3. Das Licht einer Bogenlampe B f\u00e4llt, durch die Linsen \\ konzentriert, auf einen horizontalen Spalt 6X und gelangt divergent von hier in den Geh\u00f6rgang GG und auf ein Spiegelchen S, das, an einem kleinen Aluminiumwinkel befestigt, in passender Stellung mit Syndetikon auf das Trommelfell geklebt ist. Von S wird der Lichtstrahl reflektiert und kehrt in das Freie zur\u00fcck. Nachdem eine Sammellinse l2 das Lichtb\u00fcndel konvergent gemacht hat, trifft es endlich in derjenigen Entfernung, in der die Linse l2 das Bild des ersten \u2014\n1) Akustische Untersuchungen, I. Teil; Berliner Philos. Dissertation 1909. Auch Zeitschr. f. Psychol, u. Physiol, d. Sinnesorg., Bd. 54, S. 241, 1910. \u2014 Berichte \u00fcber Apparate u. Anlagen von Leppin u. Masche, Berlin SO; 7. Jahrgang, Heft 2, 1910.","page":0},{"file":"pc0213.txt","language":"de","ocr_de":"Mittelohr.\n213\nhorizontalen \u2014 Spaltes entwirft, auf einen senkrechten Spalt \u00f62, und hinter diesem zweiten Spalt, durch den also nur ein Lichtstrahl von punktf\u00f6rmigem Querschnitt dringt, f\u00e4hrt, von einem Gewichte gezogen, die photographische Platte vor\u00fcber. Wie man sieht, m\u00fcssen auf ihr Kurven entstehen, sobald das Trommelfell und mit ihm Spiegel und Lichtstrahl durch Schalleinwirkung ins Schwingen geraten. Der Firma Leppin & Masche ist die Reproduktion der im Original naturgem\u00e4\u00df sehr schwachen Aufnahmen auf photomechanischen Wege nach \u00dcberwindung ganz erheblicher Schwierigkeiten gelungen, und sind von ihr Diapositive K\u00f6hl er scher Schallkurven k\u00e4uflich zu beziehen. Fig. 4, die Abbildung einer dieser Platten, zeigt zun\u00e4chst ein gesungenes \u201eu\u201c, dann die Wiedergabe des Stimmgabeltones c2 und endlich die Aufzeichnung des Tensorreflexes. Die letzteren Kurven zeigen deutlich, wie erst der Schall eingesetzt und dann das Trommelfell infolge des Tensorreflexes mit dem Spiegel sich geneigt und so gleichsam die Abszissenachse\n.u*\n\ncfiWiUv/JrA\n% m kSRWcL, Stltilvw.\nFig. 4.\nder ganzen Welle nach unten verschoben hat. (Der einwirkende Schall war in beiden F\u00e4llen der Vokal \u201eo\u201c, von einer M\u00e4nnerstimme gesungen.) \u2014 Gleich Mach und Kessel lie\u00df sich auch K\u00f6hler eine gen\u00fcgende Fixierung des Kopfes der Versuchsperson angelegen sein: der Unterkiefer wurde fest gegen eine Gipsform gepre\u00dft und der Kopf au\u00dferdem noch durch eine Hinterhauptsst\u00fctze, an der ein straffer Stirnriemen befestigt war, gehalten.\nWie stets ein Teil des Schalles beim \u00dcbergange aus einem Medium in ein anderes an der Grenzfl\u00e4che reflektiert wird, so wirft auch das Trommelfell, je nach dem momentanen Grade seiner Spannung, ein gr\u00f6\u00dferes oder geringeres Quantum des in den Geh\u00f6rgang eindringenden Schalles nach au\u00dfen zur\u00fcck. Lucae1) hat hier\u00fcber an Ohrmodellen wie an toten und lebenden Tier- und Menschenohren zahlreiche Versuche angestellt. Er verwendete dazu ein nach dem Muster der Quinckeschen Interferenzvorrichtung konstruiertes \u201eInterferenzotoskop\u201c, ein gl\u00e4sernes T-Rohr, dessen vertikaler Schenkel durch einen Gummischlauch mit dem Geh\u00f6rgang der Versuchsperson verbunden wird, w\u00e4hrend von der einen \u00d6ffnung des hori-\n1) Archiv f. Ohrenheilk., Bd. 3, S. 186 ff., 1867.","page":0},{"file":"pc0214.txt","language":"de","ocr_de":"214 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nzontalen R\u00f6hrenst\u00fcckes ein Schlauch zum Ohre des Beobachters f\u00fchrt und die andere zur Aufnahme des Tones einer Stimmgabel dient. Der mit dem Ohre der Versuchsperson kommunizierende Ast des Interferenzotoskopes, der \u201eInterferenzschenkel\u201c, mu\u00df zusammen mit dem Geh\u00f6rgang so lang gemacht werden, wie die Viertelwellenl\u00e4nge des gew\u00e4hlten Tones ist. Dann wird, solange er offen ist, der Ton vom Beobachter infolge der Interferenz geschw\u00e4cht geh\u00f6rt; beim Zudr\u00fccken des Interferenzschenkels dagegen schwillt der Ton entsprechend an.\n2. Die Geh\u00f6rkn\u00f6chelchenkette.\nDie normale Funktion der Kn\u00f6chelchenkette besteht darin, aus der Luft oder von den Kopfknochen her das Trommelfell treffende Schallerregungen durch pumpenkolbenartige Hin- und Herg\u00e4nge von entsprechender Frequenz auf das Labyrinthwasser zu \u00fcbertragen. Demgem\u00e4\u00df beziehen sich die hier in Frage kommenden physiologischen Untersuchungen einmal auf die Exkursionsf\u00e4higkeit der verschiedenen Teile des Mittelohrapparates und sodann auf Form und Amplitude seiner akustischen Schwingungen als Ganzes.\nVon welcher Art, Richtung und Gr\u00f6\u00dfe zun\u00e4chst die gr\u00f6beren mechanischen Bewegungen sind, die die drei Kn\u00f6chelchen Hammer, Ambo\u00df und Steigb\u00fcgel, sei es isoliert oder im Zusammenhang miteinander, auszuf\u00fchren verm\u00f6gen, ist eine Frage, die die Autoren teils durch Schlu\u00dffolgerungen aus den anatomischen Verh\u00e4ltnissen der Gelenke und B\u00e4nderverbindungen zu beantworten versucht haben, teils durch direkte. Versuche \u00fcber die Beweglichkeit der einzelnen Kn\u00f6chelchen. Man kann deren Drehbarkeit und Verschieblichkeit am Pr\u00e4parat studieren, indem man sie mit feinen Pinzetten, Haken oder Nadeln fa\u00dft und bewegt. Oder man kann nach dem Vorg\u00e4nge von Politzer1) Glasf\u00e4den, die sich dabei besser bew\u00e4hren wie etwa die Mittelrippen von Vogelfedern, als F\u00fchlhebel an den Geh\u00f6rkn\u00f6chelchen befestigen, und w\u00e4hrend man das Trommelfell durch Luftdruck vom Geh\u00f6rgang aus in Bewegung setzt, aus ihren Schwingungen die Drehungsachsen und Exkursionsgr\u00f6\u00dfen bestimmen. Schmidekam2) hat dieses Verfahren eingehend nach verschiedenen Richtungen erprobt und beschrieben. Die L\u00e4nge seiner Glassonden, die alle an ihrem einen Ende etwas dicker waren und am anderen einen ganz d\u00fcnnen Faden bildeten, schwankte zwischen 8 und 15 cm, das Gewicht zwischen 4 und 15 mg. Ihre Befestigung, zuweilen eine richtige Geduldsprobe, geschah nach \u00fcbersichtlicher Er\u00f6ffnung der Paukenh\u00f6hle so, da\u00df die betreffende Stelle des Kn\u00f6chelchens mit einer hei\u00dfen Nadel ausgetrocknet und alsdann sogleich der F\u00fchlhebel mit einer Spur Siegellackes, welches an dem dicken Ende der Sonde erhitzt werden mu\u00dfte, oder mittels eines besonderen Kittes (1 Teil Guttapercha, 1 Teil Wachs, 4 Teile Kolophonium) aufgesetzt wurde. Am g\u00fcnstigsten fand Schmidekam es, die Hammersonde l\u00e4ngs des Griffes, die Ambo\u00dfsonde in der Richtung parallel dem langen Fortsatz und die Steigb\u00fcgelsonde (nach Freilegung desselben vom Labyrinth her) senkrecht oder parallel zur Fu\u00dfplatte zu befestigen.\n1)\tWochenblatt der K. K. Gesellschaft der \u00c4rzte in Wien, 1868, S. 14.\n2)\ta. a. O. S. 26ff.","page":0},{"file":"pc0215.txt","language":"de","ocr_de":"Mittelohr.\n215\nHelmholtz1) pr\u00fcfte die Exkursionsf\u00e4higkeit des Steigb\u00fcgels und die demselben eigent\u00fcmliche Hebelbewegung, indem er die Stapesbasis mit einem von der Vorhofsseite her aufgesetzten Nadelknopf nach au\u00dfen dr\u00e4ngte oder eine feine N\u00e4hnadel in die Platte einstach und als F\u00fchlhebel benutzte.\nMach und Kessel gingen bei ihren Untersuchungen \u00fcber die Topographie und Mechanik des Mittelohres2) davon aus, da\u00df durch Glashebel die Bewegungen der Kn\u00f6chelchen wesentlich modifiziert w\u00fcrden. Sie befestigten daher, um die Drehungsachse festzustellen, auf dem betreffenden Kn\u00f6chelchen mittels einer erhitzten Nadel und etwas Wachs ein kleines St\u00fcck eines versilberten Mikroskopdeckglases und lie\u00dfen ein in etwa 4 m Entfernung aufgestelltes Licht sich darin spiegeln. Dann wurde die Ebene des Deckgl\u00e4schens durch Dr\u00fccken und Drehen so lange verschoben, bis das Lichtbild bei den Bewegungen des Kn\u00f6chelchens seinerseits keine Verschiebung mehr erlitt. Ist das erreicht, so wird der Spiegel nur mehr um seine Normale gedreht, und ist letztere mithin parallel der Drehungsachse des Kn\u00f6chelchens. Jedoch halten die Autoren auch dieses Verfahren nur in dem Falle f\u00fcr statthaft, da\u00df die Kette durch Luftdruck\u00e4nderungen im Geh\u00f6rgang in Bewegung gesetzt wird. Handelt es sich aber um Schallschwingungen, so k\u00f6nnte man dagegen, hei\u00dft es a. a. O., \u201eimmer noch Bedenken haben. Es ist zwar nicht zu besorgen, da\u00df das etwa 4 qmm haltende d\u00fcnne Spiegelchen durch sein Gewicht das Geh\u00f6rkn\u00f6chelchen zur Seite zieht, wie dies die Glassonden tun, allein bei der geringen Masse des Kn\u00f6chelchens wird das Tr\u00e4gheitsellipsoid desselben dadurch nicht unbetr\u00e4chtlich abge\u00e4ndert, es k\u00f6nnte sozusagen eine Abstimmung f\u00fcr eine andere Achse erfolgen.\u201c Mach und Kessel best\u00e4ubten deswegen zwecks Beobachtung bei Schallbewegungen das betreffende Kn\u00f6chelchen mit Goldbronze, wobei die Goldpunkte w\u00e4hrend der Vibrationen zu kurzen Linien ausgezogen werden. Durch mikroskopische Beobachtung zweier solcher Punkte, z. B. am Ambo\u00df, welche Schwingungslinien von merklich verschiedener Lage zeigten, und durch Winkelmessungen mittels des Lesonschen Doppelspathgoniometers wurde dann die Richtung der Drehungsachse bestimmt.\nDie Form der mechanischen Bewegung der Kn\u00f6chelchenkette als Ganzes kann man wahrnehmen, wenn man in einem Pr\u00e4parat Pauke und Labyrinth von oben her er\u00f6ffnet und in dem unversehrten Geh\u00f6rgang die Luft komprimiert; insbesondere ist dabei auch die Bewegung des Steigb\u00fcgels beim Hineinblicken von oben in die Trommelh\u00f6hle sichtbar. Die Bewegungen, die die Membran des runden Fensters bei Luftverdichtungen und -Verd\u00fcnnungen in der geschlossenen Paukenh\u00f6hle ausf\u00fchrt, hat Weber-Liel3) beobachtet. Er legte die Fenestra rotunda von hinten und unten her frei und verschlo\u00df darauf die in der Pauke angebrachte \u00d6ffnung wieder luftdicht durch Aufkitten eines Deckgl\u00e4schens. Dann konnte er, w\u00e4hrend mittels eines Paukenh\u00f6hlenkatheters die Luft in der Trommel abwechselnd verd\u00fcnnt und verdichtet wurde, direkt sehen, wie die Membran korrespondierende, sehr ausgiebige In- und Exkursionen machte.\n1)\tMechanik der Geh\u00f6rkn\u00f6chelchen; Pfl\u00fcgers Arch. Bd. 1, 1869; \u00a75.\n2)\tSitzungsber. d. K. Akademie d. Wissensch. zu Wien, Math.-Naturwiss. Kl., Bd. 69, Abteilg. 3, S. 221 ff., 1874.\n3)\tMonatsschrift f. Ohrenheilkunde 1876.","page":0},{"file":"pc0216.txt","language":"de","ocr_de":"216 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nEin weiteres Mittel, um die Einw\u00e4rts- und Ausw\u00e4rtsbewegungen des Mittelobrapparates zu demonstrieren und zugleich ihre Gr\u00f6\u00dfe zu bestimmen, bietet die manometrische Methode. Vom Geh\u00f6rgangsmanometer war bereits die Rede. Man kann aber ein solches nat\u00fcrlich auch sozusagen am anderen Ende der Kette anbringen. Politzer1) hat dies zuerst getan. Er entbl\u00f6\u00dfte den hinteren Abschnitt der oberen Fl\u00e4che des Felsenbeins von der Dura, so da\u00df der obere Halbzirkelkanal deutlich als vorspringender Bogen freilag. Darauf wurde dessen h\u00f6chste Partie mit einer scharfen Zange entfernt und in die \u00d6ffnung des Bogenganges ein kleines, ebenso weites, bis zu 2/3 mit Karminl\u00f6sung gef\u00fclltes Manometerr\u00f6hrchen, dessen unteres Ende dem Kanal entsprechend gekr\u00fcmmt war, mittels Harzkittes luftdicht eingesetzt. Auch in dem Rahmen des runden Fensters kann man in \u00e4hnlicher Weise ein Manometerchen anbringen. Wie man aus dem Ausschlag der Manometerfl\u00fcssigkeit die Gr\u00f6\u00dfe der Verschiebung des Mittelohrapparates berechnen kann, m\u00f6ge folgendes Beispiel zeigen, das der oben erw\u00e4hnten Abhandlung von Helmholtz \u00fcber die Mechanik der Geh\u00f6rkn\u00f6chelchen und des Trommelfells entnommen ist2): \u201eAn einem . . . Pr\u00e4parat war nach dem Vorg\u00e4nge von Politzer . . . der obere Bogengang des Labyrinths von der oberen Seite des Schl\u00e4fenbeins her ge\u00f6ffnet und ein d\u00fcnn ausgezogenes Glasr\u00f6hrchen eingesetzt worden, dessen Querschnitt durch Kalibrierung mit Quecksilber gleich 0,228 Quadratmillimeter gefunden war. Der Vorhof und ein Teil des R\u00f6hrchens waren mit Wasser gef\u00fcllt. Bewegungen der Geh\u00f6rkn\u00f6chelchen, durch Eintreiben von Luft in den \u00e4u\u00dferen Geh\u00f6rgang hervorgerufen, bewirkten, da\u00df die Fl\u00fcssigkeit in jenem R\u00f6hrchen um 0,9 mm stieg. Da nun die Durchmesser der Fenestra ovalis sich fanden gleich 1,2 und 3 mm, so ist die Fl\u00e4che der Fenestra ovalis etwa 12,4mal so gro\u00df als der Querschnitt des Glasr\u00f6hrchens. Die mittlere Exkursionsweite der Steigb\u00fcgelbasis mu\u00df also ^24 von ^er ^er Fl\u00fcssigkeit im R\u00f6hrchen sein, was 0,0726 mm ergibt.\u201c\nDie akustischen Schwingungen des Mittelohrapparates haben zuerst und fast gleichzeitig Politzer3) und Lucae4) demonstriert. Ersterer entfernte an dem Geh\u00f6rorgane einer m\u00f6glichst frischen menschlichen Leiche das Tegmen tympani, legte das Hammer-Ambo\u00dfgelenk frei und kittete auf den Hammerkopf einen d\u00fcnnen, ca. 12 cm langen Glasfaden oder Strohhalm, an dessen oberem Ende die Faser einer Federfahne so befestigt wurde, da\u00df sie die Bewegungen des F\u00fchlhebels auf ein Kymographion in bekannter Weise aufzeichnen konnte. Der Modus der Schallzuleitung war, da es auf m\u00f6glichst kr\u00e4ftige Bewegung ankam, folgender. Als Tonquelle diente eine Orgelpfeife oder eine Gabel auf Resonanzkasten. Ein auf sie abgestimmter Helmholtzscher Resonator wurde mit einem Gummischlauch in Verbindung gebracht und dieser luftdicht in den wohlgereinigten Geh\u00f6rgang eingef\u00fchrt. Die vom F\u00fchlhebel \u2014 man kann denselben auch am Ambo\u00df anbringen oder\n1)\tSitzungsberichte d. Wiener Akademie, Math.-Naturwiss. Kl., Bd. 43, Abteilg. 2, S. 427ff., 1861.\n2)\tS. 35.\n3)\tArchiv f. Ohrenheilk. Bd. 1, S. 59 ff., 1864.\n4)\tEbenda, S. 303.","page":0},{"file":"pc0217.txt","language":"de","ocr_de":"Mittelohr.\n217\nan der Stapesplatte, was freilich Politzer nur am Entenkopf gl\u00fcckte \u2014 gezeichneten Kurven lassen die Tonwellen, auch Schwebungen und Klangperioden vorz\u00fcglich deutlich erkennen. Lucae erhielt ganz \u00e4hnliche graphische Resultate, wenn er die Tonquelle nicht durch Luftleitung, sondern durch Kopfknochenleitung auf das Ohr wirken lie\u00df.\nAuch Schmidekam1) hat die Vibrationen von Glassonden, die auf die Geh\u00f6rkn\u00f6chelchen gekittet waren, w\u00e4hrend der Zuleitung der starken T\u00f6ne einer Sirene beobachtet. So interessant aber an sich seine Angaben \u00fcber die Eigent\u00fcmlichkeiten der Schwingungsformen dieser Sonden sind, soll hier doch nicht n\u00e4her darauf eingegangen werden, weil die Belastung mit Hebeln nachweislich die Bewegungen der Kette st\u00f6rend beeinflu\u00dft.\nAus diesem Grunde verfuhr Buck2), der unter Leitung von Helmholtz arbeitete, in nachstehender Weise. Das Dach der Trommelh\u00f6hle von m\u00f6glichst frischen, in sehr schwacher, etwa lOprozentiger Alkoholl\u00f6sung aufbewahrten Geh\u00f6rorganen wurde so weit weggenommen, da\u00df man mit einem Mikroskop Hammer, Ambo\u00df und Stapeskopf sowohl von oben als auch von der Seite bequem betrachten konnte. \u201eZur Beleuchtung gen\u00fcgte eine gew\u00f6hnliche Lampe, deren Strahlen vermittelst einer Linse auf die zu beobachtende Stelle konzentriert wurden. Diese Stelle wurde erst mit einem hei\u00dfen Draht abgetrocknet und dann mit Amylumpulver bestreut. Amylum-k\u00f6rperchen reflektieren ein starkes Licht zur Gen\u00fcge, so da\u00df man schon bei einer 24 fachen Vergr\u00f6\u00dferung die einzelnen K\u00f6rnchen als scharf kontu-rierte gl\u00e4nzende Punkte erkennen kann oder bei rascher Bewegung als gl\u00e4nzende Linien. Im weiteren Verlauf der Beobachtung stellte sich der Gebrauch von Amylum als \u00fcberfl\u00fcssig heraus, da schon die Feuchtigkeit der Teile eine gen\u00fcgende Anzahl von gl\u00e4nzenden Punkten darbot.\u201c Als Schallquellen dienten gedeckte Orgelpfeifen von tiefer und mittlerer Tonh\u00f6he; ein Gummischlauch \u00fcbertrug den Ton von einer in der Mitte des Deckels befindlichen \u00d6ffnung in den Geh\u00f6rgang. Buck gibt in seiner Abhandlung sehr h\u00fcbsche Abbildungen von der Richtung der verschiedenen gl\u00e4nzenden Schwingungslinien, die sich im Mikroskop zeigten und die auch gemessen sowie zur Bestimmung der Rotationsachsen der Kn\u00f6chelchen verwertet wurden. Die Exkursionen der Membran des runden Fensters und der Stapesplatte (letztere vom Vorhof aus) lie\u00dfen sich gleichfalls nach dieser Methode beobachten. Die Freilegung der Membrana tympani secundaria zum Zwecke derartiger Versuche geschieht nach Burnett3) am besten so, da\u00df der Boden der Trommelh\u00f6hle bis zur H\u00f6he des Fensters entfernt wird, wobei man sich vor Verletzungen des hinteren unteren Bogenganges, h\u00fcten mu\u00df. Dann bringe man das Pr\u00e4parat derart in einen Schraubstock, da\u00df man die Kn\u00f6chelchenkette gerade von unten und die Fenstermembran in einem Winkel von 45\u00b0 durch das Mikroskop sehen kann.\nMach und Kessel4) haben die so vielseitig verwendbbare Stroboskopie auch f\u00fcr das Studium der Schallschwingungen des Mittelohrapparates be-\n1)\ta. a. O. S. 26ff.\n2)\tArchiv f. Augen- u. Ohrenheilk. Bd. 1, Abteilg. 2, S. 121 ff., 1870.\n3)\tArchiv f. Augen- u. Ohrenheilk. Bd. 2, 2. Abteilg., S. 64ff., 1872.\n4)\tSitzungsberichte d. Wiener Akademie, Mathem.-Naturwiss. Kl., Bd. 69, Abteilg. 3, S. 236, 1874.","page":0},{"file":"pc0218.txt","language":"de","ocr_de":"218 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nnutzt. Durch, einen Spaltschirm, der an der Zinke einer elektrischen Gabel von 256 Schwingungen befestigt war, wurde ein heller Lichtstrahl auf eine Linse geworfen und von dieser auf das unter dem Mikroskop befindliche Pr\u00e4parat, n\u00e4mlich auf die mit Goldbronze best\u00e4ubten Geh\u00f6rkn\u00f6chelchen oder das runde Fenster, konzentriert, w\u00e4hrend gleichzeitig der Ton einer Pfeife von nahezu ebenfalls 256 Schwingungen durch einen Schlauch dem Trommelfell zugeleitet ward. Durch Stimmen der Pfeife kann man hierbei beliebig langsame Schwebungen zwischen Pfeife und Gabel und damit eine beliebig langsame stroboskopische Bewegung des Beobachtungsobjektes erzielen. Richtet man die Versuchsanordnung so ein, da\u00df das Licht durch den Spalt hindurch immer nur dann, wenn die Zinke der Gabel die Gleichgewichtslage passiert, zum Pr\u00e4parate zugelassen wird, so tritt dies bei jeder Schwingung zweimal ein. Dann erscheint der schwingende Teil des Pr\u00e4parates doppelt, oder genauer, man sieht stets zwei um eine halbe Schwingung differente Phasen gleichzeitig; dieser Modus ist vorteilhaft, wenn man die \u00e4u\u00dfersten Lagen nebeneinander betrachten will. Macht man dagegen die Einstellung so, da\u00df jedesmal beim Exkursionsmaximum der Gabel der Lichteinla\u00df stattfindet, so erscheinen die schwingenden Teile einfach. Auf diese Weise kann man, wie es denn auch Mach und Kessel getan haben, die Bewegungsformen des von T\u00f6nen oder auch von Kl\u00e4ngen in Vibration versetzten Mittelohrapparates genau verfolgen und selbst Messungen der Exkursionsgr\u00f6\u00dfen mittelst des Okularmikrometers anstellen. Nur darf man nicht T\u00f6ne mit zu hohen Schwingungszahlen nehmen, da sich dann die Bewegungen bald bis zur Unsichtbarkeit verkleinern.\nNicht unerw\u00e4hnt bleibe, da\u00df W. K\u00f6hler bei seiner oben angef\u00fchrten Untersuchung1) es gleichfalls unternommen hat, aus den Trommelfellkurven den Ausschlag der Hammergriffspitze bei Schallschwingungen zu ermitteln, und da\u00df auch er angibt, mit der Gewinnung eben dieser Kurven \u00fcber c4 nicht recht hinausgekommen zu sein.\n3. Die Binnenohrmuskeln.\nDie Untersuchungen, welche der physiologischen Funktion des Mus-culus tensor tympani, des Trommelfellspanners, gelten, lassen sich in zwei Gruppen einteilen. Die eine sucht die Ver\u00e4nderungen, welche die einzelnen Teile des Schalleitungsapparates hinsichtlich ihrer gegenseitigen Lage, ihrer Spannung und Beweglichkeit durch eine Tensorkontraktion erfahren, als solche zu ermitteln; die andere besch\u00e4ftigt sich mit dem akustischen Effekt der in Rede stehenden Muskelwirkung. Einige Methoden erm\u00f6glichen es, beide Ziele gleichzeitig anzustreben.\nPolitzer2 *) trennte, um die Innervation und Funktion des Tensors zu studieren, einem eben get\u00f6teten Hunde den Kopf ab, er\u00f6ffnete die Trommelh\u00f6hle so weit, da\u00df alle Gebilde im Innern derselben deutlich zutage traten, und reizte nach Herausnahme des Gehirns den Trigeminusstumpf an der Sch\u00e4delbasis elektrisch mit schwachen Str\u00f6men. Bei unverletztem Trommel-\n1)\tS. 26 u. 27.\n2)\tSitzungsber. d. Wiener Akademie, Mathem.-Katurw. Kl., Bd. 43, Abteilg. 2, 1861,\nS. 427 ff.","page":0},{"file":"pc0219.txt","language":"de","ocr_de":"Mittelohr.\n219\nfell sah er nur wenig von der Hammerbewegung. Dagegen machte der frei pr\u00e4parierte Hammergriff auf Reizung des Trigeminus Exkursionen von 0,5 bis 1 mm*) ; nach Ausf\u00fchrung der Tenotomie blieb er unbeweglich, auch wenn der Muskel sich kr\u00e4ftig zusammenzog.\nUm das Mitgehen der ganzen Kette zu demonstrieren, entwarf Politzer ein Lichtbildchen auf das Ambo\u00df-Steigb\u00fcgelgelenk, welches sich dann bei der Tensorerregung nach innen, in der Richtung des runden Fensters, verschob. Zu dem gleichen Zwecke l\u00e4\u00dft sich nat\u00fcrlich auch ein Manometer ben\u00fctzen, das nach fr\u00fcher beschriebener Weise entweder im Geh\u00f6rgang oder im Labyrinth oder in der Pauke angebracht wird. Im letzteren Falle legte Politzer f\u00fcr das R\u00f6hrchen eine besondere \u00d6ffnung an, in der es eingekittet wurde, und verstopfte die Tube durch einen Glaspfropfen. Die Bewegung, welche die Labyrinthfl\u00fcssigkeit infolge einer Tensorzusammenziehung macht, kann man \u00fcbrigens auch ohne Manometer direkt mit der Lupe beobachten, wenn man einen Bogengang oder die Scala vestibuli in geringer Ausdehnung er\u00f6ffnet und, wie Politzer empfiehlt, etwas Karminl\u00f6sung einflie\u00dfen l\u00e4\u00dft. Da\u00df auch das Einw\u00e4rtsr\u00fccken der vom Vorhof aus freigelegten Sta-pesplatte als Indikator der Tensorwirkung verwendbar ist, bedarf wohl kaum der besonderen Hervorhebung.\nWill oder mu\u00df man auf die Anspannung der Tensorsehne durch Kontraktion des Muskels selbst verzichten, so liegt es nahe, ihn durch den Zug eines mit Gewichten belasteten Fadens zu ersetzen, und dieser Ausweg ist denn auch von verschiedenen Autoren gew\u00e4hlt worden. Man nimmt die Decke der Paukenh\u00f6hle weg, pr\u00e4pariert den Tensor aus seiner Rinne heraus und umschlingt ihn mit einem Faden. Dann wird er wieder in die Rinne, die zur F\u00fchrung dient, zur\u00fcckgebracht, der Faden aber \u00fcber eine Rolle geleitet und mit einem Haken zur Befestigung von Gewichten versehen. Zieht man an dem Faden, so l\u00e4\u00dft sich konstatieren, wie der Hammerkopf nach au\u00dfen geht und die Beweglichkeit der Kn\u00f6chelchenkette sehr vermindert wird.\nUm den Tensoreffekt sozusagen vom Trommelfell abzulesen, kann man beim lebenden Menschen zun\u00e4chst die unmittelbare otoskopische Inspektion benutzen. Ostmann1 2) gibt an, da\u00df die Tensorkontraktion sich dabei als eine blitzschnelle, \u00e4u\u00dferst feine, \u00fcber den Hammergriff und die angrenzenden Trommelfellpartien hinweghuschende Bewegung darstelle; sie werde besonders leicht ausgel\u00f6st durch unangenehme, starke, erst tief einsetzende und dann rasch die Tonskala hinauflaufende Ger\u00e4usche. Auch das fr\u00fcher geschilderte Verfahren Bertholds, den Geh\u00f6rgang in eine Gaskammer zu verwandeln und die Trommelfellbewegungen durch Flammenbilder sichtbar zu machen, d\u00fcrfte in Betracht kommen. Ganz besonders aber bew\u00e4hrt sich hier wieder die ebenfalls schon er\u00f6rterte K\u00f6hl ersehe Anwendung des Trommelfellspiegels. K\u00f6hler konnte bei seinen Versuchen f\u00fcnf verschie-\n1)\tHammerschlag (Sitzungsberichte der Wiener Akademie, Math.-Haturw. KL, Bd. 108, Abteilg. 3,1899) trennte den Hammer bei seinen Versuchen an jungen Hunden und Katzen g\u00e4nzlich vom Trommelfell und Ambo\u00df ab, so da\u00df derselbe schlie\u00dflich wagerecht an der gut sichtbaren Tensorsehne hing, und fand alsdann die Tensorzuckungen auf akustische Eeize sehr ausgiebig.\n2)\tArch. f. Anatomie u. Physiologie, Physiol. Abteilg., 1898, S. 75 ff.","page":0},{"file":"pc0220.txt","language":"de","ocr_de":"220 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\ndene Arten von Bewegungen des aus dem Ohre reflektierten Spaltbildes unterscheiden. Die eine Art lie\u00df sich auf die gelegentlich vorkommenden Kopfbewegungen zur\u00fcckf\u00fchren, die zweite auf das Schlucken, wobei der Reflex eine lange Schleife nach unten beschreibt. Die dritte stammt nachweislich vom Puls. Die vierte und f\u00fcnfte sind Reaktionen des Bildes auf akustische Einwirkungen: es wechselt seine Lage sofort nach Einsetzen des Schalles und es verbreitert sich, letzteres wegen der Hammeroszillationen, ersteres infolge der Reflexbewegung des Tensors, deren tetanische Natur K\u00f6hler unzweifelhaft sicherstellen konnte.\nWill man beim lebenden Tiere, am besten wohl beim Hunde, den Einflu\u00df der Tensorkontraktion auf das Trommelfell untersuchen, so entfernt man zun\u00e4chst den \u00e4u\u00dferen Geh\u00f6rgang und legt das Trommelfell frei. Dann kann man wie Bockendahl1) eine Nadel, die zweckm\u00e4\u00dfig statt der Spitze ein feingeschliffenes, mei\u00dfelf\u00f6rmiges Ende hat und ca. 2 cm lang ist, von au\u00dfen in den K\u00f6rper des Hammers einbohren und bei Schallzuleitung ihre Ausschl\u00e4ge durch ein Hornhautmikroskop beobachten. Dieses Verfahren hat gewi\u00df seine Vorz\u00fcge vor dem Einspie\u00dfen der Nadel in den Muskelbauch des Tensors nach dem Beispiele von Hensen und von Pollak, indessen ist es umst\u00e4ndlich, mi\u00dflingt \u00f6fter und st\u00f6rt durch die Belastung des Hammers sowie durch schwer vermeidliche Neben Verletzungen einigerma\u00dfen die nat\u00fcrlichen Verh\u00e4ltnisse. Ostmann2) wandte daher mit Recht lieber eine rein optische Methode an. Er betupfte den Hammergriff, die Mitte des vorderen und die Mitte des hinteren Trommelfellsegmentes mit Ru\u00df und betrachtete die Verschiebungen dieser schwarzen Punkte bei hellem, durch zwei Hohlspiegel reflektiertem Lichte unter vierfacher Lupenvergr\u00f6\u00dferung. Allerdings sah er deutliche Trommelfellbewegungen nur bei Zug an der Tensorsehne oder Trigeminusreizung, w\u00e4hrend die Reaktionen auf Schall beim lebenden Tiere, selbst nach Strychnineinspritzung, undeutlich beziehungsweise g\u00e4nzlich gleich Null waren.\nEine sozusagen indirekte Methode zum Studium der Tensorfunktion stellt die Durchschneidung seiner Sehne, die Tenotomie, dar. Man kann die mechanische Beweglichkeit, die das Trommelfell vor und nach derselben besitzt, manometrisch vergleichen oder den Einflu\u00df dieser Operation auf die mechanischen wie auf die akustischen Exkursionen der Kn\u00f6chelchenkette durch deren Inspektion am Pr\u00e4parat pr\u00fcfen. Auch in der Ohrenheilkunde wird die Tenotomie gelegentlich zu therapeutischen Zwecken ausgef\u00fchrt und dadurch Gelegenheit gegeben zur Ermittelung der Ver\u00e4nderungen, die die Tonperzeption durch den Fortfall der hemmenden und spannenden Eigenschaften des Tensors erf\u00e4hrt.\nWas \u00fcberhaupt die akustisch-perzeptive Seite der Tensorphysiologie anlangt, so m\u00f6ge hier zun\u00e4chst gleich das Gegenst\u00fcck der Tenotomie beim lebenden Menschen, n\u00e4mlich die willk\u00fcrliche Kontraktion des Trommelfellspanners er\u00f6rtert werden. Allerdings sind nur vereinzelte Personen dazu bef\u00e4higt, die imstande sind, ihr Gaumensegel willk\u00fcrlich zu heben, wobei die Tensorzusammenziehung als Mitbewegung einzutreten pflegt.\n1)\tArch. f. Ohrenheilk. Bd. 16, S. 241 ff., 1880. \u2014Auch Kieler Dissertation 1880.\n2)\ta. a. 0.","page":0},{"file":"pc0221.txt","language":"de","ocr_de":"Mittelohr.\n221\nDas bei diesem Vorgang meistens h\u00f6rbar werdende Knacken im Ohre ist auf die Tubener\u00f6ffnung durch den Tensor veli zur\u00fcckzuf\u00fchren. S chapringer4) hat angegeben, da\u00df er die Tensorkontraktion und die Gaumensegelhebung getrennt ausf\u00fchren k\u00f6nne; im ersteren Falle mache der Fl\u00fcssigkeitstropfen eines Manometers im Geh\u00f6rgang eine deutliche Inkursion, im letzteren bleibe diese aus, w\u00e4hrend daf\u00fcr das Knacken auftrete. Ich selbst h\u00f6re beim absichtlichen Emporziehen des Gaumensegels auch in der Regel das Tubenknacken beiderseits; zuweilen entsteht es aber nur einseitig oder bleibt v\u00f6llig aus. Alsdann vernehme ich ein verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig tiefes, weiches Ger\u00e4usch von fast flatterndem Charakter, welches ich auf die ruckende Trommelfellbewegung beziehe. Schapringers Angabe, da\u00df die Tensorkontraktion bei ihm mit starken Ger\u00e4uschen verbunden sei, kann ich nicht best\u00e4tigen. Dagegen h\u00f6re ich solche bei festem Schl\u00fcsse der Augenlider und m\u00f6chte sie darum auf eine Mitbewegung des Stapedius zur\u00fcckf\u00fchren1 2). \u2014 Den Einflu\u00df der Tensorkontraktion auf die subjektive Tonperzeption untersucht man nach dem Beispiele Schapringers so, da\u00df man T\u00f6ne aus allen Oktaven, darunter namentlich auch obertonreiche, erstens in Luftleitung und zweitens bei Knochenleitung auf ihre Intensit\u00e4ts- und Klangfarbenver\u00e4nderung pr\u00fcft. Will man andererseits feststellen, wie die Anspannung des Trommelfells objektiv auf die aus dem Ohre der Versuchsperson nach au\u00dfen abflie\u00dfenden T\u00f6ne zwischen die Z\u00e4hne genommener Stimmgabeln einwirkt \u2014 Scha-pringer dr\u00fcckte bei seinen Versuchen \u00fcber die Knochenleitung die Z\u00e4hne gegen eine Bernsteinsche elektrisch schwingende Feder \u2014, so l\u00e4\u00dft man das Ohr durch einen zweiten Beobachter mittelst Gummischlauches auskultieren oder man k\u00f6nnte auch wohl die Anwendung des Bertholdsehen Gaskammerverfahrens probieren.\nAm Pr\u00e4parat fanden Mach und Kessel3 4), als sie die durch einen Ton von 128 Doppelschwingungen hervorgerufenen Vibrationen des mit Goldbronze best\u00e4ubten Hammerkopfes mikroskopisch beobachteten, da\u00df dieselben durch Belastung des den Tensor ersetzenden Fadens mit einem Gewichte von 3 g auf etwa die H\u00e4lfte der Exkursions weite verringert wurden, da\u00df dagegen bei Zuleitung eines Orgelpfeifentones von 512 Doppelschwingungen zum Geh\u00f6rgang des Pr\u00e4parates die gleiche Spannung der Tensorsehne viel weniger wirksam war; die Messung der Linien, zu denen die Goldpunkte bei den Tonschwingungen der Kette ausgezogen wurden, geschah dabei mittelst Okularmikrometers. \u2014 Buck hat seine vorhin besprochenen Versuche und Messungen vergleichender Weise vor und nach der Durchschneidung der Tensorsehne (wie auch der des Stapedius) ausgef\u00fchrt, ohne \u00fcbrigens einen Unterschied im Resultat zu erhalten. \u2014 Politzer4) konnte feststellen, da\u00df der auf den Hammergriff gekittete F\u00fchlhebel, welcher mit dem Tone c1 lebhaft mitvibrierte, auffallend kleinere Ausschl\u00e4ge machte, sobald der Trigeminus in der Sch\u00e4delh\u00f6hle gereizt wurde, \u201eso zwar, da\u00df, wenn beispiels-\n1)\tSitzungsber. d. Wiener Akademie, Math.-Naturwiss. Kl., Bd. 62, Abteilg. 2,1870.\n2)\tN\u00e4heres hier\u00fcber in meiner Abhandlung: Die subjektiven T\u00f6ne und Ger\u00e4usche; Verhandlg. d. Deutschen Otolog. Gesellsch. 1909.\n3)\tSitzungsber. d. Wiener Akademie, Math.-Naturwiss. Kl., Bd. 66, Abteilg. 3, S. 337 ff., 1872.\n4)\tArchiv f. Ohrenheilk. Bd. 1, S. 69, 1864.","page":0},{"file":"pc0222.txt","language":"de","ocr_de":"222 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nweise die Gr\u00f6\u00dfe der Exkursion des schwingenden Federchens drei Linien betrug, dieselbe auf beil\u00e4ufig eine Linie vermindert wurde\u201c. Ebenso deutlich zeigte sich dieser Effekt der Trigeminuserregung, wenn Politzer die Spitze des F\u00fchlhebels ihre Kurve auf das Kymographion aufzeichnen lie\u00df. \u2014 Lucae1) erhielt ganz \u00e4hnliche Ergebnisse bei Anspannung der Tensorsehne w\u00e4hrend der Schallzuleitung durch die Kopfknochen.\nDen objektiven Einflu\u00df, den die gr\u00f6\u00dfere oder geringere Fixierung des Trommelfells durch Tensorzug auf die \u00dcbertragung von T\u00f6nen aus\u00fcbt, hat man auch durch Auskultation am Pr\u00e4parat untersucht. Man ist dabei teils so vorgegangen, da\u00df man den Ton in den Geh\u00f6rgang eindringen lie\u00df und die durch ein Glasr\u00f6hrchen klaffend gemachte Tube mittelst eines Schlauches mit dem Ohre des Beobachters verband oder wohl auch den Schlauch in eine mit dem Trepan angelegte \u00d6ffnung der Trommelh\u00f6hle kittete, teils so, da\u00df man Pauke oder Geh\u00f6rgang auskultierte, indes eine tongebende Stimmgabel auf dem Knochen des Pr\u00e4parates, etwa auf dem T\u00fcrkensattel, ruhte (Politzer2)).\nBez\u00fcglich des Musculus stapedius ist in dem vorliegenden Zusammenh\u00e4nge nur wenig zu sagen, nicht sowohl wegen der gewissen Vernachl\u00e4ssigung, die demselben im Vergleich mit dem Tensor seitens der Physiologen und Ohren\u00e4rzte zuteil geworden ist, als vielmehr deshalb, weil alles hier soeben vom Trommelfellspanner Berichtete mutatis mutandis auch vom Steigb\u00fcgelmuskel gilt. Er l\u00e4\u00dft sich durch Reizung seines Nerven, des Facialis, in der Sch\u00e4delh\u00f6hle zur Kontraktion bringen oder durch einen mit Gewichten gespannten Faden ersetzen, und auch die Tenotomie ist auf ihn zum Zwecke des Studiums seiner Funktion ebensogut anwendbar wie bei seinem Antagonisten. Im einen wie im anderen Falle kann man sich zur Ermittelung des mechanischen beziehungsweise akustischen Effektes der Ma-nometrie3), der Inspektion des Trommelfells4) oder der Kn\u00f6chelchenkette5), der Auskultation, kurz der im vorhergehenden geschilderten Methoden bedienen.\nErscheint es darum \u00fcberfl\u00fcssig, auf diese Dinge hier nochmals n\u00e4her einzugehen, so ist es doch andererseits, mit R\u00fccksicht auf die besonderen anatomischen Verh\u00e4ltnisse des Stapedius, vielleicht n\u00fctzlich, die von Mach und Kessel5) beschriebene Methode der Pr\u00e4paration des Muskels und der Befestigung seiner Sehne an einem Faden wiederzugeben. Die Autoren sagen dar\u00fcber: \u201eUm den Steigb\u00fcgelmuskel zu erreichen und Einsicht von vorn und unten in die Trommelh\u00f6hle zu gewinnen, bricht man den karotischen Kanal auf und nimmt von seiner hintern obern Wand und der Fossa jugularis diejenige Knochenpartie weg, welche zwischen dem untern Trommelfellrand und dem Promontorium liegt. Darauf s\u00e4gt man den Processus mastoideus ab und sucht vom Fallopischen Kanal aus den Kanal des Steig-\n1)\tArchiv f. Ohrenheilk. Bd. 1, S. 311, 1864.\n2)\tEbenda, S. 326.\n3)\tBezold, Arch. f. Ohrenheilk. Bd. 16, S. 27 u. 33; 1880.\n4)\tOstmann, Arch. f. Anatomie u. Physiologie, Physiolog. Abteilg., S. 546ff., 1899.\n5)\tPolitzer, Wiener Sitzungsber., Math.-Naturwiss. Kl., Bd. 43, Abteilg. 2, 1861.\u2014 Mach und Kessel, ebenda, Bd. 66, Abteilg. 3, S. 3371, 1872 und Bd. 69, Abteilg. 3, S. 235, 1874. \u2014 Buck, a. a. 0.","page":0},{"file":"pc0223.txt","language":"de","ocr_de":"Mittelohr.\n223\nb\u00fcgelmuskels auf. Nun wird ein d\u00fcnner Seidenfaden in eine feine und kurze N\u00e4hnadel eingef\u00fchrt und durch den Kanal hindurch um das Steigb\u00fcgelk\u00f6pfchen herum zum Kanal zur\u00fcckgef\u00fchrt. Der freie Teil der Sehne des Muskels gibt dem Faden St\u00fctze und Richtung. Der Faden wird nun \u00fcber eine Rolle gef\u00fchrt und zum Belasten eingerichtet. Entfernt man noch von der hintern Wand mit Schonung des Muskelkanals, der zur F\u00fchrung notwendig ist, ein kleines St\u00fcck, so wird auch das runde Fenster mit seiner Membran bei geeigneter Stellung des Pr\u00e4parates dem Mikroskop zug\u00e4nglich.\u201c\n4. Die Paukenh\u00f6hle als Luftraum und die Tuba Eustachii.\nDas Trommelfell mu\u00df, wenn es mit voller Freiheit schwingen soll, auf beiden Seiten von Luft gleichen Druckes umgeben sein. Eine Luftdruck-differenz bildet ein mehr oder weniger betr\u00e4chtliches Hindernis seiner Beweglichkeit, woraus die Forderung resultiert, da\u00df die Tube imstande sein mu\u00df, sich von Zeit zu Zeit der L\u00fcftung und des Druckausgleiches wegen \u00f6ffnen zu k\u00f6nnen. Der Hohlraum der Pauke darf ferner hinsichtlich seiner Gr\u00f6\u00dfe nicht unter eine gewisse Grenze hinabgehen, da dann schon durch kleine Trommelfellexkursionen bedeutende Expansivkr\u00e4fte der eingeschlossenen Luft geweckt werden, die die Schwingungsamplitude zu verringern streben, ein Umstand, der namentlich f\u00fcr die relativ gro\u00dfen Ausschl\u00e4ge bei tiefen T\u00f6nen ins Gewicht f\u00e4llt. Drittens ist zur Erreichung des gr\u00f6\u00dften Nutzeffektes einer in Luftleitung das Ohr treffenden Schallwelle erforderlich, da\u00df das Trommelfell derselben nur von einer Seite her zug\u00e4nglich sei, weil sonst die von beiden Seiten gleichzeitig und in mehr oder weniger genau gleicher Phase eintreffenden Verdichtungen bzw. Verd\u00fcnnungen sich gegenseitig beeintr\u00e4chtigen w\u00fcrden. Die Tube mu\u00df deswegen f\u00fcr gew\u00f6hnlich geschlossen sein.\nMach und Kessel1) haben das Verdienst, diese drei Postulate im Zusammenhang aus den vom physikalischen Standpunkt betrachteten anatomischen Verh\u00e4ltnissen des Mittelrohrs pr\u00e4zise abgeleitet und experimentell bestens begr\u00fcndet zu haben. Mit Hilfe ihres pneumatischen Kastens2), von dem bereits ausf\u00fchrlich die Rede war, \u00fcberzeugten sie sich davon, da\u00df man bei den Druckschwankungen innerhalb desselben deutlich f\u00fchlt, wie das Trommelfell abwechselnd einw\u00e4rts und ausw\u00e4rts getrieben wird, was den Schlu\u00df der Tube beweist. F\u00fcr die gr\u00f6\u00dften im Kasten herstellbaren Druckdifferenzen war bei Mach die Tube schwach durchg\u00e4ngig, insofern die Trommelfelle auch bei fortbestehendem Druckunterschied langsam in ihre nat\u00fcrliche Lage zur\u00fcckkehrten. Schlucken brachte stets, wie zu erwarten, momentanen Ausgleich und damit das Verschwinden des Spannujigs-gef\u00fchls zu Wege.\nFerner er\u00f6ffneten die beiden Autoren am Pr\u00e4parat die Trommelh\u00f6hle durch Hinwegnahme ihrer Decke und leiteten den Schall durch ein Gabelrohr von gleich langen und gleich weiten Zweigen aus dem Knoten einer\n1)\tSitzungsberichte d. Wiener Akademie, Math.-Naturwiss. Kl., Bd. 66, Abteilg. 3, S. 329 ff., 1872.\n2)\t\u00c4hnliche Beobachtungen sind \u00fcbrigens \u00f6fter in Taucherglocken angestellt worden; z. B. schon von Toynbee, Proceedings of the Royal Society, London 1853.","page":0},{"file":"pc0224.txt","language":"de","ocr_de":"224 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nPfeife einerseits in den Geh\u00f6rgang, andererseits in die Pauke; letzteres, indem sie das Rohr seitlich durch einen luftdicht \u00fcber dem Loche im Tegmen tympani angebrachten, in der Mitte eine Glasplatte enthaltenden Deckel f\u00fchrten. Durch das Glasfensterchen wurde Licht auf die mit Goldbronze best\u00e4ubten Geh\u00f6rkn\u00f6chelchen gespiegelt und zugleich die Bewegung der Kette mikroskopisch beobachtet. Bei Schallzuflu\u00df auf beiden Wegen blieben die Kn\u00f6chelchen ruhig; sie gerieten aber in starke Schwingungen, wenn ein Ast des Gabelrohrs abgesperrt war. Wie schon hervorgehoben wurde, m\u00fcssen f\u00fcr diesen Versuch beide Zuleitungsr\u00f6hren gleich weit sein, da im anderen Falle T\u00e4uschungen unterlaufen k\u00f6nnen.\nDie Annahme, da\u00df die Forderung gen\u00fcgender Gr\u00f6\u00dfe des Paukenh\u00f6hlenraumes wenigstens zum Teil durch die Kommunikation mit den Zellen des Warzenfortsatzes erf\u00fcllt werde, hat Kessel veranla\u00dft, sich noch besonders von der Ausgiebigkeit dieser Kommunikation zu \u00fcberzeugen. Er machte durch Anbohren des Processus mastoideus von au\u00dfen und Einsetzen eines T-R\u00f6hrchens in bekannter Weise die Cellulae mastoideae zur Gaskammer und konstatierte, da\u00df man bei zugedr\u00fcckter Tube und perforiertem Trommelfell durch Hineinblasen in den Geh\u00f6rgang die Flamme zum Verl\u00f6schen bringen kann.\nEntsteht in der Paukenh\u00f6hle eine Luftverdichtung, so sucht der \u00dcberdruck das Trommelfell nebst der mit diesem zusammenh\u00e4ngenden Kn\u00f6chelchenkette nach ausw\u00e4rts, das runde Fenster aber einw\u00e4rts zu pressen, w\u00e4hrend die Stapesplatte den Antrieb zu einer Bewegung erh\u00e4lt, die den beiden anderen der Richtung nach entgegengesetzt ist. Dasselbe, nur in umgekehrtem Sinne, findet bei einer Luftverd\u00fcnnung statt. Die Erzeugung eines solchen \u00dcber- oder Unterdruckes ist sehr einfach. Ein R\u00f6hrchen wird in eine k\u00fcnstliche \u00d6ffnung der Pauke eingekittet oder durch die Tube gef\u00fchrt und mit einem Gebl\u00e4se verbunden, welches auch zum Saugen zu benutzen und zweckm\u00e4\u00dfigerweise noch mit einem Manometer kombiniert ist. Den Effekt einer Druck\u00e4nderung in der Trommelh\u00f6hle kann man durch Inspektion des Trommelfells, der Kn\u00f6chelchenkette oder der Stapesplatte, mittelst des Geh\u00f6rgangsmanometers und mit dem Labyrinthmanometer studieren. Die Beobachtung der Geh\u00f6rkn\u00f6chelchen mu\u00df in diesem Falle selbstverst\u00e4ndlich bei luftdicht geschlossener Pauke, also durch ein Fenster geschehen, weshalb Politzer1) und Lucae'2) \u00fcber die F\u00fchlhebel, die sie bei Versuchen der in Rede stehenden Art auf dem Hammerkopf bzw. am Ambo\u00dfsteigb\u00fcgelgelenk befestigt hatten, Reagenzgl\u00e4schen st\u00fclpten und diese an der Paukenh\u00f6hl en wand festkitteten.\nDa, wie gesagt, der Luftdruck in der Pauke in drei wirksame Komponenten zerf\u00e4llt, deren eine den anderen entgegengesetzt ist, wird man sich nicht begn\u00fcgen, nur die Gesamtwirkung auf die Kette festzustellen, sondern au\u00dferdem den Effekt pr\u00fcfen, den eine Druckschwankung in der Pauke nach Durchtrennung der Kette (und eventuell auch der Binnenmuskelsehnen), also nach Isolierung des Trommelfells, einerseits auf dieses, andererseits auf die beiden Fenster hat. Um auch letztere noch voneinander zu trennen,\n1)\tArch. f. Ohrenheilk., Bd. 1, S. 72, 1864.\n2)\tEbenda, Bd. 4, S. 36f., 1869.","page":0},{"file":"pc0225.txt","language":"de","ocr_de":"Mittelohr.\n225\nhat Bezold1) \u2014 welcher \u00fcbrigens der erste war, der nachdr\u00fccklich Gewicht darauf legte, bei Messungen der Exkursionen des Mittelohrapparates Einw\u00e4rts- und Ausw\u00e4rtsbewegung f\u00fcr sich zu betrachten \u2014 folgendes Verfahren eingeschlagen. Er s\u00e4gte die Paukenh\u00f6hl en wand des Labyrinthes heraus, umgab auf der Labyrinthseite den Rahmen des ovalen wie den des runden Fensters mit einem Wall von Wachs und setzte in beide W\u00e4lle ein Kapillarmanometer ein, w\u00e4hrend auf der Paukenh\u00f6hlenseite eine mit dem Luftdruckapparat verbundene Glasr\u00f6hre luftdicht \u00fcber die Fenster gekittet wurde.\nEs ist klar, da\u00df durch die Einf\u00fchrung eines Labyrinthmanometers die Widerst\u00e4nde im inneren Ohre ver\u00e4ndert werden. Wo es also nicht blo\u00df darauf ankommt, den Einflu\u00df von Luftdruckschwankungen innerhalb der Pauke auf die grobe mechanische Beweglichkeit der Kette oder ihrer einzelnen Teile zu untersuchen, sondern sich um feinere akustisch-funktionelle Probleme handelt, wird man vom Gebrauch des Manometers absehen und das Labyrinth intakt lassen. Statt dessen kommen die Methoden, welche zum Studium der Ver\u00e4nderung der Schall\u00fcbertragung durch Kontraktion der Binnenohrmuskeln beim Pr\u00e4parat anwendbar sind, auch hier in Betracht, wo eben nur die Muskel Wirkung durch die Verdichtung und Verd\u00fcnnung der Paukenluft ersetzt wird.\nEine Drucksteigerung in der Trommelh\u00f6hle kann der Lebende meistens sehr einfach bei sich selbst hervorrufen, indem er die Nase zuh\u00e4lt und mit fest geschlossenem Munde die Backen kr\u00e4ftig aufbl\u00e4st; der Exspirationsstrom \u00fcberwindet dabei den Widerstand des Tubenverschlusses und dringt in die Pauke. Dieses Experiment, bekannt unter dem Namen des Valsal-vaschen Versuches, gelingt noch leichter, wenn man w\u00e4hrend der Pression den Schlingakt ausf\u00fchrt und dadurch die Tuben \u00f6ffnet. In der Ohrenheilkunde wird die Eintreibung von Luft in das Mittelohr, die \u201eLuftdusche\u201c, wenn sie nicht mittelst Katheters geschieht, durch Kompression eines gro\u00dfen Kautschukballons bewirkt. Derselbe ist mit einem birnenf\u00f6rmigen Ansatz versehen, der beim Einf\u00fchren in die Nase deren \u00d6ffnung abschlie\u00dft; das zweite Nasenloch wird mit dem Finger zugedr\u00fcckt und dann in dem Moment, wo der Patient auf Kommando schluckt oder etwa \u201eHoh-uck\u201c oder \u201eClara\u201c sagt \u2014 was alles auf die Zusperrung des Nasenrachenraumes durch das gehobene Gaumensegel abzielt \u2014 der Ballon kr\u00e4ftig zusammengepre\u00dft.\nUm die Luft in den eigenen Trommelh\u00f6hlen zu verd\u00fcnnen, schlie\u00dft man Mund und Nase, inspiriert m\u00f6glichst kr\u00e4ftig und macht gleichzeitig eine Schluckbewegung, wodurch die Tuben sich \u00f6ffnen und einen Teil der Paukenluft austreten lassen. Dieses Experiment pflegt als negativer Valsalva-scher Versuch bezeichnet zu werden, als Gegenst\u00fcck zu dem vorhin erw\u00e4hnten \u201epositiven\u201c.\nEine einfache Methode, um den zum Valsai va sehen Versuche n\u00f6tigen Druck zu messen, hat A. Hartmann angegeben2). Zwei Aste eines dreiarmigen Schlauches werden, mit je einem der in der Ohrenheilkunde unter dem Namen \u201eBirnen\u201c oder \u201eOliven\u201c gebr\u00e4uchlichen Ansatzst\u00fccke armiert, in die Nasenl\u00f6cher der Versuchsperson fest eingef\u00fcgt, w\u00e4hrend der dritte\n1)\tArch. f. Ohrenheilk., Bd. 16, S. 10, 1880.\n2)\tExperimentelle Studien \u00fcber die Funktion der Eustachischen E\u00f6hre, Leipzig, Veit u. Co., 1879.\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 3.\n15","page":0},{"file":"pc0226.txt","language":"de","ocr_de":"226 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nAst mit einem Manometer kommuniziert, an dem der Druck abzulesen ist Auf solche Weise kann man messend vergleichen, wieviel weniger Druck zum Gelingen des positiven Valsai va sehen Experimentes, also zur Sprengung des Tubenverschlusses, geh\u00f6rt, wenn man statt der blo\u00dfen Wirkung dei Exspirationspression den Schluckakt oder die Phonation zu Hilfe nimmt. Diese Versuchsanordnung setzt freilich voraus, da\u00df die Druckluft von der Lunge der Versuchsperson selbst geliefert wird. Da jedoch hierbei namentlich aie Phonation nur unvollkommen gelingt, verfuhr Hartmann auch so, da\u00df er blo\u00df das eine Nasenloch mit dem Manometer verband und in das andere von au\u00dfen komprimierte Luft eindringen lie\u00df. Unter allm\u00e4hlicher Drucksteigerung wurde dann durch Inspektion des Trommelfells festgestellt, bei welchem Stande des Quecksilber- oder Wassermanometers die Tuben\u00f6ffnung w\u00e4hrend des Sehlingens oder der Phonation erfolgte.\nBemerkenswert ist, da\u00df nach den manometrischen Beobachtungen von Hartmann die Kopfhaltung einen bestimmten Einflu\u00df auf die Durchg\u00e4ngigkeit der Tuben besitzt, was \u00fcbrigens schon vorher von Lucae behauptet worden war. Am leichtesten gelingt n\u00e4mlich der Luftdurchtritt bei aufrechter Stellung des Kopfes, w\u00e4hrend er erschwert ist bei halb nach unten gerichtetem Gesicht oder halb r\u00fcckw\u00e4rts gebeugtem Kopf sowie namentlich in der R\u00fccken- und Bauchlage.\nW\u00e4hrend man an sich selbst den positiven oder negativen Valsalva-Versuch ausf\u00fchrt, l\u00e4\u00dft sich gleichzeitig beobachten, wie sich der Ton einer Stimmgabel oder auch der einer m\u00f6glichst obertonreichen Klangquelle dadurch subjektiv ver\u00e4ndert. Die Tonzuleitung kann hierbei sowohl durch Luftleitung als auch durch Knochenleitung stattfinden. Die objektive Klangver\u00e4nderung pr\u00fcft man in der schon bekannten Weise so,, da\u00df die Versuchsperson eine Gabel mit dem Stiele zwischen die Z\u00e4hne nimmt oder auf den Scheitel setzt, das Valsaivasche Experiment ausf\u00fchrt und w\u00e4hrenddessen ihr Ohr durch einen Schlauch von einem anderen auskultieren l\u00e4\u00dft, der den Klang vor und nach der Druck\u00e4nderung hinsichtlich der Farbe und Intensit\u00e4t vergleicht. Wegen des raschen Verklingens der gew\u00f6hnlichen Gabeln ist es noch besser, an deren Stelle eine elektrisch betriebene oder etwa einen Bernsteinschen Unterbrecher durch einen Holzstab oder sonst irgendwie leitend mit den Kopfknochen der Versuchsperson zu verbinden1).\nEs ist fr\u00fcher zuweilen behauptet worden, da\u00df die Tube zur Wahrnehmung der Stimme diene. Da\u00df dies nur unter pathologischen Verh\u00e4ltnissen wirklich der Fall sein kann, beweist nebst anderem schon die alte, von Joh. M\u00fcller auf Schellhammer zur\u00fcckgef\u00fchrte, leicht nachzupr\u00fcfende Erfahrung, da\u00df eine in den Mund gebrachte t\u00f6nende Stimmgabel nicht wahrgenommen wird. Etwas anderes ist es mit dem H\u00f6ren der eigenen Stimme w\u00e4hrend des Valsalvaschen Versuches, wobei die Sprache erheblich verst\u00e4rkt erklingt1). Ob Schall von der \u00e4u\u00dferen Luft her im Moment des Sich\u00f6ffnens der Tuben durch diese in merklicher Weise zum Ohre gelangt, hat Hartmann2) durch konzentrierte Einleitung der Schallwellen in die Nase zu ermitteln versucht. Er hatte aber keinen Erfolg damit. Auch ist dazu zu bemerken, da\u00df, wenn die Tubener\u00f6ffnung mittelst Sehlingens er-\n1)\tVgl. hierzu z. B. Politzer, Arch. f. Ohrenheilk., Bd. 1, S. 327.\n2)\tHartmann, a. a. O. S. 54.","page":0},{"file":"pc0227.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n227\nfolgt, die Beobachtung durch Mitbewegung des Tensor tympani kompliziert wird, und da\u00df andererseits beim V als al va-Versuch das Ger\u00e4usch der einstr\u00f6menden Luft und die taktilen Empfindungen im Ohre st\u00f6rend ins Gewicht fallen.\nIII. Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\nA. Physikalisch-Technisches.\n1. Tonerzeugungsmittel.\nDie f\u00fcr physiologisch- und psychologisch - akustische Untersuchungen haupts\u00e4chlich in Betracht kommenden Tonerzeugungsmittel sind die Gabeln, Saiten, Lamellen, Zungen, Lippenpfeifen und Sirenen. Seltener im Gebrauch, obwohl auch gelegentlich einmal von Nutzen, sind die Glocken, St\u00e4be, Membranen und Klangplatten.\nWelche Tonquelle in einem gegebenen Falle die geeignetste ist, h\u00e4ngt von dem Zweck und den Bedingungen der betreffenden Versuchsanordnung ab. So wird man beispielsweise, wo es sich darum handelt, m\u00f6glichst einfache T\u00f6ne zu verwenden, das hei\u00dft Grundt\u00f6ne, die von m\u00f6glichst wenigen und schwachen Obert\u00f6nen begleitet werden, Stimmgabeln w\u00e4hlen oder gedeckte Lipp\u00ebnpfeifen, bzw. angeblasene Flaschen und nicht etwa Zungen oder Sirenen. Ist es notwendig, einen Ton l\u00e4ngere Zeit hindurch gleichm\u00e4\u00dfig andauern zu lassen, so mu\u00df man auf die Benutzung von Gabeln und Saiten ihres mehr oder weniger raschen Verklingens wegen verzichten, sofern deren Schwingungen nicht etwa elektromotorisch erregt oder durch einen anblasenden Luftstrom dauernd unterhalten werden. Kommt es dagegen wesentlich auf das Konstantbleiben der Tonh\u00f6he an, so sind wieder die Gabeln und Saiten den Lippenpfeifen und namentlich den Sirenen mit ihren h\u00e4ufigen Schwankungen der Umdrehungsgeschwindigkeit vorzuziehen. Andererseits bieten die Sirenen wie jene Lippenpfeifen, deren Tonh\u00f6he sich vermittelst eines Stempels variieren l\u00e4\u00dft, die gro\u00dfe Annehmlichkeit, da\u00df man mit einer und derselben Klangquelle eine gr\u00f6\u00dfere Anzahl verschieden hoher T\u00f6ne erzeugen und die Tonh\u00f6he ohne gro\u00dfe Umst\u00e4ndlichkeiten wechseln kann.\nWie schon aus diesen wenigen Bemerkungen erhellen d\u00fcrfte, erweist es sich h\u00e4ufig als nicht ganz leicht, f\u00fcr die L\u00f6sung irgendeines bestimmten akustischen Problems ein allen Anforderungen bestens gerecht werdendes Instrumentarium von Tonerzeugungsmitteln zu beschaffen, und jedenfalls ist f\u00fcr ein Laboratorium, welches nicht blo\u00df gelegentlich eine besonders einfache akustische Demonstration oder Untersuchung erm\u00f6glichen, sondern ganz speziell akustischen Studien jeder Art dienen soll, vor allem eine ausreichend gro\u00dfe Auswahl von Tonquellen unbedingt erforderlich. Zur vollst\u00e4ndigen Ausr\u00fcstung eines solchen Laboratoriums geh\u00f6ren nach meinen Erfahrungen in erster Linie zwei Exemplare der Bezold-Edelmannschen kontinuierlichen Tonreihe inklusive Galtonpfeife, wodurch man nicht nur in den Stand gesetzt wird, jederzeit einen Ton von beliebiger H\u00f6he inner-\n15*","page":0},{"file":"pc0228.txt","language":"de","ocr_de":"228 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nhalb der H\u00f6rgrenzen erzeugen zu k\u00f6nnen, sondern auch die M\u00f6glichkeit gewinnt, Tonpaare von beliebiger Schwingungszahlendifferenz zu bilden, wie dies unter anderem f\u00fcr Beobachtungen \u00fcber die Tonh\u00f6henunterschiedsempfindlichkeit notwendig ist; ferner eine m\u00f6glichst kontinuierliche Reihe von Lippenpfeifen, f\u00fcr die mittleren Tonlagen am besten Sternsche Tonvariatoren; sodann ein m\u00f6glichst umfassender Satz Appunnscher Zungenkasten (Tonmesser), einige elektrisch schwingende Saiten oder Lamellen (Bernsteinsche Unterbrecher), eine Anzahl Seebeck scher Sirenenscheiben und endlich ein kontinuierlicher Resonatorenapparat sowie eine Vorrichtung f\u00fcr Tondrosselung durch Interferenz.\nEs sollen nun im folgenden die besonderen Eigent\u00fcmlichkeiten der verschiedenen Tonerzeugungsmittel einzeln dargelegt und er\u00f6rtert werden.\na) Die Bezold-Edelmannsche kontinuierliche Tonreihe.\nDie kontinuierliche Tonreihe, zu der als integrierender Bestandteil die Edelmann sehe Konstruktion der Galtonpfeife geh\u00f6rt, ist das Ergebnis der gemeinschaftlichen Arbeit des vor kurzem verstorbenen Professors der Ohrenheilkunde F. Bezold und des Physikers Professor M. Th. Edelmann in M\u00fcnchen. Sie erf\u00fcllt in kompendi\u00f6ser Form den Zweck, die Herstellung irgendeiner gew\u00fcnschten Tonh\u00f6he von 16 Schwingungen4) an bis \u00fcber die obere H\u00f6rgrenze hinaus zu erlauben. Es dienen dazu f\u00fcr die T\u00f6ne von C2 (Subkontra-C) bis a2 Stimmgabeln, von a2 bis a4 Stempel-Labialpfeifen, von a4 aufw\u00e4rts die Galtonpfeife.\nDie Gabeln der Tonreihe sind solche mit Laufgewichten. Hierdurch wird erstens \u2014 und das ist die Hauptsache \u2014 erreicht, da\u00df man mit einer und derselben Gabel f\u00fcr ein ziemlich betr\u00e4chtliches St\u00fcck der Tonskala (\u00fcber eine halbe Oktave) auszukommen vermag, und zweitens die sonst n\u00f6tige Gr\u00f6\u00dfe der ganz tiefen Gabeln wesentlich beschr\u00e4nkt; denn w\u00e4hrend eine f\u00fcr das Jenaer Physiologische Institut seinerzeit von W. Pr ever angeschaffte Gabel mit 13,7 Schwingungen eine Zinkenl\u00e4nge von 1 m hatte, ist die Edelmannsche C2-Gabel inklusive Stiel knapp 50 cm lang.\nDie Gabeln sind auf streng wissenschaftlichem, teils optischem Wege nach dem Normal-a1 = 435 v. d. gestimmt. Die Oktave ist, wie beim Klavier, immer in 12 Halbt\u00f6ne geteilt und jeder Halbton durch einen \u00fcber beide Zinken gehenden horizontalen Strich markiert. Die Tonbenennungen c, d, e, f, g, a, h sind unter dem betreffenden Strich auf der Zinke angegeben, die Bezeichnungen f\u00fcr cis (den Teilstrich zwischen c und d), f\u00fcr dis (den Teilstrich zwischen d und e) usw. dagegen weggelassen. Will man einen bestimmten Halbton einstellen, so ist bei den f\u00fcnf h\u00f6heren Gabeln die untere Kante der beiden Laufgewichte mit dem betreffenden Teilstrich zur Deckung zu bringen; bei den f\u00fcnf tieferen mu\u00df die Schneide der abgeschr\u00e4gten Kante des w\u00fcrfelf\u00f6rmigen Laufgewichtes auf den Teilstrich fallen, w\u00e4hrend dann das andere Laufgewicht so zu fixieren ist, da\u00df die beiden in der Mitte der Laufgewichte angebrachten horizontalen Linien einander in einer Ebene liegend gegen\u00fcberstehen. \u2014 Bei den tieferen Gabeln kann\n1) Wo in dieser Abhandlung von Schwingungen schlechthin die Rede ist, sind immer die Doppelschwingungen (v. d.) der deutschen Z\u00e4hlweise gemeint.","page":0},{"file":"pc0229.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n229\nman statt der musikalischen Tonh\u00f6hen auch genaue Schwingungszahlen einstellen; die Teilstriche hierf\u00fcr mit den darunterstehenden Ziffern befinden sich auf der r\u00fcckseitigen Zinkenkante. \u2014 Werden beide Gewichte von einer Gabel abgenommen, so gibt sie \u201eunbelastet\u201c denjenigen Ton, der auf der Vorderseite am Herz der Gabel (zwischen Zinken und Stiel) angegeben ist. Die gleiche Tonbezeichnung steht auf den Laufgewichten, damit man wei\u00df, zu welcher Gabel sie geh\u00f6ren. Au\u00dferdem tr\u00e4gt jedes Laufgewicht dieselbe Ziffer (1 oder 2) wie die Zinke, auf welcher es zu befestigen ist. \u2014 Die Gewichte werden beim Gebrauch der Gabeln mittelst der Schrauben fest gegen die Zinken gepre\u00dft, um Klirrger\u00e4usche zu vermeiden; eventuell kann man sich zum st\u00e4rkeren Anziehen der Schrauben des beigegebenen Schraubenschl\u00fcssels bedienen, dessen Stifte in die L\u00f6cher der Schrauben passen. \u2014 Die Erregung der h\u00f6heren Gabeln geschieht, indem man mit kurzem, kr\u00e4ftigem Schlage den Gummiring des federnden Schl\u00e4gels gegen den Schraubenkopf des Laufgewichtes bzw. das Ende der Zinkenfl\u00e4che fallen l\u00e4\u00dft, die der tieferen durch einen Faustschlag gegen das flache Laufgewicht.\nDie beiden bis auf die Dimensionen \u00fcbereinstimmend gebauten Pfeifen der kontinuierlichen Tonreihe bestehen aus je drei Teilen: dem eigentlichen Pfeifenk\u00f6rper, einem Hohlzylinder, dessen freier Rand durch Abschr\u00e4gung zu einer scharfen Schneide geformt ist, dem in diesem Zylinder verschieblichen Stempel und der H\u00fclse, deren unterer Teil zur F\u00fchrung f\u00fcr den Pfeifenk\u00f6rper dient, w\u00e4hrend der obere das Pendant zur Luftkammer der gew\u00f6hnlichen Labial-Orgelpfeifen bildet, indem er au\u00dfen mit einem Rohrst\u00fcck endigt, wor\u00fcber der die Anblaseluft zuf\u00fchrende Gummischlauch gezogen wird, und innen einen, der Schneide des Pfeifenrohres gegen\u00fcberstehenden, halbkreisf\u00f6rmigen, schmalen Schlitz hat, der der Kernspalte der Orgelpfeifen entspricht. Je weiter man den Stempel aus dem Pfeifenrohr herauszieht, um so tiefer, je mehr man ihn hineinschiebt, um so h\u00f6her wird der Ton. Wie bei den Gabeln sind die einzelnen Halbtonh\u00f6hen durch Striche und Tonbezeichnungen auf dem Stempel markiert und daher sehr bequem und genau einzustellen. Einiges Probieren erfordert indessen das Auffinden der f\u00fcr jeden Ton, damit er rein und klar zu Geh\u00f6r kommt, passendsten Maulweite, worunter der Abstand der Pfeifenrohrschneide von der Kernspalte zu verstehen ist. F\u00fcr tiefere T\u00f6ne mu\u00df die Maulweite gr\u00f6\u00dfer, f\u00fcr h\u00f6here kleiner gemacht werden, weshalb eben auch das Pfeifenrohr in der H\u00fclse verschieblich befestigt ist. Die St\u00e4rke des Anblasedruckes steht gleichfalls in einer gewissen Beziehung zur Maulweite. Zum Zwecke des Anblasens werden den Pfeifen Gummischl\u00e4uche mit Mundst\u00fcck mitgegeben. Jedoch ist es mit R\u00fccksicht auf den hohen Feuchtigkeitsgehalt und die leicht eintretenden Druckschwankungen der Atmungsluft besser, sich, wenn es irgend angeht, eines Blasebalges mit konstantem und regulierbarem Druck zu bedienen. Edelmann meint zwar, den ungef\u00e4hr richtigen Luftdruck (ohne Uber- oder Unterblasen) k\u00f6nne man leicht unter Zuhilfenahme der h\u00f6chsten Gabel der Tonreihe, deren T\u00f6ne zum Teil mit denen der tieferen Pfeife zusammenfallen, beim Anblasen mit dem Munde ein-\u00fcben, doch bleibt es f\u00fcr einen Unmusikalischen immer mi\u00dflich, sich hinsichtlich der Tonh\u00f6he, die ja mit dem Blasedruck steigt und sinkt, und der Tonreinheit auf sein Geh\u00f6r verlassen zu m\u00fcssen.","page":0},{"file":"pc0230.txt","language":"de","ocr_de":"Fig. 5.\n230 K- L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nIn der beistellenden Figur 5 ist die kontinuierliche Tonreibe in ihrem Etui abgebildet, wobei der Einsatz von seinem Platze \u00fcber den tiefen Gabeln abgehoben und in den Deckel gesetzt ist. Nr. 1 bis 10 sind die Gabeln,\n11 und 12 die Pfeifen, 14 der Schl\u00e4gel, 14a der Schraubenschl\u00fcssel. Nr. 13, die Galtonpfeife, wird in einem besonderen Etui in Taschenformat geliefert. Alles zusammen ist zum Preise von 450 Mark aus dem Physikalisch-Me-","page":0},{"file":"pc0231.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n231\nchanischen Institut von Edelmann und Sohn in M\u00fcnchen, Nymphenburger Stra\u00dfe 82, zu beziehen.\nDie Galtonpfeife, von Edelmann \u201eGrenzpfeife\u201c genannt, ist zuerst von Francis Galton1) (1876) beschrieben und bald darauf von Burck-hardt-Merian in das otiatrische Untersuchungsinstrumentarium eingef\u00fchrt, in dem sie, durch Edelmann mehrfach ver\u00e4ndert und verbessert, nach wie vor einen hervorragenden Platz behauptet. Sie ist aber auch, richtig angewendet, f\u00fcr den Physiker, Physiologen und Psychologen bei h\u00e4ufigeren und l\u00e4ngeren Untersuchungen \u00fcber sehr hohe T\u00f6ne nahezu unentbehrlich.\nZur Erl\u00e4uterung ihrer Konstruktion, die im Prinzip mit jener der eben beschriebenen Edelmannschen Pfeifen \u00fcbereinstimmt, diene die Abbildung in Fig. 6. Die beiden wesentlichen Teile sind das Mundst\u00fcck D und der Pfeifenk\u00f6rper E. Die Anblase-luft wird in einem Gummischlauch zugef\u00fchrt, den man \u00fcber das Rohrende A zieht, und str\u00f6mt durch Vermittlung eines ringf\u00f6rmigen Schlitzes aus dem Mundst\u00fccke gegen die messerscharfe kreisf\u00f6rmige Schneide (Labie), mit der der Pfeifenk\u00f6rper dem Mundst\u00fccke genau gegen\u00fcber in passender, variabler Entfernung (\u201eMaulweite\u201c) endet. D und E sind in einen kr\u00e4ftigen B\u00fcgel eingeschraubt, an welchem das Instrument in die Hand genommen wird. \u2014 Das Mundst\u00fcck D tr\u00e4gt eine Teilungstrommel B, die in Zehntel geteilt ist und mit ihrem unteren Rande an einer Teilung C\u2014 es sind hier nur drei Skalenteile notwendig \u2014 vor\u00fcberl\u00e4uft. Man kann vermittelst dieser Mikrometervorrichtung den Abstand der Schneidenkanten von D und E, also die Maulweite, nach ganzen und Zehntel-Schraubenumg\u00e4ngen messen bzw. ver\u00e4ndern. In der Figur ist gerade die Maulweite auf 0,6 Schraubenumg\u00e4nge (von einer in Wahrheit nicht ganz Null betragenden Anfangsdistanz zwischen D und E weg) eingestellt. W\u00fcrde man D von E durch Drehen an der Trommel noch um 4 weitere Skalenstriche der letzteren entfernen, so w\u00fcrde der untere Rand der Trommel B gerade in der H\u00f6he des zweiten Horizontalstriches auf C (von unten gerechnet) stehen und damit die Maulweite 1\nerreicht sein. \u2014\u25a0 Der Pfeifenk\u00f6rper E ist ein gedacktes zylindrisches Rohr; in seinem Innern befindet sich, luftdicht abschlie\u00dfend, ein Stempel, der sich l\u00e4ngs einer au\u00dfen sichtbaren Skala F hin- und herschrauben l\u00e4\u00dft, je nachdem man durch Verl\u00e4ngerung des Pfeifenlumens tiefere oder durch Verk\u00fcrzung h\u00f6here T\u00f6ne erzielen will. Den Stand der das Pfeifenrohr inwendig abgrenzenden Stempeloberfl\u00e4che kann man jederzeit in Millimetern und deren Zehnteln an dem Ma\u00dfstabe F und der Trommel G ablesen. In der Figur steht die begrenzende Ebene des Stempels genau 4,5 mm unterhalb der Maulweite.\n1) Siehe das N\u00e4here in Francis Galton, Inquiries into Human Faculty and its Development, London 1883.\nFig. 6.","page":0},{"file":"pc0232.txt","language":"de","ocr_de":"232 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nSeitdem nicht nur die L\u00e4ngen des Pfeifenlumens sondern auch die Maulweite an der Galtonpfeife me\u00dfbar gemacht ist, hat diese gegen\u00fcber ihren fr\u00fcheren Formen an Pr\u00e4zision ganz erheblich gewonnen1). In ihrer Art Vollkommenes leistet sie aber \u2014 und das kann nicht nachdr\u00fccklich genug betont werden \u2014 nur dann, wenn auch der Druck der Anblaseluft exakt kontrollierbar, variabel und nach Bedarf eine Zeitlang konstant zu erhalten ist. Edelmanns Methode, die Pfeife durch ein beigegebenes kleines Gummigebl\u00e4se zum T\u00f6nen zu bringen, indem man den kurzen Schauch \u00fcber das Rohrst\u00fcck A zieht und darauf den in der hohlen Hand gehaltenen Ball mit der Daumenspitze sto\u00dfweise zusammendr\u00fcckt, ist v\u00f6llig unzureichend. Denn w\u00e4hrend der \u00fcberaus kurzdauernden Tonerregung ist der Druck nichts weniger als gleichm\u00e4\u00dfig, vielmehr einem stetigen Wechsel unterworfen in der Weise, da\u00df auf eine Phase steilen Anstiegs eine zweite ebenso steilen Abfalls folgt. Die Tonh\u00f6he macht dabei ganz \u00e4hnliche Schwankungen, wodurch statt eines Tones ein Auf- und Ab-Glissando von T\u00f6nen entsteht. Nachdem schon seit l\u00e4ngerer Zeit mehrfach von sorgsamen Beobachtern \u2014 ich nenne nur Stumpf und Meyer2) \u2014 hierauf aufmerksam gemacht worden war, sind diese Verh\u00e4ltnisse k\u00fcrzlich von J. Hegener3) genau untersucht worden.\nEr verband das Gummigebl\u00e4\u00dfe au\u00dfer mit der Galtonpfeife durch ein T-St\u00fcck zugleich mit einem Plattenmanometer, bestehend aus zwei \u00fcbereinanderliegenden Aneroidkapseln von geringem Volumen mit sehr d\u00fcnnen W\u00e4nden, das in \u00fcblicher Weise mit Hebel\u00fcbersetzung auf der beru\u00dften Trommel eines Kymographions den Druckverlauf w\u00e4hrend der Tonerregung in Kurvenform aufzeichnete. Nachher wurde manometrisch bestimmt, welchen Druckwerten in Zentimetern Wassers\u00e4ule die einzelnen Ordinaten dieser Kurve entsprachen, und ferner, welche Tonh\u00f6hen die Pfeife bei den verschiedenen Drucken produzierte. Als Paradigma der Resultate dieses Verfahrens gebe ich hier aus Hegeners Arbeit die beistehende Figur 74) wieder, die sich auf folgende Einstellung der Pfeife bezieht: Pfeifenl\u00e4nge 2,0, Maulweite 0,88, angebliche Tonh\u00f6he nach der Edelmannsehen Eichungstabelle ca. 22000 v. d. Die Abszisse zeigt, da\u00df die Tonbildung im ganzen nur fast 0,6 Sekunden dauert; die schwarze, ausgezogene Kurve, da\u00df w\u00e4hrend dieser Zeit der Druck steil von 0 bis nahe an 65 cm steigt, um dann sofort noch steiler wieder auf ein Minimum abzusinken, und endlich die gestrichelte Linie, da\u00df die Tonh\u00f6he zwischen 10000 und 23000 auf und ab schwankt und sich nur ganz kurzdauernd in der Maximallage konstant h\u00e4lt.\nWird bei einer solchen Pfeifeneinstellung etwas geh\u00f6rt, so kann man lediglich sagen, da\u00df der Untersuchte \u00fcber 10000 v. d. h\u00f6rt, niemals aber,\n1)\tAls ich vor ca. 13 Jahren bei einer gr\u00f6\u00dferen Untersuchung mit \u00e4lteren Galtonpfeifen arbeitete und in Anbetracht des erheblichen Einflusses der Maulweite auf die Tonbildung Edelmann die Anfertigung einer Vorrichtung zur Messung derselben nahelegte, sandte er mir zun\u00e4chst einen graduierten Elfenbeinkeil, der zum Zweck der Distanzablesung zwischen die Schneiden von D und E geschoben wurde, und brachte dann bald darauf die neue Konstruktion der Pfeife mit der Trommel B in den Handel.\n2)\tWiedemanns Annalen der Physik und Chemie, Bd. 61, 1897.\n3)\tPassows u. Schaefers Beitr\u00e4ge z. Anat. usw. d. Ohres usw. Bd. 3, S. 413, 1910.\n4)\tDie kleinen Kreise in der Figur bedeuten hier nicht weiter interessierende gelegentliche Nebent\u00f6ne.","page":0},{"file":"pc0233.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n233\nob der vernommene Ton derselbe ist wie der, den etwa die Kundtscbe R\u00f6hre gleichzeitig anzeigt. Es kann sehr leicht geschehen, da\u00df die Staubfigur auf einen sehr hohen, das Ohr aber auf einen viel tieferen Teilton oder Komplex von Teilt\u00f6nen des Gesamt-Glissandos reagiert, und zweifellos erkl\u00e4rt es sich auf diese Weise, da\u00df die nach alter Art mit dem Gummigebl\u00e4se zum T\u00f6nen gebrachten und dabei durch Kundtsche Staubfiguren kontrollierten oder geeichten Galtonpfeifen H\u00f6rgrenzen bis zu 50000 Schwingungen ergeben, w\u00e4hrend bei Verwendung von Instrumenten mit exakt ge-\nmessenen Tonh\u00f6hen die Grenzregion immer wieder in der Gegend von 20000 v. d. gefunden wird.\nSchon vor der eben zitierten Heg en ersehen Untersuchung hatte \u00fcbrigens Edelmann mit anerkennenswerter Objektivit\u00e4t die Mangelhaftigkeit des bisherigen Gummigebl\u00e4ses und die damit zusammenh\u00e4ngende Unbrauchbarkeit der jeder zum Verkauf kommenden Pfeife beiliegenden, mittelst der Kundt-schen Staubfigurenmethode hergestellten Eichungstabelle zugegeben und sich um eine neue Verbesserung der Pfeife bem\u00fcht. Er glaubt jetzt '), eine solche darin gefunden zu haben, da\u00df in den Schlauch, der den Gummiball mit der Pfeife verbindet, ein Metallr\u00f6hrchen mit sehr enger Bohrung (0,2 mm) eingef\u00fcgt wird. Wenn man dann kr\u00e4ftig dr\u00fccke, entstr\u00f6me die Luft dem\n1) Passows u. Schaefers Beitr\u00e4ge z. Anat. usw. d. Ohres usw. Bd. 3, S. 261, 1910.","page":0},{"file":"pc0234.txt","language":"de","ocr_de":"234 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nBallon langsam und mit bequem gleichzuhaltendem Druck, der au\u00dferdem auf diese Weise den f\u00fcr die richtige Intonation der Pfeife n\u00f6tigen Wert von 10 cm Wasser nicht \u00fcberschreiten k\u00f6nne. Auch das Eichungsverfahren ist ein anderes geworden. Es wird dazu nicht mehr die Staubfigur, sondern die N. Schmidtsche empfindliche Flamme benutzt1).\nDemgegen\u00fcber ist indessen von Hegener a. a. 0. festgestellt worden, da\u00df weder diese Neueichung noch die Einf\u00fchrung des Diaphragmas in das Gebl\u00e4se das halten, was Edelmann von ihnen verspricht. Einen anschaulichen Beleg hierf\u00fcr gibt Fig. 8, die ebenso zu verstehen ist wie Fig. 7. Sie bezieht sich auf eine Pfeifenlumenl\u00e4nge von 1,39 und eine Maulweite von 0,74. Der Druck des Gebl\u00e4ses mit Diaphragma steigt und sinkt, wie\nZ(,oao \t Z\u00ffO 0Q\t\t\t\t\t\t\t\n2,1000\t\to\t/*' r\t\t* N, \\ \\\to\t\n20000\t\t\t! j\t\tY \\\t\t\n13000\t\t\t~T\u2014*\u2014 /\t\tT \\\t!*\t\t2.\u00db CVH\n76000\t\ti /\t\t\t\t\\ V\t1$\nt \u00ceV-POO\t\t/ i y\t\t\t\t\\ \\ \\ \t10\n7j_0 0 0\t\t/ / y\t\t\t\t\\\\\tS\u2019\n10000\t\t7 \u00b0\tO\t\tO\t\u00b0 \\\t0 ^\nV.D.\t\t\u2014\t\t\t\t\t\nD 0,1\t0,L\t0,3\t0, f\t0 6 -iec.\nFig. 8.\nman sieht, langsamer, als wenn das Diaphragma fehlt, ist aber auch in keinem Augenblick konstant, und sein Maximum betr\u00e4gt nicht 10 sondern 20 cm Wasser. Die Tonh\u00f6he zeigt eine \u00e4hnliche Kurve wie in Fig. 7 und erreicht 24000 v. d., w\u00e4hrend sich der Eich wert nach Edelmann f\u00fcr die angegebenen Einstellungen der Pfeife auf 19000 bel\u00e4uft.\nDie neueste Form der Galtonpfeife bedeutet daher im Vergleich mit der \u00e4lteren keinerlei Fortschritt und f\u00fcr die Region der sehr hohen T\u00f6ne sogar einen wesentlichen R\u00fcckschritt, insofern Edelmann durchweg einen Druck von nur 10 cm Wasser empfiehlt. Denn nach fr\u00fcheren zahlenm\u00e4\u00dfigen Beobachtungen Hegeners2) wird bei den ganz kurzen Pfeifenrohrl\u00e4ngen erst unter einem Anblasedruck von 30 cm Wasser und dar\u00fcber die eigentliche Resonanz des Pfeifenlumens in Anspruch genommen, wobei die Tonh\u00f6he dann auch trotz gr\u00f6\u00dferer Druckschwankungen noch leidlich konstant bleibt, w\u00e4hrend bei Druckwerten von 20 cm und darunter schon sehr geringe\n1)\tN\u00e4heres bez\u00fcglich der Staubfiguren und der Schmidt sehen Flamme im Kapitel \u00fcb er Schwingungszahlenbestimmung.\n2)\tPassowsu. Schaefers Beitr\u00e4ge z. Anat. usw. d. Ohres usw. Bd. 1, S.321fif., 1908.","page":0},{"file":"pc0235.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n235\n\u00c4nderungen der Druckst\u00e4rke oder der Maulweite so erhebliche Spr\u00fcnge der Tonh\u00f6he zuwege bringen, da\u00df jede einigerma\u00dfen genaue Bestimmung derselben fraglich wird.\nEs bleibt also dabei, da\u00df man auf das Gummi-Handgebl\u00e4se \u00fcberhaupt verzichten mu\u00df, wenn man mit der Galtonpfeife eine genau bestimmte Tonh\u00f6he erhalten und, wie es doch fast immer erw\u00fcnscht sein wird, auch beliebig lange innehalten will. In einem Laboratorium oder einer Klinik d\u00fcrfte es ja auch kaum Schwierigkeiten machen, die Galtonpfeife mit einem durch ein Manometer kontrollierbaren Gebl\u00e4se zu verbinden1), welches einen hinreichend hohen und konstanten Druck zu erzeugen vermag. Dagegen verliert freilich die Galtonpfeife in der ohren\u00e4rztlichen Privatpraxis mit dem Gummigebl\u00e4se den gro\u00dfen Vorzug der einfachen Handhabung. Jedoch sind gegenw\u00e4rtig im Physiologischen Laboratorium der Berliner Charit\u00e9-Ohren-Klinik Versuche dar\u00fcber im Gange, wie sich die Galtonpfeife in m\u00f6glichst bequemer Weise, unter Ablesung eines Manometers und Auffangen der Atemfeuchtigkeit durch eine Chlorcalciumr\u00f6hre, mit dem Munde \u2014 wobei ein gen\u00fcgend gleichm\u00e4\u00dfiger und andauernder Druck bis zu 30 cm Wasser und mehr leicht zu erzielen ist \u2014 anblasen l\u00e4\u00dft.\nb) Stimmgabeln.\nDie Stimmgabel, die im Jahre 1711 von dem k\u00f6niglichen Trompeter und Lautenisten John Shore in London erfunden sein soll, ist wegen ihrer bequemen Handhabung, ihres reinen Klanges und ihrer relativen Unverstimm-barkeit als Tonquelle in wissenschaftlichen Laboratorien wie in der Praxis des Ohrenarztes besonders beliebt. Es ist deshalb auch eine ziemlich umfangreiche Literatur \u00fcber ihre verschiedenen Eigenschaften entstanden, welche k\u00fcrzlich von E. A. Kielhauser2) gesammelt und zu einer lesenswerten Monographie verarbeitet ist.\nChladni3) war der erste, der sich mit den Schwingungsformen von Stimmgabeln theoretisch besch\u00e4ftigte, indem er sie von denen eines gerades Stabes herleitete. Nach ihm schwingen die Zinken, wenn die Gabel ihren Grundton gibt, dergestalt, da\u00df ann\u00e4hernd an jenen Stellen, wo die Zinken in die Kr\u00fcmmung \u00fcbergehen, sich jederseits ein Schwingungsknoten bildet. W\u00e4hrend die beiden Knoten dauernd in Ruhe bleiben, schwingen die Zinkenenden abwechselnd das eine Mal gegeneinander, wobei der gekr\u00fcmmte Teil der Gabel nach unten geht, das andere Mal auseinander, wobei das Bogenst\u00fcck sich aufw\u00e4rts durchbiegt. Durch die Oszillationen des gekr\u00fcmmten Mittelst\u00fcckes erkl\u00e4rt es sich, da\u00df der Grundton der Gabel auch im Stiel, der ja diese Bewegungen mitmachen mu\u00df, in Form von Longitudinalschwingungen auftritt. Allerdings hat Struycken4) in verschiedenen F\u00e4llen nachgewiesen, da\u00df bei einer im Grundton schwingenden Gabel nur eine Knotenstelle und zwar etwas seitlich vom Stielansatz vorhanden ist. Doch\n1)\tVgl. das Kapitel \u201eLabialpfeifen und Gebl\u00e4seeinrichtungen\u201c.\n2)\tDie Stimmgabel, ihre Schwingungsgesetze und Anwendungen in der Physik. Leipzig, B. G. Teubner, 1907.\n3)\tAkustik, Leipzig 1802, S. 111 ff.\n4)\tAnn. d. Physik, Bd. 23, S. 643, 1907.","page":0},{"file":"pc0236.txt","language":"de","ocr_de":"236 K. L. Schaefer, Untersuchnngsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nd\u00fcrften wohl Gabeln von differentem Typus hierin voneinander abweichen und namentlich die \u00e4lteren Formen mit nicht schwer massivem Mittelst\u00fcck das von Chladni angenommene Verhalten zeigen. Wenigstens spricht hierf\u00fcr nach Waetzmann1), da\u00df in solchen Gabeln der Grundton ganz besonders stark als longitudinale Stielschwingung zu konstatieren ist, namentlich, wenn die Zinken parallel stehen. Werden die Zinken dagegen etwas zusammengebogen oder auf den Innenseiten belastet, so verschwindet, wie Lord Rayleigh2) gezeigt hat, der Grundton in dem Stiele, zum mindesten soweit er durch longitudinale Schwingungen bedingt ist. Die transversalen Stielschwingungen im Tempo des Gabelgrundtones werden durch Zusammenbiegen der Zinken oder durch Belastung ihrer Innenseiten nicht ausgel\u00f6scht, wie von vornherein zu erwarten, da ihre Ursache in Unsymmetrieen, sei es des Baues, sei es des Materials der Gabel, zu suchen ist, die sich selbst bei sorgf\u00e4ltigster Anfertigung kaum ganz vermeiden lassen3). Die transversalen Stielschwingungen geben ihrerseits Veranlassung zu eigenen Longitudinalschwingungen. F\u00fchrt der Stiel eine transversale Schwingung von der Periode n aus, so ist mit dieser theoretisch notwendig eine longitudinale von der Periode 2 n verbunden, worauf schon Rayleigh4) aufmerksam gemacht hat.\nHaupts\u00e4chlich charakteristisch f\u00fcr die Stielschwingungen einer Gabel sind also der transversale und longitudinale Grundton und dessen longitudinale Oktave. In welcher St\u00e4rke und mit welchen anderen T\u00f6nen vermengt diese Stielt\u00f6ne auftreten, h\u00e4ngt in jedem einzelnen Falle von der individuellen Beschaffenheit der Gabel, dem Erregungsmodus und der Art der Befestigung des Stieles w\u00e4hrend des Klingens ab. Weil der Grundton der Gabeln \u00e4lterer Form, bei denen Zinken und Bogenst\u00fcck gleichen Querschnitt haben, am Stiele st\u00e4rker und reiner hervortritt, empfiehlt Edelmann, der nach dem Tode von R. Koenig in Paris in technischer Beziehung wohl der beste Stimmgabelkenner ist, diese Gabeln f\u00fcr solche Zwecke zu bevorzugen, wo es, wie bei der Montierung auf Resonanzkasten oder bei der Pr\u00fcfung der Kopfknochenleitung, gerade auf die Stielschwingungen ankommt, w\u00e4hrend die neuere Gabelform mit massigem Mittelst\u00fcck dort am Platze sei, wo man mehr auf den Ton der Zinken reflektiert5).\nDen akustisch-experimentellen Nachweis des Stielgrundtones und seiner Oktave kann man mit Hilfe von Interferenzvorrichtungen f\u00fchren, die die st\u00f6renden T\u00f6ne ausl\u00f6schen, oder von Resonatoren, die den gesuchten Ton verst\u00e4rken6). Die gleichen Mittel sind auch zum Studium der nunmehr zu besprechenden Zinkent\u00f6ne geeignet.\nBei den Zinkent\u00f6nen mu\u00df man streng unterscheiden zwischen den harmonischen Obert\u00f6nen des Grundtones und jenen (im allgemeinen) unharmonischen Obert\u00f6nen, die durch Zerlegung der Zinken in verschiedene, durch Knoten getrennte, f\u00fcr sich schwingende Unterabteilungen\n1)\tPhysikal. Zeitschr. 10 Jahrg., S. 409, 1909. Auch Passows u. Schaefers Beitr\u00e4ge z. Anat. usw. d. Ohres usw. Bd. 3, S. 368, 1910.\n2)\tPhilos. Magazine, 6. Ser., Bd. 13, S. 325, 1907.\n3)\tVgl. Edelmann, Zeitschr. f. Ohrenheilk. Bd. 53, S. 341 ff.\n4)\tPhilos. Magazine, 3. Ser., Bd. 5, S. 460, 1877.\n5)\tPhysikal. Zeitschr. 6. Jahrg., S. 445 ff.\n6)\tVgl. A. Lucae, Die chronische progressive Schwerh\u00f6rigkeit, Berlin 1907, S. 142ff.","page":0},{"file":"pc0237.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n237\nhervorgerufen werden1). Die T\u00f6ne der letzteren Art liegen alle sehr hoch \u00fcber dem Grundtone. Denn setzt man dessen Schwingungszahl gleich 1, so entspricht dem ersten unharmonischen Obertone eine zwischen 5,8 und 6,6 Hegende Schwingungszahl. Die Schwingungszahlen der weiteren unharmonischen Zinkent\u00f6ne folgen einander ebenfalls in relativ gro\u00dfen Abst\u00e4nden der Tonh\u00f6he. Untersuchungen hier\u00fcber, die aber noch der Vervollst\u00e4ndigung bed\u00fcrftig sind, verdanken wir haupts\u00e4chlich Chladni und nach ihm Helmholtz, welcher in seiner Lehre von den Tonempfindungen2) hier\u00fcber sagt: \u201eNennen wir den Grundton der Stimmgabel c, so sind die folgenden T\u00f6ne etwa as2, d4, cis5. . . \u00dcbrigens ist zu bemerken, da\u00df das Verh\u00e4ltnis der Stimmgabelt\u00f6ne zu einander etwas verschieden ist nach der Form der Gabel und die gemachten Angaben deshalb nur als ann\u00e4hernd betrachtet werden d\u00fcrfen.\u201c Diese hohen Nebent\u00f6ne bewirken neben dem Grundtone ein helles, unharmonisches Klingen, das bei tieferen, frei in der Luft t\u00f6nenden Gabeln in einiger Entfernung den Grundton ganz \u00fcberdecken kann. Das Ohr trennt sie aber leicht vom Grundtone und ich f\u00fcr meine Person habe sie eigentlich nie bei Stimmgabeluntersuchungen als st\u00f6rend empfunden, zumal sie rasch verklingen und sich \u00fcberdies durch leises Ber\u00fchren der Zinken in ihrem unteren Teile meist sofort beseitigen lassen; es ist gar nicht n\u00f6tig, den zu diesem Zweck von Appunn3) empfohlenen Tuch- oder Gummiring \u00fcber die eine Zinke zu ziehen.\nMit den harmonischen Obert\u00f6nen verh\u00e4lt es sich anders. Unter ihnen kommt in allererster Linie die Oktave des Grundtones in Betracht, dann die Duodezime und die Doppeloktave; sehr h\u00e4ufig lassen sich auch noch weitere harmonische Teilt\u00f6ne im Gesamtklange der Gabel nachweisen, gelegentlich bis zum zw\u00f6lften oder gar bis zum sechzehnten4). Zum Nachteil f\u00fcr manche physiologischen und otiatrischen Untersuchungen sind diese harmonischen Obert\u00f6ne auf keine andere Weise als durch das nicht immer anwendbare und stets umst\u00e4ndliche Verfahren der Tondrosselung mittelst Interferenz g\u00e4nzlich zu beseitigen; ein Umstand, der namentlich bei der Bestimmung der normalen oder pathologischen unteren H\u00f6rgrenze volle Beachtung verdient.\nDie Entstehungsweise der harmonischen Gabelobert\u00f6ne ist erst neuerdings, wenigstens in bezug auf die besonders wichtige Oktave, durch Lin dig5) aufgekl\u00e4rt worden. Nach der einfachen Theorie Chladnis, der die Gabel lediglich als gebogenen Stab betrachtete, ist die Oktave \u00fcberhaupt unm\u00f6glich. Dies war auch wohl der Grund, da\u00df Helmholtz anf\u00e4nglich die Gabeln f\u00fcr frei von harmonischen Obert\u00f6nen hielt und sich erst sp\u00e4ter unter Anwendung geeigneter Resonatoren vom Gegenteil \u00fcberzeugte6). Lindig hat nun ge-\nll Harmonische Obert\u00f6ne sind bekanntlich solche, deren Schwingungszahl ein ganzzahliges Multiplum von derjenigen des Grundtones ist.\n2)\t5. Ausgabe, S. 121.\n3)\tAnton Appunn, Akustische Versuche \u00fcber Wahrnehmung tiefer T\u00f6ne usw. Akustisches Institut in Hanau l^\u00df\u00d6, S. 15.\n4)\tDie wichtigste Untersuchung hier\u00fcber ist die Abhandlung von C. Stumpf: \u00dcber die Ermittelung von Obert\u00f6nen. Wiedemanns Annalen d. Physik u. Chemie, Bd. 57, S. 660\u2014681. 1896.\n5)\tAnnalen d. Physik, 4. Folge, Bd. 11, S. 31 ff, 1903.\n6)\tLehre v. d. Tonempf., 5. Ausgabe, S. 263.","page":0},{"file":"pc0238.txt","language":"de","ocr_de":"238 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nzeigt, da\u00df die Oktave zwar in der Tat nicht in den Zinken, wohl aber in der sie umgebenden Luft entsteht, also nicht direkt, sondern indirekt durch die Zinken hervorgerufen wird.\nTrotzdem somit die Existenz der harmonischen Zinkenobert\u00f6ne nicht nur experimentell unzweifelhaft feststeht, sondern auch theoretisch verst\u00e4ndlich gemacht ist, wird dieselbe gerade von Ohren\u00e4rzten noch vielfach au\u00dfer Acht gelassen. Bedauerlicherweise tr\u00e4gt Edelmann hierzu bei, indem er in den Prospekten seines Physikalisch-Mechanischen Institutes \u201eobertonfreie\u201c Stimmgabeln1) empfiehlt, ohne gen\u00fcgend zu betonen, da\u00df mit diesem Epitheton nur die hohen unharmonischen Oh ert\u00f6ne gemeint sind und nicht die erheblich nachteiligeren harmonischen, die man in jeder Edelmann sehen Gabel wie in allen anderen mit Leichtigkeit physikalisch nachweisen kann, selbst wenn dies wegen ihrer psychophysiologischen Verschmelzung mit dem Grundtone nicht mit blo\u00dfem Ohre gelingt.\nZur Erregung einer Gabel bedient man sich am besten eines mit Kolophonium gen\u00fcgend versehenen Violin- oder Cellobogens. Durch das Anstreichen erreicht man einen besonders lauten und langen Ton und schont dabei die Gabel am meisten. In manchen F\u00e4llen ist ein Ba\u00dfbogen noch vorzuziehen. Wie man mit einem Geigenbogen eine maximale Wirkung erzielen kann, hat Melde beschrieben2). Er sagt: \u201eIch nehme den Violinbogen in die rechte Hand, und zwar so, da\u00df der dritte, vierte und f\u00fcnfte Finger (nach \u00fcblicher Bezeichnung beim Klavierspiel) zwischen das Haarband und den Stiel des Bogens, der Daumen dagegen als St\u00fctzpunkt oben auf den Stiel zu liegen kommt. Mit diesen vier Fingern kann der Bogen an jeder Stelle seiner L\u00e4nge festgehalten werden. Der noch \u00fcbrig bleibende Zeigefinger \u00fcbernimmt nun weiter eine doppelte Rolle: n\u00e4mlich einmal grenzt er ein St\u00fcck des Haarbandes ab und sodann, was die Hauptsache ist, er dr\u00fcckt das Haarband nach dem ihm gegen\u00fcberliegenden Daumen hin und spannt so den Bogen in einem Ma\u00dfe, wie es f\u00fcr gew\u00f6hnlich ganz unm\u00f6glich ist.\u201c\nWill man eine Gabel durch Anschl\u00e4gen erregen, so darf dies niemals mittelst eitles derartig harten oder kantigen Gegenstandes geschehen, da\u00df Verletzungen des Metalls eintreten. Gro\u00dfe Gabeln schl\u00e4gt man mit der Faust, kleinere mit einem Kl\u00f6ppel, der wie etwa der oben erw\u00e4hnte Edel-mannsche auf einem federnden Stiel einen schweren, aber gepolsterten Kopf tr\u00e4gt, so da\u00df letzterer zwar mit einem gewissen Schwung, indessen doch weich die Zinke trifft.\nGabeln mit langen, biegsamen Zinken bringt man wohl auch dadurch zum T\u00f6nen, da\u00df man die Zinkenenden zwischen Daumen und Zeigefinger fa\u00dft, zusammendr\u00fcckt und durch rasches Abziehen der Finger losl\u00e4\u00dft3).\n1)\tYgl. auch Zeitschrift f. Ohrenheilk. Bd. 54, S. 258,. wo Edelmann eine physikalisch sehr interessante Methode zur Beseitigung des ersten unharmonischen Obertones mitteilt.\n2)\tAkustik, Leipzig, F. A. Brockhaus, 1883, S. 153.\n3)\tFreilich mu\u00df man hinterher die Fingerfeuchtigkeit von den Zinken ab wischen, wie man denn \u00fcberhaupt jede Gabel, um sie vor Rost zu sch\u00fctzen, stets nach dem Gebrauch mit einem weichen Lederlappen putzen und vor l\u00e4ngerem Nichtgebrauch ein\u00f6len oder mit einer Kappe aus weichem Leder \u00fcberziehen sollte.","page":0},{"file":"pc0239.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n239\nSehr kleine Gabeln, zumal wenn sie massig sind, streichte man immer mit dem Bogen an oder nach dem Vorschl\u00e4ge von Antolik1) mittelst eines Glasstabes. Melde2) f\u00fchrte diese Methode so aus, da\u00df er an die schmale Seite einer Zinke ein Korkst\u00fcckchen von der Form der Fig. 9 ankittete. In der Auskerbung a wird ein m\u00e4\u00dfig befeuchteter Glasstab unter einigem Druck hin- und hergezogen. Allerdings \u00e4ndert die Belastung die Schwingungszahl der Gabel etwas, doch darf dies bei ganz hohen T\u00f6nen in der Regel vernachl\u00e4ssigt werden.\nVielfach ist es erw\u00fcnscht, eine und dieselbe Gabel mehrmals hintereinander mit genau gleicher St\u00e4rke zu erregen, etwa um f\u00fcr eine Reihe von Versuchen stets die n\u00e4mliche Klangdauer zu erhalten. Man hat zu diesem Zwecke Pendelapparate ersonnen3), bei denen ein fallender K\u00f6rper mit konstanter lebendiger Energie gegen die Zinke schl\u00e4gt. Beliebter ist die von Lucae4) angegebene Hammeranschlagsvorrichtung, von der die Figuren 10 u. 11 ein leichtverst\u00e4ndliches Bild geben. Der Autor schreibt dar\u00fcber5): \u201eDas zur freien Handhabung der Gabel am Griff angebrachte Schlagwerk besteht in einem aus Stahl gefertigten Hammer (h), welcher durch eine starke Spiralfeder (a) in Bewegung gesetzt wird. Diese Feder wird wie an einer Schu\u00dfwaffe aufgezogen und durch eine Abzugsfeder (c), an welcher zu diesem Zwecke f\u00fcr den Daumen eine Platte angebracht ist, ausgel\u00f6st. Sehr wichtig ist, da\u00df diese Abzugsfeder immer denselben Spielraum hat, was durch eine Hemmungsvorrichtung (d) bewirkt wird. Durch eine dritte, oberhalb des anzuschlagenden Gabelzinkens augebrachte flache Feder (b) wird vermieden, da\u00df der Hammer nach dem Auffallen auf dem Zinken liegen bleibt. In Fig. 11 ist der Moment dargestellt, in welchem die Feder aufgezogen ist. Der etwaige Ein wand, da\u00df die drei Federn auf die Dauer das gleichm\u00e4\u00dfige Arbeiten des Mechanismus beeintr\u00e4chtigen k\u00f6nnten, ist insofern hinf\u00e4llig, als der Apparat bei vorsichtiger Handhabung mir in einer langen Reihe von Jahren bei fast t\u00e4glicher Benutzung durchaus gleichm\u00e4\u00dfige und bestimmte Resultate geliefert hat6). Es sei hier gleich bemerkt, da\u00df die Schraubenvorrichtung (F), um welche sich als Achse der Hammer dreht, eine sehr wichtige Rolle spielt, insofern durch st\u00e4rkeres oder loseres Anziehen derselben die H\u00f6rzeit der Gabel zu modifizieren ist. Die Handhabung des Instrumentes findet in der Art statt, da\u00df zun\u00e4chst durch Herabdr\u00fccken von e und Einspringen des Hakens bei c die Gabel aufgezogen wird, dann das Instrument bei g wie eine Schreibfeder in die Hand genommen wird und darauf durch Vorschieben des Daumens gegen die Platte bei c der Abzug bewerkstelligt wird. F\u00fcr c4 (Fig. 11, halbe nat\u00fcrliche Gr\u00f6\u00dfe)\n1)\tMathemat. u. Naturwiss. Ber. aus Ungarn, 8, S. 295.\n2)\tWiedemanns Annalen d. Phys. u. Chem. Bd. 51, S. 683, 1894.\n3)\tZ. B. Magnus, Archiv f. Ohrenheilk. Bd. 5, S. 127 ; Blegvad, ebenda, Bd. 67, S. 285.\n4)\tVerhandlungen d. Deutsch. Otolog. Gesellsch. (8. Versammlung in Hamburg), Jena 1899, S. 41.\n5)\tLucae, Die chronische progressive Schwerh\u00f6rigkeit; Berlin 1907, S. 156ff.\n6)\t\u201eNat\u00fcrlich m\u00fcssen sie (die Federn), wenn sie sich auf die Dauer bew\u00e4hren sollen, gut gearbeitet sein wie die von E. D\u00e9tert in Berlin, Karlstr. 9, gelieferten Instrumente.\u201c\nFig. 9.","page":0},{"file":"pc0240.txt","language":"de","ocr_de":"240 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nist der Apparat in derselben Weise konstruiert, nur mit dem Unterschiede, da\u00df der Hammerkopf bohl ist, bei i durch eine Schraubenvorrichtung ge\u00f6ffnet und mit Quecksilber zur Erzielung eines starken Anschlags gef\u00fcllt werden kann. Ein zweiter Unterschied besteht darin, da\u00df die ganze Anschlagsvorrichtung durch die Fl\u00fcgelschraube (h) von der Stimmgabel enfernt werden kann. Wie auch Quix beobachtet hat, ist es sehr wichtig, da\u00df die Schraube nicht lose, sondern so fest wie m\u00f6glich sitzen mu\u00df, weil im ersteren Falle die H\u00f6rzeit betr\u00e4chtlich abnimmt.\u201c Ein zweites naheliegendes Mittel zu dem Zweck, einer Gabel immer dieselbe Anfangsamplitude zu erteilen, ist das, die Zinkenenden bis auf eine genau me\u00dfbare und stets gleiche Distanz auseinander zu spreizen und dann loszulassen. Ein derartiges Instrument, welches dem","page":0},{"file":"pc0241.txt","language":"de","ocr_de":"241\nInneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\nRos er sehen Mundsperrer \u00e4hnelt, hat z. B. Ostmann bei seinen Studien \u00fcber em objektives H\u00f6rma\u00df benutzt und in seiner Monographie \u00fcber dieses Thema beschrieben 1). Eine etwas andere Konstruktion ist von D\u00f6lger2) angegeben. Sein \u201eStimmgabelerreger\u201c zu beziehen von der Firma Ludwig Dr\u00f6ll, Fabrik medizinischer Bedarfsartikel in Frankfurt a. M., besteht, wie Fig. 12 zeigt, aus zwei parallellaufenden kr\u00e4ftigen Stahlschienen, deren obere, mit Elfenbein bekleidete Enden zwischen die Stimmgabelzinken geschoben werden und beim Anziehen der Schraube die mittelst des Ma\u00dfstabes kontrollierbare Spannung der letzteren bewirken. Der kleine Apparat, den ich selbst \u00f6fter benutze, ist etwas umst\u00e4ndlicher im Gebrauch als die Hammervorrichtung, hat aber den Vorzug, f\u00fcr fast alle Stimmgabeln anwendbar zu sein. Mathematisch genau \u00fcbereinstimmende Abklingezeiten erh\u00e4lt man \u00fcbrigens auch mit dem \u201eD\u00f6lger nicht, wenn man mittelst desselben mehrmals hintereinander die n\u00e4mliche Gabel erregt und sie dann vor dem Ohre abklingen l\u00e4\u00dft, mag das nun an dem von Fall zu Fall etwas verschieden ausfallenden Abziehen\nL.DHDLL\ndes Apparates von der Gabel oder an der Schwierigkeit, den Ma\u00dfstab auf Bruchteile eines Millimeters pr\u00e4zise einzustellen, liegen oder daran, da\u00df man die Gabel nicht jedesmal in vollkommen gleicher Lage und Entfernung vors Ohr h\u00e4lt, was namentlich wegen der Selbstinterferenz der Gabeln von Bedeutung ist.\nEin Verfahren, eine Stimmgabel zu-gleichm\u00e4\u00dfig fortdauerndem T\u00f6nen mit starken Schwingungen zu bringen, hat J. R. Ewald ersonnen3). Der Grundgedanke ist folgender. Die Stimmgabel wird in horizontaler Lage, die eine Zinke \u00fcber der anderen, befestigt. An der unteren Zinke befindet sich ein senkrecht abw\u00e4rts gerichteter, ungef\u00e4hr 10 mm langer Draht, der mit einer horizontalen d\u00fcnnen Platte von etwa 5 mm Durchmesser endet. Unterhalb der letzteren ist eine zylindrische R\u00f6hre von ein wenig gr\u00f6\u00dferem Lumen angebracht, in welcher die Platte beim Schwingen\n1)\tP. Ostmann, Ein objektives H\u00f6rma\u00df u. seine Anwendung; Wiesbaden 1903 S. 6 und Zeitschr. f. Ohrenheilk. Bd. 51, S. 237ff. (Abbildung des Instrumentes auf S 243)\n2)\tM\u00fcnchener Med. Wochenschr. Nr. 22, 1909 und: Die ohren\u00e4rztl. T\u00e4tigkeit d Sanit\u00e4tsoffiziers, 2. Aufl., Wiesbaden 1910.\n3)\tPfl\u00fcgers Archiv, Bd. 44, S. 555, 1889.\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 3.\n16","page":0},{"file":"pc0242.txt","language":"de","ocr_de":"242 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nder Gabel wie ein fast luftdicht schlie\u00dfender Stempel auf und nieder geht. Wird durch die R\u00f6hre ein Luftstrom oder ein Wasserstrom gesogen oder gedr\u00fcckt, so setzt derselbe die Platte und damit die Gabel in Bewegung1).\nEine andere Konstruktion zur kr\u00e4ftigen Erregung von Gabeln durch Pre\u00dfluft hat Edelmann angegeben2). Auf dem Resonanzkasten R (Fig. 13)\neiner Gabel G ist mittelst des St\u00e4nders s eine D\u00fcse a montiert, welche gegen die Gabelzinke mit einer gro\u00dfen Randfl\u00e4che endigt, in der Mitte mit einem kleinen, nach au\u00dfen konisch erweiterten Loche versehen und durch eine Stellschraube cd in ihrer Entfernung von G regulierbar ist. Durch den Schlauchansatz b wird mittelst umflochtenen Schlauches die Pre\u00dfluft zugef\u00fchrt, die aber einen Druck von mindestens zwei Atmosph\u00e4ren haben mu\u00df, w\u00e4hrend bei der Ewald sehen Anordnung ein Druck von wenigen Zentimetern Hg gen\u00fcgt.\nDas Prinzip des elektrischen Antriebes m\u00f6ge Fig. 14 erl\u00e4utern, die eine \u00e4ltere Form der \u201eelektrischen Gabel\u201c darstellt. Der Strom von 1 oder 2 Bunsenelementen oder einer anderen gleichwertigen Stromquelle\nFig. 13.\nFig. 14.\nwird der Klemme f zugef\u00fchrt, geht durch die Spulen MM, dann \u00fcber die Klemme g in das Quecksilbern\u00e4pfchen h und von hier \u00fcber i und die obere\n1)\tStimmgabeln mit Luftantrieb werden von Herrn Mechaniker Majer in Stra\u00dfburg i. E. angefertigt.\n2)\tPhysikalische Zeitschr., 11. Jahrg., 1910, S. 645.","page":0},{"file":"pc0243.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n243\nZinke der Gabe] B zur Klemme 1, die mit dem zweiten Pol der Batterie verbunden ist. Im Moment des Stromschlusses wird in den Eisenkernen der Spulen Magnetismus erzeugt, die Zinken werden von den Elektromagneten angezogen, und die Platinspitze i tritt aus dem Quecksilber heraus. Damit ist der Strom ge\u00f6ffnet, der Magnetismus verschwindet, die Schenkel der Gabel n\u00e4hern sich einander wieder. Dies hat aber zur Folge, da\u00df die Platinspitze wieder in das Quecksilber eintaucht, worauf der ganze Vorgang sich wiederholt.\nWie man mit Hilfe einer solchen Gabel eine zweite, eventuell in einem anderen Zimmer befindliche in Schwingungen versetzen kann, wobei aller-\nf g ooOQC>PP\u00a3\u00a3J2JiQ aSOOODnOQS/OQS\nFig. 15.\ndings Voraussetzung ist, da\u00df die Schwingungszahlen beider Gabeln genau unison sind oder die zweite Gabel einen harmonischen Oberton der erregenden gibt, geht aus der schematischen Zeichnung Fig. 15 hervor. Der Unterschied gegen\u00fcber der vorhergehenden Abbildung ist der, da\u00df der Strom von 1 nicht direkt zur Batterie zur\u00fcckkehrt, sondern erst vermittelst der\nKlemmen c und d die Elektromagnete EE umkreist, welche im Tempo der Stromunterbrechungen bei i die Zinken der Gabel A anziehen und freigeben. Bekanntlich hat Helmholtz auf solche Weise seine ber\u00fchmten Versuche \u00fcber die Synthese von Vokalen aus (m\u00f6glichst) einfachen T\u00f6nen bewerkstelligt.\nUm zu vermeiden, da\u00df das Quecksilber durch die bei den Unterbrechungen des Stromes entstehenden elektrischen Funken verbrannt wird hat schon Helmholtz empfohlen, Alkohol auf die Quecksilberoberfl\u00e4che zu gie\u00dfen. Heuerdings bedient man sich mit Vorliebe einer Sp\u00fclung mit flie\u00dfendem (Leitungs- oder destilliertem) Wasser, indem man das Glasgef\u00e4\u00df\n16*","page":0},{"file":"pc0244.txt","language":"de","ocr_de":"244 K. L. Schaefer, Untersuehungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nh mit einer Zu- und. einer Ablauf\u00f6ffnung, die mit Schl\u00e4uchen verbunden werden, versieht. Auch begn\u00fcgt man sich vielfach damit, nur einen Elektromagneten und zwar dann zwischen den Zinken anzubringen, und verwendet h\u00e4ufig statt des Quecksilberkontaktes einen solchen aus Platin. Fig. 16*) zeigt eine derartige moderne elektrische Gabel von sehr zweckm\u00e4\u00dfiger Konstruktion. Dieselbe besitzt einen auswechselbaren Platin- und Quecksilberkontakt, welche beide gegen den zuleitenden Platindraht einstellbar sind. Elektromagnet und Kontakte laufen auf einer prismatischen Stange und k\u00f6nnen der L\u00e4nge der Gabel entsprechend verstellt werden, so da\u00df selbst bei st\u00e4rkstem Strom ein Aufschlagen der Zinken auf den Magneten vermieden wird. Die Ans\u00e4tze des Quecksilbergef\u00e4\u00dfes f\u00fcr die Sp\u00fclung sind in der Zeichnung sichtbar. Das Gef\u00e4\u00df ist zwecks Entleerung und Reinigung von seinem Tr\u00e4ger abnehmbar. Die Tonh\u00f6he l\u00e4\u00dft sich durch Laufgewichte variieren. Auch k\u00f6nnen in dem Gestell Gabeln von beliebiger Schwingungszahl befestigt werden; jedoch wird der elektrische Antrieb um so schwieriger, je h\u00f6her der Ton der Gabel ist, so da\u00df etwa 500 Doppelschwingungen in dieser Beziehung im allgemeinen die Grenze des Erreichbaren bilden.\nDurch den bei der elektromagnetischen Erregung auf die Gabel ausge\u00fcbten Zwang wird auch die Tonh\u00f6he beeinflu\u00dft. Hinsichtlich der hier in Betracht kommenden Einzelheiten sei auf die Darstellungen von Auerbach1 2) und von Kielhauser3) verwiesen.\nDort findet der Leser zugleich das bis jetzt \u00fcber die Abnahme der Stimmgabel-Tonh\u00f6he mit wachsender Temperatur Bekannte zusammengestellt. Hier gen\u00fcgt es zu erw\u00e4hnen, da\u00df diese Abnahme ungef\u00e4hr Vtoooo der Schwingungszahl f\u00fcr je 1\u00b0 C betr\u00e4gt und daher bei feineren Untersuchungen in Rechnung zu ziehen ist, zumal wenn es sich um h\u00f6here Gabeln handelt. Die folgende, aus Auerbachs Akustik entlehnte Tabelle veranschaulicht die \u00c4nderung der Tonh\u00f6he mit der Temperatur.\nTemp.\tSchwingungszahlen\t\t\t\t\t\t\t\nO\u00bb\t32\t64\t128\t256\t435\t512\t1024\t2048\n5o\t31,98\t63,97\t127,93\t255,86\t434,77\t511,73\t1023,5\t2046,9\n100\t31,97\t63,93\t127,86\t255,73\t434,54\t511,46\t1022,9\t2045,8\n150\t31,95\t63,90\t127,80\t255,59\t434,31\t511,19\t1022,4\t2044,7\n200\t31,94\t63,86\t127,73\t255,46\t434,08\t510,91\t1021,8\t2043,7\n30o\t31,90\t63,80\t127,59\t255,19\t433,62\t510,37\t1020,8\t2041,5\nErg\u00e4nzend ist zu diesen Angaben zu bemerken, da\u00df der Ausgleich zwischen der Temperatur der Gabel und derjenigen der umgebenden Luft nur langsam stattfindet, weshalb man nach R. Koenig der Gabel nur dann mit Sicherheit die vom Zimmerthermometer angegebene Temperatur zu-\n1)\tEntnommen aus dem Katalog der Pr\u00e4zisionsmechanisehen Werkstatt von E. Zimmermann, Leipzig, Emilienstr. 21, und Berlin N. 4, Chausseestr. 6.\n2)\tWinkelmanns Handbuch d. Physik, Bd. II: Akustik, Kap. V, A. 3.\n3)\tDie Stimmgabel, Leipzig 1907, III. Abschnitt.","page":0},{"file":"pc0245.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\t245\nschreiben kann, wenn diese mehrere Stunden hindurch unver\u00e4ndert geblieben ist*).\nDie Methoden zur Bestimmung der Intensit\u00e4t eines Stimmgabeltones und ihrer Abnahme w\u00e4hrend des Ausklingens der Gabel werden im Zusammenh\u00e4nge mit der H\u00f6rsch\u00e4rfemessung er\u00f6rtert werden. An dieser Stelle sei aber noch einer Eigent\u00fcmlichkeit der Stimmgabeln gedacht, die ebenfalls zu der Intensit\u00e4t in enger Beziehung steht und als die Selbstinterferenz der Gabeln bezeichnet werden k\u00f6nnte.\nWenn man eine Gabel vor dem Ohre um ihre vertikal gehaltene L\u00e4ngsachse herumdreht, so wird der Ton jedesmal schwach oder erlischt auch ganz, wenn eine Kante der Zinken vor dem Geh\u00f6reingang vor\u00fcberkommt, w\u00e4hrend er sehr laut ist, sobald die \u00e4u\u00dfere Fl\u00e4che der einen Zinke oder eine der beiden Seitenfl\u00e4chen der Gabel dem Ohre zugewendet wird. Die Ursache dieser, unter anderen namentlich von Kie\u00dfling* 2) untersuchten Erscheinung liegt darin, da\u00df beim Gegeneinan-derschwingenderZinken zwischen diesen eine Luftverdichtung, an ihren \u00e4u\u00dferen Fl\u00e4chen aber eine Luftverd\u00fcnnung entsteht, also Bewegungen von entgegengesetzter Phase, und da\u00df beim Auseinanderschwingen der Zinken der gleiche Gegensatz nur mit umgekehrtem Vorzeichen besteht. Dazu kommt, da\u00df die von der einen Zinke hervorgerufenen Luftersch\u00fctterungen teils von der anderen Zinke reflektiert werden, teils sich mit den von der letzteren ausgehenden durchkreuzen.\nAlle diese Bewegungen setzen sich durch Interferenz so zusammen, da\u00df an gewissen Punkten in der Umgebung der Zinken eine mehr oder weniger vollst\u00e4ndige Schallvernichtung eintritt. Der geometrische Ort f\u00fcr diese Punkte ist ann\u00e4hernd die Mantelfl\u00e4che eines hyperbolischen Zylinders, dessen Seiten parallel den Zinken verlaufen. Schneidet man diesen Zylinder durch eine zur Stimmgabell\u00e4ngsachse senkrechte Ebene, so erh\u00e4lt man als Schnittlinie eine Hyperbel, deren Brennpunkte in den Kanten der Gabel gelegen sind (Fig. 17).\nBringt man das Ohr in eine der Interferenzfl\u00e4chen und schiebt \u00fcber die eine Gabelzinke eine enge R\u00f6hre mit der Vorsicht, da\u00df sie die schwingende Zinke nicht ber\u00fchrt, so wird der Schall sogleich lauter, weil die Interferenzwirkung gest\u00f6rt wird. Aus demselben Grunde wird der Ton st\u00e4rker, wenn man ein Kartenblatt in die Gegend der einen oder anderen Interferenzfl\u00e4che bringt oder die Gabel mit der Zinkenau\u00dfenfl\u00e4che einer festen Wand n\u00e4hert. Auch die Intensit\u00e4tssteigerung, die eine Gabel erf\u00e4hrt, wenn man sie vor ein Loch einer Seebeckschen Sirene h\u00e4lt, und die bei\n1)\tDa\u00df man eine f\u00fcr Zimmertemperatur geeichte Gabel, wo es auf Konstanz der Tonh\u00f6he ankommt, w\u00e4hrend des Experimentierens nicht in der warmen Hand halten darf, braucht wohl kaum erw\u00e4hnt zu werden.\n2)\tPoggendorfs Annalen d. Phys. u. Chem. Bd. 130, S. 177ff., 1867.\nFig. 17.","page":0},{"file":"pc0246.txt","language":"de","ocr_de":"246 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nrotierender Scheibe die Veranlassung zur Entstehung der Variationst\u00f6ne gibt, geh\u00f6rt hierher.\nWo es durchaus auf die Konstanz der Intensit\u00e4t eines dem Ohre zugeleiteten Gabeltones ankommt, ist die Selbstinterferenz eine unerw\u00fcnschte Eigenschaft, sofern man die Gabel frei in der Hand vors Ohr h\u00e4lt. Die kleinste unbewu\u00dfte Drehung des Kopfes oder der Hand kann unkontrollierbare \u00c4nderungen der Empfindungsst\u00e4rke hervorrufen. In solchem Falle ist es darum besser, die Gabel in bestimmter Stellung vor der \u00d6ffnung einer Schallr\u00f6hre, deren anderes Ende ins Ohr f\u00fchrt, zu fixieren.\nc) 8ait en.\nEine Saite kann man bekanntlich in Transversal-, Longitudinal- und Torsionsschwingungen versetzen. W\u00e4hrend die Torsionst\u00f6ne f\u00fcr die physiologische wie f\u00fcr die musikalische Akustik g\u00e4nzlich irrelevant sind, haben die Longitudinalt\u00f6ne, mit denen man bequem und sehr hoch in der Tonskala hinaufkommen kann, neuerdings eine wesentliche Bedeutung f\u00fcr Versuche und otiatrische Beobachtungen in der Gegend der oberen H\u00f6rgrenze gewonnen, wovon an anderer Stelle eingehender die Rede sein wird. F\u00fcr die mittlere Tonregion kommen nach wie vor die Transversalt\u00f6ne allein in Betracht.\nZu Transversalschwingungen veranla\u00dft gibt eine Saite ihren Grundton und die Reihe der harmonischen Obert\u00f6ne. Wie gro\u00df die Zahl der letzteren ist und in welchem Verh\u00e4ltnis die Intensit\u00e4ten der Teilt\u00f6ne des Gesamtklanges zueinander stehen, also mit einem Worte die Klangfarbe, wird vom Material der Saite und der Art ihrer Erregung \u2014 je nachdem diese durch Schlagen, Streichen, Rei\u00dfen oder Zupfen geschieht \u2014 bedingt; auch die Stelle, an der man die Saite in Bewegung setzt, ist von Einflu\u00df, insofern alle diejenigen Teilt\u00f6ne nicht zustande kommen k\u00f6nnen, die gerade an diesem Punkte einen Schwingungsknoten haben. D\u00fcnne Metallsaiten klingen klimpernd wegen der hohen Obert\u00f6ne, deren Zahl mit zunehmender Dicke und K\u00fcrze der Saite sich verringert. Bei den Darmsaiten werden die Teilt\u00f6ne, namentlich die h\u00f6heren, infolge der geringeren Elastizit\u00e4t relativ schnell ged\u00e4mpft.\nRei\u00dft man eine Saite mit einem harten Stift oder schl\u00e4gt man sie mit einem kantigen metallenen Hammer, so ist der Klang scharf und teilweise leer. Am kr\u00e4ftigsten h\u00f6rt man, worauf schon Helmholtz aufmerksam machte, den Grundton, auf den es ja in der Regel haupts\u00e4chlich ankommt, beim Zupfen mit dem weichen Finger, wobei der Ton voll und doch harmonisch klingt. Bei l\u00e4ngeren und ziemlich d\u00fcnnen Metallsaiten habe ich auch das Anschl\u00e4gen mit einem langstieligen und darum gut federnden, keilf\u00f6rmig angesch\u00e4rften Korkhammer recht zweckm\u00e4\u00dfig gefunden, jedenfalls viel g\u00fcnstiger als das Streichen mit dem Bogen, das hierbei h\u00e4ufig sehr unreine T\u00f6ne erzeugt. Kurze Saiten dagegen streicht man besser an. Wo immer man aber den Bogen benutzt, mu\u00df man im Auge behalten, da\u00df bei kr\u00e4ftigem Strich der Ton etwas in die H\u00f6he steigt, woran die vom Druck des Bogens bewirkte Verl\u00e4ngerung, Durchbiegung und Spannungszunahme der Saite schuld sein d\u00fcrfte.","page":0},{"file":"pc0247.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n247\nWenn eine Saite ihren Grundton gibt, schwingt sie als Ganzes zwischen ihren Endpunkten hin und her. Beim ersten Oberton, dem zweiten Partialton, der die Oktave des Grundtones ist, bildet die Saite in der Mitte einen Schwingungsknoten; beim zweiten Oberton (3. Partialton), der Duodezime des Grundtones, wird die Saite durch zwei Knoten in drei Teile zerlegt usw. Meist ist, wie erw\u00e4hnt, eine gr\u00f6\u00dfere oder geringere Anzahl solcher Teil Schwingungen gleichzeitig vorhanden1). Ber\u00fchrt man w\u00e4hrend der Erregung der Saite den Mittelpunkt lose mit dem Finger, so erklingt statt des Grundtones die Oktave. Auf die gleiche Weise, also durch D\u00e4mpfung der Saite in einem der betreffenden Knotenpunkte, sogenanntes Fl ageolet-tieren, kann man auch noch h\u00f6here Obert\u00f6ne in \u00fcberwiegender St\u00e4rke, obwohl kaum v\u00f6llig frei von harmonischen Nebent\u00f6nen, hervortreten lassen. Eine andere Methode, eine bestimmte Teilschwingung einzuleiten, besteht darin, eine mit eben diesem Partialton unison klingende Stimmgabel mit der Saite in Kontakt zu bringen. Umgekehrt veranla\u00dft auch eine schwingende Saite eine mit ihrem Stiel auf den einen Saitenendpunkt gesetzte Gabel v\u00f6n derselben Tonh\u00f6he zum Mitschwingen. Letztere Erscheinung, die ich bei ganz kurzen Saiten ebenso deutlich gefunden habe wie bei l\u00e4ngeren, kann gelegentlich zu einer bequemen, aber freilich nicht mathematisch genauen Kontrolle der Stimmung der Saite dienen.\nDie Mannigfaltigkeit der T\u00f6ne, die eine einzige Saite zu erzeugen vermag, bildet zweifellos einen Vorzug gegen\u00fcber den Stimmgabeln. Bringt man zwischen den Endpunkten einen l\u00e4ngs der Saite verschiebbaren Steg oder eine Klemmbacke an, so kann man durch sukzessive Verk\u00fcrzung der Saite immer h\u00f6her werdende transversale Grundt\u00f6ne hervorbringen und nimmt man zu diesen Transversalt\u00f6nen die noch h\u00f6heren Longitudinalt\u00f6ne, deren Schwingungszahlen ebenfalls proportional der Verk\u00fcrzung wachsen, hinzu, so l\u00e4\u00dft sich leicht mit einer einzigen Saite eine kontinuierliche Tonreihe hersteilen, die von der oberen H\u00f6rgrenze bis zu den tiefen Oktaven hinabreicht2).\nDie tiefen und mittelhohen T\u00f6ne einer frei durch den Raum ausgespannten Saite sind schwach h\u00f6rbar, weil die Luft leicht um den d\u00fcnnen K\u00f6rper hin und her schl\u00fcpft und nur unbedeutende Verdichtungen und Verd\u00fcnnungen erf\u00e4hrt. Man befestigt darum die Saite meist \u00fcber einem Resonanzk\u00f6rper oder veranla\u00dft wenigstens, da\u00df ihre Schwingungen auf eine Tischplatte und von da aus an die umgebende Luft \u00fcbertragen werden. So entstehen jene Apparate, die als Monochord, Dichord oder Polychord bezeichnet werden, je nach der Zahl der Saiten. Eine einfache Konstruktion dieser Art zeigt uns Fig. 18a. Uber einen Schallkasten sind zwei Saiten gezogen, deren schwingende Teile durch die beiden Stege a und b begrenzt werden. Die hintere Saite wird mittelst des Stimmstockes s, die vordere durch die Gewichte P gespannt. Um eine der Saiten zu verk\u00fcrzen, ohne zugleich ihre Spannung zu \u00e4ndern, bedient man sich des beweglichen Steges\n1)\tDurch Ankleben von nur ein wenig Wachs an irgendeinem Punkte der Saite wird das Verh\u00e4ltnis der Teilt\u00f6ne zueinander in ein unharmonisches verwandelt.\n2)\tVgl. K. L. Schaefer, \u00dcber eine Erweiterung der Anwendbarkeit des Struycken-schen Monochords; Passowsu. Schaefers Beitr\u00e4ge z. Anat. usw. des Ohres usw. Bd. 4, S. 376, 1911.","page":0},{"file":"pc0248.txt","language":"de","ocr_de":"248 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nFig. 18b, indem man die Saite zwischen dem Fu\u00dfst\u00fcek ns und dem Deckel pr einkJemmt. Die klemmenden Fl\u00e4chen sind mit weichem Leder belegt, wodurch verhindert wird, da\u00df sich die Schwingungen auf das nicht benutzte Saitenst\u00fcck \u00fcbertragen. Fig. 19 ist das Dichord von C. Spearman, eine\nFig. 18 a.\nOriginalkonstruktion der Firma Fritz K\u00f6hler, Universit\u00e4tsmechaniker in Leipzig. Die zwischen zwei feststehenden Wirbeln c und Endstegen d ausgespannten Saiten werden mittelst des beiliegend gezeichneten Schl\u00fcssels b gestimmt und mittelst eines Zupfers a erregt. Zwischen den Endstegen besitzt jede Saite noch zwei voneinander unabh\u00e4ngige verschiebbare Stege e. Man hat somit, indem man stets das zwischen einem Endstege und dem n\u00e4her liegenden beweglichen Stege befindliche Saitenst\u00fcck benutzt, vier unabh\u00e4ngige und variable T\u00f6ne zur Verf\u00fcgung. Auf dem Grundbrett angebrachte Skalen erlauben, genaue Einstellungen sowie die Schwingungszahlen bequem abzu-\nFig. 18 b.\nFig. 19.\nlesen. Die Anbringung eines Nonius erm\u00f6glicht es, Intervalle bis auf V20 Schwingung Differenz herzustellen. Fig. 20 stellt in % der nat\u00fcrlichen Gr\u00f6\u00dfe eine Abbildung des Polychords nach Prof. K. Antolik-dar, zu beziehen vom Pr\u00e4zisionsmechaniker Max Kohl in Chemnitz. Das","page":0},{"file":"pc0249.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n249\nselbe besitzt 12 Saiten, die sieb durch Pre\u00dfbacken, an seitlichen Schienen angebracht, in jeder Verk\u00fcrzung benutzen und somit zu zahlreichen Demonstrationen, insbesondere \u00fcber musikalische Skalen, verwenden lassen.\nEin entschiedener Ubelstand bei der Benutzung von Saiten ist der, da\u00df sie die ihnen einmal durch Spannung erteilte Tonh\u00f6he nicht in dem Ma\u00dfe wie die Stimmgabeln bewahren. Infolge des sehr ungleichm\u00e4\u00dfigen Einflusses der elastischen Nachwirkung, der Temperatur und der Feuchtigkeit mu\u00df man stets mit Verstimmungen rechnen und daher die Tonh\u00f6he, wo es auf deren Genauigkeit ankommt, immer wieder kontrollieren. Hierzu ist aber die Vergleichung mit einer Tonquelle von exakt bestimmter und konstanter Schwingungszahl n\u00f6tig. Denn man kann sich auch nicht etwa auf die\nFig. 20.\nTaylor sehe Formel ohne weiteres verlassen. Dieser zufolge ist zwar, wenn N die Schwingungszahl, p das spannende Gewicht, g die Beschleunigung durch die Schwere, 1 die L\u00e4nge, q den Querschnitt und s das spezifische Gewicht der Saite bedeutet,\nund mithin bei einer und derselben durch einen Steg beliebig abgrenzbaren Saite, solange die Spannung nicht absichtlich oder durch Temperatureinfl\u00fcsse ge\u00e4ndert wird, die Schwingungszahl einfach umgekehrt proportional der L\u00e4nge; indessen geht ein nicht so leicht angebbarer Teil der Spannung durch Reibung an den Stegen und der eventuell f\u00fcr das spannende Gewicht angebrachten Rolle verloren. Ferner kommt in Betracht, da\u00df sich der Querschnitt mit der Spannung \u00e4ndert und da\u00df die mit der Dicke oder der Verk\u00fcrzung der Saite zunehmende Steifigkeit im Sinne einer Spannungszunahme wirkt. Diese sekund\u00e4ren Einfl\u00fcsse k\u00f6nnen relativ betr\u00e4chtliche Abweichungen von dem Formelwert der Schwingungszahl zur Folge haben. So habe ich, um nur ein Beispiel zu bringen, bei meinen eben zitierten Versuchen \u00fcber","page":0},{"file":"pc0250.txt","language":"de","ocr_de":"250 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nFig. 21A.\ndie Transversalt\u00f6ne des Struyck en sehen Monochords 4) gefunden, da\u00df die Saite des von mir benutzten Exemplares, wenn man sie mittelst des Steges auf 4 cm verk\u00fcrzt, ein tiefes h4 anstatt eines hohen a4, wie es dem Taylorschen Theorem unter den gegebenenBedingungen entsprechen w\u00fcrde, h\u00f6ren l\u00e4\u00dft.\nd) Labialpfeifen und Gebl\u00e4seeinrichtungen.\nDie Lippenpfeifen der Orgel, die entweder aus Holz oder aus Metall verfertigt werden, spielen auch im Instrumentarium der physiologischen Akustik eine nicht unbedeutende Rolle. Sie werden dadurch zum Erklingen gebracht, da\u00df durch einen schmalen Schlitz ein bandf\u00f6rmiger Luftstrom gegen den scharfkantigen Rand der \u00d6ffnung eines parallelepipedonischen oder zylindrischen, mit Luft erf\u00fcllten Hohlraumes geblasen wird. Die Figuren 21 A und B versinnlichen die einfache Bauart. A ist eine (oben) offene Holzpfeife im L\u00e4ngsschnitt, B eine oben geschlossene, sogenannte gedeckte oder gedackte, zinnerne Pfeife. BJR, bezeichnet die eigentliche Pfeifenrohre, deren Lufts\u00e4ule durch das Anblasen in stehende Schwingungen ger\u00e4t, ab die nach oben durch die schneidenf\u00f6rmig zugesch\u00e4rfte Oberlippe begrenzte Mund\u00f6ff-nung (Aufschnitt). K ist die Luftkammer, in welche von unten her die Druckluft durch den hohlen Fu\u00df F eindringt, um sie durch die Kern spalte cd als platter Luftstreifen (Luftzunge) wieder zu verlassen.\nBeide Pfeifenarten, die offene und die gedackte, lassen, richtig angeblasen, einen Grundton und diverse harmonische Obert\u00f6ne h\u00f6ren, unterscheiden sich jedoch hinsichtlich der Klangfarbe dadurch, da\u00df bei der offenen die l\u00fcckenlose Reihe der harmonischen Teilt\u00f6ne auftritt, bei der ge-dackten dagegen nur die ungeradzahligen Teilt\u00f6ne, also Grundton, Duodezime, gro\u00dfe\n1) N\u00e4here Beschreibung dieses Apparates im Kapitel: Bestimmung der oberen H\u00f6rgrenze.","page":0},{"file":"pc0251.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n251\nTerz der Doppeloktave usw., entstehen und die geradzahligen, n\u00e4mlich Oktave, Doppeloktave, Quinte der Doppeloktave usw., fehlen1). Der Grundton einer gedackten Pfeife ist (elementar-theoretisch betrachtet) um eine Oktave tiefer als derjenige einer gleich langen offenen. Denn jene gibt einen Ton, dessen Welle die vierfache L\u00e4nge der Pfeifenrohre hat, w\u00e4hrend die Grundtonwelle der offenen Pfeife nur doppelt so lang ist wie RR.\nDiese letzteren Angaben finden ihren formelm\u00e4\u00dfigen Ausdruck in der\nGleic ir.gN \u2014 ^y\t\u00b0ffene> un(l der Gleichung N =^, welche\nf\u00fcr die gedackte Pfeife gilt. Dabei ist unter N die Schwingungszahl, unter 1 die L\u00e4nge des Pfeifenrohres und unter v die Fortpflanzungsgeschwindigkeit des Schalles in der Luft zu verstehen. Die Abh\u00e4ngigkeit der Schwingungszahl von der Fortpflanzungsgeschwindigkeit ist der Grund f\u00fcr die leichte und relativ betr\u00e4chtliche Yerstimmbarkeit der Lippenpfeifen. Denn die Fortpflanzungsgeschwindigkeit ist selbst abh\u00e4ngig von der Temperatur der Luft derart, da\u00df sie mit je 1\u00b0 C sehr ann\u00e4hernd um 0,6 m w\u00e4chst. Will man also die Tonh\u00f6he einer Lippenpfeife aus ihrer L\u00e4nge ableiten, so tut man gut, das Thermometer zu ber\u00fccksichtigen. Die Beziehung zwischen Fortpflanzungsgeschwindigkeit und Temperatur wird durch die Gleichung v = 331,8 Y 1 + \u00ab t dargestellt, worin t die Celsiusgrade und a den Ausdehnungskoeffizienten der Luft =0,00367 bedeutet. Ich habe vor einigen Jahren sowohl die Schallgeschwindigkeiten als auch die Tonwellenl\u00e4ngen in Luft bei verschiedenen Temperaturen tabellarisch zusammengestellt2) und diese Tabellen als Anhang dem Kapitel \u00fcber die Bestimmung der Schwingungszahlen beigef\u00fcgt. Der Leser kann daraus entweder ohne weiteres oder durch einfache Interpolation die Tonh\u00f6he einer gegebenen Lippenpfeife entnehmen. Gesetzt, es handle sich um eine gedackte Pfeife von 0,11 m R\u00f6hrenl\u00e4nge bei 15\u00b0 C, so findet man diese Zahl in Tabelle III in der Vertikalkolumne f\u00fcr den Ton G und in der Horizontalreihe f\u00fcr die 4-gestrichene Oktave; da aber 0,11 die Yiertelweflenl\u00e4nge ist, so steht die ganze Wellenl\u00e4nge zwei Reihen h\u00f6her: der gesuchte Ton ist also g2. W\u00e4re die Pfeife offen gewesen, so h\u00e4tte 0,11 die halbe Wellenl\u00e4nge bedeutet, und wir h\u00e4tten die ganze Wellenl\u00e4nge und damit den gesuchten Ton nur eine Reihe h\u00f6her (g3) gefunden. Will man statt der Tonh\u00f6hen in Noten Schwingungszahlen haben, so nimmt man zweckm\u00e4\u00dfig die ebenfalls dem Kapitel \u00fcber Schwingungszahlenbestimmung angef\u00fcgten \u201eTontabellen\u201c3) zu Hilfe. Hat man keine dieser Tabellen zur Hand, so reicht es f\u00fcr eine oberfl\u00e4chliche Orientierung \u00fcber die Tonh\u00f6he schlie\u00dflich aus, die Zahl 342 als mittleren Wert der Fortpflanzungsgeschwindigkeit durch die doppelte, beziehungsweise vierfache Pfeifenl\u00e4nge zu dividieren. Andererseits sind auch die Gleichungen\n1)\tBei verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig weitem Querschnitt liegen die n\u00e4chsten eigenen T\u00f6ne der Luftmasse merklich h\u00f6her als die entsprechenden Obert\u00f6ne des Grundtones, und letztere werden deshalb wenig oder gar nicht verst\u00e4rkt. Weite gedackte Pfeifen, namentlich wenn sie schwach angeblasen werden, geben darum den Grundton fast rein.\n2)\tKarl L. Schaefer, Tabellen der Schallgeschwindigkeit und Tonwellenl\u00e4ngen in Luft bei verschiedenen Temperaturen. Passows und Schaefers Beitr\u00e4ge z. Anat. usw. d. Ohres usw. Bd. 1, S. 76. Auch separat erschienen im Verlage von S. Karger, Berlin, 1908.\n3)\tC. Stumpf u. K. L. Schaefer, Tontabellen. Leipzig, J. A. Barth, 1901.","page":0},{"file":"pc0252.txt","language":"de","ocr_de":"252 K. L. Schaefer, Unter su chungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nN = und N = V\nselbst bei genauer Ber\u00fccksichtigung der Temperatur\nnoch nichts weniger als streng exakt. Dies r\u00fchrt daher, da\u00df bei der gedeckten Pfeife am Aufschnitt, bei der offenen sowohl am Aufschnitt wie an der oberen M\u00fcndung die Tonwelle ein St\u00fcckchen ins Freie hineinragend zu denken und daher etwas l\u00e4nger als das eigentliche Pfeifenrohr ist. Die\nFormeln m\u00fc\u00dften also lauten N =\nbzw. N =\nAuf die\n2(1+ x)\t4(1 +x)\ntheoretischen und praktischen Versuche zur Bestimmung der Gr\u00f6\u00dfe x und damit der sog. reduzierten Pfeifenl\u00e4nge, wie wir sie Helmholtz, Wertheim und anderen verdanken, braucht hier nicht n\u00e4her eingegangen zu werden; es gen\u00fcgt der Hinweis darauf, da\u00df x sowohl von der Form des Aufschnittes als auch von dem Durchmesser der Pfeife und, falls es sich um eine offene Pfeife handelt, von der Gestalt der M\u00fcndung abh\u00e4ngt. Denn wo es auf ganz pr\u00e4zise Feststellung der Tonh\u00f6he f\u00fcr physiologische Zwecke ankommt, mu\u00df man sich doch eines sonometrischen Kontrollmittels, am besten einer Gabel von bekannter Schwingungszahl, bedienen.\nDie Tonh\u00f6he h\u00e4ngt auch vom Anblasedruck ab. In welchem Ma\u00dfe und in welcher Weise dies der Fall ist, zeigt folgendes Beispiel, das ich einer gelegentlich an gestellten Versuchsreihe entnehme. Eine offene Zinnpfeife gis4 gab, mit einem Druck von 1 cm Wassers\u00e4ule angeblasen, den Ton f4; beim Druck 1,5 erschien gis4; dann sprang der Ton bei geringf\u00fcgiger Drucksteigerung auf b 3 herunter, um mit langsam zunehmendem Druck abermals kontinuierlich zu steigen; bei 3 cm war er schon f4 und bei 7 cm fast, bei 10 cm genau gis 4.\nWie man sieht, darf man also den Druck nicht zu schwach nehmen. F\u00fcr Pfeifen innerhalb des musikalischen Tonbereichs pflegt der Grundton sich am besten bei etwa 6 bis 12 cm Wasser zu entwickeln. Erh\u00f6ht man den Druck dar\u00fcber hinaus erheblich, so tritt \u201eUberblasen\u201c ein, d. h. statt des Grundtones erscheint die Oktave und weiterhin die Duodezime (zweite Uberblasung). Bei den ganz hohen T\u00f6nen der Galtonpfeife wird der Grundton erst bei Drucken von rund 30 cm und dar\u00fcber station\u00e4r.\nMit R\u00fccksicht auf die Bedeutung, die der Anblasedruck f\u00fcr die Tonh\u00f6he hat, ist es w\u00fcnschenswert, jedes Gebl\u00e4se mit einem Druckmesser zu ver sehen. Man kann dazu die von F\u00f6rner 1677 f\u00fcr den Orgelbau erfundene Windwage verwenden. Es ist dies ein kleiner gl\u00e4serner Luftbeh\u00e4lter, zum Teil mit Wasser gef\u00fcllt, in welches das untere Ende einer oben offenen, etwa 20 cm langen R\u00f6hre hineinreicht. An einer neben letzterer angebrachten Skala ist abzulesen, um wieviel Zentimeter das Wasser in der R\u00f6hre h\u00f6her steht als au\u00dferhalb, nachdem man die Windwage mit der Gebl\u00e4sevorrichtung luftdicht verbunden hat. Nat\u00fcrlich l\u00e4\u00dft sich an Stelle der Wind wage auch ein einfaches, aus einer doppelt U-f\u00f6rmig gekr\u00fcmmten Glasr\u00f6hre verfertigtes, mit Kartonskala versehenes und mit irgendwie gef\u00e4rbtem Wasser gef\u00fclltes Manometer benutzen, das man sich mit Hilfe einer Bunsenflamme leicht selbst aus einem passenden Glasrohr zurechtbiegen kann.\nWill man eine Pfeife etwas h\u00f6her oder tiefer stimmen, so l\u00e4\u00dft sich dies vielfach durch entsprechendes Erh\u00f6hen oder Verringern des Anblasedruckes erreichen. Eine offene Pfeife kann man auch dadurch vertiefen, da\u00df man","page":0},{"file":"pc0253.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n253\ndie obere M\u00fcndung durch Ann\u00e4herung irgend einer Fl\u00e4che teilweise deckt. Durch vollst\u00e4ndiges Zudecken wird der Ton elementar-theoretisch, wie erw\u00e4hnt, um eine ganze Oktave, in Wirklichkeit um ca. einen Halbton weniger, erniedrigt. Bei offenen Zinnpfeifen bedient man sich gerne des Stimmhorns (Fig. 22a), mit dem man die M\u00fcndung sowohl zum Zweck der Vertiefung zusammen dr\u00fccken (Fig. 22 b) als auch zum Zweck der Erh\u00f6hung erweitern (Fig. 22 c) kann.\nDer Vorzug, den die Lippenpfeifen in vielen F\u00e4llen vor den Gabeln und den Saiten verdienen, beruht darin, da\u00df der Ton beliebig lange und, sofern Temperatur und Druck durchaus unver\u00e4ndert bleiben, auch mit konstanter\na\nFig. 22.\nFig. 23.\nH\u00f6he wie St\u00e4rke unterhalten werden kann. F\u00fcr manche Versuche ist zugleich das Fehlen der Oktave im Klange der gedeckten Pfeifen n\u00fctzlich. Ferner \u00fcbertreffen die Pfeifen an Tonintensit\u00e4t wenigstens die tieferen Gabeln und Saiten erheblich, was ebenfalls oft erw\u00fcnscht ist. Wo es auf gr\u00f6\u00dftm\u00f6gliche Ausnutzung der Schallkraft ankommt, kann man die Pfeifenwand an der Knotenstelle des Grundtones \u2014 bei der gedeckten Pfeife liegt diese unter dem Deckel, bei der offenen in der Mitte des Pfeifenrohres \u2014 durchbohren und die \u00d6ffnung durch einen Schlauch direkt mit dem Ohre verbinden.\nDas f\u00fcr die Tonbildung bei den Lippenpfeifen Wesentliche ist, wie oben hervorgehoben wurde, da\u00df ein bandf\u00f6rmiger Luftstrom gegen den scharfen Rand einer \u00d6ffnung getrieben wird. Man kann darum schlie\u00dflich fast jeden mit enger M\u00fcndung versehenen lufthaltigen Hohlraum in derselben Weise zum T\u00f6nen bringen. Es gen\u00fcgt zum Beispiel, das Ende eines","page":0},{"file":"pc0254.txt","language":"de","ocr_de":"254 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nhohlen Schl\u00fcssels oder einer Glasr\u00f6hre an den Mund zu legen und zwischen den passend geformten Lippen hindurch dar\u00fcber zu blasen, um einen lauten Ton zu erzeugen. Mit einer Flasche von irgendwelcher Gestalt lassen sich ebenso T\u00f6ne hervorrufen, wenn man an ihrer M\u00fcndung eine R\u00f6hre befestigt, welche am Ende platt gedr\u00fcckt ist, so da\u00df das Lumen einen schmalen Schlitz bildet, und diese dann mit einem Blasebalge in Verbindung setzt. Fig. 23 zeigt eine solche einfache Tonquelle, wie sie schon Helmholtz f\u00fcr seine Untersuchungen gebrauchte. An der Flasche ist mittelst des St\u00e4bchens c ein Guttapercharohr a, das zuvor in warmem Wasser erweicht und abgeplattet worden war, angebracht. Der Ton derartiger Flaschen ist noch freier von Obert\u00f6nen als der Ton einer gedeckten Pfeife und die Tonh\u00f6he bei kleinen \u00c4nderungen der Windst\u00e4rke auch leichter konstant zu halten. Allerdings mu\u00df man das Optimum der Tonbildung, das von der gegenseitigen Stellung der Flaschenm\u00fcndung bd und des Anblasespalts abh\u00e4ngt, erst aufsuchen. Ist es gefunden, so empfiehlt es sich, Flaschenhals und Rohr, das f\u00fcr diesen Fall besser aus Glas oder Metall besteht, durch Eingipsen in dauernd feste Verbindung zu bringen. Rasches und ziemlich umfangreiches Umstimmen der Tonh\u00f6he ist leicht durch Ein- oder Auslassen von Wasser zu erzielen, weshalb es zweckm\u00e4\u00dfig ist, Flaschen mit einem Hahn am Boden zu benutzen. Man kann auch nach dem Prinzip der kommunizierenden R\u00f6hren die Flasche mit einer zweiten, mit Wasser gef\u00fcllten verbinden und durch Heben oder Senken der letzteren die Umstimmung vollziehen. Soll der Ton einer Flasche ein f\u00fcr allemal eine bestimmte H\u00f6he behalten, die oberhalb des Eigentones liegt, so gie\u00dfe man ein entsprechendes Quantum von geschmolzenem Wachs oder einer \u00e4hnlichen erh\u00e4rtenden Substanz hinein, wobei man aber stets den etwaigen allm\u00e4hlichen Schwund der Masse durch Eintrocknen in Rechnung ziehen mu\u00df. Das Psychologische Institut der Berliner Universit\u00e4t besitzt eine aus derart abgestimmten kugeligen Glasflaschen zusammengesetzte \u201eFlaschenorgel\u201c, die vor einigen Jahren auf Anregung von Prof. C. Stumpf durch die Herren Max Meyer und Orgelbauer Dinse in Berlin konstruiert ist und mehrere Oktaven umfa\u00dft.\nWo es auf rasche und bequeme Ver\u00e4nderung der Tonh\u00f6he um gr\u00f6\u00dfere Betr\u00e4ge ankam, bediente man sich fr\u00fcher ausschlie\u00dflich der sogenannten Stempelpfeifen, h\u00f6lzerner Pfeifen, deren L\u00e4nge sich durch einen im Inneren des Pfeifenrohres luftdicht hin und her verschieblichen Stempel variieren l\u00e4\u00dft, auf dem zugleich die den einzelnen Einstellungen entsprechenden Tonh\u00f6hen in Halbt\u00f6nen markiert zu sein pflegen. Fig. 24 gibt eine solche Pfeife anschaulich wieder. Bei weitem vorzuziehen, und zwar unter anderem wegen der gr\u00f6\u00dferen Reinheit und Weichheit der T\u00f6ne, ist jedoch meines Erachtens der aus angeblasenen Flaschen mit ver\u00e4nderlichem Lumen bestehende Tonvariator von L. William Stern, der in der Zeitschrift f\u00fcr Psychologie und Physiologie der Sinnesorgane1) genauer beschrieben und vom Pr\u00e4zisionsmechaniker Max Kohl in Chemnitz zu beziehen ist. Die Konstruktion erl\u00e4utert das Schema Fig. 25. Jede Flasche besteht aus einem Messingzylinder C, dem eine aus Zinkgu\u00df gedrehte, mit offenem Halse versehene Kappe K aufgel\u00f6tet ist. Der Boden wird durch einen metallenen\n1) Bd. 30, S. 422, 1902.","page":0},{"file":"pc0255.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n255\nKolben Kb gebildet, der sich vermittelst einer einge\u00f6lten Filzumh\u00fcllung F durchaus luftdicht dem Innern des Zylinders anschmiegt und leicht in ihm gleiten kann. Die vorn zu einem schmalen Schlitz verengte Lufzuf\u00fchrungs-r\u00f6hre A ist an der Flasche durch einen mit Gelenk versehenen Halter beweglich befestigt, da das Optimum ihrer Stellung zur Flaschenm\u00fcndung mit der Tonh\u00f6he sich etwas \u00e4ndert. Die Kolbenf\u00fchrungsstange St ruht mit der Rolle F auf dem Rande einer eigent\u00fcmlich geschnittenen, senkrecht stehenden massiven Metallscheibe, durch deren Drehung um ihre in der Figur angedeutete Achse nach links oder rechts der Kolben gehoben oder gesenkt wird. Die spiralige Form der \u201eSteigkurve\u201c soll dem Umstande ausgleichend\nFig. 24.\nA\nFig. 25.\nRechnung tragen, da\u00df die Geschwindigkeit, mit der die Tonh\u00f6he sich bei stetiger Kolbenhebung \u00e4ndert, ungleichm\u00e4\u00dfig ist, indem eine Hebungsstrecke, die in der unteren Region der Flasche etwa 1 Schwingung Tonerh\u00f6hung bewirkt, in der N\u00e4he des Halses gegen 20 Schwingungen bedeuten kann. Durch die Steigkurve wird sehr ann\u00e4hernd eine gleichm\u00e4\u00dfige Geschwindigkeit der Tonver\u00e4nderung bei gleichm\u00e4\u00dfiger Drehung der Scheibe erreicht, was besonders f\u00fcr gewisse psychologische Versuche von Bedeutung ist. Der Tonvariator hat im Laufe der Zeit diverse konstruktive Ver\u00e4nderungen erfahren. Die neuesten Formen sind auf Seite 256 in den Figuren 26 a (Gr\u00f6\u00dfenverh\u00e4ltnis 1:4), 26b (Gr\u00f6\u00dfenverh\u00e4ltnis 1:7) und 26c (Gr\u00f6\u00dfenverh\u00e4ltnis 1:4) abgebildet. Die Schwingungszahlen lassen sich direkt an einem Zifferblatte ablesen. Die Eichung geschieht seitens der Fabrik bei gleichm\u00e4\u00dfigem Winddruck von bestimmter St\u00e4rke. Um den Druck beim An-","page":0},{"file":"pc0256.txt","language":"de","ocr_de":"256 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nblasen w\u00e4hrend des Experimentierens beobachten zu k\u00f6nnen, wird die Flasche (vgl. Fig. 26 b) mit einem Monometer ausger\u00fcstet, auf dessen Skala der Druck, bei dem der Variator justiert wurde, markiert ist. Fig. 26 c ist eine einfachere, haupts\u00e4chlich f\u00fcr Demonstrationszwecke bestimmte, aber auch f\u00fcr viele wissenschaftliche Versuche gen\u00fcgende Ausf\u00fchrung des Apparates, bei der die Verschiebung des Pfeifenbodens an Stelle der Spirale durch Zahn und Trieb erfolgt und ein exzentrisch bet\u00e4tigter Zeiger die ent-\nFig. 26 a.\nFig. 26b.\nFig. 26 c.\nsprechenden Schwingungszahlen auf einer Skala angibt. Der Tonvariator als Ganzes besteht aus 7 \u2014 auch einzeln oder in beliebiger Kombination k\u00e4uflichen \u2014 Flaschen. Die Schwingungszahlenbereiche derselben sind der Reihe nach: 100\u2014165, 150 \u2014300, 200\u2014400, 300\u2014600, 400\u2014800, 500\u20141000, 600\u20141200. \u2014 In seiner oben erw\u00e4hnten Abhandlung hat Stern ganz besonderes Gewicht auf die M\u00f6glichkeit \u00e4u\u00dferst feiner Tonh\u00f6hen\u00e4nderung gelegt. Ich m\u00f6chte aber doch eine Warnung vor \u00fcbertriebenem Vertrauen auf die Konstanz und minuti\u00f6se Abstufbarkeit der jeweils eingestellten Tonh\u00f6he nicht unterlassen. Mangelhaft physikalisch geschulte Versuchspersonen, die mit dem Tonvariator arbeiten, vergessen leicht, da\u00df einer und derselben Einstellung je nach der Temperatur mehr oder weniger verschiedene Ton-","page":0},{"file":"pc0257.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n257\nh\u00f6hen entsprechen k\u00f6nnen, und das bis auf Schwingungsbruchteile genaue Innehalten einer Tonh\u00f6he ist bei der Benutzung eines der meist \u00fcblichen Gebl\u00e4se wegen der unvermeidlichen Druckschwankungen h\u00f6chst fragw\u00fcrdig.\nFig. 27.\nIm \u00fcbrigen ist indessen der Sternsche Apparat so bequem und vielseitig brauchbar, da\u00df er in keinem akustischen Instrumentarium fehlen sollte. Er stellt eine kontinuierliche Tonreihe dar, bei der alle Tonh\u00f6hen ohne Pause in beliebigem Tempo mit gleichm\u00e4\u00dfiger Geschwindigkeit durchlaufen und\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 3.\t17","page":0},{"file":"pc0258.txt","language":"de","ocr_de":"258 K L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\ndie verschiedensten Zwei- und Dreikl\u00e4nge, Schwebungen, Kombinationst\u00f6ne, Konsonanzen und Dissonanzen erzeugt werden k\u00f6nnen.\nDie Firma Max Kohl empfiehlt f\u00fcr die Bet\u00e4tigung des Sternschen Apparates eine aus Tonflaschen, Experimentiertisch und gasometer\u00e4hn-lichem Gebl\u00e4se kombinierte Einrichtung, die in Fig. 27 abgebildet ist. Der in Wasser tauchende innere Teil des Kessels wird durch Zug an der \u00fcber die beiden Rollen gleitenden Schnur gehoben, wobei der Kessel sich durch \u00d6ffnung des oben befindlichen Ventils mit Luft f\u00fcllt. Sobald der Zug auf h\u00f6rt, schlie\u00dft sich das Ventil durch Federkraft, und wenn dann einer der Schieber der hinter den Pfeifen sichtbaren Windlade, welche mit dem Wind-\nFig. 28.\nraum im Kessel durch das unter dem Tisch verlaufende gebogene Rohr verbunden ist, ge\u00f6ffnet wird, so str\u00f6mt die Pre\u00dfluft unter dem Druck des absinkenden Kesseloberteiles zu der betreffenden Flasche. Aus dem Glasrohr neben der linken F\u00fchrungsstange l\u00e4uft w\u00e4hrend des Absinkens Wasser in ein flaches Gef\u00e4\u00df, das mitten auf dem Kesseldach angebracht ist. Dadurch soll der beim Niedergehen des Kessels eintretende Gewichts- und Druckverlust ausgeglichen werden. Dies ist auch, wie ich manometrisch festgestellt habe, sehr ann\u00e4hernd der Fall. Indessen zeigt der Druck fortw\u00e4hrende Schwankungen, die anscheinend von der Reibung der Rollen an den F\u00fchrungsstangen (s. d. Fig.) herr\u00fchren und eine absolute Konstanz der Tonh\u00f6he w\u00e4hrend des Versuches unm\u00f6glich machen. Mit diesem Gebl\u00e4se erzeugte hohe Galtonpfeifent\u00f6ne schwanken, wie ich an Differenzt\u00f6nen gelegentlich beobachten konnte, um Hunderte von Schwingungen hin und her.\nIch ziehe daher diesem und dem \u00e4hnlich gebauten Whippieschen Doppelgebl\u00e4se die gew\u00f6hnlichen Blaseb\u00e4lge vor, bei denen \u00fcberdies die umst\u00e4ndliche Wasserf\u00fcllung fortf\u00e4llt. Es gibt Blaseb\u00e4lge f\u00fcr Hand und Fu\u00dfbetrieb. Die letzteren sind nat\u00fcrlich bequemer, insofern bei ihrer Be-","page":0},{"file":"pc0259.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n259\nnutzung die H\u00e4nde zum Experimentieren frei bleiben. Der Blasebalg mu\u00df so gro\u00df sein, da\u00df man w\u00e4hrend des Absinkens Zeit genug zum Beobachten beh\u00e4lt. Denn durch das Pumpen zwecks Nachf\u00fcllens werden stets erheblichere Druckschwankungen hervorgerufen. Bevor man einen Blasebalg in Gebrauch nimmt, soll man ihn auf seine Druckverh\u00e4ltnisse mittelst eines Manometers pr\u00fcfen und nur dann behalten, wenn die Wassers\u00e4ule des letzteren w\u00e4hrend des Blasens sich auf gleicher H\u00f6he h\u00e4lt und nicht etwa auf und ab schwankt oder kontinuierlich um diverse Zentimeter steigt. Die Funktionsweise eines Blasebalges mit Windlade geht aus Fig. 28 hervor. Durch die Pumpbewegungen des Sch\u00f6pfbalges p wird der Balg ss gef\u00fcllt. Der Druck des Deckels, der eventuell durch aufgelegte Eisenplatten erh\u00f6ht\nFig. 29.\nwerden kann, treibt die Luft durch die R\u00f6hre f in die Windlade ec. Von hier aus f\u00fchren (vgl. die Zeichnung rechts) mit Hilfe von Schiebern absperr-bare, durch den oberen Teil dd verlaufende, vertikale Kan\u00e4le die Pre\u00dfluft aufw\u00e4rts zu den in die Kanal\u00f6ffnungen einzusetzenden Pfeifenf\u00fc\u00dfen. In der Abbildung ist rechts das Oberst\u00fcck der Windlade und der letzte Schieber weggenommen, um die Beziehung der eben genannten Teile der Windlade zueinander sichtbar zu machen.\nDie Firma L epp in und Masche (Berlin SO. Engelufer 17) hat vor einigen Jahren empfohlen1), in Stahlflaschen komprimierte Luft als Betriebskraft zum Anblasen von Pfeifen oder Sirenen zu verwenden. Wie die Abbildung Fig. 29 zeigt, wird die mit einem Reduzierventil zur Drosselung des Druckes versehene Flasche einfach mittelst eines Gummischlauches mit der Windlade (die in der Abbildung eine Sirene tr\u00e4gt) verbunden. Solche ' Flaschen kann man von L epp in und Masche beziehen oder vom Pre\u00df-\n1) Berichte \u00fcber Apparate und Anlagen von Leppin und Masche. 1. Jahrg.\nNr. 6, 1902.\n17*","page":0},{"file":"pc0260.txt","language":"de","ocr_de":"260 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nluftingenieur A. Ser\u00e9nyi in Berlin C., Kaiser Wilhelm-Str. 45. Letzerer liefert dieselben mit 4700 Liter Inhalt zum Preise von etwa 10 Mark f\u00fcr jede Neuf\u00fcllung. Sie eignen sich vorz\u00fcglich zum Anblasen der Galtonpfeife und hoher Zinnpfeifen, dagegen f\u00fcr tiefere Pfeifen insofern nicht, als die Pre\u00dfluft zu schnell verbraucht wird. Das Quantum Luft, dessen eine Orgelpfeife zur regelrechten Tongebung bedarf, schwankt n\u00e4mlich, wie Zam-miner1) angibt, je nach der Gr\u00f6\u00dfe und Weite zwischen einem Kubikfu\u00df und einigen Kubikzollen in der Sekunde. Die Benutzung von Sauerstoff oder fl\u00fcssiger Kohlens\u00e4ure w\u00e4re an sich rationeller, verbietet sich aber wegen der chemischen Einwirkung auf die Apparate sowie wegen des Umstandes, da\u00df die Fortpflanzungsgeschwindigkeit des Schalls und damit die\nFig. 30.\nTonh\u00f6he sich bei der Mischung dieser Gase mit der Luft in der Pfeife mehr oder weniger \u00e4ndert.\nMan kann sich \u00fcbrigens die Pre\u00dfluft auch selbst herstellen, indem man einen Windkessel von gen\u00fcgendem Volumen durch eine Handpumpe mit Druckluft von entsprechender Spannung f\u00fcllt. Dazu dienende Apparate sind gleichfalls von der eben genannten Firma Ser\u00e9nyi zu beziehen.\nSehr gute Dienste zum Anblasen hoher Pfeifen, insbesondere der Galtonpfeife, leistet der Ser\u00e9nyische \u201eStar-Liliput-Kompressor Nr. 2\u201c (Fig. 30) 2). Es ist dies eine kleine, direkt mit einem Antriebselektromotor von Vio bis Vs PS gekuppelte Rotationsluftpumpe (Turbine), die, sobald der Motor mit dem Lichtkontakt verbunden ist, den Windkessel mit Pre\u00dfluft von etwas \u00fcber V2 Atmosph\u00e4re f\u00fcllt. Der von mir zu Probeversuchen benutzte Kessel hatte einen Kubikinhalt von etwa 3V2 Liter. Den Ausflu\u00df-\n1)\tDie Musik und die musikalischen Instrumente; Gie\u00dfen 1855, S. 245.\n2)\tPreis 200 Mark.","page":0},{"file":"pc0261.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n261\nhalm \u2014 in der Figur sind zwei angegeben; ich habe aber bisher nur einen Kessel mit einem solchen benutzt \u2014 verbindet man durch einen Gummi-schlauch direkt, d. h. ohne Windlade, mit der Pfeife. Zweckm\u00e4\u00dfig ist es, zwischen Kessel und Pfeife noch einen Buns en sehen Quetschhahn oder einen Zimmermannschen Pr\u00e4zisionshahn zur feineren Abstufung des Druckes und dicht vor der Pfeife ein Wassermanometer einzuschalten. Bei dieser Anordnung ist der Druck minuti\u00f6s abstufbar und durchaus konstant. Durch seinen L\u00e4rm st\u00f6rt der Motor die durchdringenden ganz hohen und h\u00f6chsten T\u00f6ne nur wenig; doch l\u00e4\u00dft er sich nat\u00fcrlich auch in einem Nebenrajim unterbringen und durch die Wand hindurch mittelst Rohrleitung mit dem Windkessel verbinden. Es ist mir mit dem Liliput-Kompressor gelungen, Lippenpfeifen bis in die gro\u00dfe Oktave hinab zum T\u00f6nen zu bringen; nur mu\u00df man dabei mit R\u00fccksicht auf das n\u00f6tige Luftquantum einen gen\u00fcgend weiten Verbindungsschlauch zwischen Kessel und Pfeife nehmen. Der Versuch, Stern sehe Flaschen mit dem Liliput-Kompressor anzublasen, ergab dagegen keine besonders guten Resultate.\nZum Anblasen der h\u00f6heren Galtont\u00f6ne ist ein m\u00f6glichst konstanter Druck n\u00f6tig, der sich nach Belieben bis zu 30 cm Wasser und mehr steigern l\u00e4\u00dft. Da die gew\u00f6hnlichen Blaseb\u00e4lge einschlie\u00dflich der Ko hl sehen Gasometergebl\u00e4se diesen Anforderungen nicht gewachsen sind, mu\u00df man sich zu dem genannten Zwecke, wenn keiner der eben erw\u00e4hnten Kompressionsapparate zur Verf\u00fcgung steht, eines Luftsackes oder eines Wasserstrahlgebl\u00e4ses bedienen.\nAls Luftsack benutzt man am besten eines der in der Krankenpflege \u00fcblichen Luft- oder Wasserkissen. In die M\u00fcndung desselben wird ein Y-Rohrst\u00fcck eingesetzt, dessen einer Schenkel mit einem Blasebalge und dessen anderer Schenkel mit Manometer und Pfeife in Verbindung steht; diese Verbindungen m\u00fcssen durch H\u00e4hne absperrbar sein. Der Luftsack wird vom Blasebalg aus aufgepumpt und dann mit Gewichten oder schweren Gegenst\u00e4nden so lange belastet, bis die gew\u00fcnschte Maximaldruckh\u00f6he erreicht ist. Die Regulierung des Druckes geschieht mit Hilfe des Hahnes. Indessen ist diese Methode der Pre\u00dfluftbeschaflung recht umst\u00e4ndlich.\nDas Prinzip der Wirkung eines Wasserstrahlgebl\u00e4ses erl\u00e4utert Fig. 31. Rechts unteD tritt das Wasser aus der Hausleitung ein, saugt im Vorbeistr\u00f6men durch das offene Rohr, das rechts oben in der Zeichnung sichtbar ist, Luft an und gelangt mit dieser gemischt in den Glaszylinder. Hier steigt die Luft nach oben und wird durch den Hahn links herausgedr\u00fcckt, w\u00e4hrend das Wasser sich erst in dem im Innern des Zylinders befindlichen kleineren Gef\u00e4\u00dfe sammelt und dann \u00fcberlaufend das Gebl\u00e4se nach unten verl\u00e4\u00dft. Fig. 32 ist ein Wasserstrahlgebl\u00e4se einfachster Konstruktion mit Wasserk\u00f6rper aus bronziertem Zinkblech, Wasserstandsrohr und Wasserabflu\u00dfregulierhahn. Dasselbe wird mittelst eines Kuppelungsst\u00fcckes am oberen Ende direkt mit dem Wasserleitungshahn verbunden1). Ich habe diesen kleinen Apparat vollkommen ausreichend zum Anblasen der Galtonpfeife gefunden; nur mu\u00df man, um die Druckschwankungen auszugleichen, zwischen Gebl\u00e4se und Pfeife einen Windkessel einschalten. Ein\n1) Preis alles in allem ca. 20 Mark.","page":0},{"file":"pc0262.txt","language":"de","ocr_de":"262 K. L. Schaefer, Untersuchung'smethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nUbelstand aller Wasserstrahlgebl\u00e4se ist der Feuchtigkeitsgehalt der Anblaseluft, welcher auf die Dauer nachteilig f\u00fcr die Instrumente werden kann. Um ihn m\u00f6glichst unsch\u00e4dlich zu machen, lasse man die Luft gleich nach dem Austreten aus dem Zylinder durch eine passend angeordnete R\u00f6hre mit Chlorkalziumst\u00fccken hindurchstreichen. Au\u00dfer der Galtonpfeife konnte ich mit dem in Rede stehenden Gebl\u00e4se auch noch Lippenpfeifen der h\u00f6heren Oktaven bis zu c1 hinunter zum T\u00f6nen bringen. Ein erheblich gr\u00f6\u00dferes\nLUFT\nFig. 31.\nWASSER\n1\nWASSER\nFig. 32.\tFig. 33.\nund entsprechend leistungsf\u00e4higeres, aber auch teuereres (80\u2014100 M.) Wasserstrahlgebl\u00e4se stellt Fig. 33 dar. Dasselbe wird seines lauten Ger\u00e4usches wegen zweckm\u00e4\u00dfigerweise in einem Nebenraum untergebracht und die Druckluft durch eine Rohrleitung ins Experimentierzimmer \u00fcberf\u00fchrt, woselbst dann auch der Hahn zum Anlassen des Gebl\u00e4ses, das mit der Wasserleitung dauernd verbunden bleibt, anzubringen ist.\ne) Zungen. f\nW\u00e4hrend der Tonerreger der Lippenpfeifen die unsichtbare, um die scharfe Schneide der Oberlippe hin und her pendelnde \u201eLuftzunge\u201c ist, haben wir es bei den Zungenpfeifen der Orgel, des Harmoniums, der Zieh-","page":0},{"file":"pc0263.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geli\u00f6rsempfmdungen.\n263\nund Mundharmonika mit d\u00fcnnen, schmalen Metallstreifen, bei der Klarinette, der Oboe und dem Fagott mit ebensolchen Rohrbl\u00e4ttchen zu tun. Das allen diesen Instrumenten gemeinsame Prinzip der Klangbildung besteht darin, da\u00df die Zunge aus Metall oder Rohr, durch einen an sich kontinuierlichen Luftstrom in Schwingungen versetzt, eben diesen Luftstrom durch ihre rhythmischen Oszillationen in einzelne St\u00f6\u00dfe zerlegt, welche vom Ohr als Verdichtungen und Verd\u00fcnnungen, d. h. t\u00f6nend, empfunden werden. Die Zungeninstrumente sind also in bezug hierauf den Sirenen verwandt. Ihr Klang ist laut und reich an Teilt\u00f6nen, weil er durch die periodischen Unterbrechungen des Luftstromes hervorgerufen wird und nicht etwa unmittelbar durch die pendelf\u00f6rmigen Schwingungen der Zunge selbst, die vielmehr nur einen sehr leisen Ton gibt, wenn man sie durch Anschl\u00e4gen oder durch Streichen mit dem Bogen statt durch Anblasen in Bewegung setzt.\nFig. 34.\nNur die Metallzungen interessieren uns hier. Fig. 34 zeigt in A perspektivisch, in B im Durchschnitt eine auf ihrem Rahmen aa befestigte Zunge zz. Wenn dieselbe sich in Ruhe befindet, deckt sie den Hohlraum bb bis auf einen m\u00f6glichst feinen Spalt l\u00e4ngs ihres Randes. Zum Schwingen veranla\u00dft, vibriert sie zwischen den Stellungen zi und z2 hin und her. In der Lage zx l\u00e4\u00dft sie eine \u00d6ffnung frei, durch die die Luft in der Richtung des Pfeiles einstr\u00f6men kann; in der anderen Endlage z2 ist dagegen bb abgeschlossen und dem Luftstrom der Weg versperrt. Die in der Abbildung dargestellte Zunge ist eine sogenannte durchschlagende. Sind die Dimensionen der Zunge gr\u00f6\u00dfer als die des Raumes bb, so nennt man sie eine aufschlagende. Zungen letzterer Art geben einen sehr rasselnden Ton mit unsicherer Tonh\u00f6he und werden deswegen in der wissenschaftlichen Akustik nicht gebraucht.\nFig. 35 macht den Bau einer Zungenpfeife der Orgel an einem Durchschnitt klar. Der unterste, kegelf\u00f6rmige Teil ist der Fu\u00df, durch dessen Kanal der AVind aus der Windlade in den Stiefel pp eintritt. In dem Kopfe ss ist die Rinne rr (auch Kelle genannt) eingef\u00fcgt, die die Zunge l tr\u00e4gt. Der unten gebogene, der Zunge fest anliegende Draht d ist die Stimmkr\u00fccke; wenn man diese tiefer hineinschiebt, macht man die Zunge k\u00fcrzer und ihren Ton h\u00f6her; zieht man sie weiter heraus, so wird der Ton tiefer. Als Fortsetzung der Rinne wird bei v der Aufsatz, Schallbecher oder Schallk\u00f6rper eingesetzt. In der Abbildung B hat er eine konische Gestalt, kann jedoch auch zylindrisch, prismatisch oder anders geformt sein.","page":0},{"file":"pc0264.txt","language":"de","ocr_de":"264 K. L. Schaefer, Untersuchungmaethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nZungenpfeifen wie die soeben beschriebene werden in akustischen Laboratorien eigentlich weniger zu Untersuchungen als vielmehr zu Demonstrationen verwendet. Namentlich kann man damit sehr gut die Zusammensetzung eines Klanges aus einem Grundton und diversen Obert\u00f6nen zeigen oder \u00dcbungen in der Klanganalyse anstellen. Allerdings bevorzugt man hierbei vielfach eine etwas andere, von Appunn stammende Konstruktion, welche Fig. 36 widergibt. PRTJW ist ein prismatischer Kasten von Holz,\ndessen hohler, in den Boden TUVW m\u00fcndender Fu\u00df F mit der Windlade eines Blasebalges in Verbindung steht. In den Kasten PRTJW wird von oben her ein zweiter h\u00f6lzerner Kasten hineingesetzt, dessen vordere und hintere Wand unten keilf\u00f6rmig zusammenlaufen, w\u00e4hrend die beiden Seitenw\u00e4nde, ein Paralleltrapez bildend, vertikal gerichtet sind. Der Deckel abcd hat eine kreisrunde \u00d6ffnung, in die ein Schallbecher gesteckt werden kann. Unten bei efgh wird der innere Kasten durch ein mit einem Schlitz durchsetztes Querbrettchen abgeschlossen, an welchem nach abw\u00e4rts die Zungenplatte aufgeschraubt ist. Der durch F eindringende Wind mu\u00df, um zur","page":0},{"file":"pc0265.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n265\nDeckel\u00f6ffnung* gelangen zu k\u00f6nnen, die Zunge passieren und sie in Bewegung setzen. Die Teilt\u00f6ne des so entstehenden Klanges kann man einzeln sehr gut zu Geh\u00f6r bringen, indem man einen ungef\u00e4hr auf den betreffenden Ton abgestimmten Resonator mit der M\u00fcndung dicht an das Loch im Deckel ab cd h\u00e4lt und dabei seine hintere kleine \u00d6ffnung abwechselnd mit dem Finger schlie\u00dft und wieder frei gibt. Der Resonator wird hierdurch umschichtig h\u00f6her und tiefer gestimmt und l\u00e4\u00dft somit den Teilton, je nachdem er entweder das eine oder das andere Mal besser mit ihm \u00fcbereinstimmt, intermittierend hervortreten. Man benutzt zweckm\u00e4\u00dfiger weise zu solchen Versuchen nicht zu hoch gestimmte Zungen, sondern etwa eine von 50 oder\nFig. 37.\nKasten gebrauchsfertig aufgeblasen.\n100 Schwingungen, damit auch die h\u00f6heren Obert\u00f6ne noch innerhalb des Bereiches der Verst\u00e4rkbarkeit durch Resonatoren liegen.\nIhre haupts\u00e4chlichste Verwendung finden die durchschlagenden Zungen bei physiologisch- und psychologisch-akustischen Untersuchungen in der einen oder anderen Form der von G. Appunn erfundenen, einem kleinen Harmonium \u00e4hnlich gebauten Zungenkasten. Das \u00e4lteste derartige Instrument ist wohl der Appunnsche Obert\u00f6ne-Apparat, welchen die aus dem bekannten Buche \u201eSprache und Ohr\u201c von Oskar Wolf1) entnommenen Figuren 37 und 38 zeigen. Der hohle Fu\u00df des Kastens wird auf die Windlade eines Blasebalges gesetzt. Die Pre\u00dfluft str\u00f6mt durch die obere \u00d6ffnung a des Fu\u00dfes von unten her gegen den Deckel, der \u2014 einem Blasebalg von kleinen Dimensionen gleichend und als \u201eWindregulator\u201c dienend \u2014 sich soweit hebt, bis der Faden c straff angezogen wird und durch Vermittelung des Hebels d das Ventil b gegen die \u00d6ffnung a dr\u00fcckt, so da\u00df es die Windzufuhr absperrt. Bei diesem Zustande des Kastens lastet die Druckluft von oben her auf s\u00e4mtlichen Zungen, und sobald einer der mit den Zahlen 1 bis 32 versehenen Schieber herausgezogen wird, f\u00e4ngt die zu ihm geh\u00f6rige Zunge zu schwingen und zu t\u00f6nen an, weil dann der Wind\n1) Braunschweig 1871.","page":0},{"file":"pc0266.txt","language":"de","ocr_de":"266 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nan der Zunge vorbei durch eine vom Schieber befreite \u00d6ffnung nach unten abstr\u00f6men kann. Mit Hilfe der Schieber kann man sowohl jeden einzelnen Ton momentan zum Erklingen oder wieder zum Schweigen bringen als auch irgendwelche Kombinationen gleichzeitiger T\u00f6ne erzeugen.\nBei dem hier abgebildeten Obert\u00f6ne-Apparat entspricht die zum Schieber 1 geh\u00f6rige Zunge dem Kontra-C (Gj) mit 32 Schwingungen; die Zunge 2 macht 2x32, die folgende Zunge 3x32 Schwingungen usf., so da\u00df der Ton 32 das c3 ist. Es versteht sich von selbst, da\u00df man die Anzahl der Zungen und ihre Tonh\u00f6henverh\u00e4ltnisse beliebig variieren und also Zungenkasten f\u00fcr die verschiedensten speziellen Zwecke anfertigen kann. So hat Appunn\nFig. 38.\nKasten zur Demonstration des Inneren ge\u00f6ffnet.\nselbst noch Obert\u00f6ne-Apparate mit anderem Grundtone und mit mehr Obert\u00f6nen sowie Tonmesser (Sonometer) f\u00fcr die T\u00f6ne von c\u00b0 bis c2 gebaut. Prey er lie\u00df sich von ihm zu Beobachtungen \u00fcber die untere H\u00f6rgrenze einen \u201eGrundt\u00f6ne-Apparat\u201c hersteilen, der aufrecht stehende, durch eine Glaswand sichtbare Zungen mit den Schwingungszahlen 8, 9, 10, 11, 12 usw. bis 40 enthielt, und f\u00fcr seine Untersuchungen \u00fcber die Tonh\u00f6henunterschiedsempfindlichkeit einen \u201eTondifferenz - Apparat\u201c mit den Schwingungszahlen 500; 500,1; 500,2, 500,3; 500,4 ; 500,5; 500,6 ; 500,7; 500,8; 500,9 501; 504; 508 ; 512; 1000; 1000,2; 1000,4; 1000,6; 1000,8; 1001; 1008; 1016 1024; 2048; 4096. F\u00fcr Stumpf1) konstruierte der Sohn Georg Appunns erstens einen \u201eDreiklang-Apparat\u201c mit den Tonh\u00f6hen a) 100, 120, 125, 150; b) 200, 240, 250, 300; c) 400, 480, 500, 600; d) 800, 960, 1000, 1200; e) 80, 160, 640, 720; f) 700, 900, 1100; der die Herstellung mannigfaltiger Intervalle und ihr Studium in bezug auf Konsonanz und Dissonanz, auf\n1) N\u00e4heres beiC. Stumpf, Bemerkungen \u00fcber zwei akustische Apparate; Zeitschrift\nf\u00fcr Psychologie und Physiologie der Sinnesorgane, Bd. 6, S. 33ff.","page":0},{"file":"pc0267.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\nWohlklang, auf Klangunterschiede von Dur und Moll, auf Schwebungen und Kombinationst\u00f6ne erlaubt, und zweitens einen \u201eIntervall-Apparat\u201c von 27 Zungen, dessen Hauptbestandteil die diatonischen Dur- und Moll-intervalle innerhalb der (musikalisch am meisten gebrauchten) Oktave von 400 bis 800 Schwingungen bilden, und zwar in solchen Abstimmungen, da\u00df daran alles Wesentliche der Lehre von den Intervallen zur Darstellung gebracht werden kann.\nNach dem Erl\u00f6schen der Firma Appunn in Hanau bezieht man die eben genannten Zungenapparate aus der Pr\u00e4zisionsmechanischen Anstalt von Max Kohl in Chemnitz. Was speziell die f\u00fcr so viele Untersuchungen \u00fcberaus wichtigen Sonometer anbetrifft, mit deren Hilfe man in wenigen Augenblicken die Tonh\u00f6he einer Pfeife, einer Gabel oder sonst einer Tonquelle durch Vergleichung mit einem Zungenton von exakt bestimmter H\u00f6he feststellen kann, so sind im Katalog von Kohl f\u00fcnf Tonmesser im Einzelpreise von 180 bis 450 Mk. aufgef\u00fchrt. Der Tonmesser Nr. 1 umfa\u00dft 33 T\u00f6ne von c\u00b0 bis c1 (128 bis 256 Doppelschwingungen), wobei jeder Ton um 4 Doppelschwingungen h\u00f6her ist als der vorhergehende; Tonmesser Nr. 2: 65 T\u00f6ne von c\u00b0 bis c1 mit je 2 Schwingungen Differenz; Tonmesser Nr. 3: 65 T\u00f6ne von c1 bis c2 (512 D.-Schw.) mit je 4 Schwingungen Unterschied; Tonmesser Nr. 4: 129 T\u00f6ne von c1 bis c2 mit je 2 Schwingungen H\u00f6hendistanz; Tonmesser Nr. 5: 129 T\u00f6ne von c2 bis c3 (1024 D.-Schw.) mit je 4 Schwingungen Intervall.\nSehr kompendi\u00f6s und zu mannigfachen akustischen Zwecken dienlich ist die in Fig. 39 (aus dem Kohlschen Katalog) abgebildete \u201eAkustische Zusammenstellung nach Prof. Ebbinghaus\u201c, bestehend aus einem Whippieschen Doppelgebl\u00e4se, einer Windlade mit Tisch, einem Intervallapparat und Tonmesser von Ebbinghaus, vier Sternschen Tonvariatoren, deren jeder noch extra mit einem Manometer versehen ist, und einer Zungenpfeife mit Schalltrichter, die in sehr gro\u00dfer St\u00e4rke den Ton C (= 64 D.-Schw.) gibt.\nDie Metallzungen und damit also auch die Zungenkasten, haben vor anderen Tonerzeugungsmitteln den wesentlichen, besonders f\u00fcr die Tonmesser bedeutungsvollen Vorzug, verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig unverstimmbar zu sein. Sie sind vor allem in ziemlich weitgehendem Ma\u00dfe von der Temperatur unabh\u00e4ngig. Weniger gilt dies von Differenzen des Anblasedruckes. Gleichwie eine Saite oder eine Stimmgabel etwas tiefer wird, wenn man die Kraft des Anschlages erh\u00f6ht, so vertieft sich auch der Zungenton mit wachsendem Winddruck. Aber gerade bei den Zungenkasten ist ja durch die vorhin beschriebene Einrichtung des \u201eWindregulators\u201c daf\u00fcr gesorgt, da\u00df der Druck eine gewisse Maximalgr\u00f6\u00dfe nicht \u00fcberschreiten kann; wenn man \u00fcberdies den Kastendeckel immer in gleicher H\u00f6he aufgepumpt erh\u00e4lt und den oder die zur Verwendung kommenden Schieber stets vollst\u00e4ndig herauszieht, so darf man die Tonh\u00f6he in bezug auf den Druck als konstant an-sehen. Man achte aber auch darauf, da\u00df die Tonmessungen stets m\u00f6glichst bei derselben Temperatur stattfinden, f\u00fcr welche die Zungen eingestimmt sind. Befolgt man diese Regeln und sch\u00fctzt man die Apparate dauernd vor Feuchtigkeit, Staub und starkem Temperaturwechsel, so bleiben die Schwingungszahlen der Zungen, wie Prey er gelegentlich ausdr\u00fccklich be-","page":0},{"file":"pc0268.txt","language":"de","ocr_de":"268 K- L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nFig. 39.","page":0},{"file":"pc0269.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n269\ntont hat, \u00fcber Monate und Jahre bis auf Zehntel genau. Immerhin ist es ratsam, die Stimmung von Zeit zu Zeit zu revidieren, was in der Weise geschieht, da\u00df man unter Ausz\u00e4hlung der Schwebungen zun\u00e4chst eine geeichte Stimmgabel mit einigen Zungen von benachbarter Tonh\u00f6he und dann die derart kontrollierten Zungen wieder sukzessive mit den \u00fcbrigen vergleicht1). Sollte eine Verstimmung eingetreten sein, so l\u00e4\u00dft sich durch Schaben am freien Ende der Zunge der Ton erh\u00f6hen; feilt man in der N\u00e4he des festen Endes, so wird der Ton tiefer. Auch durch Aufl\u00f6ten von Metall auf die Zungenspitze kann man \u00fcbrigens die Schwingungszahl und zwar nach Belieben erheblich verringern. Durch dieses Mittel gelang es auch Appunn, mit relativ sehr kurzen Zungen Tonh\u00f6henzu erzielen, die in der Subkontra-Oktave und darunter lagen.\nSehr wichtig ist es zu wissen, da\u00df zwei gleichzeitig erklingende Zungen eines Zungenkastens sich unter Umst\u00e4nden gegenseitig beeinflussen k\u00f6nnen. \u00dcber diesen, der weiteren Untersuchung noch bed\u00fcrftigen Gegenstand teilt\nFig. 40.\nC. Stumpf in der oben zitierten Beschreibung seines Dreiklang- und Intervall-Apparates das Folgende mit: \u201eDie Zunge 800 gab niemals mit 800,1, auch nicht'mit 800,2 und 800,4 irgendwelche Schwebungen. Ferner schwebte 801 mitf keiner der vier n\u00e4chsttieferen Zungen (n\u00e4mlich 800,8; 800,6; 800,4; 800,2). Da\u00df die Zungen nicht wirklich gleiche H\u00f6he hatten, lie\u00df sich an der Verschiedenheit der Schwebungen mit etwas entfernteren Zungen, vielfach auch durch das Ohr bei sukzessivem Erklingen erkennen. Es fand also eine Akkommodation (erzwungene Schwingung) statt. Die Erscheinung ist nat\u00fcrlich eine objektive, physikalische.\u201c Des weiteren macht Stumpf a. a. O. auf die gegenseitige Schw\u00e4chung der Grundt\u00f6ne aufmerksam. Er hatte dieselbe bereits fr\u00fcher an den Zungen 500 und 500,1 des Preyerschen Ton-differenz-Apparates bemerkt, und auf seine Bitte um eine Nachpr\u00fcfung schrieb ihm Herr Professor Biedermann-Jena: \u201eIhre Beobachtung ist vollkommen richtig gewesen. Ich habe den Versuch nachgemacht, und es zeigt sich in der Tat, da\u00df beim Anblasen von 500 und 500,1 der Grundton vernichtet wird und der erste Oberton rein hervortritt. Je gr\u00f6\u00dfer das Intervall wird (500,2; 500,3 usw.), desto deutlicher macht sich daneben wieder der Grundton geltend. Dieselbe Erscheinung tritt \u00fcbrigens auch bei h\u00f6heren Schwingungszahlen (1000\u20141000,1) auf. Schwebungen konnte ich erst bei gr\u00f6\u00dferen Intervallen (500\u2014500,7) h\u00f6ren.\u201c\nIst man nicht im Besitze eines Appunnschen Tonmessers, so kann man als freilich etwas d\u00fcrftigen Ersatz eine Serie der einfachen im Handel befindlichen Stimmpfeifen benutzen. Wie Fig. 40 veranschaulicht, besteht eine solche \u2014 meist werden sie f\u00fcr den Kammerton (a1) angefertigt \u2014 aus\n1) N\u00e4heres \u00fcber diese Methode im Kapitel \u201eSchwingungszahlenbestimmung\u201c.","page":0},{"file":"pc0270.txt","language":"de","ocr_de":"270 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\neiner Zunge, die mit ihrem Rahmen in einem Metallrohr von gleicher L\u00e4nge befestigt ist; rechts ist die obere, links die untere H\u00e4lfte der R\u00f6hrenm\u00fcndung geschlossen, so da\u00df der bei A eintretende Anblasewind gezwungen wird, auf dem durch die Pfeile angegebenen Wege nach J hin abzustr\u00f6men. Um die Zunge zum T\u00f6nen zu bringen, mu\u00df man das Zungenmundst\u00fcck, wie man den kleinen Apparat auch wohl nennt, entweder mit dem linken Ende an die Lippen setzen und blasen oder mit dem rechten Ende und dann saugen, da die Zunge nur ins Schwingen ger\u00e4t, wenn der Luftstrom die Richtung der Pfeile hat. Eine Stimmpfeife dieser Art kann man sich n\u00f6tigenfalls aus einer der leicht k\u00e4uflichen Zungen, wie sie f\u00fcr Mund- und Ziehharmonikas gebraucht werden, einem St\u00fcck dickwandigen Gummischlauches\nFig. 41.\nvon passender L\u00e4nge und Lichtung sowie etwas Wachskitt zum Abdichten selbst herstellen.\nRichtet man die Stimmpfeife mittelst einer den \u201eStimmkr\u00fccken\u201c der Orgelpfeifen \u00e4hnlichen Vorrichtung so ein, da\u00df die Tonh\u00f6he der Zunge sich ver\u00e4ndern l\u00e4\u00dft, so entsteht eine kontinuierliche Stimmpfeife. Man hat dieselben in verschiedenen Konstruktionen. Besonders empfehlenswert ist das \u201eReisetonometer nach Dr. E. v. Hornbostel\u201c (Fig. 41), welches vom Pr\u00e4zisionsmechaniker E. Zimmermann-Leipzig zu beziehen ist. Dieses Tonometer besteht aus den drei kontinuierlichen Stimmpfeifen A, B, C und einem Windk\u00e4stchen W, das hinter dem Mundst\u00fcck M eine Vorlage zum Abfangen des Wasserdampfes der Atemluft enth\u00e4lt. Es k\u00f6nnen nach Belieben eine, zwei oder drei Stimmpfeifen zugleich verwendet werden. Jede Zunge l\u00e4\u00dft sich durch einen \u00fcber sie hingleitenden Metallstab verk\u00fcrzen bzw. verl\u00e4ngern. Der Gleitstab G dient zugleich als Zeiger, welcher die eingestellte Tonh\u00f6he an einer Skala abzulesen gestattet. An einer der drei Stimmpfeifen ist eine Verl\u00e4ngerung des Zeigers Z und eine feinere Gradteilung angebracht. Diese Pfeife dient als Tonmesser. Die Skala T ent-","page":0},{"file":"pc0271.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n271\nh\u00e4lt 140 Teilstriche und mu\u00df, da die Teilung empirisch ist, geeicht werden (mit Hilfe von Stimmgabeln oder eines Appunnschen Tonmessers). Einem Skalengrade entspricht in der tiefsten Region eine Differenz von 1,5, in der h\u00f6chsten eine solche von 3 Schwingungen; der Umfang der Pfeife reicht ungef\u00e4hr von 350 bis 700 Schwingungen. Hieraus ergibt sich eine Differenz von Vi 3 des temperierten Halb tones f\u00fcr einen Skalengrad, und da halbe Grade noch bequem und sicher abgelesen werden k\u00f6nnen, eine Messungsgenauigkeit von etwa V26 des temperierten Halbtones. Wegen seiner Kleinheit und seines geringen Gewichtes eignet sich der Apparat namentlich zu wissenschaftlichen Beobachtungen auf Reisen. Tonh\u00f6henbestimmungen ausl\u00e4ndischer Musikinstrumente, Versuche an Naturv\u00f6lkern \u00fcber die \u00e4sthetische Wirkung von Akkorden, \u00fcber Konsonanzbewu\u00dftsein, \u00fcber Intervallurteil und \u00e4hnliche Aufgaben lassen sich damit l\u00f6sen.\nEine Abart der Zungen bilden die Lamellen, welche nicht durch Pre\u00dfluft zum Schwingen gebracht werden.\nAnton Appunn1) hat zwecks Beobachtung tiefster T\u00f6ne eine Metalllamelle von 1 mm Dicke, 12 mm Breite und 420 mm L\u00e4nge konstruiert, an deren oberem Ende eine d\u00fcnne runde Metallscheibe von 40 mm Durchmesser zur Verst\u00e4rkung der Luftersch\u00fctterungen angebracht ist. Das einfache Instrument wird in vertikaler Stellung in einen Schraubstock eingespannt und dann mit der Hand in Pendelschwingungen versetzt. Je nach der L\u00e4nge des oben aus dem Schraubstock herausragenden Endes kann die Schwingungszahl zwischen 4 und 24 variiert werden. Die zu jeder Schwingungszahl geh\u00f6rige L\u00e4nge ist durch einen Strich auf der Lamelle markiert, diese also mit einer Tonh\u00f6henskala versehen. Durch einen 50 mm langen Tuchring, der ungef\u00e4hr in V3 der jeweiligen L\u00e4nge verschoben werden kann, sollen die Obert\u00f6ne ged\u00e4mpft werden. Indessen hat vanSchaik2) nachgewiesen, da\u00df derartige Lamellen au\u00dfer dem Grundtone auch dessen Oktave sowie zuweilen\n1)\tAkustische Versuche \u00fcber die Wahrnehmung tiefer T\u00f6ne usw. Akustisches In-titut in Hanau 1889.\n2)\tWellenlehre und Schall; Braunschweig 1902, S. 164.","page":0},{"file":"pc0272.txt","language":"de","ocr_de":"272 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nnoch, die Duodezime h\u00f6ren lassen, also vor den tiefen Laufgewichtgabeln keinen wesentlichen akustischen Vorzug haben.\nEine andere Anwendungsform der Lamelle repr\u00e4sentiert der Bernstein sehe akustische Unterbrecher, f\u00fcr den auch die Bezeichnung schwingende Feder gebraucht wird. Dieser Apparat, eine Modifikation des bekannten Neefschen Hammers, ist zuerst als Stromunterbrecher in J. Bernsteins \u201eUntersuchungen \u00fcber den Erregungsvorgang im Muskel-und Nervensystem\u201c 1) beschrieben. Er ist in derselben Weise zu benutzen und zu behandeln wie die elektrisch betriebenen Stimmgabeln. Die M\u00f6glichkeit, die Tonh\u00f6he durch Verl\u00e4ngerung oder Verk\u00fcrzung des schwingenden Lamellenendes bzw. durch Auswechselung verschieden dicker Federn innerhalb eines Bereiches von etwa 5 bis 400 Schwingungen rasch und beliebig \u00e4ndern zu k\u00f6nnen, macht den Unterbrecher trotz des Preises von ca. 100 Mk. zu einem wertvollen Bestandteil des akustischen Instrumentariums. Bei der \u00e4lteren Bauart ist die schwingende Feder nebst Zubeh\u00f6r in einem vertikalen viereckigen schweren Metallrahmen befestigt. Ich habe denselben bei manchen Versuchsanordnungen st\u00f6rend gefunden \u2014 so verhindert er z. B. das Heranf\u00fchren eines Resonators an die Feder von oben her \u2014 und bevorzuge daher die in Fig. 42 abgehildete Zimmermann sehe Konstruktion.\nf) Sirenen.\nL\u00e4\u00dft man an dem gez\u00e4hnten Rande eines rotierenden Rades ein Kartenblatt oder ein d\u00fcnnes Holzbrettchen schleifen, so entsteht ein Ton. Versuche dieser Art sind bereits 1681 von Robert Hooke angestellt, doch gilt Savart als der eigentliche Erfinder der Zahnradsirene. Sein Apparat ist in Figur 43 dargestellt. Die Tonh\u00f6he h\u00e4ngt von der Anzahl der in der Sekunde das Kartenblatt passierenden Z\u00e4hne ab, steigt und sinkt also mit der Rotationsgeschwindigkeit. Die Tonbildung beruht auf den Hin- und Herg\u00e4ngen des abwechselnd von einem Zahn gehobenen und wieder zur\u00fcckfedernden Blattes. Da diese Bewegung eine keineswegs rein pendelf\u00f6rmige ist, so resultiert ein mehr oder weniger komplizierter Klang, dem sich \u00fcberdies das von dem Anschl\u00e4gen der Z\u00e4hne an das Blatt erzeugte Ger\u00e4usch beimischt. Statt eines einzigen Rades kann man auch deren mehrere auf eine ,und dieselbe Achse setzen und gleichzeitig zum Ert\u00f6nen bringen. Stehen dabei die Z\u00e4hne der einzelnen R\u00e4der hinsichtlich ihrer Zahl in passendem Verh\u00e4ltnis, so bekommt man einen musikalischen Akkord. Beispielsweise ergeben drei R\u00e4der, von denen das erste 400, das zweite 500, \u2022das dritte 600 Z\u00e4hne hat, den Durdreiklang und zwar in h\u00f6herer oder tieferer Lage, je nachdem rascher oder langsamer gedreht wird.\nBeliebter im Gebrauch als die Zahnr\u00e4der sind die L\u00f6cherscheiben-Sirenen. Ihre einfachste Form ist die von Seebeck angegebene. Auf einer kreisrunden Scheibe aus Metall, Holz, Pappe oder Papier wird eine Anzahl gleichgro\u00dfer und gleichweit von einander abstehender L\u00f6cher so .ausgestanzt, da\u00df dieselben einen Kreis bilden, dessen Mittelpunkt das Zentrum der Scheibe ist. Letztere befestigt man alsdann gut zentriert auf einer Achse\n1) Heidelberg 1871; S. 98, Tafel III u. IV.","page":0},{"file":"pc0273.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n273\nund versetzt sie in Drehung, w\u00e4hrend zugleich der L\u00f6cherkreis durch eine senkrecht gegen ihn gerichtete R\u00f6hre angeblasen wird. Sobald ein Loch an der M\u00fcndung der R\u00f6hre vor\u00fcberkommt, dringt der Luftstrom aus dieser\nFig. 43.\ndurch die Scheibe hindurch; zur Zeit der Pause zwischen je zwei L\u00f6chern wird er abgesperrt. Da\u00df auf solche Weise der an sich kontinuierliche Luftstrom durch die rotierende Scheibe in einzelne Luftst\u00f6\u00dfe von periodischer\nFig. 44.\nAufeinanderfolge aufgel\u00f6st wird, ist die Ursache der Ton- oder richtiger Klangbildung: es entsteht ein Grundton (dessen Schwingungszahl gleich der Anzahl der pro Sekunde angeblasenen L\u00f6cher ist) nebst diversen Obert\u00f6nen.\nFig. 45.\nDas Anblasen kann mit dem Munde geschehen oder mittelst eines Blasebalges. Ganz besonders empfehlenswert sind aber auch hier wieder die Pre\u00dfluftflaschen und die Kompressionsapparate, welche Wind von konstantem und nach Bedarf abstufbarem Druck liefern. F\u00fcr gew\u00f6hnlich bl\u00e4st man, wie eben beschrieben, nur durch eine R\u00f6hre. (Vgl. Fig. 44, worin A\u00df die\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 3.\t18","page":0},{"file":"pc0274.txt","language":"de","ocr_de":"274 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nScheibe, or den Schnurlauf und m die Anblaser\u00f6hre bedeutet.) Indessen kann man nat\u00fcrlich auch, etwa in der Form der Fig. 45, f\u00fcr mehrere oder gar f\u00fcr alle L\u00f6cher zugleich je eine Ausflu\u00df\u00f6ffnung des Luftstromes anbringen, wodurch die Klangintensit\u00e4t entsprechend gesteigert wird.\nGleichwie durch eine Kombination von Zahnradsirenen l\u00e4\u00dft sich auch durch eine Vereinigung verschiedener L\u00f6cherkreise auf einer und derselben Scheibe eine Akkordsirene herstellen. Die erste Ausf\u00fchrung dieses. Gedankens stammt von Op eit, dessen mehrstimmige Sirene sogar noch einige Jahre \u00e4lter ist als die einfachere Seebeck sehe. Fig. 46 gibt ein leichtverst\u00e4ndliches Bild davon. A ist ein f\u00fcr s\u00e4mtliche L\u00f6cherreihen gemeinsames Luftreservoir, aus dem der Wind vermittelst besonderer H\u00e4hne (s. die Teilabbildung oben rechts) zu den einzelnen Kreisen zugelassen werden kann.\nFig. 46.\nIst der Durchmesser der L\u00f6cher einer Seeb eck sehen Scheibe oder der Abstand derselben voneinander nicht durchweg gleichartig sondern periodisch wechselnd, so entstehen au\u00dfer dem Hauptklang gewisse Nebent\u00f6ne und bei v\u00f6lliger Regellosigkeit lediglich Ger\u00e4usche. Auf diese akustisch sehr interessanten Erscheinungen soll jedoch hier nicht n\u00e4her eingegangen werden. Dagegen sei hervorgehoben, da\u00df die \u00d6ffnungen der gew\u00f6hnlichen Seebeck-schen Sirene nicht notwendig kreisf\u00f6rmig zu sein brauchen. Man kann ihnen auch die Gestalt von rechteckigen, radi\u00e4r gestellten Schlitzen, von Dreiecken oder von Rhomben geben. Die H\u00f6he des Grundtones wird von der Form der L\u00f6cher nicht beeinflu\u00dft, wohl aber die Klangfarbe, d. h. die Zahl und St\u00e4rke der den Grundton begleitenden Obert\u00f6ne. Je pl\u00f6tzlicher der durch die \u00d6ffnungen dringende Luftstrom einsetzt und aufh\u00f6rt, um so sch\u00e4rfer mu\u00df der Klang werden. Auch die Gr\u00f6\u00dfe und Gestalt der Anblaserohrm\u00fcndung ist in dieser Beziehung nicht gleichg\u00fcltig.\nDie im Jahre 1819 von Baron Oagniard de La Tour1) beschriebene Sirene beruht auf dem Prinzip, da\u00df eine L\u00f6cherscheibe mit einem Wind-\n1) Annales de Chimie et de Physique, Tome XII, P. 167.","page":0},{"file":"pc0275.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n275\nraum in Verbindung steht, aus dem sie mit der n\u00f6tigen Anblaseluft versorgt wird, da\u00df der Luftstrom nicht blo\u00df durch ein, sondern durch alle L\u00f6cher zugleich hindurch dringt, und da\u00df der Winddruck au\u00dfer der Tonerzeugung auch noch die Rotation der Scheibe besorgt, ein besonderer Antriebsmechanismus also fortf\u00e4llt. Der Bau des Instrumentes wird aus den Abbildungen 47 bis 49 (Konstruktion von St\u00f6hrer) klar. AA ist der durch das Rohr BB mit einem Blasebalge kommunizierende Windkessel. Unmittelbar \u00fcber dem-\nFig. 47.\tFig. 49.\nselben befindet sich die, in Fig. 48 von oben gesehene, L\u00f6cherscheibe ss, deren Achse, wie Fig. 47 zeigt, \u00e4u\u00dferst leicht drehbar auf Spitzen zwischen zwei Schrauben l\u00e4uft. Scheibe und Windkastendeckel haben gleich viele, gleich gro\u00dfe und \u00e4quidistante L\u00f6cher, so da\u00df, wenn ein Loch der Scheibe gerade \u00fcber einem solchen des Deckels steht, auch alle anderen korrespondierenden L\u00f6cher sich decken. Dabei sind die \u00d6ffnungen, und zwar nach entgegengesetzten Richtungen, schr\u00e4g durch die Platten gebohrt, (Vgl. Fig. 49, welche einen senkrechten Durchschnitt durch AA und ss entsprechend der Linie nn in Fig. 4b darbietet.) Diese Stellung bewirkt, da\u00df der austretende Wind die Scheibe vor sich her schiebt und somit in Rotation versetzt. In Fig. 47 sieht man noch das Z\u00e4hlwerk zz, auf dessen Funktion wir im Kapitel\n18*","page":0},{"file":"pc0276.txt","language":"de","ocr_de":"276 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nSehwingungszahlenbestimmung zur\u00fcckkommen werden1). \u2014 Statt Luft kann man mit gleichem Erfolge Wasser in den Kessel und durch die Scheibenl\u00f6cher treiben. Der Apparat \u201esingt\u201c also auch im Wasser und ist gerade deswegen in Erinnerung an die gleichnamigen Gestalten der griechischen Mythologie Sirene genannt worden. Bei den Sirenen, die auf Schiffen zum Signalgeben benutzt werden, \u00fcbernimmt der Dampf die Eolle des Ton-\nDie Sirene von Cagniard de La Tour gibt, da sie nur einen Locherkreis besitzt, auch nur einen Ton, dessen Schwmgungszahl gleich der Zahl\nFig. 50.\tFiS' 51-\nder L\u00f6cher auf der Scheibe SS multipliziert mit der Zahl der Umdrehungen nro Sekunde ist. Dove2) versah die rotierende Scheibe und ebenso auch den darunterliegenden festen Deckel des Kastens mit vier konzentrischen L\u00f6cherreihen und vervollkommnte so die \u00e4ltere einfachere Form zu einer mehrstimmigen Sirene (Fig. 50). Au\u00dferdem traf er noch eine besondere Einrichtung um nach Belieben nur einen oder einige der Kreise zur Zeit in irgendeiner Kombination zum T\u00f6nen bringen zu k\u00f6nnen Zn1 diesem Zwecke dienen die in den Figuren 50 und 51 sichtbaren Stifte 1, 2, 3 und 4. Fig. \u00f6l stellt eine aus durchl\u00f6cherten, aneinander verschieblichen, konzentrischen Eingen zusammengesetzte Platte dar, die im Innern des Windkastens direkt unter dessen Deckel, angebracht ist. Durch Druck auf einen der Stifte wird der zugeh\u00f6rige Eing so gedreht, da\u00df seine Durchbohrungen genau unter die entsprechenden L\u00f6cher des Windkastendeckels und der Sirenenscheibe zu\n2) Poggendorff s Annalen der Physik u. Chemie, Bd. 82, 1851.","page":0},{"file":"pc0277.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n277\nliegen kommen, worauf der Wind auszustr\u00f6men und die Scheibe zu rotieren beginnt. Solange kein Druck auf die Stifte ausge\u00fcbt wird, werden diese von den au\u00dfen an ihnen befindlichen Spiralfedern so festgestellt, da\u00df die Ringe die \u00d6ffnungen des Kessels verschlossen halten und somit das Erklingen der betreffenden L\u00f6cherkreise verhindern.\nEine weitere Entwicklungsstufe der hier in Rede stehenden Sirenenform stellt die \u00e4ltere Helmholtzsche Doppelsirene dar. Sie ist eine Kombination zweier Dovescher Sirenen, die einander die Deckplatten zukehren und deren Rotationsscheiben eine gemeinsame, in der Mitte mit einem Z\u00e4hlwerk verbundene Achse haben (Fig. 52). Die Einrichtung im Einzelnen beschreibt Helmholtz in seiner \u201eLehre von den Tonempfindungen\u201c1) an der Hand zweier in Fig. 53 und 54 wiedergegebener Abbildungen folgenderma\u00dfen. Es sind aQ und % die beiden Windk\u00e4sten, c0 und ct die Scheiben, h die Schraube f\u00fcr den Z\u00e4hlapparat, g0 und gx die Windzuf\u00fchrungsrohre. Der obere Kasten ax kann um seine Achse gedreht werden. Zu dem Ende ist er mit einem Zahnrade versehen, in welches das kleinere mit der Kurbel d verbundene Zahnrad e eingreift. Die Achse des Kastens al7 um die er sich dreht, ist eine Verl\u00e4ngerung des oberen Windrohres gx. Dieselbe wird, wie Fig. 54, wo sie mit E bezeichnet ist, erkennen l\u00e4\u00dft, von dem oberen Querbalken des Gestelles AA fest umschlossen.\nDas in den Kasten B hineinragende St\u00fcck hat am oberen und unteren Ende kegelf\u00f6rmige Fl\u00e4chen, auf denen entsprechende Aush\u00f6hlungen im Boden und Deckel des Kastens gleiten, so da\u00df letzterer sich frei um das Windrohr als Achse drehen kann. Bei a sieht man den Querschnitt des Zahnrades, welches am Boden des Kastens festsitzt, bei \u00df das Getriebe, welches mittelst der Kurbel 7 gedreht wird; \u00f4 ist der Zeiger, der nach der Teilung am Rande der Scheibe es hin gerichtet ist. D ist das obere Ende von der Achse der beweglichen Scheiben, von denen man die obere CG (gleich Ci in Fig. 53) hier sieht. Die Achse l\u00e4uft auf feinen Spitzen in kegelf\u00f6rmigen Pfannen. Die obere der letzteren befindet sich im unteren Ende der Schraube rj, welche durch einen von oben her eingef\u00fchrten Schraubenzieher mehr oder weniger angezogen werden kann, so da\u00df man den w\u00fcnschenswerten Grad von Leichtigkeit und Sicherheit bei der Bewegung der Achse erreicht. Im Innern des Kastens sieht man die Querschnitte von vier durchl\u00f6cherten Ringen, xX, Xg, gv und vo, welche mit schr\u00e4g geschnittenen R\u00e4ndern wie Dachziegel oder wie die Ringe von Herdplatten \u00fcbereinander greifen und sich so gegenseitig festhalten. Jeder dieser Ringe liegt unter einer der L\u00f6cherreihen des Deckels und enth\u00e4lt genau ebenso viele L\u00f6cher wie die entsprechende Reihe des Deckels und\nFig. 52.\n1) 5. Ausgabe, S. 269 ff. und Beilage XIII, 1896.","page":0},{"file":"pc0278.txt","language":"de","ocr_de":"278 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nFig. 53.\nder rotierenden Scheibe. Mittelst der Stifteben ii (s. Fig. 53) werden wie bei der Dove sehen Sirene die vier genannten Ringe etwas verschoben, so da\u00df entweder die L\u00f6cher des Ringes mit denen des Kastens zusammenfallen, die Luft freien Ausgang erh\u00e4lt und der entsprechende Ton zustande kommt,","page":0},{"file":"pc0279.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n279\noder aber der Ring sich so stellt, da\u00df die Zwischenr\u00e4ume seiner L\u00f6cher die \u00d6ffnungen des Deckels schlie\u00dfen und der Ton ausbleibt. Die obere Sirenenscheibe (Cj in Fig. 53) hat vier L\u00f6cherkreise mit bzw. 9, 12, 15 und 16 L\u00f6chern, die untere vier Reihen mit bzw. 8, 10, 12 und 18 \u00d6ffnungen. Nennt man also den Ton von 8 L\u00f6chern etwa c, so hat die untere Scheibe die T\u00f6ne e, e, g, d1 und die obere d, g, h, c1. Es lassen sich demnach alle musikalischen Intervalle innerhalb der Oktave (zum Teil mehrfach) und au\u00dferdem noch die None hervorbringen. Da die Sirenen\u201et\u00f6ne\u201c durchaus keine einfachen T\u00f6ne, sondern Kl\u00e4nge sind, so ist es zwecks D\u00e4mpfung der hai-monischen Obert\u00f6ne durch ein Ansatzrohr n\u00fctzlich, die Sirenen mit Messingk\u00e4sten zu versehen, von denen man bei h0hQ und W in Fig. 53 die hintere\nE\nFig. 54.\nH\u00e4lfte sieht. Diese K\u00e4sten sind in je zwei H\u00e4lften zerschnitten, so da\u00df man sie abnehmen und wieder aufsetzen kann, indem man sie durch Schrauben auf dem Windkasten befestigt. Wenn der Sirenenton sich dem Grundton dieser K\u00e4sten n\u00e4hert, wird der Klang voll, stark und weich, wie ein sch\u00f6ner Hornton, w\u00e4hrend sonst die Sirene ziemlich scharf klingt; gleichzeitig braucht man wenig Luft, aber starken Druck. In dieser Form ist die Sirene namentlich zu Interferenzversuchen sehr geeignet.\nDie Drehbarkeit des oberen Windkastens erm\u00f6glicht es, Versuche \u00fcber Phasenverschiebungen und Schwebungen auszuf\u00fchren. Um dies, n\u00e4her zu erl\u00e4utern, sei von der Annahme ausgegangen, da\u00df bei beiden Sirenen nur die 12-L\u00f6cherreihe benutzt werde, also Unisono bestehe, und da\u00df anf\u00e4nglich die Luftst\u00f6\u00dfe auf beiden Seiten genau gleichzeitig erfolgen. Dann fallen die gleichen Phasen sowohl des Grundtones wie s\u00e4mtlicher Obert\u00f6ne zusammen und alle diese T\u00f6ne werden verst\u00e4rkt. Dreht man nun die Kuibel um einen halben rechten Winkel, was einer Drehung des Kastens um Ve eines rechten Winkels oder um V24 der Peripherie oder um den halben Abstand der \u00d6ffnungen in der angeblasenen Reihe (von 12 L\u00f6chern) entspricht, so","page":0},{"file":"pc0280.txt","language":"de","ocr_de":"280 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nbetr\u00e4gt die Phasendifferenz der beiden Grundt\u00f6ne 1/2 Schwingungsdauer, die Luftst\u00f6\u00dfe des einen Kastens fallen gerade in die Mitte zwischen die des anderen, und die beiden Grundt\u00f6ne vernichten sich gegenseitig infolge dieser Interferenz mit entgegengesetzter Phase, wie man das auch bei anderen unisonen Klangquellen findet, die man mit dem Gangunterschied von einer halben Schwingung Zusammenwirken l\u00e4\u00dft. Dahingegen betr\u00e4gt die Phasen-differenz der beiden ersten Obert\u00f6ne (Oktaven) eine ganze Schwingungsdauer; diese verst\u00e4rken sich deswegen gegenseitig, und so verst\u00e4rken sich auch alle geradzahligen harmonischen Teilt\u00f6ne, w\u00e4hrend die ungeradzahligen sich aufheben. Bei der Phasendifferenz A/2 wird also der Einklang der beiden Sirenen schw\u00e4cher, weil gewisse Partialt\u00f6ne fortfallen; aber er h\u00f6rt nicht auf, sondern schl\u00e4gt vielmehr in seine Oktave um. Dreht man die Kurbel um einen zweiten halben Rechten, so da\u00df die ganze Drehung einen vollen Rechten betr\u00e4gt, so fallen die Luftst\u00f6\u00dfe beider Scheiben wieder genau zusammen, die T\u00f6ne verst\u00e4rken sich. Bei einer ganzen Umdrehung der Kurbel findet man also 4 Stellungen, wo der ganze Klang der Sirene verst\u00e4rkt erscheint, und 4 andere dazwischen, wo der Grundton nebst allen ungeradzahligen harmonischen Teilt\u00f6nen verschwindet und daf\u00fcr schw\u00e4cher die h\u00f6here Oktave mit den geradzahligen Teilt\u00f6nen eintritt. Achtet man auf den ersten Oberton, die Oktave, allein, indem man ihn durch eine passende Resonanzr\u00f6hre heraushebt, so findet sich, da\u00df er nach Drehung um V4 Rechten schwindet, nach Drehung um V2 Rechten wieder verst\u00e4rkt wird, also bei einer ganzen Umdrehung der Kurbel 8 mal schwindet und 8 mal hervorkommt. Der dritte Teilton, die Duodezime des Grundtones, schwindet in derselben Zeit 12 mal, der vierte Ton 16 mal usw.\nSchwebungen erh\u00e4lt man, wenn man bei anf\u00e4nglichem Unisono der beiden Sirenen den oberen Kasten mittelst der Kurbel nicht blo\u00df, wie eben angenommen, von einer ruhenden Stellung in eine andere, sondern vielmehr in eine ununterbrochene Rotation versetzt. Drehen wir n\u00e4mlich den Kasten in derselben Richtung herum, wie die Scheibe l\u00e4uft, so wird der Ton tiefer, drehen wir der Scheibe entgegen, so wird er h\u00f6her als der unver\u00e4nderte Ton der anderen Scheibe und mu\u00df in beiden F\u00e4llen mit diesem schweben. Die Tonh\u00f6hen\u00e4nderung erkl\u00e4rt sich einfach so: Die Schwingungsdauer des Sirenentones ist gleich der Zeit, welche ein Loch der rotierenden Scheibe braucht, um von einem Loche des Windkastens bis vor das n\u00e4chste zu gelangen. Kommt das Loch des Kastens dem Loche der Scheibe entgegen durch eine Drehung des Kastens, so werden die beiden L\u00f6cher eher Zusammenst\u00f6\u00dfen, als wenn der Kasten still steht; die Schwingungsdauer wird k\u00fcrzer, der Ton h\u00f6her. Das Umgekehrte findet bei der entgegengesetzten Drehung des Kastens statt. Man h\u00f6rt diese Erh\u00f6hungen und Vertiefungen des Tones sehr leicht, wenn man ein wenig schneller dreht. Da die Drehung der Kurbel um einen Rechten den Kasten gerade um den Abstand zweier \u00d6ffnungen der 12-L\u00f6cherreihe vorw\u00e4rtsbringt, so gewinnt man also bei einer solchen Drehung, wenn sie der rotierenden oberen Scheibe entgegen gerichtet ist, gegen\u00fcber der unteren Scheibe 1 Loch und bei einer Umdrehung der Kurbel um 360\u00b0 4 L\u00f6cher; d. h. der Ton der 12-L\u00f6cherreihe der oberen Scheibe macht bei einer jeden Totalumdrehung der Kurbel 4 Schwingungen mehr als jener der unteren Sirene, es entstehen mit anderen","page":0},{"file":"pc0281.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n281\nWorten 4 Schwebungen und in einer Sekunde.4 mal soviel Schwebungen, als die Kurbel Totalumdrehungen macht. Eine analoge \u00dcberlegung ergibt, da\u00df die gleiche Anzahl Schwebungen auch bei der Drehung des Kastens im Sinne der Scheibe auftreten mu\u00df.\nWie die Figuren 43 und 46 andeuten, lassen sich die Zahnrad- und einfachen Scheibensirenen durch Drehung mit der Hand in Bewegung setzen. Aus eigener Erfahrung kann ich berichten, da\u00df es dabei durch \u00dcbung m\u00f6glich ist, eine f\u00fcr die meisten Untersuchungen gen\u00fcgende Konstanz der Geschwindigkeit zu erreichen, zumal wenn man von Zeit zu Zeit mit Hilfe des Ohres und einer Stimmgabel das Festhalten der Tonh\u00f6he kontrolliert. Die Benutzung der Hand hat ferner noch den besonderen Vorzug, da\u00df die Rotationsgeschwindigkeit ohne Umst\u00e4nde und beliebig ge\u00e4ndert werden kann. Bedient man sich etwa eines Elektromotors oder eines Hei\u00dfluftmotors als Triebkraft, so mu\u00df man mit St\u00f6rungen durch das Ger\u00e4usch und namentlich durch die Inkonstanz des Umlaufes der Maschine rechnen und \u00fcberdies ein Stufenscheiben-Vorgelege zu Hilfe nehmen, wenn die Drehungsgeschwindigkeit und damit die Tonh\u00f6he, wie viele Versuche es verlangen, m\u00f6glichst variabel sein soll. Ein anderes, gelegentlich ebenfalls n\u00fctzliches Hilfsmittel, die Tonh\u00f6he im Sinne einer Verringerung zu \u00e4ndern, besteht darin, da\u00df man am Rande der Scheibe oder an deren Achse eine Feder unter gewissem Druck schleifen und somit bremsend wirken l\u00e4\u00dft.\nDem Prinzip der Cagniardschen Sirene haftet der erhebliche Mangel an, da\u00df man die Tonh\u00f6he und die Tonst\u00e4rke nicht voneinander unabh\u00e4ngig machen kann. Je st\u00e4rker der Luftstrom genommen wird, um so kr\u00e4ftiger dr\u00fcckt er eben auch die Scheibe vorw\u00e4rts, und um so h\u00f6her wird der Ton. Wo dieser Umstand sich unangenehm f\u00fchlbar macht, wird man deshalb die L\u00f6cher lieber senkrecht bohren, so da\u00df die St\u00e4rke des Windes auf ihren Lauf keinen Einflu\u00df mehr hat. Helmholtz hat denn auch (vgl. Fig. 54) der neueren Konstruktion seiner Doppelsirene diese Form gegeben, wodurch freilich ein besonderer Antriebsmotor n\u00f6tig wurde. Er lie\u00df zu diesem Zwecke eine elektromagnetische Maschine von konstanter Rotationsgeschwindigkeit bauen1). Ein rotierender Elektromagnet, in welchem die Stromrichtung bei jeder halben Umdrehung gewechselt wird, bewegt sich zwischen zwei festen Magnetpolen. Der Strom in diesem Elektromagneten wird durch die Zentrifugalkraft einer an der Umdrehungsachse desselben befestigten Metallmasse unterbrochen, sobald die Geschwindigkeit den verlangten Grad zu \u00fcberschreiten anf\u00e4ngt. Zwei Spiralfedern, deren Elastizit\u00e4t der Zentrifugalkraft entgegenwirkt, k\u00f6nnen nach Belieben st\u00e4rker oder schw\u00e4cher gespannt werden, so da\u00df die Umlaufsgeschwindigkeit auf jedem beliebigen Grade zu erhalten ist. Sp\u00e4ter (1875) wurde die Maschine noch dadurch verbessert, da\u00df der Zentrifugalregulator von ihr getrennt wurde und nur den schwachen Strom f\u00fcr ein Relais \u00f6ffnet und schlie\u00dft, welches letztere erst den starken Strom, der die Maschine treibt, ein- oder aussetzen l\u00e4\u00dft.\nEine Cagniardsche Sirene mit gerade gebohrten L\u00f6chern und elektrischem Antrieb hat neuerdings auch H. Pellat2) durch Ducretet und\n1)\tVgl. hierzu: S. Exner, Sitzungsber. d. Wiener Akademie, Math.-Naturw. Kl., Bd. 58, Abteilg. 2, 1868, 8. Oktober.\n2)\tJournal de Physique, 3. Serie, Bd. 4, S. 366, 1895.","page":0},{"file":"pc0282.txt","language":"de","ocr_de":"Fig. 56.\ndieses wieder mit der Achse A des metallenen Rades in leitender Verbindung. Bei der Rotation des Rades h\u00f6rt man im Telephon einen Ton, dessen Schwingungszahl gleich der Anzahl der Stromunterbrechungen pro Sekunde ist. F\u00fcllt man die Zahnl\u00fccken mit Isoliermasse und bringt man mehrere solche gleich gro\u00dfe, aber mit verschieden vielen Z\u00e4hnen versehene Scheiben, voneinander isoliert, auf dieselbe Achse, so erh\u00e4lt man in Form eines massiven, gut abgedrehten Zylinders mit glatter Oberfl\u00e4che den Hauptteil der in Fig. 56 dargestellten Sirene. Der Zylinder derselben zeigt 16 Zahnkr\u00e4nze, denen bei gleicher Rotationsgeschwindigkeit 16 verschiedene T\u00f6ne entsprechen. Jeder Kranz hat seinen besonderen Schleifkontakt; der positive Pol ist allen gemeinsam, der negative f\u00fcr jeden ein anderer, und es sind so viele Elemente n\u00f6tig, als Zahnkr\u00e4nze gleichzeitig benutzt werden sollen.\n282 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nLejeune in Paris konstruieren lassen. Der Motor ist ein kleiner, auf dem Grundbrett des ganzen Apparates montierter Gr am me scher Dynamo, dessen Ring mit der Sirenenscheibe die Rotationsachse gemeinschaftlich hat. Eine elektromagnetische D\u00e4mpfungsvorrichtung reguliert die Geschwindigkeit, und man kann bequem von einer Tonh\u00f6he zur anderen \u00fcbergehen.\nAuf dem Prinzip, durch periodische Unterbrechungen eines elektrischen Stromes in Fig. 55.\teinem mit ihm verbundenen\nTelephon einen Ton zu erzeugen, beruht die elektrische Sirene von R. Weber1). Zur Erl\u00e4uterung des Grundgedankens diene Fig. 55. Auf den Z\u00e4hnen des Rades R schleift die Feder E, die am anderen Ende mit dem einen Pole einer galvanischen Batterie P verbunden ist. Der zweite Pol steht mit dem Telephon T und\n1) Wiedemanns Annalen der Physik u. Chemie, Bd. 24, S. 671, 1885.","page":0},{"file":"pc0283.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n283\nDer links in der Abbildung befindliche Teil der Maschine ist der Elektromotor mit, dem Schwungrad als Regulator5 rechts ist das Z\u00e4hlwerk sichtbar.\nDie Telephonsirene von L. Weber, die von Karsten1) vervollkommnet wurde, besteht aus einer mit kleinen Magneten radial besetzten Messing- oder Pappscheibe, die in Umdrehung versetzt wird, w\u00e4hrend ein von seiner Membran befreites Telephon ihrem Rande gen\u00e4hert ist. Man h\u00f6rt alsdann in einem zweiten, mit dem ersten verbundenen Telephon einen Ton, dessen Schwingungszahl von der Tourenzahl und der Anzahl der Magnete abh\u00e4ngt. F. Lin dig2) hat diesen, urspr\u00fcnglich nur zur Erl\u00e4uterung der Wirkung des Telephons dienenden Apparat zum Zwecke akustischer Untersuchungen, namentlich \u00fcber den Einflu\u00df von Phasenverschiebungen auf die Klangfarbe, modifiziert. Er ordnete zun\u00e4chst die Magnete auf der aus d\u00fcnnem Aluminiumblech bestehenden Scheibe so, da\u00df sie entweder alle den gleichen Pol nach au\u00dfen kehrten oder abwechselnd einen Nord- und einen S\u00fcdpol. Die \u201eGleichpole\u201c geben durch ihre Zahl auch die Zahl der Stromst\u00f6\u00dfe w\u00e4hrend einer Umdrehung der Scheibe, die \u201eWechselpole\u201c dagegen nur halb so viele Stromst\u00f6\u00dfe, als ihre Zahl betr\u00e4gt, weshalb man im zweiten Falle einen Ton bekommt, der eine Oktave tiefer ist als im ersten. An Stelle des membranlosen Telephons verwandte Lindig als Stromempf\u00e4nger vier Spulen von umsponnenem Kupferdraht, die um einen Kern von ausgegl\u00fchten Eisendr\u00e4hten gewickelt waren. Je zwei Spulen waren zu einem einheitlichen System und alle vier mit dem tongebenden Telephon verbunden. Stehen alle Spulen gleichzeitig vor gleichen Polen, so verst\u00e4rken sie sich gegenseitig; steht aber die eine H\u00e4lfte vor Nord- und die andere vor S\u00fcd-polen, so erh\u00e4lt das Telephon zwei Tonwellen mit der Phasendifierenz ]/2. Bei Gl eichpol-Anordnung der Magnete entspricht dem gleichen Phasenunterschied eine Lage der Spulen, bei der deren halbe Anzahl aus der Polgegen\u00fcberstellung in die Mitte zwischen je zwei Pole verschoben ist. Soll die Phase zwischen den beiden ins Telephon gelangenden Tonwellenz\u00fcgen kontinuierlich ge\u00e4ndert werden, so braucht man nur das eine Spulensystem vor den rotierenden Magneten hin und her zu bewegen, w\u00e4hrend das andere in Ruhe bleibt. Verbindet man zwei auf derselben Achse rotierende Telephonsirenenscheiben der geschilderten Art, bei denen die Zahl der Magnete verschieden ist', mit dem Telephon, so kann man in diesem gleichzeitig zwei verschieden hohe T\u00f6ne, also beliebige Zweikl\u00e4nge, erzeugen, und zwar ebenfalls mit allen m\u00f6glichen Phasenunterschieden, indem man das Spulensystem der einen Scheibe verschieblich gegen\u00fcber den Magneten anbringt. In Figur 57 ist die Telephonsirene unter Weglassung der Verbindungsdr\u00e4hte und des die Rotation besorgenden Uhrwerkes3) abgezeichnet. E{ ist das fixe Spulensystem, das mittelst der R\u00f6hre E und des festen Endst\u00fcckes A1 vor dem Versuch gehoben oder gesenkt, der Scheibe gen\u00e4hert oder zur\u00fcckgezogen werden kann. Das andere Spulenpaar E2 ist an dem Arm A2 befestigt und mit diesem um EL l\u00e4ngs der Skala 8 im Kreise drehbar zu\n1)\tSchriften d. Naturw. Vereins f. Schleswig-Holstein, Bd. 3, Heft 2, S. 27, Kiel 1879.\n2)\t\u00dcber den Einflu\u00df der Phasen auf die Klangfarbe; Kieler Dissertation 1902 und Annalen der Physik, 4. Folge, Bd. 10, S. 242, 1903.\n3)\tEs war das Uhrwerk des Kohlrau sch sehen Sinusinduktors. Vgl. Poggen-dorffs Annalen, Jubelband, S. 290ff., 1874.","page":0},{"file":"pc0284.txt","language":"de","ocr_de":"284 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres,\nverstellen. Die Spulen sitzen vermittelst Korken auf zwei Kreisb\u00f6gen, die mit der rotierenden Scheibe den Mittelpunkt gemeinsam haben, und lassen sich, je nachdem die Distanz der Magnete es erfordert, gegen- oder auseinander r\u00fccken. Die von der Telephonsirene gelieferten T\u00f6ne fand Lin di g nicht rein. Vielmehr waren die Grundt\u00f6ne von Obert\u00f6nen begleitet, die allerdings mit zunehmender Schwingungszahl mehr und mehr zur\u00fccktraten; bei gleichliegenden Polen entwickelte sich die ganze Reihe der harmonischen Obert\u00f6ne, bei Wechselpolen nur die ungeraden Teilt\u00f6ne. Die Tonh\u00f6hen der Grundt\u00f6ne lagen zwischen 30 und 600 Doppelschwingungen.\nDie von Max Wien1) beschriebene Wechselstromsirene besteht aus einer in vertikaler Ebene zwischen den Polen eines Magneten rotierenden, am Rande gez\u00e4hnten Messingscheibe, bei der die Zahnl\u00fccken durch Eisenkerne ausgef\u00fcllt sind. So oft ein Eisenanker an den Polen vorbeikommt, \u00e4ndert sich in den Polen die Zahl der magnetischen Kraftlinien, und es entsteht so in einer um die Pole gewickelten Spule ein Wechselstrom, dessen Frequenz das Produkt aus der Zahl der Anker und der Tourenzahl ist und von Wien bis auf 17000 gesteigert werden konnte. Die Str\u00f6me dieser Art sind aber schwach und nicht sinusf\u00f6rmig, so da\u00df die Grundschwingung noch von Oberschwingungen \u00fcberlagert ist, von denen allerdings die der Oktave entsprechende bei weitem \u00fcberwiegt. Die Grundschwingung kann indessen, und zwar f\u00fcr sich allein, durch das Hilfsmittel der elektrischen Resonanz erheblich verst\u00e4rkt werden. Die Intensit\u00e4t des Wechselstromes ist n\u00e4mlich abh\u00e4ngig von dem \u201escheinbaren Widerstand\u201c, und dieser wieder wesentlich durch die Selbstinduktion in dem Stromkreise bedingt. Kompensiert man nun die Selbstinduktion durch einen passenden Kondensator f\u00fcr die Schwingungszahl des Grundstromes, so wird dieser verst\u00e4rkt, w\u00e4hrend die Oberstr\u00f6me, f\u00fcr die der scheinbare Widerstand gro\u00df bleibt, nicht mit verst\u00e4rkt werden. Das die Wechselstromschwingungen in Schallschwingungen umsetzende Telephon wird in einen passenden Nebenschlu\u00df zum Hauptzweig gelegt. Durch Widerstands\u00e4nderungen l\u00e4\u00dft sich die Tonst\u00e4rke bis zur H\u00f6rschwelle herabsetzen, und wo noch Bedenken wegen der Oberschwingungen bestehen, kann im Telephonkreis nochmals eine Reinigung des Stromes von Oberstr\u00f6men durch elektrische Resonanz bewirkt werden.\n1) Annalen der Physik, 4. Folge, Bd. 4, S. 425 ff., 1901; Pfl\u00fcgers Arch. f. d. ges. Physiologie, Bd. 97, 1903.\nFig. 57.","page":0},{"file":"pc0285.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n285\nAm Schl\u00fcsse dieses Kapitels ist noch mit einigen Worten der Koemg-schen Wellensirene zu gedenken. Koenig schnitt Sinus wellen oder durch die Superposition von solchen gewonnene Klangkurven am Rande von Kreisscheiben oder niedrigen Zylindern aus und blies sie mit einem senkrecht zur rotierenden Oberfl\u00e4che gerichteten Luftstrom durch einen schmalen Spa t hindurch an. Es kam ihm hierbei haupts\u00e4chlich auf Versuche zur Vokalsynthese und zum Beweise des von ihm behaupteten Einflusses der Phasenverschiebung auf die Klangfarbe an. Da aber von anderer Seite mehrfach nachgewiesen worden ist, da\u00df bei dieser Art der Klangerzeugung au\u00dfer den Komponenten der Kurve selbst auch noch andere Faktoren in verwickeltei Weise ins Spiel kommen, bietet die \u201eWellensirene\u201c viel mehr Interesse fur die physikalische Akustik1) als f\u00fcr die Physiologie des Geh\u00f6rssinnes.\n2. Resonanz und Resonatoren.\nDie Erscheinungen des Resonierens, Mitt\u00f6nens oder Mitschwingens zerfallen in zwei Gruppen. Der typische Repr\u00e4sentant der ersten ist der Resonanzboden unserer musikalischen Saiteninstrumente. Hier handelt es sich darum, den an sich schwachen Ton der Saite erst auf die verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig gro\u00dfe Oberfl\u00e4che eines festen K\u00f6rpers und von da aus um so viel wirksamer auf die Luft zu \u00fcbertragen. Ebenso, setzt man auch wohl gelegentlich eine Stimmgabel mit ihrem Stiel auf eine Tischplatte, wodurch bis zu etwa 2000 Schwingungen aufw\u00e4rts der Ton mehr oder weniger erheblich verst\u00e4rkt wird; freilich auf Kosten seiner Dauer. Die andere Gruppe umfa\u00dft diejenigen F\u00e4lle, wo eine Tonquelle lediglich durch die Aussendung ihrer Schwingungen eine von diesen getroffene zweite zum Mitklingen bringt Die erregte Tonquelle braucht dabei der erregenden nicht gleichartig zu sein, mu\u00df aber auf dieselbe Tonh\u00f6he entweder abgestimmt sein oder sich einstellen lassen.\nWenn die Schwingungszahl des urspr\u00fcnglich t\u00f6nenden K\u00f6rpers nicht ganz genau mit der des mitt\u00f6nenden \u00fcbereinstimmt, so schwingt der letztere zwar auch wohl noch mit, aber desto weniger, je gr\u00f6\u00dfer die Differenz der Tonh\u00f6hen ist. In dieser Beziehung zeigen indessen die verschiedenen t\u00f6nenden K\u00f6rper sehr gro\u00dfe Unterschiede, je nachdem sie, einmal m Schwingungen versetzt, l\u00e4ngere oder k\u00fcrzere Zeit selbst\u00e4ndig fortklingen, ehe sie durch die Abgabe ihrer Bewegung an die Luft zur Ruhe kommen. Massige und schwer bewegliche K\u00f6rper, die langsam ausklingen, wie Glocken und Platten, sind nur schwer von der Luft in Bewegung zu setzen. Ganz besonders gilt dies auch von den Stimmgabeln, bei denen nach Helmholtz2) die Zeit, welche sie brauchen, um durch Mitt\u00f6nen in volle Schwingung zu kommen, von merklicher Gr\u00f6\u00dfe ist und die allerkleinste Verstimmung. etwa Vertiefung der einen durch Ankleben eines Wachskl\u00fcmpchens an eine der Zinken \u2014 gen\u00fcgt, um die gegenseitige Erregung erheblich zu schw\u00e4chen. Rasch verklingende K\u00f6rper von geringer Masse, wie gespannte Membranen oder Violinsaiten, sind leichter zum Mitschwingen zu bringen und werden\n_1) N\u00e4heres s. bei Auerbach, Akustik, Bd. 2 d. Handbuches d. Physik von Winkelmann, Leipzig 1909, S. 183 u. 267ff.\n2) Lehre von den Tonempfindungen; 5. Ausgabe, S. 68.","page":0},{"file":"pc0286.txt","language":"de","ocr_de":"286 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nauch von solchen hinreichend starken L\u00fcftersch\u00fctterungen merklich bewegt, welche nicht ganz die gleiche Schwingungsdauer haben, weshalb denn auch bei ihnen die Grenzen des Tonbereiches, innerhalb dessen das Mitschwingen stattfindet, entsprechend weiter auseinander liegen. Durch den verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig gr\u00f6\u00dferen Einflu\u00df der Luftbewegung auf solche leichte und wenig widerstandsf\u00e4hige elastische K\u00f6rper kann deren eigene Schwingungsdauer etwas ver\u00e4ndert werden, so da\u00df sie sich der des erregenden Tones anpa\u00dft.\nDie Resonanz der Stimmgabeln auf Schallkasten und der Saiten benutzt man in der physiologischen Akustik \u00f6fter zum objektiven Nachweise der Existenz des einen oder anderen Partialtones in einer Klangmasse, also zur Klanganalyse. Bei der Stimmgabel \u00fcberzeugt man sich davon, ob der betreffende Teilton sie zum Mitt\u00f6nen gebracht hat oder nicht, in der Weise, da\u00df man das Ohr vorsichtig der \u00d6ffnung des Resonanzkastens n\u00e4hert. Man vermeide w\u00e4hrend des Versuches, die Gabel anzufassen oder anzusto\u00dfen. Denn wenn sie gut gearbeitet ist, besitzt sie eine so gro\u00dfe Empfindlichkeit, da\u00df schon eine rasche Ann\u00e4herung ans Ohr oder ein etwas zu festes Hinstellen gen\u00fcgt, um sie durch die blo\u00dfe mechanische Ersch\u00fctterung in Schwingungen zu versetzen. Bei den Saiten kann man vielfach das Mitt\u00f6nen auch optisch konstatieren, indem man entweder die Verbreiterung, welche die Saite beim Vibrieren erf\u00e4hrt, direkt beobachtet, oder vor dem Versuch ein Papierreiterchen aufsetzt, das dann beim Schwingen abfliegt.\nDurch ihr leichtes Ansprechen und ihre Resonanzbreite ausgezeichnet sind die abgestimmten Luftvolumina. Sie werden daher auch mit besonderer Vorliebe als Resonatoren verwendet, d. h. als Mittel, einen gegebenen Ton entweder lediglich in seiner Intensit\u00e4t zu steigern oder ihn eben durch die Verst\u00e4rkung aus einem Tongemenge zum Zwecke der Analyse herauszuheben. Irgendein Lampenzylinder, eine Pappr\u00f6hre, eine Wasser- oder Tintenflasche vermag zum Beispiel eine dar\u00fcber gehaltene Stimmgabel von passender Schwingungszahl kr\u00e4ftig zu verst\u00e4rken. Ist es n\u00f6tig, einen solchen Resonator erst genauer abzustimmen, so l\u00e4\u00dft sich dies bei einer beiderseits offenen Glas- oder Metallr\u00f6hre durch Eintauchen in ein Wasserbassin, bei Flaschen durch Ein- und Ausgie\u00dfen von Wasser leicht erreichen. In letzterem Falle kann man, um das Verfahren noch zu vereinfachen, zwei Flaschen nach Art der kommunizierenden R\u00f6hren vereinigen, so da\u00df das F\u00fcllen und Entleeren der einen durch Heben und Senken der anderen erfolgt, oder aber die am Boden befindliche Ausflu\u00df\u00f6ffnung einer Flasche mit einem Wasser enthaltenden Gummigebl\u00e4se-Ballon verbinden, der, wenn er komprimiert wird, das Wasser nach Bedarf in die Flasche eintreten l\u00e4\u00dft.\nIhre vollste Wirksamkeit entfalten die Resonatoren indessen erst, wenn man sie in unmittelbare Verbindung mit dem Ohre bringt, was am besten in jener Form geschieht, die Helmholtz angegeben hat1). Seine Instrumente, in Fig. 58 .abgebildet, sind gl\u00e4serne oder metallene Hohlkugeln oder R\u00f6hren mit zwei \u00d6ffnungen, deren eine (a) einen scharf abgeschnittenen Rand hat, w\u00e4hrend die andere (jb) so trichterartig geformt ist, da\u00df man sie in das Ohr einsetzen kann. Die Luftmasse eines solchen Resonators bildet in Verbindung mit der des Geh\u00f6rganges und mit dem Trommelfell ein elastisches\n1) Lehre von den Tonempfindungen; 5. Ausgabe, S. 73.","page":0},{"file":"pc0287.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n287\nSystem, welches namentlich beim Erklingen des Grundtones seiner Abstimmung in gro\u00dfer St\u00e4rke mitklingt.\nHorcht man mit einem ins Ohr eingef\u00fchrten Helmholtz sehen Resonator auf einen sehr schwachen Ton, so empfindet man das best\u00e4ndige leise Sausen in dem Hohlraum und sein gelegentliches Ansprechen auf zuf\u00e4llige Nebenger\u00e4usche nicht selten st\u00f6rend. In solchen F\u00e4llen ist es oft n\u00fctzlicher, die Schall\u00f6ffnung (a in Fig. 58) in die N\u00e4he des Ohres zu bringen und die andere (jb) abwechselnd mit dem Finger zu verschlie\u00dfen und wieder fi eizugeben, wobei die Tonverst\u00e4rkung im Resonator intermittierend auftritt, was ihre Deutlichkeit wesentlich erh\u00f6ht. Soll ein nicht zu leiser Teilton eines Klanges verst\u00e4rkt werden, so n\u00e4here man die Schall\u00f6ffnung der Klangquelle, also beispielsweise der angeblasenen L\u00f6cherreihe einer Seeb eck sehen Scheibe\nFig. 58.\noder einem Telephon, und manipuliere mit der anderen, wie eben angegeben. Dieses Verfahren steht zwar an Empfindlichkeit der Methode, den Resonator direkt ans Ohr zu bringen, nach, hat aber daf\u00fcr den Vorteil, da\u00df die Resonanz mehreren Personen gleichzeitig demonstriert werden kann. Die Intermissionen beim wechselweisen \u00d6ffnen und Schlie\u00dfen der f\u00fcrs Ohr bestimmten Resonatorm\u00fcndung r\u00fchren daher, da\u00df dem Verst\u00e4rkungsmaximum des beiderseits offenen Resonanzraumes eine etwas h\u00f6here Schwingungszahl entspricht als dem des einseitig gedeckten. Je nachdem also der ganz oder der nur auf der einen Seite offene Resonator besser auf den zu verst\u00e4rkenden Ton anspricht, wird letzterer entweder durch das Auflegen des Fingers oder durch das Abheben geschw\u00e4cht, wenn nicht total unterdr\u00fcckt.\nFormeln und Ma\u00dfe f\u00fcr die Kugelresonatoren hat Helmholtz in Beilage II der \u201eLehre von den Tonempfindungen\u201c angegeben; in Beilage IV f\u00fcr die zylindrischen Resonatoren, die er in Verbindung mit den elektromagnetisch erregten Stimmgabeln f\u00fcr seine Versuche zur Vokalsynthese benutzte. Diese zylindrischen R\u00f6hren waren auf der^ einen Seite ganz geschlossen, auf der anderen hatten sie eine zentrische \u00d6ffnung, deren Durchmesser aber kleiner war als der der R\u00f6hre. Durch die Verengerung der","page":0},{"file":"pc0288.txt","language":"de","ocr_de":"288 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\n\u00d6ffnung, die zugleich den Resonator tiefer stimmt, erzielt man eine gr\u00f6\u00dfere Verst\u00e4rkung, aber es wird auch eine um so genauere Kongruenz der Tonh\u00f6he des zu h\u00f6renden Tones mit dem Eigentone des Resonators notwendig. Die in akustischen Laboratorien meist gebr\u00e4uchlichen Zylinderresonatoren aus Blech oder Pappe sind an dem einen Ende vollst\u00e4ndig offen und am anderen mit einer Platte gedeckt, die nur in der Mitte eine kleine kreisrunde \u00d6ffnung hat, \u00fcber welcher sich ein kurzer, zur Einf\u00fchrung ins Ohr bestimmter, hohler Kegel erhebt. Ihre L\u00e4nge stimmt ann\u00e4hernd \u00fcberein mit der Viertelwellenl\u00e4nge desjenigen Tones, der (als Grundton) am kr\u00e4ftigsten von der R\u00f6hre verst\u00e4rkt werden soll. Au\u00dfer den kugelf\u00f6rmigen und zylindrischen hat man auch noch konische Resonatoren, wie sie zuerst von Appunn in Hanau aus d\u00fcnnem Zinkblech auf Veranlassung von Helmholtz verfertigt wurden. Bei diesen ist die L\u00e4nge nahezu jener der offenen Orgelpfeifen von der n\u00e4mlichen Tonh\u00f6he gleich zu machen.\nDie Kegelresonatoren verst\u00e4rken nach Helmholtz au\u00dfer ihrem Grundtone auch alle harmonischen Obert\u00f6ne desselben. Da\u00df dies, obschon in relativ geringem Grade, von den kugelf\u00f6rmigen ebenfalls gilt, haben systematische Versuche gezeigt, die ich vor Jahren im Psychologischen Institut der Berliner Universit\u00e4t mit freundlicher Unterst\u00fctzung seitens des Herrn Cand. med. 0. Pfungst ausf\u00fchrte. Bez\u00fcglich der zylindrischen R\u00f6hren fanden wir, da\u00df sie au\u00dfer auf den Grundton so gut wie ausschlie\u00dflich auf die ungeradzahligen T\u00f6ne der harmonischen Reihe reagieren, unter denen wieder die Duodezime bevorzugt ist, was als Vorteil gelten darf in solchen F\u00e4llen, wo es sich um m\u00f6glichst geringe Betonung der Oktave handelt.\nF\u00fcr gew\u00f6hnlich rechnet und arbeitet man indessen nur mit den Grundt\u00f6nen der Resonanzr\u00e4ume. Am lebhaftesten werden als solche die T\u00f6ne mittlerer H\u00f6henlage verst\u00e4rkt. Unterhalb G und oberhalb g3 beginnt die Intensit\u00e4tssteigerung durch Resonanz mehr und mehr zu versagen, so da\u00df f\u00fcr die meisten Zwecke ein Resonatoren-Instrumentarium, welches die Tonstrecke von c\u00b0 bis c3 umfa\u00dft, vollkommen ausreicht. Dabei ist es nicht durchaus n\u00f6tig, f\u00fcr jede einzelne Schwingungszahl einen besonderen Resonator zu besitzen. Jedem Helmholtzschen Resonator entspricht zwar eine ganz bestimmte Grundtonh\u00f6he, auf die er am besten abgestimmt ist und die er daher am meisten verst\u00e4rkt, aber auch die diesem Optimum benachbarten h\u00f6heren und tieferen T\u00f6ne erfahren noch eine, wenngleich mit wachsender Distanz abnehmende St\u00e4rkezunahme, die ich gelegentlich bei einzelnen, sowohl kugeligen wie zylindrischen Resonatoren noch bis zu 100 und mehr Schwingungen aufw\u00e4rts und abw\u00e4rts vom Optimum merklich gefunden habe. Unter diesen Umst\u00e4nden kann man die Umfassung eines gr\u00f6\u00dferen Tonbereiches zur Not schon mit einer relativ beschr\u00e4nkten Zahl von Resonatoren erm\u00f6glichen. Sofern man aber auf die gleich gute Verst\u00e4rkung aller m\u00f6glichen T\u00f6ne Gewicht legt, wird doch das Instrumentarium wegen der dann erforderlichen Menge der Einzelexemplare unhandlich und teuer.\nDas Ideal ist daher ein kontinuierlicher oder Universal-Reso-natoren-Apparat, der auf jede beliebige Tonh\u00f6he zwischen mindestens c\u00b0 und c3 eingestimmt werden kann, der den jeweils in Frage kommenden Ton maximal verst\u00e4rkt, einfach zu handhaben, kompendi\u00f6s und m\u00f6glichst billig ist. Dieses Ziel hat Edelmann vor einigen Jahren durch die Kon-","page":0},{"file":"pc0289.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n289\nstruktion einer \u201ekontinuierlichen Tonreihe aus Resonatoren mit Resonanzb\u00f6den\u201c zu erreichen gesucht!). Die Reihe besteht aus 5 Kugelresonatoren (A bis E in Fig. 59) und 72 Diaphragmen, deren Form die Bilder a bis e der Fig. 59 wiedergeben und die der leichteren \u00dcbersichtlichkeit und Verwendung halber in Reihen von je 12 St\u00fcck (eine Oktave) in Holzleisten eingelassen und geordnet. sind. Die Diaphragmen passen in die Schall\u00f6cher der Kugeln und stimmen in jedem Falle verm\u00f6ge ihrer entsprechenden Lochweite den zugeh\u00f6rigen Resonator auf denjenigen Eigenton ab, der auf dem Diaphragma verzeichnet ist. Auf diese Weise soll die ganze Reihe aller Halbt\u00f6ne der 6 Oktaven von Cj bis c4, genau konform der Bezoldschen Tonreihe, verst\u00e4rkbar gemacht werden. Der Schlauch r in Fig. 59 dient zur Verbindung der hinteren Resonator\u00f6ffnung mit dem Ohre. Die ebenfalls\nFig. 59.\nin der Abbildung sichtbare, in die Wand der Kugeln eingesetzte Platte aus Holz soll als Resonanzfl\u00e4che dienen. Setzt man auf ihre Mitte den Stiel einer mit dem Resonator unisonen Bezoldschen Gabel, so kommt nach Edelmann deren Ton rein1 2) und mit au\u00dferordentlich hoher Intensit\u00e4t zur W ahrnehmung.\nWesentlich billiger und meines Erachtens auch handlicher als die Edelmann sehe Resonatoren reihe, ohne ihr dabei an Schallkraft nachzustehen, ist der nach meinen Angaben3) von Herrn Mechaniker E. Zimmermann (Leipzig, Emilienstr. 21 und Berlin N., Chausseestr. 6) verfertigte und zu beziehende \u201ekontinuierliche Resonatorenapparat\u201c, welcher auf dem, \u00fcbrigens schon von R. Koenig und anderen praktisch verwerteten Gedanken beruht,\n1)\tZeitsehr. f. Ohrenheilk., Bd. 53, S. 340 ff. und Leitfaden der Akustik f\u00fcr Ohren\u00e4rzte, Berlin 1911, S. 72 ff.\n2)\tDa\u00df der Ton wirklich ganz \u201erein\u201c, d. h. sinusf\u00f6rmig, zum Ohre gelangt, kann deswegen nicht zutreffend sein, weil alle Bezoldschen Gabeln harmonische Obert\u00f6ne besitzen und diese, wenn auch viel schw\u00e4cher als der Grundton, ebenfalls, wie oben erw\u00e4hnt, vom Resonator verst\u00e4rkt werden.\n3)\tK. L. Schaefer, Ein kontinuierlicher Resonatorenapparat; Passows und Schaefers Beitr\u00e4ge z. Anat. usw. des Ohres usw., Bd. 3, S. 132ff., 1910.\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III, 3.\t19","page":0},{"file":"pc0290.txt","language":"de","ocr_de":"290 K- L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\neinen Zylinderresonator dadurch stimmbar zu machen, da\u00df man ihn aus zwei genau aufeinander passenden und ineinander verschieblichen K\u00f6hren herstellt und so eine Verl\u00e4ngerung und Verk\u00fcrzung nach dem Modus der Teleskope erm\u00f6glicht. Der Apparat (Fig. 60) besteht aus 4 derartigen, verschieden langen, im \u00fcbrigen aber genau \u00fcbereinstimmend gebauten Messing-zvlindern1). Die inneren R\u00f6hren sind mit einer Millimeterskala versehen, die bei jeder Einstellung unmittelbar die ganze lichte L\u00e4nge abzulesen gestattet, so da\u00df der Resonator mit einem Griffe auf irgendeine gew\u00fcnschte L\u00e4nge gebracht oder, mit anderen Worten, auf jede beliebige Tonh\u00f6he innerhalb seines Bereiches genau eingestimmt werden kann. Die 4 Resonatoren schlie\u00dfen sich so aneinander, da\u00df sie zusammen das gesamte Ton-Gebiet von c\u00b0 bis c3 umfassen; doch vermag der tiefste bei gr\u00f6\u00dfter L\u00e4nge\nFig. 60.\nnoch den Ton A und der h\u00f6chste bei maximaler K\u00fcrze noch die T\u00f6ne bis g3 zu verst\u00e4rken. Alle 4 R\u00f6hren sind f\u00fcr 18\u00b0 C. und f\u00fcr die T\u00f6ne der 12 stufig temperierten Leiter mit = v. d. geeicht. Die einzelnen Tonh\u00f6hen c, d, e, f, g, a, h sind in Buchstabenform mit ihrer Oktavenbezeichnung neben dem zugeh\u00f6rigen Teilstrich der Millimeterskala eingraviert, die dazwischen liegenden Halbt\u00f6ne aus Gr\u00fcnden der \u00dcbersichtlichkeit nur durch Striche markiert. Zur bequemen Einf\u00fchrung in das Ohr empfiehlt es sich, das Ansatzrohr mit einem der beigegebenen kurzen St\u00fccke Gummischlauch (mit Ansatzbirne) zu \u00fcberziehen. (Vgl. den mittleren Resonator vorn in Fig. 60.) Werden die Resonatoren au\u00dfer Verbindung mit dem Ohre benutzt, so mu\u00df, was wohl zu beachten ist, die \u00d6ffnung des Ansatzrohres durch den Finger oder noch besser durch einen Gummipfropfen gedeckt werden, weil sonst die Eichung, die sich auf den Verschlu\u00df des Resonators durch das Trommelfell bezieht, ungenau wird.\nEine von Rudolf Koenig erfundene, f\u00fcr manche Versuche und namentlich Demonstrationen sehr zweckm\u00e4\u00dfige Methode, das Ansprechen eines Resonators sichtbar zu machen, besteht darin, denselben mit einer\n1) Preis, einschlie\u00dflich des 48 cm langen, 9 cm hohen, 16,5 cm breiten Etuis: 125 Mark.","page":0},{"file":"pc0291.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n291\nsogenannten manometrischen Flamme1) zu kombinieren. Das zu einer solchen, geh\u00f6rige Instrumentarium zeigt Fig. 61. In der unteren Abbildung links siebt man eine, auf einem Stative befestigte, mit Gasschlauch und Scballzuleitungsrobr versehene \u201emanometrische Kapsel\u201c. A ist ein Vertikalschnitt derselben, der ihren Bau im Einzelnen veranschaulicht. Der eigentliche. Kapselhohl raum ist durch eine Membran in zwei Teile, Schallkammer (links) und Gaskammer (rechts) zerlegt. In erstere f\u00fchrt das Schallleitungsrohr, in letztere (rechts unten) das Gasrohr. Aus der nach oben umgebogenen feinen R\u00f6hre brennt die Flamme. Werden in der Schallkammer \u2014 etwa durch Hineinsingen in den Trichter der Fig. 61 oder durch\nFig. 61.\nVerbindung eines t\u00f6nenden Resonators mit der Schallzuleitungsr\u00f6hre \u2014 Verdichtungen und Verd\u00fcnnungen der Luft erzeugt, so ger\u00e4t die Membran in konforme Bewegungen und \u00fcbertr\u00e4gt dieselben auf das Gas, wodurch die Flamme veranla\u00dft wird, im Tempo der Membranschwingungen auf und nieder zu zucken. Die Oszillationen geschehen freilich so schnell und regelm\u00e4\u00dfig, da\u00df die Flamme, unmittelbar betrachtet, ganz ruhig erscheint. Doch kann man ihren besonderen Zustand zun\u00e4chst schon an der ver\u00e4nderten Gestalt und Farbe wahrnehmen. Um z. B. Schwebungen zweier im Resonator wiederhallender T\u00f6ne zu erkennen, gen\u00fcgt der blo\u00dfe Anblick der Flamme, indem diese dabei zwischen ihrer ruhenden und ihrer oszillierenden Form wechselt. Will man aber die einzelnen Vibrationen sehen, so betrachtet man sie am besten, wie es. schon Wheatstone getan, in einem parallelepipedonischen rotierenden Spiegel (M in Fig. 61), in welchem die nicht zitternde Flamme zu einem langen, gleichm\u00e4\u00dfigen Lichtstreifen ausgezogen erscheint, die\n1) Vgl. hierzu R. Koenig: Die manometrischen Flammen : Poggendorffs Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 146, S. 161, 1872.\n\\\n19*","page":0},{"file":"pc0292.txt","language":"de","ocr_de":"292 K L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nzuckende dagegen in eine Reihe einzelner Lichtbildchen zerf\u00e4llt1). Fig. 62 gibt einige derartige Fammenzackenbilder wieder. Die oberste Reihe entspricht einem Tone, der dreimal soviel Schwingungen macht wie jener der mittleren Reihe; die unterste zeigt den Effekt der gleichzeitigen Zuleitung beider T\u00f6ne zur Schallkammer der Kapsel. Fig. 63 ist die Abbildung eines von R Koenig konstruierten und zu klanganalytischen Versuchen bestimmten Apparates, der aus 8 Kugelresonatoren\u20180, entsprechend dem Grundtone c\u00b0 und seinen harmonischen Obert\u00f6nen, aus ebenso vielen Flammen. je einer f\u00fcr jeden Resonator \u2014 und einem Drehspiegel mit Handantrieb besteht. (Die Gummischl\u00e4uche, welche die Flammen mit den Resonatoren verbinden, und der Anschlu\u00df an die Gasleitung befinden sich auf der R\u00fcckseite des Instrumentes.)\nFig. 62.\nEin \u00e4u\u00dferst empfindliches Mittel, die Schwingungen der Luft in einem Resonator sichtbar zu machen, fand Helmholtz in flachen Fl\u00fcssigkeits-h\u00e4utchen aus glyzerinhaltigem Seifenwasser, womit man die \u00d6ffnung \u00fcberzieht Das Verfahren ist sehr einfach. In einer zur H\u00e4fte mit Leitungs-wasser gef\u00fcllten Abdampfschale verr\u00fchrt man so lange ein gew\u00f6hnliches St\u00fcck Seife bis kr\u00e4ftiges Sch\u00e4umen eintritt, und setzt dann Glyzerin hinzu, jedoch nur so viel, da\u00df die Mischung nicht zu dickfl\u00fcssig wird. Hierauf gie\u00dft man die Seifenl\u00f6sung in eine flache Sch\u00fcssel und taucht die Schalloffnung des Resonators nach sorgf\u00e4ltiger Beseitigung der Schaumbl\u00e4schen hinein. Die-selbe bedeckt sich dabei mit einem H\u00e4utchen, welches sehr scharf das \u00b1>iid des Fensterkreuzes oder einer Gasflamme spiegelt. Sobald der Resonator erregt wird, verwischen sich die Konturen des Bildes, und die Flamme er-\n1) F\u00fcr orientierende Vorversuche gen\u00fcgt es, einen gew\u00f6hnlichen Taschenspiegel so Mn und her zu schwingen, da\u00df das Flammenbild dann zu einem Streifen verbreitert wird.\n21 R Koenig hat auch eine Modifikation des Instrumentes mit verstimmbaren Zylinderresonatoren angegeben. (Gegenw\u00e4rtige Bezugsquelle: Prazisionsmechamsche Werkst\u00e4tten von Max Kohl in Chemnitz.)","page":0},{"file":"pc0293.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n293\nscheint im Drehspiegel gez\u00e4hnt. Zuweilen treten auch Kr\u00e4uselungen und andere Deformationen des H\u00e4utchens auf.\nAls eine besondere Abart der Resonatoren kann man die Resonanzkasten der Stimmgabeln betrachten. Die Gabel und der mit ihr belastete Kasten bilden zusammen ein elastisches System, dessen einzelne Teile sich gegenseitig beeinflussen. Weicht der Eigenton des Hohlraumes, der \u201eLuftton\u201c, vom Gabelton merklich ab, so ver\u00e4ndert er auch dessen Tonh\u00f6he ein wenig. Au\u00dferdem kommt der Eigenton der Kastenwandungen, der\nFig. 63.\n\u201eHolzton\u201c in Betracht. Den Luftton vernimmt man, wenn man leise \u00fcber den Rand des Kastens bl\u00e4st. Um den Holzton zu h\u00f6ren, f\u00fcllt man den Kasten ganz mit Baumwolle aus, klemmt einen Kork zwischen die Gabelzinken und klopft mit einem Korkhammer von oben auf die Zinkenenden. Einen zu hohen Holzton kann man durch Abhobeln der oberen und unteren Kastenfl\u00e4che vertiefen. Erst wenn der Holzton nahezu mit dem Gabelton und Luftton identisch ist, erh\u00e4lt man im Kasten kr\u00e4ftige Luftschwingungen; freilich wird bei maximaler Ausnutzung der Resonanz die Tondauer sehr vermindert1). \u2014 Soll der Resonanzkasten m\u00f6glichst wenig Schall auf seine\n1) N\u00e4heres \u00fcber die Beziehungen zwischen Gabel und Kasten bei Kielhauser, Die Stimmgabel usw.; Leipzig 1907, S. 123 ff.","page":0},{"file":"pc0294.txt","language":"de","ocr_de":"294 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nUnterlage \u00fcbertragen, so bringt man unter dem Boden an den Ecken 4 Filz-pl\u00e4ttcben oder Kautschukschlauchst\u00fccke an.\n3. Interferenzapparate.\nWenn zwei Tonwellenz\u00fcge von gleicher Schwingungszahl und Amplitude zusammen in eine R\u00f6hre eintreten, so h\u00e4ngt es ganz von ihrem Phasenverh\u00e4ltnis ab, mit welcher St\u00e4rke der Ton die R\u00f6hre durchl\u00e4uft, beziehungsweise am anderen Ende verl\u00e4\u00dft. Bei vollkommener Phasengleichheit verst\u00e4rken sich die beiden Einzelt\u00f6ne maximal; bei genau entgegengesetzten Phasen, also einem Gangunterschied von einer halben Wellenl\u00e4nge, l\u00f6schen sie sich total aus; den zwischen diesen Extremen gelegenen Phasenverh\u00e4lt-nissen entsprechen mittlere Grade der gegenseitigen Verst\u00e4rkung oder\na\nFig. 64.\nSchw\u00e4chung. Auf diesen physikalischen Grundtatsachen beruhen alle jene Kombinationen von R\u00f6hren, die man als Interferenzapparate zu bezeichnen pflegt.\nSir John W. Herschel hat in einem Vortrag \u00fcber die Absorption des Lichtes1) als erster den Gedanken ausgesprochen, \u201eein Beispiel von einer akustischen Kombination oder einem zusammengesetzten Vibrationssystem, welches unf\u00e4hig ist, einen musikalischen Ton von gegebener H\u00f6he durchzulassen\u201c, mittelst einer Pfeife zu erbringen, die sich in der Mitte so in zwei Schenkel gabelt, da\u00df deren einer um eine halbe Wellenl\u00e4nge des Pfeifentones l\u00e4nger ist als der andere. Zur experimentellen Ausf\u00fchrung dieser Idee ist Herschel selbst nicht gekommen. Sie liegt aber wohl den Versuchen mit \u201eN\u00f6rrembergs akustischer Interferenzr\u00f6hre\u201c zugrunde, \u00fcber welche Prof. M\u00fcller der Naturforschenden Gesellschaft zu Freiburg i. B. in der Sitzung vom 16. Juni 1854 berichtete2). Die aus M\u00fcller-Pouillets Lehrbuch der Physik3) entnommene Abbildung 64 zeigt den aus einem hohlen\n1)\tPhilos. Magazine, Ser. Ill, Vol. Ill, P. 401; Poggendorffs Annalen d. Pkys. u. Chem., Bd. 31, S. 251 f., 1834.\n2)\tBerichte d. Naturf. Gesellsch zu Freiburg i. B, Bd. 1, S. 43, 1858.\n3)\tNeunte Aufl, Braunschweig 1932, S. 802.","page":0},{"file":"pc0295.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr : Geh\u00f6rs empfindungen.\n295\nKreuz mit ungleichen Querschenkeln bestehenden und bei ef in eine zwei Zimmer trennende Mauer eingebauten Apparat. Ein bei a eintretender Ton gelangt \u00fcber c und d nach b und ist dort unh\u00f6rbar, wenn der Weg \u00fcber d eine halbe Wellenl\u00e4nge weiter ist als \u00fcber c; er wird aber wieder vernehmlich, wenn man von b aus einen Schieber bis zur Trennungsfl\u00e4che cd vorschiebt und so den einen Weg absperrt. Diese N\u00f6rrembergsche R\u00f6hre ist in Anbetracht der Einmauerung und der auf einen einzigen Ton beschr\u00e4nkten Anwendbarkeit wenig empfehlenswert zum Gebrauch. Viel zweckm\u00e4\u00dfiger sind schon die sp\u00e4ter von Quincke1) angegebenen einfachen Instrumente, welche die Figuren 65 a, b, c in der nat\u00fcrlichen Gr\u00f6\u00dfe darstellen. Das Ende A wird mit dem Ohre verbunden, das Ende B beziehungsweise BBV dient der Zuleitung des Tones. Letzterer gelangt dann sowohl auf dem k\u00fcrzeren Wege \u00fcber C als auch auf dem l\u00e4ngeren \u00fcber Ct ins Ohr und wird, wenn die Wegdifferenz eine halbe Wellenl\u00e4nge betr\u00e4gt, (fast) v\u00f6llig vernichtet. Schaltet man bei Anwendung der R\u00f6hrenform Fig. 65 b den Zweig BBXQ[Q durch Zudr\u00fccken der Schlauchschaltst\u00fccke B und Q aus, so\nFig. 65 c.\nFig. 65b.\nFig. 65 a.\nwird der Ton wieder h\u00f6rbar; ebenso, wenn man bei 0 den Verschlu\u00df herstellt. In diesem Falle \u2014 und analog bei Absperrung des einen Zweiges der R\u00f6hrenform Fig. 65 a \u2014 mu\u00df man aber mit st\u00f6renden Interferenzerscheinungen infolge von Reflexion der Welle an der Verschlu\u00dfstelle rechnen. Auf einer solchen Reflexion beruht geradezu die Interferenzwirkung bei dem Apparate Fig. 65 c. Der verschiebliche St\u00f6psel bei Cx mu\u00df hier f\u00fcr die Tondrosselung so eingestellt sein, da\u00df CCx eine Viertel Wellenl\u00e4nge des Tones betr\u00e4gt. Trifft dann bei C die Spitze einer Verdichtung - um diesen Phasenzustand als Beispiel zu nehmen \u2014 ein, so verteilt sie sich auf die Wege nach A und Cx. In Gx angelangt, wird die Verdichtung als Verdichtung zur\u00fcckgeworfen und kommt in C, also nach Zur\u00fccklegung einer Strecke gleich einer halben Wellenl\u00e4nge, in dem Augenblicke wieder an, wo hier von B aus eine Verd\u00fcnnung eintrifft, und in dieser Weise begegnen sich in C von B und Cx her \u00fcberhaupt st\u00e4ndig entgegengesetzte Phasen. [Statt der verschlossenen R\u00f6hre CCX in Fig. 65 c kann man auch einen offenen Kautschukschlauch von doppelter L\u00e4nge bei C anbringen. Dieser l\u00f6scht ebenfalls den Ton aus, da eine in ihn eindringende Verdichtung am freien Ende als Verd\u00fcnnung umkehrt und als sulche, nachdem im Schlauche ein Weg von einer ganzen Wellenl\u00e4nge des betreffenden Tones zur\u00fcckgelegt ist, in C gerade der n\u00e4chstfolgenden Verdichtung begegnet. Schlie\u00dft man das Schlauchende, so tritt Tonverst\u00e4rkung ein, da nun die Verdichtung als\n1) Poggendorffs Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 128, S. 177ff., 1866.","page":0},{"file":"pc0296.txt","language":"de","ocr_de":"296 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nVerdichtung reflektiert wird; Zuklemmen des Schlauches in halber L\u00e4nge bewirkt wieder Ausl\u00f6schung.]\nDie Quinckeschen R\u00f6hren, Fig. 65 a und b, haben den Nachteil, immer nur f\u00fcr eine einzige Tonh\u00f6he brauchbar zu sein. Man kann sie zwar durch Auswechseln der Schl\u00e4uche oder R\u00f6hrenst\u00fccke umstimmen, indessen bedeutet die von R. Koenig1) konstruierte, nach Art der Teleskope ausziehbare Interferenzr\u00f6hre jedenfalls einen erheblichen Fortschritt. Fig. 66 illustriert\nFig. 66.\ndie jetzt meist in Laboratorien gebr\u00e4uchliche Form derselben. Bei o tritt der Tonwellenzug ein, gabelt sich bei f nach den Zweigen m und n hin und verl\u00e4\u00dft nach der Wiedervereinigung und Interferenz bei g die R\u00f6hre durch die \u00d6ffnung jp. Die Abbildung zeigt den R\u00f6hrenarm m ganz eingeschoben, den Arm n um die Strecke ab ausgezogen. Durch wechselnde Kombinationen der Arml\u00e4ngen kann man die R\u00f6hre rasch und bequem auf verschiedene Tonh\u00f6hen nacheinander einstellen.\nEine Modifikation der Koenig sehen Interferenzr\u00f6hre haben neuerdings Handke und Martens2) angegeben. Bei dieser sind die beiden Seitenzweige fest und daf\u00fcr die Ansatzstelle des H\u00f6rschlauches variabel; sie befindet sich an einem T-St\u00fcck, das beweglich in den einander zugekehrten M\u00fcndungen der beiden U-R\u00f6hren angebracht ist (Fig. 67). Dureh Verschieben desselben nach rechts oder links wird die erforderliche Ungleichheit der Zweigl\u00e4ngen hergestellt.\nWie schon eben angedeutet, ist die Ausl\u00f6schung eines Tones durch eine Interferenzr\u00f6hre faktisch selbst bei sorgf\u00e4ltigster Einstellung nie eine ganz vollkommene. Man pflegt dies darauf zur\u00fcckzuf\u00fchren, da\u00df die Tonwellen in dem l\u00e4ngeren Schenkel der Verzweigung einen gr\u00f6\u00dferen Energieverlust erleiden, und hat deshalb eine entsprechende Verengerung des k\u00fcrzeren empfohlen. Besser ist es, mehrere R\u00f6hren hintereinander zu schalten und dieselben \u00fcberdies unmittelbar mit dem Ohre des Beobachters zu verbinden, w\u00e4hrend der Ton aus einem entfernten Zimmer durch eine besondere R\u00f6hre zugeleitet wird. Denn befinden sich Schallquelle und Interferenzapparat in\n1)\tPoggendorffs Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 146, S. 195, 1872.\n2)\tVerhandlungen d. Deutschen Physikal. Gesellsch., 1907.","page":0},{"file":"pc0297.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n297\ndem gleichen Raume, so kann gelegentlich von h\u00f6heren und lauteren T\u00f6nen doch etwas, sozusagen mit Umgehung der Interferenzvorrichtung, in die zum H\u00f6rer f\u00fchrende Leitung dringen. Da\u00df keine Tonwellen von der Schallquelle aus direkt in merklicher St\u00e4rke zum Ohre des Beobachters gelangen d\u00fcrfen, versteht sich f\u00fcr feinere Versuche von selbst.\nAus diesen Gr\u00fcnden erscheint mir die in Fig. 68 abgebildete Vorrichtung besonders empfehlenswert. Sie ist meines Wissens zuerst im T\u00fcbinger Physiologischen Institut auf Anregung Gr\u00fctzners von E. Sauberschwarz *) angewendet worden, der sie \u00fchrigens ausdr\u00fccklich als eine Kombination Quinckescher R\u00f6hren von der Form unserer Fig. 65c kennzeichnet. Das Hauptrohr A_B, das bei JB durch ein kurzes St\u00fcck Kautschukschlauch mit der durch die W\u00e4nde Wi und W2 hindurch gef\u00fchrten Klangzuleitungsr\u00f6hre\n- - -y\nI EMWVVI\nFig. 68.\nverbunden ist, hat eine L\u00e4nge von 90 cm und eine Weite von 1 cm. Die Seitenr\u00f6hren haben den gleichen Durchmesser, einen gegenseitigen Abstand von 10 cm und eine L\u00e4nge von resp. 50, 60, 70, 80, 90, 100 cm. Die F\u00fchrungsstangen der in den Seitenr\u00f6hren verschiebbaren Stempel sind graduiert und zwar so, da\u00df man die L\u00e4nge des offenen Lumens unmittelbar in Zentimetern ablesen kann.\nBei dem von Herrn Mechaniker E. Zimmermann1 2) f\u00fcr das Physiologische Laboratorium der Berliner Charit\u00e9-Ohrenklinik gebauten Interferenzapparate gehen von dem Hauptrohre 10 gleich lange Seitenrohre ab. Die ganze L\u00e4nge des horizontalen Rohres betr\u00e4gt 165 cm, die der vertikalen 120 cm bei einem durchg\u00e4ngigen Lumen von 19 mm. Die Seitenr\u00f6hren sind an ihrem freien Ende (ungef\u00e4hr entsprechend der Linie xy in Fig. 68) durch eine Metallschiene miteinander verbunden und auf diese Weise gegen Ver-biegung\u00e9n gesch\u00fctzt. Dabei ist der Apparat so eingerichtet, da\u00df er sich in zwei Systeme mit je f\u00fcnf Seitenr\u00f6hren zerlegen l\u00e4\u00dft3).\n1)\tPfl\u00fcgers Archiv f. d. ges. Physiologie, Bd. 61, S. Iff, 1895.\n2)\tLeipzig, Emilienstr. 21, u. Berlin N., Chausseestr. 6.\n3)\tPreis 265 Mark.","page":0},{"file":"pc0298.txt","language":"de","ocr_de":"298 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nDas Anbringen mehrerer Seitenr\u00f6hren am Hauptrohr statt der einzigen des urspr\u00fcnglichen Quincke sehen Modells erm\u00f6glicht es, verschiedene Teilt\u00f6ne eines Klanges gleichzeitig zu vernichten. Zwei bis drei Seitenr\u00f6hren gen\u00fcgen in der Regel f\u00fcr je einen Ton. Hierbei ist wohl zu beachten, da\u00df der auf Ausl\u00f6schuug eines Tones von der Schwingungszahl n eingestellte Apparat schon an sich auch diejenigen T\u00f6ne zum Verschwinden bringt, deren Schwingungszahl ein ungerades Multiplum von n ist, weil ein Umweg gleich einer halben Wellenl\u00e4nge des Tones n auch f\u00fcr die T\u00f6ne 3n, hn usw. eine Phasenverschiebung vom Betrage einer halben Wellenl\u00e4nge zur Folge hat. Handelt es sich also bei einem Interferenzversuche etwa um einen von mehreren harmonischen Obert\u00f6nen begleiteten Grundton n, so werden durch einige auf dessen H\u00f6he eingestimmte Seitenr\u00f6hren die T\u00f6ne n, 3 n, 5n . . . beseitigt, wobei dann die Oktave, z. B. der Stimmgabeln, mit oft \u00fcberraschender St\u00e4rke hervortritt. Sind au\u00dferdem zugleich etliche R\u00f6hren auf diese Oktave 2n eingestellt, so fallen auch die T\u00f6ne 2 n, Qn, lOn... aus, so da\u00df schlie\u00dflich in manchen derartigen F\u00e4llen \u00fcberhaupt nicht viel mehr von dem Klange \u00fcbrig bleibt als die ihn begleitenden Ger\u00e4usche.\nIn der Regel wird der Interferenz apparat mit dem Ohre eines Beobachters verbunden. Man kann aber nat\u00fcrlich auch die Interferenz Wirkung objektiv zur Anschauung bringen. Zu diesem Zwecke kombinierte Koenig das Ende p einer R\u00f6hre wie in Fig. 66 mit einer manometrischen Flamme: ohne Interferenz zeigt dieselbe im Drehspiegel die bekannten Zacken, bei der Interferenz erscheint sie als ungez\u00e4hnter Streifen. Auch eine gew\u00f6hnliche, \u00fcber die \u00d6ffnung p gespannte Membran ist als Index f\u00fcr die Interferenz oder Nicht-Interferenz verwendbar. Streut man Sand darauf oder versieht man sie mit einem Spiegelchen, das einen Lichtstrahl reflektiert,- so bleiben Sand und Spiegel w\u00e4hrend der Interferenz in Ruhe.\nBei der f\u00fcr die Interferenzversuche erforderlichen Ermittelung der Halboder Viertelwellenl\u00e4ngen, welche zu den in Frage kommenden Tonh\u00f6hen geh\u00f6ren, werden dem Leser die als Anhang dem folgenden Kapitel beigef\u00fcgten Tabellen der Tonwellenl\u00e4ngen und Schwingungszahlen von Nutzen sein. Betrifft beispielsweise der Versuch den Ton d1 und betr\u00e4gt die Temperatur 180 C., so findet man in Tabelle IV, dritte vertikale, f\u00fcnfte horizontale Zahlenreihe, die ganze Wellenl\u00e4nge von d1 = 1,179 m; eine Reihe tiefer die halbe, eine Reihe darunter die Viertel-Wellenl\u00e4nge. Ist statt der Buchstabenbezeichnung des Tones eine Schwingungszahl gegeben, etwa 870, so ergibt sich aus Tabelle VIII, da\u00df es sich um das zweigestrichene a handelt, und aus Tabelle IV, da\u00df dieser Tonh\u00f6he eine Halbwellenl\u00e4nge gleich 0,1968 m (bei 18\u00b0 C.) entspricht. L\u00e4\u00dft sich die gesuchte Halb-oder Viertel Wellenl\u00e4nge nicht unmittelbar aus einer der Tabellen entnehmen, so wird man doch durch Interpolieren beziehungsweise durch einiges Hinundherverschieben der zun\u00e4chst nach der Tabelle ungef\u00e4hr eingestellten Interferenzr\u00f6hre leicht zum Ziele kommen. Will man indes die (ganze) Wellenl\u00e4nge eines Tones durch Berechnung feststellen, so mu\u00df man mit der Schwingungszahl in den der herrschenden Temperatur t\u00b0 entsprechenden Wert der Schallgeschwindigkeit v = 331?8 1^1 + 0,00367 t (Tabelle I) dividieren.","page":0},{"file":"pc0299.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n299\n4. Schwingungszahlenbestimmung.\nDie Aufgabe, eine Tonh\u00f6he zu bestimmen, ist je nach den Umst\u00e4nden des gegebenen Falles verschieden schwer. Es kommt dabei auf die Art der Schallquelle, auf die Tonregion, in welcher die betreffende Schwingungszahl liegt, und auf den Grad der verlangten Genauigkeit an.\nGen\u00fcgen Feststellungen wie die, da\u00df der fragliche Ton ein c\u00b0, ein d1 oder etwa ein tiefes fis2 sei, so k\u00f6nnen einzelne Personen, die im Besitze des sogenannten absoluten Tonbewu\u00dftseins1) sind, die H\u00f6he unmittelbar nach dem Geh\u00f6r angeben, geradeso wie man eine dem Auge dargebotene Farbe als rot oder gelb oder blaugrau bezeichnet. Allerdings pflegt sich die Erkennbarkeit der absoluten Tonh\u00f6he nur auf die in der Musik gebr\u00e4uchlichen T\u00f6ne zu erstrecken, und b\u00e8i manchen ist sie auf bestimmte Instrumente oder wenige Oktaven, gelegentlich sogar auf einzelne T\u00f6ne, worunter dann h\u00e4ufig der Kammerton, beschr\u00e4nkt. Auch mu\u00df hervorgehoben werden, da\u00df T\u00e4uschungen bez\u00fcglich der Oktavenlage des sonst richtig benannten Tones Vorkommen.\nWer nicht \u00fcber ein absolutes Geh\u00f6r verf\u00fcgt, jedoch musikalisch im \u00fcblichen Sinne dieses Wortes ist, kann mit Hilfe seines Intervallsinnes die Notenbezeichnung eines Tones finden, indem er ihn mit einem anderen von bekannter H\u00f6he, zum Beispiel mit einem Stimmpfeifchen oder einer Gabel, vergleicht. Wird etwa hierbei das direkte Urteil durch gro\u00dfe Distanz der Schwingungszahlen erschwert, so l\u00e4\u00dft sich dieselbe dadurch \u00fcberbr\u00fccken, da\u00df man von dem einen Tone ausgehend zum anderen hin die Tonleiter singt oder pfeift. Freilich versagt auch diese Methode gegen\u00fcber den sehr hohen und den ganz tiefen T\u00f6nen.\nSehr einfach ist die Berechnung der Tonh\u00f6he einer Lippenpfeife nach den bereits im Kapitel \u00fcber Labialpfeifen und Gebl\u00e4seeinrichtungen2)\ner\u00f6rterten Formeln N = ^- bzw. N\u2022 Daf\u00fcr ist indessen auch das Resultat nur ann\u00e4hernd richtig, ganz abgesehen davon, da\u00df der Einflu\u00df des Anblasedruckes_ unber\u00fccksichtigt bleibt, und \u00fcberdies sind die Formeln lediglich unter der Voraussetzung g\u00fcltig, da\u00df die L\u00e4ngendimension der Pfeife sehr gro\u00df ist im Verh\u00e4ltnis zum Querschnitt. Sie passen nicht f\u00fcr sogenannte kubische Pfeifen, d. h. solche, die genau oder ungef\u00e4hr so breit wie hoch sind.\nF\u00fcr die Ermittelung der Schwingungszahl einer Saite ist die bekannte Taylorsche Formel anwendbar, soweit die Einschr\u00e4nkungen, denen ihre Genauigkeit unterworfen ist, dies gestatten3). Sind, wie es oft Vorkommen wird, nicht alle in die Taylorsche Gleichung eingehenden Faktoren bekannt, so ist diese selbst nicht unmittelbar zu gebrauchen. Man wird in solchem Falle zun\u00e4chst durch Vergleichung mit einer anderen Tonquelle, vielleicht einer Stimmgabel, die Tonh\u00f6he nv eines bestimmten Teiles \\ der Saitenl\u00e4nge feststellen und dann die Schwingungszahl n2 irgend einer anderen\n1)\tN\u00e4heres hier\u00fcber bei 0. Abraham, Das absolute Tonbewu\u00dftsein; Sammelb\u00e4nde d. Internat. Musikgesellsch., III, 1901/02.\n2)\tS. oben S. 251.\n3)\tVgl. hierzu das auf Seite 249 Mitgeteilte.","page":0},{"file":"pc0300.txt","language":"de","ocr_de":"300 K- L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nSaitenl\u00e4nge l2 aus der Proportion nl:n2 \u2014 l2:l], welche ja aus dem Tavlor-schen Gesetz folgt, errechnen k\u00f6nnen. Steht keine Hilfsgabel, Stimmpfeife oder dergleichen, dagegen noch eine zweite Saite zur Verf\u00fcgung, so kann man sich der folgenden, auf Scheibler1) zur\u00fcckzuf\u00fchrenden Methode bedienen. Gesucht sei die Schwingungszahl n der einen Saite A. Um sie zu finden, wird der bewegliche Steg der anderen Saite B von ihrem einen Ende aus, sagen wir vom linken, so -weit nach rechts verschoben, bis eine L\u00e4nge lt erreicht ist, deren Ton um einige wenige Schwingungen, am besten ungef\u00e4hr 4, tiefer ist als der Ton der Saite A, also die Schwingungszahl n \u2014 x hat. Der Wert von x ist gleich der Anzahl der Schwebungen beider T\u00f6ne, die durch Ausz\u00e4hlen mit der Uhr zu bestimmen ist. Hierauf wird der Steg wieder nach links zur\u00fcckversetzt und in ganz analoger Weise wie eben eine L\u00e4nge lh mit der Tonh\u00f6he n -j- y aufgesucht. Dann besteht die Proportion\nlt:lh=n -f- y :n \u2014 x, woraus sich n =\t^ - ergibt. Da\u00df auch eine Stimm-\ngabel oder eine andere Tonquelle mit unbekannter Tonh\u00f6he die Stelle der Saite A vertreten kann, versteht sich von selbst.\nUm die Schwingungszahl einer Seebeckschen Sirene festzustellen, kann man entweder so verfahren, da\u00df man die irgendwie gefundene Zahl der Scheibenumdrehungen pro Sekunde mit der Summe der L\u00f6cher des angeblasenen Kreises multipliziert, oder man vergleicht den Sirenenton mit dem einer anderen Tonquelle von bekannter Schwingungszahl. F\u00fcr den Fall, da\u00df er hierzu etwa zu hoch sein sollte, empfiehlt es sich, auf der Scheibe noch einen zweiten Kreis mit weniger L\u00f6chern anzubringen und zuerst dessen Tonh\u00f6he zu bestimmen, aus der sich dann die gesuchte unter Ber\u00fccksichtigung des Umstandes ergibt, da\u00df die Schwingungszahlen beider Kreise sich verhalten wie die L\u00f6cherzahlen. Bei der Benutzung von Zahnradsirenen w\u00fcrde dementsprechend auf die Achse des Hauptrades neben dieses noch ein kleineres mit einer geringeren Zahl von Z\u00e4hnen zu setzen sein.\nDas Tourenz\u00e4hlwerk der Sirenen von Cagniard de La Tour, Dove und Helmholtz ist im streng wissenschaftlichen Sinne nur etwas wert, wenn oder solange die Umdrehungsgeschwindigkeit durchaus konstant ist. Bez\u00fcglich seiner Benutzung ist an der Hand der oben gegebenen Abbildung 47 2) das Folgende zu sagen. Hinter dem in 100 gleiche Teile geteilten Zifferblatte zz befinden sich zwei B\u00e4der, von denen das eine 100, das andere 99 Z\u00e4hne hat; das erstere f\u00fchrt den gro\u00dfen, das letztere den kleinen Zeiger. Wenn nun der Ton der Sirene eine konstante H\u00f6he (sofern sie ihm nicht von vorneherein eigen) erreicht hat, wird das Z\u00e4hlwerk mittelst des Griffes h an die Schraube t herangef\u00fchrt, so da\u00df die Z\u00e4hne der beiden R\u00e4der in dieselbe eingreifen. Alsdann wird bei jeder Umdrehung der Scheibe ss jedes der gezahnten B\u00e4der um einen Zahn fortgeschoben. F\u00fcr je 100 Umdrehungen aber wird der kleine Zeiger um einen Teilstrich mehr hinter dem gro\u00dfen Zur\u00fcckbleiben, so da\u00df man aus der Vermehrung des Abstandes beider Zeiger erf\u00e4hrt, wieviel hundert, und aus der Stellung des gro\u00dfen, wieviel einzelne Umdrehungen noch \u00fcber diese hinaus in einer gegebenen Zeit ge-\n1)\tS. d. Abhandlung von A. R\u00f6ber, Poggendorffs Annalen, Bd. 32, S. 333,1834.\n2)\tAuf S. 275.","page":0},{"file":"pc0301.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n301\nmacht wurden. Diese Zeit selbst wird mit einem Metronom oder einer Stoppuhr gemessen, indem man das Z\u00e4hlwerk in einem genau markierten Moment einriicken und in einem sp\u00e4teren, ebenfalls markierten, wieder ausr\u00fccken l\u00e4\u00dft. \u2014 Nat\u00fcrlich mu\u00df das Z\u00e4hlwerk so leicht gehen da\u00df das Einsetzen desselben keinen merklichen Einflu\u00df auf den Gang der Sirene aus\u00fcbt.\nKommt es darauf an, die Schwingungszahl. einer Lippenpfeife Saite oder Sirene ganz exakt zu bestimmen und zugleich etwaige Schwankungen derselben w\u00e4hrend einer gewissen Zeit kontrollieren zu k\u00f6nnen, so liegt es am n\u00e4chsten, den fraglichen Ton mit demjenigen einer Zunge oder einer Stimmgabel von m\u00f6glichst pr\u00e4zise gemessener H\u00f6he zu vergleichen. Denn diese beiden Instrumente sind bei richtiger Behandlung, wie wir wissen, hinsichtlich der Tonh\u00f6he als ein f\u00fcr allemal konstant anzusehen. M er viel mit Versuchen dieser Art besch\u00e4ftigt ist, tut daher gut, sich m den Besitz der Appunnschen Tonmesser oder einer kontinuierlichen Reihe von Gabeln zu setzen. Die letzteren bieten gegen\u00fcber den Zungenkasten den Vorzug, da\u00df ihre T\u00f6ne leiser und weicher sind, dagegen ist der Bezold-Edel-mannschen Tonreihe der Nachteil eigen, da\u00df ihre Gabeln keine fixe Tonh\u00f6he haben. Das Ideal w\u00e4re eine Anzahl von Gabeln auf Resonanzkasten, deren jede von der n\u00e4chsten um etwa 4 Schwingungen differierte, wie denn ja auch Scheibler wirklich eine solche Reihe hergestellt hat1). Indessen d\u00fcrften die hohen Kosten der Anschaffung eines derartigen Sonometers zumeist hinderlich sein.\nDie genaue Ermittelung einer unbekannten Schwingungszahl x mit Hilfe einer anderen von dem gegebenen Werte n kann auf verschiedene Arten geschehen. Will man das Geh\u00f6r als entscheidende Instanz verwenden, so l\u00e4\u00dft man beide T\u00f6ne zusammen erklingen und z\u00e4hlt, im Falle sie der H\u00f6he nach wenig verschieden sind, die Schwebungen oder bestimmt bei gr\u00f6\u00dferer Differenz die Schwingungszahl des Differenztones erster Ordnung, indem man diesen seinerseits wieder mit einer unisonen Gabel oder noch besser mit einer schwebenden Hilfsgabel vergleicht. Die Anzahl der Schwebungen pro Sekunde beziehungsweise die Schwingungszahl des Differenztones ist dann gleich der Differenz zwischen yi und x: woraus sich x sofort ergibt.\nF\u00fcr die Schwingungszahlenbestimmung durch Schwebungenz\u00e4hlung benutzt man am zweckm\u00e4\u00dfigsten eine sogenannte Stoppuhr oder Rennuhr (Fig. 69). Die beiden Zeiger, von denen der gr\u00f6\u00dfere die Sekunden, der kleinere die Minuten angibt, werden durch einen Druck auf den Knopf der Uhr zusammen in Gang gesetzt, durch einen zweiten Druck werden sie arretiert und beim dritten springen sie auf den Nullpunkt zur\u00fcck. Da die Sekundenspatien des Zifferblattes noch wieder in F\u00fcnftel geteilt sind,\n1) Vgl. G. W. Muneke, Poggendorffs Annalen, Bd. 29, S. 381 ff., 1833. Sehr beachtenswert ist die in dieser Abhandlung enthaltene Bemerkung (S. 396 f.), eine um einige Grad erw\u00e4rmte Gabel verliere wohl nach 30 bis 60 Minuten ihre Temperaturerh\u00f6hung soweit, da\u00df sie thermoskopisch nicht mehr nachweisbar sei; die Ver\u00e4nderung der Tonh\u00f6he persistiere aber in vermindertem Grade bis zum folgenden oder gar \u00fcbern\u00e4chsten Tage.","page":0},{"file":"pc0302.txt","language":"de","ocr_de":"302 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nso lassen sich auch noch Zehntel-Sekunden bequem ablesen J). Das Verfahren bei der Z\u00e4hlung ist das folgende. Man \u00fcbt sich zun\u00e4chst durch Mittaktieren\netwas auf den Rhythmus der Schwebungen ein, setzt dann bei einem bestimmten Taktschlag die Uhr in Gang und z\u00e4hlt die Schwebungen, beim Druck auf die Uhr mit Null beginnend: Null, eins, zwei, drei usw. bis 40 oder 50 oder 100, worauf man die Uhr genau mit dem letzten Schlag stoppt und die Zahl der Schwebungen durch die abgelesene Zeit dividiert. Je l\u00e4nger man z\u00e4hlt, um so weniger f\u00e4llt der unvermeidliche kleine Fehler, den das nicht immer ganz pr\u00e4zise mit dem Schwebungsgipfel koinzi-dierende Ein- und Aussetzen der Uhr und die begrenzte Genauigkeit der Zeitbestimmung bedingt, ins Gewicht. Sind die Schwebungen (Tonst\u00f6\u00dfe) nicht so langsam, da\u00df sie sich leicht mit dem Ohre und der Taktbewegung einzeln verfolgen lassen, so teilt man sie in Gruppen ab, am besten zu je vier, und z\u00e4hlt diese, wie es das nachstehende Fl\u00ae- 69\u25a0\tSchema veranschaulicht, in welchem die\nZiffern wie die Punkte die Schwebungsst\u00f6\u00dfe und die vertikalen Striche die Momente f\u00fcr das Markieren der Gruppen bedeuten:\n0 1\t2 3 4 5\t6 7 8 9\t10 11 12 13\t14 15 16 17\t18 19 20 21\t22 23 24\nNull\tEins\tZwei\tDrei\tVier\tF\u00fcnf\tSechs\t\u2022 \u2022 \u2022\nJe rascher die Schwebungen einander folgen, um so schwieriger gestaltet sich die Z\u00e4hlung, bis sie schlie\u00dflich unm\u00f6glich wird. Bei einiger \u00dcbung gelingt es aber noch, selbst recht schnelle St\u00f6\u00dfe in Gruppen zu je 10 zusammenzufassen.\nIst der Unterschied zwischen der gegebenen Tonh\u00f6he n und der gesuchten x nur ganz gering, so kann es gelegentlich passieren, da\u00df man nicht wei\u00df, welcher der h\u00f6here von den beiden T\u00f6nen ist, und ob also die Differenz zu n addiert oder davon subtrahiert werden mu\u00df. Alsdann klebe man, vorausgesetzt, da\u00df wenigstens eine der Tonquellen eine Gabel ist, ein wenig Wachs an deren eine Zinke. Dadurch wird sie vertieft und folglich, wenn sie den h\u00f6heren Ton repr\u00e4sentiert, die Zahl der Schwebungen verringert, w\u00e4hrend im anderen Falle die Schnelligkeit der St\u00f6\u00dfe entsprechend zunimmt.\n1) Es gibt auch Uhren dieser Art mit zwei Sekundenzeigern, die zun\u00e4chst genau \u00fcbereinander stehen und sich beim ersten Druck beide in Bewegung setzen. Auf den zweiten Druck bleibt der untere stehen, beim dritten auch der obere. Auf einen vierten Druck kehren alle Zeiger in die Nullstellung zur\u00fcck.","page":0},{"file":"pc0303.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n303\nStehen n und x nahezu im Oktavenverh\u00e4ltnis, so geben beide T\u00f6ne zusammen y St\u00f6\u00dfe pro Sekunde, die davon herr\u00fchren, da\u00df der h\u00f6here Ton mit dem ersten Obertone, der Oktave, des tieferen schwebt. Ist x der h\u00f6here Ton, so schwebt es mit 2n; es ist also x \u2014 2n + y. Ist x der tiefere Ton,\nso schwebt 2x mit n, und es ist 2x = n + y oder x \u2014 \u2014\u2022 Durch Aus -\nz\u00e4hlen dieser y St\u00f6\u00dfe, der \u201eOktavenschwebungen\u201c, ist daher bei gegebenem n auch der Wert von x leicht zu ermitteln. Zu dem gleichen Zwecke, kann man die \u201eQuintenschwebungen\u201c benutzen, wenn n und x eine verstimmte Quinte miteinander bilden, wobei der erste und zweite Differenzton zusammen schweben. Zwei Beispiele m\u00f6gen zur Anleitung dienen. Es sei n \u2014 200, \u00a3C = 300-j-y. Dann ist der erste Differenzton D( =x \u2014 w = 300 -\\-y \u2014 200 = 100 + 2/, der zweite D2 = 2n \u2014 x \u2014 400 \u2014 300 \u2014 y = 100 \u2014 y\\ D1 und D2 geben 2 y Schwebungen. In einem anderen Falle sei w = 300 und x = 200 + y. Nunmehr ist Dt = 300 \u2014 200 \u2014 y \u2014100 \u2014 y und D2 =2x \u2014 n = 400 + 2y \u2014300= 100 + 2y\\ D1 undD2 ergeben also 3 y Schwebungen. Ist y gefunden, so folgt x aus der Proportion n\\x \u2014 y \u2014 200:300 beziehungsweise n:x \u2014 y = 300:200.\nDie Benutzung eines Differenztones zur Bestimmung der Schwingungszahl setzt voraus, da\u00df kein Zweifel dar\u00fcber besteht, von welcher Ordnung er ist und in welcher Oktave er liegt. C. Stumpf und M. Meyer1) haben die \u201eDifferenztonmethode\u201c besonders zur Eichung der Galtonpfeife verwertet. Sie stellten zun\u00e4chst zwei Galtonpfeifen so ein, da\u00df sie untereinander und mit einer Gabel von 4000 Schw. unison waren und notierten die Stellungen der beiden. Dann gingen sie mit der einen (ersten) soweit in die H\u00f6he, bis ein bestimmter Differenzton erschien, der vollkommen deutlich zu h\u00f6ren war, eventuell auch durch Gabeln aus der betreffenden Region, die mit ihm schwebten, kontrolliert wurde. Meist diente hierzu der Differenzton 500, oder aber 400, 600, 1000, 2000; bald war der eine, bald der andere zweckm\u00e4\u00dfiger. Man h\u00f6rte bei der Verstimmung der ersten Pfeife anfangs das Klopfen, Rollen und Schwirren der Schwebungen, dann kam der Differenzton aus der Tiefe herauf und es ward bei der gew\u00fcnschten H\u00f6he haltgemacht. So war jede T\u00e4uschung \u00fcber die Oktavenlage des Differenztones sowie dar\u00fcber ausgeschlossen, da\u00df er von erster Ordnung war, also gleich h \u2014 t (wenn h die Schwingungszahl des h\u00f6heren, t die des tieferen Prim\u00e4rtones bedeutet). Hierauf stimmten die Autoren die zweite Pfeife mit der nun h\u00f6heren ersten durch kontinuierliches Heraufschrauben unison, notierten wieder die Einstellungen nebst zugeh\u00f6riger Schwingungszahl und schritten in gleicher Weise Stufe f\u00fcr Stufe mit der Eichung fort, bis bei ca. 14000 Schw. die Differenzt\u00f6ne zu schwach wurden. In einigen, andere Pfeifen betreffenden F\u00e4llen benutzten Stumpf und Meyer auch Differenzt\u00f6ne h\u00f6herer Ordnung, wie 2t \u2014 h oder h \u2014 2t oder 31\u2014A, um die gesuchte Schwingungszahl h der Pfeife mit Hilfe einer tieferen Gabel von der gegebenen Tonh\u00f6he t zu finden.\n1) Wiedemanns Annalen d. Physik u. Chemie, Bd. 61, S. 760ff., 1897. Vgl. hierzu ferner: C. Stumpf, \u00dcber die Bestimmung hoher Schwingungszahlen durch Differenzt\u00f6ne; ebenda, Bd. 68, S. 105 ff., 1899. \u2014 \u00dcber die Konstruktion von Serien h\u00f6chster Stimmgabeln und deren Abstimmung mit Hilfe von Differenzt\u00f6nen hat R. K\u00f6nig bemerkenswerte Mitteilungen gemacht in Wiedemanns Annalen, Bd. 69, S. 626ff., 1899.","page":0},{"file":"pc0304.txt","language":"de","ocr_de":"304 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nWesentlich erleichtert wird die Wahrnehmung des Differenztones durch die Anwendung der empfindlichen Flamme nach Nikolaus Schmidt4). Zur Herstellung einer solchen bedient man sich einer etwa 20 cm langen und 1,5 cm weiten Glasr\u00f6hre, deren eines Ende bis auf eine \u00d6ffnung von 0,5\u20141 mm Durchmesser zugeschmolzen wird. Mit Leuchtgas, das aus einem gro\u00dfen Gasbeh\u00e4lter unter dem Druck einer Wassers\u00e4ule von 6\u20148 cm H\u00f6he durch einen Kautschukschlauch und die Glasr\u00f6hre ausstr\u00f6mt, erh\u00e4lt man dann eine schlanke, 40\u201460 cm lange, ruhig brennende Flamme. Sobald ein sehr hoher Ton einer Gabel, einer Meldeschen Stimmplatte oder der Galtonpfeife erklingt, verk\u00fcrzt sich dieselbe um mehr als die H\u00e4lfte und nimmt die Form einer Gabel an, die sie beh\u00e4lt, solange der Ton andauert. Wirken auf die Flamme zwei hohe T\u00f6ne gleichzeitig ein, die Schwebungen geben, so geraten die Flammenfl\u00fcgel im Takte der Tonst\u00f6\u00dfe in schwingende Bewegungen, und l\u00e4\u00dft man den Tonh\u00f6henunterschied gr\u00f6\u00dfer werden, beginnt die Famme einen lauten, je nach den Umst\u00e4nden auch von anderen Kombinationst\u00f6nen begleiteten Differenzton auszusenden. Der bei den Versuchen von Stumpf und Meyer lediglich subjektive Differenzton wird also durch das Schmidtsche Verfahren geradezu objektiviert und zwar mit solcher Deutlichkeit, da\u00df er sich bis \u00fcber die H\u00f6rbarkeitsgrenze der Prim\u00e4rt\u00f6ne verfolgen l\u00e4\u00dft. Die Schmidtsche Flamme, nach dem Stumpf-Meyerschen Prinzip verwendet, bietet mithin unter anderem ein sehr bequemes Mittel zur Eichung der Galtonpfeife, von dem ja auch bereits Edelmann, obwohl bisher in nicht einwandfreier Weise1 2), Gebrauch gemacht hat.\nIch wende mich nunmehr zu jenen Methoden, welche dazu dienen, eine unbekannte Schwingungszahl x durch Vergleich mit einer bekannten n ohne Mitwirkung des Ohres zu ermitteln, n\u00e4mlich auf optischem statt auf akustischem Wege.\nSpeist man eine Koenigsche manometrische Flamme mit dem stark ru\u00dfenden Azetylen an Stelle des Leuchtgases, so l\u00e4\u00dft sich ihr Auf- und Niederzucken beim Mitschwingen mit einem Tone in ganz einfacher Weise dadurch veranschaulichen, da\u00df man in gleichm\u00e4\u00dfigem Zuge durch die Spitze einen Papierstreifen hindurchf\u00fchrt, auf welchem sich dann jede einzelne Oszillation in Form eines abgesetzten Ru\u00dfringes markiert. Auf dieser Beobachtung basiert die Ru\u00dfbildermethode von K. Marbe3 4), deren Instrumentarium4) in Fig. 70 dargestellt ist. In der Mitte sieht man den sehr massiven Papierabwicklungsapparat, der mittelst der Kurbel (rechts oben) durch Handbetrieb oder Motor und Schnurlauf in Bewegung gesetzt wird. Der Papierstreifen wird von einer gro\u00dfen Rolle hinten ab- und, \u00fcber die vordere Walze hinweggehend, auf die obere wieder aufgewickelt. Unter der vorderen Walze stehen zwei Azetylenbrenner, die so angeordnet sind, da\u00df ihre Flammenspitz\u00e9n das Papier belecken und eine, diese Spitzen verbindend\n1)\tDie empfindliche Flamme als Hilfsmittel zur Bestimmung der Schwingungszahl hoher T\u00f6ne; Philos. Dissertation, M\u00fcnchen 1902.\n2)\tS. oben S. 231.\n3)\tS. hierzu die Abhandlungen von K. Marbe im 7. und 8. Jahrgang der Physikalischen Zeitschrift, 1906/07, und in der Zeitschrift f\u00fcr Psychologie usw., Bd. 49, S. 206 ff., 1908.\n4)\tZu beziehen von Herrn Mechaniker Fr. DavidJoos, Frankfurt a. M., J ordanstr. 17.","page":0},{"file":"pc0305.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsemptindungen.\n305\ngedachte, Linie der Walzenachse parallel verl\u00e4uft. Die beiden Brenner sind durch eine metallene Scheidewand voneinander getrennt, um eine gegenseitige Beeinflussung zu verh\u00fcten; au\u00dferdem k\u00f6nnen die Flammen durch\nFig. 70.\nGlimmerzylinder gegen Luftstr\u00f6mungen gesch\u00fctzt werden. Rechts unten im Bilde ist eine elektrische Gabel aufgestellt und daneben ein mit einer Membran verschlossener Trichter, der den Ton vermittelst eines Schlauches\nFig. 71.\nauf das Gas im Brenner \u00fcbertr\u00e4gt. Der zweite Schlauch rechts f\u00fchrt zu dem (nicht mit abgebildeten) Azetylenentwickler. Der linke Brenner ist mit der am Stativ befestigten trichterf\u00f6rmigen manometrischen Kapsel verbunden, die zur Aufnahme eines zweiten Tones dient oder zum Hineinsingen beziehungsweise Hineinsprechen benutzt werden kann. Fig. 71 ist eine sche-\nTigerstedt, Handb. d. pbys. Methodik HI, 3.\t20","page":0},{"file":"pc0306.txt","language":"de","ocr_de":"306 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nmatische Wiedergabe der eben beschriebenen Verbindung zwischen Gabel, Trichter (T) und Brenner (B), Fig. 72 ein mit dieser Anordnung und einer Gabel von 100 Schw. gewonnenes Ru\u00dfbild. \u2014 Auf die mannigfache Verwendbarkeit des Marbeschen Apparates in der Phonetik kann hier nicht n\u00e4her eingegangen werden. Zum Zweck der Schwingungszahlenbestimmung l\u00e4\u00dft man einfach die beiden T\u00f6ne n und x ihre Ru\u00dfringstreifen nebeneinander aufzeichnen und z\u00e4hlt l\u00e4ngs einer gen\u00fcgend gro\u00dfen Strecke, wie viel Ringe jeder derselben enth\u00e4lt. Das Verh\u00e4ltnis der gefundenen Summen ist zugleich das Verh\u00e4ltnis der Schwingungszahlen. Dieses Verfahren ist besonders da von Nutzen, wo es darauf ankommt festzustellen, nach welcher Richtung und in welchem Grade eine Tonh\u00f6he sich etwa w\u00e4hrend einer gewissen Zeit ver\u00e4ndert. Freilich wird es f\u00fcr T\u00f6ne oberhalb c2, wenigstens nach meinen Erfahrungen, mit zunehmender H\u00f6he immer schwieriger, deutliche Ru\u00dfbilder zu erhalten, doch gibt Marbe an, solche auch noch mit einer Gabel von 1000 Schw. bekommen zu haben, wenn er ihre Oszillationen unmittelbar durch die Luft auf die Flamme \u00fcbertrug. F\u00fcr solche F\u00e4lle wird empfohlen, die Gabel dicht an die Flamme heranzubringen und zwar so, da\u00df die durch die Zinken gehende Ebene der Flammenachse parallel ist und die Achse der Gabel auf die Brennerm\u00fcndung weist.\nHat man die n\u00f6tigen Vorrichtungen zur Verf\u00fcgung, so kann man auch die Oszillationen der beiden \u2014 alsdann genau \u00fcbereinander statt wie beim Marb eschen Verfahren nebeneinander anzubringenden \u2014 Azetylenflammen als Flammenzackenbilder photographisch fixieren. Die gesuchte Schwingungszahl ergibt sich durch Ausz\u00e4hlen der Flammenspitzen in ganz derselben Weise wie bei dem eben besprochenen Ausz\u00e4hlen der Ru\u00dfringe. Als manometrische Kapseln lassen sich hierzu die gew\u00f6hnlichen Ko enig-schen. verwenden.\n\u00dcberhaupt sind in dieser Art f\u00fcr die Schwingungszahlenbestimmung alle diejenigen Methoden brauchbar, welche in der Phonetik zur Darstellung und Fixierung von Schallkurven benutzt werden. Sie sind lediglich dahin zu modifizieren, da\u00df statt einer einzigen Klangkurve zwei einfache Tonwellenlinien (Sinuskurven) untereinander aufgezeichnet werden, von denen die eine durch den Ton von der bekannten H\u00f6he n, die andere durch den Ton mit der gesuchten Schwingungszahl x erzeugt wird1). Prinzipiell wichtig ist dabei, da\u00df die beiden Kurven recht dicht untereinander stehen, da\u00df die Gipfelzahl l\u00e4ngs der auszuz\u00e4hlenden Strecke gen\u00fcgend gro\u00df ist und da\u00df die zwei T\u00f6ne nicht allzu verschieden hoch sind, damit\n1) So haben k\u00fcrzlich auf meine Veranlassung die Herren Leppin und Masche (Berlin SO., Engelufer 17) mittelst Kombination zweier Martensscher Doppelspiegelmembranen sehr sch\u00f6ne Tonkurvenpaare photographisch hergestellt und mit dieser noch der weiteren Ausbildung harrenden Methode bereits Tonh\u00f6henbestimmungen bis \u00fcber 1000 Schw. hinaus vollf\u00fchrt. (Vgl. hierzu Bd. III, Abteilung 6 dieses Handbuches\n(Phonetik), S. 97 und Verhandlungen d. Deutsch. Otolog. Gesellsch. 1911; Jena, G. Fischer 1911; S 309 ff.) \u2014 Betreffs der S truy ck en sehen Methodik, h\u00f6chste Schwingungszahlen photographisch zu bestimmen, siehe den Schlu\u00df dieses Kapitels.","page":0},{"file":"pc0307.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n307\nnicht der eine Tonwellenzug eine im Verh\u00e4ltnis zum anderen \u00fcberm\u00e4\u00dfig gestreckte Form erh\u00e4lt. Die Beachtung aller dieser Punkte dient dazu, die unvermeidlichen Koinzidenzfehler am Anfang und Ende der Strecke beim Ausz\u00e4hlen m\u00f6glichst zu verringern.\nEine meiner Meinung nach hinsichtlich ihrer Verwertbarkeit zur Schwingungszahlenbestimmung nicht gen\u00fcgend gew\u00fcrdigte Beobachtung, die wir, wie so viel Hervorragendes in der Akustik, Rudolf Koenig1) verdanken, ist die folgende. Wenn man von zwei T\u00f6nen, die ganz genau im Oktavenverh\u00e4ltnis stehen, jeden f\u00fcr sich zu einer manometrischen Kapsel leitet, die beiden Kapseln aber in einen gemeinschaftlichen Brenner m\u00fcnden l\u00e4\u00dft, so hat die von den T\u00f6nen in Oszillationen versetzte Gasflamme im Drehspiegel \u201edas direkte Aussehen, als bef\u00e4nde sich in ihr unbeweglich noch eine kleinere. Bei der geringsten Verstimmung ger\u00e4t diese aber in Zuckungen und verl\u00e4ngert und verk\u00fcrzt sich periodisch in der gr\u00f6\u00dferen. Jede dieser aus Auf-und Absteigen zusammengesetzten Doppelbewegungen zeigt eine Schwebung an . . .\u201c \u00c4hnliches fand Koenig bei Quinte, Quarte und Terz. Der v\u00f6lligen Reinheit des Intervalles entsprach absolute Ruhe des Flammenbildes, w\u00e4hrend jegliche Verstimmung sich durch eine wallende Bewegung in der Flamme dokumentierte. Ich selbst verf\u00fcge vorl\u00e4ufig nicht \u00fcber eingehendere Erfahrungen bez\u00fcglich dieser Erscheinungen, zweifle aber nicht daran, da\u00df man sie mit Nutzen als Kontrollmittel wird verwerten k\u00f6nnen, wenn es sich etwa darum handelt, eine Edelmannsche Laufgewichtgabel in ein reines Intervall zu irgendeiner anderen konstanten Tonquelle zu bringen. Trifft das zu, so w\u00fcrde dieses Verfahren, welches man als Flammenbilderkontrolle der Intervallreinheit bezeichnen k\u00f6nnte, dieselben Dienste leisten wie die bekannten Lissajousschen Figuren, deren Verwendung zur Feststellung von Schwingungszahlen zwar sehr genaue Resultate liefert, aber ebenso wie die stroboskopische Methode wegen der verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig umst\u00e4ndlichen Technik in der physiologischen Akustik wenig beliebt ist.\nWie schon hervorgehoben wurde, mu\u00df die zur exakten Ermittlung einer gesuchten Schwingungszahl x dienende bekannte Tonh\u00f6he n selbst sehr genau gemessen und konstant sein, also als Tonquelle f\u00fcr n eine geeichte Tonmesserzunge gew\u00e4hlt werden oder eine ebensolche Gabel, die auf einem Resonanzkasten montiert ist, so da\u00df sie nicht in die Hand genommen zu werden braucht. Als Grundlage f\u00fcr die Eichung von Gabeln und Tonmessern mit fester Tonh\u00f6he benutzt man gern die im Handel2) zu beziehenden, von der Physikalisch-Technischen Reichsanstalt in Charlottenburg bei Berlin gepr\u00fcften und beglaubigten Stimmgabeln mit dem Normalstimmton a1 = 435 Doppelschwingungen. Es gibt zwei Arten dieser Gabeln. Die eine ist so abgestimmt, da\u00df die Zahl der ganzen Schwingungen pro Sekunde bei 15\u00b0 C. um nicht mehr als + 0,5 von 435 abweicht. Bei der anderen Art, den sogenannten Pr\u00e4zisionsgabeln, ist die Abstimmung eine solche, da\u00df die Differenz von 435 bei 15\u00b0 C. nicht mehr als + 0,1 betr\u00e4gt. Die Beglaubigung\n1)\tPoggendorffs Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 146, S. 167f., 1872; Quelques exp\u00e9riences d\u2019acoustique, Paris 1882, S; 53.\n2)\tZ. B. von der Firma Warmbrunn, Quilitz u. Co., Berlin NW. 40, Heidestra\u00dfe 55\u201457.\n20*","page":0},{"file":"pc0308.txt","language":"de","ocr_de":"308 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nder Gabeln erfolgt durch Blauanlassen und vorschriftsm\u00e4\u00dfige Stempelung sowie durch Beigabe eines Beglaubigungsscheines. Die Richtigkeit der Tonh\u00f6he wird nur solange gew\u00e4hrleistet, als sich an dem blauen \u00dcberz\u00fcge oder den wei\u00df polierten und gestempelten Enden der Zinken keine Besch\u00e4digungen zeigen. Die Pr\u00e4zisionsgabeln sind durch das Aufbringen eines f\u00fcnfstrahligen Sternes besonders gekennzeichnet. Sie werden meist mit einem Schallkasten abgegeben, von dem sie nicht entfernt werden d\u00fcrfen. W\u00e4hrend des Nichtgebrauches werden sie am zweckm\u00e4\u00dfigsten in einem eigenen Umschlu\u00dfgeh\u00e4use aufbewahrt, nachdem sie mit einem reinen feinen Tuche (wenn n\u00f6tig, unter Anwendung von Benzin, Spiritus oder Terpentin) von anhaftendem Kolophonium bzw. Fingerspuren gereinigt\"und alle Teile der Gabeloberfl\u00e4che mit Vaselin eingefettet sind. Vor dem Gebrauch wird die Vaselinschicht mit einem reinen in Benzin getauchten Tuche wieder vollst\u00e4ndig entfernt. Die Erregung geschieht durch Schlag mit einem gepolsterten Hammer oder Anstreichen mittelst Cellobogens, der am besten in einer Entfernung von einem Viertel der Zinkenl\u00e4nge, vom freien Ende aus gerechnet, \u00fcber beide\nZinken gef\u00fchrt wird.\t.\nDie Eichung der Pr\u00e4zisionsgabeln seitens der Reichsanstalt wird m der Weise ausgef\u00fchrt, da\u00df man die zu pr\u00fcfende Gabel mit einer Standardgabel von genau 433,5 oder mit einer zweiten Standardgabel von genau 436,5 Schwingungen schweben l\u00e4\u00dft und die Schwebungen mit der Uhr ausz\u00e4hlt. Bei den anderen a1-Gabeln, bei denen der Fehler bis +0,5 betragen darf, verf\u00e4hrt man noch einfacher so, da\u00df man die zu eichende Gabel erst mit der einen, dann mit der anderen der erw\u00e4hnten Standardgabeln schweben l\u00e4\u00dft und den Schwebungsryhthmus in beiden F\u00e4llen mittelst des Geh\u00f6rs vergleicht. Ist er beide Male genau derselbe, so liegt der Gabelton auch genau zwischen 433,5 und 436,5 in der Mitte, ist also gerade gleich 435. Im anderen Falle vermag man mit dem Ohre unmittelbar und hinreichend pr\u00e4zise zu beurteilen, ob die Abweichung von 435 mehr oder weniger als + 0,5 betr\u00e4gt.\nDie Reichsanstalt \u00fcbernimmt auch die Pr\u00fcfung und Justierung der Schwingungszahl beliebiger, ihr zu diesem Zwecke \u00fcbergebener Stimmgabeln1). Da es sich hierbei meist um die Tonh\u00f6hen c1, c2, c3 und \u00e4hnliche, in den physiologischen oder physikalischen Laboratorien \u00fcbliche Normalt\u00f6ne handelt, so hat die Anstalt eine Anzahl von Normalen zur Verf\u00fcgung, die ann\u00e4hernd die Schwingungszahlen 256, 500, 512, 1024 usw. besitzen. Mit einer von diesen wird die zu pr\u00fcfende Gabel, wenn ihre Tonh\u00f6he in die Reihe pa\u00dft, durch Schwebungsz\u00e4hlungen verglichen, wozu eventuell auch Oktavenschwebungen oder Quintenschwebungen herangezogen werden.\nWenn keine geeignete Vergleichsgabel vorhanden ist, wird die gesuchte Schwingungszahl von der Reichsanstalt direkt auf graphischem Wege nach Melde2) ermittelt. Die zu pr\u00fcfende Gabel und eine andere von genau be-\n1)\tSolche Gabeln sind zu beziehen aus den pr\u00e4zisionsmechanischen Werkst\u00e4tten von Max Kohl in Chemnitz, von E. Zimmermann, Leipzig, Emilienstr. 21, von Hans He eie, Berlin O. 34, Zorndorf erstr. 50 u. a.\n2)\tWiedemanns Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 51, S. 661,1894. [S. hierzu auch\ndie Abhandlung von A. Zickgraf \u00fcber Meldes \u201ePendelvibrographen\u201c, Inaug.-Diss., Marburg 1899.]","page":0},{"file":"pc0309.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n309\nkannter Tonh\u00f6he werden so angeordnet, da\u00df beide gleichzeitig ihre Schwingungskurve auf eine rasch vorbeigef\u00fchrte, mit einem Gemisch von Ru\u00df und \u00d6l \u00fcberzogene Glasplatte aufzeichnen, worauf die Schwingungszahlen durch Ausz\u00e4hlen unterm Mikroskop festgestellt werden. Das seinerzeit von Leman \u2019) eingehend beschriebene Verfahren, eine der zu pr\u00fcfenden Gabel hinsichtlich der Tonh\u00f6he nahe benachbarte Gabel ihre Schwingungszahl durch Kurvenschreibung auf einem Kymographion oder durch Bet\u00e4tigung eines phonischen Rades selbst registrieren zu lassen und die gez\u00e4hlten Schwebungen zwischen ihr und der zu pr\u00fcfenden Gabel nach dem Telegraphenschriftprinzip zugleich mit den Zeitmarken auf einem laufenden Papierstreifen zu markieren, wird in der Regel nur f\u00fcr Standardgabeln angewendet.\nF\u00fcr den Fall, da\u00df bei irgend einem akustischen Experimente f\u00fcr die Bestimmung einer Tonh\u00f6he ein passender Vergleichston nicht zur Verf\u00fcgung oder aus irgendwelchen Gr\u00fcnden nicht anwendbar ist, kommt die eine oder andere der Methoden zur unmittelbaren Schwingungszahlenbestimmung in Frage. Dieselben werden namentlich f\u00fcr h\u00f6chste T\u00f6ne und tiefe Stimmgabeln benutzt.\nIn dem letzteren Falle ist die graphische Methode am Platze. Sie besteht darin, da\u00df man die Gabel ihre eigene Kurve auf eines der bekannten Kymographien aufzeichnen und dicht darunter von einem gut funktionierenden Chronographen Zeitmarken in passender Frequenz schreiben l\u00e4\u00dft, worauf zum Schlu\u00df durch einfaches Ausz\u00e4hlen l\u00e4ngs einer gen\u00fcgend gro\u00dfen Zeitstrecke die Zahl der auf die Zeiteinheit entfallenden Schwingungen ermittelt wird-). Das an der einen Zinke der Gabel zu befestigende Schreibhebelchen mu\u00df dabei gegen\u00fcber der Masse der Gabel so leicht sein, da\u00df es nicht als vertiefende Belastung wirkt, was ja gerade bei den gewichtigen tiefen Gabeln ohne Schwierigkeiten zu erreichen ist. Die Geschwindigkeit des Kyrno-graphions sei so bemessen, da\u00df die Wellengipfel scharf markiert, jedoch auch nicht allzu dicht zusammengedr\u00e4ngt sind. \u2014 Da\u00df man an Stelle der Marken des Zeitschreibers eine zweite Tonkurve benutzen kann, haben wir an dem eben beschriebenen graphischen Verfahren der Physikalisch-Technischen Reichsanstalt sowie bei dem Marbeschen gesehen; wie denn auch umgekehrt bei letzterem die Ru\u00dfkurve des Tones von der bekannten H\u00f6he n dadurch zu ersetzen ist, da\u00df man in den Ru\u00dfstreifen des zu pr\u00fcfenden Tones von einem geeigneten Chronographen, z. B. dem Engelmannschen 1 2 3), eine Zeitkurve einzeichnen l\u00e4\u00dft.\nDen ganz hohen und h\u00f6chsten T\u00f6nen gegen\u00fcber verf\u00e4hrt man mit Vorliebe so, da\u00df man zun\u00e4chst die Wellenl\u00e4nge bestimmt, aus der sich dann durch Division in die Fortpflanzungsgeschwindigkeit die Schwingungszahl ergibt. Zu diesem Zwecke leitet man den Ton in eine an ihrem einen Ende geschlossene R\u00f6hre, so da\u00df sich stehende Wellen in der die R\u00f6hre erf\u00fcllenden Luft bilden, und markiert deren Knotenpunkte beziehungsweise Bauchmitten entweder optisch\u2018oder akustisch, womit die Wellenl\u00e4nge\n1)\tZeitschr. f. Instrumentenkunde, 10. Jahrgang, M\u00e4rz-Juni 1890.\n2)\tBez\u00fcglich der Kymo- und Chronographie vgl. hierzu Band I dieses Handbuches, Abteilg. 4, Allgemeine Methodik II.\n3)\tYgl. H. Gutzmann, Physiologie der Stimme u. Sprache; Braunschweig, Vieweg u. Sohn 1909, S. 49.","page":0},{"file":"pc0310.txt","language":"de","ocr_de":"310 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nohne weiteres gegeben ist, da bekanntlich je zwei aufeinander folgende Knoten und ebenso je zwei aufeinanderfolgende Bauchmitten eine halbe Welle begrenzen.\nGrundlegende Versuche von A. Kundt1) haben gelehrt, da\u00df, wenn die eben erw\u00e4hnte R\u00f6hre mit einem \u00e4u\u00dferst leichten Pulver beschickt wird, die Partikelchen desselben sich unter der Toneinwirkung zu einer bestimmten Figur ordnen, an welcher man gen\u00fcgend scharf die Knoten und B\u00e4uche erkennen und die Distanzen messen kann: Kundtsche Staubfiguren-Methode.\nKundt beschr\u00e4nkte seine Experimente auf verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig tiefe T\u00f6ne. Als Pulver fand er Semen Lycopodii am geeignetsten. Wenn er ein wenig\nAmK\u00cakm\tmmdm\t\t\t\t\t\t\t\na\ti\t0\td\t\t\te\tf\t\n\t\t\t\t\t\t\t\tMl* j\na\th\tc\td\t\t\te\tf\t\nc]\t^\t$\t\t#\t\t\t|jl\t\tl\t1 f\t)\na\t\tc\td\t\t\te\tf\t\n\tWHMMtMPtMII\t\t\tINI\t!IN(\tmwm\tmm\t\nFig. 73.\nvon dem Samen in eine gl\u00e4serne R\u00f6hre gef\u00fcllt und durch Sch\u00fctteln so verteilt hatte, da\u00df es \u00fcberall als Staub an den W\u00e4nden haftete, so wurde das Pulver bei der Tonerregung an den Stellen der B\u00e4uche aufgewirbelt, w\u00e4hrend es an den Knotenstellen liegen blieb, und entwickelte sich auf diese Weise die eine oder andere Form der in Fig. 73 abgebildeten Staubfiguren. Die mit a bis f bezeichneten Stellen sind die Knoten, die Zwischenr\u00e4ume die B\u00e4uche. Auffallend sind die Rippungen der letzteren und der Unterschied der Knoten in Fig. 73B und C, insofern die einen die Gestalt von L\u00f6chern zeigen, w\u00e4hrend die anderen solide H\u00e4ufchen repr\u00e4sentieren, zu denen aller Staub aus den B\u00e4uchen hingewandert ist. Warum zuweilen diese, zuweilen jene Form der Staubfigur auftritt, ist weder von Kundt selbst noch von sp\u00e4teren Autoren in allen Punkten v\u00f6llig aufgekl\u00e4rt. Es ist anzunehmen, da\u00df die Fig. 73C einor gr\u00f6\u00dferen Tonintensit\u00e4t entspricht als B und da\u00df die Rippungen in einem gewissen Zusammenhang mit Obert\u00f6nen stehen. Doch kommt es f\u00fcr uns ja auch nur auf die exakte Me\u00dfbarkeit der Halb Wellenl\u00e4nge an, deren M\u00f6glichkeit ohne weiteres aus der Fig. 73 hervorgeht. Kundt bestimmte bei seinen ersten Versuchsreihen stets\n11 Poggendorffs Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 127, S. 497, 1866.","page":0},{"file":"pc0311.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n311\ndie Gesamtl\u00e4nge einer ganzen Serie von Halbwellen und dividierte das Resultat durch die Anzahl derselben, wodurch die unvermeidlichen Fehler sich entsprechend verringern. Die Messung geschah mit einem Stangenzirkel, dessen Spitzendistanz dann jedesmal auf einem Ma\u00dfstab abgelesen wurde. \u2014 Bemerkenswert ist noch, da\u00df Kundt bei Versuchen mit k\u00f6rnigen Substanzen sowie mit dicken bzw. dunklen D\u00e4mpfen an Stelle des Lycopodiums im allgemeinen keine guten Resultate erhielt, da\u00df aber nach Anf\u00fcllen der R\u00f6hre mit m\u00f6glichst dichtem Salmiaknebel beim ersten Erklingen des Tones pl\u00f6tzlich aller Nebel verschwand, indem das Salmiak sich an den Knotenpunkten auf dem Boden der R\u00f6hre absetzte.\nAuf T\u00f6ne aus der Gegend der oberen menschlichen H\u00f6rgrenze und jenseits derselben ist das Kundtsche Verfahren zuerst von Rudolf Koenig angewendet worden, der seine Erfahrungen hier\u00fcber in einer besonderen Abhandlung!) niedergelegt hat. Als Schallquellen benutzte er Stimmgabeln, zu deren Tonh\u00f6henbestimmung eben die Staubfiguren dienen sollten. Was die Weite der R\u00f6hren betrifft, so fand er, da\u00df f\u00fcr den Ton c5 die Kundtsche Regel, nach welcher der Durchmesser zum wenigsten gleich der Viertelwelle des Tones sein mu\u00df, noch durchaus zutrifft; f\u00fcr c6 war die passendste R\u00f6hrenweite ungef\u00e4hr gleich der Halb welle; f\u00fcr alle T\u00f6ne \u00fcber c6 bis zu den h\u00f6chsten hin wuchs das Optimum des Querschnittes von der H\u00e4lfte bis zu etwa zwei Dritteln der Wellenl\u00e4nge und betrug also f\u00fcr c7 11 mm, f\u00fcr c8 5,5 mm, f\u00fcr c9 3 mm. Hinsichtlich der R\u00f6hrenl\u00e4nge ergab sich, da\u00df der Ton c5 in einer R\u00f6hre von 23 mm Durchmesser \u00fcber 80 aufeinanderfolgende Halbwellen mit tadelloser Deutlichkeit hervorzurufen vermag und c6 in einer R\u00f6hre von 20 mm Durchmesser ebenso wie c7 in einer R\u00f6hre von 11 mm Weite etwa 90 bis 100 gut ausgebildete Halbwellen erzeugt. Bei einer solchen Anzahl wird, wenn man die Gesamtl\u00e4nge mi\u00dft, der Fehler der Einstellung eines korrespondierenden Anfangs- und Endpunktes sehr gering. F\u00fcr T\u00f6ne \u00fcber c7 verwendete Koenig nur R\u00f6hren, die nicht mehr als 30 Halbwellen des betreffenden Tones enthalten konnten, von denen dann immer zirka 20 aufeinanderfolgende zur Messung brauchbar und gen\u00fcgend waren. Das gute Gelingen der Staubfiguren erwies sich auch als nicht unabh\u00e4ngig von der Art des Staubes. Besonders geeignet zeigte sich Korkfeilicht, namentlich wenn eine um so geringere K\u00f6rnergr\u00f6\u00dfe gew\u00e4hlt wurde, je h\u00f6her der Ton war. Koenig benutzte vier Siebe zur Sortierung, welche bzw. 277, 670, 1660 und 3080 L\u00f6cher pro Quadratzentimeter enthielten. Die ersten beiden dienten f\u00fcr die T\u00f6ne c5 bis c7, die anderen f\u00fcr die noch h\u00f6heren Schwingungszahlen. \u2014 Wenn der Staub in der R\u00f6hre gleichm\u00e4\u00dfig verteilt ist und auf dem Boden derselben eine Linie bildet, so empfiehlt Koenig, die R\u00f6hre um ihre Achse zu drehen, um dieser Linie eine h\u00f6here Lage auf der Seitenwand zu geben; es entwickeln sich dann sehr oft noch die Wellenfiguren ganz vortrefflich selbst in F\u00e4llen, in denen die am Boden befindliche Staublinie sich gar nicht mehr r\u00fchren will. Bei den ganz hohen T\u00f6nen hat Koenig h\u00e4ufig noch mit Erfolg gegen\u00fcber anf\u00e4nglichem Versagen der Figurenbildung den Kunstgriff angewendet, dem Gestell, auf welchem die R\u00f6hre befestigt war, einen kleinen Schlag zu geben und damit das Pulver zu lockern.\n1) Wiedemanns Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 69, S. 626ff. und 721ff., 1899.","page":0},{"file":"pc0312.txt","language":"de","ocr_de":"312 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nDie T\u00f6ne der Galtonpfeife hat zuerst A. Schwendt unter Anleitung von R. Koenig mittelst der Staubfiguren bestimmt1), welche Edelmann bekanntlich seitdem bis in die neueste Zeit zur Eichung seiner \u201eGrenzpfeifen\u201c verwendete. Da\u00df dabei die Benutzung des Gummiballons zu fundamentalen Fehlern f\u00fchrt, ist bereits geb\u00fchrend betont worden. Dagegen leisten die Staubfiguren nach wie vor treffliche Dienste zur Ermittelung der Schwingungszahlen von Galtont\u00f6nen, wenn man die Pfeife mit konstantem Druck anbl\u00e4st. Nur besteht dabei der \u00dcbelstand, da\u00df \u2014 wie F. A. Schulze2) hervorhebt und ich best\u00e4tigen kann \u2014 bei einem Druck von weniger als 40 cm Wasser die Erzeugung von Staubfiguren nicht zu gelingen pflegt. Das Edelmannsche Gummigebl\u00e4se \u00e4lterer Form (ohneDiaphragma) war mit seinem Druck von \u00fcber 60 cm in dieser Beziehung g\u00fcnstig. Aus Edelmanns reichem Erfahrungssch\u00e4tze \u00fcber die Staubfigurentechnik sei hier nach seinem \u201eLeitfaden der Akustik f\u00fcr Ohren\u00e4rzte\u201c3) das Folgende mitgeteilt. \u201eMan tr\u00e4gt in eine Glasr\u00f6hre, welche an einem Ende mit Kork oder (bei engen R\u00f6hrchen) mit Klebwachs verschlossen, wohl gereinigt und sorgf\u00e4ltig ausgetrocknet ist, trockenes Lycopodium ein, und zwar kein gr\u00f6\u00dferes Quantum, als zum Gelingen des Versuches eben unbedingt n\u00f6tig ist. Hierauf wird das Pulver am verschlossenen Ende durch Vertikalhalten der R\u00f6hre (und Klopfen) angeh\u00e4uft. Jetzt h\u00e4lt man die R\u00f6hre mit dem offenen Ende schief nach abw\u00e4rts, wie wenn man das Pulver ausgie\u00dfen wollte. Es wird nach geringer \u00dcbung und haupts\u00e4chlich dann, wenn alles recht trocken ist, sehr leicht gelingen, das Pulver in Form eines langen Streifens im Rohr zu verteilen. Bei sehr hohen T\u00f6nen empfiehlt es sich, das gr\u00f6bere Pulver aus der R\u00f6hre fallen zu lassen und nur das allerfeinste, das an der R\u00f6hrenwand h\u00e4ngen bleibt, zu verwenden. Durch Klopfen mit einem Holzst\u00e4bchen an der R\u00f6hre kann man das gleichm\u00e4\u00dfige Zurechtlegen des Pulvers noch unterst\u00fctzen. Zuletzt mu\u00df man aber einen schwachen Schlag in der Richtung der R\u00f6hrenachse machen, damit das Pulver sich lockert. Nun spannt man das R\u00f6hrchen in ein passendes Gestell horizontal ein und verdreht das Rohr so, da\u00df der Staubstreifen nicht ganz unten, sondern etwas erh\u00f6ht seitw\u00e4rts liegt; das Pulver wird dann bei der leisesten Ersch\u00fctterung an der Wandung der R\u00f6hre herabgleiten k\u00f6nnen. Bl\u00e4st man das Grenzpfeifchen in solcher Lage an, da\u00df sich das Maul der Pfeife direkt und mitten vor dem offenen Ende des Resonanzr\u00f6hrchens befindet, so kommt die eingeschlossene Lufts\u00e4ule zum Mitschwingen: nat\u00fcrlich im Tone der Pfeife. Da, wo die Luftbewegungen am st\u00e4rksten sind, f\u00e4llt der Staub am weitesten herab \u2014 umgekehrt da, wo Schwingungsknoten sind, bleibt er oben liegen. Es bilden sich Wellenb\u00e4uche in Form herabh\u00e4ngender F\u00e4den oder Festons, und die Enden der F\u00e4den bilden eine Wellenlinie, auf der man mit Leichtigkeit die Abst\u00e4nde der gleichen Phasen messen kann .. . Wie schon erw\u00e4hnt, ist es unbedingt notwendig, da\u00df sowohl die R\u00f6hren als das Lycopodium ganz rein und trocken seien4); das Pulver soll in der R\u00f6hre beim Neigen derselben leicht hin und her\n1)\tVerhandlg. d. Naturf. Gesellsch. Basel, Bd. 12, Heft 2; Sitzung v. 8. II. 1899.\n2)\tWiedemanns Annalen d. Phys. u. (Jhem., Bd. 68, S. 869ff., 1899.\n3)\tBerlin, S. Karger, 1911, S. 51ff.\n4)\tDas Lycopodium wird am besten unter der Luftpumpe \u00fcber Schwefels\u00e4ure getrocknet.","page":0},{"file":"pc0313.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n313\nlaufen, fast wie eine Fl\u00fcssigkeit. Die R\u00f6hren werden zu diesem Zwecke zuerst mit rauchender Salpeters\u00e4ure, dann mit destilliertem Wasser, endlich mit Alkohol ausgewaschen und im warmen Luftstrom getrocknet. Auch ist anzuraten, R\u00f6hren und Pulver stets in einem gutschlie\u00dfenden Gef\u00e4\u00df aufzubewahren, in welches man irgendein Trocknungsmittel, z. B. gebrannten Kalk, Phosphors\u00e4ure, Chlorcalcium oder dergleichen gibt. Man bedient sich zum Hervorbringen guter Staubfiguren einer Auswahl von R\u00f6hren, die zwischen einer L\u00e4nge von 300 mm mit einem Lumen von 8 mm bis zur L\u00e4nge von 20 mm und 1,5 mm lichter Weite variieren. Sehr hohe T\u00f6ne erzeugen klare Figuren nur in sehr engen, kurzen und d\u00fcnnwandigen R\u00f6hrchen. Zum bequemen Einspannen der R\u00f6hrchen kann man die in Fig. 74 abgebildete Klemme verwende]!. Die Kundtsche R\u00f6hre wird zwischen zwei Korkst\u00f6pseln a und b festgehalten, die vermittelst der Schraube d (durch Entlanggleiten von c an f) einander gen\u00e4hert werden. Mit der Zwinge bei e wird das Ganze an eine Tischplatte geklemmt. Sehr enge kurze Resonanzr\u00f6hrchen klebt man jedoch am besten auf das obere Ende einer etwa 10 cm langen Klebwachsstange; deren unteres Ende wird nach dem Zurechtklopfen des Staubstreifens an die Tischkante gedr\u00fcckt. Das R\u00f6hrchen wird bequemerweise w\u00e4hrend der Versuche nicht vom Kleb wachs abgenommen, sondern letzteres samt der R\u00f6hre immer vom Tisch abgel\u00f6st, wenn der Staubstreifen neu geordnet werden soll. Die Klebwachsstange bildet sodann einen bequemen Handgriff zum Manipulieren mit dem R\u00f6hrchen.\u201c\nDie Berechnung der Schwingungszahl eines Tones aus der mittelst der Kun dt sehen R\u00f6hre gefundenen Wellenl\u00e4nge leidet unter dem erheblichen \u00dcbelstande, da\u00df die Fortpflanzungsgeschwindigkeit des Schalles in engen R\u00f6hren eine etwas andere ist als diejenige in freier Luft. Sie nimmt n\u00e4mlich f\u00fcr einen und denselben Ton mit dem Durchmesser der R\u00f6hre ab, w\u00e4hrend in einer und derselben R\u00f6hre die Verringerung gr\u00f6\u00dfer ist f\u00fcr tiefere als f\u00fcr h\u00f6here T\u00f6ne. So hat beispielsweise Kundt1) selbst, der \u00fcbrigens angibt, da\u00df die Abnahme der Schallgeschwindigkeit erst in R\u00f6hren mit weniger als 26 mm lichter Weite merklich werde, f\u00fcr einen Ton von 90 mm Halbwelle in einer R\u00f6hre von 6,5 mm den Wert 323 m statt 332,8 m erhalten und in der gleichen R\u00f6hre f\u00fcr einen dreimal so hohen Ton 328,14 m. Der Verlust an Schallgeschwindigkeit ist nach G. Kirchhoff2) auszudr\u00fccken durch die\nFormel v \u2014 v(l\u2014\t^\u2014\\ worin V die Fortpflanzungsgeschwindigkeit in\n\\ dy nn>\nfreier Luft, n die Tonh\u00f6he, d den R\u00f6hrendurchmesser und 7 eine Konstante bedeutet, die von der inneren Reibung und der W\u00e4rmeleitung der Luft ab-\nFig. 74.\n1)\tPoggendorffs Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 135, S. 337ff. u. 527ff., 1868.\n2)\tEbenda, Bd. 134, S. 177, 1868.","page":0},{"file":"pc0314.txt","language":"de","ocr_de":"314 K- L- Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nh\u00e4ngt und nach den besten vorliegenden Daten gleich 0,007424) zu setzen ist. Indessen hat es wenig Zweck, von dieser Formel f\u00fcr die Bestimmung h\u00f6chster Schwingungszahlen auf Grund von Wellenl\u00e4ngen-Messungen in engen R\u00f6hren Gebrauch zu machen. Denn die Diskussion derselben seitens verschiedener Autoren l\u00e4\u00dft ihre praktische Genauigkeit in recht zweifelhaftem Lichte erscheinen. Dazu kommt, da\u00df erwiesenerma\u00dfen auch die Beschaffenheit, Gl\u00e4tte oder Rauhigkeit, der R\u00f6hrenwand und die Menge des Staubes in der R\u00f6hre einen Einflu\u00df auf die Schallgeschwindigkeit hat. Es ist ein naheliegender Gedanke, in einer und derselben R\u00f6hre zuerst die Wellenfigur eines Tones von bekannter H\u00f6he, sodann diejenige des gesuchten Tones darzustellen und hiernach lediglich aus dem Verh\u00e4ltnis der Wellenl\u00e4ngen, also mit Elimination der Schallgeschwindigkeit, die fragliche Schwingungszahl zu ermitteln. Allein man w\u00fcrde auch auf diese Weise nicht zum Ziele kommen, da ja, wie wir sahen, die Schallgeschwindigkeit nicht nur von der R\u00f6hre, sondern auch von der Tonh\u00f6he abh\u00e4ngt (w\u00e4hrend, beil\u00e4ufig bemerkt, die Intensit\u00e4t keine Einwirkung auf dieselbe zu haben scheint). So pflegt denn .der physiologische Akustiker sich damit zu begn\u00fcgen, da\u00df er mit der in der R\u00f6hre gefundenen Wellenl\u00e4nge einfach in die Fortpflanzungsgeschwindigkeit des Schalles f\u00fcr freie Luft bei der betreffenden Temperatur dividiert, und den gewissen Fehler, der ohnehin mit wachsender Tonh\u00f6he offenbar an Gr\u00f6\u00dfe und praktischer Bedeutung verliert, mit in den Kauf zu nehmen. Ebenso verzichtet er im allgemeinen auf die vonKundt1 2) in seiner sp\u00e4teren Arbeit empfohlene Fein-Methode der Halbwellenmessung und beschr\u00e4nkt sich auf den einfacheren Modus, die L\u00e4nge einer m\u00f6glichst gro\u00dfen Reihe von aufeinanderfolgenden Halbwellen so exakt als tunlich festzustellen und durch die Anzahl derselben zu dividieren.\nDas zuletzt Gesagte gilt ebenso f\u00fcr die akustische Bestimmung der Wellenl\u00e4nge h\u00f6chster T\u00f6ne in engen R\u00f6hren. Von diesem Mittel hat meines Wissens als erster F. A. Schulze3 4) Gebrauch gemacht, und zwar mit Hilfe eines Koenigschen Interferenzapparates4). Die R\u00f6hren desselben waren aus Messing und hatten eine lichte Weite von 12,3 mm. Die Wegl\u00e4nge betrug f\u00fcr jeden Zweig ca. 80 cm; durch Hervorziehen der \u00fcbergeschobenen R\u00f6hre lie\u00df sich der eine Zweig um etwa 70 cm verl\u00e4ngern. Wurde die eine \u00d6ffnung des R\u00f6hrensystems mit dem Ohre verbunden und der anderen aus einem entfernten Zimmer ein sehr hoher Ton durch einen Schlauch zugeleitet, so lie\u00dfen sich die Maxima und Minima des Tones beim Ausziehen der einen Rohrh\u00e4lfte deutlich und in hinreichend gro\u00dfer Zahl ermitteln. In einer zweiten Versuchsreihe wurde auf die Ausgangsr\u00f6hre des Apparates ein durchbohrter Kork gesteckt und dessen \u00d6ffnung durch ein aufgeklebtes Glimmerpl\u00e4ttchen verschlossen. War letzteres mit Sand bestreut, so kam dieser bei Einstellung eines Intensit\u00e4tsmaximums des zugef\u00fchrten Tones in lebhafte Bewegung, w\u00e4hrend er bei einem Intensit\u00e4tsminimum vollkommen in Ruhe blieb, um aber bei der geringsten Verschiebung\n1)\tVgl. Auerbach, Artikel \u201eAkustik\u201c in Winkelmanns Handbuch der Physik, Bd. II, S. 508, 1909.\n2)\tPoggendorffs Annalen, Bd. 135, S. 355ff., 1868.\n3)\tWiedemanns Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 68, S. 99ff. u. 869ff., 1899.\n4)\tYgl. oben Figur 66.","page":0},{"file":"pc0315.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n315\nwieder in Vibration zn geraten, so da\u00df die Einstellung oft auf Bruchteile eines Millimeters genau vorgenommen werden konnte. Diese \u201eobjektive Methode bew\u00e4hrte sich auch bei T\u00f6nen jenseits der menschlichen H\u00f6rgrenze.\nGleichwie die Schulz eschen Interferenzversuche in letzter Linie auf Quincke zur\u00fcckgehen, so ist auch der in Fig. 75 abgebildete Apparat von A. Seebeck1) zum Zwecke der Schwingungszahlenbestimmung^ auf Anregung Quinckes konstruiert und benutzt worden. Wird indie \u00d6ffnung A der R\u00f6hre AB ein Ton hineingeleitet und der Stempel s so eingestellt, da\u00df\ndie Strecke BC gleich (2n \u2014 1) ist, so wird das Ohr, welches mit der bei C\nabgezweigten R\u00f6hre CD durch einen Gummischlauch verbunden ist, ein Minimum der Tonst\u00e4rke empfinden. Denn in diesem Falle liegt bei C ein Wellenbauch, d. h. es findet hier ein Maximum der Bewegung, aber ein Minimum der Dichtigkeitsschwankungen statt, w\u00e4hrend das Trommelfell zu seiner Erregung Druck\u00e4nderungen braucht. Auf Grund dieser \u00dcberlegung\nFig. 75.\nbestimmte Seebeck f\u00fcr verschiedene T\u00f6ne, meist aus der eingestrichenen Oktave, die Viertelwellenl\u00e4nge Bc (wobei c die Mitte der 4\u20145 mm weiten inneren M\u00fcndung von CD bedeutet) durch Ablesung an der Millimeterskala.\nJ. Hegener2) hat das Verdienst, dieses Verfahren auch auf die T\u00f6ne der Galtonpfeife anwendbar gemacht zu haben. Die g\u00fcnstigsten Dimensionen seiner \u201eSeebeckr\u00f6hre\u201c sind: Ganze L\u00e4nge des Hauptrohres 22 bis 30 cm, Durchmesser 8 mm; L\u00e4nge der Strecke AC 5,5 cm; L\u00e4nge des Seitenrohres CD 3 bis 4 cm, lichte Weite 3 mm. Der Stempel soll ein an einer d\u00fcnnen Metallstange befestigter, mindestens 4 cm langer Kolben aus Holz oder Metall sein, der nicht luftdicht zu schlie\u00dfen braucht und leicht, ohne Reibung, in der R\u00f6hre laufen mu\u00df. Als Skala benutzt man am besten eine solche aus Papier, die unten auf die Glasr\u00f6hre geklebt wird, so da\u00df man, durch das Glas hindurch an der geraden Vorderfl\u00e4che des Kolbens vorbeivisierend, die Stellung der letzteren parallaxenfrei ablesen kann. Den Nullpunkt der Millimeterskala verlegt Hegener an die Stelle c der Fig 753).\nIst der R\u00f6hrenast CD mit dem Ohre verbunden, so kann man bei der K\u00fcrze der Wellen h\u00f6chster T\u00f6ne sehr bequem eine ganze Reihe Intensit\u00e4ts-maxima oder -minima hintereinander einstellen, von denen, wie immer, je\n1)\tPoggendorffs Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 139, S. 104ff., 1870.\n2)\tPassows u.Schaefers Beitr\u00e4ge z. Anat. usw. des Ohres usw., Bd. 1, S. 321ff., 1908.\n3)\tDerartige \u201eSeebeckr\u00f6hrchen\u201c sind durch Vermittlung des Physiologischen Laboratoriums der Ohrenklinik der K\u00f6nigl. Charit\u00e9 zu Berlin erh\u00e4ltlich zum ungef\u00e4hren Preise von 1 Mark.","page":0},{"file":"pc0316.txt","language":"de","ocr_de":"316 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nzwei aufeinanderfolgende eine halbe Welle begrenzen. Man hat also hier im Prinzip dieselben Verh\u00e4ltnisse, welche die Kuhdtsche R\u00f6hre bietet, dieser gegen\u00fcber aber den Vorteil, da\u00df der Einflu\u00df des Staubes auf die Schallgeschwindigkeit wegf\u00e4llt, und da\u00df die Markierung der Halbwellen auch bei geringeren Intensit\u00e4tsgraden des Tones, auf die die Staubpartikelchen nicht reagieren w\u00fcrden, m\u00f6glich ist.\nAn der H\u00f6rgrenze versagt selbstverst\u00e4ndlich dieses, ganz auf die Perzeptionsf\u00e4higkeit des Ohres gegr\u00fcndete und darum, wenn man so will, als ein \u201eakustisch-subjektives\u201c zu bezeichnende Verfahren. Auch ist es bei l\u00e4ngerem Arbeiten mit lauten h\u00f6chsten T\u00f6nen ziemlich angreifend. Hegener hat sich daher, und zwar mit bestem Erfolge bem\u00fcht, ihm, \u00e4hnlich wie F. A. Schulze, ein \u201eobjektives\u201c an die Seite zu stellen. Er verwendete dazu das Seebeckr\u00f6hrchen in Verbindung mit einer empfindlichen Flamme. Die Anordnung ist die folgende. Ein Wasserkissen wird mit Leuchtgas aus der Hausleitung gef\u00fcllt und bis zu einem Druck von mindestens 30 cm Wasser mit Gewichten oder schweren Gegenst\u00e4nden belastet, der Ausla\u00dfhahn des Kissens durch einen weiten, langen Schlauch mit einem gew\u00f6hnlichen Einloch-Specksteinbrenner verbunden und dieser so vor der M\u00fcndung D des Seebeckr\u00f6hrchens aufgestellt, da\u00df der aus D austretende Ton den untersten Teil der Flamme trifft. Ist die Flamme gen\u00fcgend empfindlich \u2014 ihre H\u00f6he wird durch einen Schraubquetschhahn reguliert, der mindestens 1 m vom Brenner entfernt am Zuf\u00fchrungsschlauch angebracht sei \u2014 so zuckt sie beim Entlangziehen des Kolbens in der R\u00f6hre im Tempo der Aufeinanderfolge der Halbwellen auf und nieder. Je zwei gleiche Phasen der FJammenbewegung markieren die Grenzpunkte einer Halbwelle. Da man damit rechnen mu\u00df, da\u00df im Laufe l\u00e4ngerer Versuche die \u00d6ffnung D des Seitenr\u00f6hrchens durch die unmittelbar davor brennende Flamme zugeschmolzen wird, ist es n\u00fctzlich, dem Seitenr\u00f6hrchen mittelst eines kurzen Schlauchst\u00fcckes noch ein kleines, ebenso weites R\u00f6hrchen vorzuschalten, das von Zeit zu Zeit ausgewechselt werden kann. Die Methode erfordert Geduld und etwas \u00dcbung, ist aber, wenn alles gl\u00fcckt, sehr bequem und elegant1).\nIn Anbetracht der Modifikationen, welche die Schallgeschwindigkeit in en\u00b0-en R\u00f6hren durch deren Beschaffenheit erleidet, ist es besonders anzuerkennen, da\u00df F. A. Schulze2) ein ganz einfaches Mittel gefunden hat, die Halbwellen h\u00f6chster T\u00f6ne in freier Luft zu messen. Befindet sich die Schallquelle, etwa eine Galtonpfeife, einige Zentimeter \u00fcber einer ebenen Tischplatte, so wird der Ton von letzterer reflektiert, und es entwickeln sich zwischen Pfeife und Platte stehende Wellen. Zur Erkennung der Knoten und B\u00e4uche dient ein kreisrundes, ca. 0,1 mm dickes, auf einen schmalen Korkring von ungef\u00e4hr 1 cm Durchmesser geklebtes Glimmerbl\u00e4ttchen, das\n1)\tAn Stelle des immerhin umst\u00e4ndlichen Hantierens mit dem Gassack d\u00fcrfte es sich empfehlen, die Starkdruckfiamme mittelst eines gew\u00f6hnlichen Wasserstrahlgebl\u00e4ses (vgl. Fig. 32 auf S. 262) zu erzeugen, indem man einfach dessen Saugrohr mit dem Gashahn und das Druckrohr mit dem Brenner durch je einen Gummischlauch verbindet. Bei anderer Gelegenheit wenigstens habe ich auf diese Weise tadellose \u201eempfindliche\u201c Flammen erhalten.\n2)\tSitzungsber. d. Ges z. Bef\u00f6rderung d. ges. Naturwissensch. zu Marburg, Nr. 5, Juni 1902 und Annalen d. Physik, 4. F., Bd. 24, S. 785, 1907.","page":0},{"file":"pc0317.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n317\n\\=m\nK\nmit Sand bestreut und in senkrechter Linie zwischen Tonquelle und Tisch auf und ab gef\u00fchrt wird. In den B\u00e4uchen wirbelt der Sand auf, an den Knotenstellen bleibt er in Ruhe. Um die Schwingungen ungest\u00f6rt verlaufen zu lassen, wird das Glimmerbl\u00e4ttchen nicht mit der Hand angefa\u00dft, sondern an einem l\u00e4ngeren d\u00fcnnen, in den Kork gesteckten Stiele bewegt. Je nach-,dem der Ton stark oder schwach ist, stellt man am besten auf das Minimum oder auf das Maximum der Erregung ein. Die Messungen erfolgen zweckm\u00e4\u00dfiger in der N\u00e4he der Platte als in der der Tonquelle. Auf diese Weise kann man nach Schulze Schwingungszahlen bis zu30000messen, undzwarbis auf weniger als 1 \u00b0/0 genau. Ich halte dieses Verfahren f\u00fcr entschieden empfehlenswerter als etwa das Aufsuchen der Knoten zwischen Schallquelle und reflektierender Fl\u00e4che mittelst der empfindlichen Flamme nach Rayleigh, welches nicht nur umst\u00e4ndlicher ist, sondern auch bez\u00fcglich der Genauigkeit gewisse Nachteile aufzuweisen hat1).\nG\u00e4nzlich unabh\u00e4ngig von der Schallgeschwindigkeit in der Luft ist die Meldesche \u201eRezonanzmethode\u201c 2). Sie kommt inBetracht bei der Schwingungszahlenbestimmung von sehr hohen Gabeln und von Stimmplatten, deren T\u00f6ne einerseits so schwach zu sein pflegen, da\u00df die Kundt-schen Staubfiguren nicht leicht darauf reagieren, und andererseits so kurz, da\u00df auch die eben geschilderten Methoden von Schulze, und He g en er nicht gut anwendbar sind. Das Meldesche Instrumentarium veranschaulicht Fig. 76. L stellt einen Sandstein von 30 cm L\u00e4nge, 11 cm Breite und 16 cm H\u00f6he vor, in welchen eine starke Eisenklemme Je eingegipst ist, die den Stab ss infolge besonderer Konstruktion unter \u00fcberall ganz gleichm\u00e4\u00dfigem Druck und mit exakter Begrenzung der L\u00e4nge festh\u00e4lt. Der Sandstein liegt auf einer soliden Unterlage JB, auf der er in der Richtung des Stabes ss verschoben sowie gegen die Gabel gehoben oder gesenkt werden kann. Letztere (die eben auf ihre Tonh\u00f6he untersucht werden soll) ist in den starken Holzklotz K eingeschraubt, der seinerseits auf einer h\u00f6her stehenden Tischplatte befestigt wird. Die Gabel wird in der Richtung des Pfeiles mit einem Violinbogen angestrichen oder (oberhalb c6) nach der Methode von Antolik3) erregt. Die \u00dcbertragung der Gabelschwingungen auf den Stab geschieht am besten durch ein auf dessen Ende gekittetes, nach oben keilf\u00f6rmig zugeschnittenes Korkst\u00fcckchen, dem die Gabel lose anliegt. Als Material f\u00fcr die St\u00e4be fand Melde hartgewalztes Messing, englischen Gu\u00dfstahl und Eisen geeignet; die Dimensionen waren: Dicke 1,5 bzw. 2 mm, L\u00e4nge 320 mm, Breite 10 mm. Der Verlauf des eigentlichen Versuches ist der folgende. Nachdem ein vermutlich passender Teil des Stabes als schwingendes St\u00fcck\n1)\tVgl. hierzu die kritischen Bemerkungen von F. A. Schulze und J. Hegener, Passows u. Schaefers Beitr\u00e4ge z. Anat. usw. des Ohres usw., Bd. 1, S. 138 u. 328,1908.\n2)\tWiedemanns Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 52, S. 238ff., 1894; Bd. 66, S. 767, 1898; Bd. 67, S. 790, 1899.\n3)\tS. oben S. 239.\nFig. 76.","page":0},{"file":"pc0318.txt","language":"de","ocr_de":"318 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodfk der akustischen Funktionen des Ohres.\ns's vorl\u00e4ufig gew\u00e4hlt und die Klemme 1c fest zugeschraubt ist, streut man feink\u00f6rnigen, gut geschl\u00e4mmten Sand in ganz geringer Menge auf den Stab und streicht die Gabel an. Ordnet sich der Sand nicht sofort in v\u00f6llig geraden Knotenlinien ganz genau senkrecht zur L\u00e4ngsachse des Stabes, so mu\u00df man diesen millimeterweise solange verschieben, bis man merkt, da\u00df der Sand sich regelm\u00e4\u00dfig ordnen will. Dann gen\u00fcgt vielleicht eine Verl\u00e4ngerung oder Verk\u00fcrzung um einen Bruchteil eines Millimeters, und die regul\u00e4re Knotenfigur ist augenblicklich beim Anstreichen da. Nunmehr ist die Gabel unison mit einem der Teilt\u00f6ne des Stabes. Die Schwingungszahl\n\u00a32 \u2022 Jt'h\ny\nE-g\ndesselben ergibt sich aus der Seebeckschen Formel: N-\u2014^\t^\nworin E den Elastizit\u00e4tsmodulus, g die Beschleunigung durch die Schwere, s das spezifische Gewicht, L die (sehr genau zu messende) L\u00e4nge des Stabteiles s's und h die Dicke bedeutet. Die Gr\u00f6\u00dfe e ist gleich h -}- 0,5 zu setzen, wenn unter 1c die Anzahl der Knotenlinien verstanden wird.\nDie Seebecksche Formel kann nach Melde bis zum 12. Teilton des Stabes (bei dem 11 Knotenlinien auftreten, da die Ordnungszahl der Partialt\u00f6ne = 1c + 1 ist) ohne Korrektion benutzt werden. Es ist aber, namentlich mit R\u00fccksicht auf eine gewisse Unsicherheit der W erte E und s, besser, die Konstanten ganz zu eliminieren. Zu diesem Zwecke verf\u00e4hrt man nach Melde so, da\u00df man auf dem betreffenden Stabe zun\u00e4chst mit einer Gabel von genau bekannter Schwingungszahl eine exakte Knotenfigur hervor-\nruft. Es ist alsdann 2V\n=\t_ . K\nLS\nwobei unter K die Konstanten der\nFormel zusammengefa\u00dft sind, und wenn\nman nun f\u00fcr die unbekannte 2\nSchwingungszahl einer anderen Gabel N\u2014findet, so ergibt sich aus\n,\t2 c2\tp2 Jj 2\nN1:N=-^:-p das Resultat ^ = LS ' ~e^\u2018Ni \u2018\nNeuerdings ist von H. J. L. Struycken auch die, tieferen T\u00f6nen gegen\u00fcber bereits fr\u00fcher gelegentlich angewendete Photographie der Tonwellen zur Bestimmung h\u00f6chster Schwingungszahlen nutzbar gemacht worden. Das den verschiedenen Modifikationen seiner Methodik zugrunde liegende gemeinsame Prinzip ist das, da\u00df die zu pr\u00fcfende Tonquelle und eine genau geeichte Standardgabel (\u201eZeitgabel\u201c) ihre Schwingungskurven nebeneinander durch einen Schlitz in der Vorderwand einer photographischen Kamera hindurch auf eine hinter demselben vertikal herabfallende lichtempfindliche Platte entwerfen, nachdem zuvor durch ein Okular in der R\u00fcckseite der Kamera die beiden, dem Auge als horizontale Striche erscheinenden, schwingenden Bewegungen scharf eingestellt sind. Aus dem Photogramm wird in bekannter Weise durch Ausz\u00e4hlen der Wellengipfel zun\u00e4chst das Verh\u00e4ltnis der beiden Schwingungszahlen und daraus dann die gesuchte ermittelt.\nStruycken verwendet zwei verschiedene Formen von Zeitgabeln. Fig. 77 stellt die beiden Zinkenenden der einen dar. Auf der linken Zinke ist vertikal ein kleines, die Zinkenendfl\u00e4che \u00fcberragendes Kupferbl\u00e4ttchen angebracht, das oben am inneren Rande mit einer leichten Auskerbung ver-\nr","page":0},{"file":"pc0319.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n319\nsehen ist. An den beiden Ecken der letzteren sind mittelst einer Mischung von Kautschuk und Lederleim zwei Ecken eines quadratischen, vertikal und rechtwinklig zur Fl\u00e4che des Kupferbl\u00e4ttchens gerichteten Spiegelchens gelenkig befestigt. Mit der freien Kante des Spiegels ist durch ein gleiches Gelenk die Spitze eines Stiftes verbunden, dessen Basis auf der rechten Gabelzinke fixiert ist. Wird die Gabel in Schwingungen versetzt, so zwingt der Stift den Spiegel zu kleinen hin und her gehenden Drehbewegungen um seine am Kupferbl\u00e4ttchen befestigte Kante als Achse, und ein feiner Lichtstrahl, der w\u00e4hrenddessen von links her auf den Spiegel trifft, wird im Tempo der Gabel horizontal vibrierend reflektiert.\nDiese Zeitgabel pflegt nun Struycken mit seinem Doppelmembran-Apparat (Fig. 78 rechts) zu kombinieren. Es ist das ein Schallk\u00e4stchen,\nFig- 77.\nFig. 78.\ndessen Seitenw\u00e4nde m aus d\u00fcnnen, glatten Bl\u00e4ttchen von franz\u00f6sischem Pauspapier, dessen Spannung genau eingestellt werden kann, bestehen. In der Mitte des K\u00e4stchens befindet sich, um eine vertikale Achse drehbar, ein Spiegelchen s, welches in ingeni\u00f6ser Weise durch Stiftchen mit den Membranen so verbunden ist, da\u00df es von diesen nach der einen Richtung gewendet wird, wenn sie sich unter der Einwirkung einer durch den Schalltrichter t eindringenden-Luftverdichtung ausbauchen, und nach der entgegengesetzten Richtung, wenn sie mit der Phase der Luftverd\u00fcnnung nach innen gehen. Mittelst dieser Vorrichtung kann ein entsprechend dem unteren Pfeil von einer Lichtquelle auf den Spiegel s geworfener feiner Lichtstrahl in der Richtung des oberen Pfeiles als horizontal und in der Periode des jeweils durch t dem Doppelmembran-Apparat zugeleiteten Tones oszillierender Lichthebel gegen den Schlitz nebst der Zylinderlinse c der (in Fig. 78 links dargestellten) Kamera reflektiert und durch das Okular o als wagerechter Lichtstreifen beobachtet, beziehungsweise auf der herabschie\u00dfenden photographischen Platte j) als vertikale Wellenkurve aufgenommen werden. Zum Zweck einer Schwingungszahlenbestimmung werden Zeitgabel und Doppelmembran-Apparat so zusammen aufgestellt, da\u00df, wenn der zu untersuchende Ton dem Schalltrichter t zugef\u00fchrt und die Zeitgabel angeschlagen wird, die beiden, von den zwei","page":0},{"file":"pc0320.txt","language":"de","ocr_de":"320 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nSpiegeln kommenden Lichtstrahlen nebeneinander als Lichtstreifen im Okular gesehen werden, worauf man nach passender Einstellung die Platte fallen l\u00e4\u00dft. Dieses Verfahren ist f\u00fcr Tonh\u00f6hen bis zu 6000, allenfalls auch noch 10000 Doppelschwingungen anwendbar.\nEine andere Art von Zeitgabel mit hoher Schwingungszahl stellt Struycken dadurch her, da\u00df an der Zinke eine Borste befestigt wird, welche die richtige L\u00e4nge hat, um in demselben Tone mitzuschwingen, und auf diese Weise die Amplitude 20- bis 50 fach vergr\u00f6\u00dfert. Fig. 79 veranschaulicht eine Versuchsanordnung, bei der diese Zeitgabel, zur Bestimmung der Schwingungszahl einer zweiten Gabel benutzt wird. Eine Kante der letzteren wird vor das Objektiv eines Mikroskops gebracht, das seinerseits vor dem Schlitz der Kamera aufgestellt ist. Der Kreis in Fig. 79 ist das Gesichtsfeld des Mikroskops, der vertikale Durchmesser die\nKante der Gabelzinke, die nach Erregung der Gabel zwischen den punktierten vertikalen Linien als Endlagen im Sinne des Pfeiles (am oberen Rande des Kreises) hin und her schwingt; die beiden horizontalen Linien im Kreise sind die Begrenzungen des Schlitzes, in dessen mittlerer Partie man also die vibrierende Gabelkante als horizontalen Schattenstreifen erblickt. Links unten in Fig. 79 befindet sich die Zeitgabel. Wenn sie angeschlagen im Sinne des Doppelpfeiles auf der rechten Zinke schwingt, so macht die Borste, wie in der Zeichnung angegeben, die Bewegung mit vervielfachter Amplitude mit und erscheint, durch den Schlitz betrachtet, ebenfalls a\u00efs horizontaler Schattenstreifen neben dem von der anderen Gabel herr\u00fchrenden. Die fallende Platte l\u00f6st dann wieder diese beiden Streifen in Wellenlinien auf.\t.\nUm die Schwingungszahl eines sehr hohen transversalen Saitentones\nnach dieser Methode zu ermitteln, bringt man einfach die Saite an die Stelle der Gabelzinkenkante vor das Objektiv des Mikroskopes, und zwar am besten so, da\u00df durch den Schlitz die Bewegung des Saitenmittelpunktes aufgenommen wird, weil er von allen Punkten die gr\u00f6\u00dfte Amplitude hat.\nHandelt es sich um einen longitudinalen Saitenton, so wird ein 1 mm langes St\u00fcck schwarzen Drahtes von 0,01 mm Dicke mit Kautschuk teenk-recht stehend auf die in horizontaler Stellung fixierte Saite geklebt und das Mikroskop darauf eingestellt. W\u00e4hrend der Longitudinalschwingung verschiebt sich das Stiftchen in der Periode der Oszillationen parallel mit sich selbst und pr\u00e4sentiert sich also in dem Schlitze der Kamera als horizontal schwingender Punkt. Auf diese Weise gelingt es, Schwingungen bis zu 27000 pro Sekunde aufzunehmen, wenn konzentriertes Sonnenlicht und eine Fallgeschwindigkeit der Platte von 10 m pro Sekunde benutzt wird.\nDie photographische Schwingungszahlenbestimmung von T\u00f6nen der Galtonpfeife l\u00e4\u00dft sich nach Struycken auf verschiedenen Wegen erreichen. Das eine Mittel besteht darin, da\u00df man in der aus dem Vorhergehenden bekannten Weise vor dem Schlitze der Kamera die Zeitgabel zu-\n\nFig. 79.","page":0},{"file":"pc0321.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n321\nsammen mit dem Doppelmembran-Apparat aufstellt und den Galtonton auf letzteren einwirken l\u00e4\u00dft. Hat das Schallk\u00e4stchen Papierw\u00e4nde, so gelangt man auf diese Art, wie schon erw\u00e4hnt wurde, bis in die Gegend des c6, mit W\u00e4nden aus Glimmerpl\u00e4ttchen dagegen bis zur H\u00f6rgrenze. Steht der Doppelmembran-Apparat nicht zur Verf\u00fcgung, so kann das folgende Verfahren gew\u00e4hlt werden. Vor den Schlitz der Kassette kommt die Zeitgabel und daneben wieder das Mikroskop. Ein Deckgl\u00e4schen, welches man aus den diversen k\u00e4uflichen quadratischen Sorten derart passend aussuchen mu\u00df, da\u00df es gut mit dem zu pr\u00fcfenden Tone mitschwingt, wird an einem kleinen schr\u00e4gen Stativ mit etwas Klebewachs genau zentriert befestigt und so vor das Objektiv des Mikroskops plaziert, da\u00df seine eine Kante in scharfer Einstellung durch den Schlitz sichtbar wird und beim Erklingen des Galtontones in horizontaler Richtung hin und her gehend die Oszillationen mitmacht. Die Deckgl\u00e4schenkante vertritt hier sozusagen eine mit dem Galtonton resonierende, vertikal vor dem Schlitz aufgespannte Saite, die ihre Transversalschwingungen neben den Schwingungen der Zeitgabelborste auf die photographische Platte entwirft. In Fig. 80, die zur Erl\u00e4uterung der Ordnung dienen mag, ist Obj die Objektivlinse, die punktierte Linie der einfallende Lichtstrahl, in dem die vibrierende obere Kante des Deckgl\u00e4schens D als Schatten erscheint und das links sichtbare, auf dem Objekttisch fixierte Winkelchen der Tr\u00e4ger von D. Will man das Abstimmen des Deckglases umgehen, so l\u00e4\u00dft sich auch ein St\u00fcck der als sogenanntes falsches Silberblatt im Handel erh\u00e4ltlichen 0,0001 mm dicken Aluminiumfolie verwenden. Man\nFig. 80.\nAn-\ngibt dem Bl\u00e4ttchen am besten eine L\u00e4nge von 25 und eine Breite von 6 mm, klebt die beiden Schmalseiten mit Vaselin wie vorher das Deckgl\u00e4schen auf zwei kleine schr\u00e4ge Tr\u00e4ger, zieht diese soweit auseinander, bis die Metallfl\u00e4che schwach gespannt ist \u2014 in welchem Zustande sie mit allen T\u00f6nen mitschwingt \u2014 und stellt das Mikroskop wiederum auf die Kante ein 1).\nIch lasse nun im Nachstehenden als Anhang zu diesem Kapitel eine Anzahl Tabellen folgen, welche die Werte der Schallgeschwindigkeit und der Tonwellenl\u00e4ngen in Luft bei verschiedenen Temperaturen sowie die Schwingungszahlen der 12-stufig temperierten Tonleiter und der enharmo-nischen Leiter f\u00fcr verschiedene Kammert\u00f6ne enthalten.\nDie Tabellen I bis VI sind entnommen aus Karl L. Schaefer, Tabellen der Schallgeschwindigkeit und Tonwellenl\u00e4ngen in Luft bei verschiedenen Temperaturen, Passows u. Schaefers Beitr\u00e4ge zur Anat. etc. des Ohres etc., Bd. 1, S. 76 (auch separat erschienen im Verlage von S. Karger, Berlin, 1908), die Tabellen VII bis XII aus C. Stumpf u. K. L. Schaefer, Tontabellen, Leipzig, J. A. Barth, 1901; an diesen Stellen findet man auch das N\u00e4here \u00fcber die Prinzipien der Berechnung. \u2014 Die Tonwellenl\u00e4ngen und die Werte der Schallgeschwindigkeit sind in Metern angegeben.\n1) Herr Dr. Struycken hat die G\u00fcte gehabt, mir die Figuren 77\u201479 eigenh\u00e4ndig f\u00fcr die obige Darstellung zu zeichnen und diese selbst bei der Korrektur zu \u00fcberpr\u00fcfen, wof\u00fcr ich mich zu lebhaftem Danke verpflichtet f\u00fchle.\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik III. 3.\n21","page":0},{"file":"pc0322.txt","language":"de","ocr_de":"322 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nAnhang zum Kapitel Schwingungszahlenbestimmung:\nTabellen.\nI.\nDie Werte der Schallfortpflanzungsgeschwindigkeit in freier (reiner und trockener) Luft gleich 331,8 Yl + \u00abt und die Werte von \"/id-at1) f\u00fcr t = 0\u00b0C. bis t = 35\u00b0 C.\n(\u00ab = 0,00367).\nt\t\t\tt\t\t\n\t\u25a0y 1 -j- at\t331,8 y 1 -j- a t\t\ty i \"-j- a t\t331,8 V 1 + at\n0\u00b0\t1,0000\t331,8\t18\u00b0\t1,0325\t342,6\n1\u00b0\t1,0018\t332,4\t19\u00b0\t1,0343\t343,2\n2\u00b0\t1,0037\t333,0\t20\u00b0\t1,0361\t343,8\n3\u00b0\t1,0055\t333,6\t21\u00b0\t1,0378\t344,4\n4\u00b0\t1,0073\t334,2\t22\u00b0\t1,0396\t344,9\n5\u00b0\t1,0091\t334,8\t23\u00b0\t1,0414\t345,5\n6\u00b0\t1,0110\t335,4\t24\u00b0\t1,0431\t346,1\n7\u00b0\t1,0128\t336,0\t25\u00b0\t1,0449\t346,7\n8\u00b0\t1,0146\t336,6\t26\u00b0\t1,0466\t347,3\n9\u00b0\t1,0164\t337,2\t27\u00b0\t1,0484\t347,9\n10\u00b0\t1,0182\t337,8\t28\u00b0\t1,0501\t348,4\n11\u00b0\t1,0200\t338,4\t29\u00b0\t1,0519\t349,0\n12\u00b0\t1,0218\t339,0\t30\u00b0\t1,0536\t349,6\n13\u00b0\t1,0236\t339,6\t31\u00b0\t1,0554\t350,2\n140\t1,0254\t340,2\t32\u00b0\t1,0571\t350,7\n15\u00b0\t1,0272\t340,8\t33\u00b0\t1,0588\t351,3\n16\u00b0\t1,0289\t341,4\t34\u00b0\t1,0606\t351,9\n17\u00b0\t1,0307\t342,0\t35\u00b0\t1,0623\t352,5\n1) Die Werte von -|A + at sollen haupts\u00e4chlich zur Erleichterung der Berechnung der Schallgeschwindigkeit f\u00fcr den Fall dienen, da\u00df jemand f\u00fcr letztere bei 0<> einen von 331,8 abweichenden Betrag bevorzugen sollte.","page":0},{"file":"pc0323.txt","language":"de","ocr_de":"Tonwellenl\u00e4ngen der temperierten 12-stufigen Leiter f\u00fcr\tSchw. und t = 12\u00b0C.\nInneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen,\n323\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\tT*\t01\trH\n\t\t\t\t\t\t\t\u00bbO\t\tCO\t\u00a9\t00\t\tt-\nw\t\t\t\t00\t\t\tCO\t\u00a9\tCO\trH\t\u00a9\t\u00a9\tOl\n\to\tIO\t\t00\tC5\t\tt-\t00\ttH\t01\trH\t\u00a9\t\u00a9\n\tpH\t\u00a9\tI'\tco\tCO\tco\trH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\trH rH\t\u00bbo\tof\trH\to\"\to\to\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9*\u25a0\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t00\t\u00a9\t\tI\u2014\n\t\t\t\t\t\t\t05\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\t\t00\n\u00d6Q\t\t\t\trH\tio\ti>\tCO\trH\t\u00a9\tCI\tr-H\t\u00a9\tOl\n\u25a02 pq\t\u00a9\t00\tTjn\tt-\tco\tco\t00\t\u00a9\t\tOl\trH\t\u00a9\t\u00a9\n<3\t\t00\t05\t\tI>\tco\tr-H\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\tr-H rH\t\u00bbo\t01\trH\to\tcd\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\t\t00\t\n\t\t\t\t\t\t\t00\t\t\tco\trH\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\t\t00\t05\t05\t\tr-\tao\tTf<\tOl\t\u00a9\tco\n<3\tCO\tCO\trH\tio\tI-\t00\t\u00a9\t\u00a9\t\t01\trH\t\u00a9\t\u00a9\n\trH\tOl\trH\t\u00ab5\t\tco\t\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\tOl\tco\"\tcd\tr-H\to\to\tcd\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\tOl\n\t\t\t\t\t\t\t\t01\t\t00\tOi\t\t01\nGis As\t\t\t\trH\tio\t01\tCO\tco\trH\t\u00a9\tCv|\t\u00a9\tco\n\trH\to\to\tIO\t01\trH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\tOl\t\t\u00a9\t\u00a9\n\tOl\tCO\tCO\tCD\t00\t\tOl\trH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\tCO\tcd\tcd\trH\to\"\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9'\t\u00a9*\u25a0\t\u00a9\"\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\tco\t\u00a9\tco\trH\n\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\tco\t\u00a9\tco\t\u00a9\t00\t\nO\t\t\t\t05\t\t\t00\t\u00a9\t\t\tco\t\u00a9\tco\n\t05\t05\t05\t-h\t1\u2014\tco\trH\t\u00a9\t\u00a9\tOl\t\t\u00a9\t\u00a9\n\t05\t05_\t\t\t00\t\tOl\trH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\tCO rH\tcd\tcd\trH\t\u00a9\u25a0\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\t00\t\t01\n\t\t\t\t\t\t\tt-\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\tOl\t\u00a9\n\t\t\t\tco\tco\tco\trH\t\u00a9\t\t00\trJH\t\tCO\nPh o\t01\trH\to\t\u00a9\tOl\tCO\tco\t\t\u00a9\tOl\trH\t\u00a9\t\u00a9\n\t00\t\tr-~\t00\t\t\t01\trH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\trfi\t\u00ef>\tcd\trH\t\u00a9\to\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\tao\t\tr-\tco\n\t\t\t\t\t\t\t-cH\t\t\u00a9\t\u00a9\tco\t\u00a9\t00\nP4\t\tIO\t\tco\t\to\tIO\tOl\trH\t\u00a9\t\u00a9\tt'\tco\n\trH\t\t01\tco\t00\t05\ttH\tOl\t\u00a9\tco\t\t\u00a9\to\n\tr- \u00bbd i-H\t00 1-\t05 co\"\trH\t05 cd\t\u00a9\t01 \u00a9\"\trH \u00a9\t\u00a9 \u00a9\"\t\u00a9^ \u00a9\"\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\t\u00a9\tGl\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t01\trH\t\u00a9\n\t\t\t\to\to\to\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t01\t\u00a9\t00\t\n\t\t01\tco\t00\t\tOl\t\u00a9\tco\t\u00a9\t\u00a9\trH\t\u00a9\to\n\tCO co rH\tCO 00\trH\to of\t\u00a9 rH\t\u00bbo o\tOl \u00a9\t\u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9^ \u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\"\t\u00a9 cT\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\tOl\t\t\u00a9\n.2 m\t\t\t\t\tOl\t\t\u00a9\tt-\t00\t\tOl\t\u00a9\tco\n\tCO\t\t\t\t\trH\t\u00a9\t\u00a3*\u2014\t00\t\tt\"\t00\t\nfi w\t\trH\to\to\to\tIO\t\tco\t\u00a9\tco\trH\t\u00a9\t\u00a9\n\tco\t00 00\t\tOl Ol\trH rH\tIO \u00a9\t01 \u00a9\tcd\t\u00a9 <\u00a9\t\u00a9^ \u00a9\t\u00a9^ \u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\t\t01\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\toi\trH\t\u00a9\n\tQO\tT*\t\tio\t\tco\t\t\u00a9\tOl\t\u00a9\tcc\t\u00a9\t-rt<\nft\t\t\tt\u2014\tco\tco\t00\t\u00a9\t\t\tco\t\t\u00a9\t\u00a9\n\tCO 00 rH\tCO oT\tco Th\"\tco of\trH rH\t>o \u00a9\t01 \u00a9\"\trH \u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\tco\t\u00a9\tco\nCis Des\t\t\t\tT*\t\t\t01\t\u00a9\tco\t\u00a9\tco\t\u00a9\t\n\t05\t05\t\t\tt-\t00\t\u00a9\t-h\tt\"\t00\tOi\t\u00a9\t\n\t\t\t\t\u00df-\tco\trH\t\u00a9\t\u00a9\tr-\tco\t\to\to\n\tl>\t00\t05\trH\t01\tco\tco\trH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\toT rH\toT\t\tOl\t<-*\to\"\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\u201c\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\tcd\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\t\tco\trH\n\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\t00\t\u00a9\t\u00a9\t\t01\t\n\u00fc\t\t00\t\trH\to\tIO\t\tco\trH\t\u00a9\to\to\tio\n\tN\t\t-H\tOl\t\tIO\t01\t\u00a9\t00\t\t01\t\to\n\tOi\t\tci\tco\tco\tCO\tco\trH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\t0 01\tcd rH\t*3\tof\trH\tcd\t\u00a9*\u25a0\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\tQ\tO\tO\to\to\t*o\t'o\to\to\t\to\t\u00b0o\t\n\t\t\t\t\t2?\t\u00a9\t\u00a9\t05\t\u00a9\t0\t0\t0\t0\n\t\t\t\t\t\t>\t\ts>\t\t>\t>\t>\t>\n\t0\t\t\t\tc\u00f6\t83\t3\tC\u00f6\tc\u00f6\tc\u00f6\tc\u00f6\tc\u00f6\tc\u00f6\n\t\u25ba>\t\t\t\t\t\t\t-4H\t-+H\t-+H\thh\t\t\n\tC\u00d6\t\t\t\t\t44\t44\t44\t44\t44\t44\t44\t44\nd\tP*!\t\u00a3\t0\t\u00a3\to\to\to\to\to\to\to\to\tO\n:0\to\tc\u00f6\tj\u00a7\t\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t0\t0\t0\t0\t0\n\tc\u00f6\t\t\t-+H\td\td\t0\td\td\td\td\td\td\nEH\t\t\t\t44\tCD\t(D\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t0\t05\t05\t0\n\t-+H \u00a3\tO C\u00d6\to\tO\tp3 O\tp3 o\to\t\u00fc\to\tr# o\t0\tp3 0\tP^ O\n\to\t\t\t0\tSh\tSh\tTh\tTh\tTh\tTh\tTh\tTh\tT3\n\t\tHH\tco\t0\tGQ\tGQ\tHH m\t\t\u25a0+H\t\u2022hh\t\t\t\n\t40\t\to\tJD\t\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t0\t05\t0\t0\n\t0\tW\tH\t\tb\u00df\tb\u00df\tb\u00df\tbo\tb\u00df\tbO c\u00f6\tb\u00df G\tb\u00df 00\tb\u00df\n\tm\t\tO\t\\4\trH\toi\tCO\tTtt\t\u00a9\t\t\t\t\u00a9\n21*","page":0},{"file":"pc0324.txt","language":"de","ocr_de":"Tonwellenl\u00e4ngen der temperierten 12-stufigen Leiter f\u00fcr a1\u2014435 Schw. und t 15\u00b0 C.\n324 K.\nL. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nW\nfr\n\u2022S 02\no ^\no\n\tCi\t\u00a9 \u00a9\tr- Ci\t00 Ht\tH\u00bb Ht I~\t05 I\u2014 00\t\u00a9 CO Ht\n\u00a9\t\tCO\t\u00a9\tCO\tpH\t\u00a9\to\n\u00a9\t05\tpH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9'\n\u00a9\n-t\n\u00a9\no\no\n\t\t\u00a9\t\u00a9\t<x>\tH 05\t05 \u00a9\t\u00a9 t\u201cH CO\tio \u00a9 pH\n\t!>\u2022\tCO\t\u00a9\tGO\t\u00a9\t\t05\tpH\n\u00a9\t\t\tCO\t\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n05\t1\u2014i\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\nCO\t\u00a9\tCO\n\u00a9\t05\ti-H\n05\t\u00a9\tCO\nGO\tH\t05\t\u00a9\tCO\n05\t\u00a9\tCO\t\u00a9\t00\nco\t\u00a9\tco\"\trH\t\u00a9\nIQ\tt\"\nir-\tco\no\to\n05\ti-1\nCO\nOl\n05\npH\n\u00a9^\n\u00a9\n\t00\tH\t05\t\u00a9\n\u00a9\tHt\t05\t\t\u00a9\n00\tH\t05\t\u00a9\tCO\nHt\t05\ti-H\t\u00a9\t\u00a9\n\u00a9\t\u00a9^\t\u00a9^\t\u00a9^\t\u00a9\n\u00a9~\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\n\t\t\t\t00\tH\tt-\t\u00a9\n\t00\t\u00a9\t\u00a9\tHt\tt-\t00\tH\nCi\t\u00a9\t\u00a9\tH\t\tco\t\u00a9\tCO\nCO\ti\u2014H\t\u00a9\t\u00a9\t05\ti-H\t\u00a9\t\u00a9\n\t05~\ti-H\t\u00a9\t\u00a9^\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9^\nO\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\t\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\tCi\tH\t05\tp--\t\u00a9\t05\t\u00a9\nFis Ges\t\t\t\t\t\tIC\t05\t\u00a9\t00\t\u00a9\tH\t\t\u00a9\n\t\u00a9 \u00a9\t1C\t(M\t\u00a9 00\tCO \u00a9\t\u00a9 h\tCO OV\tpH pH\t\u00a9 \u00a9\t05 \u00a9^\t\u00a9_\to\to o\n\t\tIF\tCO\tpH\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\u201c\t\u00a9\"\t\u00a9\n\trH\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t05\tpH\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\tr-\tCO\t\u00a9\t00\tH\tI-\t00\n\t\t\t\t\t1>\tCO\t\u00a9\tCO\t\t\u00a9\t\u00a9\t\tCO\nfr\tCi\t\u00a9 00\tHt \u00a9\tCi\t00 \u00a9\tCi\tH 05\t05 pH\t\u00a9 \u00a9^\tCO \u00a9\tpH \u00a9_\to\to\n\t\u00a9\t\tCO\ti-H\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\ti-H\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\u2014\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\tCO\t\u00a9\t00\n\t\t\t\t\t\t\trt*\t1>-\tCO\t\u00a9\tCO\tpH\t\u00a9\n\t\t\t\t\t1C\tCI\t\t\u00a9\t\u00a9\t05\t\u00a9\tcc\t\nfr\tCO\t\u00a9 CO\tGO i-H\t\u00a9 \u00a9\tH \u00a9\t05 \u00a9\t\u00a9 05\tCO rH\t\u00a9 \u00a9\tCO \u00a9^\tpH \u00a9\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9^\n\t\u00a9\t00\t\tof\ti-H\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\u2018\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\"\n\tI\u20141\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t05\tpH\t\u00a9\t05\n\t\t\t\t\t\t\tCi\tH\t05\t\u00a9\tCO\t\u00a9\tCO\n\t\t\t\t\u00a9 I-H 05\t\t\t\u00a9\tcc\t\u00a9\tHt\tt\u2014\tcc\t\nDis Es\t(M t\u2014\t\u00a9 GO\tCO Ht\t\t\u00a9 i-H\t\u00a9 \u00a9\tt\u2014 0^\tCO pH\t\u00a9 \u00a9\tCO \u00a9_\trH \u00a9_\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9^\n\tr~\tCC\th\"\t05*\trH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9~\t\u00a9\"\t\u00a9\n\ti-H\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\u2014\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t00\tHt\tr-\t00\n\t\t\t\t\t\t\t\tr-\tCO\t\u00a9\tCO\tpH\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\tco\tCO\t\u00a9\tCO\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\nfr\tGO\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9 \u00a9\tH CO\tr-~\t00 \u00a9\t\u00a9 05\tH\t<o\tCO \u00a9^\t\u00a9\to <o\to o\n\tcc\t\u00a9\t\t05\"\ti-H\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\u201c\t\u00a9\"\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\tCO\tpH\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\tCi\tH\t\t00\tHt\ti\"\tcc\nCis Des\t\u00a9 cc\tHt \u00a9\tt- \u00a9\tt- 00 H\tCO H 05\ti\u2014H 05 \u00a9\t\u00a9 pH CO\t\u00a9 \u00a9 I-H\tL- o\tcc CO \u00a9\t\u00a9 pH \u00a9\t\u00a9 \u00a9 \u00a9_\tHt \u00a9 \u00a9\n\t\u00a9\t\u00a9\"\th\"\t05\"\ti-H\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\u2018\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\n\ti-H\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t00\t\u00a9\tHt\n\t\t\t\t\t\t\tCO\t\u00a9\tCO\trH\t\u00a9\t05\tpH\n\t\t\t\tIO CO \u00a9\t\t00\tCi\t\t05\tpH\t\u00a9\t\u00a9\tio\nQ\tGO \u00a9\tH \u00a9\tr-~ o1\t\ti-H CO\t\u00a9 \u00a9\t05 CO\tCO pH\t00 \u00a9^\t\u00a9^\t05 \u00a9\tpH \u00a9\to <o\n\t\t\u00a9\t\u00a9\t05\"\tpH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\u201c\t\u00a9\u2018\t\u00a9\"\n\t05\ti\u2014H\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u2014\n\tQ\tO\t\u00fc\to\to\tC\u00fc o\t*\u00a9\tH o\t\u00dc\t\u00a9\to\t\u00b0o\t\u2019\u00fc\n\t\t\t\t\t\u00a3\t>\t\u00a3\t\u00a3\t0 >\t\u00a9 >\t>\t\t>\n\t0 >\t\t\t\tC\u00d6 -+H\tc\u00f6 -p \u00a9\t\u00a9\t& inj\tc\u00f6 -+H r*\tc\u00f6 HH\u00bb r^\tc\u00f6\tc\u00f6 -+H\tc\u00f6 -fr>\n<D\tc\u00f6\t0\tCD t> C\u00d6 -+H o\tc\to\to\to\to\to\to\tO\to\to\n\u00d6 :0 EH\to c\u00f6 Sh\t> c\u00f6 fr O\t\t> c\u00f6 -+H fr O\t\u00a9 C3 \u00a9 \u00a9 o\t0 g 'S\t0 \u00d6 0\t\u00a9 \u00f6 \u00a9 fr O\t0 \u00d6 0 0\t\u00a9 \u00f6 \u00a9 -g\t0 \u00d6 0 l-H o\t\u00a9 \u00f6 \u00a9 fr _o\t\u00a9 \u00f6 \u00a9 fr o\n\t\u00f6 o fr \u00a9\tc\u00f6 Sh -fr> \u00d6 o\t\u00a9 \u00a9 o Sh\t\u00a9 a \u2019\u00a9\t'S m 0 b\u00df\tTh -+H m 0 b\u00df\t-\u00d6 C0 0 b\u00df\tSh -+H Ol 0 b\u00df\tTh hh m 0 b\u00df\t02 \u00a9 b\u00df\tSh -+H m 0 b\u00df\tSh CG 0 b\u00df\tSh \u25a04H CG 0 b\u00df\n\tm\tW\to\t3\tpH\t05\tCO\t\t\u00a9\t\u00a9\tF-\tG0\t\u00a9","page":0},{"file":"pc0325.txt","language":"de","ocr_de":"Tonwellenl\u00e4ngen der temperierten 12-stufigen Leiter f\u00fcr a1 = 435 Schw. und t = 180 C.\nInneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen\n325\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\tOl\tCO\too\tH\n\t\t\t\t\t\t\tCO\tCO\t00\tOS\tOS\tH\tr-\n\t\t\t\tco\t\to\tio\t\tco\tpH\to\tIO\tOl\nM\tOl\t\to\to\to\tio\tr-\t00\tH\tOl\tpH\to\to\n\t(M\tCO\t00\tH\tt'-\tco\tpH\to\tO\to\to\to\to\n\tpH\tW5\tC\u00ce\tpH\to\tcf\to\to\tcf\to\tcf\tcf\to\"\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\tOl\t\to\to\n\t\t\t\t\t\t\t00\t05\tH\tOl\tco\t00\tCS\n\t\t\t\tco\tco\tpH\tto\tS3\tCO\tco\tpH\tto\tOl\n\t05\ttH\t\t00\t\t\t00\t\tH\tOl\tpH\to\to\n\t00\tOS\t05\tH\tt-\tco\t\to\tO\to\to\to\to\n\tpH pH\tio\tof\tpH\to\to\tcf\to\tcf\tcf\to\tcf\to\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\to\to\tto\tI\"\n\t\t\t\t\t\t\t00\tH\tOl\tco\tco\tpH\to\n\t\t\t\tIO\t\tco\tCO\t00\tOS\tH\tOl\tCO\tco\n\to\to\ttO\t\t00\tOS\t05\tOS\tH\tOl\tpH\to\to\n\tCO\tCO\tpH\tto\tt'-\tco\tpH\to\to\to\to\to\to\n\t01\tco\tco\tpH\to\to\tcf\tcf\to\tcf\tcf\tcf\tcf\n\t\t\t\t\t\t\tio\t\t\tt-\tco\tpH\tto\n\t\t\t\t\t\t\t\tOl\tpH\to\to\tIO\tOl\n02\trr,\t\t\t\tGO\tH\t\t00\t\tOl\tCO\tco\tCO\tco\n\u00f6\t-h\t\tCO\tco\tco\tH\to\to\tio\tOl\tpH\to\to\n\tCO\tCO\tco\tCO\t00\tH\tOl\tpH\to\to\tO\to\to\n\tco~\tCO\tco\tpH\to\tcf\to\to\to\tcf\tcf\tcf\tcf\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\tOl\tpH\to\tio\n\t\t\t\t\t\t\tOS\tH\tOl\tCO\t00\tOS\tH\n\t\t\t\tl>\tco\tpH\to\tO\t\u00bbo\t\tco\tCO\tco\no\tH\tt'-\tco\tco\tGO\th\tOl\tpH\t\u00bbo\tOl\tpH\to\to\n\tpH\to\t\u00bbo\t\t00\tH\tOl\tpH\to\to\to\to\to\n\t\u25a0h\ttH\tco\tpH\to\tcf\tcf\to\tcf\tcf\to\tcf\to\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\tco\tco\tpH\tto\n\t\t\t\t\t\t\tpH\to\tto .\tOl\tCO\tco\tco\n00 \u0153\t\t\t\tCO\tc_o\t00\tH\t\t00\t05\tH\tf\"\tco\nr'-'\t2\tGO\tCS\t\t\tco\tco\tCO\t\tto\tOl\tpH\to\to\nfr o\tOS\tH<\t\t00\tOS\tH\tOl\tpH\to\to\to\to\to\n\ttJH\tl>\tco\tpH\to\tO\to\to\to\to\to\tcf\tcf\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\to\to\tio\t\n\t\t\t\t\t\t\to\to\to\to\tio\t\too\n\t\t\t\tH\tOl\tCO\t00\t\tOl\tpH\tio\t\tco\npH\t\tCO\tco\t00\tOS\tOS\tH\tOl\tCO\tco\tpH\to\to\n\tGO\tCS\tOS\tOS\t05\tH\tOl\tpH\to\to\to\to\to\n\tio pH\t\tco\tpH\to\tcf\tcf\to\"\to\to\tcf\to\to\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\tH\tOl\tpH\to\n\t\t\t\t\t\t\t\tco\tCO\t00\t\tOl\tpH\n\t\t\t\tOl\tpH\tIO\tOl\tpH\tio\tOl\tco\t00\t\nfr\tpH\to\to\to\tto\tOl\tco\tco\tCO\tco\tpH\to\to\n\tGO\t\tOl\tpH\to\tio\tOl\tpH\to\to\to\to\to\n\tCO pH\too\"\t\tOl\tpH\tcf\tcf\to\tcf\tcf\tcf\tcf\tcf\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\to\to\to\tto\n\t\t\t\t\t\t\tH\t\tCO\t00\t\tL-\tco\n\t\t\t\tt-\tco\tco\t00\tOS\tOS\tH\t\t00\tH\n5 s\tpH\to\ttQ\tOl\t\tto\tr~\tco\tco\tco\tpH\to\to\n\t00\tOS\t\u2022H\tOl\tpH\tto\tOl\tpH\to\to\tO\to\to\n\t\tGO\t\tOl\tpH\to\to\to\to\to\to\to\to\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\tco\tpH\to\n\t\t\t\t\t\t\tOS\tH\t\t00\tH\tOl\tco\n\t\t\t\tOS\tcs\tOS\t\tt-\tco\tco\t00\tOS\t-+\np\tt-\tCO\tpH\tio\t\u00a3-\t00\tOS\tH\t\tco\tpH\to\to\n\t00\tH\t\tco\tpH\tto\tOl\tpH\to\to\to\to\to\n\t00 pH\tcf\tH\tof\tpH\tcf\to\tcf\tcf\tcf\tcf\tcf\to\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\tco\tco\tCO\t00\n\t\t\t\t\t\t\t\u00bbo\tOl\tpH\to\tio\t\t00\nm\tm\t\t\t\to\to\ttO\tOl\tCD\t00\tOS\tOS\tOS\tH\n\u2022 p\t<D\to\to\to\to\tto\tOl\tpH\tIO\t1'\tco\t\to\to\n\u00f6 \u00d6\to\to\to\tio\tOl\tco\tco\tpH\to\to\to\to\to\n\to\to\ttO\tof\tpH\tcf\to\tcf\to\tcf\to\tcf\tcf\n\tOl\tpH\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t00\tOS\tH\t\n\t\t\t\t\t\tOl\tpH\tio\t\tco\tco\tco\t\n\t\t\t\t00\t\u25a0H\t\tpH\tio\tOl\tH\to\to\tio\no\tOS\tOS\tcs\tH\tOl\tco\tco\tco\t00\tH\tOl\tpH\to\n\tpH\t*Q\t\tco\tCO\tco\tco\tpH\to\to\to\to\to\n\t,-H\to\tto\tof\tpH\t\u00a9\tcf\tcf\to\tcf\to\tcf\tcf\n\tOl\tpH\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\to\tQ\tO\to\tH \u00fc\t\u00a9\t*\u00a9\to\to\t*0\to\tco o\t<\u00fc\n\t\t\t\t\t<D\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t<D\t\u00a9\t<D\t\u00a9\n\t\t\t\t\t>\t>\t>\t>\t>\t>\t>\t>\t>\n<D\t<D\t\t\t\tc\u00f6 H\tc\u00f6 -H\tC\u00d6 H>\tc\u00f6 -H\ts\t$\tc\u00f6 \u25a0H\t\tc\u00f6\n\t\t\t\t\t44\t44\t44\t44\t44\t44\t44\t44\t44\n\u00f6 :0\t+i 44 o\t\u00a3 =\u00f6\t<D >\t<D >\tO \u00a9\to <D\to \u00a9\to \u00a9\tO \u00a9\to \u00a9\to \u00a9\to \u00a9\to \u00a9\nEH\t\t44\t\t\u2022H\t3\t0\to\t0\t3\t3\t3\t3\t3\n\tc\u00f6\t\tM\t44\t\u00a9\t<D\t<D\tCD\t\u00a9\tCD\t<D\t\u00a9\t<D\n\tSh\tO\t\t0\t43\t43\t43\t43\t43\t43\t43\t43\t\n\t\t<k\tO\t\to\to\to\to\to\to\to\to\to\n\t\t\t0\t\tSh\tTh\tTh\tTh\tSh\tTh\tTh\tSh\tSh\n\t\t\t\t\tn>\t\u25a0H\t-H\thh\t\t\t-H\tHP\tH\n\t\t\tco\t\t00\tm\tm\tm\tm\tm\tOl\tm\tm\n\t,\u00df\tH\to\t\t\u00a9\t<D\t<D\t\u00a9\t<D\t<D\t\u00a9\t\u00a9\t\u00ff\n\t0\tO\tSh\t\tb\u00df\tb\u00df\tb\u00df\tb\u00df\tb\u00df\tb\u00df\tb\u00df\tb\u00df\tb\u00df\n>\tm\tfr\tO\tfr\tpH\tOl\tCO\t\tIO\tco\tG\tob\tCb","page":0},{"file":"pc0326.txt","language":"de","ocr_de":"Tonwellenl\u00e4ngen der temperierten 12-stufigen Leiter f\u00fcr a1 = 435 Schw. und t = 21\u00b0C.\n326 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\tCO\tpH\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t03\trH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\tt-\n\t\t\t\to\tIQ\t03\t\u00a9\tGO\tTfl\t03\trH\t\u00a9\t03\nw\tGO\t\t<M\t\tO\tiO\t1\"\t00\t\t03\tpH\t\u00a9\t\u00a9\n\t03\tCO\t00\tT*1\t\tCO\trH\t\u00a9^\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\to\n\tI\u20141 H\t\u00bbo\tof\tpH\to\"\to'\t\u00a9\tcf\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9'\t\u00a9\"\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\tCO\tpH\n\t\t\t\t\t\t\tt\u2014\tCO\t\u00a9\tCO\t\u00a9\t00\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\tCO\t\u00a9\tCO\t\u00a9\tCO\tp-1\t\t03\n\tio\t\t00\t05\t\tl>\tGO\t\u00a9\t-ti\t03\tpH\t\u00a9\t\u00a9\n\t\u00a9\t05\t05\t\t\tCO\tH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\tP1\tW5\tof\tpH\to\to\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\u2018\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\tCO\t\u00a9\t00\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t00\t\u00a9\t\t\tCO\t\t\u00a9\n\t\t\t\tCO\t\t\u00a9\tl\"\tcc\t\u00a9\t\t03\t\u00a9\tCC\n<\tco\tCO\tCO\t00\t05-\t05\t\u00a9\t\u00a9\t\t03\tpH\t\u00a9\t\u00a9\n\tCO\tCO\tH\tIQ\tJC-\tCO\tpH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\tof\tCO\tco\"\tpH\to\t\u00a9~\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\n\tI\u20141\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\t\u00a9\t*c\t\n\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\t00\tTjH\t03\tH\t\u00a9\t03\n\t\t\t\t\tGO\t05\t\u00a9\tT$i\t03\t\u00a9\tCO\t\u00a9\tCC\n\t\to\ti\u00df\t\tCO\tP\u20141\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t03\tpH\t\u00a9\t\u00a9\no ^\tTfH\t\tCO\tCO\t00\t\t03\tH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\tCO\tCO\tCO\tpH\to\"\tO\t\u00a9\u201c\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\n\t^H\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\tGO\t\t\n\t\t\t\t\t\t\tpH\t\u00a9\t\u00a9\tr-\t\u00a9\t\u00a9\t\n\t\t\t\tCO\t00\t\t03\tpH\t\u00a9\ti\"\tCO\t\u00a9\tCO\no\t\to\tIQ\tt\u2014\tGO\t\t03\tpH\t\u00a9\t03\tpH\t\u00a9\t\u00a9\n\tOl\tpH\tio\t\t00\t\t03\tpH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\to\n\tP\ti>\tCO\trH\t\u00a9\tO\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\to\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\trH\t\u00a9\t\u00a9\tl>\n\t\t\t\t\t\t\tCO\t\u00a9\tCC\t\tlr-\tCO\t\u00a9\nrn\t\t\t\t(M\tpH\tO\t\u00a9\t\tcc\t\u00a9\tTtl\t\tCO\n\u20222 \u00a9\tCO\tCO\tCO\tGO\t\t1\u2014\tCO\tpH\t\u00a9\t03\tpH\t\u00a9\t\u00a9\nPr C5\t\u00a9^\tio\t\tCO\t\tTjH_\t03_\tpH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\tio\tt~p\tco\"\tpH\to\t\u00a9\u201c\t\u00a9\u201c\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\ti\u2014H\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\tGO\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\tCO\t\u00a9\tCO\tpH\tlO\tr-\tcc\n\t\t\t\ttJI\ti-\t00\t\u00a9\t\t03\tpH\t\u00a9\t\tCO\nPr\tIQ\t1\u2014\t00\t05\t05\t05\t\t03\t\u00a9\tCO\tr\u2014\t\u00a9\t\u00a9\n\t05\t05\tC5\t05\t05\t\t03\trH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\tIQ pH\t1>\tCO\tpH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\tcf\t\u00a9\"\t\u00a9\"\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\tpH\t\u00a9\t\u00a9\t03\n\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t03\tpH\n\t\t\t\tCO\tCO\tCO\t\t03\t\u00a9\tCO\t\u00a9\tCC\tp\n\to\tIO\t03\t\tW5\t03\t\u00a9\tCO\t\u00a9\tCO\tpH\t\u00a9\t\u00a9\n\t05\tTjl\t03\tpH\to\ti\u00df\t03\trH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\tCO\t00\tnf\t03\"\tpH\t\u00a9\t\u00a9\t<\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\"\to\n\tr-H\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t00\t\u00a9\t\u25a05f\tt\"\n\t\t\t\t\t\t\t00\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\tTti\tl-\tcc\n\t\t\t\tGO\t05\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\tTtl\tt-\tGO\t\n\t\tl\u00df\t\tCO\t\tlO\tu-\tCO\t\u00a9\tCO\tpH\t\u00a9\t\u00a9\nfi W\t05\t05\t\t03\tpH\tlO\t03\tpH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9_\to\n\ttF\toc\"\t\tof\tpH\t\u00a9\u2018\t\u00a9~\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\tpH\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\tCO\t\u00a9\tcc\n\t\t\t\t\t\t\tTjH\t03\tpH\t\u00a9\t\u00a9\t03\t\u00a9\n\t\t\t\t\tIQ\t03\t\u00a9\t\u00a9\t\tt-\t00\t\u00a9\t\nP\t!>\u2022\t00\t\t\tGO\t\u00a9\t\u00a9\t\tu-\tCO\trH\t\u00a9\t\u00a9\n\t05\t\t\tCO\trH\t\u00bbo\t03\tpH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\t00\tof\t\tof\tpH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\n\tpH\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\tCO\trH\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\t\u00a9\t03\t\u00a9\tGO\t\u00a9\n_\t\t\t\t\tco\tGO\t\tt-\tcc\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t'\u25a0r\n\u20222 \u00ae\to\tIQ\t03\t\tIQ\t03\tpH\t\u00a9\tt\u2014\tCO\tpH\t\u00a9\t\u00a9\n1 o P\tpH\t\u00a9^\to\tio\t03\tCO\tCO\tpH\t\u00a9^\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\to\t\u00a9\"\tia\t03\tpH\t\u00a9\t\u00a9\u201c\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\"\n\t03\tpH\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t00\t\t03\t\u00a9\tGO\t-t\t03\n\t\t\t\t03\t\tlO\t03\t\u00a9\tCO\tpH\t\u00a9\t\u00a9\tlO\no\t05\t-H\t03\tCO\tCO\t\u00a9\tCO\t\u00a9\t\u00a9\t\t03\tpH\t\u00a9\n\t03\tCO\tCO\tCO\tCO\t\u00a9\tCO\trH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\tr\u20141\tO\t\u00a9\t03\"\tpH\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9*\u25a0\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\n\t03\tpH\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\to\t\t\t\t\tm\t\t\tlO\tto\t\t00\t\n\t\tO\tO\to\t\u00a9\to\t\u00a9\t\u00a9\tO\t0\tO\t\u00dc\t0\n\t\t\t\t\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t0\t\u00a9\t\t\t0\n\t\t\t\t\t\t>\t>\t>\t>\t>\t>\tt>\t>\n\u00a9\t?\t\t\t\tC\u00d6\ts\tC\u00d6\t$\t\tC\u00d6\tc\u00f6 4H\t$\tC\u00d6\n\t>\t\t\t\t44\t44\t44\t44\t44\t44\t44\t44\t44\nc\tc\u00f6\t\u00a9\t\u00a9 > $\t\u00a9\to\tO\tO\tO\tO\to\to\to\to\n:0 H\t44 o\t> \u00ab8\t\t> C\u00d6\t\u00a9 \u00d6'\t\u00a9 \u00d6\ts\t\u00a9\t0 \u00d6\t\u00a9 a\tne\t0\t\u00a9 el\n\ti\t44\t\t44 o\t\u00a9\t\u00a9\t\u00ae\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t0\n\t\to\t44 o\t\trG \u00a9\t-s\tp\u00a3 \u00a9\tr3 \u00a9\t43 o\trg\t43 \u00a9\t\u00dc\to\n\t\u00f6\tc\u00f6\t\t\u00a9\t\t\t\tT3\tT3\t\u2022e\tT3\tT3\tT3\n\to\t\t\u00a3\t\t\t\t\t-H\t-H\t\u20224H\t\u25a04H\t-H\t\n\t44 \u00a9\t-H\t\t-\t\t\t\t\t0Q\tGO\tm\tCC\t\n\t\ter o\tO FH\t\u201d\u00a9\t\u00a9 bO i-H\t\u00a9 bO\t\u00a9 bD\t\u00a9 bO\t\u00a9 bO\t0 hO\t\u00a9 be\t\u00a9 bC\t0 bO\n\tCO\tM\to\t3\t\t03\tCO\t\t\u00a9\t\u00a9\tF-\t00\t\u00a9","page":0},{"file":"pc0327.txt","language":"de","ocr_de":"Tonwellenl\u00e4ngen der temperierten 12-stufigen Leiter f\u00fcr a1 = 435 Schw. und t = 24\u00b0 C.\nInneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n327\n\n\n.2 w\no ^\no\nPr O\n\n.2 \u0153\nfi\n\t1>\t00\tRH\t\nCO\trH\to\t\u00a9\tr-\n00\trh\t\tCO\tr-H\noi'\trH\to\tcT\t\u00a9\n\t\tRH\tb-\tCO\t\u00a9\n\u00a9\tOl\t\t\u00a9\t\u00a9\tI'\n00\tr+l\toi\t\t\u00a9\tOl\n00\tRH\tOl\t\t\u00a9\t\u00a9\n\u00a9^\t\u00a9^\t\u00a9^\t\u00a9\t\u00a9^\t\u00a9^\n\u00a9\"\tcT\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\n,-H\to\to\n\u00a9\t\u00a9\tq\nOl\"\t\u00a9\tCO\n\u00a9\tCO\t\u00a9\tCO\nRH\tr-\t00\t\u00a9\nCO\tr-H\t\u00a9\tOl\nOl\t__\t\u00a9\t\u00a9\n\u00a9^\tO\t\u00a9^\t\u00a9\n\u00a9\"\to\t\u00a9\to'\n\t\t\tr\u20141\t\u00a9\nOl\t\u00a9\tGO\t\u00a9\t\u00a9\nI'\tCO\t^H\t\u00a9\tr~\noi'\t\u00a9\teo \u2022\tr\u2014l\t\u00a9\n\t\t\u00a9\tCO\tr-H\t\u00a9\nrh\t\t00\tRH\tOl\tpH\n\u00a9\t\u00a9\tRH\tOl\t\u00a9\tCO\n\u00a9\tRH\tOl\t\t\u00a9\to\n\u00a9 \u00a9~\t\u00a9^ \u00a9\t\u00a9 \u00a9~\t\u00a9^ \u00a9\"\t\u00a9 \u00a9\to o\n\t\t\u00a9\tOl\tr-H\t\u00a9\nR\t\tGO\tRH\tOl\tr-H\n\tCO\t\u00a9\toc\tRH\tOl\nCD\tco\"\t\t\u00a9~\t\u00a9\"\t\u00a9*\u25a0\n\tRH\t\t00\t\u00a9\n\u00a9\tCO\trH\t\u00a9\t\nOl\t\u00a9\tCO\t\u00a9\tCO\n\u00a9\tOl\t\t\u00a9\t\u00a9\n\u00a9\t\u00a9^\t\u00a9\t\u00a9^\t\u00a9\n\u00a9\"'\t\u00a9~\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\nGO\tRH\nOl\trH\nRH\tt'*\n\t\u00a9\t\u00a9\t\t00\nOO\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\tRH\n\u00a9\t1-\tCO\t\u00a9\tCO\n\u00a9\tOl\ti\u2014i\t\u00a9\t\u00a9\n\u00a9\t\u00a9^\t\u00a9^\t\u00a9\t\u00a9\n\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9~\n15,13\t7,56\t3,78\t1,892\t0,946\t0,473\t0,2365\t0,1182\t0,0591\t\u00a9 WO \u00a9 Ol \u00a9^ \u00a9\t0,01478\t0,00739\t0,00369\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t01\t\u00a9\tCO\tr-H\n\t\t\t\t\t\t\u00a9\tOl\t\u00a9\tCO\t\u00a9\t00\t\u00a9\n\t\t\tRH\tOl\t\t\u00a9\t\u00a9\tOl\trH\t1C\tI>\t\nCO\t\t\u00a9\t\u00a9\t\t\u00a9\t\u00a9\tOl\t\u00a9\tCO\tr-H\t\u00a9\to\n\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t01\tpH\t\u00a9\t\u00a9^\to\t\u00a9\t\u00a9\n\u00a9\tCC\t\tof\t\u25a0-T\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9~\t\u00a9\"\t\u00a9\u2018\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t00\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\tRH\t\tCO\t\two\t(M\n\t\t\tCO\tpH\t\u00a9\tWO\tOl\t\u00a9\tCO\t\u00a9\t00\n\u00a9\t\u00a9\tRH\t01\tO\tCO\t\u00a9\tCO\t\u00a9\tCO\tr\u2014l\to\n\u00a9\tR^\t01\t\t\u00a9^\tio\t01\tr-H\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\to\n\u00a9\tGO\tRH\tof\trH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9~\t\u00a9\t\u00a9\to\n\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\u00a9^\t\u00a9\t\u00bbO\tOl\nGO\t\u00a9\"\tRH\tof\n\u00a9\t00\t\u00a9\t\u00a9\n\t\u00a9\tc\u2014\tCO\nwo\tt\u2014\t00\tRH\nCO\t\t\u00a9\t\u00a9\n\u00a9^\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\u00a9\u201c\t\u00a9\"\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\t\u00a9\tOl\tr-H\tIC\n\t\t\t\t\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t01\t\u00a9\tCO\tCD\n\t\tTfl\t(M\t\u00a9\t00\t\u00a9\tRH\tr~\tCC\t\u00a9\t\nCO\tco\t00\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\tRH\t\tCO\tp-H\t\u00a9\tO\nIC\t\tCO\t^H\t\u00a9\t01\tr-H\t\u00a9\t\u00a9^\t\u00a9\t\u00a9\tO\noT\t\tcf\tpf\t\u00a9~\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9~\t\u00a9\"\t\u00a9\"\tcT\n.s \u00a9 O Q\n\t\t\tIC\t03\tpH\tt- \u00a9\t00\t\u00a9 00\t\u00a9 RH \u00a9\tCO \u00a9\t\u00a9 00 \u00a9\tCO \u00a9 RH\no\to\t\u00a9\t03\tCD\tCO\trH\t\u00a9\t\tCO\tp-H\t\u00a9\t\u00a9\n01\tpH\t\u00a9^\tIC\tC*\t\u00a9\tcq\tr-H\t\u00a9\t\u00a9^\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\u00a9~ Ol\to rH\t\u00a9\"\tcf\tr-H\t\u00a9\u201c\t\u00a9\"\t\u00a9\"\t\u00a9~\t\u00a9\"\t\u00a9~\t\u00a9\"\t\u00a9~\n\t\t\t\u00a9\tOl\t\u00a9\t00\t\u00a9\nCD\tGO\t\u00a9\tRH\tr-\tCO\tr-H\t\u00a9\nr-\tCO\t\u00a9\tCO\t\u00a9\tCC\tRH\tOl\nCD\tCO\t\u00a9\tcq\tpH\t\u00a9^\t\u00a9\t\u00a9\ncf\tpH\t\u00a9\t\u00a9\u201c\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\th\tc*\tW\tH\t\u00bb\u00f6\t\u00abO\t\n\u00fc\tO\tO\tO\to\t\u00fc\tO\to\no o o\n3\n44\nO\n\u00a9\n\u00a9\nO \u00a9\no 3\ne\u00f6\n44\no\n\u00a9\n\u00f6\nc\u00f6\no\n>\nc\u00f6\n+0\n44\no\n\u00a9\nfl\n\u00a9\nrfl\nfc\u00df\nWO\nb\u00df\n\u00a9","page":0},{"file":"pc0328.txt","language":"de","ocr_de":"VIL\nSchwingungszahlen der temperierten 12-stufigen Leiter f\u00fcr C2 = 16, a* = 430,54.\n328 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\n\t\t\t\t\u00a9\to\trH\tCd\tec\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\trH\tCd\trH\n\tCd\t\tUh\t\tCd\trH\t00\t\u00a9\tCd\tIC\t\u00a9\trH\tCd\t\n\t\t\tICd sV\tr-\to\t\u00a9\t\u00a9\tpH\tec\t\u00a9\tec\t\u00a9'\tCd\"\t\n\t1!\t4^\t\t\tec\tCO\tCd\trH\t00\t\u00a9\tec\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\t0\t\t\t00\t\t\trH\tCd\t\t\u00a9\tCi rH\t00 ec\t1>\t'rr IQ\n\t\t\t\tr\u201c\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t1-1\n\t\t\t\t\trH\tCd\t\t\trH\t00\t\u00a9\tCd\trH\t00\n\t\t\tLs\tGO\tIQ\to\t\u00a9\t\u00a9\trH\tCd\t\u00a9\t\tCd\t\n\t\t02\tloi\trH\too\"\t\t\t00\tcd\tCd'\trH\t\u00a9'\tod\tCD\n\t\tc\u00f6\tsV\tGO\tCd\t\u00a9\trH\tCd\t\u00a9\t\tCd\trH\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\trH\tCd\t\t\u00a9\t00\t\u00a9\tCd\tIQ\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\trH\t\u00a9\tt-\t\n\t\t1\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\tCi r-\t\tCd\tec\tr-\trH\too\t\u00a9\t\tCd\tIQ\n\t\t\t!05\t\t05\t00\t\u00a9\tCd\tic\t\u00a9\t\tec\t\u00a9\tCd\n<\t\tc\u00f6\t\u00a9d 1\t\t\u00a9'\tec\ti>\t\u00a9\t\u00a9\trH\tCd\t\too'\t\n\t\t\t\t00\tCd\t\u00a9\t\u00a9\t\tCO\t\u00a9\tCd\trH\tCG\tt'\n\tC\u00d6\t\t\t\u00a9\t\t\trr\tCd\trH\t00\tI'\t\tGO\t\n\t\t1\t\tI\u20141\t\t\t\t\t\t\trH\tec\t\u00a9\tec\n\t\t\t\t\to\to\t\u00a9\t\u00a9\tt-\tic\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9 \u00a9\n\t\t\t\t\t\t00\tIC\t\t\u00a9\t\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\n.2 OB\t\tC\u00df\tICd\t\t)C\t\u00a9\trH\tec\tcd\tCd'\t\u00a9\trH\trr\tCO\nO <!\t\tb\u00df\tsV\t00 \u00a9\tCd\t\u00a9\t\u00a9 rH\t\u00a9 Cd\t\u00a9 rH\trH 00\tCd \u00a9\t\u00a9 Cd\t\u00a9 \u00a9\to O\n\t'\t\t\trH\t\t\t\t\t\t\trH\tec\t\u00a9\tec\n\t\t\t\t\t\tIC\t\u00a9\t00\t\tec\t\tec\ti>\tec\nO\t02\tb\u00df\tled\tec 00\t05 ec\t05 1-\t00 IC\t1>\tIC ec\trH\tCd H\t\u00a9 od\tL*\trr\n\tb\u00df\t\tsV\tCi\tCd\trH\t\u00a9\t\u00a9\t00 CO\tCO t-\tec \u00a9\t\u00a9 o ec\tco\tCd Cd\n\t\t\t\t\tCO\t)Q\t\tCd\trH\t00\t\u00a9\trH\tCd\t\n\t\t\ti\t\tCO\tCd\tIC\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\tec\t\t04\n.2 \u00a9\tb\u00df\t02\t[cd\trH\tCd'\t\u00a9\t\u00a9'\t\tCd'\t\tod\t\u00a9'\tCd \u00a9 \u00a9\tIQ\n\u00df o\t\t\tsV\ti\u20141 rH I\u20141\tCd\trH\t\u00a9\tG0 rH\t\u00a9 ec\tCd 1-\trH rH I\u2014)\t\u00a9 00 Cd\t\tIQ\n\t\t\t\t\tCO\t\tec\t\u00a9\tCd\t\t00\t\u00a9\t\u00a9\trH\n\t\t\ti|\u00f6\t00\tec\tL-\t\t00\tr~-\t\t00\t1>\t\u00a9\to\n\u00df\t02\t\u00bb\t104\tTtl\t\tCd\"\t\u00a9\t\u00a9\"\tp__\tec\t\u00a9\tec\t\tIQ\n\t\t\tsV\teo\tCd\trH\t00\t\t\t00\t\u00a9\tec\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\t\tec\t\t\t\trH\tec\t\u00a9\tec\t\trH\t\u00a9\n\t\t\t\ty\t\t\t\t\t\t\trH\tCd\t\u00a9\to\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\tCd 05\tCO\tCd\tec\tr\u2014\t\t00\t\u00a9\tCd\t\t\n\t\t\t1 h\t\trH\tec\tCO\tCd^\tic\t\u00a9^\trH\tec\t\tCd_\nw\t\t0\t12 V*\t05\to\t\u00a9\t\u00a9\t\tCd'\tic\t\u00a9'\t\u00a9\t\u00a9'\t\n\t\t\t\tIC\tCd\trH\t00\t\u00a9\tCd\t\t\u00a9\tGO\t\u00a9\tCd\n\t\t\t\t00\t\t\t\trH\tec\t\u00a9\tCd\tIQ\trH\tec\n\t\t\t\trH\t\t\t\t\t\t\trH\tCd\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\t\trH\tCO\tIQ\t\tCd\tH\t\t\u00a9\t\u00a9'\u25a0\t\u00a9\t00\nDis Es\t0\tdis\tled s>\tCM 05 00\t<o 05\t\u00a9_ 00 ec\trH CO !>\u2022\tCd Cd' IC\t\u00a9\t00 00 \u00a9\trH\t\u00a9^ \u00a9 ec\t\u00a9 \u00a9\t\u00a9^ rH\n\t\t\t\t\t\t\t\trH\t\u00a9\t\u00a9\tCd\trH\t00\t\n\t|\t\t\t\t\t\t\t\t\t\trH\tCd\trH\t\u00a9\n\t\t\t\tCO\tCO\tCd\trH\t00\t1C\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\trH\n\t02\t\t\t\t05\t\u00a9\t00\t\u00a9\t\u00a9\tt-\t\t00\t\u00a9\tCd\n\u00df\t\t\u00bb\"\u00d6\tled\t04\t\tIC\t\tec\t\t\t\u00a9'\tod\t\tIQ\n\t\t\t\t\trH\tec\t\trH\t00\tl>\trH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\trH\tCd\t\u00a9\trH\tCd\t\u00a9\t\n\t\t\t\trH\t\t\t\t\t\t\t1\u20141\tCd\trH\t\u00a9\n\t\t\t\tCO\t\u00a9\to\tl\trH\tCd\tK>\t\u00a9\t00\t\u00a9\tCd\n\t\t\t#02\t\t\t05\t\u00a9\toc\t\u00a9\tCd\trH\t00\t\t\u00a9\t\n.2 \u00a9\tr\u00d6\t\tlest\to\tCO\tCO\tI>\t\u00a9'\trH\tCd'\trF\t\u00a9\"\t\u00a9'\t\u00a9\n\u00df\u00df\t\t\u00ab\t\t\u00a9^\trH\tec\t\u00a9\tCO rH\ti\" Cd\tIQ\t\u00a9 \u00a9\tCD rH\tec ec\tCD\n\t\t\t\trH\t\t\t\t\t\t\t\tCd\trH\t00\n\t\trH\t\to\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\tCC\t\"\u2014-\t\to\tCO\t04\trH\t00\t\u00a9\tCd\trH\t00\t\u00a9\tCd\nO\t\tII\t\to\t\tec\t\u00a9\tCd\t1C\trH\tCd\trH\t\u00a9\t\u00a9\n\t0\to\t\to\t\t\t\trH\tCd\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\n\t\t\t\to\t\t\t\t\t\t\trH\tCd\trH\t00\n\t1\t\t\trH\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\to\t\t\u00fc\tH O\tO\t\u00a9\trH o\t*0\t\u00b00\tH 0\to\t\u00fc\n\tICd\t\tS3\t\t\t\t\t\t0\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00ae\t0\n\t\t\t\u00a9\t\t0\t\t\t\t\u00c9> c\u00f6\t> c\u00f6\t> C\u00d6\t> c\u00f6\t> c\u00f6\t> $\n\u00a9\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\u25a0+3\t\u25a04H\t-p\t\t\n\tb\u00df\t\tm\t\tc\u00f6\t\t\t\t\t44\t44\t44\t44\t44\n\u00f6\t\u00d6\t\t\t\t\t0\t> s\t0\to\to\to\tO\to\tO\n:0\tD\t\t\u00d6\t\t\u00eb\t> c\u00f6\t\t>\t\u00a9\t0\t\u00a9\t0\t\u00a9\t0\nH\t\t\t\t\t\trp>\t\t-2\t\u00f6\t\u00f6\t0\t0\t0\t0\n\t\t\t\t\tc\u00f6\tr^H\t44 o\t\t0\t0\t\u00a9\t\u00a9\t0\t0\n\t\u00ae\t\t:c\u00f6\t\t?H -\u00df>\tO\t\to\t0\t0\t0\t0\t0\t0\n\t,Q\t\t\t\t\u00d6 o\tc\u00f6 ?H\t\u00a9\t0 \u00d6'\t\"3\t\"3\t*3\t\"3 -\u00df>\t\u201c3\t\u201d3 -p\n\t\t\t\t\t44\t\t\u00a9\t\t\t\tCQ\t02\tco\tm\n\t<5\t\t\u00a9\t\t\u00a9\t\u00d6 o\tO S-(\t\"\u00ae\tge\t\u00a9 b\u00df\t0 b\u00df\t0 b\u00df\t\u00a9 b\u00df\t0 b\u00df\n\t\t\t>\t\tCO\tw\to\tM\trH\tCd\tec\trH\t\u00a9\t\u00a9","page":0},{"file":"pc0329.txt","language":"de","ocr_de":"VIII.\nSchwingungszalilen der temperierten 12-stufigen Leiter f\u00fcr C2 = 16,17, a1 = 435.\nInneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen,\n329\n\t\t\t\t\u00ab5\t01\tCO\t\tH<\t\tHi\t00\t\tHl\t\n\tOl\t\t\t\tIO\to\to\t\tCM\tHO\to\trH\tco\t\u00a9\n\t\t\t\ti> GO 00 r-H\t\u00a9\ti-H\tCM\t\t00\t\u25a0co\"\tco\tco\tof\t\nw\tII\t43\tl(M\t\tCO\tCO\tOl\tHl\t00\tr\u2014\tHO\to\trH\tOl\n\to\t\tsV\t\t\t\ti-H\tCM\tH<\t03\t03 rH\t03 CO\t00\t\u00a9 io p\u2014^\n\t\t\t\to\to\t\tOl\tCO\t\tCO\tt-\tCO\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\to\t00\t00\tCO\t\u00ab\tH\t00\tt'-\tH^\t03\t00\tr-\n\t\t\tpH\t\t\t\tIO\to\t\u00a9\trH\tco\"\tCO\tec\t\n\t\t\tIcM\t\t01\t\u00bbO\tpH\tCO\tco\tCM\t\t00\t\tHi\n\t\t|\tsV\tr\u20141\t\t\trH\tOl\tH<\t03\t00 rH\tco co\tCO\tt- Th p\u2014H\n\t\t\t\t\u00a9\t03\t00\tIO\to\tO\to\to\to\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\t\tt-\ti\u2014H\tCO\t\tio\to\to\to\to\t\u00a9\t\u00a9\n\tm\tC\u00d6\t12 /2^\t\t\tHi\t00\t1p\tU5\to\"\to\t\u00a9\t\u00a9\"\t\u00a9\n\t\"3\t\t\t\tCM\tIO\to\t\tCO\t\tHi\t00\t\u00a9\t\n\t\t\t\t\t\t\tpH\tOl\tH>\t00\tt-\trH\t\u00a9\t\n\t\t\t\trH\t\t\t\t\t\t\tpH\tco\t\u00a9\tCO i-H\n\t\t\t\to\tCD\tOl\tio\t03\t03\t\t\t00\tI\"\t\u00a9\n\t\t\t\t\tCO\tCO\tCO\tCI\tio\trH\tco\tCO\t\u00a9\t\n\u00e6 m\tc\u00f6\tCO\tfoi\tl> GO IO rH\t\u00bbo\ti-H\tOl\t\u00bbo\to\tri\tCM\tHl\t\u00a9\t00\nb <\t\t\"3a\t\t\t01\tIO\to i-H\t\u00a9 01\tpH\tOl 00\tHl CO i\u2014H\t00 CM co\t\u00a9 \u00a9 \u00a9\tCO rH CO rH\n\t\t\t\trH\tOl\tH<\t03\tt\"\t\t00\tCO\tco\t\u00a9\trH\n\t\t\t\tco\tOl\tTt<\t00\tt-\t\u00bbO\to\trH\tco\t\u00a9\t\u00a9\no\tOQ\tb\u00df\tloi sV\t00 03 H l\"H\t\too\"\tCO\tCO\t\tHO\tO\t\u00a9\t\u00a9\trH\n\t\"5b\t\t\t\t01\t\t03\t03\t00\tl>\tHO\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\t\ti-H\tco\tr-\t*o rH\tco\tOl \u00a9\tHi Ol rH\n\t\t\t\tp\u2014H\tCO\tOl\tIQ\t03\t03\t00\tco\tOl\tHi\tcc\n\t\t\t\tCM\t00\tI>\tTh\t00\tt-\tio\trH\tco\t\u00a9\tOl\nDB 2\tb\u00df\t\ttel\t\tOl\t\u00bbo\ti-H\tOl\tto\"\trH\tco\tCO\tOl\"\tio\"\nir* 0 fr o\t\tHH\t\trH\tOl\tHl\t03\t00 rH\tco co\tco I-\tco Hl r-H\tCM \u00a9 Ol\tio 00 HO\t\u00a9 rH rH\n\t\t\t\thi\t00\tCO\tr-H\tCO\tco\tOl\tHl\t00\t\u00a9\ti-H\n\t\t\t\t00\tIO\tr-H\tCO\tCO\tOl\tio\tO\t\u00a9\trH\t\u00a9\n\tm\t\u00ab4H\t12 -j/25\tHl\ti-H\tCO\tco\"\tof\t\u00bbo\to\"\trH\tof\tHi\"\t00\n\t;p|\t\t\t\tCI\tTh\t00\tt'-\t\t03\t00\tco\tCM\tHi\n\t\t\t\t\t\t\t\t\tco\tCO\tCO i-H\tr\u2014 (M\tIO io\t\u00a9 rH i-H\n\t\t\t\tCM\t\tHl\t\tH<\t00\tCO\tco\tHO\trH\tOl\n\t\t\t\t03\tCO\tL-\tTh\t03\t00\t\tHO\t\u00a9\trH\tCM\n\t\t\t12 Y 24\t03 \u00bbo CM\t\u00a9\to\tr_r\tCM\tHO\tr-\tco\t\ttH\too\"\nw\t<+H\t\u00a9\t\t\tOl\tHi\t00\tCO\tOl\tio\to\t\u00a9\trH\tOl\n\t\t\t\t\t\t\t\trH\tco\tco\tco\tCO\tCM\tTh\n\t\t\t\tr\"*\t\t\t\t\t\t\t\tOl\tID\t\u00a9 rH\n\t\t\t\ti\u2014H\tCI\tIO\to\to\t03\t00\tt-\tco\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\t\tOl\tOl\tHi\t03\tCO\tHO\trH\tco\t\tTh\t\u00a9\n.2 OB\t0\tso\tIs,\to>\t\u00a9\too\"\tCO\tCO\tIH\t\u00cfO\to\t\u00a9\trH\tof\n\t\t\tsV\t\tpH\tCO\t\tio rH\to 00\trH o\tco CM f\u2014I\tCO Hl Ol\tOl \u00a9 Hi\tHi CC \u00a9\n\t\t\t\tCO\tia\t03\t00\tCO\tco\tco\trH\tOl\tTh\t\u00a9\n\t\t\t\tT*<\ti-H\tOl\tio\ti-H\tco\tco\tco\t\u00a9\tOl\tHi\n\tCO\t\tJ<m\t\t00\tCO\tOl\tO\to\to\ti-H\tof\tio\"\to\"\nQ\t\t\t\t\ti-H\tCO\t\thi\tC3\t00\tco\tOl\tHi\t\u00a9\n\t\t\t\ti-H\t\t\t\ti-H\tOl\tHO\ti-H rH\tco Ol\t\u00a9 Hi\to\n\t\t\t\tCO\tCO\t\u00bbO\trH\tOl\tco\tI-\tco\tCO\tCO\tIO\n\t\t\t1\tHl\ti-H\tOl\tio\to\to\to\trH\tOl\tIO\t\u00a9\nDB \u00ae\t\tco\tloi\t03 *Q \u00a9^\ti'\tHi\"\t00\t\tHl\"\t00\tco\"\tOl\"\tHl\"\tcT\n\u00fc\u00f6\t\t\u2019S\t\t\tr-H\tCO\tCO\tCO rH\t01\tHl HO\t03 o\t\u00a9 rH\t00 co\t\u00a9\n\t1\t\t\trH\t\t\t\t\t\t\trH\tOl\tHl\tcc\n\t\t\t\to\t\tCO\tCO\tco\t\u00bbo\trH\trH\tCM\tHi\tcc\n\t\t\t\to\trH\tCO\tCO\tCO\tco\tco\tco\tCM\tHi\tcc\n\t\tII\t\to\tCO\t01\tTh\t03\tco\t\tHl\"\t\u00a9\tGO\tCO\no\t\t\t\to\tr-H\tCO\tCO\tOl\tHO\trH\tCO\tCO\tCO\t\n\tO\to\t\to\t\t\t\ti-H\t01\tHO\to\t\u00a9\trr\tOl\n\t\t\t\ti-H\t\t\t\t\t\t\trH\tOl\tHi\tcc\n\t\u2014\t\u2014\tp\t\tP\tp\tp\tO\to\t'o\t'o\to\t\u00fc\t0\n\t01\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\tN\t\t\t\t\t\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t0\t0\t\u00a9\n\t\t\t0\t\t\t\t\t\t>\t>\t>\t>\t>\t>\n\t\t\t\t\t\u00a9\t\t\t\tC\u00d4\tC\u00d4\tC\u00d4\tc\u00f6\tc\u00f6\tc\u00f6\n0\tOJJ\t\t\t\t\t\t\t\t\u25a04\u20141\t\tHB\tHB\tHB\t\n\t\t\t00\t\t\t\t\t\t\t44\t44\t44\t44\t44\n\u00f6 :0\t\t3\t\u00a3\t\tHB p^\t\u00a9 >\tg\t0 >\to\to\to\to\to\to\nH\t\t\t\t\to\tC\u00d6\t\t\t<D\t<D\t\u00a9\t\u00a9\t0\t0\n\t\t\t\t\tc\u00f6\tHB\tC\u00d6\tHB\t0\t\u00f6\t\u00f6\t\u00d6\t\u00f6\t0\n\t\t\t\t\t\t\t44 o\t44\t\u00a9\t<D\t<D\t\u00a9\t0\t0\n\t\t\t:c\u00f6\t\t\u00ceH -+H\tq\t\tO\tP^J \u00fc\tp^ O\tO\to\tp^3 O\tp\u00a3 o\n\tr\u00df <r!\t\t\t\t\u00d6 o 44\tc\u00f6 +B\t\u00a9 co\t0 \u00d6\t*3 HB OQ\tT3 -4\u20141 m\tT3 HB CQ\tHB OQ\tTs\tTI HB\n\t\t\t\u00a9\t\t42\t\u2014\to\t\t\u00ff\t\u00a9\t<D\t\u00a9\t\u00a9\t0\n\t\t\t\t\t\to\tSh\t\tb\u00df\tb\u00df\tb\u00df\tb\u00df\tb\u00df\tb\u00df\n\t\t\t>\t\tUl\tW\tP\tM\ti-H\tci\tco\tHi\tHO\tCD","page":0},{"file":"pc0330.txt","language":"de","ocr_de":"Schwingungszahlen der temperierten 12-stufigen Leiter f\u00fcr 02 = 16,35, a1 = 440.\n330 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\n\td\t\t\t\t\t\tr\t\t\t\u00a9\t\tCO\t\tCO\tr-\n\t\t\t\t\tio -\t00\ti'\tr\t\u00a9\t\u00a9\t\t>o\t\u00a9\trH\td\n\t\t\t\t\tt\"\to\t\tCO\tcd\tcd\t\tid\tpH\td*\"\t\n\t1!\t\tId\t\t\tCO\tCO\td\tRi\t\u00a9\t\u00a9\t\tic\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\taV\t\t00\t\t\t\td\t\t\u00a9\tCi i\u2014H\t\u00a9 co\tCi\t00 1C\n\t1\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t\t\t\u25a0RH\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\td\t\nAis B\t\tui\tiH\t\t00 pH\trH cT\td 00\tIO cd\t\u00a9 cd\ti-H CO\tCO d\"\tco\t\u00a9 05\tco 00\t04 I>\n\t\tc\u00f6\t\t\t00\td\ti\u00a9\trH\tCO\t\u00a9\tCO\t\u00a9\td\t\u00a9\t\n\ti\t\t2V\t\trH\t\t\ti-H\td\t\t\u00a9\t\u00a9\tco\t\tCi Tt\u00ab\n\t\t\t\t\to r-\to\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\tic\to\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n<t1\t\t\t12 /2!\t\tr\u20141\t\tld\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\to\t\u00a9\to\t\u00a9\n\t\t\t\t\t00\td\t1\u00a9\t\t\u00a91\tR\t\u00a9\t\u00a9\td\tR\t\u00a9\n\t1\t\t\t\tCO rH\t\t\trH\td\t\t\u00a9\t\t1C co\tt\"\tO Tff\n\t\t\t\t\t\tCO\t\tCO\tic\t\u00a9\tRR\td\t\t\u00a9\tic\n.2 \u00bb\tc\u00f6 |\t02\t\t\tr-\tl\u00a9\t\u2022 o I\u2014H\t00 cd\tCO\tCO ld\t\u00a9 \u00a9\td\tR^ d\"\t00\t1> o\no\t\tb\u00df\tsV\t\t00 l\u00a9\td\ti\u00a9\t\u00a9 pH\t\u00a9 d\tR\tCO \u00a9\t\u00a9 \u00a9 I-H\td \u00a9 co\t-t CO\t\u00a9 Ol \u00a9\n\t\t\t\t\t\to\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\tco\tco\tic\nO\t\t\tCM\t\tCO 00\tIC\to Ci\to 00\t\u00a9^ cd\to 04\"\t05 cd\t\u00a9^\to IC\t\t00 cd\n\t'Sb\tb\u00df\tsV\t\t05 R\td\t\t\u00a9\t\u00a9\tCi CO\t\u00a9\t\u00a9 IO\tCO pH\tL- 04\t1C\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\tl-H\tco\t\u00a9\td\n\tI\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\t\t\t\t04\t\u00bb\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\tCi\t\u00a9\tco\tr_H\td\n\t\t\t\t\tC4\tr\u2014\td\t\u00bb\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\n-2 \u00ae\t\u00d6D\tui\tfoi\t\t\tCO\tCO\td\u201c\t1C\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\toT\toT\t\u00a9\"\nPr o\t\t\tsV\t\tI\u20141\td\tR\t\u00a9\t00 i-H\t\u00a9 C0\tCO\tL-\t\u00a9 \u00a9\trH \u00a9\tco \u00a9\n\t\t\t\t\trH\t\t\t\t\t\t\tH\td\tic\t^H\n\t\t\t\t\tR 00 R\tCO\t\u00bb\u00a9\t\trH\tCO\t\u00a9\ti-H\tco\t1C\t\u00a9\nPr\tUl\t\tloi\t\t\t00\tCO CO\tCO\t\td. \u00a9\t00\t05 cd\t00 cd\tco\tCO ic\n\t\u00ab+H\t\tsV\t\tCO CO\td\tR\tGO\trH\tCO\tCi co\t\u00a9 co\t\u00a9\t00 IC\tI-\n\t\t\t\t\tr\t\t\t\t\t\t\trH\td\tio\t4\n\t\t\t\t\td 05\to\to\t\t\tCO\t\u00a9\ti-H\td\t\t\u00a9\n\t\t\ti h\t\t\tCO\td\tR\t00\tCO\td\tIO\t\u00a9_\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t\tlei\t\t05\t\u00a9\t\t\u00a9f\tR\t05\t\u00a9\u2018\tG0\t\t\t\u00a9\n\t*+H\t\u00a9\t\t\tio d\td\t\t00\tCO pH\td CO\tio CO\trH co\tco \u00a9\t04\tic\n\t\t\t\t\trH\t\t\t\t\t\t\trH\td\tia\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\t\u00bb\u00a9\tCi\t00\t\u00a9\tCO\t\u00a9\trH\td\tco\t\u00a9\n.2 BO\t\u00a9\tui\t04\t\td 05\tCi\t00 00\tI>\tIC i\u00a9\trH\td d\"\tio\t\u00a9 \u00a9\"\t\u00a9^ 00\t\u00a9^ cd\nQH\t\t\"3\t\u00ef\u00efV\t\t00\ti\u2014H\tCO\tL-\tl\u00a9 rH\t\u00a9\td \u00a9\t04\t00 rH\tCi\tic Ci\n\t\t\t\t\tr\t\t\t\t\t\t\t\td\tR\t\u00a9\n\t\t\t\t\tCO\tIC\t\t04\tCO\t\u00a9\tCO\tCO\td\tR\tt\u2014\n\t\t\tlN\t\t\teo\t\t\t\u00a9\t\u00a9^\tCO\tco\tco\tCD\td\n\t\t\tId \u00ef\u00efV\t\td\t00\tCO\tCO\tCD\tCO\t\t\toT\t00\t\nA\t\t\t\t\td\t\tCO\t\tTfH\t\u00a9\t\u00a9\t\t\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t1\t\t\ti\u2014H r\u20141\t\t\t\ti-H\td\t\u00a9\trH pH\tCO 04\t\u00a9 R\tco Ci\n\t\t\t\t\tCO\td\tU5\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\t\tco\t\u00a9\td\tR\n.2 \u00ae\t\t\t\t\t\u2014fi\tCO\t\u00a9\tCO\tIO\t\tCO\t\tR\t\u00a9\t\u00a9\n\t\t-S2\tId\t\t05\tr-P\t\u2022RH1\t\u00a9\t00\t\tR-\t00\tt-P-\t\t\u00a9\nOft\t\tb\tsV\t\to\tpH\tCO\t\u00a9\tCO i-H\t1> 04\tio io\t\u00a9 i-H\td\tco\tco 00\n\t\t1\t\t\trH\t\t\t\t\t\t\tpH\td\t\t\u00a9\n\t\t\t\t\t\ti\u00a9\t\u00a9\tpH\ti-H\tCO\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\trH\td\n\t\t\t\t\to\tCO\t\tR^\t00\tCD\td_\t\u00bbo\t\u00a9\t\u00a9\t\u00a9\nO\t02\th\t\t\to\tCO\t04\tIC\t\u00a9\tr\u2014\tcd\tcd\tcd\tcd\td\"\n\tO\t\trH\t\to\t\tCO\t\u00a9\tCO\t\u00a9\td\tR\t\u00a9\t\u00a9\ti-\n\t\to\t\t\to\t\t\t\ti-H\td\t\u00bbo\t\u00a9\t\u00a9\t\tco\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\ti-H\td\t\t\u00a9\n\t\t1\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\tO\t\t\tO\tQ\to\to\to\t*0\two\t1b\to\to\n\tId\t\t\tj\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\t\t\tSJ\t\t\t\t\t\t\t>\t\u00ae >\t\t>\t8\t>\n\t\t\tui\t\t\tg\t\t\t\t\tc\u00f6 -+H\tc\u00f6 -H\tc\u00f6 H=>\tc\u00f6 -+H\tc\u00f6 -H\n\t\u00d6JO\t\t02\t\t\tC\u00d6 \u25a04H r* Q\t\t\t\t\t\t\t\t\t\n\u00d6 so\tc\t\t\u00d6\t\t\t\t\u00a9 > c\u00f6\t\u00a3\t\u00a9 >\tO <D\to <D\to <D\tO \u00ae\to <D\to <o\n\t\t\t\t\t\t\t\tc\u00f6\t\t\u00f6\t\u00f6\t\u00f6\t\u00f6\t\u00f6\tS3\nEH\t\t\t1\u20141\t\t\t\t44\t4s o\tr\u00cf4\tO\t\u00ae\t<D\t<\u00fc\t\u00ae\t\u00ae\n\t\u00a9\t\t:cS\t\t\t\to\t\tO\tr3 o\to\tp^ O\tr^3 o\tp^ O\t\u00a91 o\n\t\t\tr2\t\t\t.0\t\u00ab3\t\u00a9\t\u00a9\t\u201c3\t\"3\t\"3\t\u201c3\t\"3\t\"3\n\t\t\t\t\t\t\t\t\t\t-+H\t-H\t\t\t\u2022Hi\t\n\t\t\t\t\t\t44\t\tc\u00a9\t\tUl\tUl\tUl\tUl\tUl\tUl\n\t<\t\t\u00a9 >\t\t\tpO\t\u00d6 O\t8\t\"\u00a9\t\u00ae \u00ce5D\t\u00ae b\u00df\t\u00ae b\u00df\t\u00ae b\u00df\t<D b\u00df\t\u00ae b\u00df\n1\t\t\t\t\t\tm\tW\to\t3\thH\td\tCO\tR\t\u00bbD\t\u00a9","page":0},{"file":"pc0330s0001.txt","language":"de","ocr_de":"\t= 16,\ta] =\n\tles\td\n\u00ab Ab\ttt\tQ\n\t6/ / 25\ty\nV ft r h\t\t\n\t4400\ti,5d\nSubkom\t23 y25\t2I\nKontra-\t462/25\t48\nGro\u00dfe (J92 y25\t\t9(\nKleine \u00bb\t848/25\t195\nl-gestrid6816/25\t\t381\n2-gestrio377/25\t\t768\n3-gestri(\t7414/25\t153<\n4-gestri(\t493/25\t3075\n5-gestri\u00ab\t98 V 25\t614\n6-gestri(\t9612/25\t12281\n\t= 165/ie, a1\t\nSubkon\t23 49/100\t2\nKontra-\t46 49/50\t4\nGro\u00dfe C\t9324/25\t9\nIvleine\t8723/25\t19\n1 -gestri<\t'7521/ 25\t39\n2-gestri<\t5117As\t78\n3-gestri(\t039/25\t156\n4-gestric\t,0618/25\t313\n5-gestric\tH311/..\t626\n6-gestri(\t\u00bb2622/25\t1252\n\t= 16V2j a\u2018\t\nSubkon\t2319/25\t2\nKontra-\t4713/25\t4\nGro\u00dfe\t95 V 25\t9\nKleine\t90 V 25\t19\n1-gestri\t804/25\t39\n2 -gestri\t608/25\t79!\n3-gestri\t20'V\u00ab\t158\n4-gestri\t>417/25\t316\n5-gestri\u00ab\t8214/25\t633\n6-gestri<\t653/25\t! 1267\n\texte =\t5 3","page":0},{"file":"pc0330s0002table.txt","language":"de","ocr_de":"330 a\nX.\nSchwingungszahlen der enharmonischen Leiter f\u00fcr G\nT\u00f6ne\t\tC\tCis\tDes\tD\tD\tDis\tEs\tE\tFes\tEis\tF\tFis\tFis\t\tles\tG\tGis\tAs\tA\tAis\tI\tB\tB\tH\tCes\tHis\n* Ableitung1)\t\t\u2014\tT T\t1 '\u25a0 I \u2018T\tq t\tQ q\tTT q\tt\tT\ts Y\tTT \"T\tq\tS t\tQT q\t\ttt\tQ\tTT\ts\tS\tST t\t74\tqq\tQt\tQT\tst\tTTT\n\t\t1\t25/ / 24\t3.6/ /15\tI0A\tVs\t75/ / 64\t.Vs\ty 4\t32/ / 25\t125/ / 96\tVa\t25/ . / 18\t45/ / 32\t3\ty 25\t3A\t25/ / 16\ty.\ty\u00bb\t125/ / 72\ty.\tI6A\tVr\u00bb\t16A\t48/ / 25\t125/ / 64\nv oinctitiliBStj ZU Q\t\t1,0000\t1,0417\t1,0667\t1,1111\t1,1250\t1,1719\t[,2000\t1,2500\t1,2800\t1,3021\t1,3333\t1,3889\t1,4063\t1,\t4400\t1,5000\t1,5625\t1,6000\t1,6667\t1,7361\t1,7500\t1,7778\t1,8000\t1,8750\t1,9200\t1,9531\nSubkontra - Oktave\tc2\t16\t162/3\ti7yi5\t177/\t18\t183/4\ti9y5\t20\t2012/25\t20 y \u00ab\tai y,\t22 y 9\t22ya\t\t23*/25\t24\t25\t26*/.\t26 y 3\t277/,\t28\t28*/,\t28 y.\t30\t30*72.\tsi y 4\nKontra-Oktave\tCi\t32\t33y3\t342/15\t35 y 9\t36\t37 y 2\t38 y5\t40\t402 y 25\t412A\t42y3\t44*/ a\t45\t\t46725\t48\t50\t5i y,\t53*/ 3\t557,\t56\t568/,\t577.\t60\t11 / 25\t62 y 2\nGro\u00dfe Oktave\tC\t64\t662/3\t684/15\t7i y 9\t72\t,75\t76 y 6\t80\t8123/25\t83 y 3\t85*/ 3\t88 y 9\t90\t\t92 y 25\t96\t100\tio2 y 5\t1062/ 3\tmy,\t112\t1137,\t115*/.\t120\t12222/25\t125\nKleine Oktave\tc\t128\ti33y3\t1368/15\t1422/9\t144\t150\t1533/g\t160\t16321A5\t1662/ 3\t1702A\t177\u2019/,\t180\t1\t84725\t192\t200\t204*/.\t213*/ 3\t2222/,\t224\t2277,\t2302/.\t240\t24519/25\t250\n1-gestrichene Oktave\tc1\t256\t266 2/3\t273 y15\t284'y 9\t288\t300\t307y5\t320\t327*725\t333*/8\t341 y,\t355 y.\t360\t3\t68*725\t384\t400\t4093/.\t426 y 3\t444*/,\t448\t455*/,\t460*/.\t480\t49113/25\t500\n2-gestrichene Oktave\tc2\t512\t533y3\t5462/15\t568 8/9\t576\t600\t6142/ 5\t640\t6559/25\t666 y 3\t682 y 3\t711 y.\t720\t7\t37 y 25\t768\t800\t819*/.\t853*/ 3\t8887,\t896\t9102/,\t92i y 5\t960\t983 y 25\t1000\n3-gestrichene Oktave\tc3\t1024\t10662/3\t10924/i5\t11377/ 9\t1152\t1200\t[2284/5\t1280\ti3io*y25\t1333 y 3\t1365 y 3\t1422y 9\t1440\t14\t74**/25\t1536\t^1600\t16382A\t17062/3\t17777/,\t1792\t1820 y,\t1843 */5\t1920\t1966 y 25\t2000\n4-gestrichene Oktave\tc4\t2048\t21331/,\t2184 8/15\t2275 %\t2304\t2400\t2457 3/5\t2560\t2621 **/25\t2666 y,\t2730y,\t2844 y.\t2880\t29\t493/25\t3072\t*3200\t3276*/.\t3413*/3\t3555 7,\t3584\t36408/,\t36861y 5\t3840\t3932 4/25\t4000\n5-gestrichene Oktave\tc5\t4096\t4266 2/3\t4369y 15\t4551 y9\t4608\t4800\ti9i5y5\t5120\t524222/25\t5333y8\t5461 */3\t56888/9\t5760\t58\t98725\t6144\t6400\t65533/.\t68262A\t7111*/,\t7168\tr\u20141 GO \u25a0 CM 1-\t7372 */.\t7680\t7864 y 25\t8000\n6-gestrichene Oktave\tc6\t8192\t8533 y 3\t8738 2/15\t9102 y9\t9216\t9600\t)8302/5\t10240\t10480*725\t106662/,\t10922 2/3\t113777/,\t11520\t117\t96*725\t12288\t12800\t13107*/.\t13653*A\t14222y,\t14336\t14563 y9\t147453/.\t15360\t1572816/25\t16000\nXI.\nSchwingungszahlen der enharmonischen Leiter f\u00fcr C2\n= 16, ax = 4262/3.\n= 165/i\n6 ?\nli = 435.\nSubkontra-Oktave\tC2\t165/i6\t16*27/l28\tny.\tisy8\t18*7x2,\t19**7x024\t192740\t2025/64\t2022/25\nKontra-Oktave\tC1\t32 y 8\t3363/64\t34*/.\t36y4\t36*7,4\t38**9/ .12\t397,0\t402 y 32\t41*725\nGro\u00dfe Oktave\t0\t65 y 4\t673 y 32\t697.\t72 y2\t73*7.2\t76**7256\t783/10\t\u20228iy16\t83*725\nKleine Oktave\tc\ti3oya\t135*7,,\t139*/.\t145\t146*7x5\t152**7x2,\t1563/.\t163 y 8\t167725\n1-gestrichene Oktave c1\t261\t2717.\t2782/.\t290\t2937,\t30557,4\t313*/.\t326y4\t3342/ 25\n2-gestrichene Oktave c2\t522\t5433/ 4\t556*/.\t580\t587*/ 4\t61123/32\t6262/.\t652ya\t668*/2.\n3-gestrichene Oktave c3\t1044\t1087 */2\t11137.\t1160\t117472\t12237/x,\tE52*/,\t1305\t13367,.\n4-gestrichene Oktave c4\t2088\t2175\t2227*/.\t2320\t2349\t24467/8\tS05 y.\t2610\t267216/ 25\n5-gestrichene Oktave c5\t4176\t4350\t44542/.\t4640\t4698\t48933/4\t\u00bb11*/.\t5220\t5345 y 25\n6-gestrichene Oktave c6\t8352\t8700\t8908 y.\t9280\t9396\t9787 */2\t1(022y.\t10440\t106901 y 25\n42123/; 84123/: 16959/,, 33 9 27/s: 679**/x 13593/8 27183/4 5437 V2 10875\n2i y 1\n43*/,\n87\n174\n348\n696\n1392\n2784\n5568\n11136\n22!*/M 45 */i, \u00bb0 \u25a0/, 181 y4\n362 y 2 725 1450 2900 5800 11600\nXII.\n45225/2\n919,/l2l\n18333/64 367yas 734\u00ae. 1468y8 2936y 4 5872 y 2 11745\nSchwingungszahlen der enharmonischen Leiter f\u00fcr\nSubkontra-Oktave\tc2\t16V.\t177x6\t177.\t18\u00ae\t- 187x6\t19*7x28\t19*/.\t20 y 8\t217,5\t21 \u201cAx\t22\t22**/x2\nKontra-Oktave\tCi\t33\t347,\t35*/.\t3673\tCO -I\t38*7,4\t393/,\t41 y 4\t4272.\t423 y 32\t44\t457,\nGro\u00dfe Oktave\tc\t66\t687.\t7oy.\t73*/,\t\u25a074y4\t77*7,2\t79*/.\t82 y 2\t84*2/2.\t85*7x6\t88\t917,\nKleine Oktave\tc\t132\t137*/,\ti4oy.\t1467,\ti48y2\t154*7x6\t1582/ 5\t165\t16821/ 25\tni7/.\t176\t183*/,\n1-gestrichene Oktave\tc1\t264\t275\t2813/.\t293*/,\t297\t3093/,\t316*/.\t330\t33723/2.\t3433/4\t352\t3662/,\n2-gestrichene Oktave\tc2\t528\t550\t563*/.\t5867.\t594\t6183A\t6333/.\t660\t67521/ 25\t687 */2\t704\t733*/,\n3-gestrichene Oktave\tc3\t1056\t1100\t11267.\t1173*/,\t1188\t1237 */2\t1267*/.\t1320\t1351*725\t1375\t1408\t1466 y 3\n4-gestrichene Oktave\tc4\t2112\t2200\t2252*/.\t23462/8\t2376\t2475\t25342/.\t2640\t270372.\t2750\t2816\t2933*/,\n5-gestrichene Oktave\tc5\t4224\t4400\t45053/.\t4693*A\t4752\t4950\t5068*/.\t5280\t5406*72.\t5500\t5632\t58662/,\n6-gestrichene Oktave\tc6\t8448 \u25a0\t8800\t9011*/.\t9386\u00ae\t9504\t9900\t201377s\t10560\t10813**/*.\t11000\t11264\tH7331/3\n2313/e\n4613/s;\n9213/,,\nI85y8\n371 y 4\n742y2\n1485\n2970\n5940\n11880\n') t = kleine Terz =\nT = gro\u00dfe Terz =\nq \u2014 Quarte =\nQ = Quinte = /\ni = kleine Sexte = -\n\t23*9/x\u201e\t2415/32\n\t46*7.9\t4815/16\n\t932*A.\t97y8 '\n' ]\t8723A.\t1953/4\nC\t752*A.\t391 y2\n\t'51*72.\t783\nIt\t03 9A.\t1566\n3(\t'06*72.\t3132\n60\t\u00bb13*7*5\t6264\n120\t26 22/ 2.\t12528\n02\t= 161/\t2, a1 = 44\n\t23*9A.\t243/ 4\n\t47*725\t49y2\n\t95*/2.\t99\n1\t907,5\t198\n3\t80*/ 25\t396\n7\t'6072.\t792\nU\t20*725\t1584\n3<\t>41725\t3168\n60\t\u00bb82*72.\t6336\n121\t-653/2.\t12672\n\u00dfe E\tSexte =f|\t5 3\n25125/2i\n101T\u00ae 203*yM 40713/16 815 6/8\n1631 y 4\n3262ya\n6525\n13050\n252y3:\n51 Vr.\n103l/8\n206y4\n4i2y,\n825\n1650\n3300\n6600\n13200\n28Vio\n521/ s 104 V j\n208 y 6\n4173A 835\u00ae 16702/ 5 3340*/, 66813/,\n27 y,\n54 7 8 1083/4 217*A 435 870 1740 3480 6960\n56\u201c/,. 1139/32 2269/16 153 */, 906y4 i8i2y2 3625 7250\n283y61\n573/32 1143/ ls 228 3/8 4563/4 9i3y2 1827 3654 7308\n29\n58\n116\n232\n464\n928\n1856\n3712\n7424\n29 29/s0 582 9/4o\ninya\u201e\n2349/10 469 y 5 939 y 5 18791/ s 3758 y 5 7516*/,\n3o7.y i28 61 \u201cAi 12211/ 32 244\u201c/,, 489y 8 9783/4 1957y2 3915 7830\n318/25 62*\u00ab/,. 125\u2019/ 25 250*7*.\nsoi y 25 10027*.\n200412/25 40082 y 25 801723/25\n13363*/5\t13920\t14500\t14616\t14848\t150333/.\t15660\t16035 2*/a.\n262/.\t27y2\t283 y 48\t28 y 8\t29*/s\t297/xo\t3015/16\t31*\u00ae.\n52*/.\t55\t57724\t573/4\t58 y 3\t592/.\t61 Vs\t639/2.\n1053/.\t110\t1147x2\tii5>y2\t117*/.\t118*/.\t123 y 4\t126*72.\n211*/.\t220\t229*/,\t231\t2347,\t2373/ 5\t247y2\t253**/2.\n4222/.\t440\t458 */3\t462\t469*/,\t475*/.\t495\t50622A.\n844*/.\t880\t9162A\t924\t9387.\t9502/.\t990\tCO O\n16893/.\t1760\t1833*A\t1848\t1877*/,\t1900*/.\t1980\t2027*72.\n3379*/.\t3520\t36662/3\t3696\t37542/,\t38013/.\t3960\t4055 */2.\n67582/.\t7040\t7333 */3\t7392\t7509*/,\t7603*/.\t7920\t81107,.\n13516*/.\t14080\t146662/,\t14784\t150182/,\t152062/.\t15840\t16220\u2018A.\n3i88yI024\n63389/512 127113/256 284**y1\u201e 50949/,4\n1019*7.2\n2039y ls 40781/ 8 8156y4 16312y2\n3229/128 642 y 64 1282 y 32\n25713/16\n5155/8\n1031 y 4 2062 y 2\n4125\n8250\n16500","page":0},{"file":"pc0331.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n331\nB. Speziell Physiologisches.\n1. Tiefste T\u00f6ne und Bestimmung der unteren H\u00f6rgrenze.\nDie Beantwortung der Frage nach der Schwingungszahl des tiefsten noch wahrnehmbaren Tones setzt vor allem voraus, da\u00df die Tonh\u00f6he der betreffenden Schallquelle exakt festzustellen sei. Daherist die Angabe Sauveurs, der sich nach W. Preyers1) historischer \u00dcbersicht zuerst mit diesem Problem besch\u00e4ftigte und 12 V2 Schwingungen als untere Tongrenze bezeichnete, wertlos, weil er f\u00fcr seine Beobachtung eine Orgelpfeife benutzte, deren Schwingungszahl sich nur sch\u00e4tzungsweise ermitteln lie\u00df.\nDie Zahnrad- und L\u00f6chersirenen gestatten zwar eine genaue Tonh\u00f6henbestimmung, haben indessen die Nachteile, da\u00df die Umlaufsgeschwindigkeit zur Inkonstanz neigt, da\u00df sie zahlreiche Obert\u00f6ne produzieren und da\u00df ihre T\u00f6ne von mehr oder weniger starken Ger\u00e4uschen begleitet werden. Letztere sind insofern besonders unerw\u00fcnscht, als die tiefsten T\u00f6ne wegen ihrer gro\u00dfen Schw\u00e4che so wie so die vollste Aufmerksamkeit des Beobachters erfordern. Immerhin ist es Abraham und mir2), freilich erst nach einiger \u00dcbung, gelungen, an Seebeckschen Scheiben \u00dcnterbrechungst\u00f6ne bis zu 16 Schwingungen hinunter zu h\u00f6ren.\nDie T\u00f6ne der Saiten sind reiner und weicher. Chi ad ni verk\u00fcrzte eine gespannte Saite derartig, da\u00df sie anfangs 2 (sichtbare und z\u00e4hlbare), dann 4, dann 8 und schlie\u00dflich 16 Schwingungen in der Sekunde machte, womit ungef\u00e4hr die untere Tongrenze erreicht war. Biot kam durch sukzessiv zunehmende Spannung einer Saite von gleichbleibender L\u00e4nge zu dem n\u00e4mlichen Resultate. Indessen sind auch die Saiten bekanntlich nichts weniger als frei von harmonischen Obert\u00f6nen. Diese aber, und zwar gerade die Oktave, Duodezime und Doppeloktave des Grundtones, neigen, wie wir seit den ausgezeichneten Untersuchungen C. Stumpfs3) hier\u00fcber wissen, derartig zur Verschmelzung mit dem Grundtone und miteinander, da\u00df selbst ein musikalisch bestens geschultes Ohr schwerlich zu bestimmen imstande sein d\u00fcrfte, ob die von einer Tonquelle mit der Schwingungszahl 16 herr\u00fchrende Tonempfindung dem Grundtone oder dem unanalysierbaren Verschmelzungsprodukte aus Grundton und Obert\u00f6nen entspricht, oder ob nicht vielleicht \u00fcberhaupt blo\u00df die Summe der Obert\u00f6ne allein geh\u00f6rt wird, zumal da auch die Tonh\u00f6henbeurteilung in dieser Region sehr mangelhaft ist. Zu Ungunsten des Grundtones kommt ferner der Umstand hinzu, da\u00df im Gegensatz zur mittleren und hohen Tonlage bei Kl\u00e4ngen von gro\u00dfer Tiefe die Obert\u00f6ne nach Beobachtungen, die Helmholtz an seiner Doppelsirene gemacht hat4), den Grundton an St\u00e4rke \u00fcbertreffen und daher leicht verdecken k\u00f6nnen.\nSaiten, welche in ihrer Mitte ein schwereres Metallst\u00fcck tragen, geben einen Klang, der aus einer Anzahl zueinander nicht harmonischer Teilt\u00f6ne besteht. Der Grundton ist durch ein Intervall von mehreren Oktaven von\n1)\t\u00dcber die Grenzen der Tonwahrnehmung; Jena, 1876; Kap. I: Die tiefsten T\u00f6ne.\n2)\tKarl L. Schaefer, Die Bestimmung der unteren H\u00f6rgrenze; Zeitschrift f. Psychologie \u00fc. Physiologie d. Sinnesorgane, Bd. 21, S. 170 ff., 1899.\n3)\tBeitr\u00e4ge zur Akustik u. Musikwissenschaft, Bd. 1, S. 36, 1898 (daselbst auch die \u00e4ltere Literatur).\n4)\tLehre v. d. Tonempfindungen, 5. Ausgabe, S. 291.","page":0},{"file":"pc0332.txt","language":"de","ocr_de":"332 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nden n\u00e4chsten Obert\u00f6nen getrennt und infolge dessen kaum mit denselben zu verwechseln; au\u00dferdem verklingen die h\u00f6heren T\u00f6ne relativ schnell. Helmholtz spannte eine auf diese Weise von den st\u00f6renden Obert\u00f6nen befreite messingene Klaviersaite \u00fcber einen Resonanzkasten, welcher nur eine, mit dem Ohre durch eine R\u00f6hre verbundene \u00d6ffnung hatte, und berichtet \u00fcber seine damit angestellten Versuche Folgendes1): \u201eDie T\u00f6ne einer Saite von gew\u00f6hnlicher H\u00f6he sind unter diesen Umst\u00e4nden von unertr\u00e4glicher St\u00e4rke. Dagegen rief schon das Dt von 37 Schwingungen nur noch eine sehr schwache Tonempfindung hervor, und auch diese hatte etwas Knarrendes, was darauf schlie\u00dfen l\u00e4\u00dft, da\u00df das Ohr auch hier anfing, die einzelnen St\u00f6\u00dfe trotz ihrer regelm\u00e4\u00dfigen Form einzeln zu empfinden. Bei B2 (34 Schwingungen) war kaum noch etwas zu h\u00f6ren.\u201c\nDieses Verfahren von Helmholtz ist meines Wissens das einzige, durch welches die harmonischen Obert\u00f6ne tiefster Grundt\u00f6ne bisher beseitigt worden sind. Prey er erhebt indessen hiergegen den Einwand, da\u00df die Schwingungen der Saite bei gr\u00f6\u00dferer St\u00e4rke vielleicht doch noch tiefere h\u00f6rbare T\u00f6ne ergeben haben w\u00fcrden. In der Tat mu\u00df man, worauf \u00fcbrigens Helmholtz selbst schon ausdr\u00fccklich hingewiesen hat2), in der untersten Tonregion sehr starke Ersch\u00fctterungen des Trommelfelles hervorrufen, um noch eine Tonempfindung auszul\u00f6sen, da die Erregbarkeit des Cortisehen Organes sich offenbar mit abnehmender Schwingungszahl immer mehr verringert.\nDie weiten gedeckten Pfeifen der Orgel geben bekanntlich sehr kr\u00e4ftige Grundt\u00f6ne mit nur schwachen Obert\u00f6nen; ganz obertonfrei sind sie aber eben auch nicht. Helmholtz, der sie mit Bezug auf die Bestimmung der unteren H\u00f6rgrenze \u201ewohl die zweckm\u00e4\u00dfigsten unter den bisher angewendeten Instrumenten\u201c nennt, sagt3) von der Subkontra-Oktave der Orgel: \u201eIn der oberen H\u00e4lfte der zweiunddrei\u00dfigf\u00fc\u00dfigen Oktave wird die Empfindung der einzelnen Luftst\u00f6\u00dfe immer deutlicher, der kontinuierliche Teil der Empfindung, den man noch mit einer Tonempfindung vergleichen k\u00f6nnte, immer schw\u00e4cher, und in der tieferen H\u00e4lfte der zweiunddrei\u00dfigf\u00fc\u00dfigen Oktave h\u00f6rt man wohl eigentlich nichts mehr als die einzelnen Luftst\u00f6\u00dfe, oder wenn man noch etwas anderes h\u00f6rt, so k\u00f6nnen es wohl nur schwache Obert\u00f6ne sein, von denen auch die Kl\u00e4nge der gedackten Pfeifen nicht ganz frei sind.\u201c\nPrey er verwendete zu seiner eigenen Untersuchung \u00fcber die untere Tongrenze4) metallene Zungen von gro\u00dfer und mit abnehmender Schwingungszahl wachsender Amplitude in der ausgesprochenen Absicht, m\u00f6glichst kr\u00e4ftige Grundt\u00f6ne zu erzielen. Diese Zungen waren in dem bereits fr\u00fcher5) erw\u00e4hnten \u201eGrundt\u00f6ne-Apparat\u201c vereinigt. Preyer sowie seine Versuchspersonen beobachteten in der Weise, da\u00df man die gerade gew\u00e4hlte Zunge ausklingen lie\u00df und die Ohrmuschel in dem Augenblicke, wo alles Dr\u00f6hnen erlosch, fest an die Holz wand des Kastens legte. Die am besten H\u00f6renden vernahmen dabei bis zu 16 Schwingungen hinab vollkommen deutlich einen eigent\u00fcmlichen ganz tiefen summenden Ton. Leider sind Preyers\n1)\tLehre v. d. Tonempfindungen, 5. Ausgabe, S. 294.\n2)\tEbenda, S. 293.\n3)\tEbenda, S. 293.\n4)\tA. a. O. S. 7ff.\n5)\tS. oben S. 266.","page":0},{"file":"pc0333.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n333\nArgumente daf\u00fcr, da\u00df auf diese Weise wirklich der reine Grundton geh\u00f6rt werde, ganz und gar nicht stichhaltig. Durch die hierauf bez\u00fcgliche Bemerkung von Helmholtz 1 2 3 4), er finde durch die Aussage des Ohres allein, wenn nicht durch Schwebungsz\u00e4hlungen die Angaben kontrolliert seien, seine Zweifel nicht ganz beruhigt, sah sich Prey er veranla\u00dft, einen zweiten Besitzer des Grundt\u00f6ne-Apparates, Herrn A. J. Ellis in London, zur Vornahme solcher Schwebungsversuche aufzufordern. Der genannte Beobachter konstatierte 2) daraufhin, da\u00df die Zungen mit den Schwingungszahlen 21 und 25 ebenso wie 20 und 24, 19 und 23, 17 und 21, 16 und 20 tats\u00e4chlich je vier Schwebungen miteinander ergaben, wie es der Fall sein mu\u00dfte, wenn nicht blo\u00df Obert\u00f6ne statt der Grundt\u00f6ne vernehmbar waren. Bei 15 plus 19 waren bereits die vier Schwebungen nur noch schwer zu h\u00f6ren, und der Zusammenklang der beiden Zungen 15 und 17 lieferte an Stelle der zwei Schwebungen der Grundt\u00f6ne die vier Schwebungen der beiden ersten Obert\u00f6ne 30 und 34.\nIn der Ohrenheilkunde benutzt man gegenw\u00e4rtig so gut wie ausschlie\u00dflich die Bezold-Edelmannschen Laufgewichtgabeln3] zur Bestimmung der unteren H\u00f6rgrenze. Auch diesen Instrumenten ist der Ubelstand eigen, da\u00df ihre Grundt\u00f6ne von harmonischen Obert\u00f6nen begleitet werden. Dieselben entstehen4) in der Luft5). Von ihrer Existenz kann man sich leicht durch Schwebungsversuche \u00fcberzeugen. So h\u00f6rte ich z. B. gelegentlich beim Zusammenklang zweier Gabeln, von denen die eine 24, die andere 26 Schwingungen machte, gleichzeitig Schwebungen von verschiedener Frequenz, was allein auf der Mitwirkung von Obert\u00f6nen beruhen konnte. Da die tiefsten Edelmannschen Laufgewichtgabeln so schwach t\u00f6nen, da\u00df sie blo\u00df in unmittelbarer N\u00e4he des Ohres h\u00f6rbar sind, ist nicht daran zu denken, etwa die Obert\u00f6ne durch zwischengeschaltete Interferenzr\u00f6hren zu vernichten. Auch eine Verst\u00e4rkung der Grundt\u00f6ne durch Resonanz zu Ungunsten der Obert\u00f6ne erweist sich in der tiefsten Tonregion als unm\u00f6glich, wie aus fr\u00fcheren Versuchen von mir hervorgeht, \u00fcber welche ich in meiner Abhandlung \u201eEin kontinuierlicher Resonatoren-Apparat\u201c 6) Nachstehendes mitgeteilt habe: \u201eDas Physiologische Laboratorium der Berliner Charit\u00e9-Ohrenklinik besitzt eine Serie h\u00f6lzerner gedeckter Orgelpfeifen, die bis zum Kontra-!? hinabreicht. Diese Pfeifen k\u00f6nnen auch als Resonatoren dienen, wenn man, statt sie anzublasen, eineEdelmannsche Stimmgabel von entsprechender Tonh\u00f6he \u00fcber die Maul\u00f6ffnung h\u00e4lt. Die Resonanzf\u00e4higkeit erlischt indessen bereits bei Gx. Die Verst\u00e4rkung, die dieser Ton erf\u00e4hrt, kann man h\u00f6chstens noch als einen schwachen Hauch bezeichnen. Schon bei A, ist die Intensit\u00e4tszunahme des Grundtones nur noch sehr gering. Viel deutlicher h\u00f6rt man den dritten und namentlich den f\u00fcnften Teil ton heraus. H\u00e4lt man\n1)\tLehre v. d. Tonempfindungen, 5. Ausgabe, S. 295 Anmerkung.\n2)\tPreyer, Akustische Untersuchungen; Jena 1879; Kap. I: Tiefste T\u00f6ne ohne Obert\u00f6ne, S. 6f.\n3)\t\u00dcber die Appunnschen Lamellen f\u00fcr tiefste T\u00f6ne s. oben S. 271.\n4)\tS. oben S. 238.\n5)\tSchon aus diesem Grunde kann man nicht, wie Bezold (Zeitschr. f. Psychologie u. Physiologie d. Sinnesorgane, Bd. 13, S. 162) wollte, aus der anscheinenden Sinusform einer von der Gabel selbst aufgezeichneten Schwingungskurve auf den Mangel von Obert\u00f6nen schlie\u00dfen.\n6)\tPassows und Schaefers Beitr\u00e4ge z. Anat. usw. des Ohres usw., Bd.3, S.135,1910.","page":0},{"file":"pc0334.txt","language":"de","ocr_de":"334 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\ndie diesen beiden Obert\u00f6nen entsprechenden Gabeln \u00fcber das Maul der Pfeife, so werden sie denn auch sehr viel mehr verst\u00e4rkt als der Ton At. \u00dcberhaupt finde ich es bei den ganz tiefen Edel mann sehen Gabeln, wenn man ihren Klang verst\u00e4rken will, wirksamer, sie auf eine Tischplatte zu setzen, als sie vor eine Resonanzr\u00f6hre zu bringen. Freilich kommt auch die Resonanz des Tisches \u00fcberwiegend den Obert\u00f6nen zugute, die man gelegentlich bis zum f\u00fcnften Teiltone h\u00f6ren kann, w\u00e4hrend die Steigerung der St\u00e4rke des Grundtones zweifelhaft bleibt.\u201c\nDa man somit die Obert\u00f6ne der Edelmannschen Laufgewichtgabeln bei der Bestimmung der unteren H\u00f6rgrenze unabweislich mit in den Kauf nehmen mu\u00df, und das Ohr selbst in bezug auf Klanganalyse wie auf Tonh\u00f6henunterscheidung hier ganz versagt, so bedeutet, streng wissenschaftlich genommen, die H\u00f6rbarkeit einer vor das Ohr gehaltenen Gabel von beispielsweise 16 Schwingungen lediglich, da\u00df der Klang der betreffenden Gabel, und nicht etwa, da\u00df der Grundton 16 mit Sicherheit perzipiert wird.1) F\u00fcr die praktischen Zwecke der Otiatrie wird es ja aber auch meistens gen\u00fcgen, den jeweils tiefsten noch h\u00f6rbaren \u201eKlang\u201c ohne spezielle R\u00fccksicht auf den Grundton festzustellen, sofern man nur zu vergleichenden Pr\u00fcfungen stets ein und dasselbe Instrument oder wenigstens ein und dieselbe Gattung von Tonquellen benutzt.\n2. H\u00f6chste T\u00f6ne und Bestimmung der oberen H\u00f6rgrenze.\nBei Versuchen mit den h\u00f6chsten h\u00f6rbaren T\u00f6nen spielen die Obert\u00f6ne keine Rolle, da sie der Natur der Sache nach \u00fcber die Grenze hinausfallen und mithin unvernehmbar sind. Dahingegen bieten hier die technischen Verh\u00e4ltnisse gewisse gr\u00f6\u00dfere Schwierigkeiten als am unteren Ende der Tonreihe.\nDie ersten, auf genauen Messungen beruhenden Beobachtungen \u00fcber die obere H\u00f6rgrenze hat Savart angestellt.2) Er verwendete dazu kurze St\u00e4be, die teils in longitudinale, teils in transversale Schwingungen versetzt wurden, und vor allem seine Zahnr\u00e4der. Ein Rad von 24 cm Durchmesser und 360 Z\u00e4hnen gab T\u00f6ne \u00fcber 3000\u20144000 v. d. nur noch schwach und unrein. Ein Rad von 48 cm Durchmesser und 400 Z\u00e4hnen lieferte reine T\u00f6ne bis zu 10000 v. d.; dann wurden die T\u00f6ne wieder schw\u00e4cher und h\u00f6rten bei 12000 bis 15000 auf, wahrnehmbar zu sein. Schlie\u00dflich wurde ein Rad von 82 cm Durchmesser mit 720 Z\u00e4hnen benutzt. Nun h\u00f6rte man noch T\u00f6ne selbst bei 24000 Schl\u00e4gen in der Sekunde, und obgleich die St\u00e4rke des Tones, die bei 12000 bis 15000 noch sehr gro\u00df war, alsdann anfing, bedeutend abzunehmen, so lie\u00df sich doch nicht sagen, bei welchem Punkte die Tonempfindung vollst\u00e4ndig aufgeh\u00f6rt haben w\u00fcrde, weil die Umdrehungsgeschwindigkeit nicht weiter erh\u00f6ht werden konnte.\nF. A. Schulze hat vor einigen Jahren diese Savartschen Versuche wiederholt.3) Er experimentierte mit f\u00fcnf verschiedenen Zahnr\u00e4dern. Drei von\n1)\tVgl. hierzu meine kritischen Bemerkungen gegen Bezold in der Zeitschrift f. Psychologie u. Physiologie der Sinnesorgane, Bd. 21, S. 164f., 1899.\n2)\tPoggendorffs Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 20, S. 290ff., 1830.\n3)\tSitzungsber. d. Gesellsch. z. Bef\u00f6rderung d. ges. Naturwiss. zu Marburg, Nr. 5, 4. Aug. 1910.","page":0},{"file":"pc0335.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n335\nihnen, auf einer gemeinsamen Achse befestigt, hatten einen Durchmesser von 10 cm. Die Anzahl der Z\u00e4hne war 325 resp. 476 und 691. Das vierte Rad hatte 20 cm Durchmesser und 955 Z\u00e4hne. Der Durchmesser des f\u00fcnften betrug 80 cm und die Zahnzahl 1784. Die R\u00e4der waren auf einer Drehbank befestigt, welche elektrischen Antrieb hatte. Die mittelst eines Tourenz\u00e4hlers bestimmbare Umlaufsgeschwindigkeit konnte durch Ver\u00e4nderung des Anla\u00df widerstandes beliebig variiert werden, und die T\u00f6ne selbst wurden dadurch erzeugt, da\u00df man ein d\u00fcnnes Holzbrettchen oder eine Scheibe aus starkem Kartonpapier am rotierenden Zahnkranze schleifen lie\u00df. Infolge der mannigfachen Nebenger\u00e4usche, die bei dieser Methode auftreten, war die Genauigkeit nicht so gro\u00df wie bei den meisten anderen. Immerhin lie\u00df sich aber zuverl\u00e4ssig feststellen, da\u00df jede Tonempfindung aufh\u00f6rte, wenn mehr als 16000 bis 17000 Z\u00e4hne pro Sekunde das Kartenblatt passierten, w\u00e4hrend unterhalb dieser Grenze stets ein Ton geh\u00f6rt wurde. Bei dem f\u00fcnften Zahnrade, welches aus einer Pappscheibe mit gez\u00e4hntem Messingrande bestand, erschien bei einer Erh\u00f6hung des eigentlichen Tones \u00fcber ca. 10000 v. d. neben diesem noch ein zweiter, wesentlich tieferer, der bei weiterer Zunahme der Drehgeschwindigkeit ebenfalls h\u00f6her sowie lauter wurde und schlie\u00dflich den anderen verdeckte.\nSchulze h\u00e4lt es nicht f\u00fcr ausgeschlossen, da\u00df auch Savart sich durch solche Nebent\u00f6ne habe t\u00e4uschen lassen. Noch sch\u00e4rfer kritisiert Heg en er *) die Savartschen Versuche, indem er dar\u00fcber sagt: \u201eEs fehlt hier vor allem der Nachweis, da\u00df ein Ton, dessen Schwingungszahl mit der Zahl der vorbeistreichenden Z\u00e4hne \u00fcbereinstimmt, wirklich produziert wurde. Es ist durchaus unwahrscheinlich, da\u00df ein K\u00f6rper von so geringer Elastizit\u00e4t, wie ein Kartenblatt, und einer Form, die so gro\u00dfen Luftwiderstand leistet, tats\u00e4chlich 24000 mal in der Sekunde zur\u00fcckfedert, so da\u00df er von jedem Zahn einen Impuls erh\u00e4lt. Viel wahrscheinlicher handelt es sich hier um eine Art von Reibungst\u00f6nen, wie sie Strouhal untersuchte. Es d\u00fcrfte danach nicht die Zahl der Impulse, sondern vielleicht ein Eigenton des Kartenblattes die wesentliche Rolle spielen. Vielleicht handelt es sich auch nur um die Reibung des Zahnrades in der Luft, die an der Stelle, wo das Kartenblatt der abgeschleuderten Luft einen gr\u00f6\u00dferen Widerstand leistet, zu verst\u00e4rkter Tonbildung f\u00fchrt.\u201c\nW. Preyer1 2) h\u00f6rte an einer gro\u00dfen Seebeckschen Sirene, einer kreisrunden Zinkplatte, an deren Peripherie 1024 L\u00f6cher gebohrt waren, bei etwa 24000 St\u00f6\u00dfen pro Sekunde neben dem Reibungsger\u00e4usch der Luft noch einen ganz leisen sehr hohen Ton, wenn er mit gro\u00dfer Aufmerksamkeit beobachtete. Viele seiner Versuchspersonen vernahmen aber hierbei nur das Blasen. Bei geringerer L\u00f6cherzahl wurden T\u00f6ne von mehr als 16000 Schwingungen vollkommen deutlich und nicht unangenehm empfunden.\nPauchon3) benutzte eine kr\u00e4ftige Dampfsirene nach Cagniard de La Tour. Wechselte der Dampfdruck im Windkessel von 0,5 bis 1,5 Atmosph\u00e4ren, so lag die Grenze zwischen 24000 und 30000 Schwingungen, w\u00e4hrend bei Anwendung einer Gegenplatte die Tonh\u00f6he unter einem Druck\n1)\tVerhandlungen d. Deutsch. Otolog. Gesellsch. in Dresden 1910; Jena, Fischer, 1910, S. 99 f.\n2)\t\u00dcber d. Grenzen d. Tonwahrnehmung; Jena 1876; Kap. II: Die h\u00f6chsten T\u00f6ne, S. 18 f.\n3)\tPhilosoph. Magazine, 5. Serie, Vol. XV, p. 371, 1883.","page":0},{"file":"pc0336.txt","language":"de","ocr_de":"336 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nvon 2,5 Atmosph\u00e4ren auf 36000 stieg, ohne da\u00df damit die H\u00f6rgrenze erreicht war.\nRudolph Koenig1) gab ebenfalls den L\u00f6chersirenen den Vorzug vor den Zahnr\u00e4dern. Die von ihm f\u00fcr die h\u00f6chsten T\u00f6ne konstruierte Scheibe hatte einen Durchmesser von 1 m bei einer Dicke von 1,5 mm und trug zehn Kreise von 8, 16, 32, 64, 128, 256, 512, 640, 768 und 1024 L\u00f6chern, so da\u00df in allen F\u00e4llen die Schwingungszahlen der h\u00f6chsten T\u00f6ne sich auch ohne Z\u00e4hlwerk durch die immer leicht festzustellende H\u00f6he der tieferen bestimmen lie\u00dfen. Da es sehr schwer ist, Scheiben von den angegebenen Dimensionen derartig eben herzustellen, da\u00df ihre R\u00e4nder bei der Drehung ohne jede oszillierende Bewegung bleiben, empfiehlt Koenig, die Sirene auf dem Rotationsapparat zwischen zwei kr\u00e4ftige, ganz plane Holzplatten einzuspannen, so da\u00df nur der Rand mit den 10 L\u00f6cherreihen hervorragt, wodurch die Oszillationen fast ganz beseitigt w\u00fcrden, was \u00fcbrigens bei sehr gro\u00dfer Rotationsgeschwindigkeit schon die Zentrifugalkraft allein besorge. Vor allem macht Koenig aber darauf aufmerksam, da\u00df man zur Erzeugung der h\u00f6chsten T\u00f6ne einen Anblasewind von hinreichender St\u00e4rke n\u00f6tig hat. Seine Geschwindigkeit mu\u00df n\u00e4mlich \u2014 was ja an sich selbstverst\u00e4ndlich ist, aber leicht \u00fcbersehen werden kann \u2014 so gro\u00df sein, da\u00df er trotz der \u00e4u\u00dferst kurzen Zeit, w\u00e4hrend welcher jede \u00d6ffnung die Anblaser\u00f6hre passiert, die ganze L\u00e4nge des Lochkanals, die gleich der Dicke der Scheibe ist, zu durchdringen und auf der anderen Seite noch einen als Tonimpuls wirksamen Luftsto\u00df zu erzeugen vermag.\nHegener2) h\u00e4lt seine vorhin angef\u00fchrten Einw\u00e4nde gegen Savart f\u00fcr ebenso g\u00fcltig gegen\u00fcber Preyers Sirenenscheiben versuch. Namentlich erscheint es ihm fraglich, ob die eben erw\u00e4hnte Forderung Koenigs in bezug auf die Windst\u00e4rke erf\u00fcllt war. P auch on k\u00f6nne man freilich diesen letzteren Einwurf kaum machen, es w\u00e4re aber doch mehr als wahrscheinlich, da\u00df dessen Sirene tiefere Reibungst\u00f6ne erzeugt habe, abgesehen davon, da\u00df bei dem Entweichen so enormer Dampfmassen zischende Nebenger\u00e4usche nicht zu vermeiden seien.\nJedenfalls wird man gut tun, bei k\u00fcnftigen Bestimmungen der oberen physiologischen Tongrenze mittelst Sirenen eine Kontrolle der Schwingungszahl des h\u00f6chsten h\u00f6rbaren Tones anzustreben. Wesentlich g\u00fcnstiger steht es in dieser Beziehung mit den Koenigschen Klangst\u00e4ben, die zu irgend erheblichen Zweifeln hinsichtlich der Tonh\u00f6he keinen Anla\u00df geben. Eine Serie von Klangst\u00e4ben besteht aus diversen Stahlzylindern, die aus einer und derselben Stahlstange geschnitten und daher von genau gleicher Beschaffenheit sind, aber verschiedene, mit wachsender Schwingungszahl abnehmende L\u00e4nge besitzen. Die St\u00e4be sind an beiden Seiten in einem Abstande vom Ende, der gleich % der ganzen Stabl\u00e4nge ist, mit einer eingedrehten Rille versehen und werden mit dieser Rille entweder, wie Fig. 81 zeigt, auf konvergent gerichtete Kautschukr\u00f6hren gelegt oder nach dem Muster der Fig. 82 an Schn\u00fcren aufgeh\u00e4ngt. Mit einem harten Kl\u00f6ppel in\n1)\t\u00dcber die h\u00f6chsten h\u00f6rbaren und unh\u00f6rbaren T\u00f6ne etc.; Annalen d. Phys. u. Chem., N. F., Bd. 69, S. 733f., 1899.\n2)\tA. a. O.","page":0},{"file":"pc0337.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n337\nseiner Mitte senkrecht zur L\u00e4ngsachse angeschlagen, gibt jeder dieser St\u00e4be einen Transversalton, indem in der Mitte und an den Enden Schwingungsb\u00e4uche entstehen und die Rillenquerschnitte Knoten bilden. Die Schwingungszahlen (V) dieser T\u00f6ne verhalten sich dabei der Theorie nach umgekehrt wie die Quadrate der Stabl\u00e4ngen (L\\ so da\u00df, wenn etwa die Schwingungszahl des l\u00e4ngsten bekannt ist, die \u00fcbrigen St\u00e4be in beliebigen Intervallen hierzu abgestimmt werden k\u00f6nnen, indem man ihnen einfach die der Gleichung L : L1 = YNv :\u0178N entsprechende L\u00e4nge gibt. In Wirklichkeit zeigt sich allerdings, wenn man die St\u00e4be nach der Differenztonmethode odei mittelst Kundtscher Staubfiguren pr\u00fcft, da\u00df ihre Schwingungszahlen mit zunehmender H\u00f6he mehr und mehr hinter den berechneten Werten Zur\u00fcckbleiben. Diese Verstimmung betr\u00e4gt indessen bei einer von e5 ausgehenden Serie in der Gegend der oberen H\u00f6rgrenze immer noch weniger als einen Ganzton und l\u00e4\u00dft sich ja \u00fcberdies durch eine entsprechende Ver-k\u00fcizung des Stabes unter experimenteller Kontrolle der Tonh\u00f6hen\u00e4nderung ausgleichen1). Koenig empfahl in dem Katalog seines Pariser Instituts von\nFig. 81.\tFig. 82.\n1889 eine Reihe von 22 Klangst\u00e4ben f\u00fcr die T\u00f6ne von e5 bis c8. Bis c7 sollten die Zylinder beim Anschl\u00e4gen mittelst des beigegebenen Stahlhammers m ihrem Rahmen h\u00e4ngen bleiben, von d7 bis c8 jedoch an den beiden F\u00e4den frei und unmittelbar vor das Ohr gehalten werden. Koenigs Abstimmung seiner Tonmittel war stets durchaus zuverl\u00e4ssig. Heutigen Tages in irgendeinem beliebigen Instrumentengesch\u00e4fte gekaufte \u201eKoenigsche Ivlangst\u00e4be^ benutze man dagegen zu wissenschaftlichen Zwecken nicht ohne vollg\u00fcltige Garantie f\u00fcr die Genauigkeit der Schwingungszahlen.\nAuch Stimmgabeln lassen sich f\u00fcr die Feststellung der oberen H\u00f6rgrenze verwenden. Man mu\u00df sie aber, wie R. Koenig es getan hat2), mit Hilfe von Differenzt\u00f6nen oder von Kundtschen R\u00f6hren stimmen, da die Versuche fi\u00fcherer Mechaniker, das blo\u00dfe musikalische Geh\u00f6r hierf\u00fcr zu benutzen zueklatanten Mi\u00dferfolgen gef\u00fchrt haben3). Nach dem TodeKoenigs und dem\n1)\tVgl. hierzu R. Koenig, \u00dcber die h\u00f6chsten h\u00f6rbaren und unh\u00f6rbaren T\u00f6ne etc \u2022 Annalen d. Phys u Chem., N. F., Bd. 69, S. 722ff., 1899. (Daselbst auch N\u00e4heres \u00fcber die Ursache und Zahl der die Stabt\u00f6ne begleitenden Schwebungen )\n2)\tEbenda, S. 626 ff.\n. , .3) Eine referierende Zusammenstellung der hier\u00fcber entscheidenden Arbeiten habe ich in der Zeitschrift f. Psychologie und Physiologie d. Sinnesorg, Bd 21 S 141 u Bd. 22, S. 229 ver\u00f6ffentlicht.\nTigerstedt, Handb. d. pbys. Methodik III, 3.\t99","page":0},{"file":"pc0338.txt","language":"de","ocr_de":"338 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nErl\u00f6schen seiner Firma d\u00fcrfte es gegenw\u00e4rtig freilich schwierig sein, eine exakt geeichte Serie von Gabeln der h\u00f6chsten Region zu erhalten. Auch erfordert hei solchen die Technik der Tonerzeugung durch das Anstreichen mittelst des Bogens eine gro\u00dfe \u00dcbung.\nAls Ersatz f\u00fcr h\u00f6chste Stimmgabeln hat Melde seine Stimmplatten empfohlen1). Diese unterscheiden sich von den gew\u00f6hnlichen Chladnischen Klangscheiben vorwiegend durch ihre Dicke. Sie werden in runder oder quadratischer Form hergestellt, und zwar am besten aus Gu\u00dfstahl. Fig. 83 gibt eine leichtverst\u00e4ndliche Darstellung davon in nat\u00fcrlicher Gr\u00f6\u00dfe. In a ist die Platte von oben zu sehen, in b von der Seite. Der Stiel ist zum Einschrauben in einen massiven Holzklotz eingerichtet. Die Tonerregung geschieht nach der Methode von Antolik durch Hinundherziehen eines befeuchteten Glasstabes in der Auskerbung des Korkst\u00fcckchens a2). Ob der Ton wirklich entsteht oder nicht, l\u00e4\u00dft sich bei den Stimmplatten \u2014 und\nl\nFig. 83.\ndies bezeichnet Melde mit Recht als einen gro\u00dfen Vorzug vor den Gabeln __ optisch erkennen, indem man etwas ganz reinen und trockenen Quarzsand auf die Platte streut: Im Moment der Tonbildung erscheint dann pl\u00f6tzlich haarscharf, wie hervorgezaubert, die C hl a dni sehe Knotenfigur, das Kreuz durch die Ecken (Fig. 83a). Die H\u00f6he des Tones einer jeden Platte wird nach der schon3) beschriebenen Resonanzmethode bestimmt, wobei das Korkst\u00fcckchen \u00df zum Aufst\u00fctzen der Platte auf den Resonanzstab dient Melde kam mit diesem Verfahren bei den Platten bis zu ca. 28 000 Schwingungen hinauf, w\u00e4hrend es sich, auf Stimmgabeln angewendet, nur bis etwa 17 000 v. d. brauchbar erwies. Ann\u00e4hernd l\u00e4\u00dft sich \u00fcbrigens auch die Tonh\u00f6he der Meldeschen Platten berechnen mit Hilfe einer*schon von Chladni angegebenen Formel, wonach die Schwingungszahlen A und zweier Schei-\n1)\tAnnalen d. Physik u. Chemie, N. F., Bd. 66, S. 767, 1898. - Die Stimmplatten sind jetzt zu beziehen aus dem Physikalisch-Mechanischen Institut von Edelmann in M\u00fcnchen, Nymphenburgerstr. 82.\n2)\tVgl. oben S. 239.\n3)\tS. 317.","page":0},{"file":"pc0339.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n339\nben von demselben Material, derselben Gestalt und derselben Knotenlinienform mit den L\u00e4ngen l und lx und mit den Dicken d und dx in folgender Beziehung stehen: N:Nl=dll2:dll2' allerdings setzt diese Formel voraus, da\u00df die Tonh\u00f6he der einen Platte bereits bekannt ist.\nEinige Erfahrungen \u00fcberOrgelpfeifenh\u00f6ehsterH\u00f6hehatR. Koenig1) mitgeteilt. Er konstruierte eine Reihe von 19 offenen Orgelpfeifen f\u00fcr die T\u00f6ne der diatonischen Tonleiter von e5 bis g7, deren tiefste eine L\u00e4nge von 33,5 bei 4 mm Tiefe hatte, und deren h\u00f6chste, g1, 5 mm lang und 0,9 mm tief war. Diese Pfeifen, sagt Koenig, \u201et\u00f6nen am besten, wenn sie von c5 bis e6 unter einem Wasserdr\u00fccke von 80 mm angeblasen werden, von e6 bis ab unter einem von 100 mm und von a6 bis g7 unter einem von 120 mm. Ihre T\u00f6ne sind in sehr hohem Grade von der St\u00e4rke des Anblasens abh\u00e4ngig, sot da\u00df z. B. der Ton der Pfeife c5 beim Anblasen unter fortschreitendem Wasserdr\u00fccke von 35 bis zu 120mm um ungef\u00e4hr 150 Schwingungen, also etwa um einen halben Ton stieg. Infolgedessen reichen schon sehr geringe Druckver\u00e4nderungen w\u00e4hrend des Anblasens hin, die T\u00f6ne dieser Pfeifen best\u00e4ndig h\u00f6her und tiefer werden zu lassen, wie das in auff\u00e4lliger Weise sich durch die gro\u00dfen Schwankungen der Tonh\u00f6he der Sto\u00dft\u00f6ne zu erkennen gibt, welche sich bei den Intervallen der Pfeifen von e5 bis ab gut beobachten lassen.\u201c Obwohl Koenig eine pr\u00e4zise Abstimmung dieser Pfeifen bis gi nicht vorgenommen hat \u2014 sie waren nur nach den empirischen Regeln der Orgelbaukunst verfertigt \u2014 so liegt doch kein Grund vor, an der leidlichen Genauigkeit der Tonh\u00f6hen zu zweifeln.\nMan k\u00f6nnte demnach auch mit Orgelpfeifen Bestimmungen der oberen H\u00f6rgrenze vornehmen, meistens wird man ihnen aber wohl die Galtonpfeife vorziehen, allein schon wegen der Kontinuit\u00e4t der Tonh\u00f6henfolge. Freilich mu\u00df man alsdann, wie bereits fr\u00fcher2) nachdr\u00fccklich hervorgehoben und ausf\u00fchrlich begr\u00fcndet wurde, ein f\u00fcr alle Mal auf das Gummi-Handgebl\u00e4se verzichten und die Pfeife mit konstantem, hinreichend starkem Winddruck anblasen3).\nIn einer wertvollen Untersuchung \u00fcber die hier in Betracht kommenden Verh\u00e4ltnisse hat Hegener gezeigt4), da\u00df eine Edelmannsche Grenzpfeife, wenn man sie bei einer Maulweite von 0,88 und irgendeiner Pfeifenlumenl\u00e4nge zwischen 4,0 und 1,0 mit einem Druck anbl\u00e4st, der sukzessive von 4 bis 40 cm Wasser gesteigert wird, zun\u00e4chst einen (nicht ganz regelm\u00e4\u00dfig) mit dem Druck sich erh\u00f6henden Ton liefert, und da\u00df die Schwingungszahl erst von der Druckgr\u00f6\u00dfe 30 an merklich konstant wird. Bei einem Druck zwischen 30 und 40 cm Wasser ergab die\nPfeifenl\u00e4nge 4,0\teinen\tTon\tvon\trund\t15000\tv.\td.\n\u00bb\t3,0\t\u00bb\t\u00bb\t\u00bb\t\u00bb\t19000\t\u00bb\t\u00bb\n\u00bb\t2,0\t\u00bb\t\u00bb\t\u00bb\t\u00bb\t23 000\t\u00bb\t\u00bb\n\u00bb\t1,5\t\u00bb\t\u00bb\t\u00bb\t\u00bb\t26 000\t\u00bb\t\u00bb\n1,0\t\u00bb\t\u00bb\t\u00bb\t\u00bb\t30 000 \u00bb \u00bb\n1)\t\u00dcber die h\u00f6chsten h\u00f6rbaren und unh\u00f6rbaren T\u00f6ne etc.: Annalen d Phvs u\nChem., N. F., Bd. 69, S.731f., 1899.\t* '\n2)\tS. 232 ff.\n3)\t\u00dcber die hierzu geeignete Methodik vgl. S\u201e 259ff.\n4)\tPassows u. Schaefers Beitr\u00e4ge z. Anat. etc. des Ohres etc., Bd. 1, S. 321ff, 1908.\n22*","page":0},{"file":"pc0340.txt","language":"de","ocr_de":"340 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nHiernach wird eine Bestimmung der oberen H\u00f6rgrenze mittelst der Galton-pfeife, die allen Anspr\u00fcchen an wissenschaftliche Exaktheit gen\u00fcgen soll, anzustellen sein, wie folgt. Die Pfeife wird mit einer Pre\u00dfluftflasche durch einen Schlauch verbunden, in den ein Pr\u00e4zisionshahn zwecks Feineinstellung des Druckes auf einen konstanten Wert von 30 bis 40 cm Whsser und au\u00dferdem kurz vor der Pfeife ein Manometer eingeschaltet ist. Alsdann wird durch Hinundherschrauben des Pfeifenstempels zun\u00e4chst ungef\u00e4hr und darauf durch mehrfache Wiederholung m\u00f6glichst genau die Grenze festgestellt, an welcher der Ton bei der kontinuierlichen Erh\u00f6hung eben verschwindet, beziehungsweise bei der Vertiefung eben auftaucht. Schlie\u00dflich wird im unmittelbaren Anschlu\u00df hieran die Schwingungszahl des Grenztones nach einer der oben schon beschriebenen Methoden ermittelt. Die bequemere Benutzung einer Eichungstabelle ist nur erlaubt, wenn dieselbe korrekt hergestellt ist und unter stets genau gleichen Versuchsbedingungen experimentiert wird.\nDas Anblasen der Galtonpfeife mittelst konstanten Druckes ergibt viel klarere T\u00f6ne als der Gummiballon. Auch das l\u00e4ngere Andauern der Tonempfindung ist entschieden ein Vorteil, hat doch R. Koenig sogar gelegentlich behauptet, da\u00df die obere H\u00f6rgrenze f\u00fcr anhaltende T\u00f6ne h\u00f6her liege als f\u00fcr momentan verklingende. Das an sich unvermeidliche Blaseger\u00e4usch kann die Versuchsperson dadurch aussehalten, da\u00df sie die Finger in die\nFig. 84.\nOhren steckt. Die sehr hohen T\u00f6ne durchdringen jeden Verschlu\u00df des Geh\u00f6rganges bis nahe zur Grenze hinauf.\nWie schon fr\u00fcher Savart und Pauchon stellte F. A. Schulze1) vor einigen Jahren Versuche \u00fcber die h\u00f6chsten h\u00f6rbaren T\u00f6ne mit Longitudinalschwingungen d\u00fcnner Dr\u00e4hte an, woraus sich die Konstruktion seines Monochords zur Bestimmung der oberen H\u00f6rgrenze entwickelte2). Der Apparat (Fig. 84), zu beziehen von Herrn Paul G\u00f6rs, Mechaniker am Physikalischen Institut der Universit\u00e4t Marburg3), besteht aus einem Grundbrett mit zwei endst\u00e4ndigen Klemmen, zwischen denen ein Stahl- oder Silberdraht ausgespannt ist. Auf dem Grundbrett ist l\u00e4ngs einer Skala ein Schlitten verschiebbar, der eine dritte Klemme tr\u00e4gt, so da\u00df verschiedene L\u00e4ngen der Saite abgegrenzt werden k\u00f6nnen. Die Tonerzeugung geschieht durch Anreiben mittelst eines kleinen mit Kolophoniumpulver best\u00e4ubten Tuchl\u00e4ppchens in der L\u00e4ngsrichtung des Drahtes. Der dadurch hervorgerufene Longitudinalton ist abh\u00e4ngig von dem Elastizit\u00e4tsmodulus, dem spezifischen Gewicht und der L\u00e4nge der Saite, wird dagegen von Spannung und Temperatur praktisch nicht beeinflu\u00dft: die Schwingungszahlen der Longitudinal-\n1)\tSitzungsber. d. Gesellsch. z. Bef\u00f6rderung d. ges. Naturwiss. zu Marburg, Nr. 8; 13. Nov. 1907. Vgl. auch F. A. Schulze, Die obere H\u00f6rgrenze und ihre exacte Bestimmung; Passows u. Schaefers Beitr\u00e4ge z. Anat. etc. des Ohres etc., Bd. 1, S. 134, 1908.\n2)\tZeitschr. f. Ohrenheilk., Bd. 56, S. 167.\n3)\tPreis 22 bis 25 Mark.","page":0},{"file":"pc0341.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n341\ngrundt\u00f6ne des Monochords verhalten sich zueinander umgekehrt wie die Saitenl\u00e4ngen. Mithin beschr\u00e4nkt sich die Eichung des Instrumentes in einfachster Weise auf die exakte Tonh\u00f6henbestimmung einer einzigen Saitenl\u00e4nge, etwa derjenigen, die dem tiefsten Tone entspricht. Als solcher kann je nach Wunsch des Bestellers e5, g5 oder e6 gew\u00e4hlt werden1). Von dieser Grenze aufw\u00e4rts l\u00e4\u00dft sich dann mit Hilfe des Monochords jede Tonh\u00f6he bis weit \u00fcber die H\u00f6rgrenze hinaus erzeugen. Die T\u00f6ne sind schw\u00e4cher als die Gal tont\u00f6ne; trotzdem erh\u00e4lt man nicht selten mit dem Monochord eine h\u00f6here Grenze als mit der Pfeife.\nDas Monochord von Struycken2) ist etwas sp\u00e4ter als das Schulzesche in das physiologische und otiatrische Instrumentarium eingef\u00fchrt worden, erfreut sich aber zunehmender Beliebtheit. Die Saite ist hier \u00fcber eine linealartige Metallschiene an Stelle des Schulzeschen Grundbrettes gespannt, welche unten einen gebogenen Griff zum Anfassen und vorn einen aufw\u00e4rts gekr\u00fcmmten Schnabel hat, mittelst dessen das Instrument zwecks Pr\u00fcfung der Knochenleitung gegen den Sch\u00e4del gedr\u00fcckt werden kann, w\u00e4hrend sich am Hinterende eine Schraube zum Spannen der Saite befindet. Die T\u00f6ne werden durch An streichen des zwischen dem Schnabel und dem verschieblichen Stege (\u201eStimmkl\u00f6tzchen\u201c) gelegenen Saitenst\u00fcckes in der L\u00e4ngsrichtung erzeugt. Die jeweilige Saitenl\u00e4nge ist an der Zentimeter- resp. Millimeterskala der Schiene ablesbar. Der Bequemlichkeit halber sind f\u00fcr die diatonischen C-dur-Leitert\u00f6ne von gb bis g1 besondere Marken angebracht, auf welche immer die Vorderkante des Stimmkl\u00f6tzchens einzustellen ist. ln gleicher Weise sind auf der Schienenoberkante die Tausender der Schwingungszahlen durch Einstellungsstriche und r\u00f6mische Ziffern markiert, so da\u00df man unmittelbar die Saitenl\u00e4nge f\u00fcr 6000, 7000 usw. bis 25000 Schwingungen fixieren kann. Da die Schwingungszahlen der Longitudinalt\u00f6ne der Saite sich umgekehrt wie die zugeh\u00f6rigen L\u00e4ngen verhalten, so ist das Produkt aus Schwingungszahl und L\u00e4nge f\u00fcr alle Einstellungen konstant. Der Zahlenwert dieses Produktes ist am Grunde des Schnabels in die Schiene eingeschlagen. Dividiert man in diese Zahl mit einer gegebenen L\u00e4nge der Saite, so erh\u00e4lt man genau die korrespondierende Schwingungszahl und umgekehrt. Meist wird man aber wohl, wenigstens bei otia-trischen Untersuchungen, mit der unmittelbaren Ablesung der Tonh\u00f6he und einer eventuell erg\u00e4nzenden Interpolation auskommen.\nSoll die obere H\u00f6rgrenze f\u00fcr Luftleitung bestimmt werden, so wird die Spitze des vom Untersucher in die linke Hand genommenen Monochords frei vor den Geh\u00f6rgang des zu Pr\u00fcfenden gehalten; handelt es sich um die Kopfknochenleitung, so st\u00fctzt man\u2018das Vorderende der Schiene, am besten nach Armierung mit dem beigegebenen Elfenbeinschuh, gegen den Warzenfortsatz 3). Das Anreiben der Saite kann mit einem Tuchlappen und Kolo-\n1)\tHier wird oft der Grad der Handlichkeit den Ausschlag geben. Das Stahldrahtmonochord, beginnend mit e5, ist 80 cm lang, das Monochord mit Silberdraht und g5 als tiefstem Tone 30 cm.\n2)\tS. hierzu Pas sows und Schaefers Beitr\u00e4ge z. Anat. etc. des Ohres etc., Bd. 3, S. 407 ff., 1910.\n3)\tDie am Kopfende der Saite angebrachte Schutzh\u00fclse dient hierbei dem Zweck, eine Ber\u00fchrung der Saite mit der Ohrmuschel oder den Haaren zu vermeiden.","page":0},{"file":"pc0342.txt","language":"de","ocr_de":"342 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nphonium geschehen. Empfehlenswerter ist ein mit absolutem Alkohol oder Terpentin getr\u00e4nkter Watte- bezw. Gazebausch, den man mit den Fingern beim Reiben kr\u00e4ftig an die Saite dr\u00fcckt. Struycken selbst schreibt ein \u201eStreichfl\u00e4schchen\u201c vor, das mit Tetrachlorkohlenstoff (unter Zusatz von etwas Lavendel\u00f6l) gef\u00fcllt und mit einem Filzpl\u00e4ttchen verschlossen ist, welches letztere durch den Kontakt mit der Fl\u00fcssigkeit immer gen\u00fcgend durchtr\u00e4nkt bleibt und unter sanftem Druck nicht zu langsam auf der Saite hin und her gestrichen werden soll.\nEin besonderer Vorzug des Struyckenschen Monochords vor allen anderen Tonmitteln von h\u00f6chster H\u00f6he besteht eben darin, da\u00df man nicht nur sehr bequem, sondern namentlich auch kontinuierlich die Knochenleitung von der H\u00f6rgrenze an bis zur Mitte der f\u00fcnfgestrichenen Oktave herunter pr\u00fcfen kann. Bisher benutzte man f\u00fcr die Knochenleitung im allgemeinen nur Stimmgabeln, etwa die Bezold-Edelmannsehe Tonreihe, die aber oberhalb c3, mindestens was die Kontinuit\u00e4t anlangt, mehr oder weniger vollst\u00e4ndig versagten. Auch jetzt bleibt noch, wenn man zwecks kontinuierlicher Untersuchung der Knochenleitung in der tiefen Region die Laufgewichtgabeln und in der hohen die Longitudinalt\u00f6ne des Monochords verwendet, eine mittlere L\u00fccke, die ca. von e3 bis f5 reicht. Ich habe, teils um diese auszuf\u00fcllen, teils um den Tonumfang des Monochords \u00fcberhaupt zu vergr\u00f6\u00dfern, vor einiger Zeit1 *) vorgeschlagen, auch die Transversalt\u00f6ne der Saite auszunutzen, deren tiefster ungef\u00e4hr gis{ ist und deren h\u00f6chster dem tiefsten Longitudinalton sehr nahe kommt.\nDie Transversalschwingungen werden durch Anschl\u00e4gen mit einem leicht federnden, keilf\u00f6rmig angesch\u00e4rften, belederten Holzhammer oder durch Anstreichen mit einem kleinen Violinbogen erzeugt. Ersterer eignet sich mehr f\u00fcr gr\u00f6\u00dfere, letzterer mehr f\u00fcr kurze Saitenl\u00e4ngen. Um die Reinheit und St\u00e4rke der durch Luftleitung dem Ohre zugef\u00fchrten Transversalt\u00f6ne zu erh\u00f6hen, setzt man das Monochord am besten w\u00e4hrend der Tonerzeugung mit dem Schnabel auf eine gut resonierende Tischplatte. (Auf Wunsch wird dem Instrument auch eine besondere \u201eKlangplatte\u201c beigegeben, die aber nicht ganz so wirksam ist.) Bei der Untersuchung der Kopfknochenleitung mittelst der Transversalt\u00f6ne, wobei ja die Spitze des Monochords auf dem Warzenfortsatz der Versuchsperson ruht, kann man das Hinterende des Instruments an irgendeine Resonanzfl\u00e4che anlehnen.\nZum Eichen bezw. Nachstimmen der Saite auf die Transversalt\u00f6ne gebraucht man den Struyckenschen Spannungsmesser, und zwar in folgender Weise. Man stellt die vordere Kante des Stimmkl\u00f6tzchens auf den Teilstrich 40 der Schiene und befestigt den Spanner so auf dem Monochord, da\u00df er mit dem oberen Haken auf der Saite genau \u00fcber Teilstrich 20 h\u00e4ngt, w\u00e4hrend der untere Haken als St\u00fctzpunkt an der Unterkante der Schiene anliegt. Die Spannung wird dann durch Drehung der Schraube hinten am Monochord so lange ver\u00e4ndert, bis beim Blick auf das in Augenh\u00f6he gehaltene Instrument die Saite sich mit dem oberen roten Strich der Skala auf der\n1) Karl L. Schaefer, \u00dcber eine Erweiterung der Anwendbarkeit des Struycken-\nschen Monochords; Pas sows und Schaefers Beitr\u00e4ge z. Anat. etc. des Ohres etc.,\nBd. 4, S. 375, 1911.","page":0},{"file":"pc0343.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n343\nElfenbeinplatte deckt1). Damit ist die gr\u00f6bere Einstellung der Spannung erreicht. Zwecks Feineinstellung wird die Saite auf 43 cm L\u00e4nge gebracht und dann die Spannung durch geringe Drehungen der Schraube noch so lange modifiziert, bis der Ton der Saite mit dem Ton der beigegebenen eHGabel mit 435 v. d. im Einklang ist. Entspricht die L\u00e4nge von 43 cm genau der Tonh\u00f6he 435, so hat irgendeine andere L\u00e4nge L die Schwingungszahl N= \u2014=\t, und umgekehrt geh\u00f6rt zu einem gegebenen N\n1j\t-L\ndie L\u00e4nge L = \u2014\u2014\u2022 Die Stimmung des Monochords auf Transversalt\u00f6ne\nist nie ganz mathematisch genau, doch sind die Abweichungen bei vorschriftsm\u00e4\u00dfiger Eichung praktisch meist so gut wie belanglos.\nFig. 85.\nFig. 85 gibt eine Abbildung des gesamten Instrumentariums2), welches in Kaliko-Etui zum Preise von 79,50 M. von der Firma H. Pfau, Berlin NW. 6, Luisenstr. 48, nebst Gebrauchsanweisung, Literatur und einer Tabelle der zusammengeh\u00f6rigen Schwingungszahlen und Saitenl\u00e4ngen f\u00fcr die Transversalt\u00f6ne zu beziehen ist.\nWie schon erw\u00e4hnt, hat Melde gelegentlich mit Recht hervorgehoben, da\u00df in der N\u00e4he der oberen H\u00f6rgrenze auch ein optischer Nachweis der regelrechten Tonbildung immer w\u00fcnschenswert w\u00e4re. Einen solchen hat F. A. Schulze f\u00fcr die h\u00f6chsten Longitudinalt\u00f6ne des Monochords dadurch erbracht, da\u00df er Papierreiterchen auf die Saite setzte, die beim T\u00f6nen leb-\n1)\tF\u00fcr die Longitudinalt\u00f6ne ist der Spanner auf den Teilstrich 25 einzustellen, was einem spannenden Gewicht von 25 kg entspricht. Bei einer Spannungssteigerung \u00fcber den unteren roten Strich hinaus ist ein Zerrei\u00dfen der Saite zu erwarten.\n2)\tNur die \u00ab\u2018-Gabel ist nicht mitgezeichnet; rechts unten sieht man neben dem Elfenbeinschuh einen Beh\u00e4lter mit Kolophonium zum Einreiben des Bogens.","page":0},{"file":"pc0344.txt","language":"de","ocr_de":"344 K. L. Schaefer, Untersuehungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nhaft hin und her rutschten, meist entgegengesetzt der jeweiligen Anstrichrichtung. Heg en er verwendete zu dem gleichen Zweck eine empfindliche Flamme.\n3. Unterschiedsemp\u00fcndlichkeit f\u00fcr Tonh\u00f6hen.\na) Bei aufeinanderfolgenden T\u00f6nen.\nBekanntlich k\u00f6nnen ganz hervorragend musikalisch veranlagte Personen H\u00f6hendifferenzen zweier aufeinanderfolgender T\u00f6ne der mittleren Oktaven noch erkennen, wenn dieselben nur Bruchteile einer Schwingung betragen. Gegen\u00fcber einer derartigen Feinheit der Unterschiedsempfindlichkeit ist es nat\u00fcrlich unbedingt erforderlich, da\u00df die Schwingungszahlendifferenz der zur Pr\u00fcfung benutzten Tonquellen \u00e4u\u00dferst genau bestimmbar und w\u00e4hrend des Versuchs absolut konstant ist. In solchen F\u00e4llen kommen daher blo\u00df Stimmgabeln, Zungen und etwa Saiten in Betracht, w\u00e4hrend Lippenpfeifen und Sirenen nur dort ausreichen, wo die Unterschiedsempfindlichkeit, wie bei sehr gro\u00dfer H\u00f6he der verglichenen T\u00f6ne oder mangelnder musikalischer \u00dcbung des Beobachters, erheblich geringer ist. Wesentlich ist ferner, da\u00df die beiden auf ihre Differenz hin zu beurteilenden T\u00f6ne m\u00f6glichst gleiche St\u00e4rke sowie gleiche F\u00e4rbung besitzen und frei von st\u00f6renden Nebenger\u00e4uschen sind. Auch sollen die Pausen zwischen den zu vergleichenden T\u00f6nen bei einer Beihe von Versuchen gleichm\u00e4\u00dfig und recht kurz sein, wenigstens so kurz, da\u00df die erste Tonh\u00f6he noch deutlich im Ged\u00e4chtnisse haftet, wenn die zweite gegeben wird.\nNach Preyers1) Angabe war Delezenne der erste, welcher Experimente \u00fcber die Tonh\u00f6henunterschiedsempfindlichkeit anstellte. Er benutzte hierzu eine metallene Saite, die zun\u00e4chst durch einen mittleren Steg genau in zwei H\u00e4lften geteilt war. Wurde der Steg um einen Millimeter seitw\u00e4rts verschoben, so bemerkten sehr ge\u00fcbte Ohren bereits einen H\u00f6henunterschied der dadurch ungleich gewordenen beiden Saitenst\u00fccke. Die Tondifferenz kann man bei einem solchen Versuch aus den gemessenen L\u00e4ngen und der bekannten Schwingungszahl der ganzen Saite leicht berechnen. Noch besser d\u00fcrfte es indessen sein, sie akustisch zu ermitteln, indem man die beiden eben merklich verschiedenen T\u00f6ne nacheinander mit einem dritten, um einige Schwingungen abweichenden Tone, etwa einer Gabel, schweben l\u00e4\u00dft und durch Ausz\u00e4hlung der Schwebungen die Schwingungszahlen feststellt; die H\u00f6he des Vergleichstones braucht dabei nicht selbst genau bekannt zu sein, da sie ja bei der Subtraktion aus der Rechnung herausf\u00e4llt.\nUm Delezennes Verfahren auf verschiedene Regionen des Tonreiches anwenden zu k\u00f6nnen, m\u00fc\u00dfte man die L\u00e4nge der ganzen Saite variabel machen. Statt eines derartigen Monochords habe ich k\u00fcrzlich in einer mit Herrn Kurt Soldan zusammen angestellten, noch nichtver\u00f6ffentlichtenBeobachtungs-reihe das Spear mansche Dichord2) benutzt, und zwar nach folgendem Modus. Die eine Saite wird mit einer Tonquelle von der gegebenen Schwingungszahl n unison gestimmt. Hierauf wird auf der zweiten Saite durch Ver-\n1)\t\u00dcber d. Grenzen d. Ton Wahrnehmung; Jena, 1876; Kap. III: Die Unterschiedsempfindlichkeit f\u00fcr Tonh\u00f6hen.\n2)\tS. oben S. 248, Fig. 19.","page":0},{"file":"pc0345.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n345\ngleichen mit der ersten die L\u00e4nge h des eben merklich h\u00f6heren und die L\u00e4nge lt des eben merklich tieferen Tones aufgesucht. Da die Voraussetzung erlaubt ist, da\u00df die Schwingungszahlen dieser beiden T\u00f6ne um den gleichen Betrag x von n differieren, so ergibt sich alsdann die Proportion n x in \u2014 x=lt:h und aus dieser sehr einfach x. Es ist nicht einmal n\u00f6tig, da\u00df die Schwingungszahl n des Standardtons exakt bestimmt ist, insofern kleine Abweichungen von deren wirklichem Werte die Gr\u00f6\u00dfe x nicht wesentlich beeinflussen.\nIm \u00fcbrigen_ wurden diese Versuche nach der psychophysischen Methode der minimalen \u00c4nderungen ausgef\u00fchrt. Nat\u00fcrlich steht aber auch dem nichts im Wege, etwa die Methode der mittleren Fehler anzuwenden, d. h. wiederholt beide Dichordsaiten durch die Versuchsperson unison stimmen zu lassen und aus den dabei unbemerkt bleibenden Schwingungszahlendifferenzen die Unterschiedsempfindlichkeit zu berechnen1). Eine \u00e4hnliche Untersuchung ist vor einigen Jahren von Hanichi Muraoka unternommen worden.2)\nAls nachteilig f\u00fcr alle Beobachtungen von der hier in Rede stehenden Art ist der Umstand zu bezeichnen, da\u00df eine und dieselbe Saite, wenn sie gerissen, gestrichen oder ausklingend sich selbst \u00fcberlassen wird, leicht in jedem dieser F\u00e4lle eine etwas andere Nuance der Tonempfindung hervorruft, so da\u00df der Urteilende dadurch irritiert werden kann. Auch auf st\u00f6rende Spannungs\u00e4nderungen der Saite mu\u00df man jederzeit gefa\u00dft sein. Die Zungen sind, richtig behandelt, solchen Unregelm\u00e4\u00dfigkeiten im ganzen weniger unterworfen. Von seinem, bereits fr\u00fcher3) beschriebenen, speziell f\u00fcr die Pr\u00fcfung der Tonh\u00f6henunterschiedsempfindlichkeit aus durchschlagenden Zungenpfeifen zusammengestellten \u201eTondifferenz-Apparat\u201c sagt Prey er4) w\u00f6rtlich: \u201eEr gestattet eine mannigfaltige und feine Abstufung der Tonh\u00f6he, ohne merkliche \u00c4nderung der Intensit\u00e4t und Klangfarbe, und erfordert au\u00dfer einem ger\u00e4uschlosen Luftstrom, den der Blasebalg liefert, und h\u00e4ufig wiederholter Kontrolle der Schwingungszahlen durch Z\u00e4hlung der Schwebungen nur einige Geschicklichkeit im Handhaben der Schieber. Denn die zu vergleichenden T\u00f6ne m\u00fcssen genau gleich lang dauern und gleichm\u00e4\u00dfig schnell abklingen, was man durch einige \u00dcbung bald erreicht, so da\u00df der Beobachter maschinenm\u00e4\u00dfig die Schieber (immer ganz) herauszieht und zur\u00fcckschiebt, mit der linken Hand den ersten, mit der rechten den zweiten Knopf haltend. Dann kommt es nur \u00e4u\u00dferst selten vor, da\u00df ein Beobachter, welcher, mit dem R\u00fccken gegen den Apparat gewendet, im m\u00e4\u00dfig erleuchteten Raume v\u00f6llig ungest\u00f6rt sitzt, beim zweimaligen Angeben eines und desselben Tones eine Unterschiedsempfindung hat.\u201c C. Stumpf5) macht \u00fcber die von A. Appunn f\u00fcr ihn gebauten Zungenk\u00e4sten6) mit R\u00fccksicht auf deren Verwendung zurUnter-suchung der Tonh\u00f6henunterschiedsempfindlichkeit die folgenden Bemerkungen:\n1)\tAuf die Einzelheiten der psychophysischen Ma\u00dfmethodik kann hier nicht genauer eingegangen werden.\n2)\tReferat dar\u00fcber in den Fortschritten der Physik im Jahre 1910, 66. Jahrg., Abschnitt Akustik, S. 212.\n3)\tS. oben S. 266.\n4)\tA. a. O. S. 29.\n5)\tZeitschr. f. Psychol, u. Physiol, d. Sinnesorg., Bd. 6, S. 41, 1894.\n6)\tS. oben S. 266 u. 267.","page":0},{"file":"pc0346.txt","language":"de","ocr_de":"346 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\n\u201eEs zeigte sich, da\u00df zwar die St\u00e4rke der Kl\u00e4nge sehr gleichm\u00e4\u00dfig, aber schon die Klangfarbe . . . nicht gleichm\u00e4\u00dfig genug war. Manche Zungen sind, wenn man recht genau hinh\u00f6rt, etwas milder als die \u00fcbrigen. Leicht wird nun einer einen eben merklichen H\u00f6henunterschied angeben, w\u00e4hrend das, was er bemerkt, vielmehr ein Unterschied der Farbe ist; und soll er sagen, welcher Ton h\u00f6her ist, so wird er leicht den sch\u00e4rferen f\u00fcr h\u00f6her halten. Erkennt er aber den Farbenunterschied als solchen, so kann ihn dieser durch Ablenkung der Aufmerksamkeit in der H\u00f6henvergleichung st\u00f6ren. Nun kann man zwar die Farbe beeinflussen durch die Art, wie man das Z\u00e4pfchen behandelt: wenn man es n\u00e4mlich nach dem Herausziehen (es mu\u00df stets vollst\u00e4ndig herausgezogen sein) nicht losl\u00e4\u00dft, sondern nach oben dr\u00fcckt, wird der Klang sch\u00e4rfer, wenn nach unten, milder; aber hierbei wird auch die H\u00f6he ge\u00e4ndert, der Ton geht im ersten Fall hinauf, im zweiten hinunter, und nicht blo\u00df scheinbar, wie die Schwebungen mit einer anderen Zunge lehren.\u201c Da ferner, wie Stumpf im weiteren Verlaufe dieser Er\u00f6rterung ausdr\u00fccklich feststellt, mit der Zeit an sich kleine, aber gerade f\u00fcr eine Pr\u00fcfung der Unterschiedsempfindlichkeit in der mittleren Tonregion doch erhebliche Verstimmungen der Zungen um ein oder einige Zehntel einer Schwingung eintreten k\u00f6nnen und dann nur m\u00fchsam zu beseitigen sind, so wird es begreiflich, da\u00df manche Autoren die leichter in ihrer Stimmung regulierbaren Gabeln den Zungen vorziehen.\nDie Gabeln1) haben dann freilich ihrerseits wieder den Nachteil, da\u00df es viel \u00dcbung erfordert, sie durch Anschl\u00e4gen oder Anstreichen mit stets gleichm\u00e4\u00dfiger St\u00e4rke zu erregen, und da\u00df sie mit wachsender H\u00f6he immer rascher abklingen. Bis zu einem gewissen Grade kann man \u00fcbrigens diesen \u00dcbelst\u00e4nden damit begegnen, da\u00df man die Intensit\u00e4t durch Resonatoren reguliert, welche je nach Bedarf den Gabeln mehr oder weniger gen\u00e4hert werden. Die Abstimmung der Tonh\u00f6he l\u00e4\u00dft sich mit Hilfe von Laufgewichten bewirken; noch besser mittelst der in Fig. 86 abgebildeten Vorrichtung, die nach einem zuerst von Max Meyer angewendeten Verfahren von der Firma Max Marx und Berndt, Mechanische Werkst\u00e4tten in Berlin N.W. 5, Stephanstr. 60, konstruiert wird. Das Bild zeigt die Zinke einer Gabel, in deren oberes Ende eine Schraube eingelassen ist. Schraubt man diese tiefer in die Gabel hinein, so wird letztere verk\u00fcrzt und der Ton h\u00f6her; umgekehrt beim Herausdrehen. Die Trommel der Schraube ist mit einer Einteilung versehen; bei den verschiedenen Lagen innerhalb einer Umdrehung fallen verschiedene Striche derselben mit der Kante des links an der Zinke sichtbaren Zeigers zusammen, der auch seinerseits eine Skala tr\u00e4gt, an der die ganzen Schraubenumg\u00e4nge abzulesen sind. Auf diese Weise l\u00e4\u00dft sich jede Zinkenl\u00e4nge immer wieder genau und leicht hersteilen. (Trotzdem wird man gut tun, mit der Tonh\u00f6henkontrolle durch Schwebungenz\u00e4hlung nicht zu spar-\n1) Mit solchen sind Versuche \u00fcber die Tonh\u00f6henunterschiedsempfindlichkeit angestellt von E. Luft, Wundts Philosoph. Studien, Bd. 4 (auch Inaugural-Dissertation, Leipzig 1888) und Max Meyer, Zeitschrift f. Psychol, u. Physiol, d. Sinnesorg., Bd. 16, 1898. Auf diese Abhandlungen sei auch bez\u00fcglich der speziell psychophysischen Untersuchungsprinzipien verwiesen.\nFig. 86.","page":0},{"file":"pc0347.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n347\nsam zu sein, schon wegen etwa m\u00f6glicher Temperatur\u00e4nderungen der Gabeln.) Wie des weiteren aus der Abbildung hervorgeht, befindet sich im Innern der Hauptschraube noch eine zweite, welche unten konisch verdickt ist. Man dreht dieselbe nach der Einstellung aufw\u00e4rts, bis der Konus die beiden H\u00e4lften der anderen Schraube auseinanderdr\u00fcckt und fest in das Gewinde pre\u00dft, so da\u00df jede Schlotterbewegung oder sonstige Verschiebung w\u00e4hrend des Schwingens unm\u00f6glich wird. Die Eichung solcher \u201eGabeln zur Untersuchung der Tonh\u00f6henunterschiedsempfindlichkeit\u201c, wie man sie nennen k\u00f6nnte, bezieht sich auf jene Stellung der Schraube, in welcher diese auf die mit 0 bezeichneten Teilstriche eingestellt ist. Sie l\u00e4\u00dft sich von dieser Lage aus ungef\u00e4hr gleich weit nach oben und unten drehen.\nDie Unterscheidungsf\u00e4higkeit des Ohres gegen\u00fcber den sehr hohen und h\u00f6chsten T\u00f6nen ist noch wenig untersucht, zweifellos aber verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig gering, so da\u00df man, wie schon angedeutet, hier von der absoluten Exaktheit der Schwingungszahlenbestimmung und Tonh\u00f6henkonstanz bis zu einem gewissen Grade absehen kann. Als Tonquelle kommen wohl das Struyckensche Monochord und die Galtonpfeife am ehesten in Frage; letztere nat\u00fcrlich unter der Voraussetzung des Anblasens mit konstantem Druck.\nIn der tiefsten Region des Tonreiches ist die Klangfarbe der benutzten Instrumente von Einflu\u00df auf die Tonh\u00f6henunterschiedsempfindlichkeit. Die ganz tiefen T\u00f6ne oder richtiger Kl\u00e4nge der Harmoniumzungen sind leichter zu unterscheiden als jene der Gabeln. Im ersteren Falle klammert sich allem Anschein nach das Ohr gleichsam an die in die mittleren Oktaven fallenden Obert\u00f6ne, w\u00e4hrend bei der Beurteilung der weichen, leisen Kl\u00e4nge tiefster Edelmannscher Gabeln, wie ich wenigstens in meinen Vorlesungsversuchen immer wieder finde, relativ erhebliche Tonh\u00f6hendifferenzen unbemerkt bleiben. Uber die Schwierigkeit, tiefste Klavier- und Kontraba\u00dfsaiten nach den Grundt\u00f6nen zu stimmen, hat C. Stumpf in seiner Tonpsychologie1) einige interessante Beobachtungen mitgeteilt, die es wert w\u00e4ren, zum Ausgangspunkt einer systematischen Untersuchung gemacht zu werden.\nb) Bei gleichzeitigen T\u00f6nen.\nBeobachtungen \u00fcber die Empfindlichkeit f\u00fcr den H\u00f6henunterschied zweier gleichzeitiger T\u00f6ne sind von Bosanquet mittelst Harmoniumzungen, von Stumpf mit Orgelkl\u00e4ngen, von Krueger mit Stimmgabeln angestellt, allerdings mehr in der Form vereinzelter oder gelegentlicher Ermittelungen. Eine gr\u00fcndlichere Untersuchung dieses Gegenstandes ist erst von mir in Gemeinschaft mit A. Guttmann2) ausgef\u00fchrt worden.\nWir benutzten zun\u00e4chst Edelmann sehe Laufgewichtgabeln und Ap-punnsche Tonmesser. Bei ersteren erwies sich das rasche, ungleichm\u00e4\u00dfige Verklingen und die Schwierigkeit, sie immer gleichzeitig und gleich stark zu erregen, als recht st\u00f6rend. Letztere erf\u00fcllten zwar die Forderung, die beiden Teilt\u00f6ne des zu beurteilenden Zweiklanges stets pr\u00e4zise zusammen einsetzen und aufh\u00f6ren lassen zu k\u00f6nnen, gew\u00e4hrleisteten auch die richtige\n1)\tBd. I, S. 301 ff.\n2)\tZeitschr. f. Psychol, u. Physiol, d. Sinnesorg-., Bd. 32, S. 87ff., 1903, woselbst auch N\u00e4heres \u00fcber die \u00e4ltere Literatur.","page":0},{"file":"pc0348.txt","language":"de","ocr_de":"348 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nIntensit\u00e4t sowie eine gen\u00fcgende Dauer der T\u00f6ne; jedoch war das Schwirren der Obertonschwebungen nachteilig und die Abstufung der Tonh\u00f6hen nicht klein genug. Befriedigende Resultate erhielten wir dagegen in der Region von 300 bis 1200 Schwingungen mit Hilfe des Sternschen Tonvariators. Die T\u00f6ne desselben wurden durch eine R\u00f6hre in ein entferntes Zimmer geleitet, in dem die Versuchsperson, das Ohr nahe an die R\u00f6hrenm\u00fcndung haltend, ihren Platz hatte. Der Grund f\u00fcr diese Ma\u00dfregel war der, da\u00df beim Beobachten von Tonquellen an Ort und Stelle \u00f6fter mit zuf\u00e4llig wechselnder Kopfhaltung des H\u00f6rers nicht unerhebliche Intensit\u00e4ts- und Klangfarbenschwankungen eintreten, die hier durchaus vermieden werden mu\u00dften.\nDer Verlauf einer einzelnen Beobachtungsreihe pflegte im \u00fcbrigen der folgende zu sein. Ein Flaschenpaar wurde mittelst einer Stimmgabel auf die zu untersuchende Tonh\u00f6he gebracht und unison gestimmt, worauf die eine Flasche, w\u00e4hrend die andere dauernd konstant blieb, durch eine entsprechende Kurbeldrehung um ca. eine bis zwei Schwingungen verstimmt ward. Hatte der H\u00f6rende sein Urteil \u00fcber die Einzelheiten des derart gest\u00f6rten Einklangs abgegeben, so ver\u00e4nderte man das Intervall wieder um einen geringen Betrag und fuhr so fort, bis eine gen\u00fcgende Menge von Intervallen (in regelloser Folge) zwischen dem Unisono und der Zweiheitsgrenze durchgepr\u00fcft war. Jede Einzelbeobachtung dauerte etwa eine halbe Minute, w\u00e4hrend welcher Zeit die T\u00f6ne vom Blasebalge mit gen\u00fcgend konstantem Drucke unterhalten wurden. Zum Schl\u00fcsse jeder Versuchsreihe wurden die Schwingungszahlen, welche den f\u00fcr das Resultat wesentlichen Einstellungen der Flaschen entsprachen, durch Schwebungsz\u00e4hlungen oder sonstiges Vergleichen mit Tonquellen von bekannter H\u00f6he kontrolliert, wobei es allerdings nicht auf Bruchteile einer Schwingung ankam, da die Unterschiedsempfindlichkeit f\u00fcr gleichzeitige T\u00f6ne ganz erheblich geringer ist als f\u00fcr aufeinanderfolgende und dem Schwellenwert \u00fcberdies eine gewisse Schwankungsbreite zukommt.\nBez\u00fcglich des Einflusses der Klangfarbe zeigte sich auch hier wieder, da\u00df die Anwesenheit deutlicherer Obert\u00f6ne die Tonh\u00f6henunterscheidung beg\u00fcnstigt.\n4. Intensit\u00e4tsschwellen und H\u00f6rsch\u00e4rfemessung. Unterschiedsempfindlichkeit f\u00fcr Intensit\u00e4ten.\na) Bei T\u00f6nen.\nWie bei allen Sinnesempfindungen ist auch bei der Tonempfindung deren Intensit\u00e4t abh\u00e4ngig von der Reizgr\u00f6\u00dfe, d. h. von der physikalischen Tonst\u00e4rke. Der Physiker definiert nun wohl die Tonst\u00e4rke als die kinetische Energie, die der t\u00f6nende K\u00f6rper aussendet, sofern oder soweit dieselbe auch wirklich als Schall und nicht etwa in einer anderen Bewegungsform, wie z. B. W\u00e4rme, in die Erscheinung tritt. F\u00fcr den Physiologen kommt aber in jedem gegebenen Falle von der gesamten Schallenergie nur dasjenige Quantum in Betracht, welches die Trommelfellfl\u00e4che trifft und erregt. Wir verstehen daher mit Rayleigh1) unter der physikalischen Intensit\u00e4t einer\n1) Die Theorie des Schalles: Braunschweig 1879, \u00a7245.","page":0},{"file":"pc0349.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Glehorsempfindungen.\n349\nfortschreitenden Tonwelle jene Schallmenge, welche in der Zeiteinheit durch die Fl\u00e4cheneinheit hindurchgeht.\nDas optische Seitenst\u00fcck hierzu, n\u00e4mlich die Helligkeit, welche eine gegebene Fl\u00e4che aus einer bestimmten Entfernung von einer Lichtquelle empf\u00e4ngt, ist relativ leicht zu messen. Man bestimmt zun\u00e4chst mit Hilfe der einen oder anderen photometrischen Methode die Intensit\u00e4t der Lichtquelle selbst und macht sodann Anwendung von dem Gesetz, da\u00df das Licht sich nach allen Richtungen des Raumes gleichm\u00e4\u00dfig ausbreitet, die Punkte gleicher Helligkeit also (bei hinreichend gro\u00dfer Entfernung) auf Kugeloberfl\u00e4chen liegen, die die Lichtquelle als gemeinschaftlichen Mittelpunkt haben. In einem Abstande n von der Lichtquelle verteilt sich hiernach deren Intensit\u00e4t i auf die Kugeloberfl\u00e4che 4jrn2 und entf\u00e4llt auf die Fl\u00e4cheneinheit die\nHeIH\u00abkeit I.T)'2\nDahingegen bieten die entsprechenden Verh\u00e4ltnisse in der Akustik ganz erheblich gr\u00f6\u00dfere Schwierigkeiten. Die Methodik zur Bestimmung der gesamten von irgendeiner Klangquelle produzierten Schallenergie hat sich gegenw\u00e4rtig noch kaum \u00fcber die ersten Anf\u00e4nge der Entwickelung erhoben, wie die Er\u00f6rterungen dieses Themas in Auerbachs Akustik1) sowie in meinem Artikel \u201eGeh\u00f6rssinn\u201c des Nagelschen Handbuches der Physiologie2) zeigen. Aber selbst wenn wir die Intensit\u00e4t einer Schallquelle mit der gleichen Bequemlichkeit und Sicherheit messen k\u00f6nnten wie diejenige einer Lichtquelle, so w\u00fcrden wir immer noch einem zweiten Hindernis begegnen, n\u00e4mlich dem Umstande, da\u00df die Schallst\u00e4rke nicht wie die Lichtst\u00e4rke einfach dem Quadrate der Entfernung vom Ursprungsorte umgekehrt proportional ist. Dieses Gesetz gilt f\u00fcr den Schall h\u00f6chstens ann\u00e4hernd bei Versuchen im v\u00f6llig freien Luftraum und bei absoluter Windstille, keinesfalls aber in geschlossenen Zimmern, auf die man beim Experimentieren im allgemeinen angewiesen zu sein pflegt. Denn hier bilden sich infolge der mehrfachen Reflexion an Fu\u00dfboden, Decke, W\u00e4nden und Einrichtungsgegenst\u00e4nden stehende Wellen mit Maximis und Minimis der Intensit\u00e4t, also ganz komplizierte, von Fall zu Fall wechselnde Verh\u00e4ltnisse, die sich in keine Regel fassen lassen. Da\u00df auch die Wahl m\u00f6glichst gro\u00dfer R\u00e4umlichkeiten in dieser Beziehung keine Abhilfe schafft, haben die Versuche von Sieveking und Behm3) gezeigt, die auf einem Kasernenhof von 10000 qm Bodenfl\u00e4che das quadratische Gesetz der Schallabnahme mit der Entfernung noch immer durch Maxima und Minima gest\u00f6rt fanden.\nUnter solchen Umst\u00e4nden wird man es vorziehen m\u00fcssen, die an irgendeiner Stelle des Raumes auf die Fl\u00e4cheneinheit entfallende Schallenergie unmittelbar an dieser Stelle selbst zu messen. Von den hier\u00fcber vorliegenden Versuchen sei das Folgende erw\u00e4hnt.\nEin zuerst von Kundt angegebenes Verfahren ausgestaltend und verbessernd, hat A. Raps4) zwecks objektiver Darstellung der Schallintensit\u00e4t\n1)\tBand II des Winkelmannschen Handbuches der Physik, Leipzig 1909; s. namentlich Kap. IV, 2, S. 228 ff.\n2)\tBand III, S. 488 ff., Braunschweig 1905.\n3)\tAnnalen d. Phys. (4. Folge), Bd. 15, S. 793, 1904.\n4)\tWiedemanns Annalen d. Physik u. Chemie, Bd. 36, S. 273ff., 1889.","page":0},{"file":"pc0350.txt","language":"de","ocr_de":"350 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\ndie Druckmaxima und -minima im Knoten einer t\u00f6nenden Pfeife manometrisch bestimmt, woraus sich dann die Amplitude eines Luftteilchens an irgend einem Punkte im Innern der Pfeife berechnen l\u00e4\u00dft. Das Manometer war so eingerichtet, da\u00df mit wachsendem resp. abnehmendem Druck eine dasselbe abschlie\u00dfende Membran sich hob beziehungsweise senkte und ihre Bewegungen dabei auf einen Spiegel \u00fcbertrug, dessen Ausschl\u00e4ge mittelst Skala und Fernrohr gemessen wurden. Die Auswertung der Manometerablesungen geschah durch Vergleichen der verschiedenen Einstellungen des Membranmanometers mit einem Wassermanometer. Als die beste Art der Verbindung zwischen der Pfeife und dem Manometer erwies es sich, vor einem horizontalen Spalt in der Wand der Pfeife einen zweiten ebensolchen, mit der Zinke einer elektrisch getriebenen Stimmgabel verbundenen derart auf und ab schwingen zu lassen, da\u00df Pfeife und Manometer nur im Moment der Koinzidenz der Spalte kommunizierten, sonst aber beide luftdicht geschlossen waren. Die Gabel war nahezu unison mit der Pfeife, so da\u00df die Manometerbewegungen, \u00e4hnlich wie bei der Stroboskopie, den schnellen Druckschwankungen des Pfeifenknotens in verlangsamtem Tempo folgten. Was an dieser Stelle besonders interessiert, ist die Angabe, da\u00df auch in freier Luft Beobachtungen \u00fcber die Schallintensit\u00e4t ausgef\u00fchrt wurden. Es stellte sich heraus, da\u00df die Luftverdichtungen und -Verd\u00fcnnungen, welche eine m\u00e4\u00dfig stark angeblasene Pfeife in der freien Luft erzeugte, gut me\u00dfbare Manometerausschl\u00e4ge gaben, die selbst in der Entfernung von 4 Metern noch lange nicht die Empfindlichkeitsgrenze der Vorrichtung erreichten. Da sich jedoch in dem Beobachtungsraume stehende Wellen mit nachweisbaren Maximis und Minimis ausbildeten, wurden diese Versuche nicht weiter fortgesetzt.\nIn den der oben gegebenen Rayleighschen Definition der Tonintensit\u00e4t entsprechenden mathematischen Ausdr\u00fccken kommt entweder die Amplitude und die Schwingungszahl des Tones vor oder statt deren das Verh\u00e4ltnis der gr\u00f6\u00dften Druck\u00e4nderung zum Normaldruck. Letztere Formulierung, die den Vorzug der Unabh\u00e4ngigkeit von der Tonh\u00f6he besitzt, hat Max Wien1) seinen Versuchen \u00fcber die Messung der Tonst\u00e4rke an der einen oder anderen Stelle des Raumes zugrunde gelegt. Um st\u00e4rkere Druck\u00e4nderungen zu erhalten, als sie in freier Luft auftreten, verwendete er Resonatoren. Auf die sonst in das Ohr zu steckende \u00d6ffnung eines Helmholtzschen Resonators wurde nach passender Erweiterung eine d\u00fcnne elastische Metallplatte aufgel\u00f6tet, deren Eigenton mit dem des Resonators \u00fcbereinstimmte, so da\u00df sie bei Erregung des letzteren in verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig betr\u00e4chtliche Schwingungen geriet. Mittelst eines auf der Platte befindlichen Stiftes wurde deren Bewegung auf einen Spiegel \u00fcbertragen. Das Bild eines Spaltes, das der Spiegel in ein Fernrohr wirft, erscheint durch dieses betrachtet, sobald das System schwingt, nicht als Lichtlinie sondern als helles Band, und die Breite des Bandes ist der Druckdifferenz resp. der Amplitude des Tones proportional. Wien benutzte drei solche \u201eempfindliche\u201c Resonatoren, entsprechend den T\u00f6nen a\u00b0, e1 und al. Aus der an dem Lichtbande gemessenen Druckdifferenz im Resonator lie\u00df sich diejenige au\u00dfen an der \u00d6ffnung desselben\n1) Wiedemanns Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 36, S. 834ff., 1889.","page":0},{"file":"pc0351.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n351\nrechnerisch auf Grund gewisser Helmholtzscher Formeln und auch experimentell ermitteln und dann durch Reduktion der Ausschl\u00e4ge des empfindlichen Resonators auf die eines \u201eabsoluten\u201c direkt in Quecksilberdruck angeben. Der absolute Resonator unterscheidet sich dabei von dem entsprechenden empfindlichen lediglich durch den erheblich h\u00f6heren Eigenton der Platte. L\u00e4\u00dft man den zu pr\u00fcfenden Ton gleichzeitig auf den empfindlichen und den absoluten Resonator wirken und stellt nachher den dadurch im absoluten Resonator erzielten Spiegelausschlag durch einfache Kompression der Luft im Resonatorraum wieder her, so kann man ohne allzu gro\u00dfen Fehler den Druck der t\u00f6nenden Luft im absoluten Resonator dem einfachen, mittelst Manometers gemessenen Kompressionsdruck unmittelbar gleichsetzen.\nTrifft eine Schallwelle auf eine reflektierende Wand, so \u00fcbt sie auf diese einen Druck aus. Altberg1) hat zur Messung desselben einen besonderen Apparat benutzt. In der reflektierenden Wand befindet sich eine kurze R\u00f6hre und in dieser ein fast luftdicht schlie\u00dfender Stempel aus Holz, dessen Vorderfl\u00e4che den Schall empf\u00e4ngt und dessen R\u00fcckseite mit dem einen Hebelarm einer Drehwage in Verbindung steht, die unter der Wirkung des Schalldruckes einen Ausschlag macht. Aus der Direktionskr\u00e4ft des Aufh\u00e4ngefadens der Wage, der L\u00e4nge des Hebelarmes, der Gr\u00f6\u00dfe der Stempeloberfl\u00e4che und dem durch Spiegelablesung beobachteten Ablenkungswinkel der Wage l\u00e4\u00dft sich der Schalldruck berechnen und aus diesem nach einer einfachen Formel von Rayleigh auch die in der Zeiteinheit auf die Fl\u00e4cheneinheit der reflektierenden Wand auftreffende Schallenergie.\nW\u00e4hrend die Wiensche Methode nur auf Tonschwingungen Anwendung finden kann, ist die Altbergsche von der Schwingungsform der Schallwelle g\u00e4nzlich unabh\u00e4ngig. Dasselbe gilt von dem nun noch zu besprechenden Verfahren von Zernov2), welches an die 1882 von Rayleigh gemachte Beobachtung ankn\u00fcpft, da\u00df ein leichtes, um eine vertikale Achse drehbares Scheibchen sich mit ziemlicher Entschiedenheit senkrecht gegen die Richtung alternierender Luftstr\u00f6mungen einstellt. Die Zernovsche Versuchseinrichtung besteht in einem, auf hohem Fu\u00dfe montierten, an sich offenen und nur zum Schutze gegen Luftstr\u00f6mungen mit Gaze umh\u00fcllten Geh\u00e4use, von dessen Decke an einem d\u00fcnnen Quarzfaden als Rayleighsches Scheibchen ein Galvanometerspiegelchen von 3 mm Durchmesser und 0,004g Gewicht herabh\u00e4ngt. Aus der Ablenkung desselben ermittelte Zernov mit Hilfe von Formeln, die von W. Koenig angegeben und von ihm selbst experimentell gepr\u00fcft beziehungsweise erg\u00e4nzt worden sind, die Schallenergie (ausgedr\u00fcckt in Ergs pro ccm), welche durch lautes Schreien und Singen in 2 Meter Entfernung vom Scheibchen hervorgebracht wurde.\nSoviel \u00fcber die Methodik zur Bestimmung der akustischen Energie, die von irgendeiner Schallquelle an eine irgendwo im Raume befindliche Fl\u00e4che von bekannter Gr\u00f6\u00dfe abgegeben wird. Um auf dem gleichen Wege die Empfindlichkeit des Ohres gegen\u00fcber den verschiedenen T\u00f6nen und Ger\u00e4uschen zu pr\u00fcfen, m\u00fc\u00dfte man zun\u00e4chst entweder die Intensit\u00e4t der jeweils\n1)\tAnnalen d. Physik (4. Folge), Bd. 11, S. 405 ff., 1903.\n2)\tAnnalen d. Physik (4. Folge), Bd. 26, S. 79 ff., 1908.","page":0},{"file":"pc0352.txt","language":"de","ocr_de":"352 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nin Frage kommenden Schallquelle oder deren Abstand vom Ohre so regulieren, da\u00df die akustische Wahrnehmung gerade den Schwellenwert hat, und dann mit dem physikalischen Me\u00dfapparat an derselben Stelle des Raumes, die zuvor das Ohr einnahm, die akustische Energie ermitteln. Von dem Ziele, diese Aufgabe in jedem beliebigen gegebenen Falle l\u00f6sen zu k\u00f6nnen, ist die physiologische Technik noch weit entfernt. Ganz besonders schwerwiegend f\u00e4llt dabei ins Gewicht, da\u00df die Feinheit des Geh\u00f6rs diejenige der einschl\u00e4gigen physikalischen Instrumente mehr oder weniger erheblich \u00fcbertrifft. \u2014 Von den eben erw\u00e4hnten Autoren hat nur Wien Messungen der dem Schwellenwerte der Tonempfindung entsprechenden physikalischen Intensit\u00e4t unternommen, wobei als Tonmittel ein Telephon diente. Er sagt dar\u00fcber:1) \u201eEs war die Empfindlichkeit des Resonators nicht ganz so gro\u00df wie die des Ohres; es wurde deshalb der Resonator an einen Ort A in der N\u00e4he der Tonquelle gebracht, das Ohr an einen entfernteren Punkt B. Das Verh\u00e4ltnis der Druckdifferenz in A und in B wurde einfach festgestellt, indem der Resonator das eine Mal in A, das andere Mal in B aufgestellt wurde: das Verh\u00e4ltnis war dann direkt durch das der Ausschl\u00e4ge gegeben. Bei der Untersuchung selbst konnte mit der einen Hand durch \u00c4nderung eines Alkoholwiderstandes der Telephonton beliebig geschw\u00e4cht werden; mit der anderen konnte durch Offnen und Schlie\u00dfen des Stromes mittelst eines Quecksilberkontaktes der Ton intermittiert werden, da man einen solchen viel besser verfolgen kann als einen konstanten. Nun wurde von einem h\u00f6rbaren zu einem nicht mehr h\u00f6rbaren, dann von einem nicht mehr h\u00f6rbaren zu einem gerade h\u00f6rbaren Ton \u00fcbergegangen und die Ausschl\u00e4ge des Resonators in beiden F\u00e4llen beobachtet. Das Mittel gab die Reizschwelle.\u201c\nLeichter ausf\u00fchrbar als die absolute Messung der eben ^merklichen physikalischen Tonintensit\u00e4t ist die relative, die Bestimmung der H\u00f6rsch\u00e4rfe, wobei es sich um die Vergleichung der Empfindlichkeit des zu pr\u00fcfenden Ohres mit der eines normal h\u00f6renden handelt. Die H\u00f6rsch\u00e4rfe gegen\u00fcber einem einfachen Tone ist umgekehrt proportional derjenigen physikalischen Intensit\u00e4t desselben zu setzen, bei welcher eben noch eme Wahrnehmung m\u00f6glich ist. Bezeichnen wir mit Hn die normale, mit Hp die zu pr\u00fcfende H\u00f6rsch\u00e4rfe und mit In bzw. lp die zugeh\u00f6rigen Schwellenintensit\u00e4ten, so ist Hp : Hn = ln : Ip oder Hp = j~ \u2022 Hn. F\u00fcr die Messung\nlp\nder H\u00f6rsch\u00e4rfe ist also die Kenntnis der absoluten Werte von ln und Ip nicht n\u00f6tig, es gen\u00fcgt die des Verh\u00e4ltnisses ln: IP.\nSehr bequem w\u00fcrde der Wert dieses Bruches zu finden sein, wenn die Abnahme der Tonintensit\u00e4t mit der Entfernung von der Schallquelle wie beim Lichte dem Quadrate eben dieser Entfernung proportional w\u00e4re. Da indessen, wie wir gesehen haben, diese oder eine \u00e4hnlich einfache Gesetzm\u00e4\u00dfigkeit f\u00fcr die Ausbreitung des Schalles nicht gilt, zum mindesten nicht unter den gew\u00f6hnlich bei H\u00f6rsch\u00e4rfepr\u00fcfungen in Betracht kommenden Umst\u00e4nden, so m\u00fcssen aile Vorschl\u00e4ge oder Versuche, die Entfernung von der\n1) A. a. O. S. 848 ff.","page":0},{"file":"pc0353.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n353\nTonquelle als Ma\u00dfstab f\u00fcr die Empfindlichkeit des Ohres zu verwerten, von vornherein als prinzipiell verfehlt und unbrauchbar abgelehnt werden.\nEin gangbarerer Weg ist die Benutzung der sogenannten H\u00f6rdauer, d. h. der Zeit, w\u00e4hrend welcher eine in Schwingungen versetzte und dann, sich selbst \u00fcberlassen, allm\u00e4hlich verklingende Tonquelle das Ohr erregt. Von den hierf\u00fcr in Betracht kommenden Instrumenten, den Saiten, Zungen und Gabeln, haben nur die letzteren praktische Anwendung gefunden.\nHat die Amplitude einer Gabel in irgendeinem gegebenen Zeitmoment die Gr\u00f6\u00dfe a0, so ist sie zufolge der mathematisch-physikalischen Theorie von der D\u00e4mpfung freier Schwingungen durch innere und \u00e4u\u00dfere Reibung nach weiteren t Sekunden auf a0e~ht gesunken. Hierauf basiert das folgende Verfahren zur Vergleichung der Empfindlichkeit zweier verschiedener Geh\u00f6rorgane gegen\u00fcber einem und demselben Stimmgabeltone. Man stellt zun\u00e4chst die Zeit tp fest, w\u00e4hrend der das schlechter h\u00f6rende Ohr die Gabel vernimmt, und bringt dann das feinere Ohr genau an dieselbe Stelle des Raumes und in dieselbe relative Lage zur Gabel, an der inzwischen nichts ver\u00e4ndert werden darf, um nun auch f\u00fcr dieses den Zeitpunkt tn, in welchem der Ton eben unh\u00f6rbar wird, zu bestimmen. Da unter solchen Versuchsumst\u00e4nden von den f\u00fcr die physikalische St\u00e4rke des Tones ma\u00dfgebenden Faktoren sich nichts \u00e4ndert als die Amplitude (und da letztere in dem mathematischen Ausdruck f\u00fcr die Energie der Gabel in der zweiten Potenz erscheint), so darf man die Proportion In : IP = (a0 e~htn)2 : (a0 e~htP)2 aufstellen, woraus sich dann Hp \u2014 e-2\u00c4('\u00bb\u2014<p). Hn ergibt.\nIn den vorstehenden Gleichungen ist e die Basis der nat\u00fcrlichen Logarithmen und h die sogenannte D\u00e4mpfungskonstante oder D\u00e4mpfung schlechthin. Diese Gr\u00f6\u00dfe ist f\u00fcr jede einzelne Gabel gesondert zu ermitteln und \u00fcberdies nicht blo\u00df von der Beschaffenheit der Gabel, sondern auch von deren Befestigung (Verklingen im H\u00e4ngen, Stieleinklemmung etc.) abh\u00e4ngig. Statt der D\u00e4mpfung h wird indessen, um das Abschwingen zu charakterisieren, gew\u00f6hnlich das D\u00e4mpfungsVerh\u00e4ltnis oder noch \u00f6fter das logarithmische Dekrement angegeben. Bezeichnen wir mit r die Schwingungsdauer *) der Gabel, so ist das Verh\u00e4ltnis zweier aufeinander folgender Elongationen (Ausschl\u00e4ge aus der Ruhelage bis zur Umkehr), die\nbeide nach derselben Seite gerichtet sind, gleich \u2014\u00b0^(L\toder ehT. Eben\na0 e~~*y~rt>\ndieser Wert ehz ist das D\u00e4mpfungs Verh\u00e4ltnis und hr das (nat\u00fcrliche) logarithmische Dekrement. Zwecks experimenteller Feststellung des letzteren mi\u00dft man zwei passend distante Amplituden a0 und at. Die zweite m\u00f6ge der p-te Teil der ersten sein. Ist dann noch die Zeit, innerhalb welcher a0 auf at sinkt, ausgedr\u00fcckt in der Anzahl s der Schwingungen, bestimmt, so ist\noffenbar at = a0 e~shz = \u2014 undAr^^^18^\nQ\tS\nBeispielsweise angenommen,\n1) Da in der otiatrischen Literatur zuweilen die Begriffe Schwingungsdauer und Abklingezeit verwechselt werden, ist es vielleicht nicht \u00fcberfl\u00fcssig, daran zu erinnern, da\u00df man unter \u201eSchwingungsdauer\u201c die zu jeder einzelnen Schwingung n\u00f6tige Zeit versteht, eine Gabel, welche n Schwingungen pro Sekunde macht, also die Schwingungsdauer \u2014 hat. n\nTigerstedt, Handb. d. pbys. Methodik. III, 3.\n23","page":0},{"file":"pc0354.txt","language":"de","ocr_de":"354 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\neine Gabel von der Schwingungszahl 128 (also von der Tonh\u00f6he c\u00b0) habe in einem gewissen Moment der Abklingezeit die Zinkenenden-Amplitude 0,5 mm und diese betrage 10 Sekunden oder 1280 Schwingungen sp\u00e4ter nur noch 0,1mm, so ist p = 5 und das nat\u00fcrliche logarithmische Dekrement\nlog nat 5 1280\n:0,001257a)\nDer reinen Theorie nach ist das logarithmische Dekrement einer Stimmgabel eine Konstante. Eine Reihe von Autoren, Physiker einerseits und Ohren\u00e4rzte andererseits, haben es sich angelegen sein lassen, die Richtigkeit dieses Postulates experimentell zu pr\u00fcfen. N\u00e4heres \u00fcber Publikationsort und Inhalt der betreffenden Arbeiten, die zugleich Aufschlu\u00df \u00fcber die Methodik der Amplitudenmessung geben, findet der Leser bei F. Auerbach1 2) und in meinem Artikel \u201eGeh\u00f6rssinn\u201c in Nagels Handbuch der Physiologie 3). Die Untersuchungen kommen zumeist zu dem Ergebnis, da\u00df das Dekrement faktisch nicht konstant ist, vielmehr mit der Amplitude w\u00e4chst und abnimmt, indem es sich in erster Ann\u00e4herung als eine lineare Funktion der letzteren darstellen l\u00e4\u00dft. Struycken4) vertritt allerdings den Standpunkt, da\u00df dieses Resultat auf die Einklemmung des Stieles zur\u00fcckzuf\u00fchren sei, wobei keine Gabel regelm\u00e4\u00dfig ausklinge. Eine gut, d. h. mathematisch konstruierte, unbelastete Gabel von nicht zu kleinen Dimensionen folge dagegen nach leisem Anschlag ziemlich genau dem mathematischen Gesetze, wenn sie, am zentralen Ende des Stieles mit zwei Fingern gefa\u00dft, h\u00e4ngend gehalten werde. An solchen Gabeln k\u00f6nne man sehr leicht mit Hilfe der Dreieckfig\u00fcrchen5) direkt beobachten, da\u00df, w\u00e4hrend die Sekundenzahl in arithmetischer Reihe w\u00e4chst, die Amplitude in geometrischer abnimmt. Sei z. B. die Zeit, in der die Amplitude von 100 [i auf 10 [i heruntergehe, gleich 25 Sekunden, so vergingen auch von 10 [i bis 1 fi und von 1 fi bis 0,1 [i je 25 Sekunden. Von c2 aufw\u00e4rts \u00e4ndere sich das Dekrement der Stimmgabeln auch beim Halten in aufrechter Stellung nur wenig.\nJedenfalls wird die D\u00e4mpfung f\u00fcr die praktischen Zwecke der H\u00f6rsch\u00e4rfepr\u00fcfung als gen\u00fcgend konstant betrachtet werden d\u00fcrfen, zumal wenn man von den ersten Momenten der Abklingezeit, wo die Amplituden relativ steil sinken, absieht und die Gabeln h\u00e4ngend benutzt. Als Instrumentarium zur Bestimmung der H\u00f6rsch\u00e4rfe mittelst der H\u00f6rdauer lie\u00dfe sich vielleicht mit Vorteil ein Stimmgabelapparat verwenden, wie ihn Ostmann6) in seiner Abhandlung \u201eVom objektiven zum einheitlichen H\u00f6rma\u00df\u201c beschrieben und\n1)\tNach A. Kal\u00e4hne, Grundz\u00fcge d. math.-physik. Akustik, I. Teil-, Leipzig u. Berlin, 1910, S. 62 ff.\n2)\tAkustik; Bd. II des Handbuches d. Physik v. Winkelmann, 2. Aufl., Leipzig 1909, S. 356 ff.\n3)\tBand III, S. 494; Braunschweig 1905. \u2014 Man beachte auch die Versuche von Gradenigo und Stefanini, die Zinken\u2018von Stimmgabeln durchF\u00e4den zu spannen, an denen Gewichte ziehen, durch Abbrennen der F\u00e4den die Gabeln in Bewegung zu setzen und mit Umgehung von Amplitudenmessungen die D\u00e4mpfung aus einer Formel zu berechnen, in der nur die Gr\u00f6\u00dfen der Gewichte und die H\u00f6rzeiten Vorkommen. (Zeitschr. f. Ohrenheilk., Bd. 56, S. 98ff. u. Bd. 57, S. 73f. \u2014 Gradenigo, Sullaacumetria; Sienal908.)\n4)\tZeitschr. f. Ohrenheilk., Bd. 46, S. 380f.\n5)\tS. weiter unten.\n6)\tZeitschr. f. Ohrenheilk., Bd. 51, S. 237ff., 1906.","page":0},{"file":"pc0355.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n355\nabgebildet bat (Fig. 87)* Die Gabeln, welche die T\u00f6ne C, c\u00b0, c1, c2, e3, c4 repr\u00e4sentieren, h\u00e4ngen hier auf schmiedeeisernen, mit einem Gummischlauch straff \u00fcberzogenen S\u00e4tteln, deren Kanten allein die Zinken in oder unmittelbar neben den Knotenpunkten unterst\u00fctzen, und die Zinkenenden liegen alle in einer und derselben horizontalen Linie. Beim Abh\u00f6ren wird das Ohr gegen zwei d\u00fcnne eiserne F\u00fchrungsstangen gelegt, so da\u00df sich Ohr und Gabel stets in gleicher gegenseitiger Stellung und Distanz befinden. Vor der dritten Gabel sieht man in der Abbildung 87 einen Schalld\u00e4mpfer, eine dicke, an einem eigenen Stabe bewegliche Korkplatte, deren Vor-\nFig. 87.\nschieben es erm\u00f6glicht, den betreffenden Ton intermittierend h\u00f6ren zu lassen und damit die Beobachtung in gewisser Weise zu erleichtern. Der ebenfalls in der Figur mit dargestellte Gabelspanner soll nach Ostmann in nahezu idealer Weise bewirken, da\u00df man stets von einer ganz bestimmten Schwingungsweite der Gabel auszugehen vermag. Er wird in entspanntem Zustande von unten zwischen die Zinken gef\u00fchrt, hierauf bis zu dem ein f\u00fcr allemal festgesetzten, an der Zahnstange abzulesenden Grade gespannt und schlie\u00dflich senkrecht nach unten abgezogen. Wenn man den Spanner benutzt und die normale Abklingezeit der Gabel tn als Konstante betrachtet, w\u00e4re die H\u00f6rsch\u00e4rfepr\u00fcfung einfach so anzustellen, da\u00df mau in dem Moment, wo der Ton anhebt, eine Stoppuhr in Gang setzt und die Zeit tP be-\n23*","page":0},{"file":"pc0356.txt","language":"de","ocr_de":"356 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nstimmt, w\u00e4hrend welcher der zu Untersuchende die Gabel h\u00f6rt. Die zugeh\u00f6rige H\u00f6rsch\u00e4rfe Hp \u2014 e~~2h(<tn~tP> \u2022 Hn lie\u00dfe sich dann aus einer f\u00fcr alle m\u00f6glichen Werte von tp berechneten Tabelle entnehmen, zu deren Herstellung nat\u00fcrlich zun\u00e4chst die Gr\u00f6\u00dfen h und tn f\u00fcr jede einzelne Gabel empirisch ermittelt werden m\u00fc\u00dften. Wollte man auf die Anwendung des Spanners und \u00fcberhaupt eines konstanten Anschlags der Gabeln verzichten, so w\u00e4re auch tn in jedem Falle besonders zu bestimmen. Bei alledem ist allerdings die Grundvoraussetzung die, da\u00df das Reiten der Gabeln auf den S\u00e4tteln die angebliche stete Unver\u00e4nderlichkeit der D\u00e4mpfung der Gabeln wirklich gew\u00e4hrleistet, wor\u00fcber ich ein Urteil aus eigener Erfahrung nicht abgeben kann.\nF\u00fcr manche Untersuchungen, bei denen es nur auf einen ungef\u00e4hren \u00dcberblick \u00fcber etwaige Ver\u00e4nderungen der H\u00f6rsch\u00e4rfe ankommt, gen\u00fcgt \u00fcbrigens die einfache Vergleichung der H\u00f6rzeiten tp und tn; so beispielsweise, wenn es sich um die Frage handelt, ob eine bestimmte Art von Verschlu\u00df des Geh\u00f6rganges die Tonperzeption mehr herabsetzt als eine andere1), oder ob eine anhaltende Reizung des Nervus acusticus eine Erm\u00fcdung, d. h. eine in der Verk\u00fcrzung der normalen H\u00f6rdauer zum Ausdruck gelangende Verminderung der Empfindlichkeit, f\u00fcr den einen oder anderen Ton zur Folge hat.\nDie Tonintensit\u00e4t einer unter unver\u00e4ndert bleibenden Bedingungen abschwingenden Stimmgabel verringert sich proportional dem Quadrat der Amplitude. Wenn also bei einer und derselben Gabel f\u00fcr ein zu pr\u00fcfendes Ohr die Schwellenintensit\u00e4t Ip bei der Amplitude ap erreicht ist und der normalen Schwellenintensit\u00e4t ln unter ganz den gleichen Beobachtungsverh\u00e4ltnissen die Amplitude an entspricht, so verh\u00e4lt sich Ip : In \u2014\tund Hp:Hn\nDemgem\u00e4\u00df k\u00f6nnte man zum Zwecke der H\u00f6rsch\u00e4rfebestimmung mittelst Amplitudenmessung folgendes Verfahren w\u00e4hlen. Auf der Zinkenkante einer passend befestigten Gabel wird ein leuchtender Punkt2) erzeugt und dessen, die doppelte Amplitude repr\u00e4sentierende, Exkursionsbreite w\u00e4hrend des Schwingens der Gabel mittelst eines Mikroskopes mit Okularmikrometer gemessen. Gleichzeitig wird die Gabel zuerst von dem schlechteren, dann von dem besseren der zu vergleichenden Ohren behorcht, wobei streng darauf zu achten ist, da\u00df beide sich in genau derselben Lage zur Gabel befinden. Jeder der H\u00f6rer gibt dann den Moment an, wo f\u00fcr ihn die Tonempfindung erlischt, und der Beobachter am Mikroskop liest die zugeh\u00f6rigen Amplituden von der Gabel ab.\nDiese Methode w\u00e4re jedoch \u2014 abgesehen von gewissen sonstigen Schwierigkeiten, namentlich der, da\u00df die normale Schwellenamplitude der h\u00f6heren Gabeln sich wegen ihrer Kleinheit der direkten Messung entzieht f\u00fcr\n1)\tVgl. K. Spangenberg, \u00dcber das Durchdringen von Schall durch Verschl\u00fcsse des Geh\u00f6rganges mit besonderer Ber\u00fccksichtigung der gangbaren Antiphone, Passows und Schaefers Beitr\u00e4ge zur Anat. usw. des Ohres usw., Bd. 6, S. 121 ff., 1913.\n2)\tAls solchen benutzte z. B. Ostmann ein feines Mehlstaubk\u00f6rnchen; Qu ix klebte an die Gabelzinke ein Aluminiumpl\u00e4ttchen, das mit einem \u00e4u\u00dferst kleinen Loch versehen war, durch welches das Licht einer elektrischen Lampe hindurchschien.","page":0},{"file":"pc0357.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n357\nden. h\u00e4ufigeren praktischen Gebrauch zu umst\u00e4ndlich. Man ist daher auf das Auskunftsmittel gekommen, f\u00fcr jede Gabel eine ein f\u00fcr allemal g\u00fcltige Abschwingungskurve zu konstruieren, deren Abszisse die Zeiten darstellt und deren Ordinaten von den abnehmenden Amplituden gebildet werden, respektive eine Tabelle, aus der sich die Schwellenamplituden unmittelbar gem\u00e4\u00df der H\u00f6rdauer entnehmen lassen. Die H\u00f6rpr\u00fcfung verl\u00e4uft hierbei einfach so: Die Gabel wird mit einem der H\u00fclfsmittel zur Erzielung einer konstanten Anfangsamplitude, dem Lucaeschen Hammer, dem D\u00f6lgerschen Apparat, dem Ost mann sehen Spanner oder der vorhin erw\u00e4hnten Gewicht-Faden-Methode von Gradenigo und Stefanini, zum Schwingen gebracht und zugleich die Stoppuhr in Gang gesetzt. Ist mittelst letzterer die Dauer der Tonwahrnehmung bei dem zu Untersuchenden gleich tp bestimmt, so wird aus der Kurve oder Tabelle ermittelt,, bis zu welcher Gr\u00f6\u00dfe dp die Anfangsamplitude zur Zeit tp abgesunken ist; die der H\u00f6rdauer tn entsprechende normale Schwellen-\nFig. 88.\namplitude an kann nach einmaliger Feststellung durch Beobachtung oder durch Berechnung aus dem Ab Schwingungsgesetz f\u00fcr alle Versuche als konstant und bekannt angesehen werden. Exakte Resultate sind aber auf diesem Wege nur dann zu erreichen, wenn die Gabel in s\u00e4mtlichen einzelnen Gebrauchsf\u00e4llen erstens mit genau derselben Anfangsamplitude zu schwingen beginnt, welche sie bei der Eichung hatte, zweitens mit stets unver\u00e4nderter Befestigung benutzt wird (damit die D\u00e4mpfung nicht etwa variiere) und drittens ihren Ton in immer gleicher Weise auf das beobachtende Ohr \u00fcbertr\u00e4gt.\nDiesen drei Bedingungen, haupts\u00e4chlich der zweiten, Gen\u00fcge zu leisten, ist nicht so ganz leicht. Es ist deswegen besonders anerkennenswert, da\u00df Gradenigo ein einfaches Verfahren erfunden hat, die Amplitude unmittelbar auf der Gabelzinke zu markieren.1) Zu diesem Zwecke befestigt er eines\n1) Zuerst demonstriert auf dem 6. Internationalen Otologischen Kongre\u00df zu London 1899; ferner: Arch.ltal. di Otologia ecc., Yol. IX, p. 46 und Sulla acumetria, Siena 1908, p. 65.\nFig. 89.","page":0},{"file":"pc0358.txt","language":"de","ocr_de":"358 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nvon den beiden Dreieckeben der Abbildung 88 auf der Kante des Laufgewichtes der Gabel (vgl. Fig. 89).1) Wenn die Zinke schwingt, spaltet sich infolge einer bekannten optischen T\u00e4uschung das Dreieck in zwei Dreiecke auseinander, die, von der Basis her beginnend, in dem Ma\u00dfe wieder zusammenr\u00fccken, wie die Exkursionsbreite der Schwingungen beim Abklingen sich verringert. Die verschiedenen Stadien der Fig. 90 veranschaulichen diesen Vorgang. Die Ablesung der Amplitude w\u00e4hrend desselben basiert auf folgen-\nFig. 90.\nder einfachen \u00dcberlegung. Ber\u00fchren sich die beiden Dreiecke gerade im Eckpunkte der Basis, so bedeutet dies offenbar, da\u00df eben dieser Punkt einen Ausschlag gleich der L\u00e4nge der Basis macht; die Amplitude der Gabelzinke ist also gleich der halben Grundlinie des Dreiecks. Ebenso ist, wenn die Spitze der \u00dcberschneidung wie in den Stadien 1, 2 und 4 der Abbildung 90 gerade einen der drei Horizontalstriche erreicht hat, die Amplitude gleich dem halben Durchmesser des Dreiecks in der betreffenden H\u00f6he. Bei der\n1) Solche Gabeln resp. Dreieckfig\u00fcrchen sind u. a. zu beziehen durch die Firma H. Pfau, Berlin N.W. 6, Luisenstr. 48.","page":0},{"file":"pc0359.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n359\ngez\u00e4hnten Figur betr\u00e4gt die Amplitude in dem, f\u00fcr das Auge durch die beginnende Schw\u00e4rzung scharf erkennbaren, Momente der Ber\u00fchrung zweier Kanten die H\u00e4lfte von der Breite der in Frage kommenden Stufe.\nAm besten eignet sich die Gradenigosche Methode1) f\u00fcr die ganz tiefen Stimmgabeln in der Gegend der unteren H\u00f6rgrenze. Ungef\u00e4hr bis zur Mitte der Kontraoktave l\u00e4\u00dft sich die normale Schwellenamplitude allenfalls noch bestimmen. H\u00f6her hinauf wird dieselbe aber dazu zu klein, und bei etwa 250 Schwingungen erreicht die Anwendbarkeit des Verfahrens in dieser Form \u00fcberhaupt ihr Ende. Weiter kommt man erst dadurch, da\u00df man Lupenvergr\u00f6\u00dferungen anwendet.\nEinen wesentlichen Fortschritt in letzterer Hinsicht verdanken wir H. J. L. Struycken, welcher seine Methode 1904 in der Zeitschrift f\u00fci Ohrenheilkunde2) folgenderma\u00dfen beschrieben hat: \u201eMittels der Interferenzkreise eines Lichtpunktes kann man die Amplitude optisch wahrnehmen bis V20000 mmj doch ist Gradenigos Schattenmethode f\u00fcr Werte bis 1 fi und Gabeln bis e4 geeigneter.\u201c\nEine mikrophotographische Urproduktion nebenstehender Figur 91 a, an-\ni\nFig. 91a.\ngefertigt von M\u00f6ller in Wbdel 3), wird im Zinkenzwischenraum am Ende einer Stimmgabelzinke fixiert. \u201eBeobachtet man diese Figur, w\u00e4hrend die Stimmgabel schwingt, unter dem Mikroskop, so sieht man Doppelbilder, deren Entfernung gleich dem Ausschlag ist. Ist der Ausschlag wie in Fig. b, so sieht man in der mittleren Vertikallinie eine Kreuzung der Seitenschenkel, deren obere Grenze die Gr\u00f6\u00dfe der Amplitude angibt. Findet diese Kreuzung an der Basis des Dreiecks statt, so ist die Amplitude bei meinem Schwingungs-fig\u00fcrchen = 200 micra; beim Ausklingen der Gabel steigt das Kreuz und deutet jede erreichte folgende Querlinie eine Abnahme von 20 {L an, bis an der letzten Querlinie beim Scheitel die Amplitude 20 fi erreicht ist. Jetzt erscheint unten an der Basis Gradenigos schwarzes Dreieck (Fig. e). Auch dieses steigt allm\u00e4hlich, wobei jede erreichte Querlinie eine Abnahme von 2 n andeutet, bis bei der letzten Querlinie 2 (/, erreicht ist.\u201c\n\u201eBeobachtung mit dem Mikroskop ist aber nicht n\u00f6tig, denn wenn man am Ende der anderen Zinke eine kleine Linse befestigt, so da\u00df sie gerade\nV) Eine Modifikation derselben ist von Bloch publiziert worden in den Verhandlungen d. Deutsch. Otolog. Gesellsch. (14. Versammlung in Homburg v. d. H.), Jena 1905, S. 108.\n2)\tBd. 46, S. 378ff.\n3)\tZu beziehen vom Instrumentenmacher Kagenaar in Utrecht.\nFig. 91b.\tFig. 91c.","page":0},{"file":"pc0360.txt","language":"de","ocr_de":"360 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\n\u00fcber dem Fig\u00fcrchen eingestellt ist, so kann man auch hierdurch die Beobachtung bei lOOfacher Vergr\u00f6\u00dferung machen, wenn man die Gabel gegen das Licht h\u00e4lt, wie bei den bekannten mikrophotographischen Reproduktionen von Landschaften u. dgl. in Federhaltern usw.\u201c\n\u201eHierbei wird aber die Amplitude in doppelter Gr\u00f6\u00dfe observiert; denn wenn die eine Zinke mit der Mikrophotographie nach rechts schwingt, geht die andere mit der Linse nach links und vice versa. Die reale Amplitude wird also: Kreuz an der Basis 100//, an der mittleren Querlinie 50 //; Gra-denigos Dreieck an der Basis 10 //, an der mittleren Querlinie 5 (i, an der letzten Querlinie 1 //.\u201c\n\u201eAuf diese \u00e4u\u00dferst einfache Weise ist es also m\u00f6glich, an der in der Hand gegen das Licht gehaltenen Stimmgabel in einem Gesichtsfelde die Amplituden bis auf 1 fi herab zu verfolgen, und man kann bis c3 diese Abnahme und ihren Zusammenhang mit der erforderlichen Sekundenzahl ohne Okularmikrometer oder sonstige Hilfsmittel genau bestimmen.\u201c\nGabeln, die am zentralen Ende des Stieles zwischen zwei Fingern h\u00e4ngend gehalten werden, schwingen, wie erw\u00e4hnt, nach Struycken hinreichend genau dem Dekrementgesetze entsprechend ab. Wenn z. B. die Zeit, w\u00e4hrend welcher die Amplitude sich von 100 fi auf 10 fi verringert, n Sekunden betr\u00e4gt, so vergehen auch n Sekunden zwischen 10 fi und 1 //, sowie von 1 fi bis 0,1 fi usw. Diese Zeit n, welche f\u00fcr die betreffende Gabel konstant bleibt und jeden Augenblick mittelst des Dreieckfig\u00fcrchens bestimmt werden kann, nennt Struycken die Dezimierzeit.\nWartet man nun bei der H\u00f6rsch\u00e4rfepr\u00fcfung, bis die Amplitude auf 1 fi gesunken ist, und setzt in diesem Moment die Stoppuhr in Gang, so ist die Amplitude nach n Sekunden gleich 0,1 fi, nach 2n Sekunden gleich 0,01 oder 0,12 //, nach 3n Sekunden gleich 0,13 //, nach x-n Sekunden gleich 0,1* fi. H\u00f6rt daher der zu Untersuchende von der Amplitude 1 (i an gerechnet die Gabel noch t Sekunden, so da\u00df man x-n = t und folglich\nt\t\u2014\nx \u2014 \u2014 setzen kann, so ist seine Schwellenamplitude gleich 0,lw fi. Durch\neine solche Kombination von Amplituden able sung und H\u00f6rdauermessung kann man also noch Schwellenamplituden mit praktisch gen\u00fcgender Exaktheit bestimmen, weiche beliebige Bruchteile eines Mikrom\u00fclimeters betragen.\nF. H. Quix1) hat ein Dreieckfig\u00fcrchen angegeben, dessen Basis 1000 fi lang ist, und besondere (stiellose) Gabeln dazu konstruiert, bei denen Figur und Lupe, jede mit einer der Zinken in fester Verbindung, sich wie bei den neueren Struyckenschen Gabeln im Zwischenzinkenraum befinden, um gegen Besch\u00e4digungen gesch\u00fctzt zu sein. Er will mit diesem Dreieck Amplituden von 1000 bis 1 fi ablesen, w\u00e4hrend in Wirklichkeit, wegen der Verdoppelung durch die gleichzeitige und entgegengesetzte Bewegung von Figur und Lupe, der maximale ablesbare Ausschlag 500 fi und die maximale Amplitude also 250 fi betr\u00e4gt. Da Quix au\u00dferdem der H\u00f6rsch\u00e4rfeberechnung die physikalisch unhaltbare Voraussetzung, da\u00df Hp \u2014 V -Hn sei, zugrunde legt,\n1) Die H\u00f6rmessung mit Stimmgabeln; Zeitschr. f. Ohrenheilk. usw., Bd. 57, S. 228ff.,\n1909.","page":0},{"file":"pc0361.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n361\nso er\u00fcbrigt es sieb, an dieser Stelle n\u00e4her auf seine Methodik einzugehen.\nUm die mancherlei Schwierigkeiten und F ehlerquellen, die der H\u00f6rsch\u00e4rfemessung mittelst Stimmgabeln anhaften, zu umgehen, hat E. Waetzmann1) eine Interferenzmethode vorgeschlagen, zu derer einen Apparat benutzt, wie ihn unsere Figur 68 auf S. 297 zeigt. Ein Teil der Nebenr\u00f6hren dient dazu, die Schallquelle, als welche man am besten eine Tonflasche oder Lippenpfeife w\u00e4hlt, von Obert\u00f6nen zu reinigen, und ein besonderes Seitenrohr ist zur Schw\u00e4chung des f\u00fcr die H\u00f6rpr\u00fcfung benutzten Grundtones bestimmt. Macht man den Querschnitt dieser R\u00f6hre in passendem Ma\u00dfe gr\u00f6\u00dfer als jenen des Hauptrohres, so treffen bei jeder Einstellung derselben die beiden Tonwellenzweige im Momente der Interferenz mit der gleichen Intensit\u00e4t i zusammen, und\nes resultiert daraus die Gesammtintensit\u00e4t I\u20142i -f- 2z\u2022 cos, wenn \u00f4 der\ndurch das Ausziehen der Seitenr\u00f6hre bedingte Gangunterschied und 1 die\nWellenl\u00e4nge ist2), oder I=2i[ 1 -f- cos2jr-). 1 ist ein Maximum und zwar\n\\\tA/\ngleich 4i, wenn die Phasendifferenz Null oder ein gerades Vielfaches von ji ist, dagegen ein Minimum und zwar gleich Null, sofern die Phasendifferenz ein ungerades Vielfaches von ji betr\u00e4gt. Zwischen diesen beiden Grenzwerten m\u00fcssen die gesuchten Schwellenintensit\u00e4ten lp und In liegen. Nennen wir die ihnen entsprechenden Gangunterschiede dp respektive dn, so ist\n\u00f4\nd\nlpiln \u2014 % + cos 2jt ~y : 1 + cos2jr\u2014, da ja der Faktor 2i sich durch Divi-/ /\n1 -f- cos 2jz -\u00a3\nsion weghebt, und hieraus ergibt sich die H\u00f6rsch\u00e4rfe Hp =---------------------\n1 fl- cos 2# -j-\nWaetzmann empfiehlt, bei der Untersuchung eines schwerh\u00f6rigen Ohres den Ton von vorneherein soweit zu schw\u00e4chen, bis er f\u00fcr den Patienten bei der Phasendifferenz Null, also bei ganz bis ans Hauptrohr hineingeschobenem Stempel der Seitenr\u00f6hre, eben noch h\u00f6rbar ist, und dann an zweiter Stelle das normale Vergleichsohr mittelst weiterer Verminderung der Tonintensit\u00e4t durch Ausziehen des Stempels auf seine Schwellenintensit\u00e4t (ln) zu pr\u00fcfen. \u2014 Au\u00dferdem legt er besonderes Gewicht darauf, da\u00df das Ohr in keinem Falle die R\u00f6hrenm\u00fcndung direkt ber\u00fchrt, damit keine Ton\u00fcberleitung durch die Wandung stattfinden k\u00f6nne.\nEin Hauptvorzug der Waetzmannschen Methode ist der, da\u00df bei ihr wirklich die Luftamplituden zur Messung kommen und nicht wie bei den Gabeln nur die Zinkenamplituden. Angenehm ist ferner, da\u00df die Schwellenintensit\u00e4t beliebig lange dem Ohre zur ruhigen Beurteilung dargeboten werden kann. Dem gegen\u00fcber bestehen aber auch Nachteile. So macht die unbedingt erforderliche absolute Konstanterhaltung der Tonh\u00f6he und\n1)\tVerhandlungen d. Deutsch. Otolog. Gesellsch. (19. Vers, in Dresden); Jena 1910, S. 90ff. und Zeitschr. f. Ohrenheilk. usw., Bd. 63, S. 145ff., 1911.\n2)\tVgl. Auerbach, Akustik; Bd. 2 des Handbuches d. Physik von Winkelmann, 2 Aufl., Leipzig 1909, S. 594.","page":0},{"file":"pc0362.txt","language":"de","ocr_de":"362 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nnamentlich der Tonst\u00e4rke gewisse, nicht unerhebliche Schwierigkeiten, wovon schon fr\u00fcher die Rede war. Ein weiterer Ubelstand liegt darin, da\u00df die tiefen T\u00f6ne, zum mindesten die der Edel mann sehen Gabeln, an sich zu schwach sind, um durch irgend welche R\u00f6hrenleitungen hindurch \u00fcberhaupt h\u00f6rbar zu sein, und da\u00df bei den h\u00f6heren T\u00f6nen sich einerseits die K\u00fcrze der Wellenl\u00e4ngen, andererseits die Neigung zur Tonfortpflanzung in der Substanz der R\u00f6hren wand st\u00f6rend bemerkbar macht.\nMit der Erfindung des Telephons als eines Instrumentes, durch welches man T\u00f6ne von beliebiger H\u00f6he und ver\u00e4nderlicher St\u00e4rke erzeugen kann, war zugleich auch die Grundlage f\u00fcr eine ganze Reihe elektrischer H\u00f6rpr\u00fcfungs-Apparate x) gegeben.\nDas den meisten Einrichtungen dieser Art gemeinsame Prinzip ist das, in einem galvanischen Strome Unterbrechungen oder Remissionen zu erzeugen und sie so auf den Magneten eines Telephons zu \u00fcbertragen, da\u00df dessen Schallplatte in Vibrationen von entsprechender Schwingungszahl ger\u00e4t. Das Telephon wird dabei entweder in Form einer Nebenschlie\u00dfung mit dem prim\u00e4ren Strom verbunden, oder man benutzt die Induktion, indem man wie beim Du Bois-Reymondschen Schlittenapparat den Hauptstrom durch eine prim\u00e4re Spule gehen l\u00e4\u00dft und das Telephon mit der sekund\u00e4ren zusammenschaltet. Die Variation der Schallst\u00e4rke des Telephons geschieht im ersteren Falle durch Ver\u00e4nderung der Stromintensit\u00e4t mittelst eines Rheostaten, im zweiten durch Wechseln der Distanz zwischen den beiden Spulen. (Bei dem Akumeter von Stefanini sind diese in fester Verbindung miteinander; man kann daf\u00fcr aber eine beliebige und genau me\u00dfbare Anzahl Windungen der sekund\u00e4ren Rolle in die Kette des Telephons einf\u00fcgen.) Als Unterbrecher dient in primitivster Form der Wagnersche Hammer, der jedoch sehr unreine T\u00f6ne liefert. Empfehlenswerter sind Stimmgabeln oder Federn nach Art der Bernsteinschen Lamelle1 2). Oder aber man nimmt in die Prim\u00e4rstromkette ein Mikrophon auf, das etwa durch eine Stempelpfeife oder irgendeine andere passende Klangquelle erregt wird.\nVon einem idealen elektrischen H\u00f6rsch\u00e4rfemesser wird man zu ver-\n1)\tHartmann, Du Bois-Reymonds Arch. f. Physiol. 1878, S. 155.\u2014Wodtke, \u00dcb. H\u00f6rpr\u00fcfung usw., Dissertation, Rostock 1878. \u2014 Hughes, Nature 1879, p. 77 u. 102. \u2014 W. Prey er, Jenaische Gesellsch. f. Med. u. Naturw., Sitzung v. 21. II. 1879. \u2014 Jacobson, DuBois-Reymonds Arch. f. Physiol. 1888, S. 189. \u2014 Seashore, Univ.of Jowa Stud, in Psychol., Vol. 2, p. 158,1899. \u2014 Gradenigo, Arch.f.Ohrenheilk., Bd. 30, S. 240,1890; Giornale dellaR. Accad. di Med. di Torino, 1901, n. 3; Sulla acumetria, Siena, 1908. \u2014 N. Vaschide, De l\u2019audiom\u00e9trie, Bulletin de Laryngol. etc., Tome IV, Chap. 5, 1901. \u2014 Max Wien, Pfl\u00fcgers Arch. f. d. ges. Physiol., Bd. 97, S. Iff., 1903. \u2014 A. Stefanini, Acumetro tele-fonico a solenoide neutro, II Nuovo Cimento, Ser. V, Vol. X, Fase, di Agosto 1905. \u2014 P. E. Shaw, The Amplitude of the Minimum Audible Impulsive Sound; Proceed, of the Royal Society of London, 1905; Nature, Vol. 72, p, 503, 1905. [Verf. bestimmte mit seinem elektrischen Mikrometer direkt die Amplitude einer Telephonmembran bei minimalen und lauteren Ger\u00e4uschen.] \u2014 H. Abraham, Sensibilit\u00e9 absolue de l\u2019oreille; Comptes rendus etc., Tome 144, p. 1099, 1907. \u2014 Tr\u00e9trop, Arch, internat, de Laryngol. ete., Tome 24, p. 504, 1907 u. 26, p. 157, 1908. \u2014 Raoult, ibidem, Tome 26, p. 525, 1908. \u2014 Ferreri, ibidem, Tome 27, p. 520, 1909. \u2014 Preysing, Verhandlg. d. Deutsch. Otolog. Gesellsch. (18. Vers, zu Basel), Jena 1909, S. 216. \u2014 Br\u00fcnings, Verhandlg. d. Deutsch. Otolog. Gesellsch. (22. Vers, zu Stuttgart), Jena 1913, S. 259.\n2)\tS. oben S. 272.","page":0},{"file":"pc0363.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n363\nlangen haben, da\u00df er m\u00f6glichst reine und einfache T\u00f6ne gibt, da\u00df deren Schwingungszahl sich nach Bedarf w\u00e4hlen l\u00e4\u00dft, und da\u00df die Tonst\u00e4rke einerseits innerhalb hinreichend weiter Grenzen abzustufen, andererseits physikalisch exakt me\u00dfbar sei. Am besten scheint mir allen diesen Anforderungen das von Wien angegebene Instrumentarium zu entsprechen. Die Str\u00f6me, die m\u00f6glichst sinusf\u00f6rmige Wechselstr\u00f6me sein mu\u00dften, um einfache T\u00f6ne zu erzeugen, wurden f\u00fcr die tieferen T\u00f6ne von einem Sinusinduktor, welcher \u00e4hnlich, nur gr\u00f6\u00dfer, konstruiert war als der bekannte Kohlrauschsche, f\u00fcr die h\u00f6heren von der oben1) beschriebenen Wechselstromsirene geliefert. Die Anordnung bei den Versuchen war folgende: Damit das Ger\u00e4usch des Motors und der Sirene nicht st\u00f6rte, wurde der Strom in ein entferntes ruhiges Zimmer geleitet. Die Intensit\u00e4t im Hauptzweig konnte durch ein Dynamometer im Nebenschlu\u00df gemessen werden. Das Telephon lag in einer zweiten Nebenschlie\u00dfung zum Hauptzweig. Durch Ver\u00e4nderung von Widerst\u00e4nden lie\u00df sich der Strom beliebig schw\u00e4chen, bis die Reizschwelle erreicht war. Bei schwachem Strom ist der Ausschlag der Telephonplatte dem Strome proportional, die Tonintensit\u00e4t also proportional dem Quadrat der Stromamplitude und die Empfindlichkeit des Ohres f\u00fcr die jeweilige Schwingungszahl umgekehrt proportional dem Quadrat des Minimalstromes, der den Schwellenton erzeugt. Vorausgesetzt ist hierbei, da\u00df der geh\u00f6rte Ton tiefer ist als der erste Eigenton der Platte und da\u00df die L\u00e4nge des Geh\u00f6rganges gegen die Wellenl\u00e4nge zu vernachl\u00e4ssigen sei. Aus dem Umstande, da\u00df bei Wiens Versuchen zur Messung der Tonintensit\u00e4t am Ohre das Telephon fest an den Kopf gedr\u00fcckt wurde oder mit einem Deckel nebst Ansatzrohr zum Einfuhren in den Geh\u00f6rgang versehen war, hat man den Einwand herleiten wollen, da\u00df statt der Luftleitung allein vielmehr die gemeinsame Wirkung von Luft- und Knochenleitung bei den Schwellenbeobachtungen gepr\u00fcft worden w\u00e4re; ich glaube, mit Unrecht. Denn wie ich neuerdings \u2014 \u00fcbrigens in \u00dcbereinstimmung mit einer gelegentlichen Bemerkung von Gradenigo \u2014 im Verlaufe von Versuchen mit knackenden Telephonger\u00e4uschen fand, liegt die Schwelle ihrer Wahrnehmung bei Telephongeh\u00e4use-Ohrknorpel-Kopfknochen-Leitung sehr merklich h\u00f6her als bei Luftleitung; der letzte h\u00f6rbare Rest des Schalles eines ans Ohr gepre\u00dften Telephons d\u00fcrfte also doch von dessen Platte durch die Luft des Geh\u00f6rganges auf das Trommelfell \u00fcbertragen werden.\nBei der neuerdings von Br\u00fcnings auf der 22. Versammlung der Deutschen Otologischen Gesellschaft in Stuttgart demonstrierten, urspr\u00fcnglich ebenfalls von Max Wien vorgeschlagenen, Einrichtung zur H\u00f6rsch\u00e4rfemessung werden die T\u00f6ne dadurch hervorgebracht, da\u00df die ged\u00e4mpften elektrischen Schwingungen von Kondensatorentladungen ein abgestimmtes Telephon erregen, dessen Platte zur weiteren Tonreinigung mit einem kugelf\u00f6rmigen Luftresonator gekuppelt ist. Die Abstufung der Intensit\u00e4t erfolgt durch einen in den sekund\u00e4ren Stromkreis gelegten Drehrheostaten, welcher Bruchteile der \u201enormalen\u201c H\u00f6rsch\u00e4rfe angibt. Die Einstellung der gew\u00fcnschten Tonh\u00f6he, welche bis \u00fcber 5000 v. d. m\u00f6glich ist, wird durch \u00c4nderung der Kondensatorkapazit\u00e4t und der Spulenschaltung bewirkt. Da\n1) S. 284.","page":0},{"file":"pc0364.txt","language":"de","ocr_de":"364 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\ndie ganze Apparatur au\u00dfer einem Morsetaster keine beweglichen oder der Abnutzung unterworfenen Teile aufweist und direkt an die Starkstromleitungen angeschlossen werden kann, ist gro\u00dfe Betriebssicherheit und stete Gebrauchsfertigkeit gew\u00e4hrleistet.\nDie Unterschiedsempfindlichkeit f\u00fcr Tonintensit\u00e4ten hatwieder-um M. Wien1) untersucht an den T\u00f6nen a\u00b0, el und al. Als Tonquelle diente das Telephon. Die Abstufung der Intensit\u00e4t wurde in der Weise bewirkt, da\u00df die Wechselstr\u00f6me vermittelst eines Umschalters das eine Mal durch einen, das andere Mal durch einen anderen Fl\u00fcssigkeitswiderstand geschickt wurden, welche beliebig ge\u00e4ndert werden konnten. Die Messung der physikalischen Intensit\u00e4t geschah mittelst des oben2) beschriebenen Wienschen Verfahrens, wobei die Amplitude der beiden zu vergleichenden T\u00f6ne bis auf mindestens 0,5 Prozent mit Sicherheit gegeben war. Haupts\u00e4chlich wurde der Kammerton gepr\u00fcft, und zwar nach der psychophysischen Methode der Minimal\u00e4nderungen. Von der Reizschwelle an bis zu einer betr\u00e4chtlichen St\u00e4rke hinauf wurden Intensit\u00e4tsstufen gebildet, deren jede das Zehnfache der vorhergehenden betrug, und f\u00fcr jede derselben durch 40 Einzelversuche die eben merklich verschiedene Intensit\u00e4t aufgesucht. Die Resultate waren mit einem wahrscheinlichen Fehler von 15 bis 20 Prozent bei der einzelnen Einstellung behaftet; doch ergab sich im ganzen ein ann\u00e4herndes Zutreffen des Fe chn er sehen Gesetzes.\nb) Bei Ger\u00e4uschen.3)\nUm ein Ger\u00e4usch von variabler St\u00e4rke bei m\u00f6glichst gleich bleibender\n1)\t\u00dcber die Messung der Tonst\u00e4rke; Berliner Dissertation, 1888 u. Wiedemanns Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 36, S. 843 ff., 1889. \u2014 Eine weniger exakte Methodik hat Zwaardemaker angegeben (Sitzung d.Kgl. Akademie d. Wissensch. zu Amsterdam vom 28. Okt. 1905).\n2)\tS. 350 f.\n3)\tLiteratur zu diesem Kapitel: Schafh\u00e4utl, Abhandlg. d. Math.-Phys. CI. d. Kgl. Bayrischen Akad. d. Wiss., Bd. 7, S. 499, M\u00fcnchen 1855. \u2014 G. Th. Fechner, Elemente d. Psychophysik (1. Aufl. 1859\u201460), 2. Aufl , Teil 1, S. 175ff. und Revision d. Hauptpunkte d. Psychophysik, S. 367ff., 1882. \u2014 K. Vierordt, Zeitschr. f. Biologie, Bd. 14, S. 300, 1878 und Bd. 17, S. 361, 1881; Wiedemanns Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 18, S. 471, 1883 und Bd. 21, S. 509, 1884. Zusammenfassende Darstellung in: Die Schall- und Tonst\u00e4rke und das Schalleitungsverm\u00f6gen der K\u00f6rper, T\u00fcbingen 1885. \u2014 C. N\u00f6rr, Zeitschr. f. Biologie, Bd. 15, S. 297, 1879. \u2014 A. Oberbeck, Wiedemanns Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 13, S. 222, 1881. \u2014 E. Tischer, Leipziger Dissertation, 1882 und Wundts Philos. Stud., Bd. 1, 1883 (2 Teile). \u2014 W. Wundt, Wundts Philos. Stud., Bd. 1, S. 1, 1883 und Wiedemanns Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 18, S. 695, 1883. \u2014 G. Lorenz, Wundts Philos. Stud., Bd. 2, S. 394 u. 655, 1885. \u2014 P. Starke, ebenda, Bd. 3, S. 264, 1886 und Bd. 5, S. 157, 1889. \u2014 J. Merkel, ebenda, Bd. 4, S. 117 u. 251, 1888. \u2014 F. An-gell, ebenda, Bd. 7; auch Leipziger Dissertation 1891. \u2014 B. K\u00e4mpfe, Wundts Philos. Stud., Bd. 8, S. 511, 1893. \u2014 E. Mosch, ebenda, Bd. 14, S. 491, 1898. \u2014 G. A. Hoefer, Zeitschr. f. Psychol, u. Physiol, d. Sinnesorg., Bd. 36, S. 269, 1904. \u2014 W. Wundt, Grundz\u00fcge d. Physiolog. Psychologie, 6. Aufl., Bd. 1, S. 650, Leipzig 1908. \u2014 O. Zoth, Pfl\u00fcgers Archiv f. d. ges. Physiol., Bd. 124, S. 157,1908 und Bd. 137, S. 545,1911. \u2014 F. Auerbach, Akustik; Bd. II d. 2. Aufl. d. Winkelmannschen Handbuches d. Physik, S. 229ff., 1909. \u2014 Bez\u00fcglich der Beschreibung und Abbildung der Fallphonometer von Krueger, Lehmann und anderen sei auf den Katalog der Pr\u00e4zisionsmechanischen Werkstatt von E. Zimmermann, Leipzig, Emilienstr. 21, u. Berlin, N 4, Chausseestr. 6, verwiesen.","page":0},{"file":"pc0365.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n365\nQualit\u00e4t1) zu erzeugen, hat man von jeher das Prinzip benutzt, eine Kugel entweder von oben herab auf oder von seitw\u00e4rts gegen einen festen K\u00f6rper fallen zu lassen. Apparate ersterer Art sind die Fallphonometer; die zweite Form repr\u00e4sentiert das Schallpendel.\nDie Fallphon\u00f6meter bestehen, in den wesentlichen Punkten \u00fcbereinstimmend, in Einzelheiten mannigfach verschieden, aus drei Hauptteilen, n\u00e4mlich aus einer stabilen vertikalen F\u00fchrungsstange, die als Tr\u00e4ger des Kugelhalters dient, aus diesem selbst und aus der \u201eSchallplatte\u201c, welche, durch die fallende Kugel in Ersch\u00fctterung versetzt, das zu beobachtende Ger\u00e4usch abgibt. Des weiteren kommt \u00f6fter noch irgendeine Vorrichtung zur Konstanterhaltung des Abstandes zwischen Ohr und Auftreffpunkt der Kugel hinzu.\nUm die Fallh\u00f6he genau messen zu k\u00f6nnen, was von besonderer Wichtigkeit ist, hat man meist die F\u00fchrungsstange graduiert und den an ihr auf-und abw\u00e4rts verschieblichen, nach der Einstellung durch eine Schraube zu fixierenden, wagerechten Arm f\u00fcr den Kugeltr\u00e4ger auch wohl noch mit einem Nonius versehen. Schafh\u00e4utl befestigte an dem wagerechten Arm eine vertikal gestellte Pinzette, welche die Kugel zwischen ihren Spitzen solange festhielt, bis die Branchen durch einen seitlichen Druck auseinander gedr\u00e4ngt wurden. Bei dem Apparat von Vierordt, mittelst dessen auchN\u00f6rr seine Versuche \u00fcber die Unterschiedsempfindlichkeit f\u00fcr Schallst\u00e4rken ausf\u00fchrte, war die Pinzette horizontal gerichtet. Ihre Enden hatten die Form einer Viertelhohlkugel, so da\u00df die ebenfalls nur beim Zusammendr\u00fccken ihrer Branchen sich vorn \u00f6ffnende Pinzette im geschlossenen Zustande in eine Halbhohlkugel m\u00fcndete, wohinein die Fallkugel vor dem Versuche gelegt wurde. Wohl nicht ganz mit Unrecht bem\u00e4ngelt Starke diese Einrichtung, bei der die Fallh\u00f6he nicht gleichm\u00e4\u00dfig genau me\u00dfbar und keine gen\u00fcgende Gew\u00e4hr daf\u00fcr vorhanden sei, da\u00df die Kugel mit der Anfangsgeschwindigkeit Null und ohne Drehungen zu fallen beginne. Bei der Untersuchung von Tischer wurden daher auch die Fallkugeln einfach zwischen zwei Fingern, die auf dem Rande einer kreisrunden \u00d6se. ruhten, gehalten und dann unter vorsichtigem \u00d6ffnen der Finger durch die \u00d6se fallen gelassen. Ganz besonders exakt aber funktioniert in dieser Beziehung der Wundtsche Fallapparat. Hier wird die Kugel unter sorgf\u00e4ltiger Einstellung zwischen zwei vertikale Platten geklemmt, von denen die eine durch elektromagnetische Anziehung gegen die Kugel gepre\u00dft und nach der \u00d6ffnung des Stromes mittelst Hebel Wirkung von ihr abgezogen wird, worauf deren Fall beginnt.2) Die Verwendung des elektrischen Stromes bietet hier den weiteren Vorteil, da\u00df man zwei oder drei Kugeln hintereinander in zeitlich genau bestimmbaren und durchaus konstant zu erhaltenden Pausen fallen lassen kann. Diese Aufgabe erf\u00fcllt ein in den Stromkreis geschaltetes Kontaktpendel von\n1)\tDas Timbre der Ger\u00e4usche l\u00e4\u00dft sich kaum ganz unabh\u00e4ngig von der Intensit\u00e4t machen, was damit zusammenh\u00e4ngt, da\u00df wir es hierbei mit komplizierten und leicht ver\u00e4nderlichen Gemengen von Tonwellen zu tun haben.\n2)\tZoth (der \u00fcbrigens auch einen pneumatischen Kugelhalter benutzt hat) und andere lassen Stahlkugeln direkt vom Anker des Elektromagneten herabfallen. \u2014 Ein mechanisches Gegenst\u00fcck zu der elektrischen \u201eFallzange\u201c Wundts hat Merkel konstruiert (a. o. O. S. 137ff.).","page":0},{"file":"pc0366.txt","language":"de","ocr_de":"366 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nvariabler Schwingungsdauer, das jedesmal beim Passieren der Gleichgewichtslage die \u00d6ffnung eines Kontaktes bewirkt und so in gleichen Zeitabst\u00e4nden zwei, drei oder auch alle vier Kugelhalter des Wundt sehen Apparates auszul\u00f6sen vermag.\nAls Material f\u00fcr die Pallkugeln w\u00e4hlte Schafh\u00e4utl bei seinem Versuch einer Bestimmung des Minimum perceptibile Kork, sodann aber auch Blei. Die sp\u00e4teren Autoren gebrauchten au\u00dfer Bleischroten Kugeln von Elfenbein, Eisen oder Messing. Je elastischer die Substanz ist, desto leichter springt die Kugel von der Schallplatte zur\u00fcck. Um ein mehr als einmaliges Aufprallen auf die Platte zu vermeiden, hat man daher dieser zuweilen eine schr\u00e4ge Lage gegeben oder sonst daf\u00fcr gesorgt, da\u00df die Kugeln unmittelbar nach dem Aufschlagen in einen ausgepolsterten Kasten fallen.\nDie Schallplatten liefern, je nachdem sie von Glas, Schiefer, Eisen, Zinn oder hartem Holz sind, eine wechselnde Klangfarbe des Ger\u00e4usches, wobei es auch einen Unterschied macht, ob sie auf F\u00fc\u00dfen stehen oder etwa fest auf einer Tischplatte ruhen. Gegen st\u00f6rende Resonanzerscheinungen haben sich Filzunterlagen als n\u00fctzlich erwiesen. Ein \u00dcbelstand besteht aber darin, da\u00df zwei Kugeln, die man zum Vergleich nacheinander auf getrennte Schallplatten fallen l\u00e4\u00dft, leicht ein verschiedenes Timbre geben, selbst wenn die beiden Schallplatten von gleicher Substanz sind. Sogar zwei distinkte Punkte einer und derselben Platte differieren oft hinsichtlich der Klangfarbe. Tischer lie\u00df deswegen die Kugeln durch vertikal \u00fcbereinander angebrachte \u00d6sen auf den gleichen Punkt der Platte fallen, w\u00e4hrend Angell vor den Versuchen durch probeweises Anklopfen Stellen von qualitativ \u00fcbereinstimmender Klangfarbe auf seinem Schallbrette ausfindig machte. Wundt empfiehlt neuerdings im Interesse m\u00f6glichster qualitativer Gleichheit der Ger\u00e4usche, wenn irgend ang\u00e4ngig, sowohl den Normalreiz als auch den Vergleichsreiz mittelst einer und derselben Kugel wie Platte herzustellen.\nWie man sieht, ist die scheinbar so einfache Technik, mittelst eines Fall phonometers ein ebenmerkliches oder zwei ebenmerklich verschieden laute Ger\u00e4usche zu erzeugen, mit mancherlei Umst\u00e4ndlichkeiten verkn\u00fcpft. Die bei weitem gr\u00f6\u00dfte Schwierigkeit liegt indessen in den Prinzipien der Schallst\u00e4rkeberechnung. W\u00e4hrend Schafh\u00e4utl ohne weiteres die sogenannte Bewegungsgr\u00f6\u00dfe als Ma\u00df der Intensit\u00e4t nahm, letztere also proportional dem Produkt aus Gewicht und Quadratwurzel der Fallh\u00f6he setzte, hat Fechner in seinen \u201eElementen der Psychophysik\u201c ebenso selbstverst\u00e4ndlich die Schallst\u00e4rke als proportional der lebendigen Energie betrachtet, mit der die Kugel die Platte trifft, d. h. proportional dem Produkt aus Gewicht und Fallh\u00f6he. Vierordt kam in seinen ausgedehnten psychophysischen Versuchen zu einer experimentellen Best\u00e4tigung der Schafh\u00e4utl sehen Auffassung. Er fand, in guter \u00dcbereinstimmung mit den von Ob erb eck nach einer ganz anderen, n\u00e4mlich objektiv-physikalischen, Methode gewonnenen Resultaten, da\u00df die Fallh\u00f6he mit einem Exponenten \u00a3 zu versehen sei, der zwar im Durchschnitt etwas gr\u00f6\u00dfer als 0,5 war, aber doch den von Fech-ner postulierten Wert = 1 ganz und gar nicht erreichte. Die im Literaturvermerk oben erw\u00e4hnten Sch\u00fcler Wundts haben es sich zum Teil angelegen sein lassen, dieses s unter verschiedenen Variationen der Fallh\u00f6hen h, der Kugelgewichte p und der Schallplatten zu bestimmen. Im ganzen wird man","page":0},{"file":"pc0367.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n367\naus ihren Arbeiten den Schlu\u00df zu ziehen haben, da\u00df es ein einheitliches Schallma\u00df von der Formel: I proportional p-he, worin e eine konstante Gr\u00f6\u00dfe, nicht gibt. Der Betrag von s schwankte je nach den Versuchsbedingungen zwischen ca. 0,5 und 1, und auch eine Proportionalit\u00e4t von 1 und p ist in Abrede gestellt worden. Man wird daher bei weiteren Studien \u00fcber die Beurteilung von Ger\u00e4uschintensit\u00e4ten von Fall zu Fall empirisch versuchen m\u00fcssen, ein Schallma\u00df von der Form: I proportional p-h\u00a3 oder proportional pv \u25a0 he zu ermitteln1).\nEine Ursache daf\u00fcr, da\u00df I nicht proportional dem Produkt aus Gewicht und Fallh\u00f6he ist, k\u00f6nnte darin erblickt werden, da\u00df, wie auch schon Fechner selbst in seiner \u201eBevision der Hauptpunkte der Psychophysik\u201c anerkannt hat, eben nicht die gesamte lebendige Energie sich in Schall verwandelt, sondern ein gewisser Teil derselben zur Deformation von Kugel und Unterlage, zum Zur\u00fcckschnellen der Kugel etc. verbraucht wird. Andererseits scheint mir in diesem Zusammenh\u00e4nge auch der von Auerbach a. a. 0. entwickelte Gedankengang sehr beachtenswert, wonach als Ma\u00df der Bewegung bei Impulswirkungen die Bewegungsgr\u00f6\u00dfe, bei Dauerwirkungen die kinetische Energie in Betracht kommt, insofern beide Gr\u00f6\u00dfen zueinander in der Beziehung wie eine Gr\u00f6\u00dfe zu ihrem Integral stehen gem\u00e4\u00df dem Umstande, da\u00df es sich bei der Dauerwirkung um eine Integration der Momentanwirkung \u00fcber eine endliche Zeit handelt. Ziehe man, sagt Auerbach, die Nutzanwendung auf den Schall, so folge, da\u00df das Intensit\u00e4tsma\u00df eines momentanen ' Knalles die Bewegungsgr\u00f6\u00dfe, das Ma\u00df der St\u00e4rke eines andauernden Schalles aber die kinetische Energie sei, und da\u00df man, wo diese Begriffe des Knalls und Schalls ineinander \u00fcbergehen, in gewissen F\u00e4llen auch Ubergangsformeln zu erwarten haben werde. Als solche \u00dcberg\u00e4nge d\u00fcrften die f-Werte zwischen 0,5 und 1 zu betrachten sein, und Auerbach findet es auch bei richtiger Interpretation einiger Versuche der fr\u00fcheren Autoren sowie auf Grund eigener gelegentlicher Experimente best\u00e4tigt, da\u00df die Betr\u00e4ge von s um so gr\u00f6\u00dfer werden, je l\u00e4nger der Schall andauert.\nDas Schallpendel wurde zuerst von Volkmann bei seinen Versuchen mit Fechner \u00fcber die Unterschiedsempfindlichkeit f\u00fcr Schallst\u00e4rken konstruiert und hat im wesentlichen seine urspr\u00fcngliche Form auch sp\u00e4ter behalten. Das Prinzip des Apparates ist \u00e4u\u00dferst einfach. Auf einem schweren eichenen Brette, das als Unterlage dient, erhebt sich eine, an ihrem oberen Ende mit einem Querbalken versehene S\u00e4ule. An dem Querbalken h\u00e4ngt die leichte Pendelstange, welche l\u00e4ngs eines Gradbogens bis zur horizontalen Lage gehoben werden kann. Unten an ihr ist eine Kugel aus Hartgummi befestigt, und diese schl\u00e4gt, wenn man das Pendel fallen l\u00e4\u00dft, gegen\n1) Vgl. hierzu besonders J. Merkel a. o. 0. \u2014 Vierordt leitete den numerischen Wert von s aus der Formel I: Il=p-h\u00a3:pi -hp ab, indem er ein gr\u00f6\u00dferes Gewicht P aus einer kleineren H\u00f6he A und ein kleineres Gewicht p aus einer gr\u00f6\u00dferen H\u00f6he i? fallen lie\u00df und die vier Gr\u00f6\u00dfen P,p, Hnndh so lange gegeneinander abstufte, bis die zugeh\u00f6rigen Schallst\u00e4rken I und gleich erschienen. AusJ=I1 folgte dann\nlog\nP\nP\u2018h\u00a3=p' PL* und daraus wieder e =---^\nlog- _\nh","page":0},{"file":"pc0368.txt","language":"de","ocr_de":"368 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\neinen massiven, mit dem Grundbrette fest verbundenen Ebenbolzblock. Das Instrument wird meist als Doppelpendelapparat, also mit zwei, symmetrisch rechts und links von der Tr\u00e4gers\u00e4ule und dem Ebenholzblock angebrachten Pendeln und Gradbogen, gebaut. In der Ruhelage ber\u00fchren dann die Kugeln die einander parallelen Seiten des Schallblockes. An jedem der Gradbogen befindet sich ein Schieber, der sich auf eine beliebige H\u00f6he einstellen l\u00e4\u00dft und zur Aufnahme der Pendelstange eine Rinne besitzt. Letztere dient als Fallh\u00f6henmarke: man f\u00fchrt das Pendel mit der Hand gegen die Rinne und l\u00e4\u00dft es fallen. Um ein zweites Anschl\u00e4gen der Kugel nach dem R\u00fcckprall zu verh\u00fcten, ist ein tasterartiger Kugelf\u00e4nger vorhanden; man kann aber statt dessen auch die eigene Hand benutzen. Zum Zwecke der Schalld\u00e4mpfung pflegen die Pendelstangen noch mit einer H\u00fclle von Watte oder Filz umgeben zu sein.\nDas Doppelpendel hat den Vorteil, da\u00df man bei Versuchen \u00fcber die Unterschiedsempfindlichkeit f\u00fcr Schallst\u00e4rken nach vorheriger Fixierung der Fallh\u00f6hen die beiden zu vergleichenden Schalle unmittelbar aufeinander folgen lassen kann, w\u00e4hrend bei der Verwendung nur eines Pendels und einer H\u00f6henmarke die Einstellung der zweiten Fallh\u00f6he einen Aufenthalt verursacht. Da aber das Doppelpendel ungleiche Klangfarben der Ger\u00e4usche ergibt, so ist K\u00e4mpfe in seiner oben zitierten Untersuchung zum Ein-Pendel-Apparat zur\u00fcckgekehrt und hat dabei eine besondere Einrichtung getroffen, um auch an dem einen Gradbogen vor dem Versuch beide H\u00f6hen markieren zu k\u00f6nnen.\nBei einem Schallpendel von der hier beschriebenen Gestalt verhalten sich zwei Schallst\u00e4rken nach der Fechnerschen Auffassung, die auch B. K\u00e4mpfe vertritt, wie die Fallh\u00f6hen, da ja das Gewicht immer das gleiche ist1 *). Die Fallh\u00f6hen verhalten sich aber ihrerseits zueinander wie 1 \u2014 cos cp :1 \u2014 cosg^, wenn cp und cpt die zugeh\u00f6rigen Elevationswinkel sind. Bei dem speziell von Vierordt f\u00fcr seine Versuche benutzten Sch\u00e4llpendel f\u00e4llt ein in der Ruhelage horizontal gerichtetes Pendel auf eine wagerechte Schallplatte. Alsdann verhalten sich die Fallh\u00f6hen wie die Sinus der Elevationswinkel. Jedoch hat Vierordt auch f\u00fcr diesen Fall nach seinen Experimenten die These aufgestellt, da\u00df der Fallh\u00f6he noch ein Exponent a = ca. 0,6 zukomme, wonach also zwei zu vergleichende Schallst\u00e4rken im Verh\u00e4ltnis von sin <p\u00b0>6: sin \u00e7pj0\u00bb6 zueinander stehen w\u00fcrden.\nBei der Unm\u00f6glichkeit, im einzelnen Falle pr\u00e4zise festzustellen, wieviel von der kinetischen Energie, mit der ein kugelf\u00f6rmiger K\u00f6rper auf eine Unterlage f\u00e4llt, in Schall umgesetzt wird, und welcher Bruchteil von diesem Schall, \u00fcber dessen Ausbreitungsweise im Raume wir nichts Genaues wissen, das mehr oder weniger weit von der Schallquelle entfernte Ohr erregt, l\u00e4\u00dft sich, mindestens gegenw\u00e4rtig, die absolute physikalische Reizgr\u00f6\u00dfe f\u00fcr das Minimum perceptibile eines das Trommelfell treffenden Ger\u00e4usches aus dem Gewicht und der Fallh\u00f6he der Kugel rechnerisch nicht ableiten. Wohl aber ist eine relative Messung, die Vergleichung zweier solcher Minima, und damit auch eine H\u00f6rsch\u00e4rfepr\u00fcfung f\u00fcr Ger\u00e4usche m\u00f6glich.\n1) Die Reibung an der Pendelachse und der Luftwiderstand werden hierbei als\nverschwindend gering betrachtet.","page":0},{"file":"pc0369.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n369\nBenutzt man in einer und derselben Versuchsreihe immer das gleiche Gewicht und die gleiche Schallplatte und sorgt auch sonst f\u00fcr Gleichheit der Beobachtungsbedingungen, so kann man wohl mit leidlicher Ann\u00e4herung\nwobei H und I wieder wie fr\u00fcher\ndie H\u00f6rsch\u00e4rfe bezw. die entsprechende Schwellenintensit\u00e4t bedeutet und e f\u00fcr jede Versuchseinrichtung besonders zu ermitteln w\u00e4re. Indessen wird man H\u00f6rsch\u00e4rfemessungen dieser Art einen irgendwie erheblichen wissenschaftlichen Wert kaum zubilligen d\u00fcrfen. Denn die Ger\u00e4usche sind ihrem Wesen nach zu wenig klar definierbar; auch haben sie die ung\u00fcnstige Eigenschaft, da\u00df oft schon geringe \u00c4nderungen ihrer Entstehungsursachen Schwankungen in der Qualit\u00e4t herbeif\u00fchren. Ist \u00fcberdies die von manchen Autoren gehegte Meinung, die Ger\u00e4usche seien lediglich komplizierte Tongemenge, zutreffend, so erw\u00e4chst schon daraus die Forderung, zu H\u00f6rsch\u00e4rfepr\u00fcfungen nur reine, einfache T\u00f6ne zu verwenden. Benutzt man doch auch keine musikalischen Akkorde zur Bestimmung von Intensit\u00e4tsschwellen.\nEine ganz andere Aufgabe von ungleich gr\u00f6\u00dferer wissenschaftlicher Dignit\u00e4t ist es, qualitativ gleiche, quantitativ eben unterscheidbare Ger\u00e4usche herzustellen und an dem Verh\u00e4ltnis der zugeh\u00f6rigen physikalischen Reiz-gr\u00f6\u00dfen die G\u00fcltigkeit des Web ersehen Gesetzes von der Konstanz der relativen Unterschiedsschwelle zu pr\u00fcfen, wie dies namentlich seitens der Wundt sehen Schule in weitem Umfange geschehen ist. Denn hierbei kommt es nicht sowohl auf die speziellen akustischen Eigenschaften der Reize an als darauf, da\u00df es sich um gleichartige Reize irgendeiner Qualit\u00e4t handelt.\n5. K\u00fcrzeste T\u00f6ne. Anklingen der Tonempfindung.\nNachdem im Vorstehenden die Methoden zur Untersuchung der Grenzen unserer Tonwahrnehmung in bezug auf H\u00f6he, St\u00e4rke und Unterschiedsempfindlichkeit beschrieben sind, ist in diesem Zusammenh\u00e4nge nun noch die Ermittelung der Dauerschwelle zu er\u00f6rtern, wobei es sich also um die Frage handelt, wieviel Schwingungen eines Tones mindestens zum Ohre gelangen m\u00fcssen, damit derselbe seiner Qualit\u00e4t nach erkennbar sei.\nZur L\u00f6sung dieses Problems bieten sich zwei Wege dar. Entweder kann man die Dauer des Tones selbst sukzessive solange verk\u00fcrzen, bis die Empfindung undeutlich wird bezw. verschwindet; oder man benutzt eine andauernd t\u00f6nende Klangquelle und richtet die Zuleitung zum Ohre so ein, da\u00df der Ton immer nur w\u00e4hrend einer gewissen, me\u00dfbaren und beliebig zu verkleinernden Zeit vernehmlich ist.\nDas erstere Verfahren hat schon Savart1) eingeschlagen. Im Anschlu\u00df an seine Versuche mit den Zahnradsirenen \u00fcber h\u00f6chste h\u00f6rbare T\u00f6ne konstruierte er ein Rad mit \u201ebeweglichen\u201c Z\u00e4hnen, die sich je nach Bedarf wegnehmen und wieder einsetzen lie\u00dfen. Man durfte, welches auch die Zahl der anf\u00e4nglich einen vollen Kranz bildenden Z\u00e4hne und wie gro\u00df immer die Rotationsgeschwindigkeit sein mochte, mit anderen Worten bei allen m\u00f6glichen Schwingungszahlen stets s\u00e4mtliche Z\u00e4hne bis auf 2 beseitigen, ehe\n1) Annales de chimie et de physique, tome 44, p. 346, 1830.\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik. III, 3.\n24","page":0},{"file":"pc0370.txt","language":"de","ocr_de":"370 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nder Ton bei aufmerksamer Beobachtung seinen spezifischen H\u00f6hencharakter verlor.\n\u00c4hnliche Versuche hat an einer Art Op eit scher Sirene Pfaundler1) ausgefuhrt. Er benutzte zun\u00e4chst eine Scheibe mit 9 konzentrischen L\u00f6cherreihen. Die erste (\u00e4u\u00dferste) derselben hatte 72 gleich gro\u00dfe und gleich weit voneinander abstehende \u00d6ffnungen. Bei der zweiten fehlte jedes 9. Loch, so da\u00df sie aus 8 Perioden von je 8 L\u00f6chern und 1 Pause gebildet war. Bei der dritten folgten auf je 7 L\u00f6cher 2 Pausen, und so verringerte sich die Zahl der L\u00f6cher bei den weiteren Reihen immer um je 1 pro Periode, bis die 9. Reihe nur noch aus 8, durch je 8 Pausen getrennten, \u00d6ffnungen bestand, deren Distanz voneinander also 9 mal so gro\u00df war wie der Abstand der L\u00f6cher in der ersten Reihe. Bei sukzessivem Anblasen ergaben Reihe 1 und 9 reine T\u00f6ne, deren ersterer der 8. Oberton des letzteren war; bei Reihe 1 h\u00f6rte man nichts von Ton 9 und umgekehrt. Die zwischenliegenden Reihen lie\u00dfen beide T\u00f6ne zugleich, und zwar den Ton 1 um so undeutlicher, den Ton 9 dagegen um so deutlicher h\u00f6ren, je mehr man sich der 9. n\u00e4herte. Bei Reihe 8, in der sich die Periode nur noch aus 2 L\u00f6chern zusammensetzte, war der Ton 1 bereits nicht mehr wahrzunehmen. Da Pfaundler indessen vermutete, er w\u00fcrde blo\u00df durch den Ton 9 und das Scheibenger\u00e4usch verdeckt, konstruierte er noch eine zweite Sirenenscheibe von etwas anderer Form.\nBei dieser waren ebenfalls 9 konzentrische L\u00f6cherkreise vorhanden und hatte der \u00e4u\u00dferste 72 \u00d6ffnungen. In der zweiten Reihe fehlte aber immer das 3. Loch, so da\u00df bei jeder Umdrehung die 24 malige Wiederkehr einer Periode von 2 L\u00f6chern mit nachfolgender Pause stattfand. Auch bei den folgenden Kreisen bestand die Periode stets aus zwei L\u00f6chern, nur da\u00df die Pausen von Reihe zu Reihe gr\u00f6\u00dfer wurden. Bei dieser Anordnung resultierte, passende Rotationsgeschwindigkeit vorausgesetzt, der Ton der Reihe 1 auch beim Anblasen der Reihen 2 und 3, woraus Pfaundler mit einem, gleich n\u00e4her zu erw\u00e4hnenden, Vorbehalt folgern zu d\u00fcrfen glaubte, da\u00df bereits zwei Impulse eine wohl charakterisierte Tonempfindung auszul\u00f6sen imstande seien, falls sie sich nur oft genug wiederholten.\nSchlie\u00dflich wurde noch eine dritte Versuchseinrichtung benutzt, bei der blo\u00df eine einzige L\u00f6cherreihe, daf\u00fcr aber zwei Anblaser\u00f6hren zur Verwendung kamen, von denen die eine dauernd feststand, w\u00e4hrend die andere l\u00e4ngs der L\u00f6cherreihe verschieblich war. Ist die Distanz der beiden R\u00f6hrenm\u00fcndungen sehr viel kleiner als der Abstand, in welchem die L\u00f6cher aufeinander folgen, so gibt zun\u00e4chst jede R\u00f6hre f\u00fcr sich mit der Scheibe einen Ton, dessen Schwingungszahl gleich der L\u00f6cherzahl multipliziert mit der Anzahl der Umdrehungen pro Sekunde ist; au\u00dferdem erzeugt aber jedes Loch bei der Passage der beiden sehr nahe beieinander liegenden R\u00f6hren einen Doppelschlag von betr\u00e4chtlich h\u00f6herer Tonlage. Die Schwingungszahl dieses, Loch f\u00fcr Loch sich wiederholenden Doppelimpulses ist offenbar eine Funktion der R\u00f6hrendistanz und mu\u00df sich also stetig \u00e4ndern, wenn man die bewegliche R\u00f6hre w\u00e4hrend des Blasens verschiebt. In der Tat\n1) Sitzungsber. d. Math.-Naturw. CI. d. Kais. Akad. d. Wissensch. zu Wien, Bd. 76, 2. Abtlg., S. 561, Sitzung v. 8. Nov. 1877.","page":0},{"file":"pc0371.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n371\nvernahm Pfaundler solche Tonh\u00f6hen\u00e4nderungen und erblickte darin den entscheidenden Beweis f\u00fcr die H\u00f6rbarkeit eines \u00f6fter wiederkehrenden Tones von nur zwei Schwingungen.\nIn Wirklichkeit ist indessen eine mehrfache Aufeinanderfolge der Zwei-L\u00f6cher-Periode durchaus nicht notwendig. Abraham und Br\u00fchl1) haben dies bei ihren, im Prinzip den Pfaundlerschen \u00fcbrigens ziemlich gleichen Versuchen an einer gro\u00dfen Seebeckschen Scheibe ausdr\u00fccklich konstatiert: Abraham konnte mit Hilfe seines vorz\u00fcglich entwickelten absoluten Tonbewu\u00dftseins schon bei dem erstmaligen Vorbeigehen der zwei L\u00f6cher ein sicheres und durch das Anblasen einer Kontrollreihe leicht zu best\u00e4tigendes Urteil \u00fcber die Tonh\u00f6he abgeben.\nEs mu\u00df vielmehr betont werden, da\u00df eine h\u00e4ufigere Wiederholung der Periode geradezu einen Versuchsfehler schwerwiegender Art bedeutet. \u00dcber jenen L\u00f6cherkranz mit 72 \u00d6ffnungen, von denen er jede dritte ausfallen lie\u00df, \u00e4u\u00dferte sich bereits Pfaundler selbst dahin, derselbe g\u00e4be vielleicht nur deswegen den gleichen Ton wie die volle Reihe, weil die Pause von den Nachschwingungen der resonierenden Teile im Ohre \u00fcberbr\u00fcckt werde. Man braucht aber gar nicht erst das Physiologische zu ber\u00fccksichtigen. Das Bedenkliche liegt schon in den physikalischen Verh\u00e4ltnissen. Eine L\u00f6cherreihe, wie die eben erw\u00e4hnte, liefert n\u00e4mlich eine komplizierte Klangwelle, deren Analyse nach Fourier pendelf\u00f6rmige Komponenten von l\u00fcckenlosen Wellenz\u00fcgen ergibt2 3 *). Dem Ohre werden also in solchem Falle \u00fcberhaupt gar keine objektiv aus nur 2 Impulsen bestehenden T\u00f6ne dargeboten.\nKohlrausch8) hat Savarts Versuche erneuert und zwar in einer Form, durch welche von vorneherein vermieden wurde, da\u00df die zu beurteilende Periode sich wiederholte. Er lie\u00df ein Pendel mit einem St\u00fcck Zahnrad, dessen Radius gleich der Pendell\u00e4nge war, aus einer bestimmten H\u00f6he fallen und durch das Anschl\u00e4gen der Z\u00e4hne an ein Kartenblatt die gew\u00fcnschte Anzahl von Impulsen entstehen. Das Pendel war eine stark beschwerte, von der Zimmerdecke herabh\u00e4ngende Stange, die vor dem Versuch seitlich an einer leicht ausl\u00f6sbaren Hakenvorrichtung aufgeh\u00e4ngt wurde. Unten am Pendel war in der Schwingungsebene eine vertikale Blechplatte mit \u00e4quidistanten L\u00f6chern zum Anschrauben der Z\u00e4hne befestigt. Das aufrecht und senkrecht zur Schwingungsebene in einem Holzblock fixierte Kartenblatt konnte mittelst eines Schlittens unter das Pendel oder aus dessen Bereich heraus geschoben werden. Zwecks objektiver Bestimmung des Tones der Z\u00e4hne wurde die Bewegungsgeschwindigkeit des Pendels in unmittelbarer N\u00e4he seiner tiefsten Lage, bei welcher es \u00fcber das Kartenblatt streifte, aus der Fallh\u00f6he berechnet und auch noch mittelst des Hipp sehen Chrono-\n1)\tZeitschr. f. Psychol, u. Physiol, d. Sinnesorg., Bd. 18, S. 177 ff., 1898.\n2)\tVgl. hierzu das Kapitel \u00fcber \u201eDie Variations- und sog. Unterbrechungst\u00f6ne\u201c aus meinem Artikel \u201eGeh\u00f6rssinn\u201c in Nagel\u2019s Handbuch d. Physiologie, Braunschweig 1905, S. 532f. sowie F.A. Schulze: \u201eDie \u00dcbereinstimmung der als Unterbrechungst\u00f6ne bezeichneten Klangerscheinungen mit der Helmholtz sehen Resonanztheorie\u201c; Ann. d. Phys. (4), Bd. 26, S. 217, 1908 und \u201eZur Resonanztheorie des H\u00f6rens; Phasenwechsel-t\u00f6ne; Pfaundlersche T\u00f6ne; Bewegungst\u00f6ne\u201c; Berichte d. Marburger Gesellseh. z. Bef\u00f6rderung d. ges. Naturw., Sitzung vom 19. II. 1913.\n3)\tWiedemanns Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 10, S. Iff., 1880.\n24*","page":0},{"file":"pc0372.txt","language":"de","ocr_de":"372 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nskopes kontrolliert. Der Pendelton, dessen H\u00f6he sich je nach der Fallgeschwindigkeit und der etwas variablen Zahndistanz zwischen den Schwingungszahlen 81,4 und 244,2 bewegte, ward au\u00dferdem von dem Beobachter mit einem m\u00f6glichst exakt geeichten Monochord in der Weise verglichen, da\u00df die Schwingungszahl des eben merklich h\u00f6heren und die des eben merklich tieferen Monochordtones aufgesucht wurde, zwischen denen dann der Pendelton in der Mitte lag. Von anf\u00e4nglich mehr als 16 Z\u00e4hnen ausgehend, lie\u00df man letzteren durch folgeweises Abschrauben der \u00e4u\u00dferen Z\u00e4hne von Versuch zu Versuch k\u00fcrzer werden, wobei sich wiederum ergab, da\u00df selbst 2 Impulse noch einen mit dem Monochord durchaus vergleichbaren Ton hervorrufen. Bemerkenswert ist, da\u00df bei dieser Methodik zugleich eine Pr\u00fcfung der Tonh\u00f6hen-Unterschiedsempfmdlichkeit unter der besonderen Bedingung der exzessiven K\u00fcrze eines der T\u00f6ne vorgenommen wird. Die mancherlei Fehlerquellen des Verfahrens, von denen hier nur die Hemmung des Pendels durch den Widerstand des Kartenblattes sowie der Umstand erw\u00e4hnt sei, da\u00df die Fallgeschwindigkeit der Z\u00e4hne und damit die Tonh\u00f6he vom ersten bis zum mittelsten Zahn etwas w\u00e4chst, um dann wieder abzunehmen, wurden sorgf\u00e4ltig in Rechnung gezogen. Sie hatten auf das Hauptresultat keinen Einflu\u00df.\nDie Herstellung sehr kurzer T\u00f6ne durch Unterbrechung der Zuleitung zum Ohre bewerkstelligte E. Mach1) auf folgende Art. In einem Kasten mit doppelten W\u00e4nden, deren Zwischenraum mit S\u00e4gesp\u00e4nen ausgef\u00fcllt war, befand sich eine elektrische Stimmgabel, eine Zungenpfeife oder sonst ein Instrument, welches von au\u00dfen leicht erregt werden konnte. Aus diesem Kasten drang der Ton durch ein gegabeltes Rohr heraus. Der eine Zweig f\u00fchrte zu einer Koenigschen manometrischen Flamme; der zweite ging dicht bis an eine Pappscheibe heran und auf ihrer anderen Seite weiter zum Beobachter. Die Pappscheibe, welche sich wie eine Sirene drehen lie\u00df, hatte einen radialen Ausschnitt von variabler Winkelbreite und trug einen gegen die Achse geneigten Spiegel, in den man durch den Ausschnitt hineinsehen konnte. Wurde sie in Rotation versetzt, so h\u00f6rte man den Ton nur w\u00e4hrend der kurzen Zeit, in der der Ausschnitt das Rohr passierte, und vermochte zugleich, wenn das Auge nahe vor die Scheibe gebracht ward-, an den Flammenbildern im Spiegel zu z\u00e4hlen, wieviel Schwingungen vernommen wurden. Ein Ton von 256 einfachen Schwingungen, also c\u00b0, war erst bei 4 bis 5 Schwingungen als Ton von bestimmter H\u00f6he erkennbar, bei 2 bis 3 Schwingungen gab er blo\u00df einen trockenen Schlag. Bei tiefen T\u00f6nen traten die Obert\u00f6ne noch deutlich hervor, wenn der Grundton wegen zu gro\u00dfer K\u00fcrze bereits verschwunden war.\nVillari und Marangoni2) verk\u00fcrzten den an sich kontinuierlichen (Gabel-)Ton durch Verschlu\u00df des die Leitung vermittelnden Kautschukrohres; ebenso Exner3). Letzterer stellte vor einer elektrischen Gabel einen Kugelresonator auf, von welchem aus der Ton durch einen Gummi-\n1)\tPhysikalische Notizen; 2. Ein neuer akustischer Versuch; Lotos, 23. Jahrg., S. 146, Prag 1873.\n2)\tIl nuovo Cimento, vol. 28, (2), I, p. 382\u2014398, 1868/69.\n3)\tPfl\u00fcgers Arch. f. d. ges. Physiol., Bd. 13, S. 232ff., 1876.","page":0},{"file":"pc0373.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n. 373\nschlauch auf das Ohr der Versuchsperson, die sich in einem entfernten Zimmer befand, \u00fcbertragen wurde. Der Schlauch ging durch einen l\u00e4nglichen, rechteckigen Rahmen, welcher nach Art des Gewichtes der bekannten Atwoodschen Fallmaschine aufgeh\u00e4ngt war. Im aufgezogenen Zustande pre\u00dfte der Rahmen mit seinem unteren wagerechten Balken den Schlauch von unten her zu. Lie\u00df man den Rahmen fallen, so \u00f6ffnete sich der Schlauch und blieb frei, bis der auf ihn fallende obere Rahmenbalken wieder den Verschlu\u00df bewirkte. Die Fallgeschwindigkeit konnte nach dem Prinzip der Fallmaschine variiert werden, und besondere Messungen zeigten, da\u00df die Fallzeiten bei gleicher Belastung sehr konstant waren. Mit 1 Schwingung beginnend und die Zahl sukzessive vermehrend, wobei die Fallzeiten durch eine in Ru\u00df schreibende Stimmgabel registriert wurden, fand Exner, da\u00df c\u00b0 bei 17, C bei 16,8 Schwingungen zuerst eine Tonempfindung von deutlich erkennbarer H\u00f6he gab. Eine gewisse Schwierigkeit erw\u00e4chst indessen dieser Methodik daraus, da\u00df durch das Auseinanderspringen der zusammengepre\u00dften Schlauchwandungen eine relativ betr\u00e4chtliche \u201eTalwelle\u201c entsteht, die den Tonwellen vorangeht und ziemlich intensiv als dumpfer Sto\u00df perzipiert wird. Die Vermutung, da\u00df dadurch die eigentliche Tonwahrnehmung gest\u00f6rt oder die Aufmerksamkeit abgelenkt werde, liegt nahe, und was Exner zur Widerlegung dieses Einwandes anf\u00fchrt, ist keineswegs stichhaltig.\nRudolf Schulze benutzte bei seinen Versuchen \u00fcber Klanganalysel) ebenfalls einen Gummischlauch als \u00dcbertragungsrohr f\u00fcr die T\u00f6ne. Um diese in beliebiger Dauer und genau abgegrenzt herzustellen, war in die Leitung ein durchbohrter Hahn eingeschaltet, der durch den Schlag eines Pendels ge\u00f6ffnet und darauf wieder geschlossen wurde. Die Dauer der \u00d6ffnung lie\u00df sich, je nach der Fallh\u00f6he des Pendels, bis auf 0,004 Sekunden verk\u00fcrzen; es bleibt aber zu bedenken, ob nicht bei so kleinen Zeiten St\u00f6rungen durch Reflexion der Tonwellen in der Leitung mit ins Spiel kommen 2).\nBei der Verwendung eines Hahnes geschieht \u00fcberdies die Schlie\u00dfung und \u00d6ffnung genau genommen allm\u00e4hlich. Der Ton schwillt erst an, ehe er seine volle St\u00e4rke erreicht, und diese sinkt andererseits auch nicht pl\u00f6tzlich auf Null herab. Zwecks Gewinnung me\u00dfbarer Zeitminima bei m\u00f6glichst exakter momentaner \u00d6ffnung und Schlie\u00dfung der Leitung haben Krueger und Wirth ein besonderes Tachistophon konstruiert, welches Bode in seiner Untersuchung \u00fcber \u201eDie Zeitschwellen f\u00fcr Stimm gab eit\u00f6ne mittlerer und leiser Intensit\u00e4t\u201c beschrieben und abgebildet hat3). Das Prinzip des Apparates ist das, da\u00df zwei mit horizontalen Schlitzen versehene Platten in vertikaler Richtung aneinander verschoben werden und dem Tone, sobald und solange die Schlitze sich gegen\u00fcberstehen, der Durchtritt gestattet ist. Bode schaltete zwei Tachistophone hintereinander in die Leitung. Das erste war vor dem Versuch geschlossen, das zweite ge\u00f6ffnet. W\u00e4hrend des Versuches wurde durch elektrische Ausl\u00f6sung zun\u00e4chst das erste, d. h. also\n1)\tWundts Philos. Stud., Bd. 14, S. 471ff., 1898.\n2)\tVgl. C. Stumpf, \u00dcber das Erkennen von Intervallen und Akkorden bei sehr kurzer Dauer; Zeitschr. f. Psychol, u. Physiol, der Sinnesorg., Bd. 27, S. 148ff., 1902.\n3)\tWundts Psych\u00e7dog. Stud., Bd. 2, S. 307, 1907.","page":0},{"file":"pc0374.txt","language":"de","ocr_de":"374 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\ndie Leitung von der Tonquelle zum Ohre \u00fcberhaupt, ge\u00f6ffnet und kurz darauf durch Schlie\u00dfung des anderen der Ton wieder abgesperrt. Das In-Gang-Setzen der Tachistophone besorgte ein Pendel, welches die Hebelkontakte der beiden Tachistophon-Stromleitungen nacheinander \u00f6ffnete, und dessen Schwingungsdauer damit zugleich die H\u00f6rzeit bestimmte. Leider sind auch bei dieser Einrichtung ebenso wie beim Hahnverschlu\u00df gewisse Knallger\u00e4usche nicht v\u00f6llig zu beseitigen. Sie werden aber wenigstens wesentlich gemildert, wenn man beim Niederfallen des Tachistophons einen nach au\u00dfen f\u00fchrenden kleinen Kanal sich \u00f6ffnen l\u00e4\u00dft, durch den ein Ausgleich der entstehenden Luftersch\u00fctterung m\u00f6glich ist.\nCross und Maltby *) bedienten sich einer telephonischen Ton\u00fcbertragung und bewirkten durch ein Unterbrecherrad, da\u00df der Strom immer nur f\u00fcr ganz kurze Zeit, die aus der Rotationsperiode des Rades zu berechnen war, zum H\u00f6rtelephon gelangte. St\u00f6rende Nebenger\u00e4usche wurden beseitigt und Nachschwingungen waren, wie sich mittels eines die Lissajousschen Figuren zu Hilfe nehmenden Verfahrens erweisen lie\u00df, nicht vorhanden.\nUm Telephont\u00f6ne handelte es sich auch bei der Untersuchung von De Groot1 2); die Ein- und Ausschaltung des H\u00f6rtelephons geschah aber hier durch ein Pendel, welches beim Hinwegschwingen \u00fcber einen Quecksilberkontakt die Kette des Telephonstromes schlo\u00df, und zwar je nach der Fallh\u00f6he w\u00e4hrend l\u00e4ngerer oder k\u00fcrzerer Zeit. Als Klangquelle dienten Zungenpfeifen, Lippenpfeifen und die Galtonpfeife. Der jeweils zu pr\u00fcfende Ton wurde von einem Edelmannschen Mikrophon aufgenommen, das mit einem Trockenelement und einer Induktionsspule den prim\u00e4ren Stromkreis bildete. Die Sekund\u00e4rspule, deren Leitung in ein entferntes, akustisch isoliertes Zimmer f\u00fchrte, war mit einem Rheostaten verbunden und an diesen ein Nebenkreis angeschlossen, bestehend aus dem Pendel, dem Telephon und einem Saitengalvanometer (zur objektiven Stromst\u00e4rkemessung). Die Bestimmung der Dauer des Telephonstromschlusses wurde haupts\u00e4chlich nach der (a. a. 0. genauer beschriebenen) Pouilletschen Methode ausgef\u00fchrt und aus der H\u00f6rzeit sowie der bekannten Schwingungszahl der Tonquelle die Anzahl der ins Ohr gelangten Schwingungen von Fall zu Fall berechnet. Durch Widerstands\u00e4nderungen im Rheostaten konnte die St\u00e4rke des Telephontones vom Minimum perceptible an bis zu einem gewissen Grade beliebig gesteigert werden. Jeder Ton wurde bei drei verschiedenen Intensit\u00e4ten, einer minimalen, einer mittleren und einer gro\u00dfen, beobachtet. Die so gewonnenen Dauerschwellen sind durchweg merkw\u00fcrdig hoch. Wieweit das mit den speziellen Eigent\u00fcmlichkeiten der Versuchsanordnung zusammenh\u00e4ngt, ist nat\u00fcrlich schwer zu entscheiden. De Groot selbst macht in dieser Beziehung auf den Reichtum der Klangquellen an Obert\u00f6nen, auf\n1)\tProceedings of the Amer. Acad, of arts and sciences, Boston, vol. 19, p. 222, 1891.\n2)\tZeitschr. f. Psychol, u. Physiol, d. Sinnesorg., II. Abteilung (Zeitschr. f. Sinnes-physiol.), Bd. 44, S. 18ff., 1910. \u2014 Eine bereits 1908 als Utrechter Dissertation ver\u00f6ffentlichte ganz \u00e4hnliche Untersuchung von J. F. A. van Mens war mir leider nur im Referat (D. Fortschritte d. Physik im Jahre 1908; 64. Jahrg., 1. Abteilg., S. 226) zug\u00e4nglich. \u2014 G. Leimbach (Ann. d. Phys. (4), Bd. 39, S. 251ff., 1912) benutzte als Tonquelle ein Telephon, das von einer Wechselstromsirene erregt wurde, und als Unterbrecher ein Kontaktpendel.","page":0},{"file":"pc0375.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n375\neinen jedesmal beim Anfang und Ende des H\u00f6rens auftretenden Knall und auf die komplizierte Schwingungsform der Telephon- bzw. Mikrophonplatten aufmerksam.\nAlle hier angef\u00fchrten Methoden zur Ermittelung der Dauerschwelle lassen sich auch mehr oder weniger unmittelbar f\u00fcr die Untersuchung des Anklingens der Tonempfindung verwenden. Besondere Beachtung erheischt freilich dabei der Umstand, da\u00df die physikalische Tonintensit\u00e4t momentan in voller H\u00f6he einsetzen mu\u00df und nicht etwa selbst erst an-steigen darf.\nBei dem Apparat von Kohlrausch sind die Z\u00e4hne, wie erw\u00e4hnt wurde, zum An- und Abschrauben eingerichtet, so da\u00df man den Einflu\u00df der zunehmenden Zahnzahl auf die subjektive St\u00e4rke und Deutlichkeit des Tones verfolgen kann. Noch bequemer w\u00e4re es vielleicht, wenn das St\u00fcck Zahnkranz durch eine anzublasende L\u00f6cherreihe mit leicht zu- und aufzumachenden \u00d6ffnungen ersetzt w\u00fcrde.\nExner1) verfuhr bei der Feststellung der Anzahl von Schwingungen, deren sein Ohr zur Erreichung der vollen Empfindungsintensit\u00e4t des Tones mindestens bedurfte, einfach so, da\u00df er den zuleitenden Gummischlauch von einem Gehilfen mittelst eines Hebels zun\u00e4chst zudr\u00fccken und dann w\u00e4hrend einer k\u00fcrzeren oder l\u00e4ngeren, nat\u00fcrlich genau registrierten, Beobachtungszeit \u00f6ffnen lie\u00df. Der Grenzwert zwischen den eben noch etwas zu kurz und den eben schon etwas zu lang erscheinenden Zeiten ergab n\u00e4herungsweise die gesuchte Schwelle.\nG. Kafka, dem es bei seiner Untersuchung \u201eUber das Ansteigen der Tonerregung\u201c2) darauf ankam, T\u00f6ne von gro\u00dfer, aber variabler K\u00fcrze mit solchen von l\u00e4ngerer, konstanter Dauer, aber ver\u00e4nderlicher physikalischer Intensit\u00e4t in bezug auf ihre Empfindungsst\u00e4rke zu vergleichen, um so die Art des Anwachsens der letzteren mit der H\u00f6rzeit zu studieren, bemerkt \u00fcber die Exner sehe Schlauch ab kl emmung, da\u00df bei rascher \u00d6ffnung das Nebenger\u00e4usch zu st\u00f6rend und bei langsamer die Zeitbestimmung nicht genau genug w\u00e4re. Er selbst benutzte deshalb bei einem Teile seiner Versuche H\u00e4hne mit schlitzf\u00f6rmigen Bohrungen, die durch eine elektromotorisch ausgel\u00f6ste Pendel- bezw. Schleudervorrichtung ge\u00f6ffnet und geschlossen wurden. In einer weiteren Reihe von Beobachtungen geschah die Absperrung des Tones vom Ohre des Experimentierenden in der Weise, da\u00df die Leitungsr\u00f6hre durchschnitten war und zwischen die einander dicht und gen\u00e0u konzentrisch gegen\u00fcberstehenden, zu einer feinen Spitze ausgezogenen \u00d6ffnungen eine Platte (Lamelle) geschoben wurde, mit deren Beseitigung dann die Tonzuf\u00fchrung einsetzte. Genauer gesagt bestand diese Einrichtung in jenem Abschnitte der Leitung, welcher den kurzen Ton \u00fcbermittelte, aus einem Pendel, das nach dem Prinzip des Tachistoskops einen mit variablem Schlitze versehenen Kreisring zwischen den Spitzen hindurchf\u00fchrte (\u201eLamellenpendel\u201c). In der f\u00fcr den Ton von konstanter Dauer bestimmten R\u00f6hrenabzweigung waren die Spitzen zun\u00e4chst durch eine am Ende eines\n1)\tA. a. 0.\n2)\tWundts Psychol. Stud., Bd. 2, S. 256ff., 1907. Auch Leipziger philos. Inaug.-Dissert. 1906.","page":0},{"file":"pc0376.txt","language":"de","ocr_de":"376 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nHebels befestigte Platte getrennt; durch elektromotorisches Abziehen des Hebels wurde die Leitung f\u00fcr den Tondurchtritt frei gemacht, um nach der Beobachtung ebenfalls elektromotorisch durch eine zweite gleichartige Platte wiederum gesperrt zu werden (\u201eLamellenhebel\u201c).\nDie Hahnvorrichtung lie\u00df im ge\u00f6ffneten Zustande den Ton ungeschw\u00e4cht durch; geschlossen dichtete sie die Leitung v\u00f6llig ab; leider war aber ein gewisses Ger\u00e4usch bei der Hahnbewegung nicht zu vermeiden. Die andere Versuchsanordnung, die Kafka als Spitzenleitung bezeichnet, funktioniert ger\u00e4uschlos; doch verhindert die Lamelle das Hindurchdringen des Tones nur dann g\u00e4nzlich, wenn die Spitzen\u00f6ffnungen von fast punktf\u00f6rmiger Feinheit sind, was wieder die Schallintensit\u00e4t sehr herabsetzt.\n. Bemerkenswert ist die Methodik Kafkas, die jeweilige Dauer der Leitungs\u00f6ffnung, d. h. also die H\u00f6rzeiten, mittelst des Krueger-Wirthschen Kehltonschreibers 1) zu messen. Er brachte zun\u00e4chst die Borste desselben in exakte Resonanz mit einer Stimmgabel von genau bekannter Tonh\u00f6he und lie\u00df sie ihre Schwingungen auf ein Kymographion zeichnen. Sodann verband er den Luftraum des Kehltonschreibers durch einen mit seitlicher \u00d6ffnung versehenen Schlauch mit der einen R\u00f6hre der Spitzenleitung,, w\u00e4hrend er in einen Schlauch, der mit der anderen R\u00f6hre verbunden war, hineinblies. Auf diese Weise wurde w\u00e4hrend der \u00d6ffnung der Leitung die Membran des Kehltonschreibers und somit die ihr aufliegende Borste gehoben, und die Zahl der dadurch von den \u00fcbrigen auf dem Kymographion sich deutlich absetzenden Schwingungen zeigte die Dauer der \u00d6ffnung an. Die Konstanz der letzteren w\u00e4hrend mehrerer Versuche gew\u00e4hrleistete, wo sie verlangt wurde, beim Lamellenhebel das Kontaktpendel, welches die Elektromagnete in T\u00e4tigkeit setzte; ebenso beim Schleuderhahn. Das Lamellenpendel und der Pendelhahn ergeben von selbst bei konstanter Fallh\u00f6he ceteris paribus auch eine konstante \u00d6ffnungszeit.\nDie Abstufung der Intensit\u00e4t des Vergleichstones erreichte Kafka in sehr befriedigender Weise dadurch, da\u00df in die Leitungsr\u00f6hre Zwischenst\u00fccke eingesetzt werden konnten, die mit einer verschiedenen Zahl von \u00d6ffnungen in ihrer Wandung versehen waren, so da\u00df bald mehr bald weniger Schall nach au\u00dfen entwich und daher f\u00fcr das Ohr der Versuchsperson verloren ging.\nSich st\u00fctzend auf die Arbeiten von Hartmann-Kempf, Max Wien u. a., denen zufolge einerseits eine Telephonmembran so gut wie momentan ihre Schwingungen mit dem Stromschlu\u00df beginnt und mit der \u00d6ffnung beendet, andererseits die Membranamplitude eine einfache Funktion der Stromst\u00e4rke ist, hat P. Sander2) die Kafkaschen Versuche mit Telephont\u00f6nen wiederholt. Eine elektrische Gabel \u2014 es kamen nacheinander die T\u00f6ne C, g und e1 zur Pr\u00fcfung \u2014 wurde unter Zwischenschaltung eines passenden Lampenwiderstandes mit dem Stra\u00dfenstrom verbunden und das Telephon in einen Nebenschlu\u00df zu diesem Stromkreise gelegt. Der Nebenschlu\u00df bestand aus zwei Zweigen. Durch den einen erhielt das Telephon die Impulse zu dem sehr kurzen Tone von variabler Dauer, durch den anderen wurde\n1)\tVgl. Bd. III, Abteilg. 6 dieses Handbuches, \u201eDie Phonetik\u201c, S. 88 ff.\n2)\tWundts Psycholog. Stud., Bd. 6, S. 1, 1910.","page":0},{"file":"pc0377.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n377\nder l\u00e4ngere Vergleichston von konstanter Dauer aber ver\u00e4nderlicher Intensit\u00e4t vermittelt. Der kurze Ton und die Bestimmung seiner H\u00f6rzeit wurde dadurch gegeben, da\u00df ein Pendel durch Umlegen von Kontakten, welche, auf Schienen laufend, einander beliebig gen\u00e4hert werden konnten, den betreffenden Telephonstromkreis \u00f6ffnete und schlo\u00df. Wurde das Telephon mittelst einer Wippe mit dem anderen Leitungszweige verbunden, so h\u00f6rte man den Ton der Gabel \u2014 der also nunmehr als Vergleichston diente \u2014 so lange, als ein zweites Pendel diesen Stromkreis offen hielt. Letzteres Pendel \u00e4hnelte in seiner Form dem Kafka sehen Lamellenpendel. W\u00e4hrend der halben Dauer seiner Schwingung schnitt es durch einen Quecksilberkontakt, wobei der Strom vom Telephon abgesperrt wurde, indem er von der Gabel durch das Pendel zum Quecksilber und von dort zur Gabel zur\u00fcckflo\u00df; w\u00e4hrend der anderen H\u00e4lfte der Schwingungszeit ging das Pendel ohne Ber\u00fchrung \u00fcber den Kontakt hinweg und zirkulierte der Strom zwischen Gabel und Telephon. Die Abstufung der Intensit\u00e4t des Vergleichstones wurde durch Widerstands\u00e4nderungen bewirkt. Ein Nachteil der Versuchsanordnung war der, da\u00df die Intensit\u00e4t der elektrischen Gabel nicht an allen einzelnen Versuchstagen auf genau denselben Wert gebracht werden konnte, sondern von einer Neu-Einstellung zur anderen wechselte. Auch machte sich bei H\u00f6rzeiten unter 30 bis 50 \u00f6 ein gewisses Nebenger\u00e4usch im Telephon sehr st\u00f6rend bemerkbar.\n6. Abklingen der Tonempfindung. Tonunterbreehungen.\nVersuche \u00fcber das Abklingen der Tonempfindung pflegt man in der Weise anzustellen, da\u00df man den betreffenden Ton nicht kontinuierlich, sondern durch Pausen in mehr oder weniger zahlreiche Tonstrecken zerlegt auf das Ohr wirken l\u00e4\u00dft und die Intermissionen so weit verk\u00fcrzt, bis sie eben nicht mehr als solche kenntlich sind, die Wahrnehmung vielmehr den Charakter v\u00f6lliger Gl\u00e4tte hat. Eine einfache \u00dcberlegung lehrt indessen, da\u00df man durch diese Methodik kein klares Bild von der subjektiven Nachwirkung des Tonreizes gewinnen kann. Bei jedem einzelnen Tonsto\u00df wiederholt sich der Proze\u00df des Anklingens, des Verweilens der Erregung auf einer gewissen H\u00f6he der Intensit\u00e4t und des hierauf folgenden Abklingens. Stellen wir uns diesen Vorgang graphisch vor, wobei die Zeiten die Abszisse bilden und die Intensit\u00e4ten durch die Ordinaten repr\u00e4sentiert werden, so erhalten wir eine Kurve, die zun\u00e4chst ansteigt, dann eine Weile der Abszisse parallel l\u00e4uft und zuletzt wieder zu ihr heruntersinkt. Nur wenn man in jedem Falle Form und L\u00e4nge dieses absteigenden Schenkels genau kennt, hat man eine richtige Vorstellung von der Art des Abklingens. Wo aber eine Keihe von Tonst\u00f6\u00dfen einigerma\u00dfen rasch aufeinander folgt, fallen offenbar immer die anklingenden Ordinaten des folgenden mit abklingenden des vorhergehenden zusammen, und beide Gruppen werden sich bei einer bestimmten Sukzessionsgeschwindigkeit der Tonst\u00f6\u00dfe derart summieren, da\u00df die Gesamtkurve fortw\u00e4hrend der Abszisse parallel ist oder doch wenigstens keine wahrnehmbaren Senkungen aufzuweisen hat. Durch die in Rede stehende Versuchsanordnung kann man also wohl die Sukzessionsgeschwindigkeit feststellen, bei der dieses Summationsverhalten der Kurvenkomponenten eben","page":0},{"file":"pc0378.txt","language":"de","ocr_de":"378 K L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nmerklich eintritt, aber gerade \u00fcber die Gestalt der letzteren, auf die es eigentlich ankommt, erf\u00e4hrt man auf solche Weise nichts Genaues. \u00dcberdies gelangt bei schneller Folge der Tonst\u00f6\u00dfe die Empfindung eines jeden von ihnen \u00fcberhaupt nicht zur vollen H\u00f6he des Anstiegs, weil es an Zeit dazu fehlt, w\u00e4hrend doch in erster Linie die Frage zu beantworten w\u00e4re, wie eine Tonempfindung abklingt, welche eine Zeitlang in ihrer ganzen, der Reizgr\u00f6\u00dfe entsprechenden Intensit\u00e4t perzipiert worden ist. Und schlie\u00dflich ist auch hier wieder in Betracht zu ziehen, was bereits im vorigen Kapitel bei der Er\u00f6rterung der Pfaundlerschen Versuche scharf betont werden mu\u00dfte, da\u00df n\u00e4mlich bei h\u00e4ufiger Wiederkehr eines gleichartig-periodischen Wechsels von Tonst\u00f6\u00dfen und Pausen eine komplizierte Klangerscheinung entsteht, indem sich Variationst\u00f6ne, Kombinationst\u00f6ne und Unterbrechungst\u00f6ne in je nach den Versuchsbedingungen wechselnder Zahl und St\u00e4rke bilden. Die Fouriersche Analyse ergibt dabei, da\u00df alle Teilt\u00f6ne eine konstante Amplitude haben, Pausen also physikalisch \u00fcberhaupt nicht vorhanden sind. Was man an Tonst\u00f6\u00dfen, Intermissionen, Rollen oder Rauhigkeit h\u00f6rt, r\u00fchrt von den Schwebungen der Partialt\u00f6ne her, und wenn man, wie z. B. Alfred M. Mayer1), die Grenze feststellt, wo die Rauhigkeit wieder in Gl\u00e4tte \u00fcbergeht, so macht man lediglich Versuche \u00fcber die Grenze der H\u00f6rbarkeit frequenter Schwebungen.\nDemnach ist das Prinzip des Verfahrens von Urbantschitsch2), eine einzelne L\u00fccke zwischen zwei gleichartigen Tonempfindungen durch die subjektive Nachdauer der ersten zu \u00fcberbr\u00fccken, wesentlich zweckentsprechender als das Mayersche, obwohl auch hier wegen der Einmischung des Anklingens der zweiten Empfindung die Resultate nicht ganz rein sein k\u00f6nnen. Sein Instrumentarium beschreibt Urbantschitsch, wie folgt. Ein mit Blei gef\u00fcllter Holzw\u00fcrfel wird als Pendel benutzt. Derselbe ist von einem rechtwinkelig verlaufenden Kanal durchsetzt, dessen eine M\u00fcndung in der oberen Wand liegt, w\u00e4hrend die andere sich in der Mitte der einen, zur Schwingungsebene des Pendels parallelen Seitenfl\u00e4che befindet. Von der oberen \u00d6ffnung f\u00fchrt ein Gummischlauch zur Tonquelle; die seitliche steht in luftdichter Verbindung mit einer spitz zulaufenden Glasr\u00f6hre. Dieser stehen zwei andere, ebenfalls spitz endigende Glasr\u00f6hren gegen\u00fcber, welche in einem bestimmten Abstande voneinander in einem Stativ eingeklemmt sind. Von jeder dieser R\u00f6hren geht ein H\u00f6rschlauch aus. Soll nur ein Ohr zur Beobachtung verwendet werden, so werden beide H\u00f6rschl\u00e4uche mit den zwei Enden einer T-R\u00f6hre verbunden, deren dritter Ast mit dem Ohre kommuniziert. Bei diotischer Pr\u00fcfung f\u00e4llt das T-St\u00fcck fort, und die beiden H\u00f6rschl\u00e4uche werden direkt, der eine in den rechten, der andere in den linken Geh\u00f6rgang geleitet. Die Spitze der R\u00f6hre am W\u00fcrfel wird durch die Pendelbewegung an den anderen beiden ruhenden R\u00f6hrenspitzen vorbeigef\u00fchrt, wobei zwei aufeinander folgende Erregungen des Trommelfelles stattfinden, deren zeitliche Distanz aus der Geschwindigkeit des Pendels und dem Abstande der den Ton aufnehmenden stabilen R\u00f6hrenm\u00fcndungen\n1)\tVgl. meinen Artikel \u201eGeh\u00f6rssinn\u201c in Nagels Handbuch d. Physiologie, Bd. III, S. 5051, Braunschweig 1905.\n2)\tPfl\u00fcgers Arch. f. d. ges. Physiol., Bd. 25, S. 323ff., 1881.","page":0},{"file":"pc0379.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n379\nleicht zu berechnen ist. Bei schnellen Pendelschwingungen, also rascher Sukzession der beiden akustischen Impulse, ist nur ein einziger Geh\u00f6rseindruck bemerkbar; mit abnehmender Pendelgeschwindigkeit tritt zun\u00e4chst eine Spaltung des Tones ein und darauf eine deutliche Trennung in zwei T\u00f6ne.\nNachteile dieser Versuchsanordnung sind die Schw\u00e4che und die K\u00fcrze der T\u00f6ne. Bei einer Wiederholung derartiger Beobachtungen w\u00fcrde man darauf ausgehen m\u00fcssen, einen l\u00e4nger anhaltenden Ton von gleichm\u00e4\u00dfiger und nicht zu geringer Intensit\u00e4t durch eine, als solche eben nicht mehr wahrnehmbare Pause zu unterbrechen. Vielleicht lie\u00dfen sich hierzu mit entsprechender Modifikation die im vorhergehenden Kapitel beschriebenen Tachistophone oder Hahnvorrichtungen verwenden. Auch an eine kurzdauernde, etwa durch ein Kontaktpendel bewirkte Intermission eines Telephontones w\u00e4re zu denken.\nFrequente Unterbrechungen eines Tones zum Zwecke des Studiums der Variations- und Unterbrechungst\u00f6ne lassen sich in mannigfacher Weise herstellen. Es soll jedoch hierauf nur kurz eingegangen werden, da diese Dinge nach den auf kl\u00e4renden Untersuchungen der neueren Zeit1) weit mehr das Interesse der Physiker als jenes der Physiologen verdienen.\nWenn man bei einem Zahnrade in regelm\u00e4\u00dfigen Abst\u00e4nden einzelne L\u00fccken durch Ausf\u00fcllen beseitigt oder eine Anzahl Z\u00e4hne fortnimmt, so treten bei der Rotation an den betreffenden Stellen Pausen in den Vibrationen des auf dem Rande schleifenden Kartenblattes ein. F\u00fcr manche Versuche ist es n\u00fctzlich, diese Ver\u00e4nderungen auf die halbe Breite des Zahnkranzes zu beschr\u00e4nken und auf der anderen H\u00e4lfte die gleichf\u00f6rmige Aufeinanderfolge von Zahn und L\u00fccke bestehen zu lassen. Je nachdem man dann w\u00e4hrend der Umdrehungen das Kartenblatt gegen die eine oder andere Kante der Peripherie schlagen l\u00e4\u00dft, h\u00f6rt man den Prim\u00e4rton allein oder Prim\u00e4rton und Unterbrechungston zusammen, und der Wechsel zwischen beiden erleichtert die Beobachtung. \u00dcbrigens l\u00e4\u00dft sich eine Radsirene auch in derselben Weise benutzen wie eine L\u00f6cherscheibe. Bl\u00e4st man n\u00e4mlich einen senkrecht zur Fl\u00e4che des Rades gerichteten Luftstrom aus einer feinen \u00d6ffnung gegen den Zahnkranz, so werden Prim\u00e4rton und Unterbrechungston ebenfalls, wenn auch nur leise, geh\u00f6rt.\nWie aber \u00fcberhaupt, so arbeitet es sich auch hier bequemer mit Sirenen vom Prinzip der Seebeckschen. Man kann deren \u00d6ffnungen entweder von vornherein in der Art, wie man die Folge von Luftst\u00f6\u00dfen und Pausen zu haben w\u00fcnscht, aus der Scheibe ausstanzen lassen, wobei diese am besten gleich mit mehreren konzentrischen L\u00f6cherkreisen versehen wird, oder man verwendet eine Sirene, bei der die Konfiguration des L\u00f6cherkreises je nach Bedarf variabel ist. Als solche leistete bei den Untersuchungen von Abraham und mir eine Holzscheibe gute Dienste, die einen Durchmesser von 30 cm bei einer Dicke von 4 mm hatte. Ihre L\u00f6cher, welche 5 mm gro\u00df und ebensoweit voneinander entfernt waren, konnten durch kleine, gut\n1) S. meinen Artikel \u201eGeh\u00f6rssinn\u201c in Nagels Handbuch d. Physiologie, Bd. III, S. 532ff., Braunschweig 1905, u. F. A. Schulze, Annalen d. Physik (4. Folge), Bd. 26, S. 217 ff., 1908.","page":0},{"file":"pc0380.txt","language":"de","ocr_de":"380 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\npassende und bequem zu handhabende Korkst\u00f6pselchen abgedichtet werden. Nat\u00fcrlich steht auch dem nichts im Wege, die \u00d6ffnungen, die man gerade verschlie\u00dfen m\u00f6chte, mit Papierstreifen zu bekleben; dieser Modus empfiehlt sich besonders^ bei den Metallscheiben. \u2014 Da\u00df auch angeblasene L\u00f6cherkreise, deren \u00d6ffnungen \u00e4quidistant sind, aber an Gr\u00f6\u00dfe periodisch zu- und wieder abnehmen, Unterbrechungst\u00f6ne h\u00f6ren lassen, hat Rudolph Koenig gezeigt1).\nHelmholtz2) brachte intermittierende T\u00f6ne mit seiner Doppelsirene hervor, indem er statt des Windrohres des oberen Kastens eine kleine Zungenpfeife einsetzte und durch diese die Luft eintrieb. Ihr Ton wird nach au\u00dfen hin nur h\u00f6rbar, so oft bei der Umdrehung der Scheibe deren L\u00f6cher vor die L\u00f6cher des Kastens treten und der Luft den Ausweg er\u00f6ffnen. Die Doppelsirene l\u00e4\u00dft sich aber auch noch auf andere Weise f\u00fcr den gleichen Zweck benutzen. ,,Zu dem Ende\u201c, sagt Helmholtz hier\u00fcber, \u201eentferne ich den unteren Wdndkasten und lasse nur seinen durchl\u00f6cherten Deckel stehen, \u00fcber dem die rotierende Scheibe l\u00e4uft. Von unten her wird das Ende eines Kautschukrohres an eine der \u00d6ffnungen des Deckels angesetzt, dessen anderes Ende mittelst eines passenden R\u00f6hrchens in das Ohr des Beobachters geleitet ist. Durch die umlaufende Scheibe wird die \u00d6ffnung, an welche das Kautschukrohr angesetzt ist, abwechselnd ge\u00f6ffnet und geschlossen. Bringt man in ihre N\u00e4he oberhalb der rotierenden Scheibe eine Stimmgabel oder ein anderes passendes Tonwerkzeug, so h\u00f6rt man den Ton intermittierend, und dadurch, da\u00df man die Scheibe der Sirene schneller oder langsamer umlaufen l\u00e4\u00dft, kann man die Zahl der Intermissionen beliebig regulieren.\u201c\nEine einfachere Form dieses Versuches besteht darin, da\u00df man zwischen der Gabel und einem auf sie abgestimmten Resonator, welcher seinerseits mit einem H\u00f6rschlauch verbunden ist, irgendeine Scheibe mit regelm\u00e4\u00dfigem L\u00f6cherkreis von nicht zu kleinen \u00d6ffnungen sich drehen und damit die periodische Durchlassung bzw. Absperrung des Tones besorgen l\u00e4\u00dft. Bei Anwendung h\u00f6herer Gabeln gen\u00fcgt es sogar, dieselben mit den Zinkenenden nahe an einen rotierenden L\u00f6cherkreis zu halten, um die dabei auftretenden sekund\u00e4ren Klangerscheinungen f\u00fcr das blo\u00dfe Ohr in freier Luft ganz deutlich vernehmbar zu machen. \u2014 Beachtenswert ist bei allen solchen Versuchen, da\u00df eine Seebecksche Scheibe schon allein durch ihre Drehung eine Art von Eigenton, wenn man so sagen darf, erzeugt, welcher h\u00f6chstwahrscheinlich durch die Reibung der Luft an den R\u00e4ndern der L\u00f6cher entsteht. Abraham und ich3) haben diesen \u201eScheibenton\u201c, wie wir ihn benannten, genauer untersucht und namentlich seine physikalische Natur festgestellt.\nDreht man eine vertikal vor das Ohr gehaltene Stimmgabel um ihre L\u00e4ngsachse, so h\u00f6rt man den Ton bei jeder Umdrehung viermal anschwellen und viermal verl\u00f6schen. Diese mit der Selbstinterferenz der Gabeln4) zu-\n1)\tQuelques exp\u00e9riences d\u2019acoustique; p. 140, Paris 1882.\n2)\tLehre v. d. Tonempfindungen; 5. Ausgabe, S. 280f.\n3)\tPfl\u00fcgers Archiv f. d. ges. Physiol., Bd. 88, S. 475ff\u201e 1901.\n4)\tVgl. oben S. 245.","page":0},{"file":"pc0381.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n381\nsammenh\u00e4ngende Erscheinung l\u00e4\u00dft sich ebenfalls zu Versuchen \u00fcber die aus Tonunterbrechungen resultierenden sekund\u00e4ren Klangph\u00e4nomene benutzen. Man spannt zu dem Zwecke die Gabel in eine Zentrifugalmaschine -oder eine Drehbank, streicht sie an und versetzt sie, am besten vor einem gleichgestimmten Resonator, in rasche Rotation1).\nEine gr\u00fcndliche Untersuchung des Wesens der Variations- und sogen. Unterbrechungst\u00f6ne hat zur Voraussetzung, da\u00df die Frequenz der Intermissionen innerhalb m\u00f6glichst weiter Grenzen variabel ist. Abraham und ich2) haben das auf elektro-akustischem Wege durch Ausgestaltung der von Zwaardemaker in seiner Arbeit \u201eUber Intermittenzt\u00f6ne\u201c3) angegebenen Versuchsanordnung erreicht. Dieser Autor lie\u00df den Ton einer Stimmgabel oder einer Zunge von einem Mikrophon aufnehmen, in dessen Leitung sich au\u00dfer einem oder zwei Leclanch\u00e9-Elementen die prim\u00e4re Spirale einer kleinen Induktionsspule befand, w\u00e4hrend die sekund\u00e4re nach einem Telephon abgeleitet war. In die Telephonkette konnte mit Hilfe einer Wippe ein \u00fcbrigens vollst\u00e4ndig isolierter, von einer elektrisch getriebenen Stimmgabel 64 mal in der Sekunde ge\u00f6ffneter und geschlossener Kontakt a\u00fcfgenommen werden. Da\u00df die Frequenz der Unterbrechungen auf diese eine Zahl beschr\u00e4nkt und letztere au\u00dferdem so niedrig gew\u00e4hlt wurde, hat sich in der Folge als ein erheblicher Nachteil erwiesen.\nAbraham und ich benutzten bei einem Teile unserer Versuche f\u00fcr die \u00d6ffnungen und Schlie\u00dfungen der Telephonkette zwei Exemplare des Bern-steinschen akustischen Stromunterbrechers4). Der eine Unterbrecher und die Magnetspule des zweiten wurden mit einem Akkumulator zu einer Stromkette vereinigt und die beiden Federn auf genau gleiche Tonh\u00f6he abgestimmt. Wurde der Strom geschlossen, so geriet die Feder des zweiten Unterbrechers in Mitschwingungen und besorgte damit, sobald sie nebst ihrem Quecksilbernapf in die Kette des Telephons aufgenommen war, die Unterbrechungen des Telephonstromes. Die Einzelheiten dieser Kombination werden sofort \u00fcbersichtlich, wenn man in Figur 92 einerseits die Verbindungen der Unterbrecher Ui und Un untereinander sowi\u00e9 mit dem Akkumulator A, andererseits den Verlauf der Leitungsdr\u00e4hte in der sekund\u00e4ren Kette, der Telephonkette, von Klemme zu Klemme verfolgt. Die Zeichnung veranschaulicht im \u00fcbrigen die (freilich nicht immer unbedingt n\u00f6tige) Verteilung des Instrumentariums in drei getrennte Zimmer und den (zeitweiligen) Ersatz des Mikrophons durch eine dritte als Quelle des Prim\u00e4rtones dienende Bernsteinsche Feder (Um).\nF\u00fcr Unterbrechungen von mehr als 400 pro Sekunde bedienten wir uns eines durch einen Elektromotor in Rotation versetzten Rades aus Messing\n1)\tBetreffs der analogen Verwendung von Klangplatten oder Glocken und der n\u00e4heren Literaturangaben hier\u00fcber s. Karl L. Schaefer u. Otto Abraham, Studien \u00fcber Unterbrechungst\u00f6ne, III. Mitteilung; Pfl\u00fcgers Arch. f. d. ges. Physiologie, Bd. 88, S. 478ff., 1901, sowie die auch sonst f\u00fcr die Technik der Tonunterbrechungen und namentlich der Phasenverschiebung interessante Untersuchung von Exner u. Pollak, Zeitschr. f. Psychol, etc., Bd. 32, S. 305 ff., 1903.\n2)\tKarl L. Schaefer u. Otto Abraham, Zur Lehre von den sogenannten Unterbrechungst\u00f6nen; Annalen d. Physik (4. Folge), Bd. 13, S. 996 ff., 1904.\n3)\tArch. f. Anat. u. Physiol., Physiol. Abteilg., Supplementbd. S. 60ff., 1900.\n4)\tS. oben S. 272.","page":0},{"file":"pc0382.txt","language":"de","ocr_de":"382 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nvon etwa 20 cm Durchmesser. Dasselbe wurde so in die Kette des Telephons eingeschaltet, da\u00df der eine Pol mit der Achse des Rades verbunden wurde, der andere mit einer B\u00fcrste, die auf dem Radkranze schleifte. In letzteren waren in gleichen Abst\u00e4nden gleich gro\u00dfe L\u00fccken eingeschnitten, die mit Hartgummiplatten ausgef\u00fcllt waren. Solange die B\u00fcrste \u00fcber eine solche Platte hinwegging, war die Kette ge\u00f6ffnet. In den Radkranz waren ferner nach der Art der Seebeckschen Sirene L\u00f6cher geschlagen, deren Kreis w\u00e4hrend der Rotation angeblasen werden konnte. Aus der H\u00f6he des dabei entstehenden Tones lie\u00df sich die Umdrehungsgeschwindigkeit und damit die jeweilige Anzahl der Unterbrechungen pro Sekunde berechnen. Zu einer Serie von Beobachtungen verwendeten wir au\u00dfer dem Rade eine nach demselben Prinzip funktionierende Walze, die gleichsam aus mehreren konaxial aneinander gesetzten R\u00e4dern von der eben beschriebenen Form, aber mit ungleich vielen Unterbrechungsstellen bestand und daher eine Ver-\nFig. 92.\n\u00e4nderung der Unterbrechungszahl durch seitliches Verschieben der B\u00fcrste ohne einen Wechsel der Umdrehungsgeschwindigkeit gestattete. Die letztere wurde hierbei aus der H\u00f6he des Tones ermittelt, den ein auf der Achse befestigtes Zahnrad h\u00f6ren lie\u00df, wenn w\u00e4hrend des Umlaufs ein Kartenblatt daran gehalten wurde. Mittelst des Unterbrechungsrades bezw. der Walze konnten bis zu 1800 Unterbrechungen in der Sekunde erzielt werden.\n7. Schwebungen und Zwischent\u00f6ne.\nDie mannigfachen Verschiedenheiten im Charakter der Schwebungen sind im wesentlichen bedingt erstens durch die Schwingungszahlen-Distanz und zweitens durch die H\u00f6henlage der interferierenden T\u00f6ne.\nAllzu langsame und allzu schnelle Schwebungen vermag das Ohr nicht mehr wahrzunehmen. Es ist daher eine Aufgabe der physiologischen Akustik, die untere und obere Frequenzgrenze festzustellen. Wie C. Stumpf in seiner Tonpsychologie1) bemerkt, hat A. Mayer eine Schwebung von\n1) Bd. II, S. 464; Leipzig 1890.","page":0},{"file":"pc0383.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n383\n8 Sekunden, Rayleigh sogar solche von 24 Sekunden Dauer noch geh\u00f6rt und letzterer \u00fcberdies die Meinung ge\u00e4u\u00dfert, da\u00df man wohl noch l\u00e4ngere w\u00fcrde beobachten k\u00f6nnen. In der Tat ist dies F. Lindig1) gelungen. Er n\u00e4herte zwei fast unisone Gabeln, deren eine an Kautschukf\u00e4den hing, w\u00e4hrend die andere frei in der Hand gehalten wurde, einander bis auf einen Abstand von 5 mm in der Weise, da\u00df die vier Zinken in einer Linie nebeneinander lagen, und brachte zwischen den Gabeln ein spitz auslaufendes Glasr\u00f6hrchen an, welches durch einen H\u00f6rschlauch mit dem Ohre verbunden war. Man vernimmt dann das abwechselnde Anwachsen und Verschwinden des Grundtones selbst noch bei einer Schwebungsdauer von 80\u201490 Sekunden. Lindig sagt a. a. O.: \u201eIch habe diese Grenze sogar noch auf das Doppelte erweitert, indem ich die in der Hand gehaltene Gabel um 90\u00b0 drehte, nachdem ein Erl\u00f6schen des Grundtones beobachtet worden war. Dadurch tritt dies n\u00e4mlich schon nach der halben Schwebungszeit wieder ein. Also konnten so allein durch das Ohr Schwebungen von der Dauer von je 160 bis 180 Sek. beobachtet werden.\u201c\nDie obere Frequenzgrenze f\u00fcr die Wahrnehmbarkeit der Schwebungen ist in den einzelnen Oktaven verschieden. Je h\u00f6her die Prim\u00e4rt\u00f6ne liegen, um so schnellere Intermissionen vermag das Ohr noch zu perzipieren. Zu Untersuchungen hier\u00fcber bedient man sich am bequemsten der Stimmgabeln, etwa Koenigscher Gabeln auf Resonanzkasten oder der Edelmannschen Laufgewichtgabeln, die dann unmittelbar vor das eine Ohr gebracht werden. Dabei hat man allerdings darauf zu achten, da\u00df beide T\u00f6ne mit gleicher St\u00e4rke zu Geh\u00f6r kommen. So empfiehlt Stumpf gelegentlich in seiner Tonpsychologie, zur Erzeugung kr\u00e4ftiger Schwebungen die Gabeln rechtwinklig gegeneinander gerichtet vor die Ohr\u00f6ffnung zu halten. Die Stimmgabeln haben hierbei den Vorzug, da\u00df ihre harmonischen Obert\u00f6ne nicht allzu stark und zahlreich sind. Bei ganz exakten Versuchen wird man freilich die Obertonschwebungen, die namentlich in den unteren Oktaven einen st\u00f6renden Einflu\u00df geltend machen k\u00f6nnen, beseitigen m\u00fcssen und zu diesem Zwecke wohl am besten Orgelpfeifen w\u00e4hlen, deren T\u00f6ne in ein entferntes Zimmer und durch einen auf Ausl\u00f6schung der sch\u00e4dlichen Obert\u00f6ne eingestellten Interferenzapparat geleitet werden.\nZum Studium und zur Demonstration des klanglichen Charakters der Schwebungen in seiner Abh\u00e4ngigkeit von ihrer Frequenz eignen sich die App un n sehen Tonmesser mit den zahlreichen Zungen^von langsam und stetig ansteigender Tonh\u00f6he recht gut. Nach einiger \u00dcbung werden auch die meisten Beobachter bald imstande sein, die Grundt\u00f6ne und deren Schwebungen aus dem Klangganzen isoliert herauszuh\u00f6ren; anderenfalls l\u00e4\u00dft sich das eine oder andere schwebende Teiltonpaar mit Hilfe des entsprechenden Resonators Jbervorheben. Will man aber die scharfe Klangfarbe der Zungen, die \u00dcberlagerung der Grundtonschwebungen durch die diversen Obertonschwebungen durchaus nicht mit in den Kauf nehmen, so wird der Sternsche Tonvariator den Vorzug verdienen. Auch an die Verwendbarkeit der Helmholtzschen Doppelsirene zur Erzeugung von Schwebungen, wovon schon auf Seite 280 die Rede war, sei hier erinnert.\n1) Annalen d. Physik (4. Folge), Bd. 11, S. 43, 1903.","page":0},{"file":"pc0384.txt","language":"de","ocr_de":"384 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nWo es etwa darauf ankommt, die Schwebungsfrequenz ganz allm\u00e4hlich und gleichm\u00e4\u00dfig zu ver\u00e4ndern, benutzt man zweckm\u00e4\u00dfig zwei mit Wasser gef\u00fcllte und mit einem Abflu\u00dfhahn versehene Tonflaschen1), die anf\u00e4nglich unison gestimmt sind und aus deren einer man dann das Wasser langsam ausflie\u00dfen l\u00e4\u00dft. Wird nach einiger Zeit der Hahn geschlossen und jener der anderen Flasche ge\u00f6ffnet, so tritt umgekehrt eine sukzessive Verlangsamung der St\u00f6\u00dfe bis zum Unisono in die Erscheinung. Mit derartigen Flaschen, gleichwie mit dem Tonvariator, kann jede beliebige Tonh\u00f6hendistanz, also auch Schwebungsgeschwindigkeit eingestellt werden; doch ist die Unver\u00e4nderlichkeit derselben wegen des bekannten Einflusses von Temperatur- _und Anblasedruckschwankungen auf die Tonh\u00f6he fraglich. Von diesem Ubelstande frei sind die auf S. 346 erw\u00e4hnten Gabeln, deren H\u00f6he sich durch eine in das Zinkenende eingelassene Schraube regulieren l\u00e4\u00dft, und die daher beispielsweise f\u00fcr Versuche \u00fcber den ebenmerklichen Unterschied in der Frequenz von Schwebungen das geeignetste Instrumentarium sein w\u00fcrden.\nErklingen zwei T\u00f6ne von sehr wenig differenter H\u00f6he zusammen, so nimmt man nur einen einzigen, langsam schwebenden Prim\u00e4rton wahr. Gibt man aber zwei etwas weiter auseinander liegende T\u00f6ne gleichzeitig an, so wird au\u00dfer den beiden Prim\u00e4rt\u00f6nen noch ein dritter, zwischen ihnen liegender geh\u00f6rt und zugleich als Tr\u00e4ger der Schwebungen aufgefa\u00dft. Im Jahre 1875 haben Ter quem und Boussinesq2) \u00fcber diesen \u201eSchwebungston\u201c, wie sie ihn nannten, mit zwei elektrisch betriebenen Gabeln von der Tonh\u00f6he c\u00b0 experimentiert, die durch Laufgewichte bis zum Betrage einer kleinen Terz gegeneinander verstimmbar waren. Die Gabeln standen, akustisch isoliert, vor Resonatoren, von denen aus Gummischl\u00e4uche zum Platze des Beobachters f\u00fchrten. Durch Zudr\u00fccken der einen oder anderen Leitung konnte der Zusammenklang in beliebigem Wechsel mit den einzelnen Prim\u00e4rt\u00f6nen zu Geh\u00f6r gebracht und so die H\u00f6he des Schwebungstones mit jener der Prim\u00e4rt\u00f6ne verglichen werden. Die jetzt ziemlich allgemein gebr\u00e4uchliche Bezeichnung \u201eZwischenton\u201c ist von C. Stumpf eingef\u00fchrt worden, der in seiner Tonpsychologie3) sorgf\u00e4ltige Beobachtungen \u00fcber die Tonh\u00f6he der Schwebungen kleiner Intervalle mitgeteilt hat, Beobachtungen, welche teils an der Geige, teils an dem \u201emathematischen Harmonium\u201c des Herrn Prof. Gustav Engel angestellt wurden. Bald nach dem Erscheinen der Tonpsychologie von Stumpf hat Melde4) \u00fcber Versuche mit Zwischent\u00f6nen oder, wie er sagt, \u201eresultierenden\u201c T\u00f6nen berichtet. Als Tonquellen dienten ihm die Zungen Appunnscher Tonmesser. Zur Feststellung der H\u00f6he des Zwischentones empfiehlt er, den Ton lieber nachsingen als etwa auf der Violine oder einem Monochorde nachspielen zu lassen. Jedoch wird man, wo es sich um eine m\u00f6glichst genaue Ermittelung der Schwingungszahl des Zwischentones handelt, das wiederholte Vergleichen desselben mit einem kontinuierlich verstimmbaren und die jeweils eingestellte Tonh\u00f6he exakt haltenden Instrumente, z. B. einer Laufgewichtgabel, kaum umgehen k\u00f6nnen.\n1)\tVgl. hinsichtlich der Konstruktion derselben das auf S. 254 Gesagte.\n2)\tJournal de physique, t. 4, p. 193 etc.\n3)\tBd. II, S. 480 ff., 1890.\n4)\tPfl\u00fcgers Arch. f. d. ges. Physiol., Bd. 60, S. 623ff., 1895.","page":0},{"file":"pc0385.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n385\nDem Probleme des Zwischentones verwandt ist die Frage nach dem Geh\u00f6rseindruck;, welcher durch den Zusammenklang einer gr\u00f6\u00dferen Zahl wenig verschieden hoher T\u00f6ne hervorgerufen wird. Schon Melde hat dieses Thema in seiner eben erw\u00e4hnten Untersuchung in Angriff genommen, und ganz vor kurzem ist dasselbe von Stefan Baley1) zum Gegenst\u00e4nde einer Spezialarbeit gemacht worden. Gleich Melde fand auch dieser Autor die App unn sehen Zungen vorwiegend geeignet zu den einschl\u00e4gigen Beobachtungen. Es ist zwar zeitraubend, sie passend abzustimmen, daf\u00fcr bleibt aber auch die Tonh\u00f6he und ebenso die St\u00e4rke unver\u00e4ndert, w\u00e4hrend bei den Stimmgabeln das rasche Abklingen sowie die Ungleichm\u00e4\u00dfigkeit der Intensit\u00e4ten st\u00f6rend wirkt und bei den angeblasenen Tonflaschen die Schwingungszahl nicht immer gen\u00fcgend konstant zu erhalten ist.\nBesondere Verh\u00e4ltnisse ergeben sich hinsichtlich der Wahrnehmbarkeit und des Klangcharakters der Schwebungen, wenn der eine Prim\u00e4rton dem rechten, der andere dem linken Ohre zugef\u00fchrt wird. Man spricht in diesem Falle von diotischen Schwebungen, im Gegensatz zu der gew\u00f6hnlichen monotischen Beobachtungsweise, bei der ein Ohr oder jedes Ohr beide Prim\u00e4rt\u00f6ne empf\u00e4ngt. Die diotischen Schwebungen entstehen zweifellos in erster Linie dadurch, da\u00df die Prim\u00e4rt\u00f6ne nicht nur das n\u00e4chstgelegene Trommelfell auf dem Wege der Luftleitung erregen, sondern durch die Kopfknochen zugleich auf das andere Ohr \u00fcbertragen werden. Sind die Prim\u00e4rt\u00f6ne, einigerma\u00dfen laut, so gelangen die Tonwellen freilich auch durch die Luft hindurch mit wirksamer Intensit\u00e4t zu beiden Geh\u00f6rorganen. Man kann aber diese Art der Luftleitung \u201eum den Kopf herum\u201c, wo es darauf ankommt, leicht ausschalten. Ein Mittel zu diesem Zwecke besteht darin, da\u00df man die Tonquellen in getrennten Zimmern aufstellt und die T\u00f6ne durch schalldichte R\u00f6hren oder Schl\u00e4uche direkt in die Ohren des in einem dritten Raume befindlichen Beobachters leitet. Eine andere, noch einfachere Methode ist die folgende. Man n\u00e4hert eine Stimmgabel dem einen Ohr so weit, da\u00df ihr Abstand noch etwas geringer ist als die Distanz der Ohren, wartet, bis sie verklungen, und f\u00fchrt sie hierauf m\u00f6glichst dicht an die Geh\u00f6rgangs\u00f6ffnung. Sie wird dann wieder h\u00f6rbar, aber ihr Ton kann nun das andere Ohr nicht mehr auf dem Wege durch die Luft au\u00dfen um den Kopf herum erreichen. Verf\u00e4hrt man in dieser Weise mit zwei gegeneinander verstimmten, auf beide Ohren verteilten Gabeln, so ist es sicher, da\u00df die diotischen Schwebungen nur durch die Knochenleitung zustande kommen.\nAm Schl\u00fcsse dieses Kapitels ist noch mit einigen Worten der sogen, \u201eschwebenden Hilfsgabel\u201c zu gedenken, die in der physiologischen und psychologischen Akustik gerne als analytisches Mittel gebraucht wird, um \u00fcber die an und f\u00fcr sich zweifelhafte Existenz oder Nicht-Existenz eines bestimmten Tones in einem Klange bezw. Ger\u00e4usche ins Reine zu kommen; z. B. falls \u2018es sich darum handelt, festzustellen, ob es gelungen ist, die Oktave irgend eines Grundtones durch Interfer\u00e9nz auszul\u00f6schen. Bekanntlich f\u00e4llt es, zumal Unge\u00fcbten, schon schwer, die Oktave neben dem Grundton mit blo\u00dfem Ohre noch zu h\u00f6ren, lange bevor ihre absolute St\u00e4rke auf ein Minimum reduziert ist, was zum Teil in der Verdeckung durch den lauteren\n1) Zeitschrift f. Psychol., Bd. 67, S. 261; 1913.\nTigerstedt, Handb. d. phys. Methodik in, 3.\n25","page":0},{"file":"pc0386.txt","language":"de","ocr_de":"386 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nGrundton, haupts\u00e4chlich aber nach Stumpf in der konsonanten Verschmelzung beider T\u00f6ne seinen Grund hat; und erst wenn die Oktave mit einer um einige Schwingungen von ihr differierenden Gabel (oder anderen passenden Tonquelle) keinerlei Schwebungen mehr ergibt, ist sie zuverl\u00e4ssig als unterschwellig und somit praktisch als beseitigt zu betrachten1). Die Wirksamkeit der schwebenden Hilfsgabel \u2014 deren Intensit\u00e4t ungef\u00e4hr gleich jener des zu ermittelnden Tones sein mu\u00df \u2014 beruht im Wesentlichen darauf, da\u00df alle intermittierenden Sinneseindr\u00fccke, also auch Tonst\u00f6\u00dfe, sich dem Bewu\u00dftsein viel leichter bemerklich machen als gleichm\u00e4\u00dfige. Hierzu kommt noch der Umstand, da\u00df der fragliche Ton durch den hinzutretenden Hilfston eine eben als Schweben vernommene, periodisch abwechselnde Vergr\u00f6\u00dferung und Verringerung seiner Amplitude erf\u00e4hrt, und da\u00df jedesmal mit ersterer eine Zunahme der Empfindungsst\u00e4rke verbunden ist, durch die gelegentlich selbst an sich unh\u00f6rbare T\u00f6ne noch \u00fcber die Schwelle gehoben werden k\u00f6nnen.\nIn vielen F\u00e4llen ist jedoch auch eine gewisse Vorsicht bei dem Gebrauche der schwebenden Hilfsgabel am Platze. So wollte R. Koenig2) den Differenzton 7x32 der Prim\u00e4rt\u00f6ne cl (8x32) und h1 (15x32) dadurch nachgewiesen haben, da\u00df eine Hilfsgabel von 7x32\u20144 Doppelschwingungen gerade 4 St\u00f6\u00dfe im Zusammenklang mit den beiden anderen Gabeln h\u00f6ren lie\u00df. Rechnungsm\u00e4\u00dfig k\u00f6nnen diese 4 Schwebungen freilich von dem Diffe-renztone h1 \u2014c1 = 7x32 v. d. und der Hilfsgabel herr\u00fchren, in Wirklichkeit aber, mit R\u00fccksicht auf die zweifellose Anwesenheit des Obertones c2, ebensogut aus [c1\u2014(7x32\u20144)] \u2014[c2\u2014h1] = 4 erkl\u00e4rt werden, und analog verh\u00e4lt es sich bei den von Koenig a. a. O. in gleicher Weise auf den Differenzton 5 gepr\u00fcften Intervallen 4:9 sowie 3:8. Wenn aber auch hiernach durch die St\u00f6\u00dfe der Hilfsgabel die Existenz des gesuchten Tones nicht immer ohne Weiteres bewiesen wird, so entscheidet doch umgekehrt das Fehlen jeglicher Schwebungen jedenfalls sein Nichtvorhandensein f\u00fcr das Ohr.3)\n8. Kombinationst\u00f6ne.\nEs gibt zwei Gruppen von Kombinationst\u00f6nen, welche man als physikalische (objektive) und physiologische (subjektive) unterscheiden kann.\nDie ersteren sind solche, die mit den Prim\u00e4rt\u00f6nen zugleich von der Klangquelle hervorgebracht werden, also in dem das Ohr treffenden Schallwellenzuge bereits als pendelf\u00f6rmige Komponenten enthalten sind. Sie lassen sich am Harmonium, an der Doveschen Sirene, den Appunnschen Zungenkasten, singenden Bogenlampen, empfindlichen Flammen und Wasserstrahlen sowie, was physiologisch besonders wichtig ist, auch an Membranen\n1)\tMittelst der schwebenden Hilfsgabel konnte C. Stumpf in seiner Untersuchung \u201e\u00dcber die Ermittelung von Obert\u00f6nen\u201c (Wiedemanns Annalen d. Physik u. Chemie, Bd. 57, S. 660\u2014681, 1896) au\u00dfer der Oktave noch eine ganze Anzahl von Teilt\u00f6nen in Kl\u00e4ngen finden, die bis dahin als ganz oder nahezu einfache gegolten hatten.\n2)\tPoggendorffs Annalen d. Phys. u. Chem., Bd. 157, S. 216, 1876.\n3)\tVon der speziellen Verwendung schwebender Hilfsgabeln zum Nachweise leisester Kombinationst\u00f6ne wird noch im folgenden Kapitel die Rede sein.","page":0},{"file":"pc0387.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n387\nbeobachten, wobei ihre physikalisch-objektive Natur durch das Mitt\u00f6nen von gleichgestimmten Gabeln oder Resonatoren erwiesen wird.1)\nBei der zweiten Gruppe handelt es sich um Kombinationst\u00f6ne, die trotz -ihrer zuweilen nicht unbetr\u00e4chtlichen subjektiven Intensit\u00e4t keinerlei Resonanzerscheinungen seitens physikalischer Instrumente hervorrufen und mithin offenbar physiologischen Ursprungs sind. Als ihr Entstehungsort ist mit gr\u00f6\u00dfter Wahrscheinlichkeit das Trommelfell bezw. bei dessen Defekt das ovale Fenster2) anzusehen. Unter dieser Voraussetzung verhalten sich die physiologischen Kombinationst\u00f6ne gegen\u00fcber dem Cortisehen Organ, an das sie als selbst\u00e4ndige T\u00f6ne neben den Prim\u00e4rt\u00f6nen von au\u00dfen herantreten, gerade so wie die physikalischen oder wie sonstige Teilt\u00f6ne eines au\u00dferhalb des Ohres erzeugten Klanges \u00fcberhaupt.\nIm Rahmen dieser Abhandlung haben wir es nur mit den physiologischen Kombinationst\u00f6nen zu tun, die gleich den physikalischen wieder in die beiden Unterabteilungen der Differenzt\u00f6ne und der Summationst\u00f6ne zerfallen.\nIst h die Schwingungszahl des h\u00f6heren und t die des tieferen Prim\u00e4rtones, so ist der sogenannte erste Differenzton oder Differenzton erster Ordnung von der Form h \u2014 t. Er ist am klarsten, wenn die Prim\u00e4rt\u00f6ne eine hohe Lage und dabei nur ein kleines Intervall haben. Als Schallquellen f\u00fcr die Prim\u00e4rt\u00f6ne eignen sich, namentlich zum Zwecke der Demonstration oder der \u00dcbung im Heraush\u00f6ren von Differenzt\u00f6nen aus Kl\u00e4ngen, die Lippenpfeifen wegen der St\u00e4rke, Weichheit und beliebig langen Dauer ihrer T\u00f6ne besonders gut. Bei ihrer Benutzung kann man den Differenzton in aller Ruhe beobachten, wobei gelegentlich einige Kopfbewegungen n\u00fctzlich sind, da die Intensit\u00e4t der Kombinationst\u00f6ne \u00f6fter mit der Stellung wechselt, welche der H\u00f6rende zu den Instrumenten einnimmt. Sorgf\u00e4ltig gearbeitete, laute und langsam ausschwingende Gabeln auf Resonanzkasten ergeben gleichfalls deutliche Differenzt\u00f6ne. Sie besitzen, wenn ihre Schwingungszahlen einmal pr\u00e4zise ermittelt sind, den Vorzug, da\u00df dann auch die H\u00f6he des Differenztones ohne Weiteres genau bekannt ist und im Verlaufe des Versuches konstant bleibt, was beides f\u00fcr die Pfeifen bei ihrer Abh\u00e4ngigkeit von Druck- und Temperaturschwankungen nicht immer mit gen\u00fcgender Exaktheit zutrifft. Von angeschlagenen oder gerissenen Saiten gelieferte Prim\u00e4rt\u00f6ne haben den Nachteil, da\u00df sie verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig schwach sind und rasch abklingen, so da\u00df Versuche \u00fcber Kombinationst\u00f6ne am Klavier einen schon einigerma\u00dfen ge\u00fcbten Beobachter erfordern, w\u00e4hrend die l\u00e4nger anhaltenden Geigenkj\u00e4nge in dieser Beziehung g\u00fcnstigere Bedingungen darbieten; hierbei d\u00fcrfte \u00fcbrigens auch der Umstand mitwirken, da\u00df die Kombinationst\u00f6ne (wenigstens bei obertonreichen Kl\u00e4ngen) am kr\u00e4ftigsten sind,\n1)\tN\u00e4here Einzelheiten und Literaturangab en s. bei Auerbach, Akustik, Bd. II des Handbuches d. Physik von Winkelmann, 2. Aufl., S. 633ff., Leipzig 1909. \u2014 Vgl. ferner Karl L. Schaefer, \u00dcber d. Erzeugung physikalischer Kombinationst\u00f6ne mittels des Stentortelephons; Annalen d. Physik (4. Folge), Bd. 17, S. 572 ff, 1905 und die diversen Abhandlungen von E. Waetzmann in Band 20ff. der Annalen der Physik.\n2)\tVgl. Karl L. Schaefer, \u00dcber die Wahrnehmbarkeit von Kombinationst\u00f6nen bei partiellem oder totalem Defekt des Trommelfelles; Passows u. Schaefers Beitr\u00e4ge z. Anat. etc. d. Ohres etc., Bd. 6, S. 207 ff., 1913.\n25*","page":0},{"file":"pc0388.txt","language":"de","ocr_de":"388 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nwenn die Prim\u00e4rt\u00f6ne ein ganz reines Intervall bilden, und da\u00df man eben auf der Geige rein spielen kann, nicht aber auf den temperiert gestimmten Tasteninstrumenten, *) Will man zur Erzeugung der Prim\u00e4rt\u00f6ne Membranen, Zungenpfeifen oder Dove sehe Sirenen verwenden, so mu\u00df man stets im Auge behalten, da\u00df die aus einem gemeinsamen Luftr\u00e4ume angeblasenen Zungen und L\u00f6cherkreise ebenso wie eine Membran, welche die beiden Prim\u00e4rt\u00f6ne h\u00f6ren l\u00e4\u00dft, au\u00dfer den subjektiven auch objektive Kombinationst\u00f6ne ergeben, wie schon oben erw\u00e4hnt ist.\nNach Helmholtz1 2) bringt die mit einem Windkasten versehene mehrstimmige Sirene, wenn zwei L\u00f6cherreihen zusammen ert\u00f6nen, die st\u00e4rksten Kombinationst\u00f6ne hervor, welche fast so laut wie die Prim\u00e4rt\u00f6ne selbst sind. Hier haben wir also zugleich den Fall, da\u00df der Kombinationston zum Teil physikalisch, zum Teil physiologisch ist, das hei\u00dft, nicht nur im Ohre existiert, sondern auch Resonatoren erregt. Trennt man die beiden Prim\u00e4rt\u00f6ne vollst\u00e4ndig, indem man f\u00fcr jeden eine besondere Sirene nimmt, so bleibt nur der subjektive Anteil des Kombinationstones \u00fcbrig. Helmholtz hat Versuche \u00e4hnlicher Art am Harmonium angestellt und daraus gefolgert, da\u00df der gr\u00f6\u00dfere Teil der Intensit\u00e4t des Kombinationstones dem Ohre entstammt. Er sagt dar\u00fcber a. a. O., er habe die Windleitungen in dem Instrumente so eingerichtet, da\u00df ein Ton von den unteren, mit dem Fu\u00dfe getretenen B\u00e4lgen aus mit Luft versehen wurde, ein zweiter von dem vorher vollgepumpten und durch Ausziehen des sogenannten Expressionszuges nachher abgeschlossenen Reservebalge, und sodann die Kombinationst\u00f6ne nicht eben viel schw\u00e4cher gefunden als bei der gew\u00f6hnlichen Anordnung3). Ich selbst habe zu dem gleichen Zweck Appunnsche Zungenkasten benutzt, indem die Prim\u00e4rt\u00f6ne abwechselnd das eine Mal an einem und demselben, das andere Mal an getrennten Kasten angegeben wurden. Da die Wirkung der physikalischen Kombinationst\u00f6ne des \u201eDreiklang-Apparates\u201c4) auf Resonatoren sogar noch etwas deutlicher ist als beim Harmonium, so kann man auf diese Weise sehr bequem den subjektiven und den objektiven Differenz-ton des n\u00e4mlichen Prim\u00e4rtonpaares in Bezug auf Tonh\u00f6he, Intensit\u00e4t, Farbe und Lokalisation vergleichen, was von Bedeutung f\u00fcr die Frage ist, inwiefern und in welchem Grade die zur Kombinationstonbildung f\u00fchrenden physikalischen und physiologischen Prozesse miteinander \u00fcbereinstimmen oder nicht.\nSind die Prim\u00e4rt\u00f6ne h und t anfangs unison und l\u00e4\u00dft man ihre Distanz sukzessive wachsen, so treten zun\u00e4chst an Schnelligkeit allm\u00e4hlich zunehmende Schwebungen auf und dann bei einer gewissen Frequenz der letzteren ein \u00e4u\u00dferst tiefer, brummender Differenzton h \u2014 t. Unter der Voraussetzung, da\u00df die Kombinationst\u00f6ne im Trommelfell in analoger Weise entstehen wie in Telephon- und anderen Membranen, ist a priori anzunehmen, da\u00df die Schwingungszahl des tiefsten h\u00f6rbaren subjektiven Differenztones\n1)\tVgl. hierzu C. Stumpf, Tonpsychologie, Bd. II, S. 245if., Leipzig 1890.\n2)\tLehre v. d. Tonempfindungen, 5. Ausgabe, S. 259 ff., Braunschweig 1896.\n3)\tNach Hermann (Pfl\u00fcgers Arch. f. d. ges. Physiol., Bd. 122, S. 436, 1908) liefert aber das Harmonium auch noch bei v\u00f6llig getrennten Windr\u00e4umen objektive Differenzt\u00f6ne und ist die Bedingung f\u00fcr deren Entstehung die, da\u00df die Zungen an einem gemeinsamen Holzk\u00f6rper befestigt sind.\n4)\tS. oben Seite 266.","page":0},{"file":"pc0389.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n389\nf\u00fcr alle H\u00f6henlagen der Prim\u00e4rt\u00f6ne die gleiche ist und auch nicht prinzipiell verschieden von derjenigen des tiefsten einfachen, von einer \u00e4u\u00dferen Tonquelle ausgehenden Tones. Immerhin geh\u00f6ren aber n\u00e4here Feststellungen hier\u00fcber zu den Aufgaben der Physiologie des H\u00f6rens.\nW. Prey er1) konnte den DifFerenzton 32 ebenso bei den T\u00f6nen von 1024 und 992 v. d. wie in tieferen Lagen sofort erkennen. Im Allgemeinen war der Differenzton 24 gleichfalls noch deutlich; bei 18 wurde aber die Wahrnehmung zweifelhaft und bei 12 war in der Regel keine Spur mehr zu bemerken. Nur unter besonders g\u00fcnstigen Umst\u00e4nden ergaben Metallzungen von noch nicht 16 Schwingungen Unterschied, wie 500 und 512, einen sehr tiefen Ton, von dem Prey er indessen meint, da\u00df er ein Kombinationston von Obert\u00f6nen gewesen sein d\u00fcrfte. In der Tat ist ja auch, falls die Prim\u00e4rt\u00f6ne von den T\u00f6nen 2 h und 2 t mit gen\u00fcgender Intensit\u00e4t begleitet werden, der Differenzton 2 (h \u2014 t) zu erwarten, der mit h \u2014 t verschmolzen oder allein an dessen Stelle geh\u00f6rt werden kann, eventuell noch verst\u00e4rkt durch' 3 (h \u2014 t) und 4 (h \u2014 t), die Differenzt\u00f6ne der Duodezimen und Doppeloktaven der prim\u00e4ren Grundt\u00f6ne. Auf eine solche Mitwirkung von Obert\u00f6nen m\u00f6chte auch ich es zur\u00fcckf\u00fchren, da\u00df ich, am Appunnsehen Tonmesser in mittleren Oktaven experimentierend, zuweilen schon bei 10 Schwebungen einen \u00e4u\u00dferst tiefen Nebenton konstatiert habe. Man mu\u00df also mit obertonfreien Prim\u00e4rt\u00f6nen arbeiten, wenn man T\u00e4uschungen beim Aufsuchen der Schwingungszahl des tiefsten Differenztones ausschlie\u00dfen will. Von selbst geschieht das bei den ganz hohen T\u00f6nen, deren Obert\u00f6ne weit \u00fcber die obere H\u00f6rgrenze hinausfallen. In den mittleren Regionen w\u00e4ren Interferenzapparate zur Ausl\u00f6schung der Obert\u00f6ne anzuwenden. Liegen die Prim\u00e4rt\u00f6ne sehr tief, etwa unterhalb G, so wird es auch f\u00fcr ge\u00fcbte Ohren schwierig, die tiefsten Differenzt\u00f6ne aus dem Klange der schon an sich tiefen Prim\u00e4rt\u00f6ne herauszuh\u00f6ren, so da\u00df ein zuverl\u00e4ssiges Urteil nicht mehr m\u00f6glich ist. In allen F\u00e4llen mu\u00df man aber Prim\u00e4rtonquellen benutzen, von denen wenigstens die eine kontinuierlich verstimmbar ist, also Laufgewicht-Gabeln, am besten auf Resonanzkasten, Tonfl.asch.en mit Wasserf\u00fcllung, Sternsehe Tonvariatoren oder Galtonpfeifen, und die Tonh\u00f6hendistanz, bei welcher die Wahrnehmung des Differenztones eben beginnt, durch Schwebungsz\u00e4hlungen oder auf andere Weise sorgf\u00e4ltig ermitteln.2)\nDer Differenzton erster Ordnung ist wohl der am h\u00e4ufigsten vorkommende und in mancher Beziehung wichtigste Kombinationston, aber bekanntlich keineswegs der einzige. Stellt man sich, ohne zun\u00e4chst irgend welche experimentelle Befunde zu ber\u00fccksichtigen, auf den rein heuristischen Standpunkt, da\u00df je zwei Prim\u00e4rt\u00f6ne immer einen Differenzton und einen Sum-mationston erwarten lassen, so liefert schon ein einzelnes Prim\u00e4rtonpaar rechnerisch eine unendliche Anzahl von Kombinationst\u00f6nen. Bilden wir n\u00e4mlich aus den Prim\u00e4rt\u00f6nen h und t die Kombinationst\u00f6ne erster Ordnung h \u2014 t und h fl- t und betrachten wir sodann letztere als neue Prim\u00e4rt\u00f6ne, so erhalten wir die weiteren Kombinationst\u00f6ne h\u00f6herer\n1)\t\u00dcb. d. Grenzen d. Tonwahrnehmung, Cap. I: Die tiefsten T\u00f6ne; S. 15, Jena 1876.\n2)\tVgl. hierzu Karl L. Schaefer, Die Bestimmung der unteren H\u00f6rgrenze; Zeitschr. f. Psychol, und Physiol, d'. Sinnesorg., Bd. 21, S. 161 ff., 1899.","page":0},{"file":"pc0390.txt","language":"de","ocr_de":"390 K. L. Schaefer. Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nOrdnung 2 h \u2014 t, 2h -f- t, + (2t \u2014 h), 21 -f- h, 2h und 21; diese sechs T\u00f6ne, wiederum sowohl mit den vier vorigen als auch unter sich, jeder mit jedem anderen additiv und subtraktiv zusammengesetzt, ergeben abermals neue Kombinationen u. s. f. Die allgemeine Formel f\u00fcr s\u00e4mtliche Tonbildungen solcher Art lautet: K= + m- h + n't, worin m und n ganze Zahlen oder Null bedeuten.\nEs fragt sich nun, welche Kombinationst\u00f6ne bei sukzessiver Erh\u00f6hung von h gegen\u00fcber t gleichzeitig oder einander abl\u00f6send in Wirklichkeit geh\u00f6rt werden, und wie sich etwa die Verh\u00e4ltnisse mit der H\u00f6henlage von t \u00e4ndern. Die ersch\u00f6pfende Bearbeitung dieses Problems erfordert naturgem\u00e4\u00df einen ganz erheblichen Aufwand von M\u00fche und instrumentellen Mitteln. In der Literatur sind bereits zahlreiche mehr oder weniger zuverl\u00e4ssige Einzelbeobachtungen und auch systematische Studien in engerem Rahmen niedergelegt; den wesentlichsten Fortschritt aber verdanken wir einer neueren, \u00fcberaus gr\u00fcndlichen, exakten und umfassenden Arbeit von C. Stumpf1), welche f\u00fcr weitere Untersuchungen dieser Art in verschiedener Hinsicht vorbildlich sein wird.\nEin Haupterfordernis ist es, solche Obert\u00f6ne von h und t auszuschalten, welche zu T\u00e4uschungen Veranlassung geben k\u00f6nnten. Denn solange beispielsweise der Teilton 2 t im Klange der Prim\u00e4rt\u00f6ne enthalten ist, darf man den Differenzton 2 t \u2014 h nicht mit voller Sicherheit als von h und t allein erzeugt betrachten. Auch der Summationston h t l\u00e4\u00dft sich mathematisch von Obert\u00f6nen herleiten, und zwar in mehrfacher Form als Differenzton h\u00f6herer Ordnung. Es ist n\u00e4mlich:\n1)\n2)\n3)\n4)\n5)\n6)\nh \u2014(- t = h -p t -p ah \u2014 ah oder h -f- t = ah \u2014 [(a \u2014 1 )h \u2014 t] h-\\-t = h-\\-t-\\- at \u2014 at oder\th +\tt\t=\tat \u2014 [(a \u2014 1) t \u2014 h]\nh -p\tt\t=\th -p t -p ah \u2014 ah -p at \u2014 at\noder\th +\tt\t=\t[ah \u2014 {a \u2014 1) f\\ \u2014 [(a \u2014 1) h \u2014 at]\nh +\tt\t=\th-{-t-\\-ah \u2014 ah -{-bt \u2014 bt\noder h + t = [ah \u2014 bt] \u2014 [(a \u2014 1) h \u2014 (b -p 1) t] ah = bt;\th -p\tt\t=\th \u2014p t -p ah \u2014 bt\noder\th +\tt\t=\t{a + 1) h \u2014 (b \u2014 1) t\nah \u2014 bt; h-\\-t = h-\\-t-\\-bt \u2014 ah\noder h + t = (b + 1) t \u2014 (a \u2014 1) h 2)\nDas souver\u00e4ne Mittel zur Beseitigung der Obert\u00f6ne ist die Interferenz. Man w\u00e4hlt dazu am besten den auf Seite 297 beschriebenen und abgebildeten Apparat3). Das Zimmer, in welchem sich die Schallquellen befinden, mu\u00df\n1)\tBeobachtungen \u00fcber Kombinationst\u00f6ne ; Zeitschrift f. Psychologie, Bd. 55, 1910.\n2)\tZitiert aus meinem Artikel \u201eGeh\u00f6rssinn\u201c in Nagels Handbuch d. Physiologie, Bd. Ill, S. 530, Braunschweig 1905. Die Formeln sind nur anwendbar, sofern die vorkommenden Differenzen positiv sind; a und b sind als ganze Zahlen zu verstehen.\n3)\tYgl. F. Krueger, \u201eBeobachtungen \u00fcber Zweikl\u00e4nge\u201c, Wundts Philos. Studien, Bd. 16, Heft 3 u. 4, 1900 und \u201eZur Theorie der Kombinationst\u00f6ne\u201c, ebenda, Bd. 17, Heft 2, 1901 sowie C. Stumpf a. a. O.","page":0},{"file":"pc0391.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n391\ndurch mindestens einen Raum von dem Beobachtungszimmer, woselbst auch die Interferenzvorrichtung aufzustellen ist, getrennt sein, damit der Schall eben ausschlie\u00dflich durch die R\u00f6hre dem H\u00f6rer \u00fcbermittelt wird. Stumpf-empfiehlt, das Ohr nicht direkt an die M\u00fcndung der letzteren anzudr\u00fccken, weil dadurch die Obert\u00f6ne wieder zum Vorschein kommen k\u00f6nnten, und hei starken T\u00f6nen sogar mit dem Kopfe ungef\u00e4hr 10 cm von der Rohr\u00f6ffnung entfernt zu bleiben. Der Intensit\u00e4tsverlust, den die Grundt\u00f6ne auf dem Wege durch die lange Leitung etwa erleiden, ist durchaus kein unbedingter Nachteil f\u00fcr die Wahrnehmung der Kombinationst\u00f6ne. Diese sind vielmehr gerade bei leisen Prim\u00e4rt\u00f6nen gelegentlich besonders deutlich, w\u00e4hrend in unmittelbarer N\u00e4he der stark erregten Tonquellen durch die Intensit\u00e4t der Kl\u00e4nge selbst sowie durch Blaseger\u00e4usche, Beit\u00f6ne und dergleichen die feinere Analyse der Klangkomponenten h\u00e4ufig erschwert ist. Man wird daher im Allgemeinen lieber nicht im Schallerzeugungsraume beobachten; indessen machen sich andererseits auch viele leise Kombinationst\u00f6ne zun\u00e4chst nur in der Umgebung der Prim\u00e4rtonquellen bemerkbar.\nEs ist zweckm\u00e4\u00dfig, in das Anfangsende der R\u00f6hrenleitung im Schallzimmer Trichter zur Aufnahme der prim\u00e4ren Kl\u00e4nge einzuf\u00fcgen. Kommen die T\u00f6ne trotzdem zu schwach ins H\u00f6rzimmer hin\u00fcber, dann kann man diese Trichter durch passend gestimmte Resonatoren ersetzen und solche \u00fcberdies noch (mit der n\u00f6tigen Vorsicht) im Beobachtungsraume benutzen.\nSteht nur eine einzige R\u00f6hrenleitung zur Verf\u00fcgung, so l\u00e4\u00dft sich die sehr wichtige optimale Abstufung des Intensit\u00e4tsverh\u00e4ltnisses der Prim\u00e4rt\u00f6ne auch in der Weise erreichen, da\u00df man nur den einen durch die R\u00f6hre sendet und den anderen erst im H\u00f6rzimmer dem Ohre n\u00e4her oder ferner hinzubringt. Die Obert\u00f6ne des letzteren mu\u00df man hierbei freilich mit in den Kauf nehmen, was aber in manchen F\u00e4llen, namentlich wenn es sich um relativ leise t\u00f6nende Laufgewichtgabeln handelt, unsch\u00e4dlich sein d\u00fcrfte. Stumpf hat dies Verfahren \u00f6fter mit Vorteil benutzt. Es ist zugleich, wie er hervorhebt, das sicherste Mittel, die Entstehung objektiver Kombinationst\u00f6ne zu verh\u00fcten, wenn sie aus gewissen Gr\u00fcnden ausgeschlossen werden sollen1).\nHat man einen bestimmten Kombinationston der Prim\u00e4rkl\u00e4nge h und t sicher konstatiert, sodann eine Tabelle aller jener Teilt\u00f6ne, welche rechnungsm\u00e4\u00dfig die Ursache dieses Tones sein k\u00f6nnten, angelegt und danach die verd\u00e4chtigen Obert\u00f6ne einwandfrei beseitigt, so beweist das etwaige Verschwinden des fraglichen Tones mit den Obert\u00f6nen noch nicht ohne Weiteres seine Abh\u00e4ngigkeit von diesen. Man mu\u00df nun noch pr\u00fcfen, ob er nicht mit der Verst\u00e4rkung eines der Prim\u00e4rt\u00f6ne wiederkehrt, ob nicht durch die Interferenzvorrichtung auch abgesehen von den Obert\u00f6nen wesentliche Umst\u00e4nde ge\u00e4ndert sind und ob andere Klangquellen das gleiche Resultat geben.\nBleibt ein Kombinationston selbst bei v\u00f6lligem Fehlen des betreffenden Obertones bestehen, so fragt es sich ferner, ob er direkt durch h und t hervorgerufen wird oder doch noch als ein Kombinationston h\u00f6herer Ordnung\n1) A. a. O., S. 93f., berichtet Stumpf \u00fcber die Beobachtung eines objektiven Summationstones h + t, der aller Wahrscheinlichkeit nach in der metallenen Wand der .Schalleitungsr\u00f6hre seinen Ursprung hatte.","page":0},{"file":"pc0392.txt","language":"de","ocr_de":"392 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nanzusehen ist. Man wird hier zu ber\u00fccksichtigen haben, ob die in letzterem Sinne als seine Erzeuger in Betracht kommenden T\u00f6ne vorhanden und von gen\u00fcgender St\u00e4rke sind. Auch Vergleichs versuche lassen sich zur Entscheidung heranziehen, wie folgendes Beispiel erl\u00e4utern mag1). Der Differenzton 2t \u2014 h wird h\u00e4ufig sehr deutlich neben h \u2014 t geh\u00f6rt und zwar ganz unabh\u00e4ngig von dem Oberton 2 t. Gibt man dann den Ton t mit einem neuen Prim\u00e4rton zusammen an, der dieselbe Schwingungszahl sowie m\u00f6glichst dieselbe St\u00e4rke wie h \u2014 t hat, und bleibt dabei der Differenzton (nunmehr erster Ordnung) t \u2014 [h \u2014 t] = 21 \u2014 h aus, so wird er auch im ersteren Falle unmittelbar auf die Prim\u00e4rt\u00f6ne h und t anstatt auf eine Kombination von t mit h \u2014 t zur\u00fcckzuf\u00fchren sein.\nJeder Differenz- oder Summationston, dessen Existenz zuverl\u00e4ssig behauptet werden soll, mu\u00df, wie Stumpf mit Recht fordert, von dem Beobachter seiner absoluten H\u00f6he nach bestimmt werden k\u00f6nnen. Angaben, wie \u201eein tiefer Nebenton\u201c, \u201eein Brummen\u201c, und dergleichen gen\u00fcgen&nicht Das Aufsuchen des geh\u00f6rten Tones am Appunnschen Tonmesser kann wegen der ungleichen St\u00e4rke- und Klangfarbenverh\u00e4ltnisse sowohl Oktavent\u00e4uschungen als auch kleinere scheinbare Verschiebungen veranlassen. Selbst zum Vergleiche direkt ans Ohr gehaltene Stimmgabeln, die vermeintlich von derselben H\u00f6he wie der Kombinationston sind, gew\u00e4hren noch keine unbedingte Sicherheit^ erf\u00e4hrt doch der Ton einer tiefen, der Geh\u00f6rgangs\u00f6ffnung zu nahe gebrachten Gabel eine subjektive Vertiefung, die bis zu einer kleinen Terz gehen kann. Das einzige v\u00f6llig exakte Mittel sind Schwebungen mit einem Hilfstone und deren Ausz\u00e4hlung. Damit kann und mu\u00df in kritischen F\u00e4llen einerseits die H\u00f6he der beiden Prim\u00e4rt\u00f6ne, andererseits jene des Kombinationstones pr\u00e4zise eruiert werden, womit dann zugleich festgestellt ist, ob die wirkliche Schwingungszahl des letzteren mit der etwa vorher berechneten \u00fcbereinstimmt.\nDa\u00df sich die \u201eschwebende Hilfsgabel\u201c \u00fcberdies zum Nachweise leisester Kombinationst\u00f6ne vorz\u00fcglich eignet, ist nach dem auf Seite 385 f. Gesagten selbstverst\u00e4ndlich. Stumpf hat denn auch bei seinen im Vorstehenden nun schon mehrfach zitierten \u201eBeobachtungen \u00fcber Kombinationst\u00f6ne\u201c ausgiebigen Gebrauch davon gemacht und teilt hier\u00fcber die folgenden Regeln und Winke mit. Sind bei gr\u00f6\u00dfter Aufmerksamkeit keinerlei Schwebungen zu bemerken, so ist dies ein entscheidendes Kriterium f\u00fcr das Nichtvorhandensein des gesuchten Kombinationstones. Sind hingegen Schwebungen da, so mu\u00df man zuv\u00f6rderst sorgf\u00e4ltig pr\u00fcfen, ob sie nicht vielleicht von einem Obertone der Hilfsgabel oder von einem neuen, durch letztere in den Gesamtklang hineingebrachten Kombinationstone herr\u00fchren.\nEs sei z. B. die Frage gestellt, ob bei dem Zusammenklange zweier Prim\u00e4rt\u00f6ne von den Schwingungszahlen 400 und 700 auch der Differenzton 100 entsteht. L\u00e4\u00dft dann eine Hilfsgabel von 103 Schwingungen tats\u00e4chlich 3 Schwebungen h\u00f6ren, so k\u00f6nnten diese rechnungsm\u00e4\u00dfig auf die beiden Kombinationst\u00f6ne 400 \u2014 103 = 297 und 700 \u2014 400 = 300, die zusammen ebenfalls 3 Schwebungen ergeben w\u00fcrden, bezogen werden. Ausschlaggebend ist in solchem Falle einmal die Intensit\u00e4t der Hilfsgabel.\n1) C. Stumpf, a. a. O., S. 42ff.","page":0},{"file":"pc0393.txt","language":"de","ocr_de":"Inneres Ohr: Geh\u00f6rsempfindungen.\n393\nSchwebungen derselben mit einem schon von vorneherein vorhandenen Kombinationstone treten nur bei leisem Anschlag auf, und je schw\u00e4cher der Kombinationston selbst ist, desto mehr mu\u00df es auch die Gabel sein, wenn deutliche Schwebungen zustande kommen sollen. Um dagegen mit einem der Prim\u00e4rt\u00f6ne einen neuen Kombinationston zu bilden, der mit einem anderen Differenzton schweben kann, mu\u00df die Hilfsgabel verh\u00e4ltnism\u00e4\u00dfig stark t\u00f6nen. Zweitens ist es bei langsamen Schwebungen f\u00fcr den Ge\u00fcbten meistens m\u00f6glich, mit Bestimmtheit zu sagen, auf welchem Tone er sie h\u00f6rt, ob also im angenommenen Beispiele der Gabelton 100 oder der Ton 300 schwebt.\nIn einem anderen Falle sei etwa das Intervall 500:800 auf den Differenzton 100 zu untersuchen. Wenn die Hilfsgabel 103 wiederum Schwebungen verursacht, so k\u00f6nnten solche aus der Kollision des Kombinationstones 2 x 500 \u2014 800 mit der Oktave der Hilfsgabel herstammen. Hier liefert aber der Umstand, da\u00df diese beiden T\u00f6ne (200 und 206) miteinander 6 Schwebungen in der Sekunde, die T\u00f6ne 100 und 103 jedoch nur 3 geben w\u00fcrden, die Entscheidung, welche freilich eine sehr genaue Abstimmung der Tonh\u00f6hen zur Voraussetzung hat.\nMit Vorteil verwendete Stumpf die schwebende Hilfsgabel auch zum Aufsuchen der bei Intervallen jenseits der Oktave nur noch allein zu beobachtenden T\u00f6ne h \u2014 t und h + t. Die Versuche wurden in der Weise angestellt, da\u00df blo\u00df der Prim\u00e4rton t im Schallzimmer kr\u00e4ftig erzeugt und durch die R\u00f6hre unter Ausschaltung der n\u00e4chsten Obert\u00f6ne ins H\u00f6rzimmer geleitet wurde, w\u00e4hrend h, eine Gabel auf Resonanzkasten, erst im letzteren hinzukam. Mit einer nahezu auf h \u2014 t gestimmten Hilfsgabel, deren Intensit\u00e4t durch Variation der Entfernung vom Ohre passend abgestuft werden konnte, lie\u00df sich zun\u00e4chst, wenn sie leise t\u00f6nte, der Kombinationston h \u2014 t nachweisen. Klang dagegen die Hilfsgabel h \u2014 t + \u00f4 stark ins Ohr, w\u00e4hrend die Gabel h geschw\u00e4cht wurde, so schwebte letztere, und zwar offenbar mit dem Summationstone t + (h \u2014 t -f- d). Somit konnte der Summationston auf demselben Wege durch eine leichte Ver\u00e4nderung im Abstande der beiden Gabeln vom Kopfe des Beobachters konstatiert werden wie der Differenzton. Lie\u00df man endlich die beiden Gabeln h und h \u2014 t -{- d laut ert\u00f6nen und den Prim\u00e4rton t, indem man sich weiter von der R\u00f6hrenm\u00fcndung entfernte, schw\u00e4cher, so h\u00f6rte man Schwebungen von t mit dem Differenzton h \u2014 (h \u2014 t + d) der beiden Gabeln. Es schwebt also derjenige von den drei T\u00f6nen, welcher sehr leise im Verh\u00e4ltnis zu den beiden anderen ist, infolge der Bildung des ihm nahe liegenden Kombinationstones.\nAls die f\u00fcr die Beobachtung g\u00fcnstigste Frequenz der Hilfsschwebungen bezeichnet Stumpf etwa 2 bis 8 St\u00f6\u00dfe pro Sekunde. In der Tat ist auch der regelm\u00e4\u00dfige Rhythmus solcher langsamen Schwebungen ein sehr charakteristisches und eindringliches Ph\u00e4nomen. Gelegentliche T\u00e4uschungen sind freilich, zumal f\u00fcr den weniger Ge\u00fcbten, m\u00f6glich, indem leichte Schwankungen der Gabel in der Hand oder periodische Intensit\u00e4ts\u00e4nderungen der Empfindung, die vom Pulsschlage herr\u00fchren, f\u00fcr Schwebungen gehalten\n1) A. a. O., S. 26.","page":0},{"file":"pc0394.txt","language":"de","ocr_de":"394 K. L. Schaefer, Untersuchungsmethodik der akustischen Funktionen des Ohres.\nwerden. Gegen dergleichen Irrt\u00fcmer kann man sich aber dadurch sch\u00fctzen, da\u00df man die Hilfsgabel sukzessive um geringe Betr\u00e4ge verstimmt und auf die entsprechende \u00c4nderung in der Schnelligkeit der St\u00f6\u00dfe achtet oder die Frequenz der letzteren durch Ausz\u00e4hlen seitens mehrerer Beobachter einwandfrei bestimmen l\u00e4\u00dft.","page":0},{"file":"z0001.txt","language":"de","ocr_de":"Berichtigungen.\nIn Bd. II, Abt. 1, S. 42, Zeile 19 von oben sind die Worte \u201eund Grub er\u201c hinzuzuf\u00fcgen.\nIn Bd. II, Abt. 2, S. 67 bat sieb ein Irrtum eingescblicben. Die dort gegebene Erw\u00e4hnung einer angeblich von Gr\u00fctzner herr\u00fchrenden Methode zur Pepsinbestimmung bezieht sich in Wahrheit auf eine alte Methode von Gr\u00fcnhagen1).\nEr lie\u00df Fibrin mit HCl quellen, brachte gleiche Volumina dieser Gallerte auf gleiche Filter und \u00fcbergo\u00df mit gleichen Mengen verschieden starker Pepsinl\u00f6sung. Die in gleichen Zeiten durch das Filter flie\u00dfende Menge gel\u00f6sten Fibrins galt als das Ma\u00df der verdauenden Kraft.\nGr\u00fctzner2\u00bb3\u00bb4) hat das Prinzip, die Menge gel\u00f6sten Fibrins direkt zu messen, zur Ausarbeitung einer besseren Methode benutzt.\nSie ist von Korn5) und Woj wo do ff6) nachgepr\u00fcft und f\u00fcr gut brauchbar gefunden worden. Sie beruht darauf, da\u00df Fibrin einen aufgenommenen Farbstoff fest bindet, da\u00df dieser aber bei L\u00f6sung des Fibrins auch in L\u00f6sung geht, und zwar im Verh\u00e4ltnis zum Ausma\u00df dieser Aufl\u00f6sung. Wenn man also die in L\u00f6sung gehende Farbstoffmenge kolorimetrisch mi\u00dft, hat man ein direktes Ma\u00df f\u00fcr die verdaute Fibrinmenge. Zur Vergleichung dienen ca. 10 bestimmt abgestufte F\u00e4rb Stoff l\u00f6sungen (0,1; 0,2; 0,3 usw. zu 20,0 Wasser). F\u00fcr Pepsin benutzt man Karmin, f\u00fcr Trypsin Spritblau. Bringt nun die eine Pepsinl\u00f6sung den Farbenton I, eine andere IV hervor, so ist im zweiten Versuch 4 mal so viel Fibrin gel\u00f6st als im ersten.\nDie modernste Ausf\u00fchrung, der Methode findet sich in der bei Gr\u00fctzner ausgef\u00fchrten Arbeit von Waldschmidt7). Er benutzt f\u00fcr beide Bestimmungen, sowohl Pepsin wie Trypsin, eine L\u00f6sung von 0,5 g Spritblaubl\u00e4ulich (Bayer & Co.) in 1 1 Glyzerin zur F\u00e4rbung des Fibrins.\nZu einem Verdauungsversuche mit Trypsin wird das gef\u00e4rbte Fibrin auf einem Seiher mit Wasser ausgewaschen, einige Zeit in 0,1 proz. Sodal\u00f6sung\n1)\tGr\u00fcnhagen, A., Neue Meth., die W. d. Magensaftes zu messen. Pfl\u00fcgers Arch. V, 203 (1872).\n2)\tGr\u00fctzner, P., \u00dcb. e. neue Methode, Pepsinmengen kolorim. zu messen. Pfl\u00fcgers Arch. VIII, 452 (1874) u. Neue Unt. \u00fcb. die Bildg. u. Aussch. d. Pepsins. Hab.-Sehr. Breslau 1875.\n3)\tGr\u00fctzner, Ein Beitr. z. Mechan. d. Magenf. Pfl\u00fcgers Arch. 106, 463 (1905).\n4)\tGr\u00fctzner, P., Versuche u. Betracht, \u00fcber meine Methode, Pepsin kolorim. zu bestimmen. Arch, di fisiol. VII, 223 (Festschrift f\u00fcr Fano) 1909.\n5)\tKorn, A, \u00dcb. Meth., Pepsin quant, zu best. Inaug.-Diss., T\u00fcbingen 1902.\n6)\tWojwodoff, St., \u00dcb. d. Meth. d. Pepsinbest. Inaug.-Diss., Berlin 1907.\n7)\tWaldschmidt, W., \u00dcber die verschied. Meth., Pepsin und Trypsin quant, zu bestimmen usw. Pfl\u00fcgers Arch. 143, 189 (1911).","page":0},{"file":"z0002.txt","language":"de","ocr_de":"Berichtigungen.\ngebracht, auf einer Glasplatte fein zerschnitten und dann mit reiner Sodal\u00f6sung abgesp\u00fclt. Gleiche Mengen dieses blauroten Fibrins werden in einige gleichweite Reagenzgl\u00e4ser, welche gleichviel 0,1 proz. Sodal\u00f6sung (etwa 10 ccm) enthalten, \u00fcbertragen. Dort senken sich die feinen Fibrinflocken zu Boden und sollen in allen Gl\u00e4sern gleichhoch, etwa 1 cm hoch stehen. Dann werden steigende Trypsinmengen zugef\u00fcgt und gemischt. Der Grad der Zersetzung und damit der Verdauung ergibt sich aus der Intensit\u00e4t der F\u00e4rbung der Suspensionsfl\u00fcssigkeit, die in einem Keilkolorimeter ermittelt wird.\nZu einem Verdauungsversuche mit Pepsin wird das Fibrin in 0,1 proz. Salzs\u00e4urel\u00f6sung eingetragen, worin es quillt und dunkelblau aussieht. Der Versuch wird dann in ganz analoger Weise wie mit Trypsin fortgef\u00fchrt, nur da\u00df als Suspensionsfl\u00fcssigkeit statt 0,1 proz. Sodal\u00f6sung 0,1 proz. Salzs\u00e4urel\u00f6sung benutzt wird.\nGr\u00fctzner8) hat neuerdings noch ein spezielles Kolorimeter angegeben.\nIn Bd. III, Abt. 2, S. 138, Zeile 16 und 17 von oben mu\u00df es statt \u201eKonkavgl\u00e4sern\u201c bzw. \u201eKonkavlinsen\u201c hei\u00dfen: \u201eKonvexgl\u00e4sern\u201c bzw. \u201eKonvexlinsen\u201c.\n8) Gr\u00fctzner, P., Ein einfacher Kolorimeter nebst Bemerk, \u00fcber d. Verdauungs kraft von \u201ereinem Pepsin\u201c. Pfl\u00fcgers Arch. 144, 545 (1912).","page":0}],"identifier":"lit29781","issued":"1914","language":"de","title":"Handbuch der physiologischen Methodik, Dritter Band, Erste H\u00e4lfte: Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane; Geruch und Geschmack; physiologische Akustik","type":"Book","volume":"3"},"revision":0,"updated":"2022-01-31T14:32:33.886517+00:00"}

Handbuch der physiologischen Methodik, Dritter Band, Erste Hälfte: Die sensorischen Funktionen der Haut und der Bewegungsorgane; Geruch und Geschmack; physiologische Akustik

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